Analysis of mass modifications of the vector and axial-vector heavy mesons in the nuclear matter with the QCD sum rules
本文用QCD求和规则计算了核物质中矢量介子和轴矢量介子$D^*$、$B^*$、$D_1$和$B_1$的质量修正，得到了$D^*N$、$B^*N$、$D_1N$和$B_1N$相互作用的质量位移$δM_{D^*}=-71 \rm{MeV}$、$δM_{B^*}=-380 \rm{MeV}$、$δM_{D_1}=72 \rm{MeV}$、$δM_{B_1}=264 \rm{MeV}$和散射长度$a_{D^*}=-1.07 \rm{fm}$、$a_{B^*}=-7.17 \rm{fm}$、$a_{D_1}=1.15 \rm{fm}$和$a_{B_1}=5.03 \rm{fm}$。
2012-09-26 hep-ph
Masses of Scalar and Axial-Vector B Mesons Revisited
SU（3）夸克模型在描述偶宇称介子时遇到了很大的挑战。具体地说，$q\bar q$夸克模型在理解低于1 GeV的轻标量介子、标量和轴矢量粲介子以及$1^+$类粲素态$X(3872)$方面存在困难。解决这些困难的一个共同的智慧在于耦合通道效应，这将扭曲夸克模型的计算。本文主要研究了纯量粲介子$D_{s0}^*$和$D_0^{*0}$的近质量简并度及其意义。在重介子手征微扰理论的框架内，我们表明，近简并可以定性地理解为由于强耦合通道的自能效应的后果。定量地说，$D_{s0}^*$和$D_0^{*0}$质量的接近程度可以通过调整回路图中出现的两个相关的强耦合和重整化标度来实现。这又意味着$B_{s0}^*$和$B_0^{*0}$介子的质量相似。$P_0^* P'_1$与戈德斯通玻色子的相互作用对于理解近简并现象至关重要。基于重夸克对称性，结合QCD和$1/m_Q$效应的修正，我们得到了$B^*_{(s)0}$和$B'_{(s)1}$介子的质量，例如，$M_{B_{s0}^*}= (5715\pm1)\,{\rm MeV}+δΔ_S$，$M_{B'_{s1}}=(5763\pm1)\,{\rm MeV}+δΔ_S$，其中$δΔ_S$是$1/m_Q$修正.结果表明，$B'_{s1}$和$B_{s0}^*$的质量差为48 MeV，远大于相对论夸克模型对$20\sim 30$的质量差，而$M_{…
2017-10-08 hep-ex hep-ph
Light axial-vector and vector resonances $X(2100)$ and $X(2239)$
我们把共振态$X(2100)$和$X(2239)$分别看作具有夸克含量$ss \overline{s}\overline{s}$的轴矢量和矢量四夸克态，研究了它们的性质。在QCD两点求和规则框架下计算了这些奇异介子的光谱参数。所获得的预测质量$m=(2067 \pm 84)~\mathrm{MeV}$的轴向矢量状态是在最近观察到的结构$X(2100)$的质量的BESIII合作在衰减$J/ψ\to ϕηη^{\prime}$作为共振在$ϕη^{\prime}$质谱。我们还利用QCD光锥求和规则和软介子近似的技术方法研究了$S$波衰变$X(2100) \to ϕη^{\prime}$和$X(2100) \to ϕη$。轴向矢量四夸克态$Γ=(130.2\pm 30.1)~\mathrm{MeV}$的宽度被这两种衰变饱和，与测量到的共振态$X(2100)$的全宽相当。我们对矢量$ss\overline{s}\overline{s }$四夸克态质量$\widetilde{m}=(2283\pm 114)~\mathrm{MeV}$的预测与BESIII合作组对共振态$X(2239)$质量的实验结果$2239.2 \pm 7.1 \pm 11.3~\mathrm{MeV}$一致.
2019-07-02 hep-ex hep-lat hep-ph
Charmoniumlike Channels $1^{+}$ with Isospin $1$ from Lattice and Effective Field Theory
本文首次在多体积、非零总动量框架下用格点QCD研究I=1、JPC=1+±的类粲偶素态，并结合有效场论对J/ψπ与DD̄*散射进行耦合道分析，发现所得极点可合理解释实验Zc峰并协调格点能量。
2025-03-17 hep-lat hep-ph
Analysis of the $Z_c(4200)$ as axial-vector molecule-like state
本文假设$Z_c(4200)$为色八重态-八重态轴矢量类分子态，构造了色八重态-八重态轴矢量流，利用QCD求和规则研究了它的质量和宽度。数值$M_{Z_c(4200)}=4.19 \pm 0.08\,\rm{GeV}$和$Γ_{Z_c(4200)}\approx 334\,\rm{MeV}$与实验数据$M_{Z_c(4200)} = 4196^{+31}_{-29}{}^{+17}_{-13} \,\rm{MeV}$和$Γ_{Z_c(4200)} = 370^{+70}_{-70}{}^{+70}_{-132}\,\rm{MeV}$一致，支持将$Z_c(4200)$指定为与$J^{PC}=1^{+-}$的彩色八重态-八重态分子样态。进一步讨论了$Z_c(3900)$、$Z_c(4200)$和$Z(4430)$作为双夸克-反双夸克型四夸克态的可能归属，并给出了$J^{PC}=1^{+-}$的结果.
2015-08-07 hep-ph
Axial charges of hyperons and charmed baryons using $N_f=2+1+1$ twisted mass fermions
用总共五个动力学扭曲质量费米子规范组态系综计算了低位置重子的轴向耦合。模拟使用岩崎规范作用和两个简并的轻夸克的味道，和一个奇怪的和一个魅力夸克固定到大约他们的物理值在两个值的耦合常数。使用核子质量确定的晶格间距为$a=0.082$ fm和$a=0.065$ fm，并且模拟覆盖了约210 MeV至430 MeV范围内的π介子质量。我们研究了在210 MeV到430 MeV范围内轴向耦合对π介子质量的依赖性，以及当我们将轻夸克质量减小到其物理值时的$SU(3)$破缺效应。
2016-06-06 hep-lat hep-ph nucl-th
Axial-vector and pseudoscalar tetraquarks $[ud][\bar{c}\bar{s}]$
用QCD求和规则方法计算了全开味轴矢和赝标四夸克$X_{\mathrm{AV}}$和含$[ud][\overline{c}\overline{s}]$的$X_{\mathrm{PS}}$的光谱参数和宽度。$X_{\mathrm{AV}}$和$X_{ \mathrm{PS}}$的质量和电流耦合发现使用两点求和规则计算进行考虑到各种真空冷凝尺寸$10$。通过将$S$ -波衰减模式$X_{\mathrm{AV}}\to D^{\ast }(2010)^{-}K^{+}$、$\overline{D}^{\ast }(2007)^{0}K^{0}$、$D^{-}K^{\ast }(892)^{+}$和$\overline{D}^{0}K^{\ast }(892)^{0}$包括到分析中来评估轴向矢量状态$X_{\mathrm{AV}}$的全宽度。在$X_{ \mathrm{PS}}$的情况下，我们考虑$S$ -波衰减$X_{\mathrm{PS}}\to \overline{D} _{0}^{\ast }(2300)^{0}K^{0}$，和$P$ -波过程$X_{\mathrm{PS}}\to D^{-}K^{\ast}(892)^{+}$和$X_{\mathrm{PS}}\to \overline{D} ^{0}K^{\ast}(892)^{0}$。为了确定这些衰变模的部分宽度，我们采用了Q…
2023-02-28 hep-ex hep-lat hep-ph
Vector and axial-vector structures of the Theta^+
本文介绍了基于SU（3）手征夸克孤子模型的核子到五夸克重子Theta^{+}的矢量和轴矢量跃迁的最新结果。结果表明：K^{*}-N-Theta矢量和张量耦合常数分别为g_{K^{*}N Theta} = 0.81和f_{K^{*}N Theta}=0.84，KN Theta轴矢量耦合常数为g_{A} ^* = 0.05。因此，Theta^+到NK的总衰变宽度变得非常小：Gamma_{Theta -> NK} = 0.71 MeV，这与DIANA结果Gamma_{Theta -> NK} =0.36 +- 0.11 MeV一致。
2008-05-09 hep-ph
Spectrum of the heavy axial vector χ_b1(1P) and χ_c1(1P) mesons in thermal QCD
在热QCD求和规则的框架下，利用有限温度下产生的附加算符，计算了P波重轴矢量χ_b1和χ_c1夸克偶素的质量和衰变常数.在计算中，我们考虑了微扰的两圈级α_s修正和非微扰效应，直到四维凝聚体。它是观察到的质量和衰变常数几乎保持不变，相对于温度的变化高达T \simeq 100 MeV，然而，在这一点之后，衰变常数急剧下降，并在临界温度接近零。在T \simeq 100 MeV之后，质量值的减小也是相当可观的。
2012-05-25 hep-ph
Nucleon axial, tensor, and scalar charges and $σ$-terms in lattice QCD
本文在格点QCD连续极限下计算核子轴矢、张量和标量荷及σ项，得到gA^{u-d}=1.250(24)与实验一致，并给出πN、奇异和粲σ项数值，为核子自旋结构和超出标准模型物理研究提供关键输入。
2025-02-07 hep-ex hep-lat hep-ph
Analysis of the mass and width of the $X(4140)$ as axialvector tetraquark state
本文用$J^{PC}=1^{++}$构造了$[sc]_T[\bar{s}\bar{c}]_A+[sc]_A[\bar{s}\bar{c}]_T$型和$[sc]_T[\bar{s}\bar{c}]_V-[sc]_V[\bar{s}\bar{c}]_T$型轴向矢量流，用QCD求和规则研究了$X(4140)$的质量。预测的质量支持将$X(4140)$指定为$[sc]_T[\bar{s}\bar{c}]_V-[sc]_V[\bar{s}\bar{c}]_T$型轴矢量四夸克态。然后利用基于固体夸克-强子对偶性的QCD求和规则研究了强子耦合常数$g_{XJ/ψϕ}$，得到了衰变宽度$Γ(X(4140)\to J/ψϕ)=86.9\pm22.6\,{\rm{MeV}}$，与LHCb合作组的实验数据$83\pm 21^{+21}_{-14} {\mbox{ MeV}}$符合得很好.
2018-12-30 hep-ph
Exploring axial $U(1)$ restoration in a modified 2+1 flavor Polyakov quark meson model
本文报道了在含有费米子真空修正项（PQMVT）的改进的2+1味Polyakov圈夸克介子模型中，Kobayashi-Maskawa-'tHooft行列式（KMT）项系数c（T）的温度依赖性导致的$U_{A}(1)$对称性恢复。与恒定c的情况相比，奇怪的冷凝物熔化到明显更小的温度。此外，由于c（T），手征跃迁后，在T=176 MeV附近，$m_{η^{\prime}}$从其真空值降低了220 MeV这类似于由Csorgo和Vertesi在参考文献1中报道的至少200 MeV的介质中的$η^{\prime}$质量下降。（Phys Rev Lett 105：182301，2010; Phys Rev C 83：054903，2011），作为有效恢复$U_A(1)$对称性的实验标志。赝标量混合角$θ_p$在c（T）的影响下实现反理想混合。在T=176 MeV时，$η$介子变为轻夸克系统（$ η_{NS} $），并与$ η' $介子发生同一性变化，变为奇夸克系统（$ η_{S} $）。在275 MeV附近，$σ$、$π$介子质量的简并温度变化与$a_{0}$、$η$介子质量的简并温度变化相融合.这意味着，对于c（T），当$m_σ=400$ MeV时，$U_{A}(1)$恢复发生在1.75 $T_{c}^χ$ =275 MeV。
2020-10-24 hep-ph nucl-th
Two-pole structure of the $h_1(1415)$ axial-vector meson: resolving mass discrepancy
本文通过隐局域对称性下的耦合道方法研究 $h_1(1415)$ 轴矢量介子，发现其具有双极点结构，从而解释了实验上观测到的质量差异。
2024-09-04 hep-ex hep-ph
The nucleon axial-vector coupling beyond one loop
本文用手征微扰理论分析了核子轴矢量与双圈的耦合。我们表明，手性外推基于这种表示需要晶格数据与介子质量低于300兆电子伏。
2006-05-14 hep-lat hep-ph nucl-th
Finite-size scaling in nucleon axial charge from 2+1-flavor DWF lattice QCD
我们报告了目前正在进行的核子等矢量轴向电荷g_A的晶格QCD计算的现状，该计算是在一个空间体积（L = 4.6 fm）^[3]中，使用RBC/UKQCD 2+1-味动力学畴壁费米子系综，在晶格截止能量约为a^{-1}=1.4 GeV。在m π= 250 MeV的介子质量系综中，对应于有限尺寸标度参数m πL \sim 5.8的结果与先前在a^{-1}=1.7 GeV，L = 2.8 fm，m π= 420 MeV的结果一致，具有相似的m πL。这表明，在两个系综中，来自激发态污染的系统误差都很小，我们观察到的g_A约10%的亏损可能是一个与m_πL成比例的有限尺寸效应。我们还报道了较轻的m_π= 170 MeV系综的结果。
2012-12-13 hep-lat hep-ph nucl-th
Double-heavy axial-vector tetraquark $T_{bc;\bar{u}\bar{d}}^{0}$
用QCD两点求和规则方法计算了轴矢量四夸克态$T_{bc;\bar{u}\bar{d} }^{0}$（简称$T_{bc}^{0}$）的质量和耦合。在计算中，我们考虑到各种夸克，胶子和混合真空凝聚到10维所产生的贡献。质量$m=(7105 \pm 155)~\mathrm{ MeV}$的中心值位于$T_{bc}^{0}$态的强衰变和电磁衰变的阈值之下，因此它只能通过弱衰变转变为常规介子。在$m=7260~\mathrm{MeV}$的情况下，四夸克$T_{bc}^{0}$成为强相互作用和电磁相互作用的不稳定粒子。在第一种情况下，我们利用$ T_{bc}^{0}$的主导半轻子衰变$T_{bc}^{0}\to T_{cc;\bar{ u}\bar{d}}^{+}l\overline{ν}_{l}$（$l=e,\ μ, τ$）计算了它的全宽和平均寿命，其中末态四夸克态是标量态。我们还计算了非轻子弱衰变$T_{bc}^{0}\to T_{cc;\bar{u}\bar{d} }^{+}π^{-}(K^{-}, D^{-}, D_{s}^{-})$的部分宽度，并考虑了它们对$T_{bc}^{0}$全宽度的影响。在第二种情况下，我们计算部分宽度的$S$波强衰变$T_{bc}^{0}\to B^{\ast -}D^{+}$和$T_{bc}^{0}\to \overline{B}^{\ast 0}D^{…
2019-08-26 hep-ex hep-lat hep-ph
Revisit the $X(4274)$ as the axialvector tetraquark state
本文构造了$[sc]_A[\bar{s}\bar{c}]_V-[sc]_V[\bar{s}\bar{c}]_A$型张量流，利用QCD求和规则详细研究了$X(4274)$的质量和宽度。预测的$J^{PC}=1^{++}$四夸克态的质量$M_{X}=(4.27\pm0.09) \, \rm{GeV}$与LHCb合作的实验数据$4273.3 \pm 8.3 ^{+17.2}_{-3.6} \mbox MeV}$非常一致。宽度$Γ(X(4274)\to J/ψϕ)=47.9\,{\rm{MeV}}$的中心值与LHCb合作的实验数据$56 \pm 11 ^{+8}_{-11} \mbox MeV}}$非常一致。本文的工作支持将$X(4274)$归属为$J^{PC}=1^{++}$ $[sc]_A[\bar{s}\bar{c}]_V-[sc]_V[\bar{s}\bar{c}]_A$四夸克态，在双夸克和反双夸克组分之间存在相对的P波。此外，我们还得到了副产物为$J^{PC}=1^{-+}$的$[sc]_A[\bar{s}\bar{c}]_V-[sc]_V[\bar{s}\bar{c}]_A$型四夸克态的质量.
2019-11-06 hep-ph
Regarding the axial-vector mesons
研究了$f_1(1285)-f_1(1420)$混合对$K_1(^3P_1)-K_1(^1P_1)$混合角的影响。根据对大量有关$f_1(1420)$和$f_1(1285)$的数据进行分析所提出的$f_1(1285)-f_1(1420)$混合角$\sim 50^\circ$，确定$K_1(^3P_1)$和$K_1(^1P_1)$的质量分别为$\sim 1307.35\pm 0.63$ MeV和$1370.03\pm 9.69$ MeV，因此表明$K_1(^3P_1)-K_1(^1P_1)$混合角约为$\pm (59.55\pm 2.81)^\circ$。此外，发现$h^\prime_1(^1P_1)$（主要是$s\bar{s}$）态的质量约为$1495.18\pm 8.82$ MeV。对$h_1(1380)$的预测结果和已有的实验资料的比较表明，在没有进一步确认$h_1(1380)$的情况下，将$h_1(1380)$指定为$^1P_1$介子九元的$s\bar{s}$成员可能是不成熟的.
2005-09-22 hep-ph
17 MeV Atomki anomaly from short-distance structure of spacetime
最近，原子科学合作组在$^8$ Be核跃迁中观察到的一个异常现象暗示了一种弱耦合的、轻的新规范玻色子，其质量约为$17$ MeV。在本文中，我们提出这种新的规范玻色子来自于时空的短距离结构，而不是通过增加额外的$\mathrm{U}(1)$规范对称性而扩展的标准模型。轴向耦合对$^8$ Be核跃迁相关矩阵元的贡献占主导地位。为了解释$^8$ Be反常并满足当前的实验约束，新规范玻色子的耦合常数应约为$\mathcal{O}(10^{-4}-10^{-5})$。我们的理论模型允许理解小的耦合常数，这仍然是失踪或不完全理解的模型中，新的规范玻色子的轴向耦合的起源。
2020-03-02 hep-ph
Axial couplings and strong decay widths of heavy hadrons
本文用格点量子色动力学计算了静态极限下含重夸克的介子和重子的轴向耦合。这些耦合决定了重强子手征微扰理论中的主要相互作用，也是重夸克物理学中的中心量，因为它们控制着强衰变宽度和重强子观测量的轻夸克质量依赖性。我们的分析利用了六种不同π介子质量（227 MeV < m_π< 352 MeV）、两种晶格间距（a=0.085、0.112 fm）和体积（2.7 fm）^[3]下的晶格数据。我们对轴向耦合的结果是g_1=0.449（51），g_2=0.84（20），g_3=0.71（13），其中g_1控制着重-轻介子和π介子之间的相互作用，而g_{2,3}是重-轻重子和π介子之间的类似耦合。利用我们对g_3的格点结果，用实验数据对强衰变宽度进行1/m_Q修正，得到了Γ[PDMATHABMN_b \pm ] = 4.2（1.0）、4.8（1.1）、7.3（1.6）、7.8（1.8）MeV。我们还导出了n_b^{ \prime（*）}重子宽度的上界。
2012-04-29 hep-lat hep-ph
Hadronic Charmed Meson Decays Involving Axial Vector Mesons
研究了Cabibbo允许的粲介子衰变为赝标介子和轴矢量介子的过程。在Isgur-Scora-Grinstein-Wise夸克模型中计算了轴矢量介子跃迁形状因子的粲。$D\to K$跃迁形状因子的偶极动量依赖性和相当大的长距离$D\to K$-交换的存在是理解$D\to \bar Ka_1$数据的两个关键因素。由$τ\to K_1ν_τ$衰变得到奇异轴矢量介子的$K_{1A}-K_{1B}$混合角为$\approx \pm37^\circ$或$\pm58^\circ$。对$D\to K_1(1270)π, K_1(1400)π$衰变的研究排除了正混合角解。指出在$5\times 10^{-4}$水平上观察到衰变$D^0\to K_1^-(1400)π^+$将排除$θ\approx -37^\circ$而有利于解$θ\approx -58^\circ$。虽然衰变$D^0\to \bar K_1^0π^0$是颜色抑制的，但它们与允许颜色的对应物：$\bar K_1^0(1270)π^0\sim K_1^-(1270)π^+$和$\bar K_1^0(1400)π^0> K_1^-(1400)π^+$相当，甚至更大。研究了轴向矢量共振的有限宽度效应。这对于$a_1(1260)$变得重要，特别是当其宽度接近600 MeV时。
2003-01-23 hep-ex hep-ph
Is the resonance $X_0(2900)$ a ground-state or radially excited scalar tetraquark $[ud][\overline{c}\overline{s}]$?
研究了具有双夸克-反双夸克结构$[ud][\overline{c}\overline{s}]$和自旋宇称$J^{\mathrm{P} }=0^{+}$的基态和第一径向激发四夸克介子$X_0$和$X_0^{\prime}$的性质.我们的目标是揭示这些状态之一是否可以用最近由LHCb合作发现的共振$X_0(2900)$来识别。我们模型$X_0$和$X_0^{\prime}$作为四夸克组成的轴矢量或标量双夸克和反双夸克对。采用QCD两点求和规则方法计算了它们的光谱参数，并将其纳入到$ 15$维真空凝聚的分析中。对于一个轴-轴结构的$X_0^{(\prime)}$，我们发现部分宽度的衰变$X_0^{(\prime)} \to D^{-}K^{+}$和$X_0^{(\prime)} \to D^{0}K^{0}$，并估计全宽度的状态$X_0^{(\prime)}$。为此，我们计算的强耦合的顶点$ X_0^{(\prime)}DK $的框架中的光锥求和规则方法。我们还使用必要的软介子近似的技术方法来分析四夸克介子顶点。获得的结果$m=(2545 \pm 160)~ \mathrm{MeV}$和$m^{\prime}=(3320 \pm 120)~\mathrm{MeV}$ [ $m_{\mathrm{S} }=(2663 \pm 110)~\mathrm{MeV}$和$m_{\mathrm{S…
2022-07-26 hep-ex hep-lat hep-ph
Bethe-Salpeter Meson Masses Beyond Ladder Approximation
本文用Dyson-Schwinger方程研究了夸克胶子顶点修饰对u/d夸克赝标、矢量和轴矢量介子的基态质量的影响。这将梯形彩虹Bethe-Salpeter内核扩展为2-循环。为了使计算可行的探索性研究，我们采用了一个简单的红外主导模型的胶子交换，实现顶点敷料。由此产生的模型，涉及两个不同的表示的有效胶子交换内核，保持轴矢量沃德-高桥恒等式和电荷共轭对称性。数值结果证实了赝标介子仍保持着Goldstone玻色子的特征。矢量介子质量，已经在一个非常可接受的值在阶梯水平，收到只有30兆电子伏的吸引力，从这个顶点敷料。对于轴向矢量态，这是大约300兆电子伏太低的阶梯近似，结果是混合的：$1^{+-}$状态收到290兆电子伏的排斥，但$1^{++}$状态进一步降低了30兆电子伏。在这个模型中，发现奇异通道$0^{--}$和$1^{-+}$在1.5 GeV以下没有态.
2004-06-30 hep-ph nucl-th
The $χ_{cJ}$ decay to $ϕK^* \bar K, ϕh_1(1380)$ testing the nature of axial vector meson resonances
我们对$χ_{cJ} \to ϕK^* \bar K \to ϕKπ\bar K$反应进行了理论研究，同时考虑了$K^* \bar K$终态相互作用，在手征么正方法中，$K^* \bar K$终态相互作用与其耦合通道一起负责低位轴向矢量介子的形成，在这种情况下，给出了选择的量子数的$h_1(1380)$。基于这个图像，我们可以很容易地解释为什么在$χ_{c0}$衰变中没有产生$h_1(1380)$共振，以及在$χ_{c1}$和$χ_{c2}$衰变的情况下，为什么$K^+ π^0 K^-$质量分布的下降出现在1550-1600 MeV区域，在我们的图像中，这来自树级机制和产生$h_1(1380)$态的再散射之间的相消干涉。在标称$h_1(1380)$信号被非相干地添加到背景的图片中不再现这样的下降，这为其中谐振从矢量-伪标量分量的再散射出现的图片提供支持。
2019-08-07 hep-ex hep-ph
Weak decays of the axial-vector tetraquark $T_{bb;\bar{u} \bar{d}}^{-}$
利用QCD三点和规则研究了轴矢量四夸克态$T_{bb;\bar{u} \bar{d}}^{-}$到标量态$Z_{bc;\bar{u} \bar{d}}^{0}$的弱衰变.为了探索过程$T_{bb; \bar{u} \bar{d}}^{-} \to Z_{bc;\bar{u} \bar{d}}^{0}l \bar{ν_l}$，我们重新计算了四夸克态$T_{bb;\bar{u} \bar{d}}^{-}$的光谱参数，得到了标量四夸克态$Z_{bc;\bar{u} \bar{d}}^{0}$的质量和耦合，这是计算的重要组成部分。这些四夸克的光谱参数计算的框架下的QCD两点求和规则方法，考虑到各种凝聚到十维。结果表明，$T_{bb;\bar{u} \bar{ d}}^{-}$态的质量为$m=(10035~\pm 260)~\mathrm{MeV}$，对强衰变和电磁衰变都是稳定的.用半轻子衰变道$T_{bb; \bar{u} \bar{d}}^{-} \to Z_{bc;\bar{u} \bar{d}}^{0}l \bar{ν_l}$、$l=e,μ$和$τ$计算了$T_{bb;\bar{u} \bar{d} }^{-}$的全宽$Γ$和平均寿命$τ$。所得到的结果$Γ=(7.17\pm 1.23)\times 10^{-8\ \ } \mathrm{MeV}$和$τ=9.18_{-1.34}^…
2019-01-31 hep-ex hep-lat hep-ph
Axial Resonances in the Open and Hidden Charm Sectors
构造了赝标介子与矢量介子相互作用的SU（4）味对称拉格朗日量。SU（4）对称性被破缺为SU（3），这是通过对拉格朗日量中的项进行抑制而实现的，其中相互作用应该是由粲介子驱动的。通过将这个新的SU（4）对称性破缺参数设为零，可以恢复手征对称性。耦合通道中的么正化导致共振的动态产生。许多已知的轴向共振可以被识别，包括新的有争议的X（3872）和最近由Belle在隐藏的魅力部门发现的3875 MeV附近的结构。还预测了新的共振，其中一些具有奇异的量子数。
2008-03-28 hep-ph
$D_sD^*$ molecule as an axial meson
我们利用QCD求和规则研究了量子数为$J^P=1^+$的$D_s\bar{D}^*+ D_s^*\bar{D}$分子的可能存在性。在$α_s$中，我们考虑了八维凝聚的贡献，并在首阶下工作。我们得到了比介子X（3872）质量高100 MeV左右的$m_{D_sD^*}=(3.96\pm0.10) \GeV$。该态是X（3872）奇异扇区的自然广义态，也与先前QCD求和规则分析的多夸克态一致。
2008-03-07 hep-ph
$X(3915)$ as a $D_s \bar D_s$ bound state
我们认为，如果$X(3915)$是一个结合能约为18.MeV的$D_s \bar D_s$介子对的$S-$波分子束缚态，则可以解释所观察到的类粲偶共振$X(3915)$的性质.特别是，$X(3915)$衰变为非奇异$D$介子对的过程受到抑制，并以与衰变$X(3915) \to ωJ/ψ$相当的速率进行，其分支分数可以大到约0.3。$X(3915)$的其他主要衰变类型与之相当（或稍小）的速率是跃迁$X(3915) \to ηη_c$和由于$c \bar c$夸克对湮灭而衰变为轻强子。在$B$衰变中，束缚态的存在会导致$D_s \bar D_s$在阈值附近的不变质量谱的增强，例如在$B \to K D_s \bar D_s$中，这种增强可以通过实验进行测试。
2015-03-15 hep-ph
Pion decay constraints on exotic 17 MeV vector bosons
利用带电π介子轻子衰变推导轻矢量粒子与第一代费米子的耦合限制，排除了17 MeV矢量玻色子解释并严格限制了轴矢量解释。
2023-09-11 hep-ex hep-ph
Decay properties of $N(1535)$ in the holographic QCD
在全息QCD模型中研究了负宇称核子第一激发态$N(1535) \equiv N^*$的一π发射衰变。激发态被描述为沿着额外的$z$方向在五维时空的模型的振动模式。我们得到了$g_A^{NN^*}$轴向耦合的解析公式。非对角轴向耦合是在衰变π介子动量$|\boldsymbol{k}| = 448$ MeV作为$g_A^{NN^*} \sim 0.32$时获得的，因此部分衰变宽度$Γ_{N^* \to πN} \sim 30$ MeV小于但与实验数据相比是合理的。
2022-05-12 hep-ph
Heavy axial-vector structures $bb\overline{c}\overline{c}$
本研究利用QCD求和规则探究全重轴矢量四夸克态$bb\overline{c}\overline{c}$的结构，确定了两类态的质量与衰变宽度，为后续全重共振态实验研究提供了理论依据。
2024-03-12 hep-ex hep-lat hep-ph
Axial and pseudoscalar form factors from charged current quasielastic neutrino-nucleon scattering
本文研究了中微子在极化和非极化自由核子上的散射，以及在这些散射中反冲粒子的极化。与电磁过程相反，宇称破坏的弱相互作用导致了大的自旋不对称性。未来的极化测量可以提供对质子轴向结构的独立访问，并允许从中微子数据中首次提取赝标量形状因子，而无需传统的部分守恒轴向电流（PCAC）的假设和假设。赝标形状因子可以通过精确测量几百个$\mathrm{MeV}$能量的μ子（反）中微子或τ（反）中微子来获得。轴向形状因子可以从使用所有能量的加速器中微子的散射测量中提取。
2021-01-13 hep-ex hep-ph nucl-ex
Axial couplings of heavy hadrons from domain-wall lattice QCD
本文用动态畴壁费米子计算了格点量子色动力学中静态轻介子和重子轴流的矩阵元。我们用有限体积部分猝灭重强子手征微扰理论从数据中提取轴向耦合g_1、g_2和g_3。这些轴向耦合允许预测强衰变率，并进入手性外推的大多数晶格结果在b部门。我们的计算进行了两个晶格间距和介子质量下降到227兆电子伏。
2012-03-16 hep-lat hep-ph
Hidden charm-bottom structures $bc\overline{b}\overline{c}$: Axial-vector case
本研究在QCD求和规则框架下，将含$bc\overline{b}\overline{c}$的隐粲底轴矢量结构$T$视为双夸克-反双夸克态，计算其质量与宽度，为全重共振态的实验研究提供参考。
2025-03-19 hep-ex hep-lat hep-ph
Axial vector tetraquark with S=+2
讨论了具有$ud\bar{s}\bar{s}$的轴矢量等夸克态的可能性。如果五夸克态$Θ^+(1540)$具有$(qq)_{\bar{3}}(qq)_{\bar{3}}\bar{q}$组态，则在低于或接近$Θ^+(1540)$质量的质量区域中，预期存在具有$J^P=1^+$的等序$ud\bar{s}\bar{s}$（$\vartheta^+$ -介子）态。在磁通管夸克模型中，$ud\bar{s}\bar{s}(J^{P}=1^{+})$的共振态可能出现在1.4 GeV附近，宽度为${\cal{O}}(20\sim 50)$ MeV.我们认为$\vartheta^+$ -介子是一个很好的四夸克搜索的候选者，这将在$K^+K^+π^-$衰变道中观察到。
2005-08-24 hep-ph
Axial-vector molecular structures $B_{c}^{\ast \pm} B_{c}^{\mp}$
本文在QCD求和规则框架下利用两点和三点方法计算了轴矢量分子结构 $\mathcal{M}_{\mathrm{AV}}$ 的质量与衰变宽度，为全重四夸克介子的实验研究提供了理论预测。
2025-09-15 hep-ex hep-lat hep-ph
Chiral and U(1) axial symmetry restoration in linear sigma models with two quark flavors
研究了具有两种夸克味的线性西格玛模型手征对称性的恢复。所考虑的模型具有U（2）_L × U（2）_R和O（4）内部对称性。这些模型的物理介子是sigma，pion，eta和a_0，其中后两者在O（4）模型中不存在。通过日落图，包括两个回路的贡献，我们计算了显式手征对称性破缺和手征极限的序参量和质量的温度行为。由日落图引入的衰变阈值效应改变了凝结物的温度依赖性，从而也改变了质量的温度依赖性。这正确地再现了O（4）模型和U（2）_L x U（2）_R模型的二阶相变，轴向U（1）反常正如普适类参数所预期的那样。与Hartree-Fock近似相比，在双环近似中，手征对称性倾向于在更高的温度下恢复。为了模拟轴向U（1）对称性的恢复，我们暗示了一个与温度相关的异常参数，该参数在约175 MeV处急剧下降。这触发恢复手征对称性之前，完全对称性被恢复，并降低过渡温度显着低于200兆电子伏。
2006-04-07 hep-ph nucl-th
Axial Currents of Virtual Charm in Light Quark Processes
本文系统地研究了虚粲轴流在$B$介子衰变为$η'$ $K$过程中的作用以及核子的自旋结构。我们把虚粲轴流的发散度降到一个特定的胶子算符。由于该算子的主要贡献来自QCD真空的拓扑非平凡分量，我们基于瞬子QCD真空模型重新推导了Dyakonov-Petrov有效作用量。将此作用应用于$η'$与粲轴电流耦合的计算，发现$f_{η'}^{(c)} (μ\simeq m_c) = - (12.3 \sim 18.4 {\rm MeV}), $为解释最近的$B \to η' K$衰变实验数据提供了可能.核子自旋的虚粲含量的类似计算导致$Δc (μ\simeq m_c) = - (0.015 \sim 0.024),$，它比奇夸克的类似贡献小一个数量级。
1998-08-25 hep-ph
Thermal Spectrum of Heavy Vector and Axial Vector Mesons in the Framework of QCD Sum Rules Method
用热QCD求和规则方法计算了矢量和轴矢量重-重介子的质量和轻子衰变常数。在得到QCD求和规则的同时，考虑了Wilson展开中的附加算符以及连续谱阈值的温度依赖性。质量和衰变常数保持不变，直到$T\simeq100~MeV$。在那之后，他们开始减少。在临界温度下，矢量介子$Υ$、$B_{c}$和$J/ψ$的质量分别减小约为$3\%$、$5\%$和$14\%$，轴矢量介子$χ_{b1}$、$B_{c}$和$χ_{c1}$的质量分别减小约为$6\%$、$7\%$和$22\%$.衰变常数达到约小于其真空值的$20\%$。零温下的热质量和衰变常数的计算结果与其他真空下的非微扰计算以及实验数据都符合得很好。
2016-10-31 hep-ph
Molecular nature of the $a_1$(1260) axial-vector meson
我们研究$πρ$散射的耦合通道的形式主义与$πρ$和$K\bar{K}^*$（$\bar{K}K^*$）通道的基础上。我们利用介子交换模型构造了核振幅，并计算了$πρ$散射的耦合积分方程。通过分波展开，我们明确地表明，$a_1(1260)$介子是由耦合通道形式动力学产生的。$a_1$介子仅通过包括$K\bar{K}^*$（$\bar{K}K^*$）通道出现。我们得到了$a_1$介子的极点位置为$\sqrt{s_R} = (1170.7 - i 173.0)$ MeV。我们的结论是$a_1$介子可以解释为一个K介子和矢量K介子的分子态。
2022-11-08 hep-ph
Study of the strong $Σ_c\to Λ_c π$, $Σ_c^{*}\to Λ_c π$ and $Ξ_c^{*}\to Ξ_c π$ decays in a nonrelativistic quark model
我们目前的强宽度对应的$Σ_c\to Λ_c π$，$Σ_c^{*}\to Λ_c π$和$Ξ_c^{*}\to Ξ_c π$衰变的结果。计算是在非相对论组分夸克模型中进行的，波函数利用了重夸克对称性的约束。轴向电流部分守恒假设允许我们从轴向电流矩阵元素的分析中确定强顶点。我们的结果\hbox{$Γ(Σ_c^{++}\to Λ_c^+ π^+)=2.41 \pm0.07\pm0.02 \mathrm{MeV}$}，{ $Γ(Σ_c^{+}\to Λ_c^+ π^0)=2.79 \pm0.08\pm0.02 \mathrm{MeV}$ }，{$Γ(Σ_c^{0}\to Λ_c^+ π^-)=2.37 \pm0.07\pm0.02 \mathrm{MeV}$ }，{$Γ(Σ_c^{* ++}\to Λ_c^+ π^+)=17.52\pm0.74\pm0.12 \mathrm{MeV}$ }，{$Γ(Σ_c^{* +}\to Λ_c^+ π^0)=17.31\pm0.73\pm0.12 \mathrm{MeV}$ }，{ $Γ(Σ_c^{* 0}\to Λ_c^+ π^-)=16.90\pm0.71\pm0.12 \mathrm{MeV}$ }，{ $Γ(Ξ_c^{* +}\to Ξ_c^0 π^++Ξ_c^+π^0)=3.18\pm0.10\pm0.01 \mathrm{MeV}$ }…
2005-11-03 hep-ph nucl-th
Triangle mechanism in the decay process $J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260)$
探讨了三角机制在$J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260)$衰变过程中的作用。在该机制中，具有质量$1823$ MeV和宽度$122$ MeV的近距离共振衰减为$K^* ϕ, K^* \to K π$，然后$K^* \bar{K}$融合为$a_1(1260)$共振。我们发现，这种机制导致一个三角形奇点周围$M_{\rm inv}(K^- a_1(1260))\approx 1920$ MeV，轴矢量介子$a_1(1260)$被认为是一个动态产生的共振。借助三角机制，我们发现了相当大的分支比$\text{Br}(J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260),a_1 \to πρ)=1.210 \times 10^{-5}$和$\text{Br}(J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260))=3.501 \times 10^{-5}$。这种衰变过程三角机制的影响可以通过BESIII、LHCb和Belle-II实验来研究。这一潜在的研究有助于我们获得轴矢量介子$a_1(1260)$的信息。
2021-09-21 hep-ph
Scalar, axial-vector and tensor resonances from the $ρD^*$, $ωD^*$ interaction in the hidden gauge formalism
我们采用么正方法和一组隐规范拉格朗日函数来研究矢量-矢量相互作用。我们研究的情况下，$ρ$（$ω$）$D^*$相互作用的模型。在$I=1/2$中，我们得到了足够强的吸引力来约束系统。具体地说，我们得到一个共振的每个自旋$J=0,1,2$。对于J=1和2，这些共振可以很容易地用$D^*(2460)$和$D^*(2640)$识别。而质量为$M\sim2600$ MeV的J=0的状态是模型的预测。在$I=3/2$中，我们得到一个排斥相互作用，因此没有奇异的动态产生的状态。
2010-01-18 hep-ph
A family of double-beauty tetraquarks: Axial-vector state $T_{bb;\bar{u}\bar{s}}^{-}$
利用量子色动力学求和定则方法研究了轴矢量四夸克态$T_{bb;\overline{u}\overline{s}}^{-}$（以下简称$T_{b: \overline{s}}^{\mathrm{AV}}$）的光谱参数和衰变通道。这个状态的质量和耦合计算使用两点和规则，考虑到各种真空冷凝，多达10个维度。我们对这种状态$m=(10215\pm 250)~ \mathrm{MeV}$的质量的预测证实了它对于强衰变和电磁衰变是稳定的，并且只能通过弱变换解离为常规介子。我们研究了$T_{b:\overline{s}}^{\mathrm{AV}}$的优势半轻子$T_{b:\overline{s} }^{\mathrm{AV}} \to \mathcal{Z}_{b:\overline{s}}^{0}l\overlineν_l$和非轻子$T_{b:\overline{s}}^{\mathrm{AV}} \to \mathcal{Z}_{b:\overline{s} }^{0}M$衰变。在这些过程中，$ \mathcal{Z}_{b:\overline{s}}^{0}$是由一个色三重态双夸克和一个反双夸克构成的标量四夸克态$[bc][\overline{u} \overline{s}]$，而$M$是矢量介子$ρ^{-}$、$K^{\ast}(892)$、$D^{\ast }(2010)^{-}$和…
2020-10-23 hep-ex hep-lat hep-ph
Axial-tensor Meson Family at $T\neq0$
利用包含5维QCD凝聚的热QCD求和规则模型，分析了轴张量介子九元态$ρ_2,~ω_2$和一个缺失成员的质量和衰变常数，以及它们的第一激发态.从$T=0$到~ $T \cong 120 ~\mathrm{MeV}$，质量和衰变常数随温度变化非常稳定。然而，接近这些阈值后，我们的数值分析表明，它们开始随着温度的升高而减小。根据相应的热QCD求和规则计算的Regge轨道模型的PDG数据和$(9-26\%)$和$(2-34\%)$，这些介子及其第一激发态的质量值在$(1-13\%)$附近比真空值和$(10-26\%)$的衰变常数减小。实验结果已经很丰富了，但预计将在正在进行的和未来的重离子实验计划中成长，使我们能够比较我们的结果。
2020-08-20 hep-ph
Chiral Doubling of Heavy-Light Hadrons: BaBar 2317 MeV and CLEO 2463 MeV Discoveries
我们指出，BaBar（2317）和CLEO II（2460）的最新发现与我们最初于1992年提出的，以及Barclay和Hill于1993年独立提出的，由重夸克和轻夸克构成的强子的手征对称性自发破缺的一般模式是一致的。手征倍增器之间的分裂是由轻组分夸克质量和重夸克速度之间的混合引起的，并且对于零组分夸克质量，手征倍增器之间的分裂消失。自发手征对称性破缺的一般性限制了手征多重态中的轴向电荷，当耦合到手征多重态的π介子是耦合到自由夸克的π介子的一半时，手征多重态之间的质量分裂约为345 MeV。手征修正很小。这种现象是普遍的，并延伸到所有的重-轻强子。我们预言了激发态介子（D1，D2）手征二倍体的质量分裂。我们认为，重光倍频可以用来解决问题的手征对称性恢复在致密和/或热强子物质。特别是，D和D* 介子和他们的手征伙伴之间的相对分裂减少的物质，在RHIC的粲偶素演化的后果。
2003-07-09 hep-ex hep-ph nucl-th
A chiral Lagrangian for excited pions
我们构造了一个手征拉格朗日量，它除了包含通常的π介子场（pi）外，还包含它的第一径向激发（pi '）。拉格朗日是由玻色化的Nambu-Jona-Lasinio夸克模型与可分离的非局部相互作用，与形状因子对应的3维基态和激发态波函数。手征对称性破缺由NJL能隙方程控制。π介子和π '介子的有效拉格朗日量显示了Goldstone π介子的退耦和π'轻子衰变常数f_pi '在手征极限中的消失，这是轴流守恒所要求的。利用Noether定理导出了激发态对模型轴向电流的贡献。在750 MeV - 1300 MeV范围内，对于有限质量的π介子和π '质量，f_π' / f_π约为1%。
1996-08-16 hep-ph
The quark axial vector coupling and heavy meson decays
在相对论组分夸克模型中，计算了$D^{\ast}\rightarrow D γ$和$D^{\ast}\rightarrow D π$衰变的形状因子和衰变宽度。由于轻夸克的相对论修正被发现是实质性的，并抑制矢量和轴向矢量形状因子。用$R^0_γ\equiv Γ(D^{\ast 0}\rightarrow D^{0} γ)/ Γ(D^{\ast 0}\rightarrow D^{0} π^{0})=0.572\pm 0.057\pm 0.081$的CLEO实验值确定夸克轴矢量耦合$g_A$，并与手征模型结果$g_{A}= 0.8-0.9$进行比较，发现对于$m_u=(350-200) MeV$，对应的夸克轴矢量耦合$g_A$为$0.6-0.8$.发现重介子-π介子强耦合的$g$为$0.4-0.6$，比在大$N_{C}$和非相对论极限下的$g=1$小得多，但与一些重强子手征理论和QCD求和规则的结果一致.本文还强调了在重介子衰变中，轻夸克的非相对论处理是失败的。
1995-02-28 hep-ph
Estimating the Unquenched Strange Quark Mass from the Lattice Axial Ward Identity
本文利用轴向沃德恒等式确定了两种味（nf=2）轻动力学夸克的奇夸克质量。的计算进行晶格上使用O（a）改进的威尔逊费米子，并包括一个完全非微扰确定的重整化常数。在连续极限，我们发现在2GeV的MSbar方案中，ms = 111（6）（4）（6）MeV，力标度r0 = 0.467fm，其中第一个误差是统计的，第二个和第三个误差是系统的，分别由于拟合和标度的不确定性。结果也提出了轻夸克质量和手征凝聚。对于r0=0.5fm，也给出了相应的结果。
2006-01-03 hep-lat hep-ph
Light tetraquark state candidates
本文用QCD求和规则研究了轴矢量-双夸克-轴矢量-反双夸克型标量、轴矢量、张量和矢量$ss\bar{s}\bar{s}$四夸克态。轴矢量四夸克态的质量$m_{X}=2.08\pm0.12\,\rm{GeV}$与BESIII合作组的实验值$(2062.8 \pm 13.1 \pm 4.2) \,\rm{MeV}$非常吻合，并支持将新的$X$态指定为具有$J^{PC}=1^{+-}$的$ss\bar{s}\bar{s}$四夸克态.预测质量$m_{X}=3.08\pm0.11\,\rm{GeV}$不利于将$ϕ(2170)$或$Y(2175)$指定为新$X$状态的载体配偶体。作为副产品，我们得到了相应的$qq\bar{q}\bar{q}$四夸克态的质量。轻四夸克态位于$2\,\rm{GeV}$附近而不是$1\,\rm{GeV}$附近。
2019-09-20 hep-ph
Light Dark Matter Through the Quark Axial-Vector Current Portal
我们考虑一个模型，其中暗物质是一个轻（350兆电子伏）狄拉克费米子耦合到夸克作为轴向矢量电流。在低于限制尺度的质心（CM）能量下，这样的DM相互作用结构可以通过其与介子的低能量有效耦合来描述。在这篇论文中，我们着重于暗物质湮灭成这些末态介子，以及由此产生的光子谱。我们提出了一个粗粒度的方法来分析我们的模型，我们认为介子光谱仅仅从运动学和对称性，从而估计总DM湮灭截面，对应于一个给定的预期光子信号。然后，我们证实和完善这些研究结果与更系统的方法的手征拉格朗日描述的模型，因为CM能量，我们认为承认这样的微扰治疗。在这两种情况下，我们通过比较估计的光子信号与当前和未来的观测结果来获得对模型的约束，并表明轴向矢量DM门户比纯矢量门户更有利于更轻形式的暗物质的光子生产;建立自己作为间接探测探针的主要候选人，具有重大的发现范围。
2021-08-17 hep-ph
Light Axial Vectors, Nuclear Transitions, and the $^8$Be Anomaly
新的隐藏粒子可能会在罕见的核跃迁中被发射和发现。在这项工作中，我们调查的生产主要是轴向耦合轻夸克的核跃迁的隐藏矢量玻色子，我们将我们的结果应用到最近的异常看到$^8$ Be衰变。利用手征有效场论和介质内相似重整化群导出的核子间力，用${\it ab \, initio}$方法计算了$^8{\rm Be}^*(1^+) \rightarrow ^8{\rm Be} (0^+)$跃迁的相关矩阵元.我们发现，一个质量为$m_X \simeq 17\, {\rm MeV}$的光轴矢量的发射可以解释在$1^+\to 0^+$等辐射跃迁中看到的异常，以及在相应的等矢量跃迁中没有明显的异常。我们还表明，这样一个轴向矢量可以来自一个反常的自由紫外线完整的理论，是符合目前的实验数据。
2017-07-05 hep-ph nucl-th
Nucleon axial charge and pion decay constant from two-flavor lattice QCD
在双味格点量子色动力学中计算了核子轴向电荷和π介子衰变常数。模拟进行了各种体积和晶格间距的晶格。结果报告的π介子质量低至$m_π=130\,\mbox{MeV}$。这两个量，$g_A$和$f_π$，受到大的有限尺寸效应，这对领导阶ChEFT和ChPT是相同的。通过考虑自然重整化比$g_A/f_π$，我们观察到一个普遍的行为作为减少夸克质量的函数。通过将比率外推到物理点，我们找到了$g_A^R=1.29(5)(3)$，使用$f_π$的物理值作为输入，使用$r_0=0.50(1)$设置比例。在随后的计算中，我们试图将$g_A$和$f_π$分别外推到无限体积。发现$g_A$和$f_π$的体积和夸克质量依赖性都被ChEFT和ChPT很好地描述。我们发现在物理点$g_A^R=1.24(4)$和$f_π^R=89.6(1.1)(1.8)\,\mbox{MeV}$。这两组结果与实验符合得很好。作为副产品，我们得到了低能常数$\bar{l}_4=4.2(1)$。
2014-03-01 hep-lat hep-ph nucl-th
Axial resonances a1(1260), b1(1235) and their decays from the lattice
通过模拟相应的散射通道$ρπ$和$ωπ$，研究了Nf=2格点QCD中光的轴矢量共振$a_1(1260)$和$b_1(1235)$.第一次使用内插场$\bar{q} q$和$ρπ$或$ωπ$来提取s波相移。的$ρ$和$ω$被视为稳定的，我们认为，这是合理的，在考虑的能量范围内，我们的参数$m_π\simeq 266~$兆电子伏和$L\simeq 2~$调频。我们忽略了在连续统中使用物理质量时会打开的其他通道。假设共振解释，Breit-Wigner拟合相移给出了与$m_{a1}^{exp}=1.230(40)$ GeV相比的$a_1(1260)$共振质量$m_{a1}^{res}=1.435(53)(^{+0}_{-109})$ GeV。$a_1$宽度$Γ_{a1}(s)=g^2 p/s$根据耦合进行参数化，并且我们获得了$g_{a_1ρπ}=1.71(39)$ GeV与从$Γ_{a1}^{exp}=425(175)$ MeV推导出的$g_{a_1ρπ}^{exp}=1.35(30)$ GeV的比较。在$b_1$通道中，我们发现了与$π(0)ω(0)$和$b_1(1235)$相关的能级，并且在$E_1 \gtrsim m_ω+m_π$处发现了最低能级，但在不确定性范围内，也与吸引相互作用兼容。假设从实验宽度提取的耦合$g_{b_1ωπ}$，我们估计$m_{b_1}^{res}=1.41…
2014-05-05 hep-lat hep-ph
