Quasi-two-body decays $B_{(s)}\to Pρ^\prime(1450), Pρ^{\prime\prime}(1700)\to Pππ$ in the perturbative QCD approach
本文采用微扰QCD（PQCD）分解方法计算了准二体衰变$B_{(s)}\to P ρ^\prime(1450), Pρ^{\prime\prime}(1700)\to P ππ$的$CP$平均分支比和直接$CP$破坏不对称性，其中$P$是轻赝标介子$K, π, η$和$η^{\prime}$ .所考虑的衰变模式进行了研究，在准二体框架参数化的两π分布振幅$Φ_{ππ}^{\rm P}$。在与$ρ^\prime(1450)$和$ρ^{\prime\prime}(1700)$相关的共振区域中的$P$波类时形状因子$F_π$基于可用的实验数据来估计。PQCD对衰变$B_{(s)}\to Pρ^\prime(1450), Pρ^{\prime\prime}(1700)\to Pππ$的$CP$平均分支比的预言是在$10^{-7} \sim 10^{-9}$的量级.从相应的准二体衰变模中提取了二体衰变$B_{(s)}\to Pρ^\prime(1450), Pρ^{\prime\prime}(1700)$的分支比。基于我们的研究，{ \it BABAR}合作测量的π介子形状因子平方$|F_π|^2$的整个模式也可以被理解。我们的PQCD预测将通过LHCb和未来Belle II实验的精确数据进行检验。
2017-08-30 hep-ex hep-ph
Phenomenological analysis of the quasi-two-body $B \to D (R\to) K π$ decays in PQCD Approach
本文在PQCD框架下引入Kπ对波函数，研究准两体B→D(R→)Kπ衰变，发现多数分支比为10⁻⁷量级，而受V_cs增强的B⁰→D⁰(K*→)Kπ可达10⁻⁶量级，并提取了两体B→DK*分支比。
2023-11-29 hep-ph
Quasi-two-body decays $B\to Kρ\to Kππ$ in perturbative QCD approach
我们用微扰QCD（PQCD）方法分析了准二体衰变$B\to Kρ\to Kππ$，其中与$P$波态$ρ(770)$和$ρ^\prime(1450)$相关的共振区中π介子之间的末态相互作用被分解为二π分布振幅.采用实验输入的类时π介子的形状因子参与两π分布振幅，我们计算的分支比和直接$CP$不对称性的$B\to Kρ(770),Kρ^\prime(1450)\to Kππ$模式。结果表明，理论计算结果与实验数据符合较好，并由此确定了$P$波2 π分布振幅的Gegenbauer矩。对$B\to Kρ(770)\to Kππ$衰变的三体和二体分析的一致性支持了强$B$介子衰变的PQCD分解框架。
2016-10-25 hep-ex hep-ph
The quasi-two-body decays $B_{(s)} \to (D_{(s)},\bar{D}_{(s)}) ρ\to (D_{(s)}, \bar{D}_{(s)})ππ$ in the perturbative QCD factorization approach
本文利用微扰QCD（PQCD）分解方法中的准二体衰变框架研究了$B_{(s)} \to (D_{(s)},\bar{D}_{(s)}) ρ\to (D_{(s)}, \bar{D}_{(s)})ππ$衰变。我们使用的两个π介子分布振幅$Φ_{ππ}$，其中包含共振和非共振贡献的π介子对，来描述的最终状态之间的相互作用（FSI）在共振区。我们发现：（a）对于所有考虑的衰变模，基于准二体和二体框架的PQCD预测的分支比都与${\cal B}(ρ\to ππ) \approx 100\%$模型吻合得很好，对于$B^+\to \bar{D^0}ρ^+\to \bar{D^0}π^+ π^0$和其他四个考虑的衰变模，PQCD预测的分支比在误差范围内与测量值吻合得很好;（b）${\cal B}(B\to \bar{D} ρ\to \bar{D} ππ)$和${\cal B}(B\to D ρ\to D ππ)$的PQCD预测之间的巨大差异可以通过强CKM抑制因子$ R_{\rm CKM} \approx 3 \times 10^{-4}$来理解;（c）对于$B_s\to D ρ\to D ππ$和$B_s\to \bar{D} ρ\to \bar{D} ππ$衰变，$R_{\rm s1}\approx 0.13$和$R_{\rm s2}\approx 0.14$的PQCD预言与中等CKM抑制因…
2017-09-15 hep-ph
The Scale Dependence of Inclusive ep Scattering in the Resonance Region
我们研究了包含ep散射共振区的尺度依赖性。特别是，我们讨论了Q^2以外的不变量，这些不变量已被提出作为运动学区域中pQCD演化的标度，在该区域中，红外奇异性和功率修正都被认为是最大的。我们表明，目前大部分数据可用的区域，可以描述使用非线性光学pQCD演化在固定不变质量，W^2，加上一个领先的顺序功率校正项。我们发现，在W^2 < 4 GeV^2处的功率修正系数相对较小，即与在大W^2区域中获得的功率修正系数大小相当。
2000-06-18 hep-ph
Quasi-two-body decays $B_c \to D_{(s)} [ρ(770),ρ(1450),ρ(1700) \to ] ππ$ in the perturbative QCD factorization approach
本文利用微扰QCD（PQCD）因式分解方法研究了准二体$B_c \to D_{(s)} [ ρ(770),ρ(1450),ρ(1700) \to ] ππ$衰变。应用两π分布振幅$Φ_{ππ}$来包含π介子对之间的末态相互作用，而与$P$波共振态$ρ(770)$、$ρ(1450)$和$ρ(1700)$相关的类时形状因子$F_π(w^2)$从$e^+e^-$湮灭的实验数据中提取。我们发现：（a）准二体$B_c \to D_{(s)} [ρ(770), ρ(1450), ρ(1700) \to ] ππ$衰变分支比的PQCD预言的量级为$10^{-9}$到$ 10^{-5}$，以及$(10-40)\%$附近的直接$CP$破坏;（b）定义了所考虑衰变的分支比之比的两组大系列$R_{1a,1b,1c}$和$R_{2a,2b,2c}$，并且可以用PQCD因子分解方法来理解，数值结果证实了$B_{c} \to D_{(s)} [ρ(770) \to ] ππ$和$B_{c} \to D_{(s)} ρ(770)$衰变的准二体和二体框架之间的自洽性;（c）将目前已知的${\cal B}(ρ(1450)\toππ)$和${\cal B}(ρ(1700) \to ππ)$作为输入，我们从PQCD对准二能级衰变率的预测中提取了对${\cal B}(B_{c} \to D ρ(1450)) $和${\c…
2017-12-23 hep-ph
Resonant contributions to three-body $B_{(s)} \to [ D^{(*)}, \bar{D}^{(*)} ] K^+K^-$ decays in the perturbative QCD approach
本文采用微扰QCD（PQCD）方法研究了$S$、$P$和$D$波共振对三体衰变$B_{(s)} \to [ D^{(*)}, \bar{D}^{(*)} ] K^+K^-$的贡献，其中K ~+-K ~+不变质谱主要由$f_0(980),f_0(1370),$ $ϕ(1020),ϕ(1680),f_2(1270),f^{\prime}_2(1525),f_2(1750)$和$f_2(1950)$共振决定.的$KK$ $S$波分量$f_0(980)$与Flatté形式主义建模，而其他共振描述的相对论Breit-Wigner（BW）线的形状。通过构造K介子-K介子分布振幅$Φ_{KK}$研究了相应的衰变通道，该振幅捕捉了共振区K介子对之间重要的末态相互作用.我们发现，大多数考虑衰变的分支比的PQCD预测同意与目前可用的数据误差。这些矢量矢量和矢量张量衰变模式的相关极化分数也进行了预测，预计将在不久的将来的实验进行测试。建立了$B_{(s)} \to [D^{(*)}, \bar{D}^{(*)} ] K^+K^-$衰变中相应共振的不变质量谱，并与LHCb和Belle II实验的精确数据进行了比较。
2020-07-31 hep-ex hep-ph
The $S$-wave resonance contributions to the three-body decays $B^0_{(s)}\to η_c f_0(X)\to η_cπ^+π^-$ in perturbative QCD approach
本文利用微扰QCD（PQCD）因式分解方法研究了三体衰变$B^0/B^0_s \to η_c f_0(X)\to η_c π^+π^-$。我们用二π介子分布振幅$Φ_{ππ}^{\rm S}$计算了$S$波共振贡献。$f_0(500)$、$f_0(1500)$和$f_0(1790)$共振的Breit-Wigner公式和$f_0(980)$共振的Flatté模型被用来参数化类时标量形状因子$F_{s}(ω^2)$。我们也使用D。V.~ Bugg模型来参数化$f_0(500)$并比较来自不同模型的相关理论预测。结果表明：（a）对于Breit-Wigner模型，分支比的PQCD预言为${\cal B}(B^0\to η_c f_0(500)[π^+π^-])= \left ( 2.31 ^{+0.96}_{-0.48} \right ) \times 10^{-6}$; V.~ Bugg模型;（b）当全部考虑$f_0(X)=(f_0(980),f_0(1500),f_0(1790))$的贡献时，计算出$ {\cal B}(B_s\to η_c f_0(X)[π^+π^-] ) =\left ( 5.02^{+1.49}_{-1.08} \right )\times 10^{-5}$;（c）所考虑的衰变可以在正在进行的LHCb实验中测量，因此，双强子分布振幅的形式也可以通过这样的实验来检验…
2016-11-21 hep-ex hep-ph
Charmless Quasi-two-body $B$ Decays in Perturbative QCD Approach: Taking $B\to K({\cal R}\to) K^+K^-$ As Examples
三体$B$衰变不仅大大拓宽了对$B$介子衰变机制的研究，而且提供了共振粒子的信息。由于动力学的复杂性，很难用一种特定的方法来研究整个相空间。本文以$B\to K({\cal R}\to) K^+K^-$衰变为例，介绍微扰QCD（PQCD）方法在研究准二体$B$衰变中的应用。为了描述两个共线粒子的动力学，引入了不同波的K介子对的（$S$，$P$和$D$）-波函数.在保留横动量的情况下，用PQCD方法可以计算所有可能的图，包括硬旁观者图和湮灭图。大多数结果与BaBar，Belle和LHCb实验的电流测量结果一致。此外，在窄宽度近似下，我们还可以提取出包含共振态的二体衰变的分支分数，并预言相应的准二体衰变$B\to K(\cal{R}\to )π^+π^-$的分支分数.所有预测都将在正在进行的LHCb和Belle-II实验中进行测试。
2022-01-04 hep-ex hep-ph
Quasi-two-body decays $B_{(s)}\to Pρ\to Pππ$ in perturbative QCD approach
本文采用微扰QCD（PQCD）方法计算了准二体衰变$B_{(s)} \to P (ρ\to) ππ$（这里$P$代表轻赝标介子$π, K, η$或$η^{\prime}$）的$CP$平均分支比和直接$CP$破坏不对称性.矢量流类时形状因子$F_π$包含了与$P$波态$ρ(770)$相关的共振区中π介子对之间的末态相互作用以及两π介子分布振幅，在矢量流守恒的假设下描述了$ρ$与π介子对之间的相互作用.我们发现：（a）对于大多数考虑的$B_{(s)} \to P (ρ\to) ππ$衰变，PQCD对分支比和直接$CP$破坏不对称性的预测在误差范围内与现有数据一致;（b）对于${\cal B}(B \to π^0 ρ^0 \to π^0(π^+ π^-)$，PQCD预测比测量值小得多;以及（c）对于$B^+ \to π^+(ρ^0\to)π^+ π^-$衰变模式，我们发现负的$CP$不对称性$(-27.5^{+3.0}_{-3.7})\%$，这与其他理论预测一致，但与BaBar和LHCb合作报告的符号不同。
2017-03-07 hep-ph
Resonant state $D_0^\ast(2400)$ in the quasi-two-body $B$ meson decays
用微扰QCD（PQCD）方法研究了包括中间态$D^\ast_0(2400)$在内的四个准二体衰变过程。在这项工作中预测的衰变模式$B^-\to D^{*}_0(2400)^0π^-\to D^+π^-π^-$的分支分数同意从Belle，BaBar和LHCb合作的数据。PQCD预言的衰变$\bar B^0\to D^{*+}_0K^-\to D^0π^+K^-$的分支比与LHCb给出的值是一致的。对于衰变$\bar B^0\to D^{*+}_0π^-\to D^0π^+π^-$和$B^-\to D^{*0}_0K^-\to D^+π^-K^-$，PQCD预测的分支比分别为$2.85^{+1.23}_{-0.80}(ω_B)^{+1.05}_{-0.81}(ω_{Dπ})^{+0.33}_{-0.31}(a_{Dπ})^{+0.06}_{-0.05}(Γ_{D^{*+}_0}) \times 10^{-4}$和$4.65^{+1.89}_{-1.30}(ω_B)^{+1.51}_{-1.24}(ω_{Dπ})^{+0.40}_{-0.38}(a_{Dπ})^{+0.22}_{-0.18}(Γ_{D^{*0}_0}) \times 10^{-5}$。我们分析了实验的分支分数使用的比例$R_{D^{*0}_0}$和$R_{D^{*+}_0}$这是与中性和带电$D^\ast_0(2400)…
2018-12-05 hep-ph
Study the contributions of S, P, and D-wave resonances to the quasi-two-body decays $B^{0}_{s} \rightarrow ψ(3686,3770)Kπ$ in perturbative QCD approach
Based on the perturbative quantum chromodynamics (pQCD) approach and the quasi-two-body approximation, we have studied the three-body decays B^{0}_{s} \rightarrow ψ(3686,3770) \emph{K} π, which include the contributions of the intermediate resonances \bar{\emph{K}}^{*}_{0} (1430)^{0}, \bar{\emph{K}}^{*} (892)^{0}, \bar{\emph{K}}^{*} (1410)^{0}, \bar{\emph{K}}^{*} (1680)^{0}, and \bar{\emph{K}}^{*}_{2} (1430)^{0}. The time-like form factors corresponding to the distribution amplitudes of the S, P, and D-wave of the kaon-pion pair have been adopted in the parameterized form, which describe the i…
2022-05-14 hep-ph
Branching ratios and CP asymmetries of the quasi-two-body decays $B_c \rightarrow \ K^{*}_0(1430,1950) D_{(s)} \rightarrow K πD_{(s)} $ in the PQCD approach
本研究在PQCD框架下研究B_c介子的两类准两体衰变，采用两种类时形状因子参数化方案，验证了窄宽度近似下的结果一致性，明确了LASS参数化的适用性及非共振成分的作用，并针对K_0^*(1950)的宽度差异完成了对应计算。
2024-10-08 hep-ph
$S$-wave resonance contributions to the $B^0_{(s)}\to η_c{(2S)}π^+π^-$ in the perturbative QCD factorization approach
利用微扰QCD（PQCD）因式分解方法研究了准二体$B^0_{(s)}\to η_c{(2S)}π^+π^-$衰变，其中π介子对来自$S$波共振$f_0(X)$。对$f_0(500)$和$f_0(1500)$共振采用Breit $-$ Wigner公式，对$f_0(980)$共振采用Flatté模型来描述2 π分布振幅中的类时标量形状因子.作为比较，Bugg的模型也用于宽$f_0(500)$在这项工作中。对于衰变率，我们发现了以下PQCD预言：（a）$ {\cal B}(B^0_s\to η_c(2S) f_0(X)[π^+π^-]_s )=\left ( 2.67^{+1.78}_{-1.08} \right )\times 10^{-5}$，当$f_0(980)$和$f_0(1500)$的贡献都考虑在内时;（b）${\cal B}(B^0\to η_c(2S) f_0(500)[π^+π^-]_s)= \left ( 1.40 ^{+0.92}_{-0.56} \right ) \times 10^{-6}$在Breit-Wigner模型和$ \left ( 1.53 ^{+0.97}_{-0.61} \right ) \times 10^{-6}$在Bugg的模型。
2017-05-04 hep-ph
Effect of resonance for $CP$ asymmetry of the decay process $\bar{B}_{s}\rightarrow Pπ^+π^-$ in perturbative QCD
在微扰QCD（PQCD）方法框架下，通过$ρ-ω$混合机制研究了衰变道$\bar{B}_{s}\rightarrow Pπ^+π^-$在共振区附近的直接$CP$不对称性.我们发现当$π^+π^-$对的质量处于$ρ-ω$共振区时，$CP$的不对称性可以通过$ρ-ω$混合得到增强，相应衰变道的最大不对称性$CP$可以达到59{\%}.
2018-07-05 hep-ph
$B\to K\bar K(πη)h$ decays in the presence of isovector scalar resonances $a_0(980,1450)$
本文引入双介子分布振幅描述S波共振态与介子对的强相互作用，在PQCD框架下计算B介子衰变分支比和CP不对称性，发现部分结果与QCDF一致，个别衰变分支比超过实验上限。
2024-11-06 hep-ex hep-ph
$CP$ violation induced by the double resonance for pure annihilation decay process in Perturbative QCD
在微扰QCD（PQCD）方法中，我们研究了由$ρ$和$ω$双共振效应引起的$\bar{B}^0_{s}\rightarrowπ^+π^-π^+π^-$纯湮灭衰变过程中的直接$CP$破坏.一般来说，在纯湮灭型衰变过程中，$CP$破坏很小。然而，我们发现当$π^+π^-$对的不变质量在$ω$共振附近时，双$ρ-ω$干涉可以增强$CP$破坏。对于$\bar{B}^0_{s}\rightarrowπ^+π^-π^+π^-$的衰变过程，最大的$CP$破坏可以达到28.64{\%}.
2017-01-08 hep-ph
The axial-vector nucleon form factor in the meson dominance picture: the role triangle singularities from a dispersive view
Universidad de Granada（格拉纳达大学）
本文从色散视角研究介子主导图像中轴矢量核子形状因子，发现ρπ三角图是轴介子主导的主要偏差来源，预测的轴半径与lattice QCD结果一致但与MINERνA结果不一致，并给出半经验公式。
2026-09-07 hep-ex hep-lat hep-ph
Quasi-two-body decays $B_c^+ \to χ_{c0,c1} [ρ(K^*) \to] ππ(Kπ)$ in the PQCD approach
School of Physical Science and Technology, Southwest University（西南大学物理科学与技术学院）
研究B_c^+→χ_{c0,c1}[ρ(K*)→]ππ(Kπ)准两体衰变，在微扰QCD框架下，通过P波共振产生ππ和Kπ对，给出各通道分支比等结果，表明共振ρ产生重塑P波粲偶素相对产率，且R_{K/π}在χ_{c0}和χ_{c1}中一致。
2026-09-04 hep-ph
Global determination of two-meson distribution amplitudes from three-body $B$ decays in the perturbative QCD approach
用微扰QCD（PQCD）方法对三体无粲强子衰变$B\to VP_3\to P_1P_2P_3$进行了整体分析，其中$V$表示中间矢量共振，$P_i$，$i=1,2,3$表示末态赝标介子.将强耦合$α_s$中首阶的PQCD因子化公式与实测的分支比和直接$CP$不对称性进行拟合，确定了$P_1P_2=ππ, Kπ, KK$的两介子分布振幅的Gegenbauer矩.拟合的Gegenbauer矩，然后进行预测，这些观测值，其数据被排除在拟合由于较大的实验不确定性。我们的预言与实验数据基本一致，这表明了PQCD方法对上述三体$B$介子衰变的有效性和非微扰双介子衰变的普适性.所得到的双介子分布可应用于其它涉及相同介子对的多体$B$介子衰变的PQCD研究。我们还试图确定介子对不变质量的盖根鲍尔矩的依赖关系，并证明这种确定是有前途的，当数据变得更精确。
2021-11-20 hep-ph
From soft to hard regime in elastic pion-pion scattering above resonances
本文讨论了在中等能量下，pQCD硬双胶子（2G）交换对硬弹性$ππ$散射的贡献中Glauber-Gribov-Landshoff（GGL）分量占主导地位的开始.这种硬$ππ$散射可能是通过$γγ\to π^+ π^-$反应上的终态相互作用产生的，在该反应中，pQCD夸克交换贡献已知是强度不足的。虽然在非相对论近似的GGL振幅被称为是免费的抑制的π形状因子，我们表明，在相对论光锥的方法，它获得了一个残余的，虽然很弱，抑制。此外，z是相同的机制，它没有端点贡献。我们评估的GGL振幅与模型光锥波函数与π电荷形状因子数据一致。基于$NN$和$πN$总截面数据和Regge因子分解估计了弹性$ππ$散射的软贡献，这给出了与先前从$πN \to X N, X Δ$数据的吸收模型分析中推导出的$ππ$总截面一致的$ππ$总截面。我们评估了Regge吸收模型中软振幅的大$|t|$尾。我们发现，当同号$π^\pmπ^\pm$散射时，硬GGL机制在$|t|\gsim$ 3 GeV $^{-2}$处占据主导地位，而在反号$π^\pmπ^\mp$散射时，硬GGL机制在$|t|\lsim$ 4 GeV $^{-2}$处占据主导地位.
2001-12-26 hep-ph
Quasi-two-body decays $B^+\to D_s^+ (R\to) K^+K^-$ in the perturbative QCD approach
Yantai University（烟台大学）
在扰动QCD框架下，研究了 $B^+\to D_s^+ (R\to) K^+K^-$ 的准两体衰变，并首次预测了相关分支比，发现标准模型中CP不对称性为零。
2026-02-18 hep-ex hep-ph
Quasi-two-body decays $B \to η_c {(1S ,2S)}\;[ρ(770),ρ(1450),ρ(1700) \to ]\; ππ$ in the perturbative QCD approach
本文用微扰QCD（PQCD）方法计算了准二体衰变$B \to η_c (1S ,2S)$ $[ρ(770), ρ(1450),ρ(1700)\to ] ππ$的分支比。考虑了来自$P$波共振$ρ(770)$、$ρ(1450)$和$ρ(1700)$的贡献。用矢量电流类时形状因子$F_π$对两π介子分布振幅$Φ_{ππ}^{\rm P}$进行参数化，研究了所考虑的衰变模式。我们发现：（a）PQCD对所考虑的准二体衰变的分支比的预言是$10^{-7} \sim 10^{-6}$量级的，而二体衰变率${\cal B}(B \to η_c{(1S,2S)} (ρ(1450),ρ(1700)))$是从相应的准二体衰变的分支比中提取出来的;（b）基于我们的理论结果，可以理解BABAR合作组测量的π介子形状因子平方$|F_π|^2$的整个模式;（c）确认了基于$B \to η_c ππ$和$B \to J/ψππ$衰变之间相似性的一般预期：$R_2(η_c)\approx 0.45$与测量的$R_2(J/ψ)\approx 0.56\pm 0.09$在误差范围内一致;以及（d）定义了所考虑的衰变模式的分支比之间的新比率$R_3(η_c(1S))$和$R_4(η_c(2S))$，并且可以通过未来的实验进行测试。
2017-10-27 hep-ph
Study of the $B^{+}\toπ^{+}\left(π^{+}π^{-}\right)$ decay in PQCD Approach
基于LHCb拟合结果，在PQCD框架内计算准两体B衰变的分支比与CP不对称度，预言与实验吻合，并发现f2和ω介子介导的衰变具有较大直接CP不对称。
2024-05-24 hep-ph
$S$-wave resonance contributions to the $B^0_{(s)}\to J/ψπ^+π^-$ and $B_s\toπ^+π^-μ^+μ^-$ decays
在微扰QCD（PQCD）框架下，通过引入末态的双强子分布振幅，研究了$S$波共振对$B^0_{(s)}\to J/ψπ^+π^-$和$B_s\toπ^+π^-\ell^+\ell^-$衰变的贡献。对$f_0(500)$、$f_0(1500)$和$f_0(1790)$共振采用Breit-Wigner公式，对$f_0(980)$共振采用Flatté模型，以参数化2 π分布振幅中的类时标量形状因子，包括共振和非共振贡献.由此得到的分支分数和微分分支分数的π介子对不变质量的每个共振通道是与实验数据相一致。所确定的$S$波2 π介子分布振幅包含了共振和非共振再散射相的信息，可以用来预测其它三体强子$B$介子衰变在2 π相空间不同局域区域的直接CP不对称性.
2015-05-22 hep-ph
Four-body decays $B_{(s)} \rightarrow (Kπ)_{S/P} (Kπ)_{S/P}$ in the perturbative QCD approach
我们用微扰QCD（PQCD）方法研究了$K^*(892)$对不变质量区中的四体衰变$B_{(s)} \rightarrow (Kπ)_{S/P} (Kπ)_{S/P}$，其中$(Kπ)_{S/P}$表示一个$S$或$P$波$Kπ$组态. $P$波共振$K^*(892)$和可能的$S$波分量的贡献被包括在$Kπ$双介子分布振幅的参数化中，这是该形式主义中的非微扰输入。我们计算每个共振的分支比，并观察到相当大的$S$波贡献的$B_s$模式，以及与最近可用的LHCb数据一致。我们还推导出了$K^*\bar{K}^*$末态的极化分数，并将我们的预测与以前相应的二体$B\to K^*\bar{K}^*$衰变的PQCD分析进行了比较。与两个$U$ -自旋相关通道$B^0\rightarrow K^{*0}\bar{K}^{*0}$和$B^0_s\rightarrow K^{*0}\bar{K}^{*0}$相关的极化难题仍然存在。除了直接的$CP$不对称性，三重产品的不对称性和$S$波诱导的直接$CP$不对称性起源于各种螺旋度振幅之间的干扰，提出。结果表明，真正的三重产品的不对称性是相当小的，而直接$CP$不对称性和$S$波诱导的直接$CP$不对称性是显着的在一些衰变。我们的结果将在不久的将来接受来自$B$工厂的精确数据的严格测试。
2021-05-12 hep-ph
Quasi-two-body decays $B_c\to D^*h\to Dπh$ in the perturbative QCD
本文利用微扰QCD方法和双介子分布振幅研究$B_c\to D^*h\to Dπh$准两体衰变，计算了各通道分支比并验证了窄宽度近似的有效性。
2023-04-26 hep-ph
Study of $B_{(s)}^0 \to ϕϕ\to (K^+K^-)(K^+K^-)$ decays in the perturbative QCD approach
本文对微扰QCD（PQCD）方法中的企鹅主导过程$B_{(s)}^0 \to ϕϕ\to (K^+K^-)(K^+K^-)$进行了详细的分析。除了占主导地位的$P$波共振，标量背景$f_0(980) \to K^+K^-$也占。通过将PQCD因子化公式拟合到三体和四体$B$衰变的分支比中，改进了$KK$两介子分布振幅的Gegenbauer矩。我们从相应的四体衰变模中提取了二体$B_{(s)}^0 \to ϕϕ$衰变的分支比，并计算了相关的极化分数和两个相对相位$ϕ_{\parallel,\perp}$，这与以前的理论预测是一致的。PQCD预测的“真正的”三重积不对称性（TPAs）是零，这是预期在标准模型中由于消失的弱相位差，并支持目前的数据报告的CDF和LHCb合作。第一次预测了衰变$B^0_s \to ϕϕ\to (K^+K^-)(K^+K^-)$的一个大的“假”TPA $\mathcal{A}_\text{T-fake}^1=30.4\%$，这表明存在重要的末态相互作用。稀有衰变通道$B^0 \to ϕϕ\to (K^+K^-)(K^+K^-)$的TPAs也进行了预测，并可以在不久的将来进行测试。
2022-04-18 hep-ph
Quasi-two-body decays $B_{(s)}\to K^*γ\to Kπγ$ in perturbative QCD approach
本文用微扰QCD方法研究了准二体衰变$B\to K^*γ\to Kπγ$。引入两介子分布振幅来描述$Kπ$对的末态相互作用，包括类时形状因子和Gegenbauer多项式.我们计算了$B_{(s)}\to K^*γ\to Kπγ$衰变的CP平均分支比。我们的结果与Belle II测量的最新数据相一致，这表明这些准二体衰变更适合于在三体框架中分析。我们还预测了所考虑的衰变模式的直接CP违反不对称性，并发现$A_{CP}(B_{u,d}\to K^*γ\to Kπγ)$是小的，小于$1\%$的幅度，而$A_{CP}(B_{s}\to K^*γ\to Kπγ)$是较大的，可以达到百分之几。我们的预测可以通过未来的B介子实验来检验。
2022-07-05 hep-ph
Compositeness of Hadron Resonances and Quasi-Bound States
讨论了在s波双强子阈附近出现的强子的复合性质。推广了稳定束缚态的Weinberg弱束缚关系，我们证明了近阈值共振态和准束缚态的复合性可以由可观测量决定。
2015-12-10 hep-ph nucl-th
$CP$ violation for $B^+_{c}\rightarrow D_{(s)}^+π^+π^-$ in Perturbative QCD
在微扰QCD（PQCD）方法中，我们通过$ρ-ω$混合机制研究了$B^+_{c}\rightarrow D_{(s)}^+ρ^0(ω) \rightarrow D_{(s)}^+π^+π^-$中的直接$CP$破坏.我们发现当$π^+π^-$对的不变质量在$ω$共振附近时，$CP$破坏可以被$ρ-ω$混合增强.对于衰变过程$B^+_{c}\rightarrow D^+ρ^0(ω) \rightarrow D^+π^+π^-$，最大$CP$违反可以达到7.5 {\%}。
2016-06-30 hep-ph
The SuSA model for neutrino oscillation experiments: from quasielastic scattering to the resonance region
通过基于加速器的中微子振荡实验对超标准模型物理进行高精度研究，需要在从准弹性散射到深度非弹性散射的宽能量范围内非常精确地描述中微子-核截面。在这项工作中，我们重点关注以下过程：准弹性散射、两粒子两孔激发以及核子的第一（Delta）和第二（Roper）共振的激发。核模型是完全相对论性的，包含了单体和二体流。我们比较我们的结果与最近的T2 K和MicroBooNE数据的碳和氩的目标，并提出预测沙丘运动学。
2021-06-03 hep-ex hep-ph nucl-ex
$P$-wave contributions to $B_{(s)}\toψKπ$ decays in perturbative QCD approach
本文采用微扰QCD（PQCD）分解方法研究了准二体衰变$B_{(s)} \to ψ[K^*(892), K^*(1410),$ $K^*(1680)] \to ψKπ$，其中Charmonia $ψ$代表$J/ψ$和$ψ(2S)$ .通过构造包含共振区K介子和π介子之间重要末态相互作用的K介子-π介子分布振幅（DA）$Φ_{K π}^{\rm P}$，研究了相应的衰变通道.采用相对论Breit-Wigner公式对K介子-π介子双光子吸收带中的类时形状因子$F_{Kπ}$进行了参数化。考虑了由K介子和π介子质量差引起的SU（3）味对称性破缺效应，该效应对纵极化有重要贡献。我们通过调节K介子-π介子DA的强子参数，很好地适应了观测到的$B_{(s)} \to ψK^*(892) \to ψKπ$的分支比和极化分数。由同一组参数得到的$B_{(s)} \to ψ[K^*(1410), K^*(1680)] \to ψKπ$模的PQCD预言可以用LHCb和Belle II实验的精确数据来检验。
2020-05-12 hep-ph
