Integral equations for three-body Coulombic resonances
提出了一种计算三体库仑体系共振态的新方法。该方法是基于一组Faddeev和Lippmann-Schwinger积分方程，这是专为解决三体库仑问题的解决方案。三体系统的共振被定义为齐次Faddeev积分方程的复能量解。我们展示了如何内核的积分方程应继续解析，以使我们得到共振。作为一个数值例子，解决了三个$α$系统的玩具模型。
1999-09-30 nucl-th
Calculating few-body resonances using an oscillator trap
我们研究了利用振子陷阱边界条件计算少体共振参数的可能性。我们把少体系统的振子陷阱和计算的能量谱和强度函数的适当选择的过渡。更宽的共振被识别为强度函数中的洛伦兹峰。较窄的共振是通过避免交叉的模式作为陷阱的大小的函数的系统的频谱。作为一个例子，我们在3-α模型中计算12 C中的0+共振。
2009-02-06 nucl-th
Three-body resonances Lambda-n-n and Lambda-Lambda-n
超核系统$Λnn$和$ΛΛn$的可能的束缚态和共振态被视为相应的三体Jost函数的零点，该函数是在描述$nn$、$Λn$和$ΛΛ$相互作用的局部两体S波势的超球方法的框架内计算的。非常宽的近阈值共振发现这两个三体系统。这些共振的位置被证明是敏感的$Λn$ -电位的选择。只有当二体势乘以因子$\sim 1.5$时，才出现束缚的$Λnn$和$ΛΛn$态。
2007-12-13 nucl-th
Neutron resonances in few-body systems and the EOS of neutron star crust
本文考虑了中子再散射在中子星壳晶格结点上固定的核之间形成的有效相互作用。在中子核子系统中的两体共振的情况下，在一定条件下，在过密晶体中会产生新的少体性质的中子共振。新共振态的能量和宽度与晶格参数有额外的依赖关系。有效相互作用导致对由引力、库仑力和核共振力的平衡所确定的状态方程的非线性校正。这就导致了地壳各层密度的共振振荡，并伴随着伽马辐射的振荡。这些现象可能解释了与中子星壳中的少体中子共振有关的一些过程，这些过程对脉冲星脉冲的微观结构有影响。
2012-12-03 nucl-th
On Parametric Resonance in Quantum Many-Body System
用含时变分方法研究了耦合Lipkin模型中重量化集体哈密顿量所支配的动力学行为。指出在该模型中存在参量共振机制的可能性，该机制导致了集体模附近量子涨落幅度的放大。
2005-02-25 nucl-th
Few-body resonances in light nuclei
我们已经在轻核中定位了几个少体共振，使用的方法可以适当地处理两体或三体共振态。在其他结果中，我们预言了三中子共振的存在，He-5和Li-5的低激发态之间的小自旋轨道分裂，He-6不存在软偶极共振，Li-8和B-8中新的1+态，以及C-12的0+ 2态存在非线性放大现象.
2000-10-31 nucl-th
Resonances in three-body systems with short and long-range interactions
复杂的缩放方法允许使用一个简单的盒子边界条件，在足够大的距离与正确的渐近行为的几体共振的计算。这也适用于包含一个以上带电粒子的系统。我们首先将该方法应用于二体系统。三体系统，然后使用（复杂的缩放）超球绝热膨胀方法进行了研究。考虑了$^6$ Be和$^6$ Li中2 $^+$共振的情况。径向波函数得到正确的渐近行为在中间值的超半径，其中波函数可以完全数值计算。
2007-01-15 nucl-th
Three-body model calculations of Nucleon-Delta and Delta-Delta dibaryon resonances
利用相对论运动学方法，建立了具有可分离两两相互作用的三体强子模型，并求解该模型，计算了L=0 N-Delta和Delta-Delta双重子的共振质量和共振宽度.对于N-Delta，通过求解pi-N-NFaddeev方程，发现了略低于阈值的I（JP）=1（2+）和2（1+）共振。对于Delta-Delta，通过求解π-N-DeltaFaddeev方程，发现了几个低于阈值的共振，其中N-Delta相互作用由1（2+）和2（1+）共振通道主导。最低的Δ-Δ重子共振出现在I（JP）=0（3+）和3（0+）的情况下，前者在质量和宽度上都与WASA-at-COSY合作组最近观测到的相对窄的D_{03}（2370）共振相一致。它的自旋-同位旋对称伙伴D_{30}的质量约为2.4 GeV，宽度约为80 MeV。
2014-03-13 hep-ph nucl-ex nucl-th
Violation of energy-per-hadron scaling in a resonance matter
在统计模型中分析了（超）相对论性重离子碰撞中化学冻结阶段的强子产额、平均质量和能量。在<E><N>$\sqrt{s}$ = 130 AGeV的Au+Au碰撞中观察到的标度f = 1 GeV的违反与形成具有相当大比例的重子和反重子的共振丰富的物质有关。本文讨论了重子占优物质中每强子能量比的上升。违反的标度条件预测的一个非常中心的区域的重离子碰撞在能量约40 AGeV。
2002-06-05 hep-ph nucl-ex nucl-th
Five-body resonances in $^8$He and $^8$C using the complex scaling method
我们采用含同位旋$T=2$的$^4$ He+ $N$ + $N$ + $N$五体模型研究了富神经元$^8$ He和镜像富质子$^8$ C的多体共振.用复标度法，用复能量本征值作为伽莫夫态来描述共振。在$^8$ He中，我们得到了五个态，其中四个态是共振态，在$^8$ C中，我们得到了五个态都是共振态.我们讨论了库仑相互作用在两个镜像核中引起的同位旋对称性动态破缺的能谱和共振态的衰变宽度.我们预测的共振能量和衰变宽度为未来的实验。我们还用$jj$耦合方案研究了两个核中$^4$ He以上的价核子的组态，所有的态都以$p$ -壳层组态为主.从组态混合的角度看，$^8$ He和$^8$ C给出了相似的结果，这表明两个核具有良好的对称性。
2021-10-21 nucl-th
Pole position of the $a_1(1260)$ resonance in a three-body unitary framework
强子共振的质量、宽度和分支比由它们的极点位置和留数相对于复能量平面的黎曼面上的跃迁振幅来量化。在这项研究中，我们讨论了在物理能量区的三体散射振幅在这样的流形上的解析结构。作为应用，我们考虑S波和D波中的$πρ$耦合通道，确定了ALEPH实验中$a_1(1260)$介子的极点位置.我们发现它是$\sqrt{s_0}=(1232^{+15+9}_{-0-11}-i266^{+0+15}_{-22-27})~\text{MeV}$。
2022-02-28 hep-ph nucl-ex nucl-th
Three body resonances in two meson-one baryon systems
在1500 - 1800 MeV的能量范围内，我们报道了四个$Σ$和三个$Λ$，它们是两个介子-一重子S波$(1/2)^+$共振。我们解决Faddeev方程的耦合通道的方法。改变了其中一对介子-重子对的不变质量和三个粒子的不变质量，发现三体$T$矩阵的平方峰非常接近于现有的$S$ =-1，$J^P= 1/2^+$的低位重子共振.用手征么正方法得到的势解Bethe-Salpeter方程，计算了介子-介子和介子-重子相互作用的输入两体$t$ -矩阵.
2008-04-03 nucl-th
Signatures of few-body resonances in finite volume
我们研究有限周期盒中的玻色子和费米子系统，并展示如何从研究计算的能谱的体积依赖性中提取少体共振的存在和性质。使用一个平面波为基础的离散变量表示方便地实现周期性的边界条件，我们建立了避免水平交叉发生在多达四个粒子的光谱，可以链接到多体共振的存在。为了对我们的方法进行基准测试，我们使用两体计算，其中共振特性可以用其他方法确定，以及已知产生三玻色子共振态的三玻色子模型相互作用。找到这些情况下的良好协议，然后，我们预测三体和四体共振模型使用移位高斯势。我们的研究结果建立了少体有限体积计算作为一种新的工具来研究少体共振。特别是，这种方法可以用来研究少中子系统，在这种状态已被证明存在。
2018-09-29 cond-mat.quant-gas hep-lat nucl-th
Anatomy of three-body decay II. Decay mechanism and resonance structure
我们用超球绝热膨胀方法讨论了三体衰变的两种机制：序贯衰变和直接衰变。包括短程和库仑相互作用。假设共振最初由独立于随后的衰变的过程填充。最低的绝热势描述的共振，而准确的距离小于外转折点的限制障碍。我们用中子（$^{6}$ He）和质子（$^{17}$ Ne）滴线核以及β稳定核（$^{12}$ C）的激发态的实际例子进行说明。
2004-11-18 nucl-th
Three-body dynamics of the $a_1(1260)$ resonance from lattice QCD
共振强子系统通常表现出复杂的衰变模式，其中三体动力学起着重要甚至主导的作用。在这项工作中，我们专注于$a_1(1260)$共振。首次从格点量子色动力学出发，采用一、二、三介子插值和推广到自旋和耦合通道的三体有限体积方法，计算了三体共振的极点位置和分支比.这标志着一个新的里程碑从头计算研究的普通共振以及混合和奇异强子涉及三体动力学。
2021-07-08 hep-lat hep-ph nucl-th
Application of complex-scaling method for few-body scattering
基于复尺度法，提出了一种求解少粒子散射问题的形式化方法，该方法只需要简单的边界条件。几个应用程序证明效率的方法在描述弹性和三体断裂反应的哈密顿量，其中可能包括短期和长期的相互作用。
2011-04-12 nucl-th
Momentum distributions from three-body decaying 9Be and 9B resonances
用复旋转超球绝热方法研究了低激发态$^9$ Be和$^9$ B共振衰变为$α$、$α$和$n$或$p$的过程.我们考虑$^9$ Be的六个低激发态（$1/2^\pm$，$3/2^\pm$和$5/2^\pm$）和$^9$ B的一个激发态（$5/2^-$）进行比较.在大距离的共振的属性是决定性的三个衰变碎片的动量分布。系统详细的Dalitz图的能量相关性。
2010-09-21 nucl-th
Complex scaling of the hyper-spheric coordinates and Faddeev equations
我们使用超球坐标和绝热膨胀实现复杂的Faddeev方程的缩放。坐标的复杂缩放允许方便地计算三体共振。我们推导了必要的方程，并研究了大距离下的绝热谱。我们说明了几个三体共振计算的实施的可行性：在一个模型基准系统的三个相同的玻色子的$0^+$共振; $2^+$共振在$^6$他核内的$α+n+n$模型;和两个$0^+$共振在$^{12}$ C内的三个$α$模型。
2003-07-01 nucl-th
Three-body properties of low-lying $^{12}$Be resonances
我们计算了$^{12}$ Be最低共振态的三体结构，把它看作是两个中子围绕惰性$^{10}$ Be核的情况。这是将$^{12}$ Be的束缚态计算推广到连续谱中。我们研究了角动量和宇称的最低共振态，$0^{\pm}$，$1^{-}$和$2^{+}$。令人惊讶的是，它们都是在三体模型中自然发生的。我们计算了由小距离性质主导的体结构以及由渐近大距离结构决定的衰变。$0^{+}$和$2^{+}$都具有二体$^{10}$ Be中子d波结构，而$1^{-}$具有$p$和d波的均匀混合。相应的相对中子-中子分波分布在$s$、$p$和d波之间。分支比显示了单中子发射、三体直接衰变和连续衰变的不同混合。我们讨论了自旋和宇称$0^{+}$、$1^{-}$和$2^{+}$分别在0.89、2.03、5.13处的共振。计算的结构与现有的反应测量是一致的。
2012-07-31 nucl-th
Using Faddeev Differential Equations to Calculate Three-Body Resonances
基于非物理薄片上T矩阵Faddeev分量解析延拓的显式表示，给出了计算三体量子问题共振态的算法。根据这些表示，非物理薄片上的T矩阵、散射矩阵和格林函数的极点（解释为共振）与散射矩阵适当截断为零的本征值的复能量值相一致。根据Faddeev微分方程计算了构造散射矩阵所需的物理面上的散射振幅。所开发的算法被应用于搜索的共振在$nnp$系统和在一个模型的三玻色子系统。
1998-03-19 nucl-th
Resonances of 7He in the complex scaling method
在4 He +n+n+n团簇模型中研究了~ 7 He的共振谱，其中价中子的运动用团簇轨道壳模型描述。在复标度法中，多体共振在正确的边界条件下被视为伽莫夫态。我们得到了五个共振态，并研究了它们的性质。特别地，在1.1 MeV的低激发能中发现了宽度为2.2 MeV的1/2态，而该态的位置的实验确定不是那么清楚。我们还评估了6 He-n组分的光谱因子在所获得的7 He共振。6 He（2+）态的重要性表现在7 He的几种态上。
2007-10-16 nucl-th
Towards scalable bound-to-resonance extrapolations for few- and many-body systems
本研究将原本用于两体问题的复增广特征向量延拓（CA-EC）方法拓展至多体体系，验证了其对无束缚子系统的三体共振态的束缚态到共振态外推能力，并结合Berggren基与Gamow壳模型为多体可扩展共振外推开辟道路。
2025-06-17 cond-mat.quant-gas nucl-th
Universal spectrum of isolated three-body resonances
Laboratoire de Physique Th\' e orique de la Mati\` e re Condens\' e e, Sorbonne Universit\' e , CNRS UMR 7600, F-75005, Paris, France.
研究孤立三体共振在有限散射长度下的精确波函数及其通用谱，通过有限范围相互作用模型验证结果的普遍性。
2025-11-27 cond-mat.quant-gas nucl-th
Structure and three-body decay of $^9$Be resonances
用复数旋转超球绝热方法研究了低激发态$^9$ Be共振衰变为一个中子和两个$α$粒子的过程。我们研究了六个共振以上的分裂阈值和低于6 MeV：$1/2^\pm$，$3/2^\pm$和$5/2^\pm$。研究了各共振态的短程性质，确定了$^8$ Be和$^5$ He两体亚结构的不同角动量和宇称组态.我们计算了通过$^8$ Be基态的连续衰变的分支比，定性地与测量结果一致。我们从大距离渐近结构中直接提取衰变后的动量分布到三体连续体中。运动学上完整的结果作为Dalitz图以及给定中子和$α$能量的投影。的分布进行了讨论，并在大多数情况下，发现同意与现有的实验数据。
2010-08-25 nucl-th
Width of a two-body coupled-channel resonance
研究了耦合通道系统中两体共振的宽度。我们演示了如何的宽度不来只确定其衰减到检测通道的可用相空间，但它在很大程度上取决于相对于质量的耦合通道产生的状态的质量的共振的相对位置。我们的结果与实验观察到的窄强子位于远高于其最低衰变阈值。
2018-03-23 hep-ph nucl-th
Resonance energy of the barKNN-piYN system
利用\bar{K} NN-π YN耦合通道Faddeev方程研究了奇异重子的共振能.据发现，预测的三体振幅的极点位置显着修改时，三体耦合通道动力学近似，如在文献中所做的，由有效的两体\bar{K} N相互作用。
2009-02-09 nucl-th
Origin of three-body resonances
揭示了三体连续态与其二体子系统性质之间的关系。这些性质指的是它们的束缚态、虚态和共振态，它们都被定义为$S$ -矩阵的极点。对于一个无限重的核和两个没有相互作用的轻粒子，三体极点的复能量是两个两体复极点能量之和。这些类属关系被质心效应所修正，而质心效应本身就能产生一个博罗米安系统。我们给出了当核子-核子相互作用连续开启时，$^6$ He，$^6$ Li，和$^6$ Be的三体态的演化过程，所建立的模型能够再现它们光谱中的主要性质.这些核的现实计算详细显示比较。研究了具有非零自旋的核对$^{17}$ Ne（$^{15}$ O+p+p）的影响.无量纲单位允许对不同尺度的系统进行预测。
2005-12-01 nucl-th
Solution to Faddeev equations with two-body experimental amplitudes as input and application to J^P=1/2^+, S=0 baryon resonances
我们用实验得到的$πN$相互作用的两体$t$ -矩阵作为输入，用幺正手征动力学描述其余耦合通道之间的相互作用，求解了两介子-一重子系统$ππN$和耦合通道的Faddeev方程.除了以前用$ππN$通道得到的$N^*(1710)$外，我们还得到了$J^π=1/2^+$和三体系统总同位旋$I=1/2$的一个共振峰，其质量约为2080 MeV，宽度为54 MeV，而对于$I=3/2$，我们发现一个峰约为2126 MeV，宽度为42 MeV。这两种共振可分别用$N^* (2100)$和$Δ(1910)$识别。在1920 MeV附近，我们得到了另一个处于1/2组态的峰值，这可以解释为$N a_0(980)$和$N f_0(980)$系统的共振.
2009-09-15 nucl-th
Effect of thresholds on the width of three-body resonances
最近报道了一个有趣的理论结果，即具有大的可用相空间的窄三体共振。在接近$Ξd$阈值的$NΛΛ-ΞNN$系统中报道了共振，尽管开放的$NΛΛ$通道位于$ΞNN$通道下方约23 MeV，但具有非常小的宽度。我们使用一阶微扰理论作为一个合理的论据来解释这种行为。我们将我们的结果应用到现实的本地相互作用。其他涉及多个阈值的系统可能会遵循相同的行为。
2018-03-23 hep-ph nucl-th
Universality of isolated $N$-body resonances at large scattering length
本文研究了大散射长度下非 Efimov $N$ 体共振，引入接触模型普适描述低能束缚态与准束缚态，通过修正内积实现与有限范围模型一致的归一化。
2023-03-22 cond-mat.quant-gas nucl-th
Resonances and continuum states of drip-line nuclei using the complex scaling method
采用团簇轨道壳模型（COSM）和复标度法（CSM）研究了He同位素的共振态和连续态。讨论了以下问题：1）~ 7 He进入~ 6 He-n组分的光谱因子及其与~ 7 He单中子去除强度的关系。6 He（2+）共振的重要性。2)从双中子对耦合的观点看~ 8He的五体0 ~+共振结构我们还研究了五体非束缚态的电子强度。结果表明，在双激发过程中，8He \to 7 He +n \to 6 He +n+n的顺序破碎过程占主导地位，而8He（0+ 2）的贡献可以忽略不计。
2010-08-08 nucl-th
Complex-Scaling Calculation of Three-Body Resonances Using Complex-Range Gaussian Basis Functions --- Application to 3$α$ resonances in 12C ---
我们建议使用复范围高斯基函数，{r^l e^{-（1 \pm iω）（r/r_n）^2} Y_{lm}（\hat{r}）;几何级数中的r_n}，在用复标度法（CSM）计算三体共振时，常使用实范围高斯基函数{r^l e^{-（r/r_n）^2} Y_{lm}（\hat{r}）}，适用于描述少体系统的短程结构和渐进衰减行为。在描述大标度角θ下高振荡幅度的共振和非共振连续态时，前者比后者更有效.我们将新的基函数应用于12 C中J=0^+、2^+和4^+的3α共振的CSM计算。复标度哈密顿量的本征值分布变得更精确，最大标度角也变得更大（θ max =16 deg. \arrow 36度）比使用实数范围高斯函数得到的结果要好。由于这些优点，我们能够证实Kurokawa和Kato [Phys. Rev. C 71，021301（2005）]关于新的宽0^+_3态出现的预测;我们将其显示为从3 $α$连续体中分离出来的明确的共振极。
2013-05-12 nucl-ex nucl-th physics.atm-clus
Scaling Properties of the Giant Dipole Resonance Width in Hot Rotating nuclei
研究了热旋转核巨偶极共振宽度$Γ$随温度$T$、自旋$J$和质量$A$的变化规律.我们比较现有的实验结果与理论计算，包括热形状波动的核范围从A=45到A=208。使用适当的标度变量，我们找到了一个简单的唯象函数$Γ(A,T,J)$，它近似的巨偶极共振宽度的全球行为的液滴模型。我们重新分析最近的实验和理论结果的共振宽度在锡同位素和$^{208}$铅。
1998-07-03 nucl-th
Five-body resonances of 8He using the complex scaling method
在4 He +n+n + n + n+n五体团簇模型中研究了~ 8He的0+态.在正确的边界条件下，用复标度法将多体共振作为伽莫夫态处理。在激发能为6.3 MeV，宽度为3.2 MeV的条件下，8 He的0+ 2态为五体共振，主要为（p_{3/2}）^2（p_{1/2}）^2组态.在该状态下，0+神经元对的数量几乎为2，这与具有大量2+对分量的基态不同。计算了~ 8He从基态到五体非束缚态的跃迁。结果表明，7 He +n分量对强度的消耗最大，而0+ 2分量的贡献可以忽略不计。最后的态是6 He +n+n，而不是4 He +n+n+n+n。结果表明，在双激发下，8He → 7 He +n → 6 He +n+n的连续破碎过程。
2010-09-07 nucl-th
Scaling Properties of Nuclear Giant Resonance Transition Probabilities
在考虑一粒子一空穴（1 p-1h）和2 p-2 h态的近似下，对核巨共振跃迁几率分布进行了多重分形标度分析.介绍了一种新的测量光谱分形维数的方法。结果发现，混沌动力学的衰变导致非平凡的多重分形标度特性。在常规动力学的情况下，不存在这种缩放。集体性程度是影响规模化的另一个因素。
1997-04-21 chao-dyn nlin.CD nucl-th
Effective Field Theory for Two-Body Systems with Shallow S-Wave Resonances
在量子力学中，共振对于复合粒子的散射具有特别重要的意义。建立了一个包含低能$S$波共振的二体散射的有效场论。我们的出发点是最一般的拉格朗日与短程相互作用。我们证明，这些相互作用可以组织成各种订单，以产生一个系统的扩展为$S$矩阵与两个低能量极点。极点的位置受到重正化的限制，在领导阶，其中的共同特点是一个非正的有效范围。我们进行了扩展，明确下一个领先的顺序，并说明它如何系统地占一个玩具模型的结果-一个在其边界的三角洲壳的球形井。
2020-07-14 nucl-th
Scaling Calculation of Isoscalar Giant Resonances in Relativistic Thomas-Fermi Theory
利用相对论平均场论的标度方法和推广的Fermas-Fermi方法，导出了有限核中等幅巨核共振和四极共振的激发能的解析表达式.我们研究了几种常用的非线性sigma-omega参数集在再现实验数据方面的能力。当相对论相互作用的核物质不可压缩性在220-260 MeV范围内时，计算结果与实验符合较好。呼吸模式的能量的标度方法比较令人满意的相对论RPA和含时平均场计算中得到的。对于四极振荡，所有分析的非线性参数集再现的经验趋势相当不错。
2001-10-30 nucl-th
Three-Body Resonances in Framework of the Faddeev Configuration Space Approach
基于非物理薄片上T矩阵Faddeev分量解析延拓的显式表示，给出了计算三体量子问题共振态的算法。根据表示，极点的T-矩阵，散射矩阵和预解元上的非物理片，解释为共振，符合那些复杂的能量值，适当的截断的散射矩阵有零作为本征值。根据Faddeev微分方程计算了构造散射矩阵所需的物理面上的散射振幅。以搜索系统$nnp$和模型三玻色子系统的共振为例，证明了所开发的算法的有效性。
1997-02-14 nucl-th
Exchange Currents in Photoproduction of Baryon Resonances
我们计算了几种核子和δ共振的光激发振幅。我们使用一个包含两体交换流的手征夸克模型。两体电流对此有重要贡献。对于delta（1232）和D13（1520），我们观察到各个交换电流的贡献相当大地相互抵消，而在Roper共振和S11（1535）的情况下，我们得到了两体振幅的加强。与目前的实验数据相比，我们获得了S11（1535）和Roper共振相对于脉冲近似的改进。
1998-01-19 nucl-th
Three-body Coulomb breakup of 11Li in the complex scaling method
用复标度法研究了~（11）Li到~（9 Li +n+n）三体系统的库仑破碎强度。我们将跃迁强度分解为三体共振、两体"10 Li + n“和三体" 9 Li +n+ n”连续态的贡献。在计算结果中，我们没有发现11 Li中具有尖锐衰减宽度的偶极共振。两体和三体连续态都产生了低能量的破碎强度增强。三体连续态的增强与11 Li的晕结构有很强的联系。计算的破碎强度分布与MSU，RIKEN和GSI的实验数据进行了比较。
2003-10-07 nucl-th
Decay of three-body resonances in a discrete basis
Universidad de Sevilla（塞维利亚大学）；Centro Nacional de Aceleradores, U. Sevilla, J. Andalucía, CSIC（塞维利亚大学安达卢西亚自治区CSIC国家加速器中心）
本文提出了一种理论方法，用于研究三体共振在离散基中的衰减特性，通过计算渐近系数和衰变动力学，揭示了三体共振的内部结构与衰变行为之间的联系。
2026-02-05 nucl-th
Distinction between sequential and direct three-body decays
我们讨论了多体共振的三体衰变机制。在第三个粒子发射后，通过两体组态进行连续衰变。在直接衰变中，所有三个粒子同时离开它们的相互作用区域。相互作用区域内的中间路径是不可观测的，只能通过模型访问。动量分布携带，除了极化，所有可能的信息衰减模式和共振结构。在这方面，我们讨论的$^{9}$是（$5/2^-$）共振衰减的详细结果。
2008-04-22 nucl-th
Two-body Wave Functions, Compositeness, And The Internal Structure Of Dynamically Generated Resonances
最近，定义为束缚态和共振态的两体波函数的范数的复合性被用来从强子分子分量的角度讨论强子的内部结构。通过对复合性的研究，阐明了束缚态的两体波函数可以从束缚态极点处的散射振幅的留数中提取出来。特别感兴趣的是，从散射振幅的两体波函数自动归一化。特别是，虽然复合性是能量无关的相互作用的统一，它偏离了能量依赖的相互作用，这可以被解释为一个丢失的通道的贡献。在这篇手稿中，我们显示的两体波函数的制定从散射振幅，评估几个动态产生的共振，如$f_{0} (980)$，$Λ(1405)$，和$Ξ(1690)$的复合性，并调查其内部结构的强子分子成分。
2017-03-21 hep-ex hep-ph nucl-ex
Three-body hadronic structure of low-lying $1/2^+$ $Σ$ and $Λ$ resonances
本文讨论了两介子一重子系统中某些低能级$1/2^+$、$Σ$和$Λ$的动力学产生。这些系统是通过在$\bar{K} N$对及其耦合通道中加入$S$ -波中的π介子而构建的，其中动态地产生$1/2^-$ $Λ$（1405）-共振。我们用耦合道方法求解Faddeev方程，计算了这些系统的$T$ -矩阵作为总能量和其中一个介子-重子对不变质量的函数。这个平方的$T$矩阵显示了在非常接近粒子数据手册中列出的奇异数-1，$1/2^+$共振质量的能量处的峰值。
2008-05-23 nucl-th
Looking for bound states and resonances in the $η^\prime K\bar K$ system
受连续的实验研究$X(1835)$在三体衰变通道，如$η^\prime π^+ π^-$，我们调查的$η^\prime K \bar K$系统的目的是寻找束缚态和/或共振时，在$K\bar K$子系统中涉及的动力学可以形成共振：$f_0(980)$在同位旋0或$a_0(980)$在同位旋1。为此，我们求解三体系统的Faddeev方程。输入两体$t$ -矩阵通过求解耦合通道形式的Bethe-Salpeter方程获得。结果，没有发现三体束缚态或共振的信号。
2016-07-07 hep-ph nucl-th
Scaling in many-body systems and proton structure function
在弱相互作用探针向多体系统传递大动量${\bf q}$的过程中，对标度的观测仅仅反映了目标成分的非相干散射的主导地位。虽然适当定义的缩放函数可以提供关于目标的内部动力学的丰富信息，但是一般来说，从测量的截面提取目标需要仔细考虑驱动散射过程的相互作用的性质。在标准的多体理论中，对靶静止坐标系中的深度非弹性电子-质子散射的分析自然会导致标度函数的出现，该标度函数与常用的结构函数$F_1$和$F_2$不同，可以直接与内禀质子响应相识别。
2001-10-17 nucl-th
The triple alpha reaction rate and the 2$^+$ resonances in $^{12}$C
三重α速率是从在一个大盒子中计算的三体束缚态和连续态中获得的。从这个真正的完整的三体计算的结果进行了比较，通过两个连续的两体过程获得的标准参考率。相当好的协议依赖于两个不同的假设最低的$2^+$共振能量。在相同的$2^+$能量下，完整三体计算的速率小于标准参考的速率。我们讨论了实验未知的$2^+$能量的速率依赖性。当温度高于3GK时，与以前的结果有很大的偏差。
2010-11-02 nucl-th
Few-body bound states and resonances in finite volume
自20世纪80年代Lüscher的开创性工作以来，众所周知，考虑有限体积的量子系统，特别是有限周期盒，可以用作提取物理可观测量的强大计算工具。虽然这种形式主义已经制定了非常详细的两体部门，目前正在投入大量的努力，以获得类似的关系系统与更多的成分。这项工作不仅与核物理学有关，在核物理学中，晶格方法现在能够计算少数和多数核子态，而且还与其他领域有关，例如冷原子的模拟。本文讨论了从有限体积计算中提取具有任意数目组分的系统的少体束缚态和共振性质的最新进展。
2020-05-04 hep-lat nucl-th
Quark-hadron duality: resonances and the onset of scaling
我们研究了布卢姆-吉尔曼对偶性的起源以及深度非弹性散射中共振和标度之间的关系。本文用一个简单的量子力学模型来说明低动量转移下Bloom Gilman对偶性的本质特征。作为局部对偶性的应用，我们讨论了x ~ 1处的结构函数与弹性电磁形状因子之间的模型无关关系。
2001-06-24 hep-ph nucl-th
Universal Fermi Gas with Two- and Three-Body Resonances
我们考虑一个费米气体的两个组件的不同的质量，与s波两体相互作用调谐到幺正性。在质量比8.62<M/m<13.6的范围内，重费米子之间的单次接触相互作用有可能在三体通道中产生共振。由此产生的系统是尺度不变的，具有普适性，并且是非常强的相互作用。当M/m略高于下限8.62时，轻重费米子2：1混合物的基态能量小于具有相同数密度的无相互作用气体的能量的2%。当质量比接近临界值8.62和13.6时，我们得到了有三体共振和无三体共振的么正费米气体压强之间的精确关系。讨论了冷原子在光晶格中实现的可能性。
2008-02-28 cond-mat.other nucl-th
Three-body losses of a polarized Fermi gas near a p-wave Feshbach resonance in effective field theory
研究了自旋极化${}^6$ Li原子在相对p波共振相互作用下的三体复合。最近的实验的动机，我们专注于负散射体积三个原子重组成一个深二聚体和另一个原子。我们用从有效场论导出的Faddeev方程计算了三体复合率。特别地，我们研究了损耗率与磁场和温度的关系，并利用复合数据确定了p波原子-原子相互作用的有效范围。我们还预测了一个浅的三体束缚态的存在，表现为一个显着的特点，在依赖于能量的三体复合率。
2019-11-13 cond-mat.quant-gas nucl-th
$ΛΛN$-$ΞNN$ $S$ wave resonance
我们使用一个现有的模型的$ΛΛN - ΞNN$三体系统的基础上的两体可分离的相互作用来研究$(I,J^P)=(1/2,1/2^+)$三体通道。对于$ΛΛ$、$ΞN$和$ΛΛ- ΞN$振幅，我们根据HAL QCD协作组的最新结果构造了可分离势。它们的特征是在所谓的$H$ -二重子通道（$(i,j^p)=(0,0^+)$）中存在刚好低于或高于$ΞN$阈值的共振。三体共振出现在$Ξd$阈值以上{2.3} MeV。我们证明，如果不考虑$ΛΛ- ΞN$ $H$ -重子通道，则$ΛΛN - ΞNN$ $S$波共振消失.因此，可能存在的$ΛΛN - ΞNN$共振将对$ΛΛ- ΞN$相互作用敏感。该共振的存在或不存在可以通过测量例如$Ξd$横截面来证明。
2020-06-30 hep-ph nucl-th
Explicit Representations for the T-Matrix on Unphysical Energy Sheets and Resonances in Two- and Three-Body Systems
我们讨论了两体和三体T矩阵的结构，散射矩阵，以及非物理能量片的预解式。我们的结论出现，由于已发现解析连续动量空间内核的T-运营商的陈述。这些表示仅根据T矩阵本身的物理片核来明确地写。在三体情况下的表示的优点之一是，它们显示了物理薄片三体散射矩阵的哪些部分对与特定非物理薄片相关联的共振“负责”。共振似乎是对应截断的散射矩阵（取在物理片上）具有本征值为零的能量。我们还提到这种方法的应用到一些特定的三体系统，基于Faddeev微分方程。
2005-11-28 math-ph math.MP nucl-th
Three-body model for $K(1460)$ resonance
基于位形空间中的Faddeev方程，建立了用于$K(1460)$共振的三体$KK\bar K$模型。考虑到中性和带电K介子的质量差异，采用单道方法。它表明，分裂的$K(1460)$共振的质量发生在1460 MeV左右根据$K^0K^0{\bar K}^0$，$K^0K^+K^-$和$K^+K^0{\bar K}^0$，$ K^+K^+K^-$中性和带电粒子配置，分别。计算进行了两套$KK$和$K\bar K$唯象势，后者的相互作用被认为是相同的同位旋单重态和三重态。研究了$KK$相互作用的斥力对$KK\bar K$体系质量的影响，并对质量极化的影响进行了评价。首次考虑了库仑相互作用对$K(1460)$共振的描述。考虑到库仑力，在$K$（1460）共振中的质量分裂被评估为在10 MeV的范围内。考虑了具有$K\bar K$势的三体模型，该势具有由获得准束缚三体态的条件所关联的不同的同位旋单重态和三重态部分的强度。我们的结果与$K(1460)$共振的实验质量相当一致。
2020-10-27 hep-ph nucl-th
