Final State Interaction Effect in Pure Annihilation $B_s \to ρρ$ Decay
在QCD因子分解(QCDF)和末态相互作用(FSI)效应下,分析了$B_s\rightarrow ρρ$的衰变过程。在QCDF中,对于这种衰变,我们只有湮灭图,并且我们期望小的分支比。然后我们考虑FSI效应作为一个相当大的修正,其中中间态是$π^0π^0$,$π^+π^-$,$K^0\bar{K^0}$和$K^+K^-$介子。为了考虑这些中间态的振幅,使用QCDF方法。$B_s\rightarrow ρρ$的实验分支比小于$3.20\times 10^{-4}$,我们的结果分别是来自QCDF和FSI的$1.08 \times 10^{-9}$和$3.29 \times10^{-4}$。
2014-11-19 hep-ph
Instanton Effects in $N\bar N$ Annihilation
结果表明,特定的自旋味属性的夸克之间的非微扰相互作用引起的瞬子允许我们解释的特点OZI规则违反$N \bar N$湮灭。提出了新的实验来测试OZI规则违反的瞬子机制。
1995-03-14 hep-ph
Study of pure annihilation type decays $B \to D_s^{*} K$
本文采用微扰QCD方法,在Sudakov近似下计算了稀有衰变$B^0 \to D_s^{*-} K^+$和$B^+ \to D_s^{*+} \bar{K}^0$。我们给出了$B^0 \to D_s^{*-}K^+$的$10^{-5}$的分支比,这将很快在$B$工厂进行测试。由于来自CKM矩阵元素$|V_{ub}^* V_{cd}|$的抑制,衰变$B^+ \to D_s^{*+} \bar{K}^0$在${\cal O}(10^{-8})$处具有非常小的分支比。它可能对新的物理贡献很敏感。
2003-04-30 hep-ph
Channel coupling in e+ e- annihilation into heavy meson pairs at the D* {\bar D}* threshold
由于通道耦合,较重介子通道(例如$D^* {\bar D}^*$)中的阈值奇异性通常反映在$e^+e^-$湮灭为较轻介子对(例如$D^* {\bar D}$、$D {\bar D}$和$D_s {\bar D}_s$)的振幅中。在这种情况下,每个通道的$e^+e^-$湮灭的横截面的行为被认为是使用新的阈值附近的振幅的一般属性。有人认为,通道耦合的影响可以是相当显着的可观察的横截面,特别是附近的$D^* {\bar D}^*$阈值。
2006-03-10 hep-ph
Pure Annihilation Type $B \to K_0^{*\pm}(1430)K^{(*)\mp}$ Decays in the Family Non-universal $Z^\prime$ Model
通过假设标量介子$K_0^*(1430)$属于第一激发态或最低基态,我们用QCD因子分解方法研究了纯湮灭型衰变$B \to K_0^{*\pm}(1430)K^{(*)\mp}$。在标准模型中,分支分数为$10^{-8}-10^{-7}$的数量级,这可能在正在进行的LHCb实验或即将到来的Belle-II实验中测量。我们还研究了家族非普适$Z^\prime$模型中的这些衰变。结果表明,引入$m_{Z^\prime}\approx 600\mathrm{GeV}$($ζ=0.02$)后,$\overline B^0\to K_0^{*+}(1430)K^-$的支化分数和$CP$不对称性都发生了显著的变化,这为探索新物理效应提供了一个新的空间。这些结果可用于约束$Z^\prime$模型的参数。
2015-05-29 hep-ph
Mixed QCD and Weak Corrections to $t\bar{t}$ Production by Quark-Antiquark Annihilation
我们报告我们的计算混合QCD和弱修正$q {\bar q} \to t\bar{t}$,包括$t, \bar t$自旋效应,特别是对单顶自旋不对称性。
2005-09-21 hep-ph
Possible new resonance at the $D^* {\bar D^*}$ threshold in $e^+e^-$ annihilation
我们认为最近CLEO-c关于$e^+e^-$在c. 4.0 GeV附近的能量不能很好地用单共振$ψ(4040)$来描述,但如果存在质量在距离$D^* {\bar D}^*$阈值几MeV内的附加窄共振,则可以更好地理解。
2006-08-16 hep-ph
The OZI Rule Violation in $N \bar N$ Annihilation at Rest and the Skyrme Model
提出的问题是,如果一个大的违反OZI规则,最近观察到在许多渠道在$N \bar N$湮灭在休息,可以解释的框架内的Skyrme模型。
1996-07-30 hep-ph
The bottom baryon pair production in the e^+e^- annihilation
在重子的非相对论双夸克模型和QCD微扰方法的框架下,我们预言了在KEKB和PEP-Ⅱ e^+e^-对撞机能区产生的λ_b和σ_b^* 重子对的总截面的值和能量依赖性.
1997-05-07 hep-ph
${\bar p} p$ Annihilation: Manifestations of Instanton Induced Quark Pair Production ?
分析了低能${\bar p} p$湮灭过程中奇异态的产生,并将其作为瞬子诱导多夸克顶点的一种表现。基于't Hooft机制的{ \it定性}性质的方法提供了对有关$K$和$ϕ$ -介子产生的可用实验数据的统一描述。建议的假设机制的关键测试。
1994-12-26 hep-ph
Colour connections of four quark $Q\bar{Q}Q'\bar{Q}'$ system and doubly heavy baryon production in $e^{+}e^{-}$ annihilation
简要评述了$e^{+}e^{-}$湮灭中四夸克系统的各种色连接引起的强子化效应。没有色分离的四重夸克系统的特殊色联系有利于产生双重重子。对于相关的三喷注情形,相应的强子化没有被考虑。我们认为,它可以有效地描述为两个字符串除了领先的重双夸克碎裂。讨论了末态强子系统的产生率和性质。重点是作为这个强子化过程的指纹的弦效应。
2014-01-25 hep-ph
Excitation of physical vacuum through $\bar p p$ annihilation in selected channels
本文讨论了在$S$态占主导地位的阈区附近,测量$p\bar p$湮灭为K介子和π介子对的比率的兴趣。结果表明,一个很好的协议与现有的数据上的比率的收费K介子对的产率得到考虑不仅在入射强子的夸克重排,但也真空激发。
2009-08-30 hep-ph
Enhanced Quark-Loop Contribution to Pure Annihilation Nonleptonic B-meson decays in PQCD approach
本研究在PQCD框架下考虑次领头阶夸克圈贡献,发现该贡献虽不影响纯湮灭B介子衰变分支比,但作为重要强相位来源,显著增强了直接与混合诱导的CP不对称性。
2025-04-21 hep-ph
Re-analysis of some bubble chamber data on $N \bar{N}$ annihilation
重新分析的一些$\bar{p}p$和$\bar{p}n$数据,在休息和飞行中,在泡室实验中获得的。研究了通道(2 $π^{-}π^{+}$)和($K_{S}K_{S}π$)的($π^{+}π^{-}$)和($K_{S}K_{S}$)终态.一个狭窄的介子共振结构,谨慎建议为$f_{0} (1500)$的证据,给出。在飞行中$\bar{p}n$湮灭的($π^{+}π^{-}$)不变质量分布中,利用差谱方法,首次从这些数据中得到了$ρ^{0}, f_{2}(1270)$和$f_{0} (1500)$的一个非常清楚的证据。这种重新分析表明,旧的泡室数据仍然可以提供有关的湮灭过程中的液氢和氘的信息,并可以阐明湮灭机制的争议方面。
1998-10-02 hep-ph
The Effect of Supersymmetric CP Phases on qq-bar Annihilations
考虑超对称软相位的影响,我们计算了$q \bar{q}$湮灭为荷子和中性伴子的速率。特别是,相位的$μ$参数获得直接可访问性通过生产不同的电荷和中性伴子。三线性软质块体的相位对截面没有显著影响。我们的研究结果可能是重要的sparticle搜索在LHC。
2004-05-14 hep-ph
Role of the hadron molecule Lambda_c(2940) in the p bar(p) -> p D0 bar(Lambda)_c(2286) annihilation reaction
考虑t通道D 0,D*0介子交换和Lambda_c(2286),Lambda_c(2940)重子的共振贡献,研究了p bar(p)→ p D 0 bar(Lambda)_c(2286)的湮灭过程.我们假定Lambda_c(2940)重子是pD*0分子态,自旋宇称为(1/2)+和(1/2)-。结果表明,在p bar(p)-> Lambda_c(2286)bar(Lambda)_c(2286)的阈值附近,中间态Lambda_c(2940)的贡献也很大,并且在PANDA实验中可以观察到。另一个结论是,与选择(1/2)+相比,Lambda_c(2940)的自旋宇称分配(1/2)-给出了截面的增强。
2014-11-03 hep-ph
Four-Quark States and Nucleon-Antinucleon Annihilation within the Quark Model with Instanton Induced Interaction
讨论了$q^2\bar q^2, J^p=0^+,2^+$介子的能谱。我们已经证明,由于瞬子诱导力的物理状态是$SU_f(3)$群基态的强混合。给出了$N\bar N$系统湮灭成$(q^2\bar q^2)(q\bar q)$介子的截面。$a_0(980)$介子被认为是由$9_f$和$36_f$子组成的$q^2\bar q^2$介子。预测了在$N\bar N$湮灭过程中产生$a_0(980)$和张量$q^2\bar q^2$介子的截面的分支。
1994-12-28 hep-ph
Response to Comment on "Dark Matter Annihilation Can Produce a Detectable Antihelium Flux through $\barΛ_b$ Decays"
在最近的一篇论文中,我们证明了中间$\barΛ_b$重子的衰变可以显著增强来自暗物质湮灭的反氦通量。我们的反氦预测是使用Pythia和Herwig事件发生器的几个实现导出的,这些事件发生器是根据反氘和反氦形成的现有数据进行校准的。Kachelriess等人认为,与我们最乐观的蒙特卡罗模型相比,反氦通量更小。然而,我们表明,Kachelriess等人的论点是不正确的或不相关的反氦形成。因此,我们原始论文的结果保持不变。
2021-05-31 hep-ph
Probing Quark Fragmentation Functions for Spin-1/2 Baryon Production in Unpolarized $e^+e^-$ Annihilation
本文研究了非极化$e^+e^-$湮灭过程中自旋为1/2的重子(特别是$Λ$和$\bar Λ$)的夸克碎裂函数的测量。由于夸克-反夸克自旋关联和重子的弱衰变,在这个过程中可以探测到自旋相关的碎裂函数$\hat g_1(z)$和$\hat h_1(z)$。相关的截面表示为双喷流截面、碎裂函数和超子衰变的微分宽度的乘积。
1994-10-20 hep-ph
Some comments on $\bar n p$-annihilation branching ratios into $ππ$-, $\bar K K$- and $πη$-channels
我们给出了一些意见$\bar n p$ -部分分支比在飞行中的低动量的反中子,测量OBELIX合作。与已知的$p \bar p$原子态的分支比进行比较。发现反应$\bar n p \to π^+π^0$的支化比与从$ p \bar p$ -数据得出的结果相比受到抑制。它还表明,没有所谓的动态I=0振幅抑制的过程$N\bar N \to K\bar K$。
1999-12-22 hep-ph
Charmed baryon decay asymmetry in e+e- annihilation
本文提出测量单粲重子强弱衰变中的衰变不对称性参数,如$\ldc\to\ldπ^+,Σ^0π^+,p \bar K_0$,$Ξ_c^0\toΞ^-π^+$和$Ω_c^0\toΩ^-π^+$ .给出了这些过程的联合角公式,并用于提取$\ee$湮没数据中的非对称性参数。基于BESIII收集的$\ldc$数据集,我们估计了测量$\ldc\to\ldπ^+$参数$α_{\ldπ^+}$、$\ldc\toΣ^+π^0$参数$α_{Σ^+π^0}$和$\ldc\to\usigπ^+$参数$α_{\usigπ^+}$的实验灵敏度。
2016-12-18 hep-ph
Comment on "Dark Matter Annihilation Can Produce a Detectable Antihelium Flux through $\barΛ_b$ Decays"
在最近的一封信中,有人提出,一个以前被忽视的标准模型过程,即通过$\barΛ_b$重子衰变产生反氦-3核,可以导致AMS-02探测到的暗物质湮灭产生反氦-3通量。我们表明,其可探测性的一个必要条件-引入“$\barΛ_b$调”的皮提亚-被排除在大量的测量(反)重子和(反)介子生产在加速器。此外,我们认为像皮提亚这样的蒙特卡罗发生器不应该用来预测像$BR(\barΛ_b\to \bar u d u (ud_0))$这样的分支比,它控制着反氦-3的形成速率。特别是,我们表明,$\barΛ_b$衰变进行通过双夸克形成被高估的皮提亚使用其标准设置,这是进一步增强的“$\barΛ_b$调”。
2021-05-03 hep-ph
The annihilation decays $B^-_c \to η^{'}(η,π^0) l^- \barν$
研究了微扰QCD中类轻子OZI禁戒湮灭衰变$B^-_c \to η^{'}(η,π^0) l^- \barν$对$l=μ,e$的影响,并对单圈贡献进行了精确的计算,其中包括4点和5点圈函数的积分.我们的结果表明,衰变$B^-_c \to η^{'} l^- \barν$,$B^-_c \to ηl^- \barν$和$B^-_c \to π^0 l^- \barν$的分支比,原来的顺序$10^{-4}$,$10^{-5}$和$10^{-6}$,分别是在未来的实验中可以观察到的LHC。
2006-05-17 hep-ph
Implications of the recent measurement of pure annihilation $B_s \to π^+ π^-$ decays in QCD factorization
纯湮灭$B_s \to π^+ π^-$衰变的CDF 3.7 σ证据,如果得到证实,将意味着在QCD因子分解方法中的大湮灭方案。这有点出乎意料,因为在以前的研究中,大规模的湮灭场景是不受欢迎的。本文重新研究了湮灭拓扑在QCD因子分解中的作用。我们发现,当考虑其他衰变通道时,要达到$B_s \to π^+ π^-$衰变的CDF中心值是不容易的。我们的分析还表明,对于测量良好的无粲B衰变为两个末态赝标介子,除了$B_s \to K^+ K^-$和$B_d \to K^0 \bar{K}^0$衰变外,采用大湮灭参数的QCD因子化预言与实验数据符合得很好.虽然不能排除其他可能性,但这可能表明湮灭拓扑应该考虑SU(3)味对称性破缺。此外,存在不同的湮灭拓扑,使得对于不同的终态和不同的湮灭拓扑可以选择稍微不同的湮灭参数。如果是这样的话,QCD因子分解方法的预测能力可能是相当有限的许多衰变通道。
2011-07-20 hep-ex hep-ph
Heavy QQ(bar) "Fireball" Annihilation to Multiple Vector Bosons
通过用重手征夸克$Q$代替核子,用Goldstone玻色子$G$代替π介子,用$GQQ$耦合代替$πNN$耦合的类比,我们建立了一个$Q\bar Q \to nG$湮灭为$n$纵向弱玻色子的统计模型.这种类比是有先见之明的,因为LHC直接束缚$m_Q > 611$ GeV意味着强汤川耦合。以$m_Q \in (1, 2)$ TeV为例,平均数$<n_G>$的范围从6到10以上,可以忽略不计的两个或三个玻色子的产生。由于单个的$t'$或$b'$衰变被相空间或夸克混合所抑制,并且考虑到强的汤川耦合,$Q\bar Q\to nV_L$是LHC产生非常重的$Q\bar Q$的可能结果。
2012-06-07 hep-ph
Annihilation Contributions and CP Asymmetries in $B^+ \to π^+ K^0, K^+ K^0$ and $B^0\to K^0 \bar K^0$
最近已经测量了$B^+\to K^+\bar K^0$和$B^0 \to K^0 \bar K^0$的分支比。数据表明,在这些衰变湮灭振幅不为零。非零湮没振幅在$B^+\to π^+ K^0, K^+ \bar K^0$的CP破坏中起着重要的作用。使用这些衰变的测量的分支比,我们表明,有一个绝对的界限为5%的CP不对称的大小在$B^+\to π^+ K^0$从这些衰变的振幅之间的关系。然而,$B^+ \to K^+\bar K^0$中CP不对称的大小可高达90%。未来的实验数据将验证这些预测。
2007-01-21 hep-ph
Polarization analysis of two baryons with various spin combinations produced in electron-positron annihilation
本研究提出了电子正电子湮灭中不同自旋组合双重重子极化关联的分析方法,建立了任意自旋的自旋密度矩阵,给出多自旋组合的分析方案及激发重子自旋宇称的测定方法,为重子谱和跃迁形状因子研究提供支撑。
2024-08-14 hep-ph
Positivity restrictions to the transverse polarization of the inclusively detected spin-half baryons in unpolarized electron-positron annihilation
研究了类时光子碎裂产生自旋半重子的结构函数的正性约束。结果表明,由强子末态相互作用产生的$\hat F$的绝对值与两个自旋无关的结构函数之间存在一个不等式。在此基础上,我们导出了一个公式,通过该公式可以给出非极化电子正电子湮没中自旋半重子的横向极化上限。导出的上限提供了一致性检查的实验数据和模型计算的可靠性的判断。
1996-07-09 hep-ph
Calculation of pure annihilation type decay $B^+ \to D_s^+ ϕ$
稀有衰变$B^+ \to D_s^+ ϕ$只能通过标准模型中的湮灭型图发生。我们用微扰QCD方法和Sudakov重算计算了这种衰变。我们发现$B^+ \to D_s^+ ϕ$的分支比为$10^{-7}$数量级,这可能在不久的将来由KEK和SLAC $B$工厂测量。在标准模型中预测的小分支比使得该通道对新的物理贡献敏感。
2001-12-09 hep-ex hep-ph
Study Pure Annihilation Decays $B_s^0(\bar B_s^0)\to D^{\pm}π^{\mp}$ in PQCD Approach
稀有衰变$B_s^0\to D^\pm π^\mp$和$\bar B_s^0\to D^\mp π^\pm$只能通过标准模型中的湮灭型图发生。本文在忽略软末态相互作用的情况下,用微扰QCD方法计算了这些衰变的分支比。计算结果表明,它们的分支比在$\mathcal{O}(10^{-6})$处,具有较大的CP不对称性,这将在未来的LHC-b实验中得到测量。
2008-02-26 hep-ex hep-ph
Electron-Positron Radiative Annihilation : Timelike Virtual Compton Scattering
我们报告了最近的一项工作,建议测量的深虚康普顿振幅(DVCS)$γ^* \to h \bar h γ$在类时运动域,这是可访问的电子-正电子对撞机通过辐射湮没过程$e^+ e^- \to h \bar h γ$。
2010-10-01 hep-ph
Proton-Antiproton Annihilation in Baryonium
对$J/ψ{\to}γp{\bar p}$中$(p\bar{p})$ -质谱的近阈值增强的一种可能解释是存在一个窄的重子共振X(1860)。本文研究了$(p\bar{p})$束缚态X(1860)由于核子-反核子湮灭引起的介子衰变。构造了具有固定$G$宇称和$P$宇称的介子相干态. Amado-Cannata-Dedoder-Locher-Shao公式(Phys Rev Lett. { \bf 72},970(1994))扩展到X(1860)的衰变。用此方法计算了$Br(X\to η4π)$、$Br(X\to η2π)$和$Br(X\to 3η)$的支化分数比。结果表明,当X(1860)是$(p\bar{p})$的束缚态时,衰变通道($X\to η4π)$)优于$(X\to η2π)$ .在这种方式中,我们开发的标准区分重子解释的近阈值增强效应的$(p\bar{p})$ -质谱在$J/ψ{\to}γp{\bar p}$从其他的可能性。预计将进行实验检查。一个直观的图片,我们的结果进行了讨论。
2005-06-11 hep-ph
Large Strong Phases and CP Violation in the Annihilation Processes $\bar{B}^0\to K^+K^-$, $K^{*\pm}K^\mp$, $K^{*+}K^{*-}$
研究了稀有$\bar{B}^0\to K^+K^-$,$K^{*\pm}K^\mp$,$K^{*+}K^{*-}$衰变中的强位相和CP破坏.由于这些衰变在标准模型中只能通过湮灭型图进行,因此引入了动力学胶子质量来避免软端点区域的红外发散。采用Cutkosky规则处理质量壳层上夸克传播子的物理区域奇异性,这将导致一个大的虚部,从而产生一个大的强相位。因此,预测在这些衰变模式中,由于企鹅和树算子的湮灭幅度之间的大干扰,大CP不对称性,这可能会在未来更精确的实验中进行测试。
2006-10-17 hep-ph
The Rare Radiative Annihilation Decays $\bar{B}^0_{s,d} \to J/ψγ$
我们研究了在标准模型及更高模型下湮没衰变$\bar{B}^0_{s,d} \to J/ψ$ $γ$的物理势。在朴素因子分解方法中,分支比估计为$\mathcal{B}(\bar{B}^0_s \to J/ψγ)=1.40\times 10^{-6}$和$\mathcal{B}(\bar{B}^0_d \to J/ψγ)=5.29\times 10^{-8}$。在QCD因式分解的框架下,我们计算了不可因式分解的修正,得到了$\mathcal{B}(\bar{B}^0_s \to J/ψγ) = 2.11\times10^{-7}$,$\mathcal{B}(\bar{B}^0_d \to J/ψγ) =7.65\times10^{-9}$。未来对这些衰变的测量将有助于测试因子分解框架。这些衰变在SM中的微小性使它们成为新物理学的灵敏探针。例如,我们将考虑(V+A)充电电流与标准(V-A)电流的可能混合。这种混合物将对衰变产生重大影响。
2003-08-26 hep-ph
Production of $J/ψ+c\bar{c}$ through two photons in $e^+e^-$ annihilation
我们研究了$e^+e^-$在两虚光子湮灭过程中$J/ψ+c\bar{c}$的产生。在$\sqrt{s}=10.6$ GeV处的截面估计为23 fb,这比相同过程但通过一个虚光子的计算截面小六倍。因此,虽然湮灭成两个光子对于某些排他性的产生过程可能是重要的,但Belle观测到的包含性产生截面$σ(e^+e^- \to J/ψ+ c\bar{c})\simeq$ 0.9 pb与当前非相对论QCD预测的$\simeq$ 0.15 pb之间的巨大差距仍然非常令人困惑。然而,我们发现,随着质心能量($\sqrt{s}>20$ GeV)的增加,通过两个虚光子$e^+e^- \to 2γ^* \to J/ψ+ c\bar{c}$的产生将优于通过一个虚光子的产生,因为在前一个过程中,光子碎裂成$J/ψ$和粲夸克对在更高的能量下变得更重要。
2003-05-08 hep-ph
Using $\bar p p$ and $e^+e^-$ Annihilation Data to Refine Bounds on the Baryon-Number-Violating Dinucleon Decays $nn \to e^+e^-$ and $nn \to μ^+μ^-$
利用$\bar p p$和$e^+e^-$湮灭数据进一步加强了重子数破坏双核子衰变$nn \to e^+ e^-$和$nn \to μ^+μ^-$的部分寿命的下界。
2020-05-26 hep-ex hep-ph
Nucleon-Antinucleon Annihilation at the Open Charm Threshold
我们讨论了$p\bar{p}$在离反应阈值不远的地方湮灭成一对粲$D$介子。一个有趣的干涉图案的微分截面预测产生的$t$通道粲重子交换和$s$通道$Ψ^{''}$粲偶素共振振幅的存在。我们认为,这一过程的实验研究将提供新的和有价值的信息未知的$p\bar{p}Ψ^{''}$和$Λ_c N D$耦合。这些对于解决重子重味含量的长期难题和检验半定域对偶性是很重要的。
1994-08-26 hep-ph
Discovery potential for the neutral charmoniumlike $Z^{0}(4200)$ by $\bar{p}p$ annihilation
受粲偶素类$Z(4200)$观测的启发,我们用有效拉格朗日方法探索了反质子-质子湮灭产生中性$Z^{0}(4200)$的发现潜力。通过研究包含$Z^{0}(4200)$信号和背景贡献的$\bar{p}p\rightarrow J/ψπ^{0}$过程,发现质心能量$E_{c.m.}\simeq 4.0-4.5$ GeV是寻找中性$Z^{0}(4200)$的最佳能量窗口,在该窗口中,信号和背景可以清晰区分.相关计算不仅有助于在今后的实验中寻找中性$Z^{0}(4200)$,而且将促进对中性$Z^{0}(4200)$性质和产生机理的更好理解。
2015-09-29 hep-ph
Spin polarization and quantum entanglement of baryon-antibaryon pairs produced in electron-positron annihilation
State Key Laboratory of Heavy Ion Science and Technology, Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences(中国科学院近代物理研究所重离子科学和技术国家重点实验室);School of Nuclear Sciences and Technology, University of Chinese Academy of Sciences(中国科学院大学核科学与技术学院);Southern Center for Nuclear-Science Theory (SCNT), Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences(中国科学院近代物理研究所南方核科学理论中心)
研究重子-反重子对在电子-正电子湮灭中的自旋极化和量子纠缠演化,推导自旋密度矩阵并建立递推关系以简化密度矩阵计算,发现最大宇称违反导致最终态粒子完全极化且非纠缠,量子纠缠放大是电荷共轭衰变在CP守恒下的普遍特征。
2026-03-25 hep-ph
Non-singlets in Semi-inclusive DIS and inclusive e+e- annihilation
我们证明了具有π ^ \pm的半包含DIS中的非单态在没有假设的情况下确定Δ u_V,Δ d_V和D_u^{π+ -π-}。SIDIS中的非单线态和包含的e+e-湮灭与K^ \pm确定(s-bar s)和(Delta s-Delta bar s),但有一个假设是必要的-我们选择D_d^{K+ - K-}=0作为最自然的。用带电K^ \pm和中性K 0+棒K 0在半包容DIS和e+e-湮灭中的测量确定了D_{u,d,s} ^{K+ + K-},而无需任何假设,并允许在QCD中检验LO近似。
2005-12-06 hep-ph
Large contributions to dark matter annihilation from three-body final states
暗物质粒子的湮灭率在暗物质研究中起着至关重要的作用,因为它决定了暗物质的遗迹密度和间接探测信号。在本文中,我们表明,这个湮灭率可以收到大的额外贡献,从三体末态组成的一个真正的和一个虚拟的质量粒子,如WW*(Wf \bar f ')和t \bar t*(tW \bar b)。我们考虑两个具体的例子,从单重态模型和MSSM,并发现,由于新的三体末态的贡献,预测的遗迹密度可能会减少一个以上的因素2,而目前的暗物质湮灭率得到提高了两个数量级。一些这些结果的影响进行了简要讨论。
2010-03-13 hep-ph
Pure annihilation decays of $B_s^0 \to a_0^+ a_0^-$ and $B_d^0 \to K_0^{*+} K_0^{*-}$ in the PQCD approach
在双夸克结构的假设下,用微扰QCD分解方法研究了$B_s^0 \to a_0^+ a_0^-$和$B_d^0 \to K_0^{*+} K_0^{*-}$纯湮灭衰变中的{\it CP}平均分支分数和{ \it CP}破坏不对称性,其中$a_0\;[K_0^*]$表示标量$a_0(980)$和$a_0(1450)$ [ $K_0^*(800) ( {\rm or}\; κ)$和$K_0^*(1430)$ ].计算结果表明,$B_d^0 \to K_0^{*+} K_0^{*-}$模的衰变分支比为$10^{-6}$的量级,而$B_s^0 \to a_0^+ a_0^-$模的衰变速率为$10^{-5}$的量级.鉴于在赝标量扇区中具有相同夸克分量的测量模式,即$B_d^0 \to K^+ K^-$和$B_s^0 \to π^+ π^-$,预计在(不久的)将来,在大型强子对撞机美容和/或Belle-II实验中测量到的预测。同时,有趣的是发现,在情形2中,包含标量$a_0(1450)$和$K_0^*(1430)$态的Gegenbauer多项式的扭转3分布振幅$ϕ^{S}$和$ϕ^{T}$对分支比的贡献很小,而对$B_d^0 \to {K_0^*}(1430)^+ {K_0^*}(1430)^-$和$B_s^0 \to a_0(1450)^+ a_0(1450)^-$衰变中的{ \it CP}破…
2021-04-14 hep-ph
Effects of Flavor-dependent $q\bar{q}$ Annihilation on the Mixing Angle of the Isoscalar Octet-Singlet and Schwinger's Nonet Mass Formula
通过将夸克-反夸克湮没振幅与味相关的夸克-反夸克湮没振幅结合到描述介子九重态等oscillation态混合的质量平方矩阵中,导出了对$0^{-+}$,$1^{--}$,$2^{++}$,$2^{-+}$和$3^{--}$九重态具有高精度的Schwinger九重态质量公式,并得到了这些九重态等oscillation八重态-单重态的混合角.特别地,确定了赝标九重态的八重态-单重态混合角取$-12.92^\circ$值,这与从相当详尽的最新数据分析中推导出的$-13^\circ\sim-17^\circ$值是一致的。本文还指出,忽略了与味道有关的$q\bar{q}$湮灭效应可能是导致Schwinger的九元质量公式对赝标九元质量无效的一个因素。
2001-04-11 hep-ph
On Connection between Coefficient Functions for Deep-Inelastic and Annihilation Processes
它已被证明,单回路行为的轴向异常,发生时,轴向电流适当的归一化,导致取消的修正类型$C_F^N{\bar α}_s^N,~~ (N\geq 1) $的Crewther关系的系数函数的深度非弹性和湮灭过程。赞成的因素$β({\bar α}_s)/ {\bar α}_s$在所有订单的微扰理论在这种关系的整体因式分解的参数。
1995-02-24 hep-ph
First results of proton antiproton annihilation into a pion pair at large scattering angles within the handbag approach
我们建议描述的过程$ p ~ \bar{p} \rightarrow π^+ ~ π^-$在微扰,QCD动机的框架中,硬$ud \, \bar{u} \bar{d} \rightarrow d \, \bar{d} $湮灭因式分解从软跃迁分布振幅。我们主张允许这种因式分解的尺度是大的横向动量转移。在我们的简化模型中,质子被看作是一个(标量)双夸克-夸克系统,跃迁分布振幅描述了质子通过标量、等序$ ud $ -双夸克的发射和反夸克的吸收(类似于$ \bar{p} \rightarrow π^- $)非微扰跃迁到介子。我们模拟的过渡分布振幅作为光锥波函数的重叠,并提出了第一个结果的微分截面。这一过程将通过GSI-FAIR的$ \bar{\mbox{P}}$ ANDA实验进行测量。
2013-11-08 hep-ph
Revisiting the annihilation decay $\bar{B}_{s}\toπ^{+}π^{-}$
在B无粲非轻子衰变中,知道湮灭贡献的强度是非常重要的。$\bar{B}_{s}\to π^{+}π^{-}$工艺可以很好地探测材料的强度。我们在QCD因子分解框架下研究了这一过程。利用胶子传播子红外行为研究所提出的胶子质量标度来避免软端点区的增强,我们发现CP平均分支比约为$1.24\times 10^{-7}$,直接CP不对称性$C_{ππ}$约为-0.05,而混合引起的CP不对称性相当大,其值为$S_{ππ}$ =0.18.这个过程可以在不久的将来在LHC-b实验中测量,并将加深我们对B无粲衰变动力学的理解。
2005-07-28 hep-ph
CP violation in the annihilation $e^{+}~e^{-} \to t~\bar{t}$ within the Model-III of the two-Higgs-doublet extension
CP破坏的影响进行了研究,在电子正电子湮没产生$t\bar{t}$对模型III的两个希格斯偶极子扩展,这使得味道改变中性电流通过希格斯交换。给出了在该模型框架下诱导的顶夸克电偶极矩和弱偶极矩的形状因子的完整解析表达式。计算了几个对CP破坏敏感的观测量。讨论了CP破坏效应与希格斯玻色子质量和可能的相位角的关系。我们发现CP破坏观测量一般可以达到$10^{-4}$的量级,但对于模型中最有利的参数,可以达到$10^{-3}$。
1998-06-22 hep-ph
Probes of Heavy Meson Substructure in $e^+ e^-$ annihilation
我们应用重夸克有效理论研究了$e^+ e^-$湮灭过程中$0^-$和$1^-$ $Q\bar{q}$态的产生。我们表明,HQET意味着电四极振幅消失,我们提出了这个理论的测试。我们还展示了如何HQET可以应用于区分$^3D_1$和$^3S_1$ $Q\bar{Q}$状态。
1993-04-08 hep-ph
The pure annihilation type B_c to M_2 M_3 decays in the perturbative QCD approach
在标准模型中,两体无粲强子$B_c$介子衰变只能通过湮灭图发生。本文采用微扰QCD(pQCD)分解方法研究了$B_c \to PP, PV/VP,VV$衰变。计算结果表明:(a)对所考虑的$B_c$衰变的分支比的pQCD预言在$10^{-6}$到$10^{-8}$的范围内,(b)对于$B_c \to PV/VP, VV$衰变,由于涉及不同的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa(CKM)因子,$ΔS= 0$衰变的分支比远大于$ΔS =1$衰变的分支比;(c)类似于$B \to K η^{(\prime)}$衰变,我们发现了$Br(B_c \to K^+ η^\prime) \sim 10 \times Br(B_c \to K^+ η)$,这可以通过$η_q$和$η_s$对$B_c \to K^+ η$和$B_c \to K^+ η^\prime$衰变的贡献之间的相消和相长干涉来理解;(d)$B_c \to VV$衰变的纵向极化分数在$86%-95%$范围内,起主导作用;以及(e)对于所考虑的$B_c$衰变,由于只涉及一种类型的树算子,所以不存在CP破坏的不对称性。
2009-12-07 hep-ph
Refined analysis of $Ω^{-} \barΩ^{+}$ polarization in electron-positron annihilation process
本文在螺旋度振幅框架下提出新的基矩阵选择与振幅参数化,分析正负电子湮灭中双标记$Ω^-\arΩ^+$的极化关联,并给出衰变表达式以缓解$ϕ_Ω$等参数的测量分歧。
2023-12-07 hep-ph
Glueballs: Charmonium Decay and $\bar p p$ Annihilation
由3价胶子组成的矢量胶球$O$被认为是"干净的”:它与夸克偶素的混合较少,但介导了OZI违反。最近的$0^{++} $胶球候选者和$J/ψ, ψ' \to ρπ$之谜的持续存在表明$m_O\simeq m_{J/ψ}$,具有混合角$\sim 2^\circ - 4^\circ$,因此$Γ(O\to ρπ$,$K^+K^-$,$e^+e^-) \sim$ MeV,几keV,几eV。$Γ_O$的上下界可以从$e^+e^- \to ρπ$能量扫描数据和条件$B(O\to ρπ) > B(J/ψ\to ρπ)$来论证。$O$优势可以解释$^1S_0(\bar pp)\to ϕγ$与$ωγ$中的“大”OZI违反。
1996-10-19 hep-ph
Production of axial-vector D_sJ in e+e- annihilation
如果最近发现的一个粲奇异介子(D_sJ(2317))是cs-bar的0+态,那么另一个粲奇异介子(D_sJ(2460))很可能是1+态,j=1/2。它们可以在e+e-湮灭中由cc-棒喷流的碎裂产生,也可以作为B介子的衰变产物产生。如果我们分别分析cc-棒喷流事件和B衰变事件,我们将直接检验D_sJ(2460)是否是j=1/2态,D_sJ(2460)与j=3/2态混合了多少,以及四夸克解释是否可行。
2003-07-08 hep-ph
Study of resonant processes for multi-pion production in $\bar p +p\to\ell ^++\ell^- +n_ππ$ annihilation
在基于类Compton Feynman振幅的唯象方法框架下,我们研究了反质子核子碰撞中的多π介子产生。该反应的主要兴趣是研究可能的$\bar N N$原子及其共振的性质的可能性。对于形成标量或赝标量共振态的情况,用$I^G(J^{P})=1^-(0^{\pm}),~0^+(0^-)$得到了数值结果。在测量了π介子不变质量的实验装置中,给出了微分截面与轻子对和π介子不变质量的显式关系。
2007-04-10 hep-ph
Charm-meson Triangle Singularity in ${e^+e^-}$ Annihilation into ${ D^{*0} \bar{D}^0 + γ}$
在假定$X(3872)$为弱束缚粲介子的条件下,计算了在接近$D^{*0} \bar D^{*0}$阈值的质心能量下,$e^+ e^-$湮灭为$D^{*0} \bar D^0 +γ$的截面. Dalitz图在$\bar D^0 γ$的平方不变质量$t$中具有$\bar D^{*0}$共振带。当$D^{*0}$的衰变宽度为0时,达利兹图在粲介子三角形奇点的不变质量平方$u$为$D^{*0} \bar D^0$时也有一个窄带。在$D^{*0}$宽度的物理值处,窄带减小到肩部。因此,三角形奇点不能直接观察到作为$u$函数的微分截面中的峰。然而,对于$u$低于三角形奇点的事件,它可以间接观察到$t$分布中的局部最小值。最小值是由三角形回路图和树图之间的施密德抵消产生的。这个最小值的观测将支持$X(3872)$作为弱束缚粲介子分子的鉴定。
2020-04-27 hep-ph