On non-parallelism of spin and magnetic moment of proton
Amir H. Fatollahi
非相对论夸克模型预言质子的自旋和磁矩是不平行的。在此基础上，提出了对质子散射数据分析的一些改进。
The nonrelativistic quark model predicts that the spin and the magnetic moment of proton are not parallel. Based on, the modifications are outlined that sound crucial for the analysis of the data out of scattering off the protons.
机构、总结、中文摘要均由AI分析而来，可能存在错误，请以论文正文为准。
继续探索
The contribution of strange quarks to the proton magnetic moment
本文讨论如何从实验中提取质子磁矩的s-s（bar）贡献
On transverse momenta and (pseudo)rapidity spectrum of the top quark in proton-proton collisions at 13 TeV
利用Tsallis-Pareto型函数和三源Landau流体动力学模型分别研究了13 TeV质子-质子（pp）碰撞中顶夸克及其衰变产物的横动量和（赝）快度谱、tt系统以及喷注总数.提取了相互作用系统的有效温度（T）、过程的非延拓度（n）和（伪）快度分布宽度（$σ$）等参数。
Momentum Fractions of Quarks and Gluons in a Self-similarity based model of Proton
本文利用动量和定则计算了质子自相似模型中夸克和胶子携带的动量分数。并将结果与QCD渐近性的预言作了比较。
Heavy-quark contribution to the proton's magnetic moment
研究了量子色动力学中重夸克海对质子磁矩的贡献。对重夸克进行微扰积分，得到一个由三个胶子场组成的有效六维磁矩算符。质子中矩阵元的主要贡献来自与光夸克张量算符相关的二次发散项。通过对质子张量荷的近似了解，我们得出结论：在渐近极限下，重海夸克对质子磁矩的贡献是正的。我们评论这个结果的物理奇异夸克的含义。
Spin Asymmetries In Proton-Proton Scattering At High Energies And Moderately Large Momentum Transfer
我们研究了$pp$散射在高能量和中等大的动量转移使用QCD-为基础的模型，其中质子被视为由夸克和双夸克。这个模型导致自旋不对称性，它在高能量下既不小也不消失。螺旋度翻转和非翻转幅度的预测比值约为0.2-0.3，对于$|t| > 4 {GeV}^2$，$A_n$不对称性约为20-30%。
The Strange Magnetic Moment of the Proton in the Chiral Quark Model
在手征夸克模型中，质子的奇异磁矩很小，这是因为涉及K介子和$s$ -夸克的量子涨落与涉及奇异矢量介子和K介子之间辐射跃迁的环之间几乎相互抵消。
Heavy Triplets: Electric Dipole Moments vs Proton Decay
电子电偶极矩的实验极限限制了右手中微子超对称大统一理论的模式。我们表明，这样的约束已经与众所周知的质子寿命的限制。
Interplay of Spin and Orbital Angular Momentum in the Proton
我们得出的后果的Myhrer-Thomas解释的质子自旋问题的轨道角动量的分布的价和海夸克。经过QCD演化后，我们发现这些结果与最近的格点量子色动力学计算和Hermes和JLab的实验约束都符合得很好。
An Analysis of Momentum Fractions of Quarks and Gluons in a model of Proton
动量和定则可以作为一个不等式，在有限的\textit{x}范围内，估计质子模型中夸克和胶子动量分数的上、下界。我们计算这样的边界在一个自相似性为基础的模型，有效的质子结构功能的范围$ 6.2\times 10^{-7} \leq x \leq 10^{-2} $。结果符合渐近QCD期望。
Wigner distributions and orbital angular momentum of a proton
利用由软壁AdS/QCD对应建立的核子标量夸克-双夸克模型的光阵面波函数，计算了质子中u、d夸克的Wigner分布.详细研究了夸克轨道角动量及其与夸克自旋和质子自旋的关系。考虑夸克和质子的不同极化，给出了u夸克和d夸克在横动量平面和横碰撞参量平面上的密度分布。
$τ$-lepton pair spin in proton-proton LHC collisions for anomalous dipole moments
研究LHC质子-质子碰撞中Z玻色子产生的τ轻子对自旋关联，计算自旋关联矩阵对弱反常偶极矩的依赖，并构造基于π介子动量的观测量以探测弱反常偶极矩。
A solution to the proton and deuteron size puzzle and the anomalous magnetic moment of the muon
我们表明，一个建议，其中涉及一个有效的半径来自一个有效的潜力，包括一个线性的额外的潜力，可以解决质子和氘的大小之谜。此外，该解保持了e-μ的普适性，也有助于解决μ子的反常磁矩.尽管如此，它仍然与质子和氘核的均方根磁半径，普通和μ介子C12的均方根电荷半径以及K介子和π介子X射线光谱一致。
Orbital angular momentum of the proton and intrinsic five-quark Fock states
采用扩展的组分夸克模型研究了质子的轨道角动量（$L_q$）。从不同的口味，即上，下，奇怪的，和魅力夸克在质子的贡献进行了研究。使用$^{3}P_{0}$跃迁算子来拟合质子的海味不对称性$I_a=\bar{d}-\bar{u}=0.118\pm0.012$，计算了固有$q\bar{q}$对的概率。我们的数值结果导致$L_q=0.158 \pm 0.014$，与$4/3I_a=0.157 \pm 0.016$一致，并与基于各种其他方法的研究结果一致。
Angular momentum and generalized parton distributions for the proton with basis light-front quantization
在基本光锋量子化（BLFQ）框架下，研究了质子价夸克在动量空间和位置空间中的非极化和螺旋度相关的广义部分子分布（GPD）.价夸克的GPD是从价Fock扇区中的光阵面有效哈密顿量的本征向量计算的，所述价Fock扇区由三维禁闭势和具有固定耦合的单胶子交换相互作用组成。利用这些GPD，我们得到了质子内部夸克角动量的空间分布。在我们的BLFQ方法中，我们探讨了角动量密度的各种定义，并说明了它们之间的差异所产生的积分为零的条款。我们还讨论了味对夸克角动量密度的贡献。
Electric Quadrupole Moments of the Decuplet and the Strangeness Content of the Proton
在SU 3 Skyrme模型中，$\frac{3}{2}^+$重子的电四极矩对重子波函数的味畸变表现出很强的敏感性。SU 3对称波函数导致四极矩与重子的电荷成正比，而对于强烈破缺的味对称性，重子的同位旋成正比。由于波函数中的味扭曲也决定了质子的奇异含量，Skyrme模型提供了两个量之间的联系。
On the relation between the spin and the magnetic moment of the proton
在强子的夸克模型中，质子的自旋和磁矩不能取正比。这与质子的这两种性质之间广泛使用的关系相矛盾。这个明显的困难是由相关物理学的最基本概念解决的。特别强调的是，广泛使用的关系是有效的，只有在最低阶的微扰，在不同的重子之间的过渡不会发生。对于其他的过程，这种过渡确实发生，如质子的非弹性散射，夸克模型的关系的磁矩被用来给不同的总自旋状态之间的过渡幅度的估计。
Wigner distributions and GTMDs in a proton using light-front quark-diquark model
利用光锋夸克-双夸克模型研究了质子中$u$和$d$夸克的Wigner分布和广义横动量相关分布。我们分别考虑了自旋为0和自旋为1的标量双夸克和轴矢量双夸克的贡献。我们采用不同的夸克和质子极化组态来计算维格纳分布。研究了质子中$u$和$d$夸克在碰撞参数空间、动量空间和混合空间中的Wigner分布。我们还研究了不同偏度（$ζ$）时GTMD与活跃夸克$x$携带的纵向动量分数的关系。进一步研究了不同夸克横动量$\textbf{p}_\perp$和不同质子总动量${\bf Δ}_\perp$时零偏度$(ζ=0)$的GTMD与$x$的关系.
Moments of the Proton F2 Structure Function at Low Q2
研究了动量转移低于5（GeV/c）^2时，核子共振区和深非弹性区电子-质子散射F_2结构函数数据对Q^2的依赖关系。构造了F_2的矩，直到动量转移为Q^2~0.1（GeV/c）^2。二阶矩只随Q^2缓慢变化，直到Q^2~1（GeV/c）^2，这是对偶性的反映。当Q^2小于1（GeV/c）^2时，动量对Q^2的依赖性主要由弹性贡献决定，而非弹性通道似乎仍受局域对偶性的控制。
Structure Function Moments of Proton and Neutron
给出了质子和氘核结构函数F2的实验矩的唯象分析。讨论了大x下d/u比、高扭转的同位旋依赖性以及与格点量子色动力学计算结果的比较。我们简要地回顾一下这些结果：在x>1时，所得到的比与渐近极限d/u>0一致，高扭转的总贡献与同位旋无关，非单重态矩与晶格数据非常一致。我们在此介绍由公众讨论引发的分析的一些细节。
Weak long distance contributions to the neutron and proton electric dipole moments
我们使用一个有效的拉格朗日框架计算了长距离对中子和质子电偶极矩的弱贡献。我们估计所需的系数的因式分解假设和额外的假设$γ_5$条款的重子拉格朗日。我们得到了$|d_e^n|\approx 5\times 10^{-32}$ e $\cdot$ cm和$|d_e^p|\approx 4\times 10^{-32}$ e $\cdot$ cm。前一个估计与以前的夸克模型估计相似。
Spin and orbital angular momentum of the proton
自从欧洲μ子合作组织宣布质子自旋危机以来，在解开质子内自旋和轨道角动量的分布方面取得了相当大的进展。我们回顾了目前的状况的问题，表明不仅有强大的上限已被放置在质子的极化胶的量，但自旋内容的实验测定已变得更加精确。现在很清楚，实验和对质子中夸克和反夸克携带的自旋分数的天真期望之间的差异的根源在于质子的非微扰结构。我们解释如何在一个现代的，相对论性和手征对称的描述核子结构的功能，自然解释目前的数据。本文评述了这一解释对夸克和胶子轨道角动量存在的影响，并与最近的格点量子色动力学和实验结果作了比较。
On the role of quark orbital angular momentum in the proton spin
我们研究协变版本的夸克-部分子模型，其中角动量组成的一般规则被准确地考虑。我们展示了这些规则如何影响夸克自旋和轨道角动量之间的相对论相互作用，这共同有助于质子自旋。研究了多夸克态$J=1/2$对应的自旋结构函数$g_{1}$和$g_{2}$，发现它们满足与质子自旋含量$ΔΣ\lesssim1/3$等实验数据相一致的约束和关系.所建议的洛伦兹不变的三维方法计算的结构函数的方法与传统的共线部分子模型的基础上进行了比较。
The Strangeness Magnetic Moment of the Proton in the Chiral Quark Model
在手征夸克模型中，质子的奇异磁矩很小。主要的环路贡献是由于K介子。K^* 圈贡献正比于奇异夸克和轻夸克质量之差，即$m_{K^*}^{-2}$，因此很小。当回路中的截止尺度接近于手征对称性恢复尺度时，涉及K^* 介子和K介子之间辐射跃迁的回路涨落很小。净环振幅对质子奇异磁矩的贡献约为-0.05，在实验值的不确定度范围内。
Production of $t\bar t$ pairs via $γγ$ fusion with photon transverse momenta and proton dissociation
讨论了质子-质子碰撞中$γγ$夸克-反夸克对的产生。我们包括拓扑结构，其中两个质子保持完整，或者其中一个甚至两个质子都发生解离。计算中进行的$k_{\rm T}$ -因式分解的方法，包括横向动量的中间光子。光子通量与非弹性（离解）过程计算的基础上现代参数化的质子结构功能。我们发现，在$\sqrt{s}=$ 13 TeV的所有贡献的积分截面约为2.36 fb。全弹性过程的截面最小。非弹性贡献显着减少时，对外向喷流的否决权是强加的。本文给出了单个$t$或$\bar t$夸克/反夸克的快度和横动量的几种微分分布，以及$t\bar t$和离解系统质量的不变质量分布。此外，还介绍了一些二维分布。
Proton image and momentum distributions from light-front dynamics
我们采用动力学三组分夸克光阵面模型来研究质子。动力学是基于双夸克（绑定或虚拟）作为主导的相互作用通道，paramaterizes夸克之间的接触相互作用，以建立三体Faddeev Bethe-Salpeter方程的价态的概念，我们专注于波函数的完全对称的一部分。采用狄拉克电磁形状因子固定模型参数，得到了价波函数。在此基础上，我们研究了它的Ioffe-time图像，非极化的纵向和横向动量分布，以及双动量分布。
Momentum Fractions carried by quarks and gluons in models of proton structure functions at small $x$
本文报道了在小$x$上对质子结构函数模型中夸克和胶子所携带的动量分数的分析。首先，我们分析了Lastovicka提出的基于自相似性的模型。然后，我们基于同样的概念对第二个模型进行类似的分析，该模型也没有$x$中的奇异性：$0<x<1$。这两个模型的预测，然后与最近的QCD为基础的Froissart绑定兼容模型的质子结构功能在小$x$，建议块，杜兰德，哈和麦凯。并将所得结果与微扰和格点量子色动力学的相应结果进行了比较。
Anomalous Quark Chromomagnetic Moment and Dynamics of Elastic Scattering
我们估计了非微扰夸克-胶子色磁相互作用对大动量转移下高能弹性质子-质子截面的贡献。它表明，这种贡献是非常大的，在本实验的可访问的运动学区域。我们认为，Odderon是Pomeron的$P=C=-1$伙伴，它受反常夸克色磁矩引起的非微扰三胶子交换的自旋翻转分量控制。讨论了在质子-质子和质子-反质子弹性散射中，自旋翻转非微扰Odderon交换和非自旋翻转Pomeron交换的干涉可能产生的自旋效应。
On Some Recent Ideas on the Proton Radius Puzzle and Lepton Anomalous Magnetic Moments
我们讨论了最近在[1，2]中提出的关于解决质子半径难题的建议以及在[3，4]中发现的$(α/π)^5$阶对轻子异常磁矩的非微扰量子电动力学贡献。我们证明了[1，2]的思想不能解决质子半径之谜。我们解释了文[3，4]中计算的非微扰修正不存在的原因。
Angular Momentum Sum Rule Violation in QCD Due to Confinement and The Proton Spin Crisis
质子自旋危机仍然是物理学中未解决的问题。在本文中，我们发现由于强子内部的部分子的禁闭，违反了QCD中的角动量和规则。因此，我们发现在QCD中部分子的角动量通量的贡献应该加到部分子的自旋和角动量上，以解决质子自旋危机。
Determination of the moments of the proton charge density: is there a proton radius puzzle?
针对光谱学与散射实验给出的质子半径不一致问题，本文提出从动量空间密度测定任意大于-3阶空间矩的新方法，并用于质子电形状因子数据的全局分析。
Contributions of strange quarks to the magnetic moment of the proton
利用Gerasimov-Drell-Hearn求和定则和质子上光生$η$、$K$和$ϕ$介子的实验总截面，得到了奇异夸克对质子反常磁矩$|κ_{s}| \le 0.20 κ_{p}$贡献的上界.所提出的实验来测量自旋依赖的吸收截面，预计将大大降低这些界限。$η$生产的现有数据和$K$生产的唯象模型与$κ_{s}$的负号一致。
Longitudinal structure function of the proton at low momentum transfer and extended constituents
最近的数据（非弹性）Nachtmann时刻的非极化质子结构函数F2 p，在低动量转移与CLAS探测器在杰斐逊实验室获得的，已被解释的虚拟光子与扩展子结构内的质子的弹性耦合的优势。采用相同的组分形状因子和相同的描述质子中组分运动的光阵面波函数，计算了四动量传递平方为0.2 < Q**2（GeV/c）**2 < 2时纵向质子结构函数FLp的（非弹性）Nachtmann矩（不含其他参数）。的泡利形状因子的成分中的横向和纵向通道中发挥的不同作用进行了说明。我们的预测，包括对理论不确定性的估计，可能会与杰斐逊实验室E94110实验的结果进行比较。与新数据的积极比较可能提供令人信服的证据，表明组分夸克是强子与QCD的当前夸克和胶子之间的中间子结构。
Quark orbital dynamics in the proton from Lattice QCD -- from Ji to Jaffe-Manohar orbital angular momentum
给定同时表征质子中夸克横位置和动量的维格纳分布，可以直接计算它们的叉积，即，夸克轨道角动量上述分布可以通过广义化夸克双局域算符的质子矩阵元来获得，夸克双局域算符定义了横向动量相关的部分子分布（TMD）;通过引入额外的非零动量传递，横向动量信息被补充了横向位置信息。夸克之间的规范连接必须在夸克双域算符中指定; TMD计算中使用的U形规范连接路径产生了轨道角动量的Jaffe-Manohar定义，而直线路径产生了Ji定义。一个探索性的晶格计算，在π质量m_pi = 518 MeV，提出了准连续插值之间的两个定义，并表明，它们的差异可以清楚地解决。由此得到的Ji轨道角动量与传统的基于Ji求和规则的计算方法相矛盾。与Ji轨道角动量相比，Jaffe-Manohar轨道角动量的大小有所增强。
Transverse spin sum rule of the proton
任意动量质子的横极化态不是横角动量算符的本征态。后者与QCD哈密顿量不对易。然而，态中的横向角动量的期望值是明确定义的，并且与粒子的能量成比例地增长。用QCD角动量结构分析了质子的横自旋含量。特别地，我们再次确认广义部分子分布$H+E$提供了无限动量系中夸克和胶子的横轨道角动量密度。
Third Zemach Moment of the Proton
现代电子散射实验已经高精度地确定了质子的电形状因子G_{Ep}（Q^2）。我们利用这些数据，由不同的形状因子参数化表示，计算质子电荷分布的第三Zemach矩。我们发现，现有的数据排除了第三泽马赫矩的值大到足以解释目前的难题，从μ介子氢的兰姆位移确定的质子电荷半径。这与De Rujula最近的主张[arXiv：1008.3861]形成对比。
The third Zemach moment and the size of the proton
为了解决由最近的μ介子氢兰姆位移结果引起的质子尺寸之谜，De Rújula提出质子的第三Zemach矩$< r^3_{p}>{(2)}$的大值是解决方案。他的建议受到了许多团体的批评，这些团体基于低$Q^2$状态下的$ep$散射数据。然而，如果在极低的$Q^2$状态下，质子$G_{E}(Q^2)$的电形状因子中有一个“刺”或“块”，那么第三泽马赫矩$< r^3_{p}>{(2)}$将像德鲁尤拉建议的那样大。在这篇文章中，我们表明，这种“刺”或“肿块”的存在并没有被完全排除，虽然严格限制，目前的数据$ep$弹性散射。我们还建议一个更复杂的全球拟合程序的$G_{E}(Q^2)$为未来的拟合。
Quark spin and orbital angular momentum from proton GPDs
在量子色动力学的Nambu-Jona-Lasinio（NJL）模型中，计算了质子在有限偏斜度下的螺旋度依赖的广义部分子分布（GPD）.从这些（和以前计算的螺旋度无关的GPD），我们得到的质子的自旋分解，包括夸克的内禀自旋和轨道角动量的预测。包含多个物种的双夸克被发现有显着的影响味分解，并解决这些动态双夸克相关的内部结构证明是必不可少的质子的机械稳定性。在$Q^2=4\,$ GeV $^2$的尺度下，我们发现上夸克和下夸克携带的内禀自旋和轨道角动量分别为$S_u=0.534$、$S_d=-0.214$、$L_u=-0.189$和$L_d=0.210$，而胶子的总角动量为$J_g=0.151$。由于自旋和轨道贡献之间的抵消，下夸克几乎不携带总角动量。将这些自旋分解结果与格点量子色动力学计算结果进行了比较。
Leading Quenching Effects in the Proton Magnetic Moment
本文首次研究了猝灭手征有效场论中猝灭核子磁矩的外推。我们利用有限范围正则化的既定技术，并与标准维正则化方法进行比较。还讨论了对相关回路积分的体积修正。最后，动力学海夸克的贡献，质子矩估计使用最近发现的现象学之间的联系淬火和物理QCD。
A new description of transverse momentum spectra of identified particles produced in proton-proton collisions at high energies
在参与者夸克模型或夸克水平上的多夸克模型的框架下，用一种新的方法对高能质子-质子（$p+p$）碰撞中产生的已识别粒子的横动量谱进行了经验描述，其中源本身就是参与者夸克.每个参与者（组分）夸克有助于横向动量谱，这是描述的TP样函数，一个修订的Tsallis-帕累托型函数。强子的横动量谱是两个或多个类TP函数的卷积。对于轻子，横动量谱是两个TP类函数的卷积，这是由于两个参与碰撞的夸克，例如射弹夸克和靶夸克。讨论的理论方法似乎描述的$p+p$碰撞数据的质心能量$\sqrt{s}=200$ GeV，2.76 TeV，和13 TeV非常好。
The Proton Electromagnetic Form Factor $F_2$ and Quark Orbital Angular Momentum
我们分析了微扰QCD中质子电磁形状因子比$R(Q^{2})=QF_2(Q^{2})/F_1(Q^{2})$作为动量转移$Q^{2}$的函数。我们发现在大动量转移$Q$下对$R(Q^{2})$的预言依赖于夸克的唯一波函数，而夸克波函数是未知的。对于广泛的波函数，我们发现，$ QF_2/F_1 \sim\ const$在大动量转移，与最近的JLAB数据。
Comment on "The third Zemach moment of the proton", by Cloet and Miller
Cloet和Miller在arXiv：1008.4345中指出：“现有的数据排除了第三泽马赫矩的值足够大，可以解释目前的难题，质子电荷半径是从μ介子氢的兰姆位移确定的。这与De Rújula最近的说法[arXiv：1008.3861]形成对照"。更准确地说：它不是。然而，我的主张与他们的主张相反。Cloet和Miller只是误解了我的主张。
Fundamental Properties of the Proton in Light-Front Zero Modes
对于无限动量系中的质子，其波函数包含一个零动量部分（光锋零模），它起源于价夸克存在时对QCD真空的修改，在量子态中表现出光锋长程序。质子的这种“非旅行”成分有助于其基本性质，包括质量和自旋，以及横向动量和自旋之间的原始时间反转奇数相关性。大动量有效理论（LaMET）提供了一种理论方法，通过晶格模拟来研究质子的零模“凝聚体”的物理性质。
First Study of the Negative Binomial Distribution Applied to Higher Moments of Net-charge and Net-proton Multiplicity Distributions
本文研究了HIJING模拟计算的$\sqrt{\rm s_{NN}}$ = 7.7-200 GeV的Au+Au碰撞中净电荷和净质子分布的前四阶矩（均值、方差、偏度和峰度）及其乘积（$κσ^{2}$和$Sσ$）。偏度和峰度以及碰撞体积无关的产物$κσ^{2}$和$Sσ$已被提出作为识别QCD临界点存在的灵敏探针。有效描述单独的带正电和带负电粒子（或质子和反质子）多重性分布的离散概率分布是负二项（或二项式）分布（NBD/BD）。NBD/BD已被用于表征高能粒子和核物理中的粒子产生。它们的应用程序的净电荷和净质子分布的较高的时刻进行检查。$κσ^{2}$与统计泊松假设的4倍（对于净电荷）和40%（对于净质子）之间的差异可以通过NBD/BD来解释。这是首次应用NBD/BD的性质来描述核-核碰撞中净电荷和净质子分布的高次矩的行为。
Flavor structure of the energy-momentum tensor form factors of the proton
本文首次研究质子同位旋矢量\ar{c}(t)形状因子的味道结构，揭示上夸克与下夸克贡献在π介子平均场方法中的精确抵消，并阐明该形状因子对质子稳定性的影响。
Quark and Glue Momenta and Angular Momenta in the Proton --- a Lattice Calculation
本文给出了质子中夸克、胶动量和角动量的完整计算。这些包括夸克的贡献，从连接和断开插入。计算是在$16^3 \times 24$淬灭晶格上进行的，对于$κ= 0.154, 0.155,$和0.1555的威尔逊费米子，它们对应于650，538和478 MeV的π介子质量。用$Z_4$噪声计算了夸克环，用无偏减法进一步提高了信噪比。胶合算子由重叠算子构造的规范场张量组成。$u$和$d$的夸克动量/角动量比为0.66（5）/0.72（5），奇异动量/角动量比为0.024（6）/0.023（7），胶的夸克动量/角动量比为0.31（6）/0.25（8）。夸克的轨道角动量是从其相应的自旋中减去角动量分量得到的。结果，夸克轨道角动量占质子自旋的0.50（2），几乎所有的角动量都来自不连通的插入。夸克的自旋占总质子自旋的0.25（12）分之一，胶的自旋占总质子自旋的0.25（8）分之一。
The role of orbital angular momentum in the proton spin
在Ji角动量和定则的基础上，尽可能独立地估计了质子中上夸克和下夸克的轨道角动量$L^u$和$L^d$随能量标度的变化.这一分析表明，即使在非微扰QCD的低能标度下，$L^u - L^d$也是大的负值，与Thomas基于改进的云袋模型的类似分析相反。我们探讨了这种明显差异的根源，并认为它可能与QCD中如何定义夸克轨道角动量的基本问题有关。
Acceleration of an unpolarized proton along a uniform magnetic field: Casimir momentum of leptons
最近的研究表明，手征分子沿空间均匀磁场线性加速，这是由于其QED自相互作用引起的宇称-时间对称性破缺的结果。在这项工作中，我们将这一结果扩展到基本粒子，目前EW自相互作用，在这种情况下，奇偶校验违反EW相互作用本身。特别地，我们证明了，在一个空间均匀和磁时变的磁场中，耦合到轻子真空的非极化质子获得反平行于磁场的动力学动量，而虚轻子在相反的方向上获得等效的$Casimir$ $momentum$。动量与磁场和费米常数的平方成正比。我们证明了质子的动能是磁能，它构成质子EW自能的一部分。
Energy Dependence of Moments of Net-Proton and Net-Charge Multiplicity Distributions at STAR
本文给出了在相对论重离子对撞机（RHIC）束流能量扫描（BES）第一阶段的STAR实验中测量的Au+Au碰撞中净质子矩和净电荷多重数分布的能量依赖关系。利用飞行时间探测器进行粒子识别，将质子和反质子的横向动量上限（$p_{T}$）从0.8GeV/c扩展到2GeV/c。对净质子分布矩的$p_{T}$和快度接受依赖性研究表明，接受度越大，离1的偏差越大。在$0.4<p_{T}<2$ GeV/c和中等快度$|y|<0.5$的$0\sim5%$最中心碰撞的净质子分布的{ \KV }的能量依赖性中发现了最显著的结构。在能量高于39 GeV时，{ \KV }的值接近于1，而在能量低于39 GeV时，它在19.6和27 GeV附近显示出低于1的显著偏差，然后在7.7 GeV处观察到高于1的大的增加。
Novel applications of Lattice QCD: Parton distribution functions, proton charge radius and neutron electric dipole moment
我们简要讨论了格点量子色动力学模拟的现状，并回顾了核子观测量的选择性结果，重点是最近的发展在格点量子色动力学评估的核子形状因子和半径，部分子分布函数和他们的时刻，和中子电偶极矩。核子电荷和部分子分布函数的矩的夸克质量的物理值产生的模拟，而进行探索性研究的部分子分布函数和中子的电偶极矩比介子质量的物理值更重。
Chiral extrapolation of lattice moments of proton quark distributions
我们给出了一个长期存在的部分子分布矩之间的差异的解决方案从格点量子色动力学计算和他们的实验值。我们提出了一个简单的外推公式，作为夸克质量的函数，它体现了QCD的手征对称性所施加的一般约束的非单重态夸克分布的矩u-d。包括领先的非分析行为导致一个很好的描述的晶格数据和实验值的时刻。
Moments of the longitudinal proton structure function F_L from global data in the Q^2 range 0.75-45.0 (GeV/c)^2
我们从Q^2 = 0.75 ~ 45（GeV/c）^2的世界数据中提取了质子纵结构函数F_L的最低三阶矩。HERA在低比约肯x下和杰斐逊实验室在大x下的新F_L数据的可用性，使我们能够在较大的Q^2范围内首次确定这些矩，相对而言，不存在与外推到未测量区域相关的不确定性。结果表明，在F_L中存在显著的高扭曲效应和/或在高x处存在较大的胶子分布，而在高x处，F_L中的高扭曲效应和/或高x处的胶子分布都被低估了.
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