Incommensurate spin-density wave order in electron-doped BaFe2As2 superconductors
Ba（Fe [1-x] Co [x]）2As2的中子衍射研究表明，Co组分在0.056 <x <0.06时，公度反铁磁序让位于非公度磁序。不可逆性具有从标称相称反铁磁传播矢量Q [AFM]=（1，0，1）（在正交符号中）的小横向分裂（0，+-e，0）的形式，其中e = 0.02 - 0.03，并且是成分依赖的。结果是一致的费米面嵌套的电子和空穴口袋驱动的自旋密度波的形成，并确认在砷化铁超导体的磁性巡回性质。
2011-04-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate magnetic order: A fingerprint for electronic correlations in hole-doped cuprates
本研究针对铜氧化物超导体中非公度磁序的山田关系普适性问题，通过两种理论方法分析Hubbard模型，发现奴隶玻色子平均场理论更符合实验，支持弱空穴掺杂铜氧化物处于中强耦合区间。
2024-10-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate Spin Density Wave versus local magnetic inhomogeneities in Ba(Fe1-xNix)2As2: a 57Fe Mossbauer spectroscopy study
本文报道了纯Ba（Fe_（1-x）Ni_x）_2As_2（x=0.01和0.03）的~（57）Fe穆斯堡尔谱。我们表明，所有这些材料呈现一个一阶磁向磁有序状态的转变。在掺杂的化合物中，Fe超精细场的广泛分布存在于磁性相中。我们成功地拟合了Ba（Fe 1-xNix）2As 2中的穆斯堡尔谱数据，在两个不同的模型框架内：1）无公度自旋密度波; 2）掺杂剂引起的Fe极化扰动，最近提出解释Ba（Fe 1-xNix）2As 2中的75 As NMR数据，该模型仅在非常稀的极限x=0.01下有效。此外，我们在这里表明，这些NMR数据也可以成功地分析的“无公度模型”的所有掺杂含量通过使用从穆斯堡尔谱分析得到的参数。因此，不能根据75 As NMR数据排除无公度自旋密度波的存在。
2012-06-02 cond-mat.supr-con
Two and Three Dimensional Incommensurate Modulation in Optimally-Doped Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$
对高温超导体Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$的最佳掺杂单晶样品的X射线散射测量揭示了三种不同的不相称电荷调制的存在，每一种都涉及沿着{ \bf b}方向的晶胞尺寸的大约五倍增加。最强的散射来自众所周知的（H，K $\pm$ 0.21，L）调制及其谐波。然而，我们也观察到广泛的衍射峰在L值的互补那些表征已知的调制结构。这些衍射特征对应于在{ \bf c}方向上的大致单位晶胞尺寸$ξ_c$ $\sim$ 20 $Å$和平行于无公度波矢量的$ξ_b$ $\sim$ 185 $Å$的相关长度。我们解释这些功能所产生的三维无公度域和它们之间的接口，分别。此外，我们还研究了最近发现的峰值在（1/2，K $\pm$ 0.21，L）处的非线性调制和相关的波矢。在这里，我们明确地研究了这种散射的L-依赖性，看到这些电荷调制是二维的性质与弱相关的双层厚度的规模，并且它们对应于短范围内，各向同性的相关长度内的基面。我们将这些新的无公度调制的电子纳米结构中观察到的Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$使用STM形貌。
2005-07-21 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Reconstructed Fermi surface and quantum oscillation of doped resonating valence bond state with incommensurate charge order in underdoped cuprates
最近的实验已经揭示了欠掺杂铜氧化物（如YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+δ}$和HgBa $_2$ CuO $_{4+δ}$）中赝能隙区的非公度电荷密度波（CDW）。然而，它与pseudogap的关系仍然存在争议。在这项工作中，我们采取的掺杂共振价键（RVB）状态和CDW秩序的唯象综合。从Yang-Rice-Zhang Green函数对掺杂RVB态的解释[Phys. Rev. B { \bf 73}，174501（2006）]出发，其中Fermi表面被反节点RVB能隙部分截断为四个节孔状Fermi口袋，我们证明了连接Fermi弧尖端的波矢处的CDW阶（热点）诱导费米表面重构，产生类电子费米口袋（$α$轨道）和新的类空穴费米口袋（$β$轨道）。$α$轨道是通过在热点处连接费米弧而形成的，并且它在量子振荡傅里叶光谱中占据主导地位，而$β$轨道是通过连接原始空穴的外部补丁而形成的，其光谱权重小得几乎为零。从磁场中的态密度振荡中提取了这些轨道所围成的区域，定量地与实验相符合。
2015-01-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate Antiferromagnetism Coexisting with Superconductivity in Two-Dimensional d-p Model
用Gutzwiller模型对二维d-p模型的数值研究表明，在低掺杂区和轻掺杂区，无公度反铁磁态与超导性共存。我们的结果是基于变分Monte Carlo方法的三带哈伯德模型与d和p轨道。我们得到了掺杂率为$x=1/8$、1/12和1/16的共存态的有限超导凝聚能，直到256个单胞和768个原子（氧原子和铜原子）的系统。空穴掺杂的情况下的相图是一致的层状高温铜氧化物与最近报道的结果。
2009-03-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Strong local moment antiferromagnetic spin fluctuations in V-doped LiFeAs
我们用中子散射研究了钒（空穴）掺杂的LiFe $_{1-x}$ V $_x$ As.在未掺杂状态下，LiFeAs表现出在$T_c=18$ K的超导性和类似于电子过掺杂铁磷属元素化物的横向无公度自旋激发。在钒掺杂形成LiFe $_{0.955}$ V $_{0.045}$时，LiFeAs中的横向无公度自旋激发以与钾（空穴）掺杂的Ba $_{0.7}$ K $_{0.3}$ Fe $_2$ As $_2$类似的方式转变为纵向伸长，但是具有显著增强的磁散射和超导性的消除。这与空穴掺杂BaFe $_2$ As $_2$中整体磁激发的抑制和最佳空穴掺杂附近超导电性的增强不同。这些结果与密度泛函理论和动态平均场理论的计算结果一致，表明钒掺杂LiFeAs可能会引起有效磁矩$S_{eff}$的增大，并伴随由巡游电子轨道间散射引起的自旋交叉基态.
2019-12-26 cond-mat.supr-con
Renormalization of Commensurate Magnetic Peak in Ni-doped La$_{1.85}$Sr$_{0.15}$CuO$_{4}$
用中子散射方法研究了掺杂La $_{1.85}$ Sr $_{0.15}$ Cu $_{1-y}$ A $_{y}$ O $_{4}$（A=Ni或Zn）中的磁激发. Zn：$y=0.017$与无杂质样品的相似：具有不可逆性$δ=0.12\pm0.01$（rlu）的不相称峰在高达21 meV时不改变其位置。另一方面，对于Ni：$y=0.029$，在低能量下观察到的两个无公度峰突然变为在$E_\mathrm{cross}=15$ meV处的宽公度峰。与具有类似Sr浓度$x=0.16$的无杂质样品相比，[B. Vignolle { \it等人} Nature Physics { \bf 3}（2007）163]，Ni：$y=0.029$的$E_\mathrm{cross}$以与$T_{c}$的减少几乎相同的因子减少。这与Ni掺杂的YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{7}$中的共振能量（$E_\mathrm{res}$）的偏移非常相似。[Y. Sidis { \it等人}：物理修订信函{ \bf 84}（2000）5900]。这些共同的杂质效应对$E_\mathrm{cross}$和$E_\mathrm{res}$位移的影响表明YBaPDMATHABNB CuPDMATHABNC O $_δ$中共振峰的磁源与LaPDMATHABNF SrPDMATHABNG CuOPDMA…
2009-07-16 cond-mat.supr-con
Commensurate and Incommensurate Spin Fluctuations in YBa_2Cu_3O_{6+y}
我们提出了一个解释的基础上的电子色散和干预的特殊配置的d_{x^2-y^2}波超导相的YBa_2d$Cu_3 O_{6+y}中发现的公度和非公度自旋涨落的最新中子数据。在频率或温度变化时观察到的公度和非公度波动谱之间的切换自然在这种情况下占。
1999-11-20 cond-mat.supr-con
Incommensurate Geometry of the Elastic Magnetic Peaks in Superconducting La1.88Sr0.12CuO4
我们报告磁中子散射测量在超导单晶La 1.88Sr 0.12CuO 4的无公度磁序。我们发现，无公度波矢描述的静态磁性不位于沿高对称方向的底层CuO 2晶格。弹性磁峰的位置与过量氧掺杂的La_2CuO_（4 +y）中发现的一致。这种行为与在低温四相La1.6-xNd0.4SrxCuO4材料中发现的精确磁序不同，在低温四相La1.6-xNd0.4SrxCuO4材料中观察到了自旋和电荷的条纹。这些观测结果对任何描述正交晶系La 2CuO 4基超导体静态磁性的条纹模型都有明确的意义。
1999-12-22 cond-mat.supr-con
The Fincher-Burke spin excitations and omega/T scaling in the insulating 5% Sr-doped La2CuO4
绝缘La1.95Sr0.05CuO4与超导铜酸盐共享相同的Fincher-Burke类自旋激发，这通常在巡回反铁磁体中观察到。局部谱函数满足Ω/T标度以上~16 K的这种无公度绝缘铜酸盐。与以前的结果在相称的绝缘和非公度超导铜氧化物，这些结果进一步支持了一般的平方晶格量子自旋S=1/2系统的标度预测。在La1.95Sr0.05CuO4尺度的无公度峰的宽度在最佳掺杂类似的有限值，强烈表明，他们同样远离量子临界点。它们都可能被限制在一个有限的相关长度的部分自旋玻璃冻结。
2007-10-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Observation of New Incommensurate Magnetic Correlations at the Lower Critical Concentration for Superconductivity (x=0.05) in La(2-x)Sr(x)CuO4
在绝缘区（x= 0.03，0.04，0.05）和超导区（x=0.06）对轻掺杂La（2-x）Sr（x）CuO_4单晶进行了中子散射实验。所有样品在低温下均观察到弹性磁峰，最大峰宽出现在临界浓度x_c=0.05处。新的无公度峰仅在x=0.05处观察到，其位置在倒易空间中关于（pi，pi）从在超导相中x>=0.06处观察到的位置旋转45度。
1999-04-16 cond-mat.supr-con
Magnetic field effects and magnetic anisotropy in lightly doped La_{2-x}Sr_xCuO_4
本文研究了磁场对轻掺杂La_{2-x} Sr_xCuO_4（x=0.014和0.024）中斜条纹自旋玻璃相的影响。随着磁场的增加，对角无公度（DIC）位置（1，\pm ε，0）处的磁弹性强度减小，这与在超导样品中看到的增加相反。随着磁场的增加，这种强度的减小源于自旋重取向跃迁，这是由自旋哈密顿量中的反对称交换项驱动的。另一方面，转变温度，不变性，对角非公度关联的峰宽不随磁场而改变。这一结果表明，磁关联主要是由电荷的极化决定的，对角无公度磁性的几何形状也是由效应决定的，也就是说，条纹的形成不是纯粹的磁性。然而，Dzyaloshinskiii-Moriya反对称交换在确定DIC条纹相中的局部自旋结构方面是重要的。
2002-10-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
"Nodal gap" induced by the incommensurate diagonal spin density modulation in underdoped high-$T_c$ superconductors
最近的研究表明，整个费米面是完全能隙的几个家庭的欠掺杂的铜酸盐。沿$d$波节线的有限能隙（“节隙”）的存在与对$d$波对对称性的普遍理解形成对比，这对高$T_c$超导体的现有理论提出了挑战。在这里，我们提出了无公度对角自旋密度波序可以解释上述实验观察。研究了费米面和局域态密度。我们的结果与高$T_c$超导体的许多重要实验符合得很好。
2014-06-20 cond-mat.supr-con
Commensurate and incommensurate magnetic order in the doped two-dimensional Hubbard model: dynamical mean-field theory analysis
本文提出处理螺旋磁序的动力学平均场理论与 Bethe–Salpeter 磁化率方法，揭示 t-t′ Hubbard 模型中磁序随掺杂由反铁磁到非公度再到顺磁相的演化，并复现 La₂CuO₄ 自旋波色散。
2023-05-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate spin correlations induced by magnetic Fe ions substituted into overdoped Bi1.75Pb0.35Sr1.90CuO6+z
自旋相关的Bi1.75Pb0.35Sr1.90CuO6+z的过掺杂区域已被探索与Fe掺杂的单晶，其特征在于中子散射，μ子自旋旋转（muSR）光谱，和磁化率测量。用弹性中子散射揭示了Fe自旋引起的静态无公度自旋关联。所得到的不可逆性增量出乎意料地大（~0.2 r.l.u.），而在过掺杂的La_（2-x）Sr_xCuO_4超导体中δ ~ 1/8。有趣的是，在这个过度掺杂的区域中的大的delta接近于空穴浓度p。这个结果让人想起在欠掺杂的La 2-xSrxCuO 4中观察到的delta ~ p趋势;然而，它与在过度掺杂的制度中在后一种化合物中delta的饱和不一致。虽然我们的研究结果在Fe掺杂的Bi 1.75Pb 0.35Sr 1.90CuO 6 +z支持在高Tc铜酸盐超导体的无公度自旋相关的共性，他们也表明，磁响应可能是由一个独特的机制在过掺杂区域占主导地位。
2010-03-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Novel in-gap spin state in Zn-doped La_1.85Sr_0.15CuO_4
用中子散射研究了La_（1.85）Sr_（0.15）Cu_（1-y）Zn_yO_4的低能自旋激发。在y=0.004时，无公度磁峰在低于Tc时显示出明确的“自旋间隙”。当y=0.008时，ω =3 meV处的磁信号在Tc=27 K以下下降，这也表明间隙打开。然而，在较低的温度下，信号再次增加，这意味着一种新的间隙自旋状态。当y=0.017时，自旋能隙消失，出现弹性磁峰。这些结果表明，掺杂的Zn杂质诱导的新的间隙状态，这变得更大，更静态的增加Zn。
2003-03-19 cond-mat.supr-con
Spin gap and L modulated intensity at the low-energy incommensurate magnetic fluctuations in the superconducting state of Sr2RuO4
利用高分辨中子散射测量和无规相位近似（RPA）计算研究了多带超导体Sr $_2$ RuO $_4$中的低能无公度（IC）磁涨落.在$T_\text{c}$以下，在$\mathbf{Q}_\text{IC}=(0.3, 0.3, L)$处观察到实质的自旋能隙，其中由费米面组成的准一维$α$和$β$片处于良好的嵌套条件。$L$调制的低能IC磁涨落强度和RPA计算表明，关于$α$和$β$片的超导能隙具有水平线节点。
2019-10-24 cond-mat.supr-con
Superconductivity and magnetic fluctuations in electron-doped cobaltate superconductors
基于动能驱动的超导电机制，研究了电子掺杂钴酸盐Na $_{x}$ CoO $_{2}\cdot y$ H $_{2}$ O的超导电性与反铁磁自旋涨落之间的相互作用.我们发现超导态是由载流子配对和准粒子相干控制的，并显示出与实验结果一致的共同的圆顶形相图。通过计算动力学自旋结构因子，理论上发现在较宽的低能范围内，磁激发在反铁磁波矢$Q (\frac{2π}{3},\frac{2π}{\sqrt{3}})$处出现公度共振峰，然后随着能量的增加向外演化为六个非公度磁散射峰.这种无公度的自旋共振激发应该用非弹性中子散射技术（INS）测量。我们目前的研究结果强烈表明，磁共振确实可以是掺杂莫特绝缘体的基本特征之一。
2012-12-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate antiferromagnetic fluctuations in single-crystalline LiFeAs studied by inelastic neutron scattering
我们提出了一个非弹性中子散射研究单晶LiFeAs致力于在$\mathbf{Q}=(0.5\pmδ, 0.5\mpδ, q_l)$的无公度反铁磁波动的特性。飞行时间的测量表明，这些磁波动的存在下，高达60毫电子伏的能量转移，而极化中子结合纵向极化分析的三轴光谱仪证明了这个信号的纯磁起源。将磁散射归一化到绝对尺度得到LiFeAs中的磁波动比几乎最佳Co掺杂的BaFe $_2$ As $_2$中的共振信号弱八倍，尽管由于不可分辨性而导致的分裂峰恢复了二倍。纵向极化分析表明弱自旋空间各向异性与略强的面外组件之间的6和12毫电子伏。此外，我们的数据表明，磁信号的精细结构最有可能产生叠加嵌套矢量。
2014-07-01 cond-mat.supr-con
Theory of superconductivity in doped cuprates
在t-t '-J模型下，基于动能驱动的超导机制，讨论了掺杂铜氧化物超导态的物理性质。我们证明了铜氧化物超导体的超导态是由超导能隙参数和单粒子相干性共同控制的，并定量地再现了铜氧化物超导体实验中发现的一些主要特征，包括超导能隙参数与超导转变温度的掺杂关系，[π，0]点的电子谱函数，空穴和电子掺杂中超导性的电荷不对称性，以及低能量和高能量下的无公度磁散射和中能量下的公度[π，π]共振与掺杂和能量的关系。我们还表明，在高能量的无公度磁激发的能量大于超导能隙的能量，并在超导转变温度。
2006-12-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate Magnetism around Vortices and Impurities in High-$T_c$ Superconductors
通过自洽求解包含反铁磁自旋密度波（SDW）和d波超导（DSC）有序相互作用的有效哈密顿量，比较研究了超导涡旋和幺正杂质周围的局域磁结构.为了表示铜酸盐的最佳掺杂状态，选择参数值，使得DSC占主导地位，而SDW非常小。我们表明，当涡旋被引入到超导体，一个振荡的SDW诱导周围。SDW的振荡周期在显微镜下发现，与实验一致，是八个晶格常数（$8a_0$）。相关联的电荷密度波（CDW）以SDW的一半（$4a_0$）的周期振荡。在单一杂质的情况下，我们发现一个SDW调制具有相同的周期性，但没有相关的CDW。我们提出中子散射实验来检验这一预测。
2002-01-28 cond-mat.supr-con
Magnetic response of Pr$_{1-x}$LaCe$_x$CuO$_4$ in comparison with hole-doped cuprates
利用t-J模型、Mori投影算符技术和光电发射实验中载流子的色散，研究了Pr $_{1-x}$ LaCe $_x$ CuO $_4$ with $x=0.11-0.12$和中等掺杂$p$型铜氧化物的磁响应差异的原因.这些差异与前一种晶体靠近反铁磁相边界以及$p$型化合物远离反铁磁相边界有关，这导致了这些晶体中载流子色散的低频等能轮廓线的不同嵌套矢量。Pr $_{1-x}$ LaCe $_x$ CuO $_4$中反铁磁动量作为嵌套矢量的强嵌套导致了低频响应的公度性和两个自旋激发分支的共存，而$p$型晶体中的非公度嵌套矢量导致了低频响应的非公度性和磁化率最大值的沙漏色散。
2013-10-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Spin excitations in nickelate superconductors
基于单带模型和无规相位近似，我们对新发现的镍酸盐超导体中的自旋激发进行了理论研究。自旋激发被发现是在低能区的无公度。随着激发能的增加，出现了自旋共振现象。最大强度可以在不相称动量或相称动量处，这取决于面外动量。自旋激发在更高的能量下再次变得无公度。讨论了镍酸盐和铜酸盐超导体自旋激发的异同。我们的预测结果可以通过非弹性中子散射实验进行检验。
2020-05-06 cond-mat.supr-con
Evidence for incommensurate spin fluctuations in Sr_2RuO_4
首次报道了Sr_2RuO_4正常态的非弹性中子散射测量结果，揭示了位于${\bf q}_0=(\pm 0.6π/a, \pm 0.6π/a, 0)$的无公度磁自旋涨落的存在。这一发现证实了最近的能带结构的计算，预测与其费米面的动态嵌套特性的无公度磁响应。
1999-04-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pseudogap and incommensurate magnetic fluctuations in YBa_2Cu_3O_{6. 6}
利用非极化非弹性中子散射研究了一种表征良好的单晶$YBa_2Cu_3O_{6.6}$（$T_c=62.7$ K）的动态磁化率$χ''(q,ω)$随温度和波矢的变化关系。我们发现，在温度远高于$T_c$的自旋涨落谱赝隙打开。我们推测低频无公度涨落的出现与赝能隙的打开有关。在测量误差范围内，发现超导态的自旋涨落谱中存在一个能隙。
1997-12-29 cond-mat.supr-con
Incommensurate Spin Fluctuations in the Spin-triplet Superconductor Candidate UTe$_2$
自旋三重态超导体由于其拓扑态和马约拉纳费里子的存在而受到广泛关注。铀基重费米子超导体UTe $_2$与UGe $_2$、URhGe和UCoGe类似，是一种自旋三重态超导体，超导相接近于铁磁不稳定性（或与铁磁不稳定性共存），自旋-三重态电子对由铁磁自旋涨落驱动。在这里，我们使用中子散射表明，虽然UTe $_2$没有静态磁序下降到0.3 K，其磁性是由反铁磁（AF）有序波矢附近的无公度自旋波动为主，并延伸到至少2.6毫电子伏。我们能够理解的UTe $_2$在其电子结构计算使用相结合的密度泛函和动态平均场论的主导无公度自旋波动。
2020-08-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate magnetic ordering in Sr_2Ru_(1-x)Ti_xO_4
在$\rm Sr_2RuO_4$的自旋激发谱主要由在q=（0.3 - 0.3 q $_z$），这是从费米面嵌套的无公度波动。我们发现，Ti取代后，已知抑制超导性，短程磁秩序的发展与传播矢量（0.307 - 0.307 - 1）。这一发现证实，超导$\rm Sr_2RuO_4$是非常接近的无公度自旋密度波不稳定性。此外，有序矩在\srton ~点沿c方向，这表明，无公度自旋起伏表现出解释p波自旋三重态配对所需的各向异性。
2001-07-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Ising incommensurate spin resonance of CeCoIn$_{5}$: a dynamical precursor of the Q-phase
详细的非弹性中子散射实验表明，非常规超导体CeCoIn $_{5}$的带隙集体磁激发（自旋共振模式）是无公度的，相应的涨落是伊辛性质的。这些波动的无公度峰位置对应于相邻场诱导的静态磁有序相（所谓的Q相）的传播矢量。此外，磁矩波动的方向也是Q相的有序磁矩的方向。因此，谐振模式和Q相共享相同的对称性，这强烈支持静态顺序通过磁激励的凝聚来实现的情况。
2015-05-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Properties and Phase Diagram of Li-doped La(2)CuO(4): Common Magnetic Response of Hole-doped CuO2 Planes
虽然La（2）Cu（1-x）Li（x）O（4）[Li-LCO]在许多方面不同于La（2-x）Sr（x）CuO（4）[Sr-LCO]（例如，不存在金属输运、高Tc超导性和无公度反铁磁关联），已知某些磁性非常相似。本文建立了Li-LCO（0 <= x <= 0.07）的详细体磁相图，发现它与轻掺杂Sr-LCO的体磁相图几乎相同，从而将该相图的普遍性推广到空穴掺杂但非超导的铜酸盐。
2003-01-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Static and dynamic spin correlations in the spin-glass phase of slightly-doped La_{2-x}Sr_xCuO_4
中子散射实验表明，在$_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$（0.02 $\le x\le$ 0.055）中，在绝缘自旋玻璃相中普遍存在对角自旋调制，这种调制是从超导相旋转45 $^\circ$的一维调制.这建立了高温铜氧化物超导体的磁性和输运性质之间的密切关系。此外，它被发现，每单位长度的电荷密度估计使用的电荷条纹模型几乎是恒定的整个相图，即使当调制旋转远离45 $^\circ$在超导边界。然而，在$x$的最低值处，密度变化接近1个空穴/Cu，如在La $_{2-x}$ Sr $_x$ NiO $_4$中。磁激发谱表明，在$ω\sim$ 7 meV和$T\sim$ 70 K下，磁关联从无公度变为公度，表明无公度结构的特征能量为6-7 meV。
2000-06-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anisotropic and incommensurate spin fluctuations in hcp iron and some other nearly magnetic metals
我们提出了一个从头算理论形式的静态顺磁自旋磁化率的金属在有限温度下。由于考虑了相对论效应，例如自旋-轨道耦合，我们可以确定自旋涨落的各向异性或易磁化轴。计算结果表明，hcp铁在T_N = 69 K以下，在最低压力下不稳定到ab平面的无公度反铁磁（AFM）模（与嵌套费米面有关）。随着压力的增加，T_N迅速下降到零。计算的钇的磁化率是一致的螺旋，不相称的AFM秩序中发现的许多稀土稀钇合金。最后，根据实验数据，我们发现三重态超导体Sr_2RuO_4正常态的无公度AFM和铁磁自旋涨落的易磁化轴分别垂直和平行于晶体c轴.
2002-10-25 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Microscopic coexistence of a two-component incommensurate spin density wave with superconductivity in underdoped NaFe$_{0.983}$Co$_{0.017}$As
我们进行了$^{75}$ As和$^{23}$ Na核磁共振（NMR）测量的单晶NaFe $_{0.9835}$ Co $_{0.0165}$ As和发现微观共存的超导性与两个组件的自旋密度波（SDW）。用$^{23}$ Na NMR测量了局部磁场的空间分布。发现SDW与具有磁矩的主要组分（$\sim0.2\,μ_B$ /Fe）和具有磁矩的较小组分（$\sim0.02\,μ_B$ /Fe）不相称。自旋晶格弛豫实验表明，这种共存发生在微观水平。
2013-07-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Two Dimensional Incommensurate and Three Dimensional Commensurate Magnetic Order and Fluctuations in $La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$
我们目前的轻掺杂$La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$，与$0 \leq x \leq? 0.035$单晶的中子散射测量。这些揭示了在这种原型掺杂的莫特绝缘体中的磁性从三维（3D）公度（C）反铁磁基态（其在相对高的TN下有序）到具有有限范围静态关联的二维（2D）非公度（IC）基态（其在相对低的有效TN下出现）的演化。在低温下，2D IC磁性与3D C磁性共存的掺杂浓度低至？0.0125.通过x $\sim$？0.025，与x $\sim$？0.02在掺杂的莫特绝缘体的姐妹家族$La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$中观察到。二维IC的基态观察到的$0.0125 \leq x \leq 0.035$是对角线，并旋转了45度内的正交基面与以前报道的样品超导基态：$La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$，与0.05 \leq？x \leq？0.095.我们构建了一个相图的基础上，完全磁序参量测量，这显示了很多的复杂性，在文献中讨论的标准高温超导相图。高能量分辨率的非弹性中子散射在适度的低温下的分析表明，非常低的能量动态磁化率的逐步耗尽x从0.0125增加到0.035。这种低能量，动态敏感性下降？随着温度以比适合于这些材料的有效2DICTN高得多的尺度增加。明显的动态2D IC磁波动占据了相图的“赝隙”区域。
2013-04-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate Spin Ordering and Fluctuations in underdoped La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}
用中子散射技术研究了欠掺杂\LBCO单晶（x $\sim$ = 0.095和0.08）和高温超导体（T $_C \sim$ = 27 K和29 K）的无公度自旋有序和低能自旋动力学。静态二维无公度磁序出现在T $_N$ =39.5 $\pm$ 0.3 K以下的\LBCO（x=0.095）和一个类似的温度为x=0.08的低温四元相。自旋顺序不受超导性的开始或沿x=0.095样品中的c轴施加高达7特斯拉的磁场的影响。这种磁场{ \it独立}行为与在相关的\LSCO系统中观察到的场诱导的交错磁化强度的增强形成鲜明对比，表明这种现象不是铜氧化物超导体的普遍性质。令人惊讶的是，我们发现，不可逆性$δ$仅弱依赖于掺杂相对于\LSCO。在\LBCO（x=0.095）中，在相同的无公度波矢处的色散激发至少持续到60 K。的动态自旋磁化率的低能量自旋激发饱和\tc以下，以类似的方式看到的超导状态的La $_2$ CuO $_{4+y}$。
2008-03-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate spin fluctuations in the two-dimensional t-t'-U model
通过研究二维t-t '-U模型在不同温度下的静态自旋磁化率随动量的变化关系，研究了该模型的磁性。在静态近似下，用复合算子法进行计算。通过增大t'参数，倒易空间中的磁散射演化为各向同性结构。计算结果与LSCO和YBCO化合物的实验结果定性一致。
1997-07-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unidirectional charge correlations in hole-doped cuprates
本文研究空穴掺杂铜氧化物赝能隙相中的电荷关联，发现正常态下电荷不稳定性沿(1,1)方向占主导，而$d$-密度波态中沿(1,0)方向，且$B_{1g}$声子增强这些关联。
2023-10-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Broken mirror symmetry, incommensurate spin correlations, and $B_{2g}$ nematic order in iron pnictides
出于对极端空穴掺杂铁磷属元素化合物$A$ Fe $_2$ As $_2$（$A$ =K，Rb，Cs）中一种不同形式的自旋相关性的不断增长的指示，我们考虑了在一般情况下的无公度磁涨落中自旋驱动的自旋序.我们利用四元$D_{4h}$点群的破镜对称性对磁序参量进行了分类，并利用这一方法构造了一个将磁序与磁涨落空间模式联系起来的广义Ginzburg-Landau理论.我们的分析指出，在$A$ Fe $_2$ As $_2$中，波矢$(q,q)$的无公度磁涨落是$B_{2g}$有序的基础。我们通过基于3-亚晶格$(2π/3,2π/3)$自旋关联的双线性-双二次海森堡模型的微观计算证实了这一想法。我们总结了现有的证据支持所提出的机制，建议如何在未来的实验中进一步测试它，并讨论了我们的研究结果的铁基高温超导性的影响。
2019-09-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Energy Spectrum of Spin Fluctuations in Superconducting La2-xSrxCuO4 (0.10 < x < 0.25)
用中子非弹性散射实验研究了超导掺Sr La_2CuO_4中的无公度自旋涨落能谱。在最佳掺杂（x=0.15）和轻微过掺杂（x=0.18）样品的超导态中观察到自旋激发谱中的能隙。在远低于Tc的温度下，无公度峰的强度随着能量低于~ 8 meV而迅速减小，并且在x=0.15时在~3.5meV以下和x=0.18时在~4.5meV以下并入背景。对于这两个样品，q积分自旋磁化率的能谱x”（w）在7 meV附近表现出增强，这是由非公度峰的动量宽度加宽引起的。能谱中的隙状结构和x”（w）的增强在Tc下仍然存在。另一方面，对于欠掺杂（x=0.10）和重度过掺杂（x=0.25）样品，在低于Tc时既没有明显的能隙也没有x”（w）的增强。
1999-12-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Tensor network study of the spin-1/2 square-lattice $J_1$-$J_2$-$J_3$ model: incommensurate spiral order, mixed valence-bond solids, and multicritical points
本文利用有限PEPS方法系统研究了自旋-1/2正方晶格$J_1$-$J_2$-$J_3$反铁磁海森堡模型的基态相图，揭示了AFM、量子自旋液体、VBS、条纹相及非公度螺旋相等多种相，并发现多个多临界点，为理解该模型零温本质及模拟复杂二维量子系统提供了新途径。
2024-05-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity and incommensurate spin fluctuations in a generalized t-J model for the cuprates
我们考虑了一个有效模型的从费米子Schwinger-boson分解，该模型是通过对三带哈伯德哈密顿量进行系统的低能约化得到的。该模型包括一个类似于哈伯德模型的大U极限的三位项t“，但对于实际的或大的O-O跳跃，其符号相反。对于接近最现实的铜氧化物的参数，平均场的解决方案表现出d+s超导性（主要是d_{x^2-y^2}）与掺杂x的依赖性非常相似的实验观察到的。在自旋结构因子中，在$π(1,1 +(-) 2x)$附近的波矢处也得到了无公度峰，这也与实验相符。
1997-03-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Neutron Spin Resonance in the Heavily Hole-doped KFe$_{2}$As$_{2}$ Superconductor
我们报告的高分辨率中子散射测量的低能量自旋涨落的KFe $_{2}$作为$_{2}$，端部成员的空穴掺杂的Ba $_{1-x}$ K $_x$ Fe $_2$作为$_2$家族只有空穴袋，高于和低于其超导转变温度$T_c$（$\sim$ 3.5 K）。我们的数据揭示了在无公度波矢（$0.5\pmδ$，0，$L$），（$δ$ = 0.2）（1-Fe晶胞）处的清晰的自旋涨落，它在$L=0.5$处表现出$L$调制峰.在冷却到超导状态时，无公度的自旋涨落逐渐打开自旋能隙并形成尖锐的自旋共振模式。在较高能量（$\ge\sim6$ meV）下，共振模式（$\sim1.2$ meV）的不可逆性（$2δ$ = 0.4）明显大于先前报道的值（$2δ$ $\approx0.32$）。在低能极限下自旋涨落的动量结构的确定允许直接与现实的费米面和超导带隙结构进行比较。我们的研究结果指出，在KFe $_{2}$ As $_{2}$中，靠近带中心的空穴之间存在一个符号相反的$s$波对.
2019-12-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Diagonal and Collinear Incommensurate Spin Structures in underdoped La$_{2-x}$Ba$_{x}$CuO$_{4}$
用中子散射技术研究了欠掺杂La_{2-x} Ba_{x} CuO_{4}（x~0.08，0.05和0.025）单晶中的无公度自旋有序.在La_{2-x} Ba_{x} CuO_{4}（x=0.05和0.025）化合物中观察到静态无公度磁序，其有序波矢相对于超导材料x=0.08中的有序波矢绕公度（0.5，0.5，0）位置旋转45 °。这些自旋调制在x=0.05和0.025的样品中是一维的，具有沿正交b* 方向排列的波矢。这种旋转的静态自旋排序的方向作为增加Ba掺杂的函数，从对角线到共线，大致符合从绝缘到超导基态的转变，并类似于在相关的La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}系统中观察到的。因此，这种现象是欠掺杂La-214铜酸盐的一般性质。
2007-12-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of Superconductivity on the Incommensurate Magnetic Response of Cuprate Superconductors
我们解释了超导性对La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$非弹性中子散射测量中观察到的无公度磁响应$χ''(q,ω)$的影响。我们表明，自旋费米子模型正确地描述了频率和动量相关的变化的$χ''$在超导相。我们发现这些变化是一个无公度的自旋结构和d-波对称性的超导能隙的通用功能，因此预计所有铜酸盐与无公度的磁响应。我们的分析INS实验在La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$的最佳掺杂建议费米面是封闭的周围$(π,π)$。
1998-07-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate Charge and Spin Fluctuations in d-wave Superconductors
我们给出了不可约电荷和自旋极化率$χ_0 (ω, {\bf Q})$的解析结果，其中${\bf Q}$是d波超导体中节点之间的动量转移。利用BCS理论和圆形费米面，我们发现不可约电荷极化率的奇异行为导致了动力学无公度电荷集体模。电荷结构因子的峰值出现在一组波矢处，这些波矢在动量空间中形成围绕${\bf Q}_π=(π,π)$和${\bf Q}_0=(0,0)$的椭圆，具有动量依赖的谱权。研究还发现，由于非奇异的不可约自旋磁化率，通过无规相位近似，需要一个非常强相互作用，以支持${\bf Q}_π$附近的磁峰。在一定条件下，磁结构因子的峰出现在${\bf Q}=(π,π(1 \pm δ))$和$(π(1 \pm δ),π)$附近。
1998-06-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping and energy evolution of spin dynamics in the electron-doped cuprate superconductor Pr$_{0.88}$LaCe$_{0.12}$CuO$_{4-δ}$
基于动能驱动的超导机制，研究了电子掺杂铜氧化物超导体Pr $_{0.88}$ LaCe $_{0.12}$ CuO $_{4-δ}$在超导态的掺杂和磁激发的能量演化.结果表明，在低能区存在一个宽的公度散射峰，共振能位于该公度散射峰的范围内。这种低能量的公度散射在高能量下向外分散成连续的环状非公度散射。该理论还预测了一个圆顶形的掺杂依赖的共振能量。
2008-02-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Ni-Impurity Effects on Incommensurate Spin Correlations in Superconducting La2-xSrxCuO4 (x=0.06 and 0.07)
利用中子散射实验研究了Ni杂质对La_（2-x）Sr_xCuO_4（LSCO）超导体-绝缘体界面附近自旋密度调制（SDM）和平行自旋密度调制（SDM）的影响.稀释Ni置换后，两种SDM的不相容性降低，而对角（平行）SDM的体积分数增加（减少）。随后的Ni掺杂诱导体三维反铁磁（AF）秩序时，x ~ Ni浓度。这种AF阶的TN取决于x，并且似乎在x ~ 0.1处消失。这些效果是近似归因于减少移动空穴，并通过从平行的过渡到对角SDM由Ni引起的。
2006-11-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate itinerant antiferromagnetic excitations and spin resonance in the FeTe$_{0.6}$Se$_{0.4}$ superconductor
本文报道了非弹性中子散射测量结果，发现了超导$_{0.6}$正常态（\Tc =14K）在波矢为$\mathbf{Q}_{inc}=(1/2\pmε,1/2\mpε)$（$ε$ =0.09）的情况下的无公度巡游磁激发。在超导状态下，只有较低能量的频谱部分显示出显着的变化，形成一个间隙和磁共振，遵循正常状态激发的分散。我们使用一个四带模型来描述的费米表面拓扑结构的铁基超导体与扩展的$s(\pm)$对称性，并发现它定性地捕捉到这些数据的显着特点。
2009-11-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Commensurate spin dynamics in the superconducting state of an electron-doped cuprate superconductor
本文报道了在Tc = 18 K和25 K时，对电子掺杂（n型）超导铜酸盐Nd_（2-x）C_xCuO_（4）（x=0.15）单晶的中子散射研究。与空穴掺杂（p型）超导铜氧化物中普遍存在的无公度磁涨落不同，n型铜氧化物在超导态和正常态的四次方（1/2 1/2 0）倒易点处均表现出公度磁涨落.当n型铜氧化物变成超导体时，自旋能隙打开，如在最佳掺杂的p型La 2-xSrxCuO 4中。然而，带隙能，逐渐增加到约4 meV的T从Tc降低到2 K，这与自旋赝能隙行为与T无关的带隙能在超导状态的p型铜酸盐。
2002-10-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate spin dynamics in underdoped cuprate perovskites
基于投影算符形式和Cu-O面的t-J模型，对正常态铜酸盐钙钛矿中观察到的非公度磁响应进行了解释。与实验结果一致，计算得到的极化率最大值的色散具有两条抛物线的形状，向上和向下的分支会聚在反铁磁波矢处。最大值分别位于下抛物线和上抛物线中的动量$({1/2},{1/2}\pmδ)$、$({1/2}\pmδ,{1/2})$和$({1/2}\pmδ,{1/2}\pmδ)$、$({1/2}\pmδ,{1/2}\mpδ)$处。上抛物线反映了本地化的铜自旋的磁激发的分散，而下抛物线出现由于在反铁磁波矢量的自旋-激发阻尼下降。对于中度掺杂，这种下降源于自旋激发和热点附近的空穴之间的相互作用的弱点。的磁化率的频率依赖性强烈依赖于孔的带宽和阻尼，并从观察到的形状不同的YBa $_2$铜$_3$ O $_{7-y}$的固有的La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$。
2005-01-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Neutron scattering studies of Zn-doped La2-xSrxCuO4
本文综述了用中子散射法测量La_（2-x）Sr_xCuO_4（LSCO）弹性磁峰的自旋空间调制的研究，重点介绍了Zn掺杂的LSCO。弹性无公度磁峰的温度依赖性可分为两类。Nd掺杂的LSCO、La_2CuO_4 ~（+y）和x ~ 1/8的LSCO表现出普通的幂律行为。另一方面，Zn掺杂的LSCO和x = 0.02-0.07的LSCO显示出指数温度依赖性，并且相关长度保持较短。这种差异可以归因于钉扎自旋涨落机制的差异。前一种体系都具有与晶格相干的钉扎中心。然而，在后者中，钉扎中心随机地分散在CuO 2平面中，因此不相干。结合最近的μ-SR研究讨论了非相干钉扎模型。
2000-10-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Incommensurate spin-density wave and multiband superconductivity in Na$_{x}$FeAs as revealed by nuclear magnetic resonance
我们报告了$^{23}$ Na和$^{75}$ As的核磁共振（NMR）研究Na $_{x}$ FeAs系列（$x=1$，0.9，0.8）表现出低于$T_{\rm SDW}=45$，50和43 K的$x=1$，0.9，0.8，分别自旋密度波（SDW）的顺序，和低于$T_c\approx 12$ K的体超导性x=0.9。在$T_{\rm SDW}$以下，自旋-晶格弛豫揭示了在整个$x$范围内存在无带隙的粒子-空穴激发，这意味着费米表面的一部分保持无带隙。从体磁化率导出的超导分数与该部分成比例，而从NMR线宽导出的SDW序参量与其成反比。NMR线型只能在假设无公度（IC）SDW的情况下再现。这些研究结果定性地对应于平均场模型的竞争带间磁性和带内超导性，这导致一个IC SDW秩序共存的部分相图中的超导性。
2011-08-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evolution of the resonance and incommensurate spin fluctuations in superconducting YBa$_2$Cu$_3$O$_{6+x}$
利用极化和非极化中子三轴谱研究了动态磁化率$χ^{\prime\prime}({\bf q},ω)$随能量的变化（$\hbarω$）和波矢量（${\bf q}$）在宽的温度范围内的双层超导体YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+x}$与氧浓度，$x$，0.45，0.5，0.6，0.7，0.8，0.93，和0.95。磁谱中最突出的特征包括超导态的自旋能隙、正常态的赝能隙、讨论得很多的共振和共振以下的无公度自旋涨落。我们建立了超导态的自旋能隙、共振能和自旋涨落的不可逆性与掺杂的关系。我们详细讨论的程序用于分离的磁散射声子和其他寄生效应。在我们的实验结果与各种微观理论模型的比较中，特别强调了YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+x}$和La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$的自旋涨落的相似性和差异。
2000-11-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anisotropy of incommensurate spin and charge fluctuations in detwinned YBa$_2$Cu$_3$O$_{6+δ}$
受最近的一个去孪晶YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+δ}$超导体的中子散射实验的启发，我们研究了由平面和链之间的耦合引起的自旋和电荷涨落的各向异性的频率和掺杂的依赖性。从二维$t$-$t^{'}$ - $J$模型出发，采用随机相位近似（RPA），我们发现自旋通道中的无公度（IC）峰具有明显的各向异性，即在从$ω=0.2J$到共振频率$ω_r=0.35J$的宽频率范围内，$(π\pmδ,π)$方向的峰强度比$(π,π\pmδ)$方向的峰强度强.在谐振频率以上，IC峰重新出现。它们的强度向对角线方向移动，沿两个对角线方向不存在各向异性。我们发现，这种各向异性是强大的RPA校正因子和掺杂的可能变化。电荷波动也被发现是不相称的所有考虑的能量和峰值在$(0,δ)$和$(δ,0)$。IC峰强度沿$k_x$和$k_y$方向存在各向异性，但与自旋通道形成鲜明对比的是，IC峰的最大强度沿$k_y$方向。此外，在电荷通道中的IC峰呈现向上的分散，与自旋IC峰的自旋共振频率以下的向下分散相反。我们解释这些功能的基础上的平面链耦合的费米表面的拓扑结构的效果。
2005-05-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
