电子掺杂高T_c超导体Pr_（0.86）_LaCe_（0.14）_Cu_1-y_Zn_y_O_4_（0.14）中Cu自旋动力学的μ子自旋弛豫研究

电子掺杂高T_c铜氧化物Pr_（0.86）_LaCe_（0.14）_Cu_1-y_（Zn，Ni）_y_O_4_中杂质感生磁序的缺失

Absence of the impurity-induced magnetic order in the electron-doped high-T_c_ cuprates Pr_0.86_LaCe_0.14_Cu_1-y_(Zn, Ni)_y_O_4_

采用零场μ子自旋弛豫方法研究了电子掺杂Pr_0.86_LaCe_0.14_Cu_1-y_（Zn，Ni）_y_O_4+ \alpa -δ_（y = 0，0.01，0.02，0.05）和不同还原氧含量δ（δ \le 0.09）时Zn和Ni替代对Cu自旋动力学的影响.对于y = 0且δ<0. 01的样品，在低于5 K的低温下观察到由于长程反铁磁有序的形成而引起的μ子自旋旋进.对于0.01 \le δ \le 0.09的适度氧还原样品，相反，没有观察到μ子自旋进动，并且光谱的温度依赖性彼此相似，而不管y值如何。也就是说，没有检测到杂质引起的Cu自旋涨落的减慢，这与空穴掺杂的高Tc铜氧化物的结果非常不同。讨论了原因。

磁场对电子掺杂超导体Pr $_{1-x}$ LaCe $_x$ CuO $_4$（$x$ =0.11和0.15）中静态反铁磁性的影响

Magnetic Field Effect on Static Antiferromagnetism in Electron-Doped Superconductor Pr$_{1-x}$LaCe$_x$CuO$_4$ ($x$=0.11 and 0.15)

用中子散射测量方法研究了沿c轴外加磁场对电子掺杂超导体Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_4$（$x$ =0.11（$T_c$ =26 K）和$x$ =0.15（$T_c$ =16 K）的静态自旋关联的影响.在位于反铁磁（AF）和超导相界附近的$x$ =0.11样品中，T=3 K处的磁场强度和磁序起始温度的场依赖性在$\sim$ 5 T处出现峰值。相比之下，在过掺杂的$x$ =0.15样品中，在零场下既没有观察到静态AF顺序，也没有由高达8.5 T的场诱导。讨论了空穴掺杂和电子掺杂高掺杂$T_c$铜氧化物的场效应的异同。

电子掺杂Pr_{0.91} LaCe_{0.09} CuO_{4-y}中的核自旋-晶格弛豫速率和自旋对破缺效应：高度各向异性s波带隙的特征

Nuclear spin-lattice relaxation rate and nonmagnetic pair-breaking effect in electron-doped Pr_{0.91}LaCe_{0.09}CuO_{4-y}: Signature of highly anisotropic s-wave gap

我们数值计算了各向异性s波带隙下超导态的核自旋-晶格弛豫率。通过考虑电子-声子耦合，我们计算的Rs为传统的s波超导体，铟，是在定量协议与实验数据具有明确的Hebel-Slichter峰。与此相反，通过使用高度各向异性的s-波间隙推断的磁穿透深度和扫描隧道显微镜，我们计算的Rs曲线的电子掺杂的Pr_{0.91} LaCe_{0.09} CuO_{4-y}显示没有Hebel-Slichter峰，与实验数据一致。最后，所观察到的弱的双破效应提供了明确的证据，高度各向异性的s-波间隙在此欠掺杂的铜酸盐。

电子掺杂超导体LaCeCuO双晶晶界约瑟夫森结中Andreev束缚态的观测

Observation of Andreev bound states in bicrystal grain-boundary Josephson junctions of the electron doped superconductor LaCeCuO

在由电子掺杂铜氧化物超导体LaCeCuO制成的薄膜晶界约瑟夫森结的ab平面准粒子隧穿谱中观察到一个零偏压电导峰（ZBCP）。施加的磁场降低了零能量附近的谱权重，并将其非线性地移位到与Andreev束缚态（ABS）能量的多普勒频移一致的更高能量。对于所有的磁场，ZBCP与超导性的开始同时出现。这些观察结果强烈表明，ZBCP的结果从ABS在结界面处的形成，因此，有一个符号的变化，该化合物的超导序参量的对称性与d波对称性一致。

电子掺杂超导Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_{4-δ}$与$T_c=21$ K的高能自旋激发

High Energy Spin Excitations in Electron-Doped Superconducting Pr$_{0.88}$LaCe$_{0.12}$CuO$_{4-δ}$ with $T_c=21$ K

利用高分辨非弹性中子散射研究了电子掺杂超导体Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_{4-δ}$（$T_c=21\pm 1$ K）在宽能量范围（4 meV $\le\hbarω\le 330$ meV）的低温磁激发.电子掺杂的效应是在（$π$，$π$）处的低能量（$\hbarω\le 80$ meV）相称自旋波动中引起波矢量（$Q$）加宽，并抑制高能量（$\hbarω\ge 100$ meV）处的自旋波状激发的强度。这导致了一个实质性的重新分配的局部动态自旋极化率$χ^{\prime\prime}(ω)$的频谱，并揭示了一个新的能量尺度类似的轻空穴掺杂的Yb $_2$铜$_3$ O $_{6.353}$（$T_c=18$ K）。

Pr $_{0.89}$ LaCe $_{0.11}$ CuO $_{4}$的场致磁性与超导电性的强相关

Strong correlation between field-induced magnetism and superconductivity in Pr$_{0.89}$LaCe$_{0.11}$CuO$_{4}$

用μ子自旋旋转（\msr）方法研究了电子掺杂铜氧化物超导体Pr $_{0.89}$ LaCe $_{0.11}$ CuO $_{4}$（$T_c\simeq26$ K）在200 Oe ~ 50 kOe范围内的局域磁响应.在顺磁状态下，μ子沿晶体c轴的奈特位移（$K_μ^z$）与面内磁化率$χ_{ab}$成正比。更令人惊讶的是，$K_μ^z$被超导性（低于$\sim$ 40 kOe）的出现强烈增强，随着场的增加，其符号在$\sim1$ kOe附近从正变为负。这一发现可以通过考虑由于与反铁磁Cu子晶格的超交换相互作用而导致的Pr离子的弱极化来理解，该超交换与超导性共存。

电子掺杂Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_{4}$的磁性和超导性

Magnetic and superconducting phase diagram of electron-doped Pr$_{1-x}$LaCe$_{x}$CuO$_{4}$

本文用零场μ子自旋旋转/弛豫（ZF-$μ$ SR）和磁化率测量研究了电子掺杂Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_{4}$（PLCCO）的磁性和超导电性。在0.04 $\leq$ { \it x} $\leq$ 0.11的样品中观察到对应于反铁磁（AF）阶的μ子自旋旋转。由于稀土磁矩的影响可以忽略不计，揭示了Ce掺杂后Cu自旋磁性的变化。体超导电性在宽的Ce浓度范围内被确定为0.09 $\leq$ { \it x} $\leq$ 0.20，最大转变温度为26 K。在低温下，超导相（SC）的突然出现伴随着AF有序相在{ \it x} $\sim$ = 0.09处的快速破坏，表明两相之间存在竞争关系。

Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_{4-δ}$中与超导电性相关的场诱导均匀反铁磁有序

Field-Induced Uniform Antiferromagnetic Order Associated with Superconductivity in Pr$_{1-x}$LaCe$_{x}$CuO$_{4-δ}$

研究了电子掺杂铜酸盐超导体Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_{4-δ}$（PLCCO）的场诱导反铁磁（AF）有序与超导电性之间的强相关性.除了与$x=0.11$（这是接近AF相边界，$x\simeq0.10$）的标本，我们表明，一个与$T_c\simeq16$（$T_c\simeq16$ K在零场）也表现出减少幅度的感应力矩的场诱导AF秩序。在低磁场（$\sim10^2$ Oe）下的均匀μ子Knight位移表明AF序不局限于磁通线的核内，这与空穴掺杂铜氧化物的理论预测形成了鲜明的对比.μ子和Pr离子之间的异常非对角超精细耦合的存在也被详细证明。

Muon spin relaxation study of the spin correlation in the overdoped regime of electron-doped high-Tc cuprate superconductors

In order to investigate the low-energy antiferromagnetic Cu-spin correlation and its relation to the superconductivity, we have performed muon spin relaxation (muSR) measurements using single crystals of the electron-doped high-Tc cuprate Pr_1-x_LaCe_x_CuO_4_ in the overdoped regime. The muSR spectra have revealed that the Cu-spin correlation is developed in the overdoped samples where the superconductivity appears. The development of the Cu-spin correlation weakens with increasing x and is negligibly small in the heavily overdoped sample where the superconductivity almost disappears. Consider…

电子掺杂铜氧化物超导体中的共振峰

The resonance peak in the electron-doped cuprate superconductors

本文研究了电子掺杂铜氧化物超导体超导态的磁共振现象。我们表明，最近观察到的共振峰在电子掺杂超导体Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_{4-δ}$是一致的过阻尼自旋激子位于附近的粒子-空穴连续。我们提出的预测磁场的依赖性的共振模式，以及它的温度演化的那些部分的相图中，$d_{x^2-y^2}$波超导可能共存的反铁磁自旋密度波。

氧还原引发的电子掺杂铜氧化物的反铁磁-超导竞争

Antiferromagnetism-superconductivity competition in electron-doped cuprates triggered by oxygen reduction

我们对Pr $_{2-x}$ Ce $_x$ CuO $_4$和Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_4$电子掺杂铜氧化物进行了系统的角度分辨光电发射研究。与通常的看法相反，无论是能带填充还是能带参数都不受氧还原过程的显著影响。相反，我们表明，减少过程中的主要电子作用是消除费米表面周围的各向异性的前沿间隙。虽然节前缘间隙是由长程反铁磁序引起的，但反节间隙的起源仍不清楚。

高$T_{c}$超导体磁场感生效应的μ子自旋弛豫研究

Muon Spin Relaxation Studies of Magnetic-Field-Induced Effects in High-$T_{c}$ Superconductors

在高横向磁场（$\parallel \hat c$）中的μ子自旋弛豫（$μ$ SR）测量显示，在欠掺杂和Eu掺杂的（La，Sr）$_{2}$ CuO $_{4}$和La $_{1.875}$ Ba $_{0.125}$ CuO $_{4}$中存在强的场致准静态磁性，其存在远高于$T_{c}$和$T_{N}$。由μ子自旋弛豫率导出的Cu自旋极化的磁化率对应物，表现出对$T \sim 25$ K的发散行为。在过掺杂的La $_{1.81}$ Sr $_{0.19}$ CuO $_{4}$、最佳掺杂的Bi 2212和Zn掺杂的YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{7}$中没有检测到场致磁性。

无限层电子掺杂铜酸盐超导体Sr0 .9La0.1CuO2中穿透深度的μ子自旋旋转测量

Muon-Spin-Rotation Measurements of the Penetration Depth in the Infinite-Layer Electron-Doped Cuprate Superconductor Sr0.9La0.1CuO2

用μ子自旋旋转（mSR）方法测量了电子掺杂无限层高温超导体Sr_（0.9）La_（0.1）CuO_2的面内穿透深度λ_ab。由于该化合物中没有磁性稀土离子，首次利用mSR测量了电子掺杂高温超导体中λ ab（0）的绝对值。我们发现λ_ab（0）=116（2）nm。零温退极化率σ（0）？1/lambda_ab（0）^2=4.6（1）MHz比Uemura线的预期高四倍多。因此，这种电子掺杂的高温超导体不遵循上村关系发现空穴掺杂的高温超导体。

用μ子自旋弛豫研究最佳掺杂和过掺杂铁基氧铌酸盐超导体LaFeAsO $_{1-x}$ F $_x$中无反常自旋涨落

No anomalous spin fluctuation in optimally doped and overdoped iron-based oxypnictide superconductors LaFeAsO$_{1-x}$F$_x$ probed by muon spin relaxation

在最佳掺杂和过掺杂超导体LaFeAsO $_{1-x}$ F $_x$中进行了零场和纵向场μ子自旋弛豫测量，以研究在较宽的温度和纵向场范围内的磁涨落.在μ子的时间窗（10 $^{-5}\sim$ 10 $^{-9}$ s）内，我们没有观察到磁涨落随温度变化的迹象.考虑到目前的结果和其他结果，即，通过中子散射观察到的自旋涨落、核磁共振和光电子能谱观察到的类赝能隙行为，表明不仅自旋涨落，而且费米表面具有几种不同轨道贡献的多带特征可能在LaFeAsO $_{1-x}$ F $_x$的超导配对机制中发挥重要作用。

Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_4$中光致新亚稳态的约瑟夫森耦合强度调制

Photo-induced new metastable state with modulated Josephson coupling strengths in Pr$_{0.88}$LaCe$_{0.12}$CuO$_4$

利用超快近红外（NIR）脉冲（其能量远高于超导能隙）在超导体上进行光激发有望通过破坏库珀对来抑制/破坏超导性，并将准粒子从占据态激发到远高于费米能级的未占据态。这似乎是真的，只有小泵浦注量。在这里，我们表明，强近红外泵浦有不同的效果。我们对电子掺杂的铜氧化物超导体Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_4$（T $_c$ =22 K）进行了强近红外泵浦、c轴太赫兹探测测量。测量结果表明，强近红外泵浦不仅没有破坏超导性，也没有激发准粒子，而是将系统从具有均匀约瑟夫森耦合强度的平衡超导态驱动到具有低于T $_c$的调制约瑟夫森耦合强度的新亚稳超导相.

过量氧掺杂La_（1.8）Nd_（0.2）Cu_（1-y）Zn_（y）O_（4 +δ）的1/8反常

1/8 anomaly in the excess-oxygen-doped La_1.8_Nd_0.2_Cu_1-y_Zn_y_O_4+δ_

我们发现了1/8反常现象，即在过量氧掺杂的La_（1.8）_Nd_（0.2）_Cu_（1-y_Zn_y_O_4）+δ_（1/8）中，当p（每Cu的空穴浓度）= 1/8时，超导性受到反常抑制。1/8异常以1%的Zn取代Cu为标志。μ子自旋弛豫测量表明，在p = 1/8的无Zn和1%Zn取代的样品中，在低于约50 K的低温下产生磁相关。明确的μ子自旋的进动表明形成的长程磁秩序已被观察到低于1 K的1%的Zn取代的样品与p = 1/8。这些结果与条纹钉扎模型一致。

BaFe2-xCoxAs2和Pr1-xSrxFeAsO磁性和超导电性的μ子自旋转动研究

Muon spin rotation study of magnetism and superconductivity in BaFe2-xCoxAs2 and Pr1-xSrxFeAsO

利用μ子自旋旋转（\muSR）方法研究了电子掺杂BaFe_（2-x）CoxAs_2（x=0.08，0.20和0.25）单晶和空穴掺杂Pr_（1-x）Sr_xFeAsO（x=0和0.2）多晶的磁性和超导性质.在前一系列中，我们观察到与电子掺杂SmFeAsO 1-xFx 1111型系统的一些有趣的相似之处[A. J. Drew等人，出现在Nature Materials 2009和arXiv：0807.4876中]。特别是，我们得到的证据表明，强烈无序的静态磁性共存的超导性在微观尺度上在欠掺杂的样品，甚至在最佳掺杂有一个减慢（或增强）的动态磁相关低于Tc \approx 25 K。相反，对于空穴掺杂的Pr 1-xSrxFeAsO样品，我们获得的证据为介观相分离成区域与几乎未扰动的AF顺序和其他非磁性和最有可能超导。观察到的趋势类似于先前报道的空穴掺杂的Ba 1-xKxFe 2As 2 [A.A. Aczel等人，Phys.Rev.B78，214503（2008）; J.T. Park等人，arXiv：0811.2224]，因此在这些空穴掺杂系统中似乎相当常见。

最佳电子掺杂超导体Nd $_{1.85}$ Ce $_{0.15}$ CuO $_{4-δ}$中的共振

Resonance in Optimally Electron-Doped Superconductor Nd$_{1.85}$Ce$_{0.15}$CuO$_{4-δ}$

本文用非弹性中子散射方法研究了最佳电子掺杂超导体Nd $_{1.85}$ Ce $_{0.15}$ CuO $_{4-δ}$在其超导转变温度$T_c=25$ K以上和以下的磁激发。除了在反铁磁有序波矢${\bf Q}=(1/2,1/2,0)$处逐渐打开自旋赝能隙之外，超导性的作用是形成也以${\bf Q}=(1/2,1/2,0)$为中心但能量高于自旋赝能隙的共振。共振强度的发展类似于超导序参量，类似于空穴掺杂超导体和电子掺杂Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_4$的序参量。因此，共振是铜氧化物超导体的普遍现象，并且必须是高$T_c$超导机制的基础。

电子过掺杂高温超导氧化物薄膜中Cu自旋关联的探测：通过低能μ子

Cu-spin Correlation in the Electron-overdoped High-Tc Cuprate Thin Films of La_2-x_Ce_x_CuO_4_ Probed by Low-energy Muons

研究通过低能μ子探测电子过掺杂La_2-x_Ce_x_CuO_4_薄膜中Cu自旋关联，发现其在低温下发展，可能与反铁磁性或铁磁序有关。

氧退火对电子掺杂铜氧化物Neel有序的破坏和超导电性的出现

Destruction of Neel order and appearance of superconductivity in electron-doped cuprates by oxygen annealing process

利用热力学和中子散射测量研究了氧退火对Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_{4-δ}$超导电性和磁性的影响。虽然通过磁化率和超导相干长度测量的转变温度$T_c$随着从退火过程中逐渐去除氧而平稳地增加，但体超导性，其特征在于在$T_c$处的比热异常和中子磁共振的存在，仅在$T_c$接近最大值时突然出现。这些结果表明，氧退火的效果必须首先确定，以建立一个反铁磁性和超导性的电子掺杂的铜氧化物的相图的Ce掺杂的依赖。

Pd掺杂UPt3的磁量子临界点和超导电性

Magnetic quantum critical point and superconductivity in UPt3 doped with Pd

对重费米子超导体UPt 3进行了横向场μ子自旋弛豫测量。我们发现大磁矩反铁磁相出现的临界Pd浓度为~ 0.6at.%警局在相同的Pd含量下，超导性完全被抑制。在相图中存在一个磁量子临界点，与超导临界点重合，为铁磁自旋涨落介导的奇宇称超导提供了证据，它与反铁磁有序竞争。

掺杂反铁磁体中的关联

Correlations in doped Antiferromagnets

对掺杂的RVB态进行了全面的研究。它揭示了欠掺杂铜氧化物的超导性和量子自旋涨落之间的基本联系：{ \em库珀对跳跃}强烈地降低了局部磁化$m_0$。这种效应与最近的μ子自旋旋转测量有关，其中$m_0$在导电性差的情况下随空穴掺杂而变化很弱，但在超导性开始时急剧下降。Gutzwiller平均场近似（GA）与数值MonteCarlo计算结果吻合较好。GA显示，例如，对于键振幅$u(r)=e^{-r/ξ}$，自旋自旋相关性以相关长度$\propto e^{3πξ^2/2}$指数衰减。海森堡模型的期望值与平均圈密度相关。

从NQR和muSR实验看1/8掺杂铜酸镧中自旋调制的可分辨性

Dimensionality of spin modulations in 1/8-doped lanthanum cuprates from the perspective of NQR and muSR experiments

我们研究了铜酸盐系列高温超导体中的非均匀自旋调制模式的维数，特别关注1/8掺杂的铜酸镧。在核四极共振和μ子自旋旋转实验中，我们比较了一维条纹调制模式和二维自旋涡旋棋盘。此外，我们还考虑了第三种模式，一个二维叠加的自旋螺旋。总的来说，我们发现，上述模式都不能对所考虑的两种类型的实验做出一致的解释。这特别意味着根据现有的NQR/muSR实验结果不能排除自旋涡棋盘。

空穴掺杂Ca $_{2-x}$ Na $_{x}$ CuO $_{2}$ Cl $_{2}$铜酸盐超导体的磁性Phase Diagram

Magnetic Phase Diagram of the Hole-doped Ca$_{2-x}$Na$_{x}$CuO$_{2}$Cl$_{2}$ Cuprate Superconductor

本文报道了空穴掺杂铜酸盐Ca $_{2-x}$ Na $_{x}$ CuO $_{2}$ Cl $_{2}$的磁相图，它不受CuO $_2$平面的屈曲影响，由μ子自旋旋转和弛豫决定。其特征在于在一定钠浓度范围内的准静态自旋玻璃状相（$0.05\leq x\leq 0.12$），其保持在长程反铁磁（AF）相（$x\leq 0.02$）和超导相之间，其中系统对于$x\geq 0.15$是非磁性的。所得到的相图定性地与空穴掺杂的高\tc铜酸盐的相图一致，这强烈地表明对$x>0.02$的AF顺序的不完全抑制是空穴掺杂的铜酸盐的基本特征。

最佳掺杂SmFeAsO_（1-x）F_y超导体的场致超流密度

Field Dependent Superfluid Density in the Optimally Doped SmFeAsO_(1-x)F_y Superconductor

采用转矩磁测量、SQUID磁测量和μ子自旋转动相结合的方法研究了最佳掺杂SmFeAsO_（1-x）F_y的面内磁穿透深度与磁场的关系。从这些技术获得的结果表明，所有的超流密度的显着下降，作为字段增加到1.4 T。这种行为进行了分析，在一个两带模型与自洽导出耦合的差距，其中的超流密度相关的较大的差距是字段独立的和超流密度相关的较小的差距是强烈抑制与增加的字段。

Theory of charged impurities in correlated electron materials: Application to muon spectroscopy of high-Tc superconductors

Single-site and cluster dynamical mean-field methods are used to estimate the response of a doped Mott insulator to a charged impurity. The effect of correlations on the Thomas-Fermi screening properties is determined. The charge density, the on-site and near-neighbor spin-spin correlations in the vicinity of the impurity are compared to those far from it. The theory is used to address the question of the effect of the density perturbation induced by the muon charge on the local response functions of a high-temperature superconductor. For reasonable values of the background dielectric constant…

Ba（Fe1-xCox）2As 2和Sr（Fe1-xCox）2As 2超流密度和场致磁性的μ子自旋弛豫测量

Superfluid Density and Field-Induced Magnetism in Ba(Fe1-xCox)2As2 and Sr(Fe1-xCox)2As2 Measured with Muon Spin Relaxation

本文报道了Ba（Fe $_{1-x}$ Co $_x$）$_2$ As $_2$和Sr（Fe $_{1-x}$ Co $_x$）$_2$ As $_2$的μ子自旋转动（$μ$ SR）测量结果。从磁场穿透深度$λ$的测量，我们发现，对于最佳和过掺杂的样品，$1/λ(T\to 0)^2$单调变化的超导转变温度T $_{\rm C}$。在超导状态下，我们观察到μ子进动信号的正向位移，这可能表明所施加的场会诱导内部磁场。的诱导场的大小随着掺杂的增加而减小，但存在于所有的Co浓度研究。

Muon spin rotation and relaxation in Pr$_{1-x}$Nd$_x$Os$_4$Sb$_{12}$: superconductivity and magnetism in Pr-rich alloys

The Pr-rich end of the alloy series Pr$_{1-x}$Nd$_x$Os$_4$Sb$_{12}$ has been studied using muon spin rotation and relaxation. The end compound PrOs$_4$Sb$_{12}$ is an unconventional heavy-fermion superconductor, which exhibits a spontaneous magnetic field in the superconducting phase associated with broken time-reversal symmetry. No spontaneous field is observed in the Nd-doped alloys for x $>$ 0.05. The superfluid density is insensitive to Nd concentration, and no Nd$^{3+}$ static magnetism is found down to the lowest temperatures of measurement. Together with the slow suppression of the supe…

磁场和温度对LaO_{1-x} F_xFeAs超导体超流密度的影响：μ子自旋弛豫研究

Field and Temperature Dependence of the Superfluid Density in LaO_{1-x}F_xFeAs Superconductors: A Muon Spin Relaxation Study

本文介绍了最近发现的电子掺杂铁基超导体LaO_{1-x} F_xFeAs的零场和横场\muSR实验。对欠掺杂（x=0.075）和最佳掺杂（x=0.1）样品的零场实验排除了这些超导样品中高于1.6K的任何静态磁序。从涡旋相的横向场实验中，我们推导出超流密度的温度和场依赖性。而温度依赖性是一致的弱耦合BCS s波或脏d波间隙函数的情况下，场依赖性强有力地证明了非常规的超导性。对LaO_{0.9}、F_{0.1}和LaO_{0.925}、F_{0.075} FeAs的面内穿透深度分别为λ ab}（0）= 254（2）nm和λ ab}（0）= 364（8）nm。T_c与超流密度的比值提供了非常规超导电性的进一步证据，该比值接近空穴掺杂的高T_c铜酸盐的Uemura线。

氟掺杂NdFeAsO的慢磁涨落和超导电性

Slow magnetic fluctuations and superconductivity in fluorine-doped NdFeAsO

在广泛研究的超导铁磷属化合物属于Ln 1111家庭（与Ln镧系元素），超导和反铁磁相之间的交叉区域的Ln = Nd的情况下，系统的调查一直失踪。我们填补了这一空白，专注于中间掺杂制度的NdFeAsO（1-x）F（x）的直流磁测量和μ子自旋光谱测量。我们在低氟掺杂下检测到的长程序被x = 0.08的短程磁相互作用所取代，在那里也出现了超导性。在这种情况下，磁场μ子自旋光谱实验显示了在低温下消失的缓慢磁波动的明确证据。这种波动的成分是由于玻璃状字符的磁有序相的NdFeAsO在中间氟掺杂。

最佳掺杂$_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$中氧同位素效应对面内磁场穿透深度的直接观察

Direct observation of the oxygen isotope effect on the in-plane magnetic field penetration depth in optimally doped YBa$_2$Cu$_3$O$_{7-δ}$

我们报道了利用低能μ子自旋旋转技术首次直接观察到氧同位素（$^{16}$ O/ $^{18}$ O）对近最佳掺杂YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$薄膜中面内穿透深度$λ_{ab}$的影响.自旋极化的低能量μ子被注入到膜中表面下的已知深度$z$处，并在局部磁场$B(z)$中进动。这一特性使我们能够直接测量迈斯纳态超导薄膜内部磁场的分布$B(z)$，并对$λ_{ab}$进行模型无关的测定。在4 K下观察到显著的同位素位移$Δλ_{ab}/λ_{ab}=2.8(7)$ %，这意味着面内有效超载流子质量$m_{ab}^\ast$与$Δm_{ab}^\ast/m_{ab}^\ast = 5.5(1.4)%$具有氧同位素依赖性。

Bi_（1.74）Pb_（0.38）Sr_（1.88）Cu_（1-y_Zn_y_O_6+d_）高温超导体中Cu自旋相关的μ子自旋弛豫研究

Development of Cu-spin correlation in Bi_1.74_Pb_0.38_Sr_1.88_Cu_1-y_Zn_y_O_6+d_ high-temperature superconductors observed by muon spin relaxation

对Bi-2201高温超导铜氧化物中μ子自旋弛豫的系统研究首次揭示了Cu自旋关联（CSC）在低于2K的低温下，在出现超导性的宽空穴浓度范围内得到发展.随着空穴浓度的增加，CSC逐渐变弱。此外，通过用3%的Zn取代Cu，CSC得到增强。这些结果与La-214高Tc铜酸盐中观察到的结果非常相似。因此，人们已经提出，所谓的自旋-电荷条纹关联和超导性之间的密切关系是空穴掺杂的高Tc铜氧化物的普遍特征。此外，CSC的明显发展，这是通过相反的Zn取代抑制，已被观察到在非超导重过掺杂的样品，被认为是在最近提出的重过掺杂的铜酸盐的铁磁状态的上下文中。

用μ子自旋弛豫和磁化率研究Zn和Ni替代对La_（2-x）Sr_x_Cu_1-y_（Zn，Ni）_y_O_4_（x=0.15-0.20）中Cu自旋动力学和超导电性的影响

Effects of Zn and Ni substitution on the Cu-spin dynamics and superconductivity in La_2-x_Sr_x_Cu_1-y_(Zn,Ni)_y_O_4_ with x=0.15-0.20 studied by the muon spin relaxation and magnetic susceptibility

本文通过零场μ子自旋弛豫（ZF-μ SR）和磁化率（chi）测量，研究了Zn和Ni对La_（2-x）Sr_x_Cu_1-y_（Zn，Ni）_y_O_4_（x=0.15-0.20）的Cu自旋动力学和超导电性的影响。在最佳掺杂x=0.15的情况下，可以得出结论，磁性有序的形成需要比Zn更大量的Ni，这与我们之前x=0.13的结果相似。从超导（SC）和磁性区域的体积分数的估计，它已被发现为x=0.15的SC区域是在粗略的对应的区域，其中Cu自旋快速波动超出muSR频率窗口的Zn和Ni取代的样品。根据条纹模型，它遵循，即使x=0.15，自旋和空穴的动态条纹相关钉扎和本地化周围的Zn和Ni，导致静态条纹秩序的形成和超导性的抑制。这可能表明动力学条纹在空穴掺杂铜氧化物高T_c超导性出现中的重要性。另一方面，在x=0.18和0.20的过掺杂制度中，SC区域似乎与Cu自旋快速波动超出muSR频率窗口的区域大致对应，尽管似乎Cu自旋动力学和超导性受到SC和正常状态区域的相分离的影响。

超导态的相干性：（BiPb）_2（SrLa）_2 CuO_{6+δ}的μ子自旋旋转和ARPES研究

Coherency of the superconducting state: the muon spin rotation and ARPES studies of (BiPb)_2(SrLa)_2CuO_{6+δ}

用μ子自旋转动（\muSR）方法研究了欠掺杂（T_cPDMATHABMM 23 K）、最佳掺杂（T_cPDMATHABMM 35 K）和过掺杂（T_cPDMATHABMM 29 K）（BiPb）_2（SrLa）_2 CuO_{6+δ}单晶样品的超流密度ρ s。通过将\muSR数据与类似样品的ARPES测量结果[Nature 457，296（2009）]相结合，在两种技术之间获得了关于温度和ρ_s掺杂演变的良好自洽一致性。

muSR研究电子掺杂高Tc铜酸盐Pr0.86 LaCe 0.14 Cu 1-y（Zn，Ni）yO4中Cu自旋动力学

muSR study of the Cu-spin dynamics in the electron-doped high-Tc cuprate of Pr0.86LaCe0.14Cu1-y(Zn,Ni)yO4

采用零场μ子自旋弛豫（muSR）方法研究了电子掺杂Pr_（0.86）LaCe_（0.14）Cu_（1-y）（Zn，Ni）_yO_（4 +a-d）（y = 0，0.01，0.02，0.05）中Zn和Ni取代对Cu自旋动力学的影响.对于生长态样品（d = 0，y = 0）和具有很小d值的样品（d < 0.01，y = 0），观察到了由于长程反铁磁有序引起的μ子自旋进动。另一方面，对于中度氧还原的样品（0.01 < d < 0.09），没有观察到进动。已经发现，对于0.01 < d < 0.09的所有样品，在低温下，随着温度的降低，长时间区域中的不对称性A（t）（μ SR时间谱）增加，这表明Cu自旋波动可能减慢。在另一方面，没有显着差异之间的Zn-和Ni-取代效果的Cu-自旋波动放缓已被观察到。

从混合态μ子自旋转动实验结果估算d波超导体中的零场超流密度

Zero-field superfluid density in d-wave superconductor evaluated from the results of muon-spin-rotation experiments in the mixed state

本文报道了用μ子自旋旋转（\muSR）方法测量最佳掺杂铜酸盐超导体（BiPb）_2（SrLa）_2CuO_6+δ（OP Bi 2201）的面内磁穿透λ_{ab}。我们发现，在非常规的$d-$波超导体（如OP Bi 2201）中，在各种磁场中进行的\muSR实验允许评估零场磁穿透深度λ_0，其与零场超流密度ρ_s \propto λ_0^-2有关。

无限层电子掺杂Sr_（0.9）La_（0.1）CuO_2超导体的无结超导电性

Nodeless superconductivity in the infinite-layer electron-doped Sr_0.9La_0.1CuO_2 cuprate superconductor

本文报道了用μ子自旋旋转方法测量无限层电子掺杂高温铜酸盐超导体Sr_（0.9）La_（0.1）CuO_2的面内磁穿透深度λ_{ab}。所观察到的λ ab随温度和磁场的变化与超导序参量中存在大量的s波分量是一致的，这与隧道效应、比热和小角中子散射实验的结果是一致的。

P掺杂CeFeAsO的铁磁性和超导电性

Ferromagnetism and superconductivity in P-doped CeFeAsO

本文报道了CeFeAs_（1-x）P_xO的超导电性，并在有序温度T_SC = T_C = 4K时，在x = 30%附近的小均匀度范围内，可能与Ce-铁磁性共存。在此临界浓度下，Fe的反铁磁（AFM）有序化温度被抑制到T^N_Fe ~ 40 K，并且不随P浓度的进一步增加而向低温移动。因此，对于该合金系列，可以排除在铁基超导体中广泛讨论的T^N_Fe -> 0 K的量子临界点方案。令人惊讶的是，热膨胀和X-射线粉末衍射表明的正交畸变的情况下，尽管从μ子自旋旋转测量的短程AFM铁有序的明确证据。此外，我们发现了一个尖锐的电子自旋共振信号的形成明确地与FM排序的出现。

磁性杂质Ni对La_2-x_Sr_x_Cu_1-y_Ni_y_O_4_（x = 0.13）中Cu自旋动力学和超导电性影响的μ子自旋弛豫和磁化率研究

Muon-spin-relaxation and magnetic-susceptibility studies of effects of the magnetic impurity Ni on the Cu-spin dynamics and superconductivity in La_2-x_Sr_x_Cu_1-y_Ni_y_O_4_ with x = 0.13

本文研究了磁性杂质Ni对La_（2-x）Sr_xCu_（1-y）Ni_yO_（4-x）（x = 0.13）中Cu自旋动力学和超导电性的影响。与Cu杂质Zn的情况相比，从μ子自旋弛豫测量中发现，需要大量的Ni来稳定Cu自旋的磁序。然而，随着杂质浓度的增加，磁序的稳定化的演变是定性相似的。发现Ni周围的Cu自旋的非超导和缓慢波动或静态区域的面积小于Zn周围的面积，这表明Ni对相当长范围的动态自旋关联（如所谓的动态条带）的钉扎作用弱于Zn。这可能是Zn对高T_c铜氧化物超导电性的破坏比Ni更明显的原因。

C掺杂拓扑节线半金属Zr$_5$Pt$_3$中的电子-声子超导性：一项μ子自旋旋转与弛豫（$μ$SR）研究

Electron-phonon superconductivity in C-doped topological nodal-line semimetal Zr$_5$Pt$_3$: A muon spin rotation and relaxation ($μ$SR) study

本文结合磁化、$μ$SR实验与DFT计算，证明C掺杂Zr$_5$Pt$_3$是具有非点式Dirac节线态的电子-声子超导体，并揭示其常规$s$波超导及拓扑能带保护特征。

最佳掺杂LaO0. 5 F_（0.5）BiS_2超导体中的s波配对

s-wave pairing in the optimally-doped LaO0.5F0.5BiS2 superconductor

我们报告的磁性和超导性质的LaO0.5F0.5BiS2的零场（ZF）和横场（TF）的μ子自旋谱测量（uSR）。与以前的铁基超导体的结果相反，零场测量表明没有磁有序相。TF-uSR数据提供了超流密度的访问，这表明了一个显着的二维字符与占主导地位的s波温度行为。磁场穿透深度的依赖性证实了这一发现，并进一步表明存在各向异性的超导能隙。

Co掺杂铁磷族化合物CaFe $_{1-x}$ Co $_x$ AsF的岛状超导电性

Insular superconductivity in Co-doped iron pnictide CaFe$_{1-x}$Co$_x$AsF

通过在\cfcaf的相边界（x=0.05-0.15）上进行μ子自旋旋转（muSR）测量，证明了超导相和磁相之间存在宏观相分离.磁性相倾向于保持较高的转变温度（T_m > T_c），而Co掺杂则导致较强的无规性。超导相的体积分数与Co含量$x$成正比。这些观察结果表明，与Co离子在Fe $_2$ As $_2$层的超导“岛”（或域）的形成，表明一个非常短的相干长度。

碳掺杂MgB2超导体的muSR研究

muSR study of carbon-doped MgB2 superconductors

用横向场μ子自旋旋转（TF-muSR）方法研究了掺碳MgB_2超导体MgB（2-x）Cx（x= 0.02，0.04，0.06）的超导性质的演化.低温去极化率，σ（0）在0.6 T，这是成比例的二阶矩的场分布的涡旋晶格随着电子掺杂的增加和降低Tc单调下降。此外，σ（T）的温度依赖性已被分析的两个间隙模型。两个超导带隙的尺寸随着碳含量的增加而线性减小，而掺杂效应对于与费米面的3D π-片相关的较小带隙更为明显。

铜氧化物高温超导体中隐藏量子临界点附近无序抑制的竞争有序

Competing orders suppressed by disorder around a hidden quantum critical point in cuprate high Tc superconductors

我们报告广泛的μ子自旋旋转测量轻掺杂Y1-xCaxBa 2Cu 3 O 6 +y化合物，这使我们能够解开的影响，控制随机Ca 2+取代，从纯粹的掺杂。轻掺杂的铜酸盐的3D相图被准确地绘制出来，表明热激活的反铁磁相与超导性在量子临界点周围竞争，隐藏在冻结的绝缘磁状态之下。无序抑制了两个竞争的序参量，并揭示了潜在的冻结状态。掺杂和无序破坏了激活的磁相沿着线的第一级相变，在临界点结束。

$μ$ SR和超导5% Pt掺杂IrTe $_2$的磁学研究

$μ$SR and magnetometry study of superconducting 5% Pt doped IrTe$_2$

本文介绍了超导二硫属元素Ir $_{0.95}$ Pt $_{0.05}$ Te $_2$的磁测量和μ子自旋旋转（$μ$ SR）测量。从这两组测量，我们计算的渗透深度和超流密度作为温度的函数。从两组数据的超流密度的温度依赖性表明完全带隙的超导性，可以适合于传统的s波模型和yiel拟合参数符合BCS弱耦合超导体。因此，我们没有看到在Ir $_{0.95}$ Pt $_{0.05}$ Te $_2$中存在奇异超导电性的证据。

n型高$T_c$超导体中的磁涨落揭示了费米学的崩溃

Magnetic fluctuations in n-type high-$T_c$ superconductors reveal breakdown of fermiology

通过结合实验测量的准粒子和动态磁性能的最佳电子掺杂的Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_4$的理论计算，我们表明，传统的费米方法不可能解释这些材料中的磁波动。特别是，我们进行隧道实验的同一个样品的动态磁共振最近已被报道，并使用光电发射数据由其他类似的样品，以非常详细地描述的费米准粒子激发。随后，我们使用这些信息来计算传统费米学框架内的磁响应，该框架应用于空穴掺杂超导体的大量工作中，以发现理论预期与测量之间的深刻分歧：该方法预测了阶梯状特征而不是尖锐的共振峰，它将共振强度低估了一个数量级，这表明共振的温度依赖性是不合理的，最严重的是，它预测大部分光谱权重存在于不相称的翼中，这是空穴掺杂的铜氧化物的关键特征，但在电子掺杂的对应物中从未观察到。我们的研究结果强烈地表明，磁涨落反映了反铁磁和超导序之间的量子力学竞争。

μ子自旋弛豫揭示Ruddlesden-Popper双层镍酸盐中磁性的演化

Evolution of magnetism in Ruddlesden-Popper bilayer nickelate revealed by muon spin relaxation

本研究通过μ子自旋弛豫实验探究常压下两种Ruddlesden-Popper双层镍酸盐的磁性，发现Pr掺杂样品具长程磁有序、缺氧样品为短程磁基态，且前者磁转变更窄，明确了磁性与结构完美度的关联。

Ce欠掺杂电子掺杂铜酸盐T '-Pr_1.3-xLa_0.7Ce_xCuO_4（x = 0.1）的结构、超导电性和新磁序的压力调谐

Pressure tuning of structure, superconductivity and novel magnetic order in the Ce-underdoped electron-doped cuprate T'-Pr_1.3-xLa_0.7Ce_xCuO_4 (x = 0.1)

本文报道了用高压中子粉末衍射、μ子自旋旋转和磁化强度研究欠掺Ce的电子掺杂铜酸盐超导体系T ′-Pr_1.3-xLa_0.7Ce_xCuO_4（x = 0.1）的结构、磁性和超导性质。在压力下观察到晶格常数a和c的强烈减少。然而，在最大压力p = 11 GPa下，没有观察到任何压力诱导的从T'结构到T结构的相变的迹象。在T ′-Pr_（1.3-x）La_（0.7）Ce_xCuO_4（x = 0.1）中，在压力作用下，短程磁有序温度T_（50）有较大的非线性增加。同时压力引起SC转变温度T_c的非线性下降。所有这些实验都证实了短程磁序是SC T ′-Pr_（1.2）La_（0.7）Ce_（0.1）CuO_4中的一个内禀相和一个新的竞争相。所观察到的压力效应可以解释在改进的嵌套条件，通过减少在静水压力的面内和面外的晶格常数。

μ子自旋转动对铁磷属元素化合物磁性和超导电性的竞争/共存的研究

Competition/Coexisitence of Magnetism and Superconductivity in Iron Pnictides Probed by Muon Spin Rotation

用μ子自旋旋转（muSR）测量了LaFeAsO $_{1-x}$ F $_x$（LFAOF）和CaFe $_{1-x}$ Co $_x$ AsF（CFCAF）的相界（LFAOF的$x=0.06$和CFCAF的$x=0.075$ -0.15），证明了宏观相分离为超导相和磁相.在LFAOF中，磁性和超导性在低于共同的临界温度$T_m =~ T_c =~ 18$ K时同时发展，其中磁性的特征在于强随机性。在CFCAF中观察到这两个相的类似但更明显的分离，其中磁相保持$T_m$接近于母体化合物的（$T_c << T_m =~ 80$-120 K），并且超导体积分数与Co含量$x$成比例。基于这些实验观察，讨论了磁性与超导电性之间的密切关系。在超导相方面，基于muSR测量的超流密度[ $n_s(T)$ ]的温度依赖性，对LFAOF、CFCAF和Ba $_{1-x}$ K $_x$ Fe $_2$ As $_2$（BKFA，$x=0.4$）超导态序参量的各向异性进行了评估.由$n_s(T)$确定的能隙参数$2Δ/k_BT_c$显示出空穴掺杂的磷属元素化合物（BKFA）比电子掺杂的磷属元素化合物（LFAOF，CFCAF）大得多的趋势，这表明在相关的$d$电子带之间介导库珀对的玻色子耦合的差异。

电子掺杂LCCO中的Phase Diagram

The Phase Diagram in Electron-Doped LCCO

超导体是量子现象的一个突出例子，在这种量子现象中，电子在宏观距离上相干运动而不散射。高温超导氧化物（铜氧化物）是研究最多的一类超导体，由二维CuO 2平面组成，由控制平面中电子浓度的其他层隔开。铜酸盐中一个关键的未解决的问题是超导性和磁性之间的关系。在本文中，我们报告了一个尖锐的相边界的静态三维磁序在电子掺杂的超导体La 2-xCexCuO 4-d的掺杂或从表面的深度切换材料从超导到磁性的微小变化。使用低能量自旋极化μ子，我们发现静态磁性消失接近超导性开始的地方，远低于掺杂的地方，在运输性能的显着变化的报告。这些结果表明，电子和空穴掺杂的铜氧化物之间的对称性比以前认为的程度更高。

氟掺杂CeFeAsO的长程到短程磁序

Long- to short-range magnetic order in fluorine-doped CeFeAsO

通过零场μ子自旋谱研究了CeFeAsO_{1-x} F_{x}中反铁磁序参量随氟含量x的变化.在未掺杂的化合物中观察到的长程磁序在x=0.04时逐渐变成短程磁序，似乎伴随着铁离子磁矩的急剧降低。与铜酸盐不同，当掺杂进一步增加（x>0.04）时，Fe的磁矩变得更弱，超导性出现。由此产生的相图证明存在的交叉区域，超导和磁序参量共存的纳米范围内。

电子掺杂铜氧化物超导体Sr_{1-x} La_{x}的磁通线晶格态与磁性

Flux line lattice state versus magnetism in electron-doped cuprate superconductor Sr_{1-x}La_{x}CuO_{2}

本文报道了电子掺杂高$T_{\rm c}$铜氧化物超导体Sr $_{1-x}$ La $_{x}$ CuO $_{2}$（SLCO，$x=0.10$-0.15）中用μ子自旋旋转研究磁通线晶格态的微观细节。观察到磁性相和非磁性相之间的相分离的明显迹象，其中有效磁穿透深度[ $λ\equivλ(T,H)$ ]被选择性地确定为后一相。$λ(0,0)$ %相对于$T_{\rm c}$和相应的大超流密度（$n_s \propto λ^{-2}$）的极小值与具有$1+x$的载流子密度的大费米表面的存在一致，这表明即使在SLCO中的“最佳掺杂”下“掺杂的莫特绝缘体“也会击穿。此外，由$λ(0,H)$的场依赖性表明超导序参量中存在相对较弱的各向异性。这些观察结果强烈表明，在SLCO的超导电性是一个不同的类从空穴掺杂的铜酸盐。

钴、镍掺杂NaFeAs中磁性与超导电性竞争的电子计数控制

Control via electron count of the competition between magnetism and superconductivity in cobalt and nickel doped NaFeAs

使用中子，μ子和同步加速器技术的组合，我们展示了如何在NaFeAs的磁状态可以被调谐到超导性通过取代Fe由Co或Ni。电子数是主导因素，因为对于相同的掺杂水平，Ni掺杂具有Co掺杂的两倍效果。我们遵循的结构，磁性和超导性能作为掺杂的函数，以显示超导状态如何演变，得出的结论是，每个Fe原子的0.1个电子的添加足以穿越超导域，并且在掺杂水平小于0.025个电子/Fe原子时，磁序与超导性共存。

（BiPb）_2（SrLa）_2 CuO_{6+δ}中超导态与赝能隙态竞争的μ子自旋转动实验证据

Evidence for competition between the superconducting and the pseudogap state in (BiPb)_2(SrLa)_2CuO_{6+δ} from muon-spin rotation experiments

用μ子自旋转动方法研究了最佳掺杂的（BiPb）2（SrLa）2 CuO_{6+δ}（OP Bi 2201）的面内磁穿透深度λ ab。λ_{ab}^{-2}（T）的测量结果与费米面周围的d波序参量和均匀准粒子权重的简单模型不一致。假设在ARPES实验[Phys. Rev. Lett { \bf 98}，267004（2007）]中获得的角隙对称性，数据被很好地描述，其中表明OP Bi 2201中的超导能隙仅存在于节点附近的费米表面的片段中。我们发现，费米面的其余部分，这是强烈的赝能隙状态的影响，不显着贡献的超导冷凝。我们的数据提供的证据表明，高温超导和赝能隙行为的铜酸盐是竞争现象。