Update on the recent progress of the CUORE experiment
CUORE是由988 TeO $_2$测辐射热晶体组成的741 kg阵列，旨在寻找$^{130}$ Te的无中微子双β衰变和其他稀有过程。CUORE自2017年夏季以来一直在收集数据，截至2018年夏季，共收集了86.3 kg $\cdot$/年的TeO $_2$暴露量。基于该暴露，我们能够将$^{130}$ Te的$0νββ$半衰期限值设定为90% C. L时的$T^{0ν}_{1/2}>1.5\times10^{25}$年。在这次会议上，我们展示了CUORE背景的分解，并能够提取出$T_{1/2}^{2ν}=[7.9\pm0.1 \mathrm{(stat.)}\pm0.2 \mathrm{(syst.)}]\times10^{20}$年的$^{130}$ Te $2νββ$半衰期。这是该半衰期的最精确测量值，与先前的测量值一致。
2018-08-30 hep-ex nucl-ex physics.ins-det
Latest results from CUORE and prospects for CUPID
CUORE最新成果展示其在0νββ衰变研究中的突破，CUPID计划通过提升灵敏度探索100Mo中微子质量倒置层次。
2025-11-24 astro-ph.IM nucl-ex
Results of CUORE
位于意大利Gran Sasso国家天文台的罕见事件低温地下天文台（CUORE）是世界上最大的热辐射实验。该探测器由988个TeO2晶体组成，总质量为742 kg。CUORE目前正在收集数据，寻找130 Te的无中微子双β衰变。CUORE自2017年春季开始运营。最初的科学运行已经允许提供对130 Te的无中微子双β衰变半衰期的最严格限制，并对双中微子双β衰变半衰期进行最精确的测量。到目前为止，我们收集到的暴露量增加了一倍多。在这次演讲中，我们介绍了最新的结果，并讨论了CUORE实验的现状。
2019-05-19 nucl-ex
Study of Rare Nuclear Processes with CUORE
TeO 2测辐射热计多年来一直被用于寻找130-Te中的无中微子双β衰变。CUORE是一个吨级的TeO 2探测器阵列，最近公布了对半衰期最敏感的极限$T_{1/2}^{0ν} > 1.5 \times 10^{25}\,$ yr，它对应于中微子有效马约拉纳质量的上限$140-400$ ~meV。虽然它使CUORE成为世界领先的寻找无中微子双β衰变的实验，但它并不是CUORE在核物理和粒子物理领域做出贡献的唯一研究。正如多年来在许多小规模实验中所做的那样，CUORE将研究罕见的衰变（如130-Te的双中微子双β衰变和123-Te中假设的电子捕获）和罕见的过程（例如，暗物质和轴子相互作用）。本文介绍了一些过去的实验，使用TeO 2测辐射热计的成就，和CUORE的前景。
2018-01-17 nucl-ex physics.ins-det
New direct limit on neutrinoless double beta decay half-life of $^{128}$Te with CUORE
本研究利用 CUORE 实验首次寻找 $^{128}$Te 的无中微子双 beta 衰变，未发现证据，通过贝叶斯分析将其半衰期下限设为 $3.6 \ imes 10^{24}$ 年，创下最严格限制并超越以往实验结果。
2025-01-31 nucl-ex
Initial performance of the CUORE-0 experiment
CUORE-0是一个低温探测器，它使用二氧化碲辐射热计阵列来寻找^{130}Te的无中微子双β衰变。我们提出了第一个数据分析与7.1公斤y的总TeO_2曝光集中在背景测量和能量分辨率。在无中微子双β衰变区（2.47 - 2.57 MeV）和α背景主导区（2.70 - 3.90 MeV）的本底率分别为0.071 \pm 0.011和0.019 \pm 0.002计数/keV/kg/y。后一个结果代表了比先前实验Cuoricino改进6倍。结果验证了我们对CUORE-0中背景源的理解，这是外推到完整CUORE探测器的基础。在感兴趣的区域中获得的能量分辨率（半峰全宽）为5.7 keV。基于在感兴趣区域中测量的背景速率和能量分辨率，预期CuORE-0半衰期灵敏度超过Cuoricino的观测下限，具有一年的存活时间。
2014-08-01 hep-ex nucl-ex physics.ins-det
Searching for neutrinoless double-beta decay of $^{130}$Te with CUORE
无中微子双β（$0νββ$）衰变是一种假设的轻子数破坏过程，它提供了唯一已知的方法来断言中微子质量可能的马约拉纳性质。罕见事件低温地下观测站（CUORE）是一个即将进行的实验，旨在使用988 TeO $_2$晶体测辐射热计阵列在10 mK下运行，搜索$^{130}$ Te的$0νββ$衰变。探测器将包含206 kg $^{130}$ Te，平均能量分辨率为5 keV;在$1σ$下，5年寿命后预计的$0νββ$衰变半衰期灵敏度为$1.6\times 10^{26}$ y（$9.5\times10^{25}$ y，置信水平为90%），这对应于有效Majorana质量的上限，范围为40- 100 meV（50- 130 meV）。本文综述了CUORE中所使用的实验技术，以及它的现状和预期的物理范围。
2015-02-13 nucl-ex physics.ins-det
CUORE Sensitivity to $0νββ$ Decay
我们报道了CUORE对无中微子双β衰变（$0νββ$）的灵敏度研究。我们使用基于玩具蒙特卡罗（MC）方法的贝叶斯分析，以$90\%$可信区间（CI）（即包含$90\%$概率的$T_{1/2}^{0ν}$真实值的区间）提取对$0νββ$衰变半衰期（$T_{1/2}^{0ν}$）的排除敏感性，以及$3 σ$发现敏感性。我们考虑了不同的背景水平和能量分辨率，并描述了不同背景水平的子集中的数据划分的影响。如果本底水平和能量分辨率符合预期，CUORE将达到$90\%$ CI排除灵敏度为$2\cdot10^{25}$年（$3$月）和$9\cdot10^{25}$年（$5$年）。在相同条件下，$3$月和$5$年后的发现灵敏度分别为$7\cdot10^{24}$年和$4\cdot10^{25}$年。
2017-08-14 nucl-ex physics.ins-det
Search for Neutrinoless Double-Beta Decay of $^{130}$Te with CUORE-0
本文报道了用CUORE-0辐射热探测器阵列在9. 8 kgPDMATHABMM-yr照射的PDMATHABMTe中寻找无中微子双β衰变的结果。特征探测器能量分辨率和感兴趣区域中的背景水平分别为$5.1\pm 0.3{\rm~keV}$ FWHM和$0.058 \pm 0.004\,(\mathrm{stat.})\pm 0.002\,(\mathrm{syst.})$ ~计数/（keV $\cdot$ kg $\cdot$ yr）。90%~ C. L.实验的下限灵敏度是$2.9\times 10^{24}~{\rm yr}$，并且超过了先前搜索的灵敏度。我们没有发现$^{130}$ Te的无中微子双β衰变的证据，并对衰变半衰期给出了贝叶斯下限，$T^{0ν}_{1/2}>$ ~ $ 2.7\times 10^{24}~{\rm yr}$在90%~ C. L。将CUORE-0数据与来自Cuoricino实验的19.75 kg $^{130}$ Te年暴露量相结合，我们获得了90% C.L.（贝叶斯），这是迄今为止对该半衰期的最严格限制。使用一系列的核矩阵元素的估计，我们解释这作为一个限制的有效马约拉纳中微子质量，$m_{ββ}< 270$- $760~\mathrm{meV}$。
2015-10-01 hep-ex nucl-ex physics.ins-det
CUORE and beyond: bolometric techniques to explore inverted neutrino mass hierarchy
CUORE（罕见事件低温地下观测站）实验将寻找$^{130}$ Te的无中微子双β衰变。CUORE拥有741公斤的TeO $_2$晶体，在感兴趣的区域具有5 keV（0.2%）的出色能量分辨率，将成为最具竞争力的无中微子双β衰变实验之一。在五年的寿命期内，CUORE计划的无中微子双β衰变半衰期灵敏度为$1.6\times 10^{26}$ y（在90%置信水平下为$9.5\times10^{25}$ y），这对应于马约拉纳有效质量的上限，范围为40- 100 meV（50- 130 meV）。利用辅助光探测器进一步剔除背景可以显著提高测辐射热探测器的搜索灵敏度和竞争力，以充分探索$^{130}$ Te和可能的其他双β衰变候选核的反中微子质量等级。
2014-07-04 hep-ex nucl-ex physics.ins-det
Double-beta decay of ${}^{130}$Te to the first $0^+$ excited state of ${}^{130}$Xe with CUORE-0
我们报告的搜索双β衰变$^{130}$ Te的第一个$0^{+}$激发态的$^{130}$碲使用9.8公斤$\cdot$年曝光的$^{130}$ Te收集的CUORE-0实验。在这项工作中，我们利用不同的拓扑结构的重合事件，以寻找两个中微子和双中微子双衰变模式。我们没有发现任何模式的证据，并将半衰期的下限：$τ^{0ν}_{0^+}>7.9\cdot 10^{23}$年和$τ^{2ν}_{0^+}>2.4\cdot 10^{23}$年。结合我们的结果与CUORICINO实验获得的结果，我们实现了最严格的约束条件，这些过程：$τ^{0ν}_{0^+}>1.4\cdot 10^{24}$年和$τ^{2ν}_{0^+}>2.5\cdot 10^{23}$年。
2018-11-29 nucl-ex physics.ins-det
Search for Neutrinoless $β^+EC$ Decay of $^{120}$Te with CUORE
CUORE是寻找$^{130}$ Te中无中微子双β衰变（$0νββ$）的大型低温实验。CUORE探测器由天然碲制成，提供了对$^{130}$ Te以外的同位素进行稀有事件搜索的可能性。在这项工作中，我们描述了一个搜索无中微子正电子发射电子捕获（$0νβ^+EC$）衰变在$^{120}$ Te与总TeO $_2$曝光355.7公斤$\cdot$年，相当于0.2405公斤$\cdot$年的$^{120}$ Te。尽管具有两个终态电子的$0 νββ$代表了最有希望的通道，但正电子和两个511 keV $γ$的发射使$0νβ^+EC$的衰变特征非常清晰。为了充分利用探测器模块化提供的潜力，我们包括具有不同拓扑结构的事件，并同时拟合五个选定的信号特征。使用设盲数据，我们提取了90%可信区间（C.I.）时的中位排除敏感性$3.4 \cdot 10^{22}$年。揭盲后，我们未发现$0νβ^+EC$信号的证据，并将其设定为90% C. I。$^{120}$ Te半衰期中$2.9 \cdot 10^{22}$年的贝叶斯下限。这一结果提高了一个数量级的现有限制从CUORE-0和Cuoricino的组合分析。
2022-07-18 nucl-ex
End-to-End Data Analysis Methods for the CUORE Experiment
本研究介绍了为CUORE实验开发的端到端数据分析工具与方法，通过对每个低温量能器独立优化、采数和分析，构建高质量数据集，并详述了最新0νββ衰变搜寻中能量相关探测器响应与信号效率的评估。
2025-10-29 astro-ph.IM nucl-ex
Search for Neutrinoless $β^{+}\hspace{-0.2em}EC$ Decay of $^{120}$Te with CUORE-0
我们已经进行了搜索的无中微子$β^{+}\hspace{-0.2em}EC$衰变的$^{120}$ Te使用最终CUORE-0的数据发布。我们描述了一种新的分析方法，同时适合的签名与不同的事件拓扑结构，并具有不同的信号效率的数据子集，获得在$90\%$ CI的$T_{1/2}>1.6\cdot10^{21}$年的衰变半衰期的限制。将其与Cuoricino的结果（先前的实验）相结合，我们获得了迄今为止最强的极限，对应于$90\%$ CI时的$T_{1/2}>2.7\cdot10^{21}$年。
2017-10-20 nucl-ex
Improved Limit on Neutrinoless Double-Beta Decay in $^{130}$Te with CUORE
本文报道了用CUORE探测器在$^{130}$ Te中寻找无中微子双β衰变的新结果.相对于我们以前的结果，这种搜索受益于暴露量的四倍增加，触发阈值的降低和分析的改进。我们在$0νββ$感兴趣的衰变区域观察到$(1.38\pm0.07)\cdot10^{-2}$计数$/($ keV $\cdot$ kg $\cdot$ yr $)$的背景，总暴露量为372.5 kg $\cdot$ yr，我们获得了$1.7\cdot10^{25}$ yr的中位排除灵敏度。我们没有发现$0νββ$衰变的证据，并将该过程的$^{130}$ Te半衰期的$90\%$ CI贝叶斯下限设定为$3.2\cdot10^{25}$年。在假设$0νββ$衰变是由轻马约拉纳中微子介导的情况下，这导致马约拉纳有效质量的上限为75-350 meV，这取决于所使用的核矩阵元素。
2019-12-23 nucl-ex
A new precision measurement of the α-decay half-life of 190Pt
使用低背景弗里希栅格电离室对$^{190}$ Pt的$α$ -衰变半衰期进行了实验室测量。在75.9天的时间里，已经测量了总量为216.60（17）mg的天然铂。由此得出的半衰期为$(4.97\pm0.16)\times 10^{11}$年，总不确定度为3.2%。这一数字与使用地质比较法获得的半衰期非常一致。
2017-03-02 nucl-ex physics.ins-det
Sensitivity and Discovery Potential of CUORE to Neutrinoless Double-Beta Decay
我们提出了一个CUORE的灵敏度和发现潜力的研究，一个测辐射热双β衰变实验正在建设中的Nazionali del Gran Sasso在意大利。两种方法来计算实验灵敏度为各种背景的情况下，和扩展的灵敏度配方的发现潜在的情况下也进行了讨论。假设本底率为10^-2 cts/（keV kg y），我们发现，经过5年的寿命，CUORE对无中微子双β衰变半衰期T_1/2（1 σ）= 1.6 \times 10 ^26 y的灵敏度为1 σ，从而具有探测低至40-100 meV的Majorana中微子有效质量的潜力;在1.64 σ处的灵敏度，对应于90% C.L.，T_1/2（1.64 sigma）= 9.5 \times 10^25 y。这个范围与76 Ge无中微子双β衰变的观测结果以及由振荡结果得到的中微子质量参数空间的优选范围进行了比较。
2013-03-20 hep-ex hep-ph nucl-ex
Search for Double-Beta Decay of $\mathrm{^{130}Te}$ to the $0^+$ States of $\mathrm{^{130}Xe}$ with CUORE
CUORE实验是在同位素$\mathrm{^{130}Te}$中寻找轻子数破坏的无中微子双β衰变（$0νββ$）的大型测辐射热阵列。在这项工作中，我们提出了两个搜索的最新结果双β衰变（DBD）的$\mathrm{^{130}Te}$的$\mathrm{^{130}Xe}$的第一个$0^{+}_2$激发态：$0νββ$衰变和标准模型允许的双中微子双β衰变（$2νββ$）。两次检索均基于372.5 kg $\times$ yr TeO $_2$暴露。在最终状态下由激发的中微子核发射的去激发伽马射线产生独特的签名，可以通过研究两个或多个测辐射热计中的重合事件来在低背景下搜索该签名。在这方面，CuORE晶体的紧密堆积排列构成了显著的优势。在90%可信区间（C.I.）对于${0νββ}$衰变，估计为$\mathrm{S^{0ν}_{1/2} = 5.6 \times 10^{24} \: \mathrm{yr}}$，对于${2νββ}$衰变，估计为$\mathrm{S^{2ν}_{1/2} = 2.1 \times 10^{24} \: \mathrm{yr}}$。没有观察到任何一种衰减模式的显著证据，并且在$90\%$ C.I.在衰变半衰期上的计算公式为：$\mathrm{(T_{1/2})^{0ν}_{0^+_2} > 5.9 \times 10^{24} \: \mathrm{yr}}…
2021-07-30 nucl-ex
A new method of measuring the half-life of ^{10}C
对正电子发射体10 C的半衰期进行了新的测量。10 C衰变属于超允许的0+ -> 0+ β衰变的集合，其Ft值为守恒矢量流（CVC）假设提供了严格的检验，并且可以用于计算|Vud|，这是标准模型的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）夸克混合矩阵的最大元素。该实验方法使用四个塑料闪烁体探测器以3重符合模式探测10 C独特的2x 511 keV +718 keV伽马射线衰变特征。从数据中获得的半衰期值强烈依赖于检测器计数率，但通过将依赖性外推至零计数率确定最终值为19.303 +/- 0.013 s。本研究强调了由于精密度半衰期实验中的高计数率而导致的系统误差的重要性，并对先前接受的10 C半衰期的两个值提出了质疑。
2009-11-27 nucl-ex physics.ins-det
Constraints on Lepton Number Violation with the 2 tonne$\cdot$yr CUORE Dataset
CUORE实验利用2吨·年数据未发现无中微子双β衰变，将半衰期下限设为3.5×10^25年，并验证了未来多同位素搜索的关键技术。
2025-10-17 nucl-ex
First Results from CUORE: A Search for Lepton Number Violation via $0νββ$ Decay of $^{130}$Te
CUORE实验是一个吨级低温测辐射热计阵列，最近开始在意大利的Gran Sasso国家实验室运行。该阵列代表了这项技术的重大进步，在这项工作中，我们首次将其应用于对轻子数违反过程的高灵敏度搜索：$^{130}$ Te无中微子双β衰变。检查总TeO $_2$暴露量为86.3 kg $\cdot$ yr，其特征在于有效能量分辨率为（7.7 $\pm$ 0.5）keV FWHM，感兴趣区域的背景为（0.014 $\pm$ 0.002）计数/（keV $\cdot$ kg $\cdot$ yr），我们没有发现无中微子双β衰变的证据。该检索的中位统计敏感性为$7.0\times10^{24}$年。包括系统不确定性，我们对$T^{0ν}_{1/2}$（$^{130}$ Te）> $1.3\times 10^{25}$ yr（90% C.L.）的衰变半衰期设定了下限。将该结果与两个早期实验Cuoricino和CuORE-0的结果相结合，我们发现$T^{0ν}_{1/2}$（$^{130}$ Te）> $1.5\times 10^{25}$ yr（90% C.L.），这是迄今为止对这种衰变最严格的限制。解释这一结果作为一个限制的有效马约拉纳中微子质量，我们发现$m_{ββ}<(110 - 520)$毫电子伏，其中的范围反映了核矩阵元素的估计。
2018-04-01 hep-ex nucl-ex physics.ins-det
High precision half-life measurement of $^{147}$Sm $α$ decay from thin-film sources
使用超低本底双弗里希栅电离室（TF-GIC）对$^{147}$ Sm的α衰变进行了研究。在超高真空中用脉冲激光沉积法制备了四种天然钐样品。用电感耦合等离子体质谱法测定了$^{147}$ Sm同位素的丰度。测量了147 Sm的联合半衰期值为$1.079(26)\times{}10^{11}$年。使用$γ$光谱法对$^{143}$ Nd的第一激发态的α衰变进行了研究，得到了$T_{1/2} > 3.1 \times{}10^{18}$年的半衰期下限（90% C. L.）。
2017-03-21 nucl-ex physics.ins-det
Study of the dependence of 198Au half-life on source geometry
我们报告的实验结果，以确定\Au{198}的半衰期是否取决于源的形状。这项研究的动机是最近的建议，核衰变率可能会受到太阳活动的影响，可能是由太阳中微子引起的。如果是这种情况，那么相同质量和活性的薄箔样品和球形金样品的$β$衰变率或半衰期可能不同。我们发现\Au{198}为$(T_{1/2})_{\rm foil}/(T_{1/2})_{\rm sphere} = 0.999 \pm 0.002$，其中$T_{1/2}$为平均半衰期。在我们的实验中，样品处的最大中微子通量是地球表面太阳中微子通量的数倍。我们表明，这种增加通量导致显着改善的限制，可以推断出一个可能的太阳贡献核衰变。
2010-06-25 nucl-ex physics.ins-det
Sources of the systematic errors in measurements of Po-214 decay half-life time variations at the Baksan deep underground experiments
描述了Baksan低本底TAU-1和TAU-2装置的设计变更，其允许将Po-214半衰期（τ）测量的灵敏度提高至2.5 x 10^{-4}。研究了影响$τ$值的各种可能的系统误差来源。在从TAU-2数据样本（总持续时间为480天）获得的一系列周收集的τ值中，发现Po-214半衰期测量值的年度变化，振幅为A=（6.9 \pm 3）x 10^{-4}，相位为（λ =93 \pm 10）天。在由同一数据样本形成的太阳日1小时步长τ值序列中，发现τ值测量值的24小时变化幅度为A=（10.0 \pm 2.6）× 10^{-4}，相位为（λ =1 \pm 0.5）小时。发现Po-214半衰期平均为480天，等于（163.45 \pm 0.04）mks。
2014-04-23 nucl-ex physics.ins-det
CUPID, the CUORE Upgrade with Particle IDentification
CUPID是基于CUORE的下一代实验，利用富集Li$_2$$^{100}$MoO$_4$闪烁量热器寻找无中微子双β衰变，旨在覆盖倒序中微子质量方案及部分正序方案，其发现和排除灵敏度可达10$^{27}$年量级。
2025-07-11 hep-ex nucl-ex physics.ins-det
High Precision Measurement of the $^{19}$Ne Half-life using real-time digital acquisition
$^{19}$ Ne的半衰期已经使用实时数字多参数采集系统测量，该系统提供关于每个衰变事件的检测器信号的准确时间戳和相关信息。对数据的详尽离线分析提供了对可能使测量产生偏差的实验效应的独特访问。在建立了影响测量的影响因素，如后脉冲，堆积，增益和基线波动，他们的影响进行了准确的估计和事件的选择优化。得到的半衰期$17.2569\pm0.0019_{(stat)}\pm0.0009_{(syst)}$~s是迄今为止对$^{19}$ Ne最精确的。发现它与最近的两次精确测量一致，但与最近的一次不一致[L.J. Broussard {\it et al.}，物理修订版信函{\bf 112}，212301（2014）]，标准差为3.0。核的半衰期为几秒钟的技术的全部潜力进行了讨论。
2017-09-27 nucl-ex physics.ins-det
Precise measurement of the 222Rn half-life: a probe to monitor the stability of radioactivity
我们给出了我们在Gran Sasso实验室（LNGS）通过检测氡子体的γ射线进行的222 Rn衰变的研究结果。其动机是监测放射性的稳定性，每年测量几次寿命短（几天）的放射源的半衰期，而不是长期测量寿命长（几十年或几百年）的放射源的活动。特别是，我们给出了一个可能的原因，大的周期性波动的γ射线计数率由于氡内的一个封闭的罐已在文献中描述，并已被归因于一个可能的影响，在太阳辐射的一个组件影响的核衰变率。然后，我们提供了2014年5月至2015年1月期间在LNGS地下进行的四次半衰期测量的结果，其中氡扩散到橄榄油中。简单地说，我们没有以8*10^-5的精度测量222 Rn半衰期的任何变化。最后，我们提供了222 Rn半衰期的最精确值：3.82146（16）{stat}（4）{syst}天。
2015-03-11 astro-ph.SR nucl-ex physics.ins-det
Half-life measurement of 65Ga with gamma-spectroscopy
文献中65 Ga的半衰期值仅基于60多年前进行的一次实验，具有较大的不确定性。在目前的工作中，这个半衰期是根据65 Ga β衰变后的γ射线计数确定的。我们新推荐的半衰期为15.133 +- 0.028 min，与文献值一致，但精确度几乎高出一个数量级。
2019-03-26 nucl-ex
Measurement of the half-life of 198Au in a non-metal: High-precision measurement shows no host-material dependence
我们测量了198 Au在绝缘环境中的β衰变半衰期为2.6948（9）d。将这一结果与我们先前在金属环境中测量的半衰期进行比较，我们发现两种环境中的半衰期相同，在0.04%以内，因此与金属中准自由电子的“等离子体”屏蔽使半衰期增加7%的预测相矛盾。
2010-09-10 nucl-ex
Precise half-life measurement of the superallowed emitter 30S
我们已经测量了30 S的半衰期，超允许的0+到-0+ β跃迁的父，以高精度使用非常纯的源和4 π正比气体计数器来检测衰变正电子。我们的半衰期结果为1.17992（34）s。作为该测量的副产品，我们测定了其子体30 P的半衰期为2.501（2）min。
2018-02-01 nucl-ex
Half-life measurement of 66Ga with gamma-spectroscopy
用γ能谱法测量了对γ探测器的高能量效率校准非常重要的同位素~（66）Ga的半衰期。为了减少系统的不确定性，采用了不同的源产生方法和伽马计数条件。已获得的半衰期值为9.312 +- 0.032小时，与最近的测量结果一致，但与一些早期的结果相矛盾。
2011-08-08 nucl-ex
The 198Au beta-half-life in the metal Au revisited
在室温和12 K下测量了198 Au β衰变的半衰期。所得的T（RT）= 2.684 +- 0.004 d和T（12 K）= 2.687 +- 0.005 d的值在统计不确定性范围内吻合得很好。未观察到半衰期具有温度依赖性的证据。
2010-09-10 nucl-ex
Precise half-life measurement of the 10 h isomer in 154Tb
反应产物半衰期的精确知识对于使用活化技术进行的核反应截面测量至关重要。最近用活化法测量了151 Eu（α，n）154 Tb反应的截面，但是154 Tb中10 h同分异构体的半衰期具有相对较高的不确定性，文献中可以找到模糊的数值。因此，测量了异构体状态的精确半衰期，结果为9.994 h +- 0.039 h。通过仔细分析系统误差，该半衰期值的不确定性已显著降低。
2009-06-19 nucl-ex
The half-life of $^{221}$Fr in Si and Au at 4K and at mK temperatures
在不同的环境中测定了$α$衰变核$^{221}$ Fr的半衰期，即在4 K下嵌入Si中，在4 K和约20 mK下嵌入Au中。在这些不同条件下，未观察到半衰期差异在0.1%范围内。此外，我们引用了$^{221}$ Fr的绝对半衰期的新值t $_{1/2}$ = 286.1（10）s，其精度与文献中可用的最精确值相当。
2010-10-29 nucl-ex
Half-life Limit of 19Mg
利用150 MeV/核子的36 Ar射束的射弹碎裂进行了19 Mg的搜寻。未观察到19 Mg事件。根据通过碎片分离器的飞行时间，确定19 Mg半衰期的上限为22 ns。
2003-10-17 nucl-ex
The half-life of $^{212}$Po
使用载钍液体闪烁体测量$^{212}$ Po的半衰期，其最新精确度为$T_{1/2}=295.1(4)$ ns。
2021-07-09 nucl-ex
Measurement of $^{216}$Po half-life with the CUPID-0 experiment
稀有事件物理学需要非常详细的背景控制，高性能探测器和自定义分析策略。低温量热计非常有效地结合了所有这些成分，代表了下一代实验的一种有前途的工具。CUPID-0是这种技术的最先进的例子之一，已经证明了它的潜力，在有限的曝光下获得了几个结果。在本文中，我们提出了进一步的应用。利用延迟符合的分析，我们可以在逐个事件的基础上识别由$^{220}$ Rn- $^{216}$ Po衰变序列引起的信号。对这些事件的分析使我们能够提取两次衰变之间的时间差，从而对$^{216}$半衰期进行新的评估，估计为（143.3 $\pm$ 2.8）ms。
2021-05-12 nucl-ex physics.ins-det
Half-life of the electron-capture decay of 97Ru: Precision measurement shows no temperature dependence
我们测量了~（97）Ru在金属环境中的电子俘获（ec）衰变半衰期，包括低温（19 K）和室温。我们发现两种温度下的半衰期相同，在0.1%以内。这表明，最近声称在类似情况下，7 Be的EC衰变半衰期变化为0.9%+/- 0.2%，当然不能推广到其他EC衰变。我们的结果为97 Ru的半衰期，2.8370（14）d在室温和2.8382（14）d在19 K，是一致的，但更精确，比以前的室温测量。此外，我们还测量了β发射体103 Ru和105 Rh在两种温度下的半衰期，发现它们也没有变化。
2009-10-22 nucl-ex
Precise Half-Life Values for Two-Neutrino Double-$β$ Decay: 2020 review
本文分析了现有的关于不同核中双中微子双β衰变和双中微子双电子俘获的肯定结果。已获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo - $^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{128}$ Te、$^{130}$ Te、$^{136}$ Xe、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）、$^{238}$ U、$^{78}$ Kr、$^{124}$ Xe和$^{130}$ Ba的加权平均值和推荐半衰期值。根据测定的半衰期值，计算了所有这些转变的有效核基质元素。
2020-09-29 nucl-ex
Reply to the "Comment on 'Precise half-life values for two-neutrino double beta decay"
结果表明，工作[1]（arXiv：1005.2436 nucl-th）中的评论和批评是由于对工作[2]（Phys. Rev.C81，035501（2010））的不注意阅读或只是一些误解而导致的，并不影响工作[2]的结论。
2010-06-03 nucl-ex
New Limit for the Half-Life of 2K(2neutrino)-Capture Decay Mode of 78Kr
本文讨论了Kr-78 2K（2 ν）俘获衰变模式实验研究中1817小时积累的数据的特点。发现该衰变半衰期的新限值为T_{1/2} > 2.3 *10^{20}年。(90% C.L.）。
2000-02-16 nucl-ex
Estimation of radiative half-life of $^{229m}$Th by half-life measurement of other nuclear excited states in $^{229}$Th
我们进行符合测量之间的$α$粒子和$γ$射线从$^{233}$ U源，以确定在$^{229}$ Th核的激发态的半衰期。我们首先证明了42.43-和164.53-keV态的半衰期与文献值一致，而97.14-keV态的半衰期（93（7）ps）偏离了先前测量的值（147（12）ps）。首次测定了71.83和163.25 keV态的半衰期。根据所得到的半衰期和Alaga规则，我们估计了低能同分异构态（$^{229m}$ Th）的辐射半衰期为$5.0(11)\times10^{3}$ s，这是基于$^{229}$ Th的频标的关键参数之一。
2021-08-04 nucl-ex physics.atom-ph
High precision half-life measurement of $^{95}$Ru, $^{95}$Tc and $^{95m}$Tc with $γ$-spectroscopy
反应产物半衰期的精确知识对于用活化技术进行核反应截面测量是至关重要的。最近用这种实验方法测量了$^{92}$ Mo（$α$，n）$^{95}$ Ru反应的截面.初步结果表明，大约半个世纪前推导出的$^{95}$ Ru的文献半衰期被高估。因此，$^{95}$ Ru及其子体同位素$^{95}$ Tc和$^{95m}$ Tc的半衰期已使用$γ$ -光谱学以高精度测量。结果为$^{95}$ Ru的tPDMATHABMR =1.6033 $\pm$ 0.0044 h，$^{95}$ Tc的tPDMATHABMR = 19.258 $\pm$ 0.026 h，$^{95m}$ Tc的tPDMATHABMR = 61.96 $\pm$ 0.24 d。半衰期值的精确度已经提高，因此最近测量的$^{92}$ Mo（$α$，n）$^{95}$ Ru活化截面将变得更加精确。
2020-10-05 nucl-ex
Precise half-life values for two neutrino double beta decay
分析了不同核中双中微子双β衰变的所有“正”结果。使用粒子数据组推荐的程序，获得$^{48}$ Ca、$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{96}$ Zr、$^{100}$ Mo、$^{100}$ Mo-$^{100}$ Ru（$0^+_1$）、$^{116}$ Cd、$^{130}$ Te、$^{150}$ Nd、$^{150}$ Nd-$^{150}$ Sm（$0^+_1$）和$^{238}$ U的半衰期的加权平均值。分析了现有的地球化学数据，提出了$^{128}$ Te、$^{130}$ Te和$^{130}$ Ba的半衰期建议值。根据测定的半衰期值，计算核基质元素。我建议使用这些结果作为半衰期和核基质元素的当前最可靠值。
2010-03-04 nucl-ex
Precise Half-Life Measurement of the Superallowed beta emitter 10C
测得10 C的半衰期为19.310（4）s，结果精度为0.02%，比之前的最佳结果提高了3倍。由于10 C是最轻的超允许0+ --> 0+ β发射体，其ft值在设置标量电流可能存在的上限时具有最大权重。
2007-11-06 nucl-ex
High-precision measurement of the half-life of $^{62}$Ga
用在线质量分离样品高精度地研究了~（62）Ga的β衰变半衰期。由0+到0+跃迁到62 Zn基态所主导的62 Ga的衰变产生的半衰期为T_{1/2} = 116.19（4）ms。该结果比任何先前的测量结果精确约四倍或更多。现值与旧文献值一致，但与最近的测量略有不同。我们确定所有实验半衰期的误差加权平均值为116.18（4）ms。
2003-10-29 nucl-ex
Measurement of the $^{20}$F half-life
$^{20}$ F基态的半衰期已被测量使用的放射性核束注入塑料闪烁体和记录$βγ$符合与四个CsI（Na）探测器。结果$T_{1/2} = 11.0011(69)_{\rm stat}(30)_{\rm sys}$ ~s与两个最精确的结果相差17个组合标准差。目前的价值恢复了这一半衰期的结果一致性差，并要求一个新的测量方法，具有不同来源的系统性影响，以澄清差异。
2018-05-15 nucl-ex
Half-life Measurements of Highly Charged Radioisotopes by Nuclear Recoil in a Penning Trap
提出在Penning阱中通过非破坏性核反冲探测测量高电荷放射性同位素半衰期的新方法，以$\ m ^7Be^{3+}$为研究对象，模拟显示探测效率达$99.5\%$，仅需500次衰变测量即可实现低于$5\%$的统计不确定度，并首次实现对状态依赖衰变分支比的直接测量与操控。
2025-08-02 nucl-ex physics.ins-det quant-ph
Search for Variations of Po-213 Half-Life
构建具有母体$^{229}$ Th源的装置以搜索子体$^{213}$ Po半衰期（$T_{1/2} = 4.2$ $μ$ s）的变化。在对622天间隔（从2015年7月到2017年3月）的数据系列进行处理时，发现了具有振幅$A_{So}=(5.3 \pm 1.1) \times 10^{-4}$的太阳日变化，具有振幅$A_L = (4.8 \pm 2.1) \times 10^{-4}$的月球日变化和具有振幅$A_S = (4.2 \pm 1.7) \times 10^{-4}$的恒星日变化。发现$^{213}$ Po半衰期平均值为$T_{1/2} = 3.705 \pm 0.001$ $μ$ s。所获得的半衰期是在很好的协议与一些文献值获得了很大的准确度。
2018-06-18 nucl-ex
A novel method of half-life determination for highly charged ions based on isochronous mass spectrometry
本文提出一种基于等时性质谱中离子存活时间的新方法，通过基态与同核异能态的差分存活寿命分析测定94Ru44+同核异能态半衰期，结果与已有实验一致，适用于几十微秒至毫秒级高电荷态离子半衰期测量。
2025-09-19 nucl-ex physics.acc-ph physics.ins-det
High-Precision Half-life Measurement for the Superallowed Fermi $β^+$ Emitter $^{22}$Mg
在TRIUMF-ISAC设施中使用4 $π$比例气体计数器对超允许费米$β^+$发射体$^{22}$ Mg进行了高精度半衰期测量。$T_{1/2} = 3.87400 \pm 0.00079$ s的结果比之前采用的世界平均值精确3倍，解决了之前发表的两个$^{22}$ Mg半衰期测量值之间的差异。
2017-11-02 nucl-ex
Precision measurement of the half-life and the decay branches of 62Ga
在于韦斯屈莱大学加速器实验室进行的一项实验中，使用IGISOL技术高精度地研究了62 Ga的β衰变半衰期。测得的半衰期为T1/2 = 116.09（17）ms。利用β-γ符合，提取了954 keV跃迁的γ强度和0+_2态β衰变馈电的上限。目前的实验结果进行了比较，以前的测量和它们对我们的理解的弱相互作用的影响进行了讨论。
2004-11-16 nucl-ex
On the half life of $^{71}$Ge and the Gallium Anomaly
为探究镓异常的起源，研究人员用平面锗探测器开展三项独立测量，得到精度更高的$^{71}$Ge半衰期值，排除了该半衰期偏长导致镓异常的可能，留下未解问题。
2024-01-27 nucl-ex
Activity measurement of 60Fe through the decay of 60mCo and confirmation of its half-life
丰中子核素{ \fesixty }的半衰期近年来一直存在争议。2009年的一项测量公布了$(2.62 \pm 0.04)\times10^{6}$年的数值，几乎是1984年公认的$(1.49 \pm 0.27)\times10^{6}$年数值的两倍。2015年，通过第二次测量证实了这种更长的半衰期，得出了$(2.50 \pm 0.12)\times10^{6}$年的值。所有三个半衰期测量都使用来自$^{60}\text{Co}$基态衰变的{ \nisixty }中$γ$ -射线线的增长（t $_{1/2}$ =5.27年）来确定具有已知数量的{ \fesixty }原子的样品的活性。与此相反，本文提出的工作直接通过58.6 keV $γ$ -射线线从$^{60}\text{Co}$的短寿命异构态（t $_{1/2}$ =10.5分钟）测量{ \fesixty }活性，因此与长寿命$^{60\text{g}}\text{Co}$的任何可能的污染无关。使用2015年实验中的一部分具有已知数量{ \fesixty }原子的材料进行活性测量，得到$(2.72 \pm 0.16)\times10^{6}$年的半衰期值，再次证实了更长的半衰期。此外，用加速器质谱法（AMS）测量具有该材料的两种不同稀释度的样品的{ \fesixty }/{ \fe }同位素比，以确定{ \fesixty }原子…
2017-03-02 nucl-ex
