Diagonal Matrix Elements of the Effective Hamiltonian for $K^{0}-\bar{K}^{0} $ System in One Pole Approximation
我们研究了$K^{0}-\bar{K}^{0} $系统在谱形式下的时间演化特性。在单极点模型中，我们找到了该系统的有效哈密顿量的对角矩阵元的精确形式。看来，相反的李-Oehme-杨（LOY）的结果，这些确切的对角矩阵元素是不同的，如果整个系统是CPT-不变，但CP-非不变。
2005-05-01 hep-ph
Dynamical study of bare $σ$ pole with $1/N_c$ classifications
系统的$1/N_c$计数的夸克胶子直接相关的动力学性质不同的强子态顺序顺序进行。用$1/N_c$分离的方法分析了$σ$量子的2 q和4 q散射子，其中包括瞬子、胶球，特别是两个介子的散射态.用QCD求和规则研究了无混合效应的{ \it裸}共振极点.导出了大$N_c$介子的裸质量关系式$m_ρ<m_{4q}^{I=J=0}<m_{2q}^{I=J=0}$。还强调了QSR在领先的$1/N_{c}$分析中的坚实理论基础。
2008-07-15 hep-ph
Z boson pole mass at two-loop order in the pure MS-bar scheme
在标准模型中，用纯MS-棒重整化方法得到了Z玻色子在两圈全阶下的复极平方质量。输入参数是运行规范耦合，顶夸克汤川耦合，希格斯自耦合，和真空期望值，最大限度地减少朗道规范有效势。计算了非零Goldstone玻色子质量的影响。在一个合理的重整化尺度选择范围内，尺度依赖性的计算极点质量被发现是目前的实验不确定性相媲美，但真正的理论误差可能是有点大。
2015-05-18 hep-ph
Unveiling CP property of top-Higgs coupling with graph neural networks at the LHC
top-Higgs耦合在粒子物理和宇宙学中起着重要的作用。这种耦合的精确测量可以提供对标准模型之外的新物理学的洞察。本文提出用消息传递神经网络（MPNN）来揭示top-Higgs相互作用通过半轻子通道$pp \to t(\to b\ell^-ν_\ell)\bar{t}(\to \bar{b}jj)h(\to b\bar{b})$的CP性质。使用MPNN给出的事件分类概率构造的检验统计量，我们发现，在LHC上，最多300 fb $^{-1}$实验数据，可以很好地区分纯CP-偶和CP-奇分量。
2019-01-17 hep-ex hep-ph
Quark and Pole Models of Nonleptonic Decays of Charmed Baryons
本文从粲重子非轻子衰变的对称性出发，分析了粲重子非轻子衰变的夸克模型和极模型。宇称守恒振幅的对称结构，对应于基态中间重子的贡献示出不同于迄今为止采用的对称性方法。指出超子衰变中海夸克效应的“减法”导致粲化重子衰变中$W$ -交换贡献的估计值明显小于基于$SU(4)$的天真预期。一个$SU(2)_{W}$约束质疑的因式分解技术的可靠性展出。最后，一个成功的适合现有的数据。
1993-09-15 hep-ph
The heavy-quark pole masses in the Hamiltonian approach
从非微扰自能对重介子质量的贡献$C_{\rm SE}$很小：$C_{\rm SE}(b\bar{b})=0$ ; $C_{\rm SE}(c\bar{c})\cong -40$ MeV \cite{ref.01}，得到了对极质量$m_b$和$m_c$的强限制.使用相对论（弦）哈密顿量分析$b\bar{b}$和$c\bar{c}$谱，得到$m_b$（2-loop）$=4.78\pm 0.05$ GeV和$m_c$（2-loop）$=1.39 \pm 0.06$ GeV，它们对应于$\bar{\rm MS}$运行质量$\bar{m}_b(\bar{m}_b)=4.19\pm 0.04$ GeV和$\bar{m}_c(\bar{m}_c)=1.10\pm 0.05$ GeV。定义重夸克偶子自旋结构的质量$ω_c$和$ω_b$被证明是由$\sim 200$ MeV大于极质量。
2004-09-09 hep-ph
Top-quark pole mass in the tadpole-free MS-bar scheme
在标准模型中，顶夸克的复极点质量是在完全的双圈阶下给出的，这扩充了已知的四圈QCD贡献。输入参数是MS棒Yukawa和规范耦合，希格斯自耦合和希格斯真空期望值（VEV）。在这里，VEV被定义为朗道规范中的最小有效势，使得蝌蚪消失。这是一个替代早期的结果，而不是最小化的树级潜力，导致VEV是规范固定独立的，但伴随着负功率的希格斯自耦合微扰膨胀。非零戈德斯通玻色子质量的影响被消除的remation。我还研究了重整化尺度依赖的计算极点质量。
2016-04-15 hep-ph
Decay Constants $f_{D_s^*}$ and $f_{D_s}$ from ${\bar{B}}^0\to D^+ l^- {\barν}$ and ${\bar{B}}^0\to D^+ D_s^{-(*)}$ Decays
用$\bar{B}^0 \ra D^{+}\ell^{-}ν$和$\bar{B}^0 \ra D^{+}D_s^{-(*)}$衰变计算了$D_s$和$D_s^{*}$的衰变常数。在我们的分析中，我们假设因式分解是可行的，并为$F_0(q^2)$使用了两种不同的形状因子行为（常量和随机类型）。在NLO计算中，我们还考虑了在NDR重整化方案下强子衰变中QCD企鹅效应的贡献。我们估计了$D_s$介子的衰变常数，对于（极/极）型形状因子为$219\pm46 MeV$，对于（极/常数）型形状因子为$239\pm50$ $MeV$.对于$D_s^{*}$介子，我们预言了$f_{D_s^{*}} = 336 \pm 79 MeV$，对于（极/常数）型形状因子，我们预言了$f_{D_s^{*}}/f_{D_s} = 1.41 \pm 0.41$.
1998-10-22 hep-ph
Penguin-induced Radiative Baryonic B Decays Revisited
在极点模型的框架内重新考察了电磁企鹅过程$b\to sγ$介导的弱辐射重子B衰变$\bar B\to B_1\bar B_2γ$。本文考虑了介子极的贡献，这一贡献以前被忽略了。结果表明，在$Σ\bar pγ$模中，中间体$K^*$的贡献占主导地位，与$Λ\bar pγ$和$Ξ\barΛγ$模中的重子极效应相当. $B^-\toΛ\bar pγ$和$B^-\toΞ^0\barΣ^-γ$的分支比分别为$2.6\times 10^{-6}$和$6\times 10^{-7}$级。本文用介子极图解释了重子质量谱中的阈值增强效应。我们还研究了在双重子静止系中重子的角分布。重子极点图意味着反重子倾向于在重子对静止系中沿着光子的方向出现。对$B^-\toΛ\bar pγ$的角不对称性的预测与实验一致。测量光子与重子的相关性使我们能够区分描述辐射重子B衰变的不同模型。对于衰变$B\toΞ\barΣγ$，预测光子与$\barΣ$的大相关性以及重子质谱中的宽凸起。
2005-11-28 hep-ph
Pole mass of the W boson at two-loop order in the pure MS-bar scheme
我提供了一个计算在完整的两个回路的顺序的复杂的极点平方质量的W玻色子在标准模型在纯MS-酒吧重整化计划，与Goldstone玻色子质量效应图解。这种方法是早期使用壳层或混合重整化方案的替代方案。研究了由此产生的磁极质量的实部和虚部的重整化尺度依赖性。当重整化尺度从50 GeV到200 GeV变化时，两者都偏离它们的中值约$\pm 4$ MeV，但理论误差可能更大。这个方案的一个令人惊讶的特点是，2圈QCD校正有一个更大的尺度依赖，但较小的幅度，比2圈非QCD校正，除非重整化尺度选择非常远离顶夸克质量。
2015-05-17 hep-ph
Pole Analysis of Unitarized One Loop $χ$PT Amplitudes - A Triple Channel Study
在以前的论文（Commun。Theor. 57（2012）841）中，我们提出了一种在$ππ\, K\bar K$系统的归一化振幅中区分不同动力学起源的极点的方法。这是基于这样的观察，即“布赖特-维格纳共振应该在不同的黎曼面上表现出两个极点，当$N_c=\infty$”时，这两个极点在实轴上相遇。在本文中，我们将我们先前的工作（Commun.Theor.Phys. 57（2012）841）扩展到$ππ$ - $K\bar K$ - $ηη$三通道系统。我们再次证实了之前的大部分预测。特别是$f_0(980)$具有$K\bar K$分子性质。其他极点，包括$σ$，都属于Breit-Wigner类型。
2012-06-24 hep-ph
Bottom quark pole mass and $|V_{cb}|$ matrix element from $R(e^+e^-\to b\bar b)$ and $Γ_{sl}(b\to clν_l)$ in the next-to-next-to-leading order
在强耦合常数下，我们给出了次次领头阶的$Υ$求和定则和$B$介子半轻子宽度的一致性分析。本文的分析是基于在非相对论库仑近似下，在微扰和相对论展开下，重夸克矢量流相关器在阈值附近的二阶解析结果。
1999-03-19 hep-ph
The $ψ$(2S) state as a subthreshold pole in electron positron annihilation into $D\bar D$ final states
Institute of Physics and Research Centre for Computational Physics and Data Processing, Silesian University in Opava（奥帕瓦西里西亚大学物理研究所及计算物理与数据处理研究中心）
本研究通过拟合BES 2008和BESIII 2024数据，发现$\psi(2S)$阈下极点显著影响$e^+e^-\to D\bar D$过程，统计显著性达8$\sigma$，且与七个共振态的干涉改变其形状、位置和宽度。
2026-09-30 hep-ph
Unveiling a Universal Formalism for Quantum Entanglement in Arbitrary Spin Decays
Institute of Physics, Henan Academy of Sciences（中国科学院河南分院物理研究所）；School of Sciences, Xi’an Technological University（西安工业大学理学院）；School of Physics, Henan Normal University（河南师范大学物理学院）
该研究提出了一种普遍形式化方法，用于探测任意自旋衰变中的量子纠缠，通过计算比例因子揭示了玻色子衰变与费米子衰变在纠缠测量中的不同特性。
2026-01-22 hep-ph
Coupling Constant $g_{Λ_{b}B_{s}Λ}$ using the Baryonic $\bar{B}^{0}_{s}\rightarrow p\barΛ K^{-}$ Decay
在极模型的框架下，通过重子$Λ_{b}$极研究了三体重子B衰变$\bar{B}^{0}_{s}\rightarrow p\barΛ K^{-}$。在我们的计算中，我们要求强的耦合常数$g_{Λ_{b}B_{s}Λ}$，并研究如果采用$g_{Λ_{b}B_{s}Λ}=10.49\pm1.57$，分支比符合LHCb合作报告的实验结果。
2022-09-06 hep-ph
Future Top Quark Pole Mass Improvements from PDF Updates
本文研究顶夸克对产生中顶夸克质量测量对PDF的依赖，通过LHC和未来100 TeV对撞机的微分分布卡方拟合，利用$t\ar{t}$和$t\ar{t}j$数据减小PDF不确定性，改进顶极质量测量。
2023-08-04 hep-ph
Discerning the two $K_1(1270)$ poles in $D^0\to π^+ V P$ decay
在手征么正方法中，轴向矢量共振$K_1(1270)$被预测为具有两极性质。最低极具有1195 Mev的质量和246 Mev的宽度，并且主要耦合到$K^*π$，并且最高极具有1284 Mev的质量和146 Mev的宽度，并且主要耦合到$ρK$。我们从理论上分析了这种双极结构如何在$D^0\to π^+ VP$衰变中出现，通过观察不同$VP$通道的矢量-赝标（$VP$）不变质量分布，利用每个极与不同$VP$对的耦合不同的事实。我们发现，最终的$\bar K^*π$和$ρ\bar K$通道是敏感的$K_1(1270)$共振的不同极点，因此是合适的反应，实验分析这种共振的双极性质。
2019-07-22 hep-ph
The pole structures of the $X(1840)/X(1835)$ and the $X(1880)$
本文通过构建遵循手征对称性的$N\ar{N}$相互作用，拟合$J/ψ$衰变过程不变质量分布提取极点位置，揭示了$p\ar{p}$阈值增强和较宽结构的极点来源，并基于复合度论证了$p\ar{p}$共振的存在。
2024-08-27 hep-ph
Virtual state and two-pole structure: $Ξ(1690)$ and $Ξ(1820)$ from BESIII data on $ψ(3686)\to K^-Λ\barΞ^+$
School of Physics and Technology, Nanjing Normal University（南京师范大学物理科学与技术学院）
利用耦合通道再散射框架分析BESIII关于\(ψ(3686)→K^-Λ\barΞ^+\)的数据，研究\(Ξ(1690)\)和\(Ξ(1820)\)共振性质，发现\(Ξ(1690)\)是虚拟态，\(Ξ(1820)\)有双极结构，为超子共振动力学产生提供新见解。
2026-07-29 hep-ph
Production of four heavy quarks and $B_c$-mesons at the $Z^0$-boson pole
在QCD微扰理论框架下计算了$e^+e^-$湮灭过程中产生$b{\bar b} c{\bar c}$夸克的截面，证明了对于${\sqrt s}=M_Z$，该截面处于$σ(e^+e^- \rightarrow b{\bar b} c{\bar c})/ σ(e^+e^- \rightarrow b{\bar b}) \sim 10^{-2}$水平.在重夸克偶素的非相对论模型下，计算了在反应$e^+e^- \rightarrow B_c b{\bar c}$中$B_c$ -介子的$1S$ -和$2S$ -波态的伴随产生截面。在标度极限下分析了$b\to B_c^{(*)}$的碎裂函数。在夸克-强子对偶性假设的基础上，估计了LEP中可能出现的$Λ_{bc}$超子的数目。
1994-01-28 hep-ph
On the origin and movement of the poles in the coupled channels model for $\bar{K}N$ interactions
由手性耦合通道动力学产生并应用于$\bar{K}N$相互作用的极点的起源与$πΣ$、$\bar{K}N$和$KΞ$通道中的非零对角耦合有关。讨论了从零耦合极限和从恢复SU（3）对称性极限的极点演化。
2013-01-25 hep-ph nucl-th
Two-loop scalar self-energies and pole masses in a general renormalizable theory with massless gauge bosons
在矢量玻色子被视为无质量或等价于规范对称性未破缺的近似下，我提出了一般可重整化理论中标量玻色子的双圈自能函数。这使得在该近似下计算标量粒子的双圈物理极点质量成为可能。在质量无关的\bar{MS}、\bar{DR}和\bar{DR}重整化方案中，采用任意协变的规范固定，同时进行计算.作为一个例子，我提出了双圈超对称量子色动力学修正的夸克质量，它可以增加一个百分点的顺序已知的单圈结果。更一般地说，现在可以直接使用这里给出的结果来实现超对称中的所有双圈sfermion极质量计算，只忽略与双圈部分中的超伙伴质量相比的电弱矢量玻色子质量。
2005-09-12 hep-ph
Lambda(1405) as a Resonance in the Baryon-Meson Scattering Coupled to the q^3 State in a Quark Model
为了把λ（1405）描述为重子-介子散射中的共振，我们研究了具有味单重态q^3（0 s）^2（0 p）（λ ^1极）的q^3-qbar散射系统。散射用夸克集团模型（QCM）处理。λ ^1极点被视为嵌入连续介质中的束缚态。我们发现，在自旋为1/2、同位旋为0的通道中，即使λ ^1极的质量高于阈值，峰值也会出现在N Kbar阈值以下。当与λ ^1极的耦合被切断时，该峰值消失。在QCM的动力学部分中使用所观察到的强子质量也被发现对于再现刚好低于N Kbar阈值的峰值是重要的。
2007-05-04 hep-ph
Study on X(3872) from effective field theory with pion exchange interaction
在具有π介子交换和接触相互作用的么正重介子手征微扰理论框架下研究了$D\bar{D}^*$（$D^*\bar{D}$）散射。考虑了$^3S_1-$ $^3D_1$混合效应。发现了一个松束缚态X（3872），其极点位置为$M_{pole}=(3871.70-i0.39)\mathrm{MeV}$，结果对接触相互作用的强度不敏感。我们的计算从理论上证实了$1^{++}$态X（3872）的存在.轻夸克质量与极位置的关系表明它具有主要的$D\bar{D}^*$（$D^*\bar{D}$）分子性质。当$π$的质量大于142 MeV时，极消失，这使得在大夸克质量下对该态的晶格模拟成为不可能。
2013-04-03 hep-ph
Fermion self-energies and pole masses at two-loop order in a general renormalizable theory with massless gauge bosons
本文在矢量玻色子无质量近似下，给出了任意可重整化场论中费米子的双环自能函数和极点质量。计算同时进行质量无关的\bar{MS}，\bar{DR}，和\bar{DR}的重整化计划，与一般的协变规范固定，并处理Majorana和狄拉克费米子在一个统一的方式。作为例子，我讨论了在最小超对称性下对胶子、中性伴子、荷子和夸克极质量的双圈强相互作用修正。在软破缺超对称中，所有其他双环对费米子极质量的贡献也可以作为这里给出的结果的特殊情况得到，只忽略电弱对称破缺尺度，而在涉及W或Z玻色子的双环图中，质量尺度更大。
2005-10-07 hep-ph
Line-shape and poles of the $ψ(3770)$
我们研究了$ψ(3770)$共振的非Breit-Wigner线形，主要是一个$1\ ^{3}D_{1}$ $\bar{c}c$状态，使用一个单位化的有效拉格朗日方法，包括附近的阈值$D^+D^-$和$D^0\bar{D}^0$的单圈效应。将理论结果与总横截面$e^{+}e^{-}\rightarrow D\bar{D}$进行拟合，得到良好的数据描述（$χ^{2}/d.o.f.\sim 1.03$）。结果表明，部分横截面$e^{+}e^{-}\rightarrow D^0\bar{D}^0$和$e^{+}e^{-}\rightarrow D^+D^-$分别与实验结果符合良好。我们发现在$3777-i12$兆电子伏的极点，这是在粒子数据组（PDG）的质量和宽度估计这种状态。非常值得注意的是，我们发现一个额外的，动态生成的，同伴极在$3741-i19$ MeV，这是负责的变形的低能量侧的线形。轻子衰变$ψ(3770)\rightarrow e^{+}e^{-}$的宽度为112 eV，因此小于PDG拟合的$262\pm 18$ eV，但与最近的实验研究一致。
2018-09-12 hep-ph
Baryon photo-decay amplitudes at the pole
我们推导出的关系重子光衰变振幅的Breit-Wigner和极的位置。与更新的SAID分波分析，技术上类似于最早的弗吉尼亚理工大学的光生数据分析，我们比较了几个选定的核子共振在两个共振位置的光衰变振幅。比较和定性的相似性，看到之间的极和Breit-Wigner值提取的波恩-Gatchina组，在本研究中得到证实。
2013-04-15 hep-ph nucl-th
Signatures of the two $K_1(1270)$ poles in $D^+\to νe^+ V P$ decay
我们从理论上分析了$D^+\to νe^+ ρ\bar K$和$D^+\to νe^+ \bar K^* π$衰变，以检验手征微扰理论（UChPT）的酉扩展所预测的轴向矢量共振$K_1(1270)$的双极点性质的可行性。事实上，在UChPT的$K_1(1270)$是动态产生的矢量和赝标介子的相互作用，并获得两个极点的量子数的这种共振。较低质量的极主要与$K^*π$偶联，较高质量的极与$ρK$偶联，因此我们可以预期，在生产机制中，不同的反应对这些通道的权重不同，从而增强了一个或另一个极。我们发现，不同的最终$VP$通道在$D^+\to νe^+ V P$的重量不同的两极，这是反映在最终的矢量赝标量不变质量分布的形状。因此，我们的结论是，这些衰变是适合区分实验预测的双极的$K_1(1270)$共振。
2020-02-18 hep-ph
Comprehending heavy charmonia and their decays by hadron loop effects
我们提出，包括强子环效应可以帮助我们理解的更重的粲类态的光谱和他们的衰变同时进行。观测态可以用复能量平面上的极点来表示。通过耦合到打开的阈值，极点位置从淬火势模型中预测的裸态转移到复能平面。极质量通常从裸质量下拉，并且开粲衰减宽度与极位置的虚部有关。此外，我们还分析了真空夸克对产生率在其测不准区域内变化时$χ_{c1}(2P)$态的极轨线，表明神秘的X（3872）态可以看作是一个由强子环装扮的$1^{++}$ $c\bar{c}$粲主导态.
2013-09-08 hep-ph
Chiral model for $\bar{K}N$ interactions and its pole content
我们使用手征激发的有效介子-重子势来描述低能$\bar{K}N$数据，包括kaonic氢的特征。我们的研究结果进行了比较与其他方法的基础上的酉性和色散关系的逆的T-矩阵。我们证明，由模型产生的极点的运动时，改变模型参数可以作为一种工具，以获得更多的见解强耦合$πΣ$ - $\bar{K}N$系统的动态。
2010-11-09 hep-ph nucl-th
Companion poles: from the $a_{0}(980)$ to the $X(3872)$
当一个不稳定的普通夸克-反夸克态与其他低质量介子（如π介子、K介子、$D$ -介子等）强烈耦合时，由衰变产物产生的量子涨落修饰裸“种子”$\bar{q}q$状态并修改其光谱函数。该状态与复平面上的极点相关联。当与衰变产物的耦合足够大时，一个显著而有趣的现象就会发生：可能会出现动态生成的伴态（或极点）。PDG中列出的一些共振，如$a_{0}(980),$、$K_{0}^{\ast}(700),$和$X(3872),$，可以通过这种机制很好地理解，我们在这些程序中简要回顾。另一方面，我们表明，$Y(4008)$和$Y(4260)$不是独立的共振（或极点），但表现的$ψ(4040)$和$ψ(4160),$分别。
2019-04-23 hep-ph
Off-Shell Scattering Amplitudes for WW Scattering and the Role of the Photon Pole
推导了弱矢量玻色子高能$2 \to 2$离壳散射振幅的解析表达式。它们是从$e^+ e^- \to \barν_e + (WW) + ν_e \to \barν_e + (lν)(lν) + ν_e$型过程中的六个费米子末态得到的。作为应用，我们重新考虑希格斯质量的幺正性界限。特别注意的是在早期的调查中没有考虑的光子交换的作用，我们发现，光子削弱了希格斯质量的约束。
2005-06-06 hep-ph
Sigma meson in pole-dominated QCD sum rules
利用四夸克算符的QCD求和规则（QSR）研究了$σ$（600）介子的性质.在SU（3）手征极限下，我们分别研究了SU（3）单重态和八重态四夸克态作为$σ$介子的组分，并讨论了它们对轻标量九重态、$σ, f_0, a_0$和$κ$作为四夸克态候选者的分类所起的作用.我们所有的分析都是在合适的Borel窗口中进行的，这对于避免Borel窗口之外的{ \it伪峰}伪影是必不可少的。可接受的宽Borel窗口起源于在准备好算子的线性组合的有利设置和在OPE中包括维度12项之后。考虑到可能的大宽度，我们估计单重态和八重态的质量分别为$700\sim 850$ MeV，$600\sim 750$ MeV，虽然八重态与极点的重叠比单重态小，可能受到低能散射态的强烈影响。单重态和八重态的分裂来自于$\bar{q}q$湮灭图的数量，其包括彩色单重态湮灭过程$qq\bar{q}\bar{q}\to (q\bar{q})_1$和彩色八重态湮灭过程$qq\bar{q}\bar{q}\to G (q\bar{q})_8$。对$σ$介子的质量估计给出了大约$600\sim800$ MeV的值，这比由2-夸克介子得到的质量$1.0\sim1.2$ GeV小得多。这表明$σ$态与四夸克态有很大的重叠。
2008-02-17 hep-ph
The Scalar q bar q nonet and Confirmation of the broad sigma meson
用六个参数和一个非常一般的模型，把a0（980），f0（980），f0（1300）和K*0（1430）介子的数据拟合成一个畸变的0++九重态。这包括所有轻的双伪标量阈值、阿德勒零点的约束、味对称耦合、么正性和物理上可接受的解析性。发现在大的总耦合作用下，仅从一个q巴q态就可以出现两个物理共振极点。因此，f0（980）和f0（1300）共振极点是同一个s条s状态的两种表现。另一方面，u bar u态在被强子质量位移幺正化并强烈扭曲时，会变成一个极宽的类布赖特-维格纳背景，其极点位于s =（0.158-i0.235）GeV ^[2]。这是手征对称性自发破缺模型所需要的σ介子。
1996-08-28 hep-ph
On the difference between the pole and the MSbar masses of the top quark at the electroweak scale
我们认为，对于希格斯玻色子质量M_H ~125 GeV，最近在LHC的希格斯搜索建议，包括电弱辐射校正的极和顶夸克的MS-棒质量之间的关系减少到约1 GeV的差异。这是相关的方案依赖的电弱观测，如ρ参数，以及提取的顶夸克质量从实验数据。事实上，目前通过重建顶夸克衰变产物的不变质量提取的值预计将接近极质量，而对顶夸克对产生的总截面的分析产生了一个干净的MS棒质量的确定。
2013-04-05 hep-ph
Poles and Poltergeists in $e^+ e^- \to D \bar D$ Data
本研究指出BESIII在3900 MeV观测到的$G(3900)$结构是$D^*\bar D$道阈值增强而非新粲偶素共振，修正了$ψ(4040)$的$e^+ e^-$耦合及$ψ(3770)$附近的$D\bar D$产生截面。
2024-04-14 hep-ph
Improved determination of b quark mass from spectroscopy
使用最近评估的贡献（包括一个新的计算在这里），我们提出了更新的值的极质量和$\bar{MS}$质量的$b$夸克：$m_b=5022\pm58$兆电子伏，极质量，和$\bar{m}_b(\bar{m}_b)=4286\pm36$兆电子伏的$\bar{MS}$之一。这些值是准确的，分别包括$O(α_s^5\logα_s)$和$O(α_s^3)$校正，并且在这两种情况下，比率$m_c^2/m_b^2$中的前导顺序。
2000-02-23 hep-ph
Production double heavy quarkonium via $e^+e^-\to γ^*/Z^0 \to|(Q\bar{Q'})[n]\rangle +|(Q'\bar{Q})[n']\rangle$ at Z mass pole
对双激发夸克偶素的排他性产生进行了全面的研究，在非相对论量子色动力学框架下，在未来的$Z$工厂中通过$e^+e^-\to γ^*/Z^0 \to|(Q\bar{Q'})[n]\rangle +|(Q'\bar{Q})[n']\rangle$（$Q/Q'=c$ -或$b$ -夸克）生产双激发粲偶素、双激发底偶素和双激发$Bc$ -介子，其中$[n]$ ~/ $[n']$代表色单重夸克偶素态$[^1S_0]\rangle, ~[^3S_1]\rangle, ~[^1P_1]\rangle$和$[^3P_J]\rangle$（$J=0,1,2$）。采用“改进的道技术”对复杂的$P$波道进行计算，推导出振幅级的解析表达式。根据我们的研究，在未来的$Z$工厂中，双重夸克偶素的生产率相当可观。得到了$σ{(|(c\bar{c})[n]\rangle+|(c\bar{c})[n']\rangle)_{total}}=1.167^{+0.113}_{-0.164}\times 10^{-2}~fb$双激发粲偶素产生截面、$σ{(|(b\bar{b})[n]\rangle+|(b\bar{b})[n']\rangle)_{total}}=0.1132^{+0.0139}_{-0.0130}~fb$双激发底偶素产生截面和$σ{(|(c\bar{b})[n]\rangle+|(b\bar{c})[n']…
2022-08-10 hep-ph
Unveiling the electromagnetic structure and intrinsic dynamics of spin-$\frac{3}{2}$ hidden-charm pentaquarks: A comprehensive QCD analysis
本研究利用QCD光锥求和规则，分析六个自旋3/2隐粲五夸克态的电磁矩，发现不同内部夸克构型导致磁偶极矩显著差异，为揭示其内部结构提供关键信息。
2025-06-21 hep-ex hep-lat hep-ph
Hyperasymptotic approximation to the top, bottom and charm pole mass
我们构造的超渐近展开的重夸克极质量调节使用主值（PV）处方。我们应用这种超渐近展开的$B/D$介子质量，和$\bar Λ$计算的晶格。的不确定性的（顶部）极质量的问题进行了严格的重新审查。目前的理论不确定性之间的关系${\bar m}_t$，$\bar{\rm MS}$顶质量，和$m_{t, \rm PV}$，顶极质量使用PV处方调节，数值评估为$δm_{t,\rm PV}= 28\;{\rm MeV}$为${\bar m}_t =163$ GeV。
2020-02-10 hep-lat hep-ph
Is two-poles' $Λ(1405)$ one state or two?
为了理解$Λ(1405)$态的两极性质，我们重新研究了$\bar{K}N$和$πΣ$与它们的耦合通道的相互作用，其中在第二个黎曼面中发现了两极结构。我们还动态地产生两个极点，分别在单通道相互作用的$\bar{K}N$和$πΣ$。此外，我们还通过计算四通道、两通道和单通道相互作用的耦合度、复合性、波函数和半径，进一步研究了双通道的两极特性。我们的结果表明，两极的性质是唯一的。高质量极是纯$\bar{K} N$分子，低质量极是主要由$πΣ$和少量组分$\bar{K} N$组成的复合物。从我们的结果可以得出结论，$Λ(1405)$态将与相同量子数的两个不同态重叠。
2021-06-26 hep-ph nucl-th
Combined analysis of the decays $τ^{-}\to K_{S}π^{-}ν_τ$ and $τ^{-}\to K^{-}ην_τ$
示出的潜力进行组合分析的奇异性变化的衰变$τ^{-}\to K_{S}π^{-}ν_τ$和$τ^{-}\to K^{-}ην_τ$的揭示的$K^{*}(1410)$共振极参数。我们的研究是在手征微扰理论的框架内进行的，包括共振作为明确的自由度。恢复最终状态的相互作用被认为是通过所需的形状因子的分散参数化。一个相当大的改进，在确定磁极位置与质量$M_{K^{*}(1410)}=1304\pm17$ MeV和宽度$Γ_{K^{*}(1410)}=171\pm62$ MeV。
2015-01-29 hep-ex hep-ph
To a question on the η\to π^0 γγdecay width in meson-baryon chiral model
它表明在工作的作者之一，在1979年（MKV），贡献的幅度，这种衰变的图表与一个重子回路等于零和贡献的图表与介子回路出现非常小。然而，没有考虑中间矢量介子的极图。在这里，它表明，这些极图的贡献占主导地位。本文所用的介子-重子手征模型与已知的夸克手征模型作了比较。所得到的结果与最近的实验数据是令人满意的协议。
2007-06-24 hep-ph
Hadronic B Decays to Charmed Baryons
我们在极模型框架下研究了B衰变到含粲重子末态的排他过程。由于$Λ_b\bar B N$的强耦合大于$Σ_b \bar BN$的强耦合，所以二体粲衰变$B^-\toΣ_c^0\bar p$的速率大于$\bar B^0\toΛ_c^+\bar p$，因为前者通过$Λ_b$极进行，而后者通过$Σ_b$极进行。同样，三体衰变$\bar B^0\toΣ_c^{++}\bar pπ^-$比$B^-\toΛ_c^+\bar pπ^-$接收到更少的重子-极贡献。然而，由于重要的迷介子极图对前者有建设性贡献，对后者有破坏性贡献，因此$Σ_c^{++}\bar pπ^-$的速率略大于$Λ_c^+\bar pπ^-$。发现四分之一的$B^-\to Λ_c^+\bar pπ^-$速率来自共振贡献。我们讨论了衰变$\bar B^0\toΣ_c^0\bar pπ^+$和$B^-\toΣ_c^0\bar pπ^0$，并强调，他们没有颜色抑制，即使他们只能通过内部W发射进行。
2002-10-21 hep-ex hep-ph
K-Matrix Analysis of the (${IJ}^{PC}=00^{++}$) Amplitude in the Mass Region up to 1550 MeV
K-矩阵分析的$00^{++}$波中进行的通道$ππ,~K\bar K,~ηη$和$4π$在质量区域高达1550兆电子伏。拟合基于以下数据：$p\bar p ~(at~rest)\to π^0π^0π^0$、$π^0π^0η,~π^0ηη$ [1，2]、$πN\to ππN$ [3，4]、$πN\to K\bar K N$ [5]和$ππ$相互作用的非弹性横截面[6]。对这些数据的同时分析证实了标量共振的存在：$f_0(980),~f_0(1300)$和$f_0(1500)$，振幅的极点位于以下复数质量（MeV）：$(1008\pm 10)- i(43\pm 5)$、$(1290\pm 25)-i(120\pm 15)$和$(1497\pm 6)-i(61\pm 5)$。第四个极点深深地陷入了复平面：$(1430 \pm 150) - i(600\pm 100)$。K矩阵极点的位置（指裸态的质量）分别位于$750\pm 120$ MeV、$1240\pm 30$ MeV、$1280\pm 30$ MeV和$1615\pm 40$ MeV。的K矩阵极点的$ππ$，$ηη$和$K\bar K$通道的耦合常数被发现，使我们能够分析裸态的夸克和胶子的内容。结果表明，$f_0^{bare}(1240)$和$f_0^{bare}(1615)$（这是强相关的$f_0(1500)$）可以被认为是标…
1996-03-12 hep-ph
Improved Constraints on $B \to π\ell \barν_{\ell}$ Form Factors
$\bpi$形状因子在整个物理范围内的行为以模型独立的方式进行检查。幺正性边界进一步受到格点结果（APE）的约束。从这个分析中，我们得到$f^{+}(0) = 0.38 \pm .03$，如果$B^{*}$极优势的行为被假定。但是，为了获得有关形状因子$f^{+}$的行为的信息，将QSR结果包括在内。我们看到偏离极点优势的贡献，更高的奇异性，这是要处理更精确的晶格数据。
1996-03-13 hep-ph
Subthreshold poles in electron-positron annihilation. D\bar{D} final states
Silesian University in Opava（奥帕瓦西里西亚大学）
本研究通过拟合BES与BESIII的实验数据，证实ψ(2S)阈下极点会影响正负电子湮灭产生D反D末态的截面，且该极点统计显著性达8.2σ，引入后拟合优度优异。
2025-11-17 hep-ex hep-ph
Pole trajectories from $S$- and $P$-wave $D\bar{D}^*$ interactions
本研究在准势Bethe-Salpeter方程框架下利用单玻色子交换模型分析$D\bar{D}^*$系统的$S$波和$P$波相互作用，确认了四个$S$波分子态并探讨了$P$波态，揭示了极点随截断参数的演化轨迹及与实验粒子的关联。
2025-07-11 hep-ph
Hadronic molecular states with the quark contents $bc\bar{s}\bar{q}$, $b\bar{c}s\bar{q}$, and $b\bar{c}\bar{s}q$
通过研究$\bar{B}_s D$、$\bar{B} D_s$、$\bar{B}_s^* D$、$\bar{B}^* D_s$、$\bar{B}_s D^*$、$\bar{B} D_s^*$、$\bar{B}_s^* D^*$和$\bar{B}^* D_s^*$系统的相互作用，研究了夸克含量为$bc\bar{s}\bar{q}$的强子分子态。通过在扩展的局域隐规范体系下求解Bethe-Salpeter方程，我们发现了六个可能的强子分子态：$J^P=0^+$的一个极点低于$\bar{B}_s D$ - $\bar{B}D_s$阈值，$J^P=1^+$的一个极点低于$\bar{B}_s^* D$ - $\bar{B}^* D_s$阈值，$J^P=1^+$的一个极点低于$\bar{B}_s D^*$ - $\bar{B}D_s^*$阈值，$J^P=0^+/1^+/2^+$的三个极点低于$\bar{B}_s^* D^*$ - $\bar{B}^* D_s^*$阈值.计算得到它们的结合能约为10-20 MeV，截止动量为$q_\textrm{max}=600\textrm{ MeV}$。同样，我们通过研究$\bar{B}\bar{D}_s$、$\bar{B}_c\bar{K}$、$\bar{B}^*\bar{D}_s$、$\bar{B}_c^*\bar{K}$、$\bar{B}\bar{D}…
2023-03-17 hep-ex hep-ph
Double-charm and hidden-charm hexaquark states under the complex scaling method
在单玻色子交换势模型的框架下，我们研究了双粲和隐粲六夸克的分子性质。考虑了多通道耦合和$S-D$波混频的影响。我们采用复标度方法研究了可能的准束缚态，其宽度来自三体衰变通道$Λ_cΛ_cπ$或$Λ_c\barΛ_cπ$。对于双粲系统$I(J^P)=1(1^+)$，当束缚能为-14.27 MeV时，得到了一个宽度为0.50 MeV的准束缚态.而$S$波的$Λ_cΣ_c$和$Λ_cΣ_c^*$成分起主导作用.对于$1(0^+)$双粲六夸克系统，我们没有发现任何极点。我们在隐魅六夸克系统中发现了更多的极点。我们在只有一个通道的$I^G(J^{PC})=1^+(0^{--})$系统$(Λ_c\barΣ_c+Σ_c\barΛ_c)/\sqrt{2}$中得到了一个作为准束缚态的极点。它的宽度为1.72 MeV，结合能为-5.37 MeV。但是，对于纯量$1^-(0^{-+})$系统，我们没有发现任何极点.对于矢量$1^-(1^{-+})$体系，我们发现了一个准束缚态.它的能量、宽度和成分与$1(1^+)$双魅力表壳非常相似。在矢量$1^+(1^{--})$系统中，我们得到两个极点--准束缚态和共振态。准束缚态的宽度为0.6 MeV，结合能为-15.37 MeV。对于共振，其宽度为2.72 MeV，相对于$Λ_c\barΣ_c$阈值的能量为63.55 MeV。二体衰变道$(Λ_c\barΣ_c-…
2022-11-09 hep-ph
Unveiling the MSSM Neutral Higgs Bosons with Leptons and a Bottom Quark
研究了底夸克产生中性希格斯玻色子的可能性，其中希格斯玻色子衰变为τ轻子对，τ轻子衰变为电子-μ子对，即$bg \to bϕ^0 \to bτ^+τ^- \to be^\pmμ^\mp + E\!\!\!/_T$，$ϕ^0 = h^0, H^0, A^0$ .我们的研究是在最小超对称标准模型的框架下进行的。我们考虑的主要物理背景，包括生产的Drell-Yan过程（$bτ^+τ^-$和$jτ^+τ^-, j = q, g$），顶夸克对（$t\bar{t}$），$tW$和$jWW$与现实的接受削减和效率。我们目前的$5σ$发现轮廓中性希格斯玻色子在（$M_A,\tanβ$）平面以及该地区的青睐轻希格斯质量（123 GeV $\le m_h\le$ 129 GeV）。在大型强子对撞机上对质量高达800 GeV的CP-奇赝标（$A^0$）和较重的CP-偶赝标（$H^0$）希格斯玻色子以及质量中心能量为14 TeV、积分光度为300 fb的$\tanβ\simeq 50$进行了研究。有了$\sqrt{s} =$ 14 TeV和$L =$ 3000 fb $^{-1}$，LHC将能够发现希格斯赝标量和超过$M_A = 1000$ GeV的更重的希格斯标量。
2013-12-11 hep-ph
On the pole content of coupled channels chiral approaches used for the $\bar{K}N$ system
几个理论团体在基于手征SU（3）动力学的方法中描述了低能下的反K介子-核子相互作用，包括次领先阶贡献。我们提出了一个比较分析的相关模式，并详细讨论了他们的极点内容。它表明，该方法导致非常不同的预测外推到亚阈值能量的$K^{-}p$幅度以及$K^{-}n$幅度。由模型产生的极点的起源被追踪到所谓的零耦合极限，其中通道间的耦合被关闭。这为各种方法的极点内容提供了新的见解。特别是，形成的$Λ(1405)$共振的不同概念被揭示，并在一个给定的方法中，这种极点的外观相关的约束进行了讨论。
2016-04-22 hep-ph nucl-th
Probing the $Zb\bar{b}$ coupling at the $Z$-pole of future lepton colliders
针对 LEP 遗留的 $Zb\ar{b}$ 耦合双解简并问题，本文提出在未来轻子对撞机 Z 极点利用带硬光子或轻喷注辐射过程的 $A_{\ m FB}^b$ 分布，并结合 CEPC 测量实现唯一测定。
2023-07-16 hep-ex hep-ph
Hadronic molecules with four charm or beauty quarks
本研究用扩展局部隐藏规范形式论和耦合道Bethe-Salpeter方程，研究含四个重夸克的介子-介子相互作用，发现bb\bar{c}\bar{b}系统在特定截断动量下存在阈下束缚态，并建议在LHC的μ+μ-Bc-道中探测这些强子分子态。
2025-01-25 hep-ex hep-ph
