Antiferromagnetic insulating state in layered nickelates at half-filling
我们提供了一组计算实验的基础上\textit{ab initio}计算，以阐明是否可以在相图中的低价层状镍酸盐家庭（R $_{n+1}$ Ni $_n$ O $_{2n+2}$，R=稀土，$n=1-\infty$）接近半填充的铜离子的反铁磁绝缘状态。已经确定的是，在$d^9$填充时，无限层（$n=\infty$）镍酸盐是金属的，与预期反铁磁绝缘体的铜酸盐相反。我们表明，对于Ruddlesden-Popper（RP）约化阶段的系列（有限$n$）的反铁磁绝缘基态可以自然地获得，而不是在$d^9$填充，由于间隔RO $_2$萤石板存在于其结构，阻止$c$轴色散。在$n=\infty$镍酸盐中，如果离面R-Ni耦合被抑制，则可以得到相同类型的溶液。我们展示了如何实现这一点，如果一个结构元素，切断$c$ -轴分散引入（即真空在RNiO $_2$的单层，或多层形成的（RNiO $_2$）$_1$ /（RNaO $_2$）$_1$的阻挡层）。
2022-03-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
153Eu and 69,71Ga Zero-Field NMR Study of Antiferromagnetic State in EuGa4
本文报道了EuGa反铁磁态的$^{153}$ Eu和$^{69,71}$ Ga在零磁场下的核磁共振谱，用$T_{\rm{N}}\approx 16$ K.我们成功地观察到了$^{153}$ Eu的零场NMR信号，在EuGa的反铁磁态$_{4}$中，具有很好的分辨核四极子分裂。还在$T_{\rm{N}}$下方观察到$^{69,71}$ Ga零场NMR谱。内场和核四极频率估计从模拟的光谱的核自旋哈密顿矩阵的精确对角化。通过考虑Eu $^{2+}$的磁矩位于基底$ab$平面的构型，解释了不对称分裂的零场NMR谱.内场的温度依赖性与亚晶格磁化强度成正比，可以用具有$J=S=7/2$的布里渊函数来解释
2013-09-05 cond-mat.str-el
Superconductivity and Antiferromagnetism in NdNiO$_2$ and CaCuO$_2$: A Cluster DMFT Study
我们进行了比较$2 \times 2$实空间簇DMFT研究NdNiO $_2$和CaCuO $_2$从向下折叠DFT状态的极小模型，使用Nambu形式主义，允许超导和反铁磁秩序。我们制作了温度和掺杂的相图。我们发现，镍酸盐，像铜酸盐，化学计量的化合物是反铁磁的。我们发现超导性的掺杂范围内的边界，与一个小的共存区域，在低掺杂的反铁磁性的发病和过渡温度变得不可估量的小在高掺杂。两种化合物在相同的空穴掺杂下出现超导性，但镍酸盐需要更大的半填充偏差。反铁磁序和超导序都导致了$d_{x^2-y^2}$费米面片的部分能隙。我们对铜酸盐和镍酸盐的类似结果表明镍酸盐的超导电性是类铜的。我们比较我们的结果与实验相图。
2022-01-25 cond-mat.str-el
NMR Determination of an Incommensurate Helical Antiferromagnetic Structure in EuCo2As2
本文报道了EuCo $_2$ As $_2$单晶的$^{153}$ Eu、$^{75}$ As和$^{59}$ Co的核磁共振谱。在反铁磁（AFM）有序温度$T_{\rm N}$ = 45 K以下的4.3 K零磁场下观测$^{153}$ Eu和$^{75}$ As的NMR谱及其对外磁场的依赖性清楚地证明了EuCo $_2$ As $_2$中的无公度螺旋AFM结构。此外，基于在顺磁和无公度AFM状态下的$^{59}$ Co NMR数据，我们确定了AFM传播矢量${\bf k}$ =（0，0，0.73 $\pm$ 0.07）2 $π$ / $c$的模型无关值，其中$c$是$c$晶格参数。因此，无公度螺旋AFM状态的特征在于只有NMR数据与模型无关的分析，显示NMR是一个独特的工具，用于确定在无公度螺旋AFM的自旋结构。
2017-04-20 cond-mat.str-el
NMR Evidence for Antiferromagnetic Transition in the Single-Component Molecular Conductor, [Au(tmdt)_{2}] at 110 K
本文报道了单组分分子导体[Au（tmdt）_{2}]的~ 1H NMR研究结果。在110 K附近观察到NMR谱线宽度的急剧增加和核自旋-晶格弛豫速率1/ T_{1}的峰值形成。这种行为为有机导体在相当高的温度下发生磁相变提供了清晰的微观证据。观察到的1/ T_{1}随温度的变化表明金属相的高度相关性。
2008-04-11 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic ordering in organic conductor $λ$-(BEDT-TTF)$_2$GaCl$_4$ probed by $^{13}$C NMR
用磁化率和$^{13}$ C NMR研究了与有机超导体$λ$-（BETS）$_2$ GaCl $_4$具有相同结构的$λ$-（BEDT-TTF）$_2$ GaCl $_4$的基态.磁化率的温度依赖性揭示了反铁磁（AF）与$J/k_{\rm B} \simeq$ 98 K的相关性。NMR谱分裂和发散的$1/T_1$被观察到在约13 K，这是与AF转变。我们发现，AF结构是相称的根据离散NMR峰分裂，这表明$λ$ -（BEDT-TTF）$_2$ GaCl $_4$的基态是AF二聚体莫特绝缘状态。我们的结果表明，$λ$型盐的超导相将位于AF绝缘相附近。
2018-01-08 cond-mat.str-el
Multiband Metallic Ground State in Multilayered Nickelates La$_3$Ni$_2$O$_7$ and La$_4$Ni$_3$O$_{10}$ Probed by $^{139}$La-NMR at Ambient Pressure
本文通过常压 $^{139}$La-NMR 研究多层镍酸盐 La$_3$Ni$_2$O$_7$ 和 La$_4$Ni$_3$O$_{10}$，发现密度波序下的多带金属基态及费米面附近平带特征，为理解其高压高温超导提供微观依据。
2024-06-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
NMR characterization of spin-1/2 alternating antiferromagnetic chains in the high-pressure phase of (VO)2P2O7
通过（VO）$_{2}$ P $_{2}$ O $_{7}$高压相中$^{31}$ P和$^{51}$ V核的NMR位移测量局域磁化率，证实了存在一个独特的交替反铁磁链，其零场自旋隙为34 K. $^{31}$ P核自旋-晶格弛豫速率与低于约15 K的均匀自旋磁化率成比例，这表明静态和动态自旋磁化率的温度依赖性在不远低于自旋能的温度下变得相同。
2004-02-21 cond-mat.str-el
Uncompensated Antiferromagnetic Ordering of UAu$_2$Si$_2$ Studied by $^{29}$Si-NMR
通过$^{29}$ Si-NMR实验研究了体心四元Au $_2$ Si $_2$的磁有序相。在磁相变温度以下（$T_{\rm m}$ = 20 K），场扫描NMR谱显示出不对称峰分裂。这种分裂很好地解释了与传播矢量$q$ =（2/3，0，0）和磁矩指向平行于四极[001]轴的磁序的发生，提供了无补偿的“向上-向上-向下”型反铁磁有序与自发[001]磁化分量的证据。的超精细耦合张量的对称性分析与唯象校正，包括轨道和偶极场的贡献产生的有序矩的幅度约为1.4 $\pm$ 0.2玻尔磁子每铀离子，并评估网站依赖的超精细耦合常数。
2017-12-10 cond-mat.str-el
Review of NMR studies of nanoscale molecular magnets composed of geometrically frustrated antiferromagnetic triangles
我们提出了一个全面的审查的核磁共振（NMR）研究进行了三个纳米级分子磁体与不同配置的几何挫折反铁磁（AFM）三角形，新的自旋挫折系统具有不同的新颖结构：（1）孤立的单个AFM三角形K $_6$ [V $_{15}$ As $_6$ O $_{42}$（H $_2$ O）] $\cdot$ 8 H $_2$ O（简称V15），（2）自旋球[Mo $_{72}$ Fe PDMATHAMS O $_{252}$（Mo $_2$ O $_7$（H $_2$ O））$_2$（Mo $_2$ O $_8$ H $_2$（H $_2$ O））（CH $_3$ COO）$_{12}$（H $_2$ O）$_{91}$ ] $\cdot$ 150 H $_2$ O（简称Fe 30旋转球），和（3）扭曲三角形旋转管[（CuCl $_2$ tachH）$_3$ Cl]Cl $_2$（简称Cu 3旋转管）。
2015-07-01 cond-mat.str-el
NMR Evidence for Antiferromagnetic Transition in the Single-Component Molecular System, [Cu(tmdt)$_{2}$]
本文用$^{1}$ ~ 1H-NMR研究了单组分分子化合物[Cu（tmdt）$_{2}$ ]的磁性。在13 K以下，谱线突然展宽，核自旋-晶格弛豫速率$T_{1}^{-1}$在13 K处出现尖峰，这是二级反铁磁相变的明显表现，与先前报道的磁化率和EPR测量结果一致.有序矩估计为$0.22-0.45$ $μ_{\rm B}$ /分子。$T_{1}^{-1}$在转变温度以上的温度依赖性表明一维自旋动力学，并支持自旋在分子的中心部分不同于其他同构化合物。
2012-02-13 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic correlations in the metallic strongly correlated transition metal oxide LaNiO$_3$
具有高Ni $^{3+}$氧化态的稀土镍酸盐的材料类别由于发生具有电荷顺序的金属-绝缘体转变以及在该绝缘区域内出现非共线磁相而产生持续的兴趣。最近对LaNiO $_3$薄膜超导性的理论预测也引发了广泛的研究。LaNiO $_3$似乎是唯一的稀土镍酸盐，保持金属和顺磁性下降到最低温度。到目前为止，还没有报道用于稀土镍酸盐材料类别的厘米级无杂质单晶生长，因为它们的合成需要升高的氧压。在这里，我们报告的成功生长厘米级的LaNiO $_3$单晶浮区技术在氧气压力高达150巴。我们的晶体基本上不含Ni $^{2+}$杂质，并显示出金属特性以及意想不到但明显的反铁磁转变。
2018-01-10 cond-mat.str-el
NMR studies of the incommensurate helical antiferromagnet EuCo2P2 : determination of the antiferromagnetic propagation vector
最近，Ding等人[Phys. Rev. B 95，184404（2017）]报道了他们对EuCo $_2$ As $_2$的核磁共振（NMR）研究，成功表征了无公度螺旋AFM状态的反铁磁（AFM）传播矢量，表明NMR是确定无公度螺旋AFM中自旋结构的独特工具。在此基础上，我们对螺旋反铁磁体EuCo $_2$ P $_2$进行了$^{153}$ Eu，$^{31}$ P和$^{59}$ Co NMR测量，AFM有序温度$T_{\rm N}$ = 66.5 K.单晶EuCo $_2$ P $_2$的$^{153}$ Eu和$^{31}$ P NMR谱在1.6 K的零磁场下以及其外磁场依赖性清楚地证实了无公度螺旋AFM结构。此外，基于$^{59}$在顺磁和无公度AFM状态下的Co NMR数据，我们确定了AFM传播矢量k =（0，0，0.73 $\pm$ 0.09）2 $π$ / $c$的模型无关值，其中$c$是$c$轴晶格参数。还讨论了k的温度依赖性。
2017-06-19 cond-mat.str-el
51V-NMR study of antiferromagnetic state and spin dynamics in the quasi-one-dimensional BaCo2V2O8
我们报告我们的51 V-NMR研究的静态和动态磁性质的准一维反铁磁体BaCo 2 V2 O 8。虽然NMR谱在Néel基态显示出明确的反铁磁（AF）有序，但在3.5 K和TN= 5.4 K之间NMR谱的AF特征是不完整的，这可能受到量子自旋涨落的影响。AF NMR谱表明两个V位点经历不同的磁场大小，HA 1 =2.1 kOe和HA 2 =3.8 kOe。这些内部领域可以解释占的经典和伪偶极场的Co2+自旋与建议的磁性结构的基础上的中子衍射测量。在顺磁状态下，核自旋弛豫主要由AF自旋波动通过偶极型耦合V和周围的Co 2+离子。核自旋-晶格弛豫速率1/T1 T与磁化率chi之间的线性关系表明，磁化率chi（Q）的Q分量与chi大致成比例，其中Q是AF波数。在150 K附近，1/T1 T的斜率相对于χ的变化表明AF自旋波动谱的变化。
2012-10-01 cond-mat.str-el
Coexistence of Haldane gap excitations and long range antiferromagnetic order in mixed-spin nickelates R_2 Ba Ni O_5
本文用与稀土离子亚晶格耦合的简单Ginzburg-Landau拉格朗日量描述了混合自旋反铁磁体Pr_2BaNiO_5和Nd_xY_2-xBaNiO_5中S=1 Ni链的自旋动力学。在这个框架内，我们得到的实验观察到的Haldrons间隙激发和长程磁秩序的共存，以及为增加的Haldrons间隙能量低于尼尔点的理论解释。我们还预测，在磁有序相的Halfonite三重态的简并被解除。理论计算结果与已有的实验数据一致。
1997-07-24 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Bulk magnetic order in a two dimensional Ni1+/Ni2+ (d9/d8) nickelate, isoelectronic with superconducting cuprates
实验和理论证明了具有Ni ~（1+）/Ni ~（2+）（d_9/d_8），与超导铜酸盐等电子的二维La_4Ni_3O_8镍酸盐的体磁有序。磁化强度，比热和139 La NMR证据在105 K的反铁磁状态的转变。通过DFT的理论计算将跃迁与有序波矢Q = [1/3，1/3，0]的费米面的嵌套不稳定性联系起来。
2010-03-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
On-site magnetization in open antiferromagnetic chains: a classical analysis versus NMR experiments in a spin-1 compound
用经典的蒙特卡罗模拟研究了具有各向同性反铁磁相互作用的开自旋链对均匀磁场的响应。据观察，如何感应现场磁化是不均匀的，由于边缘交错项的发生，其在等于无限链的零场相关长度的距离上呈指数衰减。发现与每个交错项相关的总磁矩约为原始单自旋幅度的一半，并随着温度的倒数而减小（即表现为类居里矩）。数值计算结果与最近在无自旋掺杂Y（2）BaNiO（5）中的NMR结果进行了比较;发现的显著一致性表明，对于高于Half-gap的温度，经典方法给出了在海森堡S=1链中观察到的边界效应的正确图像。
2000-12-18 cond-mat.str-el
Ferrodistorsive orbital ordering in the layered nickelate NaNiO_2: A density-functional study
采用线性Muffin-tin轨道方法，通过密度泛函计算，研究了镍酸钠NaNiO_2低温相的电子结构和磁性。发现了反铁磁溶液，每个Ni离子的磁矩为0.7 m_B，由于Ni^{3+}离子周围的Jahn-Teller畸变而产生铁畸变轨道有序，这与中子衍射推断的轨道有序一致.虽然层内交换是铁磁性的，但层间交换是弱反铁磁性的，由长的Ni-O-Na-O-Ni超交换路径介导。
2004-09-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Metal-insulator transition in antiferromagnetic $Ba_{1-x}K_xMn_2As_2$ $(0\le x\le0.4)$ single crystals studied by $^{55}$Mn and $^{75}$As NMR
用~（55）Mn和~（75）As核磁共振（NMR）研究了反铁磁BaMn_2As_2和Ba_（1-x）K_xMn_2As_2单晶的磁结构和金属-绝缘体转变。在母体原子力显微镜绝缘体BaMn_2As_2（Neel温度TN = 625 K）中，我们观察到了55 Mn零场NMR（ZFNMR）谱，并从TN以下的55 Mn谱和75 As-NMR谱的场依赖性证实了G型原子力显微镜结构。在x > 0.01的空穴掺杂晶体中，观察到类似的55 Mn ZFNMR谱，并且AFM状态被揭示为直到x = 0.4都是稳健的，其中有序矩几乎与x无关。掺杂样品中两个核的核自旋-晶格弛豫速率（1/T1）遵循Korringa关系T1 T = const.，表示金属状态。这证实了AFM有序局域Mn自旋和导电载流子从微观的角度来看共存。从两个核的（T1 T）^（-1/2）的x依赖性，我们得出结论，这种跃迁是由于从金属侧接近跃迁时空穴浓度消失引起的。
2013-10-21 cond-mat.str-el
A new magnetic phase in the nickelate perovskite TlNiO$_3$
已知RNiO $_3$钙钛矿在低于材料依赖的Néel温度$T_\text{N}$时反铁磁有序。我们报告的实验证据表明存在的第二个磁有序相TlNiO $_3$以上$T_\text{N} = 104$ K，获得使用核磁共振和μ子自旋旋转光谱。通过施加约1 T的外部磁场，可抑制持续到温度$T_\text{N}^* = 202$ K的新相。目前尚不清楚这种相是否也存在于其他钙钛矿镍酸盐中。
2017-02-01 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic metal phase in an electron-doped rare-earth nickelate
本研究发现低电子掺杂的稀土镍酸盐NdNiO3可在保留镍位点反铁磁有序的同时形成新金属相，验证了零场平面霍尔效应的自旋读写能力，拓展了其相图并为自旋电子应用提供可能。
2022-11-14 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
NMR and Neutron Scattering Studies of Quasi One-Dimensional Magnet CuV_2O_6
采用磁化率测量、核磁共振和粉末中子衍射等方法研究了准一维磁体CuV_2O_6的磁性。Cu^{2+}在22.6 K以下反铁磁自旋（S=1/2），0 K时的饱和磁矩约为0.70 μ B.磁性结构的测定表明，CuV_2O_6中的一维反铁磁自旋链沿[110]方向排列，表明次近邻自旋之间的反铁磁交换作用占主导地位。
2000-05-26 cond-mat.str-el
Pressure-enhanced spin-density-wave transition in double-layer nickelate $La_{3}Ni_{2}O_{7-δ}$
本研究通过$^{139}La$ NMR谱研究双层镍酸盐$La_{3}Ni_{2}O_{7-δ}$的自旋密度波转变，发现其$T_{SDW}$随压力升高而上升，与输运结果相反，为理解该体系超导与磁相互作用的关联提供了实验依据。
2025-02-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quantum critical dynamics of a S = 1/2 antiferromagnetic Heisenberg chain studied by 13C-NMR spectroscopy
本文用~（13）C-NMR研究了S=1/2反铁磁Heisenberg链状体系二硝酸吡嗪铜Cu（C_4H_4N_2）（NO_3）_2（CuPzN）在磁场驱动下的完全极化跃迁。从低场到高场极限，从量子区（k_BT << J）到经典区（k_BT>> J），研究了静态局域磁化强度和低频自旋动力学。实验数据显示非常好的协议与量子蒙特卡罗计算在整个范围内的参数调查。接近临界场，来自静态实验，一个显着的最大值在1/T_1被发现，我们解释为有限温度表现的发散密度的零能量磁激发场驱动的量子临界点。
2009-08-13 cond-mat.str-el
NMR relaxation rates in spin-1/2 antiferromagnetic chains
本文研究了自旋为1/2的反铁磁链的NMR弛豫速率$T_1$和$T_{2G}$的低温行为。我们发现，$T_1 \propto const$和$T_{2G} \propto \sqrt{T}$，与对数校正。我们确定常数和对数项匹配微扰RG与精确的结果，使最终表达式的松弛速率不包含任何自由参数。我们的理论计算结果与Sr $_2$ CuO $_3$的NMR实验结果非常吻合。
2000-11-27 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
^{17}O and ^{51}V NMR for the zigzag spin-1 chain compound CaV2O4
报道了CaV_2 O_4单晶的$^{51}$ V NMR研究和$^{17}$ O-富集粉末样品的$^{17}$ O NMR研究。的$^{17}$ O NMR谱线宽度和核自旋晶格弛豫速率的温度依赖性给出了强有力的证据，在T_n = 78 K的长程反铁磁转变的粉末。磁化率测量表明，在晶体中的Tn = 69 K。在低温（f $\approx$ 237 MHz，4.2 K）下，在晶体中观察到零场$^{51}$ V NMR信号。在不同方向的场扫描光谱表明存在两个反铁磁子结构。每个子结构是共线的，两个子结构的易磁化轴以19（1）度的角度分开，并且它们的平均方向大致沿着晶体结构的b轴指向。这两个自旋子结构包含相同数量的自旋。的有序矩的温度依赖性，测量到45 K，显示的反铁磁自旋波激发谱中的能隙Eg的存在。反铁磁自旋波理论认为Eg在64 ~ 98 K之间。
2007-12-06 cond-mat.str-el
Microscopic Determination of the c-axis-Oriented Antiferromagnetic Structure in LaMnSi by $^{55}$Mn and $^{139}$La NMR
Tohoku University（东北大学）
利用$^{55}$Mn和$^{139}$La核磁共振确定LaMnSi中c轴取向的反铁磁结构，揭示其奇宇称多极序特性。
2026-01-28 cond-mat.str-el
13C NMR study of the magnetic properties of the quasi-one-dimensional conductor, (TMTTF)2SbF6
用13 C NMR研究了准一维有机盐（TMTTF）2SbF 6在压力下的磁性.证实了常压下的反铁磁相变。电荷有序被压力抑制，并且在8 kbar下没有观察到。当5 < P < 20 kbar时，在4K以下观察到自旋-晶格弛豫速率1/T1的急剧下降和自旋-晶格弛豫速率1/T1的急剧下降，这归因于自旋-能隙转变。在20 kbar以上，观察到极宽的光谱和临界的1/T1增加。这表明系统在压力下进入另一个反铁磁相（AFII）。反铁磁相变温度T_AFII的斜率（dT_AFII/dP）为正，而T_AFI随压力的增大而减小。磁矩在30千巴时与晶格弱无公度。
2011-09-01 cond-mat.str-el
Coexistence of double alternating antiferromagnetic chains in (VO)_2P_2O_7 : NMR study
测量了自旋为1/2的交替链化合物（VO）_2P_2O_7中~（31）P和~（51）V核的核磁共振（NMR）。通过对~（31）P核磁共振谱的温度变化分析，发现（VO）_2P_2O_7具有两个独立的自旋分量，它们具有不同的自旋能隙。由31 P和51 V位的位移随温度的变化关系确定了自旋能隙为35 K和68 K，这与最近的非弹性中子散射实验[A.W. Garrett等人，物理修订信函79，745（1997）]。这表明（VO）_2P_2O_7是由两个磁子系统组成的，这两个磁子系统表现出不同的磁激发，这与沿b轴方向的两个晶体学上不等价的V链有关。磁链间自旋能的差异是由于磁链间V-V距离的微小差异造成的，这可能导致磁链间交换交替的不同。根据交换相互作用与原子间距离的经验关系，估计并讨论了每个交替链中的交换相互作用。
1999-02-15 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic Spin Fluctuations and Structural Transition in Cluster Mott Insulator Candidate Nb3Cl8 Revealed by 93Nb- and 35Cl-NMR
该研究通过93Nb和35Cl NMR测量Nb3Cl8，揭示约97 K结构转变后的谱峰分裂及Cl位点弛豫和奈特位移行为，证明Nb原子间存在与Mottness相关的强自旋关联。
2025-03-17 cond-mat.str-el
Emergence of Antiferromagnetic Correlation in LiTi2-xVxO4 via 7Li NMR
本文报道了尖晶石型氧化物超导体LiTi_2 O_4（Tc = 13.4K）中V取代效应的~ 7 Li NMR研究。在LiTi_（2-x）O_4（x = 0-0.4）中，V取代Ti位比Tc更快地抑制了超导电性的相对体积分数。从7 Li核自旋-晶格弛豫速率的均匀增强的观察，我们认为V替代通过电子载流子掺杂改变了电子关联效应，从四分之一电子填充3d 0.5到3d 1.5，然后出现反铁磁关联。
2008-10-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate and commensurate antiferromagnetic states in CaMn2As2 and SrMn2As2 revealed by 75As NMR
我们进行了$^{75}$ As核磁共振（NMR）测量的三角形CaMn $_2$ As $_2$和SrMn $_2$ As $_2$绝缘体表现出反铁磁（AFM）有序状态低于Néel温度$T_{\rm N}$ = 62 K和120 K，分别。在顺磁态以上的$T_{\rm N}$，典型的四极分裂$^{75}$的核磁共振光谱观察到两个系统。CaMn $_2$ As $_2$的$ν_{\rm Q}$ As四极频率随着温度的降低而降低，而SrMn $_2$ As $_2$的$ν_{\rm Q}$随着温度的降低而增加，显示出相反的温度依赖性。在SrMn $_2$ As $_2$中观察到相对尖锐和明显的$^{75}$ As NMR谱线，并且对于磁场$H$ $||$ $c$轴和$H$ $||$ $ab$平面，表明Mn有序矩产生的As位的内部场$B_{\rm int}$几乎垂直于外部磁场方向。在SrMn $_2$ As $_2$中没有观察到明显的$B_{\rm int}$分布，这清楚地表明了相称的AFM状态。与SrMn $_2$ As $_2$形成鲜明对比，在AFM状态下的CaMn $_2$ As $_2$中观察到宽且复杂的NMR光谱，其清楚地显示$B_{\rm int}$在As位点的分布，表明无公度状态。从观察到的光谱的特征形状的分析，CaMn $_2$ As $_2$的AFM状态被确定为二维无公度…
2021-12-01 cond-mat.str-el
Orbital-Selective Coexistence of Interlayer Spin-Singlet Formation and SDW Order with Anomalous Spin Reconfiguration in Bilayer Nickelate La$_{3}$Ni$_{2}$O$_{7}$ Revealed by $^{17}$O-NMR
The University of Osaka（大阪大学）；The University of Tokyo（东京大学）；National Institute for Materials Science (NIMS)（国立材料研究所）
该研究通过$^{17}$O-NMR揭示双层镍酸盐La$_3$Ni$_2$O$_7$中，层间自旋单重态形成与SDW序呈轨道选择性共存，且存在反常自旋重构，深化了对其轨道选择性本质的认识。
2026-08-31 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Competing magnetic correlations across the ferromagnetic quantum critical point in the Kondo system CeTi$_{1-x}$V$_x$Ge$_3$: $^{51}$V NMR as a local probe
对CeTi $_{1-x}$ V $_x$ Ge $_3$进行了$^{51}$ V核磁共振（NMR）和磁化强度的研究，以探索从铁磁（$x = 0.113$）到反铁磁近藤晶格态（$x = 1$）的演化，重点关注在$x_c \approx 0.4$处可能出现的铁磁量子临界点（FMQCP）.从核自旋-晶格弛豫速率$1/T_1T$和Knight位移\textit{K}的温度依赖关系中发现，在$x=0.113$和$x=1$的临界浓度（$x = 0.35, 0.405$）附近，量子临界自旋涨落伴随着弱的反铁磁自旋涨落和铁磁自旋涨落.因此，CeTi $_{1-x}$ V $_x$ Ge $_3$中的FMQCP本质上不是纯铁磁的。
2019-10-08 cond-mat.str-el
Field-induced antiferromagnetic transition in CeIrIn$_5$
ASRC, Japan Atomic Energy Agency（日本原子力研究开发机构 ASRC）；Department of Materials Science, Graduate School of Engineering, Osaka Metropolitan University（大阪公立大学工学研究科材料科学系）；Center for Spintronics Research Network, Graduate School of Engineering Science, Osaka University（大阪大学工学科学研究科自旋电子学研究网络中心）；Laboratoire National des Champs Magnétiques Intenses, LNCMI-CNRS (UPR3228), EMFL, Univ. Grenoble Alpes, Univ. Toulouse, INSA-T（法国国家强磁场实验室 LNCMI-CNRS）；Graduate School of Science, Kobe University（神户大学理学研究科）；IMR, Tohoku University（东北大学金属材料研究所）
研究通过高磁场下的NMR揭示CeIrIn$_5$在接近晶格c轴时的磁场诱导反铁磁相变，发现NMR线强度显著下降，结合高场de Haas-van Alphen结果和能带计算，解释为磁场诱导反铁磁态，磁矩沿c轴反铁磁排列。
2026-04-21 cond-mat.str-el
Cu NMR evidence for enhanced antiferromagnetic correlations around Zn impurities in YBa2Cu3O6.7
在高Tc超导体YBa_2Cu_3O_（6.7）中掺入1.5%的非磁性Zn杂质，可使~（63）Cu NMR谱明显展宽，并使~（63）Cu自旋-晶格弛豫测量中的低能磁涨落增加.一个模型无关的分析表明，这些影响是由于发展交错磁矩上的许多Cu网站周围的每个锌和锌感生的时刻，在体磁化率可能会解释这种交错磁化。这些增强的反铁磁相关的几个影响进行了讨论。
1999-11-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Antiferromagnetic order in Ca$_{10}$(Pt$_3$As$_8$)(Fe$_2$As$_2$)$_5$ observed by $^{75}$As NMR
$^{75}$对欠掺杂的非超导Ca $_{10}$（Pt $_3$ As $_8$）（Fe $_2$ As $_2$）$_5$进行核磁共振（NMR）测量，发现其物理性质与122种超导体母体化合物如BaFe $_2$ As $_2$相似但不相同。单晶研究的结果表明，通过T~ 100 K冷却时，相变到反铁磁（AF）状态，尽管不均匀。具体而言，NMR线型反映了交错超精细领域的存在下，作为网站与条纹AF秩序。内部超精细场随温度的变化表明，到AF状态的相变是不连续的，因此可能与从传输实验推断的结构转变一致。
2012-12-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
31P NMR study of Na2CuP2O7: a S=1/2 two-dimensional Heisenberg antiferromagnetic system
通过31 P核磁共振（NMR）、磁化率和热容测量研究了Na 2CuP 2 O 7的磁性。我们报告了31 P NMR位移，自旋-晶格1/T1和自旋-自旋1/T2弛豫速率数据作为温度T的函数。用S=1/2正方格子海森堡反铁磁（HAF）模型很好地描述了NMR位移K（T）的温度依赖性，面内交换为J/k_B \simeq 18 \pm 2 K，超精细耦合为A =（3533 \pm 185）Oe/mu_B.发现31 P NMR谱在T \sim 10 K以下突然变宽，这表示某种转变。然而，没有发现异常的体磁化率数据下降到1.8 K。热容在10 K附近出现一个弱的最大值。随着温度的降低，自旋-晶格弛豫速率1/T1单调减小，并且似乎与S = 1/2二维正方晶格的高温级数展开式很好地吻合。
2006-02-01 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Spin Diffusion in the S=1/2 Quasi One-Dimensional Antiferromagnet α-VO(PO_3)_2 via 31P NMR
本文用~（31）P NMR研究了S=1/2反铁磁自旋链化合物α-VO（PO_3）_2的低频自旋动力学。在高于链内耦合强度J/ k_{B} = 3.50 K的温度（T）下，P位的核自旋-晶格弛豫速率1/T_1表现出H^{-1/2}对外加磁场（H）的依赖性，表明一维扩散自旋动力学。随着电子自旋在链中获得短程反铁磁关联，扩散对1/T_1的贡献随着冷却而减小，并且在T \approx J/ k_{B}附近几乎完全消失。这是伴随着一个明显的增加的自旋扩散常数从预期的值在经典的限制。另一方面，1/T_1的场无关部分随温度的降低而增加，这可能是在低于T_{N} = 1.93 \pm 0.01 K时发现的真正的长程反铁磁有序的前兆。
2001-08-21 cond-mat.str-el
Effects of edge disorder in nano-scale antiferromagnetic clusters
我们研究了二维反铁磁S=1/2海森堡模型中各种随机团簇的局部磁化率分布，以确定边缘无序的影响是否可以在NMR实验中检测到（通过线的形状，由局部Knight位移的分布给出）。虽然效果强烈地依赖于性质的边缘和集群的大小，我们的研究结果表明，线宽度比平均移位应预期，即使在集群作为大的$\approx 1000$晶格间距的直径。NMR谱线宽度的实验研究应该能深入了解边缘的磁结构。
2010-04-29 cond-mat.str-el
75As NMR probe of antiferromagnetic fluctuations in Ba(Fe1-xRux)2As2
研究了Ba（Fe_（1-x）Rux）_2As_2体系中Fe被Ru取代后~（75）As NMR参数随组成和温度的变化规律。虽然Ru端成员被发现是一个传统的费米液体，在这个系统中对应于最高的Tc（20 K）的组合物（x = 0.5）显示在75 As 1/T1 T低于约80 K证明反铁磁（AFM）的波动的存在下，一个回升。这些结果与在另一个等价取代BaFe_2（As_（1-x）Px）_2 [Y.纳凯T. Iye，S.北川湾Ishida，H. Ikeda，S. Kasahara，H. Shishido，T. Shibauchi，Y. Matsuda和T. Terashima，Phys. Rev. Lett. 105，107003（2010）]，并指出原子力显微镜波动在驱动超导性的可能作用。
2011-11-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Single Crystal 31P NMR Studies of the Frustrated Square Lattice Compound Pb2(VO)(PO4)2
用磁化率chi、~（31）P核磁共振（NMR）位移（K）和~（31）P核自旋-晶格弛豫速率（1/T1）研究了受抑正方晶格化合物Pb_2（VO）（PO_4）_2中V^{4+}自旋（S = 1/2）的静态和动态性质.该化合物在TN \simeq 3.65 K以下表现出长程反铁磁有序。TN以上的NMR谱显示两条不同的谱线，对应于晶体结构中存在的两个不等价的P位点。所观察到的平面内（P1）P位点的超精细耦合常数的不对称性直接指向微观水平的正方形晶格中的畸变，这与单斜晶体结构一致。最近邻和次最近邻交换耦合分别为J1/kB =（-5.4 \pm 0.5）K（铁磁）和J2/kB =（9.3 \pm 0.6）K（反铁磁）。1/（T1 Tchi）在高温下由于自旋矩的随机涨落几乎与T无关。低于20 K，该化合物显示出1/（T1 T χ）的增强，这是由高于TN的反铁磁自旋相关的增长引起的。在TN以下和沿c轴施加的磁场下，P1位置的NMR谱分裂成两个卫星，它们之间的间距随着T的减小而单调增加，这是自旋位于ab平面的柱状反铁磁有序的直接证据。这种类型的磁性排序与J2/J1 \simeq -1.72比值的预期一致。由在11.13 MHz下通过31 P NMR测量的亚晶格磁化强度的温度依赖性估计的临界指数β = 0.25 \pm 0.02接近于二维XY模型预测的值（0.231）。
2009-12-04 cond-mat.str-el
Enhancement of Antiferromagnetic Correlations Induced by Nonmagnetic Impurities: Origin and Predictions for NMR Experiments
自旋模型已被提出来描述二聚链，梯子，二维反铁磁体，和其他化合物在这里研究时，一些自旋被取代的无自旋空位，如它发生的$Zn$掺杂。一小部分空位会迅速破坏自旋能隙，它们的存在会导致这些空位附近的反铁磁相关性增强。这项研究是与计算技术，其中包括Lanczos，世界线蒙特卡罗，和密度矩阵重整化群方法。由于反铁磁性增强的现象被发现发生在几个模型和集群的几何形状，一个共同的简单的解释，它的存在可能存在。有人认为，共振价键字符的自旋相关性在短距离的各种各样的模型是负责存在强大的交错自旋相关性附近的空位和晶格边缘。这种现象的发生与基态的长距离性质无关，它是由空位附近可用的自旋单线态的“修剪”引起的。该效应使此处分析的化合物的低温NMR信号变宽。在结构二聚化链系统$Cu(NO_3)_2\cdot2.5H_2O$、$CuWO_4$、$(VO)_2P_2O_7$和$Sr_{14}Cu_{24}O_{41}$中，在梯形材料如$Sr Cu_2 O_3$中，在自旋Peierls系统$CuGeO_3$和$NaV_2 O_5$中，以及在其他几种中，这种增宽应该是实验上可观察到的，因为它是各种模型和化合物共有的普遍效应。
1997-10-06 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic correlations and impurity broadening of NMR linewidths in cuprate superconductors
我们研究了一个模型的d-波超导体与强潜在的散射体中存在的反铁磁关联，并将其应用到实验核磁共振（NMR）结果的Zn杂质的超导状态的YBCO。然后，我们专注于杂质引起的顺磁矩的贡献，在主机系统中的哈伯德相关占哈特里近似。我们发现，个别杂质周围的局部磁性加宽了线，但杂质状态之间的准粒子干扰在涂抹杂质卫星峰中起着重要的作用。该模型，连同估计的涡旋晶格效应，提供了一个半定量的描述的杂质浓度依赖的NMR线的形状在超导状态，并给出了一个定性的描述线的不对称性的温度依赖性。我们认为，杂质诱导的顺磁性和共振局域态密度效应都是必要的，以解释现有的实验。
2006-09-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
NMR study of the spin correlations in the $S=1$ armchair chain Ni$_2$NbBO$_6$
本文报道了具有复杂磁耦合的自旋链化合物Ni $_2$ NbBO $_6$的核磁共振研究。反铁磁转变由交错内部超精细场产生的线分裂监测。核磁共振谱分析结果支持第一性原理密度泛函理论（DFT）提出的磁耦合构型。对于自旋动力学，从自旋-晶格弛豫数据中观察到$T\sim35$ K远高于Néel温度（$μ_0H=10$ T下的$T_N\sim20$ K）处的显著峰。与直流磁化率相比，这种行为表明反铁磁耦合的典型能量尺度为$\sim3$ meV。因此，Ni $_2$ NbBO $_6$化合物可被视为沿着结晶$b$ -轴的强铁磁耦合扶手椅自旋链。这些事实对该化合物的理论模型提出了强有力的限制。
2020-08-05 cond-mat.str-el
Coexistence of antiferromagnetic and ferromagnetic spin correlations in SrCo2As2 revealed by 59Co and 75As NMR
在非超导、金属顺磁SrCo 2 As 2中，非弹性中子散射测量揭示了强的条纹型$χ$（q）=（$π$，0）反铁磁（AFM）自旋关联。在这里，使用核磁共振（NMR）测量59钴和75砷核，我们证明，更强的铁磁（FM）自旋相关共存于SrCo 2As 2。我们的NMR数据与密度泛函理论（DFT）计算结果一致，表明静态磁化率$χ$（q）在q =（$π$，0）和面内FM q = 0波矢处都有增强。我们建议，强烈的FM波动阻止超导SrCo 2As 2，尽管存在条纹型AFM波动。此外，由于DFT计算一致地揭示了铁基超导体和母体化合物中在q =（$π$，0）和q = 0时$χ$（q）的类似增强，因此我们对SrCo 2 As 2中FM相关性的观察要求对铁基超导体中FM相关性进行详细研究。
2015-06-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Metal-insulator transition in layered nickelates La$_3$Ni$_2$O$_{7-δ}$ ($δ$=0.0, 0.5, 1)
用从头算方法研究了通式为$_3$ $_2$ O $_{7-δ}$（$δ$ =0.0，0.5，1）的三种低价层状镍酸盐.绝缘和金属的限制进行了分析，连同在莫特转变（$δ$ = 0.5;镍$^{2+}$），显示绝缘行为的化合物，与所有的Ni原子在S=1的高自旋状态。在$δ$ = 1极限的化合物（La $_3$ Ni $_2$ O $_6$），具有平均形式价Ni $^{1.5+}$，因此名义上是金属的，然而显示出相关的{ \it分子}绝缘状态，由NiO $_2$双层的量子限制和间隙周围主要d $_{z^2}$带（键-反键分裂）的存在产生。金属化合物显示出较大的带宽的电子$_g$状态，可以维持实验观察到的顺磁性金属性质。讨论了面内反铁磁耦合随氧含量的变化规律，以及这一系列化合物与层状超导铜氧化物的相似性。
2011-03-12 cond-mat.str-el
Magnetic structure and Kondo lattice behavior in CeVGe$_3$: an NMR and neutron scattering study
本文通过NMR与中子散射等测量发现CeVGe$_3$具有重费米子行为与非公度反铁磁螺旋结构，并证实其为四方CeRhIn$_5$的六方结构类似物。
2023-06-16 cond-mat.str-el
Experimental evidence of a collinear antiferromagnetic ordering in the frustrated CoAl2O4 spinel
通过核磁共振（NMR）、中子衍射（ND）、X射线衍射（XRD）、磁化率和比热测量，发现在T_n = 9.8（2）K以下存在共线反铁磁有序结构。高质量的粉末样品通过X射线衍射表征，其表明（Co 1-xAlx）[Al 2-xCox] O 4中相对低的Co-Al反转参数x = 0.057（20），在磁化率中在15 K附近显示出宽的最大值，在热容中在Tn处显示出尖锐的峰值。用NMR和ND分别计算了Co^2+（S = 3/2）离子在A位的平均有序磁矩为2.4（1）Bohr磁子和1.9（5）Bohr磁子，均小于S = 3/2和g = 2时3 Bohr磁子的预期值。通过磁化率、核磁共振谱和核磁共振能谱的测量，揭示了顺磁态下的反铁磁自旋涨落和关联，这是由于体系中的自旋阻挫和位反转效应引起的. ND数据还显示了短程动态磁有序，其持续到几乎是Tn的两倍的温度。
2013-08-23 cond-mat.str-el
NQR and NMR spectra in odd-parity multipole material CeCoSi
我们从理论上研究了NQR和NMR谱的奇宇称多极起源于交错的反铁磁和反铁四极有序的存在。对于$f$ -电子金属CeCoSi，这是一个候选主办奇宇称多极，我们推导出一个有效的超精细场作用于Co核产生的电子原点多极矩在Ce离子在零和非零磁场。我们阐明，紧急奇宇称多极子引起的次晶格相关的光谱分裂的NQR和NMR通过有效的超精细耦合的情况下的全球反演对称性。我们主要研究了三种奇宇称多极有序态的NQR谱和NMR谱的行为：$y$型磁环偶极有序态与$x$型反铁磁结构的交错，$xy$型电环四极有序态与$x^2-y^2$型反铁四极结构的交错，以及$z$型电偶极有序态与$3z^2-r^2$型反铁四极结构的交错.我们发现，不同的奇宇称多极阶导致不同的场依赖的光谱分裂在NMR中，而只有$xy$型电环形四极阶表现出NQR光谱分裂。我们还提出了可能的子晶格依赖的光谱分裂的所有奇宇称多极订单潜在激活的低能量晶体场的水平，这将是有用的，以确定奇宇称顺序参数CeCoSi的NQR和NMR测量。
2020-11-12 cond-mat.str-el
NMR evidence for an inhomogeneous transition between the ferromagnetic and antiferromagnetic ground states in Pr$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$ manganites
已知Pr $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_{3}$锰氧化物的低温行为在$x\sim$ 0.3下经历从低Ca浓度下的绝缘铁磁状态到绝缘反铁磁状态的转变。以上的电荷有序效应（$x\sim 0.3$）的起始浓度，由外部磁场诱导的金属-绝缘体的转变也被观察到和相关的电荷有序状态的崩溃。在本文中，我们表明，铁-反铁磁转变发生在一个不均匀的方式：在临界浓度附近的样品是铁磁和反铁磁区域的混合物。零场NMR测量表明，一小部分的铁磁区域是在一个快速跳跃的制度，这表明，一小部分的样品可能是金属，即使在零场。快速跳跃区的这一部分在$x=$ 0.3时最大，这也是在最小场中观察到绝缘体-金属转变的浓度。
2002-11-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Canted Antiferromagnetic Order in the Kagome Material Sr-Vesignieite
本文报道了一种$S = 1/2$类海森堡反铁磁体Sr-vesignieite，SrCu $_3$ V $_2$ O $_8$（OH）$_2$粉末样品的$^{51}$ V NMR，$μ$ SR和零场$^{63,65}$ Cu NMR测量结果。我们的结果表明，基态是一个$\mathbf{q} = 0$磁结构，自旋倾斜或在戈薇平面外，产生弱铁磁性。我们确定的大小有序的时刻和倾斜的角度为不同的可能的$\mathbf{q} = 0$结构和轨道的情况下，从而提供洞察的Dzyaloshinskiii-Moriya（DM）在这种材料中的相互作用的作用。
2020-01-29 cond-mat.str-el
Anisotropic Ru3+ 4d5 magnetism in the alpha-RuCl3 honeycomb system: susceptibility, specific heat and Zero field NMR
Hexononal α-Ru单晶表现出很强的磁各向异性，我们表明，当在蜂窝平面上施加高达14 T的磁场时，在T1 = 14 K和T2 = 8 K的连续磁序可以完全抑制，而在垂直方向上的磁序是稳健的。此外，chi（T）的场依赖性意味着Ru ^3+自旋的面内分量之间存在铁磁交换和反铁磁交换，而对于面外分量，强反铁磁交换变得明显。有序态的~（101）^Ru零场核磁共振证明了一种复杂的（可能是非共面手性的）长程磁性结构。在密度泛函计算中发现了Ru ^3+的大轨道矩。
2015-05-31 cond-mat.str-el
Proton NMR measurements of the local magnetic field in the paramagnetic metal and antiferromagnetic insulator phases of $λ$-(BETS)$_{2}$FeCl$_{4}$
本文报道了有机导体$λ$ -（BETS）$_{2}$ FeCl $_{4}$的小单晶（$\sim$ 4 $μ$ g）的$^{1}$ ~ H NMR谱的测量结果，外加磁场$\bf{B}$ $_{0}$ = 9 T，平行于$ac$平面内的a轴，温度范围为2.0 $-$ ~ 180 K。它们提供了在顺磁金属（PM）和反铁磁绝缘体（AFI）相的质子位点处的静态局部磁场的分布，以及发生在PM $-$ AFI相变处的变化。光谱具有六个主峰，其在低$T$下显著加宽和移位。这些特征的起源归因于来自3d Fe $^{3+}$离子矩（自旋$S_{\rm{d}}$ = 5/2）的大偶极场。它们的振幅和$T-$依赖建模使用修改后的布里渊函数，其中包括一个Fe $^{3+}$离子和它的两个最近的邻居之间的总交换相互作用（$J_{0}$）的平均场近似。使用$J_{0}$ = $-$ 1.7 K获得良好的拟合。在低于PM $-$ AFI转变温度$T_{MI}$ = 3.5 K的温度下，在光谱的高频侧出现额外的峰，并且光谱的细节变得模糊。此外，谱分布的均方根线宽和频移是不连续的，与一阶跃迁一致。这些测量验证了主要的局部磁场贡献来自Fe $^{3+}$离子，并且表明在穿过PM到AFI相变时在质子位点处的静态局部磁场分布中存在显著变化。
2006-07-07 cond-mat.str-el
