Calculation of BR($\bar{B}^0\to Λ_{c}^++\bar p)$ in the PQCD Approach
我们用PQCD方法计算了$\bar{B}^0 \to Λ_c^+ \bar{p}$的分支比。大多数以前的模型计算得到的分支比显着大于实验数据。我们发现，预测的分支比BR $(\bar{B}^0 \to Λ_c^+ \bar{p})$在PQCD方法可以在一个范围内变化的$(2.3\sim 5.1)\times 10^{-5}$与最大的不确定性来自$Λ_c$的波函数中的参数。在$Λ_c^+$波函数参数$β= 1$ GeV和$m_q = 0.3$ GeV的有利值下，分支比约为$2.3\times 10^{-5}$，这与实验测量值符合得令人满意。
2006-10-20 hep-ph
Single Spin Asymmetry in Open Charm Photoproduction and Decay as a Test of pQCD
我们分析了在SLAC计划的E160/E161实验中使用次级（衰变）轻子的包含谱测量线性偏振光子的开放魅力产生中的单自旋不对称性（SSA）的可能性。在首阶pQCD中，SLAC运动学的荷电衰变轻子方位角分布的SSA约为0.2。我们的计算表明，SSA的衰变轻子分布是很好地定义在pQCD：它是稳定的微扰和参数，几乎不敏感的理论不确定性的魅力半轻子衰变。由于胶子在靶中的横向运动、重夸克碎裂和$D$ -介子中$c$ -夸克的费米运动，对轻子SSA的非微扰贡献约为10%。我们的结论是，在二次轻子分布的方位角不对称性的测量将提供一个很好的测试pQCD的适用性，以开放的魅力生产在能量的固定目标实验。我们对SLAC实验条件的分析表明，这种SSA可以在E160/E161中测量，精度约为10%。
2016-04-12 hep-ph
A Study of $B_{d}^0 \to J/Ψη^{(\prime)}$ Decays in the pQCD Approach
受最近对${B_d^0} \to J/ψη$衰变分支比测量的启发，我们用微扰QCD（pQCD）方法计算了${B_d}^0 \to J/ψη$和${B_d}^0 \to J/Ψη'$衰变的分支比. pQCD对所考虑衰变的分支比的预测是：$BR(B_d^0 \to J/Ψη) = (1.96 ^{+9.68}_{-0.65}) \times 10^{-6}$，这与第一次实验测量的误差一致;而$BR(B_d^0 \to J/Ψη') = (1.09 ^{+3.76}_{-0.25}) \times 10^{-6}$，与$B_d^0 \to \jpsi η$衰变非常相似，可以通过即将到来的LHC实验进行检验。对这些衰变通道的测量有助于我们理解相应能量标度下的QCD动力学，特别是pQCD方法对这类B介子衰变的可靠性。
2007-04-03 hep-ph
Study of the $Υ(1S)$ ${\to}$ $B_{c}D_{s}^{\ast}$ decay with pQCD approach
首次用微扰QCD方法研究了$Υ(1S)$ ${\to}$ $B_{c}D_{s}^{\ast}$弱衰变。结果表明：（1）对分支比的贡献主要来自于纵向和平行螺旋度振幅;（2）分支比、纵向和平行极化率对$Υ(1S)$介子的波函数很敏感;（3）$Υ(1S)$ ${\to}$ $B_{c}D_{s}^{\ast}$衰变的分支比可达$10^{-9}$，这在未来的实验中有希望得到测量.
2016-04-24 hep-ph
Branching Ratio and CP Asymmetry of B_s \to K^*_0(1430)πDecays in the PQCD Approach
在$K_0^{*}(1430)$的双夸克模型假设下，利用微扰QCD因子化方法研究了衰变$\bar B_s^0\to K^{*0}_0(1430)π^0, K^{*+}_0(1430)π^-$的分支比和CP直接破坏不对称性.我们发现，虽然这两个衰变都是树主导的，但它们的企鹅对树的贡献比例是非常不同的：$\bar B_s^0\to K^{*+}_0(1430)π^-$衰变只有几个百分比，而在场景I中约为37%，甚至在场景II中为$\bar B_s^0\to K^{*0}_0(1430)π^0$衰变的51%。结果表明，这两种衰变在分支比和直接CP不对称性方面具有非常不同的值。衰变$\bar B_s^0\to K^{*+}_0(1430)π^-$的分支比约为$10^{-5}$，其直接CP不对称性约为（20-30）%.而对于衰变$\bar B_s^0\to K^{*0}_0(1430)π^0$，其直接CP破坏不对称性非常大，约为90%，但由于该通道的分支比很小，只有$10^{-7}$阶，因此很难测量。
2012-03-27 hep-ph
$B \to f_0(980) (π,\etapp)$ Decays in the PQCD Approach
在标量介子$f_0(980)$的双夸克结构假设下，利用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了四种$B \to f_0(980)π$和$B \to f_0(980)\etapp$衰变的分支比和CP破坏不对称性.对分支比的主阶pQCD预测为$Br(B^-\to f_0(980) π^-)\sim 2.5 \times 10^{-6}$、$Br(\bar{B}^0\to f_0(980) π^0)\sim 2 6 \times 10^{-7}$、$Br(\bar{B}^0\to f_0(980) η)\sim 2.5 \times 10^{-7}$和$Br(\bar{B}^0\to f_0(980) η^\prime)\sim 6.7 \times 10^{-7}$，它们与QCD因子化预测和实验上限相一致.
2008-12-12 hep-ph
Hadronic B Decays in PQCD
本文综述了近年来在微扰QCD方法中研究B介子排斥强子衰变的进展，重点讨论了B -> pi K和B -> pi pi模的分支比和CP不对称性，以及B -> VV模的极化分数等问题。
2006-05-22 hep-ph
Azimuthal Asymmetries in Heavy Quark Leptoproduction as a Test of pQCD
我们分析了QCD预言在重夸克轻子产生中方位角不对称性的微扰稳定性和参数稳定性。在领先的顺序，$\cos ϕ$不对称消失，而$\cos 2ϕ$的一个是领先的扭曲，并预测为约15%的能量充分高于生产阈值。我们计算了非线性光学软胶子对$ϕ$依赖的轻子产生的修正，达到了仅次于领先的对数精度。软胶子近似对$Q^{2}\lesssim m^{2}$的精确NLO结果提供了很好的描述。我们的分析表明，相反的生产截面，$\cos 2ϕ$不对称性实际上是不敏感的软辐射的$Q^{2}\lesssim m^{2}$在固定的目标实验的能量。我们的结论是$\cos 2ϕ$不对称性在pQCD中得到了很好的定义：它在微扰和参数上都是稳定的，并且对非微扰贡献不敏感（在底部产生的情况下）。方位角不对称性的测量将提供一个很好的测试pQCD适用于重口味的生产。
2003-06-18 hep-ph
Rare decays of B-> J/ψD^(*) and B->η_c D^(*)in pQCD Approach
基于最近对${B}^0 \to J/ψD$分支比上限的测量，我们在基于$J/ψ$因子分解的微扰QCD方法中研究了${B}^0 \to J/ψD^{(\star)}$和$η_c D^{(\star)}$衰变.作为纯湮灭（W交换）衰变，这些分支比估计在$10^{-5} \sim 10^{-7}$的数量级，这正好在$B$工厂可观察到的角落。对这些衰变通道的测量有助于我们理解相应能量标度下的QCD动力学，特别是pQCD方法对这些过程的可靠性。
2005-12-28 hep-ph
Branching Ratios and CP Violations of B \to K_0^*(1430) K^* Decays in the pQCD Approach
采用微扰QCD（pQCD）因子分解方法研究了$B \to K_0^*(1430) K^*$衰变，其中$B$分别表示$B_u$、$B_d$和$B_s$介子，标量$K_0^*(1430)$基于传统的双夸克结构模型被视为介子.在场景1和场景2两种场景下定义了$K_0^*(1430)$的光锥分布振幅，并利用pQCD因子分解方法对相关衰变模的分支比和CP破坏不对称性进行了首次估计.对于本文中所考虑的所有$B \to K_0^*(1430) K^*$衰变，在90% C. L.处测量的$B^0 \to {K_0^*(1430)}^0 \bar{K}^{*0}$的分支比只有一个初步的上限。由百丽合作是现在可用。因此，在两个$B$工厂，大型强子对撞机实验，和即将到来的超级$B$设施检查预测的物理量，然后测试的可靠性的pQCD方法用于研究所考虑的衰变模式，涉及$p$波标量介子作为末态介子之一，是非常有趣的。此外，这些pQCD预测与未来的精密测量相结合，也有助于探索复杂的QCD动力学涉及的光标量。
2013-10-31 hep-ex hep-ph
$B \to ρ(ω, ϕ) \etap $ Decays and NLO contributions in the pQCD Approach
利用微扰QCD（pQCD）因式分解方法，计算了顶点QCD修正、夸克环和色磁企鹅对两体无粲强子衰变$B^+ \to ρ^+ η^{(\prime)}$和$B^0 \to ρ^0(ω, ϕ) η^{(\prime)}$的次首级（NLO）贡献.从数值结果和唯象分析中我们发现：（a）对于$B^\pm \to ρ^\pm \etap$衰变，部分非线性光学对分支比的贡献很小，（b）对于$B^0 \to ρ^0(ω,ϕ) \etap$衰变，非线性光学对分支比的首阶预测有显著的增强作用;以及（c）CP破坏不对称性$\acp^{dir}(B^\pm \to ρ^\pm \etap)$的pQCD预测与数据一致，而预测的$\acp(B^0 \to ρ^0(ω)\etap)$一般都很大，可以通过即将进行的LHCb实验进行检验。
2008-07-17 hep-ph
$B_s^0 \to η^{(\prime)} η^{(\prime)}$ decays in the pQCD approach
本文用微扰QCD（pQCD）方法计算了$B_s^0 \to ηη, ηη^\prime$和$η^\prime η^\prime$衰变的CP平均分支比和CP破坏不对称性.对CP平均分支比的pQCD预测结果为$Br(B_s^0 \to ηη) = \left (14.2^{+18.0}_{-7.5}) \times 10^{-6}$、$Br(B_s^0 \to ηη^\prime)= \left (12.4 ^{+18.2}_{-7.0}) \times 10^{-6}$和$Br(B_s^0 \to η^{\prime} η^{\prime}) = \left (9.2^{+15.3}_{-4.9}) \times 10^{-6}$，它们与采用QCD因子分解方法得到的结果吻合得很好，也与现有的实验上限一致。胶子的贡献很小：$B_s \to ηη$和$ ηη^\prime$衰变的贡献小于7%，而$B_s \to η' η'$衰变的贡献约为18%。三种衰变的CP破坏不对称性非常小：幅度小于3%。
2007-04-08 hep-ph
PQCD study of the $B_{SL}$ and $n_c$ controversy in inclusive $B$ decays
利用微扰QCD方法计算了包含$B$介子衰变的半轻子分支比和粲计数。对于非轻子衰变，我们采用修正的因子分解定理，其中Wilson系数随衰变模的特征标度演化。结果表明，在不增加$n_c$的情况下，单粲模$b\to c{\bar u}d$的衰减速率增加，得到较低的$B_{SL}$.我们预测一个更大的$b\to c τ\barν$分支比相比，从传统的重夸克有效理论为基础的算子乘积展开。我们对$B$介子寿命的计算结果也与实验数据一致。
1998-03-16 hep-ph
Regge description of spin-spin asymmetry in photon diffractive dissociation
我们探讨了胶子螺旋度分布$ΔG(x)$是否可以从$γp$衍射深度非弹性散射中纵向自旋-自旋不对称性$A_{LL}$的实验数据与微扰QCD（pQCD）框架内进行的计算的比较中提取。这些数据可以在未来的HERA对撞机上获得，用于极化质子的极化电子/正电子散射。在本文中，我们寻找这样的运动学区域的贡献$A_{LL}$从软过程（reggeon交换）被抑制，以保证pQCD的适用性。结果表明，对于质心能量$s_{γp} \geq 10^3 GeV^2$、强子衍射质量$M_X \leq 10 GeV/c^2$、转移到质子上的动量$Δ_T\leq 0.5 GeV/c$和$Q^2\geq4 (GeV/c)^2$的平方，由reggeon交换引起的纵向自旋-自旋不对称性小于10^{-4}.这个值大概低于可以用现代实验技术测量的不对称性。这意味着pQCD预测可以可靠地与该运动学区域的数据进行比较。
1999-03-19 hep-ph
Branching Ratio and Polarization of B \to a_1(1260)(b_1(1235))ρ(ω, ϕ) Decays in the PQCD Approach
在微扰QCD方法的框架下，我们研究了无粲二体衰变到涉及一个轴矢量（A），$a_1(1260)$或$b_1(1235)$，和一个矢量（V），即$ρ(ω,ϕ)$的末态。利用QCD求和规则方法得到的这些介子的衰变常数和光锥分布振幅，我们发现：（a）除$\bar B^0\to a^{0}_1ρ^0(ω)$衰变外，其它树支配衰变$B\to a_1ρ(ω)$都有较大的分支比，其数量级为$10^{-5}$。（b）除了$\bar B\to b^+_1ρ^-$和$B^-\to b^0_1ρ^-$衰变外，其他$B\to b_1ρ(ω)$衰变的分支比较小，约为$10^{-6}$。(c)衰变$B\to a_1(b_1) ϕ$被高度抑制，并具有非常小的分支比，在$10^{-9}$的顺序。(d)对于衰变$\bar B^0 \to a_1^0ρ^0$和$B^-\to b_1^-ρ^0$，它们的两个横向极化大于它们的纵向极化，分别约为43.3%和44.9%。(d)在$B\to a_1ρ(ω)$衰变中，两种横极化接近，而在某些$B\to b_1ρ(ω)$衰变中，两种横极化相差很大。(e)对于$B^-\to a^{0}_1ρ^-, b^{0}_1ρ^-$和$\bar B^0\to b^{0}_1ρ^0, b^{0}_1ω$衰变，在忽略横向极化的情况下，计算了它们的直接CP破坏不对称性，发现两个带电衰变的直接CP破坏不…
2012-03-27 hep-ph
Branching Ratio and CP Asymmetry of $B_s \to π^0 η^{(\prime)}$ Decays in the perturbative QCD Approach
本文用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了$B_s^0 \to π^0 η^{(\prime)}$衰变的分支比和CP破坏不对称性。我们不仅计算了通常的可因子分解贡献，而且还计算了不可因子分解贡献和湮灭型贡献。CP平均分支比的pQCD预测是$BR(B_s^0 \to π^0 η) \approx 0.86 \times 10^{-7}$和$BR(B_s^0 \to π^0 η') \approx 1.86 \times 10^{-7}$。对CP破坏不对称性的pQCD预测是$A_{CP}^{dir}(π^0 η)\sim -4.5 % $、$A_{CP}^{dir}(π^0 η')\sim -9.1% $、$A_{CP}^{mix}(π^0 η)\sim -0.2%$和$A_{CP}^{mix}(π^0 η')\sim 27.0%$，但误差很大。上述pQCD预测可以在不久的将来在CERN的LHC-b实验和费米实验室的BTeV实验中得到验证。
2006-06-16 hep-ex hep-ph
PQCD approach to exclusive B decays
本文综述了近年来用微扰QCD方法研究$B$介子衰变的最新进展，讨论了共线和$k_T$因子化的比较，$B^0\toπ^+π^-$衰变的CP不对称性，企鹅增强，$B^0\to D^0π^0$衰变的分支比，以及三体非轻子衰变。
2002-10-14 hep-ph
Phenomenological analysis of the quasi-two-body $B \to D (R\to) K π$ decays in PQCD Approach
本文在PQCD框架下引入Kπ对波函数，研究准两体B→D(R→)Kπ衰变，发现多数分支比为10⁻⁷量级，而受V_cs增强的B⁰→D⁰(K*→)Kπ可达10⁻⁶量级，并提取了两体B→DK*分支比。
2023-11-29 hep-ph
Branching Fractions and CP Asymmetries of the Quasi-Two-Body Decays in $B_{s} \to K^0(\overline K^0)K^\pm π^\mp$ within PQCD Approach
受LHCb合作组首次对$B_s \to K_SK^{\mp}π^{\pm}$衰变进行的未标记衰变时间积分振幅分析的启发，其中衰变振幅被建模为包含中间共振$K^*(892)$，$K_0^*(1430)$和$K_2^*(1430)$的共振贡献，我们全面研究了准二体$B_{s} \to K^0/\overline{\kern -0.2em K}^0 K^{\pm}π^{\mp}$衰变，并在基于$k_T$分解的微扰QCD方法中计算了分支分数和含时$CP$不对称性。在准二体空间区域，采用适当的$Kπ$对波函数，描述了$Kπ$对中K介子和π介子之间的相互作用，计算的中间共振分支分数与LHCb的实验结果符合得很好.此外，在所得到的准二体衰变的分支分数中，我们还计算了相应的二体衰变的分支分数，所得结果与LHCb的测量结果和早期的研究结果一致，但存在误差.对于这些考虑的衰变，由于最终状态不是风味特异性的，因此可以测量时间依赖性$CP$。我们计算了六个$CP$违反观测，这可以在正在进行的LHCb实验进行测试。
2020-05-06 hep-ex hep-ph
The semileptonic decays $B/B_s \to (π, K)(l^+l^-,lν,ν\barν)$ in the perturbative QCD approach beyond the leading-order
本文首先利用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了$B \to (π,K)$和$B_s \to K $跃迁的形状因子，然后计算了相应的半轻子衰变$B/B_s \to (π, K)(l^+l^-,lν,ν\barν)$（这里$l$表示$e, μ$和$τ$）的分支比.通过数值计算和唯象分析，我们发现：（a）对于$B \to (π, K)$和$B_s \to K$跃迁形状因子$F_{0,+,\rmt}(q^2)$，对$F_{0,+,\rmt}(0)$值及其与$q^2$的依赖关系的NLO pQCD预测与其它方法的结果符合得很好：（b）对于$\bar{B}^0 \to π^+l^-\barν_l, \bar{K}^0 l^+ l^- $和$B^- \to π^0 l^-\barν_l, K^- l^+ l^-$衰变模，对它们的分支比的NLO pQCD预测与测量值符合得很好;（c）通过比较$Br(\bar{B}^0 \to π^+l^-\barν_l)$的pQCD预测与测量的衰变率，我们提取出$V_{ub}$的大小：$|V_{ub}|= (3.80^{+0.56}_{-0.50}(theor.)) \times 10^{-3}$ ;（d）我们还定义了几个分支比的比值，$R_ν, R_C$和$R_{N1,N2,N3}$，并给出了相应的pQCD预测，这些预测将通过LHCb和即将到来的Super-B实…
2012-07-02 hep-ph
Study Pure Annihilation Decays $B_s^0(\bar B_s^0)\to D^{\pm}π^{\mp}$ in PQCD Approach
稀有衰变$B_s^0\to D^\pm π^\mp$和$\bar B_s^0\to D^\mp π^\pm$只能通过标准模型中的湮灭型图发生。本文在忽略软末态相互作用的情况下，用微扰QCD方法计算了这些衰变的分支比。计算结果表明，它们的分支比在$\mathcal{O}(10^{-6})$处，具有较大的CP不对称性，这将在未来的LHC-b实验中得到测量。
2008-02-26 hep-ex hep-ph
Charmed B(B_{s}) decays involving a light tensor meson in PQCD approach
用微扰QCD方法研究了$B(B_{s})\rightarrow D_{(s)}(\bar{D}_{(s)})\,T$和$D_{(s)}^{\ast}(\bar{D}_{(s)}^{*})\,T$衰变，其中T表示轻张量介子。除了分支比之外，我们还对$D^{*}_{(s)}(\bar{D}_{(s)}^{*})T$衰变的极化分数进行了预测。对于发射张量介子的衰变，由于洛伦兹协方差的考虑，可因子化的发射图没有贡献。为了预测这些衰变通道，有必要超越朴素因式分解来计算不可因式分解图和湮灭图。
2012-09-15 hep-ph
Charmless $B_s\to V S$ Decays in PQCD Approach
本文用微扰QCD方法研究了$B_s\to V S$衰变，其中$V$和$S$分别代表矢量介子和标量介子。基于双夸克结构，考虑两种不同的描述标量介子的方案，计算了所有$B_s\to VS$衰变的分支分数和直接$CP$不对称性.大多数分支分数预计在$10^{-7}$到$10^{-5}$，这可以在LHCb和Belle-II实验中测量，特别是对于这些颜色允许的$B_s\to κ(800)(K_0^*(1430))K^*$衰变。研究发现，$B_s\to K_0^{*0}(1430)\bar{K}^{*0}$和$B_s\to K_0^{*+}(1430)\bar{K}^{*-}$的支化分数对不同的情况非常敏感，如果有数据的话，它可以用来判断$K_0^{*0}(1430)$是属于基态还是第一激发态.我们还注意到，一些衰变有很大的直接$CP$不对称性，其中一些也是敏感的情况下，如$B_s \to a_0^+(1450)K^{*-}$和$B_s\to f_0(1500) K^{*0}$衰变。由于$B_s\to VS$衰变的实验测量正在进行中，结合未来的可用数据，我们期望理论预测将有助于阐明标量介子的结构。
2021-11-08 hep-ph
Revisiting $Kπ$ puzzle in the pQCD factorization approach
本文利用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了包含所有已知次首阶（NLO）贡献的四种$B\to Kπ$衰变的分支比和直接CP破坏.我们发现：（a）除了非线性光学顶点修正、夸克环和磁企鹅效应对分支比的10%的增强外，非线性光学对形状因子的贡献还能使$\sim 15%$的分支比得到额外的增强，并且与实验数据有很好的一致性;（b）NLO pQCD预言是$\acp^{dir}(B^0\to K^+π^-)=(-6.5\pm 3.1)%$和$\acp^{dir}(B^+\to K^+ π^0)=(2.2\pm 2.0)%$，由于包括了NLO贡献，与数据变得很好地一致。
2013-05-29 hep-ex hep-ph
Branching ratios of $B_c \to A P $ decays in the perturbative QCD approach
本文用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了32个无粲强子$B_c \to A P$衰变（$A=a_1(1260),b_1(1235),K_1(1270),K_1(1400), f_1(1285),f_1(1420),h_1(1170),h_1(1380)$）的分支比（BR）.这些被考虑的衰变通道只能通过标准模型中的湮灭型图发生。通过数值计算和唯象分析，我们发现：（a）对所考虑的$B_c$衰变的BRs的pQCD预言都在$10^{-6}$到$10^{-8}$的范围内，但由于只涉及一个类型树算符，所以不存在CP破坏的不对称性;（b）由于$|V_{ud}/V_{us}|^2\sim 19$的CKM因子较大，$ΔS= 0$过程的BR一般比$ΔS =1$过程的BR大得多;（c）由于$^1P_1$介子的行为与$^3P_1$介子的行为有很大的不同，所以$B_c \to A(^1P_1) P$介子的BR一般大于$B_c \to A(^3P_1) P$介子的BR.（d）对$B_c \to (K_1(1270), K_1(1400)) \etap $和$(K_1(1270), K_1(1400)) K$介子的BR的pQCD预言对混合角$θ_K$的值相当敏感.
2010-03-24 hep-ph
Radiative charmless B_{(s)}\to V γand B_{(s)}\to A γdecays in pQCD approach
我们用微扰QCD（pQCD）方法研究了辐射无粲$B_{(s)}\to V(A)γ$衰变到$α_s$（这里$V$和$A$分别表示矢量介子和两种轴矢量介子：$^3P_1$和$^1P_1$态）的首阶.我们的预测的分支比与目前可用的实验数据是一致的。我们更新了所有的$B_{(s)}\to V$形状因子，并利用最近的强子输入给出了对$B\to A$形状因子的预言。除了主要的可因子分解的旁观者图，这是形状因子一样，我们还计算了所谓的“功率抑制”湮灭型图，胶子企鹅，迷人的企鹅，和双光子图。这些图给出了直接CP不对称性、混合诱导CP不对称性变量、同位旋不对称性和U自旋不对称性变量的主要贡献。与分支比不同，这些比或观测量在我们的pQCD计算中具有更高的理论精度，因为它们不太依赖于输入强子参数。大部分结果还需要在正在进行和即将进行的实验中进行实验检验。
2007-11-08 hep-ex hep-ph
Study of $B_c \to DS$ Decays in PQCD Approach
在基于$k_T$分解的微扰QCD方法框架下，我们研究了40个$B_c \to DS$衰变模的主导阶数和主导幂次，其中“S”代表轻标量介子。在两种不同的情况下（S1和S2）的标量介子的描述，我们探讨了分支分数和相关的CP不对称性。由于$B_c$介子是由两个不同味的重夸克组成的重介子，其光锥分布振幅一直没有很好的定义，因此采用了$δ$ -函数。发射图的贡献被矢量衰变常数和CKM元素所抑制，湮没贡献占主导地位。计算结果表明，部分衰变的分支分数在$[10^{-5}, 10^{-4}]$范围内，可以在当前的LHCb实验中测量到，而其他分支分数较小的衰变将在未来的高能对撞机上进行测试。此外，一些衰变模式具有较大的CP不对称性，但由于分支分数较小，目前无法测量。
2017-12-08 hep-ex hep-ph
Branching ratios and CP asymmetries of the quasi-two-body decays $B_c \rightarrow \ K^{*}_0(1430,1950) D_{(s)} \rightarrow K πD_{(s)} $ in the PQCD approach
本研究在PQCD框架下研究B_c介子的两类准两体衰变，采用两种类时形状因子参数化方案，验证了窄宽度近似下的结果一致性，明确了LASS参数化的适用性及非共振成分的作用，并针对K_0^*(1950)的宽度差异完成了对应计算。
2024-10-08 hep-ph
$B_{s} \to PP $ decays and the NLO contributions in the pQCD Approach
利用微扰QCD（pQCD）因子分解方法，计算了QCD顶点修正、夸克环和色磁企鹅对$B_s \to P P$衰变（$P= π, K, \etap $）的部分次主导阶（NLO）贡献.数值计算发现：（a）对于三个测量的衰变$\bar{B}_s \to K^+ π^-, K^+K^-$和$π^+π^-$，引入NLO的贡献有效地改善了pQCD预言与测量值的一致性：（b）对于$\bar{B}_s \to K^0\etap$和$K^0π^0$衰变，NLO对分支比的增强是显著的，从$\sim 50%$到170%，这将由LHC实验进行检验;（c）对于CP破坏的不对称性，引入NLO贡献也能显著改变pQCD的首阶预言;（d）对于$\bar{B}_s \to K^+π^-$衰变，直接CP不对称性的pQCD预言是$\acp^{dir}(\bar{B}_s \to K^+π^-)=0.26\pm 0.06$，这与目前唯一的测量值非常吻合。
2008-12-12 hep-ph
The $B\to D^{(*)} lν_l$ decays in the pQCD approach with the Lattice QCD input
本文用“pQCD+格点量子色动力学“方法研究了半轻子衰变$B \to D^{(*)} l^- \barν_l$。我们利用在$0\leq q^2 \leq m_τ^2$的低$q^2$区用pQCD因式分解方法得到的输入值和在终点$q^2=q^2_{\rm max}$的格点量子色动力学输入，对六个相关的形状因子进行了外推.计算了${\cal B}(B \to D^{(*)} l^- \barν_l)$的$R(D)$和$R(D^*)$，发现：（1）${\cal B}(B \to D^{(*)} l^-\barν_l)$的“pQCD+格点量子色动力学“预言与实验值在一个标准偏差内吻合较好;（2）$R(D^{(*)})$的“pQCD+格点量子色动力学“预言为$ R(D)=0.337^{+0.038}_{-0.037}$和$ R(D^*)=0.269^{+0.021}_{-0.020}$，在$2σ$偏差内与实验值吻合较好。换句话说，人们可以在标准模型的框架内解释“$R(D^{(*)})$ -难题”。
2015-12-25 hep-ex hep-ph
Quasi-two-body decays $B_{(s)} \to D (ρ(1450),ρ(1700)) \to D ππ$ in the perturbative QCD factorization approach
利用微扰QCD（PQCD）分解方法中的准二体衰变框架，用$D=(D_{(s)}, \bar{D}_{(s)})$计算了衰变$B_{(s)} \to D (ρ(1450),ρ(1700))\to D ππ$的分支比.从{ \it BABAR}协作组对$e^+ e^- \to π^+ π^-(γ)$数据的分析中获得的π介子矢量形状因子$F_π$与双π介子分布振幅$Φ^{I=1}_{ππ}$有关。所考虑的准二体衰变的分支比的PQCD预测是在$10^{-10} \sim 10^{-4}$的范围内。如果考虑到较大的理论误差，则对${\cal B}(B^0\to \bar{D}^0 (ρ^0(1450),ρ^0(1700)) \to \bar{D}^0 π^+π^-)$的PQCD预言与LHCb报告的测量值吻合得很好。与传统的PQCD方法不同，我们可以从相应的准二体衰变的结果中提取出二体衰变$B_{(s)} \to D (ρ(1450),ρ(1700))$的衰变率。PQCD对${\cal B}(B_{(s)} \to D ρ(1450))$和${\cal B}(B_{(s)} \to D ρ(770))$的预测在量级上是相似的：这是一个有趣的关系，有待于将来的实验测量来检验。
2017-11-29 hep-ph
Contribution of final state interaction to the branching ratio of $B\to J/ψD$
为了验证微扰QCD（pQCD）的有效性并研究其应用范围，需要寻找一个合适的过程来完成这项工作。$B\to J/ψD$是一种很有前途的候选物。产物的线动量相对较小，可能存在一个交换胶子较软的区域，微扰处理可能失效，因此非微扰效应是显著的。我们将这种非微扰QCD效应归因于本文中估计的长距离末态相互作用。我们发现FSI对分支比的贡献是相当大的，并且可能跨越相当宽的$10^{-6}\sim 10^{-5}$范围，并且覆盖pQCD预测具有相同阶数的区域。对它的分支比进行更精确的测量可以提供有关pQCD应用范围的重要信息，并有助于澄清通常认为在B衰变中起重要作用的非弹性再散射（即FSI）的图像。
2008-05-20 hep-ex hep-ph
Dijet Asymmetry in the Resummation Improved Perturbative QCD Approach
基于微扰QCD（pQCD）展开和Sudakov重算形式，首次系统地研究了强子-强子碰撞中的双喷流不对称性.我们发现，pQCD计算在次领先的顺序是必不可少的描述的实验数据，而Sudakov重算形式主义是至关重要的pQCD扩展的终点附近，由于大Sudakov重算的外观未能收敛。利用我们的重新计算改进的pQCD方法，我们获得了良好的协议与最新的完全修正的ATLAS数据的双喷流不对称的$pp$碰撞。结合BDMPS喷注能量损失形式，我们求出了2.76A TeV的$PbPb$碰撞中夸克胶子等离子体的喷注输运系数$\hat{q}_0 \sim 2$ - $6~\textrm{GeV}^2/\textrm{fm}$。通过对相对论性重离子碰撞中双射不对称性的研究，为更全面、更深入地理解强耦合QCD介质的性质奠定了基础。
2016-12-22 hep-ph nucl-ex nucl-th
Prediction of $B_c\to Dπ$ in the pQCD approach
我们用PQCD方法研究了$B_c^+\to D^0π^+$和$B_c^+\to D^+π^0$衰变的分支比和直接CP不对称性.严格计算了所有具有发射拓扑和湮灭拓扑的图。分别预测了$B_c^+\to D^0π^+$和$B_c^+\to D^+π^0$衰变的$10^{-6}$和$10^{-7}$的分支比。由于企鹅算符的弱相位和强相位的不同以及两种树算符的贡献，我们预测了在$γ=55^\circ$时可能出现的大的直接CP破坏：$A^{\rm dir}_{cp} (B_c^\pm \to D^0 π^\pm)\approx -50%$和$A^{\rm dir}_{cp} (B_c^\pm \to D^\pm π^0)\approx 25%$，这可以在即将到来的LHC中得到检验。
2005-09-22 hep-ex hep-ph
Implication of the B -> rho rho data on the B -> pi pi puzzle
我们指出，B -> rho rho数据严重限制了从现有理论方法中观测到的大的B^0 -> pi^0 pi^0分支比解决B -> pi pi难题的可能性。在微扰QCD（PQCD）方法中计算的顶点修正、夸克环和磁企鹅的次首阶（NLO）贡献已经饱和了B^0 -> rho^0 rho^0分支比的实验上限，并且没有帮助。B^0 -> rho^ \mp rho^ \pm和B^ \pm -> rho^ \pm rho ^0分支比的NLO PQCD预测与数据一致。将软共线有效理论中的NLO喷流函数引入QCD改进的因子分解方法，虽然充分提高了B^0 -> pi^0 pi^0分支比，但超过了B^0 -> rho^0 rho^0分支比的界限，并且恶化了对B^ \pm -> pi ^0 K^ \pm和B ^0-> pi^ \mp K^ \pm直接CP不对称性的预测。
2006-06-07 hep-ph
Study of $\bar{B}_s^0 \to (D_s^+,D_s^{*+}) l^-\barν_l$ decays in the pQCD factorization approach
采用微扰QCD（pQCD）分解方法，在标准模型（SM）框架下计算了$\bar{B}_s^0 \to D_s^{(*)+} l^- \barν_l$半轻子衰变.我们定义了所考虑的衰变$R(D_s^{(*)})$和$R_{D_s}^{l,τ}$的分支比的四个比率。从数值结果和唯象分析中我们发现：（a）对于分支比$Br(\bar{B}_s^0 \to D_s^{(*)+} l^-\barν_l)$的pQCD预言与以前的理论预言基本一致：（b）对于四个分支比，pQCD预言是$R(D_s)= 0.392 \pm 0.022$，$R(D_s^{*})= 0.302\pm 0.011$，$R_{D_{s}}^l=0.448^{+0.058}_{-0.041}$和$R_{D_{s}}^τ=0.582^{+0.071}_{-0.045}$，它们与$B\to D^{(*)} l^- \barν_l$衰变的相应分支比具有很好的$SU(3)_F$味对称性;（c）我们强烈建议在即将进行的Super-B实验中测量新的$R(D_s^{(*)})$和$R_{D_{s}}^{l,τ}$的比值。
2013-11-20 hep-ex hep-ph
Study of the $B^{+}\toπ^{+}\left(π^{+}π^{-}\right)$ decay in PQCD Approach
基于LHCb拟合结果，在PQCD框架内计算准两体B衰变的分支比与CP不对称度，预言与实验吻合，并发现f2和ω介子介导的衰变具有较大直接CP不对称。
2024-05-24 hep-ph
NLO contributions to $B \to K K^*$ Decays in the pQCD approach
用微扰QCD（pQCD）因子分解方法计算了顶点修正、夸克环和磁企鹅对$B \to K K^*$衰变的重要次领先阶（NLO）贡献。对CP平均分支比的pQCD预测结果为$Br(B^+ \to K^+ \bar{K}^{*0}) \approx 3.2\times 10^{-7}$、$Br(B^+ \to \bar{K}^0 {K}^{*+}) \approx 2.1\times 10^{-7}$、$Br(B^0/\ov{B}^0 \to K^0\bar{K}^{*0}+\bar{K}^0 K^{*0}) \approx 8.5\times 10^{-7}$、$Br(B^0/\ov{B}^0 \to K^+K^{*-} + K^-K^{*+}) \approx 1.3\times 10^{-7}$，与实验上限和基于QCD因子分解方法的预测结果吻合较好.此外，所考虑的衰减模式的CP破坏的不对称性也进行了评估。对$\acp(B^+ \to K^+\bar{K}^{*0})$和$\acp(B^+ \to K^{*+}\bar{K}^{0})$的NLO pQCD预言是$\acp^{dir}(K^+\bar{K}^{*0})\approx -6.9 %$和$\acp^{dir}(K^{*+}\bar{K}^0)\approx 6.5 %$。
2008-07-13 hep-ph
$B\to DK^*_{0,2}$ Decays: PQCD analysis to determine CP violation phase angle $γ$
$B^\pm \to (D^0, \bar D^0, D_{CP})K^{*\pm}_{0,2}$衰变有助于确定CP破坏角$γ$，我们在基于$k_T$分解的微扰QCD方法中分析了这些衰变过程。我们发现$B^-\to D^0 K^{*-}_0$的分支比可以达到$10^{-4}$的数量级，这是由于在颜色抑制的$D^0$ -发射中不可因式分解的贡献的增强，而$B^-\to \bar D^0 K^{*-}_0$的分支比是$10^{-5}$的数量级。衰减幅度的比率比通道$B^\pm\to D K^\pm$中的衰减幅度的比率大约大3倍。大的分支比提供了一个很好的机会，观察$ B^\pm \to D K^{*\pm}_2$的正在进行的和即将到来的实验设施，因此，这些渠道可能是有价值的利用，在减少错误的CP破坏相位角$γ$。我们还探讨了$B_s$衰变成标量介子的可能的随时间变化的CP不对称性，以确定相位角$γ$。
2013-05-23 hep-ex hep-ph
$Z \to π^+π^-, K^+K^-$: A touchstone of the PQCD approach
我们用微扰QCD方法研究了两个稀有衰变$Z \to π^+π^-$和$K^+K^-$，直到强耦合的次领先阶和$1/m_Z$的领先功率，$m_Z$是$Z$玻色子质量.分支比$\mathcal{B}(Z\to π^+π^-) = (0.83 \pm 0.02 \pm 0.02 \pm 0.04)\times 10^{-12}$和$\mathcal{B}(Z\to K^+K^-) = (1.74^{+0.03}_{-0.05} \pm 0.04 \pm 0.02)\times 10^{-12}$可在$Z$工厂获得并测量。由于次引导功率对分支比的贡献可以忽略，并且引导功率不依赖于任何自由参数，这两个通道可以作为微扰QCD方法适用性的试金石。
2019-02-03 hep-ex hep-ph
Enhanced Quark-Loop Contribution to Pure Annihilation Nonleptonic B-meson decays in PQCD approach
本研究在PQCD框架下考虑次领头阶夸克圈贡献，发现该贡献虽不影响纯湮灭B介子衰变分支比，但作为重要强相位来源，显著增强了直接与混合诱导的CP不对称性。
2025-04-21 hep-ph
Semileptonic decays $B/B_s \to (D^{(*)},D_s^{(*)}) l ν_l$ in the PQCD approach with the lattice QCD input
本文在标准模型（SM）框架下，利用微扰QCD（PQCD）因式分解方法，结合相应跃迁形式因子的格点量子色动力学输入，研究了半轻子$B/B_s \to (D^{(*)},D_s^{(*)}) lν_l$衰变.计算了${\cal B}(B_{(s)} \to D_{(s)}^{(*)} l ν_l )$与$l=(e,μ.τ)$的分支比${\cal B}(B_{(s)} \to D_{(s)}^{(*)} l ν_l )$、$R(D^{(*)})$与$R(D_s^{(*)} )$的比值以及其他物理观测量$P_τ(D_{(s)}^{(*)})$、$F_L(D^*_{(s)})$和$A_{FB}(τ)$。对${\cal B}(B \to D^{(*)} lν_l)$和$R(D^{(*)})$的“PQCD+格点”预言与现有的实验测量结果在误差范围内吻合得很好。对于$R(D_s)$和$R(D_s^*)$的比值，“PQCD+晶格”预言与其他已知预言吻合得很好。对于$P_τ(D^*)$和$F_L(D^*)$，我们的理论预测在误差范围内与测量值吻合得很好。我们的半轻子$B/B_s$衰变的理论预测可以在不久的将来LHCb和Belle II实验中进行测试。
2020-01-31 hep-ex hep-ph
$B\to S$ Transition Form Factors in the PQCD approach
在两种不同的轻标量介子情形下，用微扰QCD方法研究了$B(B_s)$介子衰变为标量介子的跃迁形状因子。在大反冲区域，形状因子由短程动力学主导，并且可以使用微扰理论计算。我们采用偶极参数化的方法来重铸形状因子对$q^2$的依赖性。由于标量电流定义的衰减常数很大，我们对$B\to S$形状因子的预测远大于$B\to P$跃迁，特别是在第二种情况下。从各种光锥分布振幅（LCDAs）的贡献进行了阐述，我们发现，扭转-3 LCDAs提供了一半以上的贡献的形状因子。twist-2 LCDA的两个项在第一种情况下给出破坏性贡献，而在第二种情况下给出建设性贡献。利用这些形状因子，我们还预测了半轻子$B\to Sl\barν$和$B\to Sl^+l^-$衰变的衰变宽度和分支比.发现$B\to Sl\barν$通道的分支比具有$10^{-4}$的顺序，而$B\to Sl^+l^-$通道的分支比具有$10^{-7}$的顺序。这些预测可以通过未来的实验进行验证。
2008-11-17 hep-ph
Study of $\bar{B}_s\to K^{(*)}\ell^+ \ell^-$ decays in the PQCD factorization approach with the lattice QCD input
本文分别用微扰QCD（PQCD）和“PQCD+格点”因式分解方法系统地研究了半轻子衰变$\bar{B}_s \to K^{(*)} \ell^+ \ell^-$和$l^-=(e^-,μ^-,τ^-)$.我们首先使用PQCD方法评估了低$q^2$区域中所有相关的形状因子$F_i(q^2)$，并且我们还将端点$q^2_{max}$处的格点量子色动力学结果作为额外的输入，以改善形状因子到高$q^2$区域的外推。计算了分支比等十二种物理量。我们的研究发现：（a）对于$ \bar{B}_s \to K l^+ l^-$衰变，PQCD和“PQCD+晶格”预言的分支比（BR）${\cal B}(\bar{B}_s \to K l^+ l^-)$、BR的$R_K^{eμ}$和$R_K^{μτ}$的比值以及轻子$P_L$的纵向极化不对称性在误差范围内符合得很好;（b）CP平均分支比${\cal B}(\bar{B}_s \to K^* μ^+ μ^-)$的PQCD和“PQCD+晶格”预测分别为$(3.17^{+0.95}_{-0.78})\times 10^{-8}$和$(2.48^{+0.56}_{-0.50})\times 10^{-8}$，（c）对于$(2.9\pm 1.1) \times 10^{-8}$和$R_{K^\ast}^{μτ}$，PQCD和“PQCD+Lattice”预言彼此吻合…
2020-06-20 hep-ex hep-lat hep-ph
Form factors, branching ratio and forward-backward asymmetry in B -> K_{1}ell ^{+} ell ^{-} decays
本文研究了罕见的排他半轻子衰变B -> K_{1} ell ^{+}ell ^{-}中的长距离效应，K_{1}是轴向矢量介子，利用Ward恒等式计算了描述有效哈密顿量的介子跃迁振幅的形状因子，然后利用这些形状因子计算了这些衰变模中的分支比和前后不对称性.前向-后向非对称性的零点是特别有趣的，它为我们提供了标准模型的精度检验。
2007-09-26 hep-ph
Quasi-two-body $B_{(s)}\to V ππ$ Decays with Resonance $f_0(980)$ in PQCD Approach
受准二体衰变$B^0\to K^{*0}(f_0(980)\to )π^+π^-$和$B^0\to ρ^0(f_0(980)\to )π^+π^-$分支分数测量的启发，我们用微扰QCD方法研究了无粲$B\to V (f_0(980)\to ) π^+π^-$衰变。假设$f_0(980)$是一个二夸克态，是$n\bar n=(u\bar u+d\bar d)/\sqrt 2$和$s\bar s$的混合态，混合角为$θ$，我们用新引入的$s$波$π^+π^-$对波函数计算了这些衰变的分支分数.当混合角$θ$在$[135^{\circ}, 155^{\circ}]$范围内时，计算得到的$B^0\to K^{*0}f_0(980)\to K^{*0}π^+π^-$和$B^0\to ρ^0f_0(980)\to ρ^0π^+π^-$衰变的分支分数与实验数据符合较好.其他衰变的分支分数可以在目前的LHCb和Belle II实验中测量。考虑到同位旋对称性，我们还估计了准二体衰变$B\to Vf_0(980)\to Vπ^0π^0$的分支分数，它是相应衰变$B\to Vf_0(980)\to Vπ^+π^-$的一半。此外，还计算了这些衰变的直接$CP$不对称性，其中一些可以在当前的实验中进行测试。
2021-03-30 hep-ex hep-ph
Subleading power corrections to $B\to γlν$ decay in PQCD approach
轻子辐射衰变$B \to γlν$在确定$B$介子波函数中具有重要意义，而确定$ F_{V,A}$的形状因子是研究该通道的关键问题。在PQCD方法的框架下，我们计算了对形状因子的次领先的幂修正，包括幂抑制的硬核，从三粒子$B$介子波函数到扭曲4和二粒子光锥波函数的贡献，重夸克有效理论中的$1/m_b$修正，以及光子强子结构的贡献.尽管存在较大的理论不确定性，但总体功率抑制贡献降低了领先功率结果的约$50\%$。在包括子前导功率贡献之后，积分分支比的$λ_B$依赖性减小，因此功率校正导致在从$B \to γlν$衰减确定$λ_B$时更加模糊。
2018-11-21 hep-ph
Charmless two-body $B$ meson decays in perturbative QCD factorization approach
基于$k_T$因子分解的微扰QCD（PQCD）方法在强子B衰变的QCD计算中取得了巨大的成就。用传播子中夸克的横动量调节端点发散，可以对包括湮灭型图在内的各种图进行微扰计算。本文综述了二体无粲$B\to PP, PV, VV$衰变到次领先阶（NLO）QCD修正的PQCD因子化计算的现状。还考虑了衰减幅度中的两个新的功率抑制项。利用普适输入（非微扰）参数，我们收集了所有无粲二体$B$衰变的分支比和${\bf CP}$不对称参数，这些参数是用PQCD方法计算到NLO的，包括一些衰减振幅中的功率抑制项.将计算结果与QCD因子化方法、软共线有效理论方法和现有的实验结果进行了比较。对于大多数B介子衰变，PQCD的分支比结果与其它方法和实验数据符合得很好。PQCD对许多衰变道的${\bf CP}$不对称性参数的预测与其他方法不一致，但与实验数据有更好的一致性。在PQCD中加入NLO贡献后，关于企鹅主导的$B \to K π$衰变的直接CP不对称模式的长期$K π$难题可以得到理解。非线性光学修正项和功率抑制项在色抑制型和纯湮灭型$B$衰减模中起着重要作用。这些罕见的衰变对不同类型的修正更敏感，这为用更精确的实验测量来检查因子分解方法提供了机会。
2022-12-19 hep-ph
Branching Ratio and CP Asymmetry of $B^0 \to η^{(\prime)} η^{(\prime)}$ Decays in the Perturbative QCD Approach
利用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了$B^0 \to ηη, ηη^\prime$和$η^\prime η^\prime$衰变的CP平均分支比和CP破坏不对称性. CP平均分支比的pQCD预测是$Br(B^0 \to ηη) \approx 0.67 \times 10^{-7}$、$Br(B^0 \to ηη^\prime) \approx 0.18 \times 10^{-7}$和$Br(B^0 \to η^{\prime} η^{\prime}) \approx 0.11 \times 10^{-7}$，这与目前可用的实验上限一致。我们还预测了大CP破坏所考虑的三种衰变模式，这可以通过未来的B介子实验进行测试的不对称性。
2007-01-14 hep-ex hep-ph
$B_{s} \to (ρ, ω, ϕ) η^{(\prime)}$ Decays in the Perturbative QCD Approach
本文用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了$B_{s} \to (ρ^0,ω, ϕ) η^{(\prime)}$衰变的分支比和CP破坏不对称性.在数值上，我们发现：（a）CP平均分支比的pQCD预言是$Br(B_{s}\toρ^0 η)\approx 0.07 \times 10^{-6}$，$Br(B_{s}\toρ^{0}η^\prime) \approx 0.10 \times 10^{-6}$，$Br(B_{s} \toωη) \approx 0.02 \times 10^{-6}$，$Br(B_{s} \toωη^\prime) \approx 0.13 \times 10^{-6}$，$Br(B_{s} \toϕη) \approx 2.7 \times 10^{-5}$和$Br(B_{s} \toϕη^\prime) \approx 2.0 \times 10^{-5}$ ;（b）胶子贡献很小：对$B \to (ρ, ω, ϕ) η$衰变的贡献小于3%，对$B \to (ρ, ω, ϕ) η^\prime$衰变的贡献约为10%;和（c）所考虑的衰变的CP破坏不对称性的pQCD预测一般在幅度上不大。上述预测可以在欧洲核子研究中心即将进行的LHC-b实验中得到验证。
2007-01-18 hep-ph
CP asymmetry, branching ratios and isospin breaking effects of B -> K* gamma with the perturbative QCD approach
辐射B -> K* 伽马模式是由企鹅算符引起的，企鹅算符是量子修正。因此，这种模式在寻找标准模型之外的物理学时可能是有用的。本文在微扰QCD框架下计算了标准模型中的分支比、直接CP不对称性和同位旋破缺效应，并讨论了新物理如何在这种衰变中出现。
2005-07-27 hep-ph
Effect of resonance for $CP$ asymmetry of the decay process $\bar{B}_{s}\rightarrow Pπ^+π^-$ in perturbative QCD
在微扰QCD（PQCD）方法框架下，通过$ρ-ω$混合机制研究了衰变道$\bar{B}_{s}\rightarrow Pπ^+π^-$在共振区附近的直接$CP$不对称性.我们发现当$π^+π^-$对的质量处于$ρ-ω$共振区时，$CP$的不对称性可以通过$ρ-ω$混合得到增强，相应衰变道的最大不对称性$CP$可以达到59{\%}.
2018-07-05 hep-ph
$B^0 \to ωη^{(\prime)}$ and $ϕη^{(\prime)}$ decays in the perturbative QCD approach
用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了$B^0 \toωη$、$ωη^\prime$、$ϕη$和$ϕη^\prime$衰变的分支比和CP破坏不对称性. CP平均分支比的pQCD预测值为$Br(B^0 \to ωη) = \left (2.7 ^{+1.1}_{-1.0})\times 10^{-7}$、$Br(B^0 \to ωη^\prime) = \left (0.75 ^{+0.37}_{-0.33}) \times 10^{-7}$和$Br(B^0 \to ϕη) = \left (6.3 ^{+3.3}_{-1.9}) \times 10^{-9}$、$Br(B^0 \to ϕη^{\prime}) = \left (7.3^{+3.5}_{-2.6}) \times 10^{-9}$，与目前可用的实验上限一致。胶子贡献的加入可以使$B \to ω(ϕ) η^\prime$衰变的分支比改变约10%。$B^0 \to ωη$和$ωη^\prime$衰变的直接CP破坏不对称性通常很大。
2007-03-07 hep-ph
Resonant state $D_0^\ast(2400)$ in the quasi-two-body $B$ meson decays
用微扰QCD（PQCD）方法研究了包括中间态$D^\ast_0(2400)$在内的四个准二体衰变过程。在这项工作中预测的衰变模式$B^-\to D^{*}_0(2400)^0π^-\to D^+π^-π^-$的分支分数同意从Belle，BaBar和LHCb合作的数据。PQCD预言的衰变$\bar B^0\to D^{*+}_0K^-\to D^0π^+K^-$的分支比与LHCb给出的值是一致的。对于衰变$\bar B^0\to D^{*+}_0π^-\to D^0π^+π^-$和$B^-\to D^{*0}_0K^-\to D^+π^-K^-$，PQCD预测的分支比分别为$2.85^{+1.23}_{-0.80}(ω_B)^{+1.05}_{-0.81}(ω_{Dπ})^{+0.33}_{-0.31}(a_{Dπ})^{+0.06}_{-0.05}(Γ_{D^{*+}_0}) \times 10^{-4}$和$4.65^{+1.89}_{-1.30}(ω_B)^{+1.51}_{-1.24}(ω_{Dπ})^{+0.40}_{-0.38}(a_{Dπ})^{+0.22}_{-0.18}(Γ_{D^{*0}_0}) \times 10^{-5}$。我们分析了实验的分支分数使用的比例$R_{D^{*0}_0}$和$R_{D^{*+}_0}$这是与中性和带电$D^\ast_0(2400)…
2018-12-05 hep-ph
