Static properties and semileptonic decays of doubly heavy baryons in a nonrelativistic quark model
本文研究了双重重$Ξ, Ξ', Ξ^*$和$Ω, Ω', Ω^*$重子基态的静态性质和半轻子衰变。在非相对论性夸克模型的框架下，我们用重夸克自旋对称性约束下的变分方法求解三体问题。为了检查我们的结果对夸克间相互作用的依赖性，我们使用了五种不同的夸克-夸克势，其中包括一个限制项加上库仑和来自一个胶子交换的超精细项。我们的静态性质（质量，电荷和质量半径，磁矩.）除了磁矩的几个例外，与以前的Faddeev计算结果吻合得很好。我们用简单得多的波函数计算了二重$Ξ,Ξ'(J=1/2)$和$Ω, Ω'(J=1/2)$重子的半轻子衰变。我们对衰变宽度的计算结果与在夸克-双夸克近似下的相对论性夸克模型中的计算结果符合得很好。
2008-04-18 hep-ph nucl-th
|Vub| from exclusive semileptonic B to pi decays revisited
利用最近修正的形状因子f_+和f_0的HPQCD结果，结合实验部分分支分数信息和理论形状因子计算，我们更新了从排他的半轻子B到π衰变中提取|Vub|的方法。我们使用Omnes表示来提供所需的形状因子参数化。提取的值为10^3 |Vub| = 3.47 +/-0.29 +/-0.03，与使用CKM拟合中的所有其他输入提取的|Vub|惊人地一致，并且与从包含的半轻子B到π衰变中提取的|Vub|显示出一些不一致。
2007-09-04 hep-ph
|Vub| from Exclusive Semileptonic B--> rho Decays
我们用全方位表示的半轻子B--> ρ衰变的形状因子V、A_1和A_2，并将它们用于结合实验的部分分支分数信息和三个形状因子的理论计算来提取|Vub| .我们发现一个稍低的结果，|Vub| =（2.8 +- 0.2）x 10^{-3}，比从排他性半轻子B--> π衰变中提取的值，并使用CKM拟合中的所有其他输入。当我们与从包含B -> X_u l nu衰变中提取的结果比较时，分歧更大。
2008-12-15 hep-ph
$\bar B_s\to K$ semileptonic decay from an Omnès improved constituent quark model
研究了组分夸克模型中半轻子$\bar B_s\to K^+\ell^-\barν_\ell$衰变的$f^+$形状因子。价夸克的估计是补充的贡献，从$\bar B^*$极占主导地位的高$q^2$地区。我们使用一个乘减的Omnès色散关系来扩展夸克模型的预测，从它的适用区域附近的$q^2_{\rm max}=(M_{B_s}-M_K)^2\sim 23.75$ GeV $^2$的所有$q^2$值的物理衰变。为了更好地约束$f^+$对$q^2$的依赖性，我们将减法常数拟合到来自先前光锥求和规则[Phys.Rev.D78（2008）054015]和本夸克模型结果的组合输入。由此得到了$Γ(\bar B_s\to K^+\ell^-\barν_\ell)=(5.45^{+0.83}_{-0.80})|V_{ub}|^2\times 10^{-9}\,{\rm MeV}$，它比仅基于QCD光锥求和规则估计的预测值高出约20%.在高于$q^2=15$ GeV $^2$的区域中，$f^+$形状因子的差异要大得多。
2014-04-03 hep-ex hep-ph nucl-th
Baryonic Form Factors in the Nonrelativistic Quark Model
利用非相对论夸克模型，在重母重子的静止坐标系中计算了弱电流感生重子零反冲形状因子。与文献中的类似工作相反，我们的夸克模型结果确实满足重夸克对称性对重子-重子跃迁的约束。假设重子具有偶极$q^2$行为，我们将夸克模型形状因子应用于重子的非轻子、半轻子和弱辐射衰变。
1996-08-26 hep-ph
Quark model study of the semileptonic B -> pi decay
从一个简单的夸克模型出发，考虑B ~* 共振的影响，研究了半轻子衰变B ~-> π.一种新颖的、乘减的奥姆奈斯色散关系已经被实现，以将夸克模型的预测扩展到所有物理q^2值。我们发现|V_{ub}| =0.0034 +/- 0.0003（实验）+/- 0.0007（理论值），与实验值吻合良好。
2006-10-18 hep-ph
Study of semileptonic and nonleptonic decays of the $B_c^-$ meson
本文在非相对论夸克模型的框架下计算了$B_c^-$介子的半轻子和双介子非轻子衰变。前者是在旁观者近似下使用夸克水平上的单体电流算子。我们的模型再现了在无限重夸克质量极限下得到的重夸克自旋对称性的约束。对于两介子非轻子衰变，我们采用因子分解近似。我们比较我们的结果在不同的相对论方法得到的。
2006-10-11 hep-ph
|Vub| from Exclusive Semileptonic B to pi Decays
我们用Omnes表示的形状因子f_+和f_0表示排斥半轻子B到π衰变，特别注意B* 极的处理及其对f_+的影响。我们应用它们来结合实验的部分分支分数的信息与理论计算的两个形状因子提取|Vub|。我们实现的精度与包容性测定具有竞争力，并且我们没有发现我们的结果|Vub| =（3.90+/-0.32+/-0.18 <$10 ^（-3））与包容性世界平均值（4.45+/-0.20+/-0.26 <$10 ^（-3））之间的显著差异。
2007-05-17 hep-ph
Combined nonrelativistic constituent quark model and heavy quark effective theory study of semileptonic decays of Λ_b and Ξ_b baryons
用非相对论组分夸克模型研究了半轻子衰变$Λ_b^0 \to Λ_c^+ l^- {\bar ν}_l$和$Ξ_b^0 \to Ξ_c^+ l^- {\bar ν}_l$ .我们的工作在坐标空间，重子波函数最近获得的变分方法的基础上重夸克对称性。我们开发了一种新的扩展的电弱电流算子，它补充了重夸克有效理论的约束，使我们能够预测重子的形状因子和衰变分布的所有$q^2$（或等价的$w$）的值在物理衰变中访问。我们的结果的部分集成的纵向和横向衰减宽度，在附近的$w=1$点，是在良好的协议与晶格计算。比较我们的集成$Λ_b-$衰减宽度实验允许我们提取的$V_{cb}$ Cabbibo-Kobayashi-Maskawa矩阵元素，我们获得了一个值$|V_{cb}| = 0.040\pm 0.005 ({\rm stat}) ^{+0.001}_{-0.002} ({\rm theory})$也与最近的决心由DELPHI协作从排他性的${\bar {\rm B}^0_{\rm d}} \to {\rm D}^{*+}l^-{\bar ν}_l$衰减。除$Λ_b (Ξ_b)-$衰变外，纵向和横向不对称性以及纵向与横向衰变比分别为$<a_L >=-0.954\pm 0.001 (-0.945\pm 0.002)$、$<a_T >=-0.665\pm 0.002 (-0.628\pm 0.004)$和…
2005-01-10 hep-ph nucl-th
Spin-Orbit-Like Terms in Semileptonic Weak Hamiltonian
结果表明，在考虑核势的情况下，核子的有效非相对论弱哈密顿量中出现了新的类自旋轨道项。特别是在Walecka的相对论核模型中，它们的相当大的增强的论点是先进的。
1999-07-22 hep-ph nucl-th
Heavy-to-light scalar form factors from Muskhelishvili-Omnès dispersion relations
通过求解Muskhelishvili-Omnès积分方程，同时研究了半轻子重介子衰变$D\toπ\bar \ell ν_\ell$，$D\to \bar{K} \bar \ell ν_\ell$，$\bar{B}\to π\ell \barν_\ell$和$\bar{B}_s\to K \ell \barν_\ell$的标量形状因子.作为输入，我们采用归一化的重介子戈德斯通玻色子手征耦合通道振幅的能量区域不远的阈值，而在高能量，施加足够的渐近条件。标量形状因子表示为Omnès矩阵乘以向量多项式，其中包含一些待定的色散减法常数。我们利用重夸克和手征对称性来约束这些常数，这些常数在魅力和底部扇区都适合于格点QCD结果，并且在后一个扇区中也接近于$q^2=0$的光锥求和规则预测。我们发现了一个很好的同时描述的标量形状因子的四个半轻子衰变反应。从这种组合拟合，并利用标量和矢量形状因子在$q^2=0$是相等的，我们获得$|V_{cd}|=0.244\pm 0.022$，$|V_{cs}|=0.945\pm 0.041$和$|V_{ub}|=(4.3\pm 0.7)\times10^{-3}$为所涉及的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）矩阵元素。此外，我们预测以下矢量形状因子在$q^2=0$：$|f_+^{D\toη}(0)|=0.01\pm 0.05$，$|f_+^…
2018-04-09 hep-ph
Study of the semileptonic decays B->pi, D->pi and D->K
从一个考虑B ~* 共振效应的简单夸克模型出发，研究了半轻子衰变B ~-> π.一种新的、乘减的、奥姆内斯色散关系已经被实现，以将夸克模型的预言扩展到物理衰变中所有可获得的q^2值。通过与实验数据的比较，我们提取了|V_ub| =0.0034 +/- 0.0003（exp.）+/- 0.0007（理论值）。作为对模型的进一步检验，我们还研究了D-> π和D->K衰变，得到了与实验符合较好的结果。
2006-10-05 hep-ph
Doubly heavy quark baryon spectroscopy and semileptonic decay
在非相对论夸克模型的框架下，我们计算了双重重$Ξ$和$Ω$重子基态的能谱和半轻子衰变宽度。我们解决了三体问题，使用变分的anomaly可能的重夸克自旋对称性所施加的约束。为了检验我们的结果对夸克间相互作用的依赖性，我们使用了五种不同的夸克-夸克势，其中包括来自单-胶子交换的库仑项和超精细项，以及一个限制项。我们的光谱的结果是在良好的协议与以前的计算使用Faddeev的方法。对于半轻子衰变，我们的总衰变宽度的结果与在夸克-双夸克近似下的相对论夸克模型中得到的结果符合得很好。
2006-10-11 hep-ph
Remarks on Semileptonic B and D Decays into Orbitally Excited Mesons
本文用非相对论ISGW夸克模型计算了排斥半轻子衰变$B(D) \to Xlν$的微分衰变率和分支比，其中$X$是p波介子.我们的研究结果与ISGW 2模型的预测进行了比较。我们已经计算了一些分支比，这些分支比在该模型中没有报告或报告为0.00。例如，我们发现，$Br(B_c^- \to \bar{B_{s2}^{*0}}l^-\barν) = 4.03 \times 10^{-5}$，$Br(B_c^- \to \bar{B_2^{*0}}l^- \barν) =3.65 \times 10^{-6}$和$Br(D_s^+ \to f_2l^+ν) = 2.7 \times 10^{-5}$，这似乎是在即将到来的实验达到。此外，我们还将$B_{u,d,s} \to Tlν$衰变分为两类，并比较了末态含有张量介子的半轻子衰变和非轻子衰变。
2002-09-03 hep-ph
$B\to ρ$ semileptonic decays and $|V_{ub}|$
我们重新评估的$B\toρ\,l^+ν_l$衰变宽度作为一个完整的$B\toππ\,l^+ν_l$四粒子衰变，其中两个最后的π介子通过中间$ρ$介子产生。衰减宽度可以写为离壳$ρ$的$B\toρ\,l^+ν_l$衰减宽度与$ρ\toππ$线形的卷积。这允许完全纳入有限$ρ$介子宽度的影响。如图所示，考虑$ρ$介子宽度效应使$|V_{ub}|$值增加约8%，使其与基于$B\toπ$衰变的测定结果更好地一致。我们从一个色散的Omnès表示中得到了$B\to ρ$半轻子形状因子的$q^2$依赖性。Omnès减法常数和整体归一化参数$|V_{ub}|$分别在低和高$q^2$区域与光锥求和规则和格点QCD理论形状因子计算相拟合，并与CLEO、BaBar和Belle实验部分分支分数分布相拟合.从该全局拟合中提取的值为$|V_{ub}|=(3.12\pm 0.13)\times 10^{-3}$，与粒子数据组引用的平均$B\to π$独占值$|V_{ub}|=(3.23\pm 0.31)\times 10^{-3}$一致。如果仅使用最新的Belle Collaboration数据，则提取的值将增加到$|V_{ub}|=(3.51\pm 0.16)\times 10^{-3}$。后一个值与基于$B\toπ$半轻子衰变的不同理论确定以及CKMfitter和UTfit组获得的值一致。在任何情况下，与从…
2014-11-03 hep-ph
Relativistic description of the $Ξ_b$ baryon semileptonic decays
在基于准势方法的相对论夸克-双夸克模型框架下研究了$Ξ_b$重子的半轻子衰变。在不采用非相对论性和重夸克展开的情况下，综合考虑了所有相对论效应，计算了弱衰变形状因子。在此基础上计算了重-重$Ξ_b\to Ξ_c\ellν_\ell$和重-轻$Ξ_b\to Λ\ellν_\ell$半轻子衰变的微分和总衰变率以及不同的不对称性参数。给出了涉及$τ$轻子和μ子的衰变比的预言。
2018-10-08 hep-ex hep-ph
Non-relativistic Model for the Semileptonic Λ_b \to Λ_c Decay
在重子的非相对论性夸克（NRQ）模型框架下计算了$Λ_b \to Λ_c e {\bar ν}$的衰变宽度，其中轻夸克扮演旁观者的角色。我们的计算没有明确地使用重夸克对称性。本文计算的上述过程的分支比与实验值相当吻合。
1996-12-16 hep-ph nucl-th
Semileptonic and Exclusive Rare B Decays
稀有衰变$B \ra K^\ast γ$发生在反冲最大的区域$q^{2}=0$，这给非相对论性夸克模型带来了问题，而非相对论性夸克模型通常被认为在零反冲时最可靠。Bauer Stech Wirbel（BSW）模型采用无限动量标架（IMF）形式，设计用于$q^2=0$。我们证明了在这个模型中，与半轻子衰变$B\ra ρe {\bar ν}$的衰变$B \ra K^\ast γ$和$q^2$ --谱相关的比率，在SU（3）味对称极限中变得与波函数无关。我们表明，这一功能也是真实的相对论夸克模型制定的IMF或轻锥形式主义，如果$b$夸克是无限重。事实上，这些相对论模型，它有一个不同的自旋结构从BSW的情况下，减少到BSW模型在重$b$ -夸克极限。因此，直接测量半轻子衰变的$q^2$ -能谱可以为稀有衰变提供精确的信息。
1994-01-19 hep-ph
Duality in semileptonic inclusive B-decays in potential models: regular versus singular potentials
利用非相对论性势模型描述介子，并在Shifman-Voloshin极限下工作，我们比较了积分速率$Γ(B\to X_clν)$作为单个衰变速率之和计算的量子力学模拟的OPE。在一个潜在的经常在原点的情况下，我们发现一个定义良好的对偶违反，但指数小。它对应于在衰变过程中被运动学禁止的魅力共振，但显然被OPE拾取。对于奇异势，由于系数超过某一阶后变为无穷大，所以我们不能得到完整的OPE级数，而只能得到有限的泰勒展开式。在这种情况下，我们没有发现对偶违反的迹象：差异小于有限展开的最后一项。这强调了奇异势的情况，这可能是相关的QCD，值得进一步研究。
2001-03-30 hep-ph
Decay Constants and Semileptonic Decays of Heavy Mesons in Relativistic Quark Model
本文用高斯波函数的变分方法研究了相对论夸克模型中的$B$和$D$介子。我们计算了费米动量参数$p_{_F}$，得到了$p_{_F} = 0.50 \sim 0.54$ GeV，它几乎与输入参数$α_s$，$m_b$，$m_c$和$m_{sp}$无关.然后我们计算出$f_B$ / $f_D$的比值，得到的结果比单纯非相对论类比给出的$\sqrt{M_D / M_B}$大1.3倍。这一结果与最近Lattice的计算结果吻合得很好。我们还计算了比率$(M_{B^*}-M_{B})$ / $(M_{D^*}-M_{D})$。在这些计算中，波函数在原点$ψ(0)$是必不可少的。我们还通过比较ACCMM模型的理论预测和最近ARGUS分析的$B \rightarrow e νX$的轻子能谱来确定$p_{_F}$，发现当我们使用$m_c=1.5$ GeV时，$p_{_F}=0.27~\pm~^{0.22}_{0.27}$ GeV.然而，该实验确定的$p_{_F}$的值强烈地依赖于输入参数$m_c$的值。
1995-07-01 hep-ph
Semileptonic decays of $Λ_b$ baryons in the relativistic quark model
在相对论夸克模型的框架下，利用重子的夸克-双夸克图像，采用准势方法研究了半轻子$Λ_b$衰变。衰变形状因子由初、末态重子波函数的重叠积分表示。所有的计算都没有使用非相对论性和重夸克展开。衰变形状因子的动量传递依赖性在整个可达运动学范围内明确确定，而无需任何外推或模型假设。计算了重-重$Λ_b\toΛ_c\ellν_\ell$和重-轻$Λ_b\to p\ellν_\ell$衰变分支分数。结果与$Λ_b\toΛ_c^+l^-\barν_l$衰变的分支分数的实验值在误差条内一致。根据最近LHCb实验得到的重-轻和重-重半轻子$Λ_b$衰变的分支比数据，得到了Cabbibo-Kobayashi-Maskawa矩阵元$|V_{ub}|/|V_{cb}|$的比值.这与由包含的$B$介子衰变所确定的相应比率是一致的。
2016-10-27 hep-ex hep-ph
$Λ_c$ Semileptonic Decays in a Quark Model
在非相对论夸克模型中计算了$Λ_c$半轻子衰变的强子形状因子。采用全夸克模型波函数数值计算了（$1/m_c$，$1/m_s$）中所有相关阶的形状因子.得到的形状因子满足预期的关系，从重夸克有效理论（HQET）。差分衰减率和分支分数计算过渡到基态和一些激发态的$Λ$。计算了半轻子衰变宽度占$Λ_c$总宽度的分支分数，并与其它理论估计和实验结果进行了比较。还计算了$Λ_c\toΛ^{*} l^{+}ν_l\toΣπl^{+}ν_l$和$Λ_c\toΛ^{*} l^{+}ν_l\to N\bar{K} l^{+}ν_l$的支化分数。除了衰变到基态$Λ$（1115）外，发现通过$Λ(1405)$的衰变提供了分支分数$Λ_c\to X_s lν_l$的显著部分。得到了$f=B(Λ_c^{+}\toΛl^{+}ν_l)/B(Λ_c^{+}\to X_s l^{+}ν_l)$的一个新的估计。
2017-02-21 hep-ph nucl-th
Semileptonic decay constants of octet baryons in the chiral quark-soliton model
在手征夸克-孤子模型框架下对磁矩和轴向常数的研究基础上，我们研究了重子半轻子衰变常数$(f_1,f_2)$和$(g_1, g_2)$。利用矢量通道和轴矢量通道中对角转移矩阵元与非对角转移矩阵元之间的关系，得到了重子半轻子衰变常数$f_2/f_1$和$g_1/f_1$的比值.讨论了$F/D$比，发现本模型预测的值自然介于Skyrme模型和非相对论夸克模型之间。在本模型中，单重态轴向常数$g^{(0)}_A$可以用$F/D$比和$g^{(3)}_A$来表示，并且结果很小。结果与现有的实验数据进行了比较，发现与他们很好的协议。此外，考虑SU（3）对称性破缺，计算了诱导赝张量耦合常数$g_2/f_1$.结果表明，SU（3）对称性破缺效应对超子半轻子衰变中的某些衰变模式可能起重要作用。
1997-09-02 hep-ph nucl-th
Study of the semileptonic decay Λ_b^0 \to Λ_c^+ l^- \barν_l
在非相对论夸克模型的框架下，我们计算了Λ_b^0 \to Λ_c^+ l^- \bar ν_l半轻子衰变的六个形状因子.用变分法计算了重子波函数，该方法应用于一族受重夸克对称性约束的试探函数。我们使用一个旁观者模型，只有一个身体的电流运营商。对于这些运营商，我们保持了内部（小）重夸克动量的一阶项，但转移（大）动量的所有订单。我们的部分积分衰变宽度的结果是在良好的协议与晶格计算。我们的总衰变宽度与实验的比较允许我们提取V_{cb} Cabbibo-Kobayashi-Maskawa矩阵元素，我们获得值|V_{cb}| =0.047 \pm 0.005，与DELPHI协作组最近的测定一致。进一步，我们得到了与格点结果一致的具有斜率参数ρ^2=0.98的普适Isgur-Wise函数.
2004-08-04 hep-ph nucl-th
Bottom quark pole mass and $|V_{cb}|$ matrix element from $R(e^+e^-\to b\bar b)$ and $Γ_{sl}(b\to clν_l)$ in the next-to-next-to-leading order
在强耦合常数下，我们给出了次次领头阶的$Υ$求和定则和$B$介子半轻子宽度的一致性分析。本文的分析是基于在非相对论库仑近似下，在微扰和相对论展开下，重夸克矢量流相关器在阈值附近的二阶解析结果。
1999-03-19 hep-ph
Form factors for semileptonic $B_{c}$ decays into $η^{(')}$ and Glueball
我们计算了$B_{c}$到$η^{(')}$介子和赝标Gd3球跃迁的形状因子，其中$B_{c}$介子是两种不同重味的束缚态，被视为非相对论态，而$η^{(')}$介子和Gd3球被视为光锥体，因为它们的质量与跃迁动量尺度相比足够小.双胶子散射机制决定了$B_{c}$衰变为$η^{(')}$的形状因子。我们考虑了$η-η'-$球的混合效应，得到了它们对形状因子的影响。得到了在最大动量反冲点处$B_{c}$到$η^{(')}$和赝标Gd3球跃迁的形状因子：$f^η_{0,+}(q^2=0)=1.38^{+0.00}_{-0.02}\times 10^{-3}$，$f^{η'}_{0,+}(q^2=0)=0.89^{+0.11}_{-0.10}\times 10^{-2}$和$f^{G}_{0,+}(q^2=0)=0.44^{+0.13}_{-0.05}\times 10^{-2}$ .对半轻子$B_{c}\toη^{(')}+\ell+\barν_\ell$、$B_{c}\to G(0^{-+})+\ell+\barν_\ell$和$D_{s}\to η+\ell+\barν_\ell$衰变也作了唯象讨论。
2018-12-29 hep-ex hep-ph
Semileptonic Decays of Heavy Lambda Baryons in a Quark Model
在组分夸克模型的框架下讨论了Lambda_c和Lambda_b的半轻子衰变。用非相对论和半相对论的哈密顿量拟合谱得到重子的波函数，并将波函数分别在谐振子基和Sturmian基中展开。后一种基础导致形状因子，其中对q^2的运动学依赖性是多极形式的，并且在可用的运动学范围内，作为q^2的函数，所得到的形状因子下降得更快。因此，在这两个模型中使用Sturmian基础得到的衰减率显着小于使用谐振子基础得到的衰减率。在Lambda_c的情况下，使用Sturmian基计算的衰变率更接近实验报道的速率。然而，我们发现Lambda_c衰变到激发Lambda* 态的半轻子分支分数为11%至19%，与现有实验分析中假设的相矛盾。我们对Lambda_b半轻子衰变的预测是，衰变到基态Lambda_c的速率略低于总半轻子衰变速率的70%.对于Lambda_b ~ Lambda_c衰变，我们得到的解析形状因子满足重夸克有效理论在重夸克展开中的非反冲点、首阶和次首阶所期望的关系。此外，重夸克极限的一些特征被证明是自然持续的子重子中的重夸克的质量减少。
2005-03-10 hep-ph nucl-th
1/M Corrections to Baryonic Form Factors in the Quark Model
利用非相对论夸克模型，在重母重子的静止坐标系中计算了弱电流感生重子零反冲形状因子。与文献中以前的类似工作相反，我们的夸克模型结果满足重夸克对称性对对称点$v\cdot v'=1$处的重子-重子跃迁的约束，并且与重夸克有效理论对反三线态-反三线态重子形状因子的预测一致，在零反冲下估计为$1/m_Q$。此外，夸克模型方法的优点是它适用于任何在最大$q^2$的重子-重子和重子-轻子跃迁。在假定重子具有偶极$q^2$行为的情况下，我们将夸克模型的形状因子应用于重子的非轻子、半轻子和弱辐射衰变。本文强调了在许多重-轻子跃迁中出现的味抑制因子对半轻子衰变$Λ_c\toΛe^+ν_e$的理论和实验的一致性是非常重要的，但这一点在大多数文献中被忽视了。给出了衰变模$\b,~Λ_c \to pϕ,~Λ_b\toΛγ$、$Ξ_b\toΞγ$以及$Λ_b,~Ξ_{b,c}$和$Ω_b$的半轻子衰变的预言。}
1995-06-24 hep-ph
Semileptonic Decays of Heavy Omega Baryons in a Quark Model
本文在前一篇关于重$Λ$重子半轻子衰变的论文中发展的组分夸克模型的框架下处理了$Ω_c$和$Ω_b$的半轻子衰变。的形状因子的衰变到基态和一些激发态的分析结果进行了评估。对于$Ω_b$到$Ω_c$，所得到的形状因子满足重夸克有效理论在非反冲点处的前导阶所预言的关系。非相对论性和半相对论性哈密顿量的修正拟合从已知质量和测量的$\lcle$速率产生组态混合重子波函数，波函数在谐振子和Sturmian基中展开。使用这些组态混合波函数计算的$\ob$到由重夸克对称性相关的基态和激发$\omc$态对的衰变率与重夸克有效理论所预期的比率相当接近。我们的预测半轻子弹性分支分数的$Ω_Q$变化极小的模型内，我们使用。我们得到的平均值为（84 $\pm$ 2%）的分数的$Ω_c\to Ξ^{(*)}$衰变到基态，和91%的分数的$Ω_c\to Ω^{(*)}$衰变到基态$Ω$。$\ob \to \omc$的弹性分数范围从用两个谐振子模型计算的约50%到用两个Sturmian模型计算的约67%。
2006-03-24 hep-ex hep-ph nucl-th
Covariant generalization of the ISGW quark model
构造了一个相当一般的洛伦兹协变夸克模型。它有几个版本，其非相对论极限对应于著名的伊斯古尔，斯科拉，格林斯坦和怀斯模型。在重夸克极限下，协变模型自然自动地给出了介子衰变常数和半轻子衰变形状因子的重夸克对称性结果。介子衰变常数和Isgur-Wise函数的各种版本的协变模型的计算，并与其他估计进行比较。协变模型的一般和适应性强的结构确保了它可以用来描述涉及轻和/或重介子的跃迁。
1995-09-19 hep-ph
Study of the leptonic decays of pseudoscalar $B, D$ and vector $B^*, D^*$ mesons and of the semileptonic $B\to D$ and $B\to D^*$ decays
本文给出了赝标介子和矢量介子与重$c$或$b$夸克的弱衰变中不同观测量的结果。计算是在非相对论组分夸克模型中进行的，在某些情况下，通过重夸克有效理论约束进行了改进。我们确定赝标和矢量介子衰变常数，在百分之几满足$f_V M_V/f_P M_P=1$，重夸克对称性时，重夸克质量趋于无穷大的预期结果。我们还分析了半轻子$B\to D$和$B\to D^*$衰变，我们评估了不同的形状因子。在这里，我们施加沉重的夸克有效理论的形式因素，不满足直接夸克模型计算的限制。零反冲时的形状因子的值使我们能够通过与实验数据的比较来确定$|V_{cb}|$ Cabbibo-Kobayashi-Maskawa矩阵元素的值。从$B\to D$半轻子衰变得到的$|V_{cb}|=0.040\pm0.006$与我们以前在研究半轻子$Λ_b\to Λ_c$衰变的基础上得到的结果完全一致，也与DELPHI协作组最近的实验结果非常一致.我们进一步利用轴流部分守恒假设确定了强耦合常数$g_{B^*Bπ}(0)=60.5\pm 1.1$和$g_{D^*Dπ}(0)=22.1\pm0.4$。比值$R=(g_{B^*Bπ}(0) f_{B^*}\sqrt{M_D})/ (g_{D^*Dπ}(0) f_{D^*}\sqrt{M_B})=1.105\pm0.005$与重夸克对称性预言1一致。
2005-04-21 hep-ph nucl-th
Scalar form factors of semi-leptonic $D\toπ/ \bar{K}$ transitions with coupled-channel effects
通过求解Muskhelishvili-Omnès积分方程，研究了半轻子$D\toπ\bar{\ell}ν_\ell$和$D\to \bar{K}\bar{\ell}ν_\ell$衰变中的标量形状因子.作为输入，我们采用从手征有效理论的区域不远处的阈值，而在更高的能量的戈德斯通玻色子，适当的渐近条件。在Muskhelishvili-Omnès形式主义中，标量形状因子用Omnès矩阵乘以多项式向量来表示。我们减少减法常数的数量匹配的标量形状因子手征微扰理论推导到下一个领先的顺序。最新的格点QCD数据的ETM合作的${D\toπ}$和${D\to\bar{K}}$标量形状因子的同时很好地描述。预测了$D\toη$、$D_s\to \bar{K}$和$D_s\to η$跃迁的标量形状因子。使用我们的拟合参数，我们还提取了以下Cabibbo-Kobayashi-Maskawa元素：$|V_{cd}|=0.243(_{-12}^{+11})_{\rm sta.}({3})_{\rm sys.}(3)_{\rm exp.}$和$|V_{cs}|=0.950(_{-40}^{+39})_{\rm sta.}(1)_{\rm sys.}(7)_{\rm exp.}$。本文所用的方法可以直接推广到半轻子$B$衰变。
2017-11-30 hep-ph
Investigating $B_c$ semileptonic decays
我提出了半轻子$B_c$衰变的分析。本文首先讨论了在标准模型和由含左手中微子的$D = 6$半轻子$c \to s, d$算符的低能哈密顿量组成的扩展模型中，由$c \to \{s, d \}$跃迁引起的衰变，特别是由$a = \{s, d \}$和$\ell = \{ e, μ\}$引起的$B_c \to B_a \, \bar{\ell} \, ν_\ell$和$B_c \to B_a^*(\to B_a \, γ) \, \bar{\ell} \, ν_\ell$衰变。此外，我认为$b \to c$模式，特别侧重于确定的形状因子参数化的$B_c \to J/ψ,η_c$矩阵元素的运营商在一个广义的低能量$b \to c$半轻子哈密顿。在这种情况下，我考虑在非相对论性\qcd中的展开，以及在逆重夸克质量中的展开，这允许形状因子在选定的运动学范围内用普适函数表示。重夸克自旋对称性用于这两种分析。在第一种情况下，它允许相关的强子矩阵元素相关和$B_c$形状因子的晶格\qcd \结果被利用。选择优化的观测量，并研究它们之间的相关性，以确定各种运营商在扩展的低能哈密顿量的影响。在第二种方法中，使用标准模型运算符的$B_c \to J/ψ$矩阵元素的晶格\qcd \结果作为输入，可以获得有关其他形状因子的信息。外推到整个运动范围也提出。
2022-12-06 hep-ex hep-lat hep-ph
Weak decays of $\bar B_s$ mesons
本文在非相对论组分夸克模型下研究了$\bar B_s$介子的半轻子衰变。我们用不同的夸克间势来计算介子波函数，并估计了计算的不确定性。在无限重夸克质量的极限下，我们将我们模型的结果与重夸克对称性的预测进行了检验。我们还在因子化近似下研究了$\bar B_s$介子的非轻子衰变。
2014-01-08 hep-ph nucl-th
Determination of V_cb from exclusive decays in a relativistic quark model
在夸克-反夸克系统的相对论协变Bethe-Salpeter模型的框架下，重新确定了Cabbibo-Kobayashi-Maskawa矩阵元$|V_{cb}|$ .为了补充先前对$B\to D^* eν$的整个衰变谱的分析，我们现在还采用了"零反冲法“，该方法使用衰变谱的终点（$ω=1$），适用于重到重的跃迁。从零后坐力数据中提取的平均实验值$|V_{cb}|{\cal F}(ω=1)=0.0343\pm0.0015$则导致$|V_{cb}|=0.0360\pm 0.0016$。该值略大于使用整个衰变谱进行模型分析的值。我们还将这一结果与非相对论模型和最近的$B\to D eν$半轻子衰变实验进行了对比。
1997-12-22 hep-ph
B Meson Semileptonic Form Factors from Unquenched Lattice QCD
用全量子色动力学格点模拟方法研究了半轻子过程B --> πl ν.我们使用由MILC协作产生的未淬火压力计配置。这些包括三种夸克味的真空极化效应：$s$夸克和两种可变质量的非常轻的味（$u/d$），允许外推到物理手征极限。我们用非相对论QCD模拟了$b$夸克和一个高度改进的交错夸克作用量的轻海和价夸克。计算了16 GeV $^2 \leq q^2 < q^2_{max}$手性极限下的形状因子$f_+(q^2)$和$f_0(q^2)$，得到了$\int^{q^2_{max}}_{16 GeV^2} [dΓ/dq^2] dq^2 / |v_{ub}|^2 = 1.46(35) ps^{-1}$ .将此与重味平均组（HFAG'05）最近从BaBar，Belle和CLEO合作中获得的B半轻子衰变的分支分数数据的初步平均值相结合，得到$|V_{ub}| = 4.22(30)(51) \times 10^{-3}$。请注意本电子版（物理学修订版D 73，074502（2006））的物理综述D中出现的附录B（带勘误）。手性限度中的形状因子$f_+(q^2)$的结果发生了显著变化。本摘要的最后两句话现在应改为：“我们计算了16 Gev $^2 \leq q^2 < q^2_{max}$范围内手征极限的形状因子$f_+(q^2)$和$f_0(q^2)$，并获得了$\int^{q^2_{max}}_{…
2007-05-23 hep-lat hep-ph
Decay properties of beauty and charm mesons within Isgur-Wise function formalism
本文用唯象势模型研究了几种美介子和魅介子的衰变性质。首先，我们考虑具有库仑加指数项的介子系统的非相对论哈密顿量，用变分方法研究系统的波函数和能量。由此计算了重-轻介子的质量、衰变常数、轻子分支分数和混合质量参数$Δ{m_{B_q}}$。研究了${D_s} \to γ\ell \bar ν$、${D^ - } \to γ\ell \bar ν$的辐射轻子衰变宽度和${\bar B_{(s)}} \to {D_{(s)}}\ell \bar ν$、${\bar B_{(s)}} \to D_{(s)}^*\ell \bar ν$的半轻子衰变宽度。利用Isgur-Wise函数计算了$B \to {D^{(*)}}π$的分支比和$D \to Kπ$的二体非轻子衰变.我们的结果与其他理论模型和实验结果一致。
2020-07-07 hep-ph
Calculation of the ratios and absolute rates of the $Ξ_b^- \to π^- (D_s^- ) \ Ξ_c^0 (2790) \left(Ξ_c^0 (2815) \right)$ and $Ξ_b^- \to \barν_l l \ Ξ_c^0 (2790) \left(Ξ_c^0 (2815) \right)$ decays
本文计算了$Ξ_b$非轻子和半轻子衰变到$Ξ_c$（2790）和$Ξ_c$（2815）（$Ξ_c^*$）共振态的比率。这些共振是从赝标重子和矢量重子相互作用中动态产生的，其混合是使用扩展到四种口味的手征Weinberg-Tomozawa（WT）介子-重子相互作用完成的。衰变的第一部分是弱衰变，我们通过它们的夸克成分进行分析，注意到只有重夸克（$b$和$c$）参与相互作用，留下轻对（$ds$）作为观众。第一次衰变产生一对介子-重子，通过WT相互作用产生$Ξ_c^*$。然后，我们继续计算非轻子和半轻子情况下$Ξ_c$（2790）和$Ξ_c$（2815）的衰变率，然后计算它们之间的比率。我们在非相对论和完全相对论的情况下进行计算，注意到，尽管两种方法在速率上产生的结果略有不同，但两种情况下的比值非常相似（相差约1%）。由于动量转移相似，我们可以消除夸克波函数对衰变率的影响，通过计算我们的衰变与已有实验结果的$Λ_b \to π(D_s ) \ Λ_c (2595) \left(Λ_c (2625) \right)$和$Λ_b \to \barν_l l \ Λ_c (2595) \left(Λ_c (2625) \right)$的衰变率，成功地计算了衰变率的绝对值.
2017-12-01 hep-ph
Production of muonic kaon atoms at high-energy colliders
University of Science and Technology of China（中国科学技术大学）；Kent State University（肯特州立大学）；Brookhaven National Laboratory（布鲁克海文国家实验室）；Shandong University（山东大学）
研究通过有效弱哈密顿量、旋度处理轻子电流和非相对论束缚态投影，探讨了D⁰衰变中μ子钾原子的产生机制，计算了分支比并预测了在RHIC、LHC和STCF的产量，展示了其在探测低动量原始μ子和早期电磁辐射中的潜力。
2026-04-30 hep-ph
Nonperturbative Parameters of Inclusive $Λ_b$ Decays from Small Velocity Sum Rules
Ru er Bo skovi\'c Institute, Bijeni cka cesta 54, 10000, Zagreb, Croatia.
本文利用小速度求和规则和格点QCD输入，研究了$Λ_b$包容性衰变重夸克展开中的动能项与Darwin项非微扰参数，推导出其允许区域约束，细化了重子寿命的精确预测。
2025-11-04 hep-ph
Exclusive and Inclusive Decays of the B_c Meson in the Light-Front ISGW Model
本文在相对论组分夸克模型的框架下研究了基态$B_c$介子的总衰变率。用矢量和轴向强子形状因子描述了$B_c$介子的独特的半轻子（SL）和非轻子（NL）美和魅力衰变。后者是通过哈密顿LF形式主义作为输入的ISGW模型的更新版本。包含的SL和NL部分速率是在卷积方法内计算的，该方法受部分模型的启发，并且涉及用于评估排他性模式的相同的$B_c$波函数。我们预测了74个孤立的SL和NL通道和43个包容的部分率对应于潜在的$\bar{b}\to \bar{c}$和$c\to s$夸克衰变。基于我们的方法，我们发现$Γ^{\bar{b}}(B_c)= 0.52 \pm 0.02 ps^{-1}$，$Γ^{c}(B_c)= 0.98 \pm 0.07 ps^{-1}$，其中理论的不确定性是由在强子连续开始的阈值选择的不确定性。对于$B_c$寿命，我们得到$τ_{B_c}= 0.63 \pm 0.02 ps$在一个很好的协议与使用非相对论算子产品的扩展所获得的预测。我们还预测了$B_c$的许多特定的弱跃迁的衰变率。特别地，对于$B^+_c \to J/ψμ^+ν_μ$、$B_c^+\to J/ψπ^+$和$B_c^+ \to J/ψ+X $衰变的分支分数，我们分别获得1.7%、0.1%和13.2%。
1998-09-03 hep-ph
