Description of nuclear octupole and quadrupole deformation close to the axial symmetry: Octupole vibrations in the X(5) nuclei 150Nd and 152Sm
在前一篇文章中介绍的模型，用于描述接近轴对称条件下的八极和四极自由度，被用来描述基于靠近U（5）到SU（3）相变临界点的原子核中的第一八极振动态的负宇称带。详细讨论了150 Nd和152 Sm的情况。这些核的正宇称能级以及带内E2跃迁都可以用X（5）模型合理地解释。通过对八极振动性质的简单假设，也可以以相当的精度描述负宇称扇区，而不改变对正宇称部分的描述。
2010-03-05 nucl-th
Description of the nuclear octupole and quadrupole deformation
八极子加四极子变形的参数化，定义在其余框架的整体惯性张量的内在变量，提出和讨论。该模型适用于接近轴对称的情况，但非轴向变形参数不冻结为零。在此模型框架下解释了钍同位素Th-226、Th-228的八极激发性质。本文还讨论了用精确可分势对接近X（5）对称性的原子核八极振荡的一种尝试性解释。
2005-08-05 nucl-th
Microscopic triaxial quadrupole-octupole collective Hamiltonian for low-energy nuclear excitations
College of Physics and Electronic Engineering, Chongqing Normal University（重庆师范大学物理与电子工程学院）；Center for Circuits and Systems, Pengcheng Laboratory（鹏城实验室电路与系统中心）；School of Physical Science and Technology, Southwest University（西南大学物理科学与技术学院）；Physics Department, Faculty of Science, University of Zagreb（萨格勒布大学理学院物理系）
本文构建基于多维约束协变密度泛函理论的TQOCH，统一描述三轴四极-八极转动、振动及耦合，并通过$^{152}$Sm计算验证其对低能正负宇称核态及形状共存、相变的预测能力。
2025-10-18 nucl-th
Application of the triaxial quadrupole-octupole rotor to the ground and negative-parity levels of actinide nuclei
在这项工作中，我们研究的可能性来描述yrast正宇称和负宇称激发的变形偶偶核通过集体旋转模型，其中的核表面的特点是由三轴四极和八极变形。核转动惯量表示为四极矩和八极矩之和。通过假设旋转和振动自由度的绝热分离，我们假设正宇称带和负宇称带的结构可以由核的三轴刚性转子运动决定。通过对角化含有嵌入宇称的对称转子基中的哈密顿量，我们得到了几种锕系核的正宇称带和负宇称带的模型描述。我们发现，相反的宇称序列之间的能量位移可以解释为四极-八极三轴性的结果。
2016-04-04 nucl-th
Nuclear collective motion with a coherent coupling interaction between quadrupole and octupole modes
考虑了原子核转动-振动运动的集体哈密顿量，其中轴向四极和八极自由度通过离心相互作用耦合。系统的势能取决于两个变形变量$β_2$和$β_3$。通过用$β_2>0$在$(β_2,β_3)$ -平面中围绕无限位核，系统被认为在正和负$β_3$ -值之间振荡。通过假设在集体运动中的四极和八极振荡模式的相干贡献，能谱推导出一个明确的解析形式，提供特定的宇称移位效应。在此基础上，提出了四极-八极集体演化的几种可能途径。给出了该模型在原子核$^{150}$ Nd，$^{152}$ Sm，$^{154}$ Gd和$^{156}$ Dy交替宇称谱中的能级和电子跃迁几率的具体应用。
2006-03-23 nucl-th
Microscopic description of quadrupole-octupole coupling in actinides with the Gogny-D1M energy density functional
四极和八极自由度之间的相互作用进行了讨论，在一系列的U，钚，Cm和Cf同位素都在平均场水平和超越。除了静态的Hartree-Fock-Bogoliubov方法，动态的超越平均场的相关性被考虑通过宇称恢复和基于Gogny能量密度泛函的参数化D1 M的守恒生成坐标方法计算。详细讨论了相关能、负宇称激发能以及约化跃迁几率$B(E1)$和$B(E3)$等物理性质，并与已有的实验数据进行了比较。结果表明，对于所研究的核，四极-八极耦合是弱的，在很大程度上的负宇称态的性质可以合理地很好地描述的八极自由度。
2020-08-21 nucl-th
Microscopic description of quadrupole-octupole coupling in neutron-rich actinides and superheavy nuclei with the Gogny-D1M energy density functional
本文讨论了一系列丰中子锕系元素和超重核中四极和八极自由度之间的相互作用，并给出了一系列的$92 \le$ Z $\le 110$和$186 \le$ N $\le 202$ .除了静态的Hartree-Fock-Bogoliubov方法，动态的超越平均场的相关性考虑通过宇称恢复和基于Gogny-D1 M能量密度泛函的守恒生成坐标方法计算。详细讨论了相关能、负宇称激发能以及约化跃迁几率$B(E1)$和$B(E3)$等物理性质。结果表明，对于所研究的核，四极-八极耦合是弱的，在很大程度上的负宇称态的性质可以合理地很好地描述的八极自由度。
2021-04-16 nucl-th
Rotational bands in Quadrupole-Octupole Collective Model
正宇称和负宇称的集体带可以由振动和转动组成。八极结构的旋转可以基于轴向或非轴向八极振动。一个一致的方法耦合的旋转运动的四极八极集体振动，使各种情况下的E2过渡消失的负宇称带之间的区别。这里提出的理论估计与最近的实验能量和跃迁几率和之间的基态和低能负宇称带$^{156}$ Dy进行了比较。一个现实的集体哈密顿量包含通过宏观-微观Strutinsky类方法与粒子数投影BCS方法和变形相关的质量张量定义在振动旋转，九维集体空间中获得的势能项。对称化过程确保了哈密顿本征解相对于实验室坐标系的唯一性。这种四极-八极集体方法还可以允许找到和/或验证可能的高阶对称性（例如，四面体、八面体、.）在核集体乐队。
2017-11-13 nucl-th
Interrelation between the isoscalar octupole phonon and the proton-neutron mixed-symmetry quadrupole phonon in near spherical nuclei
研究了近球核中八极声子与低位质子-中子混合对称四极声子之间的相互关系。单声子态通过集体E3和E2跃迁到基态以及通过相对较强的E1和M1跃迁到等腰2+态而衰减。我们应用的质子-中子版本的相互作用玻色子模型，包括四极和八极玻色子（sdf-IBM-2）。考虑了模型的两个F-自旋对称动力学对称极限，即振动极限和γ-不稳定极限。我们导出了低激发态间跃迁的激发能和B（E1）、B（M1）、B（E2）和B（E3）的解析公式。
2000-06-10 nucl-th
Interplay of quadrupole and octupole degrees of freedom in the Gd isotopes
Horia Hulubei National Institute for R&D in Physics and Nuclear Engineering（霍里亚·胡卢贝伊国家物理与核工程研发研究所）；Academy of Romanian Scientists（罗马尼亚科学家学院）
采用四极-八极轴对称模型系统研究Gd同位素链的四极和八极集体性质，通过拟合低能正负宇称能级及跃迁强度，统一描述N=84-96范围内偶偶Gd核的形变演化，发现N=90处四极形变突变，且八极形变仅存在于轻核中。
2026-06-29 nucl-th
Nuclear Schiff moment in nuclei with soft octupole and quadrupole vibrations
违反宇称和时间反演不变性的核力（${\cal P},{\cal T}$ -奇）产生${\cal P},{\cal T}$ -奇核矩，例如核希夫矩。反过来，这个力矩可以在原子中诱导出电偶极矩。预测了在静态四极和八极形变下，核的Schiff矩会增强。本文在四极和八极力可分离的准粒子无规相位近似框架下，对球形核中的软集体四极和八极振动对奇$^{217-221}$ Ra和$^{217-221}$ Rn同位素的Schiff矩的贡献增强的类似假设进行了检验。我们证实了由于软模式的增强效应的存在。然而，在标准近似中，增强被软核的复杂波函数中相应的“粒子+声子”分量的小权重强烈地降低。讨论了更好地描述重软核结构的前景。
2006-02-20 nucl-th
Quadrupole and octupole states in $^{152}$Sm using the proton-neutron interacting boson model
本文介绍了一种在SU（3）基上求解质子-中子相互作用玻色子模型（IBM-2）的方案，用IBM-2与八极玻色子耦合来描述临界点核$^{152}$ Sm的低能结构。结果表明，IBM-2计算通过一个简单的哈密顿量就能很好地捕捉到该核的正宇称带和负宇称带的光谱特性，从而为IBM-2在过渡系统中统一描述四极和八极态提供了一个范例.此外，还对模型中的低自旋态进行了统计分析。
2023-02-15 nucl-th
Spectroscopy of quadrupole and octupole states in rare-earth nuclei from a Gogny force
在相互作用玻色子模型（IBM）的框架内，用一系列Sm和Gd同位素描述了集体四极和八极态，其哈密顿量参数由Gogny能量密度泛函的平均场计算导出.两个框架之间的联系是（$β_2β_3$）势能面，在Gogny力的情况下，在Hartree-Fock-Bogoliubov框架内计算。IBM哈密顿量的对角化提供了包括正宇称态和负宇称态的各种状态的激发能和跃迁强度。所得的光谱性质进行了比较与现有的实验数据，也与配置混合计算的结果与Gogny力内的发电机坐标法（GCM）。激发态$0^{+}$的结构及其与双八极声子的关系也得到了解决。结果表明，该模型较好地描述了低能四极和八极集体结构的经验趋势，并与Gogny力的GCM结果相一致.
2015-07-17 nucl-th
New results for the missing quantum numbers labeling the quadrupole and octupole boson basis
多个$2^k$ -极玻色子态$|N_kv_kα_k I_kM_k>$ with $k=2,3$实现了群约化链$SU(2k+1)\supset R_{2k+1}\supset R_3\supset R_2$的不可约表示（IR）.它们已经被分析研究，并广泛用于描述核系统。然而，对于由还原$R_{2k+1}\supset R_3$确定的$R_{2k+1}$ IR的简并度$d_v(I)$，没有可用的分析表达式。因此，到目前为止，$α_k$所取的不同值的数量是通过求解一些复杂的方程来获得的。在这里，我们推导出的简并$d_v(I)$表征八极和四极玻色子状态，分别解析表达式。这项工作的优点在于它完成了$2^k$ -极玻色子基础的解析表达式。
2004-10-27 nucl-th
Quadrupole-Octupole Residual Interaction in the Proxy-$SU(3)$ Scheme
本文在 proxy-$SU(3)$ 方案下展开八极算符，构建八极-八极剩余相互作用并纳入 Elliott 模型哈密顿量，计算了 $^{224}$Th 的能级及 $B(E3)$ 跃迁强度。
2024-08-23 nucl-th
Probing alternating-parity bands in even-even nuclei within an axial quadrupole-octupole-hexadecapole collective model
Cadi Ayyad University（卡迪阿亚德国立大学）；National School of Applied Science（国立应用科学学院）
该研究提出一个解析的四极-八极-十六极轴对称集体模型，统一描述偶偶核的八极振动与形变，通过三个参数解析求解能谱和E1、E2、E3跃迁概率，应用于多种同位素并成功再现交变宇称带特征，计算结果与实验数据吻合。
2026-10-07 nucl-th
Quadrupole-octupole coupling and the onset of octupole deformation in actinides
本文研究了中子数在$130\leqslant N\leqslant 150$范围内的锕系元素Ra、Th、U、Pu、Cm和Cf的一系列偶偶同位素的四极和八极集体及其耦合的演化。Hartree-Fock-Bogoliubov近似，基于Gogny能量密度泛函的参数化D1 M，根据轴对称四极和八极形状自由度生成势能面.然后将平均场能面映射到玻色子凝聚态下的$sdf$相互作用玻色子模型哈密顿量的期望值上，以确定玻色子哈密顿量的强度参数.与八极自由度有关的光谱性质是通过对角化映射的哈密顿量产生的。计算出的低能负宇称谱、$B(E3;3^{-}_{1}\to 0^{+}_{1})$约化跃迁速率和有效八极形变表明，在锕系元素区域系统地发生了从近球形到稳定八极形变和八极振动态的跃迁。
2021-04-13 nucl-ex nucl-th
Description of nuclear octupole and quadrupole deformation close to the axial symmetry and phase transitions in the octupole mode
在反射非对称形状的情况下，研究了核集体运动的动力学。该模型是基于一个新的参数化的八极和四极自由度，有效的核接近轴对称。在不同于轴向自由度的其他自由度中的振荡振幅被假定为小的，但不冻结为零。更详细地讨论了已经具有永久四极形变的原子核的情况，并在谐波八极振荡和永久非对称形状之间的相变的临界点处得到了一个简单的解。结果与钍同位素链的实验数据进行了比较。同位素Th-226接近临界点。
2004-10-19 nucl-ex nucl-th
Quadrupole-octupole coupling and the onset of octupole collectivity
本文在相互作用玻色子模型中结合自洽平均场计算，完全确定了s、d、f玻色子系统的哈密顿量，全局证实了锕系、镧系和稀土核在特定核子数下的八极效应。
2023-10-25 nucl-ex nucl-th
Electric quadrupole and magnetic octupole moments of the Delta
利用协变旁观者组分夸克模型，我们预言了核子Delta+激发态的电四极矩为-0.043 efm^2，磁八极矩为-0.0035 efm^3。
2009-07-11 hep-lat hep-ph nucl-th
Description of nuclear octupole and quadrupole deformation close to the axial symmetry: Critical-point behavior of 224Ra and 224Th
该模型，介绍了在以前的文件中，八极和四极自由度的条件接近轴对称的描述，适用于形状相变的情况下，四极振幅可以达到零。在此模型框架下讨论了过渡核~（224）、~（226）Ra和~（224）Th。他们的能级方案可以合理地解释为假设一个二维方阱势。电磁跃迁振幅也进行了评估，并与现有的实验数据进行了比较。
2008-02-05 nucl-ex nucl-th
Quadrupole-octupole coupling and the evolution of collectivity in neutron-deficient Xe, Ba, Ce, and Nd isotopes
在$sdf$ -IBM框架下，研究了缺中子氘、钡、铈和钕核在“八极魔”中子数$N=56$附近的四极和八极集体演化.微观输入通过四极和八极约束Hartree-Fock-Bogoliubov计算获得，基于Gogny能量密度泛函的参数化D1 M。在$N=56$附近的Ba和Ce同位素的平均场基态被预测为八极形变。正宇称态和负宇称态的激发能以及电子跃迁率的计算与波函数的映射IBM哈密顿量的对角化。通过将平均场势能面映射到$s$、$d$和$f$玻色子的凝聚态中的哈密顿量的期望值上来确定哈密顿量的参数。预测$N=56$附近的铯、钡和铈同位素八极性增强。详细分析了$N=60$附近从八极形变到强四极形变的形状/相变。
2021-11-30 nucl-ex nucl-th
Coherent quadrupole-octupole states from a SUSY-QM Hamiltonian hierarchy and shape invariance
我们表明，在核的相干四极-八极运动（CQOM）模型中的径向方程的潜力产生一系列的超势和随后的一系列有效的潜力，满足形状不变的条件，并对应于一个SUSY-QM族的哈密顿量。在此基础上，我们认为，原来的CQOM能级方案具有一个通用的超对称结构的频谱固有的相干四极八极模。本文概述了偶-偶核和奇-偶核的实四极-八极谱偏离真正对称性的机制。通过使用它，我们说明的可能性，以确定在交替宇称谱的偶-偶核和奇质量核的准宇称二重态内描述的CQOM模型方法的超对称性的迹象。
2017-05-04 nucl-th quant-ph
On collective octupole degrees of freedom -- next pieces of the formal background
利用八面体群O_h关于变换的对称性，可以将内禀系统的概念推广到集体八极自由度的情形。给出了作为内变量多项式的标量不变量的显式公式。给出了在八极内蕴空间上构造函数空间基的一种方法。
2020-03-04 nucl-th
Analytic Description of Critical Point Actinides in a Transition from Octupole Deformation to Octupole Vibrations
一个解析的集体模型，其中的四极和八极形变的相对存在是由一个参数（φ_0），而轴对称服从，开发。该模型[被称为解析四极八极轴对称模型（AQOA）]涉及无限阱势，提供仅取决于φ_0的能量和B（EL）比的预测，以基本上与参数无关的方式绘制八极形变和八极振动区域之间的边界，并描述226-Th和226-Ra阱，实验能量数据表明，它们接近这个边界。指出了φ_0 =45度的AQOA对基态谱和B（E2）跃迁率的计算结果与X（5）模型的预测结果的相似性。解析解也得到戴维森潜力，导致AQOA光谱通过变分过程。
2005-05-05 nucl-th
Effect of configuration mixing on quadrupole and octupole collective states of transitional nuclei
基于核密度泛函理论和相互作用玻色子模型，提出了一个同时描述形状共存和四极、八极集体激发的模型.一个最佳的相互作用玻色子哈密顿量，包括正常和入侵状态之间的配置混合，以及八极自由度，确定通过自洽的平均场计算，使用一个通用的能量密度功能和配对的相互作用，与约束的三轴四极和轴对称的四极和八极形状的自由度。过渡核$^{72}$ Ge、$^{74}$ Se、$^{74}$ Kr和$^{76}$ Kr的一个示例性应用表明，侵入态的引入和组态混合显著降低了激发态$0^+$的能级，并且预测的低位正宇称态的特征在于强变形的近球形、弱变形的扁扁和强变形的扁长形状的混合。低的负宇称态被变形的入侵者配置所主导。
2022-08-28 nucl-ex nucl-th
"Beat" patterns for the odd-even staggering in octupole bands from a quadrupole-octupole Hamiltonian
我们提出了一个集体哈密顿量，其中包括标准的四极项，八极项分类的八面体组的不可约表示，四极八极相互作用，以及一个长期的带头能量线性K（角动量的投影上的身体固定的z轴）。对于角动量I的每个给定值，能量随后相对于K最小化，导致K值在每个带内随I增加，即使在K被限制为一组微观上合理的值的情况下。我们证明，这个哈密顿量是能够再现各种“拍”最近观察到的奇数，甚至在八极带的光锕系元素的交错模式。
2001-06-05 math-ph math.MP nucl-ex
Analysis of correlations between dipole transitions $1^-_1\rightarrow 0^+_1$ and $3^-_1\rightarrow 2^+_1$ based on the collective model
Joint Institute for Nuclear Research（俄罗斯联合核子研究所）；Dubna State University（杜布纳国立大学）；Lomonosov Moscow State University, Dubna branch（莫斯科罗蒙诺索夫国立大学杜布纳分校）
本文基于集体模型分析了偶极转变$1^-_1\rightarrow 0^+_1$与$3^-_1\rightarrow 2^+_1$之间的相关性，探讨了同位矢偶极和四极-八极模式耦合对相关比值的影响。
2025-12-16 nucl-th
Microscopic analysis of octupole shape transitions in neutron-rich actinides with relativistic energy density functional
本文用四极-八极集体哈密顿量模型系统地分析了八种丰中子同位素链-- Ra、Th、U、Pu、Cm、Cf、Fm和No --的四极和八极形变能面、低能激发谱和电跃迁率。参数由基于PC的约束反射非对称和轴对称相对论平均场计算确定，PK 1能量密度功能正常。低负宇称带、奇偶错列、平均八极形变$\langleβ_3\rangle$和$B(E3; 3^-_1\to 0^+_1)$的理论结果表明富中子锕系元素的形状从近球形到稳定八极形变，最后到八极软平衡形状的转变。稳定八极形变发生的微观机制也讨论了单核子轨道与变形的演变。
2017-10-23 nucl-th
Spectroscopy of reflection-asymmetric nuclei with relativistic energy density functionals
利用基于四极-八极集体哈密顿量（QOCH）的理论框架，系统地分析了14个同位素链（Ba，Ba，Ce，Nd，Sm，Gd，Rn，Ra，Th，U，Pu，Cm，Cf，Fm）的四极和八极形变能面、低能激发谱和跃迁率.基于PC-PK 1能量密度泛函和$δ$ -相互作用配对的微观QOCH模型准确地描述了低能四极和八极集体态的经验趋势，预测的光谱性质与最近基于相对论和非相对论能量密度泛函的微观计算一致。低能量负宇称带，平均八极形变，和过渡率表明八极集体在这两个质量区域，微观机制的演化与变形的单核子轨道方面进行了讨论的证据。
2017-10-23 nucl-th
New Shell Structure Originated from the Combination of Quadrupole and Octupole Deformations
对具有无理频率比$ω_\perp/ω_z=\sqrt{3}$的反射非对称变形振子势的壳结构进行了半经典分析。强壳效应与短周期轨道的分叉被发现，这发生在四极和八极形变的组合。
1994-07-01 chao-dyn nlin.CD nucl-th
Quadrupole and octupole collectivity and cluster structures in neon isotopes
利用基于能量密度泛函的理论框架研究了$^{20}$ Ne和丰中子偶偶Ne同位素的最低正宇称带和负宇称带。从轴对称和反射非对称变形能面的自洽相对论Hartree-Bogoliubov计算出发，利用投影技术和生成坐标方法建立了集体守恒态.总体上与实验激发能和跃迁速率得到了很好的一致性。特别是，该模型提供了一个准确的描述的激发光谱和跃迁概率在$^{20}$ Ne。讨论了团簇构型对低能态的贡献以及基态的跃迁性质。分析扩展到$^{22}$ Ne和形状共存同位素$^{24}$ Ne，以及滴线核$^{32}$ Ne和$^{34}$ Ne。讨论了价中子在团簇间形成分子型键中的作用。
2018-02-08 nucl-th
Non-yrast spectra of odd-A nuclei in a model of coherent quadrupole-octupole motion
本文用相干四极八极运动模型描述奇质量核的非对称分裂宇称偶极谱。yrast能级被描述为耦合到基态单粒子（s. p.）态，而非yrast宇称偶联体结构是作为耦合到激发的s. p.态的更高能量的旋转振动模式获得的。结果表明，扩展的模型方案描述了重奇A核不同区域的Yrast和non-Yrast准宇称二重态谱以及相应的B（E1）和B（E2）跃迁速率。讨论了反射非对称变形壳模型在更深层次上对单粒子运动和科里奥利相互作用的描述。
2013-12-28 nucl-ex nucl-th
Mapped $spdf$ interacting boson model for quadrupole-octupole collective states in nuclei
Hokkaido University（北海道大学）
该研究将平均场势能面映射到含 $s,p,d,f$ 玻色子的 IBM 哈密顿量，确定强度参数，并在 Ra、Th 锕系核上验证加入 $p$ 玻色子可改进负宇称能级及电偶极性质描述。
2025-10-20 nucl-ex nucl-th
Shell-model study of octupole collectivity near 208Pb
我们证明了双幻核中低激发八极3^-态粒子-空穴波函数的集体性主要是由中子-质子相互作用引起的。到基态的约化跃迁几率B（E3;3-_1 -> 0+_1）的增加以及八极激发与核子的耦合都是集体态各分量相干作用的结果。对208 Pb和209 Pb的壳模型相互作用得到的结果与Bohr和Mottelson的几何集体模型一致，其中八极子激发与对应于核表面集体形状振荡的声子有关.
2022-03-25 nucl-th
Enhancement of nuclear Schiff moments and time reversal violation in atoms due to combination of soft nuclear octupole and quadrupole vibrations
违反宇称和时间反演不变性P，T-奇的核力产生P，T-奇核矩，例如核Schiff矩。反过来，这个力矩可以在原子中诱导出电偶极矩（EDM）。在四极和八极力可分离的准粒子无规相位近似下，计算了球形核中集体四极和八极软振动对Schiff矩的贡献.预测的奇数217- 221 Ra和217- 221 Ra同位素的核希夫矩值表明，与实验研究的球形核199 Hg和129 Hg相比，有可能增强50倍或更多。由于在非常重的原子，如Ra，Rn，和Fr，EDM有一个额外的增强迅速增加的核电荷$Z$，EDM增强可以超过两个数量级。我们讨论了引起Schiff矩增强的原子核结构效应。
2005-05-27 hep-ph nucl-th physics.atom-ph
Unified description of three positive and three negative parity interacting bands
对相干态模型进行了扩展，使得三个负宇称带与三个正宇称带被同等对待。这六个转动带是由三个相互正交态的角动量和宇称投影产生的，它们同时表现出四极和八极形变。通过构造，投影状态是相互正交的。在四极和八极多玻色子态的投影态空间中，求解了有效的四极和八极玻色子哈密顿量。模型哈密顿量的本征态由多极跃迁算子连接，其中最低阶玻色子表达式被认为是。计算涉及6个结构系数和2个变形参数。所有这些都是通过已知实验能量的最小二乘拟合来确定的。应用于Gd 158、Yb 172、Ra 218、Ra 226、Th 232、U238、Pu238。激发能和跃迁几率都得到了很好的一致性。八极形变，表现在激发带，新的签名指出。
2001-07-24 nucl-th
The CSM extension for the description of positive and negative parity bands in even-odd nuclei
用粒子核哈密顿量描述了$^{237}$ U和$^{239}$ Pu中最低宇称伴带$K^π=1/2^{\pm}$。与核心相关联的四极和八极玻色子哈密顿量与先前用于描述相邻奇偶同位素中的四个正宇称带和四个负宇称带的哈密顿量相同。奇核子的单粒子空间由三个球壳模型态组成，两个是正宇称态，一个是负宇称态。粒子-核哈密顿量由四极-四极、八极-八极、自旋-自旋和转动$\hat{I}^2$相互作用四项组成，其中$\hat {I}$表示总角动量。通过拟合两个能带中的四个特殊能量，确定了粒子-芯耦合哈密顿量中的参数。计算得到的激发能与相应的实验数据以及与其他方法得到的结果进行了比较。此外，我们寻找一些签名的静态八极形变所考虑的奇数同位素。
2009-04-21 nucl-th
Octupole correlations in the nucleus $^{144}$Ba described with symmetry conserving configuration mixing calculations
我们研究了同位素$^{144}$ Ba结构中四极和八极自由度的相互作用。采用了基于Gogny能量密度泛函（EDF）的对称性守恒组态混合方法（SCCM）。该方法包括粒子数，宇称和角动量恢复以及轴向四极和八极形状混合内的发电机坐标方法。对激发能和电磁跃迁几率的预测与最新的实验数据符合得很好。
2016-04-22 nucl-ex nucl-th
Parameter-Free Solution of the Bohr Hamiltonian for Actinides Critical in the Octupole Mode
一个解析的，无参数的（到总的比例因子）解决方案的玻尔哈密顿涉及轴对称的四极和八极形变，以及一个无限好的潜力，得到分离变量的方式让人想起的可变转动惯量（VMI）的概念。归一化的光谱和B（EL）的比率被发现同意与实验数据为226-Ra和226-Th，已知的原子核位于最接近的轻锕系元素区域的八极形变和八极振动之间的边界。
2005-12-06 nucl-th
Non-yrast nuclear spectra in a model of coherent quadrupole-octupole motion
本文采用四极-八极振动和转动相干的模型，描述了不同区域的几个偶偶核$^{152,154}$ Sm，$^{154,156,158}$ Gd，$^{236}$ U和$^{100}$ Mo中具有交替宇称的非对称能量序列。在该模型框架内，yrast交替宇称带由基态带成员和具有奇角动量的最低负宇称能级组成。非同步交替奇偶校验序列将$β$ -带的级别与更高的负奇偶校验级别联合起来。模型描述再现了所考虑的交替宇称谱的结构以及在不同能级序列内和之间观察到的B（E1）、B（E2）和B（E3）跃迁概率。预测了非对称交替宇称带中连接相反宇称态跃迁的B（E1）和B（E3）约化概率。实施的研究概述了所考虑的带耦合方案的限制，并提供了估计的集体能源潜力，管理所考虑的核的四极-八极属性。
2012-03-08 nucl-ex nucl-th quant-ph
Chaos in Axially Symmetric Potentials with Octupole Deformation
报道了单粒子在谐振子势中运动的经典和量子力学结果，该势的特征是四极形变和附加八极形变。运动的混沌特性是srongly依赖于四极形变的扁长形变几乎没有混沌是可辨别的，而对于扁长的情况下，运动表现出强烈的混沌时，八极项打开。
1994-06-10 chem-ph nucl-th
Microscopic core-quasiparticle coupling model for spectroscopy of odd-mass nuclei with octupole correlations
[背景]低激发态光谱性质的预测是原子核结构研究的关键。由于不成对核子和集体自由度之间的相互作用，理论方法特别适用于奇质量核。只有少数模型已开发的系统中，八极集体自由度发挥作用。【目的】采用在同一微观框架内描述单粒子和集体自由度的模型，预测以八极形变为特征的奇质量核的光谱性质。【方法】基于协变密度泛函理论，采用四极-八极集体哈密顿量结合约束反射非对称相对论Hartree-Bogoliubov模型，建立了一个包含偶质量核的集体激发和奇核子的单粒子态的微观核-准粒子耦合（CQC）模型。【结果】奇质量镭同位素$^{223, 225, 227}$ Ra的低能激发谱和跃迁率的模型预测结果与已有数据符合较好。【结论】基于协变密度泛函理论建立了一个适用于四极和八极形变的奇质量核的微观CQC模型。理论结果再现了奇数质量Ra同位素的数据，并为今后研究原子核中的八极相关及相关现象提供了有用的预测。
2019-11-06 nucl-th
Isovector multiphonon excitations in near spherical nuclei
在包含四极和八极玻色子的相互作用玻色子模型（sdf-IBM-2）的质子-中子模型下，研究了近球形核的最低等熵和等矢量四极和八极激发.讨论了这些态在近球核中的主要衰变模式。
2000-10-25 nucl-th
Axially Symmetric Quadrupole-Octupole Model incorporating Sextic Potential
本文提出结合六次势能的轴对称四极-八极模型(AQOA-S)，推导了能谱与跃迁率的解析表达式，在Ra和Th同位素中与实验数据高度吻合，优于Davidson势模型。
2024-01-11 nucl-ex nucl-th
Enhanced Magnetic Quadrupole Moments in Nuclei with Octupole Deformation and their CP-violating effects in molecules
八极形变核在随核转动的内禀坐标系中具有非零的电八极矩、电偶极矩、Schiff矩和磁四极矩。在实验室框架中具有确定角动量的状态下，这些矩被宇称（P）和时间反演不变性（T）守恒所禁止，这意味着它们的期望值由于核旋转而消失。然而，具有八极形变的核具有具有相同自旋的接近相反的宇称转动态的双重态，其被T，P-奇核力混合。这种混合产生了核轴沿着核自旋的取向，并且存在于内禀坐标系中的所有力矩都出现在实验室坐标系中（只要核自旋I足够大，允许这样的力矩）。这种机制产生了增强的T，P-破坏核矩。这种增强也发生在具有软八极振动模式的原子核中。在这种核的希夫矩已计算在以前的作品。本文考虑核自旋为$I \geq 1$的同位素中出现的磁四极矩。核MQM和电子之间的磁相互作用产生原子EDM和T，P-违反核自旋分子轴相互作用常数的电子态与非零电子角动量的分子。这些常数的测量可用于检验CP破坏理论和在原子、分子和固态实验中寻找轴子暗物质。可能的候选核包括153 Eu、161 Dy、221 Fr、223 Fr、223 Ra、223 Rn、225 Ac、227 Ac、229 Th、229 Pa、233 U和235 U。我们随后考虑含有这些核的分子（EuO、EuN+、RaF、AcO、AcN+、AcF+、ThO和ThF+）。
2022-06-16 hep-ph nucl-th physics.atom-ph
Microscopic description of octupole collective excitations near $N=56$ and $N=88$
利用核密度泛函理论分析了八极形变和相关的集体激发。轴对称的四极-八极约束自洽平均场（SCMF）计算与选择的通用能量密度泛函和配对相互作用进行的氘，钡，铈同位素从质子丰富的中子丰富的地区，和中子丰富的硒，氪，锶同位素，其中增强八极相关预计会发生。低能正、负宇称谱和跃迁强度通过求解四极-八极集体哈密顿量来计算，惯性参数和集体势由约束SCMF计算确定。在Ba和Ce同位素的势能面上发现了八极形变平衡态，它们具有$N\approx 56$和88。光谱性质的演变表明在对应于$N\approx Z\approx 56$、$Z\approx 88$和$Z\approx 56$以及$N\approx 56$和$Z\approx 34$的区域中增强的八极相关。平均$β_{30}$形变参数及其涨落在$N=56$和88.
2021-05-04 nucl-ex nucl-th
The interplay of single-particle and collective motions in the low-lying states of $^{21}_Λ$Ne with quadrupole-octupole correlations
基于协变密度泛函理论，通过生成坐标方法混合单粒子与四极-八极集体激发组态，研究了$^{21}_Λ$Ne低能态，发现八极关联使负宇称态显著降低并减弱了电多极跃迁强度。
2022-11-17 nucl-ex nucl-th
Parametrization of the octupole degrees of freedom
提出了一种简单的八极集体变量的参数化方法，并根据振动极限的解讨论了波函数的对称性。[PACS：21.60Ev，21.60.Fw，21.10.Re]
1999-04-12 nucl-th
Collective Properties of Low-lying Octupole Excitations in $^{208}_{82}Pb_{126}$, $^{60}_{20}Ca_{40}$ and $^{28}_{8}O_{20}$
采用自洽Hartree-Fock方法和Skyrme相互作用的无规相位近似（RPA），研究了$β$稳定核$^{208}_{82}Pb_{126}$、中子皮核$^{60}_{20}Ca_{40}$和中子滴线核$^{28}_{8}O_{20}$的八极强度.利用粒子-振动耦合分析了低激发的集体性质。结果表明，$^{60}_{20}Ca_{40}$和$^{28}_{8}O_{20}$中阈值以上的最低等谐态是集体激发和从束缚态到非共振态的未扰动跃迁的叠加.对于这三个核，无论是低激发态还是巨共振态都具有等矢强度。检查比率B（IV）/B（IS）。结果表明，对于$^{208}_{82}Pb_{126}$，其比值与$(\frac{N-Z}{A})^2$相当，但对于$^{60}_{20}Ca_{40}$和$^{28}_{8}O_{20}$，其比值远大于$(\frac{N-Z}{A})^2$ .这是由于$^{60}_{20}Ca_{40}$和$^{28}_{8}O_{20}$中具有小结合能的多余中子造成的。
2003-04-04 nucl-th
Evidence of quadrupole and octupole deformations in $^{96}$Zr+$^{96}$Zr and $^{96}$Ru+$^{96}$Ru collisions at ultra-relativistic energies
在重离子碰撞的流体力学模型描述中，椭圆流$v_2$和三角流$v_3$对碰撞核的四极形变$β_2$和八极形变$β_3$敏感. $v_n$和$β_n$之间的关系最近已经澄清，并发现遵循一个简单的参数形式。STAR合作组织刚刚公布了来自同量异位素$^{96}$ Ru+ $^{96}$ Ru和$^{96}$ Zr+ $^{96}$ Zr碰撞的精确$v_n$数据，他们观察到中心碰撞$v_{2,\mathrm{Ru}}>v_{2,\mathrm{Zr}}$和$v_{3,\mathrm{Ru}}<v_{3,\mathrm{Zr}}$的巨大差异。使用传输模型模拟，我们表明，这些订单是一个自然的后果$β_{2,\mathrm{Ru}}\ggβ_{2,\mathrm{Zr}}$和$β_{3,\mathrm{Ru}}\llβ_{3,\mathrm{Zr}}$。我们再现的中心依赖性的$v_2$比率定性和$v_3$比率定量，并提取值的$β_2$和$β_3$是一致的，在低能核结构实验中测量。STAR数据首次提供了重离子碰撞中$^{96}$ Zr基态强八极相关的直接证据。我们的分析表明，在高能重离子碰撞流测量，特别是使用等压系统，是一个新的精确工具，研究核结构物理。
2022-05-25 hep-ph nucl-ex nucl-th
Anharmonicity of multi-octupole-phonon excitations in $^{208}$Pb: analysis with multi-reference covariant density functional theory and subbarrier fusion of $^{16}$O+$^{208}$Pb
基于协变密度泛函理论，充分考虑了四极子和八极子自由度之间的相互作用，讨论了$^{208}$ Pb中多八极子-声子态的非谐性.结果表明，尽管激发能与简谐极限下的激发能相似，但跃迁强度存在较大的非谐性。我们还发现，四极形状的起伏显着增强的两个八极声子态在$^{208}$铅的碎裂。利用这些跃迁强度作为耦合通道计算的输入，我们讨论了在库仑势垒附近能量的$^{16}$ O+ $^{208}$ Pb的聚变反应。我们发现，八极振动激发的非谐性大大提高了以前的耦合通道计算的谐振子限制，显着降低了融合势垒分布的主峰的高度。
2016-07-07 nucl-ex nucl-th
Symmetries and deformations in the spherical shell model
我们讨论的对称性的球壳模型，使接触几何集体模型的玻尔和Mottelson。这类对称性中最著名的是SU（3），它是艾略特旋转模型的基础。它对应于一个变形的平均场诱导的四极相互作用在一个主要的振子壳N，可以推广到包括几个主要的壳。因此，艾略特的SU（3）模型建立了球壳模型和几何集体模型（的四极分量）之间的联系。我们引入模拟对称性诱导的八极相互作用在两个主要的振子壳N-1和N，导致八极变形的解决方案的球壳模型。我们表明，在大振子壳（大N）的极限下，代数八极相互作用趋于几何集体模型的相互作用。
2016-01-12 nucl-th
The CSM extension for description of the positive and negative parity bands in even-odd nuclei
用粒子核哈密顿量描述了$^{219}$ Ra、$^{237}$ U和$^{239}$ Pu中的最低宇称伴带$K^π=1/2^{\pm}$，以及$^{227}$ Ra中的三个宇称伴带$K^π=1/2^{\pm}, 3/2^{\pm}, 5/2^{\pm}$。核心是由一个四极和八极玻色子哈密顿量，这是以前用于描述四个积极和四个消极的宇称带在相邻的偶数-偶数同位素描述。粒子-核哈密顿量由四极-四极、八极-八极、自旋-自旋和转动$\hat{I}^2$相互作用四项组成，其中$\hat {I}$表示总角动量。奇核子的单粒子空间由三个球壳模型态组成，两个是正宇称态，一个是负宇称态。这些态与集体变形基态和内禀γ带态的乘积通过角动量投影分别产生具有$K^π=1/2^{\pm},3/2^{\pm},5/2^{\pm}$的带。在投影态的空间中，计算所考虑的能带的能量。所得到的激发能与相应的实验数据，以及与其他方法获得的。此外，我们寻找一些签名的静态八极形变所考虑的奇数同位素。计算得到的$^{219}$ Ra的支化比与相应的实验数据吻合得很好。
2009-08-26 nucl-th
