Understanding why the scale of emergent hadron mass is obvious in the proton but hidden in the pion may rest on mapping the distribution functions (DFs) of all partons within the pion and comparing them with those in the proton; and since glue provides binding in quantum chromodynamics, the glue DF could play a special role. Producing reliable predictions for the proton's DFs is difficult because the proton is a three valence-body bound-state problem. As sketched herein, the situation for the pion, a two valence-body problem, is much better, with continuum and lattice predictions for the valence-quark and glue DFs in agreement. This beginning of theory alignment is timely because experimental facilities now either in operation or planning promise to realise the longstanding goal of providing pion targets, thereby enabling precision experimental tests of rigorous theory predictions concerning Nature's most fundamental Nambu-Goldstone bosons.
Nonperturbatively-renormalized glue momentum fraction at physical pion mass from Lattice QCD
我们提出了第一个非微扰重整化的胶子动量分数$\langle x \rangle_g$的测定，在物理π介子质量的基础上，使用集团分解误差减少（CDER）技术的格子QCD模拟。我们提供了第一个实用的策略，重新规范化的胶能量动量张量（EMT）的RI/EMT计划的非微扰，并将结果转换为$\overline{\textrm{MS}}$计划与1-循环匹配。模拟结果表明，在使用典型的最先进的晶格体积进行计算时，CDER技术可以将其重整化常数的统计不确定性降低${\cal O}$（300）倍，并且非微扰重整化的$\langle x \rangle_g$被证明与胶EMT的晶格定义无关（直至离散化误差）。我们确定了在物理π质量下的重整化$\langle x \rangle_g^{\overline{\textrm{MS}}}(2\textrm{ GeV})$为0.47（4）（11），这与实验确定的值一致。
Exclusive scalar glueball $f_0(1500)$ production for FAIR and J-PARC energy range
我们评估了$p \bar p \to N_1 N_2 f_0$（FAIR@GSI）和$p p \to p p f_0$（J-PARC@Tokai）的排他性标量$f_0(1500)$生产的差分分布。QCD衍射和π-π介子交换流（MEC）的分量都包括在内。预计会有相当大的截面。在文献中从未讨论过的π介子-π介子分量在接近阈值时占主导地位，而衍射分量则在更大的能量下占据主导地位。衍射分量的计算是基于双胶子影响因子以及Khoze-Martin-Ryskin方法的框架下提出的衍射希格斯玻色子玻色子的生产。不同的未积分胶子分布函数（UGDFs）从文献中使用。接近阈值的$f_0(1500)$的产生会限制所谓的$πNN$形状因子在更大的π虚拟区域中。
Exclusive scalar $f_0(1500)$ meson production for energy ranges available at the GSI Facility for Antiproton and Ion Research (GSI-FAIR) and at the Japan Proton Accelerator Research Complex (J-PARC)
我们计算了$p \bar p \to N_1 N_2 f_0$（FAIR@GSI）和$p p \to p p f_0$（J-PARC@Tokai）的纯量$f_0(1500)$介子（胶球候选者）产生的微分分布。首次计算了QCD衍射、π介子-π介子交换流（MEC）分量以及具有中间π介子环的双衍射机制。可以可靠地计算的π介子-π介子分量在接近阈值时占主导地位，而衍射分量可能仅在较大能量时才占主导地位。目前只能得到QCD衍射分量的上限。衍射分量的计算是基于双胶子影响因子以及Khoze-Martin-Ryskin方法的框架下提出的衍射希格斯玻色子玻色子的生产。不同的未积分胶子分布函数（UGDFs）从文献中使用。相当大的截面，由于π介子融合的PANDA能量，胶子机制被证明是可以忽略不计的预测。接近阈值的$f_0(1500)$的产生会限制所谓的$πNN$形状因子在更大的π虚拟区域。我们详细讨论了产生$f_0(1500)$介子的两π介子背景。我们将我们的结果与WA 102合作组织的现有数据进行了比较。
