Excited Baryons in Large N_c QCD Revisited: The Resonance Picture Versus Single-Quark Excitations
本文从两个方面分析了重子激发态的性质:介子-核子散射中的共振态和简单夸克模型中的单夸克激发态。对于这两种类型的分析,可以得到新的模式出现的退化N_c --> \infty,并显示出是相互兼容的。这有助于证明单夸克激发图像的合理性,并可能对其成功提供一些见解。我们还发现,在大N_c极限下,其中一个S_{11}重子不与π-N沟道耦合,而与η-N沟道耦合。这在N(1535)中根据经验观察到,N(1535)非常弱地耦合到pi-N沟道,而相当强地耦合到eta-N沟道。N(1650)与π-N沟道的耦合较强,与η-N沟道的耦合较弱。在简单的夸克模型图像的背景下,我们再现的混合角的表达式是准确的O(1/N_c)的修正,并在良好的协议与唯象提取的混合角。
2003-01-24 hep-ph
$J^P$ Assignments of $Λ_c^+$ Baryons
在质量加载的通量管模型中,用“好”双夸克态研究了$Λ_c^{+}$重子。研究表明,所有的$Λ_c^{+}$重子候选人在2008年审查的粒子数据组(PDG)的质量加载通量管模型很好地描述。分配这些$Λ_c^{+}$候选者的量子数$J^P$。如果$Λ_c(2765)^{+}$是轨道激发的$Λ^+_c$,那么它很可能是$J^P={3\over 2}^+$。如果$Λ_c(2765)^+$是轨道激发的$Σ_c$,那么应该存在另一个质量为$\approx 2770$ MeV的$J^P={3\over 2}^+$ $Λ^+_c$。在该模型中,不存在现有文献中预测的$J^P={1\over 2}^+$ $Λ_c(\approx 2700)^+$。$Λ_c(2940)^{+}$很可能是具有$J^P={5\over 2}^-$的轨道激发重子。
2010-06-23 hep-ex hep-ph
The analysis of the excited bottom and bottom strange states $B_{1}(5721)$, $B_{2}^{*}(5747)$, $B_{s1}(5830)$, $B_{s2}^{*}(5840)$, $B_{J}(5840)$ and $B_{J}(5970)$ in B meson family
本文利用³P₀衰变模型研究激发态底介子与底奇异介子的强衰变,确认B₁(5721)、B₂*(5747)的量子数指定及其奇异伙伴,并初步将B_J(5840)、B_J(5970)识别为2³S₁和1³D₃态。
2019-07-20 hep-ph
NLO QCD corrections to excited lepton production at the LHC
我们重新审视了激发轻子($\bar{l^*}l$)的生产,通过规范调解只有在大型强子对撞机,其次是他们的两个身体衰变到标准模型(SM)粒子。我们包括次领先阶(NLO)QCD修正这些过程。我们已经证明,这些修正可能是实质性的和重要的。我们还表明,非线性光学截面的尺度依赖性大大降低相比,领先的顺序(LO)截面。
2015-03-09 hep-ph
Negative parity baryons in the $1/N_c$ expansion: the three towers of states revisited
本文讨论了大$N_c$ QCD中夸克-壳层图象和介子-核子散射图象之间的相容性,其中混合对称$\ell$ = 1态是用一个简单的哈密顿量来分析的,该哈密顿量包括标准基态对称核+激发夸克过程中定义的$\mathcal{O}(N^0_c)$阶算符.在这里,我们介绍了一个新的方法中定义的顺序$\mathcal{O}(N^0_c)$的哈密顿系统分为两个部分是不需要的。得到了与散射图和标准过程中相同量子数的三组简并态(塔)。因此,0也同样实现了。目前所选择的哈密顿量的本征值也有简单的解析表达式,线性依赖于进入哈密顿量的三个动力学系数。这加强了新方法的有效性,该方法已经0描述了大能量范围内的激发负宇称重子。
2012-07-14 hep-ph
Ground and Excited state masses of $Ω_c^0$, $Ω_{cc}^+$ and $Ω_{ccc}^{++}$ baryons
在Regge唯象框架下计算了$Ω_c^0$、$Ω_{cc}^+$和$Ω_{ccc}^{++}$重子的基态和激发态质量。在这里,我们试图给这些获得的质量分配一个可能的自旋宇称。我们计算的质量在$(J,M^2)$平面与自然($J^{P}$ = $1/2^{+}$,$3/2^{-}$,$5/2^{+}$,.)和非自然的($J^{P}$ = $3/2^{+}$,$5/2^{-}$,$7/2^{+}$,.)自旋宇称与实验观测结果一致,并合理地接近于其他理论预测。进一步确定了各Regge线在$(n, M^2)$平面上的斜率和截距,并估算了这些重子的高激发态质量。所得到的质量关系和质量值的预测可以为今后的实验研究和这些态的自旋宇称分配提供有用的信息。
2021-05-22 hep-ph
Excited bottom and bottom-strange mesons in the quark model
为了理解LHCb协作组最近报道的$B_J(5840)$和$B_J(5960)$的可能的$q\bar{q}$夸克模型分配,我们在非相对论夸克模型中计算了底介子和底奇介子的质量谱、强衰变和辐射衰变.将这些预测与相关实验结果进行比较,我们认为$B_J(5840)$和$B_J(5960)$可以分别被鉴定为$B(2^1S_0)$和$B(1^3D_3)$,CDF协作组报道的$B(5970)$可以被解释为$B(2^3S_1)$或$B(1^3D_3)$ .需要进一步精确测量$B(5970)$的宽度、自旋和衰变模式,以区分这两种分配。这些底介子和底奇异介子的预言可以为进一步的实验研究提供有用的信息。
2016-09-21 hep-ex hep-ph
Charmonium excited state spectrum in lattice QCD
我们利用一个大基的协变导数介子内插场,证明了用变分法可靠地提取多个激发态的可行性。研究是在粲质量下含三叶草夸克的淬火各向异性晶格中进行的。我们演示了如何知识的连续极限的晶格插值字段可以提供额外的自旋分配信息,即使在一个单一的晶格间距,通过重叠因子的插值字段和状态。相对于夸克势模型的预测和实验状态,激发态的质量是系统性的高。我们的结论是,这是最有可能的淬火近似的结果。
2007-08-09 hep-lat hep-ph
Highly Excited Baryons in Large $N_c$ QCD
本文利用QCD的$1/N_c$展开,分析了2- 3 GeV质量区中奇异$S = 0, -1, -2$和-3的正宇称共振态的谱,假定它们属于$[\textbf{56},4^+]$多重态。质量算子是类似的$[\textbf{56},2^+]$,以前在文献中研究。后者的分析是重新审视。在$[\textbf{56},4^+]$多重态中,自旋-自旋项占主导地位,自旋-轨道项在超精细相互作用中完全可以忽略,这与组分夸克模型的结果一致.更多的数据是非常可取的,特别是在奇怪的部门,以充分利用这种方法的力量。我们讨论了将计算推广到N=2或N=4带的其他激发态重子的可能性。
2005-03-25 hep-ph
Revisiting hidden-charm pentaquarks from QCD sum rules
为了更好地保证单极点参数化的有效性,我们利用QCD求和规则的方法重新研究了隐魅五夸克态$P_c(4380)$和$P_c(4450)$.我们发现了两个混合流,结果表明$P_c(4380)$和$P_c(4450)$可以被确定为分别具有$J^P=3/2^-$和$5/2^+$的隐魅五夸克态,同时还存在其他可能的自旋宇称指派,如$J^P=3/2^+$和$J^P=5/2^-$,这些需要在进一步的理论和实验研究中得到澄清.
2019-03-18 hep-ex hep-ph
Assignments of the $X(4140)$, $X(4500)$, $X(4630)$ and $X(4685)$ based on the QCD sum rules
在本文中,我们考虑到我们以前基于QCD求和规则的计算,尝试用$J^{PC}=1^{-+}$把$X(4630)$指定为$D_s^*\bar{D}_{s1}-D_{s1}\bar{D}_s^*$四夸克分子态或$[cs]_P[\bar{c}\bar{s}]_A+[cs]_A[\bar{c}\bar{s}]_P$四夸克态,用$J^{PC}=0^{++}$把$X(3915)$和$X(4500)$分别指定为1S和2S $[cs]_A[\bar{c}\bar{s}]_A$四夸克态。然后,我们扩展了我们以前的工作,用QCD求和规则研究了LHCb的新四夸克候选体$X(4685)$作为$X(4140)$的第一径向激发态,得到了质量$M_{X}=4.70\pm0.12\,\rm{GeV}$,它与实验值$4684 \pm 7 {}^{+13}_{-16}\,\rm{MeV}$符合得很好.进一步,我们详细研究了两介子散射态的贡献,发现两介子散射态本身不能使QCD求和规则饱和,四夸克态的贡献起着不可替代的作用,无论有没有两介子散射态,我们都可以使QCD求和规则饱和.
2021-11-15 hep-ph
Study of $P$-wave excitations of observed charmed strange baryons
人们已经观测到许多受激粲奇异重子,如$Ξ_c(2790)$、$Ξ_c(2815)$、$Ξ_c(2930)$、$Ξ_c(2980)$、$Ξ_c(3055)$、$Ξ_c(3080)$和$Ξ_c(3123)$。为了了解它们的内部结构和确定它们的自旋宇称,在$^3P_0$模型中系统地研究了这些可能作为$P$波激发$Ξ_c$候选者的重子的强衰变性质.基于最近的实验数据,探索了$Ξ_c(2790)$、$Ξ_c(2815)$、$Ξ_c(2930)$、$Ξ_c(2980)$、$Ξ_c(3055)$、$Ξ_c(3080)$和$Ξ_c(3123)$的构型和$J^P$分配。在我们的分析中,$Ξ_c(3055)$、$Ξ_c(3080)$和$Ξ_c(3123)$似乎不可能是$P$波激发的$Ξ_c$ . $Ξ_c(2790)$、$Ξ_c(2815)$、$Ξ_c(2930)$和$Ξ_c(2980)$可以是$P$波激发的$Ξ_c$。特别地,$Ξ_c(2790)$和$Ξ_c(2815)$很可能分别是由$P$波激发的$Ξ_{c1}(1/2^-)$和$Ξ_{c1}(3/2^-)$。$Ξ_c(2980)$可以是$P$波激发的$Ξ_{c1}^{'}(\frac{1}{2}^-)$。$Ξ_c(2930)$可以是$P$波$Ξ_{c0}^{'}(\frac{1}{2}^-)$、$\tildeΞ_{c0}(\frac{1}{2}^…
2017-11-16 hep-ph
Revisiting parity non-conservation in cesium
我们应用状态求和方法来计算铯中对宇称不守恒(PNC)的部分贡献[Porsev { \em et al},Phys. Rev. D { \bf 82},036008(2010)]。我们发现了对来自核心和高激发态($n>9$,即所谓的{ \em尾})的贡献的两个非主导项的显著修正。当考虑这些差异时,Porsev { \em et al}的结果是,$E_{\rm PNC} = 0.8906\,(24) \times 10^{-11}i(-Q_W/N)$变为$0.8977\,(40)$,与我们以前的计算结果$0.8980\,(45)$非常一致。对铯的PNC测量结果的解释仍然表明与标准模型($1.5\,σ$)的合理一致性,但对物理学提出了新的限制。
2012-07-25 hep-ph physics.atom-ph
Revisiting $B_c^{(*)}$ production in $Z$-boson decays at NLO in QCD
Chongqing University(重庆大学);Hainan Normal University(海南师范大学)
基于色单态非相对论QCD框架,研究QCD次领头阶下$B_c^{(*)}$在Z玻色子衰变中的产生,计算其产生宽度与运动学分布,分析不确定度并应用最大共形性原理确定重整化标度,结果为相关介子研究提供输入。
2026-10-16 hep-ex hep-ph
Kaon spectrum revisited
欧洲核子研究组织(CERN)最近批准了一个世界上独一无二的QCD设施,其中使用了CERN SPS外部M2束线的更新版本以及COMPASS实验的通用光谱仪。它的主要目标之一是使用高强度和高能的K介子束以前所未有的精度绘制出激发K介子的完整谱;不仅对低能QCD现象学产生广泛的影响,而且对许多激发K介子出现的高能粒子过程也产生广泛的影响,例如LHCb和Belle~II研究的重介子衰变中的CP破坏。为了支持实验工作,本文采用组分夸克模型计算了K介子谱,该模型已成功地应用于从轻夸克到重夸克的广泛的强子观测量,因此模型参数是完全受约束的。该模型的预测可以作为一个模板,对已经收集的数据和未来的实验结果进行比较,以区分传统和异国情调的K介子状态。我们还比较了我们的结果与文献中提供的,以提供一些一般性的声明,共同的所有计算。
2022-09-26 hep-ex hep-lat hep-ph