Importance of static quadrupole moments for determining collective aspects of nuclear structure: N=Z calculations with four and eight valence particles
在这项工作中，我们研究了位于双幻核^{40} Ca和^{100} Sn之间的几个N=Z核的低位原子核结构。利用大壳模型程序计算并讨论了能量系统。给出了能级、B（E2）、静态四极矩和g因子。在所有情况下，我们比较了2种不同相互作用的结果，这些相互作用产生了显著不同的占据数。我们比较最简单的版本的旋转和振动模型。通过对B（E ~ 2）矩和静态四极矩的研究，我们将它们与集体模型联系起来，发现在所考虑的模型空间中，{}^{88} Ru是扁圆的。^{92} Pd的四重矩非常小，与振动模型一致。
2013-10-25 nucl-ex nucl-th
Static quadrupole moments of nuclear chiral doublet bands
以三轴形变参数在$260^\circ \leq γ\leq 270^\circ$范围内的粒子-空穴组态$π(1h_{11/2}) \otimes ν(1h_{11/2})^{-1}$为例，首次研究了核手征双重带的静态四极矩.通过分析总角动量的分量，说明了SQM作为自旋$I$的函数的行为。结果表明，在手征振动区域，双重态带的量子数随$I$的变化而变化，而在静态手征振动区域，双重态带的量子数几乎不变.因此，SQM的测量为区分核手征模式提供了一个新的判据。此外，在高自旋区的SQM可以近似为一个解析公式与$\cosγ$的比例为两个双重带。这提供了一种方法来提取实验三轴变形参数$γ$的手征带从测量的SQM。
2020-05-08 nucl-ex nucl-th
Relations Involving Static Quadrupole Moments of $2^+$ states and B(E2)'s
我们定义了"四极矩比“$r_Q = \dfrac{Q_0(S)}{Q_0(B)}$，其中$Q_0(S)$是从偶偶核的$2_1^+$态的静态四极矩获得的本征四极矩，$Q_0(B)$是从$B(E2)_{0 \to 2}$获得的本征四极矩。在这两种情况下，我们都假定一个简单的转动公式，将转动坐标系与实验室坐标系联系起来。如果转动模型是完美的，那么$r_Q$的量将是1，并且能量比$E(4)/E(2)$将是10/3。在简单振动模型中，$r_Q$为零，而$E(4)/E(2)$为2。有一些区域几乎满足转动极限，而振动极限也几乎满足的区域较少。然而，在大多数情况下，它在这两个限值之间，即$0 < r_Q < 1$。在少数情况下，$r_Q$大于1，特别是对于轻核。
2008-08-28 nucl-th
Self-consistent calculations of quadrupole moments of the first 2+ states in Sn and Pb isotopes
本文在格林函数的基础上，给出了计算非幻核激发态和激发态之间跃迁的静态矩的方法。对于这些特征，它导致了与标准QRPA方法的显著差异。在Fayans等人的能量密度泛函的基础上，采用自洽的TFFS方法，在预先确定的DF 3-a参数下，计算了Sn和Pb同位素前2+态的四极矩.与现有的实验数据得到了合理的协议。
2011-12-27 nucl-ex nucl-th
Shell-model test of the rotational-model relation between static quadrupole moments Q(2^+_1), B(E2)'s, and orbital M1 transitions
在这项工作中，我们严格审查轨道磁偶极子（剪刀模式）的强度和四极形变性质之间的关系。假设在偶偶核中有一个简单的K=0基态带，Q（2^+1）（即，静态四极矩）和B（E2）_{0_1 \to 2_1}都由单个参数--固有四极矩Q_0描述。在壳模型中，我们可以操作性地定义Q_0（静态）和Q_0（BE 2），并查看它们是否相同。在简要介绍了sd shell之后，我们在fp shell中执行计算。我们考虑的核（{44，46，48}Ti和{48，50}Cr）远不是完美的转子，但我们发现计算的Q_0（Static）/Q_0（BE 2）在许多情况下惊人地接近1。我们还讨论了轨道磁偶极跃迁的集体性。我们发现，相对于{46}Ti和{48}Ti，{44}Ti中较大的轨道B（M1）强度不能用简单的形变参数来解释。
2005-08-25 nucl-th
Exploratory Calculations of the Effects of Higher Shell Admixtures on Static Electric Quadrupole and Magnetic Dipole Moments of Excited States
利用相互作用$Q \cdot Q ~+~ xV_{S.O.}$（其中$V_{S.O.}$是两体自旋轨道相互作用），我们研究了x的变化对$^{10}Be$的$2^+_1$和$2^+_2$态的静电四极矩和磁偶极矩的影响.这在价空间$s^4p^6$和允许2个$\hbar ω$激发的更大空间中进行。在前一种情况下，当x=0时，我们有维格纳超多重态极限，其中$2^+_1$和$2^+_2$态是简并的，对应于K=0和K=2的转动态，具有相等和相反的静态四极矩。在价空间中开启足够强度的自旋-轨道相互作用，给出了与实验一致的两个$2^+$态的能量分裂。当允许更高的壳层掺合物时，我们得到与在价空间中不同的作为x的函数的行为。特别令人感兴趣的是x的一个值，对于该值，$Q(2^+_1)$和$Q(2^+_2)$都几乎为零，$μ(2^+_1)$也几乎为零（有点巧合）。
2000-11-01 nucl-th
Systematic of isovector and isoscalar giant quadrupole resonances in normal and superfluid deformed nuclei
本文系统地研究了正常核和超流核的等势（IS）和等矢量（IV）巨四极响应（GQR）。Scamps和D. Lacroix，Phys.Rev.88，044310（2013）]扩展到轴向变形和三轴核的情况。利用基于Skyrme有效相互作用的静态和动态能量密度泛函研究了整个核图上的静态性质和动态响应函数。在所考虑的749个核中，分别发现301个和65个是长球形和扁球形的，而54个没有任何对称轴。对于这些核，系统地获得IS-和IV-GQR响应函数。在这些核中，变形和集体运动之间的相互作用有关的不同方面进行了研究。我们表明，一些方面，如破碎的轴对称和三轴核的形变效应引起的响应，可以很好地理解使用简单的参数。除了这种简单性，更复杂的效果出现，如集体运动阻尼的非平凡变形效果的外观或十六极或更高阶的效果的影响。对三轴核进行了具体的研究，其中对称轴的缺乏增加了核响应的复杂性。几何变形的影响和耦合到其他振动模式的相对重要性进行了讨论。
2014-01-21 nucl-ex nucl-th
Systematics of quadrupole moments and energies
定义了“四极比”r_{Q} = \dfrac{Q_{0}(S)}{Q_{0}(B)}，其中Q_{0}（S）是由偶偶核2_{1}^{+}态的静态四极矩得到的内禀四极矩，Q_{0}（B）是由B（E2）_{0 \rightarrow 2}得到的内禀四极矩.在这两种情况下，我们都假定一个简单的转动公式，将转动坐标系与实验室坐标系联系起来。如果转动模型是完美的，能量比E（4）/E（2）为10/3，则量r_{Q}为1。在简单的振动模型中，r_{Q}为零，E（4）/E（2）为2。有一些区域几乎满足转动极限，而振动极限也几乎满足的区域较少。然而，对于大多数情况，它在这两个极限之间，即0<|r_{Q}| <1。在少数情况下，r_{Q}大于1，特别是对于轻核。在大多数情况下，四极比为正，但也有两个区域为负。第一种情况是轻核，第二种情况是某些核接近^{208} Pb。
2017-02-20 nucl-ex nucl-th
Shell model test of quadrupole properties predicted by the rotational formula--the degenerate SDI interaction and non-degenerate FPD6
在偶偶核K=0带转动模型中，只有一个参数Q_0，即内禀四极矩。带中的所有B（E2）和所有静态四极矩都用这个参数表示。在壳模型计算中，情况并非如此。在这项工作中，我们考虑了{44}Ti，{46}Ti，{48}Ti，{48}Cr和{50}Cr的基态能带。我们有两个模型。首先，我们使用具有简并单粒子能量（SDI-deg）的表面δ相互作用。我们比较这与壳模型计算的结果，使用标准的相互作用FPD 6，包括单粒子能量分裂。两个模型都没有产生完美的旋转I（I+1）谱，尽管SDI-deg模型更接近。总的来说，B（E2）和静态四极矩的简单转动公式很好地结合在一起。
2007-06-12 nucl-th
Anomaly-induced Quadrupole Moment of the Neutron in Magnetic Field
中子在真空中不能具有四极矩。然而，我们表明，在存在一个外部磁场的中子获得一种新的类型的四极矩$Q^{ij}= χ\,σ^i B^j$涉及的组件的自旋和磁场。这种“手征磁”四极矩产生于手征异常和磁场的相互作用;我们估计了静态极限下中子的四极矩值，并找到了$χ\simeq 1.35\cdot10^{-2}\,{\rm fm}^4$。中子四极矩的检测将提供一个新的测试手征异常的作用，在低能QCD和可能存在的磁场和非均匀电场。中子的四极矩可以影响例如中子星和磁星的性质。
2011-05-12 hep-ph nucl-ex nucl-th
Nuclear Magnetic Quadrupole Moments in Single Particle Approximation
在单粒子近似下，研究了T-和P-奇核子-核子相互作用引起的核的静态磁四极矩。模型被认为是允许的分析解决方案。这个问题也被处理数值的伍兹-撒克逊潜在的自旋轨道相互作用。讨论了结果的稳定性。
1994-05-15 nucl-th
Excitation of nuclear anharmonic vibrations in heavy-ion fusion reactions
我们讨论了多声子激发对能量接近和低于库仑势垒的重离子聚变反应的影响，特别关注非谐性的作用。利用相互作用玻色子模型的振动极限，系统地研究了这些效应对熔合截面激发函数和熔合势垒分布的影响。用该模型分析了最近测量的$^{16}$ O + $^{148}$ Sm聚变反应的高精度数据，讨论了$^{148}$ Sm四极和八极振动的非谐性质.分别推导出$^{148}$ Sm的前2个$^+$态和前3个$^-$态的正、负静态四极矩。结果表明，熔合势垒分布强烈依赖于四极矩的符号，这表明亚势垒熔合反应提供了一种替代方法来提取的静态四极矩的声子态在球形核。
1997-11-05 nucl-th
Microscopic description of quadrupole-octupole coupling in neutron-rich actinides and superheavy nuclei with the Gogny-D1M energy density functional
本文讨论了一系列丰中子锕系元素和超重核中四极和八极自由度之间的相互作用，并给出了一系列的$92 \le$ Z $\le 110$和$186 \le$ N $\le 202$ .除了静态的Hartree-Fock-Bogoliubov方法，动态的超越平均场的相关性考虑通过宇称恢复和基于Gogny-D1 M能量密度泛函的守恒生成坐标方法计算。详细讨论了相关能、负宇称激发能以及约化跃迁几率$B(E1)$和$B(E3)$等物理性质。结果表明，对于所研究的核，四极-八极耦合是弱的，在很大程度上的负宇称态的性质可以合理地很好地描述的八极自由度。
2021-04-16 nucl-th
Nuclear Schiff moment in nuclei with soft octupole and quadrupole vibrations
违反宇称和时间反演不变性的核力（${\cal P},{\cal T}$ -奇）产生${\cal P},{\cal T}$ -奇核矩，例如核希夫矩。反过来，这个力矩可以在原子中诱导出电偶极矩。预测了在静态四极和八极形变下，核的Schiff矩会增强。本文在四极和八极力可分离的准粒子无规相位近似框架下，对球形核中的软集体四极和八极振动对奇$^{217-221}$ Ra和$^{217-221}$ Rn同位素的Schiff矩的贡献增强的类似假设进行了检验。我们证实了由于软模式的增强效应的存在。然而，在标准近似中，增强被软核的复杂波函数中相应的“粒子+声子”分量的小权重强烈地降低。讨论了更好地描述重软核结构的前景。
2006-02-20 nucl-th
Microscopic description of quadrupole-hexadecapole coupling in radium, thorium, uranium and plutonium isotopes with the Gogny energy density functional
利用Gogny HFB和GCM框架研究镭、钍、铀、钚同位素的四极-十六极耦合，揭示十六极形变对$^{238}$U附近核态的重要影响、$N=184$以下负十六极形变区的稳定性以及组态混合带来的显著额外关联能增益。
2025-02-07 nucl-th
Non-trivial aspects of the onset of nuclear collectivity: Static moments
我们考虑了几个主题有关静态磁偶极子和电四极矩（$μ$和$Q$）作为核集体性开始的签名。先前已经注意到，在$^{50}\mbox{Cr}$中，相对于较低的$J$态，具有$J^π=10^+, 12^+$和$14^+$的yrast态的$Q$中的符号突然改变，我们讨论这些态是扁的还是扁长的。我们接下来表明，配置混合导致$Q$比$μ$更大的变化。然后，我们在$^{50}\mbox{Cr}$中寻找其他感兴趣的条带。最后，我们讨论了Jolos-von Brentano关系，它将$2^+_1$态的$Q$与$B({\rm E2})$的从$2^+_1$态到$2^+_1$态的跃迁联系起来。
1996-03-13 nucl-th
Revisiting the nuclear island of negative hexadecapole deformations in A$\approx$180 mass region: focusing on moments of inertia and quadrupole-hexadecapole coupling
School of Physics, Zhengzhou University（郑州大学物理学院）；Key Laboratory of High Precision Nuclear Spectroscopy, Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院近代物理研究所高精度核谱学重点实验室）；School of Nuclear Science and Technology, University of Chinese Academy of Sciences（中国科学院大学核科学与技术学院）
通过HFBC计算研究A≈180质量区核的十六极变形效应，揭示转动惯量与四极-十六极耦合关系。
2026-01-15 nucl-th
Microscopic description of quadrupole collectivity in neutron-rich nuclei across the N=126 shell closure
用Gogny能量密度泛函方法研究了中子数为122 $\le$ N $\le$ 156的Nd，Sm，Gd，Dy，Er，Yb，Hf和W核的四极集体性.除了N=126的中子壳封闭的鲁棒性，它示出，在这些同位素链的静态变形的发病与中子数的增加导致增强的稳定性，并进一步扩展相应的两个中子滴线远远超出可以预期的球形计算。独立的平均场预测相对于特定版本的Gogny能量密度功能的D1 S和D1 M参数集的基础上进行比较的结果表明。在角动量投影生成坐标法计算的框架中，考虑了平均场以外的相关性。结果表明，N=126仍然是一个强大的中子幻数时，动力学效应。对集体波函数、平均形变和激发能的分析表明，随着中子数的增加，零点量子修正导致所研究核的0 $_{1}^{+}$、0 $_{2}^{+}$、2 $_{1}^{+}$和2 $_{2}^{+}$态的长轴组态占优势.此外，这些动态变形效应提供了增强的稳定性，进一步支持平均场预测，证实了r-过程路径向更高中子数的转变。超出平均场计算提供了一个更小的壳间隙在N=126比平均场一个与以前的理论研究很好地吻合。然而，在双中子滴线中，壳层间隙仍然足够强。
2014-12-11 nucl-th
Nuclear Schiff moment and soft vibrational modes
原子电偶极矩（EDM），目前正在寻找的一些实验组要求，宇称和时间反演不变性都被违反。根据目前的理论理解，EDM是由核的希夫矩引起的。较早预测了静态四极和八极形变的组合对希夫矩的增强。在这里，我们研究了在没有静态变形的情况下，但在两种类型的软集体振动的核系统中可能的增强的进一步的想法。简化问题的解析近似和数值解证实了增强的存在。我们讨论了原子核结构的相关方面，这些方面应该在平均场和随机相位近似之外进行研究。
2008-03-20 nucl-th
Collective T- and P- Odd Electromagnetic Moments in Nuclei with Octupole Deformations
宇称和时间不变性破坏力在静态八极形变核中产生集体P奇矩和T奇矩。集体希夫矩，电八极和偶极，也磁四极出现由于混合的旋转水平相反的宇称，可以超过单粒子的时刻超过100倍。这种增强是由于两个因素，集体性质的内在的时刻和小的能量之间的奇偶偶的成员分离。上述矩在原子和分子中引起T奇效应和P奇效应.用这样的系统进行实验，可以大大改善对时间反演违反的限制。
1996-01-30 atom-ph hep-ph nucl-th
