Direct Imaging of Temperature Evolution of Polar Nanoregions and Chemically Ordered Regions in PMN Relaxor: Evidence for Polar Phase Percolation
Frontier Research Institute for Interdisciplinary Sciences, Tohoku University（东北大学前沿跨学科研究院）；Institute of Multidisciplinary Research for Advanced Materials, Tohoku University（东北大学先进材料多学科研究中心）；Shizuoka University（静冈大学）；Institute of Science Tokyo（东京科学大学）
研究利用CBED与4D-STEM对Pb(Mg1/3Nb2/3)O3中PNRs和CORs进行实空间映射及温度依赖性研究，发现CORs抑制PNR生长，PNRs有渗流转变，支持随机场模型，为理解弛豫铁电体性能提供重要成像证据。
2026-07-16 cond-mat.mtrl-sci
Universal relaxor polarization in Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 and related materials
研究了钙钛矿结构（1-x）Pb在[10^（-1）-10 ^（-5）] Hz到10^5 Hz频率范围内的介电常数e不同组成x = 0.35、0.25和0的（Mg 1/3 Nb 2/3）O 3-xPbTiO 3弛豫铁电陶瓷，其在低于扩散ε ′（T）最大值Tm的温度下表现出四方铁电体，菱形铁电体和非遍历弛豫相。之前在x=0.25的陶瓷中在接近和高于Tm的温度下观察到的普遍弛豫分散体也被发现存在于其他组合物中。这种色散由磁化率的实部和虚部对频率的分数幂依赖性来描述。普适弛豫极化率的实部仅占总介电常数ε '的相对小的一部分，但在高于Tm的宽频率-温度范围内，chi“U是对损耗的主要贡献。在高温阶段的二次发散的温度行为观察到的所有三个组合物研究。普遍的弛豫磁化率归因于极性纳米区域的极化，这是弛豫铁电体所固有的。这种极化的微观模型，根据该模型，极性纳米区域内的一些（“自由”）晶胞的偶极矩可以自由地选择几个不同的方向，而纳米区域的总矩的方向保持不变。相互作用的极性nanoregions的合奏描述在一个标准的球形模型，该模型预测的二次发散的磁化率高于临界温度，与实验结果一致。
2002-07-19 cond-mat.mtrl-sci
High-Temperature Dielectric Response of (1-x)Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-xPbTiO3: Does Burns Temperature Exist in Ferroelectric Relaxors?
人们认为弛豫体中的极性纳米区在Burns温度Td约600 K时形成。高温介电研究Pb（Mg 1/3 Nb 2/3）O3（PMN）和0.7PMN-0.3PbTiO3显示，然而，由于表面层的贡献，在600 K附近的介电色散出现。的固有响应，分析的通用缩放，意味着更高的Td或形成的极性nanoregions在一个广泛的温度范围内，而高介电常数表明，极性秩序已经存在于最高测量温度800 K。所获得的临界指数表明临界行为与普遍性类通常发现在自旋玻璃。
2010-02-10 cond-mat.mtrl-sci
Evidence for anisotropic polar nanoregions in relaxor PMN: A neutron study of the elastic constants and anomalous TA phonon damping
我们使用中子散射的声学声子的弛豫PMN的特点，并证明存在的各向异性阻尼机制直接相关的短程，极性相关。在Tc ~ 210，K以上的温度范围内，当存在动态极性相关时，沿[1 \bar{1} 0]传播并沿[110]极化的声学声子（TA 2声子）在布里渊区的大部分区域内过阻尼和软化。相比之下，沿[100]传播并沿[001]极化的声学声子（TA 1声子）仅在有限的波矢范围内过阻尼和软化。声学声子能量线宽的各向异性和温度依赖性与弹性漫散射直接相关，表明极性纳米区是异常行为的原因。对于q -> 0，即对于长波长声学声子，阻尼和软化消失，这支持了反常阻尼是漫散射的弛豫分量与谐波TA声子之间的耦合的结果的概念。因此，这些效应不是由于弹性常数随温度的大变化，因为弹性常数对应于长波长极限。我们比较的弹性常数，我们测量的那些从布里渊散射和纯PT报告的值。我们发现，虽然C44的值非常相似，但C11和C12的值在PMN中显著较小，并导致（C11-C12）相对于PT软化。与PT相比，弹性各向异性（2C 44/（C11-C12））也有所增加。这些结果表明，不稳定性TA 2声弛豫波动。我们在“瀑布”效应争论的背景下讨论了我们的结果，并表明它们与TA-TO声子耦合或其他引起第二光学模式存在的模型不一致。
2012-09-08 cond-mat.mtrl-sci
Anisotropic Local Correlations and Dynamics in a Relaxor Ferroelectric
弛豫铁电体由于其反常的介电特性、弥散的相变和强的压电性而受到人们的广泛关注。理解弛豫体的结构和动力学一直是固态物理学中的长期挑战之一，当前非极性基质中的极性纳米区域模型仅提供弛豫体相变的定性描述。本文采用分子动力学模拟和动态对分布函数技术研究了75%PbMg $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$ O $_3$-25%PbTiO $_3$（PMN-PT）的局域结构和动力学.我们首次表明，弛豫跃迁可以描述的本地序参量。我们发现，在结构上，弛豫相的特点是存在高度各向异性的相关性之间的本地阳离子位移。这些相关性类似于水中的氢键网络。我们的研究结果与目前的极性纳米区域模型相矛盾，相反，我们提出了一个新的模型，均匀的随机网络的各向异性耦合偶极子。
2012-12-04 cond-mat.mtrl-sci
Theoretical Study of the Soft Optic Mode Dynamics in a Relaxor Ferroelectric. The Effect of Polar Nanoregions
本文提出了一个简单可解的弛豫铁电体顺电相极化纳米区（PNR）对横光学模散射的平均场模型。假设PNR是嵌入宿主各向同性介质中的铁电球体。拉格朗日参数被认为是相同的内部和外部的PNR，除了软模式的间隙温度依赖性。横向（TO）与纵向（LO）光学模式的相互作用被考虑在内，但后者被发现是重要的，只有在表面的PNR。系统的基元激励有两种类型：涡激（V）和准极激（QP）。V激发对应于闭合的极化线或闭合的TO位移，而QP激发包含开放的TO极化线，如果净角动量j=1，则具有电偶极子。LO波实际上只在PNR表面附近的薄层中被激发，并且可以从边界条件中排除而没有任何后果。最终边界条件仅包括V和QP TO波振幅。求解了动力学方程并预测了相图。的相变温度被发现是较低的旋涡比QP激发。因此，冷却时QP凝结（局部相变）先于Vortex相变发生。TO散射的PNR揭示了强烈的长波共振，可以被证明是导致从浅本地化和准本地化状态，并可能是必不可少的理解瀑布在TO研究中观察到的非弹性中子散射。
2010-07-20 cond-mat.mtrl-sci
Diffuse Neutron Scattering Study of Relaxor Ferroelectric (1-x)Pb(Zn1/3Nb2/3)O3-xPbTiO3(PZN-xPT)
扩散中子散射是一个有价值的工具，以获得有关的极性纳米区域的大小和取向的信息，是弛豫铁电体的一个特征。本文给出了Pb（Zn_（1/3）Nb_（2/3））O_3（简称PZN）和（1-x）Pb（Zn_（1/3）Nb_（2/3））O_3-xPbTiO_3（简称PZN-xPT）单晶（x=4.5和9%）在[100]-[011]区沿三个对称方向和不同布拉格反射附近的漫散射结果。在具有混合折射率（100）、（011）和（300）的反射周围以及仅沿横向和对角方向观察到漫散射。在纵向扫描中没有发现漫散射。漫散射峰可以很好地与洛伦兹函数拟合，从该函数中提取相关长度。相关长度随着温度的降低而增加，直到Tc处的转变，首先遵循居里-外斯定律，然后离开它并在非常低的温度下变得平坦。这些结果可以用三个温度区域来解释：1）动态极化波动（即具有有限的寿命）在高温下，2）静态极化重定向（极性纳米区域的凝聚）仍然可以作为一个单元重新定向（弛豫行为）和3）在低温下，在纯PZN中具有随机应变场的极性纳米区域的取向冻结或PZN-xPT中的结构相变。PT的加入导致沿对角线（[111]）相对于横向（[100]）方向的漫散射变宽，表明极性区域的取向发生了变化。此外，随着PT的添加，极性纳米区域在高于Tc的较高温度下冷凝。
2002-04-16 cond-mat.mtrl-sci
Anti-ferrodistortive Nanodomains in PMN Relaxor
用同步辐射X射线散射方法研究了Ti掺杂x<0.32的（PMN）和（PMN-xPT）单晶的1/2（hk 0）超晶格反射α斑随温度的变化。α斑点从潜在的漫散射背景中分离出来，这是第一次将它们作为单独的实体进行研究。结构因子计算表明，α点构成了一种新的反铁磁畸变纳米区域（AFR），其形式是由反平行短程关联Pb^2+位移产生的波动<110>。AFR似乎与化学纳米畴（CND）和铁电极性纳米区（PNR）不同且无关。同时存在的AFR和PNR可以解释作为随机发生的铁电和反铁电波动之间的竞争的结果弛豫行为。在Tf~220 K附近，PMN中α斑点的温度依赖性与冻结相变有直接关系。
2003-03-03 cond-mat.mtrl-sci
Investigation of re-entrant relaxor behaviour in lead cobalt niobate ceramic
温度依赖的介电性能显示再入弛豫行为（Tm ~130 K和210 K，1 kHz）低于高温扩散相变，Tc ~270 K的钴酸铅（PCN）。在~130 K时，逆磁化率随温度的变化呈现多重的正/负磁介电效应，并偏离直线，说明了阻挫的起源。显微结构检查描绘了晶粒尺寸约8-10微米的紧密堆积的晶粒，XRD图案显示具有Pm 3 m对称性的单相伪立方晶体结构，晶格常数约为4.0496（2）nm。对XRD数据进行Rietveld修正得到较大的热参数值，表明Pb和O分别沿<111>和<110>方向无序。拉曼光谱中的A1 g（780 cm-1）模和TEM中沿单位轴的SAED图案中的F点的观察<110>表明存在纳米尺度1：1的Co和Nb非化学计量化学有序（COR），类似于铅镁铋酸盐（PMN）。K-edge XANES光谱揭示了两种氧化态（Co 2+和Co 3+）的钴的存在;而铌以Nb 3+状态存在。因此，这些局部平均结构特性表明化学、结构和空间不均匀性。这种多重异质性被认为在产生折返松弛行为中起着至关重要的作用。
2018-10-26 cond-mat.mtrl-sci
Finite-Temperature Properties of Ba(Zr,Ti)O$_3$ Relaxors From First Principles
采用第一性原理方法研究了Ba（Zr，Ti）O $_3$弛豫铁电体的温度特性。该方案的使用提供了重要的，未解决的和/或有争议的问题的答案，如：什么不同的临界温度通常发现在弛豫对应？弛豫子中真的存在极性纳米区吗？如果是的话，它们只在化学有序区域内形成吗？弛豫行为的发生是否需要反铁电性的发展？随机场和随机应变真的是导致弛豫行为的机制吗？如果不是，这些机制是什么？这些{ \it ab-initio-based}计算也导致了对弛豫子的深入微观洞察。
2012-06-04 cond-mat.mtrl-sci
Abnormal improved dielectric in La doped relaxor ferroelectric PNN-PHT
弛豫铁电体是一种具有不同于经典铁电体的独特性质的复杂材料。它的特点是探测频率依赖的介电常数。建立在经典铁电体上的其他经验定律仍然适用于弛豫铁电体。本文报道了La掺杂弛豫铁电体0.4PNN-0.6PHT的反常介电性能改善，偏离了与压电系数一致的变化关系。提出了介观机制来揭示0.4PNN-0.6PHT中改善的介电响应的起源，其中极性纳米区域对齐可以促进对外场的极化响应。这一机制强调了极化涨落对0.4PNN-0.6PHT宏观性质的关键作用。
2022-02-09 cond-mat.mtrl-sci
Origin of the "Waterfall" Effect in Phonon Dispersion of Relaxor Perovskites
钙钛矿弛豫铁电体PZN：8%PT的非弹性中子散射研究阐明了先前报道的低频横向声子色散曲线上的不寻常扭结（称为“瀑布”效应）的起源。我们表明，它的位置取决于布里渊区的选择，其位置的极性纳米区域的大小的关系是非常不可能的。观察解释的框架中的一个简单的模型耦合阻尼谐振子代表的声学和光学声子分支。
2003-06-27 cond-mat.mtrl-sci
Giant electrocaloric response in the prototypical Pb(Mg,Nb)O$_{3}$ relaxor ferroelectric from atomistic simulations
采用原子有效哈密顿量研究了Pb（Mg $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$）O $_{3}$（PMN）弛豫铁电体在各态历经下的电热效应，并沿赝立方[111]方向施加电场.这样的哈密顿量定性地再现（i）电场-温度相图，包括一阶和二阶跃迁彼此相遇的临界点的存在;和（ii）在这样的临界点附近的巨大EC响应。它还表明，这种巨大的响应在这个临界点附近是微观引起的场诱导的极性纳米区域的渗流。此外，还发现，对于临界点以上的任何温度，EC系数-电场曲线采用最大值（并且因此也是更大的电热响应），这可以通过在[Jiang等人，Phys.Rev.B96，014114（2017）]，并进一步与沿着不同菱形方向的偶极子相关的特定微观特征相关。此外，对于比临界温度高至少40 K的温度，与该最大EC系数相关联的（电场，温度）线低于Widom线和表示极性纳米区域的逾渗的线。
2018-02-06 cond-mat.mtrl-sci
Interplay between static and dynamic polar correlations in relaxor Pb(Mg_{1/3}Nb_{2/3})O_{3}
我们通过高分辨率中子背散射和自旋回波测量的漫散射截面，表征了Pb（Mg $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$）O $_{3}$（PMN）中极性纳米区域的动力学。我们发现，漫散射强度由\emph{both}静态和动态分量。静态分量首先出现在居里温度$Θ\sim 400$ K处，而动态分量在温度T $_{f} \sim 200$ K处完全冻结;这些分量一起解释了所有观测到的对漫散射截面有贡献的光谱权重。当在1 GHz下测量时，动态分量的积分强度在频率相关介电常数达到最大值（T $_{max}$）的温度附近达到峰值，即。e.在$\sim 1$ ns的时间尺度上。因此，我们的中子散射结果可以直接与极性纳米区域的介电和红外测量相关。最后，漫散射的全局温度依赖性可以理解为仅用两个温度尺度，这与随机场模型一致。
2010-02-03 cond-mat.mtrl-sci
Spatially Resolved Mapping of Local Polarization Dynamics in an Ergodic Phase of Ferroelectric Relaxor
利用时间分辨压电力显微镜研究了弛豫铁电体0.9Pb（Mg_（1/3）Nb_（2/3））O_3 - 0.1PbTiO_3的极化弛豫动力学的空间变异性。归因于极性纳米区域的重新取向的局部弛豫被示出为遵循拉伸指数依赖性exp（-（t/tau）^beta），其中beta~~0.4，远大于从介电谱确定的宏观值（beta~~0.09）。弛豫时间分布的空间不均匀性与存在100-200 nm的“快”和“慢”的区域进行观察。对结果进行分析，以绘制纳米尺度上的Vogel-Fulcher温度。
2008-08-28 cond-mat.mtrl-sci
Neutron Scattering Study of Relaxor Ferroelectric (1-x)Pb(Zn1/3Nb2/3)O3-xPbTiO3
对Pb（Zn 1/3 Nb 2/3）O3（PZN）及其与PbTiO 3（PT）的固溶体（PZN-xPT）（x=4.5%和9%）进行的中子弹性漫散射实验表明，在许多反射点附近，仅在横向和对角方向上观察到混合折射率的反射点附近的漫散射。从漫散射峰的宽度提取相关长度。在PZN中，我们已经报道了漫散射在横向上比在对角方向上更扩展。在目前的工作中，结果表明，除了PT导致沿对角线，相对于横向方向的漫散射的加宽，表示在极性区域的取向的变化。此外，随着PT的添加，由于极性区域之间的更强的相关性，极性纳米区域在高于转变的温度下比在纯PZN（> 40 K）中冷凝。还对PZN-xPT进行了中子非弹性散射测量。结果表明，在较小的动量传递q下，冷却时横声学（TA）声子模的展宽。我们将这种加宽归因于极性纳米区域的出现。
2003-04-02 cond-mat.mtrl-sci
Cold neutron scattering study on diffuse and phonon excitations in the relaxor PbMg(1/3)Nb(2/3)O3
利用冷中子散射实验研究了弛豫PbMg（1/3）Nb（2/3）O3中的漫散射声子和横声学声子的能量、温度和波矢依赖关系。在Burns温度T_d~600 K以上，我们观察到一个弱的，但确定的漫散射截面。这种截面，这是最有可能造成的化学短程秩序，持续到100 K，并与更强的漫散射，这是由于极性nanoregions共存。系统地研究了（1，1，0）附近的TA声子。声子在小波矢q下定义良好，但在q =（0.1，-0.1，0）附近明显加宽。
2004-03-23 cond-mat.mtrl-sci
Electrocaloric effects in the lead-free Ba(Zr,Ti)O$_{3}$ relaxor ferroelectric from atomistic simulations
采用原子有效哈密顿方法研究了Ba（Zr $_{0.5}$ Ti $_{0.5}$）O $_{3}$（BZT）弛豫铁电体的电热效应.我们发现，EC系数在任何温度下随电场非单调变化，呈现出最大值，可以追溯到BZT的极性纳米区域的行为。我们还介绍了一个简单的朗道为基础的模型，再现的EC行为的BZT作为场和温度的函数，这是直接适用于其他化合物。最后，我们确认，对于低温（即，在非遍历条件下），测量EC响应的通常间接方法提供了与场诱导温度变化的直接评估定量不同的估计。
2017-06-27 cond-mat.mtrl-sci
Ferroelectric Ordering in the Relaxor Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 as Evidenced by Low-Temperature Phonon Anomalies
在10<=T<=750 K时，用中子散射法测量了Pb（Mg_（1/3）Nb_（2/3））O_3（PMN）的最低能TO声子.在Burns温度T_d = 620 K以下被极性纳米区过阻尼的软模在220 K以下令人惊讶地恢复。软模能量hw 0^2的平方随温度的降低而线性增加，并且与铁电软模的行为一致。在10 K时，hw 0达到11 meV，与在低温下在铁电Pb（Zn 1/3 Nb 2/3）O3中观察到的相同值。TA声子在T_d处出现异常展宽，在220 K处消失，与TO模的恢复相一致。这些动力学表明，一个良好的铁电状态是建立低于220 K。
2002-03-01 cond-mat.mtrl-sci
Intertwined Swirling Polarization States in BaTiO$_3$ with Embedded BaZrO$_3$ Nanoregions
Instituto de Física Rosario, UNR-CONICET（罗萨里奥物理研究所，UNR-CONICET）；Institute of Physics of the Czech Academy of Sciences（捷克科学院物理研究所）
研究揭示BaTiO₃中嵌入BaZrO₃纳米区域的交织旋涡极化态，发现其极化行为受尺寸和间距影响，形成不同相变区域和拓扑超晶格状态。
2026-03-10 cond-mat.mtrl-sci
Development of Ferroelectric Order in Relaxor (1-x)Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 - xPbTiO3
弛豫铁电体Pb（Mg_（1/3）Nb_（2/3））O_3（PMN）及其与PbTiO_3（PT）的固溶体PMN-xPT的微结构和相变一直是固体科学中最令人困惑的问题之一。本文利用高分辨同步辐射X射线衍射技术研究了PMN-xPT陶瓷的相对称性随温度（20 K < T < 500 K）和组分（0 <= x <= 0.15）的变化。基于实验数据的结构分析表明，Ti^4+取代络合物B位的（Mg 1/3 Nb 2/3）^4+离子导致在低至5%的PT-浓度下形成干净的菱形相。研究结果为PMN-PT中铁电有序的发展提供了一些新的见解，并根据极性纳米区域的动力学和弛豫铁电体的物理模型进行了讨论，以说明从弛豫到铁电状态的结构演变。
2002-08-16 cond-mat.mtrl-sci
Ferroelectric glass of spheroidal dipoles with impurities: Polar nanoregions, response to applied electric field, and ergodicity breakdown
利用分子动力学模拟，我们研究了偶极玻璃晶体中的微球形，极性粒子和球形，金属壁之间的非极性杂质。我们提出的物理图片的铁电玻璃，这已被观察到的弛豫，混合晶体（如KCN $_x$ KBr $_{1-x}$），和聚合物。我们的系统在很宽的温度范围内进行扩散过渡，在那里我们看到被杂质包围的极性纳米区（PNR）。在我们的模拟中，杂质形成团簇，它们的空间分布是不均匀的。极化波动在相对高的$T$下增强，这取决于偶极矩的大小。当$T$进一步降低到非遍历状态时，它们形成冻结的PNR。因此，介电常数表现出弛豫铁电体的特征。我们还研究了周期性施加电场的非线性响应和周期性温度变化的非遍历响应（ZFC $/$ FC），其中极化和应变集体和不均匀地变化。我们还研究了由分子形状不对称引起的反铁电玻璃。我们用Ewald方法计算了外加电场中的偶极相互作用。
2017-02-06 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.soft cond-mat.stat-mech
Machine learning reveals memory of the parent phases in ferroelectric relaxors Ba(Ti$_{1-x}$,Zr$_x$)O$_3$
机器学习已经在凝聚态物理和材料科学的多个领域建立了自己的潜力。在这里，我们开发和使用的第一性原理为基础的原子模拟的框架内的无监督机器学习工作流程，以调查阶段，相变，和它们的结构起源铁电弛豫体，Ba（Ti $_{1-x}$，Zr $_x$）O $_3$。我们首先证明了工作流程的适用性，以确定在母体化合物，一个典型的铁电钛酸钡$_3$的阶段和相变。然后，我们将工作流应用于（Ti $_{1-x}$，Zr $_x$）O $_3$与$x\leq0.25$的对比，揭示了（i）某些化合物具有BaTiO $_3$的细微记忆，这些相超过了收缩相变点，这可能有助于它们增强的机电响应;（ii）存在具有纳米畴的离域前体的特殊相-可能是有争议的极性纳米区的候选者;和（iii）最大浓度的$x$的纳米结构域相
2022-12-28 cond-mat.mtrl-sci
Structure and relaxor ferroelectric behavior of novel tungsten bronze type ceramic, Sr5BiTi3Nb7O30
采用传统固相反应法制备了一种新型无铅钨青铜陶瓷Sr 5 BiTi 3 Nb 7 O30。室温晶体结构显示出中心对称空间群为P4/mbm的平均结构。介电常数的温度依赖性表明，Sr 5 BiTi 3 Nb 7 O30是一个铁电弛豫体，其Tm接近260 K。与Sr 6 Ti 2Nb 8 O30相比，该陶瓷表现出更强的频散和更低的相变温度。一个宏观的和唯象的统计模型来描述它们的介电响应的温度依赖性。计算得到的Sr 5 BiTi 3 Nb 7 O30和Sr 6 Ti 2Nb 8 O30的极性纳米区（PNR）尺寸表明，前者较强的扩散相变与A位和B位的无序有关.较小的PNR可以在较低的温度下被激活，但具有较小的电偶极矩。这是具有较低Tm和介电常数的Sr 5 BiTi 3 Nb 7 O30的弛豫行为的起源。PNR与具有极性空间群P4 bm的局部结构有关，这有助于弛豫行为的介电频率色散。这一工作为钨青铜型氧化物弛豫铁电体的发展开辟了一条有希望的可行途径。
2022-01-05 cond-mat.mtrl-sci
Direct Observation and Quantitative Analysis of Anti-ferroelectric Fluctuations in Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 Relaxor
利用同步辐射X射线散射方法对Pb（Mg 1/3 Nb 2/3）O3（PMN）铁电弛豫体中的反铁电纳米区（AFR）进行了系统的研究.从潜在的漫散射背景中分离出α斑点，首次将它们作为单独的实体进行研究。AFR波动被证明是不同的化学纳米畴（CND）和铁电极性纳米区（PNR）。相反，根据结构因子计算，它们是由反平行的短程相关Pb^2+位移形成的，这种位移导致晶胞在方向上加倍<110>。相关长度仅在30 Ang尺度上，其定义了AFR波动的有效平均大小。该尺寸与温度无关，而在Vogel-Fulcher冻结温度220 K附近，AFR的总数显著增加。反平行原子位移产生的局域涨落的存在可以解释弛豫行为的结果之间的竞争铁电和反铁电类型的极性有序的玻璃系统。
2003-03-06 cond-mat.mtrl-sci
The Persistence and Memory of Polar Nano-Regions in a Ferroelectric Relaxor Under an Electric Field
用中子漫散射方法研究了弛豫化合物Pb[（Zn $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$）$_{0.92}$ Ti $_{0.08}$ ]O $_3$在[111]取向电场作用下的极性纳米区（PNR）响应.与经典的预期相反，与PNR相关的漫散射持续存在，甚至部分增强场冷却。外部电场的影响在去除电场后由PNR保留。即使在将系统加热到$T_C$以上并在零场下冷却后，所施加场的"记忆“也会重现。
2005-02-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Ferroelectric Dynamics in the Perovskite Relaxor PMN
我们回顾了最近的铅氧化物类钙钛矿弛豫PMN和PZN的中子散射研究所获得的结果。铁电软模在1100 K时已在PMN中被确定，在620 K附近变得过阻尼。这是极性纳米区域（PNR）开始形成的相同温度，由Td表示，并且表明软模式和PNR之间存在直接连接。Naberezhnov等人报告的Td处漫散射强度的出现进一步支持了这一观点。在较低的温度下，PMN中的软模在接近Tc = 213 K（仅对E > Ec定义）时再次出现。这些结果是挑衅性的，因为低于Tc的动力学是有序铁电状态的特征，但它们发生在一个系统中，在所有温度下平均保持立方。我们讨论了一个耦合模模型，成功地描述了这些数据，以及从早期的晶格动力学研究的其他钙钛矿，如钛酸钡。
2002-03-29 cond-mat.mtrl-sci
Coexistence and competition of local- and long-range polar orders in a ferroelectric relaxor
我们已经进行了一系列的中子漫散射测量的单晶体的固溶体Pb（Zn $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$）O $_3$（PZN）掺杂8%的PbTiO $_3$（PT），弛豫化合物的居里温度T $_C \sim 450$ K，在努力研究的变化，从极性纳米区域（PNR）当材料进入铁电相。在零场条件下，漫散射强度随冷却时间的增加而单调增加，但在不同的布拉格峰附近，漫散射强度的增加率有很大的不同。这些结果可以通过假设相应的变化发生在PNR内的原子位移的光学和声学分量的比率来解释。在沿[111]方向取向的适度电场$\vec{E}$存在下的冷却改变了倒易空间中的漫散射的形状，但没有消除在经典铁电材料的情况下所预期的散射。这表明，场诱导的PNR的重新分布已经发生。
2006-05-24 cond-mat.mtrl-sci
Structure and Dynamics of the Ferroelectric Relaxors Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 and Pb(Zn1/3Nb2/3)O3
本文综述了两种超高压电弛豫体Pb（Mg 1/3 Nb 2/3）O3（PMN）和Pb（Zn 1/3 Nb 2/3）O3（PZN）的研究现状。1999年，Noheda等人在Pb（Zr 1-xTix）O3（PZT）中发现了单斜相，这迫使人们重新评估PZT以及PbTiO 3（PT）掺杂体系PZN-PT和PMN-PT中准同型相界附近的结构对称性。现在已知所有三个系统具有几乎相同的相图，其随着PbTiO 3浓度的增加而呈现菱形-单斜晶系-四方晶系结构序列。这些弛豫子的动力学性质由所谓的极性纳米区域（PNR）的独特性质控制，所述极性纳米区域首先出现在伯恩斯温度Td处，如由漫散射的开始所证明的。这种漫散射持续到PMN（220 K）和PZN（410 K）的居里温度以下的温度表明，这些弛豫体中的相变与普通铁电体中观察到的相变非常不同。在这方面，它们也不同于经常引用的基于与随机场效应类比的模型中的预期。
2002-12-12 cond-mat.mtrl-sci
Multiferroic clusters: a new perspective for relaxor-type room-temperature multiferroics
多铁性材料在传感器和存储器应用中是有前途的，但是尽管在其研究中投入了所有的努力，但迄今为止还没有报道在室温下同时显示铁电性和大磁化的单相材料。这种情况已经大大改善了在新的弛豫铁电单相，其中极性纳米区域（PNR）转化为静态PNR（SPNR）的压电响应力显微镜（PFM）证明，同时使全等多铁性集群（MFC）出现从固有的铁磁Bi（Fe，Co）O3区域验证由磁力显微镜（MFM）和二次离子质谱（SIMS）。在这些MFC上，非常大的直接和逆磁电耦合系数，在室温下，分别测量PFM和MFM。我们期望的非遍历弛豫性能，这是由Bi0.5K0.5TiO 3组件发挥重要作用，在强ME耦合，通过提供一个电气和机械灵活的环境MFC。这类新的非遍历弛豫多铁性材料具有很大的应用潜力。特别是ME纳米点存储设备的前景似乎很吸引人。
2016-02-26 cond-mat.mtrl-sci
Dielectric and electro-mechanic nonlinearities in perovskite oxide ferroelectrics, relaxors and relaxor ferroelectrics
铁电材料在低于宏观矫顽场的场下的极化和应变响应对于许多电子器件的操作至关重要。实际铁电材料和相关材料的响应一般是复杂的，难以解释。其原因是铁电材料中的许多过程通常同时有助于其性质。实例包括铁电和铁弹畴的运动、畴内畴的存在、不同类型的极性纳米实体的动力学、极性纳米实体（例如，弛豫器中的极性纳米区域）与域内的应变和极化、缺陷的运动和缺陷簇的重排以及它们与极化和应变的相互作用。这些过程的一个特征是应变和极化的非线性。大多数铁电体在所有实际场水平下都表现出非线性响应，这意味着表观材料系数取决于驱动激励的幅度。在本文中，我们表明，非线性行为的调查是一个敏感的方式来研究各种机制的电介质和压电材料。我们回顾了极化和应变的非线性描述的基本形式主义，给出了不同的条款的物理解释，并说明了这种方法的弛豫，弛豫铁电体，硬和软铁电体，和morphotropic相边界组合物的许多例子。基于锁定技术，是非常适合这样的研究的实验方法也进行了讨论。
2021-02-09 cond-mat.mtrl-sci
A new model of correlated disorder in relaxor ferroelectrics
我们提出了一个简单的唯象图像来解释不寻常的介电性能的原型弛豫铁电铅镁钛酸盐（PMN-PT）。我们的模型假设一个特定的，缓慢变化的，位移模式的铅离子，这是间接控制的系统的低能量声学声子。该模型定性地解释了非常详细的温度，压力，和电场的中子和X-射线散射的依赖性，以及这些材料的弛豫时间的层次的存在。我们还表明，广泛使用的概念，极性nanoregions作为individual静态实体是不兼容的实验漫散射结果的可用机构。
2011-01-08 cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci
Hidden Crossover and Relaxor-Like Response from Emerging Polar Skyrmion Correlations in Ferroelectric Superlattices
The Pennsylvania State University（宾夕法尼亚州立大学）
研究通过大规模相场模拟揭示铁电超晶格中极性Skyrmion从层内解耦态到层间相关态的转变，产生显著介电响应峰，为无序弛豫体响应提供新机制。
2026-09-14 cond-mat.mtrl-sci
Origin of Diffuse Scattering in Relaxor Ferroelectrics
利用高压变温单晶同步辐射X射线测量和基于第一性原理的分子动力学模拟研究了弛豫铁电系统PSN（PbSc $_{1/2}$ Nb $_{1/2}$ O $_3$）的漫散射。恒温实验表明，在不同的温度下，压力诱导的弛豫相的转变，其特征在于蝴蝶和棒状的扩散散射周围的$\{$ h 00 $\}$和$\{$ hh 0 $\}$布拉格点，分别。模拟再现了观察到的漫散射特征以及它们的压力-温度行为，并表明它们是由化学有序区域之间的极化相关性引起的，在以前的模拟中，这些区域表现为极性纳米区域。模拟还显示出径向漫散射（朝向和远离{ \bf Q}=（000）），即使在顺电相中也持续存在，与以前对（PbMg $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$ O $_3$）（PMN）的中子实验一致。
2009-08-17 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.other
Phase diagram of the relaxor ferroelectric (1-x)PbZn(1/3)Nb(2/3)O3-xPbTiO3
最近，在Pb（Zn 1/3 Nb 2/3）O 3-xPbTiO 3（PZN-xPT）铁电体系中发现了一种新的正交相，当x= 9%时，在外加电场后，在x= 8%时。在目前的工作中，同步加速器X射线测量已经扩展到更高的浓度，10% <= x <= 15%。在x= 10%时观察到斜方晶相，但令人惊讶的是，当x>= 11%时，在20 K以下仅发现四方晶相。斜方晶相因此仅存在于窄浓度范围内，在两侧具有接近垂直的相边界。这种正交对称性（MC型）是在对比的单斜MA型对称性最近确定在低温下在PbZr（1-x）TixO 3（PZT）系统在一个三角形区域的相图中的范围x= 0.46-0.52。为了进一步表征这种弛豫型系统，还在x= 15%的PZN-xPT晶体上进行了中子非弹性散射测量。先前在x= 0%和8%时观察到的异常软声子行为（“瀑布”效应）在15%晶体中被清楚地观察到，这表明极性纳米区域的存在延伸到大的x值。
2001-11-01 cond-mat.mtrl-sci
Re-entrant phenomenon in diffuse ferroelectric, $BaSn_{0.15}Ti_{0.85}O_{3}$ : Local structural insights and FORC study
根据Lei等人提出的相图，[J. App. Phys 101，084105（2007）]，选择$BaSn_{0.15}Ti_{0.85}O_{3}$，显示出在室温附近立方到菱形（C-R）之间的扩散相变。介电分析证实了室温附近的相变（$T_{C}$ $\approx$ 290 K），并且还观察到朝向低温的介电常数的频率分散。极化曲线和一级反转曲线（FORC）表明，该系统在低温下是在重入相。总之，所有这些电特性的结果指向的弛豫行为在再入阶段。采用X射线吸收近边光谱、拉曼光谱和穆斯堡尔谱等局部探测技术，研究了低温介电异常区周围的局部环境变化。从这些结果中提出了一个简单的铁电交换模型来解释低温重入行为。
2021-07-24 cond-mat.mtrl-sci
History-dependent and frequency-dependent dielectric nonlinearities induced by polar nanoregions in a thin film of 0.5 ( Ba 0.7 Ca 0.3 TiO 3 ) -- 0.5 ( BaZr 0.2 Ti 0.8 O 3 )
本文通过阻抗谱、谐波测量和FORC方法，研究了0.5(Ba0.7Ca0.3TiO3)--0.5(BaZr0.2Ti0.8O3)薄膜中极性纳米微区诱导的介电非线性，揭示了其滞回线收缩、频率依赖及历史依赖行为。
2025-07-17 cond-mat.mtrl-sci
Dipolar Nematic State in Relaxor Ferroelectrics
本研究通过基于第一性原理机器学习势的大规模分子动力学模拟，在多种弛豫铁电体中发现普遍偶极向列态，提出通用序参量，建立统一微观框架并提供适用于复杂无序材料的统计方法。
2025-09-01 cond-mat.mtrl-sci physics.comp-ph
Intrinsic structure of relaxor ferroelectrics from first principles
Lawrence Berkeley National Laboratory（劳伦斯伯克利国家实验室）；Stanford University（斯坦福大学）；Princeton University（普林斯顿大学）；National University of Singapore（新加坡国立大学）
本文提出FIRE-Swap框架，利用机器学习势能研究复杂钙钛矿中固溶体的内在结构，发现PMN中存在岩盐类化学有序，而PZT和PST中未发现，且在PMN中识别出Nb簇形态，为理解弛豫铁电性提供介观基础。
2026-03-26 cond-mat.dis-nn cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci
Characteristic ferroelectric domains and their dynamic behavior in ordered Pb(Sc$_{1/2}$Nb$_{1/2}$)O$_{3}$
Osaka Metropolitan University（大阪公立大学）；Shimane University（岛根大学）；Simon Fraser University（西蒙菲莎大学）；Université Grenoble Alpes, CNRS, Grenoble INP, Institut Néel（格勒诺布尔阿尔卑斯大学，法国国家科学研究中心，格勒诺布尔理工学院，内耳研究所）；Université Paris-Saclay, CentraleSupélec, CNRS, laboratoire SPMS（巴黎萨克雷大学，中央理工-高等电力学院，法国国家科学研究中心，SPMS实验室）
本研究通过原位显微成像揭示了有序Pb(Sc₁/₂Nb₁/₂)O₃中蛇形铁电域的动态行为，发现其在接近居里温度时表现出独特的弱弛豫性质。
2025-11-28 cond-mat.mtrl-sci
Grain Size Influence on Dynamics of Polar Nanoclusters in PMN-35%PT Ceramics: Broadband Dielectric and Infrared Spectra
研究了10 - 900 K温度范围内粗晶（晶粒尺寸~ 4 mkm）和细晶（晶粒尺寸~ 150 nm）PbMg_（1/3）Nb_（2/3）O_3 - 35%PbTiO_3陶瓷的介电响应e ~*（f，T）和极性声子谱。粗晶陶瓷中的e*（f，T）在高温下表现出弛豫行为，在铁电相变时表现出明显的反常。细晶陶瓷主要表现为弛豫铁电行为，介电常数较小。这种差异是由极性纳米团簇的不同弛豫动力学来解释的，这些纳米团簇在高温下通过在晶界处的钉扎而在细晶粒陶瓷中显得更加稳定。低于Tc，铁电畴的生长被抑制在细晶粒陶瓷支持也由二次谐波产生。另一方面，极性声子频率和它们的温度依赖性几乎是独立的晶粒尺寸，但立方对称性的选择规则不服从和所有的声子分裂，由于局部破缺的对称性由极性nanoregions和化学无序。在这两种陶瓷中，最低频率的极性声子在Tc = 440 K附近部分软化至~ 0.1 THz，但介电异常主要是由极性纳米团簇的翻转和呼吸引起的。由于软声子模和介电弛豫对介电常数的贡献，铁电相变（对应于极性纳米区域进入宏观畴的渗透阈值）可以被认为是位移型和有序-无序型之间交叉的特殊情况。
2008-12-17 cond-mat.mtrl-sci
Strain-Induced Relaxor Multiferroicity at Room Temperature in Hexaferrite BaFe12O19 Thin Films
Cornell University（康奈尔大学）；The Pennsylvania State University（宾夕法尼亚州立大学）；Leibniz-Institut für Kristallzüchtung（莱布尼兹晶体生长研究所）；Oak Ridge National Laboratory（橡树岭国家实验室）；University of Tennessee（田纳西大学）；University of California, Berkeley（加州大学伯克利分校）；University of North Texas（北德克萨斯大学）；University of Southern California（南加州大学）；Kavli Institute at Cornell for Nanoscale Science（康奈尔纳米科学卡弗里研究所）
本研究通过外延应变在BaFe12O19薄膜中实现室温极性有序，结合实验与模拟证实其成为弛豫多铁体，为设计室温多铁材料提供新路径。
2026-09-21 cond-mat.mtrl-sci
Diffuse scattering from the lead-based relaxor ferroelectric PbMg_1/3Ta_2/3O_3
用单晶中子和同步辐射X射线衍射研究了弛豫铁电体PbMg_（1/3）Ta_（2/3）O_3，并根据导致极性纳米区形成的静态Pb位移模拟了其详细的原子结构。与PbMg_（1/3）Nb_（2/3）O_3或PbZn_（1/3）Nb_（2/3）O_3类似，[H，0，0]/[0，K，0]散射面上的漫散射在（h，0，0）布拉格反射附近呈蝴蝶形，并与（h，h，0）峰的散射矢量垂直。在[H，H，0]/[0，0，L]平面中，漫散射沿着<1，1，2>方向伸长，并且横向于（h，h，h）反射的散射矢量。我们发现，当Pb离子位移矢量之间的关联长度沿<1，1，1>和<1，-1，0>方向最长，沿<1，1，-2>方向最短时，由Pb离子位移沿<1，1，1>方向的关联组成的模型能充分地再现PbMg_（1/3）Ta_（2/3）O_3中扩散散射的主要特征。
2009-11-19 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.other
Structural phase transition and dielectric relaxation in Pb(Zn1/3Nb2/3)O3 single crystals
用高分辨同步辐射X射线衍射（X射线能量为32 keV）和介电谱（频率范围为100 Hz - 1 MHz）研究了Pb（Zn 1/3 Nb 2/3）O3（PZN）晶体的结构和介电性能。在高温下，PZN晶体表现出立方对称性，并且存在弛豫铁电体固有的极性纳米区域，如由单个（222）布拉格峰和在峰的基础处的明显尾部所证明的。在低温下，除了已知的菱面体相外，还发现了另一种低对称性的铁电相，这两种相以介观畴的形式共存。在325和390 K之间扩散并观察到铁电相变，其中低温相的浓度逐渐增加，并且在冷却时立方相消失。然而，在扩散相变的温度范围内没有检测到介电异常。介电常数的温度依赖性在较高的温度（Tm = 417 - 429 K，取决于频率）下显示出最大值，在T < Tm时具有典型的弛豫色散，Tm的频率依赖性符合Vogel-Fulcher关系。应用电场从立方相冷却或极化的晶体在铁电相引起的介电常数在T 390 K的急剧异常，并大大减少在较低温度下的分散，但Tm周围的介电弛豫过程保持定性不变。结果进行了讨论，在本模型的弛豫和比较与原型弛豫铁电体Pb（Mg 1/3 Nb 2/3）O3的框架。
2004-05-03 cond-mat.mtrl-sci
A Critical Insight into Pretransitional Behavior and Dielectric Tunability of Relaxor Ceramics
本文探讨了弛豫陶瓷独特性质与临界及玻璃转变物理的联系，提出预转变涨落与局部电场导致伪旋节线行为，重新定义Burns温度和PNRs，并结合200K范围的介电实验与弛豫分析，揭示了指数标度偏好与Griffith相行为。
2023-10-20 cond-mat.mtrl-sci physics.app-ph physics.chem-ph
Dipole Ordering of Water Molecules in Cordierite: Monte Carlo Simulations
根据最近的实验数据，水分子的电偶极子，单独封闭在堇青石晶体的规则间隔的纳米孔中，由于它们的相互作用而在低温下变得有序，并且显示出它们的介电磁化率的频率依赖性，这是弛豫铁电体的典型特征。相应的相变伴随着异常的热力学量，如热容和介电磁化率，这是计算在这里使用Monte Carlo方法，并讨论了它们的协议的实验数据。尽管增加的相关长度，部分填充的偶极晶格在低温下，根据计算，不具有长程序，并对应于偶极玻璃。这个模拟给出了一个微观洞察极性纳米区域的形成弛豫铁电体和它们的大小的温度依赖性。
2021-04-14 cond-mat.dis-nn cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci
Polarized Raman study of the phonon dynamics in Pb(Mg$_{1/3}$Nb$%_{2/3} $)O$_{3}$ crystal
Pb（Mg $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$）O $_{3}$是铅弛豫剂类中最简单的代表之一，并且经常用作更复杂化合物的模型系统。在本文中，我们分析了偏振和去偏振拉曼散射光谱，在1000和100 K之间的温度范围内测量，多峰分解。在此基础上，我们给出了晶体中的相变图象和谱线的性质。根据我们的模型，在化学有序区域中形成Fm3m对称性以及极性纳米区域的出现和冻结是同一现象的后果：离子偏心位移及其重定向热运动。降低的温度逐渐限制了这种运动，从八个到四个，两个，只有一个地点。拉曼散射的存在是由于Fm3m和极性团簇的存在。它是多声子相互作用过程的产物，由动态和静态无序的存在介导。
2003-01-25 cond-mat.mtrl-sci
Weak ferromagnetism and short range polar order in NaMnF$_3$ thin films
正交畸变的钙钛矿NaMnF $_{3}$已被预测成为铁电体，如果施加体$Pnma$结构的$a=c$畸变。为了验证这一预测，通过分子束外延在SrTiO $_{3}$（001）单晶衬底上生长NaMnF $_{3}$薄膜。最好的薄膜是光滑的，单相的，有四种不同的孪晶畴。面内磁化强度测量表明，在低于Néel温度$T_N=66$ K时，存在反铁磁有序结构和弱铁磁性.对于介电研究，NaMnF $_{3}$膜生长在30 nm SrRuO $_{3}$（001）层上，该层用作通过脉冲激光沉积生长的底部电极。作为频率的函数的复介电常数表示一个强大的德拜样弛豫的贡献，其特征在于由弛豫时间分布。特征弛豫时间的幂律发散揭示了8 K时的有序-无序相变。缓慢的弛豫动力学表明，形成了超偶极子（超顺电矩），延伸到几个单位电池，类似于弛豫铁电体的极性纳米区域。
2017-02-06 cond-mat.mtrl-sci
Pyroelectric thermo-wave probing of BaZr0.2Ti0.8O3 ceramics
Institute of Physics, National Academy of Sciences of Ukraine（乌克兰国家科学院物理研究所）；Frantsevich Institute for Problems in Materials Science, National Academy of Sciences of Ukraine（乌克兰国家科学院弗兰采维奇材料科学问题研究所）；V. Lashkaryov Institute of Semiconductor Physics, National Academy of Sciences of Ukraine（乌克兰国家科学院瓦·拉沙卡罗夫半导体物理研究所）；Institute of Physics, Czech Academy of Sciences（捷克科学院物理研究所）
本研究通过热波热释电探测固相合成的BaZr0.2Ti0.8O3陶瓷，发现其极性态存在不对称热释电响应，并揭示非遍历弛豫态及铁电-弛豫共存特性。
2026-09-30 cond-mat.mtrl-sci
Synchrotron x-ray Studies of Superlattice Ordering in Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 Single Crystals Doped with PbTiO3
本文用同步辐射X射线散射技术研究了含PbTiO_3（PT）为0%和6%的钛酸镁铅（PMN）单晶中的超晶格反射：a）F点和b）α点随温度的变化。(No在掺杂有32%PT的PMN中发现超晶格反射）。的α点的温度依赖性的分析表明，存在相关的反平行原子位移，形成不同于化学nanodomains的nanoregions。虽然相关长度是温度无关的，这些位移的幅度增加冷却低于冻结温度Tf。高于该温度的α斑点的强度变得无法与背景区分。我们的研究结果表明，每个组合物的Tf值是非常接近的一个从Vogel-Fulcher拟合的介电常数最大值Tm的频率依赖性。这些相关的反铁电畸变涨落与极性铁电纳米畴和弛豫行为的关系有待进一步研究。
2003-03-03 cond-mat.mtrl-sci
Slow and Non-Equilibrium Dynamics due to Electronic Ferroelectricity in a Strongly-Correlated Molecular Conductor
本研究利用电阻噪声与介电谱揭示 κ-(BETS)₂Mn[N(CN)₂]₃ 中极性纳米区在金属–绝缘体转变前后的慢动力学、玻璃化冻结及非平衡行为。
2023-11-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Raman spectroscopy study of internal dynamics in Pb(Zn_{1/3}Nb_{2/3})O_{3} and 95.55%Pb(Zn_{1/3}Nb_{2/3})O_{3}-4.5%PbTiO_{3} crystals
Pb（Zn $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$）O $_{3}$是铅铁电弛豫体的最简单的代表之一。其与PbTiO $_{3}$的固溶体在准同型相界附近的浓度下是特别重要的。在本文中，我们应用前面测试的Pb（Mg $_{1/3}$ Nb $_{2/3}$）O $_{3}$方法，分析光散射从名义上纯的Pb（Zn $_{1/3}$ Nb $_{2/3} $）O $_{3}$晶体和晶体中含有4.5%的PbTiO $_{3}$，从1000到100 K的宽温度范围内测量。我们提出了一个全面的图片在这些晶体和相关的结构转变的晶格动力学的温度演化。我们表明，在PZN，在PMN一样，短暂的动态晶格畸变存在，即使在最高的测量温度。随着冷却，这些扭曲在仍然能够重新取向运动的Fm $\bar{3}$ m簇和R3 m极性纳米区域中发展。从烧伤温度T $_{d}$开始，这种运动逐渐受到限制。冷冻过程从温度T $^{*}$开始，并持续下降到T $_{d0}$。所有这些材料中的主要拉曼谱线的行为非常相似。然而，弱线E的温度行为在每种情况下本质上是不同的。它的分裂可以作为系统序参量的度量。
2004-10-09 cond-mat.mtrl-sci
Subcoercive-field dielectric response of $0.5(\text{Ba}_{0.7}\text{Ca}_{0.3}\text{TiO}_{3})-0.5(\text{BaZr}_{0.2}\text{Ti}_{0.8}\text{O}_{3})$ thin film: peculiar third harmonic signature of phase transitions and residual ferroelectricity
本研究针对脉冲激光沉积制备的BCTZ 50/50薄膜，通过亚矫顽场下的介电与三次谐波测量，揭示了其相变温度随交流场的变化规律、剩余铁电性及升温时特殊的三次谐波相位演化特征，为理解弛豫铁电薄膜的极化行为提供了实验依据。
2024-01-11 cond-mat.mtrl-sci
