Jlab Proton Polarization Data in Aspect to Global Unitary and Analytic Model of Nucleon Electromagnetic Structure
它表明，新的JLAB质子极化数据，这是在一个相当强烈的分歧与质子电的形状因子的数据在类空区域由Rosenbluth技术获得，是一致的所有已知的形状因子的属性，包括也QCD渐近，但它们需要一个零（即衍射最小值）的质子电形状因子的$t$ =15 GeV $^2$附近的存在。后者导致我们对质子内部电荷分布的认识发生变化。
2004-01-12 hep-ph
Photoproduction of $J/ψ$ with dissociation of protons
本文给出了在大型强子对撞机上质子-质子碰撞中产生$J/ψ$介子的电磁解离和衍射解离截面。计算了$\sqrt{s} = 7$ TeV和13 TeV质子-质子碰撞中丢失质量的微分分布（$M_X$），以及$J/ψ$的快度和横动量分布.我们比较了纯电磁和纯衍射质子激发/解离的分布。我们预测截面的电磁和衍射激发类似的数量级。
2017-10-31 hep-ph
Electromagnetic proton form factors in dual large-$N_c$ QCD: an update
在无限种颜色限制下QCD的双模实现框架内，给出了质子电和磁形状因子的更新确定。在类空区直到$ q^2 \simeq - \,30 \,{GeV}^2$得到了与数据非常好的一致性。特别是，比率$μ_P \, G_E(q^2) / G_M(q^2)$预测非常好的协议与反冲极化测量从杰斐逊实验室，高达$q^2 \simeq - 8.5 \,{GeV}^2$。\end{abstract}
2017-01-03 hep-ph
Electromagetic proton form factors
电磁形状因子对于我们理解质子内部结构至关重要，因此提供了质子内电荷和磁化电流分布的强约束。我们采用夸克-部分子模型，从电磁形状因子的角度来计算和理解质子的电荷结构。一个显着的协议与现有的实验证据被发现。
2006-10-31 hep-ph
Reanalysis of ep Elastic Scattering Data in Terms of Proton Electromagnetic Formfactors
利用迄今为止最大的$e^{\pm} p$弹性散射数据集，对类空区质子电磁形状因子的三种参数化进行了比较。所有的模型都有一个正确的分析结构与最小的一组众所周知的奇点。第一次，一个有效的两π介子中间库仑束缚态（pionium）被纳入GVMD的核子形状因子。对于质子电荷半径，从我们的最佳拟合得到的估计值如下：r_E^p [ \rm fm] = 0.897 \pm 0.002（exp）\pm 0.001（norm）\pm 0.003（models）。在我们的估计技术中，通过二次多项式进行的传统的"模型无关“拟合给出了一个更粗略的估计r^ p_{E,polinomial} [ \rm fm] = 0.887 \pm 0.006（exp）\pm 0.096（norm）。这两个估计值更接近于从最近的氢兰姆位移测量估计的值。
2000-03-22 hep-ph
Electromagnetic radiative corrections in parity-violating electron-proton scattering
计算了宇称破坏弹性ep散射中轻子变量和强子变量的QED辐射修正。首次在强子变星位形中，在没有峰近似假设的情况下，计算了弹性辐射尾的非对称性。与PV-A4数据的比较验证了我们的方法。这种方法也被用来评估在G 0实验中测量的宇称破坏不对称性的辐射修正。这里给出了所获得的结果。
2005-11-18 hep-ph
Electromagnetic form factors of the nucleon: new fit and analysis of uncertainties
给出了由新的数据拟合得到的质子和中子的电磁形状因子。质子形状因子是通过同时拟合由极化转移测量确定的比率$μ_p G_{Ep}/G_{Mp}$和$ep$弹性截面数据获得的。现象学的双光子交换校正考虑在内。在$Q^2\in (0,6)$ GeV $^2$的运动学区域中对质子进行本拟合。对于质子和中子，我们都使用最新的可用数据。对于所有的形状因子的形状因子参数的不确定性和相关性的$χ^2$方法进行了研究。
2009-06-08 hep-ph
The Self-energy of Nucleon for the Photon-proton Elastic Scattering and the Electromagnetic Polarizability
研究了自能对光子-质子弹性散射的影响。通过考虑质子的自能，打破了在光子能量$ω\to 0$处的汤姆逊散射的形状。用最低阶微扰法计算了电磁极化率$\barα\pm\barβ$。
2021-06-02 hep-ph nucl-th
Electromagnetic properties of the neutrinos in gamma-proton collision at the LHC
我们研究了大型强子对撞机（LHC）上$γp$碰撞中通过$ν\bar ν$产生的非标准$ν\bar νγ$和$ν\bar νγγ$耦合。通过考虑三种不同的前向检测器接受度：$0.0015 <ξ< 0.15$、$0.0015 <ξ< 0.5$和$0.1 <ξ< 0.5$，我们获得了$ν\bar νγ$和$ν\bar νγγ$耦合的95%置信水平界限。我们表明，反应$p p\to pγp\to p ν\bar νq X$提供了超过8个数量级的改善中微子双光子耦合相比，LEP限制。
2012-01-20 hep-ph
Absorptive corrections to the electromagnetic form factor in high-energy elastic proton-proton scattering
本研究在程函方法下推导高能质子-质子散射中电磁形状因子吸收修正的简洁表达式，量化了忽略吸收效应导致的$ρ$测定系统偏差，分析了其对相关实验测量的影响及软光子修正的必要性。
2024-09-16 hep-ph
Electromagnetic proton-neutron mass difference
我们讨论了Cottingham公式，并利用最先进的唯象输入评估质子-中子电磁质量差。我们分解成玻恩，非弹性和减法项的质量分裂的个人贡献。我们评估的减法功能的贡献，从实验输入和玻恩项占现代低$Q^2$数据。
2020-05-21 hep-ph nucl-ex nucl-th
The Primakoff effect on a proton target
Primakoff效应为我们提供了一种确定赝标介子在强子系统的电磁场中光生时的辐射衰减宽度的方法。利用Regge描述强强子场中介子产生的最新进展，本文评估了电磁和强振幅的相对重要性，并评估了现代实验设备所带来的可能性。
2005-02-25 hep-ph
Search for damped oscillating structures from charged pion electromagnetic form factor data
从测量的总截面$σ^{bare}_{tot}(e^+e^-\to p\bar p)$中提取的质子“有效”形状因子数据，用三参数公式揭示的阻尼振荡结构似乎仍有未知的起源。它们对质子的夸克-胶子结构的直接表现的描述表明，它们不仅是质子和中子所特有的，而且它们必须是自己的，类似于其他强子。因此，从带电的π电磁形状因子类时数据，提取的过程$e^+e^-\to π^+ π^-$的振荡结构进行了研究，通过使用相同的程序，在质子的情况下。分析表明，用$χ^2/ndf$值较大的三参数公式描述带电π介子电磁形状因子类时数据时，出现了振荡结构，而用物理上有充分根据的幺正解析模型描述数据时，没有发现阻尼振荡结构。从最简单的强相互作用对象上得到的结果可以得出结论，从“有效”质子形状因子数据得到的阻尼振荡结构可能是利用不适当的三参数公式产生的，该公式不能以足够的精度描述这些数据。
2023-03-28 hep-ph
How Well Do We Know the Electromagnetic Form Factors of the Proton?
弹性散射中反冲极化的最新测量已被用于提取电质子与磁质子形状因子的比率。这些结果与Rosenbluth从截面测量中提取的结果不一致，表明这两种技术之间的不一致，或者偏振转移或截面测量存在问题。为了获得质子形状因子的精确知识，我们必须首先了解这种差异的来源。
2002-09-20 hep-ph nucl-ex
Proton and neutron electromagnetic form factors and uncertainties
我们从世界电子散射数据中确定了核子电磁形状因子及其不确定度。该分析包括双光子交换校正，对低Q2和高Q2行为的约束，以及其他不确定性，以解释不同数据集之间的紧张关系和辐射校正的不确定性。
2017-12-11 hep-ph nucl-ex nucl-th
Proton em form factors data are in disagreement with new $σ_{tot}(e^+e^- \to p\bar p)$ measurements
到目前为止，几乎有50个不同的数据收集质子和中子电磁形状因子，也对他们的比率，存在。另一方面，最近新的非常精确的数据$σ_{tot}(e^+e^- \to p \bar p)$从阈值到cca 13.5 GeV的$^2$已获得由BESIII合作使用的初始状态辐射技术与未检测到的光子在BEPcII对撞机。本文研究了质子形状因子行为与质子$σ_{tot}(e^+e^- \to p \bar p)$数据的一致性。首先，质子形状因子行为是用改进的核子电磁结构幺正和解析模型对质子和中子的形状因子数据进行分析得到的;利用先进的质子电磁结构么正解析模型，仅对类空和类时区域的质子形状因子数据进行分析，得到了上述结果。在这两种情况下，发现新的$σ_{tot}(e^+e^- \to p \bar p)$数据与在两种分析中发现的质子电和磁形状因子行为计算的$σ_{tot}(e^+e^- \to p \bar p)$曲线不一致。
2020-10-29 hep-ph
Charge Symmetry Violation in the Electromagnetic Form Factors of the Proton
由于我们缺乏对电荷对称性破坏（CSV）的了解，QCD通过对质子中奇夸克含量的预测进行的实验测试受到了极大的限制。通过对格点量子色动力学数据的分析，首次提取了质子的电磁形状因子，我们意外地发现了微小的CSV。由此产生的值是一个数量级小于目前的质子奇异的宇称违反电子质子散射实验的界限。这一结果为新一代质子奇怪形状因子的实验测量铺平了道路，以挑战QCD的预测。
2015-03-03 hep-lat hep-ph nucl-th
Transmutation of protons in a strong electromagnetic field
研究了在强平面波电磁场中质子转化为中子、正电子和电子中微子的过程。这个过程是禁止在真空中，并被视为具有指数抑制因子，这是非微扰的字段振幅。当质子在其静止坐标系中经历大约十倍于施温格临界场或更大的场强时，抑制被减轻。在这个阈值附近，质子在其静止坐标系中的寿命与传统的中子衰变寿命相当。随着场强的增加，质子寿命变得越来越短。我们研究了可能的情况，在实验室中使用超强激光和高能质子束可以观察到这一过程，但结论是，在不久的将来观察这种效应将是非常具有挑战性的。
2021-06-22 hep-ph nucl-th
Comparison of results for the electromagnetic form factors of the proton at low $Q^2$
在这项工作中的目标是比较五个参数的萨克斯形状因子的质子$G^p_E$（电）和$G^p_M$（磁）在低$4$ -动量传递$Q^2$。它将表明，一个简单的模型，基于两个偶极子，承认作为参数的均方根电荷半径$r_{E;p}$和质子的均方根磁半径$r_{M;p}$，足以为目的的低能π介子核子（$πN$）数据的相移分析（PSA）。通过本工作的参数化，替换目前用于$πN$相互作用ETH模型的电磁形状因子，将能够从本研究计划的PSA中去除对外来源的最大部分依赖。
2020-09-09 hep-ph nucl-th
From transition electromagnetic form factors $γ^* γ^* η_c(1S,2S)$ to the production of $η_c(1S,2S)$ at the LHC
我们回顾了我们最近在$γ^* γ^* \to η_c(1S,2S)$聚变和质子-质子碰撞中通过胶子-胶子聚变产生$η_c(1S)$和$η_c(2S)$的结果。通过求解薛定谔方程计算了不同$c \bar c$势下的夸克偶素波函数。利用Terentev公式得到了光锥波函数。然后，使用光锥波函数来计算$γ^* γ^* \to η_c$转变形状因子。将理论结果与Belle的$η_c(1S)$实验数据进行了比较。此外，我们还讨论了双光子衰减宽度的结果。我们还提出了我们的质子-质子碰撞的计算结果内$k_T$ -因式分解方法获得不同的未积分胶子分布。将$η_c(1S)$的hadroproduction结果与LHCb实验数据进行了比较。
2020-03-31 hep-ph
Extraction of the Ratio of the N^*(1535) Electromagnetic Helicity Amplitudes from Eta Photoproduction off Neutrons and Protons
利用最近对质子和氘核靶中η介子产生的精确测量，我们用有效拉格朗日方法求出了N^*（1535）激发下的螺旋度振幅之比A^n_1/2 / A^p_1/2，它与模型无关，不受末态相互作用的影响，并且与夸克模型预测的值一致。我们强调偏振观测值在进一步阐明N^*（1520）光激发振幅中的重要性。
1995-10-16 hep-ph nucl-th
The Transverse Quark Distribution and Proton Electromagnetic Form Factors in Skew Distribution Formalism
斜密度矩阵可以对角化以产生概率解释。微扰QCD的功率计数预测与最近的CEBAF数据在$F_2(Q^2)/F_1(Q^2)$上一致
2002-06-07 hep-ph nucl-th
Antiproton-nucleus electromagnetic annihilation as a way to access the proton timelike form factors
与反应pbar + p -> e+ e-相反，在反应pbar + d-> n e + e-中，（e+ e-）对的不变质量M必然比（pbar p）质量大得多，在反应pbar + d -> n e+ e-中，M的值可以接近或低于（pbar p）质量。在反质子-氘核的电磁湮灭中，这使得我们能够在（pbar p）阈值附近的类时区域q ^2中获得质子电磁形状因子。我们估计了反质子束流动量为1.5GeV/c时的截面dsigma（pbar +d --> e+ e-n）/dM。我们发现，在（pbar p）阈值附近，这个截面约为1 pb/MeV。文中还讨论了重核靶的情况。实验可行性的元素的过程pbar + d --> n e+ e-在熊猫项目的背景下。
2009-09-01 hep-ph nucl-th
Electromagnetic Form Factors of the Nucleon in the Chiral Soliton Model
几年前有人指出，手征孤子模型自然允许与实验确定的质子磁形状因子$G_M^p$令人满意的协议。当时质子电形状因子的相应结果与数据严重不一致，因为计算的$G_E^p$显示出$q^2$在10（GeV/c）$^2$附近为零的相当稳定的特征，这对于合理的参数选择是难以避免的，而当时的数据没有显示出这种行为的迹象。与此同时，新的数据已经证实了这些$G_E^p$预测在一个显着的方式，所以它似乎值得有另一个看看该模型，特别是关于它的灵活性，相对于电中子形状因子$G_E^n$，同时试图保持令人满意的结果为质子形状因子。
2002-01-15 hep-ph
New fit of time-like proton electromagnetic form factors from $e^+e^-$ colliders
从BaBar，BESIII和CMD-3合作的质子形状因子在类时区域的数据进行检查，有连贯的质子结构的信息。在湮灭截面的振荡，以前观察到的，确定更好的精度。讨论了首次确定的各个形状因子的模量、它们的比率和湮灭反应$e^+e^-\to\bar p p$的角度不对称性。拟合的横截面上的可用数据，有效的形状因子，和形状因子比，允许提出一个描述的电和磁的时间一样的形状因子从阈值到最高的动量。
2021-01-01 hep-ph nucl-th
Electromagnetic proton form factors in large $N_{c}$ QCD
质子的电磁形状因子是用量子色动力学在大$N_c$极限（${QCD}_{\infty}$）下的特殊实现得到的，它把无限多个零宽度共振加起来，产生一个欧拉β函数（对偶- ${QCD}_{\infty}$）。形状因子$F_1(q^2)$和$F_2(q^2)$以及$G_M(q^2)$在整个动量传递范围内与再分析的类空数据吻合得很好。此外，预测的比率$μ_p G_E/G_M$是在很好的协议与最近的偏振传输测量在杰斐逊实验室。
2004-09-09 hep-ex hep-ph nucl-th
The Proton Electromagnetic Form Factor $F_2$ and Quark Orbital Angular Momentum
我们分析了微扰QCD中质子电磁形状因子比$R(Q^{2})=QF_2(Q^{2})/F_1(Q^{2})$作为动量转移$Q^{2}$的函数。我们发现在大动量转移$Q$下对$R(Q^{2})$的预言依赖于夸克的唯一波函数，而夸克波函数是未知的。对于广泛的波函数，我们发现，$ QF_2/F_1 \sim\ const$在大动量转移，与最近的JLAB数据。
2003-06-21 hep-ph nucl-ex nucl-th
The Electromagnetic Form Factors of the Proton and Neutron: Fundamental Indicators of Nucleon Structure
我们提出了一个相对论解释为什么质子的电磁形状因子的比例下降，为什么泡利狄拉克形状因子的比例变化为1/Q。再现所观测到的中子的电形状因子，就要求包含π介子云的影响。
2002-06-11 hep-ph nucl-ex nucl-th
Electroproduction of the Roper resonance on the proton: the role of the three-quark core and the molecular N-sigma component
Roper共振被认为是一个三夸克核组态和一个强子分子组分N+ σ的混合态。在此基础上，我们研究了Roper共振的电产生。在3 P0模型中计算了夸克核引起的强耦合和电磁耦合。在VMD模型的框架下，给出了矢量介子云对电磁跃迁的贡献。结果与最近的JLab电生产数据进行了比较。
2011-04-07 hep-ph
A Study of deuteron electromagnetic form factors with light-front approach
利用光阵面方法研究了氘核的电磁形状因子和低能可观测量，把氘核看作是一个质子和一个中子的弱束缚态。同时考虑了氘、质子和中子之间的$S-$和$D-$波相互作用顶点。此外，还引入了正则化函数。在我们的计算中，我们采用了顶点和正则化函数来模拟氘核内部的动量分布。我们的数值计算结果表明，在低$Q^2$区，光阵面方法可以粗略地再现氘的电磁形状因子，如电荷$G_0$，磁$G_1$，和四极$G_2$。还讨论了$D-$波顶点在$G_2$中的重要作用。
2016-12-22 hep-ph
Timelike nucleon electromagnetic form factors: All about interference of isospin amplitudes
在$e^+e^- \to N\bar N$湮灭反应中研究的类时核子电磁形状因子的一个显著特征是在$N\bar N$阈值以上出现的小幅度振荡形式的局域结构的调制。从质子和中子的形状因子的同位旋分解开始，它示出了这样的结构是一个大的和一个小的振幅的干涉的自然结果，导致在正弦行为作为“不变能量”的函数，如果相对相移随能量而变化。因此，将观察到叠加在平滑背景上的周期性振荡。在这种情况下，最近的BESIII数据发现的中子和质子调制的大小相等，这显然意味着这些局域结构的特殊的等压线或等矢量性质，或它们的正交干涉，从而确定它们的起源是激发矢量介子，其宽度与调制频率有关。而不是调制本身，是与再散射过程相关的类时核子电磁形状因子的虚部的证据。
2022-03-22 hep-ph
Determination of proton electromagnetic form factors from DVCS measurements
University of Tehran（德黑兰大学）；Institute for Research in Fundamental Sciences (IPM)（基础科学研究所）；Dogus University（多乌斯大学）
本文通过排除性光子轻子产生数据分析质子电磁形变因子，利用Beth-Heitler贡献主导的深层虚拟康普顿散射截面，提取了Dirac和Pauli形变因子及Sachs形变因子，并评估了质子电荷和磁半径。
2026-03-19 hep-ex hep-ph
Proton Timelike Form Factors Near Threshold via Antiproton-Nucleus Electromagnetic Annihilation
在反质子-氘核电磁湮灭反应pbar + d -> e+e-n中，即使入射反质子的动量足够大，（e+e-）对的不变质量M值也可以接近或低于（pbar p）质量。这允许在（pbar p）阈值附近的类时区域q ^2中访问质子电磁形状因子。我们估计了反质子束流动量为1.5 GeV/c时的截面dsigma（pbar + d --> e+e-n）/dM。我们发现，在（pbar p）阈值附近，这个截面约为1 pb/MeV。文中还讨论了重核靶的情况。在熊猫项目的背景下，对过程pbar + d --> e+e-n提出了实验可行性的要素。我们的结论是，这一过程有机会在熊猫可衡量。
2010-10-14 hep-ph nucl-th
Electromagnetic Contribution to the Proton-Neutron Mass Splitting
我们结合晶格模拟和修正的Cottingham和规则研究了电磁场对质子-中子质量分裂的贡献。这种分析产生的等矢量核子磁极化率作为一个函数的π质量的估计。通过手征外推到物理π介子质量得到的物理值是$β_{p-n}=(-1.12 \pm 0.40)\times 10^{-4}\ \mathrm{fm}^3$，这与经验结果一致，尽管误差较小。结果，我们找到了$δM^γ_{p-n}=1.04 \pm 0.11\ \mathrm{MeV}$，这代表了精度的显著提高。
2014-06-18 hep-lat hep-ph nucl-th
Nucleon Electromagnetic Form Factors
在过去的十年中，在弹性电磁质子和中子形状因子的测量中有很多活动，并且与以前的非极化数据相比，通过执行双极化实验，数据的质量得到了很大的改善。在这里，我们回顾了实验数据库中的质子，中子，在麻省理工学院，贝茨，MAMI和JLab获得的新结果。我们将讨论由这些高精度实验引发的唯象模型的快速发展，包括在确定核子的价夸克广义部分子分布方面的最新进展，以及格点量子色动力学计算的稳定改进率。
2007-09-12 hep-ph
Electromagnetic Form Factors and the Localization of Quark Orbital Angular Momentum in the Proton
给出了一种新的实验中探测到的广义部分子分布的图像，其中探测尺度$Q^{2}$和动量转移$\DD^{2}$被很好地分离。将这幅图应用于形状因子$F_{1}, F_{2}$对$Q^{2}$的依赖性表明，规范不变夸克轨道角动量是可以测量的，而且确实{ \it定域}在质子的横剖面中。以前的一个预言是将$\sqrt{Q^{2}}F_{2}(Q^{2})/F_{1}(Q^{2}) \sim const. $推广到GPD语言。这一预测似乎得到了CEBAF最近数据的证实。
2002-06-06 hep-ph nucl-th
Meson exchange effects in elastic $ep$ scattering at loop level and the electromagnetic form factors of the proton
研究了一种新形式的双光子交换效应，以解释弹性$ep$散射中非偏振和偏振实验数据之间的差异。该机制是基于一个简单的想法，除了通常的TPE效应从盒和交叉盒图，介子也可以交换的弹性$ep$散射的双光子耦合在回路水平。详细的研究表明，在固定的质子电磁形状因子$G_{E,M}$和一个新的未知普适参数$Q^2$的情况下，质子电磁形状因子对约化非极化截面（$σ_{un}$）和极化观测量（$P_t,P_l$）的贡献仅取决于质子的电磁形状因子。在将此贡献与来自箱图和交叉箱图的通常TPE贡献相结合之后，可以一致地描述从最近精确的非极化和极化实验数据中提取的比率$μ_pG_E/G_M$。
2014-10-21 hep-ph nucl-th
Phenomenological insight into JLab proton polarization data puzzle by deuteron impulse approximation
针对Rosenbluth分离法和反冲质子JLab极化数据两种相互矛盾的实验结果，采用非相对论性脉冲近似下的氘核电磁形状因子，研究了质子电形状因子的类空区行为.
2007-03-06 hep-ph
Remarks on the proton charge radius
质子电荷半径由色散关系参数化的质子电磁形状因子计算。计算的电荷半径比用$μ$介子兰姆位移得到的电荷半径稍大。由于计算结果对小动量转移时质子电形状因子的实验数据敏感，因此核子形状因子的计算结果与Pohl等人的结果是否有出入，需要更精确的数据才能作出结论。
2011-07-08 hep-ph
Effect of electron spin polarization in laser-assisted electron-proton scattering
本文从理论上研究了圆极化电磁场作用下初始自旋极化电子的电子-质子散射。利用第一玻恩近似和缀饰电子的Dirac-Volkov态，借助自旋螺旋度形式，我们导出了微分截面的解析表达式。同时，应用了自旋翻转和自旋非翻转微分截面的概念。研究了电磁场对散射电子极化度的影响，考察了电子自旋极化的影响。我们发现，在散射过程中，电子的初始自旋会受到其动能的影响。这项工作是最近一篇论文的继续，在这篇论文中，我们研究了激光场存在下的非极化电子-质子散射（Dahiri等人，激光物理学18（2021）096001）。
2022-01-18 hep-ph
Proton Structure from a Soft-Wall Holographic QCD Model: Mass Spectrum, Form Factors, and Mechanical Properties
Central China Normal University（华中师范大学）
采用软墙全息模型，通过胶子凝聚和线性禁闭同时计算质子的质量谱、电磁形状因子和引力形状因子，结果与实验和格点QCD吻合。
2026-07-28 hep-ph
The fourth dimension of the nucleon structure: spacetime analysis of the timelike electromagnetic proton form factors
众所周知，Breit坐标系中的类空质子形状因子可以解释为电荷和电流的静态空间分布的傅立叶变换。特别地，电形状因子简单地是电荷分布$F(q)=\int e^{i\vec q \cdot \vec r} ρ(r)d^3r$的傅立叶变换。对于出现在反应$e^+e^-\leftrightarrow \bar{p}p$中的质子类时形状因子，我们没有一个直观的解释。然而，有人可能会建议，在质心（CM）框架中，其中$q_μx^μ=qt$，类时电形状因子是函数$R(t)$的傅里叶变换$F(q) =\int e^{iqt} R(t)dt$，该函数表示形成（或湮灭）质子-反质子对的电性质如何随时间演变。在这里，我们深入分析这一想法，表明$ρ(r)$和$R(t)$的功能可以正式书面作为一个独特的关联函数的时间和空间的积分依赖于时间和空间坐标。
2016-11-07 hep-ph nucl-th
Proton Electromagnetic Form Factor Ratios at Low Q^2
我们研究了在非常小的$Q^2$值下质子的比率$R\equivμG_E(Q^2)/G_M(Q^2)$。通常与这些形状因子相关联的半径不是电荷或磁化密度的矩。我们表明，形状因子$F_2$是正确的解释为二维傅里叶变换的磁化强度密度。导出了可测比与真电荷矩和磁化强度矩之间的关系。我们发现，现有的测量表明，磁化强度密度比电荷密度延伸得更远，与预期相比，根据测量的$R$减少$Q^2$增加。
2007-11-16 hep-ph nucl-ex nucl-th
Light front synchronization and rest frame densities of the proton: Electromagnetic densities
本研究阐明光前形式体系二维相对论密度的物理起源，通过倾斜光前坐标证明其对应同步约定差异且描述静止系统，给出自旋1/2靶标下核子及夸克的电磁密度，并解释横向极化态的角调制成因。
2023-07-25 hep-ph nucl-th
Neutrino emission due to Cooper pairing of protons in cooling neutron stars: Collective effects
考虑质子与环境电子的电磁耦合，研究了中子星超导核中质子库珀对的形成和破缺所引起的中微子对辐射过程。结果表明，等离子体极化强烈地改变了质子的有效矢量弱流。集体响应的环境电子的质子量子跃迁相干地有助于与中微子场的完整的相互作用，并提高了两个数量级的中微子对生产率。
2000-09-11 hep-ph
Studies on the electromagnetic structure of the nucleon by free and quasi-free Compton scattering at MAMI (Mainz)
在MAMI（美因茨）加速器的标记光子束上，利用氢和氘靶，采用不同的实验装置研究了质子和中子的康普顿散射。对实验数据分析的理论工具进行了研究，如非减色散理论和质子和中子在氘核中束缚的准自由反应理论。实验康普顿散射数据理解在第一和第二共振区具有良好的精度。精确的电磁极化率和自旋极化率的质子和中子已经确定。
2002-11-22 hep-ph nucl-ex nucl-th
Classical Electromagnetic Fields from Quantum Sources in Heavy-Ion Collisions
电磁场是由旁观价质子在高能核碰撞中产生的。这些场传统上是通过积分点源的麦克斯韦方程组来计算的。人们可能会认为，这样的方法是有效的，在距离远大于质子的大小，因此，这样的经典方法应该工作在几乎整个相互作用区域的情况下，重核。我们认为，事实上，相反的是正确的：由于质子波函数的量子扩散，经典近似打破了系统大小的顺序的距离。我们计算的电磁场所产生的带电粒子最初描述为一个高斯波包的宽度为1 fm，并在真空中根据克莱因-戈登方程的演变。我们完全忽略了媒介的影响。我们表明，经典和量子源所产生的电磁场的动力学，大小，甚至符号是不同的。
2016-09-19 hep-ph nucl-th
Proton and neutron electromagnetic radii and magnetic moments from lattice QCD
本文在CLS系综上计算质子和中子电磁形状因子，通过协变手征微扰理论拟合确定其电磁半径、磁矩及质子Zemach半径，并利用AIC权重评估系统效应。
2023-12-20 hep-lat hep-ph nucl-th
Hadron Electromagnetic Structure: Shedding Light on Models and their Mechanisms
从重子磁矩求和规则出发，估算了奇异夸克对质子磁矩的贡献。强调了夸克对重子矩贡献的环境敏感性。在手征微扰理论的框架下研究了π云对质子电荷半径的贡献。本文讨论了核子中标量双夸克团簇的不存在。
1994-02-04 hep-lat hep-ph
How well do we know the electromagnetic form factors of the proton?
几个实验提取质子电磁形状因子从弹性截面测量使用Rosenbluth技术。这些测量的全球分析表明，近似缩放的电和磁形状因子（μ_p*G_E/G_M = 1），在最近的极化转移测量从杰斐逊实验室。我们在这里提出了一个全球重新分析的截面数据，旨在了解罗森布鲁斯提取和偏振传输数据之间的分歧。我们发现，个人的截面测量是自洽的，新的全球分析产生的结果仍然是不一致的偏振测量。这种差异表明这两种技术中的一种存在根本性问题，或者在偏振传递或截面测量中存在显著误差。极化数据中的误差将意味着所提取的电形状因子中的大误差，而横截面中的误差意味着所提取的形状因子中的不确定性，即使形状因子比率被精确地测量。
2003-05-14 hep-ph nucl-ex nucl-th
Neutral Weak Form Factors of Proton and Neutron
结合光前全息QCD和格点量子色动力学的计算结果，我们确定了核子中性弱电磁形状因子$G^{Z,p(n)}_{E,M}$。我们从光阵面全息QCD推导出核子电磁形状因子，它提供了核子电磁形状因子在整个动量转移范围内的实验数据的一个很好的参数化，并利用格点量子色动力学分离出奇异夸克电磁形状因子$G^{s}_{E,M}$.从这些计算中，我们得到精确的估计中性弱形状因子的动量转移范围内的$0\,\text{GeV}^2\leq Q^2 \leq 0.5 \,\text{GeV}^2 $。通过格点量子色动力学计算，我们给出了奇异夸克形状因子的$Q^2$依赖性.我们还导出了质子和中子的中性弱狄拉克和泡利形状因子$F_{1,2}^{Z,p(n)}$。
2017-11-17 hep-lat hep-ph nucl-th
Electromagnetic Scattering in Degenerate and Partially Degenerate Nuclear Matter
我计算的电磁散射率在简并和部分简并等离子体组成的电子，介子，质子和中子。与强相互作用，诱导的电磁和强带电质子的极化率的相关性，考虑。在亚核密度诱导的相互作用，导致纵向散射率急剧增加。所获得的结果是特别相关的电子的贡献，在中子星的外核运输，并代表了第一步，在中子星合并运输现象的现实计算。
2019-02-27 astro-ph.SR hep-ph nucl-th
Structure of the nucleon from electromagnetic space-like and time-like form factors
本文根据具有内禀（类夸克）结构的核子和介子云模型，评述了核子类空和类时形状因子的最新实验数据。分析指出了一个惊人的结果：质子电的类空形状因子在Q^2~8（GeV/c）^2处消失，超过该点后变为负值。内在结构估计具有r.m.s.半径约为0.34 fm，远小于质子r.m.s.半径~0.82 fm。计算结果与类空质子数据完全吻合，但在Q^2> 1（GeV/c）^2时与类空中子数据有很大的偏差。对类时数据的分析似乎表明，在q^2 =-Q^2的整个测量范围内，它与质子和中子数据都非常吻合。
2004-03-23 hep-ph nucl-th
Determining the Meson Cloud Contribution of Nucleon Electromagnetic Form Factor Using Dispersion Relation
本文基于色散关系方法，以π-N散射实验数据为输入探讨介子云对核子电磁形状因子的贡献，结合夸克模型重现了质子电磁形状因子，且所得均方电荷半径与实验数据吻合。
2024-09-26 hep-ph nucl-th
