Analysis of the nature of the $ϕ\toγπη$ and $ϕ\toγπ^0π^0$ decays
hep-ph/0104081被意外放入“替换hep-ph/0101024”（v2）中。我们非常抱歉。
2001-04-11 hep-ph
Probing the Majorana nature of the neutrino with neutrinoless double beta decay
无中微子双β衰变（NDBD）是唯一可以探测中微子马约拉纳性质的实验。在这里，我们研究了NDBD模型产生的三双极大轻子混合像A4和S4的理论意义。
2009-10-14 hep-ph
Probing the nature of Z_c states via the eta_c rho decay
所谓XYZ状态的性质是一个长期存在的问题。有人建议，这种粒子可以被描述为紧凑的四夸克态或松散束缚的介子分子。在本工作中，我们用这两种方法分析了Z_c（'）-> eta_c ρ衰变。这样的通道可能提供有用的洞察的性质的Z_c（'），帮助区分两个不同的模型。
2015-04-27 hep-ph
Detecting Majorana nature of neutrinos in muon and tau decay
中微子的马约拉纳性质可以通过精确测量μ介子衰变来检测。这种可能性来自带电的希格斯玻色子与马约拉纳中微子的相互作用。研究了中微子与带电希格斯玻色子的Yukawa相互作用在μ子衰变过程中的作用，如$μ\to eν\barν$和$μ\to eγ$ .具有小真空期望值的Higgs三重态模型具有特别重要的意义，它的中微子Yukawa耦合对μ子衰变有重要的影响。$μ\to eν\barν$的费曼图中的外中微子线由于其马约拉纳性质而可以交叉。这一事实提供了W玻色子交换图和带电希格斯玻色子交换图之间的干涉贡献，这可能在不久的将来的实验中被检测到。
2008-10-16 hep-ph
The Nature of the Neutrino (Dirac/Majorana) and Double Beta Decay with or without Neutrinos
回顾了大质量中微子（可以是狄拉克粒子或马约拉纳费米子）的性质这一基本问题的研究历史，以及与之相关的无中微子双β衰变过程（$(A,Z)\rightarrow (A,Z+2) + e^- + e^-$）和双中微子双β衰变过程（$(A,Z)\rightarrow (A,Z+2) + e^- + e^- + \bar{ν_e} + \bar{ν_e}$）。
2019-10-21 hep-ph
The nature of the light scalar mesons from their radiative decays
轻标量介子的性质是强子谱学中最有趣的公开挑战之一。有人认为，辐射衰变涉及这些标量可以作为一个重要的决定性工具，在建立其性质。特别强调标量本身的辐射衰变（除了在末态出现标量时φ介子的辐射衰变），包括它们的双光子衰变。在标量的（点状）K介子分子模型中详细考虑了上述过程，并对衰变宽度作了明确的预测。此外，我们还研究了对点状结果的有限程修正，特别注意了衰变振幅的规范不变性。最后得出结论，轻标量介子参与辐射衰变的实验数据有力地支持后者的分子归属。
2007-10-05 hep-ph
Investigating the nature of light scalar mesons with semileptonic decays of D mesons
我们研究了$D_{s}^{+}$、$D^{+}$和$D^{0}$介子到轻标量介子[ $f_{0} (500)$、$K_{0}^{\ast} (800)$、$f_{0} (980)$和$a_{0}(980)$ ]和轻矢量介子[ $ρ(770)$、$ω(782)$、$K^{\ast} (892)$和$ϕ(1020)$ ]的半轻子衰变。利用耦合通道中的手征么正性方法，我们用一种简单的方法计算了半轻子$D$衰变标量介子过程的分支分数。利用目前已知的分支分数值，我们预测了含有其他标量和矢量介子的半轻子衰变模的分支分数。此外，我们还计算了$D$介子半轻子衰变中的$π^{+} π^{-}$、$πη$、$πK$和$K^{+} K^{-}$不变质量分布，这将有助于我们阐明轻标量介子的性质。
2015-10-14 hep-ex hep-ph nucl-ex
The perspectives of decoding the nature of the a0(980) and f0(980) mesons and of defining the relative phase between the three-gluon and one-photon amplitudes in the J/psi decays
指出寻找J/psi → f0（980）Ω和J/psi → a0（980）ρ衰变以及更精确地定义B（J/psi → f0（980）phi）是J/ψ谱学的迫切任务。结果表明，对J/psi -->（ρ^0+ω）eta --> pi+pi-eta衰变中的ω-ρ 0干涉图样的研究，为等矢量单光子和三胶子衰变振幅之间存在大的（接近pi/2）相对相位提供了证据.
2003-04-22 hep-ex hep-ph nucl-th
Radiative decays and the nature of heavy quarkonia
我们认为，在辐射衰变的各种重夸克偶素态的光子谱提供了重要的信息，它们的性质。如果这些状态中的两个是在强耦合制度，我们能够产生一个无参数的模型独立的公式，它保持在下一个领先的顺序，包括直接和碎裂的贡献。当该公式与最近的CLEO数据进行比较时，它在强耦合区有利于Uppersons（2S）和Uppersons（3S），而在强耦合区不利于Uppersons（1S）。
2006-03-21 hep-ph
What can radiative decays of the X(3872) teach us about its nature?
本文从X（3872）是一个$D\bar D^*$分子的假设出发，用有效场论的观点讨论了X（3872）辐射衰变为$γJ/ψ$和$γψ'$的过程.我们发现辐射衰变对X（3872）的长程结构的敏感性很弱。特别是，与先前的主张相反，我们认为，实验确定的比例提到的分支分数是不冲突的波函数的X（3872）是占主导地位的$D\bar D^*$强子分子组件。
2015-02-11 hep-ex hep-ph nucl-th
Analysis of nature of phi -> gamma pi0 eta and phi -> gamma pi0 pi0 decays
我们研究了phi -> gamma a0 + pi 0 rho -> gamma pieta和phi -> gamma f0 + pi 0 rho -> gamma pi 0 pi 0反应中的干扰模式。考虑到干扰，我们对实验数据进行了拟合，结果表明，当不变质量m_{pi0 pi0} > 670 MeV时，背景反应在能量范围内不会使衰变φ-> γ π 0 π 0的π 0谱发生畸变，在衰变φ-> γ π 0 π 0的π 0谱也不会发生畸变.我们讨论了辐射衰变中标量介子产生的细节，并注意到单圈机制phi -> K+K- -> gamma a0（或gamma f0）是有说服力的。我们还讨论了四夸克模型、分子模型和双夸克模型之间的区别，并认为在φ辐射衰变中标量介子产生机制的建立为标量a0（980）和f0（980）介子的四夸克性质提供了新的有力证据。
2001-10-04 hep-ex hep-ph nucl-th
Theoretical interpretation of the $D^+_s \to π^+ π^0 η$ decay and the nature of $a_0(980)$
在最近的一篇论文\cite{Ablikim:2019pit}中，BESIII合作报告了所谓的纯$W$ -湮灭衰变$D^+_s \to a^+_0(980) π^0$和$D_s^+ \to a^0_0(980)π^+$的首次观察。然而，令人困惑的是，测得的绝对分支分数比其他测得的纯$W$湮灭衰变的绝对分支分数大至少一个数量级。此外，发现两种衰变模式之间的相对相位约为180度。在这封信中，我们表明，所有这些都可以很容易地理解，如果$a_0(980)$是一个动态生成的状态，从$\bar{K} K$和$πη$相互作用的耦合通道。在这种情况下，$D^+_s$衰减经由内部$W$发射而不是$W$湮灭进行，其具有比$W$湮灭更大的衰减速率。提出的衰变机制和$a_0(980)$的分子性质也提供了一个自然的解释，测量两种衰变模式之间的负干扰。
2020-02-13 hep-ex hep-ph nucl-ex
Testing the molecular nature of $\bm{D_{s 0}^{\ast}(2317)}$ and $\bm{D_{0}^{\ast} (2400)}$ in semileptonic $\bm{B_s}$ and $\bm{B}$ decays
我们研究了半轻子$B_s$和$B$分别衰变到$D_{s 0}^{\ast} (2317)$和$D_{0}^{\ast} (2400)$共振态。借助于耦合通道中的手征么正性模型，我们计算了这两个过程的衰减宽度之比。使用$\bar{B}^{0} \to D_{0}^{\ast} (2400)^{+} \barν_{l} l^{-}$衰减的宽度的当前值，我们对$\bar{B}_{s}^{0} \to D_{s0}^{\ast} (2317)^{+} \barν_{l} l^{-}$衰减的速率进行预测。
2015-01-20 hep-ph
Prospects of constraining the Higgs CP nature in the tau decay channel at the LHC
我们调查如何精确的CP性质的125 GeV的希格斯玻色子，参数化的标量-赝标量希格斯混合角，可以确定在希格斯到τ-对衰变与随后的τ-轻子衰变到带电的叉子在大型强子对撞机（LHC）。我们结合两种方法，以定义一个观察，这是敏感的标量-赝标量混合角：我们使用的ρ衰变平面方法的τ-ρ衰变和碰撞参量的方法，所有其他主要的τ衰变。为了估计的精度，可以测量的混合角在大型强子对撞机（13 TeV），我们考虑到背景从Drell-Yan生产和执行蒙特卡罗模拟的测量不确定性的信号和背景分布。在LHC上，当积分亮度为150倒fb（500倒fb）时，混合角的不确定度为15度（9度），当3倒ab时，混合角的不确定度为~4度。未来的标量-赝标量混合角的测量产生直接的信息，是否有一个扩展的希格斯玻色子扇区与希格斯扇区CP破坏。我们分析了这一点的背景下，一些两个希格斯偶极子扩展的标准模型，即所谓的对齐模型和传统的两个希格斯偶极子扩展与树级中性风味守恒。
2015-10-13 hep-ex hep-ph
Use of B->J/ψf0 decays to discern the q anti-q or tetraquark nature of scalar mesons
我们考虑B 0和Bs介子衰变为J介子加轻标量介子的相对衰变率f0（500）（σ）或f0（980）。我们表明，它是可能的夸克含量的标量是夸克-反夸克或四夸克通过测量特定的比率的衰变率区分。利用目前的数据，我们确定在四动量转移平方等于J介子质量平方时，Bs-> J f0（980）与B 0->J f0（500）衰变的形状因子之比为1.02（+0.14，-0.04）。在这些轻介子被认为是夸克-反夸克态的情况下，我们给出了在90%置信水平下奇异态和轻夸克态之间的混合角小于28度的确定。我们还讨论了使用类似的比例来研究其他的同位旋单重态的结构。
2013-07-30 hep-ex hep-ph
What The $K_{E4}$ Decay Tells Us On A Value Of $Σ$-Particle Mass And On A Nature Of The Spin-1 Mesons
关于$K_{e4}$衰变的形状因子的数据允许固定进入$0^+$和$0^-$介子系统的拉格朗日的理论参数中的非指定值。然后，对于质量最轻的$σ$介子，我们发现：$m_σ$ =663 MeV.至于自旋为1的介子的性质，也有助于$K_{e4}$形状因子，数据不允许将它们解释为手征理论的规范玻色子。
2013-12-02 hep-ph
Analysis of the nature of the $ϕ\toγπη$ and $ϕ\toγπ^0π^0$ decays
我们研究了$ϕ\to(γa_0+π^0ρ)\toγπη$和$ϕ\to(γf_0+π^0ρ)\toγπ^0π^0$反应中的干扰模式。考虑到干扰，我们拟合了实验数据，并表明背景反应不会扭曲能量区域各处衰变$ϕ\toγπη$中的$π^0η$光谱，并且不会扭曲$π^0π^0$系统不变质量（$m_{ππ}>670$ MeV）的宽区域中衰变$ϕ\toγπ^0π^0$中的$π^0π^0$光谱，或者当光子能量小于300 MeV时。我们讨论了辐射衰变中标量介子产生的细节，并注意到单圈机制$ϕ\to K^+K^-\toγa_0$和$ϕ\to K^+K^-\toγf_0$是合理的。我们还讨论了四夸克模型、分子模型和双夸克模型之间的区别，并认为新西伯利亚的数据支持标量$a_0(980)$和$f_0(980)$介子的四夸克性质。
2001-04-11 hep-ex hep-ph
Three-Body Decays of Heavy Dirac and Majorana Fermions
非零中微子质量意味着存在着超出标准模型的自由度和相互作用。一个强有力的指标，这些可能是大质量中微子的性质：狄拉克费米子与马约拉纳费米子。虽然解决中微子的性质通常与寻找轻子数破坏有关，但还有其他几个特征将Majorana与Dirac费米子区分开来。在这里，我们非常详细地计算了假设的静止重中性轻子衰变为带电轻子和中微子的子体的运动学。我们允许的衰变介导的最一般的四费米子相互作用拉格朗日。我们证明，例如，当子带电轻子有相同的味道或检测器是不敏感的，他们的收费，极化马约拉纳费米子衰变有零向前/向后的不对称性的方向上的中微子（相对于父自旋），而狄拉克费米子衰变可以有大的不对称性。除了研究前向/后向不对称性，我们还探索了三体衰变的全微分宽度。它包含了大量的信息，不仅关于新费米子的性质，而且关于它们衰变背后的相互作用的性质。
2021-08-10 hep-ex hep-ph
Spectroscopy, leptonic decays and the nature of heavy quarkonia
我们利用一个有效的（Cornell型）QCD势，并结合对bottomonium谱的事先拟合得到的1/m_b修正，研究了BBbar阈值以下Upperdum共振的电子宽度比.从我们的分析中，我们得出结论，Uppersons（2S）和Uppersons（3S）状态应属于强耦合（非微扰）制度，而Uppersons（1 S）状态应属于弱耦合（微扰）制度，与以前的研究的基础上辐射衰变。
2008-09-14 hep-ph
Probing the nature of the Higgs-like Boson via h -> VF decays
在标准模型（SM）和一般有效场论的背景下，我们给出了h -> VF振幅的一般分解，其中V={W，Z}，F是一般轻子或强子末态。F=l^+l^-，l nu（l =e，mu）的微分分布的报告，我们展示了如何使用这样的分布来确定修改后的希格斯耦合，不能直接从希格斯信号强度的全局拟合中提取。我们还证明了如何罕见的h -> VP衰变，其中P是一个单一的强子，SM率在10^{-5}范围内，可以用来提供新发现的类希格斯标量的耦合的补充信息，是一个有趣的探测理论的真空结构。
2013-11-28 hep-ex hep-ph
Spectrum of neutrino masses and their nature in the light of present and future experiments
收集了现有的中微子振荡、无中微子双β衰变和氚β衰变的实验数据，找出了Dirac和Majorana中微子的可能质量范围，并对未来的四种实验情况进行了探讨：两个衰变实验都只给出了上限，其中一个给出了肯定的结果（$|< m_ν> | \neq 0$或$m_β\neq 0$），或者最后两个有效中微子质量都不为零（$|< m_ν> | \neq 0$和$m_β\neq 0$）。每一种方案都提供了关于中微子质量和性质的新信息，但只有最后一种方案才有机会解决这个问题，并提供一些关于轻子扇区中CP破坏的额外信息。
2000-07-03 hep-ex hep-ph
Testing the nature of neutrinos from four-body $τ$ decays
本文旨在讨论违反τ衰变的四体轻子数。我们研究了过程$τ^+ \to e^+ e^+ π^- ν_τ$和$τ^+ \to e^+ e^+ π^- ν_e$以确定中微子的性质。第一个过程违反轻子数两个单位，这只能通过内部马约拉纳发生。第二种是轻子数守恒，但违反轻子味，这可以发生在马约拉纳中微子和狄拉克中微子。我们计算了它们的分支比$Br$和微分分支比$dBr/dE_π$来区分Majorana中微子和Dirac中微子。我们还提出了进行这种检测的实验的可能性。
2017-10-19 hep-ph
Nonleptonic $B \to D^{(*)}D_{sJ}^{(*)}$ decays and the nature of the orbitally excited charmed-strange mesons
Belle协作组最近报告了一项关于$B \to D_{s1}(2536)^{+}\bar{D}^{(\ast)}$衰变的研究，并给出了衰变$B \to D^{(\ast)}D_{sJ}^{(\ast)}$分支分数之间相关比值的估计，为检查$D_{s0}^{\ast}(2317)$、$D_{s1}(2460)$和$D_{s1}(2536)$介子的结构提供了重要信息。实验数据和重夸克对称性之间的不一致被用来表明$D_{s0}^{\ast}(2317)$和$D_{s1}(2460)$介子可能具有比正则$c\bar{s}$更复杂的结构。我们分析这些比率的组成夸克模型的框架内，这使我们能够将有限的$c$夸克质量修正的影响。我们的发现是，虽然$D_{s1}(2460)$介子可能有相当大的非$q\bar{q}$成分，$D_{s0}^{\ast}(2317)$和$D_{s1}(2536)$介子似乎是一个纯$q\bar{q}$结构很好地描述。
2012-03-20 hep-ex hep-ph
The $K \bar K π$ decay of the $f_1(1285)$ and its nature as a $K^* \bar K -cc$ molecule
我们研究了$f_1(1285) \to πK \bar K$的衰变，假设$f_1(1285)$是由$K^* \bar{K} - cc$相互作用动态产生的。除了通过$f_1(1285) \to K^* \bar{K} - cc \to πK \bar K$进行的树级图之外，我们还考虑了$K \bar K \to K \bar K$和$πK \to πK$的最终状态交互。计算了$f_1(1285) \to πK \bar K$的部分衰变宽度和质量分布。我们得到了一个值的部分衰变宽度，在误差范围内，是在公平的协议与实验结果。树级图的贡献占主导地位，但终态相互作用的质量分布的影响。预测的质量分布与相空间显著不同，并且与$f_1(1285)$状态的$K^* \bar{K} - cc$性质有关。
2015-12-07 hep-ex hep-ph nucl-ex
Analyzing the CP Nature of a New Scalar Particle via S->Zh Decay
标量粒子$S$是标准模型规范群下的单态，是许多基础物理模型的通用特征，特别是作为可能的介质到一个隐藏的部门。我们表明，衰变$S\to Zh$提供了一个强大的探针的CP性质的标量，因为它是允许的，只有当$S$有CP奇相互作用。我们进行了一个独立的模型分析，这种衰变使用有效的拉格朗日和计算相关的威尔逊系数所产生的整合出重费米子一圈的顺序。
2016-09-30 hep-ph
The nature of massive neutrinos and multiple mechanisms in neutrinoless double beta decay
确定大质量中微子的性质-狄拉克或马约拉纳-是中微子物理领域中最紧迫和最具挑战性的问题之一。我们讨论了如何可能提取耦合的信息，如果有的话，这可能涉及到使用多同位素的方法在无中微子双β衰变。我们还研究了结合核素半衰期数据的潜力，这些核素的半衰期与核基质元素（如$^{136}$）和四种核（$^{76}$ Ge、$^{82}$ Se、$^{100}$ Mo和$^{130}$ Te）中的一种或多种的半衰期有很大不同，用于区分不同对的无中微子双β衰变的非干扰或干扰机制。由于核矩阵元计算等原因，案例研究没有扩展到对结果的理论不确定性的评估。
2015-10-19 hep-ph
Exploring the nature of $Y(4230)$ and $Y(4360)$ in B decays
本文通过三角图机制研究Y(4230)和Y(4360)作为D D̄1和D* D̄1强子分子态在B衰变中的产生，并提出利用B衰变中提取的衰变常数来澄清其性质。
2025-02-05 hep-ph
The $χ_{cJ}$ decay to $ϕK^* \bar K, ϕh_1(1380)$ testing the nature of axial vector meson resonances
我们对$χ_{cJ} \to ϕK^* \bar K \to ϕKπ\bar K$反应进行了理论研究，同时考虑了$K^* \bar K$终态相互作用，在手征么正方法中，$K^* \bar K$终态相互作用与其耦合通道一起负责低位轴向矢量介子的形成，在这种情况下，给出了选择的量子数的$h_1(1380)$。基于这个图像，我们可以很容易地解释为什么在$χ_{c0}$衰变中没有产生$h_1(1380)$共振，以及在$χ_{c1}$和$χ_{c2}$衰变的情况下，为什么$K^+ π^0 K^-$质量分布的下降出现在1550-1600 MeV区域，在我们的图像中，这来自树级机制和产生$h_1(1380)$态的再散射之间的相消干涉。在标称$h_1(1380)$信号被非相干地添加到背景的图片中不再现这样的下降，这为其中谐振从矢量-伪标量分量的再散射出现的图片提供支持。
2019-08-07 hep-ex hep-ph
Semileptonic $B_c$ decays to $P-$wave charmonium and the nature of $χ_{c1}(3872)$
$B_c$半轻子衰变到$P-$波粲偶素4重态的强子形状因子在零反冲点附近可用普适函数表示，在QCD中对重夸克的相对速度和$1/m_Q$进行了系统的展开.这样的功能是独立的成员的多重参与的过渡。我们提出了一个非线性光学计算的结果$O(1/m_Q^2)$分类的通用功能在这个顺序。我们得出了一组相同模式和不同模式的形状因子之间的关系，这些关系可以通过显式计算再现，从而减少了影响这些通道的强子不确定性。该方法也有助于研究$χ_{c1}(3872)$的争论的性质，研究$B_c$半轻子衰变的产生，并将其与涉及其他$2P$ charmonia的模式进行比较。
2022-08-29 hep-ph
Probing the Nature of Heavy Neutral Leptons in Direct Searches and Neutrinoless Double Beta Decay
该研究分析DUNE等未来直接搜寻与LEGEND-1000无中微子双β衰变的互补性，以统计方法联合判别约1 GeV以下HNLs的Majorana或准Dirac本质及CP破坏相位。
2025-01-09 hep-ph
The s-sbar and K-Kbar nature of f_0(980) in D_s decays
我们用组分夸克-介子模型，考虑重夸克和手征对称性，研究了D_s -> f_0（980）π的振幅，发现与最近E 791数据分析的D_s -> 3 pi通过f_0（980）π的振幅符合得很好. f_0（980）共振在产生时被认为是一个ssbar态，后来演变成主要是ssbar和KKbar的叠加态。该分析还扩展到更频繁的过程D_s -> phi pi。
2000-12-11 hep-ph
Nature of $X(3872)$ in $B^0 \to K^0 X(3872)$ and $B^+ \to K^+ X(3872)$ decays
我们研究了$B^0 \to K^0 X(3872)$和$B^+ \to K^+ X(3872)$的$X(3872)$共振强耦合到$D\bar{D}^* + c.c.$通道的基础上的图片的衰减。除了$X(3872)$共振是由$c\bar{c}$对强子化与短程相互作用形成的衰变机制外，我们还考虑了长距离尺度下的$D\bar{D}^*$再散射图，其中$D$和$\bar{D}^*$分别由$c$和$\bar{c}$形成。由于带电和中性$D\bar{D}^*$通道的质量阈值的差异，以及$X(3872)$共振的相当窄的宽度，在$X(3872)$质量下，$D^0\bar{D}^{*0}$和$D^+\bar{D}^{*-}$的环函数有很大不同。考虑到这种差异，可以自然地获得$\mathcal{B}[B^0\to K^0X(3872)]/\mathcal{B}[B^+ \to K^+ X(3872)] \simeq 0.5$的比率。在此基础上，我们还计算了$B_s^0 \to η(η') X(3872)$的衰变宽度。预计未来对这些衰变的实验测量可用于阐明$X(3872)$共振的性质。
2022-11-28 hep-ex hep-ph nucl-ex
Testing the $χ_{c1}\, p$ composite nature of the $P_c(4450)$
利用最近提出的形式主义，我们分析了LHCb观察到的$P_c(4450)$共振的复合性质。我们表明，目前的数据表明，这种状态几乎完全是由一个$χ_{c1}$和质子，由于接近这个阈值。这也抑制了衰变模式进入其他较轻的通道，在我们的研究中由$J/Ψp$表示。我们进一步认为，这是非常相似的标量介子$f_0(980)$的情况下，位于接近$K\bar K$阈值，并有一个抑制衰减到较轻的$ππ$通道。
2015-08-25 hep-ex hep-lat hep-ph
The method to determine the CP nature of Higgs bosons from decays to tau leptons at LC
我们演示了如何横向τ-τ自旋关联可以用来确定是否衰变的希格斯玻色子是一个混合CP本征态，从而直接探测CP破坏的中性希格斯玻色子玻色子部门的存在。我们研究了随后的衰变链H --> tau+ tau-> rho+ nu rho- nu --> pi+ pi 0 nu pi-pi 0 nu。在质量为120 GeV的标准模型希格斯玻色子与H-tau-tau耦合的赝标混合物的测量前景，在350 GeV的质心能量和1 ab^{-1}积分亮度的e+e碰撞的情况下进行了量化。标准模型的Higgsstrahlung生产过程被用作一个例子。
2003-10-17 hep-ph
Strong decays of the explicitly exotic doubly charmed $DDK$ bound state
目前，人们普遍认为，在同位旋为零的情况下，$DK$相互作用是强吸引的，并且$D_{s0}^*(2317)$可以用$DK$分子态来描述。最近的研究表明，三体$DDK$系统结合，以及与结合能约60 $\sim$ 70 MeV。$DDK$束缚态具有同位旋$1/2$和自旋宇称$0^-$。如果在实验上或在格点量子色动力学中发现，它不仅将进一步支持$D_{s0}^*(2317)$的分子性质，而且还将提供一种方法来理解其他期望具有分子性质的奇异强子。在本工作中，我们通过三角图研究了它的两体强衰变宽度。我们发现，部分衰变到$DD_sπ$的宽度是在$2\sim3$ MeV的顺序，这似乎是在目前的实验，如贝勒II的范围内。因此，我们强烈建议在实验中寻找$DDK$束缚态的衰变通道。
2019-09-19 hep-ex hep-lat hep-ph
$B^0$ and $B^0_s$ decays into $J/ψ$ $f_0(980)$ and $J/ψ$ $f_0(500)$ and the nature of the scalar resonances
我们描述了$B^0$和$B^0_s$衰变为$J/ψ$ $f_0(500)$和$J/ψ$ $f_0(980)$，考虑到$B^0$和$B^0_s$弱衰变为$J/ψ$和一个$q \bar q$组件的主导过程。在强子化这个$q \bar q$组件成对的赝标介子，我们得到一定的权重介子介子组件，并允许它们之间的相互作用。用手征幺正理论描述的介子-介子组分的末态相互作用产生了$f_0(980)$和$f_0(500)$共振，我们可以得到共振衰减后的$π^+ π^- $不变质量分布，这使我们能够直接与实验进行比较。我们得到的比例$J/ψ$ $f_0(980)$和$J/ψ$ $f_0(500)$的每个$B$衰变与实验定量一致，与$f_0(980)$明显占主导地位的$B^0_s$衰变和$f_0(500)$的$B^0$衰变。
2014-08-26 hep-ph
Probing the Dirac or Majorana nature of the Heavy Neutrinos in pure leptonic decays at the LHC
我们提出了一个战略区分狄拉克/马约拉纳字符的重中微子质量低于$W$玻色子质量，使用纯轻子衰变在大型强子对撞机。该策略利用了$W^{+}\rightarrow l^{+}l^{+}l^{'-}ν$衰变中相反电荷轻子的前后不对称性。为了检验该模型的实验可行性，我们通过数值分析表明，在$W^{+}\rightarrow e^{+}e^{+}μ^{-}ν$衰变中，对于不同的重中微子质量范围，末态的两个正电子是可以区分的。最后，我们估计了一个Dirac和Majorana $N$中微子的$W^{+}\rightarrow e^{+}e^{+}μ^{-}ν$事例数。对于LHC RUN II的120 fb $^{-1}$的积分亮度，如果重-轻中微子混合是$ |U_{N μ}|^2,|U_{N e}|^2 \gtrsim 10^{-6} $，则可以发现信号。
2018-01-02 hep-ph
How to reveal the nature of three or more pentaquark states?
在手征么正方法下，在重夸克自旋对称性的约束下，我们研究了${\bar D}^{(*)}Σ_c^{(*)}$通道的耦合通道相互作用，在其阈值附近，LHCb合作组已经报道了三个类五夸克${\bar D}^{(*)}Σ_c^{(*)}$态.在目前的工作中，我们考虑到π交换的贡献，通过箱图的相互作用势，从而解除质量的${\bar D}^*Σ_c^{(*)}$自旋多重态的简并。通过对$Λ_b^0 \to J/ψK^- p$衰变过程中$J/ψp$不变质量分布的拟合，我们发现LHCb五夸克态不能在$Λ_b^0$衰变过程中直接产生，而只能在$Λ_b^0$衰变产物${\bar D}^*Σ_c^{(*)}$的末态相互作用中间接产生，这进一步支持了LHCb五夸克态是$\bar{D}Σ_c$分子的性质.根据拟合结果，我们研究了部分衰变宽度/分支比的其他衰变通道，$\bar{D}^* Λ_c$，$\bar{D} Λ_c$，和$η_c N$，和相应的不变质量分布。与$J^P=\frac{1}{2}^-$、$P_c(4312)$、$P_c(4440)$以及$\bar{D}^* Σ_c^*$在4500 MeV附近的共振具有大的部分衰减宽度到$η_c N$，因此，可以在$η_c N$不变质量分布中容易地看到。相比之下，具有$J^P=\frac{3}{2}^-$、$P_c(4457)$、（预测的）窄$P_c(4380…
2020-07-29 hep-ex hep-ph
Z-Boson Decays into Majorana or Dirac (Heavy) Neutrinos
我们计算了Z玻色子在电子-正电子碰撞中静止产生时衰变成重轻中微子对的运动学，包括重中微子随后衰变成含有带电轻子的可见终态。我们集中讨论了数十GeV量级的重中微子质量以及解决中微子（狄拉克费米子或马约拉纳费米子）性质的问题。我们发现，虽然不可能在逐个事件的基础上分辨出重中微子和轻中微子的性质，但只要有足够大的重-轻中微子对样本，就可以推断出中微子的性质。我们确定了两个观测敏感的中微子的性质。一个是子荷轻子的前后不对称性。如果中微子是马约拉纳费米子，则这种不对称性正好为零;如果中微子是狄拉克费米子，则这种不对称性对于带正电和带负电的子轻子是非零的（并且相反）。另一个可观察到的现象是重中微子的极化，它在实验室的子荷轻子的能量分布框架中留下了印记。在Z极的正负电子碰撞中产生的狄拉克中微子和反中微子是强极化的，而马约拉纳中微子的极化程度最多与$Z$玻色子一样。
2021-05-31 hep-ex hep-ph
Mass Spectrum and the Nature of Neutrinos
作为输入的最佳拟合太阳中微子异常的描述，MSW LMA，和氚β衰变的结果，我们估计中微子质量的允许范围独立于它们的性质。加上无中微子双β衰变产生的有效中微子质量的当前界，我们缩小了Majorana中微子的这个范围。我们完成了讨论，考虑未来的观点，确定中微子的质量，当振荡数据将得到改善，下一个实验对$(ββ)_{0ν}$和$^3H$衰变给出新的界限或获得具体的寿命或扭曲的能量分布。
2000-10-09 hep-ph
Scalar Meson Decay Constants and the Nature of the a_0(980)
a_0（980）、a_0（1450）和K_0（1430）的衰变常数是用一种QCD求和定则来确定的，这种定则能非常精确地确定ρ衰变常数。a_0（980）与K_0（1430）的衰变常数之比约为0.6，排除了a_0（980）的“松束缚-K \bar{K} -分子”和Gribov小子的可能性。解决方案的isovector标量谱函数在文献中获得的求和规则分析采用了更严格的单共振加连续形式的输入光谱anastrophic，也进行了研究。这些解表明，与目前的结果相比，a_0（980）到等矢量标量密度的耦合可以忽略不计，这表明这里所采用的求和规则的OPE和强子侧之间的质量匹配很差，因此相对于目前的解决方案是非常不利的。
2000-05-16 hep-ph
Insights into the nature of the $X(3872)$ through B meson decays
我们用微扰QCD（PQCD）方法研究了衰变$B_{c,u,d}\to X(3872)P$，其中包含令人困惑的共振$X(3872)$，$P$代表轻赝标介子$K$和$π$ .假设$X(3872)$为$1^{++}$粲偶素态，我们得到以下结果：（a）衰变$B^+_c\to X(3872)π^+$和$B^+_c\to X(3872) K^+$的分支比在误差范围内与协变光阵面方法的预测结果一致，但大于广义因子分解方法的结果;（b）衰变$B^+\to X(3872)K^+$的分支比被预测为$(3.8^{+1.1}_{-1.0})\times10^{-4}$，其小于先前的PQCD计算结果，但仍略大于Belle和BaBar设定的上限。（3）与$B_{u,d}\to X(3872)K$衰变相比，$B_{u,d}\to X(3872)π$衰变的分支比要小得多，其分支比可降至$10^{-6}$ ;（d）这些衰变的直接CP破坏非常小，只有$10^{-3}\sim 10^{-2}$，因为与树贡献相比，企鹅贡献被环路抑制。通过实验检验这些衰变的分支比和CP破坏，包括隐含的$SU(3)$和同位旋对称性，有助于探索$X(3872)$的本质。
2022-08-16 hep-ph
Decipher the short-distance component of $X(3872)$ in $B_c$ decays
理解$X(3872)$的性质的首要任务是区分双夸克和多夸克组态。在这项工作中，我们提出了一种方法来探测的短距离成分的$X(3872)$通过测量之间的比例$B_c$半轻子和非轻子衰变到$X(3872)$。我们证明，如果$X(3872)$的生产机制是通过$\bar cc$组件，该比率将是普遍的，可以可靠地预测在理论上。在大型强子对撞机和下一代正负电子对撞机上测量这些比率能够验证/无效这种产生机制，并提供更深入的见解$X(3872)$的性质。
2015-12-10 hep-ex hep-ph
Tests of the nature and of the gluon content of the σ(0.6) from D and D_{s} semileptonic decays
我们总结了不同的特征，这些特征表明标量两点和三点函数的QCD谱和规则分析不利于宽质量和低质量$σ(0.6)$的$\bar uu+\bar dd$解释，并强调测量$D_s$半轻子衰变到$ππ$可以以一种与模型无关的方式揭示其最终的胶子分量$σ_B$。分析还表明，如果$σ(0.6)$是一个$\bar uu+\bar dd$态，那么人们期望从$σ_B$观测到的$K\bar K$最终态可能与文献中假设的低质量$\bar ss$态的观测结果竞争（如果相空间允许的话），从而成为观测到的$σ(0.6)$的SU（3）伙伴
2002-08-29 hep-ph
Exploring the threshold behavior and implications on the nature of Y(4260) and $Z_c(3900)$
通过假设Y（4260）是$D_1\bar{D}$分子态，或者与$D_0 \bar{D}^*$和$D_1^\prime \bar{D}$有相当大的耦合，我们研究了Y（4260）的几种衰变模式。在特定的运动学构型下，再散射振幅可能出现三角形奇异性（TS），这将显著改变阈值行为。明显的阈值增强或狭窄的尖点结构会很自然地出现，而不会引入真正的共振。我们强调，辐射衰减模式可能是有用的研究$D^{(*)}\bar{D}$ $S$波散射。
2013-07-02 hep-ex hep-ph
Further understanding the nature of $a_0(1710)$ in the $D^+_s \to π^0 K^+ K^0_S$ decay
基于我们先前关于$a_0(1710)$在$D_s^+\toπ^+K_S^0K_S^0$衰变中的作用的工作[Phy. Rev. D 105，116010（2022）]，我们对过程$D^+_s \to π^0 a_0(1710)^+ \to π^0 K^+ K^0_S$中的$a_0(1710)^+$进行了进一步的理论研究。除$a_0(1710)$外，还考虑了$K^*$和$a_0(980)$的贡献。首先，我们考虑$K^{*+} \to K^+π^0$和$\bar{K}^{*0} \to π^0 \bar{K}^0$树图的贡献。其次，我们用手征么正方法描述了$K\bar{K}$的末态相互作用，研究了$a_0(980)$的贡献，而$a_0(1710)$态是由$K^*\bar{K}^*$相互作用动态生成，然后衰变为$K^+\bar{K}^0$ .由于最终的$K^+ K_S^0$态是纯的同位旋$I=1$，因此$D_s^+\toπ^0K^+K_s^0$衰变是研究$a_0(1710)^+$和$a_0(980)^+$共振的理想过程。基于我们的理论计算，发现最近的实验测量的$K^+K^0_S$，$π^0K^+$和$π^0 K_S^0$不变质量分布可以很好地再现，这支持了分子$K^*\bar{K}^*$的标量$a_0(1710)$共振的性质。
2022-10-24 hep-ex hep-ph nucl-ex
Towards nature of the X(3872) resonance
我们构造了共振态X（3872）的衰变谱，它具有良好的分析和幺正性质，可以定义X（3872）\to D^{*0} \bar D ^0 + c. c的分支比.研究了X（3872）\to π^+π^- J/π（1 S）衰变，表明我们的谱是选择共振X（3872）模型的有效方法。然后我们讨论了X（3872）共振是c \bar c = χ_{c1}（2 P）粲偶素的情形，它“坐在”D^{*0} \bar D^0阈值上.我们用虚D^* \bar D+ c. c的贡献解释了X（3872）共振的质量相对于χ_{c1}（2 P）粲偶素质量的势能模型的移动。将中间态转化为X（3872）共振的自能。这使我们能够估计X（7872）共振与D^{*0} \bar D^0通道的耦合常数，X（3872）\to D^{*0} \bar D^0 + c. c的分支比。衰变，X（3872）的分支比衰变为所有非D ^{*0} \bar D^0 + c.c. states.我们预测了X（3872）通过两个胶子的大量未知衰变：X（3872）\to胶子\胶子\to强子。
2015-10-25 hep-ex hep-ph nucl-th
Can the nature of $a_0(980)$ be tested in the $D_s^{+}\to π^{+}π^0 η$ decay?
通过对$D^+_s \to π^+ π^0 η$衰变的振幅分析，BESIII合作组首次观测到了$D^+_s \to a_0(980)^+π^0$和$D^+_s \to a_0(980)^0π^+$衰变模式，这两种模式预计将通过纯$W$ -湮灭过程发生。然而，测得的分支分数$\mathcal{B}[D_{s}^{+}\to a_{0}(980)^{+(0)}π^{0(+)},a_{0}(980)^{+(0)}\to π^{+(0)}η]$，发现是大于那些已知的$W$湮灭衰变的一个数量级。如果这两种衰变是由$W$内转换或外发射机制而不是$W$湮灭机制引起的，那么这一矛盾就可以得到调和。在这项工作中，我们提出，$D^+_s$衰减过程通过外部和内部$W$发射，而不是$W$湮灭机制。在这样的情况下，我们执行的$D^+_s \to π^+π^0η$衰变的研究，考虑到从树图$D^+_s \to ρ^+ η\to π^+ π^0 η$和中间$ρ^+ η$和$K^*\bar{K}/K\bar{K}^*$三角图的贡献。$a_0(980)$的中间态可以从耦合的$K \bar{K}$和$πη$通道的终态相互作用中动态产生，并且表明实验数据可以被相当好地描述，这支持将$a_0(980)$解释为分子态。
2021-02-10 hep-ex hep-ph nucl-ex
Probing the indefinite CP nature of the Higgs Boson through decay distributions in the process $e^+e^-\to t\bar{t}Φ$
最近在大型强子对撞机上发现的标量共振现在几乎被证实是一种希格斯玻色子，其CP性质尚未确定。在有和没有偏振光束的ILC中，可以高精度地探测这些特性。在这项工作中，我们研究的可能性探测偏离纯CP偶的情况下，通过使用过程$e^+ e^- \to t \bar{t} Φ$的衰变分布，与$Φ$主要衰减成一个$b\bar b$对。我们比较了SM的情况下（模型I）的最小扩展的情况下，一个额外的赝标量自由度，与一个更现实的情况下，即CP违反双希格斯模型（模型II），允许更一般的描述的耦合。我们考虑了具有$\sqrt{s}=800$、GeV和$300\, {\rm fb}^{-1}$积分亮度的ILC。我们的主要研究结果是，即使在小偏离CP偶的情况下，衰变分布是敏感的CP奇组件的存在下，在模型II，而它是很难探测这些偏离模型I，除非赝标量分量是非常大的。注意到所提出的光束偏振度增加了统计数据，该过程证明了光束偏振在标准模型之外的研究中的有效作用。此外，我们的研究表明，一个不确定的CP希格斯将是一个敏感的实验室，物理超越SM。
2013-05-20 hep-ex hep-ph
Probing the nature of $D_1 K$ and $D_2 K$ molecules through $D_s^{(*)}ππ$ and $D_{s0(s1)}π$ decays
Center for Joint Quantum Studies and Department of Physics, School of Science, Tianjin University（天津大学理学院物理系联合量子研究中心）
研究 $D_1K$ 和 $D_2K$ 分子通过 $D_s^{(*)}ππ$ 和 $D_{s0(s1)}π$ 衰变的双体和三体衰变，揭示分子态的强耦合特性及三角奇异性对质量谱的影响。
2026-05-10 hep-ex hep-ph
Gluon mass from charmonium radiative decay and its impact on the hybrid meson properties
我们研究了粲偶素$\frac{1}Γ\frac{dΓ(J/ψ\rightarrowγgg)}{dz}$辐射衰变的光子谱，它是寻找奇异介子（混杂体$q\bar{q}g$和胶球$gg$）的极好场所，也是研究红外胶子性质的理论和唯象的理想框架。
2022-06-17 hep-ph physics.soc-ph
Charmed Pseudoscalar and Vector Mesons: a Comprehensive QCD Sum-Rule View of Their Decay Constants
尽管不可否认的相似性的应用技术，有些不同的挑战时，遇到的提取时，从QCD求和规则来自适当的内插重轻夸克流的两点标量，衰变常数的粲介子的赝标性质，一方面，或矢量性质，另一方面。这一观察结果证明了对相应结果进行相当仔细的重新评估是正确的。
2014-07-21 hep-ph
Charmless hadronic B decays involving scalar mesons: Implications to the nature of light scalar mesons
在QCD因子分解的框架下，研究了强子无粲B衰变为标量介子和赝标量介子的过程。虽然轻标量介子$f_0(980)$和$a_0(980)$被广泛认为主要是四夸克束缚态，但实际上很难根据轻标量的四夸克图像进行定量预测。因此，预测中的2夸克模型的标量介子。基于QCD求和规则方法，我们导出了标量介子的首旋光锥分布振幅及其衰变常数。短距离的方法足以解释所观察到的$f_0(980)K^-$和$f_0(980)\bar K^0$的大比率，从$b\to ss\bar s$过程中接收主要的企鹅贡献。当把$f_0(980)$指定为四夸克束缚态时，存在着对$B\to f_0(980)K$有贡献的额外图。因此，先验的$f_0(980)K$率不一定被抑制的四夸克态$f_0(980)$。计算的$\bar B^0\to a_0^+(980)π^-$和$a_0^+(980)K^-$速率略高于当前实验限值。如果在$(4\sim 6)\times 10^{-6}$水平上测量$\bar B^0\to a_0^+(1450)π^-$的分支比，而发现$a_0^+(980)π^-$更小，比如说，在$(1\sim 2)\times 10^{-6}$量级或甚至比这更小，这将可能意味着$a_0(1450)$具有2夸克性质，而$a_0(980)$具有4夸克性质。企鹅占主导地位的模式$a_0(980)K$和$a_0(1450)K$接收占主…
2005-12-01 hep-ex hep-ph
TeV Scale See-Saw Mechanisms of Neutrino Mass Generation, the Majorana Nature of the Heavy Singlet Neutrinos and $\betabeta$-Decay
结果表明，质量在$M_j \sim (100 - 1000)$ GeV范围内的重中微子$N_j$的Majorana性质存在于TeV标度的I型和中微子质量产生的反向跷跷板方案中，在目前运行和未来计划的加速器实验中不太可能观察到（包括大型强子对撞机）由于存在非常强的约束的参数和耦合负责相应的$|ΔL| = 2$过程，$L$是轻子的总电荷。如果重的马约拉纳中微子$N_j$被观测到，并且它们只与I型或逆跷跷板机制相关联，而没有额外的TeV尺度的“新物理”，那么它们的行为将像狄拉克费米子一样达到相对较高的精度，实际上是伪狄拉克粒子。对证明$N_j$的马约拉纳性质的效应的观察将意味着这些重中微子与标准模型粒子具有额外的相对较强的耦合（例如，在III型跷跷板情景中），或者与观察相符的轻中微子质量是由跷跷板以外的机制产生的（例如，辐射在一个或两个环水平），其中重马约拉纳中微子$N_j$仍然参与。
2010-07-14 hep-ph
