Neutron form factor measurements at MAMI
B. S. Schlimme
20多年来，在美因茨电子加速器上已经进行了电中子和磁中子形状因子的测量。这些MAMI实验的背景下，从其他组的测量进行审查，并在MAMI未来的测量概述。
Measurements of the electric and the magnetic neutron form factors have been performed at the Mainz Microtron for more than 20 years. These MAMI experiments are reviewed in the context of measurements from other groups, and future measurements at MAMI are outlined.
机构、总结、中文摘要均由AI分析而来，可能存在错误，请以论文正文为准。
继续探索
Experiments with polarized 3He at MAMI
MAMI的极化3 He实验已经有了悠久的传统。A3合作始于1993年，目的是测量中子的电形状因子。在这个时候，MAMI是第二个加速器，其中实验与3 He是可能的。在这个试验性实验之前的几年，在美因茨开始了对氦-3的装置的开发。有两种技术可以获得足够多的3 He。这两种技术将进行比较，并将讨论3 He的核物理的好处。回顾了迄今为止在MAMI用3 He进行的实验，并指出了在靶研制、探测器设置和电子束性能方面的进展。
Studies on the electromagnetic structure of the nucleon by free and quasi-free Compton scattering at MAMI (Mainz)
在MAMI（美因茨）加速器的标记光子束上，利用氢和氘靶，采用不同的实验装置研究了质子和中子的康普顿散射。对实验数据分析的理论工具进行了研究，如非减色散理论和质子和中子在氘核中束缚的准自由反应理论。实验康普顿散射数据理解在第一和第二共振区具有良好的精度。精确的电磁极化率和自旋极化率的质子和中子已经确定。
Electron-induced single-pion production to constrain the neutron structure in $^{40}$Ar. A proof of concept
利用电子诱导单π子产生研究氩-40中子结构，MAMI适合该实验，CLAS则更适合其他研究。
Measurement of $\rm ^{6}H$ ground state energy in an electron scattering experiment at MAMI-A1
该工作首次在电子散射实验中通过$\rm ^{7}Li(e,~e'pπ^{+})^{6}H$反应产生$\rm ^{6}H$，测得基态能量为$2.3\pm0.5\pm0.4$ MeV，挑战多核子相互作用理解，提出研究轻富中子核的新方法。
Strangeness Photoproduction on Quasifree Neutrons
基元反应$γN\rightarrow KY$中的奇异光生为研究1.7 GeV以上质量区的核子共振提供了可能性，在1.7 GeV以上的质量区，态的数目及其性质仍在争论中。这些反应可以允许第一个“完整”的实验在赝标介子光生由于更容易获得反冲偏振观测实验。除了测量质子靶外，对$I=1/2$电磁振幅进行完全的同位旋分解还需要从准自由中子靶获得的数据。这一贡献显示了在MAMI的A2实验中进行这种测量的可行性研究的第一个初步结果。
SAID Analysis of Meson Photoproduction : Determination of Neutron and Proton EM Couplings
我们提出了一个概述的GW SAID组的努力，分析新的π介子光生质子和中子的目标。数据库的主要贡献来自最近的CLAS和MAMI非极化和极化测量。从脉冲近似（IA）中的费米运动效应以及超出IA的NN和piN效应的新测量中提取过程gamma n --> pi-p的微分截面。EM耦合的结果进行了比较，其他最近的研究。
Measurement of the omega -> pi^0 e^+e^- and eta -> e^+e^-g Dalitz decays with the A2 setup at MAMI
在g p -> eta p和g p -> omega p反应中，达利茨衰变的eta -> e^+e^-g和omega -> pi^0 e^+e^-分别用MAMI美因茨微电子加速器的A2标记光子装置测量。所获得的电磁跃迁形状因子的斜率参数eta的值，即λ ^{-2}_eta=（1.97+/-0.11_tot）GeV^{-2}，与先前对eta -> e^+e^-g和eta -> mu^+mu^-g衰变的测量结果非常一致。在λ ^{-2}_eta值中获得的不确定度低于先前基于eta -> e^+e^-g衰减的结果。获得的Ω斜率参数值，λ ^{-2}_omega_pi^0 =（1.99+/-0.21_tot）GeV^{-2}，比以前基于Ω-> pi^0 mu^+mu^-的测量值稍低，但与早期实验相比，Ω跃迁形状因子的结果与理论计算更吻合。
A measurement of the axial form factor of the nucleon by the p(e,e'pi+)n reaction at W=1125 MeV
反应p（e，e 'pi+）n是在美因茨微波加速器中测量的，测量时的不变质量为W=1125 MeV，四次动量转移分别为Q^2=0.117、0.195和0.273（GeV/c）^[2]。对于每个Q^2值，进行横向和纵向截面的Rosenbluth分离。一个有效的拉格朗日模型被用来提取'轴向质量'从实验数据。我们发现M_A=（1.077 ± 0.039）GeV，比中微子散射实验中已知的轴向质量大（0.051 ± 0.044）GeV。这与最近在手征微扰理论中的计算是一致的。
Nuclear mass form factors from coherent photoproduction of $π^0$ mesons
本文从原子核质量形状因子的角度分析了最近在美因茨MAMI加速器上用TAPS探测器测量的$^{nat}$介子的相干光生数据。形状因子已被提取在平面波近似的$A(γ,π^0)A$反应和修正的最终状态相互作用的影响与扭曲波脉冲近似的帮助。根据$q^2\to 0$的形状因子的斜率计算核质量均方根-半径。此外，Helm模型（硬球形状因子折叠高斯）被用来提取衍射半径从零点的形状因子和皮肤厚度从其第一个最大值的位置和高度。Helm模型的衍射半径与电子散射实验中得到的电荷半径一致，其不确定度仅为百分之几。形状因子斜率的均方根半径系统性地降低，PWIA的降低幅度可达5%，DWIA的降低幅度可达10%。此外，从Helm模型中提取的皮肤厚度系统地小于其电荷计数器部分。
Photoproduction of eta mesons from the neutron: cross sections and double polarization observable E
由中子光生$η$介子} \abstract {总结了由准自由质子和中子光生$η$介子的测量结果。实验是在波恩的电子加速器ELSA上用CBELSA/TAPS探测器进行的，使用的是$η\to3π^{0}\to6γ$衰变。用液体氘靶测量了总截面和角分布。结果证实了早期的测量波恩和MAMI设施在美因茨关于存在一个狭窄的结构中的激发功能的$γn\rightarrow nη$。电流的角分布显示了前向后不对称性，这是以前没有看到的，但通过包括额外的窄$P_{11}$状态的模型计算预测。此外，与纵向偏振，氘代丁醇目标和圆偏振光子束获得的数据进行了分析，以确定双偏振可观察到的$E$。两个数据集一起也用于提取螺旋度相关的截面$σ_{1/2}$和$σ_{3/2}$。$γn\rightarrow nη$的激发函数中的窄结构似乎与反应的螺旋度-1/2分量相关。
High-precision determination of the electric and magnetic form factors of the proton
本文介绍了在美因茨微波加速器MAMI上进行的弹性电子-质子散射截面测量的新的精确结果。大约测量了1400个截面，负四动量转移的平方达到Q^2=1（GeV/c）^2，统计误差小于0.2%。质子的电和磁形状因子通过将大量的形状因子模型直接拟合到截面来提取。形状因子显示了π介子云尺度上的一些特征。电荷半径和磁半径分别为r_E=0.879（5）（stat.）（4）（系统）（2）（模型）（4）（组）fm和r_M=0.777（统计）（9）（系统）（5）（模型）（2）（组）fm.
The magnetic form factor of the neutron
本文对中子形状因子的测量方法进行了综述。我们着重于最近对中子磁形状因子$G_M^n$的测量，并详细讨论了我们在动量转移Q ^2 =0.1-0.6（GeV/c）^2时对这个量的测量。
Measurement of the beam-helicity asymmetry $I^{\odot}$ in the photoproduction of $π^0π^{\pm}$-pairs off protons and off neutrons
在美因茨的MAMI加速器上测量了入射光子能量为1.4 GeV时自由质子的$\boldsymbolγp\rightarrow nπ^0π^+$反应和束缚在氘核中的准自由核子的$\boldsymbolγd\rightarrow (p)pπ^0π^-$和$\boldsymbolγd\rightarrow (n)nπ^0π^+$反应中光生混合电荷π介子对的束螺旋不对称性。圆偏振光子由纵向极化电子的韧致辐射产生，并用Magnetogow-Mainz磁谱仪标记。在由Crystal Ball和TAPS探测器组成的4台$π$电磁量能器中，探测到了$π^0$介子的带电π介子、反冲质子、反冲中子和衰变光子。使用一个完整的运动学重建的最终状态，很好的协议被发现之间的结果为自由和准自由质子，这表明准自由中子的结果也是一个紧密的近似的自由中子的不对称性。结果的预测的两π-MAID反应模型的比较表明，反应机制仍然没有得到很好的理解，特别是在第二核子共振区的低入射光子能量。
Photoproduction of pi0-mesons off neutrons in the nucleon resonance region
精确的角分布已被测量的第一次光生$π^{0}$介子的中子束缚在氘核。核费米运动的影响已被消除了一个完整的运动学重建的最终状态。末态相互作用效应的影响已估计的反应截面的准自由质子束缚在氘核的结果的比较，自由质子，然后作为一个校正的准自由中子数据。该实验在美因茨微电子MAMI的标记光子设施中进行，其中水晶球和TAPS探测器设置为入射光子能量在$0.45$ ~GeV和$1.4$ ~GeV之间。结果进行了比较，从反应模型和分波分析的基础上从其他的同位旋通道的数据的预测。模型预测显示彼此之间存在很大差异，目前的数据将提供更严格的约束。这是证明了一个新的分析的框架内的Bonn-Gatchina耦合通道分析，其中包括本数据的结果。
Measurement of the beam-helicity asymmetry $I^{\odot}$ in the photoproduction of $π^0$-pairs off the proton and off the neutron
在美因茨的MAMI加速器上，测量了入射光子能量达1.4 GeV时，在反应$\vecγp\rightarrow pπ^0π^0$和$\vecγd\rightarrow (n)pπ^0π^0$，$\vecγd\rightarrow (p)nπ^0π^0$脱离自由质子和脱离束缚在氘核中的准自由核子的光生中性π介子对的束流螺旋度不对称性。圆偏振光子由纵向极化电子的韧致辐射产生，并用格拉斯哥磁谱仪标记。在由Crystal Ball和TAPS探测器组成的4个$π$覆盖电磁量能器中探测到来自$π^0$介子、反冲质子和反冲中子的衰变光子。运动学重建后的最终状态，发现之间的结果非常吻合的自由和准自由质子。这表明，自由核子的行为，这样的可观测量可以提取准自由核子的测量，这是唯一的可能性的中子。与预期相反，测量到的质子和中子反应的不对称性非常相似。的结果进行了比较，从两个π-MAID反应模型和（质子）的波恩-Gatchina耦合通道分析的预测。
Recent and Future Measurements of the Neutron Electric Form Factor
我回顾最近进行的测量$\gen$以及精度形状因子实验在高动量转移，将与11 GeV的电子束在杰斐逊实验室进行。
Signatures of the $d^*(2380)$ hexaquark in d($γ$,$p\vec{n}$)
我们报告的测量反冲中子在氘光致衰变的自旋极化，利用一个新的大接受旋光计内的水晶球在MAMI。测量的光子能量范围为300~--~700~MeV，首次测量了在氘核夸克子结构起作用的光子能量下的反冲中子极化，从而为光致衰变机制提供了重要的新约束。在一个以$E_γ\sim$ ~570 MeV为中心的窄结构中观察到一个非常高的中子极化，这与目前采用核子共振自由度的理论预测不一致。勒让德多项式分解表明，这种行为可能与$d^*(2380)$六夸克的激发有关。
Neutron charge form factor at large $q^2$
中子电荷形状因子$G_{En}(q)$是从氘核四极形状因子$F_{C2}$数据的分析中确定的。最近的计算，基于各种不同的模型相互作用和电流，表明与不确定的两体运营商的较短的范围是相对较小的$F_{C2}$，即使在大的动量转移$q$。因此，$G_{En}(q)$可以从$F_{C2}$中以大的$q^2$提取，而没有来自理论的不适当的系统不确定性。
Neutron-proton asymmetry dependence of spectroscopic factors in Ar isotopes
利用（p，d）中子转移反应提取了富质子~（34）Ar和富中子~（46）Ar的光谱因子。实验结果表明，丰质子核34 Ar的基态中子能谱因子与46 Ar相比几乎没有降低。结果表明，相关性，这通常会减少这样的光谱因素，并不强烈依赖于在这个同位素区域的核的中子-质子不对称性，如在敲除反应中所报道的。目前的结果是一致的转移反应的系统研究的结果，但不一致的趋势中观察到的敲除反应测量。
The Transverse Asymmetry $\bf A_{\bf T'}$ from Quasi-elastic $^3\vec{\rm He}(\vec{e},e')$ Process and the Neutron Magnetic Form Factor
我们测量了横向不对称性从包容性散射的纵向极化电子从极化3He核在准弹性运动学在大厅A在杰斐逊实验室与高的统计和系统精度。中子磁形状因子提取的基础上Faddeev计算的实验不确定度小于2%。
Updated analysis of neutron magnetic form factor and the nucleon transverse densities
本文提供了中子磁形状因子的更新全局提取，通过分离世界数据的归一化和非相关不确定性解决了先前数据集的差异，并据此提取了中子与质子的横向电荷和磁化密度及其不确定性。
Neutron Spectroscopic Factors from Transfer Reactions
本文考察了Z=3-24的靶上（d，p）和（p，d）反应的角分布的过去测量结果，导致基态。该程序规定提取一组常规的光谱因子。这些光谱因子中的大多数与大基壳模型的预测吻合得很好。总共得到了80个核的基态中子能谱因子。通过比较（p，d）和（d，p）反应中分别获得的光谱因子，评价方法的一致性。当可用时，这些值与Endt的汇编相关，但当前的方法更通用，并且获得的光谱因子值彼此更一致。
Pendellösung Interferometry Probes the Neutron Charge Radius, Lattice Dynamics, and Fifth Forces
结构因子描述入射辐射如何从诸如硅和锗的材料散射，并表征材料和散射粒子之间的物理相互作用。我们使用中子摆振干涉法对（220）和（400）中子-硅结构因子进行了精确测量，并将（111）结构因子的不确定度提高了四倍。这些数据提供了室温下硅Debye-Waller因子和均方中子电荷半径$\langle r_n^2 \rangle = -0.1101 \pm 0.0089 \, \mathrm{fm}^2$的测量结果。结合现有的德拜-沃勒因子和电荷半径的测量，测量的结构因子也提高了对Yukawa修改重力强度的约束，在20 pm至10 nm的长度尺度范围内提高了一个数量级。
Measurement of the Electric Form Factor of the Neutron at Q^2=0.5 and 1.0 (GeV/c)^2
中子的电形状因子是由准弹性运动学的\vec{d}（\vec{e}，e' n）p反应的测量确定的。极化电子被极化的氘代氨靶散射，其中氘的极化垂直于动量转移。散射电子在磁谱仪中与中子在大立体角探测器中同时被探测到。在Q^2 = 0.5和1.0（GeV/c）^2时，我们分别得到G_E^n = 0.0526 +/-0.0033（stat）+/- 0.0026（sys）和0.0454 +/-0.0054 +/- 0.0037。
First measurement of polarisation transfer $C^n_{x'}$ in deuteron photodisintegration
本文首次测量了氘核光致蜕变中圆偏振光子到末态中子的极化转移 $C^n_{x'}$，覆盖 370–700 MeV 光子能量范围，并发现 $d^*(2380)$ 区域的结构无法被传统模型解释。
Measurement of the Charge Form Factor of the Neutron $G^{E}_{n}$ from ${\vec{d}(\vec{e},e'n)p}$ at $Q^{2}=0.5$ and $1.0 (GeV/c)^{2}$
我们确定了电子形状因子的中子$G_E^n$通过反应${\vec{d}(\vec{e},e'n)p}$使用纵向极化的电子束和冻结，极化$^{15}ND_3$在杰斐逊实验室的目标。在一个分段的塑料闪烁体中检测到被敲出的中子，与在Hall C的高动量谱仪中跟踪的准弹性散射电子重合。为了提取$G_E^n$，我们比较了基于不同$G_E^n$模型的理论计算与实验的束靶不对称性。我们报告了2001年秋季在$Q^{2}=0.5$和$1.0 (GeV/c)^{2}$上运行的初步结果。
Probing shell structure and shape changes in neutron-rich sulfur isotopes through transient-field g factor measurements on fast radioactive beams of 38S and 40S
用瞬态场技术测量了38 S和40 S快放射性核束的第一激发态g因子，研究了N=28附近丰中子核形状变化的壳层结构。在质子和中子对两个原子核的磁矩的贡献之间存在着一个很好的平衡。变形40S的g因子与传统集体核的g因子不同，因为自旋的贡献比通常更重要。
Reduced neutron spectroscopic factors when using potential geometries constrained by Hartree-Fock calculations
我们进行了系统的分析，角分布测量选定的基态基态（d，p）和（p，d）中子转移反应，包括钙同位素。我们提出了一个一致的三体模型反应方法，在该方法中，我们约束的转移中子束缚态和核子靶光学势的几何形状，使用现代Hartree-Fock计算。发现我们推导的中子光谱因子相对于独立粒子壳模型值（从40 Ca到49 Ca）被抑制了~30%。研究的其他核，从B到Ti，显示出类似的平均supplement相对于大基壳模型的期望。我们的结果是一致的推断光谱强度中子和质子从中间能量核子敲除反应，以及质子（e，e 'p）反应，以及约束核。PACS：24.50.+ g，24.10.Eq，25.40.-小时二十五点四十五分z
A Measurement of the Electric Form Factor of the Neutron through $\vec{d}(\vec{e},e'n)p$ at $Q^2 = 0.5$ (GeV/c)$^2$
我们报告的第一次测量的中子电形状因子$G_E^n$通过$\vec{d}(\vec{e},e'n)p$使用固体极化的目标。$G_E^n$由极化氘代氨的纵向极化电子散射中的束靶不对称性确定，$^{15}$ ND $_3$。测量是在托马斯·杰斐逊国家加速器设施（TJNAF）的C厅进行的，在准自由运动学中，目标偏振垂直于动量传递。在磁谱仪中检测到的电子与中子在一个大立体角分段探测器。我们在$Q^2 = 0.495$（GeV/c）$^2$处发现了$G_E^n = 0.04632\pm0.00616 (stat.) \pm0.00341 (syst.)$。
Measurements of the neutron electric to magnetic form factor ratio GEn/GMn via the ^2H(\vec{e},e'\vec{n})^1H reaction to Q^2 = 1.45 (GeV/c)^2
我们报告了中子电磁形状因子比GEn/GMn的值，该值是通过测量准弹性2 H（\vec{e}，e' \vec{n}）1H反应中的中子反冲极化得到的，Q^2值分别为0.45、1.13和1.45（GeV/c）^[2]。在Q^2 = 1.13和1.45（GeV/c）^2处获得的数据是在Q^2 > 1（GeV/c）^2的区域中首次采用极化自由度对GEn进行的直接实验测量，也是对所有Q^2值的GEn最精确的测定。
A Precise Measurement of the Neutron Magnetic Form Factor GMn in the Few-GeV2 Region
本文用Jefferson实验室的CEBAF大接收谱仪（CLAS）从氘的准弹性电子散射数据中提取了中子弹性磁形状因子GMn。测量的运动学覆盖范围从Q2=1 GeV2到4.8 GeV2是连续的。高精度是通过采用一种比率技术，其中许多不确定性取消，并通过同时在现场校准的中子探测效率，最大的校正数据。使用CLAS电磁量能器和飞行时间测量器探测中子。在两种不同的电子束能量下采集数据，允许在每个Q2值下进行多达四次GMn的半独立测量。偶极子参数化被发现提供了一个很好的描述的数据在测量的Q2范围。
Precise Neutron Magnetic Form Factors
通过测量D（e，e 'n）和D（e，e' p）的截面比，得到了中子磁形状因子G_{mn}的精确数据，动量转移达到Q^2 = 0.9（GeV/c）^2。给出了典型不确定度为1.5%的数据。这些数据允许第一次提取中子的磁半径的精确值。
Neutron spectroscopic factors of 7Li and astrophysical 6Li(n,g)7Li reaction rates
本文研究了~ 7 Li（6Li，6Li）~ 7 Li弹性散射和~ 7 Li（6Li，7 Li_{g.s.}）~ 6Li，~ 7 Li（6Li，7 Li *_{0.48}）~ 6Li转移反应的角分布。= 23.7 MeV的磁场。通过拟合弹性散射微分截面，得到了6 Li +7 Li的光学势。基于扭曲波玻恩近似（DWBA）分析，确定了7 Li =6Li+n的基态和第一激发态的光谱因子分别为0.73 ± 0.05和0.90 ± 0.09。利用光谱因子，推导出6 Li（n，g）7 Li直接中子俘获反应的截面和天体物理6 Li（n，g）7 Li反应速率。
First measurement of helicity-dependent cross sections in pi0-eta photoproduction from quasi-free nucleons
首次测量了光生$π^0η$对的螺旋度依赖的截面。该实验是在美因茨MAMI加速器的标记光子设施与组合晶体球- TAPS量热计进行的。该实验使用极化氘丁醇靶和圆极化光子束。这种安排允许测量$σ_{1/2}$（光子和靶自旋反平行）和$σ_{3/2}$（平行自旋）分量，以准自由地产生质子和中子的$π^0η$对。主要的发现是，两个螺旋度分量的贡献相同，在不确定性，参与质子和中子。质子和中子的绝对耦合也是相同的。这意味着在所研究的能量范围内对该反应有贡献的核子共振具有几乎相等的电磁螺旋度耦合，$A_{1/2}^{n,p}$和$A_{3/2}^{n,p}$。质子和中子的相同耦合对于$Δ$共振是典型的，并且相同的$A_{1/2}$和$A_{3/2}$分量仅对于$J\geq 3/2$态是可能的，这限制了核子共振的可能贡献。
The Charge Form Factor of the Neutron at Low Momentum Transfer from the $^{2}\vec{\rm H}(\vec{\rm e},{\rm e}'{\rm n}){\rm p}$ Reaction
我们报道了利用氘核的准弹性电蜕变测量中子电荷形状因子的新方法。在850兆电子伏的能量的纵向极化的电子从同位素纯，高度极化的氘气目标散射。散射电子和符合中子由Bates大型接受光谱仪环形（BLAST）探测器测量。在四个动量转移$Q^{2}=0.14$，0.20，0.29和0.42（GeV/c）$^{2}$下，从束靶矢量不对称性$A_{ed}^{V}$中提取中子形状因子比$G^{n}_{E}/G^{n}_{M}$。
Neutron Electric Form Factor from 3He(pol)(e(pol),e'n)
在一个双极化电子散射实验数据中，$G_E^n$可以从其中提取为$Q^2=0.2{GeV}^2/c^2$。我们测量了自旋-自旋关联函数$A'_x$和$A'_z$以及目标分析能力$A_y^0$对应的不对称性。为了研究反应机制和$^3{He}$波函数的不同组分的影响，还同时测量了$(e,e'p)$和$(e,e'd)$通道。一些初步的结果。
Measurement of the neutron electric to magnetic form factor ratio at Q2 = 1.58 GeV2 using the reaction 3He(e,e'n)pp
在美因茨电子加速器上用准弹性运动学方法测量了反应~ 3 He（e，e 'n）pp的束流螺旋度不对称性，以确定四动量转移Q ~ 2 = 1.58GeV ~ 2时中子的电磁形状因子比GEn/GMn。纵向极化的电子被散射在高度极化的3 He气体靶上。散射的电子用高分辨率磁谱仪检测，而射出的中子用由闪烁体棒组成的专用中子探测器检测。为了减少系统误差，针对四个不同的目标偏振取向获取数据，从而允许从双比率确定GEn/GMn。我们得到了mu_n_（Gn）/GMn = 0.250 +/- 0.058（统计）。+/- 0.017（系统）。
The neutron charge form factor and target analyzing powers from pol.3He(pol e,e'n)-scattering
中子的电荷形状因子是通过在动量转移为0.67（GeV/c）^[2]时在准弹性的3 He中测量的不对称性确定的。此外，还测量了靶的分析本领A_y^o，以研究末态相互作用和介子交换流的影响。
PWIA Extraction of the Neutron Magnetic Form Factor from Quasi-Elastic 3He(e,e') at Q^2 = 0.3 to 0.6 (GeV/c)^2
在杰斐逊实验室的A厅进行了^3 vec{He}（vec{e}，e '）准弹性散射中横向自旋相关非对称性A_{T'}的高精度测量，测量值为四动量转移的平方Q ^2，在0.1到0.6（GeV/c）^2之间。A_{T'}对中子磁形状因子G_M^n敏感。用Faddeev计算得到的Q^2 = 0.1和0.2（GeV/c）^2处的G_M^n值，以前已经报道过。在这里，我们报告了利用平面波脉冲近似计算，对剩余的Q^2值在0.3到0.6（GeV/c）^2范围内的G_M^n的提取。结果是在很好的协议与最近的精度数据从实验中使用氘靶。
Extraction of the Neutron Electric Form Factor from Measurements of Inclusive Double Spin Asymmetries
由于中子没有净电荷，因此中子电荷形状因子的测量具有挑战性。此外，中子形状因子的测量必须使用核靶，这需要准确地考虑核效应。用不同的目标和技术提取PDMATHAMN为我们处理这些影响提供了重要的测试。测量的目标是使用包容性不对称测量技术来提取$1~(\rm{GeV/c})^2$的四动量转移时的中子电荷形状因子。与传统的排他性测量相比，这种技术具有非常不同的系统不确定性，因此可以作为是否正确考虑核效应的独立检查。$[Method]$在Jefferson Lab测量包容性准弹性反应$^3\overrightarrow{\rm{He}}(\overrightarrow{e},e')$。在$Q^2 = 0.98~(\rm{GeV/c})^2$从两个正交靶自旋取向测量的电子极化不对称性的比率中提取中子电形状因子，$G_E^n$。这种$Q^2$足够高，使得对$G_E^n$的灵敏度不会被中子磁贡献所压倒，但又足够低，使得不需要显式中子检测来抑制π介子的产生。中子电形状因子，$[Results]$，被确定为$0.0414\pm0.0077\;{(stat)}\pm0.0022\;{(syst)}$ ;提供了第一个高精度的中子电荷形状因子的提取。$[Conclusions]$在$1~(\rm{GeV/c})^2$附近具有四动量转移的包容性准弹性$^3\overrightarrow{\rm{He}}(\o…
Evidence for Strange Quark Contributions to the Nucleon's Form Factors at $Q^2$ = 0.108 (GeV/c)$^2$
本文报道了在四动量转移值为$Q^2$ = \Qsquare（GeV/c）$^2$和电子前向散射角为30 $^\circ < θ_e < 40^\circ$的条件下，用美国美因茨MAMI的A4装置测量极化电子与非极化质子弹性散射中宇称违反不对称性的结果。测量的不对称性为$A_{LR}(\vec{e}p)$ =（\Aphys $\pm$ \Deltastat $_{stat}$ $\pm$ \Deltasyst $_{syst}$）$\times$ 10 $^{-6}$。标准模型假设没有奇异项对矢量流的贡献，其期望值为A $_0$ =（\Azero $\pm$ \DeltaAzero）$\times$ 10 $^{-6}$。与我们以前在更高的$Q^2$下的测量相比，我们已经将统计准确度提高了3倍。我们从我们的数据中提取出奇异项对电磁形状因子的贡献为$G_E^s$ + \FakGMs $G_M^s$ = \GEsGMs $\pm $ \DeltaGEsGMs at $Q^2$ = \Qsquare（GeV/c）$^2$。与我们先前在较高动量转移下对$G_E^s$ + 0.230 $G_M^s$的测量一样，我们再次发现$G_E^s$ + \FakGMs $G_M^s$的值为正，这次在2 $σ$的改进的显著性水平。
First measurement of proton's charge form factor at very low $Q^2$ with initial state radiation
本文报道了一种新的基于初始态辐射（ISR）的e-p散射实验方法，该方法中弹性e-p峰的辐射尾包含了质子电荷形状因子（$G_E^p$）在极小$Q^2$处的信息. ISR技术在美因茨微波加速器（MAMI）使用A1-Collaboration的光谱仪进行了专门的实验验证。这为$0.001\leq Q^2\leq 0.004 (GeV/c)^2$提供了$G_E^p$的首次测量值。
Electromagnetic form factors of the nucleon
弹性形状因子提供了有关复合粒子低能结构的信息，最近的双极化符合实验极大地提高了我们对质子和中子形状因子的认识。在p（\vec e，e' \vec p）反应中的反冲极化测量证明，在动量转移大于Q^2 \simeq 1.5（GeV/c）^2时，质子的电形状因子的下降速度明显快于偶极子的预期。中子磁形状因子在低Q^2时的近似偶极子形状现在已经被独立测量所证实。对于中子电形状因子\vec ^3 He（\vec e，e 'n）、\vec D（\vec e，e' n）和D（\vec e，e' \vec n），双极化实验提供了与模型无关的结果，其统计误差与Galster参数化一致。
Survey of ground state neutron Spectroscopic Factors from Li to Cr isotopes
通过分析（d，p）和（p，d）反应角分布的测量结果，提取了Z从3到24的80个核的基态中子能谱因子。我们展示了一种方法，提供系统和一致的价值观与最低的假设。对于61个核，已被描述的大基壳模型计算，大多数实验光谱因子再现到20%以内。
Spectroscopic factors for bound s-wave states derived from neutron scattering lengths
本文提出了一种简单的、与模型无关的方法，由中子散射长度导出$^{A+1}Z = ^{A}Z \otimes n$核束缚s波态的中子单粒子谱因子。对原子核^{13}C、^{14}C、^{16}N、^{17}O、^{19}O、^{23}Ne、^{37}Ar和^{41}Ar的光谱因子，与使用众所周知的DWBA分析的转移实验和壳层模型计算的结果进行了比较。^{14}C的散射长度由^{15} C_{g.s.}光谱因子计算。
Westcott $g$ Factors Extended to Arbitrary Neutron Energy Spectra
本文研究了中子活化分析和即时伽马射线活化分析中非1/v行为对活化产物产率的影响，提出了一种基于任意非麦克斯韦分布谱计算西科特g因子的方法，并应用于布达佩斯研究反应堆和慕尼黑二研究反应堆的引导热中子束和冷中子束。
Neutron Electromagnetic Form Factors
核子电磁形状因子在过去的非极化电子散射实验中得到了广泛的研究。随着偏振束、反冲偏振测量和偏振靶技术的发展，偏振实验已经为这些量提供了更精确的数据。在这个演讲中，我回顾了最近在这个问题上的实验进展。
The neutron charge form factor in helium-3
为了测量中子的电荷形状因子，$G^n_E(Q^2)$，需要使用束缚在核靶中的中子。我们计算的变化形状因子的中子束缚在$^3He$，相对于自由的情况下，使用几个版本的夸克介子耦合模型。发现在$Q^2 = 0.5{GeV}^2$处的形状因子相对于自由中子的形状因子可被抑制多达12%。
Enhancement factor for two-neutron transfer reactions with a schematic coupled-channels model
两个中子转移反应的概率$P_{\rm 2n}$经常被讨论为与单中子转移过程的相应概率的平方$(P_{\rm 1n})^2$进行比较，隐含地假设$(P_{\rm 1n})^2$提供了在没有配对关联的情况下两个中子转移反应的概率。我们使用一个示意性的耦合通道模型，其中的传输被视为有效的非弹性通道，并证明该模型导致$P_{\rm 2n}=(P_{\rm 1n})^2/4$，而不是$P_{\rm 2n}=(P_{\rm 1n})^2$，在纯顺序限制。我们认为，一个简单的模型与自旋上和自旋下的中子在一个单粒子轨道也导致相同的结论。
Precise Determination of the Neutron Magnetic Form Factor to Higher $Q^2$
在CEBAF大型接收谱仪CLAS上，从氘的准弹性散射中提取了中子弹性磁形状因子$G_M^n$。测量的运动学覆盖范围在很宽的范围内是连续的，从低于1 $GeV^2$到接近5 $GeV^2$的四动量转移平方。高精度是通过采用一种比率技术，其中大多数不确定性取消，并通过同时在现场校准的中子探测效率，最大的校正数据。初步结果仅显示统计误差。
Neutron spectroscopic factors of Ni isotopes from transfer reactions
通过对（d，p）转移反应测得的角分布进行系统分析，提取了镍同位素的177个中子能谱因子。提取的光谱因子的一个子集进行比较，在全PF模型空间中使用GXPF 1A有效的相互作用，和（F5/2，P3/2，P1/2，G9/2）模型空间使用JJ 4PNA相互作用的大基壳模型的预测。对于基态，在全pf模型空间中使用GXPF 1A有效相互作用预测的光谱因子与实验值非常吻合，而基于其他几种有效相互作用和模型空间的预测值比实验值高出约30%.对于低能激发态（<3.5 MeV），提取的光谱因子和壳模型计算之间的协议是不优于一个因素的两倍。
Moments of the neutron charge form factor and the N->Delta quadrupole transition
最近的数据允许一个新的参数化的中子电荷形状因子G_En。利用G_En与N->Delta四极子形状因子之间的无参数夸克模型关系，从G_En数据预测了N->Delta四极子形状因子。特别地，中子电荷半径与N->Delta四极矩有关，而G_En的四阶矩与N->Delta四极跃迁半径有关。从后者，我们得到一个实验值的轻组分夸克的电荷半径。最后，从弹性中子形状因子数据预测了π介子电生中的C2/M1比。
The Electromagnetic Form Factors of the Proton and Neutron: Fundamental Indicators of Nucleon Structure
我们提出了一个相对论解释为什么质子的电磁形状因子的比例下降，为什么泡利狄拉克形状因子的比例变化为1/Q。再现所观测到的中子的电形状因子，就要求包含π介子云的影响。
Survey of excited state neutron spectroscopic factors for Z=8-28 nuclei
通过对2000多个实测（d，p）角分布的系统分析，我们提取了sd和fp壳层核的565个中子谱因子。我们能够比较125个提取的光谱因子的大基础壳模型计算预测的值，并评估在这些地区的不同壳模型相互作用预测的光谱因子的准确性。我们发现，用最新的USDB或USDA相互作用对sd壳层核大多数激发态的光谱因子的预测与实验值一致。对于fp壳核，目前的模型无法解释核心激发和分裂的状态导致相当大的差异。特别是，镍同位素的数据和壳模型预测之间的协议是不优于使用GXPF 1A或XT相互作用的两个因素。
Extraction of the neutron charge form factor from the charge form factor of deuteron
我们从$0\le Q^2\le$ 1.717（GeV $^2$）的$T_{20}(Q^2)$数据得到的氘的电荷形状因子中提取中子电荷形状因子。该提取是基于相对论性哈密顿动力学的瞬时形式的相对论性脉冲近似。我们的结果（12个新的点）与其他作者的中子电荷形状因子的现有值是兼容的。考虑到$Q^2 = 0$的形状因子的斜率数据，我们建议对整个集合（35个点）进行拟合。
Electromagnetic Form Factors and the Proton Radius Puzzle: A Critical Review of Extraction Methods via Electron-Proton Scattering
本综述梳理电子-质子散射中质子电磁形状因子的多种提取方法，对比不同方法的质子半径测量差异，指出需解决系统不确定性以推进质子结构研究。
Proton and neutron electromagnetic form factors and uncertainties
我们从世界电子散射数据中确定了核子电磁形状因子及其不确定度。该分析包括双光子交换校正，对低Q2和高Q2行为的约束，以及其他不确定性，以解释不同数据集之间的紧张关系和辐射校正的不确定性。
Dominant g(9/2)^2 neutron configuration in the 4+1 state of 68Zn based on new g factor measurements
用改进的探测器能量分辨率重新测量了$^{68}$ Zn中$4_1^+$态的$g$因子。所获得的值与先前的负$g$因子的结果一致，从而证实了$4_1^+$状态的主要$0g_{9/2}$中子性质。此外，改进了$2_1^+$、$2_2^+$和$3_1^-$态的$g$因子的精度，并很好地再现了它们的寿命.基于$^{56}$ Ni核和$0f_{5/2}1pg_{9/2}$模型空间的新的大规模壳模型计算产生理论值$g(4_1^+) = +0.008$。虽然计算值很小，但不能完全解释实验值$g(4_1^+) = -0.37(17)$。然而，推导出的$4_1^+$和$2_1^+$跃迁的B（E2）的大小是相当好的描述。这些结果再次证明了$g$因子测量对核结构测定的重要性，因为它们对核波函数中详细的质子和中子分量具有特定的灵敏度。
Neutron spectroscopic factors of $^{55}$Ni hole-states from (p,d) transfer reactions
光谱信息已经提取了$^{55}$ Ni的空穴态，它是四重核（$^{55}$ Ni，$^{57}$ Ni，$^{55}$ Co和$^{57}$ Co）中最不为人所知的，距离$^{56}$ Ni（N=Z=28的双魔核）一个中子。利用$^{1}$ H（$^{56}$ Ni，d）$^{55}$ Ni转移反应的逆运动学方法，提取了$^{55}$ Ni的f $_{7/2}$，p $_{3/2}$和s $_{1/2}$空穴态的中子能谱因子、自旋和宇称.这些新数据为大基础计算提供了基准，其中包括sd和pf壳层中的核子轨道。最先进的计算已经被执行来描述的s $_{1/2}$空穴态低于费米能量的激发能和光谱因子。
Electromagnetic form factors of neutron and neutral stange hyperons in the oscillating view of point
基于BESIII合作组最近对电子正电子湮没反应生成中子和反中子对的精确测量，在类时区测定了中子的有效形状因子，发现中子的有效形状因子小于质子的有效形状因子.中子的有效形状因子与质子的情况相似，呈现出周期性的变化。这里，对$Λ$、$Σ^0$和$Ξ^0$进行比较分析。关于电荷为零的$Λ$、$Σ^0$和$Ξ^0$的有效形状因子的可用数据的拟合允许显示在其有效形状因子中的振荡行为的普遍现象。不过，这需要通过未来的精确实验来证实。对这一现象的理论和实验研究有助于阐明电子正电子湮没过程的反应机理。
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