Thermal Hall conductivity in the cuprate Mott insulators Nd$_2$CuO$_4$ and Sr$_2$CuO$_2$Cl$_2$
最近的研究表明，导致铜氧化物莫特绝缘体La $_2$ CuO $_4$的霍耳热导率出乎意料地大的热载流子是声子。然而，铜氧化物中声子在磁场中获得手征性的机制仍然是未知的。在这里，我们报告了两种具有显着不同晶体结构和磁序的铜氧化物莫特绝缘体（Nd $_2$ CuO $_4$和Sr $_2$ CuO $_2$ Cl $_2$）中类似的霍尔热导率，并表明可以排除两种潜在的机制--稀土杂质和结构域对声子的散射。我们的比较研究进一步揭示了正交性，顶端氧，氧八面体的倾斜和CuO $_2$平面外的自旋倾斜不是必要的手性机制。我们的研究结果指向一个手性机制来自耦合的声学声子的CuO $_2$平面的固有激发。
2020-07-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Vortex Dynamics and Phase Diagram in the Electron Doped Cuprate Superconductor Pr$_{0.87}$LaCe$_{0.13}$CuO$_4$
空穴掺杂铜氧化物和磷属铁氧化物超导体的第二磁化峰（SMP）已被广泛研究。然而，在电子掺杂的铜酸盐家族中类似的特征并不常见。在这里，我们报告的电子掺杂的铜酸盐Pr $_{0.87}$ LaCe $_{0.13}$ CuO $_4$超导体的单晶中的涡旋动力学研究使用直流磁化测量。对于$H$ $\parallel$ $ab$ -平面，观察到等温$M(H)$中的SMP特征。另一方面，对于晶体中的$H$ $\parallel$ $c$ -轴没有观察到这样的特征。使用磁弛豫数据，通过集体蠕变理论的活化钉扎能的详细分析表明，弹性到塑性蠕变跨越SMP的交叉。此外，对于$H$ $\parallel$ $ab$，临界电流密度的温度依赖性的峰值也被观察到接近7 K，这可能是与低温下约瑟夫森涡旋的出现相关联的维度交叉（3D-2D）。$γ$ $\approx$ 8-11所获得的各向异性参数表明了主要针对$H$ $\parallel$ $c$ -轴的涡旋晶格的3D性质。给出了$H$ $\parallel$ $c$和$H$ $\parallel$ $ab$的$H$ - $T$相图。
2020-08-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
New Electron-Doped Superconducting Cuprate Li_x_Sr_2_CuO_2_Br_2_
采用电化学嵌锂技术成功地合成了一种新的电子掺杂超导体Li_x_Sr_2_CuO_2_Br_2_（x = 0.15）。磁化率显示了体相超导性，超导转变温度Tc = 8K。该化合物是第一个具有K_2_NiF_4_结构的电子掺杂超导铜酸盐。
2004-10-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Microwave Electrodynamics of the Electron-Doped Cuprate Superconductors Pr_(2-x)Ce_(x)CuO_(4-y) and Nd_(2-x)Ce_(x)CuO_(4-y)
电子掺杂的铜氧化物超导体的对态对称性被认为是s波性质，而空穴掺杂的超导体则表现出d波对称性。我们重新审视这个问题的基础上，我们的电子掺杂材料和我们的测量技术的最新进展。本文报道了Pr_（2-x）Ce_xCuO_（4-y）和Nd_（2-x）Ce_xCuO_（4-y）晶体穿透深度与温度关系的微波腔微扰测量。我们的数据有力地表明，在这些材料中的配对对称性不是s波。
2000-01-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nuclear spin-lattice relaxation rate and nonmagnetic pair-breaking effect in electron-doped Pr_{0.91}LaCe_{0.09}CuO_{4-y}: Signature of highly anisotropic s-wave gap
我们数值计算了各向异性s波带隙下超导态的核自旋-晶格弛豫率。通过考虑电子-声子耦合，我们计算的Rs为传统的s波超导体，铟，是在定量协议与实验数据具有明确的Hebel-Slichter峰。与此相反，通过使用高度各向异性的s-波间隙推断的磁穿透深度和扫描隧道显微镜，我们计算的Rs曲线的电子掺杂的Pr_{0.91} LaCe_{0.09} CuO_{4-y}显示没有Hebel-Slichter峰，与实验数据一致。最后，所观察到的弱的双破效应提供了明确的证据，高度各向异性的s-波间隙在此欠掺杂的铜酸盐。
2010-03-29 cond-mat.supr-con
Variable range hopping theory for the nodal gap in strongly underdoped cuprate Bi$_2$Sr$_{2-x}$La$_x$CuO$_{6+δ}$
最近的角分辨光电子能谱（ARPES）实验对强欠掺杂Bi $_2$ Sr $_{2-x}$ La $_x$ CuO $_{6+δ}$铜氧化物在节方向上报道了一个不寻常的间隙。这些铜酸盐的运输实验发现变量范围跳跃行为观察。这些铜酸盐具有电子和空穴掺杂，这导致了这种铜酸盐类似于部分补偿半导体的提议。节点间隙对应于这种半导体中的Efros-Schklovskii（ES）间隙。我们计算的掺杂依赖性和温度依赖性的ES间隙模型，并找到支持Efros-Schklovskii模型。
2016-01-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Field Effect on Static Antiferromagnetism in Electron-Doped Superconductor Pr$_{1-x}$LaCe$_x$CuO$_4$ ($x$=0.11 and 0.15)
用中子散射测量方法研究了沿c轴外加磁场对电子掺杂超导体Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_4$（$x$ =0.11（$T_c$ =26 K）和$x$ =0.15（$T_c$ =16 K）的静态自旋关联的影响.在位于反铁磁（AF）和超导相界附近的$x$ =0.11样品中，T=3 K处的磁场强度和磁序起始温度的场依赖性在$\sim$ 5 T处出现峰值。相比之下，在过掺杂的$x$ =0.15样品中，在零场下既没有观察到静态AF顺序，也没有由高达8.5 T的场诱导。讨论了空穴掺杂和电子掺杂高掺杂$T_c$铜氧化物的场效应的异同。
2003-11-14 cond-mat.supr-con
Magnetic Phase Diagram of the Hole-doped Ca$_{2-x}$Na$_{x}$CuO$_{2}$Cl$_{2}$ Cuprate Superconductor
本文报道了空穴掺杂铜酸盐Ca $_{2-x}$ Na $_{x}$ CuO $_{2}$ Cl $_{2}$的磁相图，它不受CuO $_2$平面的屈曲影响，由μ子自旋旋转和弛豫决定。其特征在于在一定钠浓度范围内的准静态自旋玻璃状相（$0.05\leq x\leq 0.12$），其保持在长程反铁磁（AF）相（$x\leq 0.02$）和超导相之间，其中系统对于$x\geq 0.15$是非磁性的。所得到的相图定性地与空穴掺杂的高\tc铜酸盐的相图一致，这强烈地表明对$x>0.02$的AF顺序的不完全抑制是空穴掺杂的铜酸盐的基本特征。
2004-12-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unusual Nernst effect suggestive of time-reversal violation in the striped cuprate La$_{2-x}$Ba$_x$CuO$_4$
条纹状的铜氧化物La $_{2-x}$ Ba $_x$ CuO $_4$（$x=\frac18)$）在低于电荷有序温度$T_{co}$ = 54 K时经历了几个转变。从能斯特实验中，我们发现，在$T_{co}$之下，存在一个大的，异常的能斯特信号$e_{N,even}(H,T)$，它在场$H$中是对称的，并且作为$H\to 0$保持有限。时间反演违反信号表明，在$T_{co}$以下，自发地产生一个符号的涡旋以减轻层间相位挫折。
2011-10-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Indirect electric field doping of the CuO2 planes of the cuprate NdBa2Cu3O7 superconductor
本文用X射线吸收谱研究了“123”高临界温度超导体在电场作用下的场效应掺杂机理。我们表明，在CuO链的电荷库和场效应掺杂的CuO 2平面发生的电荷转移，从链的平面，整体诱导孔的一小部分，创建的孔。电荷库和电介质/HTS界面的电子性质决定了CuO 2平面的电场掺杂
2008-01-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Breakdown in the electron-doped cuprate superconductor Nd$_{2-x}$Ce$_x$CuO$_4$: the reconstructed Fermi surface survives in the strongly overdoped regime
本文报道了电子过掺杂铜氧化物超导体Nd $_{2-x}$ Ce $_x$ CuO $_4$中的半经典角度相关磁电阻振荡（AMRO）和Shubnikov-de Haas效应。我们的数据提供了令人信服的证据磁击穿系统。这表明，一个重建的多连接费米表面持续存在，至少在强磁场，直到超导制度的最高掺杂水平。结果表明，在电子掺杂铜氧化物超导体中，平移对称破缺与超导配对之间存在着密切的联系。
2010-11-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping evolution of the electronic structure in the single-layer cuprates Bi$_2$Sr$_{2-x}$La$_x$CuO$_{6+δ}$: Comparison with other single-layer cuprates
我们已经进行了角分辨光电子能谱和芯层X射线光电子能谱研究的单层铜酸盐Bi $_2$ Sr $_{2-x}$ La $_x$ CuO $_{6+δ}$（Bi 2201），并揭示了掺杂的电子结构的演变从轻掺杂到最佳掺杂区域。我们已经观察到的色散准粒子带的形成，费米“弧”的费米面的演变和化学势的移动与空穴掺杂在其他铜酸盐。Bi 2201中的掺杂演变类似于Ca $_{2-x}$ Na $_{x}$ CuO $_{2}$ Cl $_2$（Na-CCOC）中的掺杂演变，其中已经观察到朝向母绝缘体的较低哈伯德带的快速化学势偏移，但是与La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$（LSCO）中的掺杂演变完全不同，其中化学势不偏移，而色散带和费米弧/表面已经在轻掺杂区中的费米能级周围形成。利用紧束缚拟合定量分析了费米面形状和能带色散，推导出的次近邻跳跃积分$t'$也证实了与Na-CCOC的相似性和与LSCO的不同.
2008-03-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Observation of vortices and hidden pseudogap from scanning tunneling spectroscopic studies of electron-doped cuprate superconductor $Sr_{0.9}La_{0.1}CuO_2$
我们首次展示了电子型铜氧化物超导体中的涡旋，即最高$T_c$（= 43 K）电子型铜氧化物$Sr_{0.9}La_{0.1}CuO_2$。我们的空间分辨准粒子隧穿谱揭示了一个隐藏的低能量赝能隙内的涡核和非常规的光谱演化与温度和磁场。这些结果不能简单地用高$T_c$超导性的基态纯超导性的方案来解释。
2008-12-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic and superconducting phase diagram of electron-doped Pr$_{1-x}$LaCe$_{x}$CuO$_{4}$
本文用零场μ子自旋旋转/弛豫（ZF-$μ$ SR）和磁化率测量研究了电子掺杂Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_{4}$（PLCCO）的磁性和超导电性。在0.04 $\leq$ { \it x} $\leq$ 0.11的样品中观察到对应于反铁磁（AF）阶的μ子自旋旋转。由于稀土磁矩的影响可以忽略不计，揭示了Ce掺杂后Cu自旋磁性的变化。体超导电性在宽的Ce浓度范围内被确定为0.09 $\leq$ { \it x} $\leq$ 0.20，最大转变温度为26 K。在低温下，超导相（SC）的突然出现伴随着AF有序相在{ \it x} $\sim$ = 0.09处的快速破坏，表明两相之间存在竞争关系。
2002-11-01 cond-mat.supr-con
Point contact spectroscopy of the electron-doped cuprate superconductor Pr{2-x}Ce{x}CuO4: The dependence of conductance-voltage spectra on cerium doping, barrier strength and magnetic field
本文给出了电子掺杂的铜酸盐超导体Pr{2-x}Ce{x} CuO_4（PCCO）与正常金属点接触结的电导-电压（G-V）数据。我们观察到一个零偏置电导峰（ZBCP）的下掺杂的组合物的铜酸盐（x=0.13），这是一致的d-波配对对称。对于最佳掺杂（x=0.15）和过掺杂（x=0.17）的PCCO，我们发现G-V特性表明存在无节点的序参量。我们通过获得不同势垒强度的点接触光谱数据和作为磁场的函数来进一步研究这一点。
2003-03-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electronic structure and two-band superconductivity in unconventional high-$T_c$ cuprates Ba$_2$CuO$_{3+δ}$
最近发现的铜酸盐超导体BaPDMATHABMM $_{3+δ}$在$δ\simeq0.2$处具有高的$T_c\simeq73$ K。在高压下生长的多晶具有类似于La $_2$ CuO $_4$的结构，但由于CuO $_6$八面体压缩而具有显著不同的晶格参数。在压缩的Ba $_2$ CuO $_4$中的晶场导致与$d_{x^2-y^2}$轨道位于$d_{3z^2-r^2}$下方的倒置的Cu $3d$ $e_g$络合物，并且与常规的铜酸盐相比，其电子结构非常不寻常。我们构造了空穴掺杂$x=2δ$的Cu $d^9$态的双轨道Hubbard模型，研究了轨道相关的强关联和超导电性。对于未掺杂的情况下，在$x=0$，我们发现，强关联驱动的轨道极化莫特绝缘态的自旋$1/2$矩的本地化$d_{3z^2-r^2}$轨道。与在过掺杂制度下超导性被抑制的单带铜氧化物相反，空穴掺杂的双轨道莫特绝缘体导致轨道相关性，并且即使在$x=0.4$的重掺杂制度下，稳健的自旋和轨道交换相互作用也产生高$T_c$反相$d$波超导体。我们推测Ba $_2$ CuO $_{3+δ}$实现了这种重空穴掺杂超导Ba $_2$ CuO $_4$和无序Ba $_2$ CuO $_{3}$链的混合物在单层或主要分离的双层结构中。我们的研究结果表明，非常规的铜酸盐作为掺杂的双带Mott绝缘体的释放轨道可以是一个方向，实现高T $_c$…
2021-01-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Photo-induced new metastable state with modulated Josephson coupling strengths in Pr$_{0.88}$LaCe$_{0.12}$CuO$_4$
利用超快近红外（NIR）脉冲（其能量远高于超导能隙）在超导体上进行光激发有望通过破坏库珀对来抑制/破坏超导性，并将准粒子从占据态激发到远高于费米能级的未占据态。这似乎是真的，只有小泵浦注量。在这里，我们表明，强近红外泵浦有不同的效果。我们对电子掺杂的铜氧化物超导体Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_4$（T $_c$ =22 K）进行了强近红外泵浦、c轴太赫兹探测测量。测量结果表明，强近红外泵浦不仅没有破坏超导性，也没有激发准粒子，而是将系统从具有均匀约瑟夫森耦合强度的平衡超导态驱动到具有低于T $_c$的调制约瑟夫森耦合强度的新亚稳超导相.
2018-06-24 cond-mat.supr-con
High Energy Spin Excitations in Electron-Doped Superconducting Pr$_{0.88}$LaCe$_{0.12}$CuO$_{4-δ}$ with $T_c=21$ K
利用高分辨非弹性中子散射研究了电子掺杂超导体Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_{4-δ}$（$T_c=21\pm 1$ K）在宽能量范围（4 meV $\le\hbarω\le 330$ meV）的低温磁激发.电子掺杂的效应是在（$π$，$π$）处的低能量（$\hbarω\le 80$ meV）相称自旋波动中引起波矢量（$Q$）加宽，并抑制高能量（$\hbarω\ge 100$ meV）处的自旋波状激发的强度。这导致了一个实质性的重新分配的局部动态自旋极化率$χ^{\prime\prime}(ω)$的频谱，并揭示了一个新的能量尺度类似的轻空穴掺杂的Yb $_2$铜$_3$ O $_{6.353}$（$T_c=18$ K）。
2006-04-19 cond-mat.supr-con
Nodeless $s$-Wave Superconducting Phases in Cuprates with Ba$_2$CuO$_3$-Type Structure
本文研究了具有Ba $_2$ CuO $_3$型CuO链状结构的铜酸盐的零温相图。在强耦合极限下采用射影对称群分析，在弱耦合极限下采用重整化群和玻色化分析。我们发现，在这两个限制，大面积的相图充满了无节点的$s$波超导相（与弱$d$波分量），而不是纯粹的$d$波相大多发现在铜酸盐。这表明，在低温下，Ba $_2$ CuO $_3$型CuO链结构的铜氧化物中，无结的$s$波相是主要的超导相.还发现了其它相，包括$(s+d)$波超导相和Luttinger液相。
2020-09-15 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Commensurate antiferromagnetic excitations as a signature of the pseudogap in the tetragonal high-Tc cuprate HgBa$_2$CuO$_{4+δ}$
反铁磁关联被认为是d波超导和赝能隙现象的原因。虽然在赝能隙状态的反铁磁响应已经报道了一些化合物，有没有结构简单的HgBa $_2$ CuO $_{4+δ}$的信息。在这里，我们报告的HgBa $_2$ CuO $_{4+δ}$（超导转变温度T $_c$ $\sim$ 71 K，赝能隙温度T* $\sim$ 305 K）的中子散射结果表明，没有两个最突出的特点的磁激发光谱的铜酸盐：X形的“沙漏”响应和超导状态下的共振模式。相反，响应是Y形的，有间隙的，并且在T* 以下显著增强，因此是伪间隙状态的突出特征。
2016-01-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
$d$-wave superconducting gap observed in protect-annealed electron-doped cuprate superconductors Pr$_{1.3-x}$La$_{0.7}$Ce$_{x}$CuO$_{4}$
对于电子掺杂的铜氧化物，强抑制的反铁磁自旋相关有效的还原退火的“保护退火”的方法导致超导不仅具有较低的Ce浓度，但也具有较高的转变温度。为了揭示这种超导态的本质，我们对保护退火的电子掺杂超导体Pr $_{1.3-x}$ La $_{0.7}$ Ce $_{x}$ CuO $_{4}$进行了角分辨光电子能谱测量，并直接研究了超导能隙。发现该间隙与$d$波对称性一致，表明强电子相关性持续存在，因此反铁磁自旋波动仍然是介导保护退火的电子掺杂的铜氧化物中的铜配对的候选者。
2019-08-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Resonant inelastic X-ray scattering study of spin-wave excitations in the cuprate parent compound Ca$_{2}$CuO$_2$Cl$_2$
用共振非弹性X射线散射方法，测量了未掺杂的铜氧化物Ca $_3$ CuO $_2$ Cl $_2$中沿$\langle$ 100 $\rangle$和$\langle$ 110 $\rangle$的自旋波色散.数据产生一个可靠的估计超交换参数$J$ = 135 $\pm$ 4毫电子伏，使用一个经典的自旋1/2 2D海森堡模型与最近邻相互作用，包括量子涨落。包括进一步交换相互作用增加估计$J$ = 141毫电子伏。磁布里渊区边界点（1/2，1，0）和（1/4，1，1/4）之间的40 meV色散表明该化合物中次近邻相互作用介于La $_{2}$ CuO $_4$和Sr $_2$ CuO $_2$ Cl $_2$中的值之间。由于低$Z$元素组成的Ca $_2$ CuO $_2$ Cl $_2$，目前的结果可以使一个可靠的比较与量子多体计算的预测，这将提高我们的理解的作用，磁激发和电子关联在铜酸盐。
2017-03-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anisotropic microwave conductivity of cuprate superconductors in the presence of CuO chain induced impurities
在动能驱动的超导机制下，研究了邻位Ⅱ型$_2$的微波电导各向异性.邻位-Ⅱ $_2$ $_3$ O $_{6.50}$的特征在于填充和空$\hat{b}$轴CuO链的周期性交替。考虑CuO链诱导的扩展各向异性杂质散射，基于准粒子激发和散射过程的节块近似，再现了邻位Ⅱ型$_2$微波电导各向异性的主要特征，包括$\hat{a}$轴和$\hat{b}$轴微波电导的能量和温度依赖性的强度和线形.我们的研究结果也证实了$\hat{b}$轴CuO链诱导杂质是各向异性的主要来源。
2009-08-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Coupling between dynamic magnetic and charge-order correlations in the cuprate superconductor Nd$_{2-x}$Ce$_{x}$CuO$_4$
在几种铜氧化物高温超导体中观察到了电荷有序。我们报道了一个共振非弹性X射线散射实验上的电子掺杂的铜酸盐Nd $_{2-x}$ Ce $_{x}$ CuO $_4$的存在下的动态相关的电荷序波矢量。冷却后，我们观察到软化的电子响应，这已被预测发生的d-波电荷的电子掺杂的铜酸盐。在低温下，这些激发的能量范围与被称为顺磁子的色散磁模式的能量范围一致。此外，测量散射光子的偏振解析表明，在电荷序波矢量的动态响应主要涉及自旋翻转激发。总的来说，我们的研究结果表明动态磁和电荷序相关性之间的耦合在铜酸盐。
2018-04-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Melting the Superconducting State in the Electron Doped Cuprate Pr$_{1.85}% $Ce$_{0.15}$CuO$_{4-δ}$ with Intense near-infrared and Terahertz Pulses
利用近红外和窄带THz脉冲泵浦，研究了电子掺杂铜氧化物Pr $_{1.85}$ Ce $_{0.15}$ CuO $_{4-δ}$的超导态耗尽过程.当泵浦太赫兹脉冲调谐以上的SC间隙，我们发现所需的吸收能量密度耗尽超导性，$A_{dep}$，热力学凝聚能相匹配。相反，通过NIR泵浦，$A_{dep}$高一个数量级，尽管SC能隙比相关玻色子激发的能量小得多。这个结果意味着只有一小部分玻色子对配对有贡献。
2016-03-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anisotropic dressing of charge-carriers in the electron-doped cuprate superconductor Sm(1.85)Ce(0.15)CuO(4) from angle-resolved photoemission measurements
对电子掺杂的铜酸盐Sm（1.85）Ce（0.15）CuO（4）的角分辨光电子能谱测量表明，由于多体相互作用，载流子的各向异性修整。最重要的是，沿区域边界的散射率饱和的结合能大于~200 meV，而沿对角线方向，它几乎线性增加的结合能在能量范围~150-500 meV。这些结果表明，沿对角线方向的多体相互作用是强大的带的底部，而沿带边界，他们变得非常弱的能量以上~200 meV。
2009-03-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity emerging from the N${é}$el state in ${\it infinite}$-${\it stage}$ single-layer cuprate La$_2$CuO$_{4+δ}$
利用 $^{139}$La 核四极共振，研究发现微量过量氧形成的均匀自组织排列使单层 La$_2$CuO$_{4+δ}$ 在有序 Néel 反铁磁态中产生超导，表明超导可与大磁矩和低载流子密度共存。
2025-07-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
"Spin-Flop" Transition and Anisotropic Magnetoresistance in Pr_{1.3-x}La_{0.7}Ce_{x}CuO_{4}: Unexpectedly Strong Spin-Charge Coupling in Electron-Doped Cuprates
我们使用运输和中子散射测量表明，磁场诱导的过渡从非共线共线的自旋排列在相邻的CuO_{2}平面的轻电子掺杂Pr_{1.3-x} La_{0.7} Ce_{x} CuO_{4}（x=0.01）晶体的影响显着的面内和面外电阻率。在高场共线状态下，磁阻（MR）不会饱和，但表现出有趣的四重对称角度依赖性，从B//[100]处的正向振荡到B//[110]处的负向。观察到的MR超过30%，在低温下诱导的适度修改的自旋结构表明一个意想不到的强自旋-电荷耦合在电子掺杂的铜酸盐。
2004-04-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Distinct doping dependences of the pseudogap and superconducting gap La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_4$ cuprate superconductors
我们对轻掺杂到重掺杂的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_4$和氧掺杂的La $_2$ CuO $_{4.10}$进行了随温度变化的角积分光电发射研究。我们发现，无论是大小$Δ$ * 的（小）pseudogap和温度\textit{T} *，在该pseudogap是开放的空穴浓度的降低而增加，与以前的研究一致。另一方面，超导能隙$Δ_{sc}$被发现保持小的空穴浓度。如果超导能隙只在节点（0，0）-（$π,π$）方向的费米弧上打开，而赝能隙在$\sim$（$π$，0）方向打开，则可以解释上述结果。
2007-04-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
High density of states in the pseudogap phase of the cuprate superconductor HgBa$_2$CuO$_{4 + δ}$
测量了单层铜酸盐超导体HgBa $_2$ CuO $_{4 + δ}$的比热$C$，在温度低至$2$ K，磁场高达$35$ T，磁场足够大以抑制该掺杂（$p \simeq 0.09$）的超导性的情况下，在具有$T_{\rm c} = 72$ K的欠掺杂晶体中。在$H = 35$ T的正常状态下，在$C/T$中观察到幅度为$γ= 12 \pm 2$ mJ/K $^2$ mol的残余线性项，作为$T \to 0$，其是电子态密度的直接测量。$γ$的高价值有两个主要含义。首先，它显著大于在赝能隙相（$p >p^\star$）之外的过掺杂铜氧化物中测量的值，例如在$p \simeq 0.3$下的La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$和T1 $_2$ Ba $_2$ CuO $_{6 + δ}$，其中$γ\simeq 7$ mJ/K $^2$ mol.假定赝能隙导致态密度损失，并假设HgBa $_2$ CuO $_{4 + δ}$在$p \simeq 0.3$处具有与其他铜氧化物相同的$γ$值，这意味着HgBa $_2$ CuO $_{4 + δ}$中的$γ$必须在$p \simeq 0.09$和$p \simeq 0.3$之间达到峰值，即在（或接近）赝能隙相预期结束的临界掺杂$p^\star$处（$p^\star\simeq 0.2$）。其次，高的$γ$值意味着费米面必须…
2020-04-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for Multiple Underlying Fermi Surface and Isotropic Energy Gap in the Cuprate Parent Compound Ca$_2$CuO$_2$Cl$_2$
高温铜氧化物超导体的母体化合物是莫特绝缘体。人们普遍认为，了解掺杂的莫特绝缘体的物理性质对于理解高温超导的机理是必不可少的。一个自然的出发点是阐明母体化合物的基本电子结构。在这里，我们报告全面的高分辨率角分辨光电子能谱测量Ca $_2$ CuO $_2$ Cl $_2$，一个莫特绝缘体和一个典型的母体化合物的铜酸盐。多个潜在的费米面片首次被揭示。在波节和波腹附近，高能量的瀑布状带色散表现出不同的行为。确定了两个不同的能量尺度：一个d波般的低能量峰值色散和一个近各向同性的较低的哈伯德带隙。这些观测结果为铜酸盐母体化合物的电子结构提供了新的信息，对于理解高温铜酸盐超导体的反常物理性质和超导机制具有重要意义。
2018-05-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Absence of the impurity-induced magnetic order in the electron-doped high-T_c_ cuprates Pr_0.86_LaCe_0.14_Cu_1-y_(Zn, Ni)_y_O_4_
采用零场μ子自旋弛豫方法研究了电子掺杂Pr_0.86_LaCe_0.14_Cu_1-y_（Zn，Ni）_y_O_4+ \alpa -δ_（y = 0，0.01，0.02，0.05）和不同还原氧含量δ（δ \le 0.09）时Zn和Ni替代对Cu自旋动力学的影响.对于y = 0且δ<0. 01的样品，在低于5 K的低温下观察到由于长程反铁磁有序的形成而引起的μ子自旋旋进.对于0.01 \le δ \le 0.09的适度氧还原样品，相反，没有观察到μ子自旋进动，并且光谱的温度依赖性彼此相似，而不管y值如何。也就是说，没有检测到杂质引起的Cu自旋涨落的减慢，这与空穴掺杂的高Tc铜氧化物的结果非常不同。讨论了原因。
2005-09-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Proximity-Induced Nodal Metal in an Extremely Underdoped CuO$_2$ Plane in Triple-Layer Cuprates
本研究通过ARPES发现三层铜氧化物内层极欠掺杂CuO$_2$平面因强烈近邻效应形成具有极大d波SC gap的稳定节点金属，解释了多层铜氧化物在层数为三时Tc达到最大值的原因。
2025-02-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nature of the Magnetic Order in the Charge-Ordered Cuprate La$_{1.48}$Nd$_{0.4}$Sr$_{0.12}$CuO$_4$
利用极化中子散射，我们建立了La $_{1.48}$ Nd $_{0.4}$ Sr $_{0.12}$ CuO $_4$中的磁序是（i）一维调制和共线的，与条纹模型一致，或者（ii）二维调制的一种新的非共线结构.这些测量排除了一些以2D电子序或1D螺旋自旋序为特征的替代模型。低能量自旋激发被发现主要是横向极化相对于条纹有序状态，与传统的自旋波。
2007-05-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Localisation of doped holes in edge-shared CuO_2 chain cuprates: consequences for dynamic spectral weight transfer
本文用O-K和Cu-L_3X射线吸收光谱研究了铜酸盐链状体系A_（1-x）CuO_2（A=Ca，Sr，Ba）的电子结构。在这些体系中的掺杂依赖行为是从根本上不同于传统的2D铜氧化物网络中的角共享CuO_4片晶，并遵循强烈抑制片晶间杂化所导致的90度的Cu-O-Cu相互作用途径的链系统。在光谱上，这导致了（a）一个经典的混合价方案，即Cu-L_3光谱中的不同终态可以直接用于“读出”Cu价态;（b）O-K光谱中从Hubbard上带到低能标度的动态光谱重量转移急剧减少。最后的图片出现的掺杂孔的本地化，与链，然后由纯Cu（II）O_4和Cu（III）O_4斑块的混合物。
2001-08-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Normal state specific heat in the cuprates La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$ and Bi$_{2+y}$Sr$_{2-x-y}$La$_x$CuO$_{6+δ}$ near the critical point of the pseudogap phase
在低温下（低至$0.5~{\rm K}$）测量了铜酸盐超导体La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$和Bi $_{2+y}$ Sr $_{2-x-y}$ La $_x$ CuO $_{6+δ}$的比热$C$，掺杂$p$接近于$p^\star$，即赝能隙相开始的临界掺杂。施加高达$35~{\rm T}$的磁场以抑制超导性，从而在低温下直接进入正常状态，并能够在$T \to 0$确定$C_e$，即电子对正常状态比热的贡献。在La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$中，$x=p = 0.22$、$0.24$和$0.25$、$C_e / T = 15-16~{\rm mJmol}^{-1}{\rm K}^{-2}$中，$T = 2~{\rm K}$的值是在较高掺杂（$p > 0.3$）和较低掺杂（$p < 0.15$）下测量的值的两倍。这证实了在$p^\star\simeq 0.19$处$C_e$的掺杂依赖性中存在宽峰，如先前报道的其中超导电性被Zn杂质破坏的样品。此外，在这三种掺杂下，我们发现$T \to 0$的对数增长，使得$C_e / T \sim {\rm B}\ln(T_0/T)$。$p$的峰值和$T$的对数依赖性是量子临界的两个典型热力学特征。在非常不同的铜酸盐Bi $_{2+y}$ Sr $_{2-x-y}$ La $_x$ CuO $_{6+…
2021-01-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Seven energy/temperature scales in hole-doped cuprates
本文的目的是讨论空穴掺杂铜氧化物的相图。空穴掺杂的铜酸盐具有作为掺杂的函数的非常丰富的相图。这是由于CuO_2面内电荷的不均匀性造成的：CuO_2面内电荷分布在纳米尺度和宏观尺度上都是不均匀的。取决于掺杂水平，CuO_2平面包括至少四种不同类型的具有几纳米尺寸的簇。每种类型的集群都有自己的特点。因此，公共相图至少由七个不同的能量/温度标度组成。作为一个例子，我们考虑Bi 2212的相图。
2002-10-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Angle-resolved photoemission spectroscopy of the low-energy electronic structure of superconducting Pr$_2$CuO$_4$ driven by oxygen non-stoichiometry
具有T '型结构的电子掺杂铜酸盐的块状晶体需要Ce替代和还原退火来产生超导电性，而还原退火单独可以在T'型铜酸盐的薄膜中诱导超导电性。为了揭示导致超导电性的低能电子态，我们对超导无Ce T '型铜氧化物Pr $_2$ CuO $_4$薄膜进行了角分辨光电子能谱测量。结果表明，Pr $_2$ CuO $_4$超导体的能带结构和费米表面积与Ce掺杂的超导体单晶相似，说明在讨论T '型铜氧化物的物理性质时，实际电子浓度比Ce浓度更重要.
2018-07-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity induced by structural reorganization in the electron-doped cuprate Nd$_{2-x}$Ce$_x$CuO$_4$
电子掺杂和空穴掺杂的超导铜氧化物表现出对称的相图作为掺杂的函数。然而，这种对称性只是近似的。事实上，电子掺杂的铜酸盐只有在特定的退火过程后才能成为超导体：这种退火对氧含量的影响很小，但对样品的电子性质有很大的影响。在这里，我们报告的发生在缺氧的Nd $_{2-x}$ Ce $_x$ CuO $_4$薄膜生长在无氧环境中，纯氩气流退火后的超导性。如通过X射线衍射所验证的，退火引起晶体结构中CuO $_2$平面之间的层间距离的增加。由于这个距离是相关的顶点位置的氧的浓度，并且由于氧含量不能在退火过程中大幅增加，我们的实验表明，超导相变必须归因于氧离子的迁移到顶点位置在退火过程中。此外，我们确认通过第一性原理密度泛函理论计算，在薄膜的结构和传输特性的变化可以在理论上描述的特定重新分配的现有的氧离子在顶点位置相对于CuO $_2$平面，重新调制的电子能带结构，抑制反铁磁秩序，允许出现空穴超导性。
2022-02-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anomalously high quasiparticle thermal conductivity in the underdoped cuprate superconductor HgBa$_{2}$CuO$_{4+δ}$
Université de Sherbrooke（舍布鲁克大学）；CEA Saclay（法国原子能和替代能源委员会萨克莱中心）；CNRS UPR3228, Univ. Grenoble Alpes, Univ. Toulouse, INSA-T（法国国家科学研究中心、格勒诺布尔阿尔卑斯大学、图卢兹大学）；IRL Frontières Quantiques, Université de Sherbrooke–CNRS（量子前沿研究所，舍布鲁克大学-法国国家科学研究中心）；Canadian Institute for Advanced Research（加拿大高级研究院）
研究欠掺杂铜酸盐超导体HgBa₂CuO₄+δ，通过测量面内纵向热导率提取节点准粒子速度比，发现该比值异常大，结合此前报道的异常高的准粒子比热，表明费米面情况复杂，存在多个费米面片穿过节点线。
2026-10-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
c-Axis Intra-Layer Couplings in the CuO_2 Planes of High-T_c Cuprates
本文讨论了YBa_2Cu_3O_x中掺杂CuO_2晶格的静态形变。由电子系统的强关联驱动的内在晶格效应与外在化学和能带结构效应分离。平面铜原子的c轴位移似乎是金属CuO_2晶格的一种普遍性质。
2002-10-24 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evolution of Fermi surface and normal-state gap in chemically substituted cuprates Bi$_{2}$Sr$_{2-x}$Bi$_{x}$CuO$_{6+δ}$
我们对化学取代的铜酸盐Bi $_{2}$ Sr $_{2-x}$ Bi $_{x}$ CuO $_{6+δ}$进行了系统的角分辨光电子能谱研究。我们观察到费米表面积与Bi取代含量$x$线性收缩，反映了这种化学取代的电子掺杂性质。此外，谱线宽度随着$x$的增加而迅速加宽，并且在超导-绝缘边界处变得完全不相干。在轻欠掺杂区观察到的d波状正常态带隙逐渐演变成大的软带隙，这在激发能量和温度方面线性地抑制了波腹光谱权重。结合在相同样品上获得的体电阻率数据，我们建立了在非常欠掺杂制度的库仑隙行为的出现。我们的研究结果揭示了高$T_c$铜酸盐中离面化学取代的双重作用，即掺杂和无序，并阐明了强关联和无序导致的量子电子态的本质.
2008-06-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Suppression of Antiferromagnetism in Electron-Doped Cuprate $T'$-${\rm La}_{2-x}{\rm Ce}_x\rm {CuO}_{4\pmδ}$
我们进行了系统的角度分辨光电子能谱测量$in$ - $situ$的$T'$-${\rm La}_{2-x}{\rm Ce}_x\rm {CuO}_{4\pmδ}$（LCCO）薄膜在扩展的掺杂范围内制备的改进的臭氧/真空退火方法。电子掺杂水平（$n$），估计从测量的费米表面体积，从0.05到0.23，这覆盖了整个超导圆顶。我们观察到在$n \sim$ 0.05附近没有绝缘行为，并且与其他电子掺杂的铜酸盐在0.15附近相比，LCCO中的费米表面重构移动到$n \sim$ 0.11，这表明反铁磁性在这种材料中被强烈抑制。可能的解释是LCCO中的- $t'$ / $t$增强，因为在所有镧系元素中，$\rm{La^{3+}}$离子半径最大。
2021-06-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Antinodal kink in the band dispersion of electron-doped cuprate ${\rm La}_{2-x}{\rm Ce}_x{\rm CuO}_{4\pmδ}$
角分辨光电子能谱（ARPES）测量建立了高$T_{\rm c}$铜氧化物超导体的能带色散的扭结现象。然而，在实验上对电子掺杂铜氧化物中的扭折现象还缺乏系统的研究。我们在从0.05到0.23的宽电子掺杂（$n$）范围内对${\rm La}_{2-x}{\rm Ce}_x{\rm CuO}_{4\pmδ}$（LCCO）薄膜进行$in$ - $situ$ ARPES测量。虽然节点扭结是几乎不可见的，一个约45毫电子伏的反结扭结，生存高于200 K，观察到$n\sim0.05-0.19$，其位置是大致独立的掺杂。事实上，在高温下和在高度过掺杂的区域中观察到的反节扭结有利于声子机制，其贡献来自Cu-O键拉伸模式和面外氧屈曲模式。我们的结果还表明，LCCO的反结扭结只是弱耦合到其超导电性。
2021-10-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Uniform Mixing of High-Tc Superconductivity and Antiferromagnetism on a Single CuO2 Plane in Hg-based Five-layered Cuprate
报道了欠掺杂Hg基五层高$T_{\rm c}$铜酸盐HgBa 2Ca 4Cu 5 Oy（Tc=72 K）的择位Cu-NMR研究.在TN=290 K时发现反铁磁性（AF），在三个内晶面（IP ′ s）上显示出0.67- 0.69 μ B的大反铁磁性矩。该值与未掺杂铜酸盐报告的值相当，表明IP可能处于几乎未掺杂的状态。最令人惊讶的是，即使在两个负责超导性（SC）开始的外平面（OP）处，也检测到M（OP）=0.1uB的AF级。在Tc = 72 K的高Tc SC可以均匀地共存在微观水平上与AF在OP的。这是第一个微观证据AF和SC的均匀混合相在一个单一的CuO 2平面在一个简单的环境中没有任何涡旋晶格和/或条纹秩序。
2006-01-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anomalous mirror symmetry breaking in a model insulating cuprate Sr$_2$CuO$_2$Cl$_2$
理解铜氧化物超导体的复杂相图是一个突出的挑战。最活跃的研究问题围绕着赝能隙和奇异金属态的性质以及它们与超导性的关系。相反，人们普遍认为，莫特绝缘母态的低能量物理被二维自旋$S$ = 1/2反铁磁（AFM）海森堡模型很好地捕获。然而，最近观察到一个大的热霍尔电导率在几个母铜氧化物似乎无视这个简单的模型，并建议接近一个磁手性状态，打破所有的镜面垂直于CuO $_2$层。在这里，我们使用光学二次谐波产生来直接解析模型母体铜氧化物Sr $_2$ CuO $_2$ Cl $_2$的点群对称性。我们报告的序参量$Φ$，打破所有垂直的镜像平面，是一致的磁手征状态在零磁场的证据。虽然$Φ$是清楚地耦合到AFM序参量，我们无法实现其时间反演的合作伙伴（$-Φ$）通过热循环通过AFM转变温度（$T_{\textrm{N}}$ $\approx$ 260 K）或通过采样不同的空间位置。这表明$Φ$起始于$T_{\textrm{N}}$之上，并且可能与假间隙形成的机制相关。
2020-08-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electronic States and Superconductivity in Multi-layer High-Tc Cuprates
本文研究了多层铜氧化物正常相的电子态随CuO_2晶面数和掺杂率的变化。本文采用共振价键波函数和Gutzwiller近似对二维多层膜t-t“-t”-J模型进行了研究。为了理解角分辨光电子能谱（ARPES）谱，我们计算了CuO_2表面（π，0）处的电子去除谱函数。我们发现，三层光谱比双层光谱窄，但比单层光谱宽。在三层和四层体系中，CuO_2的外表面和内表面具有不同的超导振幅，而在双层体系中各层的超导振幅相同。根据现有理论讨论了最近的ARPES和NMR实验。
2002-09-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Genuine Phase Diagram of Homogeneously Doped CuO2 Plane in High-Tc Cuprate Superconductors
通过对五层结构的高温超导铜酸盐进行择位Cu-NMR研究，精确地计算出了局域空穴密度（N_h），并在此基础上给出了一个真正的无无序CuO_2平面相图。结果表明：（1）反铁磁金属态（AFMM）在N_h=0.17时仍是稳定的;（2）在N_h< 0.17时，AFMM与超导体（SC）形成了均匀的混合相;（3）AFMM/（AFMM+SC）/SC/PM的四临界点（4）在原子力显微镜（AFM）有序度崩塌的量子临界点附近，Tc最大，表明高Tc SC与AFM有序度之间存在密切关系。这里提出的结果强烈表明，原子力显微镜相互作用起着至关重要的作用，作为胶水的库珀对，这将导致我们真正理解为什么铜氧化物超导体的Tc是如此之高。
2008-10-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Cu-spin Correlation in the Electron-overdoped High-Tc Cuprate Thin Films of La_2-x_Ce_x_CuO_4_ Probed by Low-energy Muons
研究通过低能μ子探测电子过掺杂La_2-x_Ce_x_CuO_4_薄膜中Cu自旋关联，发现其在低温下发展，可能与反铁磁性或铁磁序有关。
2025-11-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Link between magnetism and resistivity upturn in cuprates: a thermal conductivity study of La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$
铜氧化物超导体的一个关键的无法解释的特征是在低温下在赝能隙相内观察到的正常状态电阻率$ρ(T)$的上升。我们研究了这个问题，通过测量的热导率$κ(T)$下降到50 mK，并在字段高达17 T的铜氧化物La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$在掺杂$p = 0.13$，0.136，0.143和0.18。在$p$ = 0.136，0.143，和0.18，我们观察到的初始增加的电子热导率$κ_0/T$作为场的函数，如预期的$d$波超导体。对于$p$ = 0.136和0.143，进一步增加场则导致$κ_0/T$的减小，这与在相同样品上的中子散射实验中观察到的自旋密度波阶的开始相关。这种$κ_0/T$随场的减小是由Wiedemann-Franz定律和这些样品在高场正常状态下的高电阻率值所施加的。因此，我们的研究提供了一个直接的联系磁性和电阻率上升的赝隙相的铜酸盐。我们在其他铜酸盐的更广泛背景下讨论这种情况。
2019-10-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Lattice source for charge and spin inhomogeneity in 2D perovskite cuprates
本文通过杂质Anderson模型与Jahn-Teller局域胞，揭示二维钙钛矿铜氧化物中倾斜CuO₆八面体引起的电荷与自旋不均匀性，并预测动态JT态下自发手征对称性破缺可导致巨热霍尔效应。
2023-09-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unusual electronic ground state of a prototype cuprate: band splitting of single CuO_2-plane Bi_2 Sr_(2-x) La_x CuO_(6+delta)
通过极化的原位改变，对于最佳掺杂的（x=0.4）Bi $_{2}$ Sr $_{2-x}$ La $_{x}$ CuO $_{6+δ}$，在（pi，0）点处解决了费米能级附近的Zhang-Rice单重态带的小分裂（R.Manzke等人，PRB 63，R100504（2001）。在这里，我们治疗的动量依赖性和线型的分裂带的光电发射的EDC模式具有非常高的角度和能量分辨率。在主对称线$Γ$ M的很大一部分上也可以观察到分裂成两个目标发射，给出了各个贡献的色散。由于双层效应不可能存在于这种单层材料中，因此必须在从当前理论模型导出的单粒子去除谱函数的上下文中讨论结果。最突出的是微观相分离，包括条纹相形成，共存的反铁磁和无公度电荷密度波临界波动耦合到电子（热点），甚至自旋电荷分离内的Luttinger液体图片，所有导致非费米液体的行为在正常状态下，并具有严重的后果的方式超导状态的形式。特别讨论了观察自旋子和holon激发的可能性。
2001-11-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Intraplanar couplings in the CuO_2 lattice of cuprate superconductors
本文研究了单层高T_c铜酸盐La_{2-x} Sr_xCuO_4和HgBa_2CuO_x以及双层高T_c铜酸盐Y_{1-y} Ca_yBa_2Cu_3O_x和HgBa_2CaCu_2O_x的基区掺杂依赖性。基底区域不仅倾向于在空穴掺杂时收缩，如从单电子量子化学所预期的，而且在最佳掺杂附近也表现出“膨胀”。我们把这种“膨胀”归因于强关联量子液体对CuO_2晶格的影响，使其在最佳掺杂附近几乎不可压缩，但在弱过掺杂区域高度可压缩。非均匀掺杂不能解释这种CuO_2晶格电子可压缩性的异常。
2004-03-31 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Universal superconducting precursor in the cuprates
铜酸盐中超导（SC）前体的性质一直是人们强烈兴趣的主题，对正常态和SC态都有深刻的影响。不同的实验探测器对超导波动的温度范围得出了截然不同的结论。主要的挑战是将SC响应与复杂的正常状态行为分开，并将典型的CuO $_{2}$层的基本行为与化合物特定的性质区分开来。在这里，我们揭示了非常简单和普遍的行为的SC前体使用扭矩磁力仪，一个独特的热力学探头具有极高的灵敏度SC抗磁性。我们全面研究了四种不同的铜酸盐化合物：单层La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$（LSCO），Bi $_{2}$（Sr，La）$_{2}$ CuO $_{6+δ}$（Bi 2201）和HgBa $_{2}$ CuO $_{4+δ}$（Hg 1201），以及双层Bi $_{2}$ Sr $_{2}$ Ca $_{0.95}$ Y $_{0.05}$ CuO $_{8+δ}$（Bi 2212）。我们的方法，它侧重于非线性抗磁响应，完全消除正常状态的贡献，从而使我们能够以很高的精度跟踪Tc以上的抗磁信号。我们发现，SC抗磁性消失在一个不寻常的，但令人惊讶的简单的指数方式，标志着一个通用的温度标度，是独立的化合物和Tc。我们讨论了不同的可能性，这种不寻常的行为意味着作为已知的铜酸盐的固有属性的内在不均匀性的结果SC集群的增殖。
2017-10-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
