Rare decays of B-> J/ψD^(*) and B->η_c D^(*)in pQCD Approach
基于最近对${B}^0 \to J/ψD$分支比上限的测量，我们在基于$J/ψ$因子分解的微扰QCD方法中研究了${B}^0 \to J/ψD^{(\star)}$和$η_c D^{(\star)}$衰变.作为纯湮灭（W交换）衰变，这些分支比估计在$10^{-5} \sim 10^{-7}$的数量级，这正好在$B$工厂可观察到的角落。对这些衰变通道的测量有助于我们理解相应能量标度下的QCD动力学，特别是pQCD方法对这些过程的可靠性。
2005-12-28 hep-ph
Nonleptonic $B$ meson decays in collinear pQCD at twist-3: Effects of dynamical masses of gluons and quarks
我们用pQCD共线方法计算了$B$介子到两个粒子的非轻子湮灭衰变的振幅。的端点分歧的调节与红外有限胶子传播子的帮助下，其特征在于由一个非微扰动力学胶子质量与最近的晶格模拟一致。在twist-3处的发散由动力学夸克质量调节。我们的结果与已有的$B^0\to D_s^-K^+$和$B^0\to D_s^{-*}\bar{K}^+$的结果在动力学胶子质量的预期范围内吻合得很好。我们还对稀有衰变$\bar{B}^0\to K^-K^+$、$\bar{B}^0_s\to π^-π^+,π^0π^0$、$B^+\to D_s^{(*)+}\bar{K}^0$、$B^0\to D_s^{\pm(*)} K^\mp$和$B_s^0\to D^{\pm(*)} π^\mp, D^0π^0$进行了预测。
2010-07-28 hep-ph
$CP$ violation induced by the double resonance for pure annihilation decay process in Perturbative QCD
在微扰QCD（PQCD）方法中，我们研究了由$ρ$和$ω$双共振效应引起的$\bar{B}^0_{s}\rightarrowπ^+π^-π^+π^-$纯湮灭衰变过程中的直接$CP$破坏.一般来说，在纯湮灭型衰变过程中，$CP$破坏很小。然而，我们发现当$π^+π^-$对的不变质量在$ω$共振附近时，双$ρ-ω$干涉可以增强$CP$破坏。对于$\bar{B}^0_{s}\rightarrowπ^+π^-π^+π^-$的衰变过程，最大的$CP$破坏可以达到28.64{\%}.
2017-01-08 hep-ph
Charmless two-body $B$ meson decays in perturbative QCD factorization approach
基于$k_T$因子分解的微扰QCD（PQCD）方法在强子B衰变的QCD计算中取得了巨大的成就。用传播子中夸克的横动量调节端点发散，可以对包括湮灭型图在内的各种图进行微扰计算。本文综述了二体无粲$B\to PP, PV, VV$衰变到次领先阶（NLO）QCD修正的PQCD因子化计算的现状。还考虑了衰减幅度中的两个新的功率抑制项。利用普适输入（非微扰）参数，我们收集了所有无粲二体$B$衰变的分支比和${\bf CP}$不对称参数，这些参数是用PQCD方法计算到NLO的，包括一些衰减振幅中的功率抑制项.将计算结果与QCD因子化方法、软共线有效理论方法和现有的实验结果进行了比较。对于大多数B介子衰变，PQCD的分支比结果与其它方法和实验数据符合得很好。PQCD对许多衰变道的${\bf CP}$不对称性参数的预测与其他方法不一致，但与实验数据有更好的一致性。在PQCD中加入NLO贡献后，关于企鹅主导的$B \to K π$衰变的直接CP不对称模式的长期$K π$难题可以得到理解。非线性光学修正项和功率抑制项在色抑制型和纯湮灭型$B$衰减模中起着重要作用。这些罕见的衰变对不同类型的修正更敏感，这为用更精确的实验测量来检查因子分解方法提供了机会。
2022-12-19 hep-ph
The pure annihilation type B_c to M_2 M_3 decays in the perturbative QCD approach
在标准模型中，两体无粲强子$B_c$介子衰变只能通过湮灭图发生。本文采用微扰QCD（pQCD）分解方法研究了$B_c \to PP, PV/VP,VV$衰变。计算结果表明：（a）对所考虑的$B_c$衰变的分支比的pQCD预言在$10^{-6}$到$10^{-8}$的范围内，（b）对于$B_c \to PV/VP, VV$衰变，由于涉及不同的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）因子，$ΔS= 0$衰变的分支比远大于$ΔS =1$衰变的分支比;（c）类似于$B \to K η^{(\prime)}$衰变，我们发现了$Br(B_c \to K^+ η^\prime) \sim 10 \times Br(B_c \to K^+ η)$，这可以通过$η_q$和$η_s$对$B_c \to K^+ η$和$B_c \to K^+ η^\prime$衰变的贡献之间的相消和相长干涉来理解;（d）$B_c \to VV$衰变的纵向极化分数在$86%-95%$范围内，起主导作用;以及（e）对于所考虑的$B_c$衰变，由于只涉及一种类型的树算子，所以不存在CP破坏的不对称性。
2009-12-07 hep-ph
Hadron multiplicities in e+e- annihilation with heavy primary quarks
利用修正的实验数据，重新考虑了重原夸克在$e^+e^-$湮灭事件中的多重强子产生。在pQCD估计的基础上给出了$b\bar{b}$事件多重性的新值。
2006-12-05 hep-ex hep-ph
W-exchange and W-annihilation processes of B mesons
用PQCD方法计算了B介子的W-交换和W-湮灭过程，这些过程一般涉及末态的粲夸克或反夸克。这些过程的非零振幅被发现被抑制的一个因素$m_c/m_b$相比，树或类时企鹅过程，但他们中的一些是在未来的B-工厂的观测范围内，和$\bar B_d^0 \to D^+_s K^-$的分支比被发现是$6.6 \times 10^{-6}$甚至可以发现之前的B-工厂时代。并与基于BSW模型的计算结果进行了比较。
1997-06-02 hep-ph
B \to K_0^*(1430) η^{(\prime)} decays in the pQCD approach
在标量介子$K_0^*(1430)$的双夸克结构假设下，用微扰QCD（pQCD）方法计算了$B \to K_0^*(1430) \etap$衰变的CP平均分支比.我们在两种情况下的标量介子谱进行评估。我们发现：（a）对$Br(B \to K_0^*(1430) η^{(\prime)})$的pQCD预言为$10^{-5} - 10^{-6}$，在较大的理论不确定度范围内与实验数据基本一致;（b）在情景I中pQCD预言与实验数据的一致性优于情景II，这一点可以通过即将进行的LHC实验来检验;（c）湮没贡献对所考虑的衰变起着重要作用。
2010-04-06 hep-ex hep-ph
Progress and Issues in Hadronic Theory
本文简要回顾了强子理论和唯象学的进展和存在的问题。讨论了$X(3872)$、$Z_c(3900)$和$Z_c(4020)$的新结果，并强调了未解决的问题。给出了pQCD、NRQCD和一般唯象学中的一系列公开问题。有人认为，这些表明，目前的理解强子动力学是穷人。特别是关于夸克湮灭和因式分解的旧想法似乎是不正确的，pQCD看起来范围有限，一些NRQCD计算的收敛性似乎被相对较轻的粲夸克质量所破坏。
2014-01-16 hep-ph
$Λ_c^+$ fragmentation functions from pQCD approach and the Suzuki model
通过数据分析，在最小减因子分解方案下，我们首次给出了$Λ_c^+$重子在首序和次首序（NLO）以及次首序（NNLO）的非微扰碎裂函数. FF是通过拟合所有可用的数据，包括单$Λ_c^+$重子生产的$e^+e^-$湮灭采取的OPAL合作在欧洲核子研究中心LEP1和贝尔合作在KEKB。我们还估计了$Λ_c^+$ FF以及相应的观测值的不确定性。在Suzuki模型的基础上，我们将采用完全不同的方法，从理论上计算粲夸克的$Λ_c^+$ FF，并在首阶微扰QCD框架下给出我们的结果。比较证实了这两种方法之间的良好一致性。我们还将应用$Λ_c^+$ FF对通过顶夸克衰变产生的$Λ_c^+$的能量分布进行理论预测，并在CERN LHC上进行测量。
2020-06-13 hep-ph
Pure annihilation type $ D\to PP(V)$ decays in the perturbative QCD approach
湮灭图是任何一种模型或方法都难以计算的。受微扰QCD因式分解方法成功计算纯湮灭型B衰变的鼓舞，我们基于$k_T$因式分解，用微扰QCD方法计算了纯湮灭型$D\to PP(V)$衰变。虽然展开参数$1/m_D$不是很小，但我们的首阶数值结果与大多数通道的现有实验数据一致。我们期望通过实验得到更精确的观测结果，帮助我们了解$D$介子弱衰变的动力学过程。
2013-01-15 hep-ph
Pure Leptonic Radiative Decays $B^\pm, D_s\to\ellνγ$ and the Annihilation Graph
用一个非常简单的非相对论模型计算了重轻介子的纯轻子辐射衰变。主要贡献来自于轻初始夸克的光子发射。我们发现了$BR(B^\pm\to\ellνγ)\sim3.5\times10^{-6}$和$BR(D_s\to \ellνγ)\sim1.7 \times10^{-4}$。这些反应的重要性，以澄清的动力学的湮灭图强调。
1994-11-23 hep-ph
Prediction of $B_c\to Dπ$ in the pQCD approach
我们用PQCD方法研究了$B_c^+\to D^0π^+$和$B_c^+\to D^+π^0$衰变的分支比和直接CP不对称性.严格计算了所有具有发射拓扑和湮灭拓扑的图。分别预测了$B_c^+\to D^0π^+$和$B_c^+\to D^+π^0$衰变的$10^{-6}$和$10^{-7}$的分支比。由于企鹅算符的弱相位和强相位的不同以及两种树算符的贡献，我们预测了在$γ=55^\circ$时可能出现的大的直接CP破坏：$A^{\rm dir}_{cp} (B_c^\pm \to D^0 π^\pm)\approx -50%$和$A^{\rm dir}_{cp} (B_c^\pm \to D^\pm π^0)\approx 25%$，这可以在即将到来的LHC中得到检验。
2005-09-22 hep-ex hep-ph
Three body radiative decay $B_s\to ϕ\bar K^0 γ$ in the PQCD approach
在微扰QCD方法中引入$ϕK$对分布振幅，研究了三体辐射衰变$B_s\to ϕ\bar K^0 γ$。这种非微扰输入，即两个介子DA，对于简化计算是非常重要的。除了主要的电磁企鹅算符$O_{7γ}$外，还考虑了色磁企鹅算符$O_{8g}$、夸克环修正和湮灭型振幅的次主导作用.我们发现$B_s\to ϕ\bar K^0 γ$衰变的分支比约为$(9.26^{+1.79+3.12+0.64}_{-1.61-3.86-0.49})\times10^{-8}$，比$B^0\to ϕK^0γ$衰变的分支比小得多.这主要是因为小CKM矩阵元的$b\to dγ$引起的前一种衰减与$λ^3$成正比。直接CP不对称性的预测是$A^{dir}_{CP}(B_s\to ϕ\bar K^0 γ)=(-4.1^{+0.4+1.7+0.2}_{-0.6-1.2-0.1})\%$，这与U自旋对称性方法的结果是一致的。我们还预测了$B_s \toϕ\bar K^0γ$的衰变谱，在$ϕK$不变质量1.95 GeV附近有一个极大值。
2018-12-29 hep-ph
Multiplicity distributions in e+e- annihilation into hadrons and pure birth branching processes
给出了一般时齐纯生分枝过程的递归解，该过程同时产生任意数量的粒子，且具有连续的发展参数。介绍了利用柯尼希斯函数和泛函Schroder方程的计算算法。结果表明，对于c. m.能量高达189 GeV的能量很好地描述了修改后的负二项分布，解释了简单的纯出生分支过程，没有多个同时产生的粒子。讨论了演化参数的能量依赖性。
1999-12-03 hep-ph
Radiative charmless B_{(s)}\to V γand B_{(s)}\to A γdecays in pQCD approach
我们用微扰QCD（pQCD）方法研究了辐射无粲$B_{(s)}\to V(A)γ$衰变到$α_s$（这里$V$和$A$分别表示矢量介子和两种轴矢量介子：$^3P_1$和$^1P_1$态）的首阶.我们的预测的分支比与目前可用的实验数据是一致的。我们更新了所有的$B_{(s)}\to V$形状因子，并利用最近的强子输入给出了对$B\to A$形状因子的预言。除了主要的可因子分解的旁观者图，这是形状因子一样，我们还计算了所谓的“功率抑制”湮灭型图，胶子企鹅，迷人的企鹅，和双光子图。这些图给出了直接CP不对称性、混合诱导CP不对称性变量、同位旋不对称性和U自旋不对称性变量的主要贡献。与分支比不同，这些比或观测量在我们的pQCD计算中具有更高的理论精度，因为它们不太依赖于输入强子参数。大部分结果还需要在正在进行和即将进行的实验中进行实验检验。
2007-11-08 hep-ex hep-ph
Nonleptonic charmless decays of $B_c\to TP, TV$ in the perturbative QCD approach
首次在首阶微扰QCD（pQCD）框架下研究了含一个轻$1^3\!P_2$ -张量（$T$）介子的两体无粲强子$B_c$衰变，其中另一个介子是最轻的赝标（$P$）或矢量（$V$）态.在标准模型中，有关过程只能通过纯弱湮灭拓扑发生。我们预测的CP平均分支比和极化分数的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）的青睐和抑制模式被认为是衰变。从现象学上讲，几种模式$-$，如$B_c \to K_2^*(1430) K$和CKM青睐的$B_c \to TV-$具有大的$10^{-6}$衰变率，预计将在不久的将来在大型强子对撞机实验中检测到。此外，所有的$B_c \to TV$模式都由pQCD计算中的纵向振幅控制，并且相应的分数在$78\%$ - $98\%$附近变化。这些结果的证实可以证明这里使用的pQCD方法的可靠性，并进一步揭示了湮灭衰变机制。
2017-07-18 hep-ex hep-ph
Study on pure annihilation type B to V gamma decays
在软共线有效理论下研究了纯湮灭型辐射$B$介子衰变$B^0 \to ϕγ$和$B_s \to ρ^0(ω)γ$.我们考虑了三种类型对衰变振幅的贡献，包括直接湮没拓扑、电磁企鹅算符的贡献和中性矢量介子混合的贡献。数值分析表明，在$B^0 \to ϕγ$和$B_s \to ωγ$模中，$ω-ϕ$的混合效应对衰减幅度起主导作用.相应的衰变分支比相对于这两个衰变通道中的纯湮灭型贡献提高了约三个数量级。由于$ρ^0-ϕ$混合较小，因此$B_s \to ρ^0γ$的衰减速率远小于$B_s \to ωγ$。预测的分支比$B(B^{0}\rightarrowϕγ)=(3.99^{+1.67}_{-1.46} )\times10^{-9},\,B(B_s\rightarrowωγ)=(2.01^{+0.81}_{-0.71} )\times10^{-7}$将通过Belle-II和LHC-b实验进行测试。
2021-01-05 hep-ph
Final State Interaction Effect in Pure Annihilation $B_s \to ρρ$ Decay
在QCD因子分解（QCDF）和末态相互作用（FSI）效应下，分析了$B_s\rightarrow ρρ$的衰变过程。在QCDF中，对于这种衰变，我们只有湮灭图，并且我们期望小的分支比。然后我们考虑FSI效应作为一个相当大的修正，其中中间态是$π^0π^0$，$π^+π^-$，$K^0\bar{K^0}$和$K^+K^-$介子。为了考虑这些中间态的振幅，使用QCDF方法。$B_s\rightarrow ρρ$的实验分支比小于$3.20\times 10^{-4}$，我们的结果分别是来自QCDF和FSI的$1.08 \times 10^{-9}$和$3.29 \times10^{-4}$。
2014-11-19 hep-ph
Study of pure annihilation type decays $B \to D_s^{*} K$
本文采用微扰QCD方法，在Sudakov近似下计算了稀有衰变$B^0 \to D_s^{*-} K^+$和$B^+ \to D_s^{*+} \bar{K}^0$。我们给出了$B^0 \to D_s^{*-}K^+$的$10^{-5}$的分支比，这将很快在$B$工厂进行测试。由于来自CKM矩阵元素$|V_{ub}^* V_{cd}|$的抑制，衰变$B^+ \to D_s^{*+} \bar{K}^0$在${\cal O}(10^{-8})$处具有非常小的分支比。它可能对新的物理贡献很敏感。
2003-04-30 hep-ph
Branching Ratio and CP Asymmetry of $B_s \to π^0 η^{(\prime)}$ Decays in the perturbative QCD Approach
本文用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了$B_s^0 \to π^0 η^{(\prime)}$衰变的分支比和CP破坏不对称性。我们不仅计算了通常的可因子分解贡献，而且还计算了不可因子分解贡献和湮灭型贡献。CP平均分支比的pQCD预测是$BR(B_s^0 \to π^0 η) \approx 0.86 \times 10^{-7}$和$BR(B_s^0 \to π^0 η') \approx 1.86 \times 10^{-7}$。对CP破坏不对称性的pQCD预测是$A_{CP}^{dir}(π^0 η)\sim -4.5 % $、$A_{CP}^{dir}(π^0 η')\sim -9.1% $、$A_{CP}^{mix}(π^0 η)\sim -0.2%$和$A_{CP}^{mix}(π^0 η')\sim 27.0%$，但误差很大。上述pQCD预测可以在不久的将来在CERN的LHC-b实验和费米实验室的BTeV实验中得到验证。
2006-06-16 hep-ex hep-ph
Pure Annihilation Type $B \to K_0^{*\pm}(1430)K^{(*)\mp}$ Decays in the Family Non-universal $Z^\prime$ Model
通过假设标量介子$K_0^*(1430)$属于第一激发态或最低基态，我们用QCD因子分解方法研究了纯湮灭型衰变$B \to K_0^{*\pm}(1430)K^{(*)\mp}$。在标准模型中，分支分数为$10^{-8}-10^{-7}$的数量级，这可能在正在进行的LHCb实验或即将到来的Belle-II实验中测量。我们还研究了家族非普适$Z^\prime$模型中的这些衰变。结果表明，引入$m_{Z^\prime}\approx 600\mathrm{GeV}$（$ζ=0.02$）后，$\overline B^0\to K_0^{*+}(1430)K^-$的支化分数和$CP$不对称性都发生了显著的变化，这为探索新物理效应提供了一个新的空间。这些结果可用于约束$Z^\prime$模型的参数。
2015-05-29 hep-ph
Study of Pure Annihilation Decays B_{d,s} \to D^{0} \bar D^{0}
利用重夸克极限和等级近似$λ_{QCD}\ll m_D\ll m_B$，我们分析了$B\to D^0\bar D^0$和$B_s\to D^0\bar D^0$衰变，这两种衰变完全通过湮灭型图发生.作为粗略的估计，我们用微扰QCD方法计算了它们的分支比和CP不对称性。$B\to D^0\bar D^0$的分支比约为$3.8\times10^{-5}$，其刚好低于最新的实验上限。$B_s\to D^0\bar D^0$的支化比约为$6.8\times10^{-4}$，其可在LHC-b中测量。从计算中可以发现，该分支比对弱相位角$γ$不敏感。由于弱相互作用和强相互作用之间的相互作用，在这两种衰变模式中存在CP不对称性。然而，这些不对称性太小，难以测量。
2007-11-21 hep-ph
$B \to K_0^*(1430) K$ decays in the perturbative QCD approach
本文用微扰QCD（pQCD）方法计算了$B \to K_0^*(1430) K$衰变的分支比。我们在这两种情况下的标量介子谱进行评估。我们发现：（a）对于分支比$Br(B^+ \to K^+ \bar{K_0^*}(1430)^0)$的首阶pQCD预言在两种情况下都与实验上限符合得很好，而对于其他考虑的$B \to K_0^*(1430) K$衰变模的pQCD预言也被提出并将被LHC实验检验;（b）湮灭贡献在这些考虑的衰变中起着重要作用，例如，对于$B^0 \to {K_0^*}(1430)^\pm {K}^\mp$衰变，它被发现是$(1-4) \times 10^{-6}$。
2010-04-06 hep-ex hep-ph
Charm-quark pole mass from HERA Combined and LHCb charm production data
对粲夸克质量最流行的定义之一是粲夸克极质量$m_c^{\rm pole}$。在这方面的贡献，我们提取的魅力夸克极质量通过微扰量子色动力学（pQCD）分析的下一个到下一个到领先的顺序（NNLO）的修正HERA组合和LHCb的魅力生产最近的数据集。然后，我们首次研究了粲夸克极质量$m_c^{\rm pole}$纯碰撞，作为非线性光学修正下质子部分子分布函数的额外pQCD参数。
2021-04-07 hep-ph
$B_{d,s}^0 \to f_1 f_1$ decays with $f_1(1285)-f_1(1420)$ mixing in the perturbative QCD approach
我们在微扰QCD（PQCD）框架下研究了$B_{d,s}^0 \to f_1 f_1$的衰变，并引入了参考值$ϕ_{f_1} \sim 24^\circ$ .这里，$f_1$表示在夸克味基中具有混合角$ϕ_{f_1}$的轴矢量介子$f_1(1285)$和$f_1(1420)$。首次预测了$B_s^0 \to f_1 f_1$衰变的分支比、直接CP破坏和极化分数等观测量。我们发现：（i）由于Cabibbo-Kobayashi-Maskawa增强和$B_s^0 \to f_n f_s$和$B_s^0 \to f_s f_s$振幅之间的相长干涉，几乎纯的企鹅模$B_s^0 \to f_1 f_1$具有$10^{-6} \sim 10^{-5}$量级的大分支比，其中$f_n$和$f_s$是$f_1$介子的夸克味态;（ii）观测值在PQCD方法中得到了弱湮灭图的重要贡献。特别地，在没有湮灭贡献的情况下，$B_s^0 \to f_1(1420) f_1(1420)$分支比将减小约81%，并且其纵向极化分数将减小约43%。$B_{d,s}^0 \to f_1 f_1$的衰减速率与$ϕ_{f_1}$的关系呈现出一些有趣的线形，这些线形的证实将有助于反向约束$ϕ_{f_1}$的测定。所有的PQCD预测等待（不久）的将来检查在大型强子对撞机美容和/或Belle-II实验，以进一步了解轴矢量介子的性质和…
2021-04-14 hep-ph
Study of the $B^{+}\toπ^{+}\left(π^{+}π^{-}\right)$ decay in PQCD Approach
基于LHCb拟合结果，在PQCD框架内计算准两体B衰变的分支比与CP不对称度，预言与实验吻合，并发现f2和ω介子介导的衰变具有较大直接CP不对称。
2024-05-24 hep-ph
Quasi-two-body decays $B_c \to D_{(s)} [ρ(770),ρ(1450),ρ(1700) \to ] ππ$ in the perturbative QCD factorization approach
本文利用微扰QCD（PQCD）因式分解方法研究了准二体$B_c \to D_{(s)} [ ρ(770),ρ(1450),ρ(1700) \to ] ππ$衰变。应用两π分布振幅$Φ_{ππ}$来包含π介子对之间的末态相互作用，而与$P$波共振态$ρ(770)$、$ρ(1450)$和$ρ(1700)$相关的类时形状因子$F_π(w^2)$从$e^+e^-$湮灭的实验数据中提取。我们发现：（a）准二体$B_c \to D_{(s)} [ρ(770), ρ(1450), ρ(1700) \to ] ππ$衰变分支比的PQCD预言的量级为$10^{-9}$到$ 10^{-5}$，以及$(10-40)\%$附近的直接$CP$破坏;（b）定义了所考虑衰变的分支比之比的两组大系列$R_{1a,1b,1c}$和$R_{2a,2b,2c}$，并且可以用PQCD因子分解方法来理解，数值结果证实了$B_{c} \to D_{(s)} [ρ(770) \to ] ππ$和$B_{c} \to D_{(s)} ρ(770)$衰变的准二体和二体框架之间的自洽性;（c）将目前已知的${\cal B}(ρ(1450)\toππ)$和${\cal B}(ρ(1700) \to ππ)$作为输入，我们从PQCD对准二能级衰变率的预测中提取了对${\cal B}(B_{c} \to D ρ(1450)) $和${\c…
2017-12-23 hep-ph
Study of $B_c \to DS$ Decays in PQCD Approach
在基于$k_T$分解的微扰QCD方法框架下，我们研究了40个$B_c \to DS$衰变模的主导阶数和主导幂次，其中“S”代表轻标量介子。在两种不同的情况下（S1和S2）的标量介子的描述，我们探讨了分支分数和相关的CP不对称性。由于$B_c$介子是由两个不同味的重夸克组成的重介子，其光锥分布振幅一直没有很好的定义，因此采用了$δ$ -函数。发射图的贡献被矢量衰变常数和CKM元素所抑制，湮没贡献占主导地位。计算结果表明，部分衰变的分支分数在$[10^{-5}, 10^{-4}]$范围内，可以在当前的LHCb实验中测量到，而其他分支分数较小的衰变将在未来的高能对撞机上进行测试。此外，一些衰变模式具有较大的CP不对称性，但由于分支分数较小，目前无法测量。
2017-12-08 hep-ex hep-ph
The $B_c\rightarrow D^{(*)}T$ decays in perturbative QCD approach
在本工作中，我们基于$k_T$因子分解，用微扰QCD方法研究了这些$B_{c}\rightarrow D^{(*)}T$衰变，其中T表示一个轻张量介子。对于所有的衰变考虑在这项工作中，有没有贡献的可因子化的发射图，因为发射介子是张量介子。我们发现，湮没振幅是占主导地位的，在这些衰变由于大Cabibbo-Kobayashi-Maskawa元素，这是唯一的计算在pQCD方法。数值结果表明，大多数衰变的分支比的预测值都在$10^{-6}$量级甚至更大，这在正在进行的实验中是可以观察到的。我们还预测了大比例的横向极化在这些W湮没图占主导地位的$B_{c} \rightarrow D^{*}T$衰变通道。
2012-08-21 hep-ph
Branching ratios of $B_c \to A P $ decays in the perturbative QCD approach
本文用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了32个无粲强子$B_c \to A P$衰变（$A=a_1(1260),b_1(1235),K_1(1270),K_1(1400), f_1(1285),f_1(1420),h_1(1170),h_1(1380)$）的分支比（BR）.这些被考虑的衰变通道只能通过标准模型中的湮灭型图发生。通过数值计算和唯象分析，我们发现：（a）对所考虑的$B_c$衰变的BRs的pQCD预言都在$10^{-6}$到$10^{-8}$的范围内，但由于只涉及一个类型树算符，所以不存在CP破坏的不对称性;（b）由于$|V_{ud}/V_{us}|^2\sim 19$的CKM因子较大，$ΔS= 0$过程的BR一般比$ΔS =1$过程的BR大得多;（c）由于$^1P_1$介子的行为与$^3P_1$介子的行为有很大的不同，所以$B_c \to A(^1P_1) P$介子的BR一般大于$B_c \to A(^3P_1) P$介子的BR.（d）对$B_c \to (K_1(1270), K_1(1400)) \etap $和$(K_1(1270), K_1(1400)) K$介子的BR的pQCD预言对混合角$θ_K$的值相当敏感.
2010-03-24 hep-ph
Anatomy of $B_s \to VV $ decays and effects of next-to-leading order contributions in the perturbative QCD factorization approach
利用微扰QCD（PQCD）分解方法，计算了13个无粲强子$\bar{B}^0_s \to V V $衰变的分支比、CP破坏不对称性、纵、横极化率以及其它物理观测量，其中包含了所有已知的次首阶（NLO）贡献.我们集中研究了所有目前已知的非线性光学贡献的影响，发现：（a）对于测量的衰变$\bar{ B}_s^0 \to ϕϕ, K^{*0} ϕ,\bar K^{*0} K^{*0}$和$ρ^0 ϕ$，NLO贡献可以提供对它们的CP平均分支比的首阶（LO）PQCD预测的$\sim 20\%$到$\sim 40\%$增强，从而有效地改善了PQCD预言与测量值之间的一致性;（b）对于测量的衰变，$(f_L,f_\perp)$和$(ϕ_{\|},ϕ_{\bot})$的LO PQCD预言的NLO修正一般都很小，但弱企鹅湮没贡献在理解它们的衰变率数据、$f_L$和$f_\perp$中起着重要作用;（c）对上述物理观测量的NLO PQCD预言与QCDF、SCET和FAT方法的理论预言和测量结果一致;（d）对于其它已考虑的$B_s^0 \to VV$衰变，NLO PQCD对它们的衰变率和其它物理观测量的预言也与其它流行方法的理论预言基本一致，未来的精密测量可以帮助我们检验或检验这些预言。
2018-07-02 hep-ex hep-ph
Penguin-dominated B -> PV decays in NLO perturbative QCD
我们用次首阶微扰QCD（PQCD）方法研究了企鹅主导的B -> PV衰变，其中P（V）代表赝标（矢量）介子，主要研究B -> K phi，pi K^*，rho K和omega K模.发现NLO校正显著地提高了B -> rho K，omega K分支比，在朴素因子分解假设下估计该分支比是小的。直接CP不对称性A_{CP}（B ^0-> rho^ \mp K^ \pm）\approx A_{CP}（B^ \pm -> rho ^0 K^ \pm）和|A_{CP}（B^0 -> pi^ \mp K^{* \pm }）| > |A_{CP}（B^ \pm -> pi^0 K^{* \pm }）|预测，不同于|A_{CP}（B^0 -> pi^ \mp K^ \pm）| >> |A_{CP}（B^ \pm -> pi^0 K^ \pm）|.上述模式，如果得到数据的证实，将支持PQCD中标量企鹅湮灭的强相位源。混合引起的CP不对称性的结果与文献中得到的结果一致，除了我们的S_{rho^0 K_S}低至0.5。
2006-11-15 hep-ph
Large non-factorizable contributions in $B \to a_0 a_0$ decays
在标准模型下，首次采用微扰QCD（pQCD）方法研究了三个树支配的$B \to a_0 a_0$衰变，其中$a_0$代表轻标量$a_0(980)$态，它是基于传统的双夸克$(q\bar q)$结构模型假设的介子.用pQCD方法计算了费曼图的所有拓扑结构，如不可因式分解的旁观图和湮灭图。我们非常感兴趣地发现，与已知的$B \to ππ$衰变相反，$B \to a_0 a_0$衰变受大的不可因式分解贡献的支配，这导致了$10^{-6} \sim 10^{-5}$量级的大的$B \to a_0 a_0$衰变率，尽管$B \to a_0 a_0$介子具有极小的矢量衰变常数$f_{a_0}$。对于$B^0 \to a_0^0 a_0^0$和$a_0^+ a_0^-$模式，还观察到$15\%$和$30\%$周围的大的直接CP违反不对称性。这些相当大的预测可以很容易地在运行中的大型强子对撞机和不久的将来的超级B/Belle-II实验中进行检验。未来的精确测量结合这些pQCD预测可能有助于探索复杂的QCD动力学和光标量$a_0$的内部结构，以及补充约束幺正角$α$。
2016-01-25 hep-ph
The next-to-leading order of the differential cross section of the subprocess of annihilation of quark-antiquark pair of prompt photon production in proton-proton collisions at NICA energies
Baku State University（巴库国立大学）；Institute for Physical Problems, Baku State University（巴库国立大学物理问题研究所）
研究NICA能量下质子-质子碰撞中夸克-反夸克对湮灭产生即时光子微分截面的次领头阶，用PYTHIA 8.316+POWHEG BOX模拟，发现其贡献在高能量下显著，质子纵向极化影响更明显，该模拟准确再现pQCD特征。
2026-07-15 hep-ph
Charmless hadronic B_q to K_0^*(1430) \bar{K}_0^*(1430) decays in the pQCD approach
基于标量$K_0^*(1430)$的双夸克结构假设，在标准模型（SM）下，采用微扰QCD（pQCD）分解方法研究了无粲强子$B_q(q=u,d,s,c) \to \kst \kstb$衰变的CP平均分支比（BR）和CP破坏不对称性.结果表明：（1）两种情形下$B_{q} \to \kst \kstb$衰变的CP平均BR在SM中的$10^{-6} \sim 10^{-4}$范围内变化;（2）情形1中$\acp^{\rm dir}(B_u \to {\kst}^+ {\kstb}^0)$和$\acp^{\rm dir}(B_{d,s} \to {\kst}^+ {\kst}^-)$的大小相应地比情形2中的大得多;（3）SM中$B_{d,s} \to {\kst}^0 {\kstb}^0$和$B_c \to {\kst}^+ {\kstb}^0$衰变分别采用纯企鹅和树拓扑结构，因此没有直接的CP破坏.在预测的水平上测量我们的pQCD预测将有利于标量$\kst$的$q\bar q$结构，并帮助我们理解它的物理性质和所涉及的QCD动力学。
2011-07-18 hep-ex hep-ph
Implications of the recent measurement of pure annihilation $B_s \to π^+ π^-$ decays in QCD factorization
纯湮灭$B_s \to π^+ π^-$衰变的CDF 3.7 σ证据，如果得到证实，将意味着在QCD因子分解方法中的大湮灭方案。这有点出乎意料，因为在以前的研究中，大规模的湮灭场景是不受欢迎的。本文重新研究了湮灭拓扑在QCD因子分解中的作用。我们发现，当考虑其他衰变通道时，要达到$B_s \to π^+ π^-$衰变的CDF中心值是不容易的。我们的分析还表明，对于测量良好的无粲B衰变为两个末态赝标介子，除了$B_s \to K^+ K^-$和$B_d \to K^0 \bar{K}^0$衰变外，采用大湮灭参数的QCD因子化预言与实验数据符合得很好.虽然不能排除其他可能性，但这可能表明湮灭拓扑应该考虑SU（3）味对称性破缺。此外，存在不同的湮灭拓扑，使得对于不同的终态和不同的湮灭拓扑可以选择稍微不同的湮灭参数。如果是这样的话，QCD因子分解方法的预测能力可能是相当有限的许多衰变通道。
2011-07-20 hep-ex hep-ph
Open charm effects in the explanation of the long-standing "$ρπ$ puzzle"
本文详细分析了$J/ψ(ψ^\prime)\to VP$衰变的开粲效应，其中$V$表示轻矢量介子，$P$表示轻赝标介子.这些通道是微扰QCD（pQCD）的所谓"12%规则"明显被违反的通道。然而，它们也是违反pQCD螺旋度选择规则（HSR）的通道。在这项工作中，我们把限制的电磁（EM）的贡献，短距离的贡献，从$c\bar{c}$湮灭在波函数的起源，和长距离的贡献，从开放的魅力阈值效应对这两个衰变。结果表明，这些振幅之间的相互干扰，特别是近距离强振幅与远距离强振幅之间的相消干涉，对避免HSR起着关键作用，并导致了对pQCD预期的"12%规则"的显著偏离。
2012-03-20 hep-ex hep-ph nucl-th
Calculation of pure annihilation type decay $B^+ \to D_s^+ ϕ$
稀有衰变$B^+ \to D_s^+ ϕ$只能通过标准模型中的湮灭型图发生。我们用微扰QCD方法和Sudakov重算计算了这种衰变。我们发现$B^+ \to D_s^+ ϕ$的分支比为$10^{-7}$数量级，这可能在不久的将来由KEK和SLAC $B$工厂测量。在标准模型中预测的小分支比使得该通道对新的物理贡献敏感。
2001-12-09 hep-ex hep-ph
Exploring the BWCA (Bino-Wino Co-Annihilation) Scenario for Neutralino Dark Matter
在具有非普适质量的超对称模型中，有可能存在符号相反的SU（2）和U（1）质量项。在这些模型中，高吉诺本征态几乎没有混合，因此最轻的超对称粒子要么是纯的bino，要么是纯的wino。只有当双温共湮灭（BWCA）作用于暗物质湮灭速率时，中性伴子遗迹密度才能与WMAP测量值相一致。我们绘制出的参数空间区域和质谱的BWCA方案的特点。直接和间接的暗物质探测率通常非常低。在对撞机实验中，BWCA方案的代表是一个小的质量间隙m_{\tilde Z_2} - m_{\tilde Z_1} ~ 20-80 GeV，所以树级二体衰变的\tilde Z_2是不允许的。然而，在这种情况下，第二轻的中性伴子具有增强的环衰变分支分数到光子。虽然在费米实验室的Tevatron中很难提取光子中性伴子衰变的特征，但它应该会在欧洲核子研究中心的大型强子对撞机和线性e^+e^-对撞机中产生独特的事件。
2005-11-03 hep-ph
Possible signatures of unparticles in rare annihilation type B decays
研究了非粒子在纯湮没型衰变$B^- \to D_s^-ϕ$和$ D_s^- K^{*0}$中的作用。由于这些衰变只有湮灭贡献，因此在标准模型中它们的分支比预计非常小，直接CP不对称参数为零。我们发现，由于非粒子效应，这些分支比可以显着提高从他们的标准模型值。此外，相当大的非零直接CP破坏也可能在这些通道中，由于存在的非粒子传播子的内在CP保存阶段。
2007-08-20 hep-ph
Neutralino annihilation to quarks with SUSY-QCD corrections
超对称模型中的暗物质候选者的宇宙学遗迹密度的计算是一个有趣的可能性，以获得关于对撞机，电弱精度和低能量数据的超对称参数空间的额外约束。考虑到未来宇宙学的精确测量，辐射校正在分析中可以发挥重要作用。给出了中性伴子湮灭为夸克-反夸克对的全QCD和超对称-QCD修正，并分析了它们对中性伴子湮灭截面和残余密度的影响。通过与由纯首阶计算得到的遗迹密度的比较，我们表明修正强烈地影响从宇宙学数据中提取超对称质量参数。
2008-11-10 hep-ph
Anatomy of $B_s \to PP $ decays and effects of the next-to-leading order contributions in the perturbative QCD approach
利用微扰QCD（PQCD）因子分解方法，我们对13个$\bar{B}^0_s \to PP $衰变（这里是$P=(π,K, η, η^{\prime})$）的CP平均分支比和CP破坏不对称性进行了系统的研究，并将我们的结果与测量值或其他不同方法的理论预言进行了比较.我们着重考察了非线性光学贡献的影响，发现：（a）对于$\bar{B}_s^0 \to (K^0 \bar{K}^0, K^+ K^-, η^\prime η^\prime,π^- K^+)$衰变，非线性光学贡献可以使相应的首阶（LO）PQCD预言的衰变率得到$(40-150) \%$的增强或$20\%$的约化，从而使PQCD预言与实验测量结果更好地吻合;（b）对于纯湮没衰变$\bar{B}_s^0 \to π^+π^-$，PQCD预言在加入小的NLO约化后仍然与实验数据保持一致：（c）对于$(f_s/f_d)\cdot {\cal B}(B_s^0\to π^+π^-)/{\cal B}(B^0\to K^+π^-)$和$(f_s/f_d)\cdot {\cal B}(B_s^0\to π^+ K^-)/{\cal B}(B^0\to K^+π^-)$的PQCD预言在加入$40\%$ NLO约化后与实验数据非常一致;（d）对于$\bar{B}_s^0 \to K^+ K^-$和$\bar{B}_s^0 \to π^- K…
2019-08-15 hep-ex hep-ph
Particle-antiparticle asymmetries from annihilations
一个被广泛研究的产生粒子-反粒子不对称的机制是重粒子的不平衡和CP破坏衰变。在这里，我们而不是研究如何不对称可以产生纯粹的2 - <->2湮灭，而不是从通常的1 - <->2衰变和逆衰变。我们回顾了一般条件的反应速率，所产生的S-矩阵酉性和CPT不变性，并显示这些是如何实现的背景下，一个简单的玩具模型。我们制定了这个模型的玻尔兹曼方程，并提出了一个例子的解决方案。
2014-11-03 hep-ph
What can we learn from $B\to$ $ρ(ω) K$ decays?
我们发现，在PQCD方法的$B\to ρ(ω) K$衰变不仅显示动力学企鹅增强，负责大分支比（BR）的$B\to ϕK$衰变的机制，但也湮灭的贡献的重要性。我们发现$B\to ρ^{\pm}K^{\mp}$、$B^{\mp}\to ρ^0(ω)K^{\mp}$（I类）的CP不对称性（CPAs）均大于50%.
2001-12-03 hep-ex hep-ph
Quark Structure of $Λ$ from $Λ$-Polarization in Z Decays
在微扰QCD（pQCD）分析和SU（6）夸克-双夸克模型下研究了$Λ$重子的夸克分布的味和自旋结构，并应用于计算半包含$Λ$产生在$e^+e^-$湮灭中在$Z$极附近的$Λ$极化.结果表明，夸克-双夸克模型能很好地描述已有的实验数据。与朴素SU（6）夸克模型自旋分布相比，pQCD模型考虑了夸克螺旋度的抑制，也能很好地描述数据.需要更多的信息来明确区分关于$Λ$的风味和自旋结构的不同预测。
1999-11-26 hep-ex hep-ph nucl-th
SU(3) Analysis of Annihilation Contributions and CP Violating Relations in $B \to PP$ Decays
几种测量KM幺正三角形中$γ$角的方法假设树对$B^-\to π^-\bar K^0 $的贡献纯粹是由于湮灭的贡献，并且可以忽略不计。为了正确解释实验数据，必须对这一假设进行检验。在本文中，我们表明，利用SU（3）对称性，树的贡献的小可以测试在一个动力学模型无关的方式。我们还推导了几个关系CP破坏率差$B\to P P$衰变，而不假设湮没贡献的小。这些关系为CP破坏的标准模型提供了重要的检验。
1998-10-26 hep-ph
Spectator Scattering and Annihilation Contributions as a Solution to the $πK$ and $ππ$ Puzzles within QCD Factorization Approach
CDF和LHCb合作组最近报道的纯湮没$\bar{B}_s^0$ $\to$ $π^+ π^-$和$\bar{B}_d^0$ $\to$ $K^+ K^-$衰变的大分支比以及所谓的$πK$和$ππ$谜题表明，旁观者散射和湮没贡献对企鹅主导、色抑制树主导和纯湮没非轻子$B$衰变都很重要.结合$B_{u,d}$、${\to}$、$ππ$、$πK$和$K \bar{K}$衰变的实验数据，在QCD因子分解框架下，对用于描述旁观者散射的端点奇异性、不可因子化和可因子化湮灭拓扑的旁观者散射和湮灭参数$X_H(ρ_H$、$ϕ_H)$、$X_A^i(ρ_A^{i},ϕ_A^{i})$和$X_A^f(ρ_A^{f},ϕ_A^{f})$进行了整体拟合，在三种情况下，为了不同的目的。在数值上，在场景II中，我们在$68\%$置信水平下得到了$(ρ_A^{i},ϕ_A^{i}[^{\circ}])=(2.88^{+1.52}_{-1.30},-103^{+33}_{-40})$和$(ρ_A^{f},ϕ_A^{f}[^{\circ}])=(1.21^{+0.22}_{-0.25},-40^{+12}_{-8})$，这主要是解决$πK$难题所需要的，并证实了假设$X_A^i\neq X_A^f$。此外，相应地，$B$介子波函数参数$λ_B$也被拟合为$0.18^{+0.11}_{-0.08}\, MeV$，这…
2014-09-04 hep-ph
Branching Ratio and CP Asymmetry of $B \to πη^{(\prime)}$ Decays in the Perturbative QCD Approach
本文用微扰QCD（pQCD）分解方法计算了$B^0 \to π^0 η^{(\prime)}$和$B^+\to π^+ η^{(\prime)}$衰变的分支比和CP破坏不对称性。我们不仅计算了通常的可因子分解贡献，而且还计算了不可因子分解贡献和湮灭型贡献。除了电流-电流算符外，还考虑了QCD和电弱企鹅算符的贡献。CP平均分支比的pQCD结果为$Br(B^+ \to π^+ η) \approx 4.1 \times 10^{-6}$、$Br(B^+ \to π^+ η^\prime) \approx 2.4 \times 10^{-6}$和$Br(B^0 \to π^0 η^{(\prime)}) \approx 0.2 \times 10^{-6}$，它们与测量值或目前可用的实验上限非常一致。我们还预测大CP违反这些衰变的不对称性：$A_{CP}^{dir}(π^\pm \etap)\sim A_{CP}^{dir}(π^0 \etap)\sim -0.35 $，和$A_{CP}^{mix}(π^0 \etap)\sim 0.67$，但有很大的误差。$A_{CP}^{dir}(π^\pm η)$（$A_{CP}^{dir}(π^\pm η^\prime))$）的pQCD预测值与原始测量值具有相同（相反）的符号。需要在理论和实验上进一步改进以澄清这种差异。
2005-11-20 hep-ex hep-ph
Prediction of Pure Annihilation Type B Decays
稀有衰变$B^+ \to D_s^{+} ϕ$、$B^0 \to D_s^{(*)-} K^+$和$B^+ \to D_s^{(*)+} \bar{K}^0$只能通过标准模型中的湮灭型图发生。我们用微扰QCD方法计算了这些衰变。我们发现计算的$B^0 \to D_s^- K^+$的分支比与KEK和SLAC B工厂的观测数据一致。衰变$B^+ \to D_s^{(*)+} \bar K^0$在O（$10^{-8}$）处具有非常小的分支比，这是由于来自CKM矩阵元素的抑制。$B^+ \to D_s^+ ϕ$的分支比为$10^{-7}$级，其可在不久的将来由KEK和SLAC B工厂测量。在标准模型中预测的小分支比使这些通道对新的物理贡献敏感。
2003-05-07 hep-ex hep-ph
Power expansion for heavy quarkonium production at next-to-leading order in $\rm e^+e^-$ annihilation
我们研究了在$\rm e^+e^-$湮灭中胶子产生的重夸克偶素，作为微扰QCD（pQCD）分解方法的一个例证，该方法在产生的重夸克对的能量中加入了第一非主导幂.我们展示了如何重夸克对碎片功能，使用维正则化定义的四夸克算子的重整化诱导的“倏逝”运营商，是不存在的四维。我们推导出封闭形式的短距离系数夸克对生产下一个领先的顺序（$α_s^2$）在相关的颜色单重态和八重态通道。用非相对论QCD（NRQCD）方法计算了速度展开中直到$v^4$的重夸克对碎裂函数，得到了重夸克偶素微分能量分数分布的解析结果. ${}^3S_1^{[1]}$和${}^1S_0^{[8]}$通道的计算结果与文献中类似的NRQCD分析结果一致，而几个颜色八重态的能量分数分布的计算是新的。我们表明，由于重夸克质量的剩余的修正迅速下降的能量的生产状态。为了探索在能量远大于重夸克质量时演化的重要性，我们对${}^3S_1^{[1]}$情形的重整化群方程进行了双圈阶微扰求解。
2020-06-12 hep-ph nucl-th
The pure annihilation type decays $B^0\rightarrow D_{s}^{-}K_{2}^{*+}$ and $B_{s}\rightarrow \bar{D}a_{2}$ in perturbative QCD approach
利用基于$k_T$分解的微扰QCD方法计算了纯湮灭型衰变$B^0\rightarrow D_{s}^{-}K_{2}^{*+}$和$B_s\rightarrow \bar{D}a_{2}$的分支比。预测$B^0\rightarrow D_{s}^{-}K_{2}^{*+}$的分支比为$(60.6_{-16.5\,-10.4\,-2.1}^{+17.3\,+4.3\,+3.2}) \times 10^{-6}$，$B_s\rightarrow \bar{D}a_{2}^{0}$的分支比为$(1.1_{-0.4\,-0.2\,-0.1}^{+0.4\,+0.1\,+0.1})\times 10^{-6}$，$B_{s}\rightarrow D^{-}a_{2}^{+}$的分支比为$(2.3_{-0.8\,-0.4\,-0.1}^{+0.8\,+0.2\,+0.1})\times 10^{-6}$。它们足够大，可以在正在进行的实验中测量。由于企鹅算子的贡献不足，在标准模型中这些衰变没有直接的CP不对称性。我们也推导出这些衰变通道之间的简单关系，以减少理论的不确定性，为实验检验理论的准确性和寻找新的物理信号。
2012-04-14 hep-ex hep-ph
Study of the pure annihilation $B_c \to A_2 A_3$ decays
在微扰QCD（pQCD）框架下，我们计算了无粲强子$B_c \to A_2 A_3$衰变的{ \it CP}平均分支比和极化分数，其中$A$是轻$^3P_1$或$^1P_1$轴矢量介子.这32种衰变模式只能通过湮灭拓扑发生。通过微扰计算和唯象分析，我们发现：（a）所考虑的32个$B_c\to A_2 A_3$衰变的分支比在$10^{-5}$到$10^{-8}$的范围内，（b）$B_c\to a_1 b_1$，$\ov{K}_1^0 K_1^+$和其它一些衰变具有相当大的分支比，可以在LHC实验上测量到;（c）$B_c \to A_2(^1P_1) A_3(^1P_1)$衰变的分支比通常比$B_c \to A_2(^3P_1) A_3(^3P_1)$衰变的分支比大得多，因子约为（d）$B_c \to \ov{K}_1^0 K_1^+$衰变的分支比对$θ_K$的值很敏感，这将通过运行中的LHC和即将进行的SuperB实验进行测试;（e）大的纵向极化贡献支配大多数被认为的衰变，并起主导作用。
2011-11-29 hep-ex hep-ph
A Closer Look at Gaugino Masses in Pure Gravity Mediation Model/Minimal Split SUSY Model
我们仔细看看在纯重力调解模型/最小分裂超对称模型的背景下的高吉诺群众。我们看到，高吉诺质谱有一个更丰富的结构中存在的矢量类物质场，即使他们耦合到超对称破缺扇区仅通过普朗克抑制运营商。例如，胶子的质量可以比异常调解轻得多，从而增强了LHC实验中胶子的可探测性。丰富的高根诺光谱也为暗物质提供了新的可能性，例如双-维诺共湮灭、双-胶子共湮灭，甚至双-胶子共湮灭的场景，这将影响未来的对撞机实验以及暗物质搜索实验。
2013-11-14 hep-ex hep-ph
