Mean-field calculations of charge radii in ground and isomeric states of Cd isotopes
从微观角度研究了镉同位素的四极矩和电荷半径。从自洽变形Hartree-Fock+BCS计算与Skyrme力得到的结果进行了比较异构体和同位素位移从高分辨率激光光谱实验测量。微观计算相当好地再现了在这些同位素中观察到的主要特征，包括11/2异构体的四极矩随中子数的线性增加，以及异构体和基态之间的均方电荷半径差的抛物线行为。
2019-11-11 nucl-th
Shell effect in Pb isotopes near the proton drip line
采用不考虑壳效应的质量公式，通过与实验数据的比较，研究了铅同位素中壳效应的变化。与其他宏观公式不同，BWM再现了从Li到Bi的所有核的结合能-中子数曲线的总体趋势。Pb同位素中的壳效应在N=106时减小到~56 keV，但是对于N<106，壳效应逐渐增大，表明Pb中的壳效应在质子滴线附近增大。
2004-02-04 nucl-th
Compressional-mode resonances in the molybdenum isotopes: Emergence of softness in open-shell nuclei near A=90
“为什么锡同位素是软的？在过去的十年中，这仍然是原子核结构物理学中的一个悬而未决的问题：再现“双闭壳”核$^{90}$ Zr和$^{208}$ Pb中的等oscillator巨磁共振（ISGMR）的模型高估了开壳层锡和镉核的ISGMR能量，高出了1 MeV之多。为了阐明这个问题，我们详细研究了钼核的ISGMR，目的是阐明$^{90}$ Zr与镉和锡同位素之间的柔软性在哪里以及如何表现出来。使用$^{94,96,98,100}$ Mo（$α,α^\prime$）反应在$E_α= 386$ MeV下进行实验。与相对论，自洽随机相位近似计算的结果的比较表明，ISGMR响应开始显示软钼同位素开始与$A=92$。
2020-07-05 nucl-ex nucl-th
Shell Model Description of Isotope Shifts in Calcium
在核壳层模型中计算了偶、奇钙同位素核电荷半径的同位素位移。模型空间包含了$2s, 1d_{3/2}, 1f_{7/2}, {\rm and} ~2p_{3/2}$轨道上核子的所有组态。壳模型很好地描述了Sc和Ca中的入侵态的能量，以及均匀Ca同位素中的低位$2^+$和$3^-$态的能量。同位素位移的特征，抛物线依赖于$A$和突出的奇偶交错，很好地再现了模型。这些特征与$Z = 20$壳层闭合的部分击穿有关，该部分击穿是由于中子-质子相互作用将$ds$壳层质子促进到$fp$壳层中而引起的。
2001-02-20 nucl-th
$β^{2}$ corrections to spherical EDF calculations for root-mean-square charge radii
根均方电荷半径进行了讨论的球形能量密度功能（EDF）模型校正四极形变。对所有偶偶核的绝对半径、镉和锡同位素间的等渗位移、钙同位素的等渗位移以及含$ N=28 $核的等渗位移进行了实验与理论的比较。我们的结论是，除了中子幻数之后的急剧上升之外，这种方法很好地描述了数据。
2022-04-14 nucl-th
Monopole Shift in Odd Neutron-Rich F Isotopes: A Shell Model Description
本文研究了富奇中子F同位素在中子数N = 10 ~ 20范围内三种不同相互作用下质子态的单极移动。在N = 14和N = 16时，壳层闭合出现，而在N = 20时壳层闭合消失。在有限的{ \it sd}壳层组态空间中计算了奇F同位素的低激发态。
2010-08-02 nucl-th
Magnetic dipole probes of the sd and pf shell crossing in the A=36,38 argon isotopes
在考虑sd和pf壳层价核子的大尺度壳层模型研究中，我们计算了A= 36，38氩同位素的M1强度分布。虽然M1强度在36 Ar内的sd壳很好地再现，实验观察到的强大的碎裂的M1强度在38 Ar需要配置之间的sd和pf壳混合添加到我们的理解的相关性在N=20壳间隙。
2006-08-11 nucl-th
Shell Model Embedded in the Continuum for Binding Systematics in Neutron-Rich Isotopes of Oxygen and Fluor
本文用包埋在连续谱中的壳模型研究了富中子氧和富中子氟同位素结合能的连续谱耦合修正。我们讨论了不同影响的重要性，如单中子发射阈值的位置，有效的相互作用或价粒子的数量上的这种修正的大小。
2002-11-22 nucl-th
Effective interactions and shell model studies of heavy tin isotopes
本文给出了在1f ~（7/2），2 p ~（3/2），0 h ~（9/2），2 p ~（1/2），1f ~（5/2），0 i ~（13/2）单粒子轨道定义的壳模型空间下，对134 ~ 142}Sn的偶、奇锡同位素的大尺度壳模型计算结果.采用基于现代核子-核子相互作用的有效两体相互作用。壳模型的结果反过来分析其配对的内容，使用广义的资历方法。我们的研究结果表明，一个配对模型的图片捕捉了大量的结构和最低躺态的偶，奇同位素的相关性。
2006-10-05 nucl-th
Description of single and double analog states in the f7/2 shell: The Ti isotopes
用单j壳层理论微观地描述了钛同位素奇偶单模拟态和偶偶双模拟态的激发能。一个广义BCS状态的投影程序已被使用。作为另一种描述的粒子核心形式主义。后一幅图提供了激发能的双参数表达式，它相当好地描述了Ti的四个奇同位素和三个偶同位素的数据。
2003-09-22 nucl-th
Full $fp$-shell study of even-even $^{48-56}$Ti isotopes
采用大尺度壳层模型计算了含FPD 6和GXPF 1有效相互作用的偶偶$^{48-56}$ Ti同位素的能级方案和跃迁速率{ \em B}（{ \em E}2; $\uparrow$）.通过将所有同位素的前2个$^{+}$能级与最近可用的实验数据进行比较，获得了极好的一致性，但是使用恒定质子-中子有效电荷研究所有Ti同位素的跃迁强度{ \em B}（{ \em E}2; 0 $^+_{g.s.} \to2^+_1$）证明了目前的大规模计算在详细再现实验方面的局限性。
2006-02-02 nucl-th
Variational approximations to exact solutions in shell-model valence spaces: calcium isotopes in the pf-shell
本文研究了壳模型价空间中自洽平均场近似和超越平均场近似的性质。特别地，应用Hartree-Fock-Bogolyubov方法、投影后粒子数变分方法和投影生成坐标方法，计算了pf壳层中钙的奇偶和奇偶同位素的基态和激发能.已使用标准（且非平凡）KB 3G核有效相互作用。与精确解的比较-所提供的完全对角化的哈密顿量-显示出一个突出的协议时，粒子数和角动量的expanations进行和四极和中子-中子配对的自由度明确探索集体坐标。
2019-07-11 nucl-th
Backbending in Dy isotopes within the Projected Shell Model
本文用投影壳模型对154-164 Dy同位素的Yrast带进行了系统的研究。结果表明，在本模型的上下文中，扩大约20%的平均场变形允许在这些同位素的yrast带的光谱的一个非常好的描述。当使用较大的变形时，B（E2）值对角动量的依赖性也被更好地描述。在低自旋状态下观察到的g因子振荡仍然是这个模型的一个悬而未决的问题。
1999-01-18 nucl-th
Neutron-rich calcium isotopes within realistic Gamow shell model calculations with continuum coupling
基于高精度的CD-波恩势的真实核力，采用包含共振和连续的伽莫夫壳模型（GSM）对富中子钙同位素进行了全面的计算。现实的GSM计算产生良好的结合能，一个和两个中子分离能，预测$^{57}$钙是最重的束缚奇数同位素和$^{70}$钙是滴线核。对共振态进行了预测，为今后开展丰中子钙同位素粒子发射实验提供了有用的信息。通过计算有效单粒子能量、第一$2^+$态激发能和双中子分离能，了解了钙链在中子数\textit{N} = 32，34和40附近的壳层演化.计算结果支持$^{52}$ Ca（\textit{N} = 32）和$^{54}$ Ca（\textit{N} = 34）的壳闭合，但显示$^{60}$ Ca（\textit{N} = 40）的壳闭合减弱。预测了在$^{70}$ Ca（\textit{N} = 50）时可能的壳闭合。
2020-08-27 nucl-th
Study of neutron-rich calcium isotopes with a realistic shell-model interaction
我们采用由CD-Bonn核子-核子势导出的实际有效相互作用，在壳模型下研究了丰中子钙同位素。通过V-low-k方法将势的短程排斥重整化。计算结果与已有的实验数据符合得很好，从而支持了我们对迄今未知的~（53- 56）Ca核能谱的预言。在这方面，可能存在的N=34壳闭包进行了讨论。
2009-10-13 nucl-th
Large-scale shell-model calculations for unnatural-parity high-spin states in neutron-rich Cr and Fe isotopes
利用大尺度壳模型计算方法研究了富中子Cr和Fe同位素的非自然宇称高自旋态。这些壳模型计算在$fp$ -壳+ $0g_{9/2}$ + $1d_{5/2}$轨道的模型空间内进行，截断允许$1\hbarω$激发中子。有效哈密顿量由$fp$壳层轨道的GXPF_（1Br）和其它部分的修正后的$V_{\rm MU}$组成.本文的壳层模型计算可以用$N\le35$描述和预测Cr和Fe同位素的自然宇称态和非自然宇称态的能级，直到高自旋态。总能量面总体上呈现长轴形变，表明一个中子进入$0g_{9/2}$轨道的激发对长轴形变起着增强作用。对于奇数质量Cr和Fe同位素的正宇称态，它们的能级和扁长形变表明粒子加转子模型的解耦极限。在奇数质量的Cr和Fe同位素中，从$N=29$到$N=35$的过程中，$9/2_{1}^{+}$能级的急剧下降可以用费米面接近$ν0g_{9/2}$轨道来解释。
2014-12-24 nucl-th
Shell evolution in neutron-rich carbon isotopes: Unexpected enhanced role of neutron-neutron correlation
用全壳模型对角化方法研究了$^{20}$ C周围丰中子核的结构。我们详细研究了C，N和O同位素中N=14壳层演化过程中有效相互作用的不同组分所起的作用。结果表明，与O同位素相比，C和N同位素的N=14壳层能隙的减小与中子-中子相互作用项$V^{nn}_{d_{5/2}d_{5/2}}$和$V^{nn}_{s_{1/2}s_{1/2}}$有关.这个出乎意料的大效应的起源，这是可比的（有时甚至大于）所造成的质子-中子相互作用，是有关的增强组态混合在这些核由于多体相关。最近测量的核$^{20}$ C中的大B（E2）值也支持这种方案。
2012-09-25 nucl-th
Microscopic study of the Shell Structure evolution in isotopes of light to middle mass range Nuclides
本文分析了Si、S、Ar和Ca的偶偶同位素的壳层结构。在Hartree-Fock-Bogoliubov理论框架下，对壳层闭合参数$D_{n} (N)$和双中子分离能$dS_{2n} (Z, N )$的微分变化进行了理论计算.对不同的Skyrme力进行了计算，并测试了它们的灵敏度。用基于介子交换模型和点耦合模型的相对论平均场方法研究了相同的核素。理论计算的估计值与最近获得的实验数据吻合得很好，这些实验数据证实了Si在N = 14和20时，S在N = 14、20和28时以及Ar和Ca同位素在N=20和28时壳层闭合的特征。
2020-01-28 nucl-th
Effective interactions and shell model studies of heavy tin isotopes
用2s 1d 0 g_{7/2} 0 h_{11/2}壳层定义模型空间，计算了重锡同位素从A=120到A=130的低激发能谱.采用微扰多体方法，以~（132）Sn为闭合核，导出了有效相互作用。我们从现代介子交换模型导出的核子-核子势出发。该势又对给定的介质132 Sn进行重整化，得到核反应矩阵，然后将其用于微扰理论以获得壳模型有效相互作用。
1997-07-31 nucl-th
On the robustness of sub-shell closures: A high angular momentum analysis of the titanium isotopes
在广义超平均场论中，以三轴形变和角频率为发生器坐标，考虑粒子数和角动量守恒，分析了钛同位素高自旋时N = 32和N = 34的可能子壳层闭包.得到了体性质、高角动量谱和跃迁几率的良好描述。这些核在高自旋时的结果与N = 32的幻数特征一致，而与N = 34的幻数特征不一致。
2020-04-03 nucl-th
Shell structures in oxygen isotopes described with modern nucleon-nucleon interactions
用幺正模型算符方法计算了N \simeq Z核^{17}O和富中子氧同位素^{23}O和^{25}O的单粒子能量，并利用现代核子-核子相互作用对它们的壳层结构进行了微观描述.结果表明，三体集团项对^{23}O和^{25}O的单粒子能量的影响比对^{17}O的影响大。
2003-12-24 nucl-th
The Z=82 shell closure in neutron-deficient Pb isotopes
最近的质量测量表明缺中子Pb同位素的结合能差delta_{2p}（Z，N）= E（Z-2，N）- 2 E（Z，N）+ E（Z+2，N）显著减弱。由于delta_{2p}通常归因于质子魔隙的大小，因此可以推测delta_{2p}的减少与球形Z=82壳层的弱化有关。我们证明，所观察到的趋势定量描述的自洽平均场模型变形基态的Hg和Po同位素。
2001-10-23 nucl-th
Onset of intruder ground state in exotic Na isotopes and evolution of the N=20 shell gap
通过比较实验数据和壳层模型计算，研究了钠同位素中入侵者基态的起始。这是N=20幻数结构消失的结果之一，Na同位素在解释这种幻数结构的变化中起着特殊的作用。电磁矩和能级都清楚地表明，在中子数N=19时已经开始出现基态入侵者配置，这仅在钠同位素中N=20的壳层间隙很窄时才会出现，这是由于核子-核子相互作用的自旋-同位旋依赖性（与40 Ca等稳定核中更宽的间隙相比）。这说明了为什么以前的报告基于质量导致了错误的结论。
2004-07-23 nucl-th
Shell Model Calculations for Proton-rich Zn Isotopes via New Generated Effective Interaction by Artificial Neural Networks
本研究利用人工神经网路方法，产生新的二体矩阵元，并应用于pfg壳层核。为此，jj44b相互作用哈密顿量已被视为一个源。新的哈密顿量的产生后，无论是原始的和新产生的，富质子的锌同位素进行测试。计算结果表明，两种方法的计算值比较接近。此外，新相互作用（jj44b_nn）的结果在某些情况下更接近现有的实验值。
2019-07-05 nucl-th
Comparison of shell model results for even-even Se isotopes
一套全面的壳模型计算$^{78-84}$硒同位素已经进行了最近派生的相互作用，即JUN 45和jj 44 b ${f_{5/2}pg_{9/2}}$空间。为了研究Cheal { \it et al.}提出的Z=28壳层质子激发的重要性，[Phys. Rev. Lett. { \bf 104}，252502（2010）]，还进行了使用$^{48}$ Ca作为核的${fpg}$有效相互作用并施加截断的${fpg_{9/2}}$价空间的计算。计算结果与实验数据的比较表明，jj 44 b相互作用的预测结果与实验数据符合得很好。
2013-08-21 nucl-th
Shell-model calculations for neutron-rich carbon isotopes with a chiral nucleon-nucleon potential
本文采用由手征N3LOW核子-核子势导出的有效哈密顿量，在壳模型下研究了丰中子碳同位素。在含时简并链接图微扰理论的框架内，确定了单粒子能量和有效两体相互作用。计算结果与已有的实验数据吻合得很好，为中子滴注线同位素链的描述提供了可靠的依据。再现了滴水线的正确位置。
2010-05-17 nucl-th
Charge radii and electromagnetic moments of Li and Be isotopes from the ab initio no-core shell model
最近，Li和Be同位素的电荷半径和基态电磁矩被精确测量。我们已经进行了大规模的从头算无核壳模型计算这些同位素使用高精度的核子核子势。我们计算的电荷半径和四极和磁偶极矩的同位素趋势与实验结果吻合良好，11 Li电荷半径除外。磁矩的描述特别好，而四极矩的绝对值大约小10%。6Li四极矩的小幅度被再现，并与CD-Bonn NN势，也是其正确的符号。
2009-02-26 nucl-th
Shell model study of single-particle and collective structure in neutron-rich Cr isotopes
用球壳模型系统地研究了富中子Cr同位素的结构。计算结果再现了已知的奇偶$^{52-62}$ Cr和奇质量$^{53-59}$ Cr核的能级，并预测了中子数N=40附近激发能的降低。计算出的$B(E2;2_{1}^{+}\to 0_{1}^{+})$系统学在N=40附近显示出明显的集体性;对于Zn和Ge同位素也提出了类似的特征行为。讨论了在N=40附近$^{59}$ Cr中$9/2_{1}^{+}$能量突然下降和出现极低$0_{2}^{+}$态的原因。我们还预测了在N=40的同位素$^{64}$ Cr的$0_{2}^{+}$态上建立的具有强集体性的新带。
2008-12-01 nucl-th
The proton and neutron distribution in Na isotopes: the development of halo and shell structure
用Glauber模型计算了$^A Na + ^{12}C$反应的相互作用截面。本文将连续谱Hartree-Bogoliubov理论推广到奇粒子系统，并考虑了连续谱。这个理论很好地再现了实验结果。本文系统地研究了钠同位素从质子滴线到中子滴线的物质分布。研究了壳层效应与晕的关系。物质分布的尾部表现出对壳层结构的强烈依赖性。由于$2p_{3/2}$和$2p_{1/2}$的下降，中子N=28的闭合壳层未能出现。晕的发展被理解为在接近连续极限的下一个壳层或子壳层中占据的变化。中心质子密度在中子滴线附近逐渐减小，这是由于质子-中子相互作用的结果。然而，质子密度的扩散性对于整个Na同位素没有改变。
1998-01-22 nucl-th
Shell-model study of exotic Sn isotopes with a realistic effective interaction
我们报告的壳模型研究Sn同位素超过N = 82采用一个现实的有效相互作用来自CD波恩核子核子势重整化通过使用V-低k方法。目前，最奇特的Sn同位素是134 Sn，其N/Z比为1.68。我们研究的目的是将我们的计算结果与现有的实验数据进行比较，并对下一代放射性离子束设施可能达到的邻近较重同位素进行预测。134Sn的理论和实验之间的非常好的协议给我们的现实壳模型计算的预测能力的信心。
2010-10-20 nucl-th
Neutron Single-particle States in 101Sn by Polynomial Fits and Shell Model Calculations for Light Sn Isotopes
用壳层模型研究原子核结构的主要内容之一是单粒子能量。为了准确地获得这些值，需要实验数据。双幻核素~（100）Sn的周围区域在结构、反应和核天体物理等方面都是非常有趣的核研究区域。101 Sn同位素的实验光谱数据是在该区域进行核壳模型研究所必需的。由于文献中没有足够的实验数据，因此采用不同的方法来获得该区域的空间，例如使用131 Sn中的空穴激发谱或使用最轻和最接近的同位素107 Sn来描绘模型空间轨道。在这项工作中，我们进行了二阶多项式拟合的树单粒子状态s 1/2，d 3/2和h 11/2的轻Sn同位素直到113 Sn和115 Sn，这是尚未确定的实验。通过向轻Sn同位素的外推，我们可以得到101 Sn中所有单粒子态的激发能。随后定义了模型空间轨道的中子空间。利用新的相互作用对102- 107 Sn的偶、奇同位素进行了壳模型计算，并将计算结果与实验数据和广泛使用的相互作用sn 100 pn的计算结果进行了比较。
2022-07-08 nucl-th
Shell-model results in $fp$ and ${fpg_{9/2}}$ spaces for $^{61,63,65}$Co isotopes
在两种不同的壳模型空间中计算了$^{61,63,65}$ Co的奇-偶同位素的低激发能谱和几种高自旋态。第一组计算已经在${fp}$壳价空间（$^{63,65}$ Co的全$fp$空间和$^{61}$ Co的截短的$fp$空间）中进行，使用两个最近衍生的${fp}$壳相互作用，即GXPF 1A和KB 3G，以$^{40}$ Ca为核。类似地，第二组计算已经在${fpg_{9/2}}$价空间中使用由于Sorlin { \it等人}的${fpg}$有效相互作用进行，以$^{48}$ Ca为核心并进行截短。对于$^{61,63}$ Co，壳模型的结果表明所采用的${fpg}$相互作用是不够的，同时指出对于富中子的Co同位素，有必要考虑比$1g_{9/2}$更高的轨道.
2011-05-18 nucl-th
Large scale shell model calculations for even-even $^{62-66}$Fe isotopes
本文在大尺度壳模型框架下解释了Legnaro国家实验室最近测量的$^{62-66}$ Fe丰中子偶同位素（A= 62，64，66）的实验数据。计算已进行了新推导的有效相互作用GXPF 1A在全$\it{fp}$空间没有截断。实验数据对$^{62}$ Fe的解释非常好，对$^{64}$ Fe的解释令人满意，对$^{66}$ Fe的解释则很差。当接近N=40时，实验数据中反映的集体性增加在计算值中没有再现。这表明，虽然所考虑的价空间是足够的$^{62}$ Fe，从$\it{sdg}$壳的更高的轨道的包含物是需要描述$^{66}$ Fe。
2009-07-23 nucl-th
Cause of the charge radius isotope shift at the \emph{N}=126 shell gap
我们讨论了在N=126壳层闭合处电荷半径同位素位移中引起“扭结”的机制。1 $i_{11/2}$中子轨道的占据是再现实验观察到的扭结的决定性因素。我们调查是否这个轨道被占领或不被不同的Skyrme有效的相互作用，中子被添加到壳层封闭。我们的结果表明，几个因素可以导致一个可观的占领的1 $i_{11/2}$中子轨道，包括自旋轨道场的大小，和Isoscope的Skyrme相互作用的有效质量。有效相互作用的对称能对其再现扭结的能力几乎没有影响。
2013-06-19 nucl-th
Shell Model Monte Carlo method in the $pn$-formalism and applications to the Zr and Mo isotopes
我们报告一个新的壳模型蒙特卡罗算法，它使用质子-中子形式主义的发展。壳模型蒙特卡罗方法，在同位旋公式，已成功地用于大规模壳模型计算。这项工作的动机是扩展这些方法的可行性壳模型研究涉及不相同的质子和中子价空间。我们展示了一些测试结果的新方法的可行性。最后，我们使用一个现实的核子-核子相互作用在模型空间描述的（1p_1/2，0g_9/2）质子和（1d_5/2，2s_1/2，1d_3/2，0g_7/2，0h_11/2）中子轨道计算了Sr-88核上的基态能量、结合能、B（E2）强度、研究了90-104 Zr和92-106 Mo同位素链的偶-偶配对性质。
2005-08-05 nucl-th
Different particle alignments in N \approx Z Ru isotopes studied by the shell model
用球壳模型和扩展的$P+QQ$哈密顿量研究了实验观测到的最重$N \approx Z$核Ru同位素。所有Ru同位素的能级都可以用一组力参数的壳模型来解释。计算结果表明，与其他Ru同位素相比，$N=Z$核$^{88}$ Ru的四极关联增强，但观测到的转动惯量似乎需要$^{88}$ Ru的四极关联增强得多.讨论了在$^{90}$ Ru中，粒子的排列发生在$8^+$，而在$^{88}$ Ru中，粒子的排列延迟到$16^+$，在那里质子和中子对同时排列。计算结果表明，$^{89}$ Ru的基态为$1/2^-$态，并存在三个不同排列的$ΔJ=2$带，其中包括T=0的$p-n$对排列.
2003-12-05 nucl-th
Artificial Intelligence Supported Shell-Model Calculations for Light Sn Isotopes
双幻数核素$^{100}Sn$周围区域是核物理研究中的一个重要区域，它具有结构、反应和核天体物理等重要性质。用壳模型研究原子核结构的主要内容是单粒子能量和二体矩阵元。为了获得前者，$^{101}Sn$同位素谱的实验数据是必要的。由于没有足够的实验数据，文献中使用不同的方法来获得单粒子能量。在sn100pn相互作用中，利用空穴激发谱在$^{131}Sn$中确定中子单粒子能量。另一种方法是使用最轻的同位素，$^{107}Sn$，它描绘了模型空间轨道。在这项研究中，我们估计的$^{101}Sn$同位素的光谱的人工神经网络方法，以获得中子单粒子能量。在通过使用$^{100}Sn$同位素周围的核的实验谱进行训练之后，获得$^{101}Sn$谱。随后，中子SPE的模型空间轨道的定义。壳模型计算$^{102-108}Sn$同位素进行了比较的实验数据和结果得到广泛使用的相互作用在该地区，sn100 pn。结果表明，采用新的SPE值得到的Sn同位素谱与实验数据更加吻合。
2021-11-09 nucl-th
Evolution of shell structure in neutron-rich calcium isotopes
我们采用手征有效场论中的相互作用，用耦合团簇方法计算了钙同位素的结合能和低激发态。三核子力的影响被唯象地包括在介质中的两核子相互作用，并考虑到使用Berggren基的粒子连续的耦合。计算得到的42，48，50，52 Ca的基态能量和低2+态能量与实验数据吻合较好，并预测了54 Ca的第一个2+态的激发能为1.9 MeV，只显示出弱的亚壳层闭合.在奇质量核53，55，61Ca中，我们发现正宇称态强烈偏离朴素壳模型。
2012-06-15 nucl-th
Evolution of $N = 28$ shell closure in relativistic continuum Hartree-Bogoliubov theory
在相对论连续谱Hartree-Bogoliubov（RCHB）理论框架下研究了硫、氩、钙和钛同位素的$N = 28$壳层能隙.分析了中子壳层能隙、分离能、单粒子能和对能的演化，发现$N = 28$壳层能隙在硫同位素中被淬灭，而在氩、钙和钛同位素中持续存在。讨论了$N = 28$等张链中$N = 28$壳层能隙的演化，并从势随质子数的演化来理解$N = 28$壳层能隙的侵蚀.
2015-10-19 nucl-th
Shell effects in quasi-fission for calcium induced reactions forming thorium isotopes
The Australian National University（澳大利亚国立大学）；Vanderbilt University（范德堡大学）；Michigan State University（密歇根州立大学）
本研究通过时间依赖的Hartree-Fock方法探讨了钙诱导反应形成钍同位素过程中准裂变的壳效应，发现中子贫乏系统中准裂变未表现出对称裂变模式的转变。
2025-07-01 nucl-th
Different seniority states of $^{119-126}$Sn isotopes: shell model description
本文采用壳模型方法，在由$1g_{7/2}$、$2d_{5/2}$、$1h_{11/2}$、$3s_{1/2}$和$2d_{3/2}$轨道组成的50-82价壳层中，对不同优先级的$^{119-126}$ Sn同位素（$v$ = 4、5、6和7）的高自旋态的实验数据进行了解释.计算结果与已有的实验数据进行了比较。这些状态用占据$h_{11/2}$轨道的破碎中子对来描述。讨论了这些核中可能存在的资历异构体构型。三个中子对的断裂是产生高自旋态的原因。用不同的优先级描述了Sn偶同位素的同分异构态$5^-$、$7^-$、$10^+$和$15^-$，Sn奇同位素的同分异构态$19/2^+$、$23/2^+$、$27/2^-$和$35/2^+$.对于偶数Sn同位素，同分异构态$5^-$、$7^-$和$10^+$归因于资历$v$ = 2;同分异构态$15^-$归因于资历$v$ = 4;对于奇数Sn同位素，同分异构态$19/2^+$、$23/2^+$和$27/2^-$归因于资历$v$ = 3，$^{123}$ Sn中的同分异构态$35/2^+$归因于资历$v$ = 5。这些是最大排列自旋，其中涉及$ν(h_{11/2})$轨道中连续的对断裂。
2019-08-28 nucl-th
Shell-model study of quadrupole collectivity in light tin isotopes
一个现实的壳模型研究进行缺中子锡同位素的质量A = 108。所有的壳模型成分，即两体矩阵元，单粒子能量，和电四极跃迁算子的有效电荷，已计算的多体微扰理论的方式，从低动量相互作用来自高精度的CD波恩自由核子核子的潜力。重点讨论了这些核的四极集体性的增强，并通过观测到的大的B（E2; 0 +-> 2+）s证实了这一点。我们的研究结果证明了Z = 50的跨壳层激发所发挥的关键作用，需要明确考虑到获得令人满意的轻锡同位素的理论描述。我们还发现，相关的贡献来自计算的中子有效电荷，其幅度超过标准的经验值。为了克服计算量大的问题，引入了一种新颖的两步方法来有效地减小模型空间。
2015-04-13 nucl-th
The two-proton shell gap in Sn isotopes
我们提出了一个分析的两个质子壳层间隙的锡同位素。作为理论工具，我们使用自洽的平均场模型，即相对论平均场模型和Skyrme-Hartree-Fock方法，两者都具有两种不同的对力，δ相互作用（DI）模型和密度依赖的δ相互作用（DDDI）。我们调查的影响，核变形以及集体相关性，并发现这两种效应的贡献显着。此外，我们发现了进一步的显着依赖于所使用的配对力。包括变形加相关效应和DDDI配对的使用提供了与数据的一致性。
2004-08-11 nucl-th
A shell-model study of calcium isotopes towards their drip line
本文用核壳模型研究了钙同位素滴线的位置。出发点是考虑Entem和Machleidt在手征微扰理论中推导出的近-领先阶（N3 LO）的现实二体势，以及近-领先阶（N2 LO）的手征三体力，其结构和低能常数与二体势一致。然后，我们构造了对角化壳模型哈密顿量所需的有效单粒子能量和剩余相互作用。计算的两个中子分离能与实验很好地吻合，直到56 Ca，这是最重的同位素，其质量已被测量，并没有显示出任何迹象，直到70 Ca的两个中子发射。我们讨论的模型空间的选择在确定中子滴线的作用，也依赖于壳模型哈密顿量的参数的结果。
2020-11-06 nucl-th
Large scale shell model calculations for odd-odd $^{58-62}$Mn isotopes
在两种不同的模型空间中对奇-奇$^{58-62}$ Mn同位素进行了大尺度壳模型计算。第一组计算已经在全$\it{fp}$壳价空间中进行，其中两个最近导出的$\it{fp}$壳相互作用即GXPF 1A和KB 3G将$^{40}$ Ca处理为核。第二组计算是在${fpg_{9/2}}$价空间中进行的，其中$fpg$相互作用将$^{48}$ Ca处理为核心，并通过允许从0 f $_{7/2}$轨道到质子的上$\it{fp}$轨道和从中子的上$\it{fp}$轨道到0 g $_{9/2}$轨道的总共六个粒子激发来施加截断。对于$^{58}$ Mn中的低激发态，KB 3G和GXPF 1A都预测了良好的结果，并且对于$^{60}$ Mn，KB 3G比GXPF 1A好得多。对于负宇称和高自旋正宇称状态，在两种同位素$fpg$相互作用是必需的。关于$^{62}$ Mn的实验数据很少，因此不可能得出任何明确的结论。需要更多的负宇称态的实验数据来确定0 g $_{9/2}$和更高轨道在富中子Mn同位素中的重要性。
2010-04-20 nucl-th
Neutron Shell Closure at N=32 and N=40 in Ar and Ca Isotopes
本文研究了质子数Z=18和20的同位素链中远离稳定核的基态特征。我们的目标是预测这些奇异核中幻数的最终存在。为此，我们使用了两种方法：基于SLy 4 Skyrme泛函的非相对论Hartree-Fock-Bogoliubov（HFB）方法和使用DD-ME 2力参数化的相对论（所谓的协变）密度泛函理论（CDFT）。我们比较我们的结果与现有的实验数据和其他模型，如有限范围液滴模型（FRDM）的预测。我们目前的研究预测N=32和N=40是Ar和Ca同位素的幻数。
2019-11-03 nucl-th
Unbound spectra of neutron-rich oxygen isotopes predicted by the Gamow shell model
伽莫夫壳模型已被证明可以有效地描述弱束缚和非束缚核系统，因为该模型同时考虑了核子间的关联和连续耦合。本文研究了中子滴线氧同位素。由此证明，连续耦合的存在对于描述滴注线处的氧同位素是重要的，特别是对于评估$^{28}$ O的最终结合或未结合特征。结果表明，$^{28}$ O的基态是弱未结合的，与窄共振$^{26}$ O的基态相似.对$^{24\text-26}$ O的弱束缚态和共振激发态也作了预测。通过单体密度分析所研究的多体态的渐近线，从而清楚地描绘了良好束缚、松散束缚、共振态的不同径向性质。
2021-03-07 nucl-th
Realistic shell-model calculations for neutron-rich calcium isotopes
我们研究了富中子钙同位素进行壳模型计算与现实的有效相互作用。这是从通过V-low-k方法重整化的CD-Bonn核子-核子势导出的，考虑48 Ca作为惰性核并包括中子0 g 9/2轨道。我们将我们的结果与实验和以前的研究结果进行比较，其中40 Ca被假设为一个封闭的核心和标准的1 p0 f模型空间。计算的光谱性质是在这两种情况下，在非常好的协议与现有的实验数据，并使讨论的g9/2单粒子状态中的重质量的钙同位素的作用。
2010-10-20 nucl-th
A Comparison of Shell Model Results for Some properties of the Even-Even Ge Isotopes
在这项工作中，我们研究了两个最近的有效壳模型的相互作用，JUN 45和JJ 4 B，已被提出用于在$f_{5/2},p_{3/2}, p_{1/2}, g_{9/2}$模型空间的质子和中子。我们计算了一些没有进入拟合的量，以固定两种相互作用的参数。特别是，我们认为静态四极矩（Q）的激发态的偶-偶$^{70-76}$锗同位素，以及在这些核的B（E2）值。(We以前曾使用JJ 4 B研究过$^{70}$ Zn同位素。）对于这些原子核的$2_1^+$态的四极矩，已经注意到JUN 45的预测与实验结果之间的一些惊人的分歧。我们调查这些差异是否也发生在JJ 4 B的相互作用。随后，我们还应用这两种相互作用来计算一些更高的激发态的Q值，并比较两组预测的性质的核状态下考虑。为了深入了解这些更复杂的大尺度壳模型计算，我们检查相应的和更简单的单j壳模型计算的$g_{9/2}$中子壳。
2010-07-13 nucl-th
Large Shell Model Calculations for Calcium Isotopes: Spectral Statistics and Chaos
我们利用Kuo-Brown相互作用对钙同位素在全fp壳层中的大壳层模型进行了计算。钙同位素是特别有趣的，因为低能级的最近邻间距分布P（s）显示出与随机矩阵理论的高斯正交包络的预测的显著偏差。这与其他邻近的核形成对比，这些核显示出完全混乱的光谱分布。我们研究了作为激发能函数的混沌行为。此外，当单粒子间距增大时，混沌抑制的信号也明显增强。我们认为，相对较弱的中子-中子相互作用强度不可能完全破坏规则的单粒子平均场运动。另一方面，在质子和中子都在价轨道上的相邻原子核中，更强的质子-中子相互作用似乎足以破坏规则的平均场运动。
1998-05-27 nucl-th
Parity inversion, breakdown of shell closure and particle-vibration coupling in Be-isotopes
在$^{11}_4$ Be中，单粒子运动和振动的耦合产生了修饰的中子，这些中子在纯单粒子状态中只花费一小部分时间，并且与裸中子的重量不同，导致宇称反转。$^{12}_4$ Be基态中两个最小束缚中子的相互作用由$v_{14}$ Argonne核子-核子势和声子云的交换介导，产生强关联态，其中中子在（s $^2$ +d $^2$）组态中花费超过一半的时间，导致N=8壳层闭合的破坏。
2003-01-30 nucl-th
Behaviour of pf shell under RMF+BCS Description
利用偶偶核的基态性质，采用RMF+BCS（相对论平均场加BCS）方法研究了pf壳层的行为。我们目前的研究包括分离能、形变、单粒子能量、波函数、势以及密度分布等。根据最近的实验表明，在N = 32的Ca同位素的中子magicity，我们的结果与质量相关的配对表明，壳关闭在N = 32的Ca同位素和一个更强的壳关闭在N = 34的质子缺乏48 Si，因为重组的中子pf壳。以类似的方式，质子pf壳层结构更可能在Z = 34处产生壳层闭合，对于84，116 Se具有双魔特征。我们还包括了N = 40的同位素和Z = 40的同位素，并预测60Ca和68Ni是双幻核，其中60Ca在Ca滴线附近被发现，是未来研究的潜在候选者，在Ca同位素链中仅次于双幻核52Ca。
2017-04-27 nucl-th
Ab initio no-core shell model study of $^{18-23}$O and $^{18-24}$F isotopes
本文用$ab~initio$无核壳模型对氧和氟链的低能谱进行了全面的研究。我们采用了内非定域外汤川势（INOY），它是一种两体相互作用，但由于短程和非定域性，也具有三体力的作用。此外，我们进行了计算与N3LO和N2LOopt相互作用和相应的结果与实验数据和唯象USDB相互作用。对于$^{18-21}$ O和$^{18-19}$ F，我们分别达到了$N_{max}$ =6，对于其它氧和氟同位素，达到了$N_{max}$ =4。我们还讨论了氧和氟链的结合能。在基态中的过度结合（g.s.）在我们最大的模型空间计算中观察到富中子氧同位素中的能量。
2020-01-17 nucl-th
Isoscalar and neutron modes in the E1 spectra of Ni isotopes and the relevance of shell effects and the continuum
本文采用自洽准粒子无规相近似（RPA）和Sly4 Skyrme力模型，分别考虑D1S Gogny相互作用和连续RPA模型，研究了低能偶Ni同位素的电偶极跃迁.我们分析了等密度态、等矢量态和偶极极化率。我们定义了一个参考值的极化率，以消除一个微不足道的依赖于质量数。我们将我们的结果与数据和其他计算进行比较，重点是集体状态，壳效应和阈值转换。我们的研究结果支持存在一个强的isoscillation过渡，很少或中等的E1强度，作为一个普通的核的普遍特征。在中等富中子的镍同位素中，即68镍和邻近的同位素，由于与表面中子的耦合，这种跃迁是双峰的。一个足够的治疗的连续状态出现描述阈上E1强度，特别是超过68 Ni是必不可少的。非常奇特的同位素（N>50）被发现是高度极化的，几乎所有的E1强度都在连续谱中。壳层结构对偶极极化率和中子皮厚度的影响不同，因此它们之间可能存在着相关性。与现有的轻（Ca）和重（Sn）核的结果比较表明，所谓的侏儒偶极子强度强烈的壳效应的影响，部分原因是，它的同位旋结构取决于质量区域。
2015-09-08 nucl-th
