On the $k_{\perp}$ dependent gluon density in hadrons and the photon
计算了质子、π介子和光子的$k_{\perp}$依赖的胶子分布，并考虑了Lipatov方程引起的小的~ $x$效应.它由共线极限的胶子密度和普适函数${\cal G}(x,k^2,μ)$的卷积表示，并导出了解析表达式。
1995-06-28 hep-ph
Momentum Broadening in Weakly Coupled Quark-Gluon Plasma
本文计算了高能夸克或胶子通过处于热平衡的弱耦合夸克-胶子等离子体时所获得的垂直于其原始运动方向的动量的概率分布P（k_ \perp）。
2011-10-24 hep-ph nucl-th
Nonlinear k_\perp-factorization for Gluon-Gluon Dijets Produced off Nuclear Targets
核环境中硬过程的常规线性k_ \perp -因子分解破缺的起源现在已经很好地确定了。实现的非线性核k_ \perp -因式分解出现，而不是被发现改变从一个喷流观察到另一个。在这里，我们报告一个重要的技术进展，四胶子色偶极截面运营商的评估。它描述了四胶子色单态的耦合七通道非阿贝尔核内演化。这个七通道问题的精确对角化对于大量的颜色N_c是可能的，并且允许非线性k_ \perp -因子分解的公式化以产生胶子-胶子双喷射。在所有可能的颜色表示的双射流的动量谱报告的形式显式求积的集体核未整合胶。我们的结果完全证实了普适类的概念。
2005-09-19 hep-ph
The eikonal spin-dependent Odderon and gluon Sivers function of a proton, and its small-$x$ evolution
University of Zagreb（萨格勒布大学）；Baruch College, CUNY（巴鲁克学院，纽约市立大学系统）；The Graduate School and University Center, The City University of New York（纽约市立大学研究生院与大学中心）；Stony Brook University（石溪大学）；Jagiellonian University（雅盖隆大学）
利用三夸克光前模型计算质子中eikonal Odderon算符的矩阵元，得到偶极胶子Sivers函数，并数值计算其小$x$演化下的BFKL反常维度。
2026-08-11 hep-ph nucl-th
Sivers Mechanism for Gluons
研究了QCD中T奇规范不变定义的T奇未积分胶子密度。由于Sivers机制，$\perp$极化核子中胶子的平均$\perp$动量可以不为零。然而，我们发现，由于西弗斯机制从胶子和所有夸克味组合的横动量之和为零，即$<{\bf k_{\perp,g}}> + \sum_q < {\bf k_{\perp,q}}> =0$。
2004-02-02 hep-ph
Probing the shape of the quark-gluon plasma droplet via event-by-event QGP tomography
本研究通过高-$p_{\perp}$框架与流体动力学建模探究重离子碰撞中的QGP，发现T$_{\text{R}}$ENTo模型中模拟$p=0$的IP-Glasma与高能数据吻合且与低能贝叶斯分析一致，但调整$p$值无法使横向膨胀提前发生。
2024-03-26 hep-ph nucl-th
Suppression of $π^0$ production at large $p_\perp$ in central $Au +Au$ collisions at $\sqrt{s_{NN}} = 200$ GeV and quark-gluon plasma
本文研究了夸克-胶子等离子体中胶子喷注和夸克喷注的能量损失对$π^0$能谱在60 GeV/c以上的宽范围内的抑制。通过与以前的工作\cite{5}类比，在有效准粒子模型中发现了初始相和混合相的物理特性。PHENIX数据在精度范围内达到10 GeV/c，用准粒子模型描述相变区的热胶子质量和有效耦合（在$T\to T_c$上）。我们还考虑了部分子的内禀横动量$k_\perp$。抑制因子$R_{AA}(p_\perp)$随$p_\perp$的增加而微弱上升，然后在$p_\perp \sim 20$ GeV/c处达到平滑的最大值，然后在$p_\perp\sim 60$ GeV/c处再次下降，在$p_\perp\simeq$ 4 GeV/c处确定$R_{AA}$。如果考虑内禀动量$k_\perp$，则在$p_\perp$的这个范围内，因子$R_{AA}$的变化很小。
2005-09-28 hep-ph
Gluon splitting at small $x$: a unified derivation for the JIMWLK, DGLAP and CSS equations
SUBATECH UMR 6457 (IMT Atlantique, Université de Nantes, IN2P3/CNRS)（苏巴泰克联合研究实验室（大西洋理工大学，南特大学，法国国家科学研究中心/欧洲核子研究组织））；Université Paris-Saclay（巴黎萨克雷大学）；Temple University（天普大学）；Brookhaven National Laboratory（布鲁海文国家实验室）；Lawrence Berkeley National Laboratory（劳伦斯伯克利国家实验室）
本文在小$x$下背对背双喷注产生过程中，首次完整计算了次领头阶实修正，统一推导出B-JIMWLK、CSS和DGLAP方程，并分离出横动量依赖的胶子劈裂函数。
2025-10-09 hep-ph nucl-th
Poissonian limit of soft gluon multiplicity
结果表明，喷注中产生的具有小横动量$k_\perp$的胶子（$k_\perp <k_\perp^{cut}$，$k_\perp^{cut} \to 0$）是从主部分子中独立发射出来的，因为QCD相干性抑制了它们的簇射.因此，低$k_{\perp}$胶子遵循泊松分布，非常像QED中带电粒子辐射的软光子。相反，具有有限绝对动量$|\vec{k} | <k^{cut}$的胶子的分布即使对于小的$k^{cut}$也保持非泊松分布。我们很想知道，这种对部分子的微扰预言在多大程度上能经受住强子化过程。
1998-04-27 hep-ph
From high $p_\perp$ theory and data to inferring anisotropy of Quark-Gluon Plasma
高$p_\perp$理论和数据通常用于研究高$p_\perp$部分子与QGP的相互作用，而低$p_\perp$数据和相应的模型用于推断QGP的体性质。另一方面，适当描述高$p_\perp$部分子-介质相互作用，高$p_\perp$探针也成为强大的层析成像工具，因为它们是敏感的全球QGP功能，如不同的温度分布或初始条件。高$p_\perp$探针的这种断层作用可以用来评估QCD物质的空间各向异性。与我们的动态能量损失形式主义，我们表明，（修改后的）比率的$R_{AA}$和$v_2$提出了一个可靠的和强大的观测直接提取的初始状态各向异性。我们分析估计的比例之间的$v_2/(1-R_{AA})$和各向异性系数$ε_{2L}$，并发现令人惊讶的良好协议与全面的数值计算。在当前的误差条内，使用这种方法从现有数据中提取各向异性仍然是不可访问的。然而，随着即将到来的大型强子对撞机运行的预期精度的提高，在重离子碰撞中形成的QGP的各向异性可以直接从数据中推导出来。这种基于数据的各向异性参数将对描述重离子碰撞和QGP形成的初始阶段的模型提供重要的检验，并证明高$p_\perp$理论和数据在获得QGP性质方面的有用性。
2020-10-19 hep-ph nucl-th
Evolution of the transverse-momentum dependent gluon distribution at small $x$
本文基于色偶极图像和 CGC 有效理论，证明了硬喷注对产生的 NLO 修正统一了 JIMWLK、DGLAP 和 CSS 三种演化，并提出了一个涵盖这三者的统一框架。
2025-05-01 hep-ph nucl-th
Twist-3 T-odd fragmentation functions $G^\perp$ and $\tilde{G}^\perp$ in a spectator model
我们提出了一个计算扭曲3 T-奇手征偶碎裂函数$G^{\perp}$和$\tilde{G}^{\perp}$使用旁观者模型。考虑胶子交换效应，计算了夸克-夸克和夸克-胶子-夸克关联函数的所有必要的单圈图。我们发现胶子环修正对这两个碎裂函数都有非零贡献。通过对横动量积分，数值计算了它们的半$k_T$矩，验证了$G^{\perp}$、$\tilde{G}^{\perp}$和Collins函数之间的运动方程关系。
2016-10-06 hep-ph
Pictures of Particle Production in Proton-Nucleus Collisions
本文主要研究稀（质子）-密（核）碰撞中胶子（喷流）的产生.根据坐标系和规范的不同，胶子的产生可以看作是从质子波函数或核波函数中释放胶子。这些（显然）非常不同的图片必须导致相同的结果，本文的目的是看看这是如何发生的。重点是具有$k_\perp\sim Q_S$的胶子或处于标度区$k_\perp/Q_S\gg 1$的胶子。在含有$k_\perp\sim Q_S$的McLerran-Venugopalan（MV）模型中，我们能够导出胶子的产生，这种胶子产生的方式（图形化地）清楚地显示了根据核波函数中胶子的数密度的$k_\perp$ -因子分解。我们假设，这张图片，和$k_\perp$ -因式分解，继续举行的小- $x$进化的存在，虽然我们还没有能够明确地验证这一点。我们的结果与通常的$k_\perp$ -因式分解是一致的，其中核的胶子数密度没有以显式的方式出现。
2016-07-19 hep-ph
Back-to-back inclusive dijets in DIS at small $x$: Gluon Weizsäcker-Williams distribution at NLO
该研究在色玻璃凝聚有效场论中，实现了小x下背对背双喷注截面在次领头阶的因子化，将纵向极化光子截面分解为微扰冲击因子与WW TMD胶子分布，并证明其满足运动学约束的JIMWLK演化。
2023-05-10 hep-ph nucl-th
Radiative pT-broadening of high-energy quarks and gluons in QCD matter
本文研究了高能夸克通过热、冷QCD物质时的辐射$p_{\perp}$展宽。用$L$表示物质的长度，用$l_{0}$表示物质组分的大小，我们发现$\avg{p_{\perp}^{2}}$既有双对数项$\ln^{2}(L/l_{0})$，又有单对数项$\ln(L/l_{0})$，它们来自于物质诱导的胶子辐射。我们使用B. Zakharov研究能量损失，这是一种形式主义，对于我们的大部分计算，简化为一个简单的偶极子散射分析。我们估计的辐射贡献是一个相当大的修正的非辐射值的$\avg{p_{\perp}^{2}}$。我们还进行了重申的双对数项，我们发现，我们简要地讨论了运行耦合效应出现在这里一个相当不寻常的方式。
2013-09-04 hep-ph nucl-th
The Boltzmann equation for gluons at early times after a heavy ion collision
本文给出了一个描述迎头碰撞中胶子系统早期演化的玻尔兹曼方程。碰撞项取自胶子-胶子近似. < p_ \perp >使用从McLerran-Venugopalan模型获得的初始条件，将< p_z^2 >和< p_z^2 >作为时间的函数进行评估。
1999-09-15 hep-ph nucl-th
Constraining unintegrated gluon distributions from inclusive photon production in proton-proton collisions at the LHC
计算了LHC质子-质子（p+p）碰撞中首阶（LO）$qg\to q γ$和次首阶（NLO）$gg\to q{\bar q} γ$对光子产生的贡献.这些通道在LO和NLO处为光子横动量$k_{γ\perp}$提供了主要贡献，对应于碰撞质子中$x\leq 0.01$的动量分数。我们的计算，在稀密框架下的彩色玻璃凝聚有效场论（CGC EFT），表明非线性光学贡献占主导地位，在小$x$，因为它是敏感的$k_\perp$依赖的未积分胶子分布的质子。我们预测，作为违反$k_\perp$ -因子分解的直接后果，在低$k_{γ\perp}$的横截面的最大$10\%$修改。负责这一修改的相干效应在核中得到增强，并可以从质子-核碰撞中的包容性光子测量中确定。我们提供了数值计算结果的孤立包容光子截面为$k_{γ\perp}\leq 20$ GeV的p+p碰撞，可以在未来的LHC测试。
2019-02-26 hep-ph nucl-ex nucl-th
Computing the gluon Sivers function at small-$x$
利用偶极胶子Sivers函数与Odderon之间的联系，计算了横极化核子在小- $x$处的胶子Sivers函数$f_{1T}^{\perp g}(x,k_\perp)$.我们数值求解演化方程的Odderon在线性和非线性制度。虽然我们发现Sivers函数的$x$和$k_\perp$依赖性不会因量子演化而分解，但分解破坏在数值上并不显著，并且比在非极化TMD的情况下预期的要温和得多。我们还指出，由于存在一个节点的Sivers功能，单自旋不对称的开放的魅力生产在半包容的深度非弹性散射翻转符号的可能性，作为横向动量的D介子是不同的。这可以在未来的电子-离子对撞机上进行测试。
2019-01-18 hep-ex hep-ph nucl-th
Saturation and Pion Production in Proton-Nucleus Collisions
利用色玻璃凝聚模型研究了高能质子-核碰撞中胶子饱和对π介子产生的影响。在高p_perp下，我们证明了胶子的p_perp分布表现为~ 1/（p_perp ^7），这与传统的微扰QCD计算和实验都是一致的。相对于传统的微扰QCD预言，胶子碎裂成π介子导致了π介子的快度依赖的损耗。我们认为，这些明确的和系统的差异提供了一个信号的胶子饱和的开始，这是在即将到来的实验。
2002-08-01 hep-ph
Quenching of Hadron Spectra in a chemically equilibrating Quark-Gluon Plasma
本文利用Fokker-Planck方程研究了高能部分子通过化学平衡的夸克-胶子等离子体时，由于碰撞能量损失而引起的阻力系数$A(t)$和横动量的位移$Δp_\perp (L)$。在此基础上，我们估计淬火因子$Q(p_\perp)$时，介质进行纵向膨胀的主速率方程。与Mustafa和\cite{mus}早先研究的化学平衡等离子体的情况相反，我们发现猝灭较少，因为我们计算的$Q(p_\perp)$在所有动量下总是较大。这一结果归因于在初始状态相互作用期间的弱阻力系数。
2007-03-28 hep-ph
Radiative energy loss and $p_{\perp}$-broadening of high energy partons in nuclei
研究了高能夸克或胶子穿过大核时介质诱导的$p_{\perp}$加宽和诱导胶子辐射谱。在Glauber近似下处理了高能部分子在核中的多重散射。我们表明，-dE/dz，辐射能量损失的部分子每单位长度，增长的L，核物质的长度，作为特征横向动量平方的部分子$p_{\perp W}^2$。我们发现，只要L较大，dE/dz =（1/8）α_s N_c $p_{\perp W}^2$与部分子-核子散射的细节无关。数值估计表明，$p_{\perp}$ -加宽和能量损失可能会显着增强热物质相比，冷物质，从而使这些数量的研究夸克-胶子等离子体形成的可能信号。
1996-08-14 hep-ph
The radiation pattern of a QCD antenna in a dilute medium
多部分子簇射中的辐射干涉是真空中QCD喷注物理的基石。由夸克和胶子组成的热介质的存在有望改变这种干涉模式。为了研究这些效应，我们导出了穿过色介质的色关联夸克-反夸克对（天线）的胶子发射光谱。由此产生的诱导胶子分布被发现是由最难的规模的问题。在我们的设置中，这可以是逆天线横向尺寸$r_\perp^{-1}$，也可以是与介质中横向颜色相关长度相关的尺度，该尺度由德拜质量$m_D$给出。与真空情况相比，这种新出现的尺度打开了天线发射的角相空间，并产生了介质诱导发射胶子$<k_\perp^2>_{\text{med}}\sim \text{max}(r_\perp^{-1},m_D)$的典型横向动量。在硬标度以上，干涉效应抑制了光谱，导致真空相干的恢复。
2012-04-25 hep-ph nucl-th
The initial gluon multiplicity in heavy ion collisions
在高能核碰撞中，单位面积单位快度的初始胶子多重数dN/L^2/dη等于f_N（g^2μL）（g^2μ）^2/g^2，其中μ^2正比于碰撞核的单位面积胶子密度。对于SU（2）规范理论，我们计算了f_N（g^2μL）=0.14 \pm 0.01（在g^2μL的宽范围内）.外推到SU（3），我们预测在相对论重离子对撞机和大型强子对撞机相关的g^2μL范围内的dN/L^2/dη。我们计算了初始胶子横动量分布dN/L^2/d^2 k_ \perp，并证明了它在低k_ \perp下的良好表现.
2000-07-11 hep-ph nucl-ex nucl-th
Intrinsic $k_{\perp}$ in the pomeron
在一致的QCD方法中，衍射DIS中的Pomeron胶子具有软$z_{g}$分布和非常宽的本征$k_{\perp}$分布。后者尚未被纳入衍射蒙特卡罗发生器（RAPGAP，.）。我认为，在衍射喷流分析中引入的偏差可能是H1合作组发现坡密子的胶子含量非常大和硬的原因。我讨论了可能的直接实验测定内在$k_{\perp}$的坡密子。
1999-08-20 hep-ph
Exploring the gluon Sivers function in photon + jet production
本文提出以非极化质子轰击横向极化质子中的背靠背光子加喷注 TSSA 探测 GSF，并在双尺度背靠背区域采用 TMD 因子化，给出 200 GeV 下的初步不对称性结果。
2025-03-11 hep-ph
First saturation correction in high energy proton-nucleus collisions: Part III. Ensemble averaging
在高能质子-核碰撞中，来自核的胶子饱和效应完全并入类光Wilson线中。质子的胶子饱和效应，这被认为是重要的，无论是在极高的能量极限或对稠密（核-核）碰撞制度，已经研究了微扰内的彩色玻璃凝聚有效理论在本系列的前几篇论文。得到了包含第一次饱和修正的单包含半硬胶子产生的组态-组态表达式。在本文中，我们执行系综平均的McLerran-Venugopalan模型和偶极子近似。我们发现，在饱和修正中，初态相互作用的影响可以忽略不计，而末态相互作用起着最重要的作用，对半硬胶子谱的贡献为正值.此外，我们表明，单胶子光谱的尺度约为$1/k_{\perp}^{4}$在小$k_{\perp}$，这表明，需要一个更高阶的饱和修正的重申，以调节胶子光谱的红外区域。
2021-11-25 hep-ph nucl-th
Leading-twist gluon transverse momentum dependent distributions from large-momentum effective theory
School of Physics, Southeast University（东南大学物理学院）
本文在大动量有效理论框架下，通过环极化基推导了leading-twist胶子TMDPDFs及准TMDPDFs，揭示了非零分布，为核子断层扫描提供了新的研究基础。
2025-12-09 hep-ph
Success of collinear expansion in the calculation of induced gluon emission
我们澄清了在最近的文章中的混乱，由Orenche，Zakharov和Zaraket（AZZ）\cite{azz}的扭曲展开方法诱导胶子发射的深度非弹性散射（DIS）的核目标的程序和区域的有效性的共线近似。我们指出，在这种半包含谱的方法中，诱导胶子的横动量$\vec\ell_\perp$必须固定在初始部分子的横动量$\vec k_\perp$的共线展开中，因此结果对$<k_\perp^2> \ll \ell_\perp^2 \ll Q^2$是有效的.在twist-four贡献中，我们可以挑出对应于共线夸克-胶子康普顿散射的双硬项，它可以独立于共线展开方法来计算。我们将讨论扭曲展开方法中的共线近似与光锥路径积分（LCPI）和Gyulassy-Levai-Vitev（GLV）不透明度展开方法中结果的小$k_T$近似之间的联系。指出了在LCPI和不透明度展开方法中，在$k_T$展开之前，AZZ对变量的误解，而在共线近似下，我们得到了与扭曲展开方法相同的结果.我们还表明，在GLV方法中，对静势模型中横动量积分胶子谱的共线近似以外的修正引起了与共线近似结果的对数因子差。
2008-06-08 hep-ph
Nonlinear k_\perp-factorization for Quark-Gluon Dijet Production off Nuclei
对于核环境中的硬过程，传统的线性k_ \perp -因子分解的破缺已经得到了很好的证明.本文详细推导了夸克-胶子双喷注产生的非线性k_ \perp -因子化关系。这一过程与相对论重离子对撞机（RHIC）能量下质子-核碰撞的质子半球中的双射流直接相关。主要的技术问题是一个一致的描述非阿贝尔核内演化的多部分子系统的色偶极子。根据我们早期工作中发展的技术[ N.N.尼古拉耶夫Schäfer，B.G. Zakharov和V.R. Zoller，J. Exp. Theor.物理学\ { \bf 97}（2003）441]中，我们将$qgg\bar{q}$态的核内演化描述简化为色单重4部分子态$\ket{3\bar{3}}, \ket{6\bar{6}}$和$\ket{15\bar{15}}$（及其大N_c推广）空间中的三个耦合通道方程系统。在大量的颜色N_c下，本征态$(\ket{6\bar{6}}-\ket{15\bar{15}})/\sqrt{2}$从初始态$\ket{3\bar{3}}$开始振荡。由此产生的核扭曲的dijet频谱表现出很大的相似性，发现较早的前向dijet在深度非弹性散射（DIS）。关于三重态$qg$末态和双射相干衍射激发的贡献，仍然存在某些区别。在大N_c近似下，我们确定了硬二射产生的四类非线性k_ \perp -因子分解的普适类。
2005-04-07 hep-ph
Dilepton production rate in a hot and magnetized quark-gluon plasma
从第一性原理出发，导出了热的磁化夸克-胶子等离子体中双轻子的微分多重数$Δ_{B}\equiv dN_{B}/d^{4}xd^{4}q$。假设恒定磁场$B$在固定的空间方向上对齐。结果表明，$B$场引起的各向异性主要反映在光子谱密度函数的一般结构中。这与真空极化张量的虚部$\mbox{Im}[Π^{μν}]$有关，它是在一阶微扰近似下导出的。正如预期的那样，$Δ_{B}$的最终解析表达式包括光子部分$\mbox{Im}[Π^{μν}]$和轻子部分${\cal{L}}_{μν}$的乘积的迹线。结果表明，$Δ_{B}$由两部分组成，$Δ_{B}^{\|}$和$Δ_{B}^{\perp}$，产生的组件$(μ,ν)=(\|,\|)$和$(μ,ν)=(\perp,\perp)$的$\mbox{Im}[Π^{μν}]$和${\cal{L}}_{μν}$。这里，横向和纵向是相对于$B$场的方向定义的。结合$Δ_{B}^{\|}$和$Δ_{B}^{\perp}$，提出了一种新的各向异性因子$ν_{B}$。利用$Δ_{B}$的最终解析表达式，数值研究了温度$T$和磁场强度$eB$之间对比值$Δ_{B}/Δ_{0}$和$ν_{B}$的可能相互作用。在这里，$Δ_{0}$是在没有外部磁场的情况下玻恩近似的双轻子多重数。它是，特别是，示出，对于每个固定的$T$和$B$，在附近的某些阈值能量，$Δ_{B}\…
2017-04-27 hep-ph nucl-th
Next-to-leading Corrections to the Higgs Boson Transverse Momentum Spectrum in Gluon Fusion
本文在无限顶质量近似下，对非零Higgs $p_\perp$的希格斯玻色子的横动量和快度分布进行了次领先阶的全解析计算.我们将截面分成一部分，其中包含占主导地位的软，虚拟，共线，和小- $p_\perp$ -增强的贡献，其余部分，这是由不同的部分子螺旋度的贡献组织。我们用这个截面来分析研究小$p_\perp$极限，并与$\ln{m_H/p_\perp}$型大极限的再确认的期望进行比较。我们还计算数值的横截面在中等$p_\perp$的固定顺序计算是可靠的。我们发现一个$K$ -因素，从$\approx1.6-1.8$，并减少规模的依赖性，相比，领先的顺序。我们的分析表明，在LHC的这个截面上，电流部分子分布对总不确定度的贡献可能小于由于未计算的高阶引起的贡献。
2003-01-09 hep-ph
3D Jet Tomography of Twisted Strongly Coupled Quark Gluon Plasmas
p+A反应中产生的强子快度分布相对于p+p的三角形增强是高能时纵向boost不变性的A^{1/3}/log（s）破坏中的一个主要阶。在A+A反应中，这导致产生的胶子的局部快度密度的梯形增强。局域快度梯度与局域参与者数的不对称性成正比，并导致反应平面内的有效转动。我们提出利用三维喷流断层成像技术，结合核修正因子R_{AA}（η，η，p_ \perp ; b>0）的长程快度和方位角依赖性，寻找$A+A$碰撞中的这种本征纵向boost破坏结构，从而对产生的扭曲强耦合夸克-胶子等离子体（sQGP）成像.除了R_{AA}的偶极矩和椭圆方位矩外，在远离中快度的地方，还预测了一个显著的高p_ \perp八极矩.最大不透明度的方位角和因此R_{AA}的最小值在向前快速时从反应平面的法线旋转离开“八极扭转”角θ_3（η）。
2005-10-05 hep-ph nucl-th
Importance of higher harmonics and $v_4$ puzzle in quark-gluon plasma tomography
QGP层析成像的目的是利用低和高$p_\perp$理论和数据来约束表征重离子碰撞中形成的夸克-胶子等离子体（QGP）的性质和演化的参数。高阶谐波$v_n$（$n>2$）是这种方法的一个重要部分，但很少被研究。然而，为了充分利用它们，必须解决几个问题：i）用于计算$v_n$的不同方法的一致性，ii）逐事件波动对高$p_\perp$ $R_{AA}$和$v_2$预测的重要性，iii）高次谐波对流体动力学演化的初始状态的敏感性。我们得到：i）几种计算谐波的方法是相互兼容的，ii）逐事件计算在中-中心碰撞中很重要，iii）介质演化的各种初始化导致定量和定性不同的预测，可能通过未来的测量来区分。我们还发现，目前的高$p_\perp$ $v_4$数据不能复制使用初始状态的流体动力学演化的国家的最先进的模型。我们称这种差异为大型强子对撞机上的高$p_\perp$ $v_4$难题。
2022-08-21 hep-ph
New contributions to central exclusive production of dijets in proton-(anti)proton collisions
我们考虑了在LHC和Tevatron上质子-质子（质子-反质子）碰撞中，不同的中间和末态胶子极化的$gg$双喷流的中心排他产生。该过程的振幅内推导出的$k_\perp$ -因式分解方法（与标准QCD和Lipatov的有效三胶子verticies），并被认为是在各种运动学渐近线，特别是在高$p_\perp$喷流的重要限制。与以前的工作相比，我们包括胶子的排放从不同的胶子$t$通道线以及夸克-反夸克双喷流的排放。给出了快度分布、胶子喷注$p_\perp$分布和不变双喷注质量分布。我们探讨了标准图中由单个$t$通道胶子发射的两个喷注和由两个$t$通道胶子发射的喷注的竞争。第二种机制需要特殊处理。我们提出了两种不同的方法。结合特殊的运动学和非对角胶子在小$x$和$ξ$的性质，我们得到了一个喷注和二个喷注的二维快度分布的关联。我们发现，第二个贡献是远远小于已知的文献。双胶子的产生是希格斯粒子产生的重要背景。
2011-09-26 hep-ph
Initial-State Interactions in the Unpolarized Drell-Yan Process
我们发现，初始状态的相互作用有助于$\cos 2 ϕ$分布在非极化Drell-Yan轻子对生产$p p$和$ p \bar p \to \ell^+ \ell^- X$，没有抑制。非对称性表示为手征奇分布$h_1^\perp(x_1,\bm{p}_\perp^2)\times \bar h_1^\perp(x_2,\bm{k}_\perp^2) $的乘积，其中夸克横向性函数$h_1^\perp(x,\bm{p}_\perp^2)$是{ \it非极化}质子中横向极化夸克的横向动量依赖的光锥动量分布。我们计算这个（天真的）$T$奇和手征奇分布函数和由此产生的$\cos 2 ϕ$不对称性明确在夸克标量双夸克模型的质子与初态胶子相互作用。在该模型中，函数$h_1^\perp(x,\bm{p}_\perp^2)$等于$T$ -奇（手性-偶）Sivers效应函数$f^\perp_{1T}(x,\bm{p}_\perp^2)$。这表明SIDIS和Drell-Yan过程中的单自旋不对称性与非极化Drell-Yan过程中的$\cos 2 ϕ$不对称性密切相关，因为它们都可以由相同的基本机制产生。这提供了新的见解夸克和胶子轨道角动量的作用，以及在硬QCD过程中的初态和末态胶子交换相互作用。
2002-11-07 hep-ph
Variational Method for Photon Emission from Quark-Gluon Plasma
本文用变分方法计算了夸克胶子等离子体虚光子发射的朗道-波梅兰丘克-米格达尔（LPM）效应随光子质量的变化。变分法在Arnold等人的实光子发射中得到了很好的验证。例如，对于虚光子，等离子体中夸克多次散射引起的LPM效应由横向矢量函数（${\bf \tilde{f}(\tilde{p}_\perp)}$）和纵向矢量函数（$\tilde{g}({\bf \tilde{p}_\perp})$）的积分方程决定。我们将变分法推广到求解一个变量集\{ $p_0,q_0,Q^2$ \}的横向和纵向方程，考虑了韧致辐射和$\bf aws$过程.为了与变分法的结果进行比较，我们也用自洽迭代法求解了这些方程。为了估计变分参数，我们通过迭代方法获得了${\bf p_\perp\cdot\tilde{f}(\tilde{p}_\perp)}$、$p_\perp\tilde{g}({\bf \tilde{p}_\perp})$分布峰位的经验拟合。我们建议，虚拟光子发射的优化变分参数近似等于这些经验峰位置值。详细的研究表明，变分法对$Q^2/T^2\le 100$量级的虚光子发射的LPM效应给出了可靠的结果。在低$Q^2$时，虚光子的横向矢量函数的$\tilde{p}_\perp$分布的峰值位置几乎与实光子的相应分布的峰值位置一致。利用经验变分参数计算了光子延迟偏振张量虚部随$Q^2/T^2$的变化。
2006-09-11 hep-ph
The twist-three distribution $e^q(x,k_\perp)$ in a light-front model
本文在一个光阵面模型中讨论了扭转三、非极化、奇手征、横动量相关的部分子分布（TMD）$e^q(x,k_\perp)$。我们回顾了一个独立于模型的分解，这是从QCD运动方程，并给出了一个领先的扭曲质量项，一个纯粹的相互作用相关的贡献，和奇异项。在考虑三价夸克Fock态（$3q$）和三夸克加一胶子Fock态（$3q+g$）的情况下，用光阵面波函数（LFWF）的重叠表示了首扭项和纯扭项.总轨道角动量为零的$3q$和$3q+g$ LFWFs的建模使用的参数化来自质子分布振幅的共形展开，与参数拟合，以再现非极化的领先扭转夸克和胶子共线部分子分布的唯象信息。给出了夸克TMD $e^q(x,k_\perp)$和共线部分子分布$e^q(x)$的数值预测，讨论了夸克胶子关联在质子中的作用.
2018-08-09 hep-ex hep-ph nucl-ex
Sivers and Boer-Mulders TMDs of proton in a light-front quark-diquark model
在由软壁AdS/QCD预测的波函数构造的夸克-双夸克模型中，得到了质子的主导扭转T奇夸克横动量依赖部分子分布函数，即Sivers函数$f_{1T}^{\perp q}(x,p_\perp^2)$和Boer-Mulders函数$h_1^{\perp q}(x,p_\perp^2)$.胶子再散射是预测非零T奇TMD的关键。我们研究了非微扰$SU(3)$胶子重散射核的效用，它超越了通常的微扰$U(1)$胶子近似。与这些T-odd TMD相关的半包含深度非弹性散射（SIDIS）中的自旋不对称性与HERMES和COMPASS数据一致。我们还评估了广义Sivers和Boer-Mulders位移，并将它们与现有的格点量子色动力学模拟进行了比较。
2022-07-23 hep-ph
Saturation effects in SIDIS at very forward rapidities
利用Bjorken $x$上电子-核深度非弹性散射的偶极图像，研究了核靶中胶子饱和度对SIDIS（单包含强子或喷流产生）截面的影响.我们认为，这一过程的胶子饱和的敏感性，可以通过标签上的强子（或喷流），携带一个大部分的纵向动量的虚光子的$z \simeq 1$。这为在相对较硬的过程中研究胶子饱和度提供了可能性，其中虚拟度$Q^2$（远）大于目标饱和动量$Q_s^2$，但$z(1-z)Q^2\lesssim Q_s^2$。工作在极限$z(1-z)Q^2\ll Q_s^2$，我们预测新的现象，这将信号饱和的SIDIS横截面。对于足够低的横动量$k_\perp\ll Q_s$的产生的粒子，主要的贡献来自弹性散射的黑盘限制，这暴露了未整合的夸克分布的虚光子。对于较大动量的$k_\perp\gtrsim Q_s$，非弹性碰撞起主导作用。他们通过多重散射探索胶子饱和，导致以$Q_s$为中心的$k_\perp$中的高斯分布。当$z(1-z)Q^2\ll Q^2$时，这导致在$x$的中等值处核修饰因子（$R_{pA}$比）中的克罗宁峰。随着$x$的降低，该峰被高能演化所消除，并被核抑制（$R_{pA}<1$）所取代，直到大动量$k_\perp\gg Q_s$。对于$z(1-z)Q^2\ll Q_s^2$，我们还计算了在$k_\perp$上积分的SIDIS截面。我们发现，无论是弹性和非弹性散射控制的…
2022-04-25 hep-ph nucl-th
Central exclusive production of $η_c$ and $χ_{c0}$ in the light-front k$_{\perp}$-factorization approach
本文研究了LHC能区质子-质子碰撞中$J^{PC}=0^{++}, 0^{--}$粲偶素态的唯一产生。首次讨论了$pp \to ppη_c$反应。我们观察到了大量的贡献，从非微扰域的胶子虚，特别是$η_c$生产。为了更好地模拟非微扰区域，我们利用未积分胶子分布模型的基础上的颜色偶极截面的参数化。
2021-07-30 hep-ph
Charmonium Production via Fragmentation
本文给出了在$p\bar{p}$对撞机上计算大横动量时碎裂对粲偶素产生贡献的初步结果。胶子和粲夸克的碎裂是足够大的$p_{\perp}$的主要直接产生机制。我们发现对于能量大于6 GeV的$p_{\perp}$，对于$J/ψ$和$ψ'$的产生，碎裂机制都超过了传统的胶子-胶子融合机制。1993年6月在阿贡国家实验室电流加速器和超级对撞机物理学讲习班上发表。
1993-11-20 hep-ph
Longitudinal Gluon Polarization in RHIC Double-Spin Asymmetries
在主导动力学为微扰和主导扭转起源的条件下，灵敏地研究了极化质子硬碰撞中的纵向极化胶子密度。凤凰号最近首次给出了在中等横向动量p_ \perp \simeq 1 - 4 GeV和中心快度下产生π ^0的双自旋不对称性A_{LL} ^{pi}的数据。通过对相应自由度的系统研究，我们证明了在p_ \perp中处于主导功率的微扰QCD框架产生了一个在这个运动学范围内基本正定的不对称性，即A_{LL} ^{pi} \gtrsim O（-10 ^{-3}）.
2004-08-25 hep-ph
Predicting the light-front holographic TMDs of the pion
我们用一个具有动态自旋效应的全息光波前π介子波函数，预言了π介子的扭转2横向动量依赖部分子分布函数（TMD），即非极化夸克TMD，$f_{1}(x, k_\perp)$，和横向极化夸克TMD，也称为Boer-Mulders函数，$h^\perp_{1}(x, k_\perp)$.这些自旋效应，结合胶子再散射，是至关重要的预测非零全息布尔-穆德函数。我们研究了非微扰SU（3）胶子再散射核的使用，从而超越了通常的微扰U（1）胶子近似。我们发现，非微扰的颜色动力学提供了一个更有前途的方式来描述可用的晶格数据的广义布尔-Mulders位移。
2019-09-06 hep-ph
Twist Three Distribution f_\perp(x,k^\perp) in Light-front Hamiltonian Approach
计算了非极化半包容深度非弹性散射中对Cahn效应有贡献的扭转三分布f_ \perp（x，k^ \perp）.在微扰理论中，我们采用光阵面哈密顿方法，将态取为一圈处的缀饰夸克。“真正的扭曲三”的贡献来自夸克-胶子相互作用的运营商的一部分，并明确计算。将f_ \perp（x，k^ \perp）与f_1（x，k^ \perp）进行比较。
2011-02-18 hep-ph
Quenching of hadron spectra in media
我们确定了如何大横动量强子的产额修改由于诱导胶子辐射的硬部分子穿越QCD介质。猝灭因子形式上是共线和红外安全的量，并且可以微扰地处理。尽管如此，在实际感兴趣的$p_\perp$区域，它的值被证明对大距离非常敏感，可以用来揭示重离子碰撞中产生的稠密夸克-胶子终态的性质。我们还发现，淬火通过移动$p_\perp$在硬部分截面的平均能量损失的标准模型是不够的。
2001-06-29 hep-ph nucl-th
Could the gluon contribution to the proton spin be probed?
在小的$Q_\perp$值下，$pp$散射中的中心赝标产生被抑制。如果通过两种载体的融合发生生产，则预期会有这种行为。我们认为，实验的扩展可以探测胶子对质子自旋的贡献。
1998-08-31 hep-ph
Heavy quark dynamics in a strongly magnetized quark-gluon plasma
在最低朗道能级（LLL）近似下，计算了强外磁场作用下夸克-胶子等离子体中重夸克动量扩散系数.特别是，我们应用硬热环（HTL）技术的有效胶子传播，广义的热和磁化介质。利用导出的有效HTL胶子传播子和LLL夸克传播子，我们解析地导出了在静态极限之外的纵向和横向动量扩散系数以及粲夸克和底夸克的能量损失的全部结果。我们还显示了这些系数在两种特殊情况下，重夸克是平行或垂直于外部磁场运动的数值结果。
2022-07-25 hep-ph nucl-th
Probing the linearly polarized gluons in unpolarized proton with heavy-quark pair production
我们考虑重夸克对电产生中的方位角分布$\cos φ$和$\cos 2φ$以及Callan-Gross比$R={\rm d}σ_L/{\rm d}σ_T$，$lN\rightarrow l^{\prime}Q\bar{Q}X$，作为非极化核子中线极化胶子的探针.我们的分析表明，方位角不对称性和Callan-Gross比很大，并且对描述非极化核子中胶子线极化的Boer-Mulders函数的胶子对应函数$h_{1}^{\perp g}$的贡献非常敏感.具体地，方位角分布的最大值根据$h_{1}^{\perp g}$从0变化到1。我们的结论是，未来的测量这些量在拟议的EIC和LHeC对撞机可以澄清详细的质子自旋分解之谜。
2019-11-21 hep-ph
An effective field theory for collinear and soft gluons: heavy to light decays
我们构建了一个有效的理论的高能量夸克与能量Q，共线和软胶子相互作用的拉格朗日。该理论有两个低能标度，即共线粒子的横动量p_perp和标度p_perp^2/Q。在单圈有效理论中，将重流和轻流匹配到算子上，求解相应Wilson系数的重整化群方程。该运行用于对包含B -> X_s γ和B -> X_u \ell nu衰变的Sudakov谱求和。我们还表明，与共线胶子的相互作用保持了Charles等人发现的从重到轻衰变的形状因子的软部分的关系，在量子色动力学的大能量极限下建立这些关系。
2001-08-02 hep-ph
Wake potential in collisional anisotropic quark-gluon plasma
在BGK碰撞核的Boltzmann输运方程框架下，研究了在动量空间各向异性的高温QCD等离子体中快部分子的尾流势.在各向异性参数（$ξ$）较小的情况下，计算了碰撞各向异性夸克-胶子等离子体（AQGP）的介电响应函数.使用这一点，尾势的各向异性参数（$ξ$）和碰撞率（$ν$）的各种组合进行评估的快速部分子的运动的平行和垂直方向。可以看出，碰撞的加入改变了尾流势，并且尾流势的大小和性质取决于$ξ$和$ν$的组合
2013-10-17 hep-ph nucl-th
Transport Theoretical Description of Collisional Energy Loss in Infinite Quark-Gluon Matter
我们利用玻尔兹曼方程方法研究了高动量胶子或夸克在无限大、热化、部分子介质中传播的时间演化。计算了部分子的碰撞能量损失，研究了部分子的温度和味依赖性以及多重相互作用引起的动量展宽。我们的运输计算同意以及碰撞能量损失的分析计算，但提供了独特的机会，以解决介质响应以及在一个一致的方式。
2010-06-11 hep-ph nucl-th
Radiative energy loss in an anisotropic Quark-Gluon-Plasma
我们在一阶不透明度展开下计算了各向异性介质（静态）中重夸克和轻夸克的辐射能量损失。这种各向异性可能是由物质在相对论性重离子碰撞中产生的初始快速纵向膨胀造成的。发现能量损失对各向异性参数（$ξ$）和部分子相对于各向异性轴的传播方向有显著的依赖性，表明早期动量-空间各向异性的引入可以增强部分子在各向异性方向上的分数能量损失，而当部分子垂直于各向异性方向传播时，分数能量损失减小.
2011-03-18 hep-ph nucl-th
Large-$p_\perp$ Heavy-Quark Production in Two-Photon Collisions
用微扰碎裂函数（PFF）计算了大横动量重夸克（$p_\perp$）在$γγ$碰撞中产生的次领先级（NLO）截面。这种方法允许重新定义在非线性光学中由大$p_\perp$重夸克共线发射胶子或由光子或胶子几乎共线分支成重夸克对而产生的项$\proptoα_s\ln(p_\perp^2/m^2)$。我们提出了在$p_\perp$中的单包容分布和在$e^+e^-$对撞机和高能$γγ$对撞机上重夸克的$γγ$产生的包括直接光子和分辨光子的快度。计算结果与包含QCD辐射修正的$m$有限定阶计算结果进行了比较。这两种方法在直接和解决条款的定义和相对贡献方面有所不同，但在其总和上基本一致。PFF方法中的$α_s \ln(p_\perp^2/m^2)$项的重正化导致更软的$p_\perp$分布，并导致对重正化和因子分解尺度的选择的敏感性降低。
1995-12-06 hep-ph
J/Psi photo- and electroproduction, the saturation scale and the gluon structure function
基于微扰QCD的ell-perp分解（色偶极图），我们对低x深度非弹性散射的方法得到了J/Psi产生的无参数绝对预言.阐明了J/Psi产生与低x饱和标度和胶子结构函数的关系。
2006-03-07 hep-ph
