History dependent magnetoresistance in lightly doped La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4} thin films
在磁场B ~ 9 T范围内，测量了分子束外延生长的原子级光滑La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}薄膜的面内磁电阻（MR）。x=0.03和x=0.05的薄膜是绝缘的，在T<4K时出现正磁电阻。正磁共振显示玻璃状特征，包括历史依赖性和记忆，对所有的取向的B。结果表明，这种行为，这反映了玻璃化的掺杂空穴的动力学中的发病，是一个强大的绝缘状态的功能。
2011-12-30 cond-mat.str-el
Freezing of stripes in lightly-doped La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4} as manifested in magnetic and transport properties of untwinned single crystals
利用电阻率和磁化强度测量研究了轻掺杂La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}中AF畴界的横向滑移。我们讨论，这是冻结的横向边界运动是负责的外观的“自旋玻璃”功能在低温下。
2003-04-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodal metallic behavior of lightly-doped La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$
用角分辨光电子能谱研究了轻掺杂La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$的“绝缘”自旋玻璃/斜条纹相。在d波超导能隙的节点方向上观察到一个与费米能级交叉的准粒子峰，形成费米面的“弧”，这与最近观察到的轻掺杂材料的高温金属输运行为一致。节点QP的光谱权重随着空穴掺杂而平滑地增加，对应于欠掺杂和轻掺杂区域中载流子数的$n \sim x$行为。
2003-07-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Impurity susceptibility and the fate of spin-flop transitions in lightly-doped La(2)CuO(4)
我们研究了当纵向磁场作用于轻空穴掺杂La（2）CuO（4）时，两步自旋翻转转变和自旋重取向的发生.我们发现对于大的和强烈的挫败杂质，例如La（2-x）Sr（x）CuO（4）中的Sr，纵向磁化率的巨大增强抑制了中间翻转，并且自旋的重新取向是平滑和连续的。相反，对于较小且弱令人沮丧的杂质，例如La（2）CuO（4+y）中的O，会发生不连续的自旋重取向（两步自旋翻转转变）。此外，我们表明，对于La（2-x）Sr（x）CuO（4）的磁振子间隙的场依赖性从性质上不同于La（2）CuO（4）的情况下，预测与拉曼光谱或中子散射验证。
2007-02-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
AC and DC Conductivity Anisotropies in Lightly Doped La(2-x)Sr(x)CuO(4)
轻掺杂La（2-x）Sr（x）CuO（4）低温正交相的交流和直流电导各向异性归因于Sr离子俘获掺杂空穴而产生的旋转对称破缺的局域杂质态。两个最低能量的类p波态被斜方性分裂，部分充满空穴。这在AC电导率中留下了独特的印记，其显示出两种不同的红外连续吸收能量。此外，存在两个独立的通道跳跃电导率，相关的两个正交方向，定量地解释了所观察到的低温各向异性直流电导率。
2008-06-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anisotropic Magnetoresistance in Lightly Doped La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}: Impact of Anti-Phase Domain Boundaries on the Electron Transport
详细研究了轻掺杂反铁磁La_{1.99} Sr_{0.01} CuO_{4}中的磁阻行为，其中由于自旋倾斜产生的弱铁磁矩，反铁磁（AF）畴结构可以被磁场控制.磁共振行为表明CuO_2晶面确实存在反相AF畴界，电荷被限制在其中，形成反相条纹。数据表明，高磁场将反相条纹转变为同相条纹，并且后者似乎比前者提供更好的传导，这挑战了条纹的反相特性促进电荷运动的概念。
2003-05-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Negative Hopping Magnetoresistance and Dimensional Crossover in Lightly Doped Cuprate Superconductors
我们发现，由于La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$的弱铁磁性，外磁场导致二维$\to$三维的面内输运的维度交叉。交叉的结果在增加的孔的本地化长度，因此在一个戏剧性的负磁阻在可变范围跳跃制度。这一机制定量地解释了La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$的Néel相的负磁电阻的令人困惑的实验数据。
2007-12-14 cond-mat.str-el
A computational approach to a doped antiferromagnet: correlations between two spin-polarons in the lightly doped CuO$_2$ plane
我们扩展了最近在物理学评论快报中介绍的方法。106 036401（2011）研究了准二维CuO 2层中两个自旋极化子之间的相关性。低能量波函数的两个掺杂孔引入半填充的CuO 2平面与32个铜和64个氧的网站明确计算使用一个高效而准确的截断计划来模拟反铁磁背景。能量学和波函数表明，电荷形成三自旋极化子，自旋由围绕三自旋极化子核的扰动携带。低能带是由动能和有利于d（x^2-y^2）态的局部吸引势之间的竞争产生的。最后，我们指出的功能，预计将是强大的大型系统。
2011-09-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Large Positive Magnetoresistance of the Lightly Doped La_{2}CuO_{4} Mott Insulator
本文测量了轻掺Sr（La_{2-x} Sr_xCuO_4）或Li（La_2 Cu_{1-x} Li_xO_4）（x=0.03）的La_2CuO_4单晶在平行和垂直于CuO_2面的磁场下的面内和面外磁电阻（MR）。La_{1.97} Sr_{0.03} CuO_4和La_2 Cu_{0.97} Li_{0.03} O_4在远低于自旋玻璃转变温度（SG）T_{sg}的温度（T）下都表现出正MR的出现，此时电荷动力学也是玻璃态的。该正MR随着T->0而增长，并且显示滞后和记忆。在这种情况下，面内电阻R_{ab}（T，B）由标度函数描述，表明在低T下，处于相同无序局域态的两个空穴之间的短程库仑排斥起着关键作用。结果突出了这种磁性材料与广泛的一类研究充分的无序绝缘体之间的相似性。
2010-06-03 cond-mat.dis-nn cond-mat.str-el
Electronic phase separation in lightly-doped La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$
研究了极轻掺杂La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$（$x<$ 0.02）中空穴浓度对磁关联的影响，结果表明在低温下存在三维反铁磁（AF）长程有序相和自旋玻璃相.发现在共存区中的自旋玻璃相也表现出与La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$（0.02 $\le x\le$ 0.055）中的纯自旋玻璃相一样的对角自旋调制。在$x\sim$ 0.02以下，对角线条纹结构与$x\sim$ 0.02中的对角线条纹结构相同，其体积分数几乎与空穴浓度成正比，这表明掺杂空穴发生电子相分离，从而形成空穴浓度为$h_c\sim$ 0.02的一些区域和$h_c\sim$ 0的其余区域。这一结果还表明，AF和自旋玻璃相之间的过渡约PDMATHAMT =0.02是一级。
2002-01-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Comment on "High-Spin Polaron in Lightly Doped CuO$_2$ Planes"
在最近的一封信（物理学。106，036401（2011）），Lau等人通过对由32个CuO $_2$晶胞组成的簇进行精确对角化，研究了含有Cu $d$和O $2p$轨道的有效模型中的单孔问题。在反铁磁（AFM）背景下的全量子涨落条件下，他们发现自旋为3/2的极化子解在布里渊区（BZ）的某个区域成为能量最低的解，而在其他模型或近似中没有得到类似的解。在这篇评论中，我们想指出的是，这种高自旋极化子的解决方案已经发现，在我们以前的信（物理评论快报。91，057001，（2003）），并且Lau等人描述的许多特征事实上已经在我们的信中看到。
2011-08-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Thermal conductivity of lightly Sr- and Zn-doped La$_2$CuO$_4$ single crystals
测量了轻掺杂La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$和La $_2$ Cu $_{1-y}$ Zn $_y$ O $_4$单晶（$x$或$y$ = 0 - 0.04）在2 - 300 K的ab平面和c轴热导率（$κ_{ab}$和$κ_c$）。结果发现，低温声子峰（在20 - 25 K）显着抑制后，Sr或Zn掺杂，即使在非常低的掺杂，虽然其精确的掺杂依赖性显示出有趣的差异之间的Sr和Zn掺杂剂，或$ab$平面和c轴之间。最值得注意的是，在$κ_c$的声子峰减少更快地与Sr掺杂比与Zn掺杂，而在$κ_{ab}$的声子峰抑制显示出相反的趋势。本文讨论了在轻掺杂LSCO中声子被条纹散射在声子热输运阻尼中的重要作用，其中用中子散射观察到了静态自旋条纹。我们还给出了La $_{1.28}$ Nd $_{0.6}$ Sr $_{0.12}$ CuO $_4$和La $_{1.68}$ Eu $_{0.2}$ Sr $_{0.12}$ CuO $_4$单晶的$κ_{ab}$和$κ_c$数据，与轻掺杂晶体的数据进行比较，讨论条纹的作用。在高温下，磁振子峰（即，发现在$κ_{ab}(T)$中由Néel温度附近的自旋热输运引起的峰）对于Zn掺杂是相当稳健的，而仅掺杂1%的Sr时该峰完全消失。
2003-01-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
A `checkerboard' electronic crystal state in lightly hole-doped Ca_{2-x}Na_{x}CuO_{2}Cl_{2}
空穴掺杂铜氧化物的相图显示在零温度下存在四种不同的电子相。其中常见的有莫特绝缘体、高转变温度超导体和金属相。第四阶段，ofunknown身份，发生在轻掺杂沿零温度约束的“pseudogap”制度。该政权富含奇特的电子现象，促使人们提出许多建议，认为它包含某种形式的隐藏电子秩序。在这里，我们提出了低温电子结构成像研究的轻空穴掺杂氧化铜：Ca_{2-x} Na_{x} CuO_{2} Cl_{2}。隧道光谱（在能量|E| >100 meV）显示电子提取概率大大超过那些注入，如预期的掺杂莫特绝缘体。然而，对于<100 meV的|E|，光谱表现出以E=0为中心的V形能隙。在这个间隙内的状态进行强烈的空间调制，与四个CuO_{2} -unit-cell正方形棋盘的空间相关性，独立于能量。复杂的原子尺度电子结构变化也存在于棋盘中。这些数据是一致的一个意想不到的晶体电子状态，可能是隐藏的电子秩序，存在于零温度赝能隙制度的Ca_{2-x} Na_{x} CuO_{2} Cl_{2}。
2004-09-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
c-Axis Transport and Resistivity Anisotropy of Lightly- to Moderately-Doped La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4} Single Crystals: Implications on the Charge Transport Mechanism
测量了高质量La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}（LSCO）单晶在轻掺杂到中等掺杂区域（x = 0.01到0.10）的面内和面外电阻率（ρ_{ab}和ρ_{c}），并确定了电阻率各向异性。在所研究的所有样品中，各向异性比ρ c/ρ ab随温度的降低而迅速增大，而在非超导样品中，强烈的局域化效应使ρ c/ρ ab在低温下减小。最值得注意的是，在中等温度（100 - 300 K）下，ρ c/ρ ab几乎完全与非超导区（x = 0.01 - 0.05）的掺杂无关，这表明使c轴跳跃率重正化的电荷限制机制在x = 0.01时起作用。讨论了ρ_{c}/ρ_{ab}的这种显著的x无关性与空穴形成富空穴区的自组织网络的观点是一致的，这也解释了轻掺杂区中空穴的异常金属面内输运。此外，x > 0.05的数据表明，超导电性的出现与c轴耦合的增加有关。
2002-03-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Spin dynamics in lightly doped La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$: Relaxation function within the $t - J$ model
在考虑空穴子系统以及电子和反铁磁关联的情况下，给出了掺杂二维$S=1/2$ Heisenberg反铁磁（AF）系统在顺磁态下的弛豫函数理论.在$t-J$模型中推导了松弛形函数四阶频率矩的表达式。该演示服从旋转对称的自旋相关函数，是有效的所有波矢量通过布里渊区。自旋扩散的弛豫速率的贡献进行评估，并显示出在无载流子和掺杂反铁磁体中发挥重要作用，与精确的对角化计算一致。在低温下，对平面$^{63}$ Cu的核自旋-晶格弛豫速率$^{63}(1/T_1)$的主要贡献来自AF涨落，而对平面$^{17}$ O的$^{17}(1/T_1)$的贡献来自$(π,π)$附近的波矢和小的$q \sim 0$ .结果表明，该理论能够解释无载流子LaPDMATHABMUCuOPDMATHABMV和掺杂$_{2-x}$ SrPDMATHABMXCuOPDMATHABMV化合物顺磁态下$^{63}(1/T_1)$随温度和掺杂的实验数据的主要特征.
2004-01-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Fully Gapped Single-Particle Excitations in the Lightly Doped Cuprates
用角分辨光电子能谱研究了轻掺杂铜氧化物的低能激发。在整个布里渊区上测量有限间隙，包括沿d_{x^2 - y^2}节线。观察到这种效应对于许多铜酸盐的正常状态是通用的，包括空穴掺杂的La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}和Ca_{2-x} Na_{x} CuO_{2} Cl_{2}和电子掺杂的Nd_{2-x} Ce_{x} CuO_{4}。在所有化合物中，随着载流子掺杂的增加，间隙似乎关闭。我们考虑了各种情况来解释我们的结果，包括化学无序，电子不均匀性和竞争相的可能影响。
2003-12-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Cu NMR study of lightly doped La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_4$
本文利用单晶 Cu NMR 研究轻掺杂 La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_4$，发现 Sr 浓度超过 5% 时发生从不连通金属岛到颗粒金属的连通性转变，揭示纳米尺度电子相分离在超导首次出现的掺杂区域普遍存在。
2025-02-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Energy-dependent crossover from anisotropic to isotropic magnetic dispersion in lightly-doped La1.96Sr0.04CuO4
对轻掺杂La $_{1.96}$ Sr $_{0.04}$ CuO $_{4}$进行了非弹性中子散射实验，发现低温下存在对角非公度自旋关联.我们以前报道过，这种晶体，与一个单一的斜方晶域，表现出“沙漏”分散在低能量[物理评论快报。101，197001（2008）]。在本文中，我们详细调查的能量演化的磁激发高达65毫电子伏。结果发现，在低能量的各向异性激发，仅沿自旋调制方向分散，交叉到各向同性，圆锥形的分散体，类似于在母体化合物La $_2$ CuO $_{4}$的自旋波。从两重到完全对称的变化跨越沙漏的腰部再现的行为首先在欠掺杂的YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+x}$的研究中确定。我们讨论了这些结果的意义。
2013-02-08 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Anomalous broadening of the spin-flop transition in the reentrant spin-glass phase of La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$ ($x=0.018$)
测量了轻掺杂La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$（$x=0.018$）单晶的磁化强度。在垂直于CuOPDMATHABMQ平面的磁场下，在空穴掺杂的反铁磁有序态中清楚地观察到自旋翻转转变。在低于25 K的自旋玻璃相中，自旋翻转转变变得宽，但与转变相关的磁化曲线中的阶跃在最低温度下保持有限。我们表明，在这份报告中，在低温下，均匀的反铁磁秩序被打乱的重新分布的孔，和周围的$x=0.018$的局部空穴浓度的空间方差增加。
2002-09-18 cond-mat.str-el
Persistent Fermi Pockets and Robust Electron Pairing in Lightly Doped CuO$_2$ Planes of Cuprate Superconductors
Beijing National Laboratory for Condensed Matter Physics, Institute of Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院物理研究所凝聚态物理国家实验室）；University of Chinese Academy of Sciences（中国科学院大学）；Max Planck Institute for Solid State Research（马克斯·普朗克固体研究研究所）；Technical Institute of Physics and Chemistry, Chinese Academy of Sciences（中国科学院理化技术研究所）；Songshan Lake Materials Laboratory（松山湖材料实验室）；Beijing Academy of Quantum Information Sciences（北京量子信息科学研究院）
研究通过高分辨率激光角分辨光电子能谱揭示了铜酸盐超导体中CuO₂平面的内在电子结构，发现低掺杂下费米口袋的突变转变及超导能隙的鲁棒配对机制。
2026-04-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Strong correlations and the anisotropy of acceptor states in insulating La(2-x)Sr(x)CuO(4)
我们使用格林函数的形式主义来讨论的作用，强关联的受主态掺杂到一个二维的Mott-Hubbard反铁磁绝缘体的空间结构。当在嵌套波矢量${\bf Q}=(π,π)$处掺杂载流子之间的散射足够强以产生动量依赖的散射率$Γ_{\bf k}$时，相应的受主态变为空间各向异性。作为一个例子，我们计算了一个简单形式的$Γ_{\bf k}$的受体态束缚到一个有吸引力的二维狄拉克δ势的空间结构。然后，我们讨论了这种空间各向异性的作用，以了解在轻掺杂的La（2-x）Sr（x）CuO（4）的低温输运数据和光电子能谱之间的明显差异。
2010-12-15 cond-mat.str-el
A spatial interpretation of emerging superconductivity in lightly doped cuprates
最近由Kohleman等人通过扫描隧道显微镜观察到的包括交替的“空穴丰富”和“空穴贫乏”阶梯的域的形成，轻孔掺杂的铜酸盐，被解释在一个有吸引力的机制，有利于存在掺杂的孔位于每个氧原子的一侧上的Cu网站。这种机制导致交替的空穴丰富和空穴贫乏的阶梯的几何图案的周期性等于4倍的晶格间距在CuO平面中，如实验观察到的。引用这篇文章：G. Deutscher，P. G. de Gennes，C. R. Physique 8（2007）.
2008-04-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Properties and Phase Diagram of Li-doped La(2)CuO(4): Common Magnetic Response of Hole-doped CuO2 Planes
虽然La（2）Cu（1-x）Li（x）O（4）[Li-LCO]在许多方面不同于La（2-x）Sr（x）CuO（4）[Sr-LCO]（例如，不存在金属输运、高Tc超导性和无公度反铁磁关联），已知某些磁性非常相似。本文建立了Li-LCO（0 <= x <= 0.07）的详细体磁相图，发现它与轻掺杂Sr-LCO的体磁相图几乎相同，从而将该相图的普遍性推广到空穴掺杂但非超导的铜酸盐。
2003-01-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping evolution of the electronic structure in the single-layer cuprates Bi$_2$Sr$_{2-x}$La$_x$CuO$_{6+δ}$: Comparison with other single-layer cuprates
我们已经进行了角分辨光电子能谱和芯层X射线光电子能谱研究的单层铜酸盐Bi $_2$ Sr $_{2-x}$ La $_x$ CuO $_{6+δ}$（Bi 2201），并揭示了掺杂的电子结构的演变从轻掺杂到最佳掺杂区域。我们已经观察到的色散准粒子带的形成，费米“弧”的费米面的演变和化学势的移动与空穴掺杂在其他铜酸盐。Bi 2201中的掺杂演变类似于Ca $_{2-x}$ Na $_{x}$ CuO $_{2}$ Cl $_2$（Na-CCOC）中的掺杂演变，其中已经观察到朝向母绝缘体的较低哈伯德带的快速化学势偏移，但是与La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$（LSCO）中的掺杂演变完全不同，其中化学势不偏移，而色散带和费米弧/表面已经在轻掺杂区中的费米能级周围形成。利用紧束缚拟合定量分析了费米面形状和能带色散，推导出的次近邻跳跃积分$t'$也证实了与Na-CCOC的相似性和与LSCO的不同.
2008-03-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
AC Hopping Magnetotransport Across the Spin Flop Transition in Lightly Doped La_2CuO_4
低掺杂时绝缘La_{2} CuO_4中存在的弱铁磁性导致自旋翻转转变，并在强外磁场中导致空穴的横向（面间）跳跃。这导致用于平面内传输的维度交叉2D $\to$ 3D，这又导致空穴的局部化长度的增加和导电性的增加。我们从理论上证明，作为这种机制的结果，在自旋翻转过渡的面内交流跳跃电导率的频率依赖的跳跃发生。我们预测的值和频率依赖的跳跃。对这种效应的实验研究将为人们对轻掺杂绝缘La_{2-x} Sr_xCuO_4的新认识提供重要的证实。
2007-07-13 cond-mat.dis-nn cond-mat.str-el
Unusual magnetic susceptibility anisotropy in untwinned La_{2-x}Sr_xCuO_4 single crystals in the lightly-doped region
本文研究了在轻掺杂区（x=0-0.03）仔细去孪晶的La_{2-x} Sr_{x} CuO_4单晶的磁化率。这种各向异性被发现后，长期反铁磁（AF）秩序被破坏的空穴掺杂，这表明掺杂的孔打破AF秩序到域中的自旋对齐基本上保持完整。事实证明，在低温下发生的自旋冻结也是明显的各向异性，这意味着“自旋玻璃”特征也受到畴结构的控制。
2001-05-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Observation of the cluster spin-glass phase in La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4} by anelastic spectroscopy
在接近于反铁磁关联团簇自旋涨落冻结温度时，发现La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}（x = 0.019，0.03和0.06）的声吸收增加。声吸收归因于磁弹耦合振动应力引起的准冻结团簇尺寸的变化。
2000-02-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Distinct doping dependences of the pseudogap and superconducting gap La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_4$ cuprate superconductors
我们对轻掺杂到重掺杂的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_4$和氧掺杂的La $_2$ CuO $_{4.10}$进行了随温度变化的角积分光电发射研究。我们发现，无论是大小$Δ$ * 的（小）pseudogap和温度\textit{T} *，在该pseudogap是开放的空穴浓度的降低而增加，与以前的研究一致。另一方面，超导能隙$Δ_{sc}$被发现保持小的空穴浓度。如果超导能隙只在节点（0，0）-（$π,π$）方向的费米弧上打开，而赝能隙在$\sim$（$π$，0）方向打开，则可以解释上述结果。
2007-04-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Low-temperature heat transport of Nd_{2-x}Ce_{x}CuO_{4} single crystals
研究了Ce掺杂对Nd_{2-x} Ce_{x} CuO_{4}（NCCO）在低温（低至0.3 K）和磁场（高至14 T）下的热导率（κ）的影响.结果表明，随着Ce的掺杂，电子热导率增加，同时，a轴场引起的与Nd^{3+}子晶格自旋翻转和自旋极化以及Cu^{2+}子晶格自旋翻转相关的κ（H）变化逐渐消失.这显然是由于电子掺杂和反铁磁序的破坏。在x = 0.14和0.18的超导NCCO中，虽然电子热导率与H // c有相当大的场依赖性，但声子的顺磁散射仍然在热输运中起主导作用，这与许多其他铜氧化物不同。在轻掺杂样品（x = 0.03和0.06）中，H // c的低T κ（H）等温线呈现阶梯状异常，可能与自旋/电荷条纹有关。
2014-07-29 cond-mat.str-el
Chemical potential shift in lightly-doped to overdoped Bi$_2$Sr$_2$Ca$_{1-x}${\it R}$_{x}$Cu$_2$O$_{8+y}$ ({\it R} = Pr, Er)
本文用芯能级光电子能谱的精确测量方法研究了高温超导体Bi $_2$ Sr $_2$ Ca $_{1-x}$ { \it R} $_{x}$ Cu $_2$ O $_{8+y}$（{ \it R} = Pr，Er）中空穴浓度从0.025变化到0.17/Cu的化学势移动。结果表明，在欠掺杂区，位移变慢，与La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$（LSCO）的情况相同，但这种效应比LSCO的要弱得多。掺杂的二维Hubbard模型的数值结果可以较好地解释本系统中观察到的位移，并表明空穴掺杂引起的电子结构的变化受条纹波动的影响小于LSCO。
2002-03-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
$^{139}$La-NMR study of spin-dynamics coupled with hole mobility in $T$*-type La$_{0.86}$Eu$_{0.86}$Sr$_{0.28}$CuO$_{4-δ}$
在$T$ * 型铜氧化物与五个氧配位，很少有人知道的自旋相关性和掺杂载流子之间的关系。我们对烧结态（AS）和氧化退火态（OA）的多晶$T$ * 型La $_{0.86}$ Eu $_{0.86}$ S $_{0.28}$ CuO $_4$（LESCO）进行了$^{139}$ La-核磁共振（NMR）和电阻率测量，以研究其磁性和超导（SC）性质。冷却后，AS LESCO的NMR谱在低于3 K时变宽，在该温度下核自旋-晶格弛豫速率$1/T_1$呈现最大值，从而指示静态磁性的出现。$1/T_1$在3 K ~ 20 K之间的温度依赖性与电阻率的温度依赖性相似，表现出半导体化行为。此外，输运能隙和自旋动力学估计的能量尺度被发现是可比的。这些结果表明掺杂载流子的迁移率和低能自旋动力学之间存在密切联系，如轻掺杂$T$型La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$所报道的。在OA SC样品中，我们证实了在10 K以上不存在磁序和Korringa关系。因此，在$x$ = 0.28的$T$ * 型LESCO中，通过氧化退火，与空穴耦合的磁性状态急剧地转变为弱关联金属状态。
2021-10-24 cond-mat.str-el
"Spin-Flop" Transition and Anisotropic Magnetoresistance in Pr_{1.3-x}La_{0.7}Ce_{x}CuO_{4}: Unexpectedly Strong Spin-Charge Coupling in Electron-Doped Cuprates
我们使用运输和中子散射测量表明，磁场诱导的过渡从非共线共线的自旋排列在相邻的CuO_{2}平面的轻电子掺杂Pr_{1.3-x} La_{0.7} Ce_{x} CuO_{4}（x=0.01）晶体的影响显着的面内和面外电阻率。在高场共线状态下，磁阻（MR）不会饱和，但表现出有趣的四重对称角度依赖性，从B//[100]处的正向振荡到B//[110]处的负向。观察到的MR超过30%，在低温下诱导的适度修改的自旋结构表明一个意想不到的强自旋-电荷耦合在电子掺杂的铜酸盐。
2004-04-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Stripe structure, spectral feature and soliton gap in high Tc cuprates
我们表明，轻掺杂的La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}可以描述的条纹磁结构或孤子图片。利用这种孤子物理，阐明了最近中子观测到的斜向（x=0.05）到垂直（x >= 0.06）条纹跃迁与伴随的金属-绝缘体跃迁之间的内在联系。通过与其它单层系统（La_{2-x} Sr_{x} NiO_{4}和（La，Nd）_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}）的比较，研究了反铁磁相与条纹相之间未识别的过渡线的相图、调制周期与掺杂的关系、中红外吸收的起源。这种新型的准粒子和空穴完全负责金属导电和最终的超导性。
1998-12-25 cond-mat.str-el
Unveiling phase diagram of the lightly doped high-Tc cuprate superconductors with disorder removed
本研究利用ARPES和量子振荡测量，探究了具有极低无序度的6层铜氧化物内部CuO$_2$平面，发现低于1%的极低掺杂即可使Mott绝缘态转变为具有长寿命准粒子的金属态，并在4%时观察到超导-金属相变。
2023-07-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Inhomogeneous Low Frequency Spin Dynamics in La_{1.65}Eu_{0.2}Sr_{0.15}CuO_4
我们报告了标题化合物中Cu和La的核磁共振（NMR）测量结果，揭示了自旋动力学的非均匀玻璃态行为。La自旋晶格弛豫速率的低温峰和Cu强度的“擦除”都源于这些缓慢的电子自旋波动，其揭示了活化能的分布。自旋涨落的非均匀减慢似乎是掺杂铜酸镧的一般特征。
2000-06-12 cond-mat.str-el
Effective action, magnetic excitations and quantum fluctuations in lightly doped single layer cuprates
我们考虑零温下扩展的二维$t-t'-t''-J$模型。模型的参数对应于空穴掺杂。利用低掺杂的有效作用量，我们证明了该系统可以1）保持长程共线反铁磁有序，2）导致自旋螺旋态（静态或动态），3）导致相分离不稳定性。结果表明，在对应于单层铜氧化物La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$的有效作用参数下，实现了自旋螺旋基态.我们推导出磁激发的性质，并计算量子涨落。量子涨落破坏了临界掺杂$x_c\approx 0.11$处的静态自旋螺旋。这是量子相变到自旋液体状态（动态自旋螺旋）的点。相对于动态螺旋的方向，状态仍然是双简并的，所以这是一个“定向向列线”。超导对存在于整个相图中，对量子相变不敏感。我们还比较了计算的中子散射谱与实验数据。
2007-11-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
High magnetic field ultrasound study of spin freezing in La$_{1.88}$Sr$_{0.12}$CuO$_4$
高$T_{\rm{c}}$铜氧化物超导体具有自旋、电荷和晶格不稳定性。特别是，在反铁磁玻璃相，在一个大的掺杂范围内，镧基铜酸盐显示出玻璃般的自旋冻结与反铁磁相关。先前，报道了空穴掺杂$p\geq 0.145$的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_4$（LSCO）中的声速异常，并将其解释为晶格与磁性玻璃的耦合引起的[Frachet，Vinograd等人，16，1064-1068（2020）]。在这里，我们报告了LSCO $p=0.12$中的声速和衰减，即在自旋冻结温度最高的掺杂水平下。使用高磁场和比较与核磁共振（NMR）测量，我们确认的异常LSCO的低温超声性能产生的晶格和自旋玻璃之间的耦合。此外，我们表明，声速和衰减可以同时占一个简单的唯象模型最初开发的正则自旋玻璃。我们的结果指向超导和自旋冻结之间的强烈竞争，由磁场调节。不同声学模式的比较表明，慢自旋涨落有一个很好的特性。
2020-11-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Resistivity saturation in an electron-doped cuprate
我们报道了在轻掺杂（$x\sim 0.10)$）的电子掺杂铜氧化物La $_{2-x}$ Ce $_x$ CuO $_4$（LCCO）的生长样品中观察到的电阻率饱和。一旦这些材料的低有效载流子密度被包括在分析中，饱和发生在与现象学Mott-Ioffe-Regel准则大致一致的电阻率值处。这些结果意味着，至少对于轻掺杂，这些材料的高温金属相不一定是奇怪的，可以简单地理解为低密度金属。
2020-07-07 cond-mat.str-el
Strong energy-momentum dispersion of phonon-dressed carriers in the lightly doped band insulator SrTiO$_3$
利用角分辨光电子能谱（ARPES）研究掺杂绝缘体中的电子-声子（el-ph）耦合效应取得了很大进展，为低掺杂铜氧化物中el-ph相互作用的主导作用提供了证据。由于这些研究仅限于掺杂的莫特绝缘体，因此出现了一个重要的问题，即如何将其与掺杂的带状绝缘体进行比较，其中类似的el-ph耦合应该在起作用。典型的情况是钙钛矿SrTiO $_3$（STO），众所周知其在低温下的巨大介电常数为10000，超过La $_2$ CuO $_4$ 500倍。基于这一事实，有人认为掺杂的STO应该是典型的双极化子超导体。在这里，我们报告了轻掺杂SrTiO $_3$的高质量表面的ARPES研究。与轻掺杂的莫特绝缘体相比，我们发现只有适度的电子-声子耦合的特征：与具有$λ'\sim0.3$的低频光学声子相关的色散异常和整体带宽重整化，表明整体$λ'\sim0.7$来自高频声子。此外，我们没有发现明显的签名的大赝隙或小极化子现象。这些研究结果表明，一个大的介电常数本身是不是一个很好的指示el-ph耦合和突出的掺杂莫特绝缘体的el-ph耦合的异常强烈的影响。
2010-02-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Experimental Evidence for a Glass forming "Stripe Liquid" in the Magnetic Ground State of La1.65Eu0.2Sr0.15CuO4
我们报告测量的纵向（$^{139}T_1^{-1}$）和横向（$^{139}T_2^{-1}$）的$^{139}$ La核的磁化强度衰减率在一个高品质的La $_{1.65}$ Eu $_{0.2}$ Sr $_{0.15}$ CuO $_{4}$单晶。我们观察到Cu的3d自旋在30 K以下急剧减慢，表现为$^{139}T_1^{-1}$和$^{139}T_2^{-1}$的急剧增加。我们发现，在这个温度范围内的波动涉及到一个独特的时间尺度$τ$，它作为$(T-T_{\rm A})^{-1.9}$与$T_{\rm A}\thickapprox 5$ K发散。这种行为是不同的连续冻结观察到欠掺杂的La $_{1-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$，其中涉及的能量障碍的分布。相反，在La $_{1.65}$ Eu $_{0.2}$ Sr $_{0.15}$ CuO $_{4}$中，低于30 K的冻结是其磁性基态的固有特性，并且观察到的幂律支持形成“电荷条纹液体”的玻璃的存在。
2002-10-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic field effects and magnetic anisotropy in lightly doped La_{2-x}Sr_xCuO_4
本文研究了磁场对轻掺杂La_{2-x} Sr_xCuO_4（x=0.014和0.024）中斜条纹自旋玻璃相的影响。随着磁场的增加，对角无公度（DIC）位置（1，\pm ε，0）处的磁弹性强度减小，这与在超导样品中看到的增加相反。随着磁场的增加，这种强度的减小源于自旋重取向跃迁，这是由自旋哈密顿量中的反对称交换项驱动的。另一方面，转变温度，不变性，对角非公度关联的峰宽不随磁场而改变。这一结果表明，磁关联主要是由电荷的极化决定的，对角无公度磁性的几何形状也是由效应决定的，也就是说，条纹的形成不是纯粹的磁性。然而，Dzyaloshinskiii-Moriya反对称交换在确定DIC条纹相中的局部自旋结构方面是重要的。
2002-10-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Low-energy spin dynamics and critical hole concentrations in La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$ ($0.07\leq x \leq 0.2$) revealed by $^{139}$La and $^{63}$Cu nuclear magnetic resonance
本文报道了LaPDMATHABMO Sr $_x$ CuO $_4$（$0.07\leq x \leq 0.2$）单晶的$^{139}$ La和$^{63}$ Cu核磁共振研究。在低温下，Sr掺杂的$x$对La的自旋-晶格弛豫速率$^{139}T_1^{-1}$有显著的影响。一个详细的字段依赖性的$^{139}T_1^{-1}$在$x=1/8$表明，电荷有序诱导临界减慢自旋波动向玻璃态自旋秩序和竞争超导。另一方面，$^{63}$ Cu弛豫速率$^{63}T_1^{-1}$在高温下由居里-外斯定律很好地描述，得到居里-外斯温度$Θ$作为掺杂的函数。$Θ$通过临界空穴浓度$x_c\sim 0.09$急剧变化。$x_c$似乎对应于掺杂空穴的离域极限，在此之上建立了超导体的本体性质。
2017-09-18 cond-mat.str-el
Absence of long-ranged charge order in $\rm Na_{x}Ca_{2-x}CuO_{2}Cl_{2}$ at x=0.08
用STM在$\rm Na_{x}Ca_{2-x}CuO_2Cl_2$（NCCOC）中观察到周期性的$4a \times 4a$态密度调制（“棋盘图案”）[T. Hanaguri \emph{et al.}，Nature \textbf{430}，1001（2004）]。它的周期性与在$\rm La_{1.875}Ba_{0.125}CuO_4$（LBCO）中用中子散射观察到的“条纹”电荷序的周期性相同[J. M. Tranquada \emph{et al.}，Nature \textbf{429}，534（2004）]和$\rm La_{1.48}Nd_{0.4}Sr_{0.12}CuO_4$（LNSCO）[J. M. Tranquada \emph{et al.}，Phys.Rev.B \textbf{54}，7489（1996）]。一个明显的问题是，“条纹”是否真的是“跳棋”。不幸的是，因为NCCOC样品很小，LBCO样品不分裂，中子和STM测量不能在同一系统上进行。为了确定条纹和方格之间的关系，我们使用先前应用于LBCO的共振软X射线散射（RSXS）[P.Abbamonte \emph{et al.}，Nature Physics \textbf{1}，155（2005）]来研究NCCOC的单晶。没有发现$4a \times 4a$ DOS调制的证据，表明棋盘效应与LBCO…
2006-07-28 cond-mat.str-el
Neutron Scattering Studies of Spin-Phonon Hybridization and Superconducting Spin-Gaps in High Temperature Superconductor $La_{2-x}(Sr,Ba)_{x}CuO_{4}$
我们目前的战斗时间的中子散射测量单晶的$La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$（LBCO）与0 $\leq$ x $\leq$ 0.095和$La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$（LSCO）与x = 0.08和0.11。该掺杂范围跨越与高温铜氧化物超导性相关的相图的大部分，范围从绝缘的三维（3D）相称的长程反铁磁有序（对于x $\leq$ 0.02）到二维（2D）不相称的反铁磁与超导性共存（对于x $\geq$ 0.05）。轻掺杂LBCO（x = 0.035）的先前工作表明，与高色散自旋激发和准二维光学声子的低能交叉相一致的非弹性散射的明显共振增强。目前的工作扩展了这些测量的相图，并显示这种增强是一个共同的特点，这个家庭的分层量子磁体。此外，我们表明，低温，低能量的磁谱权重是大得多的样品与非超导基态相对于任何超导基态的样品。自旋间隙，抑制低能量磁谱权重作为降低温度的函数，观察到超导LBCO和LSCO样品，与以前的观察超导LSCO一致。
2015-09-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Fermi arc in doped high-Tc cuprates
我们提出了一个$d$密度波诱导的自旋轨道耦合在CuO平面。计算了高温超导体在欠掺杂区和轻掺杂区的光谱函数，以解释最近用角分辨光电子能谱观测到的费米弧谱。我们考虑了CuO八面体的倾斜和在位库仑碰撞作用，倾斜的八面体诱导了$p_{x,y}$轨道和Cu $t_{2g}$轨道之间的交错转移积分，并使$d$电子在CuO面内产生非平凡的自旋轨道耦合效应.对于轻掺杂，光谱权重在（$π/2$，$π/2$）附近示出峰值，并且随着载流子密度增加，光谱权重围绕该点延伸形成弧形，其中，对于轻掺杂的光谱连续地增长为最佳掺杂区域中的光谱。这一行为与角分辨光电子能谱的结果一致。此外，自旋轨道项和交错转移有效地诱导了一个通量态，一个具有时间反演对称性破缺的赝能隙。由于赝能隙具有$d_{x^2-y^2}$对称性，因此在轻掺杂情况下，我们具有节点金属态。
2006-01-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Freezing of anisotropic spin clusters in La1.98Sr0.02CuO4
自旋玻璃化合物La $_{1.98}$ Sr $_{0.02}$ CuO $_4$在低于$\sim$ 40 K的温度下表现出准三维磁有序。一个显著的特征是沿正交$a\rm_{ortho}$轴的磁相关长度远大于沿$b\rm_{ortho}$轴的磁相关长度，表明自旋结构与斜条纹结构密切相关。自旋玻璃态可以表示为具有各向异性自旋相关性的准三维自旋团簇的随机冻结（1.6 K时的$ξ'_a\sim160$ π、$ξ'_b\sim25$ π和$ξ'_c\sim4.7$ π）。新的磁态是重要的，作为一个中间相之间的三维反铁磁有序相在La $_2$ CuO $_4$和无公度相在La $_{1.95}$ Sr $_{0.05}$ CuO $_4$中的无公度峰的位置旋转45 $^\circ$在倒易空间约（$π$，$π$）从那些在超导La $_2$ CuO $_4$化合物中观察到的。
1999-11-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Phase Diagram of the Hole-doped Ca$_{2-x}$Na$_{x}$CuO$_{2}$Cl$_{2}$ Cuprate Superconductor
本文报道了空穴掺杂铜酸盐Ca $_{2-x}$ Na $_{x}$ CuO $_{2}$ Cl $_{2}$的磁相图，它不受CuO $_2$平面的屈曲影响，由μ子自旋旋转和弛豫决定。其特征在于在一定钠浓度范围内的准静态自旋玻璃状相（$0.05\leq x\leq 0.12$），其保持在长程反铁磁（AF）相（$x\leq 0.02$）和超导相之间，其中系统对于$x\geq 0.15$是非磁性的。所得到的相图定性地与空穴掺杂的高\tc铜酸盐的相图一致，这强烈地表明对$x>0.02$的AF顺序的不完全抑制是空穴掺杂的铜酸盐的基本特征。
2004-12-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effects of hole-doping on the magnetic ground state and excitations in the edge-sharing CuO$_2$ chains of Ca$_{2+x}$Y$_{2-x}$Cu$_5$O$_{10}$
对未掺杂和空穴掺杂的Ca $_{2+x}$ Y $_{2-x}$ Cu $_5$ O $_{10}$进行了中子散射实验。先前报道，在未掺杂的Ca $_2$ Y $_2$ Cu $_5$ O $_{10}$中，沿着链存在自旋波激发的异常加宽，这主要由反铁磁链间相互作用引起[Matsuda $et$ $al.$，Phys.Rev.B63，180403（R）（2001）]。温度和空穴浓度的依赖性的磁激发的系统研究表明，磁激发软化和扩大与温度的增加或掺杂孔的$Q$方向无关。$Q$越高，加宽越大。一个典型的特征是，空穴掺杂是更有效地扩大沿链的激发。研究还表明，虽然各向异性相互作用和链间相互作用降低，但链内相互作用并不随温度的升高或掺杂而改变。在自旋玻璃相（$x$ =1.5）和近无序相（$x$ =1.67）中，磁激发在能量和$Q$上加宽得多。认为自旋玻璃相起源于空穴反铁磁团簇。
2004-10-20 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Two Dimensional Incommensurate and Three Dimensional Commensurate Magnetic Order and Fluctuations in $La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$
我们目前的轻掺杂$La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$，与$0 \leq x \leq? 0.035$单晶的中子散射测量。这些揭示了在这种原型掺杂的莫特绝缘体中的磁性从三维（3D）公度（C）反铁磁基态（其在相对高的TN下有序）到具有有限范围静态关联的二维（2D）非公度（IC）基态（其在相对低的有效TN下出现）的演化。在低温下，2D IC磁性与3D C磁性共存的掺杂浓度低至？0.0125.通过x $\sim$？0.025，与x $\sim$？0.02在掺杂的莫特绝缘体的姐妹家族$La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$中观察到。二维IC的基态观察到的$0.0125 \leq x \leq 0.035$是对角线，并旋转了45度内的正交基面与以前报道的样品超导基态：$La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$，与0.05 \leq？x \leq？0.095.我们构建了一个相图的基础上，完全磁序参量测量，这显示了很多的复杂性，在文献中讨论的标准高温超导相图。高能量分辨率的非弹性中子散射在适度的低温下的分析表明，非常低的能量动态磁化率的逐步耗尽x从0.0125增加到0.035。这种低能量，动态敏感性下降？随着温度以比适合于这些材料的有效2DICTN高得多的尺度增加。明显的动态2D IC磁波动占据了相图的“赝隙”区域。
2013-04-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Measurement of low energy charge correlations in underdoped spin-glass La-based cuprates using impedance spectroscopy
本文报道了轻掺Li和Sr的La_2CuO_4的电荷动力学，在20~500kHz和25mK范围内的交流阻抗谱测量结果表明，La_2CuO_4的低能电荷动力学随温度的降低而减慢。这两个系统都对化学计量非常敏感。在Sr替代的情况下，其在较高的载流子浓度下演变成高温超导体，在赝隙掺杂制度中的基态是空间分离的动态电荷域之一。载流子在比它们的自旋对应物低得多的温度下减慢，并且动力学对结晶方向特别敏感。这与Li掺杂的情况形成对比。
2008-06-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Charge Segregation, Cluster Spin-Glass and Superconductivity in La1.94Sr0.06CuO4
用~（63）Cu和~（139）La NMR/NQR研究了超导（Tc=7 K）La_（1.94）Sr_（0.06）CuO_4单晶。~（139）La核磁共振弛豫结果表明，在~5 K温度下，自旋玻璃相和超导相共存。63 Cu和139 La NMR谱表明，在冷却时，CuO 2平面逐渐分离成两个磁相，其中一个具有增强的反铁磁相关性。这些结果证实了自旋玻璃的AF团簇性质。我们将讨论如何这一阶段可以与移动孔的微观偏析和可能的钉扎的电荷条纹。
1999-04-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The magnetic states of lightly hole-doped cuprates in the clean limit
我们对纯YBa_2Cu_3O_（6 +y）和稀Y-稀土掺杂的Y_（0.92）Eu_（0.08）Ba_2Cu_3O_（6 +y）和Y_（0.925）Nd_（0.075）Ba_2Cu_3O_（6 +y）进行了大量的零场muSR实验。一个共同的磁性行为检测到的所有三个家庭，证明可以忽略不计的影响的等价Y-取代基的障碍。确定了两个不同的制度，分离的交叉，其起源是由于并行的热激活的自旋和电荷自由度：热激活和重入淬火孔反铁磁制度。特殊的温度和空穴密度依赖的磁矩m（h，T）适合一个模型与（自旋）激活能的两个制度之间的交叉在整个调查范围。磁矩在重入态（0<h<0.056）和与超导共存的所谓团簇自旋玻璃态（0.056<h<0.08）中均被简单的稀释机制抑制。我们认为这两个掺杂区存在一个共同的磁性基态，称之为淬灭空穴反铁磁体。相反，在热激活态中，阻挫占主导地位，在出现超导性的相同浓度下，阻挫消失，这表明在h_c=0.056（2）处存在量子临界点。
2010-02-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Re-appearance of antiferromagnetic ordering with Zn and Ni substitution in La_{2-x}Sr_xCuO_4
通过测量轻掺杂La_{2-x} Sr_ xCu_{1-z} M_zO_4（M=Zn或Ni）多晶样品的均匀磁化率，研究了Zn和Ni替代Cu位对磁性的影响。对于母体x=0，Zn掺杂抑制Néel温度T_N，而Ni掺杂几乎不改变T_N直到z=0.3。对于T_N~0的轻掺杂样品，Ni掺杂使T_N恢复.对于超导样品，Ni掺杂诱导了超导到反铁磁的转变（或交叉）。所有重掺Ni的样品在15 K下均表现出自旋玻璃行为。
2003-04-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
$^{139}$La and $^{63}$Cu NMR investigation of charge order in La$_{2}$CuO$_{4+y}$ ($T_{c}=42$K)
本文报道了在$T_{stage}\simeq 290$ K下，用$^{139}$ La和$^{63}$ Cu NMR研究了具有第4阶段过剩氧序的超氧LaPDMATHABMO CuO $_{4+y}$单晶中的连续电荷序、自旋序和超导跃迁.我们发现，阶段-4阶诱导低于$T_{stage}$的CuO $_6$八面体的倾斜，这反过来又导致$^{139}$ La NMR谱线展宽。结构畸变在$T_{stage}$以下继续发展，并在$T_{charge}\simeq 60$ K时完成，此时电荷有序开始。这个序列是让人想起的Nd共掺杂的La $_{1.88}$ Sr $_{0.12}$ CuO $_4$的电荷顺序转变，设置在一旦低温四氢呋喃（LTT）相建立。我们还表明，顺磁$^{63}$铜NMR信号逐渐消除$T_{charge}$以下由于增强的低频自旋波动，但剩余的$^{63}$铜NMR信号继续表现出预期的最佳掺杂的超导CuO $_2$平面的特性。这表明，在La $_2$ CuO $_{4+y}$中的电荷顺序在空间中并不均匀。用$^{139}$ La核自旋-晶格弛豫速率探测到的低频Cu自旋涨落是轻度玻璃态的，在$T_{spin}$（$\simeq T_{c}$）=42 K时没有出现临界发散。这些发现，包括电荷有序态的空间不均匀性，定性地类似于La $_{1.885}$ Sr $_{0.115}$ …
2018-03-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
