Experimental Neutron-Induced Fission Fragment Mass Yields of 232Th and 238U at Energies from 10 to 33 MeV
核能应用的发展需要广泛中子能量范围内锕系元素的中子诱发反应数据。在这里,我们描述的测量前中子发射裂变碎片的质量产率的232 Th和238 U在入射中子能量从10到33 MeV。测量是在卢万-拉-诺伊夫回旋加速器设施的准单能中子束上进行的;一个多段双弗里希栅电离室被用来探测裂变碎片。对于峰值中子能量在33,45和60 MeV,数据分析和实验结果的细节已经公布之前,在这项工作中,我们提出的数据分析中的低能尾的中子能谱。初步的测量结果与现有的实验数据和理论预测进行了比较。
2013-04-08 nucl-ex
Total kinetic energy release in the fast neutron-induced fission of 237Np
在LANSCE-WNR装置上,测量了237 Np快中子诱发裂变的总动能(TKE),中子能量范围为2.6 - 100 MeV。TKE后释放随入射中子能量的增加而非线性地减少,并且可以表示为TKE(MeV)=(174.38 +- 0.72)-(5.11 +- 0.5821)log 10 En(En > 1 MeV)。碎片质量分布的分析表明,TKE随En的增加而减少是两个因素的结果;壳效应在高激发能下逐渐消失,导致对称裂变的发生率增加,TKEasym在高En下迅速降低。
2020-10-13 nucl-ex
Total kinetic energy release in the fast neutron-induced fission of $^{235}$U
我们用Si PIN二极管阵列探测器测量了$E_{n}$ =2-100 MeV的$^{235}$ U(n,f)反应的总动能(TKE)释放。中子的能量是由飞行时间测量使用的白谱中子束在LANSCE设施。为了对TKE测量进行基准测试,还使用来自俄勒冈州立大学TRIGA反应堆的热中子束测量了$^{235}$ U(n $_{th}$,f)的TKE释放,给出了与已知值非常一致的预中子发射$E^*_{TKE}=170.7\pm0.4$ MeV。因此,我们的测量是绝对测量。当$E_{n}$ =2-100 MeV时,$^{235}$ U(n,f)中的TKE从169 MeV非线性地减小到161 MeV.质量分布和TKE的多模态裂变分析表明,TKE随中子能量增加而减小的起源是不对称裂变淡出的结果,与对称裂变相比,这与更高的TKE有关。对于给定的质量,与超长,标准I和标准II模式相关的平均TKE与中子能量无关。TKE分布的宽度在$E_{n}$ =20-100 MeV范围内是恒定的,因此不依赖于激发能。
2017-08-23 nucl-ex
Fission fragment mass distribution in $^{210}$Po and $^{213}$At
背景资料:壳效应对前锕系Hg-Pb区聚变裂变过程动力学的影响及其随激发能的演化是近年来研究的热点。特别是,一个强烈的模糊性仍然为中子壳封闭$^{210}$ Po核壳效应的作用在裂变约$\approx$ 30 - 40 MeV的激发能。目的:我们测量了在不同激发能量下,用$^{4}$ He + $^{206}$ Pb的聚变填充的$^{210}$ Po的裂变碎片质量分布,并将结果与最近的理论预测以及我们以前对同一核通过不同入射通道填充的测量结果进行了比较。为了比较,还研究了邻近核$^{213}$ At裂变中的质量分布。方法:采用两个大面积多丝正比计数器(MWPC)对符合裂变碎片进行全运动学测量。利用符合裂变碎片的飞行时间差直接提取裂变碎片质量分布。结果如下:测得的碎片质量分布的反应$^{4}$ He + $^{206}$ Pb和$^{4}$ He + $^{209}$ Bi是对称的和质量分布的宽度被发现单调增加与激发能量高于36.7 MeV和32.9 MeV,分别表示壳效应的情况下,在鞍。然而,在裂变的$^{210}$ Po,我们发现轻微偏离对称的质量分布在最低激发能量(30.8兆电子伏)。结论:在理论预测的激发能$\approx$ 31 MeV时,观察到$^{210}$ Po裂变碎片质量分布中壳效应的持续性;然而,在更高的激发能下,本研究再次证实了$^{210}$ Po裂变中没有任何…
2018-01-03 nucl-ex
Experimental Determination of the Antineutrino Spectrum of the Fission Products of $^{238}$U
在Garching的科学中子源FRM II上进行了一项实验,以确定$^{238}$ U裂变产物的累积反中微子谱。这是通过用热中子束和快中子束照射天然铀靶箔并用γ抑制电子望远镜记录发射的$β$光谱来实现的。将所获得的$^{235}$ U裂变产物的$β$ -谱归一化为$^{235}$ U的磁谱仪BILL的数据。该方法大大减少了$^{238}$ U测量中的系统误差。将$^{238}$ U的$β$光谱转换成相应的反中微子光谱.最终的$\barν_e$ -光谱在250 keV箱中给出,范围为2.875 MeV至7.625 MeV,能量依赖性误差为3.5%(3 MeV)、7.6%(6 MeV)和$\gtrsim$ 14%($\gtrsim$ 7 MeV)(68%置信水平)。此外,由于绝对归一化,增加了$\sim$ 3.3%的能量无关不确定度。与通常使用的求和计算相比,所获得的光谱显示出$\sim$ 10%的轻微光谱失真,但对于逆β衰变,每次裂变的平均截面返回相同的值。
2013-12-19 nucl-ex
Dynamical fission of the quasiprojectile and isospin equilibration for the system 80Kr+ 48 Ca at 35 MeV/nucleon
本文报道了35 MeV/核子的80 Kr+ 48 Ca系统在半周边碰撞中准射弹动力学裂变的实验结果。在FAZIA合作的第一个物理实验中,已经用FAZIA装置的四个模块收集了数据。研究了两个裂变碎片间的同位旋平衡程度及其与电荷不对称性的关系。的数据进行了比较,AMD模型的结果耦合到GEMINI作为加力燃烧室,以得到有关的时间尺度的过程的提示。
2020-10-01 nucl-ex
Exploring the multi-humped fission barrier of 238U via sub-barrier photofission
首次使用单色、高亮度、康普顿背散射γ射线束测量了238 U在亚势垒能量下的光裂变截面随γ射线能量的变化。实验在高强度伽马射线源(HIgS)设施中进行,束流能量在E=4.7 MeV和6.0 MeV之间,能量分辨率约为3%。在E=5.1 MeV和5.6 MeV的伽马射线束能量下,已经观察到透射共振的迹象,具有中等幅度。用EMPIRE-3.1核反应程序计算的裂变势垒参数与实验测量的光裂变截面拟合,确定了~(238)U的三峰裂变势垒参数。
2013-02-14 nucl-ex
EXFOR-based simultaneous evaluation for neutron-induced fission cross section of plutonium-242
本研究基于EXFOR库及多核素裂变截面实验数据,采用最小二乘法对100 keV-200 MeV能区的钚-242中子诱发裂变截面开展同时评价,验证显示其性能优于JENDL-4.0、与JENDL-5相当。
2023-10-06 nucl-ex
Prompt Fission Neutrons in the $^{239}$Pu($n,f$) Reaction
在洛斯阿拉莫斯中子科学中心的武器中子研究设施(WNR)测量了入射中子能量从$0.7$到$700\,$ MeV的$^{239}$ Pu($n,f$)的瞬发裂变中子谱。一个新设计的高效裂变室被耦合到高度分段的Chi-Nu阵列,以探测裂变事件中发射的中子。利用双飞行时间技术计算了入射中子能量和出射中子能量。对$^{252}$ Cf的瞬发裂变中子能谱进行了测量,测量了低至$200\,$ keV和高至约$12\,$ MeV的所有入射中子能量的瞬发裂变中子能谱(PFNS),其典型不确定度远低于$2\%$,高至约$10\,$ MeV的出射中子能量。PFNS的总体趋势在JAPAN 3.3和ENDF-B PDMATHAMV.0评价中得到了很好的再现。然而,观察到的光谱的低能量部分,其中评估高估了发射的中子的数量不一致。中子多重性和平均动能作为入射中子能量的函数的实验获得的报告不确定度低于$0.4\%$。中子多重性不同意$6\,$ MeV以上的一些旧的数据集,表明需要使用高效的裂变探测器,这不会使数据产生偏差。测得的平均动能与最新数据一致。评估公平地再现了趋势,但未能再现其不确定性范围内的实验值。
2019-10-21 nucl-ex
Analysis of 2-Body Central Events for $^{129}Xe+^{nat}Sn$ from $8A$ $MeV$ up to $18A$ $MeV$ and for $^{129}Xe+^{197}Au$ at $15A$ $MeV$ and $18A$ $MeV$
本文研究了18A MeV能垒出口通道中产生两个碎片的中等质量重离子反应。一个特别的重点是裂变和准裂变的事件与两个片段($Z\geq10$)中选择的出口通道。分析了能量范围从$8A$ MeV到$18A$ MeV的$^{129}Xe$射弹在$^{nat}Sn$和$^{197}Au$上引起的反应。使用碎片($Z\geq10$)多重数等于2,裂变和准裂变事件进行了研究的最低束流能量使用裂变碎片的电荷分布,总动能分布(TKE)和它的标准偏差$σ_{TKE}$。对于较轻的系统,仍然有可能观察到不完全聚变的裂变事件。不同的是,对于较重的系统,金靶上的氙只证明了准裂变。研究的事件,其特征在于两个片段在最后的通道表明,裂变,有关的入口通道融合,消失约20A MeV的两个系统。在较低的能量(8A,12A和15A MeV)的Sn靶,随着能量的增加,朝着一个不对称的裂变模式的演变显示在碎片的电荷分布。这种趋势可以归因于增加的角动量,如由轻带电粒子的面外角分布所指示的。在15A MeV的金靶的情况下也观察到相同的效果。然而,对于这个较重的系统,一个强大的记忆入口通道,导致准裂变的证据。此外,与中提琴系统学的比较表明,较重的系统比$^{129}Xe+^{nat}Sn$系统的偏差更大。要完全理解上述结果,当然需要在这些能量下进行精确的模型计算。
2022-05-12 nucl-ex nucl-th
Measurement of the $^{236}$U fission cross section and angular distributions of fragments from fission of $^{235}$U and $^{236}$U in the neutron energy range of 0.3-500 MeV
本研究在GNEIS飞行时间谱仪上测量了0.3-500 MeV能区内$^{236}$U裂变截面及$^{235}$U和$^{236}$U裂变碎片角分布,首次获取了20 MeV以上的相关数据,并结合理论计算进行了对比分析。
2023-08-03 nucl-ex nucl-th
Investigating the fission-like fragments in the $^{12}$C + $^{208}$Pb system at E$^{\star}$ $\approx$ 31.8--45.4 MeV
本研究测量了$^{12}$C+$^{208}$Pb反应在两个入射能量下的类裂变碎片截面,分析了产额分布与弥散参数,验证了复合核裂变机制,并发现两种医用同位素的潜在生成路径。
2024-12-14 nucl-ex
Reaction 48Ca+208Pb: the capture-fission cross-sections and the mass-energy distributions of fragments above and deep below the Coulomb barrier
用双臂飞行时间谱仪CORSET测量了~(48)Ca +~(208)Pb反应中~(48)Ca射弹在206-242 MeV能量范围内的俘获裂变截面和反应产物在211-242 MeV能量范围内的质能分布。热裂变碎片的MED由两部分组成。一个是经典聚变-裂变的成分,与256 No复合核的对称裂变有关。另一个组成部分,表现为“肩”,与准裂变过程有关,可以命名为“准裂变肩”。这些准裂变肩包含质量为60-90 a.m.u.的轻碎片。属于肩的碎片的总动能(TKE)高于经典聚变-裂变过程的预期值。我们得出的结论是,在准裂变中,Z=28和N=50的球壳起着很大的作用。还表明,碎片的MED的性质在形式上与两种独立裂变模式的众所周知的假设一致;在这种情况下,模式是正常的聚变-裂变和准裂变过程。在重碎片M = 130-135和TKE = 233 MeV的质量范围内,在低激发能下发现了经典裂变的高能超短模式;然而,与这种模式相关的产额很小。
2003-09-29 nucl-ex
Properties of the fast fission and the coincident emissions of light charged particles in $^{40}$Ar + $^{197}$Au reactions at 30 MeV/u
在30 MeV/u的Ar+Au反应实验中,我们用CSHINE(Compact Spectrometer for Heavy IoN Experiments)进行了第一阶段的实验。轻带电粒子由硅条望远镜测量,与平行板雪崩计数器记录的裂变碎片重合。给出了裂变碎片的方位角差$Δϕ$和飞行时间差$ΔTOF$随入射角变化的分布特性。轻带电粒子在裂变事件中的相对丰度的包容性事件进行了比较,作为实验室角度$θ_{\rm lab}$的函数范围从$18^\circ$到$60^\circ$在各种折叠角窗口。研究了p/d和t/d产额比随裂变碎片的角向演化。在一个相对的比较中,小角度发射的tritons更丰富,而大角度发射的质子更丰富。轻带电粒子的中子丰度的角演化与以前的包容性实验中得到的结果是一致的。
2021-10-05 nucl-ex
Investigation of 11B+197Au Reaction at Intermediate Energies
用诱发活度法和γ能谱法研究了库仑势垒以上能量的~(11)B离子诱发~(197)Au的核反应机理。在137.5和255.5MeV的轰击能量下,测量了~(11)B离子诱发~(197)Au反应碎片的截面。在能量为137.5MeV时,用多峰裂变方法研究了裂变过程,在能量为255.5MeV时,用纯对称分布方法研究了裂变过程。据观察,转移的线性动量提供了关于初始射弹-目标信息的信息。研究中的两个裂变反应的裂变性是从测量的裂变截面使用总的非弹性截面推导出来的。与质子诱导裂变的比较表明,转移到裂变系统的线动量取决于探针。
2016-10-29 nucl-ex
Fission Fragments Produced from Proton Irradiation of Thorium Between 40 and 200 MeV
本文测量了40- 200 MeV质子辐照钍时,形成五种残余放射性核素(72 Se,97 Zr,112 Pd,125 Sb和147 Nb)的截面,并报道了它们的分布。这些碎片的原子质量跨越靶核裂变形成的放射性核素的预期质量分布。特别是在对应于现有模型所采用的不同弛豫机制之间的过渡的质量区域中,这些数据预计将有助于改进高能输运代码。事件发生器的预测纳入最新版本的蒙特卡罗N-粒子代码(MCNP 6)进行了比较,在这项工作中测量的数据,希望这些结果可能是有用的代码验证和确认MCNP 6的持续过程中。
2013-11-19 nucl-ex
New insights on fission of $^{235}$U induced by high energy neutrons from a new measurement at CERN n\_TOF
该研究在 CERN n_TOF 上首次将 $^{235}$U(n,f) 截面测量扩展到 10–440 MeV,发现 200 MeV 以上需在裂变模型中引入瞬态时间以同时描述 (n,f) 和 (p,f) 反应。
2024-06-14 nucl-ex
Neutron-rich rare isotope production from projectile fission of heavy beams in the energy range of 20 MeV/nucleon
本文研究了在低能装置上所期望的20 MeV/核子能量范围内,重束射弹裂变产生丰中子核素的可能性。我们报告了我们的努力,从理论上描述了在这个能量范围内的多核子转移碰撞后的射弹裂变的反应机制。我们的计算主要是基于一个两步的方法:动力学阶段的碰撞是描述与现象学的深度非弹性传输模型(DIT),或与微观约束分子动力学模型(CoMD)。用统计多重碎裂模型(SMM)计算了热重弹碎片的去激发/裂变。我们比较了我们的模型计算与我们以前的实验238 U(20 MeV/核子)+208 Pb和197 Au(20 MeV/核子)+197 Au的投射裂变数据,发现总体上合理的协议。我们的研究表明,在这个能量范围内,周边重离子碰撞后的抛射体裂变提供了一条有效的途径,使富含中子的稀有同位素进入和超出天体物理r过程路径。
2016-08-24 nucl-ex nucl-th
Measurement of the Fusion Probability, PCN, for Hot Fusion Reactions
背景资料:在聚变反应中形成重蒸发残余物的截面取决于俘获截面、聚变概率PCN,即,射弹-靶系统在裂变鞍点内演化形成完全熔合系统而不是重新分离(准裂变)的概率,以及完全熔合系统抵抗裂变的存活率。PCN是这些量中最不为人所知的。目的:测量101.2MeV ~(18)O、147.3MeV ~(26)Mg、170.9MeV ~(30)Si和195.3MeV ~(36)S与~(197)Au反应的PCN。研究方法:我们测量了这些反应的裂变碎片角分布,并使用Back的形式推导了聚变裂变和准裂变截面。从这些量中,我们推导出每个反应的PCN。结果如下:101.2MeV ~(18)O、147.3MeV ~(26)Mg、170.9MeV ~(30)Si和195.3MeV ~(36)S与~(197)Au反应的PCN值分别为0.66、1.00、0.06、0.13。结论:新的PCN测量值与PCN对激发核裂变性的半经验系统依赖性基本一致。
2013-06-17 nucl-ex
Fission of pre-actinide nuclei
研究了端点能量为50和3500 MeV的韧致辐射光子在181 Ta核上引起的光裂变。用诱发活度法离线分析测量了裂变产额。钽靶在50和3500 MeV下的绝对光裂变截面分别为5.4 \pm 1.1微电子和0.77 \pm 0.11微电子,相应的裂变能分别为(0.23 \pm 0.05)× 10^{-3}和(2.9 \pm 0.9)× 10^{-3}。质量和电荷产额分布来自数据。将计算结果与CRISP程序在对称裂变模式下对多模式裂变的模拟结果进行了比较。
2014-12-12 nucl-ex
Energy dependence of the prompt $γ$-ray emission from the $(d,p)$-induced fission of $^{234}\mathrm{U}^{*}$ and $^{240}\mathrm{Pu}^{*}$
瞬发裂变$γ$ --在这项工作中,我们提出了即时$γ$ -射线的裂变发射特性,第一次作为裂变系统的核激发能的函数。发射的$γ$射线谱进行了测量,并$γ$射线多重性和平均和总$γ$能量每次裂变被确定为$^{233}$ U(d,pf)反应的激发能在4.8和10 MeV之间,和为$^{239}$ Pu(d,pf)反应在4.5和9 MeV之间。的光谱特性显示没有显着的变化作为裂变势垒以上的激发能量的函数,尽管一个额外的$\sim$ 5兆电子伏的能量是潜在的$γ$衰变的激发碎片。测量结果进行了比较,模型计算与裂变模型代码GEF的提示$γ$射线发射。与以前获得的热中子诱发裂变的结果进行了进一步的比较,以表征使用替代(d,p)反应所产生的可能的差异。
2017-07-06 nucl-ex
Identification of 45 New Neutron-Rich Isotopes Produced by In-Flight Fission of a 238U Beam at 345 MeV/nucleon
利用345 MeV/核子238 U束流的飞行裂变寻找新同位素的工作已在RIKEN Nishina中心的RI Beam Factory进行。使用超导飞行分离器BigRIPS分析和鉴定裂变碎片。我们观测到45种新的富中子同位素:71 Mn,73,74 Fe,76 Co,79 Ni,81,82 Cu,84,85 Zn,87 Ga,90 Ge,95 Se,98 Br,101 Kr,103 Rb,106,107 Sr,108,109 Y,111,112 Zr,114,115 Nb,115,116,117 Mo,119,120 Tc,121,122,123、124 Ru、123、124、125、126 Rh、127、128 Pd、133 Cd、138 Sn、140 Sb、143 Te、145 I、148 Xe和152 Ba。
2010-06-02 nucl-ex
Fission fragment mass reconstruction from Si surface barrier detector measurement
提出了一种硅面垒探测器(SBD)等离子体延迟和脉冲高度缺陷校正方法。基于已知的经验公式,简单的近似涉及测量的飞行时间(TOF)和能量的离子被发现和开发的质量重建程序。该程序被应用于获得裂变碎片的质量和角分布从$^{64}$ Ni+ $^{197}$ Au反应在418 MeV和383 MeV的入射能量使用一个阵列的8个SBD。
1999-07-12 nucl-ex
Cascade-Exciton Model Analysis of Nucleon-Induced Fission Cross Sections of Lead and Bismuth at Energies from 45 to 500 MeV
应用扩展的级联激子核反应模型(CEM)分析了45-500 MeV能区Bi-209和Pb-208核的核裂变截面。分析了现有的线动量传递数据。结果进行了比较,从所有可用的实验数据的比较关键的分析结果与分析近似。系统的计算和实验数据之间的差异被揭示。提出了一种修改的CEM,这显着提高了模型预测的弹丸能量超过100兆电子伏。
1998-02-09 nucl-ex nucl-th
Fission Fragment Angular Anisotropy in Neutron-Induced Fission of $^{235}$U Measured with a Time Projection Chamber
裂变碎片角分布可以提供裂变理论的重要约束,改进预测裂变代码,并且是精确比率截面测量的先决条件。可用的各向异性数据是稀疏的,特别是在5兆电子伏以上的中子能量。首次采用三维跟踪探测器来研究碎片发射角,并提供角各向异性的直接测量。中子诱发裂变碎片跟踪实验(NIFFTE)合作部署了裂变时间投影室(fissionTPC),以前所未有的精度测量核数据。裂变碎片的各向异性$^{235}$ U已被测量在较宽的入射中子能量从180 keV到200 MeV的范围内,系统的不确定性的仔细研究补充数据。
2019-08-15 nucl-ex
Angular distribution of fragments in neutron-induced nuclear fission at energies 1-200 MeV: data, theoretical models and relevant problems
近年来,中子诱发核裂变碎片角分布的研究已扩展到中等能量,高达200兆电子伏,以及广泛的目标同位素。以本课题组最近获得的237-Np(n,f)反应数据为例,讨论了裂变碎片角分布的具体特征,并提出了一种基于TPENS程序的模拟方法。结果表明,简化模型合理地描述了整个范围内的角分布的能量依赖性1-200 MeV。讨论了改进该模型的方法以及利用它获得中子-核相互作用中裂变和预平衡过程的新信息的可能性。我们还考虑了描述裂变碎片角分布的有关问题。
2020-01-30 nucl-ex nucl-th
Quasi-fission reactions as a probe of nuclear viscosity
在418 MeV和383 MeV入射能量下,测量了^{64}Ni+^{197}Au反应的裂变碎片质量和角分布。详细的数据分析进行,使用的代码HICOL中实现的单体耗散理论。研究了窗口和壁面摩擦对实验观测值的影响。也考虑了比单体更强的摩擦。质量和角分布与单体耗散一致。蒸发程序DIFHEAT耦合HICOL的开发,以预测反应所需的时间尺度来描述现有的数据对裂变前的中子多重性。多重性数据再次与单体耗散一致。得到了接触、俘获和准裂变截面。
1998-10-24 nucl-ex
First direct measurement of isotopic fission-fragment yields of $^{239}$U
首次对$^{239}$ U的同位素裂变碎片产率进行了直接而完整的测量。$^{239}$ U裂变系统是在$^{238}$ U束和$^{9}$ Be靶之间的库仑势垒能的单中子转移反应中产生的,平均激发能为8.3 MeV。在GANIL设施使用VAMOS++光谱仪探测和同位素鉴定了裂变碎片。该测量允许直接评估与下一代核反应堆相关的快中子激发能下的裂变模型。目前的数据,与模型计算一致,不支持最近报道的异常裂变碎片产量的$^{239}$ U和确认的持久性球壳效应在Sn区域的激发能超过裂变势垒几兆电子伏。
2019-09-20 nucl-ex
Determining the average prompt-fission-neutron multiplicity for $^{239}$Pu($n$,$f$) via a $^{240}$Pu($α$,$α^{\prime}f$) surrogate reaction
平均裂变中子多重数$\barν$在核理论、核不扩散和核能等领域具有重要意义。本文首次采用替代反应法通过$^{240}$ Pu($α$,$α^{\prime}f$)反应间接测定$\barν$($^{239}$ Pu,$n$,$f$)。用53.9 MeV的$α$粒子束轰击$^{240}$ Pu靶。散射的$α$粒子、裂变产物和中子用NeutronSTARS探测器阵列测量。在等效入射中子能量为0.25- 26.25MeV的连续范围内,得到了$\barν$值,其结果与直接中子测量结果符合得很好。
2019-09-16 nucl-ex
The Excitation Energy Dependence of the Total Kinetic Energy Release in 235U(n,f)
对于E $_{n}$ = 3.2至50 MeV的中子能量,测量了$^{235}$ U的中子诱发裂变中的总动能释放(使用来自LANSCE的白谱中子)。在这个能量范围内,平均后中子总动能释放从167.4 $\pm$ 0.7下降到162.1 $\pm$ 0.8 MeV,在第二次机会裂变阈值附近表现出局部下降。TKE与E $_{n}$的值和斜率与以前的测量结果一致,但与系统学不一致(在幅度上)。的TKE分布的方差大于预期的,除了结构附近的第二次机会裂变阈值,是不变的中子能量范围从11到50兆电子伏。我们还报道了裂变总激发能TXE与中子能量的关系。
2014-03-18 nucl-ex
Measurements of Nucleon-Induced Fission Cross-Sections of Separated Tungsten Isotopes and Natural Tungsten in the 50-200 MeV Energy Region
钨分离同位素的中子和质子诱发裂变截面在入射核子能区50-200 MeV,用基于薄膜击穿计数器(TFBC)的裂变室测量了~(182)W,~(183)W,~(184)W和~(186)W和天然钨相对于~(209)Bi的裂变反应,n)反应和在乌普萨拉大学(Uppsala,Sweden)Svedberg实验室(TSL)的质子束处。初步的实验数据与最近的数据相比,在铅铋区域的核,以及与CEM03.01事件发生器的预测。
2005-07-07 nucl-ex nucl-th
Total kinetic energy release in the fast neutron-induced fission of $^{235}$U
我们用Si PIN二极管阵列探测器测量了$E_{n}$ =2-100 MeV的$^{235}$ U(n,f)反应的总动能(TKE)释放。中子的能量是由飞行时间测量使用的白谱中子束在LANSCE设施。(To校准装置,还使用来自OSU TRIGA反应堆的热中子束测量$^{235}$ U(n $_{th}$,f)的TKE释放。当$E_{n}$ =2-90 MeV时,TKE从169.0 MeV非线性地减小到161.4 MeV. TKE分布的标准偏差在$E_{n}$ =20-90 MeV范围内是恒定的。与Brosa的多模态裂变模型的数据的比较表明,TKE的减少是对称裂变的增长和相应的不对称裂变随着中子能量的增加而减少的结果。对于给定的质量,与Brosa超长,标准I和标准II模式相关的平均TKE与中子能量无关。
2017-04-12 nucl-ex nucl-th
Correlations between energy and $γ$-ray emission in $^{239}\mathrm{Pu}(n,\mathrm{f})$
我们研究了在$2 < E_i < 40$ MeV的入射中子能量范围内,$^{239}\mathrm{Pu}(n,\mathrm{f})$引起的$γ$射线辐射。本文首次给出了裂变产生的总角动量与裂变前复合核的激发能之间正相关的实验证据。在2 \textsuperscript{nd}机会裂变阈值以下,$γ$射线多重数随入射能量线性增加,斜率为$0.085 \pm 0.010$ MeV $^{-1}$ .对于复合核的平均激发能在$9 < \langle E_x \rangle < 19$ MeV之间,这种线性趋势似乎是成立的。大多数的多重性增加来自周围的增强$γ$射线能量为0.7兆电子伏,我们解释为拉伸四极$γ$射线,表明总的裂变碎片角动量与激发能的增加。
2022-10-28 nucl-ex
Distinguishing fissions of 232Th, 237Np and 238U with beta-delayed gamma rays
在劳伦斯伯克利国家实验室的88英寸回旋加速器中,测量了14 MeV中子诱发的232 Th、237 Np和238 U裂变后的β延迟γ射线谱。在照射后1分钟至14小时的时间范围内收集光谱。从数据中提取伽马射线线的强度比,以识别裂变同位素。
2012-12-29 nucl-ex
EXFOR-based simultaneous evaluation for fast neutron-induced fission cross section of thorium-232
本研究基于EXFOR库数据,结合最小二乘法与多核素裂变截面数据,对500 keV-200 MeV能区钍-232快中子诱发裂变截面开展同时评价,得到的截面系统性低于JENDL-5结果,更接近其他通用库但低于部分实验测量值。
2023-08-18 nucl-ex
Sequential fissions of heavy nuclear systems
在用INF 4 $π$多探测器测量的12 ~ 20 MeV/A的氘+锡中心碰撞中,三碎片出口通道具有显著的截面。在这方面的贡献,我们表明,这些碎片产生于两个连续的二元分裂的重复合系统。强库仑邻近效应观察到在三个碎片的最终状态。通过与库仑轨道计算的比较,我们发现,连续的破碎之间的时间尺度随着轰击能量的增加而减小,成为兼容的准同时多重碎裂18 MeV/A以上。
2013-08-24 nucl-ex
A detector system for 'absolute' measurements of fission cross sections at n_TOF in the energy range below 200 MeV
在欧洲核子研究中心的中子飞行时间装置n_TOF上进行了$^{235}$ U(n,f)截面的新测量。实验的重点是从20 MeV到几百MeV的中子能量,并被归一化为中子在氢上的散射。这是该设施首次进行此类测量,在迄今为止还没有经常探索的能量范围内,因此探测器开发阶段对其成功至关重要。两个探测器,一个平行板裂变室(PPFC)和反冲质子望远镜(RPT),都致力于执行测量的入射中子能量范围从30 MeV到200 MeV。实验的目的是尽量减少分配的运行时间的统计不确定性。已作出若干努力,以确保系统性影响得到了解和控制。结果表明,该探测器适合于在n_TOF高于30 MeV的测量,并指出了未来可能的发展路线。
2022-11-28 nucl-ex physics.ins-det
Accurate fission data for nuclear safety
用于核安全的精确裂变数据(AlFONS)项目旨在使用更新的IGISOL质量分离器设施结合于韦斯屈莱大学新的高电流轻离子回旋加速器对裂变产额进行高精度测量。30 MeV质子束将用于产生快中子和热中子谱,用于研究中子诱发裂变产额。由于一系列的质量分离元件,最终与JYFLTRAP潘宁陷阱,它可以实现质量分辨率在几十万的顺序。在本文中,我们提出的实验装置和设计的中子转换靶IGISOL。我们的目标是拥有灵活的设计。对于远离稳定性的奇异核的研究,需要能量为1 - 30 MeV的高中子通量(10^12中子/s),而对于反应堆应用,类似于热核反应堆和快核反应堆的中子谱是优选的。还希望能够产生(半)单能中子用于基准测试和研究裂变产额的能量依赖性。该科学方案是广泛的,计划于2013年开始测量质子诱发铀裂变的异构产额比。随后将研究各种锕系元素的热中子和快中子诱发裂变的独立产额。
2013-04-08 nucl-ex
Observation of new microsecond isomers among fission products of 345 MeV/nucleon 238U
在RIKEN Nishina Center RI Beam Factory对345 MeV/核子238 U裂变碎片中的同分异构γ衰变进行了研究。使用超导飞行分离器BigRIPS选择和识别裂变碎片,并将其植入铝塞中。延迟伽马射线检测使用三个三叶草型高纯度锗探测器位于焦平面内的时间窗口内的20微秒的植入。我们总共确定了54种半衰期为~0.1 - 10微秒的微秒异构体,包括在非常富中子的核中发现的18种新异构体:59 Tim、90 Asm、92 Sem、93 Sem、94 Brm、95 Brm、96 Brm、97 Rbm、108 Nbm、109 Mom、117 Rum、119 Rum、120 Rhm、122 Rhm、121 Pdm、124 Pdm、124 Agm和126 Agm,并获得了大量的光谱信息,如半衰期,γ射线能量,γ射线相对强度和γ-γ符合在广泛的富中子奇异核。根据所获得的光谱信息和邻核的系统分类,提出了59 Tim,82 Gam,92 Brm,94 Brm,95 Brm,97 Rbm,98 Rbm,108 Nbm,108 Zrm,109 Mom,117 Rum,119 Rum,120 Rhm,122 Rhm,121 Pdm,124 Agm和125 Agm的能级方案。核异构的性质进行了讨论的原子核结构的演变。
2012-11-08 nucl-ex
Investigation of induced fission of natPb by accelerated 7Li ions
获得了245 MeV加速7 Li离子撞击natPb靶引起的裂变反应产生的碎片截面。在离线分析中,我们采用了诱导激活法。裂变产物的电荷和质量分布的分析允许的7 Li +Pb系统的总裂变截面的测定。采用基于两步模型数学形式的后坐技术(厚靶-厚捕集器)确定反应产物的运动学特性。关于转移的线性动量的分析提供了信息的初始弹-靶相互作用,并与质子引起的裂变测量。
2014-01-15 nucl-ex
Photo-fission of 232Th and 238U at intermediate energies
在这项工作中,我们提出了一个分析的裂变碎片的产额与端点能量为50和3500 MeV的韧致辐射光子232 Th和238 U的目标,使用模拟代码CRISP。一个多模态裂变选项被添加到这个代码和扩展的计算裂变产物的属性。通过划分裂变核的裂变能力,介绍了一种方法,它占对称和非对称裂变的贡献。采用这种方法,可以计算裂变碎片电荷分布的主要参数,如给定裂变产物质量链的最可几电荷及其相应的宽度参数。此外,还可以再现碎片质量分布的特征,并评估232 Th和238 U的光致裂变的裂变核的裂变性。
2014-01-15 nucl-ex
Prompt fission neutron spectra of 240Pu(n, F)
本研究通过联合分析多种锕系核的裂变数据,预测了20 MeV以下240Pu(n, F)的瞬发裂变中子谱特征及相关参数,明确了其与其他核素谱形的软硬关系和裂变前中子的贡献特点。
2024-05-21 nucl-ex nucl-th
Measurement of the normalized $^{238}$U(n,f)/$^{235}$U(n,f) cross section ratio from threshold to 30 MeV with the fission Time Projection Chamber
用NIFFTE裂变时间投影室测量了从反应阈到$30$ ~MeV的归一化$^{238}$ U(n,f)/ $^{235}$ U(n,f)截面比。fissionTPC是一个两容积的MICROMEGAS时间投影室,可以对中子诱发裂变的裂变碎片电离剖面进行全三维重建。测量是在洛斯阿拉莫斯中子科学中心进行的,在那里中子能量是由中子飞行时间确定的。本文报道的$^{238}$ U(n,f)/ $^{235}$ U(n,f)比值是用裂变TPC进行的第一次截面测量,为评价中子通量测量中的重要标准--$^{238}$ U(n,f)截面提供了新的实验数据。在这项工作中使用的发展目标,防止了一个绝对的标准化,以解决在未来的测量的决心。相反,测量的截面比已归一化为ENDF/B-VIII。14.5 MeV的$β$ 5。
2018-02-23 nucl-ex physics.ins-det
Heavy Residue Formation in 20 MeV/nucleon 197Au + 90Zr collisions
用MSU A1200碎片分离器测量了20 MeV/核子197 Au +90 Zr反应的重残留物和裂变碎片的产额和速度分布。观察到残基的双峰分布,其中一组由外围碰撞产生,具有片段质量数A=160-200,而另一组由"硬“碰撞产生,具有A=120-160。后一类残留物的速度较低,可以与裂变碎片区分开来。一个模型相结合的深度非弹性传输和不完全融合的初级相互作用阶段和统计蒸发代码的去激阶段已被用来描述的产品分布的属性。
2001-10-25 nucl-ex
Reconstruction of Fission Events in Heavy Ion Reactions with CSHINE
本文报道了在CSHINE上重建25 MeV/$^{86}$ Kr + $^{208}$ Pb反应快裂变事例的方法。利用三个大面积平行板雪崩计数器测量裂变碎片,给出碎片的位置和到达时间信息。开始定时信息由回旋加速器的射频给出。利用两个裂变碎片的速度,重建了裂变事件。裂变碎片的速度分布和方位差的展宽都随折叠角的增大而减小,与快裂变发生的图象一致。裂变轴的各向异性角分布也一致地揭示了裂变事件的动力学特征。
2022-01-02 nucl-ex
Study of the Fusion-Fission Process in the $^{35}Cl+^{24}Mg$ Reaction
用粒子-粒子符合技术研究了$^{35}$ Cl+ $^{24}$ Mg反应的聚变-裂变和完全能量阻尼的二元过程,能量为$_{lab}$ $\approx$ 8 MeV/核子.为了确定融合过程的分波分布,还采集了包含性数据。碎片-碎片相关性数据表明,大多数事件产生于二进制衰变过程中的一个相对较大的多重性的二次轻带电粒子发射的两个主要的激发碎片在出口通道。没有证据表明三元分裂过程,预期从系统学最近建立的入射能量低于15兆电子伏/核子和大量的反应。的二进制过程的结果进行了比较与预测的南极模型计算。计算采用扩展的Hauser-Feshbach方法,基于复合核分裂点处的可用相空间。这种新方法使用了依赖于温度的能级密度,其预测结果与实验数据吻合得很好,从而与二进制全阻尼产额的聚变-裂变起源相一致。
1998-04-30 nucl-ex
Correlations of neutron multiplicity and gamma multiplicity with fragment mass and total kinetic energy in spontaneous fission of 252Cf
本文用Mg/ν和Mg(ν)的形式研究了~(252)Cf自发裂变中子多重数ν和γ射线多重数Mg的关联与碎片质量A ~* 和总动能TKE的关系。我们第一次证明了Mg和ν对于重碎片质量具有复杂的相关性,而对于轻碎片质量和近对称质量分裂,Mg(ν)具有正相关性。Mg/ν比在中子幻数N = 50时表现出强烈的壳效应,在Z = 50和N = 82时接近双幻数壳封闭。γ射线多重数Mg在TKE = 165-170 MeV时最大。在170 MeV以上,Mg(TKE)近似为线性,而在较低的TKE下,它明显偏离线性关系。平均中子和γ射线多重性之间的相关性可以部分地由模型计算再现。
2015-11-29 nucl-ex
Abrasion-fission reactions at intermediate energies
本研究利用80 MeV/u的238U束流擦裂反应产生的200余种核素数据,结合LISE++分析运动学性质并与3EER模型对比,为中能裂变理论及丰中子区核实验规划提供基准。
2024-01-31 nucl-ex
Study of Dissipative Collisions of $^{20}$Ne ($\sim$7-11 MeV/nucleon) + $^{27}$Al
在10 $^{o}$ - 50 $^{o}$角范围内,测量了反应$^{20}$ Ne(145,158,200,218 MeV)+ $^{27}$ Al中发射的复合碎片(3 $\leq$ Z $\leq$ 9)的能量分布.利用多高斯函数从实验碎片能谱中提取了碎片产额中的聚变-裂变和深度非弹性成分。在标准统计模型的框架下,聚变-裂变组分的元素产额得到了较好的解释。结果表明,在这些能量下,聚变-裂变过程和深非弹性过程之间存在着强烈的竞争。深度非弹性过程的时间尺度估计通常在$\sim$ 10 $^{-21}$ - 10 $^{-22}$秒的范围内,并且发现其随着碎片质量的增加而降低。本文从碎片能谱的深度非弹性分量的平均能量出发,估算了完全能量阻尼深度非弹性过程中的角动量耗散。计算结果表明,特别是对于轻碎片,估算的角动量耗散比经验粘着极限所预测的要大。
2006-08-22 nucl-ex
3He- and 4He-induced nuclear fission - a test of the transition state method
研究了激发能介于裂变势垒和140 MeV之间的~ 3 He和~ 4 He诱发反应中的裂变。在考虑壳效应后,我们得到了23个不同质量区的复合核裂变激发函数,它们都与过渡态预言完全符合.在壳效应非常强的质量区域中,对激发函数的新的精确测量允许人们以更高的精度来测试预测。在实验研究的激发能范围内没有观察到与过渡态方法的偏差,这一事实允许人们对裂变瞬态时间进行限制。邻近同位素裂变激发函数的精确测量使我们能够通过实验估计第一次机会裂变概率。即使只研究第一次机会裂变,也找不到裂变瞬变时间大于30 zs的证据。
1997-04-18 nucl-ex
Transmission resonance spectroscopy in the third minimum of 232Pa
为了寻找231 Pa靶上(d,pf)转移反应的超形变(HD)透射共振,测量了232 Pa裂变几率与激发能的关系。实验是在加尔兴的迈尔-莱布尼茨实验室(MLL)的串列加速器上进行的,使用231 Pa(d,pf)反应,轰击能量为E=12 MeV,能量分辨率为dE=5.5 keV。在E=5.7和5.9 MeV的激发能处观察到两组透射共振。在E=5.7 MeV的共振群的精细结构可以被解释为重叠的旋转带的旋转参数特性的HD核形状。用TINGS 1.2核反应程序计算裂变几率的总体结构,确定了~(232)Pa的裂变势垒参数。由J=4态的平均能级间距,推导出第三最小值的基态的激发能为E(III)=5.05 MeV。
2012-04-04 nucl-ex
A microscopic analysis of sub-barrier photo-induced fission in $^{236}$U$(γ,f)$ based on the non-equilibrium Green function method
Nuclear Data Center, Japan Atomic Energy Agency(日本原子力机构核数据中心)
本文利用非平衡格林函数方法研究236U(γ,f)亚屏障光致裂变,构建裂变过程模型空间并分析粒子-空穴激发,计算裂变截面复现实验数据,发现第一本征通道主导裂变概率,支持Bohr-Wheeler转态图景。
2026-04-20 nucl-ex nucl-th
Characterization of the scission point from fission-fragment velocities
用VAMOS谱仪测量了激发能分别为9 MeV和45 MeV的240 Pu和250 Cf转移裂变和聚变裂变碎片的同位素产额分布和运动学性质。识别裂变碎片的运动学性质允许导出断裂配置的性质,例如碎片之间的距离、总动能、中子多重性、总激发能,以及第一次在碎片出现期间的质子和中子数共享。断裂点的这些性质作为碎片原子序数的函数进行了研究。这些观测值之间的相关性,收集在一个单一的实验和两个不同的裂变系统在不同的激发能,裂变过程的理解和建模提供了宝贵的信息。
2015-07-15 nucl-ex nucl-th
Introducing the Fission-Fusion Reaction Process: Using a Laser-Accelerated Th Beam to produce Neutron-Rich Nuclei towards the N=126 Waiting Point of the r Process
我们建议在等待点N=126附近的天体物理r过程范围内产生富中子核,方法是在钍靶(由CH 2层覆盖)中裂变密集的激光加速钍离子束,其中光束的光裂变碎片与靶的光裂变碎片融合。通过使用高强度短脉冲激光的激光辐射压力加速的“钻孔”模式,可以从放置在氘代聚乙烯箔下面的Th层非常有效地产生具有固态密度的232 Th束,两者都形成生产目标。激光加速到约7 MeV/u的Th离子将穿过放置在紧靠生产靶后面的较厚的第二Th箔前面的薄CH 2层,并分裂成轻裂变碎片和重裂变碎片。此外,来自CD 2产生靶的轻离子(d,C)也将被加速到约7 MeV/u,从而也在第二Th层中诱发232 Th的裂变过程。具有固态密度的激光加速离子束,其密度比经典加速离子束高出约10^14倍,使得产生的裂变产物可以再次融合的可能性很高。与传统的放射性束设施不同,在传统的设施中,强烈但低密度的放射性核束与稳定的靶合并,新的裂变-聚变过程利用来自束和靶的富含中子的、寿命短的轻裂变碎片之间的聚变。高离子束密度可导致靶中阻止本领的强烈集体修改,从而导致显著的射程增强。使用布加勒斯特ELI-NP项目设想的高强度激光,估计在A=180-190的质量范围内,每个激光脉冲的聚变产额约为10^3个离子,从而能够接近N=126的r过程等待点。
2010-09-10 nucl-ex