Quadrupole moments of odd-odd near-magic nuclei
在奇粒子间无相互作用的近似下，计算了奇-奇近双魔核的基态四极矩。在这样一个简单的近似下，这个问题被简化为相应的奇偶核四极矩的计算。这些计算是在Fayans等人的基于能量密度泛函的有限费米系统的自洽理论内进行的，具有已知的DF 3-a参数。对奇-奇核和奇近幻核的计算结果与已有的实验数据符合较好。考虑的自洽方法使我们能够预测双幻数$^{56,78}$ Ni，$^{100,132}$ Sn附近的奇-偶核和奇-奇核的未知四极矩。
2012-10-05 nucl-ex nucl-th
Self-consistent calculations of quadrupole moments of the first 2+ states in Sn and Pb isotopes
本文在格林函数的基础上，给出了计算非幻核激发态和激发态之间跃迁的静态矩的方法。对于这些特征，它导致了与标准QRPA方法的显著差异。在Fayans等人的能量密度泛函的基础上，采用自洽的TFFS方法，在预先确定的DF 3-a参数下，计算了Sn和Pb同位素前2+态的四极矩.与现有的实验数据得到了合理的协议。
2011-12-27 nucl-ex nucl-th
Quadrupole moments of spherical semi-magic nuclei within the self-consistent Theory of Finite Fermi Systems
在Fayans等人的能量密度泛函的有限费米系统自洽理论中，采用两组固定参数DF 3和DF 3-a，计算了半魔铅、锡同位素和$N=50,N=82$同位素奇邻体的四极矩.它们不同的自旋轨道和有效张量力参数，后者是显着更大的DF 3-a功能。两个泛函的结果是相当不同的。的功能DF 3-a导致四极矩在合理的协议与实验的大多数核检查。
2011-11-14 nucl-ex nucl-th
Robust correlations between quadrupole moments of low-lying $2^+$ states within random-interaction ensembles
在随机相互作用系综中，前两个$I^π=2^+$态的四极矩之间的三个比例关联鲁棒地出现，包括与实际核测量一致的$Q(2^+_1)=\pm Q(2^+_2)$关联，以及仅在$sd$ -玻色子空间中观察到的$Q(2^+_2)=-\frac{3}{7}Q(2^+_1)$关联。根据Elliott模型和$sd$ -玻色子平均场论，这些关联可以分别用转动SU（3）对称性和四极振动U（5）极限来微观表征。非谐振动可能是$Q(2^+_1)=- Q(2^+_2)$相关性的另一种唯象解释，然而，其光谱证据是不够的。
2016-02-26 nucl-ex nucl-th
Systematics of quadrupole moments and energies
定义了“四极比”r_{Q} = \dfrac{Q_{0}(S)}{Q_{0}(B)}，其中Q_{0}（S）是由偶偶核2_{1}^{+}态的静态四极矩得到的内禀四极矩，Q_{0}（B）是由B（E2）_{0 \rightarrow 2}得到的内禀四极矩.在这两种情况下，我们都假定一个简单的转动公式，将转动坐标系与实验室坐标系联系起来。如果转动模型是完美的，能量比E（4）/E（2）为10/3，则量r_{Q}为1。在简单的振动模型中，r_{Q}为零，E（4）/E（2）为2。有一些区域几乎满足转动极限，而振动极限也几乎满足的区域较少。然而，对于大多数情况，它在这两个极限之间，即0<|r_{Q}| <1。在少数情况下，r_{Q}大于1，特别是对于轻核。在大多数情况下，四极比为正，但也有两个区域为负。第一种情况是轻核，第二种情况是某些核接近^{208} Pb。
2017-02-20 nucl-ex nucl-th
$g$-factor and static quadrupole moment of $^{135}$Pr, $^{105}$Pd, and $^{187}$Au in wobbling motion
在粒子转子模型中，研究了核素$^{135}$ Pr，$^{105}$ Pd和$^{187}$ Au在摆动运动中的$g$因子和静态四极矩随总自旋$I$的变化. $^{105}\mathrm{Pd}$的$g$ -因子随着$I$的增加而增加，这是由于中子价-中子的负旋磁比。这种行为与其他两种核素$^{135}$ Pr和$^{187}$ Au的$g$ -因子的降低相反，这两种核素的特征是价质子。静态四极矩$Q$取决于总角动量的所有三个期望值。对于横向摆动$^{135}$ Pr和$^{105}$ Pd来说，它在yrast带中比在摆动带中小，而对于纵向摆动$^{187}$ Au来说，它大。
2021-03-24 nucl-ex nucl-th
Effects of density dependence of the effective pairing interaction on the first $2^+$ excitations and quadrupole moments of odd nuclei
本文计算了锡和铅的偶同位素的第一$2^+$激发的激发能和跃迁几率，以及这些同位素的奇近邻的四极矩。基于Fayans等人的能量密度泛函的有限费米系统的自洽理论，通过与体积和表面结果的比较，详细分析了有效对相互作用的密度依赖性的影响配对效果是显而易见的。例如，与表面配对情况相比，体积配对的$2^+$能量在200-300 keV处系统地更高。但平均而言，这两个模型都与数据相当吻合。奇中子核的四极矩对所考虑的$λ$态的单粒子能量非常敏感，这是由于Bogolyubov因子（$u^2_λ-v^2_λ$）。对于所考虑的大部分奇核，四极矩的计算结果与实验结果基本一致。所用的方法给出了一个可靠的可能性，预测不稳定奇核，包括非常丰富的中子的四极矩。
2011-08-15 nucl-ex nucl-th
Core polarization for the electric quadrupole moment of neutron-rich Aluminum isotopes
利用微观粒子-振动耦合模型，采用SkyrmeHartee-Fock-Bogoliubov和准粒子-随机相近似计算了单准粒子波函数和激发模，研究了反型岛附近丰中子$^{31}$ Al、$^{33}$ Al和$^{35}$ Al同位素的电四极矩的核极化效应.发现$^{33}$ Al中质子$1d_{5/2}$空穴态的极化电荷对与$pf$ -壳层中子的耦合非常敏感，而$^{35}$ Al中的极化电荷则由于邻近$^{36}$ Si核的低四极振动模的集体性较强而变大.
2009-02-18 nucl-ex nucl-th
Transition quadrupole moments in gamma-soft nuclei and the triaxial projected shell model
首次用三轴投影壳模型方法研究了$γ$软核基态带的跃迁几率。观察到跃迁四极矩$Q_t$的角动量依赖性与核平均场势的三轴形变有关。在壳模型基础上引入$γ$自由度对大变形核中低自旋$Q_t$的{ \it常数}行为影响不大。然而，对于$γ$ -软核中低自旋态的{ \it增加}集体性只能通过考虑三轴平均场形变来解释。
2001-03-01 nucl-ex nucl-th
Importance of static quadrupole moments for determining collective aspects of nuclear structure: N=Z calculations with four and eight valence particles
在这项工作中，我们研究了位于双幻核^{40} Ca和^{100} Sn之间的几个N=Z核的低位原子核结构。利用大壳模型程序计算并讨论了能量系统。给出了能级、B（E2）、静态四极矩和g因子。在所有情况下，我们比较了2种不同相互作用的结果，这些相互作用产生了显著不同的占据数。我们比较最简单的版本的旋转和振动模型。通过对B（E ~ 2）矩和静态四极矩的研究，我们将它们与集体模型联系起来，发现在所考虑的模型空间中，{}^{88} Ru是扁圆的。^{92} Pd的四重矩非常小，与振动模型一致。
2013-10-25 nucl-ex nucl-th
Precision measurement of the electric quadrupole moment of 31Al and determination of the effective proton charge in the sd-shell
测得~（31）Al基态的电四极耦合常数为nu_Q =| eQV_{zz} /h| = 2196（21）kHz，使用两种不同的β-NMR（核磁共振）技术。第一次，直接比较了连续射频技术和绝热快速通过方法。两种方法得到的耦合常数非常吻合，并推导出了~（31）Al四极矩的精确值：|Q（31Al）|= 134.0（16）mb。在sd和sdpf价空间中与大规模壳模型计算的这个值的比较表明，31 Al基态由正常的sd-壳层配置占主导地位，入侵状态可能有很小的贡献。获得的值为|Q（31Al）|对奇Z偶N同位素四极矩的测量结果与壳层模型计算结果的比较表明，质子有效电荷e_p=1.1 e比采用的e_p=1.3 e能更好地描述sd壳层中的核性质。
2009-06-23 nucl-ex
Anomaly-induced Quadrupole Moment of the Neutron in Magnetic Field
中子在真空中不能具有四极矩。然而，我们表明，在存在一个外部磁场的中子获得一种新的类型的四极矩$Q^{ij}= χ\,σ^i B^j$涉及的组件的自旋和磁场。这种“手征磁”四极矩产生于手征异常和磁场的相互作用;我们估计了静态极限下中子的四极矩值，并找到了$χ\simeq 1.35\cdot10^{-2}\,{\rm fm}^4$。中子四极矩的检测将提供一个新的测试手征异常的作用，在低能QCD和可能存在的磁场和非均匀电场。中子的四极矩可以影响例如中子星和磁星的性质。
2011-05-12 hep-ph nucl-ex nucl-th
Moments of the neutron charge form factor and the N->Delta quadrupole transition
最近的数据允许一个新的参数化的中子电荷形状因子G_En。利用G_En与N->Delta四极子形状因子之间的无参数夸克模型关系，从G_En数据预测了N->Delta四极子形状因子。特别地，中子电荷半径与N->Delta四极矩有关，而G_En的四阶矩与N->Delta四极跃迁半径有关。从后者，我们得到一个实验值的轻组分夸克的电荷半径。最后，从弹性中子形状因子数据预测了π介子电生中的C2/M1比。
2001-04-20 hep-ph nucl-ex nucl-th
Quadrupole Moments of 29Mg and 33Mg
29Mg和33Mg的四极矩已经在CERN ISOLDE用共线激光光谱学进行了约束。这些值与壳模型的预测是一致的，从而支持了目前对与“反转岛”相关的轻核的理解。
2019-05-14 nucl-ex
Atomic determination of the nuclear quadrupole moment $\mathrm{Q}(^{209}{\rm Bi})$ using the multi-configuration Dirac-Hartree-Fock method
利用 Grasp2018 中的多组态 Dirac-Hartree-Fock 方法计算铋原子电场梯度，结合实验超精细常数提取 $^{209}$Bi 核四极矩为 -422(22) mb，并参与构建世界平均值 -420(17) mb。
2025-03-25 nucl-ex nucl-th physics.atom-ph
Quadrupole Moment of 37K
在37 K（3/2+，1.22 s）的四氢磷酸二氢钾单晶中测量了基态的电四极耦合常数为|当量/小时|= 2.99 ± 0.07 MHz，使用β射线探测核四极共振技术。确定了37 K的电四极矩为：|Q（37K）|= 10.6 ± 0.4 efm 2，其中使用KH 2 PO 4晶体中稳定的39 K的已知电四极耦合常数作为参考。本实验结果比在sd或sd和fp模型空间中用壳模型计算的结果要大。探讨了有效电荷的可能变化来解释这种差异。
2008-03-27 nucl-ex
Quadrupole Moments of Neutron-Deficient $^{20, 21}$Na
质子滴线核$^{20}$ Na基态的电四极耦合常数（$I^π$ = 2 $^{+}$，$T_{1/2}$ = 447.9 ms）和缺中子核$^{21}$ Na（$I^π$ = 3/2 $^{+}$，$T_{1/2}$ = 22.49 s）分别精确测量为$|eqQ/h| = 690 \pm 12$ kHz和939 $\pm$ 14 kHz，在存在电四极相互作用的情况下使用多频PDMATHAMT射线检测核磁共振技术。ZnO晶体中的$^{27}$ Na的电四极耦合常数也被测量为$|eqQ/h| = 48.4 \pm 3.8$ kHz。电四极矩提取为：$|Q(^{20}$ Na）$|$ = 10.3 $\pm$ 0.8 $e$ fm $^2$和$|Q(^{21}$ Na）$|$ = 14.0 $\pm$ 1.1 $e$ fm $^2$，使用$^{27}$ Na的电耦合常数和该核的已知四极矩作为参考。目前的结果很好地解释了在全$sd$壳模型空间的壳模型计算。
2009-01-08 nucl-ex
Ground-state electric quadrupole moment of 31Al
本文用自旋极化的~（31）Al束，用β-NMR谱测量了~（31）Al的基态电四极矩（I =5/2+，T_1/2 = 644（25）ms）。得到的Q矩，|Q_exp（31Al）|= 112（32）emb，与传统的sd价空间壳模型计算结果一致。以前关于磁矩的结果也支持sd模型在该同位素中的有效性，因此得出31 Al位于反转岛之外的结论。
2008-10-16 nucl-ex
Fast switching NMR system for measurements of ground-state quadrupole moments of short-lived nuclei
为了测量稀有快同位素束流产生的短寿命核的基态电四极矩，在NSCL/MSU研制了一套β射线探测核四极矩共振系统。该系统能够在宽范围内快速和顺序地应用多个过渡频率。谐振电路中的可变电容器之间的快速切换确保了在β射线检测核磁共振技术中向线圈提供足够的功率。快速切换技术提高了共振信号的检测效率，并且在感兴趣的核的极化和/或产生速率小时以及在核自旋大时特别有用。
2008-02-08 nucl-ex
Nuclear spins, magnetic moments and quadrupole moments of Cu isotopes from N = 28 to N = 46: probes for core polarization effects
本文报道了~（61）Cu ~（75）Cu同位素的基态核自旋、磁矩和四极矩的测量结果。实验在ISOLDE设施进行，使用共线激光光谱技术。N=28和N=50壳层闭合之间的磁矩趋势通过从56 Ni核开始的大尺度壳层模型计算合理地再现。四极矩揭示了当中子壳层打开时，下面的Ni核的强极化，然而，由于$pf$和$g$轨道之间的宇称变化，在N=40处强烈地减少。在N=40以上没有看到增强的纤芯极化。测量和计算的力矩之间的偏差归因于56 Ni芯的柔软性和Z=28和N=28壳间隙的弱化。
2010-11-24 nucl-ex
Precision Measurement of 11Li moments: Influence of Halo Neutrons on the 9Li Core
测量了~（11）Li晕核的电四极矩和磁矩，其精度比以前提高了一个数量级以上，分别为|Q| = 33.3（5）mb和mu=3.6712（3）mu_N，比~（9）Li的电四极矩增加了8.8（1.5）%.这一结果进行了比较，旨在描述晕属性的各种模型。在壳层模型中，四极矩的增加表明一维轨道的显著占据，而在简单的晕圈图中，这可以通过将质子分布的四极矩与电荷半径相关联来解释。到目前为止，先进的模型不能同时再现锂同位素的半径和四极矩的趋势。
2008-09-18 nucl-ex
Quadrupole moments of high-spin isomers: test of the tilted-axis cranking model
我们报告的结果，最近的测量光谱四极矩的高自旋异构体。对于K=35/2的五准粒子同质异能态，我们测得Q_s=4.00（+0.83）（-1.06）eb。与W同位素的基态相比，它对应于较小的变形，并且与当前的理论预测不一致。我们还测量了~（196）Pb中I=11-异构体的四极矩，Q_s=（-）3.41（66）eb。它具有与I=16-磁性带头建议的质子s（-2）1/2 h9/2 i13/2构型相同的质子s（-2）1/2 h9/2 i13/2构型，这使得可以推导出16-态的四极矩为Q_s=-0.316（97）eb。这个小的值证明了带头的近球形。
2001-03-29 nucl-ex
New determination of the Nuclear Quadrupole Moments of In isotopes
本文给出了三种不同In同位素的超精细探针核态四极矩Q的新测定：114 In的5+ 192 keV激发态（用于核定向实验的探针），115 In的9/2+基态（核磁和核四极共振探针）和117 In的3/2+ 659 keV激发态（微扰角关联探针）。这些核四极矩值是通过比较实验核四极矩频率与密度泛函理论中计算的金属铟中In位置的电场梯度张量（EFG）来确定的。这些精确的从头计算是用WIEN97.10实现的全势线性化增广平面波方法进行的。所得四极矩结果[Q（114 In）= -0.14（1）b; Q（115 In）= -0.77（1）b; Q（117 In）= 0.59（1）b]与文献报道的结果[Q（114 In）= +0.14（6）b; Q（115 In）= +0.861（45）b; Q（117In）= 0.64（4）b]。
2004-08-05 cond-mat.mtrl-sci nucl-ex
Hyperfine structure of the $2\,^3\!P$ state in $^9$Be and the nuclear quadrupole moment
利用高度优化的显关联函数，考虑了有限核质量、辐射、原子核结构和相对论效应，对$^9$ Be原子中$2\,^3\!P$态的超精细结构进行了精确计算.通过与测量结果的比较，我们确定了$^9$ Be核四极矩为$Q_{\rm N} = 0.05350(14)$ barns，这不仅是最准确的结果，而且与以前的测定结果不一致。
2021-04-07 nucl-ex physics.atom-ph
