Proton-antiproton annihilation into massive leptons
我们将以前对湮没反应$\bar p +p\to \ell^{-}+\ell^{+}$的极化观测量的计算推广到了重轻子的情况，如$τ$ -轻子。我们考虑的情况下，当光束和/或目标是偏振的，以及出射轻子的偏振。我们给出了非极化截面，角度不对称性，和各种偏振观测值的相关运动学变量的质心和实验室系统中的依赖关系，特别注意的质量引起的条款的效果。
2011-10-31 hep-ph nucl-th
A relativistic treatment of pion wave functions in the annihilation antiproton-proton -> pi^-pi^+
对反应\bar pp->π^-π^+中高能π介子的夸克模型内禀波函数进行了相对论处理。湮灭用具有A2和R2味流拓扑的组分夸克模型描述，湮灭的夸克-反夸克对处于3P_0和3S_1态。研究了纯洛伦兹变换对π介子中反夸克和夸克空间波函数及其各自旋量的影响。修正的夸克几何的π介子湮灭机制的角度依赖性有相当大的影响。
2004-03-17 hep-ph nucl-th
Extended Glauber Model of Antiproton-Nucleus Annihilation for All Energies and Mass Numbers
在考虑库仑相互作用和核相互作用的影响以及核内反质子动量变化的情况下，利用和推广了Wong提出的高能核-核碰撞Glauber模型中的解析公式，研究了高能和低能的反质子-核湮灭.扩展后的解析公式反映了所有能量和质量数下实验反质子-核湮灭截面的主要特征。在高的反质子能量下，它们对于最轻的核表现出颗粒性质，对于重核表现出黑盘极限。在较低的反质子能量下，它们表现出由于轻核的核相互作用引起的反质子动量增加的效应，以及由于重核的吸引库仑相互作用引起的放大效应。
2014-05-12 hep-ph nucl-ex nucl-th
Coulomb corrections to low energy antiproton annihilation cross sections on protons and nuclei
本文系统地计算了由于弹丸与靶核之间的初态静电相互作用对低能反质子-质子和反质子-核湮灭截面的增强效应。这种计算的目的是在未来的反中子和反质子湮灭率在不同的目标之间的比较，提取纯的同位旋通道。
1999-12-10 nucl-th
Annihilation range and final-state interaction in the antiproton-proton annihilation into pi-pi+
大量的精确数据的微分截面和分析功率从欧洲核子研究中心LEAR实验$\bar pp \to π^+π^-$在360至1550 MeV/c的范围内很好地再现内的扭曲波近似方法。初始$\bar pp$散射波函数源自最近的$\bar N N$模型。跃迁算符由$^3P_0$和$^3S_1$夸克-反夸克湮灭机制的组合得到。一个很好的适合的数据，特别是复制的双倾角结构中观察到的分析权力，需要夸克波函数的质子，反质子，和π介子的半径略大于各自测量的电荷半径。这对应于湮灭机制范围的增加，因此总角动量J=2和更高的振幅比以前的方法大得多。最终状态的$ππ$波函数，参数化的$ππ$相移和非弹性，也是一个非常重要的成分，为微调的适合观察。
2003-06-12 hep-ph nucl-th
Antiproton-deuteron annihilation at low energies
最近对低能反质子-氘核系统的实验研究表明，反质子-氘核散射长度的虚部小于反质子-质子散射长度的虚部。二体和三体系统与强湮灭的研究和解释这种意想不到的散射长度的虚部之间的关系提出了一种机制。
2000-06-20 nucl-th
Saturation of low-energy antiproton annihilation on nuclei
最近对轻核上极低能量（$p_{L}<100$ MeV/c）$\bar p$湮灭的测量表明，增加原子电荷$Z$和质量数$A$后，湮灭明显受到抑制。使用$\bar p$ -核光学势$V_{\rm opt}$，适合于$\bar p$ -原子的能量位移和宽度，我们解决了这种抑制，由于强大的有效排斥产生的非常吸收$V_{\rm opt}$。低能$\bar p$ -核波函数基本上保持在核表面之外，并且所得反应截面作为Im $V_{\rm opt}$的强度的函数而饱和。$E >0$的这一特征与最近对$E < 0$的预测相似，即$\bar p$原子的能级宽度饱和，因此$\bar p$深束缚原子态相对较窄。计算了周期表中$p_{L}=57$ MeV/c处的反质子湮没截面，并对它们与$Z$和$A$的依赖关系进行了分类，讨论了在极低能量下的库仑聚焦效应.
2000-08-31 hep-ph nucl-th
Probing the deuteron structure at small NN distances by antiproton-deuteron annihilation
分析了静止状态下反质子-氘核湮灭产生π介子的过程。假设在一个氘核中可能存在两个δ-等压线，我们预言了两个带负电荷的π介子在不变质量上的分布会有所增强。
1998-11-20 nucl-th
Double handbag description of proton-antiproton annihilation into a heavy meson pair
我们提出在微扰QCD框架下描述过程$ p \bar{p} \,\to\, \bar{D^0} D^0$，其中双手提袋硬过程$ u d \bar u \bar d \to \bar{c} c$由跃迁分布振幅分解，跃迁分布振幅是$Ψ_q Ψ_q Ψ_c $算符的准前向强子矩阵元，其中q表示轻夸克，c表示重夸克.我们主张粲夸克质量作为允许这种因子分解的大尺度。我们在标量双夸克模型的简化框架下计算了这一过程，并给出了GSI-FAIR的PANDA实验的预期截面。
2013-10-21 hep-ph nucl-th
Radiative corrections in proton--antiproton annihilation to electron-positron and their application to the PANDA experiment
重新讨论了质子-反质子湮灭成电子-正电子的辐射修正，包括虚光子和实光子（软光子和硬光子）的辐射修正。这个问题是相关的时间类形状因子测量计划在PANDA实验在FAIR设施，在未来的未来。并给出了相应的计算公式。在计算辐射截面的基础上，开发了一个独立的Monte-Carlo积分器，并举例说明了它在PANDA实验中的应用。
2019-11-11 hep-ex hep-ph nucl-th
On cancellation of non-adiabatic and off-shell effects in the antiproton annihilation in deuteron
本文通过数值求解 Faddeev 方程，证实了反质子-氘核湮灭反应中非绝热与离壳效应的抵消现象，验证了由此推导出的简单反应振幅解析公式。
2023-05-16 hep-ph nucl-th
Role of Delta exchange for proton-antiproton annihilation into two-pion and three-pion channels
在重子交换模型中研究了质子-反质子湮灭成两个π介子和三个π介子的过程。湮灭图涉及核子以及德尔塔共振交换一贯包括在两个和三个π通道。充分考虑了初态相互作用的影响。所考虑的湮灭通道上的Delta交换的影响的比较，并揭示其重要性为三π湮没强烈减少相比，两π湮没。发现湮没成三个不相关的π介子可以产生高达10%的总实验观察到的三π介子湮没截面。
2002-03-25 nucl-th
On the different role of protons and neutrons in antinucleon annihilations on nuclei
我们比较了极低能量下不同靶上的反中子和反质子湮灭截面的数据。在扣除库仑效应后，我们观察到反中子质子和反质子质子湮灭截面之比是动量小于300 MeV/c时能量的振荡函数。这种非平凡的行为证实了分析的相对数量的反质子-中子和反质子-质子湮灭的核。我们发现，在反质子核湮灭的强遮蔽现象的一部分可以解释在这种振荡，而一部分需要不同的解释。
2000-07-24 nucl-th
Production of a pion in association with a high-Q2 dilepton pair in antiproton-proton annihilation at GSI-FAIR
我们计算了反p p -> l+ l-pi 0的正向截面和大轻子对不变质量的正向截面.在这个运动学区域中，主导扭转振幅分解为短程矩阵元、长程主导反质子分布振幅和质子到π介子跃迁分布振幅（TDA）。使用这些TDAs的手性限制启发的建模，我们得到了这个截面的第一个估计，从而证明了这个过程可以在GSI-FAIR测量。
2007-10-05 hep-ex hep-ph nucl-th
On Studying Charm in Nuclei through Antiproton Annihilation
我们研究了有限核上反质子湮灭中开粲的产生。阈下产生截面的增强，即使在轻如碳的原子核中，也应该提供介质中这些介子质量减少的清晰信号。我们还表明，仔细分析的$D^+$和$D^-$光谱可以产生重要的信息的横截面$D^{\pm}N$散射。
1999-10-11 nucl-th
Ab initio evidence for surface-dominated antiproton annihilation in ${}^4 \mathrm{He}$
Université Paris-Saclay, CNRS/IN2P3（巴黎萨克雷大学，法国国家科学研究中心/欧洲核子研究学院）；Lawrence Livermore National Laboratory（劳伦斯利弗莫尔国家实验室）；TRIUMF
研究人员采用NCSM/RGM方法结合SRG分析，证实${}^4\rm{He}$中反质子湮灭主要发生在核表面，为反质子原子实验的唯象图像提供了理论支持。
2026-08-18 nucl-th
Exclusive Processes Induced By Antiprotons: Opportunities for QCD Studies
PANDA（FAIR）在GeV范围内探测反质子束引起的排他性过程为检验QCD对核子结构的预测提供了可能性。特别地，可以研究通过轻子对中的质子-反质子湮灭测量电磁核子形状因子。然而，其他过程，虽然有趣的本身，发挥背景的作用。我们将集中在两个例子：一个“电磁过程”，S-通道湮灭质子和反质子到一个中性的π介子和一个虚拟的光子（其次是轻子对发射）和一个可能的机制，生产的K介子和π介子对，通过物理真空激发。
2010-11-17 hep-ph nucl-th
Annihilation of antiprotons on nuclear targets at low energies: a simple analysis
本文建立了平面波冲量近似（PWIA）方法，用于分析在半经典近似不能适用的极低动量（100 MeV/c以下）下，反核子在核靶上的湮没截面。由于，正如我们在这里测试，PWIA未能再现的$\bar{p}p$和$\bar{p}-$核湮灭截面在最近的实验\cite{obe1,obe2}中发现的意想不到的“反转”行为，我们讨论了一些进一步的可能性，特别注意的光学势模型。
1999-10-12 nucl-th
Antiproton production in heavy-ion collisions at subthreshold energies
在兰州量子分子动力学模型的框架下，研究了重离子碰撞中深亚阈反质子的产生。模型中实现了与反质子通道有关的弹性散射、湮没和电荷交换反应。从核子自能的G宇称变换中提取的吸引反质子势在一定程度上提高了反质子产额。计算得到的不变光谱与已有的实验数据一致。原初反质子产额随碰撞系统的质量数增大而增大。然而，湮灭反应减少了反质子的产生，并使独立的碰撞伙伴。通过与质子流的比较，发现了与平均场势和湮没机制有关的反质子流现象。
2019-09-21 nucl-th
Strangeness production in antiproton-nucleus annihilation
本文给出了在GiBUU模型下$\bar p$ -核相互作用的微观输运计算结果。超子产生的主要机制是奇异交换过程$\bar K N \to Y π$和$\bar K N \to ΞK$。计算的$Ξ$超子快度谱相对于$S=-1$超子的快度谱有明显的正向快度移动。我们认为，这种转变应该是一个敏感的测试可能的异国情调机制的$\bar p$ -核湮灭。计算了通过$Ξ^-$与第二靶相互作用产生的双$Λ$ -超核。
2012-09-10 hep-ph nucl-ex nucl-th
Regge description of two pseudoscalar meson production in antiproton-proton annihilation
本文用Regge模型讨论了GSI FAIR装置Panda探测器上的硬排他两体强子反应（pbar p -> pi+ pi-，pi 0 pi 0，K+ K-，Kbar 0 K 0）。示出的差分截面的预测和可用的数据之间的比较，以确定模型的几个参数的值。
2010-04-13 nucl-th
On the relationship of the scaled phase space and Skyrme-coherent state treatments of proton antiproton annihilation at rest
我们讨论了静止质子反质子湮灭的π介子多重数和单π介子动量谱。缩放相空间模型和Skyrme相干态方法都很好地描述了这些观测量。在相干态方法中，与不同多重性相空间积分相关的尺度参数的大小令人困惑，取而代之的是一个定义良好的权函数。该函数的强度由经典π场的强度决定，其空间范围为1 fm量级。
1995-08-24 nucl-th
Production of hypernuclei from antiproton capture within a relativistic transport model
本研究利用GiBUU输运框架和ABLA++代码模拟反质子俘获后的周边湮灭过程，计算了单Λ超核的产额与产生机制，发现静止反质子湮灭可产生大量未探索超核，结果与CERN LEAR先前测量一致。
2024-02-02 nucl-th
Dynamical simulation of bound antiproton-nuclear systems and observable signals of cold nuclear compression
本文在自洽相对论平均场作用于重子和反重子的动力学方程的基础上，研究了注入反质子后原子核的动力学响应。通过数值求解含时的Vlasov方程，我们发现压缩态是在4-10 fm/c的相当短的时间尺度上形成的。这证明了反质子湮灭可能发生在压缩核环境中的假设。反质子湮灭后原子核的演化也可用同样的动力学方程描述。我们指出，核子动能谱和产生介子的总不变质量分布是对压缩核中反质子湮灭相当敏感的观测量。
2008-06-24 nucl-th
Unified optical-model approach to low-energy antiproton annihilation on nuclei and to antiprotonic atoms
利用折叠模型中的$\bar p$光学势$V_{\rm opt} \sim \bar v * ρ$成功地统一描述了E=0附近的$\bar p$核相互作用，其中$\bar p p$势$\bar v$与核密度$ρ$折叠.势能$\bar v$与测量的低能$\bar p p$湮灭截面（$p_L < 200$ MeV/c）以及$\bar p$ H原子的$1s$和$2p$自旋平均能级位移和宽度非常吻合。的密度折叠光学势$V_{\rm opt}$再现令人满意的强相互作用的能级位移和宽度在整个周期表，$A > 10$，以及几个低能量$\bar p$湮灭截面Ne上测量。发现$\bar v$和$V_{\rm opt}$都是高吸收的，这导致氢中和核上的反应截面饱和。预测的$\bar p$湮没截面在整个周期表在这些非常低的能量和系统的计算截面的函数$A$，$Z$和$E$进行了讨论和解释的库仑修正的强吸收模型。最后，光学势，同时适合低能量$\bar p - ^4$ He观测$E < 0$以及$E > 0$的用于评估直接从数据中提取库仑修改的$\bar p$核散射长度的可靠性。不同种类的散射长度之间的关系进行了讨论和以前发表的系统的$\bar p$核散射长度更新。
2000-11-29 nucl-th
The role of proton-antiproton regeneration in the late stages of heavy-ion collisions
我们调查长期存在的问题的质子-反质子湮灭（反）质子产率的影响，同时尊重细致平衡为5体的反反应的第一次在一个完整的微观描述的后期阶段的重离子碰撞。这是通过采用强子输运方法（SMASH）中的随机碰撞准则来实现的，该方法允许处理任意多粒子反应。它用于解释（反）质子通过$5π\rightarrow p\bar{p}$的再生。我们的结果表明，在所有的湮灭反应中，有15- 20%的反应发生了反反应。在一个粘性的混合方法Au+Au/Pb+Pb碰撞从$\sqrt{s_{NN}}=17.3$ GeV $-5.02$ TeV的调查和引用的分数是独立的束流能量或碰撞的中心性。考虑到反反应的结果，在再生的一半（反）质子产率是由于在中快度湮灭损失。我们还发现，考虑到多重性，将反反应视为2体反应链等效于单个5比2反应。
2021-07-19 hep-ph nucl-th
Antiproton annihilation on light nuclei at very low energies
本文分析了OBELIX小组最近获得的$\bar{p}$ D和$\bar{p}^4$ He全湮没截面的实验数据。这些数据与现有的反质子原子数据的组合分析允许，第一次，两个原子核的S波散射长度的虚部被提取。获得的值为：$\bar{p}$ D的$Im a^{sc}_0 = [- 0.62 \pm 0.02 ({stat}) \pm 0.04 ({sys})] fm$和$\bar{p}^4$ He的$Im a^{sc}_0 = [- 0.36\pm 0.03({stat})^{+0.19}_{-0.11}({sys})] fm$。该分析表明$\bar{p}$ -核S波散射长度的虚部作为原子量A的函数的意外行为：$|Im a^{sc}_0|$（$\bar{p}$ p）> $|Im a^{sc}_0|$（$\bar{p}$ D）> $|Im a^{sc}_0|$（$\bar{p}^4$ He）。
1999-11-05 nucl-th
Enhancement of annihilation cross sections by electric interactions between the antineutron and the field of a large nucleus
在75-200 MeV/c的范围内，大核上的反中子和反质子湮灭的相关数据呈现出两个意想不到的特征：（a）反中子和反质子截面具有相似的大小，（ii）在能量降低时，反中子截面的上升比在该能量下纯强性质的非弹性过程所预测的要陡得多。所观察到的反中子-核湮灭的行为与反质子-核湮灭的预期行为相似，其中库仑吸引力将反质子轨道聚焦到核，相对于同一目标上的反中子，非弹性截面增加了O（1/p）倍。这导致在小能量下的1/p^2行为。在反中子的情况下，类似的增强的存在，可能只被证明是一个更长的范围比强相互作用的相互作用。由于反中子中性而排除库仑力，并考虑到本征电偶极子对于反中子是禁止的，下一个选择是由核电场诱导的电偶极子。最近的理论工作表明，量子电动力学真空极化可以在中子中引起不可忽略的电极化的强度。假设这是一种可能性，我们已经使用了一个简单的模型来计算极化强度，需要拟合现有的数据在这种影响。这些都在真空极化模型预测的幅度内。我们还讨论了另一种可能的情况，即由于强电子和电磁波之间的相互作用，反中子会产生电极化的强度。交互.
2014-12-12 hep-ph nucl-th
Interaction of antiprotons with nuclei
我们进行了完全自洽的计算$\bar{p}$ -核束缚态使用一个复杂的${\bar p}$ -核势占$\bar{p}$ -原子数据。势的实部在相对论平均场（RMF）模型中构造，而核介质中的$\bar{p}$湮灭则由唯象光学势描述。我们证实了反质子的存在所引起的核芯的大极化效应。${\bar p}$湮灭是动态处理，考虑到明确的减少相空间湮灭从深束缚态以及压缩核密度由于反质子。考虑到从${\bar p}N$体系向${\bar p}$ -核体系转化所引起的额外能量转移，自洽地计算了${\bar p}$在核介质中湮灭产物的能量.相应的$\bar{p}$宽度在介质中显着抑制，然而，他们仍然是相当大的$\bar{p}$潜力与实验数据一致。
2015-10-26 nucl-th
A phenomenological analysis of antiproton interactions at low energies
本文对低能反质子-质子相互作用进行了光学势分析。我们的光学势是纯粹的唯象，并已参数化的数据最近获得的Obelix合作在动量低于180 MeV/c。它合理地适合湮没和弹性数据低于600 MeV/c，并允许我们的弹性截面和ρ参数的评价下降到零动能。此外，我们还指出，在低能下，抑制反质子-核湮灭截面的机制也存在于反质子-质子相互作用中。
2000-02-04 nucl-th
Antiproton Production in p-Nucleus and Nucleus-Nucleus Collisions within a Relativistic Transport Approach
在相对论BUU方法内计算质子-核和核-核反应中反质子的产生，采用适当的重子和反质子的自能，并非微扰地处理p-棒湮灭。发现反质子的微分截面对所采用的p条自能非常敏感。与p-核和核-核反应的实验数据的详细比较表明，在正常核物质密度下，反质子感受到一个中等吸引力的平均场，这与从自由湮灭截面中提取的色散势一致。
1993-06-21 nucl-th
Nucleon-antinucleon annihilation at LEAR
本文回顾了1983年至1996年在欧洲核子研究中心（CERN）运行的低能反质子环（LEAR）上获得的低能反质子-质子和反中子-质子湮灭的重要结果。其目的是为CERN AD/ELENA复合体和其他地方的未来实验提供指导方针。在这次研讨会的精神，强子光谱-在LEAR的基石之一-被简要提及，而重点放在湮灭机制的一个和两个核子，最终状态的多重性分布和夸克的贡献，特别是在湮灭通道涉及奇异性。
2019-08-22 hep-ph nucl-ex nucl-th
Cold compression of nuclei induced by antiprotons
在动力学相对论平均场模型的基础上，研究了注入反质子的原子核的响应。我们求解了反质子-核系统的Vlasov方程，并在假定一个适度吸引的反质子光学势的情况下，证明了压缩态是在约4-10 fm/c的相当短的时间尺度上形成的。用Giessen Boltzmann-Uehling-Uhlenbeck（GiBUU）输运模型模拟了反质子湮灭后系统的演化。最后，提出了几个对压缩核位形中反质子湮灭敏感的观测量，如核子动能谱和产生介子的总不变质量分布。
2008-10-22 nucl-th
Radiative proton-antiproton annihilation and isospin mixing in protonium
在两步形式的框架下对辐射$p\bar p$湮灭进行了详细的分析，$p\bar p$湮灭为含有矢量介子的介子通道，随后通过矢量占优模型（VDM）转换为光子.这两个步骤都是从基本的夸克模型推导出来的。首先，计算了辐射质子湮没的分支比，并与实验数据进行了比较。然后，详细研究了不同初始质子态模型和不同运动学形状因子下的同位旋干涉。的同位旋干涉被证明是唯一连接到$p\bar p - n\bar n $混合在质子状态。从数据直接推导出的干扰项的值与理论预期一致，表明$^1S_0$的主要$p\bar p$组分和$^3S_1$的显著$n\bar n$组分。分析扩展到$p\bar p \to γΦ$过渡，其中观察到的大分支比仍然无法解释的VDM方法。
1999-01-15 nucl-th
Nuclear dynamics induced by antiprotons
在兰州量子分子动力学模型下研究了反质子与核碰撞的反应动力学。模型中考虑了反质子与核子的弹性散射、湮没、电荷交换和非弹性碰撞等反应通道。本文研究了$\overline{p}$与$^{12}$ C、$^{20}$ Ne、$^{40}$ Ca和$^{181}$ Ta从低到高入射动量碰撞中粒子产生的动力学过程，特别是π介子、K介子、反K介子和超子的产生.发现$\overline{p}$在核子上的湮灭对相空间中粒子产生的动力学有重要意义。超子主要是通过介子与核子的相互作用和奇异交换碰撞产生的，而奇异交换碰撞是导致反质子与核碰撞中延迟辐射的主要原因。
2015-05-20 nucl-th
Coherent Hypernucleus Production in Antiproton-Nucleus Annihilation Reactions as a Probe for $κ$ meson Exchange
在束流动量为1.5-20 GeV/c范围内，超核产生反应$\bar p + {}^AZ \to {}^A_Λ(Z-1) + \barΛ$在理论上是一个相干过程。计算是基于协变$t$通道介子交换模型的基本$\bar p p \to \barΛΛ$湮灭振幅的参数固定的比较经验数据。除了赝标量$K$和矢量$K^*$介子，我们还考虑了相关的$πK$贡献，由标量$K^*_0(800)$或$κ$介子模拟。程函近似考虑了初态和末态核相互作用。用协变平均场方法自洽地得到了束缚重子波函数。结果表明，超核产生截面主要由矢量和标量相互作用通道决定。标量$κ$介子交换贡献的显着的灵敏度表明，这些反应非常适合作为探针的相关$πK$交换的标量$κ/K^*_0$相互作用通道。
2017-03-12 nucl-th
SOME ASPECTS OF ANTIPROTON--NUCLEUS PHYSICS
本文对反质子核物理作了简要的评述。一些主题与早期的LEAR实验有关，另一些则与最近的测量或建议有关。其中包括：奇异分子、弹性和非弹性散射、深湮没、奇异产生、中子-反中子振荡、晕核、核反应中的反质子产生等。
1995-01-19 nucl-th
Antineutron and antiproton nuclear interactions at very low energies
比较了极低能量下反中子和反质子的湮没截面。观察到$\bar p$湮没质子的库仑聚焦特性。由于$\bar p$和$\bar n$的实验结果的目标和能量之间缺乏重叠，因此对较重目标的直接比较并不简单。然而，$\bar n$在原子核上的湮灭截面不能用一个光学势来描述，这个光学势很好地拟合了所有关于$\bar p$与原子核相互作用的现有数据。在这种电位的帮助下进行的比较在$\bar n$数据中揭示了类似于库仑聚焦的特征。当在与$\bar n$的可用截面相同的靶上和相同的能量下测量$\bar p$截面时，可以在非常低的能量下直接比较$\bar n$和$\bar p$的湮灭。在可预见的将来，这种测量是可能的。
2014-02-17 nucl-ex nucl-th
Enhanced antiproton production in Pb(160 AGeV)+Pb reactions: evidence for quark gluon matter?
研究了Pb（160 AGeV）+Pb反应中反质子每参与者比率的中心性依赖性.与传统的强子物理学相比，在CERN/SPS的重核碰撞中的反质子产生似乎大大增强了，由$pp$中的反质子产生率和$\bar{p}p$反应中的反质子湮灭给出。这种增强与在其他强子观测量中观察到的强介质内效应是一致的，并且可能是手征对称性部分恢复的指示。
2000-04-06 hep-ph nucl-ex nucl-th
Particle production in antiproton induced nuclear reactions
改进了量子分子动力学模型，使之能用于研究反质子引发的反应动力学。模型中考虑了弹性散射、湮灭、电荷交换和非弹性碰撞等反应通道。本文研究了$\overline{p}$与$^{12}$ C、$^{20}$ Ne、$^{40}$ Ca、$^{112}$ Sn、$^{181}$ Ta、$^{197}$ Au和$^{238}$ U在低到高入射动量碰撞过程中粒子产生的动力学，特别是π介子、K介子、反K介子和超子的产生.由LEAR测量得到的$π^{+}$和质子的快度和动量分布可以很好地再现。从包含谱、横动量和快度分布等方面研究了系统尺寸和入射动量对粒子辐射的影响。发现$\overline{p}$在核子上的湮灭对粒子产生有重要影响。当入射动量低于湮没反应阈值时，超子主要通过介子与核子的反应和奇异交换碰撞产生。从K介子发射得到的核温度较高，但对超子产生的核温度较低。
2014-05-07 nucl-th
Unexpected neutron/proton ratio and isospin effect in low-energy antiproton induced reactions
在Lanzhou量子分子动力学模型的框架下，首次研究了低能反质子-核碰撞中产生的预平衡核子的包含谱.输运模型包括了反重子-重子、重子-重子和介子-重子碰撞中所有可能的反应通道，如弹性散射、湮灭、电荷交换和非弹性散射。与π介子和质子引起的反应相比，意外的中子/质子比是由π介子-核子碰撞的同位旋效应和对称能的密度依赖性引起的。发现$π^{-}$ -中子碰撞增强了核内反质子湮灭的中子辐射。与重离子碰撞不同的是，在低动能下，同位旋效应是显著的。从中子/质子谱的可用数据中约束了在欠饱和密度下刚度为$γ_{s}=$ 0.5的软对称能。
2017-01-23 nucl-th
Interaction of antiprotons with nuclei
我们报告的自洽计算$\bar{p}$准束缚态在选定的核内进行的相对论平均场（RMF）模型采用$\bar{p}$耦合常数调整再现$\bar{p}$原子数据。我们证实了反质子引起的核芯的极化。考虑到核介质中的约化相空间以及压缩核密度，对$\bar{p}$湮灭进行了动态处理。考虑到${\bar p}$ -核系统中粒子动量引起的额外能量偏移，自洽地评估了湮灭产物的可用能量。其次，我们利用与最新版本的Paris $\bar{N}N$势相关的散射振幅构造了$\bar{p}$ -核光学势。我们探讨了势能的能量依赖性和对$\bar{p}$ -核准束缚态的影响。
2017-11-28 nucl-th
Antiproton Induced Reactions
反质子物理学的各个方面进行了简短的评论，并指出其可能发现的新粒子和效果的相关性。然后对核子-反核子相互作用进行了综述。在核子-反核子湮灭中，有大量的实验数据需要理论解释。强调了特定的自旋和同位旋通道对我们理解反质子物理的重要性。
1994-07-05 nucl-th
Strangeness production in antiproton-nucleus collisions
反质子在原子核上的湮灭为研究核介质中奇异粒子的行为提供了一个非常有趣的途径。在低能$\bar p$湮灭中，超子主要由奇异交换机制产生。因此，在$\bar p A$相互作用中超子的产生对核介质中反K介子-核子相互作用的性质非常敏感。在Giessen Boltzmann-Uehling-Uhlenbeck输运模型（GiBUU）下，我们分析了$p_{\rm lab}=0.2-4$ GeV/c的$\bar p A$碰撞中$Λ$和$K^0_S$产生的实验数据.一个令人满意的整体协议达成，除了$\bar p+^{20}$ Ne碰撞在$p_{\rm lab}=608$ MeV/c，在那里我们获得了更大的$K^0_S$生产率的$K^0_S$生产。我们还研究了$Ξ$超子的产生，这对FAIR和J-PARC即将进行的实验很重要。
2012-02-03 hep-ph nucl-ex nucl-th
Observation of a hadronic interference effect in annihilation processes
我们提出的证据，我们观察到的电子-正电子和质子-反质子湮灭数据的小振荡，与76+-2兆电子伏的周期性，独立的束能量。我们讨论了一些可能的情况来解释这种现象。
2010-09-27 hep-ex hep-ph hep-th
Revisiting the proton-antiproton scattering using a constituent-quark-model based coupled-channels calculation
受重子偶素共振态分析进展启发，本文基于组分夸克模型对质子-反质子散射进行耦合道计算，发现核子-反核子动力学十分复杂，并在阈值附近富含散射奇点。
2024-10-16 hep-ex hep-lat hep-ph
Antiproton-nucleus collisions simulation within a kinetic approach with relativistic mean fields
采用相对论平均场的Giessen Boltzmann-Uehling-Uhlenbeck输运模型模拟了$\bar p$与核的碰撞.通过改变$\bar p$与平均介子场的耦合强度，计算了反质子的吸收截面和湮灭产物的动量分布。反质子核光学势的参数提取的模型计算与实验数据的比较。
2009-08-13 nucl-th
Antiproton-nucleus reactions at intermediate energies
在几百MeV到几GeV的束流能量下，反质子引起的核反应为研究反质子和次级粒子（介子、重子和反重子）与核子的相互作用提供了极好的机会。反质子射弹的独特之处在于，大多数湮灭粒子在靶核坐标系中的速度相对较慢。因此，前强子效应对它们与核余核中核子的相互作用影响不大。动量小于1GeV/c的粒子对核平均场势敏感。本文讨论了反质子-核反应的微观输运计算，并着重讨论了三个相关问题：（i）反质子势的确定，（ii）强束缚反质子-核系统的可能形成，（iii）奇异值的产生。
2015-05-11 hep-ph nucl-ex nucl-th
Possibility of cold nuclear compression in antiproton-nucleus collisions
利用相对论平均场的Giessen Boltzmann-Uehling-Uhlenbeck微观输运模型研究了氧-16核对入射反质子的动力学响应。一个特别强调的可能性的动态压缩的核引起的运动反质子。根据实验数据选择了实际的反重子与平均介子场的耦合常数。我们的计算表明，嵌入在核内部的动量小于核子费米动量的反质子可能会在核中产生一个局部压缩区，其最大密度约为核饱和密度的两倍。为了计算高能反质子-核碰撞中核压缩的几率，我们采用了两阶段方案。这个方案考虑了由于反质子-核子再散射在核内的级联而引起的反质子减速（第一阶段）以及慢反质子在湮灭前的核压缩（第二阶段）。在我们的标准模型参数下，对于$p_{\rm lab}=3-10$ GeV/c的$\bar p ^{16}$-O碰撞，压缩区中的反质子湮灭事件分数约为$10^{-5}$.最后，讨论了旨在选择此类事件的可能实验触发因素。
2010-07-16 nucl-ex nucl-th
Physics of Antiproton Nuclear Interactions near Threshold
利用反质子-原子核光学势拟合$\bar p$ -原子的能级位移和宽度，计算了最近报道的轻核湮灭的极低能（$p_{L}<100$ MeV/c）$\bar p$截面.在增加原子电荷$Z$和质量数$A$时，湮灭的明显抑制被解析为由于非常吸收的光学势产生的强有效排斥，该光学势使$\bar p$ -核波函数基本上保持在核表面之外，使得所得反应截面作为Im $V_{\rm opt}$的强度的函数而饱和。$E >0$的这一特征与最近对$E < 0$的预测相似，即$\bar p$原子的能级宽度饱和，因此$\bar p$深束缚原子态相对较窄。预测$\bar p$湮没截面在整个周期表在这些非常低的能量和系统的计算截面的功能$A$，$Z$和$E$进行了讨论和解释的库仑修正的强吸收模型。最后，光学势，同时适合低能量$\bar p - ^4$ He观测$E < 0$以及$E > 0$的用于评估直接从数据中提取库仑修改的$\bar p$核散射长度的可靠性。
2001-06-27 nucl-th
Rates for the reactions antiproton-proton --> pi phi and gamma phi
我们研究了静止时反质子-质子湮灭为$πϕ$和$γϕ$。$\overline{K^*}K+K^*\overline{K}$和$ρ^{+}ρ^{-}$对$\overline{p}p\rightarrowπϕ$态的再散射是相当大的，在分支比中为$(0.90\, {\rm to}\,2.6)\times 10^{-4}$级，但小于实验。对于$\overline{p}p\rightarrowγϕ$，再散射贡献可以忽略，但$γϕ$通道可以很好地解释为$ρϕ$中间态结合矢量介子优势。
1993-11-23 nucl-th
Energy-dependent partial-wave analysis of all antiproton-proton scattering data below 925 MeV/c
我们提出了一个新的能量依赖的分波分析的所有反质子质子的弹性和电荷交换散射数据低于925 MeV/c的反质子实验室动量。手性一π和二π交换相互作用的长程部分被精确地包括在内。短程相互作用，包括耦合到介子湮没通道，参数化的复杂的边界条件在半径r=1.2 FM。更新后的数据库包括更多高质量的电荷交换数据，包含3749个散射数据。拟合的结果是chi^2_min/N_df=1.048，其中N_df=3578是自由度的数量。我们讨论了实验数据的描述，我们提出的反质子-质子相移参数。
2012-10-26 hep-ex hep-ph nucl-ex
