Representations of the orthosymplectic Lie superalgebra osp(1|4) and paraboson coherent states
引入并获得了多模抛物玻色子相干态。在适当的子空间中，这些相干态提供了单位的分解，其中当使用猫型态表示时，测量是正定的。还得到了相互交换的降低算子对角化的双相干态。计算了相干态基中的矩阵元。
2008-11-03 hep-th math-ph math.MP
A class of infinite-dimensional representations of the Lie superalgebra osp(2m+1|2n) and the parastatistics Fock space
正交辛李超代数osp（2 m +1）的一类无限维表示的权向量的正交基|2n）的引入。这些表示是特定的最低权重表示V（p），具有形式[-p/2，...，-p/2]的最低权重。p/2| p/2，.，p/2]，p是正整数。给出了基在代数生成元作用下的变换的显式表达式，由于代数生成元的关系对应于m对仿费米子算子和n对具有相对仿费米子关系的仿玻色子算子的定义关系，因此也显式地构造了p阶仿统计Fock空间.进一步证明了表示V（p）在超对称Schur函数意义下具有有趣的特征，并得到了一个简单的特征公式.
2015-03-03 hep-th math-ph math.MP
Positive Energy Unitary Irreducible Representations of the Superalgebras osp(1|2n,R)
给出了超代数Osp（1）的正能量（最低权）酉不可约表示的分类|2n，R）。
2012-10-22 hep-th math.QA math.RT
The paraboson Fock space and unitary irreducible representations of the Lie superalgebra osp(1|2n)
已知正交辛李超代数osp（1）的定义关系|2n）等价于n对抛物算子$b^\pm_i$的定义（三元）关系.特别地，在通常的星条件下，这意味着“p阶抛物子"对应于osp（1）的酉不可约（无限维）最低权表示V（p| 2n）。除了简单的情况p=1或n=1，这些表示从来没有被构造由于计算困难，尽管他们的重要性。在本文中，我们给出了这些表示V（p）的一个明确而优美的构造，并给出了osp（1）的明确作用或矩阵元素|2n）发电机。V（p）的正交基向量用Gelfand-Zetlin模式表示，其中osp（1）的子代数u（n|（2）起着关键作用。我们的结果还导出了这些无穷维OSP（1）的特征公式|2n）陈述。进一步考虑分支$ osp(1|2n) \supset sp(2n) \supset u(n)$，我们得到了sp（2n）的显式无穷维酉不可约最低权表示及其特征标.
2007-09-14 hep-th math-ph math.GR
Quantum BRST charge and OSp(1|8) superalgebra of twistor-like p-branes with exotic supersymmetry and Weyl symmetry
利用转换方法研究了恢复自发破缺的D=4 N=1超对称的3/4分数的类扭p膜的约束代数. BRST荷的经典和量子实现，整体广义超共形OSp（1）的统一超代数|8），并构造了Virasoro和Weyl对称。证明了量子厄米BRST荷是幂零的，量子OSp（1| 8）超代数是闭的。
2005-01-05 hep-th
Analytic Bethe ansatz and functional relations related to tensor-like representations of type II Lie superalgebras B(r|s) and D(r|s)
对II型李超代数B（r）的类张量表示进行了Bethe分析|s）=osp（2r+1| 2s）（r >-1，s >0）和D（r| s）=osp（2r| 2s）（r >1，s >0）。给出了用杨氏（超）图表示的缀饰真空形式的转移矩阵的本征值公式。讨论了一类传递矩阵函数关系（T-系统）。特别是对于B（0| s）=osp（1| 2s）（s >0）情形下，利用dressed真空形式之间的对偶性，给出了一组完备的函数关系.
2009-11-28 cond-mat.stat-mech hep-th math-ph
Differential operator realizations of superalgebras and free field representations of corresponding current algebras
基于有限维基本李超代数正根的特殊序，我们构造了$osp(2r|2n)$和$osp(2r+1|2n)$超代数的显式微分算子表示以及相应的流超代数$osp(2r|2n)_k$和$osp(2r+1|2n)_k$在任意层$k$上的显式自由场实现.给出了相应的第一类能量动量张量和屏蔽电流的自由场表示。
2009-03-16 hep-th
Twisted Quantum Affine Superalgebra $U_q[gl(m|n)^{(2)}]$ and New $U_q[osp(m|n)]$ Invariant R-matrices
研究了$U_q[gl(m|n)]$的极小不可约表示，即在$U_q[osp(m|n)]$下不可约的不可约表示，并证明了它们是可仿射的，从而给出了扭曲量子仿射超代数$U_q[gl(m|n)^{(2)}]$的不可约表示.构造了任意两个极小表示的张量积所对应的$U_q[osp(m|n)]$不变R-矩阵，从而将扭曲张量积图方法推广到超对称情形.这些结果给出了由$U_q[gl(m|n)^{(2)}]$产生的谱依赖分次杨-巴克斯特方程的新的解，并表现出以前在无扭或非超情形下没有的新特征.
1999-05-06 cond-mat hep-th math-ph
Cayley-Klein contractions of orthosymplectic superalgebras
本文定义了一类正交辛超代数$osp(m;j|2n;ω)$，它可以由$osp(m|2n)$通过压缩和解析延拓得到，其方法类似于正交和辛Cayley-Klein代数由相应的经典代数得到.以$osp(1|2)$和$osp(3|2)$的缩略语为例。
2001-10-29 hep-th
A decription of the quantum superalgebra $U_q[osp(2n+1/2m)]$ via Green generators
利用一组新的生成元（称为Green生成元）描述了正交辛李超代数$osp(2n+1/2m)$及其变形的类似物$U_q[osp(2n+1/2m)]$.这些发电机非常不同于著名的Chevalley发电机。在数学上，格林生成元是根向量，对应于正正交根和负正交根。物理上，它们由（变形的）准玻色算符的$m$对和（变形的）准费米算符的$n$对组成。
1996-07-29 hep-th math.QA q-alg
Deformed Clifford Cl_q(n|m) and orthosymplectic U_q[osp(2n+1|2m)] superalgebras and their root of unity representations
证明了Clifford超代数Cl（n| m个由m对玻色算符（奇元）与n对费米算符（偶元）反交换生成的C1_q（n| m），使得后者是量子超代数U_q[osp（2n+1）]的同态像|2m）]。Fock空间F（n| Cl_q（n）的m| m）已建成。当q是单位根时（q= \exp（{iπl/k}）），q-玻色子（和q-费米子）是作用在有限维子空间F_{l/k}（n）中的算子|F（n）|m）。每个F_{l/k}（n| m）通过上述同态化为一个不可约（单位根）U_q[osp（2n+1| 2 m）]模块。对于q是本原单位根单位根（l=1），相应的表示是酉的。模块F_{1/k}（n| m）分解为不可约U_q[sl（m）]的直和|n）]子模块。U_q[sl（m）]中所有Cartan-Weyl元的矩阵元|n）]在每个这样的子模块中给出。
2002-10-22 hep-th math-ph math.MP
(p,q) D=3 Poincare supergravities from Lie algebra expansions
我们利用超代数的展开过程（在文中有总结）导出三维时空中（p，q）-庞加莱超引力的Chern-Simons（CS）作用量。在导出了（p，0）-Poincare超引力作用量作为展开式osp（p）的CS理论之后，|Osp（p）的R）（2，1）|二、R），我们从简单的osp（p+q）的展开中找到了一般的（p，q）-Poincare超代数及其D=3超引力作用量作为CS规范理论|2，R）超代数，即osp（p+q| 2，R）（2，1，2）.
2011-08-25 gr-qc hep-th math-ph
Finite $W$-superalgebras and quadratic spacetime supersymmetries
我们考虑李超代数的约束下的Hamilton约化，产生有限的$W$ -超代数，提供候选人的二次时空超代数。这些有一个未变形的玻色子对称代数（偶生成器），由一个费米子扇区（超对称生成器）分级，其中反换位子括号在偶生成器中是二次的。本文在经典（Poisson括号）水平上分析了几个$gl(M|N)$或$osp(M|2N)$型李超代数的约化，并建立了它们的量子（李括号）等价.也被认为是pyramidbosonic扩展。作为一个特殊的情况下，我们恢复最近确定的二次超共形代数，某些酉不可约无质量表示（在四维）是“零步”多重态，没有随之而来的超伙伴。研究的其他情况包括一个六维二次超共形代数与向量奇生成元，和一个变种二次超代数与未变形的$osp(1|2N)$单点超对称，和一个三重旋超荷。
2020-05-06 hep-th math-ph math.MP
Jordanian Quantum Deformations of D=4 Anti-de-Sitter and Poincare Superalgebras
本文考虑了扩展的Jordan twist的一个超扩展，以Hopf超代数的形式描述了anti-de-Sitter（$AdS$）超代数$osp(1|4)$的非标准量子化.给出了$osp(1|4)$生成元的超约旦扭函数和相应的基本余积公式。提出了经典超代数基的非线性变换，这种变换不改变定义的代数关系，但简化了余积和对映体。我们的物理应用是将$osp(1|4)$超代数的新的超约旦变形解释为变形D=4的$AdS$超对称。然后对量子Jordan $AdS$超代数进行适当的压缩，得到了D=4 Poincare超代数的新的$κ$ -形变，其中玻色子扇区描述了Poincare对称的光锥$κ$ -形变.
2005-06-24 hep-th math-ph math.MP
Supersymmetrization Schemes of D=4 Maxwell Algebra
Maxwell代数是Poincare代数通过Abel张量生成元的扩展，通过对O（D-1，1）\oplus O（D-1，2）（Lorentz代数\oplus AdS代数）的适当压缩，可以得到任意维数D上的Maxwell代数.我们记得，在D=4中，Lorentz代数O（3，1）由实化Sp_R（2）描述|复代数Sp（2）的|C）\simeq S1（2| C）和O（3，2）\simeq Sp（4）。研究了由实超代数OSp_R（2N-k; 2）的压缩所得到的各种D=4的N-扩张Maxwell超代数|C）\oplus OSp（k;4），（k= 1，2，.，2N）（扩展Lorentz超代数\oplus扩展AdS超代数）.如果N=1（k= 1，2），则得到简单麦克斯韦超代数的两个不同版本。对于任意固定的N，我们得到了具有n-扩张Poincare超代数的Maxwell代数的2N个不同的超扩张（1 \leq n \leq N）和由实代数O_R（2N-k）的适当收缩得到的内部对称扇区|C）\oplus O（k）.最后对Maxwell超代数的可能应用作了评述。
2011-11-15 hep-th math-ph math.MP
Quantization of the Lie Algebra SO(2N+1) and of the Lie Superalgebra Osp(1/2N) with Preoscillator Generators
李代数$so(2n+1)$和李超代数$osp(1/2n)$用$3n$生成元量子化，称为预振荡器生成元。除了$n$“Cartan”元素外，预振子发生器在$so(2n+1)$的情况下是变形的para-Fermi算子，在$osp(1/2n)$的情况下是变形的para-Bose算子。相应的变形泛包络代数$U_q[so(2n+1)]$和$U_q[osp(1/2n)]$与用Chevalley算子定义的等价.“预振子”这个名字是为了表明在某种表示中，这些算符简化为已知的变形费米算符和玻色算符。
1994-12-16 hep-th
On contractions of classical basic superalgebras
本文定义了一类正交辛$osp(m;j|2n;ω)$和酉$sl(m;j|n;ε)$超代数，它们可以由$osp(m|2n)$和$sl(m|n)$通过压缩和解析延拓得到，其方法类似于由相应的经典代数得到特殊的线性、正交和辛Cayley-Klein代数. Cayley-Klein超代数的Casimir算子是由基本超代数的相应算子得到的。以$sl(2|1)$和$osp(3|2)$的缩略语为例。
2002-09-12 hep-th
New Solutions of the Yang-Baxter Equation Based on Root of 1 Representations of the Para-Bose Superalgebra U$_q$[osp(1/2)]
新的解决方案的量子杨巴克斯特方程，一般取决于三个任意参数，写下来。它们基于最近发现的量子正交辛超代数\\U的单位根表示。辫子群$B_N$的表示定义在1 \\U模的根的任何$N^{th}$张量幂内。
1995-07-25 hep-th math.QA q-alg
Geometrical Aspect of Topologically Twisted 2-Dimensional Conformal Superalgebra
我们研究了拓扑扭曲的OSP（2| 2）+osp（2）|2）共形超代数。该代数包括拉格朗日量，它是拓扑场论的固有量，由费米子生成元组成。用osp（2）规范系统研究拉格朗日量|2）+osp（2）|2）揭示了代数的几何特征：导出了与代数相联系的模空间，阐明了费米子生成元在模空间中的重要作用，并从代数的几何方面论证了拓扑扭曲与模问题之间的特殊关系。
1995-04-26 hep-th
An admissible level $\widehat{\mathfrak{osp}} \left( 1 \middle\vert 2 \right)$-model: modular transformations and the Verlinde formula
本文研究水平为 -5/4 的仿射 osp(1|2) 顶点算子超代数的模性质，通过分类 relaxed 最高权模并利用 Verlinde 公式的连续超代数类比，得到全部 Grothendieck 融合规则且系数均为非负整数。
2018-02-24 hep-th math-ph math.MP
Magnetic charges in the AdS(4) superalgebra osp(4|2)
讨论了AdS（4）超代数osp（4）中如何包含磁荷的问题|2）。证明了在基本反交换子的右边引入一个赝标中心荷的通常方法是不可行的，因为这破坏了SO（2，3）协方差.我们提出了一种解决办法，将磁荷提升为矢量荷，这相当于扩大了OSP（4| 2）到超共形代数su（2，2| 1）。分析了1/4、1/2和3/4 BPS态的条件。这些状态形成与4 × 4复厄米矩阵的约当代数相关联的凸锥的边界。构造的超代数的Inonu-Wigner收缩产生了庞加莱超代数的已知扩展，包含电和磁0-膜荷以及弦和空间填充的3-膜荷。作为一个例子，我们展示了一些超对称AdS（4）黑洞如何适合BPS态的分类方案。
2010-12-01 gr-qc hep-th
Representations of the Lie superalgebra $B(\infty,\infty)$ and parastatistics Fock spaces
由满足相互仿费米子关系的m个仿费米子和n个仿玻色子系统的产生和湮灭算符所生成的代数结构称为李超代数osp（2 m +1| 2n）。这样的系统的Fock空间则是osp（2 m +1）的某些最低权表示|2n）。在本文中，我们研究了当parafermion和parabosons的数量变得无穷大时会发生什么。为了分析其代数结构和Fock空间，我们首先需要给出李超代数B（n，n）=osp（2n+1）的一种新的矩阵形式|2n），并在有限秩情形下构造了Fock空间的一个新的Gelfand-Zetlin基.新结构适用于$n\rightarrow\infty$的情况。由无穷多个创造和湮灭算子生成的代数是$B(\infty,\infty)$，它是正交辛李超代数的一个定义良好的无限秩版本。Fock空间是$B(\infty,\infty)$的最低权表示，其基由特定的行稳定Gelfand-Zetlin模式组成。
2019-03-29 hep-th math-ph math.MP
Finite-dimensional representations of U_q[gl(2/1)] in a basis of U_q[gl(2)\oplus gl(1)]
给出了量子超代数$U_q[gl(2/1)]$作为$U[gl(2/1)]$的Drinfel 'd-Jimbo变形和一个Hopf超代数.在其偶子代数$U_q[gl(2)\oplus gl(1)]$的基础上构造并研究了该量子超代数的有限维表示.本方法构造的量子超代数表示结合了以前建议的超代数和量子超代数的情况下，因此，与后者相比，具有优势。
2003-05-14 hep-th math-ph math.MP
Orthosymplectic Lie superalgebras in superspace analogues of quantum Kepler problems
超空间R^{D}上的Schroedinger型方程|2n}，它涉及一个与osp（D）的负值成反比的电势|2n）离原点不变的“距离”。一个osp（2，D+1| 2n）动力学超对称性，并证明了系统的束缚态构成该超代数的一个不可约最高权模.对不可约模的结构有了透彻的理解。这特别使得能够确定能量本征值和对应的本征空间以及它们各自的维度。
2007-09-05 hep-th math-ph math.MP
Twisted Quantum Affine Superalgebra $U_q[sl(2|2)^{(2)}]$, $U_q[osp(2|2)]$ Invariant R-matrices and a New Integrable Electronic Model
我们描述了扭曲仿射超代数$sl(2|2)^{(2)}$及其量子化版本$U_q[sl(2|2)^{(2)}]$ .研究了不动点子超代数$U_q[osp(2|2)]$的四维级星表示的张量积表示.我们显式地求出了张量积分解，发现该分解不是完全可约的。与此4维等级星表示，我们得到两个$U_q[osp(2|2)]$不变的R-矩阵：其中一个对应于$U_q[sl(2|2)^{(2)}]$和其他$U_q[osp(2|2)^{(1)}]$。利用$U_q[sl(2|2)^{(2)}]$的R-矩阵，我们构造了一个新的$U_q[osp(2|2)]$不变的强关联电子模型，它在一维空间是可积的.有趣的是，该模型在$q=1$极限下简化为Essler等人提出的模型，该模型具有更大的$sl(2|2)$对称性。
1996-11-04 cond-mat.stat-mech hep-th math.QA
Lie Superalgebras arising from bosonic representation
利用玻色子场和鬼场构造了一个2-toroidal李超代数。这个超代数包含$osp(1|2n)^{(1)}$作为一个特殊的子代数，并且行为类似于$B(0, n)$型的环面李超代数。此外，该代数是代数$osp(1|2n)\otimes \mathbb C[s, s^{-1}, t,t^{-1}]$的中心扩张。
2012-07-12 hep-th math.QA
The unifying superalgebra OSp(1|32)
我们展示了OSp（1| 32）给出了描述d=10的II型弦论、d=11的M-理论和d=12的F-理论的统一框架。这些理论是通过对它们的对称算符作为OSp（1）的生成元的不同识别而联系起来的|32）。T-和S-对偶被认为是生成元的重新定义。时空的某些（s，t）特征允许生成元上的实性条件。所有允许实结构的那些都通过代数内的重新定义而再次相关，这是因为代数OSp（1）|（32）只有一个真正的实现。重新定义包括空间/空间、时间/时间和空间/时间二元性。理论之间的进一步区别是由翻译生成器的识别。这就区分了不同版本的II型弦论，特别是所谓的 *-理论，其特征在于P_0生成元不是代数中（唯一的）正定能量算符。
2000-10-23 hep-th
The parastatistics Fock space and explicit Lie superalgebra representations
已知m对仿费米子算子和n对具有相对仿费米子关系的仿玻色子算子的定义三重关系可以看作是李超代数osp（2 m +1）的定义关系|2n）的2（m+n）个生成元。在共同的厄米性条件下，这意味着p阶的仿统计Fock空间对应于osp（2 m +1）的无限维酉不可约表示V（p| 2n），具有最低权重（-p/2，...，- p/|p/2，.，p/2）。这些表示（在最简单的情况下也是m=n=1）由于计算困难而从未被构造过，尽管它们很重要。本文利用群论技巧部分地解决了一般情况下的问题，其中u（m| Osp（2 m +1）的n）子代数|2n）起着至关重要的作用：u（m）的一组Gelfand-Zetlin模式|n）可以用来标记V（p）的基向量。这些表示V（p）（m=n=1）的一个明确而优雅的构造，以及osp（3）的作用或矩阵元素|2）给出了生成器。
2013-11-16 hep-th math-ph math.MP
Super Coherent States, Boson-Fermion Realizations and Representations of Superalgebras
超相干态在超代数和量子超代数表示的显式构造中是有用的。在这篇文章中，我们描述了如何使用它们来构造（量子）玻色子-费米子实现和（量子）超代数的表示。我们通过几个例子：$osp(1|2)$和它的量子版本$U_t[osp(1|2)]$，$osp(2|2)$在非标准和标准的基础和$gl(2|2)$在非标准的基础。我们得到了这些超代数的自由玻色子-费米子实现。应用玻色子-费米子实现，我们明确地构建其有限维表示。我们的结果对当前超代数及其相应的共形场论的研究具有一定的参考价值。
2005-02-23 hep-th
An n=(1|1) super--Toda Model Based on OSp(1|4)
我们表明，仿射李超代数具有玻色子简单的根（如$OSp(1|4)$）“不”产生超对称户田模型，超共形对称非线性实现的户田系统的玻色子简单的根的超代数的领域。具有共形自旋$(3/2,-1/2)$的费米$b-c$系统是这种模型的自然组成部分。
1996-10-07 hep-th
Construction of matryoshka nested indecomposable N-replications of Kac-modules of quasi-reductive Lie superalgebras, including the sl(m/n) and osp(2/2n) series
本文构造了一类新的有限维不可分解表示，通过递归嵌入 N 个不可约表示副本并用广义 Cabibbo 角耦合，以解释标准模型中三代费米子的存在，并将构造推广到拟约化李超代数。
2023-09-20 hep-th math.RT
Half-BPS supergravity solutions and superalgebras
我们建立了某些李超代数与16个费米子发电机，半BPS解决方案的超引力与32个超对称之间的对应关系。三个案例进行了讨论。对于IIB型超引力，我们将半单李超代数H与PSU（2，2）的16个费米子生成元联系起来|4），半BPS解的家庭，这是不变的H下，局部渐近AdS_5 × S^5。类似地，对于M-理论，我们将半单李超代数H与16个费米子生成元联系起来，这些生成元是OSp（8^*）的子代数。|4）或OSp（8| 4，R）推广到半BPS解族，它们在H下是不变的，并且分别局部渐近于AdS_7 × S^4或AdS_4 × S^7.可能的增强超过16个超对称，如24，也进行了分析。PSU（2，2）的半单子代数的分类|4），OSp（8^*| 4）和OSp（8）|4，R）的结果，使我们猜想IIB型超引力和M-理论的各种新的半BPS解族的存在性。
2008-11-08 hep-th
On osp(2|2) conformal field theories
研究了当前超代数$osp(2|2)^{(1)}_k$和$osp(2|2)^{(2)}_k$对应的共形场论.我们在一般水平$k$上构造了这些流超代数的自由场实现、屏流和准素场。$osp(2|2)^{(2)}_k$的所有结果都是新的，$osp(2|2)^{(1)}_k$的主要字段的结果似乎也是新的。我们的结果有望在高斯无序系统如无规键伊辛模型和狄拉克模型的超对称方法中得到应用。
2003-03-21 cond-mat hep-th
BPS solutions of a D5-brane worldvolume in a D3-brane background from superalgebras
本文用BPS方法在D3-膜的近视界几何中求出了D5-膜世界体积理论的BPS解。BPS界被解释为相应的弯曲背景中的“最大扩展”D5世界体积超对称代数，即OSp（1| 16）。这个代数是世界体积超代数OSp（4^*）的扩展|4）。分析推广到非近地平线的情况下。
1999-04-08 hep-th
On Type-I Quantum Affine Superalgebras
I型单李超代数是$sl(m|n)$和$osp(2|2n)$。研究了它们的无扭仿射扩张$U_q(sl(m|n)^{(1)})$和$U_q(osp(2|2n)^{(1)})$的量子形变.我们确定了简单生成器之间的额外关系（"额外的$q$ -Serre关系”），需要施加这些关系来正确定义$\uqgh$和$U_q(osp(2|2n)^{(1)})$。本文给出了从量子仿射超代数导出谱参数相关R-矩阵的一般方法。我们确定了I型仿射超代数$U_q(sl(m|n)^{(1)})$在各种表示中的R-矩阵，从而导出了谱依赖的Yang-Baxter方程的新解.特别是，因为这个代数具有一个参数家庭的有限维irreps，我们能够构建R-矩阵取决于两个额外的类谱参数，提供推广的自由费米子模型。
1994-10-27 hep-th math.QA
Orthosymplectic $Z_2\times Z_2$-graded Lie superalgebras and parastatistics
本文构造了最一般的正交辛 $Z_2\ imes Z_2$-分次李超代数，基于分次超转置概念，并研究了由此导出的新副统计关系。
2024-02-19 hep-th math-ph math.GR
Chern-Simons Supergravity in D=3 and Maxwell superalgebra
本文从极小Maxwell超代数$s\mathcal{M}_{3}$出发，构造了无宇宙常数的$D=3$ Chern-Simons超引力作用量.这个超代数包含两个Majorana费米子荷，并且可以从$\mathfrak{osp}\left( 2|1\right) \otimes\mathfrak{sp}\left( 2\right) $超代数使用交换半群展开程序获得。麦克斯韦不变张量的分量被明确地导出。
2015-09-04 gr-qc hep-th math-ph
W Algebras and Superalgebras from Constrained WZW Models: A Group Theoretical Classification
本文给出了$W$代数和超代数的一个分类，这些代数和超代数产生于阿贝尔和非阿贝尔的Toda理论。从约束WZW动作获得的每个模型与$Sl(2)$子代数（分别为）相关。$OSp(1|2)$超代数）的一个简单的李代数（分别.超代数）$\cg$。然而，$U(1)_Y$因子的确定，与$Sl(2)$（分别）交换，$OSp(1|2)$），出现时，它的存在，特别有用的特点，相应的$W$代数。计算了每个$W$（超）代数的（超）共形自旋内容.所有的超共形代数（即具有共形自旋$s\leq2$）的类很容易作为我们一般结果的副产品获得。
1992-09-01 hep-th
Osp(1|8)-Gravity
基于超代数Osp（1）分析了一个新的MacDowell-Mandarin $R^2$型超引力作用量|8）。这篇文章总结了hep-th/9702052的工作。
1997-02-16 hep-th
Pure Spinor Formalism for Osp(N|4) backgrounds
我们从Osp（N）的Maurer-Cartan（MC）方程出发|4）超代数的超陪集流形上实现的左不变超形所满足的超代数，并得到了一些新的纯旋量约束。它们是通过“幻影化”MC形式并将微分d扩展到BRST微分来获得的。从超代数G =Osp（N| 4）我们挑选出包含在G中的与不同陪集G/H相关联的不同子代数H：H的每一种选择导致纯旋量约束的不同弱化。在每种情况下，参数的数量进行了计数，我们表明，在Osp（6）的情况下，|4）/U（3）x SO（1，3），Osp（4）|4）/SO（3）x SO（1，3），最后是Osp（4| 4）U（2）} × SO（1，3）玻色子自由度和费米子自由度匹配，以提供c=0超共形场论。我们构造了Osp（6）情形的Green-Schwarz和纯旋量西格玛模型|4）/U（3）× SO（1，3）对应于AdS_4 × P^3。纯旋量西格玛模型可以一致量子化。
2008-07-12 hep-th
N-extended Chern-Simons Carrollian supergravities in 2+1 spacetime dimensions
本文给出了在$\mathcal{N}$-扩展AdS Carroll超代数下不变量的三维时空中的超相对论性$\mathcal{N}$-扩展AdS Chern-Simons超引力理论.我们首先考虑$(2,0)$和$(1,1)$的情况;随后，我们将我们的分析推广到$\mathcal{N}=(\mathcal{N},0)$，$\mathcal{N}$偶数，以及$\mathcal{N}=(p,q)$，$p,q>0$。$\mathcal{N}$-扩展的AdS Carroll超代数通过Carrollian（即，超相对论）收缩分别应用于$\mathfrak{osp}(2|2)\otimes \mathfrak{sp}(2)$的$so(2)$扩展、$\mathfrak{osp}(2|1)\otimes \mathfrak{osp}(2,1)$、$\mathfrak{osp}(2|\mathcal{N})\otimes \mathfrak{sp}(2)$的$\mathfrak{so}(\mathcal{N})$扩展以及$\mathfrak{so}(p) \oplus \mathfrak{so}(q)$代数与$\mathfrak{osp}(2|p)\otimes \mathfrak{osp}(2,q)$的直和。我们还分析了上述$\mathcal{N}$-扩展的Chern-Simons AdS Carro…
2020-03-01 hep-th
$U_q osp(2,2)$ Lattice Models
在本文中，我构造了一个潜在的$U_q osp(2,2)$超代数对称格模型。我找到了分次杨-巴克斯特方程的新的解。这些{ \it三角} $R$ -矩阵依赖于超代数的{ \it三}连续参数、谱参数、变形参数$q$和$U(1)$参数$b$。必须强调的是，参数$q$是通用的，参数$b$与\cite{gs}的“无效性”参数不对应。给出了有理极限;它们还取决于$U(1)$参数，并且这种依赖性无法重新缩放。我给的Bethe anonymous解决方案的晶格模型建立从一些这些$R$矩阵，而对于其他矩阵，由于特殊性质的表示理论的$osp(2,2)$，我猜想的结果。参数$b$表现为连续的广义自旋。最后简要讨论了寻找这些模型的基态的问题。
1994-12-28 hep-th
Quantization of the ${\rm AdS}_3$ Superparticle on ${\rm OSP}(1|2)^2/{\rm SL}(2,\mathbb{R})$
我们分析了陪集${\rm OSP}(1|2) \times {\rm OSP}(1|2)/{\rm SL}(2,\mathbb{R})$上的${\rm AdS}_3$超粒子动力学。系统在规范不变哈密顿约化得到的正则坐标下量子化。用$\frak{osp}(1|2)$类时元的共伴轨道参数化了大质量粒子的左右Noether荷。每个手征扇区由对应于具有超势$W=q-m/q$的超粒子的两个玻色子和两个费米子正则坐标描述，其中$m$是粒子质量。正则量子化则提供了$\frak{osp}(1|2)\oplus\frak{osp}(1|2)$的量子实现。对于无质量粒子，手征电荷位于$\frak{osp}(1|2)$的幂零元的余伴随轨道上，并且每个手征电荷仅依赖于一个实费米子，这证明了潜在的$κ$对称性。这些剩余的左和右费米子变量形成一个正则对，系统由四个玻色子和两个费米子正则坐标描述。由于无质量粒子的共形不变性，$\frak{osp}(1|2)\oplus\frak{osp} (1|2)$推广到相应的超共形代数$\frak{osp}(2|4)$。它的19个电荷由正则坐标的所有实二次组合给出，这使它们的量子化变得平凡化。
2016-12-23 hep-th
Spencer cohomology and eleven-dimensional supergravity
我们用李代数方法恢复了11维超引力的最大超对称玻色背景的分类。我们对Poincaré超代数$\mathfrak{g}=\mathfrak{g}_{-2}\oplus\mathfrak{g}_{-1}\oplus\mathfrak{g}_{0}=V\oplus S\oplus \mathfrak{so}(V)$的$\mathbb Z$分次子代数$\mathfrak{h}=\mathfrak{h}_{-2}\oplus\mathfrak{h}_{-1}\oplus\mathfrak{h}_{0}$的所有滤变形进行了分类，即对$j<0$的滤变形为$\mathfrak{h}_0\subset\mathfrak{g}_0$和$\mathfrak{h}_j=\mathfrak{g}_j$.除了Poincaré超代数本身和它的$\mathbb Z$ -分次子代数之外，只有三个李超代数，它们是非平坦极大超对称背景的对称超代数。在通过我们确定的引力子变化（一个组成部分）斯宾塞上循环。
2016-05-13 hep-th math.DG math.RT
Quantisation of U$_q$[OSP(1/2N)] with Deformed Para-Bose Operators
利用para-Bose（pB）算子的$n$对生成正交辛李超代数$osp(1/2n)$的泛包络代数的观察结果来定义变形pB算子.它表明，这些运营商是一个替代的Chevalley生成器。在此背景下，$U_q[osp(1/2n)]$的“Cartan-Weyl”生成元及其“超对易”关系完全用变形pB算子表示.一个类似的庞加莱-伯克霍夫-维特定理制定。
1993-06-03 hep-th
Superconformal symmetry and maximal supergravity in various dimensions
本文利用两层振子技术研究了具有64个超荷的共形超代数与三维、四维和六维极大超引力理论之间的关系。四维N=8的无质量超引力场被证明是共形超代数SU（2，2）的CPT-自共轭双重子超多重态|（8）很久以前。我们证明了三维空间中的极大超引力场同样可以拟合到共形超代数OSp（16）的超单重态中|4，R），它与SU（2，2）的双重超多重态有关|（8）降维。此外，我们构造了六维共形超代数OSp（8*）的超短超多重态|8），并表明其分量场可以组织在一个壳层上的超场。超短OSp（8*| 8）多重态约化为SU（2，2）的双重超多重态|8）降维。我们讨论了具有USp（8）R-对称性的手征极大（4，0）六维超引力理论的可能性，该理论可以简化为四维的极大超引力，并且不同于六维（2，2）极大超引力，后者的场不能拟合到简单共形超代数的酉超多重态中.这种相互作用理论将是（2，0）理论的引力类比。
2012-03-07 hep-th
A locally supersymmetric $SO(10,2)$ invariant action for $D=12$ supergravity
给出了$N=1$超引力在$10+2$维中的作用量，包含了$OSp(1|64)$超代数的规范场，即$n$ = 1，2，5，6，9，10反对称D=12 Lorentz指数的一种形式$B^{(n)}$和一个Majorana引力子$ψ$ . vielbein和自旋连接分别对应于$B^{(1)}$和$B^{(2)}$。作用量在完全的$OSp(1|64)$超代数下不是规范不变的，而只是在一个子代数${\tilde F}$（包含$F$代数$OSp(1|32)$）下，它的规范场是$B^{(2)}$、$B^{(6)}$、$B^{(10)}$和Weyl投影的Majorana引力子${1 \over 2} (1+Γ_{13}) ψ$。因此，超对称变换是由马约拉纳-外尔超荷产生的，并且是规范超代数的一部分，是离壳的。作用量简单地为$\int STr ({\bf R}^6 {\bf Γ})$，其中${\bf R}$是$OSp(1|64)$曲率超矩阵的二形式，${\bf Γ}$是一个包含$Γ_{13}$的常数超矩阵，并将$OSp(1|64)$分解为它的${\tilde F}$子代数。作用量包括通常的爱因斯坦-希尔伯特项。
2018-03-27 gr-qc hep-th
Unitary Supermultiplets of OSp(8^*|4) and the AdS_7/CFT_6 Duality
本文研究了N=4 d=7 anti-de Sitter（AdS_7）超代数OSp（8^*）的酉超多重态|4），其偶子代数SO（6，2）X USp（4）是AdS_7 X S^4上M-理论的对称超代数.我们给出了OSp（8^*）的正能量双重态和无质量超多重态的完全分类|4）。AdS_7中的超短双重态超多重态不具有Poincaré极限，对应于AdS_7边界上的超共形场论，可以用d=6的Minkowski空间来表示.我们证明了六维庞加莱质量算符在双态表象下完全消失。从SO^*（8）=SO（6，2）的紧致U（4）基到非紧致基SU^*（4）XD（d=6洛伦兹群乘代数），我们可以将SO^*（8）的正（共形）能量表示与在d=6洛伦兹群下协变变换的共形场联系起来。用振子方法构造了OSp（8^*）的酉超多重态|4）可以用手征超扭量场给出动力学实现。
2004-07-14 hep-th
