Feynman's Branes and Feynman's Oscillators
基于费曼一生在量子力学和相对论上的努力，可以得出结论，场论和弦论之间的根本区别在于场论是基于行波的，而弦论应该处理洛伦兹协变体系中的驻波。1970年春季在华盛顿举行的美国物理学会会议上，R。费曼提出了相对论束缚态的谐振子，而不是费曼图，震惊了观众。他的谈话后来发表在费曼、基斯林格和拉夫恩达尔的论文中[《物理评论D》，第3卷，2706（1971）]。这些作者指出，强子质量谱可以通过三维谐振子的简并来预测。在这样做时，他们从谐振子的洛伦兹不变微分方程开始，并获得洛伦兹不变解。然而，它们的解在时间间隔变量中是不可归一化的，并且不能进行概率解释。指出在Poincaré群的Wigner小群表示的框架内，存在在时间分离变量中可归一化的解。这些解在洛伦兹变换下不是不变的而是协变的。这些解决方案给出了一个协变的束缚态模型，该模型给出了夸克模型和部分子模型作为两个不同的限制情况下，在低速和高速极限分别。
2004-02-19 hep-ph hep-th quant-ph
Renormalized nonperturbative fermion model in Covariant Light Front Dynamics
在光锋动力学协变公式的框架内，假设复合费米子是“裸”费米子和费米子+玻色子态的叠加，我们发展了费米子模型的非微扰重整化方案。我们首先假设组成玻色子是无自旋的。然后，我们解决的情况下，规范玻色子在费曼和光锥规范。对于所有这些情况下的费米子状态矢量和必要的重整化反项进行了计算分析。结果表明，在光锋动力学中，为了恢复转动不变性，需要一个额外的反项，这在费曼方法中没有任何类似物。对于规范玻色子，将两种规范的结果进行了比较。一般来说，两体（费米子+玻色子）波函数的自旋分量数取决于规范。但由于两体Fock空间截断，每个规范只有一个非零分量存在。此外，费曼规范和光锥规范的状态矢量的整体解是相同的（除了归一化因子）。然而，反条件不同
2003-10-30 hep-ph hep-th
Scalar Amplitudes from Fibre Bundle Geometry
本文提出用纤维丛几何统一描述标量场论树级散射振幅，通过协变费曼规则和闭式公式高效计算$n$点振幅，并推广至射流丛以处理高阶导数相互作用。
2025-09-24 hep-ph hep-th
Simplifying Algebra in Feynman Graphs, Part II: Spinor Helicity from the Spacecone
显然，洛伦兹协变费曼规则给出了一个“标量”场的每一个螺旋，大大简化了计算振幅与无质量粒子。旋量螺旋度形式被正确地识别为零复类空（而不是类光）规范，其中两个无质量外动量定义了参考系。通常这种规范只适用于外部线因素，我们扩展这种方法的顶点和传播修改的行动本身使用光锥方法。
1998-01-05 hep-ph hep-th
Equivalence of Light-Front and Covariant Field Theory
本文讨论了标准协变量子场论与波前场论的关系。我们用费曼图定义协变理论，而光阵面场论则用光锥时序图定义。提出了一种通用算法，产生后者从任何费曼图。这一程序在几个案例中得到了说明。识别并解决了光阵面公式中出现的、在协变公式中没有对应物的技术问题。
1994-12-19 hep-ph nucl-th
Is the concept of quantum probability consistent with Lorentz covariance?
从费曼、基斯林格和拉文达尔的洛伦兹不变振子微分方程出发，构造了两体束缚态的洛伦兹协变谐振子波函数.波函数不是不变的，而是协变的。由于微分方程包含时间分离变量，因此波函数包含相同的时间分离变量，而这在薛定谔波函数中不存在。这个时间分离变量可以被证明属于费曼宇宙的其余部分，因此可以从密度矩阵中消除。给出了协变概率的解释。这种振子形式主义解释了费曼的退相干机制，这是在费曼的部分子图片。
2003-01-29 gr-qc hep-ph hep-th
Einstein, Wigner, and Feynman: From E = mc^{2} to Feynman's decoherence via Wigner's little groups
20世纪的物理学始于爱因斯坦，终于费曼。爱因斯坦引入了洛伦兹协变世界E = mc^{2}。费曼观察到，快速运动的强子由与外部信号不相干的部分子组成。如果夸克和部分子是在不同洛伦兹框架中观察到的相同实体，那么问题就是为什么部分子是不相干的，而夸克是相干的。这是费曼留给我们解决的最令人困惑的问题。在这份报告中，我们讨论维格纳的作用，在解决这个问题。爱因斯坦的E = mc^{2}，其形式为E = \sqrt{m^{2} + p^{2}}，统一了有质量和无质量粒子的能量-动量关系，但它没有考虑相对论粒子的内部时空结构。指出Wigner在1939年关于非齐次Lorentz群的论文中定义了Lorentz协变世界中粒子的自旋和规范自由度。在Wigner框架下，我们证明了在夸克模型中构造强子内部时空结构的可能性。结果表明，夸克模型和部分子模型是同一协变实体的两种不同表现形式。因此，它表明，缺乏相干的费曼的部分子图片是一个效果的洛伦兹协变性。
2003-06-25 gr-qc hep-ph hep-th
From multileg loops to trees (by-passing Feynman's Tree Theorem)
我们说明了单圈积分和单切相空间积分之间的对偶关系。对偶关系是通过修改习惯的+i0处方的费曼传播。新的处方正规化的传播，我们写在洛伦兹协变的形式，弥补了缺乏多切割的贡献，出现在费曼树定理。对偶关系可以推广到一般的单圈量，如格林函数，在任何相对论，局部和酉场论。
2008-07-03 hep-ph hep-th
General Formula for N-point One-loop Feynman Integrals
负维积分法（NDIM）是一种可以克服回路积分中若干困难的技术。从通常的协变规范到复杂的库仑规范积分，甚至是最棘手的光锥积分，都可以应用NDIM的方法。在这项工作中，我们将展示如何构建一个通用的公式-我们的意思是任意指数的传播，离壳外动量和不同的大规模传播-单圈标量积分，为{ \it协变}规范，并将其应用到一个通过六点圈积分。详细分析了有质量/无质量内部粒子作为质量壳层上或质量壳层外动量时的五边形和六边形标量积分。
2002-10-10 hep-ph
Feynman and Squeezed States
1971年，费曼等人发表了一篇基于夸克模型的强子质量谱和跃迁率的论文。他们的出发点是一个洛伦兹不变微分方程。这个方程可以分解为自由运动强子的Klein-Gordon方程和强子内部夸克的谐振子方程。但是，他们对振子方程的解与量子力学和狭义相对论的现有规则并不一致。另一方面，他们的偏微分方程有许多其他的解决方案取决于边界条件。值得注意的是，存在一组与量子力学和狭义相对论完全一致的洛伦兹协变解。这个集合构成了庞加莱群的表示，庞加莱群决定了洛伦兹协变世界中粒子的基本时空对称性。结果表明，这组解可以作为量子光学中双光子相干态或压缩态的数学基础。因此，将压缩态的物理学传递到强子世界是可能的。虽然类时分离是协变振子机制中最令人困惑的问题，但这个变量可以解释为双模压缩态中未观测到的光子，这导致熵增加。
2009-09-08 hep-ph hep-th quant-ph
Picard-Fuchs equations for Feynman integrals
我们提出了一个系统的方法来获得一个常微分方程的任何费曼积分，其中的微分是关于一个外部变量。由此产生的微分方程是Fuchsian型。该方法可以在固定的整数空间-时间维度内以及在维度正则化内使用。我们发现，找到微分方程是等价于解决一个线性方程组。我们观察到有趣的分解性质的D维皮卡德-富克斯算子时，D是专门为整数维。
2013-03-10 hep-ph math-ph math.AG
From loops to trees by-passing Feynman's theorem
我们得到了一个对偶关系之间的单圈积分和相空间积分出现从他们通过单切割。对偶关系是通过修改Feynman传播子的习惯+i0处方来实现的。新的处方正规化的传播，我们写在洛伦兹协变的形式，弥补了缺乏多切割的贡献，出现在费曼树定理。对偶关系可以应用于任何相对论性、局域性和酉场论中的一般单圈量。它适用于单圈散射振幅的解析计算和次领先级截面的数值计算。我们详细讨论了二元性，涉及一个循环和树级格林函数。我们评论的应用程序的分析计算的单圈散射振幅，并在下一个领先的顺序的横截面的数值计算。
2008-09-11 hep-ph hep-th
Path integral of neutrino oscillations
提出了带电轻子与虚W玻色子散射的约束Feynman振幅的概念，即$l_β + W_ρ \rightarrow l_α + W_λ$.由此，利用平面波很容易得到相对论中微子的Pontecorvo振荡公式.在路径积分图中，中微子在产生顶点和检测顶点之间沿时间向前传播，这两个顶点分别被约束在由宏观正时间$τ$分隔的三维类空超曲面上。如果对$τ$的所有可能值（包括负的$τ$）求和，则形式上恢复协变费曼振幅。
2020-09-17 hep-ph hep-th
Lorentz Covariance and Internal Space-time Symmetry of Relativistic Extended Particles
详细讨论了洛仑兹不变性与洛仑兹协变性的区别。协变的形式主义是发展的内部时空对称性的扩展粒子，特别是与深刻的观察费曼在1969年至1972年期间。本文提出了费曼、基斯林格和拉夫达尔的谐振子模型的洛伦兹群形式。这个协变的版本允许我们通过洛伦兹提升静止强子的振子波函数来构造一个部分子分布函数。详细讨论了时间间隔变量的作用。它表明，由于我们无法对这个变量进行测量，它属于费曼宇宙的其余部分。我们未能观测到宇宙的其余部分，导致熵的增加。
1998-10-30 hep-ph hep-th nucl-th
Feynman-Schwinger technique in field theories
在这些讲座中，我们将介绍费曼-施温格表示法用于解决场论中的非微扰问题。作为介绍，我们首先简要概述了求解非微扰问题的积分方程和路径积分方法。然后我们讨论了费曼-施温格（FSR）表示方法及其在标量相互作用中的应用。FSR方法是一种基于协变粒子轨迹的连续路径积分方法。使用FSR方法提供的精确结果，我们测试了常用的近似的可靠性非微扰求和的相互作用的几个身体系统。
2000-11-20 hep-ph
How to obtain a covariant Breit type equation from relativistic Constraint Theory
它表明，通过适当的修改的相互作用势的结构，Breit方程可以被纳入一组两个兼容的明显协变的波动方程，来自约束理论的一般规则。协变Breit型方程的互补方程决定了相对时间变量的演化规律。在微扰理论中，相互作用势可以从费曼图系统地计算出来。确定了Breit波函数的归一化条件。对于一般的势类，波动方程被简化为一个单一的保利-薛定谔型方程。作为协变Breit型方程的一个应用，我们展示了无质量的赝标束缚态解，对应于一类特殊的限制势。
1994-12-08 hep-ph
Covariance and the use of the Schrodinger equation in quantum field theory
University of Maryland Baltimore County（马里兰大学巴尔的摩县分校）
针对非协变的薛定谔方程在量子场论中的应用问题，通过二次量子化场论推导阿哈罗诺夫-玻姆效应，发现推迟效应显著时会出现协变缺失等问题，证明相关量子场论不完备。
2026-11-10 hep-ph hep-th quant-ph
Dual representation for the generating functional of the Feynman path-integral
生成功能的标量理论承认一个表示这是双重的一个介绍了由施温格，互换的作用的自由和相互作用的条款。它将$\int V(δ_J)$和$JΔJ$分别映射到$δ_{ϕ_c}Δδ_{ϕ_c}$和$\int V(ϕ_c)$，其中$ϕ_c=\int JΔ$和$Δ$是费曼传播子。比较施温格表示与它的对偶版本之一得到一个鲜为人知的关系，我们证明是一个更一般的操作关系的一个特殊情况。然后，我们推导出一个新的表示的生成功能$T[ϕ_c]=W[J]$表示的协变导数作用于1 $$ T[ϕ_c] = {N\over N_0} \exp(-U_0[ϕ_c])\exp\Big(-\int V({\cal D}_{ϕ_c}^-)\Big) \cdot 1 $$，其中${\cal D}_ϕ^{\pm}(x)=\mpΔ{δ\overδϕ}(x)+ϕ(x)$。与Hermite多项式有着密切联系的对偶表示是将位势和的生成泛函表示成因式分解的生成泛函的关键。这被应用到重整化，导致相互作用的反项的因式分解。本文研究了正规序势的泛函生成元的结构，并在势${λ\over n!}:ϕ^n:$的情形下导出了一组无穷的关系。这种关系是通过使用Faà di Bruno公式明确导出的。这也产生了显式表达的生成功能的连接格林函数。
2016-07-18 cond-mat.stat-mech hep-ph hep-th
