现代~ 3 He（α，γ）~ 7 Be数据的评价

通过~（64）Zn（p，α）~（61）Cu和~（64）Zn（p，γ）~（65）Ga反应研究的天体物理γ过程的核物理不确定性

Nuclear physics uncertainties of the astrophysical gamma-process studied through the 64Zn(p,alpha)61Cu and 64Zn(p,gamma)65Ga reactions

在最近的工作中，用~（64）Zn（p，α）~（61）Cu反应的截面测量证明了天体物理网络计算中所用的标准α核光学势不能再现重元素核合成相关能量下的实验数据。在本论文中所获得的实验数据的分析继续通过比较的结果与预测使用不同的参数。结果表明，最近建议的标准光学势的修改导致更好地描述的数据。

~（15）N（α，γ）~（19）F和~（15）O（α，γ）~（19）Ne低能共振谱的比较及其不确定度

Comparison of low--energy resonances in 15N(alpha,gamma)19F and 15O(alpha,gamma)19Ne and related uncertainties

Wilmes等人和de Oliveira等人最近发表的两篇论文指出，在19 F中E_x=4.378 MeV的天体物理相关能级γ_α的两次测定之间存在着不一致。对4.378 MeV态采用γ_α =（1.5^{+1.5}_{-0.8}）10^-9 eV。此外，还讨论了镜像核γ_γ（19 F）近似γ_γ（19 Ne），θ ^2_α（19 F）近似θ ^2_α（19 Ne）的有效性和不确定性，以及由此引起的19 Ne共振强度和15 O（α，γ）~（19 Ne）速率的不确定性。

用γ-γ符合法测定与天体物理学p过程有关的能量下的~（141）Pr（α，n）~（144）Pm截面

Determination of 141Pr(alpha,n)144Pm cross sections at energies of relevance for the astrophysical p-process using the gamma-gamma coincidence method

用γ-γ符合方法，在分段三叶草型高纯锗（HPGe）探测器上，用活化法研究了141 Pr（α，n）144 Pm在E_α =11 ~ 15 MeV之间的反应。另外还用另外四个HPGe探测器进行了测量。比较证明，γ-γ符合方法是一个很好的工具，调查截面下降到微巴恩范围。在低能量下的（α，n）反应特别适合于测试α +核光学模型势，以应用于天体物理p过程。实验测定的截面进行了比较，Hauser-Feshbach统计模型计算使用不同的光学势和一般不令人满意的再现的数据被发现。探讨了应用相同的电位来计算145 Pm和148 Gd的天体物理（γ，α）率的后果。总之，这些数据和进一步的结果强调了在天体物理相关能量下α +核光学势的全球预测中存在的问题。

伽玛过程中α电位之谜的解决及其对陨石中Nd/Sm比值的影响

Solution of the alpha-potential mystery in the gamma-process and its impact on the Nd/Sm ratio in meteorites

早期太阳系的146 Sm/144 Sm比值受到陨石物质中Nd/Sm同位素比值的制约。对大质量恒星伽马过程中146 Sm和144 Sm产生的预测与这些限制不一致，这部分是由于对所涉及的反应速率的预测不足。产率几乎完全取决于148 Gd处的（γ，n）/（γ，α）分支。在低能量下对144 Sm（α，γ）148 Gd的测量发现了截面预测与数据之间的相当大的差异。虽然这个反应截面主要取决于光学α +核势，但还没有发现全局光学势可以一致地描述在天体物理环境中遇到的低能量下这种和类似的α诱导反应的结果。然而，144 Sm（α，γ）的异常大的偏差和不寻常的能量依赖性可以解释为低能库仑激发，它在非常低的能量下与复合核形成竞争。考虑到这一额外的反应通道，截面可以用通常的光学势变化来描述，这与在此质量范围内的（n，α）反应的发现是一致的。其他原子核的低能（α，γ）和（α，n）数据也可以用这种方法得到一致的解释。由于库仑激发不影响α发射，因此148 Gd（γ，α）的速率比以前假设的要高得多。这导致146 Sm/144 Sm的恒星产生比很小，与陨石数据更明显的冲突。

质子和α粒子诱导^12 C和^16 O反应产生的^12 C的4.438 MeV gamma-ray线的形状

Shape of the 4.438 MeV gamma-ray line of ^12C from proton and alpha-particle induced reactions on ^12C and ^16O

利用现有的实验数据，我们详细计算了γ射线的角分布以及由此产生的γ射线线的形状，这些γ射线线是由能量为4.439 MeV的^12 C在质子和α粒子与^12 C和^16 O相互作用后，在从阈值到100 MeV/核子的能量范围内发生核去激发而产生的。在8.6 ~ 20 MeV的质子能量范围内，我们利用最近一次加速器实验中获得的关于γ射线线形和角分布的大量数据，推导出了^12 C的2^+、4.439 MeV态的γ射线发射的参数化表达式，这些γ射线是由^12 C的非弹性质子散射和^16 O的质子诱导散射产生的。在较高的质子能量和α粒子诱导的反应，光学模型计算的主要来源，以获得所需的反应参数的计算伽马射线线的形状和角分布。预测了太阳耀斑中加速质子和α粒子相互作用的各种情形下的谱线形状。

169 Tm（α，γ）和（α，n）截面测量的天体物理分析

Astrophysical analysis of the measurement of (alpha,gamma) and (alpha,n) cross sections of 169Tm

用最近提出的活化与X射线计数相结合的方法，测量了169 Tm（α，γ）173 Lu和169 Tm（α，n）172 Lu在12.6 ≤ E_α ≤ 17.5 MeV和11.5 ≤ E_α ≤ 17.5 MeV能量范围内的反应截面。改进的屏蔽允许测量（α，γ），以降低能量比以前可能的。（alpha，gamma）和（alpha，n）数据的组合使得研究alpha宽度的能量依赖性成为可能。虽然绝对值和能量依赖性在能量高于14 MeV时通过理论完美地再现，但在能量低于14 MeV时观察到的能量依赖性的变化需要修改预测的α宽度。使用一个有效的，依赖于能量的，本地的光学α +核势是可能的，以重现的数据，但天体物理速率仍然没有很好地约束在伽马过程的温度。另外，还讨论了可能对复合地层截面进行修改所产生的不确定性。包括其余的不确定性在内，在2 GK时天体物理学反应速率值的建议范围比以前使用的值高2-37倍。

低能~ 3 He（α，γ）~ 7 Be截面的活化测量

Activation measurement of the 3He(alpha,gamma)7Be cross section at low energy

从3 He（α，γ）7 Be截面输入的核物理是一个主要的不确定性，从太阳的7 Be和8B中微子通量的太阳模型预测，并在大爆炸核合成计算得到的7 Li丰度。目前的工作报告的一个新的精度实验中使用的能量直接相关的大爆炸核合成的激活技术。在此之前，这种低能量只能通过伽马射线技术在实验上达到，而且精度较差。采用无窗气体靶、高束流强度和低本底γ计数装置，在127、148和169 keV质心能量下测量了~ 3 He（α，γ）~ 7 Be的截面，总不确定度为4%。系统的不确定性的来源进行了详细讨论。本数据可用于大爆炸核合成计算和约束外推的3 He（α，γ）7 Be天体物理S-因子的太阳能。

130 Ba（α，γ）134 Ce γ工艺实验的靶特性

Target characterization for the 130Ba(alpha,gamma)134Ce gamma-process experiment

为了扩充天体物理γ过程的实验数据库，正在进行130 Ba（α，γ）~（134）Ce和130 Ba（α，n）~（133）Ce反应的截面测量。使用蒸发的BaCO 3薄层作为目标进行测量。由于目标厚度直接进入截面的计算，因此其确定的可靠性是至关重要的。三种不同的方法已被用来确定目标厚度。这些实验的细节和所获得的结果。

低能~ 3 He（α，γ）~ 7 Be截面

3He(alpha,gamma)7Be cross section at low energies

来自太阳的7 Be和8B中微子的通量以及通过原始核合成产生7 Li取决于3 He（α，γ）7 Be反应的速率。在扩展以前的研究表明，截面数据在127 - 167千电子质心的能量，目前的工作报告的测量的3 He（α，γ）7 Be截面在106千电子伏在意大利的格兰萨索地下实验室的激活方法。这种能量比以往任何时候都更接近太阳的伽莫夫能量。结果是sigma = 0.567 +- 0.029（stat）+- 0.016（syst）nbarn。数据进行了比较，与以前的激活研究在高能量下，并建议S（0）值为所有的3 He（α，γ）7 Be激活研究，包括目前的工作，给出。

~（212）Po中α +~（208）Pb团簇结构与单粒子激发的共存

Coexistence of 'alpha+ 208Pb' cluster structures and single-particle excitations in 212Po

利用85 MeV束流能量的208 Pb（18 O，14 C）反应，通过α转移布居了212 Po的激发态，并利用EUROBALL IV γ探测器阵列进行了研究。从三重γ符合数据出发，将能级方案扩展到~ 3.2 MeV的激发能。大多数观测到的态的自旋和宇称值已经从γ角分布和γ-γ角关联中指定。已经发现几条E（gamma）< 1 MeV的伽马线由于多普勒效应而发生位移，从而允许通过DSAM方法测量相关的寿命。的值，发现在范围[0.1-0.6] ps，导致非常增强的E1跃迁。所有的发射态，其中有非自然宇称值，讨论的α-208铅结构。它们在相同的激发能范围内，从壳模型配置发出的状态。

伽马过程路径的分支再访

Branchings in the gamma-process path revisited

使用基于全局Hauser-Feshbach计算的更新的反应速率，讨论了在伽马过程温度下的（gamma，p）/（gamma，n）和（gamma，alpha）/（gamma，n）线的位置。结果可以直接与经典的伽马过程讨论进行比较。指出了对原子核结构和反应参数的不确定性最敏感的原子核，并对实验提出了建议。此外，采用两个最近的全球α +核电位的影响进行了讨论。结果发现，在较高的质量分支更敏感地依赖于这些电位。146 Sm/144 Sm生产的情况下，单独解决。此外，在这种情况下，最近的α +核势似乎改善了有关生产这些Sm同位素在大质量恒星的问题。总之，它被发现，它是不太可能的计算生产不足的p核素在钼钌区域是由于核物理的缺陷，但在更高的质量数的问题仍然可以治愈改进的核输入。

应用于新星gamma-ray发射的^18 F（p，alpha）^15 O反应的研究

Study of the ^18F(p, alpha)^15O reaction for application to nova gamma-ray emission

^18F（p，alpha）^15O反应被认为是新星伽马射线天文学中最重要的反应之一，因为它控制着< 511 keV的早期辐射。然而，由于未知的低能共振强度，它的速率在新星温度下仍然很大程度上不确定。为了更好地限制这种反应速率，我们在鲁汶新区的CRC-RIB装置上研究了单核子转移反应D（^18 F，p α）^15 N。

R-矩阵方法及其在~（12）C（alpha，gamma）~（16）O中的应用

R-matrix Methods with an application to 12C(alpha,gamma)16O

本文综述了R-矩阵理论及其在核反应半经验分析中的应用。核天体物理学的重要应用和最近的${}^{12}{\rm C}(α,γ){}^{16}{\rm O}$反应的结果进行了强调。

对“~（15）O（α，γ）~（19）Ne爆发反应及其对X射线爆发的影响”一文的评论

Comment on "15O(alpha,gamma)19Ne Breakout Reaction and Impact on X-Ray Bursts"

最近发表的一封信报道了在激发能低于4.5 MeV时，19 Ne的α衰变的测量结果。测量的α衰变分支比B_α被用来计算15 O（α，γ）19 Ne反应的天体物理速率，并得出关于吸积中子星上稳态和不稳定核燃烧之间转变的结论。在这里，我表明，计算出的天体物理反应速率是基于一个不可靠的值B_α为4.03兆电子伏的状态，并指出一个严重的内部不一致的信中的治疗低统计α衰变测量。

通过（γ，n），（γ，p）和（γ，α）反应研究144 Sm的偶极强度

Dipole strength in 144Sm studied via (gamma,n), (gamma,p) and (gamma,alpha) reactions

在Dresden-Rossendorf研究中心的超导电子加速器ELBE的韧致辐射装置上，用10.0 ~ 15.5MeV的韧致辐射，对~（144）Sm进行了光活化测量。测量的144 Sm（γ，n）反应的活化产率进行比较，使用截面从以前的光中子实验的计算产率。将对所有衰变通道144 Sm（γ，n）、（γ，p）和（γ，α）测量的活化产率与通过使用Hauser-Feshbach统计模型计算的产率进行比较。提出了一种新的光子强度函数的参数化方法，并将修正后的光子强度参数模拟的产额与实验数据进行了比较。

天体物理γ过程中~（127）I α诱发反应的研究

Investigation of alpha-induced reactions on 127I for the astrophysical gamma process

为了给天体物理γ过程的模拟提供截面数据，用活化技术研究了α-诱发的~（127）I反应。精确测量了536.1keV γ跃迁的相对强度，其不确定度由13%降低到4%。通过测量特征X射线的产额，首次确定了127 I（α，γ）~（131）Cs反应的截面接近天体物理相关的能量区域，能量为9.50 <Ec. m。< 15.15由于反应模型的改进，$ MeV. The 127I(alpha,n)130Cs reaction was studied in the range 9.62 < Ec.m. < 15.15 MeV by measuring the yield of the 536.1 keV gamma-ray and at the lower part of this energy range by counting the characteristic X-rays. A comparison of the resulting cross sections to predictions of statistical model calculations confirmed the predictions of the astrophysically relevant averaged alpha width. Nevertheless, the newly derived stell…

用于γ过程研究的~（106）Cd（α，α）~（106）Cd宽能区弹性散射

The 106Cd(alpha,alpha)106Cd elastic scattering in a wide energy range for gamma-process studies

测量了106 Cd（α，α）106 Cd反应的α弹性散射角分布，为α +核光学势参数集提供了灵敏的测试。此外，利用新的高精度角分布，结合文献数据，研究了局域优化α+核光学势在ELab = 27.0 MeV到16.1 MeV的宽能区的能量依赖性.所研究的电势是预测α-诱导反应截面的基本先决条件，因此也是计算天体物理学伽马过程所用恒星反应速率的基本先决条件。因此，统计模型预测作为输入的光学电位在本工作中讨论的比较可用的106镉+ α截面数据。

130 Ba和132 Ba的α诱导反应研究及其在重p核合成中的意义

Investigation of alpha-induced reactions on 130Ba and 132Ba and their importance for the synthesis of heavy p nuclei

为了给天体物理伽玛过程的模拟提供截面数据，研究了质子丰度最高的钡同位素130 Ba对α粒子的俘获。在质心能量11.6 ~ 16 MeV范围内，用活化技术测量了~（130）Ba（α，γ）~（134）Ce和~（130）Ba（α，n）~（133）Ce反应的截面，该能量范围接近天体物理相关能量。作为一个附带的结果，132 Ba（α，n）135 Ce反应的截面也被测量。统计模型计算的预测结果进行了比较，使用不同的输入参数，如α +核光学势。结果表明，（α，n）数据可以用天体物理中广泛使用的标准α +核光学势来再现。假设它的有效性，也在天体物理学相关的能量窗口，我们提出了新的恒星反应速率的130 Ba（α，γ）134 Ce和132 Ba（α，γ）136 Ce和它们的逆反应计算的SMARAGD统计模型代码。136 Ce（gamma，alpha）132 Ba速率的大幅增加意味着p核130 Ba不能直接接受Ce同位素链的贡献。需要进一步的测量来更好地限制这一结果。

用于γ和α光谱学的BGO校准测辐射热计

A BGO scintillating bolometer for gamma and alpha spectroscopy

891 g BGO蒸发测辐射热计在10 mK下在意大利Gran Sasso地下实验室进行了测试。的歧视能力，该化合物的放射性纯度和晶体的主要特征进行了研究，以证明在γ和α光谱学领域的操作的辐射热计所获得的优异性能。该探测器的灵敏度在极低的表面污染的研究进行了研究。

天体物理γ过程中~（64）Zn α诱发反应的实验研究

Experimental study of alpha-induced reactions on 64Zn for the astrophysical gamma-process

在天体物理γ过程中，为了合成重的、富质子的同位素，精确地知道α-诱导的截面是非常重要的。我们已经开始了一个全面的研究64 Zn + α系统涉及的截面测量不同的反应通道，以及在低，天体物理相关的能量的弹性散射。本文介绍了~（64）Zn（α，p）~（67）Ga截面测量的实验技术和初步结果。

关于14 C（α，γ）反应速率

On the 14C(alpha,gamma) reaction rate

在低于0.3 GK的温度下，~（14）C（α，γ）反应速率取决于~（18）O中两个近阈共振的性质，即6.198 MeV的1-和6.404 MeV的3-。这些共振的α +14 C渐近归一化系数（ANC）是使用亚库仑能量下的α-转移反应14 C（7 Li，t）和14 C（6Li，d）确定的。在低温下的14 C（α，γ）反应速率已被评估。讨论了新的反应速率对吸积氦白矮星演化和低质量恒星在渐近巨星分支（AGB）阶段核合成的影响。

太阳能下的~ 3 He（α，γ）~ 7 Be S因子：LUNA的瞬发γ实验

The 3He(alpha,gamma)7Be S-factor at solar energies: the prompt gamma experiment at LUNA

~ 3 He（α，γ）~ 7 Be过程是大爆炸核合成和恒星中氢燃烧p-p链的关键反应。在INFN Gran Sasso地下实验室用活化法和瞬发γ探测法测量了~ 3 He（α，γ）~ 7 Be的截面。目前的工作报告的全部细节的提示伽马探测实验，重点是系统的不确定性的测定。最后的数据，包括在LUNA的活化测量，与上一代实验的结果进行比较，并使用两种不同的理论模型来获得在太阳能的S因子。

经典新星中17-O的氢燃烧

Hydrogen Burning of 17-O in Classical Novae

我们报告了在17-O（p，alpha）14-N反应中观察到的E=194.1+/-0.6 keV（实验室）的未知共振，测得的共振强度omega_gamma（p，alpha）=1.6+/-0.2 meV。我们还用活化法研究了~（17）O（p，γ）~（18）F反应，得到共振强度比为ω_γ（p，α）/ω_γ（p，γ）=470+/-50。18-F复合核中相应的激发能通过使用14-N（α，γ）18-F反应的γ射线测量确定为5789.8+/-0.3 keV。这些新的共振性质对17-O核合成和经典新星的γ射线天文学有重要的影响。

天体物理γ过程的~（151）Eu α诱导反应截面测量

Alpha-induced reaction cross section measurements on 151Eu for the astrophysical gamma-process

为了将天体物理γ过程的实验数据库扩展到未探测的重质量区，用活化技术测量了12 - 17 MeV低能下~（151）Eu（α，γ）~（155）Tb和~（151）Eu（α，n）~（154）Tb反应的截面。统计模型计算的预测结果进行了比较，发现计算高估的截面约2倍。敏感性分析表明，这种差异是由α +核通道的描述不充分造成的。在γ-过程网络计算中，建议将151 Eu（alpha，gamma）155 Tb的反应速率与McFadden和Satchler（1966）使用的光学势的理论速率相比降低两倍。

超新星核合成能区的~（40）Ca（α，γ）~（44）Ti反应

The 40Ca(alpha,gamma)44Ti reaction in the energy regime of supernova nucleosynthesis

44Ti（t1/2 = 59 y）核素是超新星核合成的重要标志，最近被γ射线天文学从Cas A残骸中观测到。我们在实验室用~（44）Ti核的直接离线计数法研究了~（40）Ca（α，γ）~（44）Ti（E_cm = 0.6 - 1.2MeV/u）反应。产量，显着高于从以前的实验中推断，分析的统计模型，使用微观核输入。相关的恒星速率具有重要的天体物理学后果，使计算出的超新星44Ti产额比以前的估计增加了约2倍，并使其更接近Cas A观测。

γ Rossi-alpha、Feynman-alpha和γ微分消失概念作为安全保障中传统热中子分析的潜在替代/补充

Gamma Rossi-alpha, Feynman-alpha and Gamma Differential Die-Away concepts as a potential alternative/complement to the traditional thermal neutron based analysis in Safeguards

本文提出了一种基于热中子相关和多重数测量的新概念。该概念的主要思想包括使用源自1H（n，gamma）2D反应的2.223 MeV伽马（或1.201 MeV，DE），而不是使用传统的热中子计数。本文的研究结果表明，热中子俘获反应产生的γ射线在同一时间尺度上保留了热（快）中子的相关特性信息。因此，代替热中子探测器（或作为补充），可以使用传统且廉价的伽马探测器，诸如NaI、BGO、CdZnTe或任何其他伽马探测器。在这项工作中，我们使用D8 × 8 cm 2碘化钠闪烁体来测试的概念。因此，新方法有助于解决更换3 He计数器的问题以及与直接在乏燃料池中的乏核燃料的具体测量有关的问题。它对核保障和核安全特别重要。总的来说，这项工作代表了概念研究的证明，并报告了热中子俘获伽玛可用于相关性和多重性测量的实验和数值证据。对252 Cf相关中子源和241 Am-Be随机中子源进行了研究。本文还对Gamma微分消失方法的相关思想进行了数值研究，并将在未来的工作中进行实验验证。

~（15）O（α，γ）~（19）Ne反应速率的不均匀性对I型X射线暴模型的影响

The Influence of Uncertainties in the 15O(alpha,gamma)19Ne Reaction Rate on Models of Type I X-Ray Bursts

我们提出了一个Monte Carlo计算的天体物理率的15 O（α，γ）19 Ne反应的基础上发表的实验数据的评价。通过考虑从测量得到的个体共振参数的似然分布，除了推荐的中值之外，还得到在99.73%置信水平下的反应速率的上限和下限的估计。这三个反应速率被用作三个独立的计算的I型X射线爆发使用球对称，流体动力学模拟吸积中子星的输入。以这种方式的影响15 O（α，γ）19 Ne反应速率的峰值亮度，重现时间，并在I型X射线爆发模型相关的核合成进行了研究。与以前的研究结果相反，当反应速率在其下限和上限之间变化时，在四次爆发的序列中没有观察到对这些量中的任何一个的实质性影响。相反，这些数量的差异是可比的突发到突发的变化与固定的反应速率，表明15 O（α，γ）19 Ne反应速率的不确定性不会强烈影响预测的I型X射线爆发模型。

~（40）Ca（α，γ）~（44）Ti反应中E_α = 4.5 MeV的共振三重态

The resonance triplet at E_alpha = 4.5 MeV in the 40Ca(alpha,gamma)44Ti reaction

40 Ca（α，γ）44 Ti反应被认为是核心坍缩超新星中放射性核素44 Ti的主要产生通道。到目前为止，已经在两颗超新星遗迹中观测到了衰变的44 Ti辐射，对44 Ti产生率的精确了解可能有助于改进超新星模型。40 Ca（alpha，gamma）44 Ti天体物理学反应速率反应速率由许多窄共振决定。在这里，在E_alpha = 4497，4510，和4523千电子伏的共振三重态的研究激活，使用地下实验室的伽马计数，并通过束内伽马能谱。目标特性由弹性反冲探测分析和核反应确定。三个共振的强度分别被确定为ω γ =（0.92 ± 0.20）、（6.2 ± 0.5）和（1.32 ± 0.24）eV，比以前精确两倍。这个共振三重态的强度可以在未来的工作中作为参考点。此外，目前的新数据直接影响在3.5 GK以上的相对高温下的天体物理反应速率。

重新审视高能 γ-γ 碰撞中 J/psi 与 Upsilon 的遍举产生

Revisiting inclusive production of J/psi and Upsilon in high-energy gamma-gamma collisions

本文在 LEP II/DELPHI 与未来 CEPC 条件下评估 NLO QCD 修正对 γ-γ 碰撞中 J/psi 和 Upsilon 微分分布的影响，并系统纳入 NRQCD 主要产生通道及 LHC-UPC 应用。

吸积中子星上O15（α，γ）Ne19反应速率和热核燃烧稳定性的实验测量

Experimental measurements of the O15(alpha,gamma)Ne19 reaction rate and the stability of thermonuclear burning on accreting neutron stars

近距离双星系统中的中子星经常从它们的伴星吸积物质。在中子星的大气层中，吸积物质的热核点火导致热核爆炸，根据吸积率，热核爆炸被观察为周期性地在数小时和数天之间发生的X射线爆发。点火条件的特点是由一个敏感的相互作用之间的增长率的燃料供应和其耗尽率的核燃烧在热CNO循环和rp过程。对于吸积率接近稳定燃烧的爆发点火，因此，严重依赖于热CNO爆发反应，O 15（α，γ）Ne 19，调节热CNO循环和快速质子捕获过程之间的流量。直到最近，O 15（α，γ）Ne 19-反应速率还不为实验所知，理论估计值具有很大的不确定性。在本文中，我们进行了参数研究的不确定性，这反应速率和确定的天体物理后果的第一次测量这反应速率。我们的研究结果证实了早期的预测，并表明，理论上燃烧仍然不稳定的吸积率附近的爱丁顿限制，在天文观测。

γ-过程中~ 9 Be（γ，n）~ 8Be的截面测量及其对α+α+n ->~ 9 Be的启示

Cross Section Measurement of 9Be(γ,n)8Be and Implications for α+α+n -> 9Be in the r-Process

r-过程的模型对9 Be的产生速率敏感，因为在富含中子的爆炸性环境中，α（α n，γ）9 Be是在A=5和A=8处桥接稳定性缺口的主要机制。α（α n，γ）9 Be反应是一个两步反应，由α + α-> 8Be和8Be（n，γ）9 Be组成。本文报道了利用三角大学核实验室高强度γ射线源产生的近单能光子束和高效率的~ 3 He中子探测器，对~ 9 Be（γ，n）~ 8Be反应进行的一种新的绝对截面测量。在天体物理学上重要的阈值能量区域，目前的截面比大多数以前的测量结果大40%，精确到+/- 10%（95%置信度）。修正后的热核α（α n，γ）9 Be反应速率可能对II型超新星等爆炸环境中的r过程有影响。

α粒子与C，Mg，Si，Fe反应中的Gamma-ray发射

Gamma-ray emission in alpha-particle reactions with C, Mg, Si, Fe

在柏林Helmholtz-Zentrum质子治疗中心，测量了α粒子与C，Mg，Si，Fe反应产生的最强γ射线发射线的截面，能量范围为E_α = 50 - 90 MeV。确定了60多条不同的伽马射线线的数据，特别是为天体物理学目的进行截面汇编/评价的射线线，以及在较低抛射体能量下存在数据的射线线。的数据进行了比较与预测的现代核反应代码和横截面曲线的最新评估在加速粒子相互作用的伽马射线线发射太阳耀斑。

通过瞬发和延迟γ探测在低能量下测量的~ 3 He（α，γ）~ 7 Be反应的天体物理S因子

Astrophysical S-factor of the 3He(alpha,gamma)7Be reaction measured at low energy via prompt and delayed gamma detection

太阳中微子通量取决于天体物理学和核物理学的输入，即太阳核心内负责中微子产生的反应的截面。虽然最近在Superkamiokande测量了太阳8B中微子的通量，不确定度为3.5%，并且预计在不久的将来将精确测量7 Be中微子通量，但预测的通量仍然受到较大误差的影响。确定8B和7 Be中微子通量的最大核物理不确定性来自3 He（α，γ）7 Be反应。其S因子的不确定性是由于使用两种不同的实验方法获得的结果的平均差异：7 Be衰变的延迟伽马射线的检测和瞬发伽马发射的测量。在这里，我们报告了一个新的高精度实验，同时使用这两种技术。由于Gran Sasso LUNA加速器设施的低背景条件，在Ecm = 170、106和93 keV下测量了截面，后者是有史以来达到的最低相互作用能。两种方法的S因子在实验误差范围内没有表现出任何差异。获得外推S（0）= 0.560+/-0.017 keV谷仓。此外，两个瞬发γ跃迁之间的分支比已测量到5-8%的准确度。

LUNA 3He（α，γ）7Be活化结果与早期测量和模型计算的比较

Comparison of the LUNA 3He(alpha,gamma)7Be activation results with earlier measurements and model calculations

最近，LUNA合作已经进行了高精度测量的3He（α，γ）7Be反应截面与激活和在线γ探测方法在前所未有的低能量。本文总结了用活化法所得到的结果。结果与以前的激活实验和零能量外推天体物理S因子确定使用不同的理论模型进行了比较。

D（~（18）F，pa）~（15）N反应在新星gamma-ray发射中的应用

D(18F,pa)15N reaction applied to nova gamma-ray emission

18F（p，alpha）15 O反应被认为是新星伽马射线天文学中最重要的反应之一，因为它控制着早期E <= 511 keV的伽马辐射。然而，在新星温度范围内，由于未知的低能共振强度，它的速率在很大程度上仍然不确定。本文报道了14 MeV 18 F放射性核束撞击CD 2靶所引起的D（18 F，p）19 F（alpha）15 N单核子转移反应的测量结果;在两个硅条探测器中同时探测到了出射质子和15 N（或α粒子）。DWBA分析的数据导致了新的限制，低能量共振的贡献率的18 F（p，α）15 O反应。

12 C（α，γ）16 O总截面的首次直接测量

First direct measurement of the total cross section of 12C(alpha,gamma)16O

通过对16 O反冲的直接和非门控探测，首次测量了12 C（α，γ）16 O的总截面。这种测量在逆运动学中使用反冲质量分离器ERNA与无窗He气体目标相结合，允许在能量范围E=1.9至4.9 MeV内以高精度收集数据。这些数据为确定天体物理S（E）因子提供了新的信息。

~（19）F（p，alpha gamma）~（16）O反应：HPGe探测器响应函数和gamma-ray相对产额

19F (p, alpha gamma) 16O reaction: HPGe detector response function and gamma-ray relative yields

从实验和模拟光谱之间的比较，在1.32至1.42 MeV的能量范围内的质子的反应中的6.1，6.9和7.1 MeV的光子产额被确定。γ能谱用直径72.5mm、长60.5mm的HPGe探测器测量。采用蒙特卡罗方法，用不同的程序对反应动力学和探测器响应函数进行了模拟。相对光子产率从最小二乘拟合的实验伽马射线光谱的卷积的探测器响应函数与光子能量分布所产生的反应动力学。

6，7 Li（α，γ）~（10），~（11）B反应的绝对共振强度

Absolute resonance strengths in the 6,7Li(alpha,gamma)10,11B reactions

测量了6Li（a，g）~（10）B反应中Ea= 1175 keV共振和7 Li（a，g）~（11）B反应中Ea=814 keV共振的绝对强度，分别为$ωγ$ =366 ± 38 meV和$ωγ$ =300 ± 32 meV，与以前的测量值符合得很好.这些共振可用于测量反冲分离器ERNA的绝对接受度，精度约为10%。

恒星中和实验室中的光子诱导反应：临界比较

Photon-induced Reactions in Stars and in the Laboratory: A Critical Comparison

在天体物理学p-（或γ-）过程中，光子引发的反应发生在1.8 < T9 < 3.3的典型温度下。（gamma，n）、（gamma，p）或（gamma，alpha）反应的实验数据--如果在相关的能量范围内可用--不能直接用于测量天体物理学上的（gamma，n）、（gamma，p）或（gamma，alpha）反应速率，因为在这些高温下靶核会受到热激发。通常，统计模型计算用于预测光子诱导的反应速率。实验反应截面、理论预测和天体物理学反应速率之间的关系将被严格地讨论。

Comparative Study of Gamma to Neutron Ratios of various (alpha, neutron) Neutron Sources

The gamma to neutron ratio is measured via Pulse Shape Discrimination (PSD) of a Plutonium Beryllium (PuBe) source and of a rudimentary constructed Polonium Beryllium (PoBe) source using one organic liquid scintillator detector and digital signal processing. Furthermore, two organic liquid scintillator detectors and digital signal processing is used to conduct coincidence counting on the PoBe source. Measured data is compared to literature. The gamma to neutron source ratio was found to be 3.67 +/- 0.14 and 1.13 +/- 0.05 for the PuBe and for the PoBe source respectively. Both ratios are above …

天体物理学反应速率的相关能量范围

Relevant energy ranges for astrophysical reaction rates

利用理论截面计算了质子-中子滴注线10 ≤ Z ≤ 83靶上（p，gamma），（p，n），（p，alpha），（alpha，gamma），（alpha，n），（alpha，p），（n，gamma），（n，p），（n，alpha）的天体物理反应速率的有效能量窗（Gamow窗）。结果表明，广泛使用的近似公式的相关能量范围是无效的大量的反应有关的流体静力学和爆炸核合成。讨论了平均宽度的能量依赖性对伽莫夫窗口位置的影响，并以表格形式给出了结果（也在http：//download.nucastro.org/astro/gamow/）。

6Li的高能分裂作为研究大爆炸核合成反应2H（alpha，gamma）6Li的工具

High-energy break-up of 6Li as a tool to study the Big-Bang nucleosynthesis reaction 2H(alpha,gamma)6Li

最近声称在老晕星中观测到不可忽略的6Li数量，重新引起了人们对6Li大爆炸核合成（BBN）的兴趣。在预测的BBN丰度中，6Li的一个重要成分是低能2H（α，γ）6Li截面。到目前为止，这个截面唯一可用的实验结果表明，在400 keV以下，几乎恒定的天体物理S因子，与理论预期相反。我们报告一个新的测量的2H（α，γ）6Li反应使用的6Li在150 A MeV的分裂。尽管我们无法通过实验将库仑贡献与核贡献分开，但通过分析散射角分布，我们找到了库仑核干涉的明确证据。这与我们的理论描述是一致的，这表明在低能量下S_24因子的下降也由大多数其他模型预测。因此，我们发现甚至更低的上限计算原始6Li丰度比以前。

天体物理γ过程的~（162）Er α诱导反应截面测量

Alpha induced reaction cross section measurements on 162Er for the astrophysical gamma process

首次测量了~（162）Er（a，g）~（166）Yb和~（162）Er（a，n）~（165）Yb反应的截面。辐射α俘获反应截面由EC. m. = 16.09降至EC. m。= 11.21 MeV，接近天体物理学相关区域（在3 GK恒星温度下位于7.8和11.48 MeV之间）。研究了162 Er（a，n）165 Yb反应在Ec. m. = 12.19和16.09 MeV。162 Er（a，g）166 Yb截面首次在该质量区测量到低于（a，n）阈值，这一事实为直接研究确定天体物理反应速率所需的a宽度提供了机会。数据清楚地表明，在这个反应中，复合核的形成过程与以前预测的不同。

天体物理γ过程反应~（124）Ba（α，γ）的实验研究

Experimental study of the astrophysical gamma-process reaction 124Xe(alpha,gamma)128Ba

在天体物理伽马过程中，重的、富含质子的同位素的合成通过光致蜕变反应进行。为了更好地理解这个过程，必须知道所涉及的核反应的速率。发现反应128 Ba（g，a）124 Ba影响p核124 Ba的丰度。由于这种反应的恒星速率不能直接通过测量来确定，因此本工作的目的是测量逆124 Ba（a，g）128 Ba反应的截面，并将结果与统计模型预测进行比较。非常重要的是，获得了低于（a，n）阈值的数据。在更高能量下同时研究124 Ba（a，n）127 Ba反应通道，可以进一步确定数据和预测之间差异的来源。用活化法用薄窗124 Ω气室测量124 Ω + α截面。所研究的能量范围在E = 11和15 MeV之间，接近天体物理学相关的能量范围。将得到的截面与统计模型计算结果进行了比较。实验的截面比以前用于天体物理计算的标准预测要小。作为差异的主要来源，确定了理论α宽度。实验数据表明，在天体物理能量范围内，α宽度至少低0.125倍。根据我们的测量结果，推断出128 Ba（g，a）124 Ba恒星速率的上限。在两个不同的模型中研究了这个速率对25颗太阳质量恒星的核心坍缩超新星爆炸的影响。只有当速率增加到高于以前的标准值时，才可能通过这一反应途径对124丰度做出重大贡献。由于实验数据排除了这一点，它们也证明了这一生产路径的封闭性。

CdWO4晶体闪烁器作为高灵敏度双β实验探测器的进一步研究：闪烁特性和脉冲形状鉴别

Further study of CdWO4 crystal scintillators as detectors for high sensitivity double beta experiments: scintillation properties and pulse-shape discrimination

用CdWO 4晶体闪烁器研究了能量分辨率、光产额、闪烁响应的非比例性、α/β比、γ射线和α粒子的脉冲形状。一些迹象表明，在γ射线和α粒子的发射光谱的差异进行了观察。在激光、α粒子和γ射线激发下，观察到CdWO 4脉冲形状与发射光谱波长无关。在0-24度范围内测量了γ量子和α粒子的闪烁脉冲形状和脉冲形状辨别能力对温度的依赖性。

~（24）Mg +~（12）C的α团簇态

Alpha-Cluster States Populated in 24Mg+12C

本文研究了~（24）Mg +~（12）C在轻类α核中的带电粒子和γ衰变。提出了与低自旋共振结构有关的超形变和超形变带的各种理论预言。在Elab（24 Mg）= 130 MeV下研究了24 Mg +12 C反应的逆运动学。独家数据是用安装在斯特拉斯堡VIVITRON串联设施的EUROBALL IV的二元反应光谱仪收集的。具有大变形的特定结构被选择性地填充在二元反应中，并研究了其相关的γ衰变。从$α$ -转移通道的符合事件通过选择激发能或经由两体Q值的进入点来选择。二元反应通道的分析，提出了一个特别强调20 Ne-γ和16 O-γ符合。

天体物理p-过程的~（106）Cd α-诱导截面

Alpha-induced cross sections of 106Cd for the astrophysical p-process

在天体物理p过程方案的伽莫夫窗能量范围内测量了~（106）Cd（α，γ）~（110）Sn反应截面。还测定了低于（α，n）阈值的~（106）Cd（α，n）~（109）Sn和~（106）Cd（α，p）~（109）In的截面。使用不同的输入参数的统计模型代码NON-SMOKER的预测结果进行比较。比较表明，当使用标准光学电位时，106 Cd（α，γ）110 Sn的差异可以用不同的α +106 Cd电位消除。一些天体物理的影响进行了讨论。

p核~（168）Yb的α诱发反应研究

Investigation of alpha-induced reactions on the p nucleus 168Yb

利用能量在12.9 MeV和15.1 MeV之间的α粒子，用活化法测量了168 Yb（α，γ）172 Hf和168 Yb（α，n）171$Hf反应的截面。使用三种不同的HPGe探测器类型，即三叶草型高纯锗探测器、低能光子光谱仪探测器和同轴高纯锗探测器，对反应产物发射的伽马射线进行光谱分析。将结果与Hauser-Feshbach统计模型计算结果进行比较。在某些假设下，可以得出关于p核168 Yb产生的天体物理学结论。在这项工作中的数据可以作为一个贡献，目前非常零碎的带电粒子诱导反应的实验数据库。此外，还可以导出171 Hf电子俘获衰变后的9个γ射线跃迁的绝对强度。

仅基于准连续γ谱确定软偶极模的电磁特性

Determination of the electromagnetic character of soft dipole modes solely based on quasicontinuous gamma spectroscopy

我们表明，从（He-3，α）和（n-热，2gamma）反应的准连续γ谱的组合分析给出了测量软偶极共振的电磁特性的可能性。两步伽马级联光谱已被计算，从（He-3，α-γ）反应的能级密度和辐射强度函数。计算表明，两阶级联的强度取决于所研究的软偶极共振的电磁特性。这种差异达到40-100%，这可以通过实验测量。

α束入射氘气靶的中子感生本底及其对LUNA 2 H（α，γ）6Li反应研究的意义

Neutron-induced background by an alpha-beam incident on a deuterium gas target and its implications for the study of the 2H(alpha,gamma)6Li reaction at LUNA

在标准大爆炸核合成中产生稳定同位素Li-6最近引起了人们的极大兴趣。最近对贫金属恒星的观测表明，宇宙学上的Li-6平台可能存在。如果这是真的，这个平台将是除了众所周知的Li-7丰度的Spite平台之外的另一个平台，并将指向Li-6的主要原始起源，与标准的大爆炸核合成计算结果相反。因此，必须重新审视大爆炸Li-6产生背后的核物理。大爆炸中Li-6的主要产生通道是2 H（alpha，gamma）6Li反应。目前的工作报告中，在一个高纯度的锗探测器，在一个新的研究，这种反应中遇到的中子诱导效应。实验中使用了意大利格兰萨索地下加速器LUNA的α束流和无窗氘气靶。一个低的中子通量是由高能氘弹性散射，随后，2 H（d，n）3 He反应。由于LUNA实验室中子本底极低，因此详细研究了2-3 MeV中子的弱通量对屏蔽良好的高纯锗探测器的影响。数据已采取在280和400千电子伏的α-束能量和比较也使用镅铍中子源。

为α粒子和γ射线能谱法定制放射性核素库的计算生成

Computational generation of tailored radionuclide libraries for alpha-particle and gamma-ray spectrometry

针对传统放射性核素识别系统中库手动构建耗时易错、难以定制的问题，提出自动生成定制库的计算算法及RecurLib软件架构，通过母核-子核递推关系递归计算核素子集，经多样本验证高效，简化识别并促进未注册核素识别。