Quadrupole moments of high-spin isomers: test of the tilted-axis cranking model
我们报告的结果，最近的测量光谱四极矩的高自旋异构体。对于K=35/2的五准粒子同质异能态，我们测得Q_s=4.00（+0.83）（-1.06）eb。与W同位素的基态相比，它对应于较小的变形，并且与当前的理论预测不一致。我们还测量了~（196）Pb中I=11-异构体的四极矩，Q_s=（-）3.41（66）eb。它具有与I=16-磁性带头建议的质子s（-2）1/2 h9/2 i13/2构型相同的质子s（-2）1/2 h9/2 i13/2构型，这使得可以推导出16-态的四极矩为Q_s=-0.316（97）eb。这个小的值证明了带头的近球形。
2001-03-29 nucl-ex
Self-consistent calculations of quadrupole moments of spherical nuclei
本文用Fayans等人的基于能量密度泛函的有限费米系统自洽理论，在参数集DF_3-a固定的条件下，计算了三种四极矩。首先，我们系统地研究了半魔铅、锡同位素和$N=50,N=82$同位素奇邻体的四极矩。第二，我们发现在相同的两个同位素链的第一个$2^+$状态的四极矩。最后，我们计算了与双幻核相邻的奇-奇核的四极矩。已获得合理的协议与现有的实验数据。对不稳定幻核附近的核四极矩进行了预测
2012-10-05 nucl-ex nucl-th
Microscopic understanding for the simplicity of the quadrupole moments newly observed in Cd isotopes
最近在$^{107-129}$ Cd中报道的核四极矩的简单性，即，线性增加的${11/2}^-$四极矩，微观研究与协变密度泛函理论。使用新开发的功能PC-PK 1，四极矩以及它们的线性增加的趋势与中子数很好地再现没有任何{ \it ad hoc}参数。核心极化被发现是非常重要的，几乎一半的四极矩。简单的线性增加被揭示是由于配对相关涂抹了单粒子壳结构引起的突变。
2013-11-13 nucl-ex nucl-th
$g$-factor and static quadrupole moment for the wobbling mode in $^{133}$La
采用粒子转子模型，研究了核素$^{133}$ La中摆动模的$g$因子和静态四极矩随自旋$I$的变化.该模型可以再现现有的$g$ -因子和静态四极矩的实验数据。通过分析集体转子、质子-粒子和整个核系统的角动量几何，解释了$g$因子和静态四极矩作为$I$函数的性质。本文证明了在yrast带的带头处的$g$因子的实验值导致转子角动量为$R\simeq 2$的结论。此外，$g$ -因子随自旋$I$的变化提供了质子粒子和总核系统的角动量彼此平行取向的信息。在整个自旋区域的静态四极矩的负值是由主要沿短轴的总角动量的对齐引起的。静态四极矩之间的差异摆动和yrast带起源于摆动激发相对于短轴。
2020-05-30 nucl-ex nucl-th
Deuteron Magnetic and Quadrupole Moments with a Poincaré Covariant Current Operator in the Front-Form Dynamics
氘核的磁和四极矩是明确确定内的前形式的哈密顿动力学，通过使用一个新的电流算子，满足庞加莱，宇称和时间反演协方差，连同厄米性和连续性方程。对于这两个量，通常理论和实验结果之间的分歧在很大程度上被消除了。
1999-10-19 nucl-ex nucl-th
Quadrupole moments of odd-odd near-magic nuclei
在奇粒子间无相互作用的近似下，计算了奇-奇近双魔核的基态四极矩。在这样一个简单的近似下，这个问题被简化为相应的奇偶核四极矩的计算。这些计算是在Fayans等人的基于能量密度泛函的有限费米系统的自洽理论内进行的，具有已知的DF 3-a参数。对奇-奇核和奇近幻核的计算结果与已有的实验数据符合较好。考虑的自洽方法使我们能够预测双幻数$^{56,78}$ Ni，$^{100,132}$ Sn附近的奇-偶核和奇-奇核的未知四极矩。
2012-10-05 nucl-ex nucl-th
Anomaly-induced Quadrupole Moment of the Neutron in Magnetic Field
中子在真空中不能具有四极矩。然而，我们表明，在存在一个外部磁场的中子获得一种新的类型的四极矩$Q^{ij}= χ\,σ^i B^j$涉及的组件的自旋和磁场。这种“手征磁”四极矩产生于手征异常和磁场的相互作用;我们估计了静态极限下中子的四极矩值，并找到了$χ\simeq 1.35\cdot10^{-2}\,{\rm fm}^4$。中子四极矩的检测将提供一个新的测试手征异常的作用，在低能QCD和可能存在的磁场和非均匀电场。中子的四极矩可以影响例如中子星和磁星的性质。
2011-05-12 hep-ph nucl-ex nucl-th
New determination of the Nuclear Quadrupole Moments of In isotopes
本文给出了三种不同In同位素的超精细探针核态四极矩Q的新测定：114 In的5+ 192 keV激发态（用于核定向实验的探针），115 In的9/2+基态（核磁和核四极共振探针）和117 In的3/2+ 659 keV激发态（微扰角关联探针）。这些核四极矩值是通过比较实验核四极矩频率与密度泛函理论中计算的金属铟中In位置的电场梯度张量（EFG）来确定的。这些精确的从头计算是用WIEN97.10实现的全势线性化增广平面波方法进行的。所得四极矩结果[Q（114 In）= -0.14（1）b; Q（115 In）= -0.77（1）b; Q（117 In）= 0.59（1）b]与文献报道的结果[Q（114 In）= +0.14（6）b; Q（115 In）= +0.861（45）b; Q（117In）= 0.64（4）b]。
2004-08-05 cond-mat.mtrl-sci nucl-ex
Self-consistent calculations of quadrupole moments of the first 2+ states in Sn and Pb isotopes
本文在格林函数的基础上，给出了计算非幻核激发态和激发态之间跃迁的静态矩的方法。对于这些特征，它导致了与标准QRPA方法的显著差异。在Fayans等人的能量密度泛函的基础上，采用自洽的TFFS方法，在预先确定的DF 3-a参数下，计算了Sn和Pb同位素前2+态的四极矩.与现有的实验数据得到了合理的协议。
2011-12-27 nucl-ex nucl-th
Quadrupole moments of spherical semi-magic nuclei within the self-consistent Theory of Finite Fermi Systems
在Fayans等人的能量密度泛函的有限费米系统自洽理论中，采用两组固定参数DF 3和DF 3-a，计算了半魔铅、锡同位素和$N=50,N=82$同位素奇邻体的四极矩.它们不同的自旋轨道和有效张量力参数，后者是显着更大的DF 3-a功能。两个泛函的结果是相当不同的。的功能DF 3-a导致四极矩在合理的协议与实验的大多数核检查。
2011-11-14 nucl-ex nucl-th
High-precision quadrupole moment reveals significant intruder component in 33Al20 ground state
利用连续束β探测核四极共振（beta-NQR）获得了位于反转岛边界的33 Al 20基态的电四极矩。从测量的α-Al_2 O_3晶体中的四极耦合常数Q = 2.31（4）MHz，提取电四极矩的精确值：Qs= 141（3）mb。与大尺度壳层模型计算结果的比较表明，33 Al在基态波函数中至少有50%的入侵组态，有利于N = 20壳层间隙中两个中子的激发.因此，33 Al清楚地标志着变形的Na和Mg核向北逐渐过渡到正常的Z>14同位素。
2016-08-15 nucl-ex nucl-th
Hyperfine structure of the $2\,^3\!P$ state in $^9$Be and the nuclear quadrupole moment
利用高度优化的显关联函数，考虑了有限核质量、辐射、原子核结构和相对论效应，对$^9$ Be原子中$2\,^3\!P$态的超精细结构进行了精确计算.通过与测量结果的比较，我们确定了$^9$ Be核四极矩为$Q_{\rm N} = 0.05350(14)$ barns，这不仅是最准确的结果，而且与以前的测定结果不一致。
2021-04-07 nucl-ex physics.atom-ph
Robust correlations between quadrupole moments of low-lying $2^+$ states within random-interaction ensembles
在随机相互作用系综中，前两个$I^π=2^+$态的四极矩之间的三个比例关联鲁棒地出现，包括与实际核测量一致的$Q(2^+_1)=\pm Q(2^+_2)$关联，以及仅在$sd$ -玻色子空间中观察到的$Q(2^+_2)=-\frac{3}{7}Q(2^+_1)$关联。根据Elliott模型和$sd$ -玻色子平均场论，这些关联可以分别用转动SU（3）对称性和四极振动U（5）极限来微观表征。非谐振动可能是$Q(2^+_1)=- Q(2^+_2)$相关性的另一种唯象解释，然而，其光谱证据是不够的。
2016-02-26 nucl-ex nucl-th
Moments of the neutron charge form factor and the N->Delta quadrupole transition
最近的数据允许一个新的参数化的中子电荷形状因子G_En。利用G_En与N->Delta四极子形状因子之间的无参数夸克模型关系，从G_En数据预测了N->Delta四极子形状因子。特别地，中子电荷半径与N->Delta四极矩有关，而G_En的四阶矩与N->Delta四极跃迁半径有关。从后者，我们得到一个实验值的轻组分夸克的电荷半径。最后，从弹性中子形状因子数据预测了π介子电生中的C2/M1比。
2001-04-20 hep-ph nucl-ex nucl-th
Systematics of quadrupole moments and energies
定义了“四极比”r_{Q} = \dfrac{Q_{0}(S)}{Q_{0}(B)}，其中Q_{0}（S）是由偶偶核2_{1}^{+}态的静态四极矩得到的内禀四极矩，Q_{0}（B）是由B（E2）_{0 \rightarrow 2}得到的内禀四极矩.在这两种情况下，我们都假定一个简单的转动公式，将转动坐标系与实验室坐标系联系起来。如果转动模型是完美的，能量比E（4）/E（2）为10/3，则量r_{Q}为1。在简单的振动模型中，r_{Q}为零，E（4）/E（2）为2。有一些区域几乎满足转动极限，而振动极限也几乎满足的区域较少。然而，对于大多数情况，它在这两个极限之间，即0<|r_{Q}| <1。在少数情况下，r_{Q}大于1，特别是对于轻核。在大多数情况下，四极比为正，但也有两个区域为负。第一种情况是轻核，第二种情况是某些核接近^{208} Pb。
2017-02-20 nucl-ex nucl-th
$g$-factor and static quadrupole moment of $^{135}$Pr, $^{105}$Pd, and $^{187}$Au in wobbling motion
在粒子转子模型中，研究了核素$^{135}$ Pr，$^{105}$ Pd和$^{187}$ Au在摆动运动中的$g$因子和静态四极矩随总自旋$I$的变化. $^{105}\mathrm{Pd}$的$g$ -因子随着$I$的增加而增加，这是由于中子价-中子的负旋磁比。这种行为与其他两种核素$^{135}$ Pr和$^{187}$ Au的$g$ -因子的降低相反，这两种核素的特征是价质子。静态四极矩$Q$取决于总角动量的所有三个期望值。对于横向摆动$^{135}$ Pr和$^{105}$ Pd来说，它在yrast带中比在摆动带中小，而对于纵向摆动$^{187}$ Au来说，它大。
2021-03-24 nucl-ex nucl-th
Effects of density dependence of the effective pairing interaction on the first $2^+$ excitations and quadrupole moments of odd nuclei
本文计算了锡和铅的偶同位素的第一$2^+$激发的激发能和跃迁几率，以及这些同位素的奇近邻的四极矩。基于Fayans等人的能量密度泛函的有限费米系统的自洽理论，通过与体积和表面结果的比较，详细分析了有效对相互作用的密度依赖性的影响配对效果是显而易见的。例如，与表面配对情况相比，体积配对的$2^+$能量在200-300 keV处系统地更高。但平均而言，这两个模型都与数据相当吻合。奇中子核的四极矩对所考虑的$λ$态的单粒子能量非常敏感，这是由于Bogolyubov因子（$u^2_λ-v^2_λ$）。对于所考虑的大部分奇核，四极矩的计算结果与实验结果基本一致。所用的方法给出了一个可靠的可能性，预测不稳定奇核，包括非常丰富的中子的四极矩。
2011-08-15 nucl-ex nucl-th
Core polarization for the electric quadrupole moment of neutron-rich Aluminum isotopes
利用微观粒子-振动耦合模型，采用SkyrmeHartee-Fock-Bogoliubov和准粒子-随机相近似计算了单准粒子波函数和激发模，研究了反型岛附近丰中子$^{31}$ Al、$^{33}$ Al和$^{35}$ Al同位素的电四极矩的核极化效应.发现$^{33}$ Al中质子$1d_{5/2}$空穴态的极化电荷对与$pf$ -壳层中子的耦合非常敏感，而$^{35}$ Al中的极化电荷则由于邻近$^{36}$ Si核的低四极振动模的集体性较强而变大.
2009-02-18 nucl-ex nucl-th
Transition quadrupole moments in gamma-soft nuclei and the triaxial projected shell model
首次用三轴投影壳模型方法研究了$γ$软核基态带的跃迁几率。观察到跃迁四极矩$Q_t$的角动量依赖性与核平均场势的三轴形变有关。在壳模型基础上引入$γ$自由度对大变形核中低自旋$Q_t$的{ \it常数}行为影响不大。然而，对于$γ$ -软核中低自旋态的{ \it增加}集体性只能通过考虑三轴平均场形变来解释。
2001-03-01 nucl-ex nucl-th
Importance of static quadrupole moments for determining collective aspects of nuclear structure: N=Z calculations with four and eight valence particles
在这项工作中，我们研究了位于双幻核^{40} Ca和^{100} Sn之间的几个N=Z核的低位原子核结构。利用大壳模型程序计算并讨论了能量系统。给出了能级、B（E2）、静态四极矩和g因子。在所有情况下，我们比较了2种不同相互作用的结果，这些相互作用产生了显著不同的占据数。我们比较最简单的版本的旋转和振动模型。通过对B（E ~ 2）矩和静态四极矩的研究，我们将它们与集体模型联系起来，发现在所考虑的模型空间中，{}^{88} Ru是扁圆的。^{92} Pd的四重矩非常小，与振动模型一致。
2013-10-25 nucl-ex nucl-th
Atomic determination of the nuclear quadrupole moment $\mathrm{Q}(^{209}{\rm Bi})$ using the multi-configuration Dirac-Hartree-Fock method
利用 Grasp2018 中的多组态 Dirac-Hartree-Fock 方法计算铋原子电场梯度，结合实验超精细常数提取 $^{209}$Bi 核四极矩为 -422(22) mb，并参与构建世界平均值 -420(17) mb。
2025-03-25 nucl-ex nucl-th physics.atom-ph
