Recent and Future Measurements of the Neutron Electric Form Factor
Andrei Semenov
我回顾最近进行的测量$\gen$以及精度形状因子实验在高动量转移，将与11 GeV的电子束在杰斐逊实验室进行。
I review recently conducted measurements of $\gen$ as well as precision form factor experiments at high momentum transfer that will be performed with the 11 GeV electron beam at Jefferson Lab.
机构、总结、中文摘要均由AI分析而来，可能存在错误，请以论文正文为准。
继续探索
Comment on "A proposed method for measuring the electric dipole moment of the neutron using acceleration in an electric field gradient and ultracold neutron interferometry"
我们讨论了弗里德曼，林戈和Dombeck的建议，以寻找中子电偶极矩使用的加速中子在一个不均匀的电场随后放大所产生的位移的几种方法，涉及自旋无关的相互作用（重力）或反射弯曲（自旋无关）镜。我们表明，所提出的技术是劣于通常的方法的基础上磁共振。
Calculation of the interaction of a neutron spin with an atomic electric field
用原子波函数的T-F近似计算中子自旋与原子电场的相互作用，通过运动磁（v x E）或可能的电（由于可能存在中子永久电偶极矩）耦合。
A No-Go Theorem for Matter-Wave Interferometry with Application to the Neutron's Electric-Dipole Moment
一个只依赖于薛定谔方程的幺正性质而不依赖于任何经典或半经典近似的定理否定了一些（但不是全部）用干涉测量法测量中子电偶极矩的建议。
Concentration of electric dipole strength below the neutron separation energy in N = 82 nuclei
在激发能约为10 MeV的光子散射实验中研究了半幻核Ba-138、Ce-140和Sm-144。的电偶极子强度的分布示出了共振的结构，在5.5和8 MeV之间的能量耗尽高达1%的等矢量E1能量加权求和规则。
A Proposed Method for Measuring the Electric Dipole Moment of the Neutron Using Acceleration in an Electric-Field Gradient and Ultracold Neutron Interferometry
本文提出了一种测量中子电偶极矩的方法，即利用超冷中子干涉仪和一个具有强电场梯度的静电加速器，利用中子可能的电偶极矩加速中子。这种电加速，随后是放大器和相位差发生器，可以产生相对较大的相位差，并且这些可以通过马赫-曾德尔干涉仪测量。这种方法可以将测量的灵敏度提高几个数量级，超过10^{-25} e.cm的电流极限。此外，这种测量中的系统误差可能与当前EDM实验中的系统误差显著不同。
Measurement of the Electric Form Factor of the Neutron at Q^2=0.5 and 1.0 (GeV/c)^2
中子的电形状因子是由准弹性运动学的\vec{d}（\vec{e}，e' n）p反应的测量确定的。极化电子被极化的氘代氨靶散射，其中氘的极化垂直于动量转移。散射电子在磁谱仪中与中子在大立体角探测器中同时被探测到。在Q^2 = 0.5和1.0（GeV/c）^2时，我们分别得到G_E^n = 0.0526 +/-0.0033（stat）+/- 0.0026（sys）和0.0454 +/-0.0054 +/- 0.0037。
Neutron Electric Dipole Moment Experiments
中子电偶极矩（EDM）提供了独特的信息CP破坏和物理超越标准模型。本文首先回顾了中子电偶极矩的实验研究历史。然后将介绍未来中子EDM实验的状况，包括使用超流氦中产生的超冷中子的实验。
A Measurement of the Electric Form Factor of the Neutron through $\vec{d}(\vec{e},e'n)p$ at $Q^2 = 0.5$ (GeV/c)$^2$
我们报告的第一次测量的中子电形状因子$G_E^n$通过$\vec{d}(\vec{e},e'n)p$使用固体极化的目标。$G_E^n$由极化氘代氨的纵向极化电子散射中的束靶不对称性确定，$^{15}$ ND $_3$。测量是在托马斯·杰斐逊国家加速器设施（TJNAF）的C厅进行的，在准自由运动学中，目标偏振垂直于动量传递。在磁谱仪中检测到的电子与中子在一个大立体角分段探测器。我们在$Q^2 = 0.495$（GeV/c）$^2$处发现了$G_E^n = 0.04632\pm0.00616 (stat.) \pm0.00341 (syst.)$。
Measurements of the neutron electric to magnetic form factor ratio GEn/GMn via the ^2H(\vec{e},e'\vec{n})^1H reaction to Q^2 = 1.45 (GeV/c)^2
我们报告了中子电磁形状因子比GEn/GMn的值，该值是通过测量准弹性2 H（\vec{e}，e' \vec{n}）1H反应中的中子反冲极化得到的，Q^2值分别为0.45、1.13和1.45（GeV/c）^[2]。在Q^2 = 1.13和1.45（GeV/c）^2处获得的数据是在Q^2 > 1（GeV/c）^2的区域中首次采用极化自由度对GEn进行的直接实验测量，也是对所有Q^2值的GEn最精确的测定。
Neutron Electric Form Factor from 3He(pol)(e(pol),e'n)
在一个双极化电子散射实验数据中，$G_E^n$可以从其中提取为$Q^2=0.2{GeV}^2/c^2$。我们测量了自旋-自旋关联函数$A'_x$和$A'_z$以及目标分析能力$A_y^0$对应的不对称性。为了研究反应机制和$^3{He}$波函数的不同组分的影响，还同时测量了$(e,e'p)$和$(e,e'd)$通道。一些初步的结果。
Motional Spin Relaxation in Large Electric Fields
讨论了自旋极化超冷中子（UCN）和$^{3}$ He原子在均匀磁场和静态电场中的进动，计算了运动$v\times E$磁场的自旋弛豫效应.粒子在电场中的运动产生运动的$v\times E$磁场，当与碰撞结合时，产生总磁场的变化，并导致中子和$^{3}$ He样品的自旋弛豫。自旋极化UCN和$^{3}$ He原子的自旋弛豫时间$T_{1}$（纵向）和$T_{2}$（横向）是SNS \emph{nEDM}实验中中子电偶极矩新搜索的重要考虑因素。我们使用蒙特卡罗方法模拟自旋弛豫由于运动$v\times E$场的UCN和$^{3}$ He原子在温度低于$600,\mathrm{mK}$。我们发现由于$v\times E$效应的中子的弛豫时间比中子寿命长，而$^{3}$ He弛豫时间对于\emph{nEDM}实验可能是重要的。
Measurement of the neutron electric to magnetic form factor ratio at Q2 = 1.58 GeV2 using the reaction 3He(e,e'n)pp
在美因茨电子加速器上用准弹性运动学方法测量了反应~ 3 He（e，e 'n）pp的束流螺旋度不对称性，以确定四动量转移Q ~ 2 = 1.58GeV ~ 2时中子的电磁形状因子比GEn/GMn。纵向极化的电子被散射在高度极化的3 He气体靶上。散射的电子用高分辨率磁谱仪检测，而射出的中子用由闪烁体棒组成的专用中子探测器检测。为了减少系统误差，针对四个不同的目标偏振取向获取数据，从而允许从双比率确定GEn/GMn。我们得到了mu_n_（Gn）/GMn = 0.250 +/- 0.058（统计）。+/- 0.017（系统）。
Electric dipole polarizability of neutron rich nuclei
从208 Pb的中子皮厚度获得的丰中子物质状态方程的见解与早期的电偶极极化率的测量存在尖锐的冲突。我们使用一组精确校准的能量密度泛函来强调紧张局势，并阐明高强度伽马工厂的计划如何缓解紧张局势。
A prototype vector magnetic field monitoring system for a neutron electric dipole moment experiment
我们目前的结果，从第一次演示的磁场监测系统的中子电偶极矩实验。该系统被设计为仅从外部测量重构内部测量区域中的磁场的矢量分量。
Electric field imaging using polarized neutrons
我们的实验表明，电中性粒子，中子，可以用来直接可视化的静电场内的目标体积，可以被隔离或占领。电场图像是使用多色，自旋极化中子束与敏感的偏振计划。这项工作可以使新的诊断能力的结构的电势，电极化的强度，电荷分布，和介电常数的成像空间依赖的电场的对象，不能访问由其他传统的探头。
New Concept for a Neutron Electric Dipole Moment Search using a Pulsed Beam
本文提出了一种寻找中子电偶极矩的概念，它用脉冲中子束代替目前使用的可贮存超冷中子。该技术利用了高峰值通量和时间结构的下一代脉冲spectrum源，如计划中的欧洲spectrum源。它表明，nEDM的灵敏度可以提高几个数量级相比，在20世纪70年代进行的最好的光束实验，可以与UCN实验的灵敏度竞争。
Towards TUCAN's Search for the Neutron Electric Dipole Moment
TRIUMF超冷先进中子（TUCAN）合作是一个跨太平洋的合作，目标是测量中子电偶极矩。我们的目标是达到前所未有的$10^{-27}\,e$ cm灵敏度，比目前这个难以捉摸的量的上限提高30倍。为了实现这一目标，我们正在计划下一代超冷中子源，基于TRIUMF的新的专用中子源，液体氘作为冷慢化剂，超流氦作为超冷中子转换器。为了在20 $\,$ kW的全束功率下操作，$^3$ He制冷机将在0.8 $\,$ K下提供10 $\,$ W的冷却功率，将转换器冷却到1.1 $\,$ K的温度。
New measurements of neutron electric dipole moment with double chamber EDM spectrometer
本文介绍了利用PNPI实验装置在ILL堆上进行的中子电偶极矩测量结果。采用了双室超冷中子长时间保持磁共振谱仪。在90%置信水平下获得的结果确定EDM中子量的上限等于$|d_n| < 5.5 \cdot 10^{-26}$ e $ \cdot$ cm。
New measurements of neutron electric dipole moment
本文报道了在ILL研究堆上用PNPI EDM谱仪测量中子电偶极矩的新方法。它的第一个结果可以解释为对$|d_{\rm n}| < 5.5 \times 10^{-26} \rm{e} \cdot \rm{cm}$的中子EDM的限制（90%置信水平）。
Modeling the electric dipole strength of neutron-rich $^8$He: Prediction of multineutron collective excitations
利用$^4$ He+ $n$ + $n$ + $n$ + $n$五体模型研究了电偶极强度下富中子$^8$ He的多中子激发.用复标度法得到了$^8$ He的多体非束缚态。我们发现，不同的激发模式共存的偶极子强度低于激发能的20 MeV。低于10 MeV的强度来自$^7$ He+ $n$通道，表明$^8$ He通过$^7$ He共振到$^6$ He+ $n$ + $n$的顺序分裂。在10 MeV以上，强度是从具有强组态混合的多体连续态获得的，表明四个中子对$^4$ He的偶极振荡的新集体运动。
Core polarization for the electric quadrupole moment of neutron-rich Aluminum isotopes
利用微观粒子-振动耦合模型，采用SkyrmeHartee-Fock-Bogoliubov和准粒子-随机相近似计算了单准粒子波函数和激发模，研究了反型岛附近丰中子$^{31}$ Al、$^{33}$ Al和$^{35}$ Al同位素的电四极矩的核极化效应.发现$^{33}$ Al中质子$1d_{5/2}$空穴态的极化电荷对与$pf$ -壳层中子的耦合非常敏感，而$^{35}$ Al中的极化电荷则由于邻近$^{36}$ Si核的低四极振动模的集体性较强而变大.
From yeV to TeV: Search for the Neutron Electric Dipole Moment
基本粒子的电偶极矩（EDM）的存在标志着时间反演对称性（T）的破坏伴随着宇称（P）的破坏;迄今为止，只有上限已经确定。在CPT是良好对称性的假设下，时间反演破坏又意味着CP破坏。中子是EDM搜索的一个有吸引力的系统，这既是因为它是中性的，也是因为中子EDM比原子核甚至原子的可比量相对更容易解释。我们简要介绍了这种搜索的关键实验要求，并描述了一些方面的中子EDM实验计划的Sputterus中子源在美国橡树岭国家实验室。
Implications of PREX-2 on the electric dipole polarizability of neutron rich nuclei
PREX协作组最近宣布，208 Pb（Rskin 208）中存在一个未预料到的厚中子皮，这对我们对核饱和密度附近富中子物质的理解提出了挑战。虽然早期的约束表明对称能相对较软，但PREX-2的结果似乎表明相反。我们面对的对称能量的限制，从测量电偶极子极化率对那些告知PREX-2测量Rskin 208和它所带来的相关性。利用有限核性质的协变能量密度泛函计算了~（48）Ca、~（68）Ni、~（132）Sn和~（208）Pb的电偶极响应。在这项工作中使用的一组泛函与实验数据是一致的，但足够灵活，因为它们跨越了广泛的Rskin 208值。据发现，与PREX-2测量系统一致的电偶极子极化率的理论预测高估了从电偶极子强度分布的直接测量中提取的相应值。由宇称违反电子散射提取的208 Pb的中子皮厚度和光吸收实验测量的电偶极极化率是用来约束核饱和密度附近对称能的两个最干净的实验工具。然而，最近的Rskin 208的值，表明一个相当刚性的对称能量站在从电偶极子极化率的结论形成鲜明对比。目前，我们没有提供解决这一困境的办法。
Lattice QCD and the Neutron Electric Dipole Moment
本文回顾了格点QCD计算中子与质子电偶极矩及CP破坏πNN耦合常数的进展，并讨论了Weinberg三胶子算符和夸克色电偶极矩算符及其重整化。
Electric dipole polarizability of $^{48}$Ca and implications for the neutron skin
Ca-48的电偶极强度分布在5和25 MeV之间，已确定在RCNP，大坂，质子非弹性散射实验在前向角。结合在较高激发能下的光吸收数据，这使得首次能够提取电偶极极化率α_D（Ca-48）= 2.07（22）fm^3。值得注意的是，发现Ca-48的偶极响应与Ca-40的偶极响应非常相似，这与Ca-48中的小中子皮一致。实验结果与基于手征有效场论相互作用的从头计算和最先进的密度泛函计算吻合得很好，这意味着Ca-48的中子皮为0.14 - 0.20 fm。
Novel applications of Lattice QCD: Parton distribution functions, proton charge radius and neutron electric dipole moment
我们简要讨论了格点量子色动力学模拟的现状，并回顾了核子观测量的选择性结果，重点是最近的发展在格点量子色动力学评估的核子形状因子和半径，部分子分布函数和他们的时刻，和中子电偶极矩。核子电荷和部分子分布函数的矩的夸克质量的物理值产生的模拟，而进行探索性研究的部分子分布函数和中子的电偶极矩比介子质量的物理值更重。
Observability of an induced electric dipole moment of the neutron from nonlinear QED
最近的研究表明，由于QED真空中的量子涨落，置于准静态外电场中的中子会产生感生电偶极矩$\mathbf{p}_{\mathrm{IND}}$。这里提出并描述了一个可行的实验，可以检测到这样的效果。结果表明，$\mathbf{p}_{\mathrm{IND}}$对中子自旋取向的特殊角度依赖性导致重核极化中子散射的特征不对称性。对于具有超热能的中子，这种不对称性可以是$10^{-3}$的量级。对于来自热慢化剂的热化中子，人们仍然期望实验上可以得到$10^{-4}$数量级的值。感生效应对中子散射长度的贡献预计仅比其夸克子结构的中子极化率小一个数量级。这种散射不对称性的实验观察将是由于QED真空中的量子涨落引起的电动力学非线性的第一个信号。
Development of a SQUID-based 3He Co-magnetometer Readout for a Neutron Electric Dipole Moment Experiment
中子永久电偶极矩（EDM）的发现将为粒子物理学标准模型之外的离散对称性提供一个最重要的低能检验。将在ORNL的空间中子源（SNS）上进行的中子EDM新研究旨在将目前的实验极限~10^-26 e-cm提高两个数量级。该实验是基于磁共振技术，其中极化中子旋进拉莫尔频率时，放置在一个静态的磁场;一个非零EDM将是明显的旋进频率的差异时，一个强大的外部电场施加平行与反平行的磁场。除了通过自旋相关的n+3 He核俘获反应作为中子自旋分析仪的作用外，极化氦-3（具有可忽略的EDM）还将作为共磁力计来校正磁场中的漂移。在两种方法中的一种将内置于设备中，氦-3进动信号由基于SQUID的梯度计读出。我们提出了一个适合于中子EDM装置的SQUID系统的设计研究，并讨论了在拾取环和SQUID之间使用很长的引线。
Cryogenic magnetic coil and superconducting magnetic shield for neutron electric dipole moment searches
使用在低温下操作的磁线圈来产生低于6ppm/cm的空间相对场梯度，稳定数小时。该装置是用于中子电偶极矩（nEDM）搜索的磁性组件的原型，该搜索将在橡树岭国家实验室的Spanish中子源（SNS）使用超冷中子（UCN）进行。该研究需要均匀的磁场来减轻系统效应，并获得中子自旋进动测量的长极化寿命。本文详细介绍了升级到以前描述的设备，特别是超导磁屏蔽和相关的低温设备的引入。观察到的磁梯度足够低，可在SNS进行nEDM检索。
Electric dipole response of 208Pb from proton inelastic scattering: constraints on neutron skin thickness and symmetry energy
通过测量质子在非常向前的角度散射引起的库仑激发，精确地确定了208 Pb的电偶极（E1）响应。电偶极极化率，定义为E1强度的逆能量加权和规则，已被提取为20.1+-0.6 fm^3。这些数据可用于将208 Pb的中子皮厚度限制为0.168（+-0.009）_expt（+-0.013）_theo（+-0.021）_est fm，其中下标“expt”表示实验不确定度，“theor”表示理论置信带，“est”表示与饱和密度下对称能估计相关的不确定度。此外，在对称能（J）及其斜率参数（L）的平面上，在饱和密度处提取了一个约束带。
Measurement of the neutron electric dipole moment by crystal diffraction
为了研究该方法的统计灵敏度和系统效应，利用一个原型装置，通过测量非中心对称晶体（石英）的自旋转动来寻找中子电偶极矩。事实证明，该方法的概念是有效的。实验的初步结果是$d_{\rm n}=(2.5\pm 6.5)\cdot 10^{-24}$ e $\cdot $ cm。实验表明，利用现有的石英晶体和中子束，在100天的数据采集中，可以获得$\sim 2.5\cdot 10^{-26}$ e $\cdot $ cm的精度。
A search for neutron to mirror neutron oscillation using neutron electric dipole moment measurements
重子数破缺是重子发生的关键因素。有人假设，也可能有一个宇称共轭副本的标准模型粒子，称为镜像粒子。这种镜像宇宙的存在具有特殊的可检验意义，特别是在中性粒子振荡领域，即重子数破坏中子到镜像中子（$n-n'$）振荡。因此，有许多实验都在寻找$n-n'$振荡，并对描述它的参数施加了限制。所有以前的努力都是通过比较两种情况中的一种或两种情况下储存一段时间后存活的超冷中子的相对数量来寻找$n-n'$振荡的：（i）零施加的磁场与非零施加的磁场的比较，以及（ii）施加的磁场的方向被反转的比较。然而，当翻转所施加的磁场的方向时，$n-n'$振荡也导致极化中子的进动频率的变化。我们第一次使用了中子电偶极矩的最新搜索数据[Phys. Rev. Lett. 124，081803（2020）]以限制$n-n'$振荡。在补偿了影响超冷中子和共存$^{199}$ Hg原子的进动频率比的系统效应之后，我们限制了由于$n-n'$振荡而引起的任何进一步的扰动。因此，我们提供了一个$n-n'$振荡时间常数的下限，即$τ_{nn'}/\sqrt{|\cos(β)|} > 5.7~$ s，$0.36~μ$ T' $<B'<1.01~μ$ T'（95\% C.L.），其中，$β$是所施加的磁场与环境镜磁场之间的角度。该约束是$0.36~μ$ T“$<B'<0.40~μ$ T”范围内的最佳可用约束。
The quest to find an electric dipole moment of the neutron
到目前为止，还没有观察到中子的电偶极矩（nEDM）。为什么它如此之小，在过去的65年里一直没有被发现，这并不容易解释。一般来说，它被认为是破坏电荷和宇称组合对称性（CP）的最敏感的探针之一。这一发现可能会揭示人们对宇宙中物质/反物质不对称性知之甚少的问题。中子EDM可能有一天有助于区分CP破坏的不同来源，结合顺磁性分子，抗磁性原子和其他原子核的测量。本综述概述了搜索nEDM的最重要的概念以及全球范围内的努力的简要概述。
New insights into the neutron electric dipole moment
在协变重子手征微扰理论的框架下，分析了核子CP破坏电偶极形状因子。我们给出了真空角的一个新的上界，|θ_0| \lesssim 2.5 \cdot 10^{-10}。讨论了电偶极矩对夸克质量的依赖性，并与格点量子色动力学数据进行了比较。我们还执行其表示在三味和两味理论之间的匹配。
Accessing interior magnetic field vector components in neutron electric dipole moment experiments via exterior measurements, I. Boundary-value techniques
本文提出了一种在中子电偶极矩实验中确定内部磁场矢量分量的新概念。如果可以定义围绕实验的基准体积的闭合三维边界表面，使得其内部不包围电流或磁化源，则内部矢量场分量和磁标量势中的每一个将满足拉普拉斯方程。因此，如果矢量场分量或标量势的法向导数可以在这个边界的表面上测量，从而分别定义了狄利克雷或诺依曼边值问题，则内部矢量场分量或标量势（以及因此通过势的梯度的场分量）可以通过拉普拉斯方程的解唯一地确定。我们讨论了这种技术的适用性，以确定内部磁场组件在中子电偶极矩实验的操作阶段时，它是不，在一般情况下，进行直接原位测量的内部字段组件。我们还研究了一个矢量场探头必须满足的规格，以确定内部矢量场分量到一定的精度。我们提出的方法也适用于需要监测矢量磁场分量的实验，如沿飞行路径的中子-反中子振荡的搜索或测量储存环中的μ子反常磁矩$g-2$和质子电偶极矩。
QED vacuum fluctuations and induced electric dipole moment of the neutron
量子电动力学真空中的量子涨落产生非线性效应，例如奇特的感应电磁场。特别是，我们在这里表明，一个电中性粒子，拥有磁偶极矩，开发一个不寻常的角度依赖性的诱导电偶极子型时刻，当沉浸在一个准静态的，恒定的外部电场。这种效应的计算是在Euler-Heisenberg有效QED拉格朗日量的框架下进行的，对应于有效作用量到单圈阶的弱场渐近展开。有人认为，中子可能是一个很好的候选人，以探测这种信号的非线性QED。
Complete electric dipole response and the neutron skin in 208Pb
208 Pb的基准实验表明，极化质子在包括0°在内的非常前向角的非弹性散射是一种强有力的工具，可用于在宽激发能范围内高分辨率地研究原子核中的电偶极（E1）和自旋磁偶极（M1）模，以检验最新的核模型。提取的E1极化率导致中子皮厚度r_skin = 0.156+0.025-0.021 fm（在平均场模型[Phys.Rev.C81，051303（2010）]中导出的208 Pb中），从而约束对称能及其密度依赖性，与中子星的描述相关。
Neutron Beta Decay: Status and Future of the Asymmetry Measurement
随着更强的冷中子和超冷中子源的出现，以及实验技术的改进，中子β衰变中|Vud|的测定与超允许β衰变中的测定具有相似的精度，这是可以实现的。从中子β衰变中测定|Vud|，不受核修正的影响，最有希望进一步改进|Vud|的测定。介绍了美国洛斯阿拉莫斯国家实验室的中子β衰变关联实验的现状和发展趋势
Mapping of the magnetic field to correct systematic effects in a neutron electric dipole moment experiment
专门用于测量中子电偶极矩的实验需要对磁场均匀性进行出色的控制。Paul Scherrer研究所的中子电偶极矩（nEDM）实验使用199 Hg共同磁力计精确监测磁场变化。在存在场不均匀性的情况下，该共磁力计负责该测量的最大系统效应。为了评估和纠正这一影响，在2013年、2014年和2017年的测绘活动期间对场不均匀性进行了离线测量。我们介绍了这些活动的结果，以及这种效应的校正给中子电偶极矩测量带来的改进。
Electric dipole polarizability constraints on neutron skin and symmetry energy
本文通过实验研究核的电偶极极化度及其与中子皮肤厚度和中子富集物质方程 of state 的关系，利用相对论库仑激发技术，探讨中子皮肤和对称能量密度依赖性的约束。
Performance of the upgraded ultracold neutron source at Los Alamos National Laboratory and its implication for a possible neutron electric dipole moment experiment
洛斯阿拉莫斯国家实验室（LANL）的超冷中子（UCN）源使用固体氘作为UCN转换器，并由加速器散中子驱动，已成功运行10多年，为各种实验提供UCN，作为第一个基于超热过程的生产UCN源。它最近进行了重大升级。本文介绍了改进后的LANL UCN源的设计和性能。冷中子谱和UCN密度的测量和蒙特卡罗预测相比。源显示为如所建模的那样执行。在生物防护罩出口处测得的UCN密度为$184(32)$ UCN/cm $^3$，比先前报道的最高值增加了4倍。存储在外部腔室中的极化UCN密度被测量为$39(7)$ UCN/cm $^3$，其足以进行实验以搜索具有$σ(d_n) = 3\times 10^{-27}$ $e\cdot$ cm的一个标准偏差灵敏度的非零中子电偶极矩。
A magic magnetic field to measure the neutron electric dipole moment
在实验室中，通过测量自旋为1/2的粒子（如中子）的非零电偶极矩（EDM），可以揭示粒子物理学标准模型之外的CP破坏的新来源。尽管经过60年的发展已经达到了很高的灵敏度，但实验结果仍然与零兼容。尽管如此，新的实验具有很高的发现潜力，因为它们在多TeV的尺度上探索新的物理学，超出了对撞机直接搜索的范围。中子EDM精度的进步受到系统效应的限制，系统效应是由在测量室中移动的粒子所经历的相对论运动场$\vec{E} \times \vec{v} / c^2$与剩余磁梯度结合而产生的。这种效应通常会阻止腔室尺寸的显著增加，不幸的是阻碍了中子统计的增加。我们提出了一个新的测量概念，以避免这种限制在室温实验中采用汞共磁强计。它包括将静态磁场$B_0$调整到一个“魔法”值，该值取消了水银的错误EDM。对于直径为$100$ ~cm的大圆柱形双腔，魔术设置为$7.2\,\muT$。
The quest for an electric dipole moment of the neutron
直到今天，还没有观察到中子的电偶极矩（nEDM）。为什么它如此小，在过去的50年里没有被发现，这并不容易解释。一般来说，它被认为是破坏电荷和宇称组合对称性（CP）的最敏感的探针。这一发现可能会揭示人们对宇宙中物质/反物质不对称性知之甚少的问题。作为核子，它可能有一天有助于区分CP破坏的不同来源，并结合电子和抗磁EDM的测量。这篇论文提出了一个最重要的概念，在寻找一个nEDM的概述，并提出了一个全球范围内的努力的简要概述。
Electric dipole polarizability and the neutron skin
最近的高分辨率测量的电偶极子（E1）极化率（α）在208铅[物理评论Lett. 107，062502（2011）]提供了对该核的中子皮厚度的独特约束。208 Pb的中子皮厚度（rskin）是一个对我们理解各种核物理和天体物理现象至关重要的量。为了评估α和rskin之间的相关性的模型依赖性，我们进行了系统的计算208 Pb，132 Sn，和48 Ca的核密度泛函理论（DFT）的基础上，使用非相对论和相对论能量密度泛函（EDF）。我们的分析表明，虽然个别模型表现出线性依赖之间的α和rskin，这种相关性是不普遍的，当一个人结合从主机的不同模型的预测。通过平均这些模型的预测，我们提供了相关的系统误差的rskin和α的考虑中的核的估计。我们的结论是，在48 Ca和208 Pb的rskin的精确测量-结合最近的测量α-应显着约束的isovector部门的核能密度功能。
Neutron electric dipole moment: Constituent-dressing and compositeness
中子的EDM的贡献，计算使用一个良好的约束的核子的庞加莱'协变Fadde'ev振幅的Ancillary。动量相关的夸克修饰放大了来自电流夸克的EDM的贡献;修饰夸克的约束和束缚使得两种CP和T破坏相互作用的效应可以区分：i gamma_5 sigma_{mu nu}（p_1-p_2）_nu和gamma_5（p_1+p_2）_mu，其中p_{1,2}是电流夸克的动量。用自发CP破坏的最小三重态Higgs模型产生的电流夸克电迁移模型得到的|d_n|值接近目前的实验上限。
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