$^{75}$As NQR and NMR studies of superconductivity and electron correlations in iron arsenide Li$_{x}$FeAs
本文报道了用$T_{\rm c} \sim 17$ K.自旋晶格弛豫速率，$1/T_{1}$，下降到$T_{\rm c}$以下，没有一个相干峰，并可以拟合的间隙与s $^{\pm}$波对称性的杂质散射的存在下。在正常状态下，$1/T_{1}T$和奈特位移都随温度降低而降低，但在低于$T \leq 50 K$时变得恒定。Korringa比的估计表明，自旋相关性弱于其他家族的铁砷化物，这可能是在该材料中较低的$T_{\rm c}$。
2010-07-27 cond-mat.supr-con
Quantum oscillations in the parent magnetic phase of an iron arsenide high temperature superconductor
我们报告量子振荡测量SrFe 2As 2-这是一个反铁磁的铁砷化物家庭的超导体-已知成为超导下掺杂和压力的应用。在液氦温度范围内，在20 - 55 T之间振荡的磁场和温度依赖性表明，电子激发是费米液体的电子激发。我们表明，所观察到的费米表面包括小口袋是一致的形成的自旋密度波。因此，我们的测量表明，高Tc超导性可以发生在掺杂或加压的常规金属自旋密度波状态。
2008-11-17 cond-mat.supr-con
Superconductivity Above 40 K Observed in a New Iron Arsenide Oxide (Fe2As2)(Ca4(Mg,Ti)3Oy)
发现了一种新的层状铁砷氧化物（Fe_2As_2）（Ca_4（Mg，Ti）_3 O_y）。它的晶体结构为四方晶系，空间群为I4/mmm，由反萤石型FeAs层和三层钙钛矿电池的阻挡层组成，与我们以前发现的（Fe_2As_2）（Sr_4（Sc，Ti）_3 O_8）相一致。（Fe_2As_2）（Ca_4（Mg，Ti）_3 O_y）的晶格常数为a = 3.877 A和c = 33.37 A。该化合物在磁化率测量中表现出高达43 K的体超导电性，而没有故意的载流子掺杂。在~47 K时观察到电阻率下降，在42 K时实现零电阻。这些值对应于REFeAsO系统之后的层状铁基超导体中的第二高Tc。
2010-06-14 cond-mat.supr-con
Superconductivity at 34.7 K in the iron arsenide Eu0.7Na0.3Fe2As2
EuFe2As2是三元铁砷化物家族的成员。EuFe_2As_2与BaFe_2As_2和SrFe_2As_2一样，在200K附近电阻率出现明显的异常。这表明EuFe_2As_2是另一种有希望的母体化合物，通过适当的掺杂可以实现超导电性。在这里，我们报告的超导电性的Eu0.7Na0.3Fe2As2的部分取代的铕网站与钠的发现。如EuFe2As2所预期的那样，ThCr2Si2四方结构形成为组成Eu0.7Na0.3Fe2As2的主相。电阻率测量揭示了该化合物的转变温度高达34.7 K，高于Eu 0.5K 0.5Fe 2As 2的Tc。
2008-12-06 cond-mat.supr-con
Multiple Bands - A Key to High - Temperature Superconductivity in Iron Arsenides?
在Barzykin和Gor'kov提出的铁砷化物超导四带模型的框架下，我们分析了类空穴和类电子费米面柱上的能隙比。它表明，实验观察到的（ARPES）间隙比只能得到配对耦合常数的值在相当严格的限制。用偏态密度的相对值合理地解释了1111和122系统T_c值的差异。这些体系的多带电子结构导致决定T_c的有效配对耦合常数显著提高，从而即使在带内和带间配对相互作用相当小的情况下也能获得足够高的T_c值。
2009-01-01 cond-mat.supr-con
Superconductivity at 38 K in Iron-Based Compound with Platinum-Arsenide Layers Ca10(Pt4As8)(Fe2-xPtxAs2)5
我们报道了新型铁基化合物Ca 10（PtnAs 8）（Fe 2-xPtxAs 2）5（n = 3和4）的超导电性。这两种化合物结晶在三斜晶系结构（空间群P-1），其中Fe 2As 2层交替与PtnAs 8间隔层。在Pt含量为x ~ 0.36的Fe_2As_2层中，在n = 4的化合物中观察到具有38 K转变温度的超导电性。n = 3的化合物在13 K下表现出超导电性。
2011-08-19 cond-mat.supr-con
Discovery of New Layered Iron Arsenide Superconductor (Ca,Pr)FeAs2
发现了一种新的铁基超导体（Ca，Pr）FeAs 2。获得了新相的片状晶体，并通过单晶X射线衍射分析研究了晶体结构。其结构为单斜晶系，空间群为P21/m，由两个Ca（Pr）面、反萤石Fe 2As 2层和As 2锯齿链层组成。由新相组成的板状晶体在磁化强度和电阻率测量中均表现出Tc ~20 K的超导电性。
2013-11-06 cond-mat.supr-con
A Unified Description of Cuprate and Iron Arsenide Superconductors
我们提出了一个统一的描述铜酸盐和铁基超导。从中子散射推断的磁结构的一致性意味着显着的约束对铁基超导体的间隙的对称性。我们发现，这种统一需要的铁砷化物的轨道配对形状因子从根本上不同于那些在微观水平上的铜酸盐。
2009-08-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The layered iron arsenides Sr2CrO3FeAs and Ba2ScO3FeAs
采用高温固相反应法合成了层状铁砷化物Sr 2CrO 3FeAs和Ba 2ScO 3FeAs多晶样品，并用X射线粉末衍射法测定了它们的晶体结构。它们的晶体结构为四方晶系（P4/nmm; Sr_2CrO_3FeAs：a = 391.12（1）pm，c = 1579.05（3）pm; Ba_2ScO_3FeAs：a = 412.66（5）pm，c = 1680.0（2）pm，Z = 2），与Sr_2ScO_3CuS同型。砷化铁层夹在钙钛矿状氧化物块之间，间隔约1600 μ m，与1111砷化铁超导体相比要大得多。FeAs层内的键长和角度适应于氧化物块的空间要求。磁化率和电阻率的测量结果表明，在这两种化合物中没有SDW样异常的迹象。Sr 2CrO 3FeAs在160 K以上表现出Curie-Weiss顺磁性，其有效磁矩为3.83（3）μ B，与Cr 3+的理论值3.87 μ B非常一致。在TN ~ 31 K温度下，出现反铁磁有序. Sr 2CrO 3FeAs的57 Fe穆斯堡尔谱显示了一个单一的信号，由于铬原子的磁有序引起的小的转移超精细场的磁有序温度以下加宽。Ba_2ScO_3FeAs的~（57）Fe-Moessbauer谱在298、77和4.2K处显示出单一的信号，只受到弱的四极分裂。
2009-04-06 cond-mat.supr-con
Superconductivity and Crystal Structure of the Palladium-Iron-Arsenides Ca10(Fe1-xPdxAs)10Pd3As8
采用固相法合成了Pd_3As_（10）（Fe_（1-x）Pd_xAs）_（10）（Pd_3As_（8））。三斜晶系的晶体结构（空间群P-1）与具有交替的FeAs 4/4-和Pd 3As 8-层的同系物铂1038型超导体是同型的，每个层由钙原子层隔开。铁是四面体的，钯是由四个砷原子平面配位的。As 2-二聚体（dAs-As = 250 μ m）存在于Pd 3As 8-层中。尽管每一层本身都有四重旋转对称性，但移位层堆叠导致了三斜空间群。La掺杂样品的电阻率测量表明，在17 K和零电阻率低于10 K的超导性的开始。在3.5 K时，磁屏蔽率约为20%. 57 Fe穆斯堡尔谱只有一条吸收线，没有显示出磁有序的迹象。电子结构与已知的铁砷化物非常相似，具有圆柱状费米表面和空穴和电子之间的部分嵌套。我们的研究结果表明，超导电性的钯-铁化合物是存在的，但复杂的太高的取代铁的钯在活性的FeAs层。由于电子的先决条件得到满足，我们预计较高的临界温度在Pd 1038-化合物与较低的或甚至没有Pd掺杂的FeAs层。
2013-03-26 cond-mat.supr-con
Hydrogen in layered iron arsenide: indirect electron doping to induce superconductivity
利用钙和稀土元素的高稳定性，首次在高压下合成了CaFeAsF_（1-x）H_x（x = 0.0-1.0）和SmFeAsO_（1-x）H_x（x = 0.0-0.47），形成氢取代的1111型铁砷化物超导体。中子衍射和密度泛函计算表明，氢被纳入作为H-离子占据F-网站的阻挡层的CaFeAsF。由此产生的CaFeAsF 1-xHx是非超导的，而SmFeAsO 1-xHx是超导体，在x 0.2时具有最佳Tc = 55 K。据发现，高达40%的O2-离子可以被H-离子取代，电子被供应到FeAs层中以保持中性（O2- = H-+ e-）。当x超过0.2时，Tc降低，对应于电子过掺杂区域。
2011-07-19 cond-mat.supr-con
Unconventional Multi-gap Superconductivity and Antiferromagnetic Spin Fluctuations in New Iron-arsenide LaFe2As2 in Heavily Electron-doped Regime
本文报道了新的铁砷化合物（La_（0.5-x）Na_（0.5 +x））Fe_2As_2的~（75）As-NMR/NQR结果。x=0的母体化合物在T_N=130 K以下表现出条带型反铁磁（AFM）有序。在空穴掺杂x=+0.3和重电子掺杂x=-0.5处测量的核自旋弛豫速率表明，正常态性质受原子力显微镜自旋涨落（AFMSFs）的支配，在x=+0.3处比x=-0.5处更显著.它们的超导相具有非常规的多能隙超导态，其中较小的超导能隙共同变得特别弱。实验结果表明，从空穴掺杂态到重电子掺杂态，AFMSFs与SC之间存在着密切的关系，揭示了在重电子掺杂状态下出现的一种独特的SC相，它在形式上等价于非SC化合物Ba（Fe0.5Co0.5）Fe 2As 2.
2019-10-03 cond-mat.supr-con
Nanoscale Interlayer Defects in Iron Arsenides
利用局域实空间显微镜探针，我们发现了BaFe 2As 2（122）基铁砷化物超导体中沿c晶向存在纳米级层间缺陷的证据。我们发现有序的122个原子的ab-平面内的安排，并在区域内的~10至20 nm的大小垂直于这个平面。虽然FeAs的亚结构是非常刚性的，但Ba离子的结合相对较弱，并且可以从122中移位，形成堆垛层错，导致相邻有序畴之间的122的物理分离。FeAs超导平面之间的层间缺陷的证据给出了层间化学无序和高温超导性之间的最小联系的观点。特别地，库珀对可以通过有序分层122晶格的分解路径找到绕过这种局部层间缺陷的方法，其可以不影响Tc。
2019-07-10 cond-mat.supr-con
Phase diagram of (Li1-xFex)OHFeSe: a bridge between iron selenide and arsenide superconductors
以往的实验结果表明硒化铁和砷化铁超导体之间存在着重要的差异，这似乎表明这两类铁基超导体的高温超导性可能源于不同的电子基态。在这里，我们报告了一个新合成的超导（SC）系统（Li 1-xFex）OHFeSe具有类似的结构，以FeAs为基础的超导体的完整相图。在非SC样品中，在~127 K发生反铁磁（AFM）自旋密度波（SDW）转变。这是第一个在FeSe基超导体系统中证明这种SDW相的例子。透射电子显微镜（TEM）显示，在AyFe 2-xSe 2中，一种众所周知的sqrr（5）x sqrr（5）铁空位有序态，导致在~ 500 K的AFM有序（A =金属离子）超导体系统，在非SC和SC样品中都不存在，但是具有调制波矢量q=1/2（1，1，0）的独特超结构，与KyFe 2-xSe 2的SC相中所见的相同，在最佳SC样品（SC转变温度Tc = 40 K）中占主导地位。因此，我们的结论是，高Tc超导（Li 1-xFex）OHFeSe源于类似的弱AFM波动的FeAs为基础的超导体，这表明一个普遍的物理图片的硒化铁和砷化铁超导体。
2014-12-23 cond-mat.supr-con
Enhancing the three-dimensional electronic structure in 1111-type iron arsenide superconductors by H-substitution
采用高压固相反应法合成了1111型铁砷氢化物CaFe 1-xCoxAsH，并对其电子结构和超导性能进行了研究。在x = 0.07-0.26处观察到体超导电性。在x = 0.07时，观察到最大超导临界温度Tcmax为23 K。这些值与CaFe_（1-x）CoxAsF的值一致。计算得到的CaFeAsH的费米面在Gamma点附近有一个小的三维空穴。这是As 4p和H 1 s轨道之间弱共价键的结果。在CaFeAsF中不存在这样的共价性，因为F 2 p轨道的能级足够深以抑制与As 4p轨道的重叠。在嵌套方案下解释了CaFe_（1-x）CoxAsH和CaFe_（1-x）CoxAsF的相似超导性质。CaFe 1-xCoxAsH的小的3D空穴袋对电子激发没有显著贡献。这些发现鼓励探索含氢的1111型铁基材料，具有较低的各向异性和较高的Tc适用于超导线材和带材。
2014-03-04 cond-mat.supr-con
Universal magnetic and structural behaviors in the iron arsenides
探讨了砷化铁高温超导体母体化合物中普遍存在的反铁磁性序参量之间的共性。此外，比较之间建立良好的二维海森堡-伊辛磁体，K $_2$ NiF $_4$和砷化铁系统驻留在一个临界点，其结构和磁性相变相一致。特别是，分析了关于两个不同的类的相变行为反映在反铁磁和结构秩序的三个主要类别的砷化铁超导体的发展。两个不同的普适性类反映在它们的磁性相变，这是由这些材料中的耦合结构和磁性相变的接近度根据经验确定的。
2009-10-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Local orthorhombicity in the magnetic $C_4$ phase of the hole-doped iron-arsenide superconductor Sr$_{1-x}$Na$_{x}$Fe$_2$As$_2$
我们报告了Sr $_{1-x}$ Na $_{x}$ Fe $_2$随温度变化的对分布函数测量结果。作为$_2$，一种铁基超导体系统，包含一个具有凹入四重对称性的磁相，称为磁$C_4$相。定量的改进表明，在$C_4$相的瞬时局部结构是由波动的正交区域的长度尺度为$\sim$ 2 nm，尽管平均静态结构的四重对称。此外，当地的正交波动存在于一个类似的长度尺度上的温度以及顺磁四相。这些结果突出了铁基超导体异常大的磁化率，并对磁$C_4$相和相邻的$C_2$和超导相具有重要意义。
2017-11-15 cond-mat.supr-con
Superconductivity induced by ruthenium substitution in an iron arsenide: investigation of SrFe2-xRuxAs2 (0 <= x <= 2)
SrFe_2As_2的磁性可以通过Co或Ni少量取代Fe的电子掺杂来抑制，从而产生超导电性。我们证明，大量的替代Fe的等价钌同样抑制磁有序SrFe 2-xRuxAs 2，并导致体超导0.6 <= x <= 0.8。磁化强度、电阻率和比热数据显示Tc高达约20 K。详细的结构研究表明，随着x的增加，晶格参数比c/a强烈下降。DFT能带结构计算与SrFe 2-xRuxAs 2中的磁序仅在大x时不稳定的观察一致。
2009-05-06 cond-mat.supr-con
Multiple superconducting gap and anisotropic spin fluctuations in iron arsenides: Comparison with nickel analog
本文给出了砷化物超导单晶PrFeAs_（0.89）F_（0.11）（Tc=45 K），LaFeAs_（0.92）F_（0.08）（Tc=27 K），LiFeAs（Tc = 17 K）和Ba_（0.72）K_（0.28）Fe_2As_2（Tc = 31.5 K）的~（75）As NMR和NQR数据，并与镍类似物LaNiAs_（0.9）F_（0.1）（Tc=4.0 K）进行了比较。与超导能隙为各向同性的LaNiAsO 0.9F 0.1相比，Fe-砷化物的自旋晶格弛豫速率1/T1在低于Tc时下降，没有相干峰，在低温下呈阶梯状变化。奈特位移在低于Tc时减小，并且也显示出逐步的T变化。这些结果表明，自旋单重态超导多个间隙的铁砷化物。Fe反铁磁自旋涨落是各向异性的，与欠掺杂的铜氧化物或钴氧化物超导体相比更弱，而LaNiAsO0.9F0.1中没有显着的电子相关性。我们将讨论这些结果的影响，并强调费米表面拓扑结构的重要性。
2011-01-26 cond-mat.supr-con
Spin density wave anomaly at 140 K in the ternary iron arsenide BaFe2As2
三元铁砷化物BaFe_2As_2具有四元ThCr_2Si_2型结构，在140 K时表现出自旋密度波（SDW）异常，与砷化铁超导体的母体化合物LaFeAsO非常相似。BaFe_2As_2是一种弱保利顺磁金属，在140 K时发生结构和磁性相变，并伴随着比热、电阻和磁化率的强烈异常。在这个转变过程中，空间群对称性从四方晶系（I4/mmm）转变为正交晶系（Fmmm）。~（57）Fe穆斯堡尔谱实验表明，在室温下只有一个信号，在低于相变温度（77 K时为5.2 T）时有完全的超精细场分裂。我们的研究结果表明，BaFe_2As_2可以作为一种新的母体化合物的无氧砷化铁超导体。
2008-06-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity in SrFe_(2-x)Co_xAs_2: Internal Doping of the Iron Arsenide Layers
在电子掺杂的SrFe_（2-x）Co_xAs_2中，当x <0.2时，观察到T_c达20 K的超导电性。结构测定，磁化率，电阻率和比热的结果报告。在所有的热力学性质的体超导性的观察-尽管在铁砷层强烈的无序-有利于巡回图片相比，铜酸盐和呈现p-或d-波的情况不太可能。密度泛函理论计算发现，Co（x > 0.3）取代Fe后，由于Fe-3d_（x^2-y^2）相关带边的态密度发生了刚性的下移，导致SrFe_2As_2中存在的磁有序受到抑制。
2008-07-14 cond-mat.supr-con
The mechanism of anisotropic exchange interaction in superconducting iron arsenides
采用线性响应理论和约束轨道杂化方法相结合的方法，研究了铁基超导体的磁交换相互作用机制。我们重现了所观察到的高度各向异性的交换相互作用，我们的约束轨道计算明确指出，交换相互作用的各向异性功能是不敏感的不平等的d $_{xz}$ /d $_{yz}$轨道人口。
2012-05-05 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Lattice Parameters Guide Superconductivity in Iron-Arsenides
超导材料的发现导致它们在技术奇迹中的应用，如MRI机器中的磁场传感器，强大的研究磁铁，短传输电缆和高速列车。尽管有这样的应用，超导体的使用并不普遍，因为它们的功能远低于室温，因此冷却成本很高。自从铜基和铁基高温超导体（HTS）被发现以来，人们一直在努力解释和理解超导现象。虽然没有给出确切的解释，但报告了与磁性和自旋激发中的材料基础有关的几种趋势。事实上，大多数高温超导体都有反铁磁的未掺杂的“母体”材料，这些材料在小的化学取代后会发生超导转变。由于目前还不清楚哪种“掺杂剂”可以促进超导性，本文研究了化学取代后的晶体结构变化，以寻找超导发生的晶格参数的线索。本文综述了2008年至今砷化铁基晶体的晶格化学取代效应。我们注意到（a）HTS化合物具有a晶格参数接近4 A的近四角晶系结构，（b）超导性强烈依赖于c晶格参数随化学取代的变化。例如，需要c晶格参数的减小来诱导“面内”超导性。本文对铁砷化物晶格参数变化趋势的综述将指导新材料的合成，并激发理论输入，为高温超导提供线索。
2016-11-10 cond-mat.supr-con
Measurements of the fluctuation-induced in-plane magnetoconductivity at high reduced temperatures and magnetic fields in the iron arsenide BaFe(2-x)NixAs2
通过测量高质量BaFe（2-x）NixAs 2晶体的面内介导率和磁导率，研究了从最佳掺杂（x=0.10）到高过掺杂（x=0.20）的铁基超导体正常态内的超导涨落。这些测量，在磁场高达9 T垂直的ab（Fe）层，允许一个可靠的检查的适用性铁基超导体的金斯堡-朗道方法的3D各向异性化合物，即使在高还原温度和磁场。我们的研究结果也使我们能够获得有价值的见解的依赖于掺杂水平的一些中心超导参数（相干长度和各向异性因子）。
2013-03-26 cond-mat.supr-con
Comment on "Infrared signature of the superconducting gap symmetry in iron-arsenide superconductors", Y. M. Dai et al. arXiv:1106.4430
Y. M. Dai等人在他们最近的工作arXiv：1106.4430中提出了对具有$T_{\textrm{c}}\approx39K$的$\textrm{Ba}_{0.6}\textrm{K}_{0.4}\textrm{Fe}_2\textrm{As}_2$（BKFA）超导体的入射光电导率的反射率研究。本研究中使用的单晶是高质量的，测量是相当准确的。在Mattis-Barclay超导理论和BCS超导理论的框架下分析了BKFA的光学电导率。然而，这种分析产生了一系列严重的矛盾与大量的实验数据获得了多个探针，以及误用了马蒂斯-巴斯蒂亚和BCS理论的超导超出其近似区域。
2011-06-27 cond-mat.supr-con
Anisotropy of iron-platinum-arsenide Ca10(PtnAs8)(Fe2-xPtxAs2)5 single crystals
用角变电阻率测量方法研究了具有长FeAs层间距（d）的Ca_（10）（PtnAs_8）（Fe_（2-x）PtxAs_2）_5（n = 3，4）单晶的上临界场Hc_2各向异性。采用各向异性Ginzburg-Landau（AGL）方法，通过适当的各向异性参数γ，实现了两种单晶的角相关电阻率的定标。AGL标度参数γ随温度的降低而增大，在0.8Tc时，两种单晶的标度参数γ均达到10左右。这些值远大于其他铁基超导体（FeSC）的值。值得注意的是，对于FeSC，γ2的值显示出随FeAs/FeSe层间距离d几乎线性增加。与铜酸盐相比，FeSC的各向异性较小，表明超导性的二维性本质上是弱的。
2015-07-07 cond-mat.supr-con
Self consistent GW determination of the interaction strength: application to the iron arsenide superconductors
我们介绍了第一性原理的方法来确定的电子关联的强度的基础上完全自洽GW近似。该方法提供了一个无缝的接口与动态平均场论，并给出了良好的研究相关材料，如NiO的结果。应用于最近发现的砷化铁材料，它解释了在光学和光电发射中观察到的显著相关特征，同时解释了在X射线吸收实验和其他高能光谱中没有可见卫星的原因。
2010-05-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Two-dome structure in electron-doped iron arsenide superconductors
砷化铁超导体的基础上的材料LaFeAsO 1-xFx的特点是由一个二维费米面（FS）组成的空穴和电子口袋产生结构和反铁磁转变在x = 0。电子掺杂取代O2-与F-抑制这些转变，并产生超导电性与最大Tc = 26 K在x = 0.1。然而，由于F-在x = 0.2以上的溶解度差，不能进入过掺杂区域。在这里，我们克服了这个问题，掺杂LaFeAsO与氢。我们报道了LaFeAsO_（1-x）H_x（x < 0.53）的相图，除了在LaFeAsO_（1-x）F_x中看到的传统超导圆顶外，我们还发现了在0.21 < x < 0.53范围内的第二个圆顶，在x = 0.3时最大Tc为36 K。密度泛函理论计算表明，Fe的三个3d带（xy，yz，zx）在x = 0.36处发生简并，而FS嵌套随x单调减弱.这些结果表明，带简并有一个重要的作用，诱导高Tc。
2012-07-24 cond-mat.supr-con
Superconductivity at 38 K in the iron arsenide (Ba1-xKx)Fe2As2
三元铁砷化物BaFe 2As 2通过空穴掺杂而成为超导体，这是通过用钾部分取代钡位实现的。我们在（Ba_（1-x）K_x）Fe_2As_2（x = 0.4）中发现了Tc = 38 K的体超导电性。母体化合物BaFe 2As 2和KFe 2As 2都以四相ThCr 2Si 2型结构结晶，该结构由钡或钾离子分隔的（FeAs）-砷化铁层组成。BaFe_2As_2是一种贫金属，在140 K时出现SDW异常。通过用Ba 2+取代K+离子，我们在（FeAs）层中引入了空穴，从而抑制了SDW异常并诱导了超导电性。这种情况与最近发现的砷氧化物超导体非常相似。（Ba_（1-x）K_x）Fe_2As_2的T_c为38 K，是迄今为止在空穴掺杂砷化铁超导体中观测到的最高临界温度。因此，我们能够通过具有ThCr 2Si 2型结构的无氧化合物来扩展这类超导体。我们的研究结果表明，在这些系统中的超导性基本上是从（FeAs）层演变而来的，并可能发生在其他相关化合物中。
2008-07-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
75As NMR study of the ternary iron arsenide BaFe2As2
本文报道三元铁砷化物BaFe_2As_2的~（75）As-NMR测量结果。~（75）As-NMR谱清楚地表明，样品在131 K附近发生了磁转变，对应于自旋密度波的出现。内部磁场的温度依赖性表明，过渡可能是一阶的。在这种材料中，自旋-晶格弛豫速率1/T1的临界减慢现象不明显。
2008-07-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Synthesis, crystal structure and spin-density-wave anomaly of the iron arsenide-fluoride SrFeAsF
合成了四元ZrCuSiAs型结构的四元铁砷氟化物SrFeAsF，用X射线粉末衍射法测定了其晶体结构（P4/nmm，a = 399.30（1），c = 895.46（1）pm）。SrFeAsF在175 K发生结构和磁性相变，并伴随着比热、电阻和磁化率的强烈异常。在这个转变过程中，空间群对称性从四方晶系（P4/nmm）转变为正交晶系（Cmme）。~（57）Fe穆斯堡尔谱实验表明，在室温下，同质异能素位移为0.30（1）mm/s，磁超精细场分裂在低于相变温度时出现。我们的研究结果清楚地表明，SrFeAsF表现出自旋密度波（SDW）异常在175 K非常相似的砷化铁氧化物超导体的母体化合物LaFeAsO，因此SrFeAsF可以作为进一步的母体化合物的无氧砷化铁超导体。
2008-10-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nesting Induced Large Magnetoelasticity in the Iron Arsenide Systems
砷化铁的一个新特性是晶格的长波长面内应变与磁有序波矢附近电子的集体自旋涨落之间的磁弹性耦合。在这里，我们研究它的微观起源与嵌套费米口袋和名义相互作用的电子模型。我们发现，耦合发散的幂律系统是完美的嵌套调整。此外，该理论揭示了向列性是如何通过嵌套来增强的。这些结果对于其他嵌套驱动密度波跃迁的系统也有一定的参考价值。
2014-09-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Possible Kondo effect in the iron arsenides
砷化铁的正常态表现出弱的金属行为，并伴有强烈的磁涨落。特别是，一些FeAs-1111和FeAs-122化合物在低温下表现出自旋密度波（SDW）转变和电阻率对数上升的线性T依赖性。我们认为这是由于近藤效应与SDW共存的未掺杂FeAs层中载流子与局域磁矩之间的自旋翻转散射造成的。这种情况也占的变化的磁阻从正到负的Sr 3Sc 2 O 5 Fe 2As 2化合物。
2009-01-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Functional renormalization group study of an eight-band model for the iron arsenides
本文研究了砷化铁八带模型的超导配对不稳定性。利用一个功能的重整化群处理，我们确定了超导临界能量尺度如何依赖于电子能带结构。最重要的是，如果我们改变相应的LaFeAsO到SmFeAsO的值的参数，配对规模强烈增强，根据实验观察。我们分析了这种趋势的原因，并比较了八波段方法的结果，使用五波段模型。
2014-07-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unconventional pairing in the iron arsenide superconductors
我们用磁长程序作为工具来探测砷化铁超导体中的库珀对波函数。我们从理论上证明，只有当库珀对形成一个非常规的，符号变化的状态，反铁磁性和超导性可以共存于这些材料。在Ba（Fe $_{1-x}$ Co $_{x}$）$_{2}$ As $_{2}$中共存的观察则证明了该材料中的非常规配对。理论和中子衍射实验之间的详细协议，特别是不寻常的行为的磁序低于$T_{c}$，证明了我们的结论的鲁棒性。我们的研究结果强烈地表明，在砷化铁家族的所有成员中，超导性都是非常规的。
2010-04-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Andreev Reflection Like Enhancement Above Bulk $T_c$ in Electron Underdoped Iron Arsenides
我们用点接触光谱（PCS）研究了电子掺杂的$\rm{Ba(Fe_{1-x}Co_x)_2As_2}$（$\rm{x = 0.05, 0.055, 0.07, 0.08}$）和空穴掺杂的$\rm{Ba_{0.8}K_{0.2}Fe_2As_2}$的超导性质。PCS通过Andreev反射直接探测低能量密度态，揭示了两个化合物家族中两个不同的超导能隙。除了电子欠掺杂的$\rm{Ba(Fe_{1-x}Co_{x})_2As_2}$，由于Andreev反射的化合物的过量电流遵循典型的BCS温度依赖性。对于欠掺杂的$\rm{Ba(Fe_{1-x}Co_{x})_2As_2}$，过量电流的温度依赖性偏离BCS的温度依赖性，在更高的温度下形成尾部并且在体$T_c$之上存活。这种异常行为的可能解释进行了探讨。
2013-07-07 cond-mat.supr-con
Spin and Orbital Characters of Excitations in Iron Arsenide Superconductors Revealed by Simulated Fe L-Edge RIXS
在五带巡游模型的基础上，我们从理论上研究了砷化铁超导体母态中与自旋自由度耦合的轨道激发。计算的Fe $L_3$ -边缘共振非弹性X射线散射（RIXS）光谱揭示了涉及几个特定轨道的自旋翻转激发的存在。在实验中可以看到主要由单个轨道分量组成的磁振子激发，尽管它的光谱权重小于自旋翻转的轨道间高能激发。详细的偏振和动量依赖关系也进行了讨论与预测的实验。
2011-08-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Impurity states in antiferromagnetic Iron Arsenides
本文从理论上探讨了砷化铁反铁磁自旋密度波态中的杂质态。采用了两种杂质模型：一种只考虑带内散射，另一种同时考虑带内和带间散射，且散射强度相等。有趣的是，两种模型的杂质束缚态都显示在能隙的杂质位置周围。然而，对于第一种情况，杂质态相对于自旋是双简并的;而对于第二种情况，在自旋向上或自旋向下的沟道中观察到单个杂质态。杂质引起的局域态密度的变化也进行了研究。
2008-09-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
New iron-based arsenide oxides (Fe2As2)(Sr4M2O6)(M = Sc, Cr)
发现了新的层状砷氧化物（Fe_2As_2）（Sr_4 M_2 O_6）（M = Sc，Cr：M ~（-22426））。这些材料与我们以前研究中发现的（Fe_2P_2）（Sr_4Sc_2O_6）是同构的。新化合物为四方晶系，空间群为P4/nmm，由反萤石型FeAs层和钙钛矿型阻挡层组成。M = Sc的晶格常数为a = 4.050 A，c = 15.809 A; M = Cr的晶格常数为a = 3.918 A，c = 15.683 A。这些化合物具有与c轴长度相对应的较长的层间Fe-Fe距离，Sc-22426中的15.8 A是铁基氧铌酸盐体系中最长的。用含铬（Fe_2As_2）（Sr_4Cr_2O_6）的方法研究了该体系中钙钛矿块体的化学柔性。不同的趋势被发现在键角和键长的新oxypnictides相比，报告的系统，如REFePnO。在这些化合物中没有超导性被认为是由于在未掺杂的REFeAsO的情况下，载流子浓度不足。
2009-06-24 cond-mat.supr-con
Whether it is possible to stabilize the 1144-phase pnictides with tri-valence cations?
1144铁砷化物（例如CaKFe 4As 4）最近被发现，并激发了对超导体的研究浪潮。到目前为止，发现的化合物仅限于铁砷化物（ABFe 4As 4），其中A和B是碱金属或碱土金属元素。在本工作中，我们提出了两个寻找1144结构的方向：（i）用三价阳离子取代A;（ii）用过渡金属取代，例如用Co取代Fe。沿着这两个方向，我们采用密度泛函理论研究了1144种三价阳离子（La，Y，In，Tl，Sm和Gd）的磷属元素化合物以及砷化钴的稳定性和电子结构。LaAFe_4As_4的1144相可以稳定在LaKFe_4As_4、LaRbFe_4As_4和LaCsFe_4As_4三种体系中，它们具有类似于铁磷属元素超导体的准二维半金属特征：在B.Z.此外，LaKFe_4As_4具有额外的气泡形状的费米面片，与其他两个同行不同。Y不支持我们搜索中的任何1144相位。对于In和Tl，用Co代替Fe，稳定了122相的两个未知化合物：InCo_2As_2和TlCo_2As_2。这两种砷化钴具有与砷化铁相似的费米面拓扑结构，但费米面都是电子型的，显示出潜在的未被发现的超导体。在InKCo 4As 4和InRbCo 4As 4中也发现了稳定的1144相。对于Sm和Gd，大多数1144和122铁砷化物是不稳定的。
2018-03-12 cond-mat.supr-con
Controlling Factors of Tc-Dome Structure in 1111-Type Iron Arsenide Superconductors
研究了磷替代对1111型SmFeAs_（1-y）PyO_（1-x）Hx（0 < x < 0.5）中Tc（x）峰形状的影响。氧化物位点的氢化物离子取代（O2-> H-）施加化学压力效应，即，Pn-Fe-Pn角α（Pn = P，As）的结构减小，并且还将电子掺杂到FePn层中以诱导超导电性。等价磷取代（P3-> As 3-）只能诱导化学压力效应，即，La取代Sm位的α增大。随着y从0.0增加到0.5，单个Tc圆顶逐渐分裂成两个圆顶，类似于LaFeAsO 1-xHx的Tc谷在x ~ 0.16。我们发现，对于SmFeAs_（1-y）PyO_（1-x）Hx和LaFeAs_（1-x）Hx系列，Tc谷都位于（x，α）~（0.16，113°）附近，与Pn阴离子和Ln阳离子的变化无关。这一结果表明，在1111型铁氧铌酸盐超导体中，当FePn_4四面体的形状（α）和电子掺杂量（x）都满足上述条件时，Tc的抑制导致Tc谷的出现。
2013-12-24 cond-mat.supr-con
Divergent nematic susceptibility in an iron arsenide superconductor
在连续相变的朗道范式中，物质的有序状态以对称性破缺为特征。虽然对称性破缺通常是明显的，但由于不同的序参量之间的耦合，确定相变背后的驱动力往往是一个更微妙的问题。在本文中，我们展示了如何测量的发散磁化率的铁磷属元素化物超导体明确区分一个简单的铁弹变形的电子的超导相变。这些测量还揭示了在具有最佳超导转变温度的组分处的电子双量子相变。
2012-03-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Memory function approach to in-plane anisotropic resistivity in the antiferromagnetic phase of iron arsenide superconductors
通过对具有各向同性杂质的有序相的记忆函数方法，我们从理论上研究了砷化铁超导体条纹状反铁磁相的面内电阻率的各向异性。我们发现，当费米面的拓扑结构改变后，引入空穴的散射率的各向异性是独立的载流子密度。另一方面，Drude权重的各向异性随着狄拉克费米面的畸变而单调减小，最终导致电阻率各向异性的反转，这与实验结果一致。因此，各向异性的起源归因于杂质散射和各向异性电子态的相互作用。
2014-10-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electronic Structure of New AFFeAs Prototype of Iron Arsenide Superconductors
这一工作是由最近发现的新型层状铁磷族化合物高温超导体（Tc= 36 K）的新原型系统AFFeAs（A=Sr，Ca）引起的。在这里，我们报告从头算LDA结果的电子结构的AFFeAs系统。我们提供了两个新系统和参考LaOFeAs（La 111）化合物的电子性质之间的详细比较。在费米能级附近，所有三个系统具有基本相同的能带色散。然而，对于氟化铁系统，发现F（2 p）态在能量上与As（4p）态分离，这与La 111相反，其中O（2 p）态与As（4p）态强烈重叠。因此，在实际的非相互作用模型中只包括Fe（3d）和As（4p）轨道比La 111更合理。在AFFeAs材料中，用较小的离子半径Ca取代Sr，导致晶格收缩和更强的Fe（3d）-As（4p）杂化，导致Ca化合物的费米能级态密度值更小。因此，Ca系统在一定程度上使RE 111与后来的稀土元素相联系。然而，新氟化物的费米面被发现是接近完美的二维。我们也不期望超导性质与不同类型的A替代物有很强的相关性。
2008-10-19 cond-mat.supr-con
Effect of antimony substitution in iron pnictide compounds
在本研究中，我们研究了负化学压在铁磷属元素化物中的作用。我们合成了一些1111-和122-铁砷化物中用锑取代砷的取代系列，并介绍了它们的晶体学和物理性质。LaFeAs $_{\mathrm{1-x}}$ Sb $_{\mathrm{x}}$ O的SDW转变温度随Sb含量的增加而降低，而LaFeAs $_{\mathrm{1-x}}$ Sb $_{\mathrm{x}}$ O $_{\mathrm{0.85}}$ F $_{\mathrm{0.15}}$的超导转变温度则随Sb含量的增加而升高。1111-用钐代替镧的化合物具有较小的晶胞体积。在这些相中，没有观察到Sb溶解度。锑在122-铁砷化物中也没有明显的溶解度。
2015-10-29 cond-mat.supr-con
Electron-doping evolution of the low-energy spin excitations in the iron arsenide BaFe$_{2-x}$Ni$_{x}$As$_{2}$ superconductors
我们利用弹性和非弹性中子散射系统地研究了砷化铁超导体BaFe_（2-x）Ni_xAs_（2-x）的低能自旋激发随镍掺杂x的变化。在未掺杂状态下，BaFe_2As_2在TN = 143 K以下呈现四方-正交结构的相变，同时出现共线反铁磁（AF）有序.当电子掺杂x = 0.075诱导体超导性与Tc = 12.3 K时，AF有序温度降低到TN = 58 K。我们表明，体超导性在BaFe1.925Ni0.075As2中的出现与自旋激发谱中的色散中子自旋共振相一致，并且在静态有序矩中减少。对于最佳掺杂的BaFe_（1.9）Ni_（0.1）As_2（Tc = 20 K）和过掺杂的BaFe_（1.85）Ni_（0.15）As_2（Tc = 15 K）超导体，静态AF长程序被完全抑制，自旋激发谱在较低能量下由共振和自旋能隙主导.我们确定的中子自旋共振和自旋能隙的电子掺杂依赖性，并证明了三维性质的共振生存到过掺杂制度。如果自旋激发对超导性很重要，这些结果表明电子超导能隙的三维特征在整个相图中很普遍，并且可能对这些材料的超导性至关重要。
2010-02-16 cond-mat.supr-con
Superconductivity in Ti-doped Iron-Arsenide Compound Sr4Cr0.8Ti1.2O6Fe2As2
Ti掺杂的铁砷化合物Sr4Cr0.8Ti1.2O6Fe2As2（简称Cr-FeAs-42622）实现了超导电性。X射线衍射分析表明，该材料具有层状结构，空间群为\emph{P4/nmm}，晶格常数a = b = 3.9003 A，c = 15.8376 A。在交流磁化率数据和电阻率数据中的零电阻的明确的抗磁信号被检测到在约6 K，确认体超导的发生。同时我们观察到一个超导转变的电阻数据的起始转变温度为29.2 K，这可能是由于在FeAs-42622相的Cr/Ti含量的不均匀分布，或由于一些其他少数相。
2009-04-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Superconductivity induced by hydrogen anion substitution in 1111-type iron arsenides
氢是最简单的双极元素，其价态可以从+1到-1进行控制。采用高压合成法合成了1111型ZrCuSiAs型结构的CaFeAsH和LnFeAsO 1-xHx（Ln =镧系元素）。通过中子衍射和密度泛函理论计算确定了取代H的位置和价态。CaFeAsH和CaFeAsF在结构和电学性质上的相似性表明，在1111型铁砷化物中形成了与氟离子（F-）等价的氢离子（H-）。当LnFeAsO中的一些O2-离子被H-取代时，通过电子掺杂到FeAs层以保持电荷中性来诱导超导性。由于氢在LnFeAsO（x~0.5）中的取代极限远高于氟（x~0.2）的取代极限，氢取代技术为高密度电子掺杂提供了一条有效途径，使绘制LnFeAsO的完整电子相图成为可能。LnFeAsO_（1-x）H_x（Ln = La，Ce，Sm，Gd）的x-T图显示出一个宽的超导（SC）区，其范围从x = 0.04到0.4，远离x = 0.0附近的母反铁磁区。当Ln=La时，在x = 0.2 ~0.5的范围内，除了在x = 0.08处有一个最大Tc = 29 K的传统SC圆顶外，还发现了另一个最大Tc = 36 K的SC圆顶区。密度泛函理论计算LaFeAsO 1-xHx表明，新观察到的Tc与Fe 3d带（dxy，dyz和dzx）的退化的外观，这不仅是由于化学压力的影响，但也通过掺杂电子的选择性带占据的FeAs 4四面体形状的规则化所造成的。本文综…
2013-04-30 cond-mat.supr-con
Correlation between non-Fermi-liquid behavior and superconductivity in (Ca, La)(Fe,Co)As2 iron arsenides: A high-pressure study
非费米液体（NFL）现象与关联效应已被广泛观察到的非常规超导家族的相图。探索正常状态的NFL之间的相关性，不管它的微观起源，和超导性一直被认为是揭开高Tc配对机制的奥秘的关键。本文系统地研究了高质量112型铁基超导体Ca_（1-x）Lax Fe_（1-y）Coy As_2（x = 0.2，y = 0.02）的面内电阻率和霍尔系数（RH）随压力的变化.随着压力的增加，所研究的样品的正常状态下的电阻率表现出明显的交叉从非费米液体费米液体的行为。伴随着这种交叉，Tc逐渐被抑制。平行地，霍尔系数RH（T）曲线中的极值（可能是由于自旋涨落引起的各向异性散射）也逐渐被抑制。NFL和超导性的共生关系意味着这两种现象是密切相关的。对压力依赖的上临界场的进一步研究表明，随着压力的增加，双带效应也逐渐减弱，并在低Tc区降低到单带Werthamer-Helfand-Hohenberg极限。总的来说，我们的论文支持NFL、多能隙和极端RH（T）都是相同的磁源的观点，即，112砷化铁超导体中的自旋涨落。
2018-08-23 cond-mat.supr-con
Susceptibility anisotropy in an iron arsenide superconductor revealed by x-ray diffraction in pulsed magnetic fields
除了非常规的高温超导性，铁砷化物表现出强磁弹性耦合和显着的电子各向异性内的a-b平面。我们通过在高达27.5特斯拉的脉冲磁场中通过X射线衍射研究欠掺杂Ba（Fe{1-x}Co{x}）2As 2来关联这些性质。我们利用磁去孪晶效应来证明面内磁化率的各向异性，尽管没有磁序，但面内磁化率在结构相变处发展。退孪晶的程度随温度的降低而平稳地增加，并且在一定的场和温度范围内实现了单畴条件。在低温下，我们观察到一个激活的行为，与一个大的滞后残余效应。在超导相内没有观察到去孪晶，可进入磁场。
2012-04-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Measurement of the elastoresistivity coefficients of the underdoped iron-arsenide Ba(Fe$_{0.975}$Co$_{0.025}$)$_2$As$_2$
本文提出了一种测量具有四重对称性的单晶样品的弹性电阻率张量$m_{ij}$中各项的新方法。该技术被施加到一个代表性的欠掺杂的铁砷化物，Ba（Fe $_{0.975}$ Co $_{0.025}$）$_2$ As $_2$，揭示了一个巨大的和各向异性的弹性电阻相比，简单的金属。的$m_{66}$系数如下居里-外斯温度依赖性，提供直接的证据表明，在$T_s$ = 97.5 K时发生在该材料中的四方到正交结构相变是不是一个真正的适当的铁弹性转变的结果。相反，该材料遭受伪适当的转变，其中晶格应变不是主要的序参量。
2013-08-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effects of nematic fluctuations on the elastic properties of iron arsenide superconductors
我们证明，FeAs系统的弹性性质的变化，在我们的共振超声光谱数据中看到的，可以自然地理解在新兴的自由度的波动。无论是软化的晶格在正常的，tetraxite相，以及它的硬化在超导相一致的描述我们的模型。我们的结果证实了结构有序是由磁涨落引起的观点。
2010-09-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of doping on the magnetostructural ordered phase of iron arsenides: A comparative study of the resistivity anisotropy in the doped BaFe$_2$As$_2$ with doping into three different sites
为了揭示掺杂在铁基超导体中的作用，我们研究了BaFe $_2$ As $_2$在三个不同晶格位置中的任意一个上掺杂的面内电阻率，Ba（Fe $_{1-x}$ Co $_x$）$_2$ As $_2$，BaFe $_2$（As $_{1-x}$ P $_x$）$_2$和Ba $_{1-x}$ K $_x$ Fe $_2$ As $_2$，重点研究了低温反铁磁/斜方晶（AFO）相的掺杂效应。已知高温顺磁/四磁（PT）相中掺杂的主要作用是通过提供载流子或通过施加化学压力来改变费米表面。在AFO阶段，我们发现了一个明确的剩余电阻率和电阻率各向异性的大小之间的相关性。这表明电阻率各向异性源于掺杂原子的各向异性杂质散射。剩余电阻率的大小也是控制AFO有序化温度$T_s$抑制率的参数。因此，AFO相中掺杂的主要作用是向体系引入无序，这与PT相中的无序不同。
2013-05-16 cond-mat.supr-con
Electron doping of the iron-arsenide superconductor CeFeAsO controlled by hydrostatic pressure
在铁磷属元素化物材料CeFeAsO中，不仅Fe磁矩，而且Ce序的局部4f磁矩在低温下是反铁磁的。我们阐明了Ce在超导电性出现中的特殊作用。而施加压力抑制铁SDW有序温度单调高达4 GPa，Ce-4f磁性稳定，直到这两种类型的磁秩序突然消失和一个狭窄的SC圆顶的发展。随着压力的进一步增加，近藤晶格系统的电阻率特性变得越来越明显。这表明超导电性的出现与磁序的消失和Ce-4f矩的近藤屏蔽的开始有关。
2020-11-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
