Scale-invariance as the cause of the superconducting dome in the cuprates
最近的光电子能谱测量（T。J. Reber等人，arXiv：1509.01611）推断，自能在扩展的掺杂制度上表现出临界缩放，从而对临界缩放仅存在于孤立点的传统智慧提出质疑。特别是，这种被称为幂律液体的新物质状态具有自能，其虚部缩放为$Σ^{\prime\prime}\sim(ω^{2}+π^{2}T^{2})^α$，其中$α=1$处于过掺杂费米液体状态，而$α\leq0.5$处于最佳到欠掺杂状态。之前，我们证明了这种自能可以来自电子和非粒子之间的相互作用，这是一个尺度不变的扇区，自然地从强相关性中出现。在这里，取自能为已知，我们首先重建自能的实部。我们发现，所得到的准粒子的重量为零的任何掺杂水平低于最佳的，这意味着在欠掺杂制度的颗粒状激发的情况下。因此，费米速度为零，有效质量发散$α\leq\frac{1}{2}$，与早期的实验观察。然后，我们使用自能重建的谱函数和计算超导$T_c$的BCS形式主义。我们发现，$T_c$有一个圆顶状的结构，这意味着广泛的规模不变性表现在幂律液体的形式是可能的原因超导圆顶的铜酸盐。
2018-10-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Extended superconducting dome of electron-doped cuprates after protect annealing revealed by ARPES
电子掺杂的铜氧化物通常具有比空穴掺杂的铜氧化物更强的反铁磁相和更窄的超导（SC）圆顶。近年来，人们对保护退火法制备的Pr_（1.3-x）La_（0.7）Ce_xCuO_（4-δ）（PLCCO）大块单晶进行了广泛的研究，发现了许多不同于传统退火方法的有趣性质。在这里，我们报告了系统的角度分辨光电子能谱研究PLCCO单晶保护退火后。结果表明，从费米表面积估计的实际电子浓度（nFS）是显着大于Ce浓度x和新的nFS为基础的SC圆顶的PLCCO是更多地延伸到过掺杂侧比x为基础的SC圆顶使用传统的退火方法制备的样品。
2021-01-18 cond-mat.supr-con
Prevailing charge order in overdoped cuprates beyond the superconducting dome
利用共振X射线散射在超导穹外的过掺杂La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$中揭示了普遍存在的电荷序，该发现挑战了传统认知，表明超导性是从该电荷相中涌现的。
2022-10-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting Dome in $\mathrm{La}_{3-x}\mathrm{Sr}_{x}\mathrm{Ni}_{2}\mathrm{O}_{7-δ}$ Thin Films
National Laboratory of Solid State Microstructures, Jiangsu Key Laboratory of Artificial Functional Materials, College of Engineering and Applied Sciences, Nanjing University（南京大学工程与应用科学学院，固体微结构物理国家重点实验室，人工功能材料江苏省重点实验室）；Collaborative Innovation Center of Advanced Microstructures, Nanjing University（南京大学先进微结构协同创新中心）
该研究通过调节掺杂和氧含量，在压缩应变的La3-xSrxFNi2O7-δ薄膜中揭示了超导穹顶，并发现Tc与RH之间的穹形关系，为理解镍酸盐系统中的非常规超导性提供了新框架。
2026-02-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
On pseudogap phase as precursor to a superconducting dome in high-Tc cuprates: Non-analytic T* as a function of doping
C&LB Research Institute（C&LB研究所）
本文推广了赝能隙相作为超导穹顶前驱的条件，揭示了T*作为掺杂函数的非解析行为，并基于纠缠与约束空穴配对机制解释了高温铜氧化物的相图。
2026-09-29 cond-mat.supr-con quant-ph
Accessing the Full Superconducting Dome in Pristine YBa2Cu3O6+x Under Pressure
我们达到了以前未访问的完整的超导圆顶在一个原始的高温铜氧化物超导体施加压力高达280千巴的样品近化学计量的YBa 2Cu 3 O 7。得到的超导相边界作为空穴掺杂的函数密切遵循在La 2-xSrxCuO 4的超导圆顶。测量现在能够跟踪各种纠缠相的演变和费米表面从欠掺杂到过掺杂制度在一个单一的高纯度铜酸盐超导材料的家庭。
2016-10-31 cond-mat.supr-con
Unified electronic phase diagram for hole-doped high-Tc cuprates
我们分析了各种特征温度和能量的空穴掺杂的高Tc铜氧化物作为一个无量纲的空穴掺杂浓度（PU）的函数。在实验基础上，我们建立了一个统一的电子相图（UEPD），其中三个特征温度（T ~*）和它们相应的能量（E ~*）在欠掺杂区随着pu的增加而收敛。T* 和E* 在过掺杂区分别与Tc曲线和3.5kBTc曲线在pu - 1.1处合并在一起。它们最终在pu - 1.3时归零。UEPD遵循不对称的半圆形Tc曲线，其中Tc出现在pu - 0.4处，在pu - 1处达到最大值，并且在pu - 1.3处迅速变为零。不对称的半圆顶形Tc曲线与众所周知的对称超导圆顶La 2-xSrxCuO 4（SrD-La 214）不一致，其中两个特征温度和能量随着pu增加而收敛，并在pu - 1.6处合并在一起，其中Tc变为零。UEPD清楚地表明，赝能隙相之前和共存的高温超导性在欠掺杂和过掺杂制度，分别。还清楚地看到，高Tc铜酸盐物理学的上限终止于等于几乎所有高Tc铜酸盐材料的最佳掺杂浓度的1.3倍和SrD-La 214的最佳掺杂浓度的1.6倍的空穴浓度。我们的分析表明，赝能隙是高温超导的前兆，在超导圆顶内观察到的量子临界点可能与UEPD的终点有关，欠掺杂和过掺杂高温超导体的正常态不能被看作是传统的费米液相.
2008-05-13 astro-ph cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Specific heat across the superconducting dome in the cuprates
在整个相图上计算了超导铜氧化物的比热。基于费米液体的大费米面和能带结构理论的d波BCS方法提供了对过掺杂区域的良好描述。在欠掺杂，它是必不可少的，包括出现的第二个能量标度，赝能隙及其相关的Gutzwiller因子，这占减少的相干件的电子格林函数由于增加的相关性，作为莫特绝缘状态接近。与实验结果相一致，我们发现低温比热随温度变化的线性斜率在最佳掺杂浓度以上迅速增加，而在最佳掺杂浓度以下几乎不变。我们的理论计算也同意最近的数据Bi $_2$ Sr $_{2-\rm x}$ La $_{\rm x}$ CuO $_{6+δ}$的正常状态是通过一个大的磁场的应用程序访问。量子临界点位于略低于最佳掺杂处。
2010-08-06 cond-mat.supr-con
Theoretical understanding of correlation between magnetic phase transition and the superconducting dome in high-Tc cuprates
高温超导的起源至今仍有许多争论。例如，磁有序如何随掺杂而变化，以及它与超导温度的关系;以及为什么最大Tc总是发生在量子临界点附近。本文以空穴掺杂的La_2CuO_4为例，采用第一性原理能带结构和总能量计算以及蒙特卡罗模拟，研究了破缺磁性基态随空穴掺杂的演化以及相图中圆顶形超导区的起源.我们证明了局域反铁磁有序和掺杂在决定电子-声子耦合中起关键作用，因此Tc。La 2CuO 4具有棋盘格局域反铁磁基态。随着空穴掺杂的增加，Tc随着费米面态密度的增加而增加。但随着掺杂的进一步增加，反铁磁相互作用的强度减弱。在临界掺杂水平下，发生磁性相变，其降低了局部反铁磁辅助的电子-声子耦合，从而减小了Tc。当反铁磁有序消失时，重掺杂区的超导电性消失。这些观察结果可以解释为什么铜酸盐在相图中具有圆顶形的超导区域。因此，我们的研究有助于从根本上了解掺杂，局部磁有序和超导性之间的相关性。
2023-03-27 cond-mat.supr-con
Doping dependence of Meissner effect in cuprate superconductors
基于动能驱动的超导机制，在t-t '-J模型下研究了铜氧化物超导体中迈斯纳效应的掺杂依赖性.根据线性响应理论，证明了超导体的电磁响应由反磁电流和顺磁电流两部分组成，从而精确地抵消了正常状态下的反磁项，并由此得到了超导体在整个超导穹顶内的$T\leq T_{c}$温度下的迈斯纳效应。通过考虑二维几何形状的铜氧化物超导体内的镜面反射模型，掺杂和温度依赖的局部磁场分布，磁场穿透深度的主要特征，以及观察到的超流密度的铜氧化物超导体被很好地再现。特别是，它表明，在类似的圆顶形状的掺杂依赖的超导转变温度，最大的超流密度发生在附近的临界掺杂$δ\approx 0.195$，然后降低在低掺杂和高掺杂制度。
2010-08-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic quantum oscillations in YBa$_2$Cu$_3$O$_{6.61}$ and YBa$_2$Cu$_3$O$_{6.69}$ in fields of up to 85 T; patching the hole in the roof of the superconducting dome
我们测量了欠掺杂铜氧化物$_2$ O $_{6+x}$的磁量子振荡，其中$x=0.61$，0.69，使用高达85 T的磁场。量子振荡频率和有效质量表明铜氧化物的费米能在$p\approx 0.11-0.12$处有最大值。在任一侧，有效质量可能发散，这可能是由于与金属-绝缘体交叉的T=0极限（低$p$侧）相关联的相变，以及从接近最佳掺杂的小费米表面到大费米表面的假定拓扑转变（高$p$侧）。
2009-11-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Beyond the conventional Emery model: crucial role of long-range hopping for cuprate superconductivity
TU Wien（维也纳工业大学）；Max-Planck-Institut für Festkörperforschung（马克斯·普朗克固体研究所）；Northwest University（西北大学）；Friedrich-Alexander-Universität Erlangen/Nürnberg（埃尔朗根-纽伦堡大学）；University of Iceland（冰岛大学）；Università di Trieste（的里雅斯特大学）
研究通过动态顶点近似发现长程跃迁对铜基超导体相图和d波序参数至关重要，修正传统Emery模型的不足。
2026-05-08 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Bounding the pseudogap with a line of phase transitions in YBCO cuprate superconductors
接近最佳掺杂，氧化铜超导体显示出“奇怪的金属”行为，暗示与量子临界点相关的强烈波动。这样一个临界点需要一条经典的相变线，该线在超导“圆顶”内部接近最佳掺杂的零温度处终止。超导性出现的温度掺杂相图的欠掺杂区域被称为“赝能隙”，因为存在传导电子部分能隙的证据，但到目前为止，还没有令人信服的热力学证据表明赝能隙是一个独特的相还是冷却时物理性质的连续演化。在这里，我们报告的赝隙在YBCO铜酸盐超导体是一个独特的相，由一条线的相变。这条线的掺杂依赖性是这样的，它终止于零温度内的超导圆顶。由此我们得出结论，量子临界驱动的奇怪的金属行为，因此在铜酸盐的超导性。
2013-06-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Impurity Effects on Ferromagnetic Fluctuations in Heavily Overdoped (Bi,Pb)$_2$Sr$_2$Cu$_{1-y}$Fe$_y$O$_{6+δ}$ Cuprates
通过磁化强度和电阻率测量，研究了Fe替代对Bi-2201铜氧化物超导过掺杂和非超导重掺杂区铁磁涨落的影响。结果表明，Fe的取代在低温下诱导了自旋玻璃态。居里常数和有效的玻尔磁子，估计从磁化率，以及从电阻率的铁磁波动的维数，建议由于Fe替代的铁磁波动的增强。在Bi-2201的重过掺杂区域中提出了铁磁自旋团簇模型，而在Bi-2201的过掺杂区域中提出了反铁磁自旋团簇模型[Hiraka等人，B 81，144501（2010）]。
2021-07-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Locating the pseudogap closing point in cuprate superconductors: absence of entrant or reentrant behavior
目前对欠掺杂铜酸盐中赝能隙的描述设想了一条依赖于掺杂的过渡线$T^*(p)$，它在最佳掺杂之后单调地向零下降。关于$T^*(p)$消失的终点$p^*$的位置，在$T^*$是否有相变，以及在超导圆顶内，$T^*(p)$在$T_c$之下的确切行为，有很多争论。一种观点认为$T^*(p)$切割圆顶并继续单调下降到$p_{crit} \approx 0.19$孔/Cu $-$处的零，这里称为“进入行为”。从光电发射研究得出的另一个观点是，$T^*(p)$在$p_{crit} \approx 0.23$孔/Cu附近与圆顶相交，然后在$T_c$以下返回，在$p_{crit} \approx 0.19$ $-$附近再次降为零，这里称为“再入行为”。通过研究热力学数据Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$，我们表明，既不进入也不重入行为的实验支持。相反，$p_{crit} \approx 0.19$明确界定了赝能隙区，并且对于$p < 0.19$，赝能隙总是存在的，与温度无关。对于Y $_{0.8}$ Ca $_{0.2}$ Ba $_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$也发现了类似的结果。对于这两种材料，$T^*(p)$不是温度，而是交叉标度，$\approx E^*(p)/2k_B$，反映了作为$p \rightarrow 0.19$消失的潜在赝能隙$E…
2020-04-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Ferromagnetic exchange field stabilized antiferromagnetic ordering in a cuprate superconductor
我们报告的实验证据形成的反铁磁团簇的复合材料制成的铜酸盐超导体La 1.85Sr 0.15CuO 4（LCu）和铁磁体La 0.6Sr 0.4CoO3（LCo）。通过线性和非线性交流磁化率测量发现，LCo的交换场抑制了LCu的动态反铁磁自旋涨落，使其转变为短程有序的超顺磁型反铁磁团簇，但这是以牺牲超导体积分数为代价的.这些收缩的超导体体积分数表现出量子尺寸效应（QSE），符合DeGennes-Tinkham超导体有限尺寸效应理论。
2022-11-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Sensitivity of $T_{\rm c}$ to pressure and magnetic field in the cuprate superconductor YBa$_{2}$Cu$_{3}$O$_{y}$: evidence of charge order suppression by pressure
铜氧化物超导体普遍倾向于形成电荷密度波（CDW）有序，这种有序与超导性竞争，并且在掺杂$p \simeq 0.12$时最强。在这里，我们表明，在原型铜酸盐YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{y}$（YBCO）的压力抑制电荷顺序，但不影响赝能隙相。这是基于在压力下的传输测量，这表明，在$T^*$的赝能隙的发病是独立的压力，而负霍尔效应，CDW秩序在YBCO的一个明确的签名，被压力抑制。我们还发现，压力和磁场移动超导转变温度$T_{\rm c}$的YBCO以相同的方式作为掺杂的函数-但在相反的方向-最有效地在$p \simeq 0.12$。这表明超导电性和CDW有序之间的竞争可以通过两种方式调节，即通过场抑制超导电性或通过压力抑制CDW有序。基于现有的高压数据和我们自己的工作，我们观察到，当CDW秩序完全抑制在高压下，所谓的“1/8异常”的超导圆顶消失，揭示了一个光滑的$T_{\rm c}$圆顶，现在峰值在$p \simeq 0.13$。我们建议，这个$T_{\rm c}$圆顶的形状的赝隙相低于其临界点$p^{\star} \sim 0.19$和自旋顺序在低掺杂的竞争效应。
2018-06-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Cuprates phase diagram deduced from magnetic susceptibility: what is the `true' pseudogap line?
高$T_c$铜氧化物超导体的文献中主要有两种相互矛盾的相图。赝能隙线是否穿过超导$T_c$ -圆顶？为了回答这个问题，我们重新研究了四种不同化合物的实验磁化率和奈特位移，La $_{1-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$、Bi $_2$ Sr $_2$ Ca $_{1-x}$ Y $_x$ Cu $_2$ O $_8$、Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+y}$和YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+y}$，它们是温度和掺杂的函数。磁化率可以通过具有磁性和电子贡献的所有材料的相同函数来描述。前者是二维反铁磁（AF）正方形晶格响应，具有磁关联$T_{max}$的特征温度。后者是“泡利”项，揭示了在赝能隙温度$T^*$下电子态密度的能隙开放。从精确拟合的数据，我们发现，$T_{max}(p)$作为掺杂（$p$）的函数在很宽的范围内线性下降，但在过掺杂制度突然饱和。伴随地，$T^*(p)$与圆顶呈{ \it线性且相切}，在圆顶的顶部处与$T_{max}(p)$交叉或接近，指示从欠掺杂到过掺杂状态的性质变化。相反的想法，pseudogap终止以上的最佳掺杂，我们的分析表明，整个相图中存在的差距。这与在$T_c$之上由于空穴对或“对”而产生的假间隙一致。我们的结论是，$T_{max}$，反映AF磁关联，往往被误解为赝隙温度$T^*$。
2022-02-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
A model for intertwined orders in cuprates
提出将铜氧化物赝能隙中的交织序建模为织构反铁磁体，织构源于拓扑缺陷上的竞争相限制，该模型描述了三分裂超导穹顶等关键特征，并证实了依赖掺杂/跃迁参数的Mott-Slater相变。
2025-09-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Phase Separation, Magnetism and Superconductivity in Rutheno-Cuprates
本文综述了超导铁磁体RuSr_2（Gd/Eu）Cu_2 O_8和RuSr_2（Ln/Ce）_2Cu_2 O_（10）的性质。讨论了磁态和超导态的共存和竞争问题。提出了一个铁磁和反铁磁结构的相分离模型。
2002-11-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pressure dependence of superconductivity in doped two-leg ladder cuprates
在动能驱动的超导机制下，研究了压力对掺杂双腿梯形铜氧化物超导性的影响。结果表明，在低压区，掺杂双柱梯形铜氧化物超导体的超导转变温度随压力的增加而增加，在最佳压力区达到最大值，然后在过压区降低.超导转变温度的压力依赖性的半球形状与超导能隙参数的纵向部分的压力依赖性的半球形状相似，表明掺杂的双腿梯形铜氧化物的超导性主要是通过沿腿的配对关联的发展而产生的。
2007-02-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Microscopic Model of Cuprate Superconductivity
我们提出了一个模型，铜氧化物超导性的基础上识别的实验检测到的“本地超导体”作为一个电荷2费米子配对在一个圆形的，固定的密度波。这种波的行为就像一个高度相关的局部“玻色子”，它满足修正的库珀问题，相对于组成它的单独的右手和左手密度波，它具有额外的相关稳定性。这种局部“玻色子”可以以两种束缚的方式形成;它具有费米子统计。非定域玻色子配对（超导性）是通过两个未配对的空穴（电子）的费什巴赫共振实现的，所述两个未配对的空穴（电子）与如玻色子-费米子-游丝（BFG）模型所描述的局部“玻色子”的束缚对状态的虚拟能级共振。自旋-电荷序相互作用为超导圆顶的整体形状提供了解释，也为铜酸盐超导转变温度提供了微观基础。本文从虚束缚对的能量出发，解释了超导转变温度与实验非弹性中子和电子喇曼散射的相关性。这些和其他修改讨论建议整个铜氧化物超导圆顶形状的微观解释。
2010-04-07 cond-mat.supr-con
Effect of on-site Coulomb repulsion on ferromagnetic fluctuations in heavily over-doped cuprates
我们从理论上研究铁磁（FM）的波动，实验观察到的重过掺杂区的铜氧化物超导体。为了探讨FM涨落的起源，我们在涨落交换近似下计算了单带哈伯德模型的自旋极化率。模型参数推导使用Wannier化技术和基于最大局域Wannier函数的约束随机相位近似方法。约束无规相近似计算表明，在现场库仑相互作用的空穴掺杂的增加而减少。通过考虑到现场库仑相互作用的减少，FM波动的出现在严重过掺杂的铜酸盐可以解释。
2020-08-21 cond-mat.supr-con
Metal-insulator quantum critical point beneath the high Tc superconducting dome
关联系统中一个持久的问题是，在以发散准粒子有效质量为特征的量子临界点（QCP）上，超导性是否有利。尽管这种情况被广泛假设在高Tc铜酸盐和调用来解释非费米液体传输签名，实验证据是缺乏一个临界发散下的超导圆顶。我们使用超强磁场来测量欠掺杂YBa 2Cu 3 O 6 +x的量子振荡，揭示了一个戏剧性的掺杂依赖于准粒子有效质量在超导圆顶下的临界金属-绝缘体转变。鉴于这个QCP的位置下的一个平台在Tc除了一个假设的QCP在最佳掺杂，我们讨论了有趣的可能性，两个相交的超导subdomes，每个中心在一个临界费米表面不稳定性。
2009-10-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nernst effect in the electron-doped cuprate superconductor La2-xCexCuO4
本文系统地研究了电子掺杂铜氧化物超导体La_（2-x）Ce_xCuO_4（LCCO）薄膜的能斯特效应随温度和磁场（最高14 T）的变化，掺杂范围从欠掺杂（x=0.08）到过掺杂（x=0.16）。我们确定了超导涨落的特征场尺度HC ~ 2 ~*，发现它能跟踪超导性（TC）的类穹顶依赖性。HC 2 * 和TC与欠掺杂的下降是最有可能的，由于长程反铁磁秩序的开始。我们还报告了TC以上的超导波动的温度起始，Tonset。对于最佳掺杂的x=0.11，与TC（26 K）相比，Tonset（39 K）较高。对于更高的掺杂，Tonset随着超导圆顶末端的临界温度而降低并趋于零。超导能隙紧密地跟踪由温度和场相关的能斯特信号测量的HC 2 *。
2018-01-25 cond-mat.supr-con
Dome-shaped magnetic order competing with high-temperature superconductivity at high pressures in FeSe
超导电性与电子序（如自旋或电荷密度波）之间的共存和竞争一直是高转变温度（${T_{\rm c}}$）超导体的核心问题。与其他铁基超导体不同，FeSe表现出无磁性的有序性，其与超导性的关系尚不清楚。更重要的是，据报道，压力诱导的${T_{\rm c}}$增加了四倍，这构成了一个深刻的谜团。在这里，我们报告的高压磁输运测量FeSe高达$\sim9$ GPa，揭示了一个隐藏的磁圆顶取代的磁序。在${\sim6}$ GPa以上，超导性（${T_{\rm c}\le38.3}$ K）的突然增强伴随着磁序的抑制，表明它们具有非常相似的能量尺度的竞争性质。以上的磁圆顶，我们发现异常的运输性能表明可能的赝隙形成，而线性的温度电阻率观察到以上的高- ${T_{\rm c}}$相。所得到的相图突出了铁基超导体之间的独特功能，但具有一些相似的高${T_{\rm c}}$铜酸盐。
2015-12-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anomalous Dome-like Superconductivity in RE2(Cu1-xNix)5As3O2(RE=La, Pr, Nd)
铜氧化物、铁基和重费米子超导体的超导临界温度（Tc）的圆顶状变化是超导性与电荷密度波、自旋密度波或磁性相互作用的重要表现。整体行为是，有序温度逐渐被抑制和Tc的外部控制参数下提高。在不同的掺杂范围内，出现了赝能隙、量子临界点和奇异金属等现象。在新的超导体中探索圆顶形Tc对于探测突现效应具有重要意义。本文报道了新型层状铜基化合物RE_2Cu_5As_3 O_2（RE=La，Pr，Nd）的超导电性，当Ni离子大量取代Cu时，其Tc呈圆顶状变化，最大Tc分别为2.5K、1.2K和1.0K。Ni掺杂或稀土取代均能抑制前两种化合物的T* 跃迁。同时，当Ni掺杂量超过最佳值时，As-As键长和c/a比等结构参数呈现出异常的变化。超导电性的稳健性，高达60%的Ni掺杂，揭示了在这种新型层状材料中诱导和增强超导电性的意想不到的杂质效应
2019-05-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quasiparticle interference and charge order in a heavily overdoped non-superconducting cuprate
揭开铜氧化物高温超导之谜的关键问题之一是了解超导穹顶外的正常态。在这里，我们进行扫描隧道显微镜和光谱测量的重过掺杂，非超导（Bi，Pb）2Sr2CuO6+x铜酸盐。光谱成像揭示了色散准粒子干涉和傅立叶变换揭示了动量空间拓扑结构的演变。更有趣的是，我们观察到静电荷有序的纳米级补丁与sqrt（2）*sqrt（2）周期。理论计算可以定性地解释色散准粒子干涉和静电有序现象，揭示了强过掺杂铜氧化物独特的电子结构。
2019-05-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Phase diagram and superconducting dome of infinite-layer $\mathrm{Nd_{1-x}Sr_{x}NiO_{2}}$ thin films
合成并研究了Sr掺杂x从0.08到0.3的无限层Nd 1-xSrxNiO 2薄膜。我们发现一个超导圆顶是0.12和0.235之间，这是伴随着一个弱绝缘行为在欠掺杂和过掺杂制度。该圆顶类似于电子掺杂214型和无限层铜氧化物超导体中的圆顶。对于大于0.18的x，正常状态霍尔系数（$R_{H}$）随着温度降低而将符号从负变为正。符号的温度变化从过掺杂侧随着x的减小而单调减小，并在中点处接近超导圆顶，这表明随着掺杂剂浓度在圆顶中心的变化，费米表面发生了重构。
2020-10-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Charge density wave origin of cuprate checkerboard visualized by scanning tunneling microscopy
理解高TC超导性的主要挑战之一是解开可能与d波超导性共存，合作或竞争的物质的丰富多样的状态。在中心阶段是赝能隙相，它占据了超导圆顶周围的铜酸盐相图的大部分[1]。使用扫描隧道显微镜，我们发现，一个静态的，非色散的，“棋盘”般的电子调制存在于一个广泛的制度的铜酸盐相图，并表现出很强的掺杂依赖性。棋盘格周期性随空穴密度的增加而不断增加，这表明棋盘格的形成是由于在铜氧化物费米面的波腹区域形成了电荷密度波。这些结果揭示了一个连贯的图片静态电子有序的铜酸盐和重要的新的光的性质的pseudogap相。
2008-06-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quantum critical point for stripe order: An organizing principle of cuprate superconductivity
自旋密度波量子临界点（QCP）是有机超导体、铁磷族化合物超导体、重费米子超导体和电子掺杂铜酸盐超导体的中心组织原理。它占超导Tc圆顶，非费米液体电阻率，和费米面重建。在QCP上方的磁有序相之外，随着系统远离QCP，散射和配对平行减少。在这里，我们认为，一个类似的情况下，基于条纹顺序QCP，是一个中心的组织原则，空穴掺杂铜酸盐超导体。Eu-LSCO、Nd-LSCO和YBCO的关键性质是自然统一的，包括条序本身、QCP、费米面重构、线性T电阻率和赝能隙相的非线性特征。
2012-04-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping and energy evolution of spin dynamics in the electron-doped cuprate superconductor Pr$_{0.88}$LaCe$_{0.12}$CuO$_{4-δ}$
基于动能驱动的超导机制，研究了电子掺杂铜氧化物超导体Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_{4-δ}$在超导态的掺杂和磁激发的能量演化.结果表明，在低能区存在一个宽的公度散射峰，共振能位于该公度散射峰的范围内。这种低能量的公度散射在高能量下向外分散成连续的环状非公度散射。该理论还预测了一个圆顶形的掺杂依赖的共振能量。
2008-02-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quantum critical point lying beneath the superconducting dome in iron-pnictides
量子临界点（QCP）是否位于超导穹顶之下一直是一个长期存在的问题，在许多非常规超导体中仍然没有解决，特别是铜酸盐，重费米子化合物和最近的铁磷属元素化物。QCP的存在可能提供一种理解的途径：它们异常的非费米液体性质的起源，非常规超导性和磁性或某种奇异秩序之间的微观共存，以及最终超导性本身的机制。等价取代的铁磷属元素化物BaFe $_2$（As $_{1-x}$ P $_x$）$_2$为量子临界性的研究提供了一个新的平台，为研究相图中电子性质的演化提供了一个独特的机会。最近在BaFe $_2$（As $_{1-x}$ P $_x$）$_2$中的实验首次提供了超导圆顶下存在二级量子相变的明确证据。
2013-04-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Latent Room-Temperature T$_c$ in Cuprate Superconductors
“条条大路通罗马”这句古话适用于化学和物理学。两者都是高度发展的科学，有自己的历史，传统，语言和解决问题的方法。尽管有这些差异，这两条路通常通向同一个地方。然而，对于高温铜氧化物超导体，化学和物理道路并不相交，甚至彼此接近。本文分析了铜氧化物掺杂电子结构的物理和化学途径，发现化学掺杂空穴（不在CuO $\mathrm{_2}$平面内）可以用简单的计数方法解释大量的正常态铜氧化物现象。化学图象表明声子是铜氧化物超导电性的原因。我们确定了重要的声子模式，并表明，所观察到的T $\mathrm{_c} \sim 100$ K，T $\mathrm{_c}$ -圆顶作为一个功能的空穴掺杂，T $\mathrm{_c}$的变化作为一个功能的CuO $\mathrm{_2}$层每单位电池，在最佳T $\mathrm{_c}$掺杂的同位素效应的缺乏，和D-波对称性的超导库珀对波函数都解释了化学图片。最后，我们表明，“拥挤”的掺杂剂在铜酸盐导致一对波函数的S波对称性和T $\mathrm{_c}\approx280-390$ K。因此，我们相信在铜氧化物类超导体中存在着巨大的“潜在”T $\mathrm{_c}$。
2017-02-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping and temperature dependence of electronic Raman response in cuprate superconductors
在t-J模型的动能驱动超导机制框架下，研究了铜氧化物超导体中电子喇曼响应的掺杂和温度依赖性。结果表明，在低能位移时，B_{1g}对称性的温度依赖性耗尽比B_{2g}对称性的温度依赖性耗尽快。与掺杂相关的超导转变温度的圆顶形状类似，在欠掺杂区，B_{2g}沟道中的对断裂峰值能量随着掺杂的增加而增加，在最佳掺杂区达到最大值，然后在过掺杂区减小.此外，总体库珀对密度随着欠掺杂区域中的掺杂增加而增加。
2010-11-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The spectral weight of hole doped cuprates across the pseudogap critical point
铜氧化物高温超导体的一个最广泛讨论的特点是在正常状态下的赝能隙的存在。最近的运输和比热测量揭示了一个突然的转变，在pseudogap临界点，表示为p*，其特征在于载流子密度下降和强烈的质量增强。为了更详细地说明p* 处的这种转变，我们在正常状态下对铜酸盐超导体La 2-xSrxCuO 4（LSCO）和La 1.8-xEu0.2SrxCuO 4（Eu-LSCO）进行了低温红外光谱，掺杂含量跨越赝能隙临界点p*（p = 0.12至0.24）。通过复光学电导率，我们可以提取由于准粒子相干运动而产生的窄Drude峰的光谱权重K*，以及由于准粒子与多体系统的集体激发耦合而产生的中红外（MIR）带内的光谱权重KMIR。K* 小于能带计算预测值的三分之一，并且KMIR形成作为掺杂的函数的圆顶。我们观察到一个平滑的掺杂K* 通过p* 的依赖性，并证明这是一致的载流子密度和质量增强的观察到的掺杂依赖性。我们认为，超导圆顶是两个相反的趋势，即增加准粒子的密度和减少其耦合的集体激发作为一个功能的掺杂的汇合的结果。
2021-10-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting dome in doped quasi-2d organic Mott insulators: a paradigm for strongly-correlated superconductivity
BEDT家族的层状有机超导体是Mott转变与超导性、磁序和阻挫相互作用的模型系统。最近的实验研究的空穴掺杂版本的BEDT化合物揭示了超导性的增强和两个不同的导电相之间的快速交叉的超导圆顶。其中一个相是费米液体，另一个不是。利用元胞动力学平均场论和最先进的连续时间量子Monte Carlo计算，我们研究了各向异性三角晶格上的二维哈伯德模型.对于各向异性参数$t'=0.4t$、$t'=0.8t$和各种填充物，得到了作为温度$T$和相互作用强度$U/t$的函数的相图。至于铜酸盐，我们发现，在有限的掺杂，两个正常状态相之间的一级转变。对于高于一阶跃迁临界点的$T$，有一条Widom线，其中发生交叉。计算结果与实验结果基本一致。这表明，对于具有中间到高阻挫的化合物，非常轻的掺杂应该揭示一级转变和相关的交叉。这些交叉可能会在超导阶段留下痕迹。我们还预测，破坏超导相的磁场应该揭示一级转变。最后，我们预测，电子掺杂也应该导致超导电性的$U/t$的范围增加，但最大值$T_c$降低。这项工作也清楚地表明，这里的超导圆顶是绑定到莫特过渡和它的延续作为一个过渡分离的赝间隙相从掺杂化合物中的相关金属，如在铜酸盐。例如，与重费米子相反，最大值$T_c$肯定不与反铁磁量子临界点相连。
2015-09-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pressure Effect in Bi-2212 and Bi-2223 Cuprate Superconductor
本文报道了Bi_2Sr_2Ca_2Cu_3O_（10 +δ）（Bi-2223）单晶中存在少量Bi_2Sr_2CaCu_2O_（8 +δ）（Bi-2212）的压力效应。它们的超导转变温度Tcs随压力的变化呈半球形，这与载流子浓度与Tc之间的一般关系吻合得很好。我们的实验结果表明，高压可以诱导有效的载流子掺杂到多层高Tc铜氧化物超导体中
2019-03-08 cond-mat.supr-con
Interplay between antiferromagnetic order and spin polarization in ferromagnetic metal/electron-doped cuprate superconductor junctions
最近，我们提出了点接触光谱理论，并认为在电子掺杂铜氧化物超导体点接触光谱中零偏压电导峰（ZBCP）的分裂是由于反铁磁（AF）和d波超导序的共存[Phys. Rev. B { \bf 76}，220504（R）（2007）]。在这里，我们将理论扩展到研究铁磁金属/电子掺杂铜氧化物超导体（FM/EDSC）结中的隧穿。除了AF顺序，自旋极化，费米波矢量失配（FWM）之间的FM和EDSC区域，和有效的障碍的影响进行了研究。结果表明，由于铁磁金属的交换场与EDSC中AF序之间的相互作用，使得Andreev反射对电导的贡献在很大程度上被修正.低能电导的反常增强可以进一步验证EDSC中AF有序的存在。最后，结合点接触电导数据，提出了一个更精确的自旋极化值计算公式。
2009-08-24 cond-mat.supr-con
Local transformation of the Electronic Structure and Generation of Free Carriers in Cuprates and Ferropnictides under Heterovalent and Isovalent Doping
我们以前已经表明，在超导圆顶内的掺杂剂浓度下观察到的铜酸盐和铁磷属元素化物的超导特性中的大多数异常，以及圆顶在相图中的位置，不需要了解它们的电子结构的细节来解释，而是可以在描述超导相的团簇结构的简单模型的框架内高精度地理解和计算。这一事实表明，形成我们对HTSC理解的范式发生了变化。在本文中，我们提出了一个统一的观点上的转换的电子结构的铜酸盐和铁磷族化合物上的异价和等价掺杂，掺杂载流子的自定位的假设的基础上。在该表示中，在最初具有不同电子结构（莫特绝缘体和半金属）的未掺杂的铜酸盐和铁磷族化合物中，局部掺杂形成具有自掺杂激子绝缘体的相同电子结构的渗滤簇，其中实现了超导配对的特定机制，这在这样的系统中是遗传固有的。所提出的模型包括一个机制，用于产生额外的自由载流子下的异价和等价掺杂，并使其能够预测其符号，这在一般情况下，不符合掺杂载流子的符号。
2022-05-25 cond-mat.supr-con
Prediction of anomalies in the velocity of sound for the pseudogap of hole-doped cuprates
我们预测在掺杂$δ_{p}$的赝能隙结束在空穴掺杂铜氧化物的正常状态的声音异常。我们的预测是基于二维可压缩的哈伯德模型使用集团动力学平均场论。我们发现尖锐的异常（骤降）的声速作为掺杂和相互作用的函数。这些下降是超临界现象的标志，源于超导圆顶下没有对称性破缺的电子跃迁。如果实验验证，这些签名可能有助于解决赝能隙性质的基本问题-精确定位其起源是由于莫特物理和由此产生的短程相关性。
2022-12-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Critical spin fluctuations across the superconducting dome in La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_4$
University of Bristol（布里斯托大学）；Tata Institute of Fundamental Research（塔塔基础研究所）；Flatiron Institute（平顿研究所）；Rutherford Appleton Laboratory（拉瑟福德·阿普尔顿实验室）；Harvard University（哈佛大学）
通过中子散射实验和理论计算，发现过掺杂铜氧化物超导体中的奇异金属行为与临界自旋涨落共存，并支持自旋密度波量子相变模型，表明低能自旋激发和空间无序是奇异金属行为的关键。
2025-11-26 cond-mat.supr-con
Pseudogap formation above the superconducting dome in iron-pnictides
高温超导铜氧化物赝能隙的性质一直是凝聚态物理研究的一个重要课题。目前尚不清楚高温超导是否可以普遍与赝能隙的形成。在这里，我们提供了直接的证据，通过角分辨光电子能谱的另一个家庭的高Tc超导体，铁磷族化合物的赝能隙相的存在。我们的研究结果揭示了一个组成依赖的赝能隙形成的多带电子结构的BaFe 2（As 1-xPx）2。赝能隙的发展远远高于低x的磁结构转变，持续以上的超导圆顶的最佳x和x ~ 0.6被破坏，从而显示出一个显着的相似性与铜酸盐。此外，赝能隙的形成伴随着铁原子的xz/yz轨道的不等价的能量转移，表明一种特殊的铁轨道排序，打破了四重旋转对称性。
2013-09-10 cond-mat.supr-con
Possible Origin of Preformed Hole Pairs and Superconductivity in Cuprates
本文讨论了铜酸盐超导电性的起源这一长期存在且有争议的问题。它们的超导电性可以归因于与氧化铜平面中的空位相关联的两性缺陷。局部缺陷晶格弛豫导致负的$U$能量将两个空穴结合在施主构型中的两性缺陷上，作为预先形成的玻色子对。施主和受主结构中的缺陷之间的热力学平衡使费米能稳定在两性缺陷电荷过渡态，从而确保自由空穴和局域空穴对之间的共振耦合。模型计算表明，临界温度主要取决于施主结构中两性缺陷的密度，这解释了临界温度对掺杂的普遍依赖性以及对超流密度的普遍依赖性.有意掺杂化学受体或施主既不是超导性的必要条件，也不是充分条件，超导性完全由两性缺陷决定，其浓度可以通过晶体非化学计量来控制。化学掺杂的唯一作用是改变供体和受体构型中两性缺陷的浓度之间的平衡，导致超流体密度的增加，从而也导致受体的临界温度的增加和供体掺杂的降低。这解释了实验上观察到的与受体和供体的化学掺杂的圆顶结构之间的明显的不对称性。临界温度对外部扰动的异常敏感性被解释为自由孔和预制孔对之间的耦合的共振性质。这项工作具有更广泛的意义，因为它可以适用于其他超导体与圆顶状的临界温度依赖于掺杂。
2022-02-08 cond-mat.supr-con
High magnetic field response of superconductivity dome in quantum artificial High Tc superlattices with variable geometry
Institute of Crystallography, National Research Council, CNR（意大利国家研究委员会晶体学研究所）；Rome International Center for Materials Science Superstripes RICMASS（罗马国际材料科学超晶格RICMASS中心）；Department of Industrial, Electronic and Mechanical Engineering, Roma Tre University（罗马第三大学工业、电子与机械工程系）；Istituto Nazionale di Fisica Nucleare INFN, Sezione Roma Tre（意大利核物理研究所INFN罗马三分部）；National High Magnetic Field Laboratory (NHMFL), Florida State University (FSU)（佛罗里达州立大学国家高磁场实验室）；National High Magnetic Field Laboratory (NHMFL), Los Alamos National Laboratory (LANL)（洛斯阿拉莫斯国家实验室国家高磁场实验室）；Max Planck Institute for Solid State Research（马克斯·普朗克固体研究所）
研究量子人工高温超导体在高磁场下的超导体穹顶响应，通过调节几何参数揭示双带超导特性及原子尺度工程对超导性质的影响。
2026-03-26 cond-mat.supr-con quant-ph
Magnetic proximity effect at interface between a cuprate superconductor and an oxide spin valve
本文用SQUID磁谱、铁磁共振谱和中子反射谱研究了由YBa_2Cu_3O_（7-x）和SrRuO_3/La_（0.7）Sr_（0.3）MnO_3自旋阀组成的异质结构。结果表明，由于磁邻近效应的影响，在异质结的超导部分产生了磁矩，同时在铁磁自旋阀中磁矩被抑制。超导体中感应磁化强度的实验值与基于超导体-铁磁界面处轨道重构引起的Cu原子感应磁矩的计算值具有相同的数量级。它也对应于模型，该模型考虑了在超导体的相干长度的顺序的距离的状态密度的变化。实验得到的磁矩穿透超导体的特征长度超过了铜氧化物超导体的相干长度。这一事实点上的主导机制的诱导磁矩的铜原子由于轨道重建。
2015-12-04 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Why the critical temperature of high-$T_{\rm c}$ cuprate superconductors is so low: The importance of the dynamical vertex structure
为了深入研究高温（$T_{\rm c}$）超导机制，对二维排斥哈伯德模型引入动力学顶点近似（D $Γ$ A）.在表明我们的结果很好地再现了具有合理的$T_{\rm c}$和圆顶结构的铜酸盐相图之后，我们跟踪了主要影响$T_{\rm c}$的散射过程。我们发现，局部粒子-粒子图显着屏蔽裸相互作用在低频率下，这反过来又抑制反铁磁自旋波动，因此配对相互作用。因此，我们确定动态顶点校正作为$T_{\rm c}$的主要压迫者之一，这可能会提供一个提示，向更高的$T_{\rm c}$的。
2019-01-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
First direct observation of the Van Hove singularity in the tunneling spectra of cuprates
在二维晶格中，电子能级是不均匀分布的，态密度（DOS）显示出对数发散，称为范霍夫奇点（VHS）。对于层状铜氧化物超导体尤其如此。扫描隧道显微镜（STM）探测DOS，因此是观察VHS的理想工具。迄今为止，还没有铜氧化物超导体的STM研究报道过这样的观察结果，这引起了关于直接观察隧道谱中正常态DOS的可能性的争论。在这项研究中，我们首次表明，VHS是明确地观察到STM测量上的铜酸盐Bi-2201。除了结束辩论，我们的分析证明了赝能隙的存在下，在过掺杂侧的Bi-2201的相图和怀疑的赝能隙相位交叉超导圆顶的情况。
2011-03-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superfluid density and carrier concentration across a superconducting dome: the case of SrTi$_{1-x}$Nb$_{x}$O$_{3}$
我们提出了一个研究的较低的临界场，\hc 1，\STO作为载体浓度的函数，其目的是量化的超流密度。在低载流子浓度（即欠掺杂侧），超流密度和正常状态下的载流子浓度在实验裕度内相等。这两个数字之间的显著偏差从最佳掺杂开始，并随着掺杂逐渐增加。穿透深度的倒数和临界温度遵循平行的演变，在铜氧化物超导体的情况下。在过掺杂状态下，零温度超流密度在全部消失之前变得比正常状态载流子密度低得多。我们发现，密度不匹配和清洁到肮脏的交叉是相伴的。我们的结果意味着，正常和超导密度之间的差异是预期的超导能隙变得足够小，把系统中的脏极限。由于超导钛酸锶中能带的多重性，脏BCS理论的定量检验并不简单。
2017-12-14 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Temperature vs. doping phase diagram of cuprate superconductors
从铜氧化物超导体的自旋费米子模型出发，通过对自旋自由度积分，得到了载流子的有效相互作用。我们的模型预测了超导相互作用耦合的量子临界点，这为系统中的超导性的发生设置了阈值。我们表明，这种耦合的物理值低于这个阈值，从而解释了为什么没有超导相的未掺杂系统。然后，通过包括掺杂，我们发现一个圆顶形的临界温度的依赖性作为载流子添加到系统中，与实验相图。在不调整任何自由参数的情况下计算了超导临界温度，并得出最佳掺杂量为$ T_c \sim $ 45 K时的超导临界温度，与实验结果相吻合。
2020-09-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Antiferromagnetic Spin Fluctuation above the Superconducting Dome and the Full-Gaps Superconducting State in LaFeAsO1-xFx Revealed by 75As-Nuclear Quadrupole Resonance
本文用~（75）As核四极共振方法对LaFeAsO_（1-x）Fx进行了系统的研究。在磁有序温度TN = 58 K以上（x = 0.03）发现的反铁磁自旋涨落（AFSF）在0.04 < x < 0.08的区域内持续存在，此时超导性开始出现。一个圆顶形的x依赖的超导转变温度Tc被发现，与最高的Tc = 27 K，在x = 0.06，这是实现下显着AFSF。随着x的进一步增大，AFSF减小，Tc也减小。这些特征非常类似于铜酸盐La 2-xSrxCuO 4。在x = 0.06时，低于Tc的自旋-晶格弛豫速率（1/T1）呈指数下降到0.13 Tc，这明确地表明能隙完全打开。低于Tc的1/T1的温度变化对于其他x由杂质散射呈现非指数。
2012-01-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Divergent nematic susceptibility near the pseudogap critical point in a cuprate superconductor
超导性是由束缚电子对引起的量子现象。在各种各样的强关联电子系统中，电子对不是通过声子交换结合在一起，而是通过某种其他类型的玻色子涨落。在这些系统中，超导性通常在磁量子临界点（QCP）附近发现，在该临界点处，磁相在零温度极限下消失。此外，超导转变温度Tc的最大值经常出现在磁性QCP附近，表明QCP产生的临界自旋涨落的扩散在Cooper配对中起着重要作用.然而，在铜氧化物超导体中，超导圆顶通常与反铁磁相分离，并且Tc在低于掺杂依赖温度T* 的神秘赝能隙状态的边缘附近达到最大值。因此，对机制的线索驻留在赝能隙和相关的异常输运性质。最近的实验表明，在T* 的相变，然而，最重要的是，相关的波动与赝隙尚未确定。在这里，我们报告的直接观测增强的（Bi，Pb）2Sr 2CaCu 2 O 8 +d的弹性电阻测量，耦合到两个在平面内的电子各向异性，即电子向列性的波动。磁化率的居里-外斯温度依赖性以上的T*，并在T* 的异常证据的二级转变与破缺的旋转对称性。在赝能隙端点附近，Tc离超导圆顶中的峰值不远，超导磁化率变得奇异和发散，表明超导QCP的存在。这意味着量子临界波动的一个新的顺序，这与高Tc超导和奇怪的金属行为的铜酸盐。
2019-08-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Fermiology and electronic homogeneity of the superconducting overdoped cuprate Tl-2201 revealed by quantum oscillations
本文报道了Tl_2Ba_2 CuO_{6+delta}在两种不同掺杂水平（Tc = 10 K和26 K）下的角量子振荡研究，并确定了费米面的尺寸和拓扑结构。我们的研究结果表明，费米液体的行为并不局限于超导圆顶的边缘，是健壮的，至少达到T_c^{max}/3.5。超导性被发现生存到一个更大的掺杂p_c = 0.31比La_{2-x} Sr_xCuO_4。我们的数据表明，电子不均匀性在过掺杂铜氧化物的超导电性和超流密度的损失中并不起重要作用，并指向纯粹的磁性或电子配对机制
2010-05-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quenching the Superconducting State of Cuprate Compounds with Electric Currents: A Variational Study
我们研究了铜氧化物超导体在外加电流作用下的性质，采用改进的Gutzwiller投影d波BCS态。母态包括准粒子和准空穴口袋，变分确定的大小，产生的电流。我们确定了两种不同的机制，在临界电流的超导性的破坏：在高空穴掺杂（x>0.15）的口袋增长，并完全破坏了间隙，在BCS类机制;在欠掺杂制度，超流刚度消失在最大相位扭曲与配对仍然完好无损。该结果指示保留配对相关性的假间隙“正常”状态。临界电流作为掺杂的函数显示出类似于Tc的圆顶形状。我们预测独特的签名的电流诱导的费米口袋，可以看到在角度分辨光发射光谱。
2010-07-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
