Transition properties of low-lying states in $^{28}$Si probed via inelastic proton and alpha scattering
通过质子和$α$在$^{28}\textrm{Si}$上的非弹性散射研究了$^{28}\textrm{Si}$的$0^+$、$1^-$、$2^+$和$3^-$激发.在反对称分子动力学（AMD）框架下，利用总角动量和宇称投影后的能量变化对$^{28}\textrm{Si}$进行了结构计算。作为AMD计算的结果，得到了扁圆基态和长扁带，$0^+$和$3^-$激发，以及$K^π=0^-$带的$1^-$和$3^-$态。利用AMD计算得到的$^{28}\textrm{Si}$的物质密度和跃迁密度，对质子和$α$在$^{28}\textrm{Si}$上的散射进行了微观耦合道计算.反应计算中的质子- $^{28}\textrm{Si}$势是通过将Melbourne $g$ -矩阵$NN$相互作用与$^{28}\textrm{Si}$的AMD密度折叠而微观导出的。$α$ - $^{28}\textrm{Si}$势通过将核子- $^{28}\textrm{Si}$势与$α$密度折叠而获得。计算合理地再现了质子和$α$散射的弹性和非弹性截面。结合质子和$α$散射的反应分析以及跃迁强度和形状因子等结构特征讨论了跃迁性质。重点讨论了等振子跃迁和偶极跃迁。
2020-02-07 nucl-th
Study of 3He inelastic scattering on 13C and 14C at 37.9 MeV
采用基于M3 Y-Reid有效核子-核子相互作用的双折叠模型，研究了37.9MeV能量下~ 3 He离子与~（13）C和~（14）C的弹性和非弹性散射微分截面.得到的参数已被用于标准的扭曲波玻恩近似计算对应于不同激发水平的13 C和14 C的角分布和变形参数已被推导。
2013-11-14 nucl-th
Microscopic description of elastic and inelastic proton scattering from 208Pb
中子物质的物态方程（EOS）信息可以从208 Pb的研究中获得。对208 Pb的描述需要可靠的结构模型，特别要注意光谱。这可以通过散射数据的分析来检验。在这里，我们报告这样的分析使用RPA模型208铅在折叠模型的散射。不需要后验调整参数，以获得良好的协议与数据。根据这些分析，208 Pb的表皮厚度被限制在0.13-0.17 fm的范围内。
2005-06-27 nucl-th
First microscopic coupled-channel calculation of $α$ inelastic cross sections on $^{16}$O
利用$α$ -原子核耦合通道势，研究了$α$在$^{16}$ O上的非弹性散射，该势是通过折叠Melbourne $g$ -矩阵$NN$相互作用与$^{16}$ O和$α$密度的微观关系导出的.在反对称化分子动力学框架下，利用自旋宇称投影后的微观结构模型，结合$^{12}$ C+ $α$的生成坐标方法，计算了$^{16}$ O的物质密度和跃迁密度.计算再现了在入射能量为$E_α$ =104 MeV，130 MeV，146 MeV和386 MeV时观察到的弹性和非弹性截面。讨论了耦合沟道效应对截面的影响。
2019-04-08 nucl-th
Relation between transition density and proton inelastic scattering by $^{12}$C target at $E_p =$ 65 and 200 MeV
我们用微观耦合通道（MCC）方法计算了质子的弹性和非弹性散射。通过折叠一个具有跃迁密度的复杂$G$ -矩阵有效核子-核子相互作用，得到了包括自旋轨道部分的定域对角势和耦合势。这是第一次将自旋轨道部分的折叠公式应用于质子的非弹性散射，而仅应用于质子的非弹性跃迁。本文用MCC方法计算了质子在$E_p$ = 65和200 MeV能量下与$^{12}$ C靶的弹性和非弹性（0 $^+_2$）散射。对角和耦合潜力的中心和自旋轨道部分的作用进行检查。此外，利用修正的波函数和修正的跃迁密度，研究了跃迁密度与质子非弹性散射的关系。也就是说，我们用人为的剧烈变化而不是精细的结构变化来进行研究。非弹性截面对过渡密度的强度和形状敏感，而非弹性分析能力只对过渡密度的形状敏感。最后，明确了由跃迁密度导出的非弹性分析能力的性质。
2021-03-24 nucl-ex nucl-th
Nuclear excitation cross section of $^{229}$Th via inelastic electron scattering
在狄拉克扭曲波玻恩近似下，计算了$^{229}$ Th从基态到低同分异构态的非弹性电子散射核激发截面.当电子能量低于100 eV时，非弹性散射在异构激发中非常有效，产生10 $^{-27}$至10 $^{-26}$ cm $^2$量级的激发截面。系统地分析了影响激发截面的因素，包括离子核势、相对论效应、约化核跃迁几率等。
2022-07-18 nucl-th
Dirac Coupled Channel Analyses of Proton Inelastic Scattering from $^{40}$Ar Nucleus
0.8采用Dirac耦合通道光学势模型，分析了GeV质子在$^{40}$ Ar核上的非弹性散射.利用转动集体模型，得到了转动带低激发态的跃迁光学势。采用序贯迭代法，唯象地搜索了Woods-Saxon形状的光学势参数和激发态的形变参数，再现了微分截面的实验数据.多步过程的影响进行了研究，包括两个激发态之间的沟道耦合除了基态和激发态之间的耦合。将计算得到的激发态的形变参数与非相对论计算结果进行了比较。狄拉克耦合通道的计算结果与基态和低激发态激发态的实验数据符合得很好。通过与第二$2^+$态的沟道耦合的多步激发过程被发现对于变形核$^{40}$ Ar的非弹性散射激发$4^+$态是重要的。
2015-07-14 nucl-th
Failure of the Standard Coupled-Channels Method in Describing the Inelastic Reaction Data: On the Use of a New Shape for the Coupling Potential
我们提出了失败的标准耦合通道方法在解释非弹性散射与其他观测量，如弹性散射，激发函数和融合数据。我们使用微观双折叠和具有浅虚分量的唯象深势。我们认为，非弹性散射数据问题的解与中心核势无关，而与激发态之间的耦合势有关。我们提出，这些问题可以在一个系统的方式来解决，通过使用不同的形状的耦合势，而不是通常的基于泰勒展开。
2006-05-19 nucl-th
6Li Inelastic Form Factors in a Cluster Model
在共振群模型的框架下，计算了6 Li低激发态T=0和T=1跃迁的纵向和横向形状因子.所有的形状因子同时使用三个集群波函数再现。介子交换电流只产生微小的修正，并不导致任何特定的结构在大动量转移。
1994-07-07 nucl-th
Probing the Ground State and Transition Densities of Halo Nuclei
我们研究了利用放射性核的二次束的弹性和非弹性散射作为一种手段，以获得有关基态性质和过渡矩阵元到连续态的信息。为此目的，通过使用折叠势的程函模型。特别是我们讨论了可能的签名晕波函数在弹性和非弹性散射实验。
1995-02-07 nucl-th
Probing the isovector transition strength of the low-lying nuclear excitations induced by inverse kinematics proton scattering
本文提出了一种基于折叠模型的简便方法，用于测定质子非弹性散射引起的低激发态（$ΔS=ΔT=0$）的等压线和等矢线跃迁强度。通过对最近测量的$E_{\rm lab}=30$和43 MeV/核子的$^{18,20}$ O+p非弹性散射数据的分析，首次给出了$^{18,20}$ O中2个$^+_1$和$3^-_1$激发态的等幅$β_0$和等矢量$β_1$形变参数的精确估计（这两个形变参数不能用标准方法仅由（p，p '）数据确定）.在2 $^+_1$非弹性$^{20}$ O+p散射通道中发现了相当强的等矢量混合，其中等矢量形状因子$F_1$（Lane势的原型）的强度对应于几乎3倍于$β_0$的$β_1$值和核过渡矩阵元素的比率$M_n/M_p\simeq 4.2$。
2003-06-17 nucl-ex nucl-th
Microscopic Approach in Inelastic Heavy-Ions Scattering with Excitation of Nuclear Collective States
在变形的靶核的密度分布中，考虑球形$λ= 0$和变形的$λ= 2$部分。在此基础上，得到了双重折叠微观核-核光学势的相应势部分$U_0$和$U^{(2)}_{int}$。然后，利用耦合道技术（ECIS）计算了$^{17}O$重离子在$2^{+}$集体激发态上的弹性和非弹性散射振幅.此外，在程函近似的绝热近似框架下，计算了相同的截面，其中非弹性振幅是$U^{(2)}_{int}$的线性函数。将所得结果与实验数据进行了比较，并讨论了它们在预测原子核形变参数方面的有效性。
2007-06-06 nucl-th
Microscopic calculation of inelastic proton scattering off $^{18}$O, $^{10}$Be, $^{12}$Be, and $^{16}$C for study of neutron excitation in neutron-rich nuclei
用微观耦合道方法研究了$^{18}$ O、$^{10}$ Be、$^{12}$ Be和$^{16}$ C的$2^+_1$态中子激发的质子非弹性散射.耦合通道计算中的质子-核势是通过将Melbourne $g$ -矩阵$NN$与物质相互作用和通过反对称化分子动力学结构模型计算得到的靶核跃迁密度进行折叠而得到的。计算结果合理地再现了质子的弹性和非弹性散射截面，支持了中子在$^{12}$ Be和$^{16}$ C以及$^{18}$ O的$2^+_1$激发中的主要贡献.讨论了非弹性散射截面对中子跃迁密度的敏感性。重点讨论了$^{12}$ Be和$^{16}$ C中子跃迁密度随外区振幅变化的奇异特征。
2019-08-09 nucl-th
Missing monopole strength of the Hoyle state in the inelastic $α$+$^{12}$C scattering
对中等能量下的$α$ + $^{12}$ C非弹性散射的分析表明，霍伊尔态的强度（$^{12}$ C中7.65 MeV的等oscillator 0 $^+_2$激发）似乎仅耗尽了能量加权和规则（EWSR）的7%至9%，而从非弹性电子散射数据中提取的EWSR约为15%。由霍伊尔态的真实微观$α$ -簇模型预测的完全相变强度可以显示为耗尽高达22%的EWSR。为了探索非弹性$α$ + $^{12}$ C散射中缺失的双折射强度，我们利用Kamimura得到的Hoyle态3- $α$共振群波函数，对$E_{\rm lab}=104$ ~ 240 MeV的非弹性$α$ + $^{12}$ C散射进行了全微观折叠模型分析，和一个复杂的密度相关的M3 Y相互作用新参数化的基础上的Brueckner Hartree Fock结果的核物质。我们的折叠模型分析一致表明，丢失的Hoyle状态的双折射强度与$α$ + $^{12}$ C散射分析中的不确定性无关，但最有可能是由于该状态的短寿命和弱束缚结构，其显著增强了出口$α$ + $^{12}$ C $^*(0^+_2)$通道中的吸收。
2007-12-13 nucl-ex nucl-th
Refractive effects and Airy structure in inelastic $^{16}$O+$^{12}$C rainbow scattering
在入射能量为170、181、200、260和281 MeV时，测量了$^{16}$ O + $^{12}$ C对$2^+$（4.44 MeV）态的非弹性彩虹散射.用耦合道方法对实验结果进行了系统的分析，并从微观$α$团簇模型和有限程密度依赖的核子-核子力计算的$^{12}$ C和$^{16}$ O的实际波函数导出了扩展的双折叠势.对测量的非弹性散射数据的耦合道分析一致地显示了一些Airy-类似结构的非弹性散射截面的第一$2^+$状态的$^{12}$ C，这是有点模糊，仍然不能清楚地看到在测量数据。通过分析确定了Airy极小值，并研究了Airy结构的系统能量演化。与弹性散射相比，非弹性散射中的Airy极小值向后移动。
2014-12-23 nucl-th
Neutron transition strengths of $2^+_1$ states in the neutron rich Oxygen isotopes determined from inelastic proton scattering
利用折叠模型计算的微观光学势和非弹性形状因子，对$^{18,20,22}$ O $(p,p')$数据进行了耦合道分析，确定了氧靶中2个$^+_1$态的中子跃迁强度。基于核物质的Brueckner-Hatree-Fock计算，为折叠模型输入构建了CDM 3 Y 6相互作用的复杂密度和\emph{isospin}依赖版本。给出了CDM 3 Y 6相互作用的等矢密度依赖关系，从$(p,p')$的折叠模型分析中提取了$^{18,20,22}$ O中2个$^+_1$态的等矢形变长度（$δ_0$）和等矢形变长度（$δ_1$）.一个特定的$N$的$δ_0$和$δ_1$的依赖性已经建立，这可以链接到发生在$N$接近16的中子壳层关闭。发现$^{20}$ O中2 $^+_1$态的等矢量形变最强，$δ_1$约为$δ_0$的2.5倍，这表明$^{20}$ O中的价中子具有强的芯极化。利用富质子核$^{18}$ Ne和$^{20}$ Mg中2个$^+_1$态的$B(E2)$测量值，将测定的$^{18,20}$ O中2个$^+_1$态的中子/质子跃迁矩阵元（$M_n/M_p$）比值与由镜像对称性推导的比值进行了比较，讨论了$A=18,T=1$和$A=20,T=2$等压线的$2^+_1$激发中的同位旋杂质.
2009-02-25 nucl-ex nucl-th
Alpha-induced inelastic scattering and alpha-transfer reactions in $^{12}$C and $^{16}$O within the Algebraic Cluster Model
使用基于三个和四个α团簇的分子代数模型来描述位于$^{12}$ C和$^{16}$ O中低激发态的α粒子的非弹性散射。光学势和非弹性形状因子是由折叠密度和跃迁密度得到的分子模型。反应机理计算中可包括一步和多步过程。尽管简单的方法的分子模型的旋转和振动提供了一个可靠的描述反应的$α$ -簇自由度的参与和良好的结果得到了几个低的激发态。在同一模型中，我们简要地讨论了从$^{12}$ C和$^{16}$ O的$α$转移反应的预期选择规则。
2020-11-30 nucl-ex nucl-th
Microscopic model analyses of proton scattering from 12C, 20Ne, 24Mg, 28Si and 40Ca
本文分析了质子在$2^+_1$ C、${}^{20}$ Ne、${}^{24}$ Mg、${}^{28}$ Si和${}^{40}$ Ca中的弹性散射和非弹性散射的微分截面和分析本领，以及能量在35 ~ 250 MeV之间的一组质子。一个$g$折叠模型已被用来确定光学势和微观扭曲波近似采取分析的非弹性数据。用于描述光学势的核子-核子有效相互作用也被用作非弹性散射过程中的跃迁算符。壳结构模型和大空间Hartree-Fock结构模型被用来描述核态。
2007-11-04 nucl-th
Extension of the full-folding optical model for nucleon-nucleus scattering with applications up to 1.5 GeV
将核子-核散射的非相对论全折叠光学模型方法推广到相对论范围。在此过程中，考虑了两核子碰撞粒子的离壳洛伦兹助推和弹核质心参考系的运动学问题。在核物质g-矩阵框架下，利用核子-核子光学模型势得到了两体有效相互作用，该模型势充分考虑了核子能量高达3GeV时连续谱中的非弹性和等压线共振.通过在基本的Paris、Nijmegen、Argonne或Gel 'fand-Levitan-Marchenko反演势中加入复杂的可分离项，构造了各种核子-核子势模型。在每种情况下，额外的可分离的条款，确保该组合导致NN散射相移与实验值非常吻合。利用每个相移拟合势，形成了核物质g矩阵，并确定了核子-核弹性散射的相对论全折叠光学势。应用到这样的散射的弹丸能量为1.5 GeV已取得。在我们研究的整个能量范围内，计算和测量的可观测量，微分和积分量之间获得了良好的和系统的一致性。也观察到一个适度的敏感性，离壳效应的微分散射观测。
2002-04-15 nucl-th
Toroidal modes in nuclei by inelastic electron scattering
电子散射是一种可以提供基态和激发态原子核结构相对清晰视图的工具，因为它取决于众所周知的电磁相互作用。但是，由于其截面的共同表达式推导出一定的假设，在本文中，我们描述了几个非平凡的必要的适当的理论计算在当前的密度泛函框架内，即与Skyrme QRPA的轴向核，目的是使理论预测的低洼$1^-$环形模式与未来的（e，e '）实验比较。
2019-07-04 nucl-th
Dirac Coupled Channel Analyses of the high-lying excited states at $^{22}$Ne(p,p$'$)$^{22}$Ne
利用光学势模型对800 MeV非极化质子与$^{22}$ Ne核的非弹性散射进行了Dirac唯象耦合沟道分析.直接光学势采用洛伦兹协变标量势和类时矢量势，跃迁光学势采用一阶振动集体模型来描述高激发振动集体态。通过改变光学势和形变参数，采用顺序迭代法唯象求解了复杂的狄拉克耦合通道方程。相对论狄拉克耦合沟道计算能够更好地描述$^{22}$ Ne中振动带的高激发态。研究了振动带激发态多步过程的沟道耦合效应。对$^{22}$ Ne的高振动激发态进行了Dirac唯象计算，得到的形变参数与采用相同Woods-Saxon势形的非相对论计算得到的形变参数吻合得很好.
2015-11-05 nucl-th
Excitation of Nuclear Collective States by Heavy Ions within the Model of Semi-Microscopic Optical Potential
在高能近似下，利用绝热近似和弹性散射振幅，提出了（半）微观双折叠核-核光学势，用于研究集体核态激发下的非弹性散射.在保留势场变形参数中一阶项的情况下，得到了非弹性散射振幅的解析表达式。计算了约100 Mev/核子的$^{17}$ O重离子在不同核上的非弹性散射截面，在不引入自由参数的情况下，得到了与实验数据可以接受的定性符合。并对该方法的应用前景进行了展望。
2005-11-15 nucl-th
Dirac Coupled-channel Analyses of Polarized Proton Scatterings to the 2$^+$ Gamma Vibrational Band in $^{24}$Mg and $^{26}$Mg
用狄拉克耦合道唯象方法计算了800 MeV极化质子在s-d壳层核$^{24}$ Mg和$^{26}$ Mg上的2 $^+$ γ振动带的高激发态.采用光学势模型，将标量势和类时矢量势视为直接势。一阶振动集体模型被用来获得跃迁光学势，以容纳高激发振动集体态。通过改变光学势和变形参数，唯象地求解复杂的狄拉克耦合通道方程，再现微分截面和分析功率数据。结果表明，相对论Dirac耦合通道计算能较好地描述质子在s-d壳层核$^{24}$ Mg和$^{26}$ Mg上的800 MeV极化非弹性散射的2 $^+$ γ振动带的激发态，与实验数据的符合程度优于非相对论计算.对计算得到的激发态的形变参数进行了分析，并与非相对论计算结果进行了比较。
2016-07-30 nucl-th
Elastic scattering, inelastic excitation, and 1n pick-up transfer cross sections for $^{10}$B+$^{120}$Sn at energies near the Coulomb barrier
在库仑势垒附近的实验室能量：E $_{\rm LAB}=$ 31.5、33.5、35.0和37.5 MeV下，系统地研究了$^{10}$ B+ $^{120}$ Sn反应。测量了弹性散射和一些反应过程的截面：$^{10}$ B的$1^+$态激发、$^{120}$ Sn的$2^+$和$3^-$态激发以及单中子拾取转移$^{120}$ Sn（$^{10}$ B，$^{11}$ B）$^{119}$ Sn。耦合反应通道（CRC）的计算已经在双折叠圣保罗潜力的背景下进行。理论计算结果在一个很好的整体描述的实验角分布。对耦合到非弹性和转移状态（通过CRC计算）和耦合到连续状态（通过连续离散耦合通道计算）的理论弹性散射角分布的影响进行了研究。
2019-03-25 nucl-th
A simple approach to $α$-decay fine structure
本文提出了一种计算偶偶核中$α$ -跃迁到低激发态激发态的简单方法。为此，一个现实的$α$的女儿双折叠相互作用近似的抛物线在该地区的衰变过程发生。这使我们能够分析评估穿透概率。这种简单的方法再现了分支比到激发态的主要实验特征。
2016-01-18 nucl-th
Probing the isoscalar excitations of 12C with inelastic alpha scattering
稳健的（自旋和同位旋为零）$α$ -粒子仍然是探测核等激子激发的最佳射弹之一。本文采用3- $α$共振群方法波函数，对$^{12}$ C中2-$^+$（4.44 MeV），0-$^+$（7.65 MeV），3-$^-$（9.64 MeV），0-$^+$（10.3 MeV）和1-$^-$（10.84 MeV）态的\ac非弹性散射进行了微观折叠模型分析.利用微观折叠形状因子的耦合沟道分析，详细研究了这些态的等腰跃迁强度。弱结合和/或短寿命的激发态和非弹性散射的出口通道中的吸收之间的相关性已经建立。
2008-07-01 nucl-ex nucl-th
Investigation of 3/2$_2^-$ state of $^{9}$Li nucleus with microscopic structure and reaction models
在微观结构和反应模型的统一框架下研究了$^{9}$ Li核的低激发态。在该结构模型中，波函数被完全反对称化，$^{9}$ Li核被描述为$α$ + $t$ + $n$ + $n$四体系统，利用随机多组态混合方法得到了低激发态1/2 $^{-}$、3/2 $^{-}$、5/2 $^{-}$和7/2 $^{-}$.使用这些波函数，准弹性截面$E/A$ = 60 MeV和弹性和非弹性截面$E/A$ = 50 MeV的$^{12}$ C目标的微观耦合通道（MCC）方法的框架中计算。在3/2 $_{2}^{-}$态中观察到特征的非弹性角分布，并详细讨论了其$α+t$团簇结构和价中子组态。我们发现了$^{9}$ Li核的三轴形变和双中子组分混合的可能性。
2013-05-21 nucl-th
Observation of Airy minimum in elastic and inelastic scattering of $^3$He from $^{12}$C at 50.5 and 60 MeV and alpha particle condensation in $^{12}$C
测量了能量为50.5和60 MeV的$^3$ He从$^{12}$ C的弹性和非弹性散射角分布。在$^{12}$ C（Hoyle态）的0 $_2^+$（7.65 MeV）态的角分布中观察到了前彩虹散射的Airy极小值。用耦合道方法对0 $_1^+$、2 $^+$（4.44 MeV）、3 $^-$（9.64 MeV）和0 $_2^+$基态的微观波函数导出的双折叠势进行了分析.分析结果支持了霍伊尔态是一个具有大的稀物质分布半径的三粒子凝聚体的观点。
2013-01-31 nucl-ex nucl-th
$α$ scattering cross sections on $^{12}$C with microscopic coupled-channel calculation
利用微观$α$ - $^{12}$ C势，通过将Melbourne $g$ -矩阵$NN$相互作用与$^{12}$ C的物质和跃迁密度进行折叠，利用耦合道方法研究了$α$在$^{12}$ C上的弹性和非弹性散射.这些密度是通过反对称化分子动力学的微观结构模型结合和不结合$3α$生成坐标方法得到的。在入射能量为$E_α=130$ ~MeV、172.5~MeV、240~MeV和386~MeV时，计算结果较好地再现了所观测到的弹性和非弹性截面，不需要任何可调参数。讨论了在$α$散射中对$0^+_2$、$0^+_3$和$1^-_1$态的等标激发和偶极激发。
2019-03-25 nucl-th
Hindrance in the fusion of $^{48}$Ca+$^{48}$Ca
应用耦合通道技术分析$^{48}$ Ca+ $^{48}$ Ca的最新融合数据。计算中考虑了弹靶中低激发态$2^+$、$3^-$和$5^-$的激发，并研究了相互激发和双声子四极激发对计算结果的影响.离子-离子势是通过将反应核的核密度与M3 Y+排斥有效相互作用进行双重折叠而获得的，但也应用了标准的Woods-Saxon势。与基于标准Woods-Saxon势的计算相比，这些数据在低能量下表现出很强的阻碍，但是通过应用具有调整的核密度半径的M3 Y+排斥势，它们可以很好地再现。讨论了高激发态的极化对提取半径的影响。
2010-11-28 nucl-th
Probing negative-parity states of $^{24}$Mg probed via proton and alpha inelastic scattering
[背景：] $^{24}$ Mg的负宇称态的能带结构尚未明确。已经提出了$K^π=0^-$、$K^π=1^-$和$K^π=3^-$谱带，但实验和理论之间的归属不一致。[目的]通过质子和α非弹性散射的微观结构和反应计算研究$^{24}$ Mg的负宇称态，以澄清所观察到的负宇称谱的带分配。[方法]采用反对称化分子动力学（AMD）方法计算了$^{24}$ Mg的结构。质子和α非弹性反应使用微观耦合通道（MCC）计算，通过将Melbourne $g$ -基质$NN$相互作用与$^{24}$ Mg的AMD密度折叠来计算。[结果]通过AMD结果得到了$^{24}$ Mg的$K^π=0^+$、$K^π=2^+$、$K^π=0^-$、$K^π=1^-$和$K^π=3^-$谱带的成员态。在MCC+AMD的质子和α弹性和非弹性截面的结果，合理的协议，获得与现有的数据，除了在$4^+_1$状态的情况下。[结论] $K^π=3^-$带的$3^-$态和$K^π=0^-$带的$1^-$和$3^-$态分别归属于$3^-_1$（7.62 MeV）、$1^-_1$（7.56 MeV）和$3^-_2$（8.36 MeV）态。本AMD计算是第一个微观结构计算再现的能量有序的$K^π=0^-$，$K^π=1^-$，和$K^π=3^-$带的$^{24}$镁。
2020-10-15 nucl-th
Properties of $K^π=0^+_1$, $K^π=2^-$, and $K^π=0^-_1$ bands of $^{20}$Ne probed via proton and alpha inelastic scattering
通过质子和$α$在$^{20}$ Ne上的非弹性散射，研究了$^{20}$ Ne的$K^π=0^+_1$、$K^π=2^-$和$K^π=0^-_1$谱带的微观结构和反应计算.在反对称化分子动力学（AMD）中，用宇称变分法和总角动量投影法计算了$^{20}$ Ne的结构。$K^π=0^+_1$和$K^π=0^-_1$带具有$^{16}\textrm{O}+α$簇结构，而$K^π=2^-$带显示出$^{12}\textrm{C}+2α$样结构。微观耦合通道计算的质子和$α$散射$^{20}$ Ne进行通过使用质子-核和$α$ -核势，这是通过折叠墨尔本$g$矩阵$NN$相互作用与AMD密度的$^{20}$ Ne。计算合理地再现了观测到的$E_p=25$ -35 MeV质子散射截面和$E_α=104$-386 MeV质子散射截面。通过质子与$α$非弹性过程的反应分析，讨论了基态到激发态的跃迁性质。通过对$0^+_1\to 3^-_1$和$0^+_1\to 3^-_2$跃迁的详细分析，讨论了$K^π=2^-$和$K^π=0^-_1$带的混合。对于$3^-_1$态，$K^π=2^-$带中的$K^π=0^-_1$簇组分的混合在跃迁性质中起着重要作用。
2020-03-31 nucl-th
Excitation of $^{229m}$Th at Inelastic Scattering of Low Energy Electrons
在量子电动力学微扰理论的框架下，对低能级核异构体$^{229m}$ Th（$(3/2^+, 8.28 \pm 0.17$ eV）在电子非弹性散射过程中的激发进行了理论研究.对于Th原子和Th $^{1+,4+}$离子，在9 eV-12 eV范围内的极低能电子对$^{229m}$ Th的散射截面的计算值在$10^{-25}$- $10^{-26}$ cm $^2$范围内。如此之大，横截面开辟了新的可能性，有效的非共振激发的$^{229m}$ Th在实验中与电子束或电子（电）电流。这可能是至关重要的，因为目前已知的同分异构态的能量的准确度不足以通过光子共振激发。此外，时间反演过程的截面也很大，因此，通过金属中的传导电子的非辐射$^{229m}$ Th衰变的概率为$\approx10^{6}$ s $^{-1}$，即接近于Th原子中的内部转换概率。
2020-04-29 nucl-th
Unification of Airy structure in inelastic $α$ +$^{16}$O scattering and $α$-cluster structure with core excitation in $^{20}$Ne
用耦合道方法研究了$α+^{16}$-O非弹性和弹性散射中核虹和前虹的Airy结构，并从$α+^{16}$-O的微观波函数导出了折叠势.理论计算再现了实验角分布的艾里极小值的特征能量演化。用散射分析确定的势很好地再现了$^{20}$ Ne中具有$α$ -团簇结构的能级。结果表明，在7.19 MeV的激发下，$K=0_3^+$ $α$团簇带的出现与$^{16}$ O（$0^+_2$）非弹性散射中的前彩虹和彩虹的出现密切相关.结果表明，与弹性散射的情况一样，非弹性散射中的$α$ -团簇核激发态、预彩虹态和彩虹态得到了统一的理解。
2013-07-18 nucl-ex nucl-th
Emerging collectivity from the nuclear structure of $^{132}$Xe: Inelastic neutron scattering studies and shell-model calculations
用非弹性中子散射方法研究了$^{132}$的低能原子核结构。一个全面的水平计划，以及新的水平寿命，多极混合比，分支比，和跃迁概率。这些数据以及先前测量的$E2$强度和$g$因子的比较与新的壳模型计算的$^{132,134,136}$氘探索集体出现的氘同位素与$N$ < 82附近的封闭壳。
2019-06-20 nucl-ex nucl-th
Quasi-elastic scattering of 6He, 7Be, and 8B nuclei by 12C nuclei
在衍射核模型和高能近似下的核-核散射模型的框架内，对入射粒子的中能态，描述了~ 6 He、~ 7 Be和~ 8B核与~（12）C核的准弹性散射的观测截面.计算利用现实的核子密度分布，并考虑到库仑相互作用和非弹性散射与激发的低位集体状态的目标。
2016-04-06 nucl-th
Microscopic study of the isoscalar giant resonances in 208Pb induced by inelastic alpha scattering
（自旋和同位旋零）$α$ -粒子的高能束仍然是一个非常有效的探测核等熵巨共振。利用集体模型和随机相近似（RPA）方法计算了（复合）CDM 3 Y 6相互作用和核跃迁密度，对$E_{\rm lab}=240$和386 MeV的\aPb非弹性散射引起的$^{208}$ Pb中的等密度巨共振进行了微观折叠模型研究.在\aPb非弹性散射的扭曲波玻恩近似分析中，利用核跃迁密度的不同选择所给出的双折叠形状因子，探讨了等振子、偶极和四极巨共振主峰附近能量加权和规则的分数.对研究中的\aap数据进行多极分解{分析}得到的$E0, E1$和$E2$强度的能量分布与RPA计算预测的能量分布进行了比较。
2009-12-19 nucl-ex nucl-th
Microscopic coupled-channel calculation of proton and alpha inelastic scattering to the $4^+_1$ and $4^+_2$ states of $^{24}$Mg
背景资料：本文用电子、质子和α粒子等多种探针的非弹性散射研究了~（24）Mg的K=0+和K=2+带的三轴和十六极形变。然而，通过反应计算来解释$4^+_1$态所观察到的散射的独特性质一直是具有挑战性的。目的：利用非弹性质子和α散射的微观结构和反应计算，研究了24 Mg的K=0+和K=2+带的结构和跃迁性质。特别是，重新检查了E4向$4^+_1$和$4^+_2$状态的跃迁。方法：在反对称分子动力学（AMD）框架下，利用宇称投影和总角动量投影后的变化计算了24 Mg的结构。非弹性质子和α反应的微观耦合通道（MCC）的方法计算折叠墨尔本g矩阵NN相互作用与AMD密度的24镁。结果如下：由于三轴变形的集体性增强，对结构的性质，包括K=0+和K=2+带的能谱和E2、E4跃迁，都得到了合理的结果。MCC+AMD计算成功地再现了入射能量为$E_p$ =40- 100 MeV时质子散射的$4^+_1$和$4^+_2$截面角分布以及入射能量为$E_α$ =100- 400 MeV时质子α散射截面角分布。结论：这是第一个描述$0^+_1\to 4^+_1$转变独特性质的微观计算。在对$4^+_1$态的非弹性散射中，$0^+_1\to 2^+_1\to 4^+_1$跃迁的两步过程和解构干涉是弱的一步过程。
2020-10-16 nucl-th
Neutron dominance in excited states of $^{26}$Mg and $^{10}$Be probed by proton and alpha inelastic scattering
利用质子（$p$）和α（$α$）非弹性散射研究了$^{26}$ Mg和$^{10}$ Be核激发的同位旋性质.采用反对称化分子动力学（AMD）结构模型计算了$^{10}$ Mg和$^{26}$ Be的基态和激发态.计算描述了基态$2^+_1$（$K^π=0^+_1$）激发的等谱特征，并预言了$^{26}$ Mg和$^{10}$ Be中边带$2^+_2$（$K^π=2^+$）激发的中子优势.采用微观耦合通道（MCC）方法，采用$g$矩阵折叠方法，计算了$^{26}$ Mg和$^{10}$ Be的$p$和$α$非弹性散射.计算合理地再现了所观察到的$0^+_1$，$2^+_1$和$2^+_2$散射截面的$^{26}$镁+ $p$在入射能量$E_p=$ 24和40 MeV和$^{26}$镁+ $α$在$E_α=$ 104和120 MeV。对于$^{10}$ Be+ $p$和$^{10}$ Be+ $α$散射，研究了$K^π=0^+_1$基态、$K^π=2^+$侧带、$K^π=0^+_2$团簇带和$K^π=1^-$团簇带中激发态的非弹性散射截面.通过比较$^{10}$ Be+ $p$、$^{10}$ Be+ $α$和$^{10}$ C+ $p$反应中激发态的生成速率，利用非弹性散射过程研究了激发态的同位旋特性.该结果预测，由于在$2^+_2$激发中的中子优势，$2^+_2$态被$^{10}…
2020-04-10 nucl-th
Effects of $β_{6}$ deformation and low-lying vibrational bands on heavy-ion fusion reactions at sub-barrier energies
利用耦合通道理论研究了$^{16}$ O与$^{154}$ Sm，$^{186}$ W和$^{238}$ U在亚势垒能区的聚变反应.我们特别关注$β_{6}$形变和靶核的低振动激发的影响。结果表明，包括$β_{6}$变形导致相当大的改善，适合所有这些反应的实验数据。对于$^{154}$ Sm和$^{238}$ U靶，八极振动显著影响熔合势垒分布。$β$带的影响在所有三个反应中是可以忽略的，而$γ$带在高于主熔合势垒的能量处对势垒分布产生不可忽略的影响。我们将通过拟合融合数据获得的变形参数的最佳值与非弹性散射和基态质量计算获得的变形参数的最佳值进行了比较。结果表明，四极耦合以外的高多极性通道耦合主要是核耦合，因此高阶库仑耦合对$β_4$和$β_6$参数的最佳值影响不大.我们还讨论了两个中子转移反应对$^{16}$ O与$^{238}$ U聚变的影响。
1999-08-03 nucl-th
Nucleon-nucleus scattering as a test of shell structure of some light mass exotic nuclei
本文用壳模型波函数构造微观g折叠光学势，并用它分析了~ 8He，~（10），~（11）C和~（18），~（20），~（22）O在氢原子上的弹性散射数据。这些潜在的，有效的两个核子相互作用中使用的形成，和壳模型的细节，然后已被用于扭曲波近似计算的微分截面从非弹性散射的第一激发态的五个放射性离子。
2007-03-12 nucl-th
Study of refractive structure in the inelastic 16O+16O scattering at the incident energies of 250 to 1120 MeV
利用半微观光学势和折叠模型给出的非弹性形状因子，在畸变波玻恩近似（DWBA）下，测量了~（16）O +~（16）O在Elab = 250，350，480，704和1120 MeV下对~（16）O最低2+和3-激发态的非弹性散射数据，并进行了一致性分析。揭示了在相同能量下在弹性16 O +16 O散射通道中发现的核彩虹的可能折射结构。从（e，e '）数据中很好地确定了16 O的2+和3-态的跃迁强度，只有当出射通道中的吸收显著增加（特别是16 O +16 O（2+）出射通道）时，才有可能对整个角度范围内的非弹性数据进行DWBA描述。虽然非弹性16 O +16 O散射的折射图案被认为是不太明显的弹性散射通道中观察到的，一个清晰的残留物的主要彩虹最大值仍然可以看到在非弹性截面在Elab = 350 - 704 MeV。
2005-04-22 nucl-ex nucl-th
Isovector deformation and its link to the neutron shell closure
利用DWBA方法对硫和氧同位素中的$^{30-40}$ S和$^{18-22}$ O $(p,p')$的非弹性散射数据进行了分析，确定了硫和氧同位素中2个$^+_1$激发态的等密度线（$δ_0$）和等矢量线（$δ_1$）的形变长度。已经建立了$δ_0$和$δ_1$的系统的$N$依赖性，这表明了$δ_1$和中子壳层闭合之间的联系。在几种情况下发现了强烈的等矢量形变，例如，在$^{20}$ O中的2 $^+_1$状态，其中$δ_1$几乎是$δ_0$的三倍大。这些结果证实了由开壳层（富中子）核中的价中子引起的堆芯极化所预期的关系$δ_1>δ_0$。根据最近在GANIL测量的46.6MeV/u的$^{22}$ O+ $p$非弹性散射数据的折叠模型分析，讨论了N=14或16时中子壳层闭合的影响。
2006-12-19 nucl-ex nucl-th
Neutralino Inelastic Scattering with Subsequent Detection of Nuclear Gamma Rays
我们认为，通过其非弹性激发，通过“标量电流”，在一个检测器中的低洼集体核状态，寻找超对称暗物质的潜在好处。如果这样的状态存在足够长的时间，使得来自它们衰变的伽马辐射可以与由于核反冲而产生的信号分离，那么背景可以显着减少。我们展示了中性中子核散射的运动学是如何被修改时，核被激发，并推导出表达式的形状因子与激发集体状态。我们将这些结果应用于两种特殊情况：1）73 Ge中13 keV的5/2^+态，以及2）169 Tm中8 keV的转动态，因此是非常集体的3/2^+态（尽管观察从该态向下的跃迁将是困难的）。在这两种情况下，我们比较了非弹性散射与弹性散射的形状因子。非弹性截面比弹性断面小得多，尽管可能并不总是如此。
1999-10-19 hep-ph nucl-th
Dirac Phenomenological Analyses of Unpolarized Proton Inelastic Scattering from $^{22}$Ne
采用狄拉克耦合通道唯象光学势分析了非极化800 MeV质子在s-d壳层核$^{22}$ Ne上的非弹性散射.利用一阶转动集体模型计算了原子核基态转动带的低激发集体态的跃迁光学势。采用序贯迭代法，唯象地改变Woods-Saxon形状的光学势参数和激发态的形变参数，再现了实验的微分截面数据.通过将Dirac方程化为类薛定谔二阶微分方程，得到了有效中心光学势和自旋轨道光学势，并在考虑$^{22}$ Ne散射时，观察到了真实有效中心光学势处的表面峰现象.将所得的激发态形变参数与非相对论计算结果和另一个s-d壳层核$^{20}$ Ne的形变参数进行了比较。在原子核$^{22}$ Ne处的基态转动带的$2^+$和$4^+$态的形变参数被发现小于$^{20}$ Ne的形变参数，这表明与原子核$^{20}$ Ne处的基态转动带相比，原子核$^{22}$ Ne处的基态转动带的这些态与基态的耦合较弱。多步通道耦合效应被证实是重要的$4^+$态激发的基态转动带的质子非弹性散射的s-d壳层核$^{22}$ Ne。
2015-01-04 nucl-th
Microscopic calculation of proton and alpha-particle inelastic scattering to study the excited states of $^{6}$He and $^{8}$He
采用Melbourne $g$ -矩阵折叠法研究了$p+{}^6\textrm{He}$、$p+{}^8\textrm{He}$和$α+{}^8\textrm{He}$反应的弹性和非弹性截面，并利用反对称分子动力学（AMD）微观结构模型得到了${}^6\textrm{He}$和${}^8\textrm{He}$的理论密度.利用微观耦合通道（MCC）方法对$p+{}^6\textrm{He}$和$p+{}^8\textrm{He}$反应进行了计算，研究了${}^6\textrm{He}(2^+_1)$和${}^8\textrm{He}(2^+_1)$态的跃迁性质. MCC+AMD的计算再现弹性截面的$p+{}^6\textrm{He}$反应在$E=40.9$ MeV/A和$p+{}^8\textrm{He}$反应在$E=32.5$和72 MeV/A，这两个已被测量的逆运动学实验。对于$p+{}^6\textrm{He}$到$2^+_1$态的非弹性散射，计算结果与$E=24.5$和40.9 MeV/A的$(p,p')$数据符合较好，支持了中子跃迁矩阵元$M_n=7.9$ fm $^2$的AMD预测.对于$p+{}^8\textrm{He}$对${}^8\textrm{He}(2^+_1)$的非弹性散射，MCC+AMD计算超过了$E=72$ MeV/A处的$(p,p')$截面三倍。根据唯…
2020-04-30 nucl-th
Existence of inelastic supernumerary nuclear rainbow in $^{16}$O+$^{12}$C scattering
本文报道了非弹性散射中额外核虹的存在。这是通过研究非弹性$^{16}$ O散射从$^{12}$ C，激发的$2^+$（4.44 MeV）状态的$^{12}$ C和弹性散射的入射能量在124至200 MeV的范围内，使用耦合通道方法。使用扩展的双折叠势。这是从微观$α$集团模型和有限程密度依赖的核子-核子力计算的$^{12}$ C和$^{16}$ O的实际波函数导出的。在耦合通道计算中包括对$^{12}$ C的$2^+$（4.44 MeV）、3 $^-$（9.64 MeV）和$4^+$（14.08 MeV）态以及$^{16}$ O的$3^-$（6.13 MeV）和$2^+$（6.92 MeV）态的激发。额外弓的出现是由内部区域的Luneburg透镜状势和外部区域的扩散吸引力的性质来理解的。除了在气象彩虹中没有观察到的动态产生的霓和动态折射的弹性散射的一次彩虹之外，还存在非弹性散射的额外彩虹，这进一步加深了对核彩虹的理解。
2017-08-12 nucl-ex nucl-th
Modern optical potentials and the role of nuclear structure
奇异核的微观描述是许多实验和理论工作的主题。它们不仅本身如此重要，而且对于核天体物理学的应用也是必要的。模型波函数的评价可以通过分析氢的弹性和非弹性散射来完成。这些都需要一个现实的模型，核子核散射散射从氢散射转化为质子散射的逆运动学。墨尔本g-折叠模型的中间能源提出了各种例子。现有的和未来的实验和理论工作的影响进行了讨论。
2005-10-26 nucl-th
Predicting nucleon-nucleus scattering observables using nuclear structure theory
本文提出基于微观核结构理论框架预测核子-原子核非弹性散射观测量，利用HFB和QRPA方法计算核基态与振动激发态，结合JLM半微观折叠方法获取散射势，并成功应用于中等质量区球形核$^{90}$Zr的散射预测。
2024-01-10 nucl-th
Study of elastic and inelastic scattering of $^7$Be + $^{12}$C at 35 MeV
在35 MeV的入射能量下，测量了$^7$ Be与$^{12}$ C的弹性和非弹性散射。首次测量了导致$^{12}$ C 4.439 MeV激发态的非弹性散射。实验数据覆盖$θ_{cm}$ = 15 $^{\circ}$ -120 $^{\circ}$的角度范围。利用密度相关M3 Y（DDM 3 Y）有效相互作用，采用Woods-Saxon势和双折叠势进行了光学模型分析。弹性数据的微观分析表明了破碎通道耦合效应。基于集体形状因子的非弹性散射的耦合通道分析表明，$^7$ Be和$^{12}$ C的相互激发明显小于$^{12}$ C的单激发。从DWBA分析得到的较大的变形长度可以通过在耦合通道分析中包括$^7$ Be的激发来解释。估计$^7$ Be的破碎截面小于反应截面的10 $\%$。对于$^{12}$ C $^*$（4.439 MeV）态，得到的内禀形变长度为$δ_2$ = 1.37 fm。对类似的弱束缚轻核在$^{12}$ C靶上的反应总截面与Wong的计算结果吻合得很好。
2022-07-22 nucl-ex nucl-th
Inelastic nuclear scattering from neutrinos and dark matter
能量为10 MeV量级的中微子，例如来自π介子静止衰变源的中微子，是研究低能中微子与原子核相互作用的宝贵工具-以前首次测量了相干弹性中微子-原子核散射。除了弹性散射，中微子和暗物质在这个能量范围内也会激发原子核到它的低核态，提供了一个额外的物理通道。在这里，我们考虑中性流非弹性中微子核和暗物质（DM）核散射$^{40}$ Ar，$^{133}$ Cs，和$^{127}$ I核相关的一些低阈值中微子实验在π衰变在休息设施。本文采用大尺度核壳模型计算了考虑全电弱多极算符的非弹性截面。我们的结果表明，伽莫夫-泰勒跃迁提供的主要贡献的截面和长波长的限制提供了一个合理的近似的总截面的中微子源。我们表明，未来的实验将是敏感的这个通道，因此这些结果提供了额外的中微子和DM散射通道，探索在π衰变在休息设施。
2022-12-20 hep-ph nucl-th
Inelastic nucleon-nucleus scattering from a microscopic point of view
University of Surrey（萨里大学）；Johannes Gutenberg-Universität Mainz（美因茨约翰内斯古腾堡大学）；Università degli Studi di Bologna（博洛尼亚大学）；INFN, Sezione di Bologna（意大利国家核物理研究所博洛尼亚分部）；INFN, Sezione di Pavia（意大利国家核物理研究所帕维亚分部）；University of Victoria（维多利亚大学）；TRIUMF（特利昂夫实验室）
本文提出一种微观多重散射方法，用于研究核-核不弹性散射，通过折叠非局域的初态密度和过渡密度，准确描述实验的散射截面。
2026-03-27 nucl-ex nucl-th
Energy dependence of the optical potential of the weakly bound 9Be projectile on the 197Au target
在这项工作中，我们测量了弹性和非弹性角分布的弱约束9 Be弹在197 Au靶在几个轰击能量从84%到140%的库仑势垒。采用唯象的Woods-Saxon势和双重折叠的Sao Paulo势分析了弹性角分布，并提取了能量依赖关系。从两个非弹性峰的角分布进行了比较，与耦合通道的计算，使用文献中提供的减少的过渡概率。两种相互作用势模型的能量依赖性在库仑势垒区域表现出相似的趋势。色散关系的计算证明了弱束缚系统的破裂阈值反常的存在。
2020-05-29 nucl-ex nucl-th
Signatures of Dark Matter Scattering Inelastically Off Nuclei
直接的暗物质探测聚焦于暗物质粒子离开原子核的弹性散射。在这项研究中，我们探讨了非弹性散射的核被激发到一个低的状态，10-100千电子伏，随后迅速去激发。本文采用手征有效场论WIMP核子流，基于大尺度壳模型计算方法，计算了奇质量氙同位素的非弹性结构因子。对于这些情况下，我们发现，非弹性通道是可比的，或可以支配的弹性通道的动量转移约150兆电子伏。我们计算的非弹性反冲光谱的标准晕模型，比较这些弹性的情况下，并讨论了预期的签名在氙探测器，以及现有的和未来的实验的影响。弹性和非弹性散射的组合信息将允许在一个实验中确定主导的相互作用通道。此外，这两个通道探测暗物质速度分布的不同区域，并可以提供对暗晕结构的洞察。允许的反冲能量域和反冲能量在积分非弹性率开始主导弹性通道取决于暗物质粒子的质量，从而提供了一个潜在的处理来约束其质量。
2013-11-08 astro-ph.CO hep-ex hep-ph
