Electron doping of the iron-arsenide superconductor CeFeAsO controlled by hydrostatic pressure
在铁磷属元素化物材料CeFeAsO中，不仅Fe磁矩，而且Ce序的局部4f磁矩在低温下是反铁磁的。我们阐明了Ce在超导电性出现中的特殊作用。而施加压力抑制铁SDW有序温度单调高达4 GPa，Ce-4f磁性稳定，直到这两种类型的磁秩序突然消失和一个狭窄的SC圆顶的发展。随着压力的进一步增加，近藤晶格系统的电阻率特性变得越来越明显。这表明超导电性的出现与磁序的消失和Ce-4f矩的近藤屏蔽的开始有关。
2020-11-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Two-dome structure in electron-doped iron arsenide superconductors
砷化铁超导体的基础上的材料LaFeAsO 1-xFx的特点是由一个二维费米面（FS）组成的空穴和电子口袋产生结构和反铁磁转变在x = 0。电子掺杂取代O2-与F-抑制这些转变，并产生超导电性与最大Tc = 26 K在x = 0.1。然而，由于F-在x = 0.2以上的溶解度差，不能进入过掺杂区域。在这里，我们克服了这个问题，掺杂LaFeAsO与氢。我们报道了LaFeAsO_（1-x）H_x（x < 0.53）的相图，除了在LaFeAsO_（1-x）F_x中看到的传统超导圆顶外，我们还发现了在0.21 < x < 0.53范围内的第二个圆顶，在x = 0.3时最大Tc为36 K。密度泛函理论计算表明，Fe的三个3d带（xy，yz，zx）在x = 0.36处发生简并，而FS嵌套随x单调减弱.这些结果表明，带简并有一个重要的作用，诱导高Tc。
2012-07-24 cond-mat.supr-con
Lack of superconductivity in the phase diagram of single-crystalline Eu(Fe1-xCox)2As2 grown by transition metal arsenide flux
磁性和超导性的相互作用是凝聚态物理研究的热点。EuFe_2As_2是研究结构、磁性、电子效应以及磁性与超导共存的一个潜在平台。然而，不同方法生长的Eu（Fe_（1-x）Co_x）_2As_2晶体的相图存在明显的不一致性。对于过渡金属砷化物（TMA）助熔剂生长的晶体，甚至SC的存在也是有争议的。本文重新研究了TMA助熔剂法生长的Eu（Fe_（1-x）Co_x）_2As_2单晶的相图。我们发现，晶格参数c收缩线性与Co掺杂，几乎两倍的锡助熔剂生长的晶体。随着Co掺杂，Fe亚晶格的自旋密度波（SDW）顺序被迅速抑制，仅检测到x = 0.08。的Eu 2+亚晶格（TEu）的磁有序温度显示出系统的演变与Co掺杂，首先下降，并达到最低值在x = 0.08，然后不断增加，x = 0.24。在研究的整个组成范围内，没有观察到SC的特征。
2018-02-11 cond-mat.supr-con
Superconductivity in Fluorine-Arsenide Sr_{1-x}La_xFeAsF
自从氧磷属元素化合物\cite{1}在26 K发现超导性以来，在凝聚态物理和材料科学领域引起了极大的兴趣。在这一广泛类型的超导体\cite{2,3,4,5,6}的五种不同结构中，ZrCuSiAs结构受到特别关注，因为在氟掺杂的氧磷属元素REFeAsO（RE =稀土元素）中，$T_c$已迅速提升到55-56 K \cite{7,8,9,10,11}。对未掺杂的样品\cite{12,13}施加高压也可以诱导超导性。FeAs基系统中的超导机制尚不清楚，但很明显，结构或构建块的任何变化都会导致超导转变温度的变化。在这封信中，我们报告了新的化合物家族的制造，即具有ZrCuSiAs结构的氟砷化物DvFeAsF（Dv =二价金属），并且具有新的构建块DvF而不是REO（DvF和REO层都具有“+1”的组合阳离子状态）。未掺杂的母相在约173 K（SrFeAsF）、118 K（CaFeAsF）和153 K（EuFeAsF）处具有类似自旋密度波的转变。通过向系统中掺杂电子，与该SDW转变相关的电阻率异常被抑制，并且在氟砷化物Sr $_{1-x}$ La $_x$ FeAsF（x = 0.4）中在32 K出现超导性。我们的发现开创了一种在FeAs基体系中获得超导体的新方法。
2008-11-06 cond-mat.supr-con
Electron-doping evolution of the low-energy spin excitations in the iron arsenide BaFe$_{2-x}$Ni$_{x}$As$_{2}$ superconductors
我们利用弹性和非弹性中子散射系统地研究了砷化铁超导体BaFe_（2-x）Ni_xAs_（2-x）的低能自旋激发随镍掺杂x的变化。在未掺杂状态下，BaFe_2As_2在TN = 143 K以下呈现四方-正交结构的相变，同时出现共线反铁磁（AF）有序.当电子掺杂x = 0.075诱导体超导性与Tc = 12.3 K时，AF有序温度降低到TN = 58 K。我们表明，体超导性在BaFe1.925Ni0.075As2中的出现与自旋激发谱中的色散中子自旋共振相一致，并且在静态有序矩中减少。对于最佳掺杂的BaFe_（1.9）Ni_（0.1）As_2（Tc = 20 K）和过掺杂的BaFe_（1.85）Ni_（0.15）As_2（Tc = 15 K）超导体，静态AF长程序被完全抑制，自旋激发谱在较低能量下由共振和自旋能隙主导.我们确定的中子自旋共振和自旋能隙的电子掺杂依赖性，并证明了三维性质的共振生存到过掺杂制度。如果自旋激发对超导性很重要，这些结果表明电子超导能隙的三维特征在整个相图中很普遍，并且可能对这些材料的超导性至关重要。
2010-02-16 cond-mat.supr-con
Expansion of the tetragonal magnetic phase with pressure in the iron-arsenide superconductor Ba{1-x}KxFe2As2
在大多数铁基超导体的温度-浓度相图中，反铁磁有序在临界点处逐渐被抑制到零，并且在该点周围形成超导性的圆顶。磁相及其涨落的性质对于阐明配对机制是至关重要的。在Ba{1-x} KxFe 2As 2和Ba{1-x} NaxFe 2As 2中，最近已经清楚的是，在临界点附近，在x = 0.24和x = 0.28之间，正交对称的通常的条状磁相让位于四角对称的第二磁相。在这里，我们报告的电阻率测量Ba{1-x} KxFe 2As 2下施加的静水压力高达2.75 GPa，x = 0.22，0.24和0.28。我们使用它在电阻率中产生的尖锐异常来跟踪四极磁相位的开始。在Ba{1-x} KxFe_2As_2的温度-浓度相图中，我们发现压力使四元磁相大大膨胀，而条状磁相收缩。这提出了一个有趣的可能性，即前一个相位的波动可能涉及到负责超导性的配对机制。
2015-12-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Resonance as a probe of the electron superconducting gap in BaFe1.9Ni0.1As2
砷化铁中反铁磁性附近的高转变温度（高Tc）超导性的发现提高了非常规超导机制的可能性1 -8。通过角分辨光电子能谱观察到清晰的费米面和无结超导带隙9 -12表明，这些材料中的电子配对可能是由符号反转的空穴和电子费米口袋5 -8之间的准粒子激发介导的。虽然在非弹性中子散射中发现的自旋激发谱中存在“共振”13 -17与这幅图18 -20一致，但没有直接证据将共振与超导能隙能量联系起来。在这里，我们表明，对于最佳的电子掺杂BaFe 1.9Ni 0.1As 2（Tc =20 K，图1c）砷化铁超导体，磁场的应用，抑制超导电性和超导能隙能量也降低了共振的强度和能量。这些结果表明，共振的能量是成正比的电子对能量，从而表明自旋涨落是密切相关的铁砷化物的超导电性机制。
2009-08-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity and phase diagrams in 4d- and 5d-metal-doped iron arsenides SrFe_{2-x}M_xAs_2 (M = Rh, Ir, Pd)
通过用4d和5d过渡金属Rh，Ir和Pd取代SrFe_2As_2中的Fe，成功地合成了系列超导体SrFe_{2-x} M_xAs_2（M = Rh，Ir和Pd），并研究了它们的相图。晶格常数的系统演化表明部分Fe离子被过渡金属Rh、Ir和Pd成功地取代。通过增加Rh、Ir和Pd的掺杂量，母相的反铁磁态逐渐被抑制，并诱导超导性。得到了一般的相图，并发现类似的情况下掺杂Co和Ni的Fe位。然而，相图的详细结构，在抑制反铁磁有序和诱导超导性的速度方面，从一种掺杂元素到另一种掺杂元素而变化。对于在元素周期表中位于同一列但质量相差很大的Co、Rh和Ir掺杂样品的最高超导转变温度接近的情况，我们认为超导电性与AF序的抑制密切相关，而不是与电子-声子耦合有关。
2009-06-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity in Co-doped SmFeAsO
本文报道了SmFe_（1-x）CoxAsO（x=0.10，0.15）的合成和基本表征。母体化合物SmFeAsO本身不是超导的，但在150 K附近显示出反铁磁顺序，这必须在超导性出现之前通过掺杂来抑制。在15 K时，Fe As晶面中Co的掺杂破坏了反铁磁有序结构，出现了超导电性。类似于LaFe 1-xCoxAsO，SmFe 1-xCoxAsO系统似乎容忍相当大的障碍中的FeAs平面。这一结果是重要的，它表明了铜系超导体与铁基砷化物超导体的区别。
2008-09-01 cond-mat.supr-con
Lattice distortion and magnetic quantum phase transition in CeFeAs(1-x)P(x)O
我们使用中子散射表明，在CeFeAs（1-x）P（x）O中用较小的磷取代较大的砷，同时抑制AF顺序和x = 0.4附近的正交畸变，为磁量子临界点提供证据。此外，我们发现砷化铁中氮族元素的高度是其电子和磁性的重要控制参数，并且可能在电子配对和超导电性中发挥重要作用。
2009-07-16 cond-mat.supr-con
Scaling between magnetic and lattice fluctuations in iron-pnictide superconductors
铁砷化物的相图主要由磁性和结构相变控制，为了出现超导性，需要抑制这些相变。两条转变温度线之间的接近表明这两个相之间的相关性，其性质仍然不确定。在这里，我们发现一个比例关系的核磁共振（NMR）和剪切模量数据的电子掺杂的$\mathrm{Ba(Fe_{1-x}Co_{x})_{2}As_{2}}$化合物的四方相。由于前者探测磁场涨落的强度，而后者对正交涨落敏感，我们的结果为磁场驱动的结构转变提供了强有力的证据。
2013-09-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superstripes and complexity in high-temperature superconductors
高温超导体（HTS）的晶格、电子和磁性的复杂性一直被认为是阻碍高温超导机理研究的主要原因，而高温超导体的复杂性被认为是提高超导临界温度的量子机制的关键。这种复杂性表现在晶格异质结构上：a）原子极限的异质结构; b）电子异质性：正常相的多个组分; c）超导异质性：在实空间和动量空间的不同点上有多个超导能隙。复杂的相分离形成了一个非常规的颗粒超导体在景观的纳米超导条纹液滴，这被称为“超级条纹”的情况。磁轨道电荷和晶格涨落之间的相互作用和竞争似乎是必不可少的量子机制，抑制热退相干效应在一个最佳的不均匀性。
2012-06-12 cond-mat.supr-con
The Ground State of the Pseudogap in Cuprate Superconductors
我们目前的研究的电子结构的La 2-xSrCuO 4，一个系统的超导性被强烈抑制的静态自旋和电荷的订单或“条纹”附近的掺杂水平x=1/8的发展。使用角分辨光电发射和扫描隧道显微镜，我们检测到一个能隙在费米表面的大小一致的d-波对称性和线性密度的状态，消失只有在四个节点，即使当超导性消失在x=1/8。因此，在x=1/8处的非超导“条纹”状态与相位非相干d波超导体一致，其库珀对形成自旋/电荷有序结构而不是变成超导。
2006-12-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Transfer of optical spectral weight in magnetically ordered superconductors
我们表明，在反铁磁超导体中，转移到超导转变温度以下的低频率的光谱权重源自可以远大于超导能隙$Δ$的两倍的能量。这与非磁性超导体形成对比，在非磁性超导体中，光谱仅在低于$2Δ$的频率下被抑制。特别地，我们证明了磁有序超导体的超流凝聚体不仅是由于磁重构费米面的状态，但通过转移的光谱重量从中红外峰产生的自旋密度波隙增强。我们将我们的研究结果应用到砷化铁超导体，解决了零温度超流密度的掺杂制度，磁性与非常规超导共存的减少。
2010-07-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Ordering and Negative Thermal Expansion in PrFeAsO
我们报告的结构和磁性的PrOFeAs，新发现的Fe-As超导体的母相之一，作为测量的中子粉末衍射。与其它REOFeAs材料一样，在136 K以下冷却时发现四方-正交相变，在$\sim$ 85 K以下检测到$k =$（1，0，1）条纹Fe磁性。磁序参量测量表明，在$\sim$ 40 K时，沿a轴的有序Fe磁矩达到最大值，低于此值时，c轴发生反常膨胀，导致在2 K时的负热体积膨胀率为0.015%.我们建议，这种效果，这是抑制在超导样品中，是由一个微妙的相互作用Fe和Pr有序矩。
2008-07-28 cond-mat.supr-con
Resonant Spin Excitation in the High Temperature Superconductor Ba0.6K0.4Fe2As2
最近对含有砷化铁层的化合物在高达55 K的温度下的超导性的观察揭示了一类新的高温超导体，它们与我们更熟悉的铜酸盐有惊人的相似之处。在这两个系列的化合物中，超导性的发生与通过将空穴和/或电子掺杂到带中来抑制磁序相关，从而导致磁波动要么负责要么强烈耦合到超导序参量的理论。在铜氧化物中，磁配对理论被用来解释观察到的共振磁激发，其能量与超导能隙成比例，并且在超导转变温度Tc以上被抑制。这种共振激发已经被非弹性中子散射证明是铜酸盐超导体的普遍特征，甚至在转变温度低得多的重费米子超导体中也观察到了。在本文中，我们显示的中子散射证据的共振激发在Ba 0.6K 0.4Fe 2As 2，这是一个超导体低于38 K，在未掺杂的化合物，BaFe 2As 2的磁序相关的动量转移，并在能量转移，这是符合缩放在其他强关联电子超导体。在铜氧化物中，峰在Tc处消失，提供了新的砷化铁超导体中磁涨落谱与超导序参量的强耦合的第一个实验确认。
2008-07-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pressure-induced changes in the magnetic and valence state of EuFe2As2
本文报道了三元铁砷化物EuFe_2As_2单晶在压力下的电阻率、交流比热、磁化率、X射线吸收谱（XAS）和X射线磁圆二色性（XMCD）的测量结果。施加压力导致与Fe磁矩相关的反铁磁性的持续抑制，并且反铁磁性转变温度在临界压力Pc ~2.5- 2.7GPa附近变为零。压力诱导重入超导对压力的均匀性非常敏感，由于超导与Eu ~（2+）磁矩的反铁磁有序之间的竞争，只出现在Pc附近的狭窄压力区。在6 GPa以上，Eu ~（2+）磁矩的反铁磁态转变为铁磁态。我们还发现，铁磁有序的抑制与进一步增加的压力，这是连接到一个价的Eu离子。
2011-05-26 cond-mat.supr-con
Superconductivity, magnetism and crystal chemistry of Ba1-xKxFe2As2
BaFe_2As_2是“122”铁砷化物超导体的母体化合物，具有四重ThCr_2Si_2型结构，空间群为I_4/mmm。在140 K的自旋密度波跃迁伴随着空间群Fmmm的对称性约化，同时通过反铁磁有序。空穴掺杂诱导Ba 1-xKxFe 2As 2的超导电性，在x = 0.4时具有38 K的最大Tc。上临界场接近75 T，具有相当小的Hc 2各向异性。在低钾浓度（x <= 0.2），超导性显然与正交畸变和磁有序相共存。在掺杂水平x >= 0.3时，结构畸变和反铁磁有序被完全抑制，并且Tc最大化。与用单晶获得的muSR结果相反，通过57 Fe-Moessbauer光谱在最佳掺杂的Ba 1-xKxFe 2As 2（x >= 0.3）中没有检测到磁有序畴。磁超精细相互作用的57 Fe穆斯堡尔谱研究进行了讨论和比较的ZrCuSiAs型材料。
2009-02-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Antiferromagnetic order in CaK(Fe[1-x]Ni[x])4As4 and its interplay with superconductivity
用中子衍射方法研究了CaK（Fe[1-x]Ni[x]）4As_4（1144）（x = 0.051和0.033）单晶的磁序。我们观察到的磁性布拉格峰与在相关BaFe 2As 2（122）化合物中发现的共线条纹反铁磁（AFM）顺序相同的传播矢量。1144中的AFM状态保持四重对称性，并且仅具有相称的非共线结构，其在Fe平面中具有刺猬自旋涡旋晶体（SVC）排列，并且沿c方向具有简单的AFM堆叠，这与我们的观察结果一致。SVC的顺序是促进减少对称性的FeAs层中的1144结构。长程SVC有序与超导性共存，但与掺杂122化合物类似，有序磁矩随超导序参量的发展而逐渐被抑制。这支持了共线和非共线磁性和超导性都在竞争由费米表面嵌套在砷化铁超导体中耦合的相同电子的观点。
2018-06-04 cond-mat.supr-con
Superconductivity up to 30 K in the vicinity of quantum critical point in BaFe$_{2}$(As$_{1-x}$P$_{x}$)$_{2}$
本文报道了BaFe $_{2}$（As $_{1-x}$ P $_{x}$）$_{2}$中磷的等价掺杂引起的体超导电性。P替代As导致晶格收缩，特别是对于FeAs块层。与自旋密度波（SDW）的转变在未掺杂的化合物的电阻率异常逐渐抑制的P掺杂。超导电性的最大值$T_c$为30 K出现在$x$ =0.32，与磁量子临界点（QCP），这是由SDW顺序的消失和在正常状态下的线性温度依赖的电阻率证明。发现$T_c$值随着进一步的P掺杂而降低，并且对于$x\geq$ 0.77，在低至2 K时没有观察到超导性。在QCP附近出现的超导电性暗示了铁基砷化物的超导电性机制。
2009-08-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Revealing the intrinsic superconducting gap anisotropy in surface-neutralized BaFe$_2$(As$_{0.7}$P$_{0.3}$)$_2$
碱土铁砷化物（122）是铁基超导体中研究最多的家族之一，特别是角分辨光电子能谱。虽然已经获得了广泛的光电发射结果，但很少考虑122的电荷非中性表面所引起的表面复杂性。在这里，我们表明，122的表面可以被钾沉积中和。在镀钾的BaFe $_2$（As $_{0.7}$ P $_{0.3}$）$_2$中，表面诱导的光谱展宽被强烈抑制，因此反映本征体电子态的相干光谱恢复。这使得超导能隙的测量具有前所未有的精度。结果表明，存在两个配对通道。虽然可以很好地拟合使用s $_\pm$间隙函数的间隙各向异性的外部空穴/电子口袋，间隙各向异性的内部空穴/电子显示出明显的偏差。我们的研究结果提供了定量的限制，精炼的理论模型，也展示了一个实验方法，揭示内在的电子性质的122在未来的研究。
2021-02-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of Zn doping on magnetic order and superconductivity in LaFeAsO
我们报道了在母体和F掺杂的LaFeAsO砷氧化物中的Zn掺杂效应。在LaFe $_{1-x}$ Zn $_{x}$ AsO中少量Zn掺杂显著抑制了与母化合物中的反铁磁（AFM）自旋密度波（SDW）相关的150 K附近的电阻率异常。磁化率和热电势的测量进一步证实了Zn掺杂对AFM有序度的影响。同时，Zn掺杂不影响或甚至增强LaFe $_{1-x}$ Zn $_{x}$ AsO $_{0.9}$ F $_{0.1}$的$T_c$，与Zn掺杂在高$T_c$铜酸盐中的效果相反。我们发现在两个体系中Zn含量的溶解度（$x$）被限制为小于0.1，并且进一步Zn掺杂（即，$x$ $\geq$ 0.1）引起相分离。我们的研究清楚地表明，非磁性杂质的Zn $^{2+}$离子掺杂在Fe $_2$ As $_2$层选择性地影响AFM的顺序，和超导性仍然强大对Zn掺杂的F掺杂的超导体。
2009-04-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
High-pressure effects on isotropic superconductivity in the iron-free layered pnictide superconductor BaPd2As2
虽然层状122砷化铁超导体是高度各向异性的，非常规的，并表现出几种形式的电子秩序，共存或竞争的超导性在其相图的不同区域，我们发现，在铁的结构中，端元BaPd 2As 2的超导特性是令人惊讶的常规。在这里，我们报告补充测量比热，磁化率，电阻率测量，Andreev光谱，同步辐射高压X射线衍射测量的理论计算BaPd 2As 2。它的超导性质是完全各向同性的临界场，这不依赖于所施加的磁场的方向证明。在高压作用下，Tc被线性抑制，这是典型的声子介导超导体的行为，具有一些压力诱导的电子态密度和电子-声子耦合参数的降低的附加效应。用金刚石对顶砧角色散衍射研究了层状BaPd_2As_2的结构变化。在12 GPa和24.2 GPa下，我们观察到压力引起的晶格畸变表现为不连续性，因此在Birch-Murnaghan状态方程的不连续性。体积模量在12 GPa以下为B 0 =40（6）GPa，在27.2 GPa以下为B 0 =142（3）GPa。
2018-05-20 cond-mat.supr-con
Superconductivity induced by cobalt doping in iron-based oxyarsenides
近年来，化学掺杂已成为诱导超导电性的一个重要策略，特别是在复杂化合物中。区别的例子包括Ba掺杂的La $_2$ CuO $_4$（第一高温超导体）、K掺杂的BaBi O $_3$、K掺杂的C $_{60}$和Na $_{x}$ CoO $_{2}\cdot y$ H $_{2}$ O。最近的例子是F掺杂的LaFeAsO，它导致了一类新的高温超导体。人们注意到，所有上述掺杂剂都是非磁性的，因为磁性原子通常会破坏超导库珀对。此外，掺杂位置在（超）导电结构单元（层或框架）之外。本文报道了在LaFe $_{1-x}$ Co $_{x}$ AsO的（超导）活性Fe $_2$ As $_2$层中掺入磁性元素Co实现超导电性。在令人惊讶的小的Co掺杂水平的$x$ =0.025，在母体化合物中的反铁磁自旋密度波跃迁被完全抑制，并与$T_c\sim $ 10 K的超导性出现。随着Co含量的增加，$T_c$在$x\sim 0.075$处显示出13 K的最大值，然后在$x$ =0.15处下降到低于2 K。这一结果表明以前的铜氧化物超导体和现在的铁基砷化物超导体之间有本质的区别。
2008-07-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Two distinct kinetic regimes for the relaxation of light-induced superconductivity in La$_{1.675}$Eu$_{0.2}$Sr$_{0.125}$CuO$_{4}$
研究了La $_{1.675}$ Eu $_{0.2}$ Sr $_{0.125}$ CuO $_{4}$中电荷条纹有序与超导电性之间的动力学竞争.超快光激发被调谐到中红外振动共振，破坏电荷秩序，并迅速建立瞬态相干层间耦合在这种材料中。这种效果是证明了纵向等离子体模式的外观联想到约瑟夫森等离子体共振。我们发现，相干层间耦合可以产生高达电荷顺序转变$T_{CO} \approx$ 80 K，远高于任何镧系铜酸盐的平衡超导转变温度。从层间耦合的弛豫动力学中提取了两个关键的观察结果。首先，等离子体模式通过其相干长度而不是其密度的坍缩而弛豫。其次，在自旋阶跃$T_{SO} =$ 25 K以上和以下，观察到两种不同的动力学机制。特别地，在$T_{SO}$下观察到的与温度无关的弛豫速率是异常的，表明超导性和条纹共存而不是竞争。这两个观察结果支持的论点，低温相干条纹（或对密度波）相位抑制c轴隧穿的破坏性干扰，而不是耗尽的冷凝物。
2015-03-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Symmetry breaking orbital anisotropy on detwinned Ba(Fe1-xCox)2As2 above the spin density wave transition
向列性，定义为破缺的旋转对称性，最近被观察到的竞争相接近超导相的铜氧化物高温超导体。类似地，新的铁基高温超导体表现出在未掺杂的母体化合物中的共线自旋密度波（SDW）转变之前或与共线自旋密度波（SDW）转变一致的四方晶系到正交晶系的结构转变（即，破缺的C4对称性），并且当这两种转变通过掺杂被抑制时，超导电性出现。强面内各向异性的SDW状态在这个家庭的化合物的证据已被报道的中子散射，扫描隧道显微镜，和运输测量。在这里，我们提出了一个角度分辨光电子能谱研究的退孪晶单晶的一个代表性的家庭的电子掺杂的铁砷化超导体，Ba（Fe 1-xCox）2As 2在欠掺杂区域。通过施加面内单轴应力使晶体解孪晶，从而能够测量斜方晶状态下的单畴电子结构。在低温下，我们的研究结果清楚地表明，在平面内的电子各向异性的特点是一个大的能量分裂的两个正交带占主导地位的dxz和dyz字符，这是与其他探针观察到的各向异性一致。对于x>0的组合物，其结构转变（TS）先于磁性转变（TSDW），观察到在TSDW以上发展各向异性分裂，表明它与TS特异性相关。对于无应力的晶体，带分裂观察到接近TS，而对于应力晶体的分裂观察到相当高的温度，揭示了一个令人惊讶的大的面内磁化率的电子结构中的存在。
2011-04-12 cond-mat.supr-con
Effects of non-magnetic defects in hole doped cuprates: exploration of the roles of the underlying electronic correlations
本文研究了在较宽的空穴浓度、p和CuO_2面Zn含量（y）范围内，CuO_2面内的非磁性等价缺陷对YBa_2（Cu_（1-y）Zn_（1-y）Zn_（1-y））O_（7-d）（Zn-YBCO）和La_（2-x）Sr_xCu_（1-y）Zn_yO_4（Zn-LSCO）超导体的超导转变温度、Tc、直流电荷输运和体磁化率\c{hi}（T）的影响。通过对\c{hi}（T，y）数据的分析发现，在给定的p值下，赝能隙尺度εg几乎与缺陷含量无关。Zn引起的Tc抑制率dTc（p）/dy与p值有很强的相关性，并随空穴浓度有系统的变化，但在p ~ 0.125附近除外，即在所谓的1/8异常附近，其中电荷和自旋条纹排序在空穴掺杂的铜氧化物的各种族中最强。在p ~ 0.125附近，很大程度上认为静态条纹电荷有序在T-p电子相图中占主导地位。dTc（p）/dy在该组成附近强烈降低，即，当p ~ 0.125时，Zn在降解Tc方面突然变得不那么有效。这一观察结果，连同事实，即（i）锌抑制Tc最有效和（ii）的特征pseudogap能量标度仍然不敏感的Zn取代的水平，为我们提供了重要的线索的性质和相互作用的潜在的电子相关性存在于高Tc铜酸盐。基于上述结果，我们详细讨论了条纹有序、超导关联和赝能隙现象之间的可能联系。
2013-02-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Competition between spin ordering and superconductivity near the pseudogap boundary in La2-xSrxCuO4: insights from NMR
本文用修正BPP理论分析La2-xSrxCuO4的139La NMR弛豫数据，揭示高场下涡旋核成核驱动条状反铁磁有序，并阐明其与超导、电荷有序及量子临界性的关系。
2022-07-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
