Octupole deformation in the ground states of even-even $Z\sim 96, N\sim 196$ actinides and superheavy nuclei
利用协变密度泛函理论（DFT），采用四种代表不同模型类的协变能量密度泛函，系统地研究了质子数为$Z=88-126$，中子数从两质子滴线到$N=210$的锕系和超重核的轴向八极形变.详细研究了八极形变$Z\sim 96, N\sim 196$区的原子核，并量化了描述其观测量的系统不确定性。在Skyrme DFT和微观+宏观方法中也存在类似的八极形变区域，但它的中心位置略有不同。在用$Z\sim 120, N\sim 190$计算超重核的过程中，八极形变区的理论不确定性越来越大。在协变DFT计算中，$Z=112-126$没有出现八极形变核.这与Skyrme DFT计算结果一致，但与Gogny DFT和微观+宏观计算结果不一致，后者预测了八极形变的扩展$Z\sim 120, N\sim 190$区域。
2017-10-11 nucl-th
Heart - Shaped Nuclei: Condensation of Rotational Aligned Octupole Phonons
质量区$A\approx 226$中的强八极关联被解释为八极声子的角动量与旋转轴一致的旋转诱导凝聚。离散声子能量和宇称守恒产生正负宇称最低转动带之间能量差的振荡。非谐性倾向于使凝聚体的旋转和核的四极形状同步，形成旋转的心形。
2007-10-24 nucl-th
Global systematics of octupole excitations in even-even nuclei
我们提出了一个计算方法的最低八极激发理论适用于所有的偶数，甚至超过最轻的核。该理论是Hartree-Fock-Bogoliubov自洽平均场论（HFB）的生成坐标推广（GCM）。我们使用离散基的希尔-轮方法（HW）计算的波函数的相互作用从Gogny族的哈密顿量。通过与八极子激发实验数据的比较，我们发现该理论的性能取决于核的形变特性。对于未变形的原子核，理论再现的能量约为20%，总的标度因子约为1.6。对于（四极）变形核，性能稍差，对于两者，关于实验值的标度能量的分散度约为25%。这与四极激励的类似理论的性能相比是有利的。在HFB中具有静态八极形变的核形成了一个特殊的类别。这些原子核具有最小的测量八极激发能以及最小的预测能量。然而，在这些情况下，能量被理论严重低估。我们发现，一个简单的两个配置的近似，投影后最小化方法（MAP），几乎是准确的全HW治疗，提供了八极形变核被省略的比较。这篇文章是伴随着一个表格的预测八极激发818核延伸到滴线，计算与几个变种的Gogny相互作用。
2011-07-18 nucl-th
Time-dependent Hartree-Fock Study of Octupole Vibrations in doubly magic nuclei
利用含时Hartree-Fock（TDHF）理论和Skyrme能量密度泛函，研究了双幻核的八极振动.通过线性响应理论，确定了每个原子核的低阶振动模的能量和跃迁振幅。能量被发现接近实验结果。然而，过渡振幅，量化的变形参数$β_3$，低估了TDHF。与Hartree-Fock基态的单粒子激发的比较表明，集体八极振动的能量降低，由于有吸引力的RPA剩余相互作用。
2016-02-10 nucl-th
Octupole response and stability of spherical shape in heavy nuclei
在基于线性化的Vlasov方程的半经典模型中，分析了重球核的等差八极响应。八极强度函数的评估与不同程度的近似。零阶固定表面响应显示出显著的强度集中在$1\hbarω$和$3\hbarω$区域，与量子单粒子响应非常一致。集体固定面响应再现了高、低能八极共振，但不能再现低能级$3^{-}$集体态，而移动面响应函数则很好地定性描述了重核八极响应的所有主要特征.三角形核子轨道的作用，已涉及到一个可能的不稳定性的球形形状相对于八极型变形，在这个模型中进行了讨论。据发现，而不是创建不稳定性，三角形的轨迹是唯一的经典轨道有助于阻尼的低能量八极激发。
2003-07-10 nucl-th
Nonaxial octupole deformations in light N=Z nuclei at high spins
本文用推转Hartree-Fock方法研究了^{32}S$和^{56}Ni的高自旋态.结果表明，在^{32}S的yrast态中，Y_{31}型的非轴向八极形变变得重要。对于原子核^{56}Ni，预测也有类似的效应。
2000-04-09 nucl-th
Microscopic core-quasiparticle coupling model for spectroscopy of odd-mass nuclei with octupole correlations
[背景]低激发态光谱性质的预测是原子核结构研究的关键。由于不成对核子和集体自由度之间的相互作用，理论方法特别适用于奇质量核。只有少数模型已开发的系统中，八极集体自由度发挥作用。【目的】采用在同一微观框架内描述单粒子和集体自由度的模型，预测以八极形变为特征的奇质量核的光谱性质。【方法】基于协变密度泛函理论，采用四极-八极集体哈密顿量结合约束反射非对称相对论Hartree-Bogoliubov模型，建立了一个包含偶质量核的集体激发和奇核子的单粒子态的微观核-准粒子耦合（CQC）模型。【结果】奇质量镭同位素$^{223, 225, 227}$ Ra的低能激发谱和跃迁率的模型预测结果与已有数据符合较好。【结论】基于协变密度泛函理论建立了一个适用于四极和八极形变的奇质量核的微观CQC模型。理论结果再现了奇数质量Ra同位素的数据，并为今后研究原子核中的八极相关及相关现象提供了有用的预测。
2019-11-06 nucl-th
Octupole deformation of nuclei near the spherical closed-shell configurations
利用半经典周期轨道理论，研究球形闭壳层附近偶偶核八极形变起源，揭示限制在球形势阱内的简并周期轨道对壳能量增益的关键作用。
2023-06-30 nucl-th
Microscopic description of quadrupole-octupole coupling in neutron-rich actinides and superheavy nuclei with the Gogny-D1M energy density functional
本文讨论了一系列丰中子锕系元素和超重核中四极和八极自由度之间的相互作用，并给出了一系列的$92 \le$ Z $\le 110$和$186 \le$ N $\le 202$ .除了静态的Hartree-Fock-Bogoliubov方法，动态的超越平均场的相关性考虑通过宇称恢复和基于Gogny-D1 M能量密度泛函的守恒生成坐标方法计算。详细讨论了相关能、负宇称激发能以及约化跃迁几率$B(E1)$和$B(E3)$等物理性质。结果表明，对于所研究的核，四极-八极耦合是弱的，在很大程度上的负宇称态的性质可以合理地很好地描述的八极自由度。
2021-04-16 nucl-th
Application of the triaxial quadrupole-octupole rotor to the ground and negative-parity levels of actinide nuclei
在这项工作中，我们研究的可能性来描述yrast正宇称和负宇称激发的变形偶偶核通过集体旋转模型，其中的核表面的特点是由三轴四极和八极变形。核转动惯量表示为四极矩和八极矩之和。通过假设旋转和振动自由度的绝热分离，我们假设正宇称带和负宇称带的结构可以由核的三轴刚性转子运动决定。通过对角化含有嵌入宇称的对称转子基中的哈密顿量，我们得到了几种锕系核的正宇称带和负宇称带的模型描述。我们发现，相反的宇称序列之间的能量位移可以解释为四极-八极三轴性的结果。
2016-04-04 nucl-th
Non-axial Octupole Deformations of N=Z Nuclei in $A \sim 60-80$ Mass Region
利用Skyrm力进行了全三维Hartree-Fock计算，证明了在$A \sim 60-80$质量区中，奇异形变同时破坏N=Z核的反射对称性和轴对称性的可能性.在激发的\Zr中预测的\Ytwo四面体形状来自于$N,Z = 40$处的壳间隙，该间隙由于四面体变形而增强。还预测了在\Se中扁球形状态的朝向\Ythree三角形变形的柔软性。
1998-10-26 nucl-th
Nuclear Schiff moment in nuclei with soft octupole and quadrupole vibrations
违反宇称和时间反演不变性的核力（${\cal P},{\cal T}$ -奇）产生${\cal P},{\cal T}$ -奇核矩，例如核希夫矩。反过来，这个力矩可以在原子中诱导出电偶极矩。预测了在静态四极和八极形变下，核的Schiff矩会增强。本文在四极和八极力可分离的准粒子无规相位近似框架下，对球形核中的软集体四极和八极振动对奇$^{217-221}$ Ra和$^{217-221}$ Rn同位素的Schiff矩的贡献增强的类似假设进行了检验。我们证实了由于软模式的增强效应的存在。然而，在标准近似中，增强被软核的复杂波函数中相应的“粒子+声子”分量的小权重强烈地降低。讨论了更好地描述重软核结构的前景。
2006-02-20 nucl-th
Octupole Vibrations at High Angular Momenta
本文讨论了快速旋转核中八极振动的性质。微观RPA计算曲柄壳模型的基础上进行调查之间的相互作用的旋转和振动。这个模型的能力来描述建立在稀土和锕系元素核的基态带的集体振动的属性被证明在高角动量。对偶偶超形变Hg核的八极振动态也进行了预测，并与已有的实验数据进行了比较。一个新的解释所观察到的激发超形变带调用这些八极带提出。
1995-09-28 nucl-th
Relativistic Hartree-Fock model for axial-symmetric nuclei with quadruple and octupole deformations
本文建立了OD-RHF模型，用于研究轴对称四极-八极形变原子核，并以$^{144}$Ba为例验证了模型可靠性，揭示了Fock项和张量力在八极形变形成中的重要作用。
2024-06-10 nucl-th
Octupole deformation and Ra puzzle in reflection asymmetric covariant density functional theory
在双中心谐振子基础上建立了基于点耦合相互作用的反射非对称协变密度泛函理论（CDFT），并应用于研究Ra难题，即，Ra同位素在N=135附近剩余质子-中子相互作用的异常增强。利用反射非对称计算方法，在（β 2，β 3）平面的势能面上研究了Ra和Rn同位素的八极形变和形状演化.从Ra同位素结合能的双差中提取的剩余质子-中子相互作用与数据以及轴向和三轴计算进行了比较。结果表明，微观CDFT中的Ra难题是由八极形变引起的.
2012-11-03 nucl-ex nucl-th
Anharmonicity of multi-octupole-phonon excitations in $^{208}$Pb: analysis with multi-reference covariant density functional theory and subbarrier fusion of $^{16}$O+$^{208}$Pb
基于协变密度泛函理论，充分考虑了四极子和八极子自由度之间的相互作用，讨论了$^{208}$ Pb中多八极子-声子态的非谐性.结果表明，尽管激发能与简谐极限下的激发能相似，但跃迁强度存在较大的非谐性。我们还发现，四极形状的起伏显着增强的两个八极声子态在$^{208}$铅的碎裂。利用这些跃迁强度作为耦合通道计算的输入，我们讨论了在库仑势垒附近能量的$^{16}$ O+ $^{208}$ Pb的聚变反应。我们发现，八极振动激发的非谐性大大提高了以前的耦合通道计算的谐振子限制，显着降低了融合势垒分布的主峰的高度。
2016-07-07 nucl-ex nucl-th
Interrelation between the isoscalar octupole phonon and the proton-neutron mixed-symmetry quadrupole phonon in near spherical nuclei
研究了近球核中八极声子与低位质子-中子混合对称四极声子之间的相互关系。单声子态通过集体E3和E2跃迁到基态以及通过相对较强的E1和M1跃迁到等腰2+态而衰减。我们应用的质子-中子版本的相互作用玻色子模型，包括四极和八极玻色子（sdf-IBM-2）。考虑了模型的两个F-自旋对称动力学对称极限，即振动极限和γ-不稳定极限。我们导出了低激发态间跃迁的激发能和B（E1）、B（M1）、B（E2）和B（E3）的解析公式。
2000-06-10 nucl-th
$Δl =1$ coupling of single-particle orbitals in octupole deformed nuclei
Shandong University（山东大学）；Weihai Research Institute of Industrial Technology of Shandong University（山东大学威海工业技术研究院）
研究揭示了八极变形核中$Δl=1$耦合的重要性，通过Nilsson模型分析单粒子轨道混合比，并利用粒子-转子模型验证了$Δl=1$对旋转结构的影响，提出八极耦合协同驱动反射不对称性。
2026-04-13 nucl-th
Octupole deformation in the nuclear chart based on the 3D Skyrme Hartree-Fock plus BCS model
我们对1，002个偶偶核的基态进行了系统的研究，发现其中有28个是八极形变核，空间形变和配对关联的相互作用对原子核结构起着重要的作用。我们的模型是基于Skyrme Hartree-Fock加上BCS模型表示在三维笛卡尔坐标空间，可以描述任何种类的核形状。四极和八极形变核出现在具有特征中子和质子数的质量区，这与以前的研究是一致的。在我们的结果中，在八极形变核中只出现梨形（$β_{30}$）。我们研究了作为八极形变（$β_{3m}, m = 0, 1, 2, 3$）函数的势能面，这告诉我们。$^{220}$ Rn在$β_{31}$和$β_{32}$势能面中也具有局部最小值。
2017-07-24 nucl-th
Parity splitting in the alternating parity bands of some actinide nuclei
基于一维势阱守恒轴对称八极运动模型，研究了强八极关联核交替宇称带中宇称分裂的角动量依赖性.在较高的角动量值的奇偶分裂的符号反转被解释为科氏力耦合到K=1八极模的结果。新的实验数据的光谱的交替宇称八极带。
1999-11-17 nucl-th
A solvable model for octupole phonons
本文提出了一个描述闭壳层核八极声子的可解模型，该模型是用壳层模型粒子空穴激发表示的.在单粒子能量和两体相互作用的简单假设下，导出了八极声子的能量和波函数的封闭表达式。特别地，它表明八极声子的分量与Wigner $3j$系数成正比。证明了该解析波函数在具有与三维谐振子相一致的$LS$壳闭包的轻核中是完全有效的，而在由于自旋-轨道相互作用而具有$jj$壳闭包的重核中是有效的.可解模型的属性进行了比较与一个现实的壳模型计算$^{208}$铅的结果。
2020-08-31 nucl-th
Nuclear Octupole Correlations and the Enhancement of Atomic Time-Reversal Violation
我们研究的时间反演违反核的“希夫矩”，诱导原子中的电偶极矩。在给出了Schiff算子形式的自包含推导之后，我们证明了基态Schiff矩中的一个重要成分--Schiff强度的分布与电偶极子强度的分布有很大的不同，在Goldhaber-Teller模型中，Schiff矩没有从巨偶极共振中得到任何强度。然后，我们提出壳模型计算轻核，确认偶极共振的作用可以忽略不计，并显示希夫强度与低的八极强度强相关。接下来，我们转向重核，检查最近的论点，在八极形变核的希夫矩的强烈增强超过199 Hg，例如。我们一致认为，有一个显着的增强，同时指出在以前的工作中被忽视的影响（无论是在八极变形核素和199 Hg），可能会减少一些，并强调微观计算来解决这个问题的必要性。最后，我们表明，静态八极形变是不是必不可少的集体希夫矩的发展，具有较强的八极振动的核有他们以及，和一些可以利用实验。
1999-10-03 nucl-th
Exotic nonaxial-octupole shapes in $N=184$ isotones from covariant density functional theories
本文用协变密度泛函理论揭示 N=184 同中子素 284Fm、286No、288Rf、290Sg 的基态具有非轴对称八极形变，能量增益约 1 MeV，并归因于质子轨道 1i13/2 和 2f7/2 的关联。
2023-11-28 nucl-ex nucl-th
Nonaxial-octupole Y_{32} correlations in N = 150 isotones from multidimensional constrained covariant density functional theories
用多维约束协变密度泛函理论研究了N=150的几个transmium核（$^{246}$ Cm，$^{248}$ Cf，$^{250}$ Fm，$^{252}$ No）的非轴反射非对称$β_{32}$形状.采用密度相关的点耦合协变密度泛函理论，在粒子-空穴通道中引入参数组DD-PC 1，发现对于基态的$^{248}$ Cf和$^{250}$ Fm，非轴向八极形变参数$β_{32} > 0.03$和由于$β_{32}$形变产生的能量增益大于300 keV.在$^{246}$ Cm和$^{252}$ No中发现了浅的$β_{32}$极小值，非轴向八极$β_{32}$关联的出现主要来自一对靠近中子费米面的中子轨道$[734]9/2$（$νj_{15/2}$）和$[622]5/2$（$νg_{9/2}$）以及一对靠近质子费米面的质子轨道$[521]3/2$（$πf_{7/2}$）和$[633]7/2$（$πi_{13/2}$）.研究了非轴八极效应对能量密度泛函形式和参数集的依赖性。
2012-09-28 nucl-ex nucl-th
Probing alternating-parity bands in even-even nuclei within an axial quadrupole-octupole-hexadecapole collective model
Cadi Ayyad University（卡迪阿亚德国立大学）；National School of Applied Science（国立应用科学学院）
该研究提出一个解析的四极-八极-十六极轴对称集体模型，统一描述偶偶核的八极振动与形变，通过三个参数解析求解能谱和E1、E2、E3跃迁概率，应用于多种同位素并成功再现交变宇称带特征，计算结果与实验数据吻合。
2026-10-07 nucl-th
Spectroscopy of quadrupole and octupole states in rare-earth nuclei from a Gogny force
在相互作用玻色子模型（IBM）的框架内，用一系列Sm和Gd同位素描述了集体四极和八极态，其哈密顿量参数由Gogny能量密度泛函的平均场计算导出.两个框架之间的联系是（$β_2β_3$）势能面，在Gogny力的情况下，在Hartree-Fock-Bogoliubov框架内计算。IBM哈密顿量的对角化提供了包括正宇称态和负宇称态的各种状态的激发能和跃迁强度。所得的光谱性质进行了比较与现有的实验数据，也与配置混合计算的结果与Gogny力内的发电机坐标法（GCM）。激发态$0^{+}$的结构及其与双八极声子的关系也得到了解决。结果表明，该模型较好地描述了低能四极和八极集体结构的经验趋势，并与Gogny力的GCM结果相一致.
2015-07-17 nucl-th
Relationship between dinuclear systems and nuclei in highly deformed states
比较了双核系统的势能、转动惯量、四极矩和八极矩与强形变核的相应量。作为双核系统，我们表示两个接触的核（团簇）。结果表明，原子核的超形变态与近对称双核系统的超形变态接近，而超形变态被认为是非对称双核系统的超形变态。由两个相互接触的团簇构成的超形变和超形变态具有较大的八极形变。对高形变核八极形变的实验测量可以回答这些核是否具有双核模型所描述的团簇组态。
1999-11-02 nucl-th
Octupole deformation in quasiparticle states of odd-mass and odd-odd nuclei
Universiti Teknologi Malaysia（马来西亚理工大学）
本文研究了奇质量及奇-奇核中双 quasi-particle 态的轴向奇极形状，采用 Skyrme-Hartree-Fock-BCS 方法，结合自洽阻塞和 $Q_{30}$ 约束，推导选择规则并比较预测与实际计算结果。
2025-12-19 nucl-th
Long-lived opposite-parity states and the onset of octupole collectivity in atomic nuclei
San Diego State University（圣地亚哥州立大学）；Ho Chi Minh City University of Education（胡志明市教育大学）；Institute for Basic Science（基础科学研究院）；Tel Aviv University（特拉维夫大学）
本研究针对原子核八极集体性识别难题，分析奇质量核低能谱发现新经验规律，为识别相关候选体提供经验指南。
2026-08-11 nucl-ex nucl-th
Octupole deformation properties in the actinides region using Fayans functionals
Department of Physics, University of Jyväskylä（于韦斯屈莱大学物理系）
本文首次系统研究锕区重核的八极变形特性，利用Fayans能量密度泛函预测核基态性质，与Skyrme泛函相比，发现八极变形核区域相似，且Fayans泛函在预测基态性质方面更准确。
2026-07-31 nucl-th
Microscopic Structure of High-Spin Vibrational States in Superdeformed A=190 Nuclei
基于推转壳模型，采用微观RPA方法研究了A=190的偶偶核超形变（SD）带的四极和八极关联。K=2八极振动被预测为零旋转频率下的最低激发模式。有限频率下的科里奥利耦合效应随核的中子数和质子数的不同而不同。计算还表明，某些集体激发可能产生与yraast SD带几乎相同的J（2）转动惯量。对观察到的激发带的八极振动的解释提出了建议，这表明八极振动可能普遍存在于偶偶SD A=190的核中。
1996-11-29 nucl-th
Spectroscopy of reflection-asymmetric nuclei with relativistic energy density functionals
利用基于四极-八极集体哈密顿量（QOCH）的理论框架，系统地分析了14个同位素链（Ba，Ba，Ce，Nd，Sm，Gd，Rn，Ra，Th，U，Pu，Cm，Cf，Fm）的四极和八极形变能面、低能激发谱和跃迁率.基于PC-PK 1能量密度泛函和$δ$ -相互作用配对的微观QOCH模型准确地描述了低能四极和八极集体态的经验趋势，预测的光谱性质与最近基于相对论和非相对论能量密度泛函的微观计算一致。低能量负宇称带，平均八极形变，和过渡率表明八极集体在这两个质量区域，微观机制的演化与变形的单核子轨道方面进行了讨论的证据。
2017-10-23 nucl-th
Octupole correlation effects on two-neutron transfer intensity in rare-earth nuclei
Hokkaido University（北海道大学）
研究八极相关对重稀土核低能0^+态及两中子转移强度的影响，采用基于核密度泛函理论的相互作用玻色模型，揭示八极自由度在描述负宇称态及低自旋正宇称态中的重要作用。
2026-04-23 nucl-ex nucl-th
Anatomy of octupole correlations in $^{96}$Zr with a symmetry-restored multidimensionally-constrained covariant density functional theory
本文利用多维约束相对论 Hartree-Bogoliubov 模型结合变分后投影，揭示了 $^{96}$Zr 中八极关联源于壳结构竞争，并证明对称性破缺与恢复对密度泛函理论描述该核结构不可或缺。
2023-04-14 nucl-ex nucl-th
Isovector multiphonon excitations in near spherical nuclei
在包含四极和八极玻色子的相互作用玻色子模型（sdf-IBM-2）的质子-中子模型下，研究了近球形核的最低等熵和等矢量四极和八极激发.讨论了这些态在近球核中的主要衰变模式。
2000-10-25 nucl-th
Quantum fluctuations and stability of tetrahedral deformations in atomic nuclei
研究了$^{80}$ Zr和$^{98}$ Zr中可能存在的稳定轴向八极形变和四面体形变。HFBCS计算与宇称投影已经进行了各种参数化的Skyrme能量泛函。用生成坐标法（GCM）计算了与形状涨落有关的负宇称态的关联能和激发能。结果表明，在这些核中，轴向八极形变和四面体形变都具有动力学性质，并具有相似的特征。各种Skyrme力作为这两个八极自由度的函数在平均场水平以及配置混合计算的结果是一致的。
2006-10-10 nucl-th
Multireference covariant density-functional theory for the low-lying states of odd-mass nuclei
本研究拓展了基于相对论点耦合能量泛函的多参考协变密度泛函理论，通过生成坐标方法投影角动量等量子数，以$^{25}$Mg和$^{21}$Ne为例验证了该理论可有效描述奇质量核低激发态及八极关联效应。
2024-01-09 nucl-th
On the origin of asymmetric fission of actinides
重（锕系）核的核裂变主要导致不对称的质量分裂。如果没有量子壳层，它可以给这些质量不对称的形状提供额外的结合能，原子核将对称地裂变。最强的壳层效应是在球形核中，因此自然地，球形“双魔”${^{132}}$ Sn核（${Z=50}$质子）预计将发挥主要作用。然而，对裂变的系统研究表明，重碎片分布在${Z=52}$到56的周围，这表明${^{132}}$ Sn不是唯一的驱动器。用自然界中观察到的裂变碎片的不同${Z}$值来解释${Z=50}$的强球壳效应一直是一个长期存在的难题。在这里，我们表明，最终的质量不对称的碎片也确定了额外的稳定性八极（梨形）变形，最近已被实验证实周围$^{144}$ Ba（${Z=56}$），壳稳定八极变形的极少数核之一。利用现代量子多体模型的超流体裂变动力学，我们发现，重裂变碎片产生的主要与${52-56}$质子，与显着的八极形变获得裂变的方式。这些有利于非对称裂变的八极形状是由${Z=52}$和56处的变形壳引起的。相比之下，球形的“魔”核对八极形变有很强的抵抗力，八极形变阻碍了它们作为裂变碎片的产生。这些发现可以解释比铅轻的原子核不对称裂变的惊人观察结果。
2019-10-04 nucl-th
Octupole correlations in collective excitations of neutron-rich $N\approx56$ nuclei
在基于核密度泛函理论的相互作用玻色子模型（IBM）下，研究了丰中子核低能集体态的八极关联随中子数$N\approx56$的变化.利用约束自洽平均场（SCMF）方法，采用普适能量密度泛函和对相互作用，给出了偶偶核$^{86-94}$ Se，$^{88-96}$ Kr，$^{90-98}$ Sr，$^{92-100}$ Zr和$^{94-102}$ Mo的轴对称四极和八极形变势能面. SCMF的能量表面，然后映射到一个版本的IBM的玻色子凝聚态，其中包括中子和质子的$s$，四极$d$，八极$f$玻色子的能量期望值。这个过程确定的IBM哈密顿量，这是用来计算相关的光谱特性的强度参数。在SCMF水平上，没有得到八极形变的基态，而在$N\approx56$的八极形变中，能量表面通常是软的。预测的负宇称yraast带与带头态$3^-_1$弱依赖于$N$和成为最低的能量在$N=56$在每个考虑的同位素链。该模型进一步预测了最低的负宇称和正宇称基态带之间的有限电八极跃迁率。
2022-05-30 nucl-ex nucl-th
Octupole correlations in the excited $0^+$ states and two-neutron transfers in actinide nuclei
Hokkaido University（北海道大学）
该研究在相互作用玻色子模型中结合微观核密度泛函理论参数，分析了Ra和Th同位素中八极关联对低能激发0⁺态及双中子转移强度的影响，揭示了核结构演化特征。
2026-10-12 nucl-ex nucl-th
Interplay of quadrupole and octupole degrees of freedom in the Gd isotopes
Horia Hulubei National Institute for R&D in Physics and Nuclear Engineering（霍里亚·胡卢贝伊国家物理与核工程研发研究所）；Academy of Romanian Scientists（罗马尼亚科学家学院）
采用四极-八极轴对称模型系统研究Gd同位素链的四极和八极集体性质，通过拟合低能正负宇称能级及跃迁强度，统一描述N=84-96范围内偶偶Gd核的形变演化，发现N=90处四极形变突变，且八极形变仅存在于轻核中。
2026-06-29 nucl-th
Nonaxial-octupole effect in superheavy nuclei
原子核中的三轴-八极Y $_{32}$关联一直被认为是存在的，但实验证据并不清楚。我们发现，为了解释非常低的2 $^-$带在transfermium质量区，这种奇特的效果可能会体现在超重元素。产生三轴八极相关的有利条件被证明是存在于变形的单粒子光谱，这是进一步支持定量反射非对称壳模型计算。据预测，强的非轴八极效应可以持续到元件108。因此，我们的结果代表了第一个具体的例子，在最重的核系统的轴对称性和反射对称性的自发破缺。
2008-06-12 astro-ph nucl-ex nucl-th
Nuclear collective motion with a coherent coupling interaction between quadrupole and octupole modes
考虑了原子核转动-振动运动的集体哈密顿量，其中轴向四极和八极自由度通过离心相互作用耦合。系统的势能取决于两个变形变量$β_2$和$β_3$。通过用$β_2>0$在$(β_2,β_3)$ -平面中围绕无限位核，系统被认为在正和负$β_3$ -值之间振荡。通过假设在集体运动中的四极和八极振荡模式的相干贡献，能谱推导出一个明确的解析形式，提供特定的宇称移位效应。在此基础上，提出了四极-八极集体演化的几种可能途径。给出了该模型在原子核$^{150}$ Nd，$^{152}$ Sm，$^{154}$ Gd和$^{156}$ Dy交替宇称谱中的能级和电子跃迁几率的具体应用。
2006-03-23 nucl-th
Collective T- and P- Odd Electromagnetic Moments in Nuclei with Octupole Deformations
宇称和时间不变性破坏力在静态八极形变核中产生集体P奇矩和T奇矩。集体希夫矩，电八极和偶极，也磁四极出现由于混合的旋转水平相反的宇称，可以超过单粒子的时刻超过100倍。这种增强是由于两个因素，集体性质的内在的时刻和小的能量之间的奇偶偶的成员分离。上述矩在原子和分子中引起T奇效应和P奇效应.用这样的系统进行实验，可以大大改善对时间反演违反的限制。
1996-01-30 atom-ph hep-ph nucl-th
Octupole correlations in $^{220,222,224,226}$Rn
本文利用多维约束协变密度泛函理论研究 $^{220,222,224,226}$Rn 的八极关联，发现 $^{222,224}$Rn 存在八极形变，揭示了配对能变化规律及微观起源，其形变预测有待实验进一步证实。
2025-09-17 nucl-th
Enhancement of octupole strength in near spherical nuclei
在基于平均场波函数的生成坐标方法框架内，分析了计算偶偶核E1和E3跃迁强度的转动公式的有效性。结果表明，对于球形或近似球形的核，用这个公式计算的E1和E3强度被严重低估，而对它们的正确估计需要角动量投影波函数。分析了几种质子数等于或接近幻数的同位素链的计算结果，并与实验数据进行了比较。角动量投影波函数的使用大大提高了与稀少的实验数据的一致性。
2020-03-18 nucl-ex nucl-th
The CSM extension for the description of positive and negative parity bands in even-odd nuclei
用粒子核哈密顿量描述了$^{237}$ U和$^{239}$ Pu中最低宇称伴带$K^π=1/2^{\pm}$。与核心相关联的四极和八极玻色子哈密顿量与先前用于描述相邻奇偶同位素中的四个正宇称带和四个负宇称带的哈密顿量相同。奇核子的单粒子空间由三个球壳模型态组成，两个是正宇称态，一个是负宇称态。粒子-核哈密顿量由四极-四极、八极-八极、自旋-自旋和转动$\hat{I}^2$相互作用四项组成，其中$\hat {I}$表示总角动量。通过拟合两个能带中的四个特殊能量，确定了粒子-芯耦合哈密顿量中的参数。计算得到的激发能与相应的实验数据以及与其他方法得到的结果进行了比较。此外，我们寻找一些签名的静态八极形变所考虑的奇数同位素。
2009-04-21 nucl-th
Effect of configuration mixing on quadrupole and octupole collective states of transitional nuclei
基于核密度泛函理论和相互作用玻色子模型，提出了一个同时描述形状共存和四极、八极集体激发的模型.一个最佳的相互作用玻色子哈密顿量，包括正常和入侵状态之间的配置混合，以及八极自由度，确定通过自洽的平均场计算，使用一个通用的能量密度功能和配对的相互作用，与约束的三轴四极和轴对称的四极和八极形状的自由度。过渡核$^{72}$ Ge、$^{74}$ Se、$^{74}$ Kr和$^{76}$ Kr的一个示例性应用表明，侵入态的引入和组态混合显著降低了激发态$0^+$的能级，并且预测的低位正宇称态的特征在于强变形的近球形、弱变形的扁扁和强变形的扁长形状的混合。低的负宇称态被变形的入侵者配置所主导。
2022-08-28 nucl-ex nucl-th
Effect of Octupole correlations on Fission of Light Nuclei
$^{180}$ Hg的裂变产生质量不对称碎片，预期这些碎片在重碎片中N=56和轻碎片中Z=34处受到变形壳效应的影响[G. Scamps和C. Simenel，arXiv：1904.01275（2019）]。为了研究这两种壳效应并确定哪一种壳效应对$^{180}$ Hg区域的不对称性有主要影响，我们对N/Z比与$^{178}$ Pt相似的核进行了系统的约束Hartree Fock计算.发现N=56决定了核图这一区域系统的不对称性。
2019-07-10 nucl-ex nucl-th
Non-yrast spectra of odd-A nuclei in a model of coherent quadrupole-octupole motion
本文用相干四极八极运动模型描述奇质量核的非对称分裂宇称偶极谱。yrast能级被描述为耦合到基态单粒子（s. p.）态，而非yrast宇称偶联体结构是作为耦合到激发的s. p.态的更高能量的旋转振动模式获得的。结果表明，扩展的模型方案描述了重奇A核不同区域的Yrast和non-Yrast准宇称二重态谱以及相应的B（E1）和B（E2）跃迁速率。讨论了反射非对称变形壳模型在更深层次上对单粒子运动和科里奥利相互作用的描述。
2013-12-28 nucl-ex nucl-th
Parameter-Free Solution of the Bohr Hamiltonian for Actinides Critical in the Octupole Mode
一个解析的，无参数的（到总的比例因子）解决方案的玻尔哈密顿涉及轴对称的四极和八极形变，以及一个无限好的潜力，得到分离变量的方式让人想起的可变转动惯量（VMI）的概念。归一化的光谱和B（EL）的比率被发现同意与实验数据为226-Ra和226-Th，已知的原子核位于最接近的轻锕系元素区域的八极形变和八极振动之间的边界。
2005-12-06 nucl-th
Microscopic description of octupole shape-phase transitions in light actinides and rare-earth nuclei
本文在微观能量密度泛函框架下，系统地分析了低激发态四极和八极集体态。通过将形变约束自洽轴对称平均场能面映射到$sdf$相互作用玻色子模型（IBM）的等效哈密顿量上，即映射到玻色子凝聚态的能量期望值上，确定了哈密顿量参数.研究是基于整体相对论能量密度泛函DD-PC 1。由此产生的IBM哈密顿量是用来计算激发光谱和跃迁率的正和负宇称集体状态在四个同位素链特征的两个地区的八极形变和集体：钍，镭，钐和钡。与经验趋势一致，基于$β_{2}$ - $β_{3}$能量图的系统学的微观计算，由此产生的低位置的负宇称带和跃迁速率显示了$β_{3}$ -软势的稳定八极形变和八极振动特征之间的形状转变的证据。
2014-02-25 nucl-ex nucl-th
Landscape of pear-shaped even-even nuclei
反射非对称核形状现象与核稳定性、核谱学、核衰变和裂变以及寻找标准模型之外的新物理有关。对基态八极形变的全球调查，用有限数量的模型进行，表明梨形同位素的数量在整个核景观中相当有限。利用核密度泛函理论，采用非相对论和协变的能量密度泛函，对粒子束缚偶偶核的$Z \leq 110$和$N \leq 210$基态八极形变进行了整体分析.通过这种方式，我们可以识别反射不对称形状的最佳候选者。计算是在轴向反射非对称Hartree-Fock-Bogoliubov理论和相对论Hartree-Bogoliubov理论的框架下进行的，使用DFT求解器，采用谐振子基展开。我们考虑五个Skyrme和协变能量密度泛函。我们预测几个地区的基态八极形变。除了$^{224}$ Ra周围的缺中子锕系核和$^{146}$ Ba周围的富中子镧系元素的“传统”区域之外，我们还在$^{200}$ Gd和$^{288}$ Pu周围的非常富中子的核以及$^{112}$ Ba周围的几个核中发现了大量的非对称形状的区域。我们的分析表明，稳定的基态八极形变，主要是在缺中子的锕系元素区域，可以通过实验达到几个有前途的候选人。Skyrme和协变模型之间进行了详细的比较。
2020-07-28 nucl-th
Coherent quadrupole-octupole states from a SUSY-QM Hamiltonian hierarchy and shape invariance
我们表明，在核的相干四极-八极运动（CQOM）模型中的径向方程的潜力产生一系列的超势和随后的一系列有效的潜力，满足形状不变的条件，并对应于一个SUSY-QM族的哈密顿量。在此基础上，我们认为，原来的CQOM能级方案具有一个通用的超对称结构的频谱固有的相干四极八极模。本文概述了偶-偶核和奇-偶核的实四极-八极谱偏离真正对称性的机制。通过使用它，我们说明的可能性，以确定在交替宇称谱的偶-偶核和奇质量核的准宇称二重态内描述的CQOM模型方法的超对称性的迹象。
2017-05-04 nucl-th quant-ph
