Precision Measurements of the Hyperfine Structure in the 23P State of 3He
用电光技术和高精度激光光谱测量了~ 3 He同位素~（23）P态异常大的超精细结构分裂。这个实验装置最初是为了探测4 He原子的精细结构而设计的，经过我为解决某些3 He相关问题而进行的特殊修改，使得新的高精度超精细结构测量成为可能。讨论的是实验设置和修改的细节，包括在执行这些测量时需要考虑的深入信息。这些超精细结构测量的结果给出了一个数量级的精度比以前报道的最好的值。
2012-03-13 physics.atom-ph
High-precision measurement of hyperfine structure in the $D$ lines of alkali atoms
我们测量了所有天然碱金属原子的第一激发$P$态（$D$线）的超精细结构。我们使用高分辨率激光光谱来解决超精细跃迁，并通过将声光调制器产生的频移锁定到两个跃迁之间的差异来测量间隔。在大多数情况下，超精细耦合常数来自我们的测量，改善以前的值显着。
2010-08-19 physics.atom-ph
Precision measurement of the ground-state hyperfine constant for $^9Be^+$ in a linear Paul trap via magnetically insensitive hyperfine transitions
Innovation Academy for Precision Measurement Science and Technology, Chinese Academy of Sciences（精密测量科学与技术创新院，中国科学院）；University of the Chinese Academy of Sciences（中国科学院大学）；School of Electronics and IoT, Chongqing Polytechnic University of Electronic Technology（重庆电子工程职业学院电子信息学院）
利用微波驱动态转移技术，精确测量了 $^9Be^+$ 基态磁 insensitive 超精细跃迁的超精细常数，达到 5.6e-8 的相对精度。
2026-10-19 physics.atom-ph
High-Precision Optical Measurement of the 2S Hyperfine Interval in Atomic Hydrogen
我们用光学方法测量了氢原子2S超精细间隔。用双光子光谱法测量了屏蔽磁场的氢原子束的1 S-2S跃迁。2S超精细间隔的测量值等于177 556 860（15）Hz，代表了迄今为止该间隔的最精确测量。1 S和2S超精细间隔D_21的特定组合的理论评估与从我们的测量中推导出的D_21的值相当一致。
2003-05-16 physics.atom-ph
Interference effects in hyperfine induced $2s2s ^3P_0, ^3P_2 \to 2s^2 ^1S_0$ transitions of Be-like ions
基于多组态Dirac-Fock方法和HFST软件包，利用grasp 2K计算了类铍离子的超精细诱导$2s2p ^3P_0, ^3P_2 \to 2s^2 ^1S_0$ E1跃迁几率.结果表明，低Z类铍离子的干扰对超精细猝灭速率有很大影响，特别是对$2s2p ^3P_0 \to 2s^2 ^1S_0$跃迁.特别地，在这两个跃迁中，原子序数$Z$的干涉效应的趋势不是单调的。对于$2s2p ^3P_0 \to 2s^2 ^1S_0$ E1跃迁，在Z=7附近出现最强的干涉效应;对于$2s2p ^3P_2 \to 2s^2 ^1S_0$ E1跃迁，在Z=9附近出现最强的干涉效应。
2009-03-02 physics.atom-ph
Isotope shifts of the 4s2 1S0 -> 4s5p 1P1 transition and hyperfine splitting of the 4s5p 1P1 state in calcium
利用离子库仑晶体的产生技术，测量了天然钙同位素4s 21 S 0 → 4s 5 p1 P1跃迁的同位素位移以及Ca-43中4s 5 p1 P1态的超精细分裂。计算了Ca-43的场位移系数、比质量位移系数和超精细结构常数。
2004-03-31 physics.atom-ph
Parity nonconservation in hyperfine transitions
本文用相对论Hartree-Fock方法和关联势方法计算了K、Rb、Cs、Ba+、Yb+、Tl、Fr和Ra+等奇数同位素的基态的超精细结构组分之间的核自旋相关宇称非守恒振幅（由核的重极矩决定）。结果将用于解释当前和未来的测量。
2011-11-21 physics.atom-ph
Hyperfine-induced electric dipole contributions to the electric octupole and magnetic quadrupole atomic clock transitions
超精细诱导的电偶极贡献可以显著增加原本非常弱的电八极和磁四极原子钟跃迁（例如，$s$和$f$电子轨道之间的跃迁）的概率。这些跃迁可用于异常精确的原子钟、量子信息处理和寻找暗物质。它们对标准模型之外的新物理非常敏感，例如精细结构常数的时间变化，洛伦兹不变性和爱因斯坦等效原理违反。我们制定的条件下，超精细诱导的电偶极子的贡献占主导地位。由于超精细猝灭，$^{173}$ Yb $^+$的电八极钟跃迁比目前使用的$^{171}$ Yb $^+$强两个数量级.在$^{143}$ Nd $^{13+}$、$^{149}$ Pm $^{14+}$、$^{147}$ Sm $^{14+}$和$^{147}$ Sm $^{15+}$离子中发现了一些增强。
2016-02-26 physics.atom-ph
Absolute frequency measurements for hyperfine structure determination of the R(26) 62-0 transition at 501.7 nm in molecular iodine
利用基于飞秒激光频率梳发生器的光学钟表装置，首次测量了碘分子R（26）62-0跃迁501.7nm处超精细分量的绝对频率。装置由锁定到在连续泵浦的低压单元（0.33 Pa）中检测到的R（26）62-0跃迁的超精细分量的Ar+激光器组成。检测到的共振显示45 kHz的线宽（半峰半宽）。频率测量的不确定度估计为250 Hz。
2007-06-27 physics.atom-ph
Transition energy and lifetime for the ground state hyperfine splitting of high Z lithiumlike ions
计算了高Z类锂离子在$Z=49-83$范围内的基态超精细分裂值和超精细结构组分间的跃迁几率。考虑了相对论、原子核、量子电动力学和电子间相互作用的修正。结果表明，Bohr-Weisskopf效应可以用类氢离子和类锂离子的超精细分裂值的组合来消除。这为在重核的强电场和强磁场的组合中检验QED效应提供了可能。利用对^{209}Bi^{82+}中$1s$超精细分裂的实验结果，计算出^{209}Bi^{80+}中2s超精细分裂的ΔE=0.7969（2）eV。
1998-02-02 physics.atom-ph
Storage-Ring Measurements of Hyperfine Induced Transition Rates in Berylliumlike Ions
综述了类铍离子超精细诱导2s 2 p3 P0-> 2s 21 S 0跃迁速率的实验测量和理论计算现状。可能的原因，如外部电磁场和竞争E1 M1双光子跃迁，目前存在的显着差异的实验和理论进行了讨论。最后，展望了未来的研究方向。
2012-11-06 physics.atom-ph
Hyperfine induced transitions 1S0 - 3D1 in Yb
对Yb的强禁戒M1跃迁6s^2 1 S 0 \to 5d 6s 3D 1进行了宇称破坏实验。5d 6s 3D 1和5d 6s 3D 2能级的超精细混合打开了E2通道，其幅度与3D 1能级的F子能级不同。这一效应对于实验研究主要由原子核重极矩引起的与核自旋相关的宇称破坏效应可能是重要的。
2018-11-21 physics.atom-ph
Study of coupled-cluster correlations on electromagnetic transitions and hyperfine structure constants of W VI
本文用相对论耦合团簇方法精确计算了重要的电磁跃迁振幅及其多体关联。超精细相互作用常数的研究，对等离子体诊断有用，与此相关详尽的多体方法是这项工作的另一个重要领域。计算的振子强度的允许跃迁，禁戒跃迁的振幅和寿命进行了比较，与其他理论结果在任何地方，他们表现出良好的协议。本文给出的WVI各同位素的超精细常数，将有助于获得该元素在不同天体中丰度的精确图象。
2017-02-28 physics.atom-ph
Stark-Induced Electric Dipole Amplitudes for Hyperfine Transitions
在实验中观察原子中的宇称不守恒，相同宇称的态之间的斯塔克诱导电偶极子振幅是很重要的。斯塔克诱导的E1振幅表示在一个不可约的球张量分解。这种形式主义适用于一个单一的原子状态的超精细子级之间的过渡的具体情况。结果表明，在碱金属原子的基态，这种转变被抑制了许多数量级相对于天真的期望。
1998-03-01 physics.atom-ph
Measurement of the hyperfine splitting of the 6S$_{1/2}$ level in rubidium
本文介绍了在玻璃池中用双光子吸收光谱测量铷原子6S $_{1/2}$激发态的超精细分裂。得到了$^{85}$ Rb和$^{87}$ Rb的磁偶极常数A分别为239.18（03）MHz和807.66（08）MHz。这两种同位素的磁矩的组合和我们的测量结果表明，在这种原子激发态中存在超精细异常。观测到的超精细异常差的值为$_{87}δ_{85}=-0.0036(2)$，这是由于核磁化的有限分布，即玻尔-韦斯科普夫效应。
2008-07-09 physics.atom-ph
Probing an excited-state atomic transition using hyperfine quantum beat spectroscopy
本文描述了一种利用超精细量子拍频观测室温原子蒸气中激发态跃迁动力学的方法。我们使用铯原子的实验包括D2跃迁的脉冲激发和从6P $_{3/2}$态到7S $_{1/2}$态的激发态跃迁的连续波驱动。我们观察到量子拍的荧光从6P $_{3/2}$状态，这是修改的激发态跃迁的驱动。拍频信号的傅立叶谱证明了6 P $_{3/2}$的Autler-Townes分裂、F = 5超精细能级和激发态跃迁的Rabi振荡。详细的模型提供了与数据的定性一致性，从而深入了解所涉及的物理过程。
2014-10-06 physics.atom-ph
Observation of the Nuclear Magnetic Octupole Moment of 87Rb from Spectroscopic Measurements of Hyperfine Intervals
87 Rb的磁八极矩是由Ye等人[Opt.Lett. 21，1280（1996）]。超精细常数A = 84.7189（22）MHz，B = 12.4942（43）MHz，C = -0.12（09）kHz。C值的存在表明了核磁八极矩Ω的存在。结合超精细常数和原子结构计算，我们得到Ω = -0.58（39）（b μ N）.与附近5 p 2 P [1/2]态相互作用引起的二阶修正被发现是微不足道的。
2008-12-05 physics.atom-ph
Measurement of the hyperfine coupling constants and absolute energies of the $12s \ ^2S_{1/2}$, $13s \ ^2S_{1/2}$, and $11d \ ^2D_{J}$ levels in atomic cesium
我们报告的绝对能量的超精细组件的$12s \ ^2S_{1/2}$和$13s \ ^2S_{1/2}$水平的原子铯，$^{133}$ Cs的测量。使用这些组件之间的频率差，我们确定这些状态的超精细耦合常数，并报告这些值的相对不确定度为$\sim$ 0.06%。我们还研究了$11d \ ^2D_{J}$（$J=3/2, 5/2$）状态的超精细结构，并解决了这些状态的超精细耦合常数的符号模糊性。我们还得到了新的，高精度的值的状态能量的$12s \ ^2S_{1/2}$，$13s \ ^2S_{1/2}$和$11d \ ^2D_{J}$状态的铯。
2022-01-03 physics.atom-ph
Hyperfine induced $1s2s ^1S_0 \to 1s^2 ^1S_0$ M1 transition of He-like ions
从包含频率无关Breit相互作用和QED效应的相对论组态相互作用波函数出发，计算了类He离子的超精细诱导$1s2s ^1S_0 \to 1s^2 ^1S_0$ M1跃迁几率. { $^{151}$ }Eu和{ $^{155}$ }Gd的当前结果与先前的计算结果[Phys.Rev.A { \bf 63}，054105（2001）]非常一致。电子数据中给出的一般标度律在$Z$，给定同位素核自旋和磁矩，允许超精细诱导衰变率估计任何同位素。这一结果将有助于今后量子电动力学和宇称非守恒效应的实验研究。
2008-09-15 physics.atom-ph
Relativistic coupled cluster calculations on hyperfine structures and electromagnetic transition amplitudes of In III
用高关联相对论耦合团簇理论研究了$^{113,115,117}$ In III的基态和低激发态的超精细常数和反常。$^{115}$ In III的基态超精细分裂估计为106.8 GHz。由于修改核偶极矩，上述频率的近1.9 GHz的位移已被计算。该分裂结果显示了其作为$10^{-11}$秒的通信频带和频率标准的适用性。超精细常数的关联研究表明，该离子核区及其附近的波函数具有明显的多体效应特征。据我们所知，首次在文献中估计了天体物理上重要的禁戒跃迁振幅。计算的振子强度的几个允许的过渡与最近的实验和理论结果进行比较。
2014-02-06 physics.atom-ph
Storage-ring measurement of the hyperfine induced 47Ti18+(2s 2p 3P0 -> 2s2 1S0) transition rate
测量了类铍~（47）Ti ~（18+）的超精细诱导2s 2 p3 P0> 2s 21 S 0跃迁速率AHFI。利用重离子储存环中的共振电子-离子复合技术研究了3 P0态随时间变化的布居。实验值AHFI=0.56（3）/s比理论预测值大近60%。
2006-12-15 physics.atom-ph
Measurement of the Hyperfine Structure and Isotope Shifts of the 3s23p2 3P2 to 3s3p3 3Do3 Transition in Silicon
测量了硅中3s 23 p23 P2到3s 3 p33 Do 3跃迁的超精细结构和同位素位移。用激光诱导荧光方法研究了Si原子束在221.7nm处的跃迁。对于29 Si，3s 23 p2 3 P2能级的超精细A常数被确定为-160.1 ± 1.3MHz（1 σ误差），3s 3 p3 3Do 3能级的A常数为-532.9 ± 0.6MHz。这是第一次测量这些常数。29 Si和30 Si跃迁的同位素位移（相对于丰度同位素28 Si）分别为1753.3 ± 1.1 MHz和3359.9 ± 0.6 MHz。这比先前的测量提高了大约两个数量级。从这些结果中，我们能够预测的超精细结构和同位素位移的放射性31 Si原子，这是在建立一个可扩展的量子计算机的兴趣。
2010-09-25 physics.atom-ph
Measurement of the hyperfine coupling constants and absolute energies of the $8p \ ^2P_{1/2}$ and $8p \ ^2P_{3/2}$ levels in atomic cesium
本文报道了铯原子$^{133}$ Cs的$8p \ ^2P_{1/2}$能级的超精细耦合常数的测量结果，相对不确定度为$\sim$ 0.019%.我们的结果是$A = 42.933 \: (8)$ MHz，与最近的理论结果很好地吻合。我们还研究了超精细结构的$8p \ ^2P_{3/2}$状态，并得出新的值的状态能量的$8p \ ^2P_{1/2}$和$8p \ ^2P_{3/2}$状态的铯。
2022-09-16 physics.atom-ph
Hyperfine Structure of the $B^3Π_1$ State and Predictions of Optical Cycling Behavior in the $X\rightarrow B$ transition of TlF
用热分子束和低温分子束的激光诱导荧光测量了TlF分子$X^1Σ^+ \rightarrow B^3Π_1$跃迁的转动谱和超精细谱。得到了$B$态的转动常数和超精细常数。T1核自旋的大磁超精细相互作用导致最低$B$态转动能级的显著混合。更新，更精确的测量的$B\rightarrow X$振动分支分数也提出。组合的振转分支分数允许预测在给定的TIF光学循环方案中可以散射的光子的数量。
2017-02-14 physics.atom-ph
Measurement of 7p$_{1/2}$-state hyperfine structure and 7s$_{1/2}$-7p$_{1/2}$ transition isotope shift in $^{203}$Tl and $^{205}$Tl
采用两步双色激光光谱技术测量了$^{203}$ T1和$^{205}$ T1中7 p $_{1/2}$激发态的超精细分裂以及7 s $_{1/2}$ -7 p $_{1/2}$跃迁的同位素位移。我们的超精细分裂测量值，2153.2（7）MHz（在$^{203}$ Tl）和2173.3（8）MHz（在$^{205}$ Tl），每个从以前公布的引用的可比精度的值相差20 MHz。测得$^{203}$ Tl相对于$^{205}$ Tl的跃迁同位素位移为534.4（9）MHz。在我们的实验中，一束激光被锁定到铊基态6p $_{1/2}$ - 7s $_{1/2}$ 378 nm跃迁，而第二束空间重叠的激光被扫描穿过7s $_{1/2}$（F=1）-7 p $_{1/2}$（F= 0，1）超精细跃迁。为了便于精确的频率校准，使用激光的射频调制来在吸收光谱中产生边带。
2013-11-12 physics.atom-ph
Hyperfine-interaction- and magnetic-field-induced Bose-Einstein-statistics suppressed two-photon transitions
当光子具有相同的能量时，在总电子角动量$J_a=0$和$J_b=1$的原子态之间的双光子跃迁是被禁止的。这个选择规则类似于粒子物理学中的朗道-杨定理，该定理禁止矢量粒子衰变为两个光子。它的出现是因为不可能构造出两个光子的总角动量$J_{2γ}=1$量子力学态，它是排列对称的，正如玻色-爱因斯坦统计所要求的那样。在具有非零核自旋的原子中，由于超精细相互作用，选择规则可以被违反。两种不同的机制负责的超精细诱导的双光子跃迁被确定，和诱导跃迁的超精细结构进行了评估。通过外加磁场，即使对于零核自旋原子，选择规则也被放宽了。再一次，有两个类似的机制在起作用：中间态子能级的塞曼分裂，以及末态中具有不同总电子角动量的状态的非对角混合。目前的理论治疗是相关的正在进行的实验研究可能的玻色-爱因斯坦统计违反使用双光子跃迁钡，其中超精细诱导的过渡最近已被观察到，和磁场诱导的过渡被认为是一种可能的系统效应，并作为一种方式来校准测量。
2009-07-23 physics.atom-ph
Hyperfine transition induced by atomic motion above a paraffin-coated magnetic film
本研究通过实验和数值计算，揭示了钾-39原子在石蜡涂层磁性薄膜上方运动时，由周期性磁场引发的超精细跃迁，并发现其主要机制为多量子跃迁。
2023-10-17 physics.atom-ph
Line shape of the muH(3p - 1s) hyperfine transitions
用高分辨晶体谱仪测量了（3 p-1 s）X射线到μ子氢基态的跃迁。建立了X射线线的多普勒效应增宽，这可归因于在测量的过渡之前的不同库仑去激发步骤。μ子氢基态超精细能级的统计布居的假设被实验直接证实，并且可以报道超精细分裂的测量值。结果允许先进的级联模型计算的决定性的测试，并建立一种方法来提取基本的强相互作用参数从质子氢实验。
2008-10-10 physics.atom-ph
New Measurement of the 2S Hyperfine Interval in Atomic Hydrogen
用1 S-2S跃迁的双光子光谱学对氢原子的2S超精细间隔进行了光学测量，得到的值为177 556 834.3（6.7）Hz。不确定性比我们小组在2003年所取得的结果小2.4倍，比任何独立的射频测量结果小4倍以上。QED理论预测的2S和1 S超精细间隔的特定组合$D_{21}=8 f_{\rm HFS}({2S}) - f_{\rm HFS}({1S})=48 953(3)$ Hz与实验得到的48 923（54）Hz值符合得很好。
2009-06-03 physics.atom-ph
Toward the measurement of the hyperfine structure of muonic hydrogen in the FAMU experiment. Multi-pass cavity optimization for experiments with pulsed sources
我们考虑一个简化的模型的光学多通腔，目前正在开发的FAMU合作的超精细分裂的μ介子氢的基态和质子的Zemach半径的测量。该模型的重点是在μ onuc原子的激光激发超精细跃迁的事件的时间分布，并可能有助于初步设计的FAMU实验装置，更一般地说，在优化多通光学腔的实验与脉冲激光。
2017-12-26 physics.atom-ph
Measurement of hyperfine structure and isotope shifts in the Dy 421-nm transition
用原子束激光诱导荧光光谱法测量了Dy I 421.291 nm跃迁[ $4f^{10}6s^2 (J=8)\to4f^{10}6s6p (J=9)$ ]的超精细系数和同位素位移。进行King Plot分析以确定421-nm跃迁的$δν_{sms}^{164-162}=11(7)$ Hz的特定质量位移，确认激发态的纯$4f^{10}6s6p$构型。这种转变目前正在探索的激光冷却的原子束的镝在一个时间变化的精细结构常数的搜索。
2009-04-09 physics.atom-ph
High resolution isotope shifts and hyperfine structure measurements of tungsten by laser induced fluorescence spectroscopy
在近紫外波段研究了钨的同位素位移和超精细结构。我们用激光诱导荧光光谱在脉冲超声束上探测了384.9nm处的5D_0-> 5 F_1跃迁、400.9nm处的7S_3-> 7 P_4跃迁和407.4nm处的7S_3-> 7 P_3跃迁。报道了7 P3、7 P4和5 F1态的三个新的磁超精细常数。首次给出了384.9 nm跃迁的同位素位移，并测量了400.9 nm和407.4 nm跃迁的同位素位移，其精度比以前的测量提高了一个数量级。结果，以改进的精度从同位素位移提取核参数λ和lambda_{rel}。
2012-12-22 physics.atom-ph
Measurements of the Hyperfine Structure of Atomic Energy Levels in Co II
用傅里叶变换光谱仪在$^{-1}$ nm ~（$3000-63000$ cm）范围内测量了单电离态钴（Co Ⅱ）的光谱，并对钴的超精细结构常数进行了分析。在$700$谱线上的拟合导致测量$292$磁偶极子超精细相互作用$A$常数，其值在$-32.5$ mK和$59.5$ mK之间（$1$ mK $=0.001$ cm $^{-1}$）。$37$的分子量在$\pm0.4$ mK和$\pm3.0$ mK之间，其余的$37$的分子量在$\pm7$ mK之间。电四极子超精细相互作用$B$常数可以仅在$1$能级下估算。具有已知$A$值的Co II水平的数量现在增加了十倍，改进了Co II在天文化学丰度分析中更广泛、更可靠和更准确的应用。
2020-11-30 physics.atom-ph
Hyperfine induced transitions probabilities from $4f^{14}5s5p~^3\mathrm{P}^o_{0,2}$ states in Sm-like ions
用多组态Dirac-Hartree-Fock方法计算了高电荷态类Sm离子的超精细诱导$4f^{14}5s5p~^3\mathrm{P}^o_{0,2}~-~4f^{14}5s^2~^1\mathrm{S}_0$跃迁几率.考虑了电子关联、Breit相互作用和量子电动力学（QED）效应。对于从$Z=79$到$Z=94$的离子，$4f^{14}5s5p~^3\mathrm{P}^o_{0}$是第一激发态，超精细诱导跃迁是主要的衰变通道。对于$4f^{14}5s5p~^3\mathrm{P}^o_{2}$态，给出了类Sm离子与$Z=82-94$的超精细诱导跃迁（HIT）速率以及磁偶极（M1）$^3\mathrm{P}^o_2 ~-~ ^3\mathrm{P}^o_1$、电四极（E2）$^3\mathrm{P}^o_2 ~-~ ^3\mathrm{P}^o_{0,1}$和磁四极（M2）$^3\mathrm{P}^o_2 ~-~ ^1\mathrm{S}_0$跃迁几率.结果表明，在$Z \ge 82$上，从$4f^{14}5s5p~^3\mathrm{P}^o_2$态出发的M1跃迁是该范围内最重要的衰变通道.
2017-11-29 physics.atom-ph
A spectroscopic study of the cycling transition 4s[3/2]_2-4p[5/2]_3 at 811.8 nm in Ar-39: Hyperfine structure and isotope shift
对富集的放射性Ar-39样品进行无多普勒饱和吸收光谱。记录了3s^2 3p^5 4s [3/2] 2 - 3s^2 3p^5 4p [5/2] 3循环跃迁的811.8nm光谱，并计算了其在Ar-39和Ar-40之间的同位素位移。同时还测定了Ar-39中4s [3/2]_2和4p [5/2]_3能级的超精细耦合常数A和B。结果部分不同意最近发表的测量相同的过渡。基于早期的测量和当前的工作，还计算了Ar-37相应跃迁的同位素位移和超精细结构。这些光谱数据对于实现Ar-37和Ar-39的激光捕获和冷却是必不可少的。
2010-12-20 physics.atom-ph
Survey of hyperfine structure measurements in alkali atoms
该综述汇总所有碱金属原子的光谱超精细常数，涵盖锂至铯的长寿命同位素及钫的可得同位素，并结合标度律与超精细异常开展全局分析。
2022-09-23 physics.atom-ph
Hyperfine Suppression of $2^3{\rm S}_1 - 3^3{\rm P}_J$ Transitions in $^3$He
在$^3$ He的$2 ^3{\rm S}_1~-~3 ^3{\rm P}_J$流形中发现了两个非常弱的跃迁。它们的跃迁强度比同组中最强的跃迁弱1,000倍。这种戏剧性的抑制过渡强度是由于超精细相互作用的精细结构的相互作用的主导地位。提出了另一种基于\textit{IS}耦合的选择规则（其中核自旋首先耦合到总电子自旋）。这提供了对过渡优势的定性理解。结果表明，从\textit{IS}耦合模型的小偏差充分占一个严格的对角化的强相互作用状态。
2008-09-24 physics.atom-ph
Precision spectroscopy and frequency determination of the hyperfine components of the P(63) 4-4 transition of molecular iodine near 652 nm
本文利用频率调制饱和吸收光谱精密测量了652 nm附近分子碘P(63)4-4跃迁的超精细光谱，测定了电四极矩和磁自旋-转动常数，将跃迁重心精度提高250倍，并为镉原子紫外窄禁戒跃迁提供了频率参考。
2024-10-04 physics.atom-ph
A theoretical study of the C- 4So_3/2 and 2Do_{3/2,5/2} bound states and C ground configuration: fine and hyperfine structures, isotope shifts and transition probabilities
本工作是对C-的2 p 3 4SO 3/2和2 Do_{3/2,5/2}态以及中性碳的2 p 2 3 P_{0,1,2}，1 D_2和1 S_0态的从头算研究。我们使用多组态Hartree-Fock方法，专注于波函数本身的准确性。我们获得了所有的C-脱离阈值，包括约0.5%的相关效应。计算了同位素位移和超精细结构。后者实现的精度为0.1 MHz的顺序。还估计了配置内转移概率。
2011-01-27 physics.atom-ph
Hyperfine measurement of $6\text{P}_{1/2}$ state in $^{87}\text{Rb}$ using double resonance on blue and IR transition
本文利用双共振技术，在$780~\text{nm}$和$421~\text{nm}$上研究了$^{87}$ Rb中6 P $_{1/2}$态的光谱.双共振技术是使用电磁感应透明（EIT）和光泵浦方法实现的。利用这些光谱方法，我们测量了6 P $_{1/2}$态的超精细分裂，测量精度达到了400 kHz，与其它光谱方法如放电光谱和饱和吸收光谱在$421~\text{nm}$上的测量结果一致。
2021-01-16 physics.atom-ph
First observation of two hyperfine transitions in antiprotonic He-3
我们报告的第一个实验结果的微波光谱的超精细结构的反质子He-3。由于氦核的自旋，反质子He-3具有比反质子He-4更复杂的超精细结构。因此，理论计算与实验结果的比较将为三体量子电动力学（QED）理论提供更严格的检验。观察到（n，L）=（36，34）态四条超-超-超精细（SSHF）跃迁线中的两条。测得的单个跃迁的频率为11.12559（14）GHz和11.15839（18）GHz，比当前的理论值高出不到1 MHz，但仍在其估计误差范围内。虽然这些频率差的实验不确定度与理论值相比仍然很大，但其测量值与理论计算值一致。这个差值的确定至关重要，因为它与反质子的磁矩成正比。
2011-05-12 physics.atom-ph
Absolute frequency measurement of molecular iodine hyperfine transitions at 647 nm
报道了用光纤频率梳测量分子碘P（46）5-4 $a_{1}$、$a_{10}$和$a_{15}$在647 nm处超精细跃迁的绝对频率。当光源稳定在P（46）5-4 $a_{15}$谱线上时，在200 s积分时间下获得5 $\times$ 10 $^{-12}$的频率稳定度。压力偏移被确定为-8.3（7）kHz/Pa。我们对谱线中心的测定达到了21 kHz的精度。该光源可用作锂原子光谱（$2P \to 3P$）的参考激光。
2018-02-08 physics.atom-ph
Measurement of hyperfine splittings and isotope shifts in the $8p$ excited states of $^{205}$Tl and $^{203}$Tl using two-step laser spectroscopy
用两步双色激光光谱技术测量了$^{203}$ Tl和$^{205}$ Tl中$8p$激发态的超精细分裂以及$7s - 8p$的跃迁同位素位移。对于$8p_{3/2}$状态的情况下，我们的研究结果表明，超精细异常与我们最近测量的其他超精细分裂一致，并与旧的结果不一致，这种状态。我们对$8p_{1/2}$同位素位移的测量也与早期的工作不一致。在这一系列的实验中，紫外激光被锁定到第一步过渡，并直接通过加热的蒸气室，而第二个空间重叠的红色激光扫描跨越两个第二步过渡。为了便于精确的频率校准，第二步激光的射频调制被用来在无多普勒吸收光谱中创建边带。
2017-06-28 physics.atom-ph
Preliminary Results from Recent Measurements of the Antiprotonic Helium Hyperfine Structure
我们报告的初步结果，从系统的研究超精细（HF）结构的反质子氦。这项精确的测量工作始于2006年，现已完成。我们的初步分析表明，没有明显的密度或功率依赖性，因此，结果可以平均。可观测到的M1跃迁的统计误差比三体量子电动力学（QED）计算小60倍，而它们的差异已经被解决到与理论相当的精度（比我们的第一次测量好10倍）。这种差异对反质子磁矩很敏感，理论与实验之间的一致将导致该参数的精确度提高，从而提供对CPT不变性的测试。
2009-07-07 physics.atom-ph
Measurement of the Blackbody Radiation Shift of the 133Cs Hyperfine Transition in an Atomic Fountain
我们用铯原子喷泉频标测量了黑体辐射产生的电场对铯原子基态超精细跃迁频率（9.2 GHz）的斯塔克位移。在300 K时测得的相对位移为-1.43（11）e-14，与我们的理论估计值-1.49（07）e-14一致。这个值不同于目前接受的-1.69（04）e-14。这种差异对频率标准的准确性、时钟比较以及各种高精度物理测试（如基本常数的时间稳定性）都有重要影响。
2003-10-13 physics.atom-ph
Fock-space relativistic coupled-cluster calculation of hyperfine induced $\bf {^1S_0 \rightarrow {^3P^o_0}}$ clock transition in Al$^+$
本文发展了一种计算二价原子和离子性质的全粒子Fock空间相对论耦合团簇方法。利用该方法计算了Al $^+$中超精细诱导的$^1S_0 - ^3P^o_0$时钟跃迁的性质。我们的结果的$^3P^o_0$亚稳态寿命，$20.20 \pm 0.91$ s，是在极好的协议与实验值，$20.60 \pm 1.4$ s [物理评论Lett. { \bf 98}，220801（2007）]。我们的研究表明，三重激发的贡献，以及来自Breit相互作用和QED效应的修正是必不可少的，以获得准确的时钟性质的Al $^+$。
2021-02-10 physics.atom-ph
The positronium hyperfine structure: Progress towards a direct measurement of the $\text{2}^\text{3}\text{S}_\text{1} \rightarrow \text{2}^\text{1}\text{S}_\text{0}$ transition in vacuum
本文介绍了利用$\text{2}^\text{3}\text{S}_\text{1} \rightarrow \text{2}^\text{1}\text{S}_\text{0}$跃迁直接测量正电子素超精细结构的现状。这个实验目前正在苏黎世联邦理工学院的慢正电子束设施中进行，将是这种转变的第一次测量，也是第一个在真空中进行的正电子素超精细分裂实验。这一实验将摆脱早期实验中发现的系统效应，即静态磁场的不均匀性和从稠密气体到真空的外推。预期可达到的精密度为$10\, \mathrm{ppm}$量级，而系统不确定度估计在几个$\mathrm{ppm}$范围内。这将允许检查最近的束缚态QED计算和$3$ - $σ$与早期实验的差异。
2018-06-14 physics.atom-ph
Frequency shift of hyperfine transitions due to blackbody radiation
计算了静态电场对Yb ~+、Rb、Cs、Ba ~+和Hg ~+超精细分裂时钟跃迁频率的影响。计算用于找到由于黑体辐射的频率偏移，这是需要精确的频率测量和改进的精细结构常数，α的变化的限制。我们对Cs的计算结果（Δ nu E^2=-2.26乘以10^{-10}Hz/（V/m）^2）与早期的测量结果和从头计算结果吻合得很好。我们目前的论点反对最近的说法，实际价值可能会更小。差异（约10%）是由于连续谱在中间态总和中的贡献。
2006-07-06 physics.atom-ph
Storage-ring measurement of the hyperfine-induced 2s 2p 3P0 -> 2s2 1S0 transition rate in beryllium-like sulfur
通过测量重离子储存环中32-S12+和33-S12+离子束的衰变，测量了类铍硫中2s 2 p3 P0-> 2s 21 S 0的超精细跃迁速率。在4%的实验不确定度内，0.096（4）/s的实验值与Cheng等人[Phys. Rev. A 77，052504（2008）]和Andersson等人[Phys. Rev. A 79，032501（2009）]的最新理论结果一致。在储存环偏转磁体中用不同磁场重复实验表明，这些磁场对2s 2 p 3 P0态的人为猝灭是可以忽略的。
2011-11-30 physics.atom-ph
Atomic trajectory characterization in a fountain clock based on the spectrum of a hyperfine transition
本文提出了一种新的方法来确定原子云在与微波场相互作用过程中的位置。从F=3，mF=0到F=4，mF=-1超精细跃迁的光谱中提取位置信息，当磁场C相对于腔轴倾斜几度时，其显示出位置依赖的不对称性。这种光谱不对称性的分析提供了有助于频率测量的原子系综的水平质心位置。在0.1 mm量级的不确定性下，所获得的信息对于限制由于分布腔相位梯度引起的系统不确定性是有用的。通过实验证明了新方法的有效性。
2012-02-14 physics.atom-ph
Breakdown of atomic hyperfine coupling in a deep optical-dipole trap
实验研究了深光偶极阱中原子超精细耦合的破坏。单色激光光谱在单个$^{87}$ Rb原子的共振线处进行，陷阱波长为1064 nm。超精细击穿的证据来自三个观测，即陷阱强度上的跃迁频率的非线性依赖性，小强度退化的分裂线，以及在没有超精细击穿的情况下驱动选择规则禁止的跃迁的能力。从这些数据中，我们推断出了$5P_{1/2}$态的超精细区间以及$5P_{3/2}$态的标量和张量极化率。
2015-11-19 physics.atom-ph
Measurement scheme and analysis for weak ground state hyperfine transition moments through two-pathway coherent control
我们详细分析了一个用于测量原子束几何结构中弱力诱导的基态超精细跃迁电偶极矩的台式系统。我们描述了一个实验配置的导体正交射频的应用。和静态电场，具有腔增强的r.f.场振幅，其允许限制r.f.场到其中静态场是均匀的和良好表征的区域。我们进行了详细的数值模拟的场模式，并分析了预期的统计和系统的限制，在原子铯的这种过渡幅度的测量幅度。原子束与这种配置的组合导致对原子信号的磁偶极子贡献的强烈抑制。这种技术应用于其它原子体系，特别是碱金属中极弱跃迁振幅的测量，似乎是非常可行的。
2016-01-11 physics.atom-ph
Excitation energies, hyperfine constants, E1, E2, M1 transition rates, and lifetimes of (6s2)nl states in Tl I and Pb II
用相对论多体微扰理论计算了Tl Ⅰ和Pb Ⅱ的np（n=6-9），ns（n=7-9），nd（n=6-8）和nf（n=5-6）态的能量.减少矩阵元素，振子强度，跃迁速率，和寿命确定为72个可能的电偶极跃迁。计算了电四极矩和磁偶极矩的矩阵元，得到了np（3/2）- mp（1/2）（n，m= 6，7）的跃迁率。计算了205 Tl中多个态的超精细常数A。一阶，二阶，三阶和全阶修正的能量和矩阵元素和一阶和二阶Breit修正的能量进行计算。在我们的全阶方法的实现中，Dirac-Fock波函数的单激发和双激发被包括到微扰理论中的所有阶。这些计算为实验和理论的比较提供了理论基准。
2004-10-12 physics.atom-ph
Measurement of the quadratic Zeeman shift of ^{85}Rb hyperfine sublevels using stimulated Raman transitions
我们提出了一种利用受激喇曼跃迁直接测量二次塞曼位移的方法，在磁不敏感子能级上测得二次塞曼位移的[delta][nju] = 1296.8 +/-3.3Hz/G^{2（5S_（1/2），F = 2，mF = 0 -> 5S_（1/2），F = 3，mF = 0）。利用两对喇曼光束（[sigma]^{+}，[sigma]^{+}）测量了不平衡喇曼光束引起的差分交流斯塔克位移的抵消比，在单光子失谐量为1.5GHz时，其抵消比为1：3.67。
2008-12-05 physics.atom-ph
