解析$\bar{B}^0 \to D^{(\ast)}τ^-\barν_τ$中的新物理

手征有效场论中的$\bar{B}^{(\ast)} \bar{B}^{(\ast)}$相互作用

$\bar{B}^{(\ast)} \bar{B}^{(\ast)}$ interactions in chiral effective field theory

本文利用重介子手征有效场论研究了双美$\bar{B}\bar{B}$、$\bar{B}\bar{B}^\ast$和$\bar{B}^\ast\bar{B}^\ast$系统的介子间相互作用。有效势的计算与温伯格的计划，直到一个循环的水平。在主导秩序，四个身体接触相互作用和一个π交换贡献被认为是。除了两个π交换图，我们还包括接触项的单圈手征修正和一个次领先阶的π交换图。对有效势在动量空间和坐标空间中的行为进行了广泛的研究和讨论。我们注意到接触项在决定总势的特性中起着重要的作用。只有$I(J^P)=0(1^+)$、$\bar{B}\bar{B}^\ast$和$\bar{B}^\ast\bar{B}^\ast$体系中的势是吸引的，这两个通道中相应的结合能分别为$ΔE_{\bar{B}\bar{B}^\ast}\simeq -12.6^{+9.2}_{-12.9}$ MeV和$ΔE_{\bar{B}^\ast\bar{B}^\ast}\simeq -23.8^{+16.3}_{-21.5}$ MeV. $0(1^+)$ $\bar{B}\bar{B}^\ast$和$\bar{B}^\ast\bar{B}^\ast$态的质量高于它们的电磁衰变模式$\bar{B}\bar{B}γ$和$\bar{B}\bar{B}γγ$的阈值，因此它们可以通过电磁相互作用重构。我们的计算不仅为今后的实验探索奇异双…

$X(7200)$是$ X(3872)$的重反夸克双夸克对称伙伴吗？

Is $X(7200)$ the heavy anti-quark diquark symmetry partner of $ X(3872)$?

$D^{(\ast)}Ξ_{cc}^{(\ast)}$系统和$\barΞ_{cc}^{(\ast)}Ξ_{cc}^{(\ast)}$系统可以通过重反夸克双夸克对称性（HADS）与$D^{(\ast)}\bar{D}^{(\ast)}$系统相关联。在本工作中，我们采用接触范围有效场理论，系统地研究了这些系统中可能存在的分子的假设，X（3872）是一个$1^{++}$ ~ $D\bar{D}^{\ast}$束缚态在同位旋对称极限，与一些未知的低能常数估计使用轻介子饱和近似。在介子-介子系统中，再生出一个通常称为$X(4013)$的$J^{PC}=2^{++}$ ~ $\bar{D}^{\ast}D^{\ast}$分子，它是$X(3872)$的重夸克自旋伙伴。在介子-重子系统中，我们预言了两个三粲五夸克态分子：$J^{P}=1/2^{-}$ ~ $D^{\ast}Ξ_{cc}$和$J^{P}=5/2^{-}$ ~ $D^{\ast}Ξ_{cc}^{\ast}$。在重子-重子系统中，存在7个重子分子：$J^{PC}=0^{-+}$ ~ $\barΞ_{cc}Ξ_{cc}$，$J^{PC}=1^{--}$ ~ $\barΞ_{cc}Ξ_{cc}$，$J^{PC}=1^{-+}$ ~ $\barΞ_{cc}Ξ_{cc}^{\ast}$，$J^{PC}=1^{--}$ ~ $\barΞ_{cc}…

手征有效场论中的分子四夸克态和五夸克态

Molecular tetraquarks and pentaquarks in chiral effective field theory

在手征有效场论（$χ$ EFT）中研究了次领先（NLO）量级的$D\bar{D}^\ast/\bar{D}D^\ast$，$D^\ast\bar{D}^\ast$，$\bar{D}_s D^\ast/\bar{D}_s^\ast D$，$B\bar{B}^\ast/\bar{B}B^\ast$和$B^\ast\bar{B}^\ast$双强子相互作用.阈上四夸克态$Z_c(3900)$，$Z_c(4020)$，$Z_{cs}(3985)$，$Z_b(10610)$，$Z_b(10650)$可以分别用相应的双强子共振态来解释。我们还研究了$Σ_c^{(\ast)}\bar{D}^{(\ast)}$相互作用，研究了三种隐藏的五夸克态$P_c(4312)$、$P_c(4440)$和$P_c(4457)$。我们进一步利用由$P_c$态确定的参数预测了$Ξ_c\bar{D}^{(\ast)}$、$Ξ_c^\prime\bar{D}^{(\ast)}$和$Ξ_c^\ast\bar{D}^{(\ast)}$体系中可能的分子态。我们对$Ξ_c\bar{D}^{(\ast)}$束缚态的预测与LHCb协作组最近观察到的两个新的近阈值结构非常一致。

通过分析QCD中的$B\to K_{1}ν\barν$过渡形状因子确定$K_{1} (1270, 1400)$的非对称参数

Asymmetry Parameter of the $K_{1} (1270, 1400)$ by Analyzing the $B\to K_{1}ν\barν$ Transition Form Factors within QCD

分离$ K_{1}(1270)$和$K_{1}(1400) $态的混合态，用三点QCD求和规则方法计算了$B\to K_{1}(1270, 1400)ν\barν$跃迁的形状因子。的纵向，横向和总的衰减宽度以及不对称性参数，表征轴向的$K_{1}(1270, 1400)$和这些衰变的分支比的偏振进行评估。

K介子诱导反应中超重重子$Λ_{c\bar{c}}^{\ast}(4209) $的产生

Production of the superheavy baryon $Λ_{c\bar{c}}^{\ast}(4209) $ in kaon-induced reaction

采用等效拉格朗日方法和同量异位素模型研究了$s$ -通道在$K^{-}p\rightarrow η_{c}Λ$过程中超重$Λ_{c\bar{c}}^{\ast }(4209)$重子的产生.此外，还考虑了具有$K^{\ast }$的$t$ -通道和具有核子交换的$u$ -通道，它们被认为是$K^{-}p\rightarrow η_{c}Λ$反应中产生$Λ_{c\bar{c}}^{\ast }(4209)$的背景。计算结果表明，利用$K^{-}p$散射寻找超重$Λ_{c\bar{c}}^{\ast }(4209)$是可行的。这些理论结果不仅为今后$Λ_{c\bar{c}}^{\ast }(4209)$共振的实验探索提供了有价值的信息，而且使我们对奇异重子有了更好的理解。

来自$e^+e^-\to D\bar D$反应的PDMATHAAB的线形和$D^{(\ast)}\bar D^{(\ast)}$概率

Line shape and $D^{(\ast)}\bar D^{(\ast)}$ probabilities of $ψ(3770)$ from the $e^+e^-\to D\bar D$ reaction

我们计算了$ψ(3770)$波函数中的$D\bar D$、$D\bar D^\ast$、$D^\ast\bar D$、$D^\ast\bar D^\ast$分量。为此，我们利用$^3P_0$模型来找到$ψ(3770)$与这些组件的耦合，可以用一个参数得到一个精心设计的角动量代数。然后，我们使用$e^+e^-\to D\bar D$反应的数据，从那里我们确定了理论框架所需的形状因子，以及评估$ψ(3770)$的介子-介子自能所需的其他参数。一旦这样做了，我们确定$Z$仍然有一个矢量核的概率和有不同介子分量的概率。我们发现$Z$是关于$80\sim85\%$的，并且单个介子-介子分量相当小，这为支持矢量介子的主要$q\bar q$分量，特别是$ψ(3770)$提供了新的经验信息.

可能的$B^{(\ast)} \bar{K}$强子分子态

Possible $B^{(\ast)} \bar{K}$ hadronic molecule state

在本工作中，我们分别在$B \bar{K}$和$B^\ast \bar{K}$ $S$ -波强子分子方案中估计了$X(5568)$和$X(5616)$的衰变，这可能与D 0合作组观测到的结构相对应。我们的估计表明，在适当的模型参数范围内，$B\bar{K}$和$B^\ast \bar{K}$强子分子衰变宽度都能解释实验数据。

在三体末态中寻找隐魅五夸克态

Search for hidden-charm pentaquark states in three-body final states

LHCb合作组在2019年发现的三种五夸克态$P_c(4312)$、$P_c(4440)$和$P_c(4457)$被广泛认为是$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}$强子分子。与重夸克自旋对称性决定的四个$\bar{D}^{(*)}Σ_{c}^{\ast}$伙伴一起，它们呈现出$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)}$强子分子的完整多重态。人们普遍认为，要了解其性质，其他发现渠道发挥着重要作用。在这项工作中，我们研究了两个三体衰变模式的$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)}$分子。树能级模通过离壳$Σ_{c}^{(\ast)}$重子$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)} \to \bar{D}^{(\ast)}\left(Σ_{c}^{(\ast)}\to Λ_{c}π\right)\to\bar{D}^{(\ast)}Λ_{c}π$进行，而三角环模通过$\bar{D}Σ_{c}^{(\ast)}$再散射到$J/ψN$和$η_{c}N$，通过$\bar{D}^{\ast}Σ_{c}^{(\ast)}\to J/ψNπ$、$η_{c}Nπ$进行。我们的结果表明，$P_{c}(4457)$和$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{\ast}$态到$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{c}π$的衰变宽度…

用Bethe-Salpeter方程分析分子图像中的$Ξ(1620)$

Analyzing $Ξ(1620)$ in the molecule picture in the Bethe-Salpeter equation approach

在这项工作中，我们假设观测态$Ξ(1620)$是一个$s$波$Λ\bar{K}$或$Σ\bar{K}$束缚态.在此基础上，我们建立了$Ξ(1620)$的阶梯近似和瞬时近似的Bethe-Salpeter方程。数值求解了$Λ\bar{K}$和$Σ\bar{K}$体系的Bethe-Salpeter方程，发现$Ξ(1620)$可以分别解释为$Λ\bar{K}$和$Σ\bar{K}$与$J^P=1/2^-$的束缚态.然后分别计算了$Ξ(1620)\rightarrowΞπ$在这两种不同分子图像系统中的衰变宽度。

用Bethe-Salpeter方法研究$B^\ast$、$B_s^\ast$和$B_c^\ast$的半轻子衰变

Semi-leptonic decays of $B^\ast$, $B_s^\ast$, and $B_c^\ast$ with the Bethe-Salpeter method

本文用瞬时近似下的Bethe-Salpeter方法研究了$B^\ast$、$B_s^\ast$和$B_c^\ast$的半轻子衰变。考虑了$V\to Pl^-\barν_l$和$V\to Vl^-\barν_l$两种情况。这些通道的最大部分宽度是$10^{-14}$ GeV的顺序。用单光子衰变通道的部分宽度近似总宽度，估算了这些半轻子衰变的分支比。对于$B^{\ast-}\to D^{(\ast)0}e^-\barν_e$和$B_s^{\ast0}\to D_s^{(\ast)+}e^-\barν_e$，分支比分别为$10^{-8}$和$10^{-7}$的数量级。对于$B_c^{\ast-}$，$J/ψe^-\barν_e$和$B_s^{\ast0}e^-\barν_e$通道具有最大的分支比，其为$10^{-6}$的数量级。

用微扰QCD方法研究${\to}$ $\bar{D}D$衰变

$B^{\ast}$ ${\to}$ $\bar{D}D$ decays with perturbative QCD approach

用微扰QCD因式分解方法唯象地研究了非轻子二体$B^{\ast}$ ${\to}$ $\bar{D}D$弱衰变。发现$B_{s}^{{\ast}0}$ ${\to}$ $D_{s}^{-}D_{s}^{+}$、$B_{d}^{{\ast}0}$ ${\to}$ $D_{d}^{-}D_{s}^{+}$和$B_{u}^{{\ast}+}$ ${\to}$ $\bar{D}_{u}^{0}D_{s}^{+}$衰变具有分支比${\gtrsim}$ $10^{-9}$，并且在未来的LHC和即将到来的SuperKEKB实验中可能是有希望测量的。

Analyzing lepton flavor universality in the decays $Λ_b\toΛ_c^{(\ast)}(\frac12^\pm,\frac32^-) + \ell\,\barν_\ell$

Lepton flavor universality can be tested in the semileptonic decays $Λ_b\to Λ_c^{(\ast)}$ where $Λ_c^{(\ast)}$ denotes either the ground state $Λ_c(2286)$ (with $J^P=1/2^+$) or its orbital excitations $Λ_c(2595)$ (with $J^P=1/2^-$) and $Λ_c(2625)$ (with $J^P=3/2^-$). We calculate the differential decay rates as well as the branching fractions of these decays for both tauonic and muonic modes with form factors obtained from a covariant confined quark model previously developed by us. We present results for the rate ratios of the tauonic and muonic modes which provide important tests of lepton f…

利用$R$的手征翻转解释$B_{d(s)} \rightarrow K^{(\ast)}\bar{K}^{(\ast)}$之谜--奇偶违背MSSM的跷跷板机制

Explaining the $B_{d(s)} \rightarrow K^{(\ast)}\bar{K}^{(\ast)}$ puzzle via chiral-flip in $R$-parity violating MSSM with seesaw mechanism

研究了逆跷跷板机制下$R$ -宇称违背最小超对称标准模型（RPV-MSSM）中$B_{d(s)} \rightarrow K^{(\ast)}\bar{K}^{(\ast)}$衰变的非轻子问题.在这个模型中，中微子的手征翻转可以贡献给观测量$L_{K\bar{K}}$和$L_{K^{\ast}\bar{K}^{\ast}}$，这有利于解释相关的谜题。我们还发现，这种独特的效果可以从事$B_s$ - $\bar{B}_s$混合。我们利用复杂的$λ^\prime$耦合方案来满足最近提出的$B_s$ - $\bar{B}_s$混合的严格约束，并考察了$B,K$ -介子衰变、轻子衰变、中微子数据、$Z$衰变、斜参数、CP破坏（CPV）等的其他相关边界。此外，受Belle II对${\cal B}(B^+ \rightarrow K^+ν\barν)$的新测量的启发，该测量显示出比标准模型（SM）预测高出约$2.7σ$，我们还研究了新物理学（NP）对这一可观测性的增强。

分析B_s -棒B_s混合：求和规则对袋参数的非微扰贡献

Analyzing B_s - bar B_s mixing: Non-perturbative contributions to bag parameters from sum rules

我们用QCD求和规则计算了B_s质量本征态宽度差的重夸克展开中出现的Delta B=2算符的矩阵元。我们的分析包括首阶算子Q和Q_S，以及次首算子R_2和R_3，它们在1/m_b展开式中出现在次首阶。我们的结论是，这些矩阵元的因式分解近似的违反，由于非微扰真空凝聚低至1- 2%。

PDMATHAAD和$D^{\ast}$同位旋质量差的QCD求和规则对$m_d - m_u$和$\langle\bar{d}d\rangle - \langle\bar{u}u\rangle$的估计

Estimates of $m_d - m_u$ and $\langle\bar{d}d\rangle - \langle\bar{u}u\rangle$ from QCD sum rules for $D$ and $D^{\ast}$ isospin mass differences

利用最近的实验数据，在QCD求和规则中得到了关于轻夸克质量差及其凝聚体质量差的新估计：$D^{+}-D^{0}$，$\langle\bar{d}d\rangle -\langle\bar{u}u\rangle = -(2.5\pm 1)\cdot 10^{-3}\langle\bar{u}u\rangle$（在标准归一化点，$μ= 0.5\, GeV$）.

由双粲四夸克态和粲介子组成的强子分子

Hadronic molecules composed of a doubly charmed tetraquark state and a charmed meson

2019年LHCb合作组发现的$P_c(4312)$、$P_c(4440)$和$P_c(4457)$三种五夸克态，可以排列成$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)}$强子分子的一个完整的重夸克自旋对称多重态。在重夸克质量极限下，$Σ_{c}^{(\ast)}$重子可以与同位旋1的双粲四夸克态相关，即，$T_{\bar{c}\bar{c}}^{(\ast)}$（$T_{\bar{c}\bar{c}}^{0}$，$T_{\bar{c}\bar{c}}^{1}$，$T_{\bar{c}\bar{c}}^{2}$），通过重反夸克双夸克对称性，这表明$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)}$相互作用与$\bar{D}^{(\ast)}T_{\bar{c}\bar{c}}^{(\ast)}$相互作用相同，直到{重反夸克双夸克对称性}破缺。本文利用接触程有效场论对$\bar{D}^{(\ast)}T_{\bar{c}\bar{c}}^{(\ast)}$系统进行了系统的研究，证明了由双粲四夸克态和粲介子组成的强子分子的完全重夸克自旋对称多重态的存在.这是一种新的强子分子，如果被发现，可以更好地理解迄今为止发现的许多奇异强子。此外，我们还总结了由不同强子组合形成的三粲六夸克态。特别地，我们证明了$\barΩ_{ccc}{p}$体系可以通过类似于类氢原子的库…

可能的赝标量P波D̄D*/D̄D*分子态强子衰变

Hadronic decays of possible pseudoscalar $P$-wave $D\bar{D}^\ast/\bar{D}D^\ast$ molecular state

本研究计算了预言中的赝标量P波D̄D*/D̄D*分子态G0(3900)的强子衰变宽度，发现隐粲道ωJ/ψ和π+π-ηc(1S)为主，建议BESIII和Belle II在这些过程中搜索该态。

QCD求和规则体系中罕见的排斥$B_c^\ast \rightarrow D_{s}~ν\barν$衰变的研究

Investigation of the rare exculsive $B_c^\ast \rightarrow D_{s}~ν\barν$ decays in the faramework of the QCD sum rules

在三点QCD求和规则方法框架下研究了排斥性$B_c^\ast \rightarrow D_{s}~ν\barν$衰变.计算了两种胶子凝聚对关联函数的贡献，得到了这种跃迁的形状因子，并计算了这种跃迁的衰变宽度和总分支比。

用协变夸克模型的形状因子分析衰变$\bar{B}^0 \to D^{(\ast)}τ^-\barν_τ$中的新物理

Analyzing new physics in the decays $\bar{B}^0 \to D^{(\ast)}τ^-\barν_τ$ with form factors obtained from the covariant quark model

研究了排他衰变$\bar{B}^0 \to D^{(\ast)} τ^- \barν_τ$中可能的新物理效应。我们扩展了标准模型（SM）考虑右手矢量（轴向），左，右手（伪）标量，张量电流的贡献。利用我们发展的协变夸克模型，在全运动学$q^2$范围内计算了$\bar{B}^0 \to D^{(\ast)}$跃迁的形状因子。我们提供的NP运营商的分支分数$R(D^{(\ast)}) \equiv \mathcal{B}(\bar{B}^0 \to D^{(\ast)} τ^- \barν_τ)/ \mathcal{B}(\bar{B}^0 \to D^{(\ast)} μ^- \barν_μ)$的比率的测量的基础上的限制，并考虑这些运营商在不同的NP方案的物理观测的影响。我们还导出了级联衰变$\bar {B}^0\to D^{\ast\,+}(\to D^0π^+)τ^-\barν_τ$的四重角分布，这使得人们可以分析在NP效应存在下$D^{\ast}$介子的极化。我们讨论了几种策略来区分不同的NP贡献。

半轻子$\bm{B_s}$和$\bm{B}$衰变中$\bm{D_{s 0}^{\ast}(2317)}$和$\bm{D_{0}^{\ast} (2400)}$分子性质的测试

Testing the molecular nature of $\bm{D_{s 0}^{\ast}(2317)}$ and $\bm{D_{0}^{\ast} (2400)}$ in semileptonic $\bm{B_s}$ and $\bm{B}$ decays

我们研究了半轻子$B_s$和$B$分别衰变到$D_{s 0}^{\ast} (2317)$和$D_{0}^{\ast} (2400)$共振态。借助于耦合通道中的手征么正性模型，我们计算了这两个过程的衰减宽度之比。使用$\bar{B}^{0} \to D_{0}^{\ast} (2400)^{+} \barν_{l} l^{-}$衰减的宽度的当前值，我们对$\bar{B}_{s}^{0} \to D_{s0}^{\ast} (2317)^{+} \barν_{l} l^{-}$衰减的速率进行预测。

用微扰QCD方法研究$\bar{B}_{q}^{\ast}$ ${\to}$ $DM$衰变

Study of the $\bar{B}_{q}^{\ast}$ ${\to}$ $DM$ decays with perturbative QCD approach

用微扰QCD方法研究了$\bar{B}_{q}^{\ast}$ ${\to}$ $DP$，$DV$弱衰变，其中$q$ $=$ $u$，$d$和$s$ ; $P$和$V$分别表示基$SU(3)$赝标和矢量介子九重态.结果表明，在LHC和未来的SuperKEKB实验中，允许色的$\bar{B}_{q}^{\ast}$ ${\to}$ $D_{q}ρ^{-}$衰变的分支比可以达到$10^{-9}$或更高。

$X(4014)$作为$D^\ast \bar{D}^\ast$分子态的可能性

The possibility of $X(4014)$ as a $D^\ast \bar{D}^\ast$ molecular state

在局域隐规范方法的框架下，我们研究了$D^* \bar{D}^*$通道与量子数分别为$I(J^{PC}) = 0(0^{++})$、$0(2^{++})$、$1(0^{++})$和$1(2^{++})$的近阈相互作用。接触相互作用被单独考虑，因为它预计将在阈值附近给出主导贡献。在量子数$I(J^{PC}) = 0(0^{++})$的情况下发现的一个极点，可以与最近由Belle合作组织观察到的$X(4014)$相关联。因此，我们认为，$X(4014)$可能是一个$D^* \bar{D}^*$分子状态与$I(J^{PC}) = 0(0^{++})$，和更精确的信息，$X(4014)$，如共振参数和衰减特性，可能是有用的，以阐明其结构。

MIT袋模型中$D_{sj}^\ast$（2317）和$D_{sj}^\ast$（2463）的质量

The masses of $D_{sj}^\ast$(2317) and $D_{sj}^\ast$(2463) in the MIT bag model

在MIT袋模型中发现$D_{sj}^\ast$（2317）和$D_{sj}^\ast$（2463）的质量与实验值合理一致。给出了$D$和$B$介子的${0^\pm,1^\pm}$能谱。证明了质量分裂$(1^+ - 1^-)(c\bar{q})\approx (1^+ - 1^-)(c\bar{s})$和$(0^+ - 0^-)(c\bar{q})\approx (0^+ - 0^-)(c\bar{s})$之间的等价性，其中尽管$SU(3)_L\times SU(3)_R$手征对称性被非零奇异夸克质量破缺，但$q=u, d$仍被证实.

$S-$波$\bar D^\ast K^\ast$强子分子衰变的研究：标量$X_0(2900)$及其自旋伴体$X_{J(J=1,2)}$

A study of the decays of $S-$wave $\bar D^\ast K^\ast$ hadronic molecules: the scalar $X_0(2900)$ and its spin partners $X_{J(J=1,2)}$

在本工作中，我们研究了LHCb合作组最近观测到的完全开味四夸克态$X_0(2900)$的衰变。在这里，$X_0(2900)$被指定为一个$S-$波$\bar D^\ast K^\ast$强子分子与$I=0$，并应用有效拉格朗日方法估计的部分衰变宽度。此外，我们还预测了其他未观察到的$X_{J(J=1,2)}$的衰变行为，这是$X_0(2900)$的自旋伙伴的$S-$波$\bar D^\ast K^\ast$图片。指出含$I=0$的$X_1$态是宽度大于100 MeV的宽态，而含$I=0$的$X_2$态是宽度接近$X_0(2900)$的一半的窄态.此外，我们的研究结果还表明，$\bar D^\ast K$模式预计是占主导地位的衰减模式的$X_1$和$X_2$。在以后的实验中寻找那些未观察到的$X_{J(J=1,2)}$可能有助于理解$X_0(2900)$的本质。

作为$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$和$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$耦合通道的介子-重子分子的隐魅五夸克态

Hidden-charm pentaquarks as a meson-baryon molecule with coupled channels for $\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$ and $\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$

最近在LHCb合作中观测到的两个隐魅五夸克态促使我们研究接近$\bar{D}Λ_{\rm c}$、$\bar{D}^{\ast}Λ_{\rm c}$、$\bar{D}Σ_{\rm c}$、$\bar{D}Σ^{\ast}_{\rm c}$、$\bar{D}^{\ast}Σ_{\rm c}$和$\bar{D}^{\ast}Σ^{\ast}_{\rm c}$阈值的奇异态。因此，我们研究了构成$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$和$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$耦合通道系统的强子分子。由于重夸克自旋对称性反映了$\bar{D}$和$\bar{D}^\ast$介子以及$Σ_{\rm c}$和$Σ^\ast_{\rm c}$重子的质量简并，因此$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$的耦合通道在这些分子中是重要的。此外，我们考虑了与$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$通道的耦合，其阈值接近于$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$阈值，以及与张量力混合的非零轨道角动量态的耦合。这种具有较大轨道角动量的$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}-\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$的全耦合通道分析以前从未进行过。…

寻找Cabibbo偏爱的$D^{\ast}$ ${\to}$ $\bar{K}π^{+}$、$\bar{K}^{\ast}π^{+}$、$\bar{K}ρ^{+}$衰变的可行性

Feasibility of searching for the Cabibbo-favored $D^{\ast}$ ${\to}$ $\bar{K}π^{+}$, $\bar{K}^{\ast}π^{+}$, $\bar{K}ρ^{+}$ decays

目前对$D^{\ast}$介子的认识仍然不足。在高光度和高精度实验的积极发展前景的鼓舞下，利用朴素因子分解方法研究了Cabibbo所青睐的非轻子$D^{\ast}$ ${\to}$ $\bar{K}π^{+}$，$\bar{K}^{\ast}π^{+}$，$\bar{K}ρ^{+}$弱衰变.发现这些过程的分支比可以达到${\cal O}(10^{-10})$或更高，并且可以在未来的STCF，CEPC，FCC-ee和LHCb@HL-LHC实验中进行。甚至有可能在运行的SuperKEKB实验中搜索$D^{{\ast}0}$ ${\to}$ $K^{{\ast}-}π^{+}$和$K^{-}ρ^{+}$衰变。

组分夸克模型$c\bar{s}$态对$D^\ast_{s0}(2317)$和$D_{s1}(2460)$共振动力学的贡献

Contribution of constituent quark model $c\bar{s}$ states to the dynamics of the $D^\ast_{s0}(2317)$ and $D_{s1}(2460)$ resonances

$D^\ast_{s0}(2317)$和$D_{s1}(2460)$共振的质量分别低于$DK$和$D^\ast K$阈值，这与朴素夸克模型的预测相矛盾，并指出在偶宇称标量（$J^π=0^+$）和轴矢量（$J^π=1^+$）$c\bar s$系统的动力学中$D^{(\ast)}K$环的不可忽略的影响。最近的晶格QCD研究，结合$D^{(\ast)}K$通道的影响，分析了这些自旋宇称扇区，并正确地描述了$D^\ast_{s0}(2317)-D_{s1}(2460)$质量分裂。受这些工作的启发，我们研究了结构的$D_{s0}^\ast(2317)$和$D_{s1}(2460)$共振的有效场论的框架内一致的重夸克自旋对称性，并纳入$D^{(\ast)}K$介子介子自由度和裸P波$c\bar s$状态预测的组分夸克模型之间的相互作用。我们将该计划扩展到有限体积和适合的强度之间的耦合两种类型的自由度，我们成功地描述了可用的晶格水平。我们最后估计的$D^{(\ast)}K$两介子组件的$D^\ast_{s0}(2317)$和$D_{s1}(2460)$共振的大小，我们得出的结论是，这些国家有一个主要的强子分子结构，它不应该试图容纳这些介子在$c\bar{s}$组成夸克模型模式。

耦合通道模型中的$Z_c$结构

The $Z_c$ structures in a coupled-channels model

$Z_{c}(3900)^\pm/Z_c(3885)^\pm$和$Z_{c}(4020)^\pm$是在$πJ/ψ$和$D^\ast\bar D^{(\ast)}+h.c.$不变质谱中发现的两种粲鎓样结构。它们的性质令人困惑，因为它们的电荷迫使其最小夸克含量为$c\bar c u\bar d$（$c\bar c d\bar u$）。因此，有必要探索四夸克系统，以了解它们的内部结构。此外，它们与$πJ/ψ$等通道的强耦合以及它们的质量与$D^\ast\bar D^{(\ast)}$ -阈值的接近性刺激了分子解释或耦合通道阈值效应。在本工作中，我们进行了耦合通道计算的$I^G(J^{PC})=1^+(1^{+-})$部门包括$D^{(\ast)}\bar D^{\ast}+h.c.$，$πJ/ψ$和$ρη_c$通道的组成夸克模型的框架下，令人满意地描述了广泛的性质（非）常规强子含有重夸克。介子-介子相互作用以非对角的$πJ/ψ-D^\ast\bar D^{(\ast)}$和$ρη_c-D^\ast\bar D^{(\ast)}$耦合为主，表明$Z_{c}(3900)^\pm/Z_c(3885)^\pm$和$Z_{c}(4020)^\pm$是不寻常的结构. $S$矩阵的分析结构的研究使我们能够得出结论，在$πJ/ψ$和$D\bar D^*$不变质量分布的线形的逐点行为是由于存在两个虚拟状态…

在$Υ(nS)$衰变中发现$\bar{d}^\ast(2380)$的机会

The opportunity to find $\bar{d}^\ast(2380)$ in the $Υ(nS)$ decay

$d^\ast(2380)$是最近由WASA-at-COSY合作在核反应中观测到的。它特别窄的宽度可能表明新的QCD允许的强子结构。为了进一步证实这种特殊粒子在一种完全不同的反应中的存在，我们研究了在$Υ(nS)$（n=1，2，3）衰变中寻找$\bar{d}^\ast$的机会.作为唯象研究，我们的框架是基于SU（3）手征夸克模型。利用$S$矩阵的么正性和交叉对称性，研究了$Υ(nS)$和$d^\ast$的前向散射振幅的虚部。散射过程主要受夸克-介子相互作用的控制。我们研究了赝标介子和矢量介子在中间态的贡献。希望我们的研究结果表明，将来很有可能在这种衰变模式中发现$\bar{d}^\ast$。

半轻子$\bar{B}_s \to K^{*+}(\to K π)\ell^-\barν_\ell$衰变中$b\to u$跃迁的分析

Analyzing $b\to u$ transitions in semileptonic $\bar{B}_s \to K^{*+}(\to K π)\ell^-\barν_\ell$ decays

研究了夸克能级上由$b\to u \ell^- \barν_\ell$跃迁引起的半轻子衰变$\bar{B}_s \to K^{*+} \ell^-\barν_\ell$。我们考虑到标准模型（SM）运营商从$W$玻色子交换以及可能的扩展超出SM物理。次级衰变$K^{*+}\to Kπ$可以用来研究一些角向观测量，这些观测量是根据短距离威尔逊系数和强子形状因子计算出来的。我们的分析允许一个独立的提取的Cabibbo-小林-Maskawa矩阵元素$|V_{ub}|$和$\bar{B}_s\to K^*$形状因子的某些比率的确定。此外，在$\bar{B}_s \to K^{*+} \ell^-\barν_\ell$衰减的前向后不对称性的未来精确测量可以被用来明确地验证左手性质的过渡算子所预测的SM。我们提供数值估计的相关角度观测值和由此产生的衰减分布的基础上，可用的形状因子信息从晶格和求和规则的估计。此外，我们特别注意适当的组合中的衰变$\bar{B}_s \to K^{*+}(\to Kπ)\ell^-\barν_\ell$和$\bar{B} \to K^{*0}(\to Kπ)\ell^+\ell^-$的角度可观的，并发现它们提供了互补的约束相关的$b\to s$短距离系数。作为一个副产品，我们进行了SM拟合的基础上选定的实验衰变率和强子输入函数，这导致$|V_{ub}| = (4.0…

$DK^\ast$与$\bar{D}K^{\ast}$分子态的强衰变

Strong decays of the $DK^\ast$ and $\bar{D}K^{\ast}$ molecular states

本文采用有效拉氏量方法计算$DK^{*}$与$\bar{D}K^{*}$分子态$T_{c\bar{s}1}^{f/a}$、$T_{\bar{c}\bar{s}1}^{f/a}$的强衰变宽度，并提出通过末态不变质量谱及分支比检验分子解释。

$D_{(s)}^\ast$的作用及其对$B_{(s)}\to D_{(s)} h h^\prime$衰变的贡献

The role of $D_{(s)}^\ast$ and their contributions in $B_{(s)}\to D_{(s)} h h^\prime$ decays

用微扰QCD方法研究了由夸克味改变$\bar{b} \to \bar{c} \, q_2 \, \bar{q}_1$和$q_1, q_2 = \{s/d, u\}$改变$\bar{b} \to c \, \bar{q_1} \, \bar{q_2}$引起的准二体衰变$B_{(s)} \to D_{(s)} h h^\prime$（$h, h^\prime = \{π, K\}$）中$D_{(s)}^\ast$的作用及其贡献.本研究的主要动机是在$B$工厂和LHC的通道$B_{(s)} \to D_{(s)} h h^\prime$中测量来自简单相空间模型的重要衍生物，现在被澄清为来自相应中间共振态$D_{(s)}^\ast$的Breit-Wigner-tail效应。我们证实了在准二体$B_{(s)} \to D ππ(K)$衰变通道中，$D^\ast$的这种效应很小（$\sim 5\%$），并预测了$D^\ast$在$B_{(s)} \to D_s K π(K)$衰变通道中的微小贡献（$< 1 \%$），对于$B_s \to D K π(K)$衰变通道，我们的结果仅由$D_s^\ast$的Breit-Wigner-tail效应贡献，与目前的LHCb测量结果一致.我们建议Belle-II和LHCb合作重新研究过程$B^+\to \bar D^{\ast 0}π^+(K^+) \to …

组分夸克模型耦合道计算中的$Z_b$结构

The $Z_b$ structures in a constituent quark model coupled-channels calculation

$Z_b(10610)^\pm$和$Z_b(10650)^\pm$是在$πh_b(mP)$、$πΥ(nS)$和$B^\ast\bar B^{(\ast)}+h.c.$不变质谱图中发现的两种底离子样结构，其中$m=\{1,2\}$和$n=\{1,2,3\}$。它们的性质令人困惑，因为它们的电荷迫使其最小夸克含量为$b\bar b u\bar d$（$b\bar b d\bar u$）。因此，有必要探索四夸克系统，以了解它们的内部结构。此外，它们与通道如$πΥ$的强偶联以及它们的质量与$B^\ast\bar B^{(\ast)}$-阈值的接近性刺激了分子解释。在满意地描述含重夸克的（非）常规强子的广泛性质的组分夸克模型的框架内，我们对$I^G(J^{PC})=1^+(1^{+-})$隐底扇区进行了耦合道计算，包括$B^{(\ast)}\bar B^{\ast}+h.c.$、$πh_b$、$πΥ$和$ρη_b$道.我们分析了不同通道中的线形，通过$^3P_0$模型描述了$Υ(5S)\to πB^{(*)}\bar B^{(*)}$。由于我们的描述的线的形状有希望，我们执行相同的耦合通道计算的$Z_b$的$J^{--}$，其中$J=\{0,1,2\}$。这使我们能够获得相应的线条形状的公平描述。$S$矩阵的分析结构的研究表明，实验$Z_b$结构出现的几个极点的组合与$J^{PC}=0^{-…

三体分子$\bar{D}\bar{D}^{\ast}Σ_{c}$ -了解$T_{cc}$、$P_{c}(4312)$、$P_{c}(4440)$和$P_{c}(4457)$的性质

Three-body molecules $\bar{D}\bar{D}^{\ast}Σ_{c}$- understanding the nature of $T_{cc}$, $P_{c}(4312)$, $P_{c}(4440)$ and $P_{c}(4457)$

LHCb合作组在2019年发现的三种五夸克态$P_{c}(4312)$、$P_{c}(4440)$和$P_{c}(4457)$的性质仍在争论中，尽管$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}$分子解释似乎是最流行的。本文通过在$\bar{D}^{\ast}Σ_{c}$对中加入一个$\bar{D}$介子，研究了三体分子$\bar{D}\bar{D}^{\ast}Σ_{c}$的质量和衰变宽度，并探讨了$\bar{D}\bar{D}^{\ast}Σ_{c}$的存在与$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}$和$\bar{D}^{\ast}\bar{D}$两体分子的存在之间的关系.后者可以用LHCb合作组最近发现的双魅力四夸克态$T_{cc}$来识别。基于$P_{c}(4312)$、$P_{c}(4440)$、$P_{c}(4457)$和$T_{cc}$的分子性质，我们的研究结果表明，存在两个$\bar{D}\bar{D}^{\ast}Σ_{c}$与$I(J^{P})=1(1/2^{+})$和$I(J^{P})=1(3/2^{+})$的三体结合态，结合能$37.24$ MeV和$29.63$ MeV低于$\bar{D}\bar{D}^{\ast}Σ_{c}$的质量阈值.此外，我们还发现这两个三体分子的质量分裂与$P_{c}(4440)$和$P_{c}(4457)$的质量分裂相关，这为…

相对论性重离子碰撞中 $ππ$ 和 $D\bar{D}^{\ast}$ 散射阈值尖点的有限温度效应

Finite-temperature effects on the threshold cusps in $ππ$ and $D\bar{D}^{\ast}$ scatterings from relativistic heavy-ion collisions

利用有限温度下的产生率和传播子，研究温度对 ππ 和 D\bar{D}^* 散射阈值尖点的影响，发现尖点结构随温度升高而增强，且等旋破缺导致平台状结构。

利用τ轻子的纵向、横向和正常极化分量在$\bar{B}^0 \to D^{(\ast)} τ^- \barν_τ$中探索新物理

Probing new physics in $\bar{B}^0 \to D^{(\ast)} τ^- \barν_τ$ using the longitudinal, transverse, and normal polarization components of the tau lepton

我们研究了τ轻子在衰变$\bar{B}^0 \to D^{(\ast)} τ^- \barν_τ$中的纵向、横向和法向极化分量，并讨论了它们在寻找标准模型（SM）之外的新物理（NP）中的作用。从一个包含非SM四费米算符的模型无关有效哈密顿量出发，我们得到了不同NP场景下的实验约束，并研究了它们对偏振观测量的影响。在SM中，τ轻子的纵向和横向极化与相应的零轻子质量值$P_L=-1$和$P_T=0$有很大的不同。此外，$P_L$和$P_T$对NP效应非常敏感。对于横向极化，特别是对于有效张量算符在$\bar{B}^0 \to D^\ast$的情况下和对于标量算符在$\bar{B}^0 \to D$的情况下，这是正确的。$T$ -奇数正常极化$P_N$，预计在SM中是可忽略的小，可以是非常可观的假设NP复威尔逊系数。我们还详细讨论了τ轻子的三个偏振分量如何在其随后的轻子和半强子衰变的帮助下测量。

HQET中的$Λ_b\toΛ^\ast(1520)(\to N\!\bar{K})\ell^+\ell^-$在低反冲时衰变

The $Λ_b\toΛ^\ast(1520)(\to N\!\bar{K})\ell^+\ell^-$ decay at low-recoil in HQET

本文讨论了低反冲$Λ_b\toΛ^\ast(1520)(\to N\!\bar{K})\ell^+\ell^-$衰变的标准模型和新的物理灵敏度，其中$\ell^\pm$是质量轻子，$N\!\bar{K}=\{pK^-, n\bar{K}^0 \}$是质量轻子。我们提供了一个完整的角分布与一组运营商，其中包括标准模型运营商和他们的手征翻转对应，以及新的标量和伪标量运营商。由此产生的角分布使我们能够构建我们在标准模型和模型独立的新物理场景中研究的可观测量。为了减少$Λ_b\toΛ^\ast(1520)$跃迁形状因子产生的强子效应，我们利用了在低$Λ^\ast(1520)$反冲下有效的重夸克有效理论框架，\emph{i.e.,}大双轻子不变质量平方$q^2\sim \mathcal{O}(m_b^2)$。在$1/m_b$的领导秩序，包括$\mathcal{O}(α_s)$更正，我们计算的形状因子之间的“改进的Isgur-Wise关系”。这些关系将形状因子关联起来，从而允许用较少数量的独立形状因子来描述低反冲区域处的这种衰减。

$\Lambda_b \to \Lambda^{(\ast)}\nu\bar\nu$ 衰变与近期 Belle-II 的 $B^+\to K^+\nu\bar\nu$ 数据

$Λ_b \to Λ^{(\ast)}ν\barν$ decays and the recent Belle-II $B^+\to K^+ν\barν$ data

针对Belle-II观测到的B+→K+νν̄超出标准模型2.7σ，本文在含轻右手中微子的低能有效场论中研究Λb→Λ(∗)νν̄衰变，计算微分分支比并探讨新物理信号。

核介质中的$\bar{\mathrm{D}}$和$\mathrm{B}$介子

$\bar{\mathrm{D}}$ and $\mathrm{B}$ mesons in nuclear medium

本文讨论了核介质中$\bar{\mathrm{D}}$和$\bar{\mathrm{D}}^{\ast}$（$\mathrm{B}$和$\mathrm{B}^{\ast}$）介子的质量修正。$\bar{\mathrm{D}}$和$\bar{\mathrm{D}}^{\ast}$（$\mathrm{B}$和$\mathrm{B}^{\ast}$）介子采用重夸克对称性，并且$\bar{\mathrm{D}}$或$\bar{\mathrm{D}}^{\ast}$（$\mathrm{B}$或$\mathrm{B}^{\ast}$）介子与核子之间的相互作用由π交换提供。我们发现$\bar{\mathrm{D}}$介子和$\mathrm{B}$介子的质量位移为负，因此$\bar{\mathrm{D}}$和$\mathrm{B}$介子被束缚在核介质中.作为应用，我们考虑了带有$\bar{\mathrm{D}}$介子的原子核、$^{40}_{\bar{\mathrm{D}}}\mathrm{Ca}$和$^{208}_{\bar{\mathrm{D}}}\mathrm{Pb}$，并研究了每个核中$\bar{\mathrm{D}}$介子的能级。我们还讨论了在同位旋非对称核介质中的质量移动，给出了在核介质中$\bar{\mathrm{D}}$或$\mathrm{B}$介子周围的同位旋密度分布的可能现象。…

B \to K^* K^* 的极化、CP不对称性和分支比的微扰QCD方法

Polarization, CP Asymmetry and Branching ratios in B \to K^* K^* with Perturbative QCD approach

我们在微扰QCD图像中研究了无粲稀有衰变$B \to K^{\ast} K^{\ast}$。我们不仅计算了可因式分解图和不可因式分解图，还计算了湮灭图。结果表明：不同通道的纵向极化率在75%~ 99%之间变化，$B^0(\bar{B}^0) \to K^{\ast0}\bar{K}^{\ast0}$和$B^{\pm} \to K^{\ast\pm} \bar{K}^{\ast0}(K^{\ast0})$的分支比为$10^{-7}$量级，远大于$B^0(\bar{B}^0) \to K^{\ast+}K^{\ast-}$（$10^{-8}$）。如果我们选择$α(ϕ_2)$作为$95^{\circ}$，则$B^{\pm} \to K^{\ast\pm} \bar{K}^{\ast0}(K^{\ast0})$和$B^0(\bar{B}^0) \to K^{\ast+}K^{\ast-}$中的直接CP不对称性约为-15%和-65%。在$B^0(\bar{B}^0) \to K^{\ast0}\bar{K}^{\ast0}$衰变中，由于$b \to d$的企鹅拓扑结构，没有直接的CPV。我们的预测将在未来的B实验中得到验证。

强子物质中2：2介子-介子非弹性散射的截面

Cross Sections for Inelastic 2-to-2 Meson-Meson Scattering in Hadronic Matter

在第一玻恩近似下，用夸克-反夸克湮灭和产生的方法，研究了反应：$K \bar {K} \to K \bar {K}^\ast, ~K \bar{K} \to K^* \bar{K}, ~πK \to πK^\ast, ~πK \to ρK, ~ππ\to K \bar{K}^\ast, ~ππ\to K^\ast \bar{K}, ~ππ\to K^\ast \bar{K}^\ast, ~πρ\to K \bar{K}, ~πρ\to K^\ast \bar{K}^\ast, ~ρρ\to K^\ast \bar{K}^\ast, ~K \bar{K}^\ast \to ρρ$和$K^* \bar{K} \to ρρ$ .由介子夸克-反夸克相对运动波函数和夸克-反夸克湮灭和产生的跃迁势组成的跃迁振幅得到了反应的非极化截面。从一个与跃迁势等价的夸克-反夸克势出发，我们证明了末态两个介子的总自旋不一定等于初态两个介子的总自旋。基于味矩阵元，某些反应通道的截面可以由其它反应通道得到。截面的温度依赖性显着。

奇异开味$bc\bar{q}\bar{q}$、$bc\bar{s}\bar{s}$和$qc\bar{q}\bar{b}$、$sc\bar{s}\bar{b}$四夸克态

Exotic open-flavor $bc\bar{q}\bar{q}$, $bc\bar{s}\bar{s}$ and $qc\bar{q}\bar{b}$, $sc\bar{s}\bar{b}$ tetraquark states

我们用$J^P=0^+$和$1^+$构造了相应的四夸克流，研究了奇异的$bc\bar{q}\bar{q}$，$bc\bar{s}\bar{s}$和$qc\bar{q}\bar{b}$，$sc\bar{s}\bar{b}$系统.在研究了两点关联函数和谱密度后，我们进行了QCD求和规则分析，并提取了这些开味四夸克态的质量。结果表明，对于$bc\bar{q}\bar{q}$系统，纯量和轴向矢量四夸克态的质量约为$7.1-7.2$ GeV，对于$bc\bar{s}\bar{s}$系统，质量约为$7.2-7.3$ GeV。对于具有$J^P=0^+$和$1^+$的$qc\bar{q}\bar{b}$四夸克态，它们的质量被提取为$7.1$ GeV左右。标量和轴向矢量$sc\bar{s}\bar{b}$态的质量分别为$7.1$ GeV和$6.9-7.1$ GeV。四夸克态$qc\bar{q}\bar{b}$和$sc\bar{s}\bar{b}$分别低于$D^{(\ast)}B^{(\ast)}$和$D_s^{(\ast)}B_s^{(\ast)}$的阈值，但它们可以衰变为$B_c$加一个轻介子。然而，四夸克态$bc\bar{q}\bar{q}$和$bc\bar{s}\bar{s}$低于$D^{(\ast)}\bar B^{(\ast)}$和$D_s^{(\ast)}\bar B_s^{(\ast)…

再论$B\to K^\ast( \to Kπ) ν\barν$衰变

Revisiting $B\to K^\ast( \to Kπ) ν\barν$ decays

稀有衰变$B\to K^\ast( \to Kπ) ν\barν$有望在不久的将来的$B$ -物理实验中在寻找标准模型之外的物理学中发挥重要作用。我们调查共振和非共振背景，超出窄宽度近似的$K^\ast$。在强子反冲较低的区域分析了非共振$B\to Kπν\barν$衰变，其中重强子手征微扰理论的$B \to K π$形状因子是可用的。在Breit-Wigner型模型中，发现$K^*$信号区域中的干扰诱导效应是相当大的，与分支比中的$20\%$一样大。纵向极化分数$F_L$的相应影响较小，最多在几个\%左右。宽标量态$K_0^\ast$和$κ$的影响在$K^\ast$信号区域的分支分数中处于百分比水平，并且在$F_L$中可以忽略不计。由于$F_L$的背景很小，因此该观测值构成了形状因子计算的有用探针，或者替代地，在整个$q^2$区域中的右手电流。在$K π$ -系统中的前向-后向不对称性，$A_{\rm FB \, L}^K$，具有对纵向衰减率的归一化，主要探测没有短距离系数的S、P波干扰，因此可以用于控制共振和非共振背景。

$B\to χ_{c1}πK$数据对同位矢量 $G$ 奇 $D^\ast\bar{D}^\ast$ 分子虚态的启示

Implications of $B\to χ_{c1}πK$ data for an isovector $G$-odd $D^\ast\bar D^\ast$ molecular virtual state

本研究分析BaBar和Belle的B→χc1πK数据，寻找JPC=0++和2++的同位矢量D*D*分子，通过拟合衰变振幅并解析延拓T矩阵找极点，得到虚态极点结果，张量虚态与手征有效场论预测一致，还预测了角分布用于自旋鉴别和检验再散射，助力建立D(*)D(*)分子多重态谱。

核物质中$\bar{D}_{s}$和$\bar{D}_{s}^{\ast}$介子的近藤效应

Kondo effect of $\bar{D}_{s}$ and $\bar{D}_{s}^{\ast}$ mesons in nuclear matter

研究了$\bar{D}_{s}$和$\bar{D}_{s}^{\ast}$介子作为杂质粒子在核物质中的近藤效应。$\bar{D}_{s}$或$\bar{D}_{s}^{\ast}$介子与核子之间的自旋交换相互作用导致红外区低能散射中有效耦合的增强，其奇异性尺度由近藤尺度给出.本文在核子单圈水平上研究了重整化群方程中的Kondo标度。在平均场近似下，我们进一步研究了基态的近藤效应，指出Kondo标度与核物质中$\bar{D}_{s}$或$\bar{D}_{s}^{\ast}$介子与核子的混合强度有关.给出了杂质在发生近藤效应时的光谱函数。

作为$D^*\bar{K}^*$分子状态的$X_0(2866)$

$X_0(2866)$ as a $D^*\bar{K}^*$ molecular state

最近LHCb合作组报告发现了两个开粲四夸克态，$X_{0}(2866)$和$X_{1}(2904)$。本文在单玻色子交换模型下研究了$D^{(\ast)}$和$\bar{K}^{(\ast)}$的相互作用，证明了$X_{0}(2866)$可以被理解为一个含有$I(J^{P})=0(0^{+})$的$D^{\ast}\bar{K}^{\ast}$分子，或者至少它有一个大分子组分.另一方面，$X_{1}(2904)$不能被解释为分子状态。受$X_0(2866)$发现的启发，以及PDMATHAMT相互作用强到足以产生束缚态的事实，我们还讨论了其他开放魅力分子的可能存在。在介子-介子区，得到了两个质量阈值附近的分子$DD^{\ast}$和$I(J^{P})=0(1^{+})$，并利用重夸克味对称性预言了它们的对应分子$\bar{B}\bar{B}^{\ast}$和$\bar{B}^{\ast}\bar{B}^{\ast}$.在介子-重子区，7个$I=1/2$接近$D^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)}$质量阈值的开粲分子自然出现，这是由重夸克自旋对称性决定的。

$S$波$Λ_c\barΛ_c$束缚态的质量与衰变宽度

The masses and decay widths of the $S$-wave $Λ_c\barΛ_c$ bound states

本文在Bethe-Salpeter形式论下数值求解方程，证实了具有$J^{PC}=0^{-+}$和$1^{--}$的$Λ_c\barΛ_c$束缚态存在，计算了其多通道衰变宽度，发现$D\bar{D}^\ast$是主要衰变模式并建议实验在此末态中寻找该束缚态。

$J/ ψ$重子衰变的双夸克模型

Diquark model for $J/ ψ$ baryonic decays

$J/ ψ$的重子衰变为研究重子的内部结构提供了新的途径。本文用一个简单的双夸克模型计算了反应$J/ ψ\longrightarrow \bar{p}p$，$\bar pN^*(1440)$，$\bar{N}^{\ast}N^{\ast}$，$\barΛΛ$和$\barΣ^0Σ^0$的衰变截面.结果与普通组分夸克模型的结果不同。因此，这些反应可能为重子的两种不同图像提供新的检验。

Z \to c \bar c \to γγ^{PDMATHAAC}、Z \to b \bar b \to γ^{ \ast }三角图和Z \to γ、Z \to γ衰变

The Z\to c\bar c\toγγ^{\ast}, Z\to b\bar b\toγγ^{\ast} triangle diagrams and the Z\toγψ, Z\to γΥdecays

根据Z \to c \bar c \to γγ^{ \ast }和Z \to b \bar b \to γ ^{\ast }振幅及其导数的求和规则，阐述了研究Z \to γ τ和Z \to γ τ衰变的方法.计算了Z \to γ衰变和Z \to γ衰变的分支比。给出了\sum_ψ BR（Z \to γ J）= 1.95 \cdot 10^{-7}和\sum_Υ BR（Z \to γ J）= 7.23 \cdot 10^{-7}的下界，讨论了偏离下界的情况，其中包括BR（Z \to γJ/J（1 S））\sim BR（Z \to γ J（1 S））\sim 10^{-6}可能在LHC中测量的可能性.计算了Z \to γ射线和Z \to γ射线的角分布。

$D^{\pm}\rightarrow K^{\ast}(892)^{0} π^{\pm} + \bar{K}^{\ast }(892)^{0}π^{\pm}\rightarrow K_{S,L}^{0}π^0 π^{\pm}$衰变中CP破坏的研究

Study of CP Violation in $D^{\pm}\rightarrow K^{\ast}(892)^{0} π^{\pm} + \bar{K}^{\ast }(892)^{0}π^{\pm}\rightarrow K_{S,L}^{0}π^0 π^{\pm}$ Decays

在标准模型中，我们基于Cheng和Chiang的因式分解辅助拓扑振幅（FAT）方法和拓扑振幅（TA）方法[Phys. Rev. D 104，073003（2021）.]研究了$D^{\pm}\rightarrow K^{\ast}(892)^{0} π^{\pm} + \bar{K}^{\ast }(892)^{0}π^{\pm}\rightarrow K_{S,L}^{0}π^0 π^{\pm}$衰变中的CP违反和$K_S^0-K_L^0$不对称性。我们发现，在这两种方法中，$A_{CP}^{K_{S,L}^0}$的CP破坏都可以超过$10^{-3}$的量级，并由三部分组成：$K^0 -\bar{K}^0$混合$A_{CP,K_{S,L}^0}^{mix}$中的间接CP破坏，粲衰变$A_{CP,K_{S,L}^0}^{dir}$中的直接CP破坏和新的CP破坏效应$A_{CP,K_{S,L}^0}^{int}$，它们是由两棵树（Cabibbo-favored和doubly-Cabibbo-suppressed）振幅与中性K介子混合的干涉引起的. $K^0 -\bar{K}^0$混合中的间接CP破坏对$A_{CP}^{K_{S,L}^0}$起主导作用，新的CP破坏效应对$A_{CP}^{K_{S,L}^0}$有不可忽略的贡献。我们估计了$K_S^0-K_L^0$不对称性$R_{K_{…

$Υ(nS)\rightarrow \bar{d}^{\ast}(2380)+X$衰变宽度的唯象研究

Phenomenological study on the decay widths of $Υ(nS)\rightarrow \bar{d}^{\ast}(2380)+X$

用唯象方法研究了$Υ(nS)$ $\rightarrow$ $\bar{d}^{\ast}(2380)+X$与$n=1,2,3$的衰变宽度.借助于交叉对称性，通过研究$d^\ast$和$Υ(nS)$之间的前向散射振幅的虚部，得到了衰减宽度。用以前研究中得到的$d^\ast$和氘核的波函数计算了振幅。$d^{\ast}$（$d$）和$Υ$之间的相互作用由夸克-介子相互作用决定，其中耦合常数通过拟合$Υ(nS)$ $\rightarrow$ $\bar{d}+X$的观测宽度来确定。计算结果表明，$Υ(nS)$ $\rightarrow$ $\bar{d}^{\ast}+X$的衰变宽度比$\bar{d}+X$的衰变宽度小约1/10.计算得到的$\bar{d^*}$的动量在$0.3-0.8$ GeV范围内。因此，很可能在这些半包含衰变过程中发现$\bar{d}^\ast(2380)$。

X（3872）作为粲偶素和强子分子的杂化态

X(3872) as a hybrid state of the charmonium and the hadronic molecule

为了理解X（3872）的结构，研究了$c \bar c$粲偶素核态与$D^0 \bar D^{\ast 0}$和$D^+ D^{\ast -}$分子态的耦合.确定了粲偶素态和强子分子态之间的耦合强度，以便再现X（3872）的观测质量。中性和带电$D$介子的质量差引入了同位旋对称性破缺。得到的X（3872）的结构是，约7%是$\ccbar$粲鎓，75%是同向异构体$D \bar D^\ast$分子，18%是同向载体$D \bar D^\ast$分子，这很好地解释了X（3872）的观察到的性质。我们得到的X（3872）的结构既不是$D^0 \bar D^{ast 0}$强子分子，也不是紧凑的四夸克态，而是粲偶素-强子分子杂化态。

ALRSM中的$\bar{B}\rightarrow D^{(\ast)}τ\barν$过量受$B$、$D$衰变和$D^{0}-\bar{D}^{0}$混合的限制

$\bar{B}\rightarrow D^{(\ast)}τ\barν$ excesses in ALRSM constrained from $B$, $D$ decays and $D^{0}-\bar{D}^{0}$ mixing

最近LHCb、BaBar和Belle合作对$B$介子$\bar{B}\rightarrow D^{(\ast)}τ\barν$的声子衰变的实验结果显示出与标准模型（SM）的显著偏离，暗示着超越SM的新物理图景.在这项工作中，我们表明，这些增强的衰变率可以解释的$E_{6}$动机的替代左右对称模型（ALRSM）的框架内，已成功地解释了最近的CMS过剩，并具有容纳高规模leptogenesis的特点。ALRSM中的R宇称守恒耦合通过标量轻夸克的交换对$\bar{B}\rightarrow D τ\barν$和$\bar{B}\rightarrow D^{(\ast)}τ\barν$都有贡献。我们研究了轻子衰变$D_{s}^{+} \rightarrow τ^{+} \barν$，$B^{+}\rightarrow τ^{+} \barν$，$D^{+}\rightarrow τ^{+} \barν$和$D^{0}$ - $\bar{D}^{0}$混合，以限制解释增强的$B$衰变率所涉及的耦合，我们发现ALRSM在满足这些限制的情况下可以很好地解释当前关于$\mathcal{R}(D^{(\ast)})$的实验数据。

通过$H\to WW^{\ast}$衰变通道探测HL-LHC的反常top-Higgs耦合

Probing anomalous top-Higgs couplings at the HL-LHC via $H\to WW^{\ast}$ decay channels

本文研究了在14 TeV CERN对撞机高亮度（HL-LHC）运行中利用SS 2L或3L信号探测$tHq$ ~（$q= u, c$）反常耦合的前景。我们专注于信号的$tH$相关的生产，其次是衰变模式$t\to b\ell^{+}ν_{\ell}$和$H\to WW^{\ast}$，和$t\bar{t}$生产其次是衰变模式$t\to b\ell^{+}ν_{\ell}$和$\bar{t}\to H(\to WW^{\ast})\bar{q}$，其中$\ell=e, μ$。基于两种类型的$H\to WW^{\ast}$衰变拓扑，一种假设半轻子衰变模式$H\to WW^{\ast}\to \ell^{+}νjj $和另一种假设全轻子衰变模式$H\to WW^{\ast}\to \ell^{+}ν\ell^{-}\barν$，我们对信号和背景进行了全面的模拟。结果表明，在未来的HL-LHC上，对于同号双轻子通道，$Br(t\to uh)~(Br(t\to ch))$可以探测到$1.17~(1.56)\times 10^{-3}$，对于3L通道，在$3σ$灵敏度下，可以探测到$7.1~\times 10^{-4}~(1.39~\times 10^{-3})$.