Constraining the symmetry energy at subsaturation densities using isotope binding energy difference and neutron skin thickness
结果表明，重核的中子皮厚度$Δr_{np}$是由对称能密度斜率$ρ_c \approx 0.11$唯一确定的，而重核的结合能差$ΔE$基本上是由对称能$E_{\text{sym}}(ρ)$的大小决定的.此外，我们发现$L({ρ_c})$的值导致负的$E_{\text{sym}}({ρ_{0}})$ - $L({ρ_{0}})$的相关性，而$E_{\text{sym}}({ρ_{c})}$的值导致一个积极的。利用Sn同位素的$Δr_{np}$和一些重同位素对的$ΔE$数据，在95%置信水平上同时得到了$E_{\text{sym}}({ρ_{c})}=26.65\pm0.20$ MeV和$L({ρ_c})= 46.0\pm4.5$ MeV，外推得到了$E_{\text{sym}}({ρ_{0}})=32.3\pm1.0$ MeV和$L({ρ_{0}})=45.2\pm10.0$ MeV。讨论了这些新的约束对$^{208}$ Pb的$Δr_{np}$和中子星核壳跃迁密度的影响。
2013-08-02 astro-ph.SR nucl-ex nucl-th
Phases of hot nuclear matter at subnuclear densities
用量子分子动力学（QMD）模拟研究了亚核密度下热稠密物质的结构。我们利用两点关联函数和Minkowski泛函分析核子分布和核形状，确定相分离线，并根据核结构对核物质的相进行分类。相图表明，由于核物质区的热膨胀，不同原子核结构之间的相界密度随温度的升高而降低。相分离的临界温度对于质子部分$x=0.5$为$\agt 6$ MeV，对于$x=0.3$为$\agt 5$ MeV。我们的结果表明，除了简单的“面食”阶段，超新星核心的“海绵”阶段与负欧拉特征的存在，直到$T \alt 3$ MeV。
2010-03-11 astro-ph cond-mat nucl-th
$α$ scattering cross sections on $^{12}$C with microscopic coupled-channel calculation
利用微观$α$ - $^{12}$ C势，通过将Melbourne $g$ -矩阵$NN$相互作用与$^{12}$ C的物质和跃迁密度进行折叠，利用耦合道方法研究了$α$在$^{12}$ C上的弹性和非弹性散射.这些密度是通过反对称化分子动力学的微观结构模型结合和不结合$3α$生成坐标方法得到的。在入射能量为$E_α=130$ ~MeV、172.5~MeV、240~MeV和386~MeV时，计算结果较好地再现了所观测到的弹性和非弹性截面，不需要任何可调参数。讨论了在$α$散射中对$0^+_2$、$0^+_3$和$1^-_1$态的等标激发和偶极激发。
2019-03-25 nucl-th
First microscopic coupled-channel calculation of $α$ inelastic cross sections on $^{16}$O
利用$α$ -原子核耦合通道势，研究了$α$在$^{16}$ O上的非弹性散射，该势是通过折叠Melbourne $g$ -矩阵$NN$相互作用与$^{16}$ O和$α$密度的微观关系导出的.在反对称化分子动力学框架下，利用自旋宇称投影后的微观结构模型，结合$^{12}$ C+ $α$的生成坐标方法，计算了$^{16}$ O的物质密度和跃迁密度.计算再现了在入射能量为$E_α$ =104 MeV，130 MeV，146 MeV和386 MeV时观察到的弹性和非弹性截面。讨论了耦合沟道效应对截面的影响。
2019-04-08 nucl-th
Properties of the phi meson at high temperatures and densities
我们用自能与前向散射振幅（FSA）相联系的一般形式计算了在核子和π介子热浴中的φ介子的谱密度。为了描述低能量FSA，我们使用实验数据以及背景项。对于高能量FSA，采用Regge参数化。我们使用色散技术验证所得到的FSA。我们发现谱密度峰值的位置从真空位置稍微移动，并且其宽度大大增加。在150 MeV的温度和正常核密度下的谱密度的宽度大于90 MeV。
2008-10-13 nucl-th
Neutron skin $r_{\rm skin}^{48}$ determined from reaction cross section of proton+$^{48}$Ca scattering
{ \bf背景：}使用手性（九州）$g$ -矩阵折叠模型，使用GHFB+AMP计算的密度，我们从$E_{\rm in}=40-81$ MeV中p+ $^{208}$ Pb散射的$σ_{\rm R}$中心值确定了$r_{\rm skin}^{208}=0.25$ fm。高分辨率$E1$极化率实验（$E1$ pE）产生$r_{\rm skin}^{48}(E1{\rm pE}) =0.14-0.20$ fm。$σ_{\rm R}$上的数据可作为$p$ + $^{48}$ Ca散射的$E_{\rm in}$的函数。{ \bf目的：}我们的目的是通过使用折叠模型从$p$ + $^{48}$ Ca散射的$σ_{\rm R}$的中心值确定$r_{\rm skin}^{48}$。{ \bf结果：}对于$^{48}$ Ca，我们根据电子散射的$r_{\rm skin}^{48}(E1{\rm pE})$和$r_p({\rm EXP})=3.385$ fm的中心值0.17 fm确定$r_n(E1{\rm pE})=3.56$ fm，并根据电子散射的$r_n(E1{\rm pE})$和$r_p({\rm EXP})$评估$r_m(E1{\rm pE})=3.485$ fm。具有GHFB+AMP密度的折叠模型在一个- $σ$水平上再现了以$23 \leq E_{\rm in} \leq 25.3$ Me…
2020-11-23 nucl-ex nucl-th
Energy shifted level densities in the rare earth region
提取了161，162-Dy和171，172-Yb核在（3-He，α-γ）反应中低自旋可及能级的密度。测量了偶-奇和偶-偶同位素能级密度之间的能移随激发能的变化。结果进行了比较，从各种半经验模型的预测。在偶偶核中，只要采用适当的能级密度函数，能量移动过程对于激发能在3.5和7 MeV之间是有效的。实验的能移接近于对隙参数Delta。
2000-01-27 nucl-ex nucl-th
Deformation effects on reaction observables of beryllium nuclei from ab initio densities
School of Physics, Beihang University（北京航空航天大学物理学院）；Peng Huanwu Collaborative Center for Research and Education, International Institute for Interdisciplinary and Frontiers, Beihang University（北京航空航天大学交叉前沿国际研究院彭桓武研究中心）；Institute for Advanced Simulation (IAS-4), Forschungszentrum Jülich（于利希研究中心先进模拟研究所（IAS-4））
该研究结合核格点有效场论密度与形变Glauber模型，揭示内禀形变和弱束缚对铍核反应可观测量的影响，重现10Be到11Be的反应截面增长，还预测了11Be移除反应的动量分布。
2026-08-04 nucl-th
Symmetry Energy as a Function of Density and Mass
在核物质中的能量，在实践中，当对称性能量和对称物质的能量的密度依赖性被指定时，在不同的密度和不对称性下被完全表征。在低于正常密度的对称能的密度依赖性产生核对称系数的质量依赖性，因此，可以由后者的依赖性约束。利用对同量异位素模拟态的激发能，推导了与质量有关的对称性系数。对于中等质量和高质量的系统系数，可以用对称系数a_a^V=（31.5-33.5）MeV（体积系数）和a_a^S=（9-12）MeV（表面系数）来描述。这两个进一步对应于描述对称能的密度依赖性的参数值，L~95 MeV和K_{sym} ~25 MeV。
2007-08-21 nucl-th
On the excitation of the $2^+_1$ state in $^{12}$C in the $(e,e'γ)$ reaction
在扭曲波玻恩近似下描述了碳$2^+$态在4.439 MeV的激发由$70-150$ MeV的电子碰撞和随后的衰减到基态的光子发射。跃迁密度由核准粒子声子模型得到。光子的角分布进行了比较与早期的结果和实验，包括韧致辐射的影响。对极化电子碰撞情况下的自旋不对称性也作了预测。
2020-02-07 nucl-ex nucl-th
Symmetry energy at subsaturation densities and the neutron skin thickness of 208Pb
通过对重核质量差的分析，在尽可能减少不确定性的前提下，提取了与质量有关的对称能系数$a_{sym}(A)$。利用所得到的对称能系数$a_{sym}(A)$和在$^{208}\text{Pb}$中关闭库仑相互作用所得到的密度分布，我们计算了密度为$0.11\text{fm}^{-3}$时对称能的斜率参数$L_{0.11}$.计算的$L_{0.11}$的范围从40.5 MeV到60.3 MeV。用Skyrme相互作用直接计算了$0.11\text{fm}^{-3}$密度下对称能的斜率参数$L_{0.11}$，发现它与核的中子和质子均方根半径之差即$^{208}\text{Pb}$的中子皮厚度有很好的线性关系.根据线性关系，预测了$^{208}\text{Pb}$的中子皮厚度$ ΔR_{np} $为0.15 ~ 0.21 μ m。
2015-05-07 nucl-th
Inconsistencies in the description of pairing effects in nuclear level densities
配对关联对核能级密度有很大的影响。经验描述和理论模型已被开发，以考虑到这些影响。本文讨论的情况下，在那里的核能级密度的描述是不一致的，或在与目前的核性质的理解冲突。现象学方法考虑后移参数。然而，实际上对应于对凝聚能的后移的绝对大小通常与稳定的对关联存在于基本上所有核中的观察不相容。在BCS模型中，轻核的对凝聚能和临界对能是不一致的。对复合Gilbert-Cameron能级密度描述提出了一种修正，并建议使用更现实的配对理论。
2012-08-23 nucl-ex nucl-th
Triton-$^3$He relative and differential flows as probes of the nuclear symmetry energy at supra-saturation densities
本文采用耦合相空间聚结加力燃烧室的输运模型，研究了束流能量为400 MeV/A的半中心$^{132}Sn+^{124}Sn$反应中triton-$^3$ He比、相对横向流和微分横向流。文中还讨论了中子质子比、相对流和微分流，以供参考。我们发现，类似于中子-质子对的triton- $^3$ He对也携带有趣的信息的密度依赖的核对称性能量。此外，在同一反应中，核对称能对$^3$ He相对流和微分流的影响比对$π^-/π^+$比的影响更大. t- $^3$ He相对流可以作为核对称能高密度行为的一种特别有力的探测器。
2009-09-29 nucl-ex nucl-th
High baryon densities achievable in the fragmentation regions at RHIC and LHC
我们利用等离子体能量动量张量的McLerran-Venugopalan模型计算了碰撞核在碎裂区的快度损失和激发能，并通过时空图像得到了碰撞核的能量和重子密度。在RHIC的最高能量，我们发现重子密度高达3重子/fm $^3$，这是原子核的20倍。假设形成夸克-胶子等离子体，我们发现初始温度为200至300 MeV和重子化学势为1 GeV。假设大致为绝热膨胀，则意味着在$T-μ$平面内的轨迹将跨越可能的临界点。
2017-01-31 nucl-th
Shell-gap reduced level densities in $^{89,90}$Y
利用来自$^{89}$ Y（$p,p' γ$）$^{89}$ Y和$^{89}$ Y（$d,p γ$）$^{90}$ Y反应的粒子- $γ$符合来获得作为激发能的函数的$γ$ -射线光谱.利用奥斯陆方法从粒子- $γ$符合矩阵中提取能级密度。的$N=50$壳封闭的能级密度的影响进行了讨论的组合准粒子模型的框架内。
2014-08-26 nucl-ex nucl-th
Constraining the nuclear symmetry energy with electric dipole polarizability and neutron skin characteristics in \texorpdfstring{$^{208}\mathrm{Pb}$}{208Pb} within antisymmetrized molecular dynamics
China Institute of Atomic Energy（中国原子能科学研究院）；Department of Physics, Graduate School of Science, Tohoku University（东北大学理学研究科物理学系）；Guangxi Key Laboratory of Nuclear Physics and Technology, Guangxi Normal University（广西师范大学核物理与技术重点实验室）；Southern Center for Nuclear-Science Theory (SCNT), Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院近代物理研究所南方核科学理论中心）
通过反衬分子动力学方法，利用$^{208}\mathrm{Pb}$的电偶极极化率和中子皮厚度约束亚饱和密度下的对称能量参数。
2026-07-14 nucl-ex nucl-th
Examination of level density prescriptions in the interpretation of high energy gamma-ray spectra
本课题组在激发能下测量的含（CN）$^{63}$ Cu复合核的高能$γ$射线谱（$E^*$）$\sim$ 36 MeV，平均角动量（$J$）= 12 - 17 $\hbar$，$^{97}$ Tc在$E^* \sim$ 29 - 50 MeV，$J$ = 12 - 14 $\hbar$，利用（i）Ignatyuk、Smirenkin和Tishin（IST）的能级密度公式，分析了在$E^*$ = 109 MeV和121 MeV，$J$ = 49 - 59 $\hbar$的$^{113}$ Sb和在$E^*$ = 39.5、47.5 MeV，$J$ = 18 - 24 $\hbar$的$^{201}$ Tl，（ii）Budtz-Jorgensen and Knitter（BJK）;（iii）Kataria，Ramamurthy and Kapoor（KRK）。这三个处方已被测试为正确的统计模型描述的高能量$γ$ -射线在光提取巨偶极共振（GDR）参数在低激发能量和自旋壳效应可能发挥重要作用，以及在高激发能量壳效应已经融化。有趣的是，只有IST能级密度公式才能解释所有四个核的具有合理GDR参数的高能$γ$射线谱。
2014-11-05 nucl-ex nucl-th
Nuclear level densities and gamma-ray strength functions in samarium isotopes
用Oslo方法从粒子符合中提取了147; 149 Sm同位素准连续谱的γ强度函数和能级密度。感兴趣的核通过在纯148; 150 Sm靶上的（p，d）反应填充，并且反应产物由微阵列记录。在低能量区的gSF的上弯已被观察到。系统分析的gSF范围内的Sm同位素突出了剪刀模式和上弯之间的相互作用。壳模型计算结果与实验gSF的合理协议，并确认上弯和剪刀模式之间的对应关系。
2019-05-31 nucl-ex nucl-th
Microscopic model for the collective enhancement of nuclear level densities
在能量密度泛函框架下，发展了一种计算核能级密度的微观方法。本征能级密度计算从单准粒子光谱中得到的有限温度自洽平均场（SCMF）计算，考虑到核变形，并指定的能量密度功能（EDF）和配对相互作用的选择。总能级密度是通过将本征密度与相应的集体能级密度进行卷积来计算的，集体能级密度由五维四极或四极加八极集体哈密顿量的本征态确定。的哈密顿量（惯性参数，集体势）的参数一致地确定由变形约束SCMF计算使用相同的EDF和配对相互作用。应用该模型计算了$^{94,96,98}$ Mo、$^{106,108}$ Pd、$^{106,112}$ Cd、$^{160,162,164}$ Dy、$^{166}$ Er和$^{170,172}$ Yb的NLD，并与已有数据进行了比较。结果表明，集体增强的本征能级密度，一贯计算相应的集体哈密顿量的本征态，导致总NLD是在整个能量范围内的测量值的数据非常吻合。
2020-11-03 nucl-ex nucl-th
Level densities and thermodynamical properties of Pt and Au isotopes
用转移反应和散射反应测量了$^{194-196}$ Pt和$^{197,198}$ Au在中子分离能以下的核能级密度。所有的能级密度分布都符合恒温描述。每组同位素的特征在于高于对应于第一库珀对断裂的能量阈值的相同温度。在$^{195}$ Pt和$^{198}$ Au中分别观察到相对于$^{196}$ Pt和$^{197}$ Au的恒定熵过剩$ΔS=1.9$和$1.1$ $k_B$，给出了关于最后一个未成对价中子的可用单粒子能级空间的信息。核子库珀对的破缺由微正则热曲线中的连续峰揭示。
2014-11-28 nucl-ex nucl-th
Combinatorial Level Densities from a Microscopic Relativistic Structure Model
本文研究了一种计算核能级密度的新模型。在相对论平均场模型中计算了单核子能谱，得到了费米能下真实的单粒子态密度。这些微观单核子态被用于计算原子核非集体激发的快速组合算法中。当应用于幻核和半幻核，如$^{60}$ Ni，$^{114}$ Sn和$^{208}$ Pb时，该方法再现了低激发能下实验态的累积数，以及中子结合能下的s波中子共振间距。10兆电子伏以上的实验级密度复制由一个简单的振动增强因子乘以非集体能级密度。讨论了推广到开壳层核时需要解决的问题
2003-01-17 nucl-th
Level densities of nickel isotopes: microscopic theory versus experiment
本文应用自旋投影方法，在完全$pfg_{9/2}$壳层中，用壳层模型蒙特卡罗方法，从微观上计算了一族镍同位素$^{59-64}$ Ni的能级密度.精确的基态能量的奇数质量的镍同位素，所需的激发能的测定，确定使用格林函数方法最近推出，以规避奇粒子数符号的问题。我们的结果是在很好的协议与最近的测量质子蒸发光谱的基础上，在低激发能与水平计数数据。我们还比较了我们的结果与中子共振数据，假设平衡的宇称和自旋截止模型的自旋分布在中子结合能，并找到良好的协议与$^{63}$镍的例外。
2013-05-01 nucl-ex nucl-th
The imaginary part of the gap function in color superconductivity
我们澄清的一般性质的能隙关于其功能依赖于能量动量的不变性下的空间反转或时间反转。然后，我们微扰地导出了弱耦合下稠密QCD能隙函数虚部的方程，并将我们的结果从2SC情形推广到CFL情形。我们证实了在弱耦合下虚部相对于实部下降了$g$。数值计算结果表明，在最高阶密度下，虚部不大于1MeV，甚至可以达到几MeV，这是物理意义上的密度。
2006-09-16 nucl-th
Symmetry Energy II: Isobaric Analog States
利用对同量异位素模拟态的激发能和电荷不变性，我们从质量公式中逐核地提取了核对称性系数。与电荷不变性一致，系数在等压链上变化很弱。然而，它们随核质量变化很大，范围从质量A~10的a_a~10 MeV到A~240的a_a~22 MeV。考虑核系统的Hohenberg-Kohn泛函后，我们确定如何在实践中找到使用中子和质子密度的对称系数，即使这些密度同时受到显着的能量和库仑效应的影响。这些结果有利于提取对称系数从Skyrme Hartree-Fock（SHF）计算，我们进行了使用各种Skyrme参数化的文献。对于参数化，我们编目新的短波长不稳定性。通过比较SHF和IAS对对称系数的计算结果，我们得到了对称能值S（rho）在0.04<rho<0.13 fm^-3时的窄（+-2.4 MeV）约束。对正常密度的约束显着扩大，但正常值的能量a_a^V和斜率参数L被发现是强相关的。为了缩小限制，我们对不对称皮肤进行测量，并得出a_a^V=（30.2-33.7）MeV和L=（35-70）MeV，这些值沿着其组合区域的对角线再次强烈正相关。引入蒙皮约束可以将S（rho）的约束（0.04<rho<0.13 fm^-3）缩小到+-1.1 MeV。几个微观计算，包括变分，Bruckner-Hartree-Fock和Dirac-Bruckner-Hartree-Fock，与我们的S（ρ）的约束区域是一致的。
2013-07-15 nucl-th
Suppression of baryon diffusion and transport in a baryon rich strongly coupled quark-gluon plasma
描述在$(2+1)$ -味格格点量子色动力学计算中看到的在零和非零重子密度下的QCD交叉跃迁的五维黑洞解被用来获得在温度$130\,\textrm{MeV}\le T\le 300\,\textrm{MeV}$和重子化学势$0\le μ_B \le 400\,\textrm{MeV}$范围内强耦合夸克-胶子等离子体的重子磁化率、重子电导率、重子扩散常数和热导率的预言。扩散输运被预测在QCD相图的这一区域中被抑制，这与在较大重子密度下存在临界终点是一致的。我们还计算了零重子化学势下的四阶重子磁化率，并发现与最近的晶格结果定量一致。本文计算的重子输运系数可以很容易地实现在国家的最先进的流体动力学代码用于调查目前在RHIC的低能束扫描产生的致密QGP。
2015-10-15 hep-ph hep-th nucl-ex
Combinatorial level densities by the real-time method
利用演化算符的实时表示和快速傅里叶变换，可以方便地计算独立粒子哈密顿量的能级密度。我们描述了该方法，并实现了一组Python程序。给出了重形变核（Dy-164）的总能级密度和部分能级密度的计算实例。可以计算的部分能级密度是中子数、质子数、方位角动量和宇称的投影密度。
2014-01-19 nucl-th
Neutron Densities from a Global Analysis of Medium Energy Proton Nucleus Elastic Scattering
从中能弹性质子-核散射观测值中提取中子密度的一种新方法是基于相对论冲量近似（RIA）的整体狄拉克唯象（DP）方法。被认为是在从500 MeV到1040 MeV的能量范围内的Ca 40，Ca 48和Pb 208的数据集。全局拟合在再现数据和预测未包括在分析中的数据集方面是成功的。使用这种全局方法，获得能量无关的中子密度。矢量点质子密度分布由展开质子形状因子后的经验电荷密度确定。其他密度参数化。本文给出了与能量无关的均方根中子半径R_n和中子皮厚度S_n，与以往的研究结果不同。此外，文中给出的结果表明，预期的均方根中子半径和皮肤厚度的Ca 40是准确地再现。由整体拟合得到的我们认为最可靠的R_n和S_n值如下：Ca_（40）R_n为3.314 > R_n > 3.310 fm，S_n为-0.063 > S_n > -0.067 fm; Ca_（48）的R_n为3.459 > R_n > 3.413 fm，S_n为0.102 > S_n > 0.056 fm，Pb_（208）的R_n为5.550 > R_n > 5.522，S_n为0.111 > S_n > 0.083 fm。这些值与非相对论性Skyrme Hartree-Fock模型和具有密度依赖的介子-核子耦合的相对论性Hartree-Bogoliubov模型相当一致。对Ca ~（48）和Pb ~（208）的整体拟合结果通常与通常的…
2003-03-08 nucl-th
Thermodynamics conditions of matter in neutron star mergers
中子星碰撞中的物质密度可以达到核饱和阈值的几倍，温度可以达到100 MeV。要了解这类物质的结构和组成，需要进行多体非微扰计算，但目前这种计算还存在很大的不确定性，而对中子星物质的独特约束是通过引力波观测和数值相对论模拟得到的。在这项工作中，我们探索的物质和辐射沿合并动力学的物理条件。我们考虑了3个微物理状态方程模型和数值相对论模拟，包括一个近似的中微子输运方案。中子星核的碰撞和它们的多次离心反弹将最初冷的物质加热到几十MeV。初始密度为$\sim1-2ρ_0$的热物质流向外移动，由于减压和中微子发射而冷却。合并可能会产生密度高达$3-5ρ_0$、温度为$\sim 50$ ~MeV的中子星残骸。最高温度被限制在密度为$\simρ_0$的近似球形环中。这样的温度有利于正电子-中子在$\simρ_0$密度下的俘获，从而导致中微子发射以电子反中微子为主。研究了俘获中微子对剩余物质压强、电子分数和温度的影响，发现俘获中微子对剩余物质压强、电子分数和温度的影响可以忽略。围绕中子星或黑洞残骸的天体是富中子的，不是等熵的，但它们的大小、熵和轻子分数取决于中心天体的性质。在黑洞存在的情况下，盘较小，并且大多数对中微子是透明的;在大质量中子星存在的情况下，它们的质量更大，几何和光学厚度更厚。
2019-03-19 astro-ph.HE gr-qc nucl-th
Nuclear matter fourth-order symmetry energy in non-relativistic mean-field models
在系统分析几种常用的非相对论能量密度泛函的基础上，利用平均场近似，估计了核正常密度下的四阶对称能$E_{\text{sym,4}}(ρ)$及其密度依赖性，并探讨了$E_{\text{sym,4}}(ρ_0)$与核物质性质的其它宏观量之间的关系.利用核宏观物理量的经验值，用Monte Carlo方法构造了常规Skyrme-Hartree-Fock（SHF）模型、扩展Skyrme-Hartree-Fock（eSHF）模型、Gogny-Hartree-Fock（GHF）模型和动量相关相互作用（MDI）模型的模型参数集. $E_{\text{sym,4}}(ρ_0)$的值估计为SHF模型的$1.02\pm0.49$ MeV、eSHF模型的$1.02\pm0.50$ MeV、GHF模型的$0.70\pm0.60$ MeV和MDI模型的$0.74\pm0.63$ MeV。此外，我们的研究结果表明，$E_{\text{sym,4}}(ρ)$的密度依赖性是模型依赖性，特别是在较高的密度。此外，我们还发现$E_{\text{sym},4}(ρ_0)$与在$ρ_0$处的等差（等矢量）核子有效质量$m_{s,0}^*$（$m_{v,0}^*$）有很强的正（负）相关.特别地，对于SHF和eSHF模型，$E_{\text{sym,4}}(ρ)$完全由等差和等矢量核子有效质量$m_{s}^*(ρ)$和$m_{…
2017-11-07 astro-ph.HE nucl-ex nucl-th
Astrophysical constraints on nuclear EOSs and coupling constants in RMF models
利用中子星天体物理约束，通过贝叶斯分析在RMF模型中约束超核密度下密度依赖的耦合常数，发现其随密度减小并趋近小正值，为核物质状态方程提供新限制。
2024-11-11 nucl-th
Calculations of $^{6}$He+p elastic scattering cross sections using folding approach and high-energy approximation for the optical potential
计算了微观光学势的实部和虚部，分析了几十MeV/N的$^6$ He+p弹性散射数据.用$^6$ He的三种模型密度计算了OP和截面。NN力的正则化及其对核密度的依赖性的影响进行了研究。此外，自旋轨道项和非线性的OP的计算中的作用，以及它们的重整化的影响进行了研究。测试了截面对核密度的灵敏度，并选择了其中一个与数据吻合较好的截面。
2007-08-27 nucl-th
Reliable calculations of level densities using statistical spectroscopy
核合成计算需要数百甚至数千个核素的核能级密度。理想情况下，人们希望通过微观激励但计算成本低廉的模型来约束这些能级密度。统计方法表明，哈密顿量的低矩可能是足够的。最近Zuker提出了一个简单的组合公式的水平密度的基础上二项分布。我们严格测试二项式公式对全尺寸壳模型对角化计算选定的$sd$ -和$pf$ -壳核素，也对蒙特卡罗路径积分计算。我们发现，第四时刻是一样重要的第三时刻一个很好的描述的水平密度，以及分区的模型空间成子空间。
2001-11-23 nucl-th
Symmetry energy at supra-saturation densities via the Gravitational Waves from GW170817
受GW 170817、中子星和中子滴的引力波历史探测的启发，一定数量的中子被限制在外场中，系统地研究了从头计算以及非相对论和相对论的最先进的密度泛函理论。中子星潮汐变形能力与中子星半径、中子滴均方根半径以及过饱和密度下核物质的对称能之间存在很强的相关性。根据这些关联式和从GW 170817中提取的潮汐形变上限，中子星半径、中子滴半径和两倍饱和密度下的对称能分别被约束为$R_{1.4M_{\odot}}\leqslant 12.94$ km、$R_{\rm nd} \leqslant 2.36$ fm和$E_{\mathrm{sym}}(2ρ_0) \leqslant 53.2$ MeV。
2019-03-14 nucl-th
Level Densities of Heavy Nuclei by the Shell Model Monte Carlo Method
在关联存在的情况下，原子核能级密度的微观计算是一个困难的多体问题。壳模型蒙特卡罗方法提供了一种强大的技术来进行这样的计算，在空间中的配置相互作用壳模型的框架，是许多数量级大于空间，可以通过传统的方法来处理。本文介绍了该方法在计算重核能级密度及其集体增强因子中的应用。计算的能级密度与实验数据符合得很好。
2013-05-24 nucl-th
Constraining the density slope of nuclear symmetry energy at subsaturation densities using electric dipole polarizability in $^{208}$Pb
原子核结构可观测量通常在亚饱和密度而不是饱和密度下最有效地探测核物质的性质。我们证明了电偶极子极化$α_ {\text{D}}$在$^{208}$铅是敏感的幅度$E_{\text{sym}}(ρ_{\text{c}})$和密度斜率$L(ρ_{\text{c}})$的对称能在亚饱和交叉密度$ρ_{\text{c}} = 0.11$ fm $^{-3}$。利用RCNP的$^{208}$ Pb中$α_ {\text{D}}$的实验数据和最近由重同位素对结合能差对$E_{\text{sym}}(ρ_{\text{c}})$的精确约束，我们提取了一个$L(ρ_{\text{c}}) = 47.3 \pm 7.8$ MeV的值。讨论了$L(ρ_{\text{c}})$的约束对饱和密度下的对称能、$^{208}$ Pb的中子皮厚度和中子星核壳跃迁密度的影响。
2014-12-11 astro-ph.SR nucl-ex nucl-th
Direct microscopic calculations of nuclear level densities in the shell model Monte Carlo approach
核能级密度对于估算统计核反应速率至关重要。壳模型蒙特卡罗方法是在非常大的模型空间中微观计算态密度的一种强有力的方法。然而，这些态密度包括每个能级的自旋简并度，而实验通常测量每个能级只计数一次的能级密度。为了使理论与实验能直接比较，我们引入了一种在壳模型蒙特卡罗方法中直接计算能级密度的方法。该方法采用的磁量子数的最小绝对值的投影。我们应用该方法的核在铁区域以及强烈变形的稀土核$^{162}$ Dy。我们发现非常好的协议与实验数据，包括在低能量的能级计数，带电粒子谱和奥斯陆方法在中等能量，中子和质子共振数据，和Ericson的涨落分析在较高的激发能。
2013-04-26 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el nucl-ex
Recent Advances in the Microscopic Calculations of Level Densities by the Shell Model Monte Carlo Method
壳模型蒙特卡罗（SMMC）方法能够在比常规方法大许多数量级的模型空间中进行计算，并且特别适合于在存在相关性的情况下计算能级密度。本文综述了近年来SMMC在微观能级密度计算中的应用和进展。最近的发展包括（i）一种精确计算奇质量核基态能量的方法，避免了在奇数粒子上投影时产生的符号问题，以及（ii）一种直接计算能级密度的方法，与态密度不同，它不包括能级的自旋简并度。我们计算了镍同位素族$^{59-64}$ Ni和重变形稀土核$^{162}$ Dy的能级密度，发现它们与各种实验数据非常吻合。
2014-01-01 nucl-th
The shell model Monte Carlo approach to level densities: recent developments and perspectives
本文综述了壳模型蒙特卡罗方法在原子核统计和集体性质微观计算中的最新进展。我们讨论的应用程序的计算（一）在镍同位素的水平密度，实施最近的方法来规避奇粒子符号问题;（二）在重核的状态密度;（三）核能级的自旋分布;和（四）有限温度四极分布。
2016-01-01 nucl-th
Spin projection in the shell model Monte Carlo method and the spin distribution of nuclear level densities
本文在壳模型蒙特卡罗方法中引入自旋投影方法，并应用它们在完全$(pf+g_{9/2})$壳层上计算了铁区核的自旋能级分布。我们比较计算的分布与自旋截止模型，并提取一个依赖于能量的转动惯量。对于偶偶核和低激发能，我们观察到一个显着的抑制的转动惯量和奇偶交错的自旋依赖的能级密度。
2006-07-27 nucl-th
Total and Parity-Projected Level Densities of Iron-Region Nuclei in the Auxiliary Fields Monte Carlo Shell Model
我们采用完全$(pf+0g_{9/2})$壳层的壳层模型的虚场蒙特卡罗方法计算能级密度。我们引入宇称投影技术，使我们能够计算奇偶依赖的水平密度。结果为$^{56}$ Fe，其中计算的总能级密度被发现是在显着的协议与实验能级密度。宇称投影密度由后移的Bethe公式很好地描述，但单粒子能级密度和后移参数对宇称有显著的依赖性。我们比较我们的精确结果与热Hartree-Fock近似。
1997-07-17 nucl-th
Particle-Number Reprojection in the Shell Model Monte Carlo Method: Application to Nuclear Level Densities
我们介绍了一种粒子数重投影方法在壳模型蒙特卡罗，使一系列的核使用一个单一的核蒙特卡罗采样的可观测量的计算。该方法被用来计算在完整的$(pf+g_{9/2})$ -壳层的核能级密度使用一个好符号的哈密顿量。尽管有一个额外的符号问题，奇A和奇-奇核的水平密度可靠地提取。在没有任何可调参数的情况下，很好地描述了实验能级密度的质量和$T_z$依赖性。发现单粒子能级密度参数随质量的变化是平滑的。在计算的后移参数中观察到的奇偶交错比经验公式更接近实验数据。
1999-10-14 nucl-th
Symmetry energy in neutron star matter
我们研究了质子中子比在x = 0.1~0.5之间、密度在0.02 fm-3~0.085 fm-3之间、温度T <4 MeV的中子星物质的结构。特别是，我们研究的面食形状和以前观察到的核物质的相变，以及对称性能量的行为。我们证实了均匀的非均匀相变的存在，以及在不同的密度和温度下的对称能的不同值。
2018-09-10 nucl-th
Microscopic Nuclear Level Densities from Fe to Ge by the Shell Model Monte Carlo Method
本文用完全$(pf+0g_{9/2})$壳层模型蒙特卡罗方法计算了Fe和Ge间$β$稳定偶偶核的微观总能级密度和宇称投影能级密度。一个单粒子的水平密度参数$a$和回移参数$Δ$提取通过拟合计算的密度的回移贝特公式，并在整个区域的系统研究。在Z=28或N=28的核的$Δ$中观察到壳效应，在$A/a$的行为中观察到壳效应作为中子数的函数。我们发现一个显着的宇称依赖性的水平密度与$A \alt 60$的核，这减少了$A$增加。
1998-09-22 nucl-th
Temperature dependence of nuclear matter generalized isovector symmetry energy with Skyrme-type interactions
在Skyrme相互作用下的广义核极化率框架下研究了核物质等矢对称能量系数（$\cA_{0,1}$）的温度依赖性。\cite{npa,prc}。在0和18 MeV范围内的温度（T）下，$\cA_{0,1}(T)$的变化非常小（1 MeV量级）。不同的行为与温度强烈依赖于Skyrme参数化，特别是在密度低于饱和密度$ρ_0$。
2009-06-11 nucl-th
Microscopic calculation of symmetry projected nuclear level densities
我们提出了一种对宇称和角动量进行精确投影的量子蒙特卡罗方法，该方法对于高级守恒核相互作用没有符号问题。这种技术允许角动量和宇称投影核能级密度的微观计算。我们目前的结果为$^{55}$ Fe，$^{56}$ Fe和$^{57}$ Fe同位素。在核能级密度的角动量分布中观察到配对相变的特征。
2007-02-12 nucl-th
Decoding the Density Dependence of the Nuclear Symmetry Energy
在中子非常丰富的系统中，中子和质子密度的巨大不平衡增加了核对称能，因此它控制着中子星及其合并的许多方面。因此，提取对称能的密度依赖性构成了一个重要的科学目标。许多分析仅限于提取对称能$S_0$及其"导数" $L$在饱和密度$ρ_0 \approx 2.6 \times 10^{14}~\mathrm{g/cm^3}$ $\approx 0.16~\mathrm{nucleons/fm^{3}}$下的值，导致出现矛盾的约束。我们发现，大多数实验观测实际上探测密度远离$ρ_0$的对称能量，使提取的值$S_0$或$L$不精确。通过关注这些观测量实际探测的密度，我们得到了从$0.25ρ_0$到$1.5ρ_0$的对称能密度依赖性的详细图像。从这个实验导出的密度泛函，我们提取$L_{01}=53.1\pm6.1 MeV$在$ρ\approx 0.10~\mathrm{fm^{-3}}$，$R_{np} =$ $0.23\pm0.04$ FM的$^{208}Pb$的中子皮厚度，对称压力在饱和密度$P_0=3.2\pm1.2 MeV/fm^3$，并建议半径为1.4太阳质量的中子星$13.1\pm0.6$公里。
2021-06-18 astro-ph.HE astro-ph.SR nucl-ex
Level Densities by Particle-Number Reprojection Monte Carlo Methods
在壳模型蒙特卡罗方法的框架下，应用粒子数重投影方法，对单个原子核进行蒙特卡罗抽样，计算一族原子核的能级密度。特别是，我们还可以计算的水平密度的奇-偶和奇-奇的核，尽管一个新的符号引入的问题的投影上的一个奇数粒子。该方法适用于在铁区域使用完整的$pf+g_{9/2}$壳层的水平密度。通过将微观计算的能级密度拟合到后移的Bethe公式，提取了单粒子能级密度参数$a$和后移参数$Δ$。在微观计算中，我们发现在没有可调参数的情况下，与实验能级密度有很好的一致性。发现参数$a$随质量平滑变化，并且不显示奇偶效应。计算的后移参数$Δ$显示了一个奇偶交错效应与质量，是在更好的协议与实验数据比经验值。
2000-03-08 nucl-th
Parity Dependence of Nuclear Level Densities
导出了奇宇称态和偶宇称态的数目之比随温度变化的简单公式。该公式用于计算作为激发能的函数的相反宇称的能级密度比。我们测试的公式与量子蒙特卡罗壳模型计算的$(pf+g_{9/2})$壳。该公式很好地描述了从单一宇称占主导地位的低激发能到两个密度相等的高激发能的跃迁。
1999-11-09 nucl-th
Constraining Nuclear Symmetry Energy parameters from Neutron skin thickness of $^{48}$Ca
本文利用有限程有效相互作用计算了$^{48}$ Ca中的中子皮厚度，并将这些量与核对称能参数进行了关联。利用已有的$^{48}$ Ca中子皮厚度的实验数据，推导出饱和和亚饱和密度下核对称能的密度斜率参数和曲率对称参数。我们得到了密度斜率参数的约束条件，如$54.5\leq L(ρ_0) \leq 97.5$ MeV和$47.3\leq L(ρ_c) \leq 57.1$ MeV。得到了曲率对称能量参数的约束为$-170.7\leq K_{sym}(ρ_0) \leq -43.4$ MeV和$-80.8\leq K_{sym}(ρ_c) \leq 23.8$ MeV。得到了$^{48}$ Ca和$^{2088}$ Pb的中子皮厚度之间的线性关系。
2020-08-30 nucl-th
Constant temperature description of the nuclear level densities
用壳模型方法计算了中重核的自旋和宇称相关的能级密度。NLD用于计算核天体物理和核能应用中感兴趣的截面和反应速率。我们研究了一种通过恒温参数化描述壳模型NLD的新方法。这种方法提供了新的信息对称性的影响，对低的核态的温度，它被证明是更通用的应用。
2017-10-02 nucl-th
Total and Parity-Projected Level Densities of Iron-Region Nuclei by the Shell Model Monte Carlo Method
本文采用核壳模型的Monte Carlo方法，在完全$(pf+0g_{9/2})$壳层中，从微观上计算了铁区核的总能级密度和宇称投影能级密度。计算的总能级密度与实验结果符合得很好。蒙特卡罗计算提供了一个显着的改进，热Hartree-Fock近似。与费米气体模型相反，发现在中子共振区能级密度具有显著的宇称依赖性。给出了铁区能级密度参数（包括壳效应）的系统性。
1998-01-21 nucl-th
Nuclear Level Densities at High Excitation Energies and for Large Particle Numbers
从一个具有有限和任意单粒子能量的独立粒子模型出发，我们发展了多体能级密度$ρ_A(E)$和粒子-空穴密度的解析近似。我们使用低阶矩和累积量的精确表达式来推导这些密度的正交多项式展开系数的近似表达式。该方法是渐近（质量数$A \gg 1$）收敛的，并且对于大的$A$，覆盖了接近$ρ_A(E)$的最大值的大约20个数量级（即，光谱的一半）。可达态的密度使用费米气体模型计算。
2013-09-27 nucl-th
Nuclear Level Densities in the Constant-Spacing Model
本文提出了一种计算有限态等间距模型中非相互作用费米子能级密度的新方法。我们表明，渐近（大量的粒子或孔）的密度有高斯形式。我们通过使用高于第二阶矩的解析表达式来改进高斯分布。与数值计算结果的比较表明，所得到的六阶矩近似是优秀的，除了附近的边界的光谱和工程全局的所有粒子/空穴数和所有的激发能。
2013-01-07 nucl-th
Particle-hole state densities with non-equidistant single-particle levels
正确使用依赖能量的单粒子能级（s.p.l.）分析了基于等间距模型（ESM）的粒子-空穴态密度之间的关系。首先，一个解析表达式得到以下的能量依赖的激发粒子和空穴密度的卷积。接下来，与使用平均s.p.l.的ESM公式的结果进行比较。密度分别为激发粒子和空穴。费米气体模型（FGM）s.p.l.在两种情况下都使用在相应的平均激发能下计算的密度。分析还涉及粒子-空穴束缚态的密度。在比较各种效应时考虑了对关联，并对泡利不相容原理作了精确修正。量子力学密度和连续效应也可以匹配相应的FGM公式，适用于多步反应模型中的平均能量依赖的部分状态密度。
1998-04-29 nucl-th
