Neutron-transfer induced breakup of the Borromean nucleus $^9$Be
本文探讨了由Borromean核$^9$Be引起的中子转移诱导破裂截面问题，以$^{197}$Au($^9$Be,$^8$Be)$^{198}$Au反应为测试案例，采用Ichimuru-Austern-Vicent模型和$^9$Be的三体模型，计算结果与实验数据符合良好。
2025-02-03 nucl-ex nucl-th
Geometry of Borromean Halo Nuclei
讨论了由一个核和两个松散束缚粒子组成的高量子核三体系统的几何性质。这些博罗米恩核没有单一的束缚二体子系统。相关性起着突出的作用。考虑到从电磁解离中提取的$B(E1)$值，结合对两价晕粒子相关性的HBT型分析，我们表明可以推导出总体几何形状的估计。特别地，我们发现$^{6}$ He和$^{11}$ Li中两个中子之间的张开角分别为$θ_{nn} = {83^{\circ}}^{+20}_{-10}$和${66^{\circ}}^{+22}_{-18}$。如果用均方根电荷半径的激光光谱值来获得核与两个中子的质心之间的均方根距离，则这些角减小到$θ_{nn} = {78^{\circ}}^{+13}_{-18}$和${58^{\circ}}^{+10}_{-14}$约12%。在$^{11}$ Li的情况下，开角比Nakamura \cite{Nak06}最近报道的大20%以上。分析扩展到$^{14}$ Be和两个质子Borromean核$^{17}% $ Ne的完整的数据仍然是不可用的。利用现有的实验数据和最近的理论计算，我们发现，$θ_{nn} = {64^{0}}^{+9}_{-10}$和$θ_{pp} = 110^{0}$，分别。
2007-11-07 nucl-th
Cooper pairs in the Borromean nuclei $^6$He and $^{11}$Li using continuum single particle level density
博罗米恩核是一个束缚的三体系统，它是成对的非束缚的，因为没有一个两体子系统的相互作用足够强，可以将它们成对地束缚在一起。因此，波罗米安核芯中中子的单粒子谱是纯连续谱，类似于自由中子的谱，但两个价中子被束缚在这样的核芯中。大多数通常的方法不使用真正的连续体来解决三体问题，而是使用离散基，例如，有限盒中的波函数。本文利用适当的连续介质，利用不含自由气体的单粒子能级密度，求解连续介质能谱中的配对哈密顿量。结果表明，以这种方式定义的密度调制的连续配对。计算了Borromean核$^6$ He和$^{11}$ Li的分波占据几率随配对强度的变化.在阈值强度下，$(s_{1/2})^2$和$(p_{3/2})^2$组态在$^6$ He中同等重要，而在$^{11}$ Li中，$(s_{1/2})^2$组态是主要组态。对于非常小的强度，$(s_{1/2})^2$组态在两个博罗米恩核中成为主导。在物理强度下，计算得到的波函数振幅与其他方法和实验数据吻合较好，表明该简单模型较好地把握了连续介质中电子对的本质。
2017-01-27 nucl-th
Description of bound and unbound many-body systems at the drip-lines
我们构建了一个一维玩具模型来描述连续阈值下博罗米安核的结构特性。该系统由两个价中子组成，由于剩余相互作用而结合。使用不同的离散程序（谐振子，变换谐振子，刚性wallbox）。所得的能量和波函数，以及过渡强度和共振内不同的离散化技术进行比较。
2014-10-27 nucl-th
Status of experimental knowledge on the unbound nucleus $^{13}$Be
本文回顾了非束缚核 $^{13}$Be 的实验研究，重点比较 $^{12}$Be(d,p) 新数据与以往测量，提出两种低能强度解释方案，并验证了转移测量与高能核子移除测量的一致性。
2023-09-18 nucl-ex nucl-th
Unbound exotic nuclei studied by transfer to the continuum reactions
在本文中，我们表明，从绑定到连续状态的转移反应的理论是非常适合于提取结构信息，通过执行“光谱在连续”获得的数据。可以用半唯象方法分析$^{10}$ Li和$^{5}$ He等核的低能非束缚态，并确定描述相应的平均核$^{11}$ Li和$^{6}$ He所必需的中子-核相互作用。应用到$^{10}$ Li的研究，然后讨论，它表明，S-态在阈值的散射长度可以得到从实验和理论截面的比值。在势模型下得到了n+ $^{9}$ Li体系的散射单粒子态.相应的S-矩阵被用来计算作为相对于$^{9}$ Li的中子连续能量的函数的转移截面。计算三种不同的反应$^{9}Li(d,p)^{10}Li$、$^{9}Li(^{9}Be,^{8}Be)^{10}Li$、$^{9}Li(^{13}C,^{12}C)^{10}Li$，以检查结果对所用靶标的灵敏度，特别是对转移匹配条件的灵敏度。因此，从反应机理的实验数据中提取的结构信息的灵敏度进行了评估。
2004-04-14 nucl-ex nucl-th
Resonances of unbound quantum many-body systems of nuclei
共振是经典系统或量子系统中普遍存在的现象。一个无束缚的多体量子系统可以经历一个自共振过程。如何描述共振态下的非束缚多体量子系统一直是一个挑战。在本文中，我们开发了一种新的第一性原理方法，能够描述共振量子系统。我们利用，为第一次，先进的介质中相似重整化群（IMSRG）的复能量Gamow-Berggren表示与共振和非共振连续。从头算Gamow IMSRG在原子、分子、量子点和强相互作用原子核的电磁相互作用系统中有着广泛的应用。在目前的工作中，我们应用的方法松散的束缚或未绑定的核系统。用优化的手征有效场论势研究了碳、氧同位素。在丰中子22 O和24 O中观察到的共振态被很好地再现。通过密度计算可以清楚地看到Borromean核22 C的松散晕结构，其中连续s波起着至关重要的作用。此外，我们预测了22 C的低激发态共振激发态。这种方法为弱束缚或非束缚开放量子系统提供了严格而易处理的理论计算。
2018-09-22 cond-mat.str-el nucl-ex nucl-th
Unified ab initio approach to bound and unbound states: no-core shell model with continuum and its application to 7He
我们介绍了一个统一的方法，核束缚态和连续态的基础上耦合的无核壳模型（NCSM），束缚态技术，与无核壳模型/共振群方法（NCSM/RGM），核散射技术。这种新的从头算方法，无核壳模型与连续（NCSMC），导致收敛性能优于NCSM或NCSM/RGM，同时提供了一个平衡的方法，以不同类别的状态。在NCSMC中，多核子波函数的解析式包括：i）在完全谐振子基中展开的平方可积的A核子分量; ii）具有渐近边界条件的二元团簇分量，其可以适当地描述弱束缚态、共振和散射;以及，原则上，iii）适合于描述例如，博罗米恩晕核与三体末态反应。薛定谔方程转化为一个系统的耦合通道积分微分方程，我们解决了使用修改后的微观R-矩阵形式主义内的拉格朗日网格的基础。我们证明了有用的方法，通过调查未绑定的7 He核。
2013-01-15 nucl-th quant-ph
Neutron-pair structure in the continuum spectrum of $^{26}$O
$^{26}$ O的结构目前正在研究的理论和实验前沿。它是公认的，它是未绑定的，共振参数是相当众所周知的。理论分析可能涉及两体和三体相互作用，以及与能量的连续谱的相关性。为了正确评估基态和激发态的结构，必须包括具有正确渐近行为的大的单粒子表示。这项工作的目的是提供单粒子连续组态的地面和激发$0^+$状态的细节。我们使用一个大的复杂的能量单粒子基础，形成的共振和复杂的能量散射状态，所谓的Berggren基础，和一个可分离的相互作用，这是方便地解决在一个大的模型空间。在复能平面上发现了三个$0^+$态。共振参数的变化，即能量和宽度，分析作为剩余相互作用的强度的函数。它示出了如何在相互作用中的微妙差异可以改变未绑定字符的$^{26}$ O到Borromean核。两个激发态中只有一个可以被认为是物理意义共振的候选者。虽然计算的半衰期比实验值小三个数量级，但计算的占据几率与其他理论方法一致。
2020-10-30 nucl-ex nucl-th
How many-body correlations and $α$-clustering shape $^6$He
Borromean $^6$ He核是一个奇异的系统，其特征是两个“晕”中子围绕一个紧凑的$^4$ He（或$α$）核轨道运行，其中二元子系统是未束缚的。如何同时再现其小的结合能和扩展的物质半径以及点质子半径，一直是基于传统束缚态方法的{ \em ab initio}理论计算所面临的挑战。使用软核子核子相互作用的手征有效场论势的基础上，我们表明，补充模型空间与$^4$他+ $n$ + $n$集群自由度在很大程度上解决了这个问题。我们分析了$α$ -聚类和多体关联所起的作用，并研究了能谱对相互作用分辨率尺度的依赖性。
2016-05-31 nucl-th
Three-body Description of $2n$-Halo and Unbound $2n$-Systems: $^{22}$C and $^{26}$O
本文研究了位于中子滴线边缘的弱束缚双中子晕核$^{22}$ C和位于中子滴线之外的未束缚核$^{26}$ O的基态双中子关联。在本研究中，我们采用了一个三体（核心$+n+n$）结构模型，该模型通过显式包含子系统（核心$+n$）的未束缚连续态来描述双中子晕系统。我们使用密度无关或密度相关的接触δ相互作用来描述中子-中子相互作用，并改变其强度以固定结合能。我们报告的配置混合在这些系统的基态的不同选择的配对相互作用。
2019-09-25 nucl-th
Impact of uncertainties of unbound $^{10}$Li on the ground state of two-neutron halo $^{11}$Li
最近，通过单中子转移反应d（$^{9}$ Li，p）$^{10}$ Li测量了高达4.6 MeV的$^{10}$ Li的能谱。考虑到$^{10}$ Li连续谱与新数据的不确定性，我们报道了两种不同的$^{9}$ Li $+$ n势选择下，双中子晕核$^{11}$ Li基态的组态混合。本文采用三体（核心$+$ n）结构模型，讨论了$^{11}$ Li的基态的双中子关联.
2019-12-16 nucl-th
Origin of three-body resonances
揭示了三体连续态与其二体子系统性质之间的关系。这些性质指的是它们的束缚态、虚态和共振态，它们都被定义为$S$ -矩阵的极点。对于一个无限重的核和两个没有相互作用的轻粒子，三体极点的复能量是两个两体复极点能量之和。这些类属关系被质心效应所修正，而质心效应本身就能产生一个博罗米安系统。我们给出了当核子-核子相互作用连续开启时，$^6$ He，$^6$ Li，和$^6$ Be的三体态的演化过程，所建立的模型能够再现它们光谱中的主要性质.这些核的现实计算详细显示比较。研究了具有非零自旋的核对$^{17}$ Ne（$^{15}$ O+p+p）的影响.无量纲单位允许对不同尺度的系统进行预测。
2005-12-01 nucl-th
19B isotope as a 17B-n-n three-body cluster close to unitary limit
我们用一个17 B-n-n三体系统来描述19 B，其中两体子系统17 B-n和n-n是接近幺正极限的非束缚（虚）态。很好地再现了19 B的基态能量，并预测了两个低激发态。他们最终的联系与Efimov物理进行了讨论。这个模型可以推广到最近发现的20，21 B的共振态。
2020-12-24 nucl-ex nucl-th
Three-body bound states with zero-range interaction in the Bethe-Salpeter approach
首次求解了零程相互作用三玻色子的Bethe-Salpeter方程。为了比较，还求解了光阵面方程。输入为两体散射长度，输出为三体结合能、Bethe-Salpeter振幅和光阵面波函数。三种不同的制度进行了分析：（{ \it i}）足够弱的两体相互作用的三体系统是未绑定的。（{ \it ii}）对于较强的两体相互作用，出现三体束缚态。它提供了一个有趣的例子，一个深刻的约束博罗米恩系统。（{ \it iii}）对于更强的两体相互作用，这种状态变得非物理，具有负质量平方。然而，另一个物理（激发）状态出现，发现以前在光阵面计算。Bethe-Salpeter方法隐含地包含了相对论起源的三体力，它们具有吸引力并增加了结合能。
2017-03-23 hep-ph nucl-th
Modeling $^{19}$B as a $^{17}$B-n-n three-body system in the unitary limit
我们提出了一个模型描述的束缚$^{17}$ B同位素的$^{17}$ B-n-n三体系统，其中的二体子系统$^{17}$ B-n和n-n的未绑定（虚拟）状态接近幺正极限。的$^{17}$ B基态是很好地描述在两体势，并预测两个低的躺共振。他们最终的联系与Efimov物理进行了讨论。这个模型可以很自然地用来描述最近在$^{20,21}$ B中发现的共振态。
2019-07-03 nucl-ex nucl-th
Low-energy neutron scattering on light nuclei and $^{19}$B as a $^{17}$B-$n$-$n$ three-body system in the unitary limit
我们考虑最轻核的中子-核散射长度的演化。结果表明，随着靶核中子数的增加，强Pauli排斥作用减弱，与核子-核子吸引相互作用的平衡导致在$^{18}$ B中出现共振虚态.我们用$^{17}$ B-$n$- $n$三体系统来描述$^{19}$ B，其中二体子系统$^{17}$ B-$n$和$n$ - $n$是接近幺正极限的未束缚（虚拟）状态。很好地再现了$^{19}$ B基态的能量，并预测了两个低激发态。他们最终的联系与Efimov物理进行了讨论。这个模型可以推广到描述最近发现的$^{20,21}$ B的共振态。
2019-12-11 nucl-ex nucl-th quant-ph
Exploring two-neutron halo formation in the ground-state of $^{29}$F within a three-body model
背景$\colon$ $^{29}$ F系统位于“反转岛”的低N边界，是一个外来的弱束缚系统。除了两个中子的分离能（$S_{2n}$）之外，人们对这个系统知之甚少，而且有很大的不确定性。对于它的非束缚子系统$^{28}$ F的低激发谱也发现了类似的情况。目的在三体模型下研究$\colon$ F基态的组态混合、物质半径和中子-中子关联，探讨$^{29}$ F是双中子晕核的可能性。方法$\colon$在超球面形式下，利用解析变换谐振子基建立了$^{29}$ F的基态波函数。计算中采用了Gogny-Pires-Tourreil（GPT）nn相互作用，包括中心项、自旋轨道项和张量项，以及由$^{28}$ F的实验信息约束的不同的核心$+n$势.结果计算了不同$^{28}$ F结构和$S_{2n}$值下的$^{29}$ F基态组态混合及其物质半径。d波与pf分量的混合物被发现起着重要的作用，有利于双中子组态在波函数中占主导地位。我们计算的半径显示出对$^{27}$ F $+n$电位和$S_{2n}$值的轻度敏感性。根据这些选择，物质半径相对于$^{27}$ F核的相对增加位于0.1-0.4 fm的范围内。结论$\colon$我们对$^{29}$ F的三体研究结果表明，在其基态存在一个中等的晕结构，这是由更大的入侵组件增强。这一发现需要实验证实。
2020-02-21 nucl-ex nucl-th
Two-nucleon emitters within a pseudostate method: The case of $^6$Be and $^{16}$Be
背景：自从第一次实验观测以来，双核子放射性在过去的15年里重新受到关注。$^6$ Be系统是最轻的双质子基态发射体，而$^{16}$ Be最近被认为是第一个观测到的双中子基态发射体。正确理解它们的性质和衰变模式需要对三体连续体进行合理的描述。目的：在一般的三体模型下研究了$^6$ Be和$^{16}$ Be的基态性质，并研究了它们在连续介质中的核子-核子关联。方法：在超球坐标系下，采用解析变换谐振子（THO）基，利用赝态（PS）方法构造了$^6$ Be和$^{16}$ Be基态波函数.这些共振近似为一个稳定的PS周围的已知的两核子分离能。有效的核心$N$势，约束的二元子系统$^5$ Li和$^{15}$ Be的实验信息，在计算中使用。结果如下：发现$^{16}$ Be的基态呈现强双中子组态，价中子主要占据相对于核心的$l=2$态。结果与以前的$R$ -矩阵计算的实际连续。$^6$ Be的情况显示出相对于它的镜像伙伴，双中子晕$^6$ He的明显对称性：双质子构型占主导地位，价质子占据$l=1$轨道。结论：PS方法是描述未结合$\text{core}+N+N$基态性质的一个合适的工具。对于$^{16}$ Be和$^6$ Be，结果与以前的理论研究一致，并确认占主导地位的双核子配置。这有利于相关的双核子发射的图像。
2018-03-12 nucl-th
Identifying structures in the continuum: Application to $^{16}$Be
双核子共振的布居和衰变为探索滴线现象提供了令人兴奋的新机会。理解这些系统需要对三体（核心+N+N）连续体的可靠描述。在同一能量范围内，从非共振连续态的背景中识别出具有共振特征的态是一个理论挑战。这是这项工作的目的是建立一个强大的理论框架，以确定和表征三体共振的离散基础。提出了一种共振算子，它描述了电位变化的敏感性。然后从共振算子的最低本征态识别共振。该运营商是对角化的基础上的哈密顿赝状态，建立在超球谐函数形式主义使用的分析THO基础。共振的能量和宽度由其时间依赖性确定。将该方法应用于14 Be +n+n模型中的16 Be。一个有效的核心+n电位，适合于子系统15 Be上的可用信息，采用。~（16）Be的0+基态共振呈现出强的双中子组态，这有利于相关双中子发射的图像。将三体相互作用与实验测量的两中子分离能|S2n| =1.35（10）MeV进行拟合，计算得到γ（0+）=0.16 MeV。根据同样的哈密顿量，我们还预言了2+共振，其能量为Er（2+）=2.42 MeV，γ（2+）=0.40 MeV.双中子组态和计算的0+宽度与以前的R-矩阵计算的真实三体连续体是一致的。共振能量和宽度的提取值收敛的赝态基的大小和基础参数的变化下是鲁棒的。这支持了该方法在离散基上描述非束缚核+N+N系统性质的可靠性。
2019-01-03 nucl-th
Three-body molecular states composed of $D^{(*)}$ and two nucleons
School of Physics, Sun Yat-sen University（中山大学物理学院）；School of Physics, Southeast University（东南大学物理学院）；Southern Center for Nuclear-Science Theory (SCNT), Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院近代物理研究所南方核科学理论中心）
在强子分子框架下，结合现实核子-核子相互作用和重夸克对称性约束的 $D^{(*)}N$ 势，研究 $DNN$ 和 $D^{*}NN$ 三体系统，发现 $DNN$ 在 $I(J^{P})=\tfrac{1}{2}(1^-)$ 通道存在紧致束缚态，$D^{*}NN$ 中自旋相关力导致清晰的能级层次，并形成紧凑的重味少体束缚态。
2026-05-22 hep-ex hep-ph nucl-th
