Strong ferromagnetic exchange interaction in the parent state of the superconductivity in BaFe$_2$S$_3$
用非弹性中子散射方法研究了准一维反铁磁梯形化合物BaFe $_2$ S $_3$的自旋波，在高压下观察到超导转变[H. Takahashi { \it等人}，Nat.板牙. 14，1008-1012（2015）; T. Yamauchi { \it等}，物理修订信函115，246402（2015）]。通过对一个粉末样品的球形平均实验数据进行海森堡哈密顿量拟合，我们发现一维反铁磁梯形沿横档方向具有强的最近邻铁磁交换相互作用（$SJ_R=-71\pm4$ meV），沿腿方向具有反铁磁$SJ_L=49\pm3$ meV，沿对角线方向具有铁磁$SJ_2=-15\pm2$ meV.我们的数据表明，反铁磁自旋激发是铁基超导体的一个共同特征，而特定的相对值的交换相互作用似乎不是唯一的超导材料的母态。
2016-09-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Three-Dimensional Spin Fluctuations in Na0.75CoO2
我们报告极化和非极化中子散射测量的磁激发单晶Na0.75CoO2。这些数据证实铁磁相关的钴层内，并揭示反铁磁相关垂直的层，符合A型反铁磁有序。垂直于层传播的磁模式是尖锐的，并达到~12 meV的最大能量。从最小自旋波模型，只包含最近邻海森堡交换相互作用，我们估计层间和层内交换常数分别为12.2 +/- 0.5 meV和-6 +/- 2 meV。我们得出结论，在Na0.75CoO2的磁波动是高度三维的。
2004-10-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Does the Heisenberg model describe the multimagnon spin dynamics in antiferromagnetic CuO layers ?
我们计算的吸收光谱的多磁子激发的声子辅助绝缘层状铜氧化物使用精确对角化的集群多达32个网站。由此产生的线的形状是非常敏感的基础磁哈密顿描述的自旋动力学。对于通常的海森堡描述的未掺杂的铜-O平面，我们发现，根据实验，一个两个磁振子峰，其次是高能量边带。然而，边带的相对权重太小，无法重现实验。一个扩展的海森堡模型，包括一个相当大的四位循环交换项被证明是符合实验数据。
1999-11-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Weak three-dimensional coupling of Heisenberg quantum spin chains in SrCuTe$_{2}$O$_{6}$
用非弹性中子散射技术研究了Heisenberg量子反铁磁体SrCuTe $_{2}$ O $_{6}$在8 K和2 K磁转变温度以上和以下的磁性哈密顿量.高温光谱揭示了对应于多自旋连续体的特征漫散射，确认了由于第三近邻相互作用J $_{intra}$ = 4.22 meV（49 K）导致的主导量子自旋链行为。低温谱在能量低于1.25 meV时表现出较尖锐的激发，这可以通过考虑弱反铁磁第一近邻链间耦合J $_1$ = 0.17 meV来解释（1.9 K）和更弱的铁磁次近邻J $_2$ = -0.037 meV（-0.4 K）或弱铁磁J $_2$ = -0.11 meV（-1.3 K）和反铁磁J $_6$ = 0.16 meV（1.85 K），在低能量下产生长程磁序和自旋波激发。这些结果表明SrCuTe $_{2}$ O $_{6}$是一个高度一维的海森堡系统，除了反铁磁J $_1$或J $_6$外，还具有三个相互垂直的自旋链，与在同构PbCuTe $_{2}$ O $_{6}$中发现的高度阻挫的超超晶格（同样强的反铁磁J $_1$和J $_2$）形成对比。
2021-07-16 cond-mat.str-el quant-ph
Gapped Excitations in the High-Pressure Antiferromagnetic Phase of URu$_2$Si$_2$
我们报告了在三个温度和压力驱动阶段的URu $_2$ Si $_2$的磁激发谱的中子散射研究。我们发现定性相似的激发在整个（H 0 L）散射平面的隐藏顺序和大的时刻阶段，在$Σ$ =（1.407，0，0）和$Z$ =（1，0，0）点的激发的$\hbarω$ -宽度没有变化，在我们的实验分辨率。然而，在$Σ$点处的能隙从4.2（2）meV增加到5.5（3）meV，这与压力下反铁磁性增强的其他指标一致。
2017-05-31 cond-mat.str-el
Magnetic excitations in the spin-5/2 antiferromagnetic trimer substance SrMn3P4O14
在大自旋（5/2）SrMn_3P_4O_（14）中出现了1/3磁化平台和磁长程序。SrMn_3P_4O_（14）的磁化结果可以用自旋为5/2的孤立反铁磁线性三聚体来解释，三聚体间相互作用（$J_1$）值为4.0 K。在本研究中，为了确认自旋系统，我们进行了非弹性中子散射（INS）实验SrMn3P4O 14粉末。我们观察到了多重磁激发。峰位分别为0.46、0.68和1.02 meV。在几个Q值（散射矢量的大小）的恒定Q扫描光谱表明，分散是弱的。弱色散表明激发是离散能级之间的跃迁。我们的INS结果与三聚体模型中预期的结果一致。在不考虑其他相互作用的情况下，我们将J1值评估为0.29 meV（3.4 K）。
2011-09-30 cond-mat.str-el
Dispersion of the superconducting spin resonance in underdoped and antiferromagnetic Ba(Fe1-xCox)2As2
对低掺杂Ba（Fe_（1-x）Co_x）_2As_2（x = 4.7%）超导和长程反铁磁有序共存的样品进行了中子非弹性散射测量。在正常状态下发现的宽磁谱发展成TC以下的磁共振特征，其沿c轴具有3-4 meV的带宽的明显色散。这与最佳掺杂x = 8.0%的组合物形成对比，没有长程AFM阶，其中共振表现出弱得多的色散[参见Lumsden等人，Phys. Rev. Lett. 102，107005（2009）]。结果表明，共振色散来自层间自旋相关存在于AFM有序态。
2010-02-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for a correlated insulator to antiferromagnetic metal transition in CrN
研究了氮化铬（CrN）在T_N ~ 286 K一级磁结构转变过程中的电子结构。共振光电子能谱显示在费米能级处的3d偏态密度中存在一个能隙，原位库仑能U约为4.5 eV，表明电子-电子之间存在很强的关联。体敏高分辨（6 meV）激光光电子能谱显示，在T_N以下存在明显的费米边，表明存在反铁磁金属。硬X射线Cr 2 p芯能级谱显示出T_N随时间的变化，这是由于相干态的屏蔽作用引起的。电阻率证实了在T_N以上（E_g ~ 70 meV）为绝缘体，T_N以下为无序金属。结果表明，CrN从相关绝缘体转变为反铁磁金属，耦合到磁结构转变。
2010-04-01 cond-mat.str-el
The magnetic dynamics of NiPS$_3$
对反铁磁范德华化合物NiPS $_3$单晶进行了中子能谱测量。线性自旋波理论使用海森堡哈密顿与单离子各向异性已被应用到确定的磁交换参数和各向异性的性质。分析表明，NiPS $_3$是二维比它的姐妹化合物，与一个相对较大的铁磁交换$J^{\prime} = -0.3$毫电子伏之间的层状\emph{ab}平面。面内磁交换相互作用的第三个最近的邻居需要适合的数据。最近邻交换是铁磁性的，具有$J_1 = -2.6$ meV，第二邻交换是反铁磁性的，并且具有$J_2 = 0.2$ meV，占主导地位的反铁磁性的第三邻交换是$J_3 = 13.5$ meV。的各向异性被证明是主要XY样的一个小的单轴分量，导致出现两个低能量的自旋波模式的自旋波频谱在布里渊区中心。分析可以再现自旋波能量，但是与计算的中子强度存在差异，暗示了更奇特的现象。
2022-12-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Antiferromagnetic resonance and terahertz continuum in $α-$RuCl$_3$
我们报告测量的光吸收的Z字形反铁磁体$α$ -RuCl $_3$作为温度的函数，$T$，磁场，$B$，和光子能量，$\hbarω$在$\sim$ 0.3至8.3毫电子伏，使用时域太赫兹光谱。极化测量表明，在2 ~ 300 K温度范围内，蜂窝状平面内的三重旋转对称性被破缺。在$B=0$中，我们发现当冷却到7 K的内尔温度以下时，在2.56 meV处有一个尖锐的吸收峰，我们将其确定为零波矢磁振子的磁偶极激发，或反铁磁共振（AFMR）。随着$B$的应用，随着长程磁序以与过渡到自旋无序相一致的方式丢失，AFMR加宽并向较低频率偏移。从直接的，内部校准的测量的AFMR光谱权重，我们把一个上限的贡献$dc$磁化率从磁激发连续。
2017-10-09 cond-mat.str-el
The Persistence of High-Frequency Spin Fluctuations in Overdoped La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_{4}$ ($x$=0.22)
我们报告了一个详细的非弹性中子散射研究的集体磁激发的过掺杂超导La 1.78Sr 0.22CuO 4的能量范围为0-160 meV。我们的测量结果表明，过掺杂抑制强响应存在最佳掺杂的La 2-xSrxCuO 4，其峰值接近50毫电子伏。其余的响应是在无公度波矢的所有能源调查达到峰值。我们观察到一个强大的高频磁响应E >= 80毫电子伏，这表明显着的反铁磁交换耦合持续到过掺杂的部分的铜酸盐相图。
2007-06-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Gapped commensurate antiferromagnetic response in a strongly underdoped model cuprate superconductor
本研究通过磁中子散射发现极低掺杂的模型铜氧化物$\mathrm{HgBa}_{2}\mathrm{CuO}_{4+δ}$的反铁磁响应在超导和赝能隙态中存在能隙且公度，为理解铜氧化物的自旋关联与超导机制提供了基准。
2024-12-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Measurement of magnetic excitations in the two-dimensional antiferromagnetic Sr2CuO2Cl2 insulator using resonant x-ray scattering:Evidence for extended interactions
利用高分辨共振非弹性X射线散射（RIXS）方法，对自旋为1/2的二维反铁磁绝缘体Sr 2CuCl 2 O2的磁激发进行了动量分辨研究.我们确定了一个单自旋波功能和多磁振子连续，并表明，X射线偏振可以用来区分这两个贡献的横截面。自旋波在带边界点（$π$，0）和（$π$ /2，$π$ /2）之间显示出大的（70 meV）色散。采用扩展的$t$ - $t'$ - $t"$ - $U$单带哈伯德模型，我们发现了在最近邻Cu离子之外的电子跃迁.我们的结论是，相当大的扩展磁相互作用存在于\scoc{}，可能是重要的，在所有未掺杂的铜酸盐。
2010-09-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for short-range antiferromagnetic fluctuations in Kondo-insulating YbB12
用中子在高质量单晶上的非弹性散射研究了混合价YbB_（12）的自旋动力学。在近藤绝缘制度实现在低温下，光谱表现出两个尖锐的，分散的，在间隙激发在E = 14.5和约20毫电子伏的自旋间隙结构。下模与反铁磁波矢q 0 =（1/2，1/2，1/2）附近的短程关联有关。它的性质与间接杂化带隙半导体中的“自旋激子”分支的预期性质总体一致。
2005-03-07 cond-mat.str-el
Observation of Phonon-Assisted Magnon Absorption in Spin-Orbit Coupling Induced Mott Insulator Sr$_{2}$IrO$_{4}$
对二维自旋-轨道耦合诱导的层状钙钛矿结构莫特绝缘体Sr $_{2}$ IrO $_{4}$进行了红外透射测量。在180 K以下的吸收谱中，在1870 cm $^{-1}$附近观察到声子助磁振子模。最近邻超交换相互作用$J$估计为57 meV，这大约是氧化铜La $_{2}$ CuO $_{4}$的$J$值的一半。我们的研究结果表明，非平凡的性质，如超导性实现在相当高的温度在铱氧化物的可能性。
2013-01-09 cond-mat.str-el
Excitation spectrum of a model antiferromagnetic spin-trimer
用非弹性中子散射方法研究了S = 1/2等边海森堡三聚体Cu_3（O_2C_16H_23）_6.1.2C_6H_1/2的激发谱。早期的测量被解释的基础上的自旋基态组成的一对简并S = 1/2的双峰，与S = 3/2的四重激发态。考虑到这种化合物最简单的磁性模型包括简并基态，使用热力学探针来确定基态和激发态之间的激发能是具有挑战性的。基于磁化率测量的基态和激发态之间的激发能的估计大约为~28 meV。这种化合物的INS测量同样具有挑战性，因为与有机配体相关的分子间和分子内振动模式的频率与磁激发相似。然而，通过测量非磁性类似物，即仅配体，以及磁性系统中激发的温度依赖性，我们能够确定激发能在T = 10 K时约为36.5 meV，随着温度的升高逐渐软化至32 meV。我们强调的考虑配体/晶格为基础的激发，同时解释含有有机分子的这种纳米磁性系统的磁激发，同时强调INS在确定系统中的磁激发谱与简并基态的重要性。
2006-11-16 cond-mat.str-el
Imaging the Magnetically Driven Reconstruction of the Electronic States in the Antiferromagnetic Topological Insulator EuSn$_2$As$_2$
Binghamton University（宾厄姆顿大学）；Institute of Low Temperature and Structure Research, Polish Academy of Sciences（波兰科学院低温与结构研究所）
利用变温扫描隧道显微镜和光谱学结合密度泛函理论，研究反铁磁拓扑绝缘体EuSn$_2$As$_2$在Néel转变温度附近的局域电子结构，观察到磁驱动下费米能级附近和狄拉克点处两个能隙的出现，归因于反铁磁布里渊区折叠和镜面对称性破缺。
2026-05-29 cond-mat.str-el
Origin of the anomalous Hall Effect in overdoped n-type cuprates: current vertex corrections due to antiferromagnetic fluctuations
利用霍尔测量技术研究了电子掺杂（n型）铜氧化物在太赫兹频率下的反常磁输运性质。在过掺杂的Pr $_{\rm 2-x}$ Ce $_{\rm x}$ CuO $_{\rm 4}$样品（x=0.17和0.18）中测量复合霍尔角，作为在$T_c$以上的温度的连续函数，激发能5.24和10.5 meV。结果，外推到低温下，表明非弹性散射引入电子类霍尔响应的贡献。第一原理计算的霍尔角，包括电流顶点校正（CVC）诱导的电子相互作用介导的霍尔电导率的磁波动再现的温度，频率和掺杂的实验数据的依赖性。这些结果表明，CVC效应是过掺杂n $\text{-}$型铜氧化物反常霍尔输运性质的来源.
2009-07-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Collective excitations in the tetravalent lanthanide honeycomb antiferromagnet, Na2PrO3
本文报道了Na_2 PrO_3的热磁和非弹性中子散射测量结果。这种材料是一种基于四价镧系元素Pr 4+的反铁磁蜂窝磁体，并已被提议用于托管占主导地位的反铁磁Kitaev相互作用。这些测量揭示了在Na 2 PrO3低于2毫电子伏的能量以及晶体场激发约230毫电子伏的磁波动。后者的能量与自旋-轨道相互作用的尺度相当，并解释了在TN = 4.6 K时每个Pr 4+约1.0 μB的非常小的有效磁矩以及难以发现任何低于有序跃迁的静态磁散射。通过比较低能量的磁激发在Na 2 PrO3的同构的自旋只化合物，Na 2 TbO 3，交换相互作用的微观模型的开发，暗示占主导地位的和令人惊讶的大海森堡交换相互作用J约等于1.1（1）meV。虽然不能排除K小于或等于0.2J的反铁磁Kitaev相互作用，但Na 2 PrO3的非弹性中子散射数据最好用δ = 1.24（2）的易轴XXZ交换各向异性来解释。
2020-10-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Strain-engineered A-type antiferromagnetic order in YTiO$_3$: a first-principles calculation
采用第一性原理密度泛函理论研究了外延应变对LaAlO $_3$衬底上YTiO $_3$薄膜磁基态的影响。在LaAlO $_3$（001）衬底诱导的面内压应变作用下，在原有铁磁有序的基础上，出现了A型反铁磁有序.在YTiO $_3$薄膜中从铁磁体到A型反铁磁体的相变是稳健的，因为尽管存在Hubbard相互作用和适度的晶格变化，但每个分子式单位的能量增益约为7.64 meV，即使在任何$R$ TiO $_3$块体中不存在A型反铁磁有序。
2012-11-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Spin Dynamics of Half-Doped La3/2Sr1/2NiO4
我们报告极化和非极化中子非弹性散射测量的磁激发光谱的自旋电荷有序相的La 3/2Sr 1/2NiO 4。高达30毫电子伏的能量，我们观察到广泛的磁模式特性的一个近棋盘秩序。一个线性自旋波模型的一个理想的棋盘秩序与一个单一的反铁磁交换相互作用J' = 5.8 +/- 0.5 meV之间的次近邻自旋Ni 2+网站，连同一个小的XY样单离子各向异性，提供了一个合理的描述所测量的色散。高于30 meV的激发是不完全符合线性自旋波模型，与模式附近的二维倒易空间波矢量（0.5，0.5）具有极大的强度。此外，观察到两个额外的色散模式没有预测的自旋波理论，这两个可能是磁性的。一个在50-56 meV的能量范围内远离（0.5，0.5）分散，另一个在31-39 meV的能量范围内出现在（h，k）型位置（h，k =整数）附近。我们提出了一个模型，在该模型中，这些异常的功能解释的存在dispersionations在棋盘顺序。在低能量下，有额外的漫散射集中在磁有序波矢量。我们将这种漫散射与附着在掺杂空穴上的自旋之间的动态反铁磁相关性联系起来。
2004-10-25 cond-mat.str-el
Crystal fields, disorder, and antiferromagnetic short-range order in Yb0.24Sn0.76Ru
我们报告了一个新的化合物（Yb0.24Sn0.76）Ru的结晶在立方CsCl结构的广泛测量。价带光电发射和L3 X射线吸收表明Yb的4f构型中没有二价组分。非弹性中子散射（INS）结果表明，在激发能20 meV时，Yb 3+的8重简并J多重态被晶体电场（CEF）劈裂为Γ7基态和Γ8四重态.在假设Γ6激发态位于32 meV的情况下，磁化率可以通过该CEF方案非常好地拟合;然而，在INS中没有观察到预期的在12 meV处的Γ8/Γ6跃迁。电阻率遵循Bloch- Grüneisen定律，由并联电阻器分流，这是受声子散射而没有明显磁散射的系统的典型情况。所有这些性质可以理解为代表简单的本地矩行为的三价Yb离子。在1 K时，存在一个比热峰，该峰太宽，无法代表磁相变，这与中子衍射中不存在磁反射一致。另一方面，该峰也太窄而不能代表Γ7基态二重态中的近藤效应。基于比热的场依赖性，我们认为反铁磁短程有序（可能与近藤物理共存）发生在低温下。长程磁序被抑制，因为Yb的网站占有率低于这种无序化合物的逾渗阈值。
2011-08-29 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Electronic structures and magnetic orders of Fe-vacancies ordered ternary iron selenides TlFe$_{1.5}$Se$_2$ and AFe$_{1.5}$Se$_2$ (A=K, Rb, or Cs)
通过第一性原理电子结构计算，我们发现Fe空位有序TlFe $_{1.5}$ Se $_2$的基态是一个准二维共线反铁磁半导体，其能隙为94 meV，与实验测量相一致.这种反铁磁有序是由Fe磁矩之间的Se桥反铁磁超交换相互作用驱动的。同样地，我们发现晶体AFe $_{1.5}$ Se $_2$（A=K，Rb，或Cs）也是反铁磁半导体，但具有零能隙半导体态或与基态近似简并的半金属态。因此，丰富的物理性质和相图的预期。
2011-01-20 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
IPA-CuCl$_3$: a S=1/2 Ladder with Ferromagnetic Rungs
自旋带隙材料IPA-CuCl_3作为一种铁磁-反铁磁交替键S = 1/2链已被广泛研究。该系统的描述来自结构考虑和体积测量。新的非弹性中子散射实验揭示了一个完全不同的画面：IPA-CuCl 3由弱耦合的自旋梯与反铁磁腿和铁磁梯级。梯子垂直于最初假设的键交替链方向。铁磁梯级使这个系统等效于Halfen-S = 1的反铁磁体。IPA-CuCl 3的带隙能量为1.17（1）meV，带边界能量为4.1（1）meV，几乎没有磁各向异性，就高磁场中中子散射研究的适用性而言，IPA-CuCl 3可能是最好的Haldane带隙材料。
2005-06-15 cond-mat.str-el
Spin correlations among the charge carriers in an ordered stripe phase
用中子非弹性散射探测了La_（5/3）Sr_（1/3）NiO_4的低能磁激发谱，发现了一个弥散分量。漫散射形成具有平行于和垂直于条纹方向的边的正方形图案。信号是分散的，最大能量为~10 meV。在2 meV下探测，散射强度随温度的升高而降低，在100 K下几乎不可见。我们认为，信号起源于动态的，准一维的，条纹电子之间的反铁磁关联。
2003-10-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Excitations of Spin-Gap System Na3Cu2SbO6 with Distorted Honeycomb Structure
用中子非弹性散射测量了具有畸变蜂窝结构的Na_3Cu_2SbO_6的量子自旋磁激发谱。激发的强度分布和色散曲线表明，自旋系统可以很好地理解，考虑一维自旋链形成的Cu 2+离子的晶格上的交替的较短和较长的间距沿b轴。具有较短和较长间距的相邻自旋之间的交换相互作用分别对应于铁磁和反铁磁。这些发现与我们以前报道的宏观测量的基础上是一致的。观测到的自旋能隙为8.9 meV，反铁磁和铁磁相互作用分别为13.9和-12.5 meV。
2008-06-26 cond-mat.str-el
Giant gap in the magnon excitations of the quasi-1D chain compound Sr3NiIrO6
自旋链化合物Sr $_3$ NiIrO $_6$的非弹性中子散射揭示了带隙的准一维磁激发。所观察到的单磁振子带之间的29.5和39 meV由两个色散模式。自旋波谱可以很好地拟合反铁磁各向异性交换模型和单离子各向异性的Ni位。提取的主要各向异性反铁磁链内交换相互作用的Ir和Ni离子是$J_z=19.5$ meV和$J_{xy}=12.1$ meV。这些值证明了以前的电子结构计算，显示Ir自旋轨道耦合的电子相关性的重要性。的磁激发生存高达200 K远高于磁有序温度的$T_N \sim 70$ K，也表明在Sr $_3$ NiIrO $_6$的磁相互作用的准一维性质。我们的结果不仅支持的想法，存在一个新的温度标度远高于$T_N$，但也强调需要考虑新的交换路径复杂的SOC，导致在这样的自旋链系统的额外的特征温度。
2015-01-23 cond-mat.str-el
Spin-dynamics of the low-dimensional magnet (CH3)2NH2CuCl3
二甲基氯化铵氯化铜（也称为DMACuCl 3或MCCL）是一种低维S=1/2量子自旋系统，被认为是交替的铁-反铁磁链，具有类似的铁磁（FM）和反铁磁（AFM）交换相互作用。随后，它表明，现有的批量测量可以充分考虑DMACuCl 3作为独立的AFM和FM二聚体自旋对建模。在这里，我们提出了新的非弹性中子散射测量的DMACuCl 3单晶中的自旋激发。这些结果表明，显着的准一维耦合，然而，磁激励不沿预期的方向传播。我们观察到一个带的激发与0.95毫电子伏的间隙和0.82毫电子伏的带宽。
2005-09-28 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic stripe phase and large-gap insulating ground state of the correlated $\sqrt{3}\times\sqrt{3}$~R30$^{\circ}$-Sn/Si(111) single atomic layer
Sorbonne Université, CNRS, Institut des Nanosciences de Paris（索邦大学，法国国家科学研究中心，巴黎纳米科学研究所）；Department of Physical and Chemical Sciences, University of L’Aquila（拉奎拉大学物理与化学科学系）；CNR-SPIN c/o Department of Physical and Chemical Sciences, University of L’Aquila（意大利国家研究委员会自旋物理中心（挂靠拉奎拉大学物理与化学科学系））；Institut de Minéralogie, de Physique des Matériaux et de Cosmochimie (IMPMC), Sorbonne Université, CNRS UMR 7590, MNH（矿物学、材料物理与宇宙化学研究所（IMPMC），索邦大学，法国国家科学研究中心UMR 7590，自然历史博物馆）
研究揭示了关联$\sqrt{3}\times\sqrt{3}$~R30$^{\circ}$-Sn/Si(111)单原子层在低温下形成大能隙绝缘态，通过低温度扫描隧道显微镜/光谱与第一性原理计算结合，发现其具有约440±120 meV的显著能隙，证实二维条纹状反铁磁序。
2026-03-27 cond-mat.str-el
Damped spin-wave excitations in the itinerant antiferromagnet $γ$-Fe$_{0.7}$Mn$_{0.3}$
用非弹性中子散射技术研究了$γ$-Fe $_{0.7}$ Mn $_{0.3}$反铁磁态的集体自旋波激发.自旋激发保持各向同性的高激发能，${\hbarω}= 78$ meV。在40 meV以上，激发逐渐变宽和衰减。在${\hbarω} = 78$ meV处，阻尼参数$γ$达到110（16）meV，这比其他金属化合物（例如，CaFe $_2$ As $_2$（24 meV）、La $_{2-2x}$ Sr $_{1+2x}$ Mn $_2$ O $_7$（$52-72$ meV）和Mn $_{90}$ Cu $_{10}$（88 meV）。此外，自旋波色散显示出偏离关系$({\hbarω})^2 = c^2q^2 + Δ^2$高于40 meV。在此能量以上的群速度增加到470（40）meV，这比在低能量下的群速度$c = 226(5)$ meV要高。这些结果可能表明，自旋波激发合并与连续的个别粒子-空穴激发在40毫电子伏。
2017-05-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Light-induced magnetization driven by interorbital charge motion in a spin-orbit assisted Mott insulator alpha-RuCl3
在蜂窝晶格自旋轨道辅助的莫特绝缘体α-RuCl 3中，莫特带隙以下的圆极化激发产生超快磁化。其中光生载流子起着重要的作用，它是通过降低原位库仑相互作用和自旋轨道相互作用的协同作用而产生的，从而实现绝缘体态。光载流子动力学的超快6- fs测量和量子力学分析澄清的机制，根据该机制，磁化出现从不同的t2 g轨道（dyz-dxz-dxy）的Ru 3+离子之间的相干电荷运动。这种超快磁化强度在反铁磁（AF）相被削弱，这与AF化合物中的逆法拉第效应大于顺磁化合物的一般趋势相反。这种温度依赖性表明，轨道间电荷运动的影响，在AF阶段的赝自旋旋转对称性破缺。
2022-09-14 cond-mat.str-el
Quantum Spin Singlet Ground State with Large Excitation Gap in the S = 3/2 quasi-1D van der Waals materials MoX3 (X = I, Br)
University of California, Los Angeles（加州大学洛杉矶分校）；California NanoSystems Institute, University of California, Los Angeles（加州纳米系统研究所，加州大学洛杉矶分校）；University of California, Riverside（加州大学河滨分校）；Auburn University（奥本大学）；University of Georgia（佐治亚大学）；Oak Ridge National Laboratory（橡树岭国家实验室）
本研究发现 MoX3 (X = I, Br) 晶体同时具有量子自旋单态基态和经典 Néel 有序，通过实验与理论计算证实了其一维链内与三维链间耦合的相互作用，为探索原子链极限下的量子磁性提供了独特平台。
2026-10-21 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Single- and Multimagnon Dynamics in Antiferromagnetic $α$-Fe$_2$O$_3$ Thin Films
了解反铁磁薄膜中的自旋动力学是设计基于反铁磁振子输运的新型器件的基础。本文结合共振非弹性X射线散射、Anderson杂质模型加动力学平均场理论和Heisenberg自旋模型，研究了AFM $S=5/2$ $α$ -Fe $_2$ O $_3$薄膜中的磁振子动力学.低于100毫电子伏，我们观察到厚度无关（下至15纳米）的声学单磁振子模式。在更高的能量（100-500毫电子伏），一个意想不到的序列等间距，光学模式的解决和归因于$ΔS_z = 1$，2，3，4，和5磁激发对应于多个，非相互作用的磁振子。我们的研究揭示了$α$ -Fe $_2$ O $_3$薄膜中单个和多个磁振子的能量、性质和动量依赖性，以及对AFM磁振子输运及其相关现象的影响。从一个更广泛的角度来看，我们推广使用的L-边共振非弹性X射线散射作为多自旋激发探针高达$ΔS_z = 2S$。我们的分析将价层中的自旋轨道混合确定为访问超过$ΔS_z = 1$的激发的关键元素，并且高达，例如，$ΔS_z = 5$。在同一时间，我们阐明了新的起源的自旋激发超出了$ΔS_z = 2$，强调的关键作用所发挥的晶格作为一个水库的角动量，补充所吸收和发射的光子携带的量子。
2023-02-01 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Narrow-gap semiconducting behavior in antiferromagnetic Eu$_{11}$InSb$_9$
本文研究了Eu $_{11}$ InSb $_9$单晶的热力学和电子学性质。电输运数据表明，Eu $_{11}$ InSb $_9$具有半导体基态，带隙较窄，为$320$ ~meV.磁化率数据显示，反铁磁秩序在低温下，而铁磁相互作用占主导地位，在高温下。比热、磁化率和电阻率测量揭示了在$T_{N1}=9.3$ ~K、$T_{N2} =8.3$ ~K和$T_{N3} =4.3$ ~K处的三个相变。与Eu $_{5}$不同的是，在相关的含铕Zintl化合物$_{2}$ Sb $_6$中，在Eu $_{11}$ InSb $_9$中没有观察到庞磁电阻（CMR）。我们认为没有CMR的原因是Eu $_{11}$ InSb $_9$中载流子密度较小，Eu离子与InSb多面体之间的距离较大。研究结果表明，Eu $_{11}$ InSb $_9$具有良好的掺杂热电性能和窄禁带的长波长探测器性能。
2021-07-28 cond-mat.str-el
Dynamics of the two-dimensional S=1/2 dimer system (C5H6N2F)2CuCl4
用非弹性中子散射研究了量子S=1/2反铁磁海森堡体系--双（2-氨基-5-氟吡啶）四氯铜（II）酸盐.磁激发谱由长寿命激发主导，能隙为1.07（3）meV。测得的色散关系是一致的一个简单的二维正方形晶格的弱耦合自旋二聚体。将数据与该模型的随机相位近似处理进行比较，分别给出了二聚体内和二聚体间交换常数J=1.45（2）meV和J '= 0.31（3）meV。
2010-10-07 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic Chern insulator with large charge gap in heavy transition-metal compounds
本文通过Kane-Mele-Kondo模型研究重过渡金属化合物中的反铁磁陈绝缘体，发现适中的自旋轨道耦合和交替子晶格势可稳定电荷能隙高达300 meV的AFCI，并据此解释了CrO和MoO单层中的实验结果，同时提出钙钛矿氧化物双层有望实现室温AFCI。
2024-09-30 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Ternary iron selenide K$_{0.8}$Fe$_{1.6}$Se$_2$ is an antiferromagnetic semiconductor
采用第一性原理电子结构计算方法研究了K $_{0.8+x}$ Fe $_{1.6}$ Se $_2$的电子结构和磁性.铁空位有序的KPDMATHABMP Fe $_{1.6}$ Se $_2$的基态被发现是一个准二维块棋盘式反铁磁（AFM）半导体的能隙为594 meV和一个大的有序磁矩为3.37 $μ_B$为每个Fe原子，在良好的协议与中子散射测量。潜在的机制是化学键驱动的四聚体晶格畸变。K $_{0.8+x}$ Fe $_{1.6}$ Se $_2$ with finite $x$是一种掺杂的AFM半导体，具有低导电载流子浓度，其与过量的钾含量近似成比例，定性地与红外观察一致。我们的研究揭示了这些材料中反铁磁性和超导性之间相互作用的重要性。这表明$_{0.8}$ Fe $_{1.6}$ Se $_2$而不是KFe $_2$ Se $_2$应被视为母体化合物，在电子或空穴掺杂时从其出现超导性。
2011-03-02 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Simplified approach to the magnetic blue shift of Mott gaps
莫特绝缘体中的反铁磁有序在降低温度时伴随着单粒子光谱权重向较低能量的转移和Mott能隙向较高能量的移位（磁蓝移，MBS）。住房抵押贷款证券化受双重交换和交换机制的制约。这两种机制在增加轨道数目时增强MBS。通过执行多项式拟合数值动力学平均场论数据，我们提供了一个扩展的MBS跳跃和交换耦合的原型Hubbard-Kondo-Heisenberg模型，并讨论如何将结果推广到实际的莫特或电荷转移绝缘体材料的应用。这允许以极其简单的方式估计实际材料中的电荷间隙的MBS，避免了大量的理论计算。该方法被示例性地应用于$α$、NiO和BiFeO $_3$，并且分别发现大约$130$ meV、$360$ meV和$157$ meV的MBS。数值与以前的理论计算和现有的实验数据进行了比较。我们准备使用的MBS公式简化了未来的研究寻找材料的反铁磁有序和电荷激发之间的强耦合，这是至关重要的实现耦合自旋-电荷相干动力学在飞秒时间尺度。
2022-11-10 cond-mat.str-el
Dynamics and field-induced order in the layered spin $S=1/2$ dimer system (C$_5$H$_6$N$_2$F)$_2$CuCl$_4$
用非弹性中子散射、量热法和核磁共振（NMR）方法研究了准二维Heisenberg自旋$S=1/2$二聚体体系双（2-氨基-5-氟吡啶）四氯合铜（II）.在没有外加磁场的情况下，我们发现色散三重激发与自旋间隙的$Δ=1.112(15)$毫电子伏和带宽的$0.715(15)$毫电子伏内的层和层之间的$0.116(15)$毫电子伏，分别。在外加磁场下，$μ_0H_c\approx 8.5$ T的自旋能隙是闭合的，并且我们发现了一个场诱导的反铁磁有序相。
2019-08-01 cond-mat.str-el
Highly dispersive magnons with spin-gap like features in the frustrated ferromagnetic S=1/2 chain compound Ca2Y2Cu5O10 detected by inelastic neutron scattering
我们报告的非弹性中子散射实验在Ca 2 Y2 Cu 5 O 10和映射出完整的一个磁振子分散扩展到一个创纪录的值为53毫电子伏的受抑铁磁（FM）边缘共享氧化铜链（FFESC）铜酸盐。一个均匀的自旋1/2链模型与FM最近邻（NN），反铁磁（AFM）的次近邻（NNN）inchain，和两个对角AFM链间耦合（IC）内分析线性自旋波理论（LSWT）再现以及观察到的沿链和弱的垂直分散。比率R=| J_{a2} / J_{a1}| FM NN和AFM NNN耦合的平均值为~0.23，接近单链中分离铁磁和反铁磁相关螺旋磁基态的临界点Rc=1/4，而耦合链的Rc>0.25，即使对于相对较弱的IC也有相当大的上移。虽然所测量的分散体可以通过均匀LSWT来描述，但散射强度似乎在~11.5和~28 meV处大大降低。在11.5毫电子伏的间隙状功能是由于磁振子-声子耦合，而基于DMRG模拟的动态结构因子的间隙在28毫电子伏被认为是干部分从量子效应由于AFM IC。另一个贡献是归因于内在的超结构从扭曲的不相称图案的CaY阳离子链相邻的CuO 2的。它产生了不等价的CuO 4单元和Cu-O-Cu键角Φ和所有交换积分的分布。用齐次LSWT拟合的J值被视为平均值。FFESC铜酸盐中FM NN积分J1=24 meV的记录值可以用非普适Φ（不是90 °）来解释。和Cu-O键长相关的各向异性平均FM Cu-O交换K_…
2019-10-08 cond-mat.str-el
Neutron scattering evidence for two-dimensionally coupled spin-dimerized antiferromagnetic lattice in α-Cu2P2O7
Bhabha Atomic Research Centre（巴哈原子研究中心）；Homi Bhabha National Institute（霍米·巴巴国立研究所）；Technical University of Munich（慕尼黑工业大学）；PSI Center for Neutron and Muon Sciences（PSI中子与μ子科学中心）；ISIS Neutron and Muon Source, Rutherford Appleton Laboratory（卢瑟福·阿普尔顿实验室ISIS中子与μ子源）；Department of Physics, Royal Holloway University of London（伦敦大学皇家霍洛威学院物理系）
本研究通过多种实验与建模方法，证实α-Cu2P2O7为bc平面内二维耦合自旋二聚化反铁磁晶格，明确其交换耦合参数、能隙来源及磁相图，解决了该材料微观磁性模型的争议。
2026-08-26 cond-mat.str-el
Magnetic ordering and spin dynamics in $S=5/2$ staggered triangular lattice antiferromagnet Ba$_2$MnTeO$_6$
我们报告的磁性研究的交错堆叠的三角形晶格Ba $_2$ MnTeO $_6$使用磁化率，比热，中子粉末衍射和非弹性中子散射测量，以及第一性原理密度泛函理论计算。中子衍射测量结果显示了一个反铁磁序，其传播矢量为$\textbf{\emph{k}}=(0.5, 0.5, 0)$，N{é}el转变温度为$T_\text{N}\approx20$ K.从Curie-Weiss拟合的逆直流磁化率的主导相互作用是反铁磁。通过线性自旋波理论模拟INS谱，确定了最近层内、最近层间和次最近层间的磁交换相互作用分别为$J_1=0.27(3),J_2=0.27(3),$和$J_3=-0.05(1)$ meV，并引入了小的易轴各向异性值$D_{zz}=-0.01$ meV.我们推导出一个磁相图，揭示了它是$J_1, J_2$之间的竞争，和$J_3$，稳定共线条纹型反铁磁秩序。
2020-06-05 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Noncollinear Antiferromagnetic Order and Effect of Spin-Orbit Coupling in Spin-1 Honeycomb Lattice
最近合成的绝缘镍酸盐Ni $_2$ Mo $_3$ O $_8$，这已被报道有一个不寻常的非共线磁性顺序的Ni $^{2+}$ $S=1$矩与相邻的自旋之间的非平凡的角度，我们构建了一个有效的自旋1模型的蜂窝晶格上，与交换参数确定的帮助下的第一性原理电子结构计算。由此产生的双线性双二次模型，辅以现实的晶体场诱导各向异性，有利于共线Néel状态。我们发现，解释所观察到的非共线自旋结构的关键是包括相邻自旋之间的Dzyaloshinskiii-Moriya（DM）相互作用。通过进行变分平均场和线性自旋波理论（LSWT）的计算，我们确定了DM相互作用$D\approx 2.78$ meV的实际值是足够的，以定量地解释所观察到的相邻自旋之间的角度。此外，我们计算的磁激发谱内的LSWT和随机相位近似（RPA），这应该是未来的非弹性中子测量相比。
2021-08-13 cond-mat.str-el
CaMn$_2$Sb$_2$: Spin waves on a frustrated antiferromagnetic honeycomb lattice
我们提出了非弹性中子散射测量的反铁磁绝缘体CaMn $_2$ Sb $_2$，它由波纹蜂窝层的Mn。磁激发的分散已被测量沿H和L方向在倒易空间中，与$\approx$ 24毫电子伏的最大激发能。这些激发在海森堡模型中由自旋波很好地描述，包括Mn平面中的第一和第二近邻交换相互作用J $_{1}$和J $_{2}$以及平面之间的交换相互作用。所确定的J $_{2}$ /J $_{1}$ $\approx$ 1/6的比例表明，CaMn $_2$ Sb $_2$是第一个非常接近平均场三临界点的化合物的例子，该平均场三临界点是蜂窝晶格上的经典海森堡模型所知的，其中Néel相和两种不同的螺旋相共存。所确定的交换相互作用的大小揭示了平均场有序温度$\approx$ 4倍大于报告的Néel温度T $_{N}$ = 85 K，表明从接近三临界点产生的显着挫折。
2015-05-22 cond-mat.str-el
Magnetic structure and spin wave excitations in the multiferroic magnetic metal-organic framework (CD$_3$)$_2$ND$_2$[Mn(DCO$_2$)$_3$]
本文报道了用弹性和非弹性中子散射测量的（CD $_3$）$_2$ ND [Mn（DCO $_2$）$_3$ ]的磁衍射花样和自旋波激发。磁结构被证明是一个G型反铁磁体的时刻指向沿$b$轴。通过与基于线性自旋波理论的模拟结果的比较，我们建立了一个多铁性金属-有机骨架材料中磁相互作用的模型。这些相互作用沿$J_1=-0.103(8)$ ~meV、$J_2=-0.032(8)$ ~meV和$J_3=-0.035(8)$ ~meV三个方向形成了一个反铁磁最近邻相互作用的三维网络。
2017-09-29 cond-mat.str-el
Magnetic excitations in La$_{1.5}$Sr$_{0.5}$CoO$_4$
我们报道了半掺杂化合物La $_{1.5}$ Sr $_{0.5}$ CoO $_4$的磁化强度和中子散射测量结果，该化合物在~ 800 K以下呈现棋盘式电荷有序结构。在低于40 K的反铁磁有序相中，自旋在ab平面内倾斜.自旋激发谱包括最大能量为16 meV的自旋波激发和能量约为30 meV的扩散磁模式。
2003-10-31 cond-mat.str-el
Correlation gap in the heavy-fermion antiferromagnet UPd_2Al_3
在$2 {\rm K}<T< 300$ K温度下，测量了重费米子化合物UPd $_2$ Al $_3$在0.04 - 5 meV（0.3 - 40 cm $^{-1}$）频率范围内的光学性质。在相干温度$T^*\approx 50$ K以下，杂交能隙在10 meV左右打开。随着温度进一步降低（$T\leq 20$ K），光学响应中出现了约0.2 meV的明显赝能隙;我们将其与在低于$T_N\approx 14$ K时发生的反铁磁有序化联系起来。与频率相关的质量和散射率的证据表明，有效质量的增强主要发生在与巡游和本地化5 f电子之间的磁关联相关联的能量以下。除了这个相关间隙，我们观察到一个狭窄的零频电导率峰，在2 K小于0.1毫电子伏宽，其中只包含一小部分的离域载流子。对谱权的分析推断出与超导转变有关的动能损失。
2002-03-21 cond-mat.str-el
Coherent high-velocity chiral magnons in the metallic altermagnet CrSb
University of British Columbia（不列颠哥伦比亚大学）；Max Planck Institute for Solid State Research（马克斯·普朗克固体研究所）；Oak Ridge National Laboratory（橡树岭国家实验室）
研究揭示了金属交替磁体CrSb在室温以上存在相干高速手性磁子，通过中子散射实验发现其具有高对称区的磁子色散关系，由交替反铁磁与铁磁相互作用的Heisenberg模型描述。
2026-05-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Magnetic excitations of the spin-1/2 tetramer substance Cu$_2$$^{114}$Cd$^{11}$B$_2$O$_6$ obtained by inelastic neutron scattering experiments
我们对Cu $_2$ $^{114}$ Cd $^{11}$ B $_2$ O $_6$粉末进行了非弹性中子散射实验。低温下的磁激发类似于有序状态下相互作用的自旋1/2四聚体的磁激发。高于3 meV的弱激发表明，在常压和零磁场下，Cu $_2$ CdB $_2$ O $_6$中出现了Higgs模.我们评估了四聚体内相互作用的$J_1 = 27.3 \pm 1.0$和$J_2 = -14.0 \pm 1.4$ meV以及四聚体间相互作用的$J_3 = -0.4 \pm 0.2$和$J_4 = 1.4 \pm 0.2$ meV。在孤立的自旋四聚体的自旋间隙计算为1.6 meV，这是小于有效的四聚体间的相互作用值（$3.6 \pm 0.8$ meV）。因此，反铁磁长程有序是可能的，虽然孤立的自旋四聚体的基态是自旋单重态。我们讨论了磁激发的温度依赖性。
2015-09-04 cond-mat.str-el
Field Dependent Phase Diagram of the Quantum Spin Chain (CH3)2NH2CuCl3
虽然（CH 3）2NH 2CuCl 3（MCCL）在20世纪30年代首次被研究[1]，但关于磁维度和磁性质的性质仍存在悬而未决的问题。MCCL被认为是一个S=1/2的交替铁磁反铁磁自旋链，沿晶体a轴交替[2，3]。建议铁磁（JFM =1.3毫电子伏）和反铁磁（JAFM =1.1毫电子伏）交换常数使该系统特别有趣的实验研究。由于JFM和JAFM几乎相同，因此系统应显示S=1/2（AFM）和S=1（FM）效应之间的竞争行为。本文报道了低温磁场对MCCL的磁化率和比热的影响。这些提供了初始磁场与温度的相图。在T=0.9 K时观察到了与长程磁序一致的零场相变。通过施加磁场可以降低转变温度。我们还提出了一个FM/AFM二聚体模型，占chi（T，H=0）和Cp（H，T）的比较。
2005-09-28 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic Spin Ice Correlations at (1/2,1/2,1/2) in the Ground State of the Pyrochlore Magnet Tb2Ti2O7
本文报道了在低温和磁场中对候选的量子自旋液体烧绿石Tb 2 Ti 2 O 7的高分辨率单晶飞行时间中子散射测量。在~70 mK和零磁场下，Tb 2 Ti 2 O 7在倒易空间的（1/2，1/2，1/2）位置表现出弥散磁弹性散射，这与基于双倍常规单胞上的两进两出自旋冰结构的短程关联区一致.这种弹性散射与非常低能量的磁非弹性散射之间的能隙约为0.06-0.08 meV。在施加小磁场和升高温度时，弹性信号消失。在~70 mK的零场下，在（1，1，1）和（0，0，2）附近观察到类似夹点的弹性漫散射，与Fennell等人（参考文献1）一致，支持Tb 2 Ti 2 O 7的量子自旋冰解释。
2013-04-13 cond-mat.str-el
Spin excitations in the kagome-lattice metallic antiferromagnet Fe$_{0.89}$Co$_{0.11}$Sn
Kagome晶格材料在超导、量子自旋液体态和拓扑电子结构等方面具有广阔的应用前景，引起了人们极大的兴趣。其中，过渡金属kagome晶格是拓扑性质，丰富的磁性和多轨道物理相结合的备受瞩目的对象。本文报道了kagome晶格反铁磁金属Fe $_{0.89}$ Co $_{0.11}$ Sn自旋动力学的非弹性中子散射研究。虽然可以观察到的磁激发高达$\sim$ 250 meV，定义明确的自旋波仅被确定低于$\sim$ 90 meV，可以使用海森堡交换与铁磁面内最近邻耦合$J_1$，面内次最近邻耦合$J_2$，和反铁磁（AFM）层间耦合$J_c$线性自旋波理论下。在$\sim$ 90 meV以上，自旋波进入巡回斯通纳连续区，成为高阻尼的粒子-空穴激发。在布里渊区的K点，我们揭示了一个可能的自旋波带交叉，这表明一个潜在的狄拉克磁振子。结果揭示了Fe $_{0.89}$ Co $_{0.11}$ Sn中自旋激发从平面AFM态到轴向AFM态的演化，求解了两种态的磁巡游量，证实了哈密顿磁性对自旋激发的显著影响.
2022-12-29 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Spin dynamics of the spin chain antiferromagnet RbFeS$_2$
本文报道了准一维自旋链反铁磁体RbFeS $_2$的电子性质和自旋动力学的输运和非弹性中子散射研究。在$T_N\approx195$ K的反铁磁相变和色散自旋波与自旋间隙为5 meV的观察。通过使用线性自旋波理论建模的自旋激发光谱，链内和链间交换相互作用被发现是$SJ_1=100(5)$毫电子伏和$SJ_3=0.9(3)$毫电子伏，分别与一个小的单离子各向异性的$SD_{zz}=0.04(1)$毫电子伏。与以前的结果在同一类的Fe $^{3+}$自旋链系统中的其他材料的比较表明，虽然磁序尺寸显示出显着的变化从1.8到3.0 $μ_B$的家庭内的材料，交换相互作用$SJ$仍然是非常相似的，类似于铁pnictide超导体中的本地化和离域电子有助于自旋动力学。
2021-12-23 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Ferromagnetic kinetic exchange interaction in magnetic insulators
超交换理论预测，当容纳磁性电子的轨道通过抗磁性桥接原子/基团共价键合时，占主导地位的反铁磁动力学相互作用。在这里，我们表明，明确考虑磁性和（领先）的桥接轨道，以及前者之间的电子转移，揭示了强铁磁动力学交换的贡献。第一性原理计算表明，它在强度上与反铁磁超交换在一些磁性材料与抗磁性金属桥。特别地，它负责Fe $^{3+}$ -Co $^{3+}$ -Fe $^{3+}$络合物中的铁离子之间的非常大的铁磁耦合（$-10$ meV）。
2020-08-31 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el physics.chem-ph
