We calculate the masses of the $QQ\bar{q}\bar{q}$ ($Q=c,b$; $q=u,d,s$) tetraquark states with the aid of heavy diquark-antiquark symmetry (HDAS) and the chromomagnetic interaction (CMI) model. The masses of the highest-spin ($J=2$) tetraquarks that have only the $(QQ)_{\bar{3}_c}(\bar{q}\bar{q})_{3_c}$ color structure are related with those of conventional hadrons using HDAS. Thereafter, the masses of their partner states are determined with the mass splittings in the CMI model. Our numerical results reveal that: (i) the lightest $cc\bar{n}\bar{n}$ ($n=u,d$) is an $I(J^P)=0(1^+)$ state around 3929 MeV (53 MeV above the $DD^*$ threshold) and none of the double-charm tetraquarks are stable; (ii) the stable double-bottom tetraquarks are the lowest $0(1^+)$ $bb\bar{n}\bar{n}$ around 10488 MeV ($\approx116$ MeV below the $BB^*$ threshold) and the lowest $1/2(1^+)$ $bb\bar{n}\bar{s}$ around 10671 MeV ($\approx20$ MeV below the $BB_s^*/B_sB^*$ threshold); and (iii) the two lowest $bc\bar{n}\bar{n}$ tetraquarks, namely the lowest $0(0^+)$ around 7167 MeV and the lowest $0(1^+)$ around 7223 MeV, are near-threshold states. Moreover, we discuss the constraints on the masses of double-heavy hadrons. Specifically, for the lowest nonstrange tetraquarks, we obtain $T_{cc}<3965$ MeV, $T_{bb}<10627$ MeV, and $T_{bc}<7199$ MeV.
Spectrum of fully-heavy tetraquarks from a diquark+antidiquark perspective
利用相对化双夸克模型哈密顿量，计算了以下系统中$J^{PC}=0^{++}$基态四夸克的质量：$b s \bar b \bar s$，$bb \bar n \bar n$（$n=u, d$），$bb \bar s \bar s$，$cc\bar c \bar c$，$b b \bar b \bar b$，$b c\bar b \bar c$和$b b \bar c \bar c$ .我们还计算了广泛的光谱的全重夸克味组合。最后，作为对双夸克模型方法的检验，我们计算了双夸克模型中的全重子质量。我们的结果可能很快就会与即将到来的全重三夸克系统的实验数据进行比较。
Doubly heavy tetraquarks in a chiral-diquark picture
在势手征双夸克模型下，研究了二重四夸克态$T_{QQ}$（$QQ \bar{q} \bar{q}$ with $Q = c, b$ and $q = u, d, s$）的能谱.利用双夸克手征有效理论和夸克-双夸克势模型，将$T_{bb}$、$T_{cc}$和$T_{cb}$四夸克描述为两个重夸克和一个反双夸克组成的三体系统.我们发现了几个$T_{bb}$结合态，而没有看到$T_{cc}$和$T_{cb}$（深）结合态。我们还研究了手征对称性恢复后$T_{QQ}$四夸克态质量的变化。
Comparing meson-meson and diquark-antidiquark creation operators for a $\bar b \bar b u d$ tetraquark
通过考虑介子-介子和双夸克-反双夸克产生算符，我们比较了两种经常讨论的量子数为$I(J^P) = 0(1^+)$的稳定$\bar b \bar b u d$四夸克态的竞争结构。我们把重反夸克看作静态的固定位置，发现$\bar b \bar b$分离$r < 0.2 \, \text{fm}$的双夸克-反双夸克占优势，而对于$r > 0.5 \, \text{fm}$，系统本质上对应于一对$B$介子。对于四夸克态的介子-介子与双夸克-反双夸克之比，我们得到了大约$58\%/42\%$。
Spectroscopy of the hidden-charm $[qc][\bar q \bar c]$ and $[sc][\bar s \bar c]$ tetraquarks
在相对化双夸克模型中，用单胶子交换势（OGE）描述了$q\bar q c \bar c$和$s\bar s c \bar c$四夸克的能谱，其中$q$，$s$和$c$分别代表光夸克（$u,d$），奇异夸克和魅夸克.在双夸克模型中，$q\bar q c \bar c$（$s\bar s c \bar c$）四夸克组态由重-轻双夸克$q c$（$sc$）和反双夸克$\bar q \bar c$（$\bar s \bar c$）组成。根据我们的结果，在四夸克态图中可以容纳13个粲偶素类观测态，它们都位于隐魅（$q\bar q c \bar c$）和隐魅隐怪（$s\bar s c \bar c$）扇区中.
The $X(4140)$, $X(4274)$, $X(4500)$ and $X(4700)$ in the relativized quark model
利用Godfrey和Isgur提出的相对化夸克模型，研究了双夸克-反双夸克图中$cs \bar c \bar s$四夸克态的质量.只计算了色空间中的反三重双夸克态。首先用相对化势求出双夸克态的质量，然后将双夸克和反双夸克分别当作通常的反夸克和夸克，用双夸克和反双夸克之间的相对化势求解薛定谔方程，得到四夸克态的质量.屏蔽效应引起的理论不确定性也被考虑在内。发现$X(4140)$的共振态可以看作是$cs \bar c \bar s$的四夸克基态，而$X(4700)$可以看作是$2S$的激发四夸克态.当考虑双夸克的内激发态时，$X(4500)$的共振可以解释为一个$2S$标量双夸克和一个标量反双夸克组成的四夸克态。在我们的方法中，$X(4274)$不能被解释为四夸克态，然而，它可以是传统的$χ_{c1}(3^3P_1)$态的一个很好的候选者。此外，还讨论了其他类粲偶素态$χ_{c0}(3915)$，$X(4350)$，$X(4630)$和$X(4660)$，作为$cs \bar c \bar s$四夸克态.
Comment on "Tetraquarks as diquark-antidiquark bound systems"
本文认为，在M. Monemzadeh等人，Phys. Lett. B { \bf 741}，124（2015）不正确。我们重新检查了所有已发表的结果，我们认为不仅报告的总角动量为零的四夸克态的质量不正确，而且报告的总角动量非零的状态的质量也具有相当的误导性，因为这些状态无法通过自旋独立形式主义来预测。
Electromagnetic form factors of the $B_c$-like tetraquarks: molecular and diquark-antidiquark pictures
在本研究中，我们利用分子和双夸克-反双夸克四夸克图像，用量子数为$J^P = 1^+$的QCD光锥求和规则，研究了类$B_c$基态四夸克的磁矩和四极矩。在数值分析中，为了得到$B_c$类四夸克态的磁矩和四极矩，采用了分子和双夸克-反双夸克形式的内插电流和光子分布振幅。磁矩被采集为$ μ_{Z_{uc \bar u \bar b}}^{Mol}=1.18^{+0.52}_{-0.40}~μ_N$、$μ_{Z_{uc \bar u \bar b}}^{Di}=3.05^{+1.19}_{-0.95}~μ_N$、$μ_{Z_{dc \bar d \bar b}}^{Mol}=0.32^{+0.18}_{-0.10}~μ_N$和$μ_{Z_{dc \bar d \bar b}}^{Di}=2.38^{+0.95}_{-0.75}~μ_N$。强子的磁矩和四极矩是另一个基本的可观测到的质量，它提供了关于夸克结构和动力学的信息。在两幅图中得到的结果是完全不同的。对磁矩的任何实验测量都可以提供对这些状态的内部结构的理解。我们得到了非零但很小的值的四极矩的$B_c$类四夸克态显示非球形的电荷分布。希望本研究的结果能对这一领域的实验研究有所帮助，这将是一个有趣的研究课题。
Inverse Excitation Hierarchy in Doubly-Heavy Tetraquarks within the Diquark Model
Nagoya University（名古屋大学）；Kobayashi-Maskawa Institute for the Origin of Particles and the Universe, Nagoya University（名古屋大学小林-益川粒子宇宙起源研究所）；Research Center for Nuclear Physics, Osaka University（大阪大学核物理研究中心）；Advanced Science Research Center, Japan Atomic Energy Agency（日本原子能研究开发机构先进科学研究中心）
Masses of Doubly Heavy Tetraquarks with Error Bars
在重夸克极限下，一个二重重子或一个二重四夸克中的两个重夸克被它们的色库仑势束缚成一个紧致的双夸克。通过QCD的近似重夸克-双夸克对称性，二重强子与用重反夸克代替重双夸克得到的重强子有关。有效场论可以用来把单重强子和二重强子的质量展开成重夸克质量的倒数。利用重夸克-双夸克对称性，可以从重介子、重子和二重重子的展开式中确定二重四夸克展开式中的系数。我们用实验测得的重介子和重子的质量以及用格点量子色动力学计算的重重子的质量作为输入，预测了基态重四夸克态的质量，并给出了误差条.唯一被预测在强衰变中稳定的重四夸克是具有轻味的$bb$四夸克$\bar u \bar d$、$\bar s \bar u$和$\bar s \bar d$。
All Heavy Tetraquarks: The Dynamical Diquark Model and Other Approaches
LHCb在2020年宣布在二- $J/ψ$光谱中存在一种窄结构$X(6900)$--一种潜在的$c\bar c c\bar c$态--开启了强子光谱学的新时代。在这次演讲中，我们简要地回顾了这一事件之前的理论工作，研究了观测到的光谱的关键特征，然后讨论了随后的理论研究（包括作者自己的动力学双夸克模型）如何解释这些特征。最后，我们建议能够区分竞争的解释实验。
New narrow LHCb pentaquarks as lowest antiquark-diquark-diquark systems
反夸克-双夸克-双夸克模型同时用夸克和强子描述五夸克态。我们讨论了LHCb合作组在$J/Ψp$谱中发现的具有隐魅$P(\bar c cuud)$的五夸克态.我们考虑三个五夸克态作为最低（$S$ -波）多重态的成员，讨论了质量分裂方案.最新的LHCb数据为具有隐藏魅力的五夸克态提供了一个假设五夸克态的双夸克含量的机会。我们给出了LHCb五夸克态的分类，并定义了这些态的复合通道。
