Shielding effects in fusion reactions of proton-halo nucleus
为了解释质子-晕核在重靶核上的熔合截面没有增强的实验事实，提出了屏蔽假说。也就是说，质子晕核被极化，价质子被核心屏蔽。本文在改进的量子分子动力学模型的框架下，模拟了库仑势垒附近$^{17}$ F与$^{208}$ Pb的熔合反应。通过微观动力学分析验证了屏蔽效应的存在，并研究了屏蔽效应对有效相互作用势的影响。
2020-01-21 nucl-th
Beta delayed emission of a proton by a one-neutron halo nucleus
一些单中子晕核在晕中子的β衰变中可以发射出一个质子。对这种罕见的衰变模式的分支比内计算的两体势模型的初始核心+中子束缚态和最终核心+质子散射状态。计算了$^{11}$ Be、$^{19}$ C和$^{31}$ Ne单中子晕核的每秒衰变几率。它对中子分离能非常敏感。
2010-12-28 nucl-th
Sensitivity of reaction cross sections to halo nucleus density distributions
为了澄清核-核反应截面$σ_R$对奇异晕核中核物质分布的敏感性，我们计算了能量为0.8GeV/核子的$^6$ He，$^{11}$ Li和$^{19}$ C核在几种核靶上的散射$σ_R$值.计算是在Glauber理论的“刚性靶”近似下进行的，假设了$^6$ He、$^{11}$ Li和$^{19}$ C中核密度分布的不同形状。
2013-12-03 nucl-th
Effects due to Resonant and Continuum States on the Neutrino-Nucleus Cross Section
本文对荷电过程nu+208 Pb-> e+208 Bi的中微子-核截面进行了估算。原子核结构的计算是在单粒子基础上考虑束缚态、共振态和连续态的情况下进行的，该基础用于构造关联质子-粒子-中子-空穴组态。通过对角化现象学多极-多极相互作用，尽可能精确地再现了208 Bi光谱的观测特征。计算的截面，q 200 $ MeV的值，进行了研究，和剩余质子-中子相互作用的选择后的结果的依赖性。计算结果表明，在核波函数计算中加入共振态，增加了中微子-核截面，而连续谱的贡献可以忽略不计。
2008-09-10 nucl-th
Direct observation of the glue pairing the halo of the nucleus 11Li
借助对原子核结构和直接反应机制的统一描述，我们证明了最近的~ 1H（11 Li，9 Li）~ 3 H实验在核物理中首次提供了声子介导配对的直接证据。
2010-07-26 nucl-th
Reaction cross sections of the deformed halo nucleus 31Ne
利用Glauber理论计算了变形晕核$^{31}$ Ne的反应截面。为此，我们假设$^{31}$ Ne核具有$^{30}$ Ne + $n$结构。为了考虑核心核$^{30}$ Ne的转动激发，我们采用粒子转子模型（PRM）。我们将结果与PRM绝热极限（即Nilsson模型）的结果进行了比较，并表明Nilsson模型对于$^{31}$ Ne的反应截面相当有效。我们还研究了反应截面对$^{31}$ Ne基态性质的依赖性，如形变参数和基态波函数中的p波分量.
2012-09-04 nucl-th
Natural orbital description of the halo nucleus 6He
原子核的从头计算面临着同时描述强短程核子间关联和弱束缚晕核子的长程性质的挑战。使单体密度矩阵对角化的自然轨道提供了与多体波函数的物理结构更好匹配的基础。我们表明，使用自然轨道显着提高收敛的从头算无核心配置相互作用计算的中子晕核6 He，相对于传统的振荡器的基础。
2018-02-06 nucl-th
The halo of the exotic nucleus 11Li: a single Cooper pair
如果中子被逐渐加到一个正常的原子核中，泡利原理迫使它们进入更高动量的状态。当核心变得中子饱和时，核心将最后一个中子的大部分波函数排出，形成晕，由于其大尺寸，因此具有较低的动量。大自然如何稳定如此脆弱的系统，并提供将晕中子束缚在核心所需的胶水，这是一个悬而未决的问题。在这里，我们表明，这个问题是类似的不稳定性的正常状态的电子系统在零温度下解决的库珀，解决方案是在BCS理论的基础上的超导性。通过模拟这种方法，除了裸核子-核子相互作用，长波长振动的原子核$^{11}$锂，晕核的范例，作为定制的胶水的最小约束中子，我们能够获得一个统一的和定量的图片所观察到的性质的$^{11}$锂。
2000-06-23 nucl-th
What evidences the mass distribution in halo nucleus?
基于“极化”轨道模型函数的灵活变分基，用微观方法详细分析了晕核$^{11}$ Be中核物质的分布.结果表明，所提出的方法再现，与实验一致，在这个系统中的质量分布的最显着的特点。考虑到具体计算的结果和$^{11}$ Be“尾部”核密度分布实验数据的极高可靠性，我们得出结论：存在着尺寸大大超过核尺寸（达几十个$fm$）而密度比典型核小几千倍的新结构。
2003-07-28 nucl-th
Nuclear magnetism in the deformed halo nucleus $^{31}$Ne
本研究发展了连续态时间奇宇称形变相对论Hartree-Bogoliubov理论，以$^{31}$Ne为例揭示核磁效应可改变单粒子能量使核束缚，证实其形成近球形核心的长椭球单中子晕，且中子流存在层状结构。
2024-03-06 nucl-th
Nuclear Structure of Two-Proton Halo-Nucleus 17Ne
对双质子晕核~（17）Ne的理论研究表明，价质子更可能处于d态而不是s态。在这项研究中，这一发现是澄清的结合能的计算，它被发现的d-态的理论值更接近实验值，与s-态得到的那些相比。利用三体模型和MATLAB软件计算了~（17）Ne的三体模型结合能和物质半径。17 Ne具有弱结合价质子的晕圈性质，结合能小于1 MeV，物质半径大。核心变形参数有零和负值;因此，17 Ne核心根据三体系统的结合能呈现球形和扁球形。这表明17 Ne具有双质子晕。
2018-02-16 nucl-th
Time-scale of breakup of the halo nucleus 11Be
我们研究了晕核$^{11}$ Be库仑破裂反应中$^{10}$ Be碎片的后加速，假设抛射体的激发是低能连续统中的状态。所用的方法保留了与分裂碎片之间的相互作用有关的所有有限范围的影响，并可以使用现实的波函数的晕核。应用该方法计算了42 MeV/核子能量下$^{11}$ Be在Au靶上碎裂后，在四个不同散射角下$^{10}$ Be碎片的平均动量.我们的结果，这是在定性协议与最近的精密实验数据，是一致的图片没有后加速效应。这意味着分裂发生的时间尺度比碰撞时间长。
1998-12-16 nucl-th
Electromagnetic properties of the Be-11 nucleus in Halo EFT
我们使用有效场论计算Be-11核的电磁性质，该理论利用了晕系统中尺度的分离。我们从Be-10加中子系统的水平和散射长度的测量数据中固定EFT的参数。然后，我们得到了Be-11核中1/2^+到1/2^-跃迁的B（E1）强度的预测。我们还计算了Be-11的基态的电荷半径。在此EFT中的一个领先的顺序计算的预期精度与实验的协议。我们还指出如何高阶修正，影响s波和p波Be-10-中子相互作用将影响我们的结果。
2010-01-19 nucl-th
Neutron Removal from the Deformed Halo 31Ne Nucleus
库仑破裂和中子去除的实验数据表明，~（31）Ne是迄今为止发现的最重晕核之一。~（31）Ne的可能基态是来自p波晕的3/2-或来自s波晕的1/2+。在这项工作中，我们开发了一个可处理的模型，包括变形的波函数和动态敲除形式主义，其中包括依赖于核取向研究中子从31 Ne射弹在能量约为E=200 MeV/核子。详细说明了变形对截面和纵向动量分布的影响。我们的数值分析表明，31 Ne的基态与自旋宇称3/2-的偏好。
2017-12-02 nucl-th
Fusion of halo nucleus $^{6}He$ on $^{238}U$: evidence for tennis-ball (bubble) structure of the core of the halo (even the giant-halo) nucleus
在一个十年半的实验中，Raabe et al.（Nature 431（2004）823）研究了晕核$^{6}He$的入射束与靶核$^{238}U$的聚变。我们提取一个新的解释的实验，从一个已经推断到目前为止。我们表明，他们的实验实际上能够区分目标核的结构（表现为标准核，其密度分布用标准RMS半径r = $r_0 A^{\frac{1}{3}}$和$r_0$ = 1.2 fm描述）和晕核的{ \bf“核心”}，令人惊讶的是，它不遵循上述RMS半径的标准密度分布。事实上，核心具有网球（气泡）状核的结构，在密度分布的中心有一个“孔”。这种对聚变实验的新颖解释为近二十年的旧模型提供了明确的支持（Abbas，Mod. Phys. Lett. A 16（2001）755）的晕核。这个基于量子色变的模型，成功地识别了所有已知的晕核，并对新的和更重的晕核做出了明确和独特的预测。这个模型支持网球（气泡）状核的存在，甚至巨中子晕核。这将证明有利于实验学家在研究奇异核时更有信心地前进。
2019-09-11 nucl-th physics.gen-ph
Role of spd- Continuum Components in the Halo Nucleus 6He
利用简单的对接触-δ相互作用耦合~ 5 He的未束缚spd波，研究了弱束缚核~ 6 He中不同连续分量的作用.结果表明，6 He基态$0^+$具有集体性质，它是由5个不同的振荡连续态贡献的，它们的总和给出了一个指数衰减的束缚波函数，该束缚波函数来自5种不同的可能组态：$(s_{1/2})^2$，$(p_{1/2})^2$，$(p_{3/2})^2$，$(d_{3/2})^2$和$(d_{5/2})^2$ .计算了~ 6 He的基态性质。
2016-03-22 nucl-th
$^{86}$Ni: Possible doubly-magic nucleus with neutron halo
Chiba University（千叶大学）；Osaka University（大阪大学）
该研究预测$^{86}$Ni为双幻核且具有中子晕，并通过折叠势计算质子弹性散射截面，为晕核反应机制提供独特研究机会。
2026-10-06 nucl-th
Comment on "New modes of halo excitations in the 6He nucleus"
我们试图解释文献中6 He偶极强度函数的差异。[1]和[2]。我们用与文献[1]相同的重整化相互作用对强度函数进行了全基计算，结果表明，6 He连续谱收敛计算所需的基的大小远大于离散谱。因此，[1]的重整化相互作用不能用于具有与基态相同基础的连续谱计算。
1998-01-19 nucl-th
Probing halo nucleus structure through intermediate energy elastic scattering
这项工作解决的问题，正是什么特点的几个身体模型的晕核探测质子在高质量中心的能量弹性散射。我们的治疗是基于质子-抛射体跃迁振幅的多重散射展开的形式，这是很好地适应晕核的弱束缚集群图片。在特定的情况下，$^{11}$锂散射质子在800 MeV/u，我们表明，因为核心反冲效应是显着的，散射截面不能，在一般情况下，推导出知识的总物质密度。我们主张避免用光学势概念来描述晕核在质子上的散射，而应采用多次散射级数来描述整个跃迁振幅。
1999-06-30 nucl-th
Coulomb versus nuclear break-up of 11Be halo nucleus in a non perturbative framework
11Be的分裂是用非微扰含时量子计算计算的。中子晕波函数的演化表明，在掠射碰撞参量下，中子以大角度发射;在大碰撞参量下，中子以前向角度发射。中子角分布推导出不同的目标，并与实验数据进行比较。我们强调衍射机制的多样性，特别是我们讨论的相互作用的核效应，如拖模和库仑破裂。一个很好的协议与实验数据。
2001-11-06 nucl-th
Two-dimensional extrapolation procedure for ab initio study of nuclear size parameters and the properties of halo nucleus 6He
本文提出了一种新的二维程序，将无核壳模型（NCSM）计算中得到的物质、中子和质子半径值外推到无限大的基上。半径之间的关系被用作附加测试。连同JISP 16势，这是经常使用的NCSM计算的半径，大田16势应用于这些目的的第一次。晕核6 He是研究的对象。半径值的小范围的传播，成功的测试使用这三个半径值之间的关系，以及所获得的结果与实验数据以及其他先进的从头计算的结果之间的合理的协议表明，所开发的方法的高效率，因此，它的应用前景良好。所进行的调查和其他研究结果的分析表明，6 He晕有一个大的尺寸0.7 - 0.8微米。
2022-05-27 nucl-th
Nuclear halo and the coherent nuclear interaction
本文用原子核结构的TMF模型分析了第一个发现的晕核Li 11的异常结构。应用相干核理论，我们得到了一个正确地再现系统基态的晕中子相互作用势。
2004-03-04 nucl-th
Effective Field Theory and the Gamow Shell Model: The 6He Halo Nucleus
我们结合Halo/Cluster有效场论（H/CEFT）和Gamow Shell模型（GSM），将$\rm{^6He}$的$0^+$基态描述为一个三体晕系统.我们使用两体相互作用的中子α粒子和两个中子对从H/CEFT在领先的顺序，与参数确定的散射在p $_{3/2}$和s $_0$通道，分别。该系统的三体动力学求解使用GSM形式主义，其中的连续态被纳入壳模型价空间。我们发现，在没有三体力的系统崩溃，因为的基态的结合能发散截止增加。我们表明，除了在领导秩序的一个单一的参数的三体作用力是足够的适当的重整化和固定的结合能的实验值。
2012-01-16 nucl-th
The Continuum Structure of the Borromean Halo Nucleus 11Li
我们解决了Faddeev方程11 Li（n+n+9 Li）使用超球坐标和解析表达式的距离远大于有效范围的相互作用。最低共振峰位于0.65 MeV（1/2+，3/2+，5/2+）和0.89 MeV（3/2+，3/2-）处，宽度约为0.35 MeV。还获得了一些与Efimov效应有关的更高的更宽的共振。计算了偶极强度函数和库仑离解截面。PACS编号：21.45。+ v，11.80.Jy，21.60.Gx
1997-08-19 nucl-th
Energy Dependence of Breakup Cross Sections of Halo Nucleus 8B and Effective Interactions
本文研究了8B射弹的核子去除截面与能量的关系。结果表明，用核子-核子t矩阵的Glauber模型计算很好地再现了8B的破裂截面与能量的关系。还提出了一个破碎截面的DWBA模型，并与Glauber模型的结果进行了比较。我们表明，要获得DWBA计算，Glauber形式主义，和实验数据之间的协议，有必要修改的有效相互作用的能量行为。特别是，分裂势与强吸收势相比具有完全不同的能量依赖性。
1997-08-06 nucl-th
Monte Carlo integration in Glauber model analysis of reactions of halo nuclei
在Glauber理论框架下计算了轻核的反应微分截面和弹性微分截面。光学相移函数由Monte Carlo积分计算。这使我们能够使用最精确的波函数，并计算相移函数没有近似。质子核（如p-$^6$ He、p-$^6$ Li）和核-核（如$^6$ He $-^{12}$ C）散射的例子说明了该方法的有效性。这种方法使我们有可能对晕核的高能反应进行更严格的分析。
2002-05-08 nucl-th
Study on deformed halo nucleus $^{31}$Ne with Glauber model based on microscopic self-consistent structures
我们用自洽结构和反应理论相结合的方法研究了奇异变形核$^{31}$ Ne。利用完全相对论的微观形变Hartree-Bogoliubov连续介质理论（DRHBc）证明了形变和配对关联导致了$^{31}$ Ne中具有大振幅$p$波位形的晕结构.然后，我们使用的价核子波函数和角平均密度分布的$^{30}$ Ne从这个模型作为输入的Glauber反应模型研究的可观的中子丰氖同位素和寻找晕签名。与考虑共振和对关联贡献的球形相对论平均场模型和Skyrme-Hartree-Fock模型相比，我们对这些奇异氖同位素在碳靶上的反应截面的预测更能再现实验数据.在240 MeV/核子的单中子去除截面，包括纵向动量分布的$^{30}$ Ne，和价中子残留从$^{31}$ Ne分裂反应大大改善了以前的理论预测，并符合数据。这些反应数据表明，在坐标空间中的密度分布稀疏，是一个典型的签名晕结构。
2021-09-08 nucl-th
High energy nucleus-nucleus collision and halo radii in different approaches of Glauber theory
本文利用生成函数方法完整计算了高能核-核碰撞的微分截面，发现通过完整 Glauber 分析提取的晕核半径大于光学模型等近似方法所得结果。
2022-12-06 hep-ph nucl-th
Implementation of the 8-Nucleon Yakubovsky Formalism for Halo Nucleus 8He
为了研究氦晕核的束缚态结构，在α +n+ n + n+n的五体子集团模型中，对氦晕核的束缚态结构采用了八核子Yakubovsky方法.在这种情况下，八核子Yakubovsky方程以两个耦合方程的形式得到，基于两个独立的分量。此外，在有效三体模型（即α +n+n）的情况下，通过去除形式主义中8和7 s束缚核子的贡献相互作用，所得方程显式化为6 He的6-核子Yakubovsky方程。鉴于预期的主导结构的8He，即惰性α-核心和四个松散的束缚中子，雅可比配置的两个组件在动量空间中已被表示，以提供被认为是有用的数值性能，如束缚态计算和晕束缚中子的动量密度分布的技术。
2019-04-29 nucl-th
Is $^{40}$Mg a Borromean halo nucleus? A case built on the electric-dipole response
The University of Manchester（曼彻斯特大学）；Akal University（阿卡尔大学）；Research Center for Nuclear Physics (RCNP), Osaka University（大阪大学核物理研究中心）；Universidad de Sevilla（塞维利亚大学）；Osaka Metropolitan University（大阪公立大学）；RIKEN Nishina Center（理化学研究所西村中心）；Hokkaido University（北海道大学）；University of Warsaw（华沙大学）
本文通过三体模型研究$^{40}$Mg的低能电偶极响应，分析不同中子-中子相互作用对电偶极响应的影响。
2026-02-02 nucl-th
Nuclear matrix elements for exclusive neutrino-nucleus reactions
改进了中性和荷电过程中中微子-核（反）反应截面反应截面的描述方法。基于对相关强子流的多极展开处理和谐振子基的使用，给出了单粒子跃迁矩阵元的简洁公式。作为一个应用，原子核$^{127}I$，一个有前途的目标，用于探测太阳和超新星中微子以及冷暗物质的候选人，被认为是。我们的矩阵元是指电荷变化$^{127}I(ν_l,l^-)^{127}Xe^{\star}$反应的唯一过程，特别是指从$^{127}$ I基态到$^{127}$ I最低激发态的跃迁${5/2}^+ \to {3/2}^+$。
2002-02-20 nucl-th
Comparison of potential models of nucleus-nucleus bremsstrahlung
在低光子能量下，核-核韧致辐射的势模型是基于电跃迁多极算符的，该算符或者仅由核电流导出，或者仅由电荷密度通过长波长近似和Siegert定理导出。在后一种情况下，韧致辐射矩阵元素是发散的，并且使用一些正则化技术来获得韧致辐射截面的有限值。本文从Siegert定理的推广出发，导出了一个新的核-核韧致辐射势模型。这种方法只包括收敛积分。在这些不同的模型中得到的韧致辐射截面之间的正式联系。此外，三种不同的方法来计算正则化矩阵元素进行了讨论和批评。一些处方的正则化的适当实施推导。不同的模型之间的数值比较是通过将它们应用到$α+α$韧致辐射。
2014-05-23 nucl-th
Spin-dependent effective interactions for halo nuclei
我们讨论了适用于三体计算的有效两体相互作用的自旋依赖性。唯一合理的选择似乎是原子电子与原子核相互作用的精细和超精细相互作用。一个例外是核子-核子相互作用施加了不同类型的对称性。我们以双中子晕核11 Li为例。我们证明了具有错误自旋依赖性的模型基本上没有预测能力。泡利禁核和价态必须一致对待。
2003-05-19 nucl-th
Alternative evaluations of halos in nuclei
在质子-核散射的完全微观折叠模型内分析了6 He，8He，9 Li和11 Li从氢的散射数据。目前的数据表明，其中只有11 Li有明显的晕。对于~ 6 He，我们还分析了~ 6Li（γ，π）~ 6 He（gs）的互补反应。该反应的现有数据支持6 He可能不是晕核的假设。然而，这些数据是稀缺的，显然需要更多的引出6 He的微观结构。
1999-12-01 nucl-th
Toroidal quadrupole transitions associated to collective rotational-vibrational motions of the nucleus
在代数Riemann转动模型的框架下，计算了电子非弹性散射（e，e '）对多个偶偶核基态带低能级激发的纵、横、环多极子。与这些过渡一个新的数量，占偏离Siegert定理，介绍。强调了核涡度与动态环向四极矩之间的密切联系。在后向散射角下计算的非弹性微分截面显示了在很宽的动量传递范围内环形形状因子的主导作用。
1995-03-24 nucl-th
Universal properties and structure of halo nuclei
在有效的量子力学框架下，研究了由两个中子（2n）和一个核组成的晕核的普适性质和结构。我们构造了一个有效的相互作用势，利用晕核的尺度分离，并把核作为一个有效的三体系统。通过理论误差带量化了扩展中高阶的不确定性。首先，我们研究了在2n晕核中观察激发态Efimov态的可能性。根据实验数据，20 C是唯一可能具有Efimov激发态的晕核候选者，其能量低于散射阈值7 keV。其次，我们研究了20 C和其他2n晕核的结构。特别地，我们计算了它们的物质形状因子、半径和双中子张开角。
2008-07-21 nucl-th
$^{22}$C: $S$-Wave Two-Neutron Halo
在$^{20}$ C+ $n$ + $n$的Borromean三体模型中研究了滴线核$^{22}$ C。价中子通过一个真实的势相互作用，被约束为与$^{20}$ C中的占据轨道正交。我们得到了充分的结果支持$^{22}$ C是一个理想的$S$波双中子晕核：基态束缚能量为390-570 keV，均方根中子和质子半径分别为4.0和2.4 fm，两个中子主要在$(s_{1/2})^2$轨道上。讨论了$^{22}$ C的结合机理。单体和双体密度分布阐明晕的特点，以及相关的运动的中子。计算了$^{22}$ C+ $^{12}$ C碰撞的反应截面.
2006-08-04 nucl-th
Neutron structure effects in the deuteron and one neutron halos
虽然中子（n）不携带总电荷，但其在动量空间中由电磁形状因子$F_1^{(n)} (q^2)$和$F_2^{(n)} (q^2)$表示的电荷和磁化分布导致中子的电磁势。利用这一事实，我们分别通过计算中子-质子势和荷中子核（10 Be）势，计算了氘和单中子晕核（11 Be）结合能$B_d$的电磁修正。对$B_d$（~9 keV）的校正与由于在氘波函数中包含$Δ$ -同量异位素分量而引起的校正相当。在更松散的晕核11 Be的情况下，校正接近约2 keV。
2006-08-29 nucl-th
Fusion reaction of halo nuclei: A real-time wave-packet method for three-body tunneling dynamics
用含时波包方法研究了原子核与价中子的熔合截面。对于价中子紧密束缚（e_n <-3MeV）的稳定抛射体，在满足轨道能量匹配条件时，中子可以提高聚变几率。相反，对于中子结合能很小（e_n>-1MeV）的晕核，弱结合中子的存在阻碍了聚变几率。
2006-05-12 nucl-th
Schiff Screening of Relativistic Nucleon Electric-Dipole Moments by Electrons
我们表明，在领先的电子-核相互作用的多极展开的顺序，核子电偶极矩是完全屏蔽的电子，使他们没有贡献原子电偶极矩，即使在核中的相对论被考虑在内。众所周知，相对论电子运动，相比之下，导致偶极矩没有屏蔽，我们讨论的差异的原因。
2007-05-14 nucl-th
Insensitivity of the Coulomb breakup of halo nuclei to spectroscopic factors
Ohio University（俄亥俄大学）；Johannes Gutenberg-Universität Mainz（美因茨约翰内斯古腾堡大学）
研究晕核等奇特核结构常用反应，本文用耦合通道有效粒子-转子模型对单中子晕核¹¹Be的库仑破裂重新计算，发现固定渐近归一化系数时光谱因子变化不影响截面，证实库仑破裂截面与光谱因子无关。
2026-07-07 nucl-th
Coulomb dissociation of the deformed halo nucleus 31Ne
最近观测到的$^{31}$ Ne核库仑离解的大截面表明该核在基态具有晕结构。我们分析这些实验数据，使用粒子转子模型，考虑到核心核$^{30}$ Ne的旋转激发。结果表明，当$^{30}$ Ne的四极形变参数在$β_2=0.2\sim0.3$附近，基态自旋和宇称为$I^π$ =3/2 $^-$时，实验数据可以得到很好的再现.这种状态对应于粒子转子模型绝热极限中的Nilsson能级[330 1/2]。另一方面，当考虑芯的有限激发能时，可以排除对应于具有$β_2\sim 0.55$的Nilsson能级[321 3/2]的状态，即使该配置是Nilsson模型分析中$^{31}$ Ne的基态的候选者。我们还简要地讨论了$I^π$ =1/2 $^+$配置与$β_2\sim 1$和$β_2\sim -0.4$的可能性。
2011-03-22 nucl-ex nucl-th
Three-body Description of $2n$-Halo and Unbound $2n$-Systems: $^{22}$C and $^{26}$O
本文研究了位于中子滴线边缘的弱束缚双中子晕核$^{22}$ C和位于中子滴线之外的未束缚核$^{26}$ O的基态双中子关联。在本研究中，我们采用了一个三体（核心$+n+n$）结构模型，该模型通过显式包含子系统（核心$+n$）的未束缚连续态来描述双中子晕系统。我们使用密度无关或密度相关的接触δ相互作用来描述中子-中子相互作用，并改变其强度以固定结合能。我们报告的配置混合在这些系统的基态的不同选择的配对相互作用。
2019-09-25 nucl-th
Two-neutron halo structure and anti-halo effect in 31F
我们对晕核的候选者~（31）F的结构进行了详细的分析。用三体模型计算了~（29）F +n+n的半径和反应截面，讨论了中子对和单粒子能量的竞争如何引起~（31）F的结构变化.本分析进一步阐明了抑制晕结构的反晕效应的一个新方面。
2021-12-02 nucl-th
A unique decay process: beta delayed emission of a proton and a neutron by the $^{11}$Li halo nucleus
富中子的$^{11}$ Li晕核在已知分离能的核中是独一无二的，因为它能够在$β$衰变过程中发射质子和中子。对这种罕见的衰变模式的分支比内的初始束缚态和库仑三体最终散射状态的三体模型进行评估。分支比应包括在两种极端情况之间，即利用纯库仑波获得的下限$6 \times 10^{-12}$和利用平面波获得的上限$5 \times 10^{-10}$。一个简单的模型与修改库仑波提供合理的值之间的$0.8 \times 10^{-10}$和$2.2 \times 10^{-10}$之间的质子和中子的最可能的总能量在0.15和0.3兆电子伏。
2010-12-28 nucl-ex nucl-th
A Realistic Solvable Model for the Coulomb Dissociation of Neutron Halo Nuclei
作为一个模型的中子晕核，我们考虑一个中子绑定到一个惰性核心的零程力。我们研究了这个简单核在目标核的库仑场中的分裂。在后形式DWBA（或在我们的简单模型CWBA（"库仑波玻恩近似“））中，T矩阵的解析解是已知的。我们研究这个T-矩阵的极限情况。正如它应该的那样，我们恢复了弱库仑场的玻恩近似（即，对于远小于1的相关库仑参数）。对于强库仑场，高光束能量，和散射的前向区域，我们发现一个结果是非常相似的玻恩结果。它仅由两项之间的相对相位（接近0）和前因子（接近1）修改。对于韧致辐射也存在类似的情况。这个公式可以与电磁离解的一阶半经典处理联系起来。由于我们的CWBA模型包含了核心和目标核之间的电磁相互作用的所有订单，这意味着高阶效应（包括后加速效应）的情况下，高束流能量和前向散射小。我们的模型还预测了微分截面的标度行为，即不同的系统（具有不同的结合能，光束能量和散射角）显示出相同的依赖于两个变量x和y。
2001-08-07 nucl-th
Microscopic study of halo nuclei through (p,t) reactions
本文在半微观模型中用共振群方法研究6He和11Li的(p,t)反应，计算重叠积分和谱因子及DWBA截面，无参数拟合下与实验合理一致。
2025-02-25 nucl-th
Four-body eikonal approach to three-body halo nuclei scattering
晕核抛射体在被核靶散射时会经历碎裂过程。通常可以观察到来自奇异核的相应核，而不能观察到反应的其他碎片。我们使用最近提出的理论[物理。B767，53（2017）]用四体描述了包容性的分裂反应，其中抛射体被描述为像两个中子晕核一样的20 C。两个中子的动量被积分出来，给出了堆芯角分布的一般描述。在这个初步的研究中，我们进行了分析的包容性非弹性破碎截面使用程函近似的扭曲的波函数的弹丸。本文研究了20C与不同靶碰撞的非弹性截面。
2018-08-21 nucl-th
Quantum interference between nuclear excitation by electron capture and radiative recombination
我们研究了电子俘获核激发（NEEC）的共振过程，然后是激发核的辐射衰变，和辐射复合（RR）之间的量子干涉。为了得到干涉截面，使用Feshbach投影算子形式。电磁场被认为是通过多极场。原子核用唯象的集体模型描述，并利用实验数据。给出了各种重离子电、磁多极跃迁的Fano轮廓参数和干涉截面。我们讨论了辨别NEEC从RR背景的实验可能性。
2007-01-18 nucl-th physics.atom-ph
Exploration on $1n$ halo nucleus $^{19}$C from D-RHFB structure to reaction observables
本研究利用D-RHFB模型结合Glauber模型，解决了$^{19}$C基态自旋宇称的长期理论难题，证实连续谱对晕核形成的关键作用，为寻找晕核候选体提供了有效工具。
2024-12-12 nucl-th
Rotational Feshbach resonances in the deformed halo nucleus $^{31}$Ne
National Institute of Technology (KOSEN), Gifu College（岐阜工业高等专门学校）；RIKEN Nishina Center（理化学研究所仁科加速器中心）；Department of Physics, Kyushu University（九州大学物理学系）；Research Center for Nuclear Physics (RCNP), Osaka University（大阪大学核物理研究中心）
本研究采用粒子转子模型（PRM），阐明了形变晕核$^{31}$Ne中低能连续谱转动Feshbach共振的形成机制，该机制或为弱束缚形变核的普遍特征，需通过符合γ射线的完全破裂测量验证。
2026-09-07 nucl-th
Study of Postacceleration Effects in the Coulomb Dissociation of Neutron Halo Nuclei
本文研究了单中子晕核在靶核库仑场中的破裂。在此反应的后形畸变波玻恩近似理论中，只在入口和出口通道中有库仑畸变，已知破裂$T$ -矩阵的解析解。我们研究这个$T$ -矩阵和相应的截面数值。该公式可以与电磁解离的一阶半经典处理联系起来。这个理论包含了核与靶核之间的所有量级的电磁相互作用。我们表明，高阶效应（包括postacceleration）是小的情况下，更高的光束能量和前向散射。我们调查的后加速效应的光束能量依赖。他们被发现是相当重要的较小的光束能量（慢碰撞），但几乎可以忽略不计，在较大的。
2002-01-25 nucl-th
Possible neutron halo in triaxial nucleus 42Al
建立了一个同时考虑三轴性、对关联和连续介质效应的微观自洽三轴相对论Hartree-Bogoliubov连续介质理论（TRHBc），并将其应用于研究铝同位素中的晕现象.在没有任何自由参数的情况下，很好地再现了实验质子滴线和中子分离能及电荷半径的数据。迄今为止观测到的中子最丰富的奇-奇铝同位素42 Al，预计会发生三轴变形，β =0.35，γ =42。其单中子分离能为0.68 MeV，与AME 2020一致，中子均方根半径为3.94 fm，明显大于经验值。价中子的密度分布，在空间上比核心延伸得更远，表明42 Al中可能存在中子晕。负责的晕的空间扩展的主要组件揭示了费米能量周围的单中子轨道。发现了β =0.38，γ =50的三轴芯与β =0.79，γ =-23的三轴晕之间的中短轴交换现象，对进一步探索晕现象和42 Al的新形状退耦现象具有重要意义。
2022-12-12 nucl-ex nucl-th
Exotic Properties of Light Nuclei and their Neutron Capture Cross Sections
我们研究了在一些丰中子轻核基态中观察到的中子晕组态对中子辐射跃迁过程的影响。特别地，我们研究了中子晕对直接辐射俘获（DRC）过程的影响。由于入射p波中子的能量依赖性以及E1发射的强度强烈地受剩余核捕获态的晕配置的影响。计算了~（10）Be（n，γ）~（11）Be的DRC截面，并与实验结果进行了比较。我们表明，从比较，一些重要的信息晕核11 Be的结构可以得到。
1996-07-15 nucl-th
