The half-life of $^{212}$Po
P. Belli, R. Bernabei, R. S. Boiko, F. Cappella, V. Caracciolo, R. Cerulli, F. A. Danevich, A. Incicchitti, D. V. Kasperovych, V. V. Kobychev, O. G. Polischuk, N. V. Sokur, V. I. Tretyak
使用载钍液体闪烁体测量$^{212}$ Po的半衰期，其最新精确度为$T_{1/2}=295.1(4)$ ns。
The half-life of $^{212}$Po was measured with the highest up-to-date accuracy as $T_{1/2}=295.1(4)$ ns by using thorium-loaded liquid scintillator.
机构、总结、中文摘要均由AI分析而来，可能存在错误，请以论文正文为准。
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Half-life measurements of $^{212}$Po with thorium-loaded liquid scintillator
用钍-三辛基氧化膦配合物掺杂的甲苯液体闪烁体实现了对$^{212}$ Po（$^{232}$ Th放射性链中的子核素之一）半衰期的精确测量，其浓度为Th的质量%$\sim0.1$。采用快速光电倍增管和高频示波器采集闪烁信号波形。开发算法以找到成对的$^{212}$ Bi β-衰变和随后的$^{212}$ Po α-衰变，计算成对事件之间的时间差，并构建$^{212}$ Bi β-衰变和$^{212}$ Po α-衰变能谱。初步计算，$^{212}$ Po半衰期为$T_{1/2} = (294.8 \pm 1.9)$ ns。实验正在进行中，旨在减少统计和系统的不确定性。
First limits on double beta decays in $^{\bf 232}$Th
作为原始放射性同位素之一，$^{232}$ Th主要经历$α$ -衰变，半衰期为$1.402 \times 10^{10}$ yr。然而，它也是35个双β衰变候选者之一，其中单个$β$ -衰变被禁止或强烈抑制。在Gran Sasso地下实验室（LNGS）的HPGe井探测器中测量到气体地幔中含有181 mg钍，总暴露量为3.25 g $\times$ d。我们得到的半衰期限制的所有双β衰变模式的$^{232}$ Th的激发态的$^{232}$ U的顺序上的$10^{11-15}$年。对于最有可能转变为$0_1^+$状态，我们发现半衰期下限为$6.3 \times 10^{14}$年（90%可信度）。这是$^{232}$ Th双β衰变激发态跃迁的第一个限制条件。
High precision measurement of the half-life of the 391.6 keV metastable level in 239Pu
稀有事件物理学的材料选择需要高性能的探测器和定制的分析。在这种情况下，一种新的$β$ - $γ$检测系统，包括符合HPGe的液体闪烁体，开发的主要目的是研究超痕量铀，钍和钾的液体样品中的污染。在通过中子活化分析寻找$^{238}\textrm{U}$污染物时，由于活化产物$^{239}\textrm{Np}$衰变为相对长寿命的同分异构态$^{239}\textrm{Pu}$，因此可以对这些事件进行时间选择，从而获得强的背景抑制。研究了$^{239}\textrm{Np}$的$β^-$衰变与$^{239}\textrm{Pu}$同分异构能级在391.6 keV处去激发后的延迟事件之间符合的时间分布，对该能级的半衰期进行了精确测量。391.6 keV $^{239}\textrm{Pu}$能级的半衰期导致$190.2 \pm 0.2$ ns，从而使精度比以前的测量提高约20倍。
Half-life measurement of 65Ga with gamma-spectroscopy
文献中65 Ga的半衰期值仅基于60多年前进行的一次实验，具有较大的不确定性。在目前的工作中，这个半衰期是根据65 Ga β衰变后的γ射线计数确定的。我们新推荐的半衰期为15.133 +- 0.028 min，与文献值一致，但精确度几乎高出一个数量级。
Measurement of the half-life of 198Au in a non-metal: High-precision measurement shows no host-material dependence
我们测量了198 Au在绝缘环境中的β衰变半衰期为2.6948（9）d。将这一结果与我们先前在金属环境中测量的半衰期进行比较，我们发现两种环境中的半衰期相同，在0.04%以内，因此与金属中准自由电子的“等离子体”屏蔽使半衰期增加7%的预测相矛盾。
Precise half-life measurement of the superallowed emitter 30S
我们已经测量了30 S的半衰期，超允许的0+到-0+ β跃迁的父，以高精度使用非常纯的源和4 π正比气体计数器来检测衰变正电子。我们的半衰期结果为1.17992（34）s。作为该测量的副产品，我们测定了其子体30 P的半衰期为2.501（2）min。
Half-life measurement of 66Ga with gamma-spectroscopy
用γ能谱法测量了对γ探测器的高能量效率校准非常重要的同位素~（66）Ga的半衰期。为了减少系统的不确定性，采用了不同的源产生方法和伽马计数条件。已获得的半衰期值为9.312 +- 0.032小时，与最近的测量结果一致，但与一些早期的结果相矛盾。
The 198Au beta-half-life in the metal Au revisited
在室温和12 K下测量了198 Au β衰变的半衰期。所得的T（RT）= 2.684 +- 0.004 d和T（12 K）= 2.687 +- 0.005 d的值在统计不确定性范围内吻合得很好。未观察到半衰期具有温度依赖性的证据。
Precise half-life measurement of the 10 h isomer in 154Tb
反应产物半衰期的精确知识对于使用活化技术进行的核反应截面测量至关重要。最近用活化法测量了151 Eu（α，n）154 Tb反应的截面，但是154 Tb中10 h同分异构体的半衰期具有相对较高的不确定性，文献中可以找到模糊的数值。因此，测量了异构体状态的精确半衰期，结果为9.994 h +- 0.039 h。通过仔细分析系统误差，该半衰期值的不确定性已显著降低。
The half-life of $^{221}$Fr in Si and Au at 4K and at mK temperatures
在不同的环境中测定了$α$衰变核$^{221}$ Fr的半衰期，即在4 K下嵌入Si中，在4 K和约20 mK下嵌入Au中。在这些不同条件下，未观察到半衰期差异在0.1%范围内。此外，我们引用了$^{221}$ Fr的绝对半衰期的新值t $_{1/2}$ = 286.1（10）s，其精度与文献中可用的最精确值相当。
Half-life Limit of 19Mg
利用150 MeV/核子的36 Ar射束的射弹碎裂进行了19 Mg的搜寻。未观察到19 Mg事件。根据通过碎片分离器的飞行时间，确定19 Mg半衰期的上限为22 ns。
Half-life of the electron-capture decay of 97Ru: Precision measurement shows no temperature dependence
我们测量了~（97）Ru在金属环境中的电子俘获（ec）衰变半衰期，包括低温（19 K）和室温。我们发现两种温度下的半衰期相同，在0.1%以内。这表明，最近声称在类似情况下，7 Be的EC衰变半衰期变化为0.9%+/- 0.2%，当然不能推广到其他EC衰变。我们的结果为97 Ru的半衰期，2.8370（14）d在室温和2.8382（14）d在19 K，是一致的，但更精确，比以前的室温测量。此外，我们还测量了β发射体103 Ru和105 Rh在两种温度下的半衰期，发现它们也没有变化。
Precise Half-Life Values for Two-Neutrino Double-$β$ Decay: 2020 review
本文分析了现有的关于不同核中双中微子双β衰变和双中微子双电子俘获的肯定结果。已获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo - $^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{128}$ Te、$^{130}$ Te、$^{136}$ Xe、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）、$^{238}$ U、$^{78}$ Kr、$^{124}$ Xe和$^{130}$ Ba的加权平均值和推荐半衰期值。根据测定的半衰期值，计算了所有这些转变的有效核基质元素。
Reply to the "Comment on 'Precise half-life values for two-neutrino double beta decay"
结果表明，工作[1]（arXiv：1005.2436 nucl-th）中的评论和批评是由于对工作[2]（Phys. Rev.C81，035501（2010））的不注意阅读或只是一些误解而导致的，并不影响工作[2]的结论。
New Limit for the Half-Life of 2K(2neutrino)-Capture Decay Mode of 78Kr
本文讨论了Kr-78 2K（2 ν）俘获衰变模式实验研究中1817小时积累的数据的特点。发现该衰变半衰期的新限值为T_{1/2} > 2.3 *10^{20}年。(90% C.L.）。
High precision half-life measurement of $^{95}$Ru, $^{95}$Tc and $^{95m}$Tc with $γ$-spectroscopy
反应产物半衰期的精确知识对于用活化技术进行核反应截面测量是至关重要的。最近用这种实验方法测量了$^{92}$ Mo（$α$，n）$^{95}$ Ru反应的截面.初步结果表明，大约半个世纪前推导出的$^{95}$ Ru的文献半衰期被高估。因此，$^{95}$ Ru及其子体同位素$^{95}$ Tc和$^{95m}$ Tc的半衰期已使用$γ$ -光谱学以高精度测量。结果为$^{95}$ Ru的tPDMATHABMR =1.6033 $\pm$ 0.0044 h，$^{95}$ Tc的tPDMATHABMR = 19.258 $\pm$ 0.026 h，$^{95m}$ Tc的tPDMATHABMR = 61.96 $\pm$ 0.24 d。半衰期值的精确度已经提高，因此最近测量的$^{92}$ Mo（$α$，n）$^{95}$ Ru活化截面将变得更加精确。
Precise half-life values for two neutrino double beta decay
分析了不同核中双中微子双β衰变的所有“正”结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo-$^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{130}$ Te、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）和$^{238}$ U的半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$ Te、$^{130}$ Te和$^{130}$ Ba的半衰期建议值。根据测定的半衰期值，计算核基质元素。我建议使用这些结果作为半衰期和核基质元素的当前最可靠值。
Precise Half-Life Measurement of the Superallowed beta emitter 10C
测得10 C的半衰期为19.310（4）s，结果精度为0.02%，比之前的最佳结果提高了3倍。由于10 C是最轻的超允许0+ --> 0+ β发射体，其ft值在设置标量电流可能存在的上限时具有最大权重。
High-precision measurement of the half-life of $^{62}$Ga
用在线质量分离样品高精度地研究了~（62）Ga的β衰变半衰期。由0+到0+跃迁到62 Zn基态所主导的62 Ga的衰变产生的半衰期为T_{1/2} = 116.19（4）ms。该结果比任何先前的测量结果精确约四倍或更多。现值与旧文献值一致，但与最近的测量略有不同。我们确定所有实验半衰期的误差加权平均值为116.18（4）ms。
Measurement of the $^{20}$F half-life
$^{20}$ F基态的半衰期已被测量使用的放射性核束注入塑料闪烁体和记录$βγ$符合与四个CsI（Na）探测器。结果$T_{1/2} = 11.0011(69)_{\rm stat}(30)_{\rm sys}$ ~s与两个最精确的结果相差17个组合标准差。目前的价值恢复了这一半衰期的结果一致性差，并要求一个新的测量方法，具有不同来源的系统性影响，以澄清差异。
Search for Variations of Po-213 Half-Life
构建具有母体$^{229}$ Th源的装置以搜索子体$^{213}$ Po半衰期（$T_{1/2} = 4.2$ $μ$ s）的变化。在对622天间隔（从2015年7月到2017年3月）的数据系列进行处理时，发现了具有振幅$A_{So}=(5.3 \pm 1.1) \times 10^{-4}$的太阳日变化，具有振幅$A_L = (4.8 \pm 2.1) \times 10^{-4}$的月球日变化和具有振幅$A_S = (4.2 \pm 1.7) \times 10^{-4}$的恒星日变化。发现$^{213}$ Po半衰期平均值为$T_{1/2} = 3.705 \pm 0.001$ $μ$ s。所获得的半衰期是在很好的协议与一些文献值获得了很大的准确度。
High-Precision Half-life Measurement for the Superallowed Fermi $β^+$ Emitter $^{22}$Mg
在TRIUMF-ISAC设施中使用4 $π$比例气体计数器对超允许费米$β^+$发射体$^{22}$ Mg进行了高精度半衰期测量。$T_{1/2} = 3.87400 \pm 0.00079$ s的结果比之前采用的世界平均值精确3倍，解决了之前发表的两个$^{22}$ Mg半衰期测量值之间的差异。
Precision measurement of the half-life and the decay branches of 62Ga
在于韦斯屈莱大学加速器实验室进行的一项实验中，使用IGISOL技术高精度地研究了62 Ga的β衰变半衰期。测得的半衰期为T1/2 = 116.09（17）ms。利用β-γ符合，提取了954 keV跃迁的γ强度和0+_2态β衰变馈电的上限。目前的实验结果进行了比较，以前的测量和它们对我们的理解的弱相互作用的影响进行了讨论。
On the half life of $^{71}$Ge and the Gallium Anomaly
为探究镓异常的起源，研究人员用平面锗探测器开展三项独立测量，得到精度更高的$^{71}$Ge半衰期值，排除了该半衰期偏长导致镓异常的可能，留下未解问题。
Activity measurement of 60Fe through the decay of 60mCo and confirmation of its half-life
丰中子核素{ \fesixty }的半衰期近年来一直存在争议。2009年的一项测量公布了$(2.62 \pm 0.04)\times10^{6}$年的数值，几乎是1984年公认的$(1.49 \pm 0.27)\times10^{6}$年数值的两倍。2015年，通过第二次测量证实了这种更长的半衰期，得出了$(2.50 \pm 0.12)\times10^{6}$年的值。所有三个半衰期测量都使用来自$^{60}\text{Co}$基态衰变的{ \nisixty }中$γ$ -射线线的增长（t $_{1/2}$ =5.27年）来确定具有已知数量的{ \fesixty }原子的样品的活性。与此相反，本文提出的工作直接通过58.6 keV $γ$ -射线线从$^{60}\text{Co}$的短寿命异构态（t $_{1/2}$ =10.5分钟）测量{ \fesixty }活性，因此与长寿命$^{60\text{g}}\text{Co}$的任何可能的污染无关。使用2015年实验中的一部分具有已知数量{ \fesixty }原子的材料进行活性测量，得到$(2.72 \pm 0.16)\times10^{6}$年的半衰期值，再次证实了更长的半衰期。此外，用加速器质谱法（AMS）测量具有该材料的两种不同稀释度的样品的{ \fesixty }/{ \fe }同位素比，以确定{ \fesixty }原子…
Reexamining the half-lives of 195Os and 195Ir
目前，195Os的半衰期在大多数数据库中被列为未知，因为唯一可用的测量值已被重新分配。我们认为，原来的分配是正确的，并重新评估195Os的半衰期为6.5（11）分钟，与原来的测量一致。我们还建议将195 Ir的半衰期重新指定为2.29（17）h。
Average (RECOMMENDED) Half-Life Values for Two Neutrino Double Beta Decay
分析了不同核中双中微子双β衰变的所有“正”结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo - $^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{150}$ Nd和$^{238}$ U半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$ Te和$^{130}$ Te半衰期的建议值。我们建议使用这些结果作为目前最精确和可靠的半衰期值。
$β$-Decay Half-Life of the $rp$-Process Waiting Point Nuclide $^{84}$Mo
对于$^{84}$ Mo的基态$β$衰变，已推导出2.2 $\pm$ 0.2 s的半衰期，比先前采用的值短1 $σ$以上。$^{84}$ Mo是一个位于质子滴线上的偶-偶N = Z核，是在快速质子俘获（$rp$）过程中I型X射线爆发中的爆炸性氢燃烧过程中产生的。探索了测量的半衰期对$rp$工艺反应流的影响。本文还讨论了$^{84}$ Mo核形变理论处理的意义。
Half-Life of $^{14}$O
我们测量了$^{14}$ O的半衰期，这是一种超允许的$(0^{+} \to 0^{+})$ $β$衰变同位素。使用碳气凝胶靶通过$^{12}$ C（$^{3}$ He，n）$^{14}$ O反应制备$^{14}$ O。将$^{14}$ O的低能离子束进行质量分离并注入薄铍箔中。用塑料闪烁体探测器对β粒子进行计数。我们发现了$t_{1/2} = 70.696\pm 0.052$。该结果比六个早期实验的平均值高$1.5σ$，但与最近的先前测量结果更接近。
Precise half-life measurement of 110Sn and 109In isotopes
高精度地测量了~（110）Sn和~（109）In的半衰期。110 Sn的T1/2 =4.173 ± 0.023 h，109 In的T1/2 = 4.167 ± 0.018 h。半衰期的精确度相对于文献值增加了5倍，这使得最近测量的106 Cd（α，γ）110 Sn和106 Cd（α，p）109 In截面的结果更加可靠。
The analysis of predictability of alpha-decay half-life formulae and the alpha partial half-lives of some exotic nuclei
三个α衰变半衰期公式，Royer GLDM，Viola-Seaborg和Sobiczewski-Parkhomenko公式的可预测性进行了评估，通过开发一种方法的基础上的标准实验基准的分析。每个公式的系数使用α-标准核的可靠数据重新推导。由此产生的修改后的公式被用来评估的准确性的公式对预测的半衰期的一组核素与研究良好的α-光谱数据，以及一组外来的α-发射体。此外，对修正公式进行简单的线性优化，可以在不改变修正公式的情况下调整原始数据集统计数据不足的情况。三个修正公式对除奇-奇核外的所有中重核的计算结果相当，而对奇-奇核和超重核，修正的GLDA计算结果相对最好。
Average and recommended half-life values for two neutrino double beta decay: upgrade-2013
分析了不同核中双中微子双β衰变的现有正结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo-$^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{130}$ Te、$^{136}$ Sm、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）和$^{238}$ U的半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$ Te和$^{130}$ Ba半衰期的建议值。我建议使用这些结果作为目前最可靠的半衰期值。
Precise Half-Life Measurement of the Superallowed Beta+ Emitter 46V
46V的半衰期已被测量为422.66（6）ms，这是一个比以前最好的测量更精确的两倍。我们的结果也与以前的测量结果是一致的，没有重复的分歧，最近遇到的Q_{EC}值测量相同的过渡。结合所有世界数据，46 V超允许跃迁的Ft值被确定为3074.1（26）s，这一结果与根据13个最著名的超允许跃迁建立的平均Ft值3072.08（79）s一致。
Half-life and spin of 60Mn^g
已推导出60 Mn的基态半衰期的值为0.28 +/- 0.02 s，与先前采用的值51 +/- 6 s形成鲜明对比。通过0+ 60 Cr母体核素的β衰变实现了对低自旋60 Mn基态的访问。新的，低能量状态的60锰已被确定从β延迟伽马射线光谱。60 Mn ^g的新的、更短的半衰期并不意味着同位旋禁戒β衰变，并且60 Mn的基态和同质异能β衰变态分别采用了新的1+和4+自旋和宇称分配。
High precision half-life measurement of $^{125}$Cs and $^{125}$Xe with γ-spectroscopy
为了给天体物理$γ$ -过程的模拟提供数据，MTA Atomki正在利用活化技术对$^{124}$-（p，$γ$）$^{125}$ Cs反应的截面进行测量。关于反应产物的衰变特性的精确信息对于使用这种方法进行的测量至关重要。所产生的$^{125}$ Cs及其子体$^{125}$ Cs的半衰期在以前的作品中发表，但具有较大的不确定性和模糊的值。为了使这些核参数更加精确，使用$γ$光谱法高精度地重新测量了半衰期。对于$^{125}$ Cs，获得的新半衰期值为t $_{1/2}$ = 44.35 $\pm$ 0.29分钟，对于$^{125}$ Cs，获得的新半衰期值为t $_{1/2}$ = 16.87 $\pm$ 0.08小时。
Average and recommended half-life values for two neutrino double beta decay
分析了不同核中双中微子双β衰变的现有正结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo-$^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{130}$ Te、$^{136}$ Sm、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）和$^{238}$ U的半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$、Te和$^{130}$ Ba半衰期的建议值。根据测定的半衰期值，使用相空间因子的最新（更可靠和精确）值计算核基质元素。最后，更新了既往结果（PRC 81（2010）035501），并添加了$^{136}$的结果。
Average and recommended half-life values for two-neutrino double beta decay: upgrade-2019
分析了现有的关于不同核中双中微子双β衰变和双中微子双电子俘获的肯定结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo-$^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{130}$ Te、$^{136}$ Sm、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd - $^{150}$ Sm（$0^+_1$）、$^{238}$ U、$^{78}$ Kr和$^{124}$ Ru的半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$ Te和$^{130}$ Ba半衰期的建议值。我建议使用这些结果作为目前最可靠的半衰期值。
An improved half-life limit of the double beta decay of $^{94}$Zr into the excited state of $^{94}$Mo
在德国德累斯顿的Felsenkeller地下实验室，对$^{94}$ Zr到$^{94}$ Mo的第一激发态的双β衰变跃迁进行了研究。用超低本底γ能谱装置对341.1g天然同位素组成的锆样品进行了43.9d的测量。未观察到信号，新的最佳半衰期下限设定为$5.2\times10^{19}$年（90% CI）。该极限对于$0νββ$和$2νββ$衰减到$^{94}$ Mo的激发态是有效的，但不能区分这两种模式。现有的限制提高了50%。
Average and recommended half-life values for two neutrino double beta decay: upgrade'05
分析了不同核中双中微子双β衰变的所有"正“结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo-$^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）和$^{238}$ U的半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$ Te、$^{130}$ Te和$^{130}$ Ba的半衰期建议值。我们建议使用这些结果作为目前最精确和可靠的半衰期值。
Average and recommended half-life values for two neutrino double beta decay: upgrade-09
分析了不同核中双中微子双β衰变的所有"正“结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo-$^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{130}$ Te、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）和$^{238}$ U的半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$ Te、$^{130}$ Te和$^{130}$ Ba的半衰期建议值。我们建议使用这些结果作为目前最精确和可靠的半衰期值。
High precision measurement of the $^6$He half-life
用低能放射性核束注入YAP闪烁体并记录4 $π$几何结构中的衰变事件，测量了$^{6}$ He的半衰期。事件的时间戳与数字数据采集系统，使死区时间的影响和探测器增益变化的可靠控制。结果（$T_{1/2} = (807.25 \pm 0.16_{\rm stat} \pm 0.11_{\rm sys}$）~ms）提供了迄今为止获得的最精确值，并且与精度小于0.1%的唯一先前测量结果一致。这解决了以前在两组测量之间观察到的长期差异。
Half-life of 31Si
半衰期值在核化学中广泛用于模拟定量放射性核素的指数衰变。现有数据的分析表明，一般缺乏信息的实验和几乎完全没有不确定性预算。这是31 Si的情况，31 Si是通过中子捕获反应产生的放射性核素，最近用于定量高度富集28 Si的硅材料样品中的痕量30 Si，并用于测定阿伏伽德罗常数。为了提高现在推荐的157.36（26）min值的质量，我们通过伽马射线光谱测量对31Si衰变率进行了重复观测。本文报告了我们所获得的结果，包括实验的细节和不确定度的评估。
Precision half-life measurement of the \boldmath$β^+$ decay of \tsups{37}K
\tsups{37} K的半衰期测定为$1.23651(94)~\mathrm{s}$，该值比先前报道的最佳值精确近一个数量级。\tsups{37} K的$β^+$衰变主要通过超允许分支到其$T=1/2$镜\tsups{37} Ar的基态发生。这种跃迁最近与其他四种核的类似跃迁一起被用作CVC的替代测试和测定$V_{ud}$的方法，但其$ft$值的精度受到相对较大的半衰期不确定性的限制。我们的结果纠正了这种情况。提高$ft$值的另一个动机是确定$β$ -衰变相关参数的标准模型预测，将其与\triumf的\trinat{}合作目前测量的参数进行比较。新的$ft$值$4605(8)~\mathrm{s}$现在在精度上受到$97.99(14)\%$基态分支比的限制。
High-Precision Measurement of the 19Ne Half-Life and Implications for Right-Handed Weak Currents
我们报告一个精确的测定19 Ne半衰期为$T_{1/2} = 17.262 \pm 0.007$ s。这一结果与最近的精确测量结果不一致，对于确定当前标准模型中不存在的预测右手相互作用的界限非常重要。我们能够识别和解开两个相互竞争的系统效应，影响这种测量的准确性。我们的发现促使人们重新评估以前使用类似设备和方法进行高精度寿命测量的结果。
Precision Measurement of the 6He Half-Life and the Weak Axial Current in Nuclei
6 He β衰变与氚的研究可以在测试从头算核波函数计算中发挥重要作用，并可能允许在有效场论中固定低能常数。在这里，我们提出了一种改进的测定6 He半衰期的相对精度为3 × 10 ^（-4）。我们的值806.89 \pm 0.11（stat）^{+0.23}_{-0.19}（syst）ms解决了先前测量之间的主要差异。计算统计速率函数，我们确定ft值为803.04 ^{+0.26}_{-0.23} s。提取的Gamow-Teller矩阵元素同意在百分之几的从头计算。
High-precision measurement of $^{215}$Po half-life via delayed-coincidence analysis
通过延迟协计分析，高精度测量 $^{215}$Po 半衰期，获得最精确的半衰期值 1.77804±0.00091(stat.)±0.00067(syst.) ms。
Q value and half-life of double-electron capture in Os-184
Os-184一直被排除在寻找无中微子双电子捕获的候选者之外。使用潘宁阱质谱仪TRIGA-TRAP进行的高精度质量测量导致W-184中1322.152（22）keV 0+激发态的边缘共振增强，过量能量为= -8.89（58）keV。最先进的能量密度泛函计算应用于评价的核矩阵元素的激发态预测强烈的抑制，由于大变形的母亲和女儿的状态。当有效中微子质量为1 eV时，Os-184跃迁的半衰期超过T_{1/2} > 1.3 × 10^{29}年。
Precise Half-Life Measurement of the Superallowed Beta+ Emitter 26Si
我们测量了超准0 ~+- 0 ~+ β ~+发射体~（26）Si的半衰期为2245.3（7）ms。数据作为关联的母-子衰变进行分析。为了对Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）矩阵的酉性的任何测试做出有意义的贡献，超允许跃迁的ft值必须被确定为0.1%或更好的精度。在0.03%的精度下，本结果足以满足该要求。现在只有分支比需要精确测量，才能获得26 Si超允许跃迁的+/-0.1%ft值。
Precise half-life measurement of the 26Si ground state
26Si的β衰变半衰期测量的相对精度为1.4*10e3。该测量产生的值为2.2283（27）s，其与先前的测量结果很好地一致，但具有好4倍的精度。在同一实验中，我们还测量了非模拟分支比，并可以确定超允许的一个与以前报道的测量精度相似。实验是在于韦斯屈莱大学的加速器实验室进行的，我们使用IGISOL技术和JYFLTRAP设备分离26 Si的纯样品。
High-precision half-life determination of $^{14}$O via direct $β$ counting
通过在TRIUMF的同位素分离器和加速器（ISAC）设施中进行的直接$β$计数实验，高精度地确定了超允许费米$β^+$发射体$^{14}$ O的半衰期。结果，$T_{1/2}$（$^{14}$ O）= 70619.2（76）ms，与先前11次测量获得的世界平均值一致，但比其更精确。结合$^{14}$ O半衰期推导出在目前的工作与以前最精确的测量这个数量导致减少的整体不确定性，由近2倍。新的世界平均值为$T_{1/2}$（$^{14}$ O）= 70619.6（63）ms，从8个自由度获得的减小的$χ^2$值为0.87。
Estimation of radiative half-life of $^{229m}$Th by half-life measurement of other nuclear excited states in $^{229}$Th
我们进行符合测量之间的$α$粒子和$γ$射线从$^{233}$ U源，以确定在$^{229}$ Th核的激发态的半衰期。我们首先证明了42.43-和164.53-keV态的半衰期与文献值一致，而97.14-keV态的半衰期（93（7）ps）偏离了先前测量的值（147（12）ps）。首次测定了71.83和163.25 keV态的半衰期。根据所得到的半衰期和Alaga规则，我们估计了低能同分异构态（$^{229m}$ Th）的辐射半衰期为$5.0(11)\times10^{3}$ s，这是基于$^{229}$ Th的频标的关键参数之一。
A new precision measurement of the α-decay half-life of 190Pt
使用低背景弗里希栅格电离室对$^{190}$ Pt的$α$ -衰变半衰期进行了实验室测量。在75.9天的时间里，已经测量了总量为216.60（17）mg的天然铂。由此得出的半衰期为$(4.97\pm0.16)\times 10^{11}$年，总不确定度为3.2%。这一数字与使用地质比较法获得的半衰期非常一致。
Measurement of the half-life of the T=$\frac{1}{2}$ mirror decay of $^{19}$Ne and its implication on physics beyond the standard model
从$^{19}$ Ne到$^{19}$ F的$\frac{1}{2}^+ \rightarrow \frac{1}{2}^+$超允许混合镜像衰变非常适合于弱相互作用的高精度研究。然而，对于半衰期的价值存在一些分歧。在一个新的测量中，我们确定这个量为$T_{1/2}$ = $17.2832 \pm 0.0051_{(stat)}$ $\pm 0.0066_{(sys)}$ s，它与以前的世界平均值相差3个标准差。这种测量的影响超出了标准模型的物理限制，如张量电流的存在进行了讨论。
A New Measurement of the Partial 0+->0+ Half Life of 10C with GAMMASPHERE
本文报道了10 C β衰变中超允许0+->0+跃迁强度的新测量结果：10 C（0+，g.s.）-> 10 B（0+，1.74MeV）+e+nu.实验是在LBNL 88英寸回旋加速器上进行的，使用了47个伽马球锗探测器。精确地知道这个分支比是计算超允许费米ft所必需的，它给出了弱矢量耦合常数和Cabibbo-Kobayashi- Maskawa夸克混合矩阵的u到d元素。
On the absence of appreciable half-life changes in alpha emitters cooled in metals to 1 Kelvin and below
最近的建议，戏剧性的变化可能会发生在寿命的α和β衰变的活动时，在纯金属主机，被冷却到几个开尔文，检查在光公布的低温核取向（LTNO）的实验，这里的重点是α衰变。在LTNO观测中，放射性发射相对于取向轴的各向异性。多年来，LTNO实验的一项常规内容是对在1开尔文及以下温度下保存数天或更长时间的金属样品的衰变数据进行校正。没有证据表明冷却后半衰期有任何变化，上限小于1%，这与α衰变预测的几个数量级的变化形成鲜明对比。有人认为，这种巨大的变化可能会减轻处置长寿命放射性废物的问题，但这种想法是不现实的。
Measurement of the two neutrino double beta decay half-life of Zr-96 with the NEMO-3 detector
使用9.4 g Zr-96和来自NEMO-3探测器的1221天数据（相当于0.031 kg/年），获得的2 vbb衰变半衰期测量值为[2.35 +/- 0.14（stat）+/- 0.16（syst）] x 10^19年。研究了末态电子的能量和、单个电子的能量和角分布等特性。使用测得的2 vbb半衰期提取2 v核基质元素，结果为0.049 +/- 0.002。还设置了对0 vbb衰减的约束。
Evidence of Neutrino Flux effect on Alpha Emission Radioactive Half-Life
在几次精确测量中，放射源的半衰期呈现出年度周期性变化，尽管习惯做法声称放射性衰变应该是每种放射性核素的物理常数。此外，普渡大学对Mn-54衰变率的测量表明了对2006年太阳X射线耀斑事件的响应。Mn-54源从原子核发射中微子，因此可以解释这些太阳中微子可以与该辐射源相互作用。为了跟踪更多的辐射计数率响应太阳耀斑事件，我们建立了一个实验探测器系统的γ辐射计数率测量，面对一个Am-241源。该系统放置在地下实验室，永久锁定，以避免意外辐射扰动的任何影响，并通过温度和清洁空气流进行环境控制，以保持探测器稳定。该探测器由NaI（Tl）γ辐射计数器和用于远程计数的总计数读数器组成。每个辐射计数系统都用一根5 cm的导线屏蔽。在太阳耀斑事件发生前一个月，所有三个探测器都显示出相当稳定的计数率，每15分钟计数一次。SpaceWeatherLive网站于2018年10月12日至13日报道了五次太阳耀斑。Am-241系统对太阳耀斑的反应被发现有大约20天的延迟。我们的结论是，也为α发射体放射源，半衰期改变由于来自太阳的中微子通量的变化。我们的测量表明，α发射体受到来自太阳的中微子通量变化的影响。
A new method of measuring the half-life of ^{10}C
对正电子发射体10 C的半衰期进行了新的测量。10 C衰变属于超允许的0+ -> 0+ β衰变的集合，其Ft值为守恒矢量流（CVC）假设提供了严格的检验，并且可以用于计算|Vud|，这是标准模型的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）夸克混合矩阵的最大元素。该实验方法使用四个塑料闪烁体探测器以3重符合模式探测10 C独特的2x 511 keV +718 keV伽马射线衰变特征。从数据中获得的半衰期值强烈依赖于检测器计数率，但通过将依赖性外推至零计数率确定最终值为19.303 +/- 0.013 s。本研究强调了由于精密度半衰期实验中的高计数率而导致的系统误差的重要性，并对先前接受的10 C半衰期的两个值提出了质疑。
Comment on "Precise half-life values for two-neutrino double beta decay"
结果由A.S. Barabash [Phys. Rev. { \bf C 81}，035501（2010）]显示不完整。碲数据集进行了重新分析，使用ENSDF评价的最佳实践。目前的分析表明，$^{128}$ Te中的2种$ν$模式半衰期值和相应的$^{128,130}$ Te半衰期比值要高得多。这些值意味着$T^{2 ν}_{1/2}$ $\sim$ $\frac{1}{E^{8}}$ $ββ$ -衰变跃迁能量趋势与$ββ$（2 $ν$）-衰变的双核子机制一致。
A search for the radiative neutrinoless double electron capture of $^{58}$Ni
在$^{58}$ Ni中进行了单\gray \发射的辐射无中微子双电子俘获的研究。在德国德累斯顿的Felsenkeller地下实验室用超低本底HPGe探测器对7286 g天然同位素组成的镍样品进行了58.3 d的γ辐射测量。对于该衰变模式，获得了$2.1 \times 10^{21}$ yr（90%CL）的新半衰期下限。该半衰期极限比$^{58}$ Ni的现有极限高两个数量级，并且是无中微子双电子捕获衰变的最佳半衰期极限之一。
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