Exchange coupling induced antiferromagnetic-ferromagnetic transition in $Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3/La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$ superlattices
研究了由两种反铁磁（AFM）电荷/轨道有序化合物$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$和$La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$构建的超晶格随$La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$（$LCMO$）厚度的变化。采用脉冲激光沉积技术在$LaAlO_3$基片上制备了高结构质量的薄膜。随着$LCMO$层厚度的增加，除了磁化率的增强外，还观察到反铁磁到铁磁的转变。沿场轴的场冷却磁滞回线的原点的小位移表明在超晶格中存在铁磁和反铁磁相。我们将这些特征归因于应变效应导致的$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3/La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$界面处的AFM自旋波动。
2005-03-14 cond-mat.str-el
Orbital Ordering Induced Antiferromagnetic Spin Fluctuations in the Ferromagnetic State of 50 % Hole-doped Manganites: Pr{1/2}Sr{1/2}MnO3 and Nd{1/2}Sr{1/2}MnO3
报道了空穴掺杂50%的锰氧化物Pr{1/2}Sr{1/2} MnO 3和Nd{1/2}Sr{1/2} MnO 3的自旋动力学的非弹性中子散射结果。在顺磁相，这些系统表现出脊型漫散射，表明二维铁磁（FM）的相关性。随着温度的降低，系统进入FM状态，但同时它们发展出A型反铁磁自旋涨落。FM态的自旋波色散是强各向异性的。这些行为可以一致地解释从潜在的轨道排序的观点。
1998-08-26 cond-mat.str-el
Comment on ``Spin Dependent Hopping and Colossal Negative Magnetoresistance in Epitaxial $Nd_{0.52}Sr_{0.48}MnO_{3}$ Films in Fields up to 50 T''
最近，Wagner等人[Phys. Rev. Lett. Vol.81，P.3980（1998）]建议修改Mott的原始模型以并入跳跃势垒，该跳跃势垒取决于在基元过程中初始和最终状态的电子自旋之间的取向差。他们进一步声称，使用该模型，他们可以解释观察到的缩放行为-负磁阻缩放比例的布里渊函数$\cal{B}$在铁磁状态和${\cal{B}}^2$在顺磁状态。在这篇评论中，我们认为，莫特的原始模型所需的修改是不同的瓦格纳等人提出的，并进一步表明，我们的图片将成功地解释所观察到的缩放在两个制度。
1999-06-02 cond-mat.str-el
Control of the colossal magnetoresistance by strain effect in Nd$_{0.5}$Ca$_{0.5}$MnO$_{3}$ thin films
采用脉冲激光沉积技术在（100）-SrTiO $_{3}$上制备了具有巨磁电阻（CMR）特性的Nd $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$薄膜。这些锰氧化物的晶格参数和相关的CMR性能可以通过衬底温度$T_{S}$来控制。对于$T_{S}=680$ degC的沉积温度，在75 K下的最大CMR效应（计算为比率$ρ(H=0T)/ρ(H=7T)$）为10 $^4$。结构研究表明，Nd $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$薄膜为单相，[010]取向，具有赝立方对称的钙钛矿亚电池，室温下a=3.77 $Å$。我们认为，晶格参数，CMR和衬底温度$T_{S}$之间的相关性主要是由于衬底诱导的应变，可以削弱在低温下的电荷有序状态。
2001-06-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Antiferromagnetic rare region effect in $Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$
我们提出的证据共存的电子顺磁共振信号和反铁磁共振信号以上的反铁磁（AFM）转变（$T_N$）在$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$。我们确定后者与AFM罕见的区域内的格里菲斯相的情况下，与相关的温度尺度$T^\ast$延伸到室温以上。
2018-01-29 cond-mat.str-el
Nonadiabatic Atomic-like State Stabilizing Antiferromagnetism and Mott Insulation in MnO
在本文中，我报告的证据表明，反铁磁性和绝缘的基态的MnO是由一个非绝热的原子状运动，因为它显然是在NiO的情况下。此外，我表明，古德温等人的实验结果。（2006），96，~047209]证实了我的建议，即反铁磁MnO以及反铁磁NiO中的菱形畸变是反铁磁相的单斜基底中心布拉维晶格的内部畸变。
2020-10-14 cond-mat.str-el
Pressure-Induced Negative-Positive Magnetoresistance Crossover Near Metal-Insulator Transition in La_{0.8}Ag_{0.1}MnO_{3}
本研究在La_{0.8}Ag_{0.1}MnO_{3}金属-绝缘体转变附近发现高压诱导的负-正磁阻交叉，并用电子-空穴模型解释其符号变化。
2023-12-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Negative magnetoresistance in La(0.6)Y(0.1)Ca(0.3)MnO(3): Evidence for charge localization governed by the Curie-Weiss law
La（0.6）Y（0.1）Ca（0.3）MnO（3）在B= 1 T时出现了巨大的负磁电阻Δρ（T，B），在T_0= 160 K附近呈现出近乎完美的对称性，表明该材料存在普遍的场致输运机制。将这种对称性归因于强磁涨落（由Y替代触发并由磁场进一步增强，在场相关居里温度T_C（B）=T_0之上和之下），根据非热自旋跳跃和磁化强度M相关的载流子局域化方案解释了数据，导致Δρ（T，B）= -ρ_s（1-exp（-γM^2）），其中M（T，B）=CB/|T-T_C| ^n.通过T_C之上和之下的所有数据点的单独拟合产生C^{+} \simeq C^{-}和n^{+} \simeq n^{-} \simeq 1。所得到的结果证实了最近发现的涨落效应在该材料中的重要性（cond-mat/9812219），涨落效应在远超过T_C的磁热电势行为中起主导作用。
1999-01-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Anomalous ferromagnetic spin fluctuations in an antiferromagnetic insulator Pr_{1-x}Ca_{x}MnO_{3}
反铁磁（AFM）绝缘体Pr_{1-x} Ca_{x} MnO_{3}中的高温顺磁态的特征在于具有非常小能量尺度的铁磁（FM）自旋涨落。FM的波动表明，在电荷有序温度T_{CO}的强度急剧下降，但持续低于T_{CO}，并消失在AFM转变温度T_{N}。这些结果表明，掺杂锰氧化物中的FM波动的完全开关的自旋有序的重要性。
1998-09-02 cond-mat.str-el
Magnetotransport properties of La$_{1-x}$Ca$_x$MnO$_3$ (0.52 $\leq x \leq$ 0.75): signature of phase coexistence
我们报告的温度和磁场的依赖性的锰氧化物La $_{1-x}$钙$_{x}$ MnO $_{3}$在$x > 0.5$的相图的过掺杂区域的外延膜中的输运性质，其中的电荷有序（CO）和反铁磁（AF）相存在。在温度区间$4.2 ~\mathrm{K} < T < 300 ~\mathrm{K}$、三种浓度的$x = 0.52, 0.58$和$0.75$以及高达5 T的磁场中测量电阻率、磁阻和磁阻的角度依赖性。在整个温度范围内观察到的半导体/绝缘体的行为在零场为所有三个浓度\textit{x}和导电，在较低的温度下，在CO状态服从3D莫特的可变范围跳跃模型。$x = 0.52$和$x = 0.58$的巨大的负磁电阻、$x = 0.52$的$B > 3 ~\mathrm{T}$的金属-绝缘体转变以及$x = 0.52$和$x = 0.58$的磁电阻中的各向异性的存在显示了暗示铁磁（FM）团簇的存在的庞磁电阻（CMR）行为的指纹。随着$x$的增加，在相图的CO/AF部分中FM团簇的影响力下降，这有助于一种可能的解释，即相共存是CMR现象的起源。
2017-04-24 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic Order in MnO Spherical Nanoparticles
我们已经进行了非极化和极化中子衍射实验单分散的8 nm和13 nm的反铁磁MnO纳米粒子。对于8 nm样品，与体材料（119 K）相比，反铁磁转变温度$T_N$（114 K）被抑制，而对于13 nm样品，$T_N$（120 K）与体材料相当。纳米颗粒的中子衍射数据使用体MnO磁性结构很好地描述，但是对于8 nm样品具有4.2 $\pm$ 0.3 $μ_B$ /Mn的显著降低的平均磁矩，对于13 nm样品具有3.9 $\pm$ 0.2 $μ_B$ /Mn。对两种样品的极化中子数据的分析表明，在单个MnO纳米颗粒中，约80 $%$的Mn离子顺序。这些结果可以解释的结构中，这里研究的单分散纳米粒子有一个核心，其行为类似的散装与表面层，这并不显着的磁秩序。
2011-06-15 cond-mat.str-el
Melting of magnetic correlations in charge-orbital ordered La(0.5)Sr(1.5)MnO(4) : competition of ferro and antiferromagnetic states
用弹性和非弹性中子散射技术研究了电荷有序和轨道有序锰氧化物La（0.5）Sr（1.5）MnO（4）的磁关联。在定义明确的CE型磁结构与相应的磁振子之间的竞争CE型和铁磁波动的发展。而铁磁相关完全抑制静态CE型秩序在低温下，弹性和非弹性CE型相关消失的电荷轨道秩序在高温下的熔化。在其电荷轨道无序相中，La（0.5）Sr（1.5）MnO（4）表现出铁磁关联的分散，这与铁磁有序的金属钙钛矿锰氧化物中的磁振子分散非常相似。
2008-01-11 cond-mat.str-el
Long range antiferromagnetic order of formally non-magnetic Eu$^{3+}$ Van Vleck ions observed in multiferroic Eu$_{1-x}$Y$_{x}$MnO$_3$
我们报告的共振磁x射线散射和吸收光谱研究的交换耦合反铁磁有序的Eu $^{3+}$磁矩在多铁性Eu $_{1-x}$ Y $_{x}$ MnO $_3$在没有外部磁场。所观察到的共振光谱是磁有序的$^7F_1$状态的特征，其反映了Mn磁有序，这是由于Eu $4f$和Mn $3d$自旋之间的交换耦合。这是第一次观察到的长程磁秩序所产生的交换耦合的磁矩的正式非磁性范弗莱克离子，这是一个步骤，进一步实现的奇异相的交换耦合诱导的系统完全由非磁性离子。
2015-05-19 cond-mat.str-el
Room temperature magnetic entropy change and magnetoresistance in La_{0.70}(Ca_{0.30-x}Sr_x)MnO_3:Ag 10% (x = 0.0-0.10)
研究了多晶La_（0.70）（Ca_（0.30-x）Srx）MnO_3：Ag_（10）%锰氧化物的磁性和磁热性能。所有化合物均为单相正交Pbnm空间群晶化。对于x = 0.10的组合物，在298 K处观察到绝缘体-金属转变温度（TIM）和居里温度（Tc）。虽然TIM和Tc几乎没有变化，添加Ag，MR略有改善。当磁场变化为1 Tesla时，样品在300 K时的磁电阻高达31%，而当磁场变化为3 Tesla时，样品的磁电阻高达49%.当磁场变化为5 T时，在其Tc（300.5 K）附近，最大熵变（\DeltaSMmax）为7.6 J·Kg ~（-1）·K ~（-1）。La_（0.70）Ca_（0.20）Sr_（0.10）MnO_（3：Ag）_（0.10）样品在300 K下具有良好的磁电阻（31%1Tesla，49%3Tesla）和合理的磁熵变化（7.6 J·Kg ~（-1）·K ~（-1），5 Tesla），是一种很有潜力的室温磁制冷材料。
2012-06-08 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Spin-phonon interaction increased by compressive strain in antiferromagnetic MnO thin films
采用脉冲激光沉积法在MgO衬底上制备了不同厚度和应变的MnO薄膜，并对其进行了X射线衍射和红外光谱表征。在（001）取向的MgO衬底上生长的薄膜表现出均匀的双轴压应变，其随着薄膜厚度的减小而增加。因此，双简并声子的频率随着应变而增加，并且由于磁交换相互作用而在Néel温度TN以下分裂。在（110）取向的MgO衬底上生长的薄膜在室温下由于各向异性的面内压应变已经表现出巨大的声子分裂。低于TN，额外的声子被激活的红外光谱，这种趋势是一个自旋有序诱导的结构相变从四斜相单斜相的证据。在（110）取向的MnO薄膜中，总声子分裂为55 cm-1，这是在体MnO中的值的两倍多。这一结果表明，最近邻交换相互作用，这是负责磁驱动的声子分裂，大大增加了压缩应变膜。
2019-06-17 cond-mat.str-el
Effect of antiferromagnetic spin correlations on lattice distortion and charge ordering in Pr$_{0.5}$Ca$_{1.5}$MnO$_{4}$
用中子散射方法研究了层状半掺杂锰氧化物Pr $_{0.5}$ Ca $_{1.5}$ MnO $_4$的晶格和磁结构。从高温冷却后，体系在接近$T_{CO}=300$ K时首先变为电荷和轨道有序（CO/OO），然后在低于$T_{N}=130$ K时发展出棋盘状反铁磁（AF）有序.在高于$T_{N}$但低于$T_{CO}$（$T_N<T<T_{CO}$）的温度下，短程AF自旋相关的出现抑制了CO/OO诱导的正交应变，与其他半掺杂锰氧化物相比，AF顺序对晶格畸变没有明显的影响。这些结果表明，一个强大的自旋-晶格耦合和AF交换和CO/OO有序之间的竞争最终决定了系统的低温性能。
2007-06-20 cond-mat.str-el
Universal negative magnetoresistance in antiferromagnetic metals caused by symmetry breaking of electron wave functions
L.D. Landau Institute of Theoretical Physics, RAS（列夫·朗道理论物理研究所，俄罗斯科学院）；National University of Science and Technology ''MISiS''（莫斯科国立科技大学）；HSE University（高等经济学院）；Institute for Electrophysics, RAS（电物理研究所，俄罗斯科学院）；V. L. Ginzburg Research Center at P. N. Lebedev Physical Institute, RAS（P.N.列别杰夫物理研究所V.L.金兹堡研究中心，俄罗斯科学院）；Institute of Solid State Chemistry, RAS（固体化学研究所，俄罗斯科学院）；Leibniz Institute for Solid State and Materials Research, IFW Dresden（德累斯顿IFW莱布尼茨固体与材料研究所）
针对多种反铁磁半金属中观测到的普适负磁阻效应缺乏理论解释的问题，提出基于二元T2对称性破缺的内禀机制，其计算结果与实验数据定性一致。
2025-11-17 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Influence of antiferromagnetic ordering on ferroelectric ordering in LuMnO3
本文通过测量LuMnO_3在T_N附近的中子粉末衍射花样，研究了反铁磁有序对MnO_5和LuO_7多面体局域介电矩的影响。由于MnO_5三角双锥中的磁交换耦合主要发生在ab面，而LuO_7多面体中的电偶极矩沿六角c轴取向，因此这种耦合很弱。因此，MnO_5和LuO_7多面体之间的几何约束导致了在T_N附近的介电性质的异常。
2004-02-18 cond-mat.str-el
Collapse of Jahn-Teller Phonons in La$_{1-x}$Sr$_{x}$MnO$_3$ with Weak Magnetoresistance
University of Colorado Boulder（科罗拉多大学博尔德分校）；Oak Ridge National Laboratory（橡树岭国家实验室）；Japan Atomic Energy Agency（日本原子能机构）；High Energy Accelerator Research Organization (KEK)（高能加速器研究机构）；Comprehensive Research Organization for Science and Society（综合科学研究组织）；Karlsruhe Institute of Technology（卡尔斯鲁厄理工学院）
研究发现La$_{1-x}$Sr$_x$MnO$_3$中Jahn-Teller声子在居里温度以上崩溃，归因于电荷或轨道通道中的强电子-声子耦合，驱动了载流子捕获氧亚晶格的扩散运动。
2026-03-05 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Magnetic-order induced phonon splitting in MnO from far-infrared spectroscopy
详细的远红外光谱的光学声子报告反铁磁MnO。本征频率，声子阻尼和有效等离子体频率作为温度的函数进行了研究。特别注意了反铁磁相变时的声子分裂。的结果进行比较，最近的实验和理论研究的自旋-声子耦合在挫折的磁铁，这是解释在自旋驱动的Jahn-Teller效应，从头算和模型计算，预测声子分裂诱导的磁顺序。
2007-10-15 cond-mat.str-el
Characterization of transport and magnetic properties in thin film La(0.67)(Ca(x)Sr(1-x))(0.33)MnO(3) mixtures
我们用离轴溅射法在（100）NdGaO_{3}衬底上生长了（100）取向的La_{0.67}（Ca_{x} Sr_{1-x}）_{0.33} MnO_{3}薄膜。我们已经看了样品的电阻率和磁阻的变化作为Ca/Sr比是不同的。我们发现，随着钙分数的减少，晶格匹配的基板减少，和薄膜变得更加无序，在运输测量和居里和峰值电阻温度的变化中观察到的。我们发现温度无关项和T^2项与低温电阻率之间存在相关性。的室温磁电阻表现出最大的峰值温度增加的Sr替代钙，并观察到在室温下的电阻率的场依赖性的变化。
1999-02-01 cond-mat.str-el
Ferromagnetism and metal-like transport in antiferromagnetic insulator heterostructures
采用脉冲激光沉积技术在（001）-SrTiO $_3$衬底上生长了PrPDMATHABMM Ca $_{0.5}$ MnO $_3$ /La $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_3$ /PrPDMATHABMM Ca $_{0.5}$ MnO $_3$三层薄膜。从磁化强度和电子输运实验研究了几个三层膜界面的耦合。La $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_3$层厚度的增加诱导了应变层和界面处的磁有序，导致铁磁行为和增强的介电性，而电阻率显示出金属样行为。这些效应在母体化合物中没有观察到，母体化合物是反铁磁绝缘体，打开了一条路径，人为地诱导了一些新的性质。
2005-06-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Dimensional Crossover driven by Magnetic Ordering in Optical Conductivity of Pr_{1/2}Sr_{1/2}MnO_3
研究了低温下具有A型反铁磁有序结构的Pr_{0.5} Sr_{0.5} MnO_3的光学性质。我们发现，谱权转移的T依赖性与磁相变有明显的相关性.通过与具有CE型反铁磁电荷有序的Nd_{0.5} Sr_{0.5} MnO_3的光学电导率结果的比较，我们发现Pr_{0.5} Sr_{0.5} MnO_3在Neel温度附近的光学性质可以用从3D到2D金属的交叉来解释。光谱重量变化的细节是一致的极化子图片。
1999-06-17 cond-mat.str-el
NMR evidence for an inhomogeneous transition between the ferromagnetic and antiferromagnetic ground states in Pr$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$ manganites
已知Pr $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_{3}$锰氧化物的低温行为在$x\sim$ 0.3下经历从低Ca浓度下的绝缘铁磁状态到绝缘反铁磁状态的转变。以上的电荷有序效应（$x\sim 0.3$）的起始浓度，由外部磁场诱导的金属-绝缘体的转变也被观察到和相关的电荷有序状态的崩溃。在本文中，我们表明，铁-反铁磁转变发生在一个不均匀的方式：在临界浓度附近的样品是铁磁和反铁磁区域的混合物。零场NMR测量表明，一小部分的铁磁区域是在一个快速跳跃的制度，这表明，一小部分的样品可能是金属，即使在零场。快速跳跃区的这一部分在$x=$ 0.3时最大，这也是在最小场中观察到绝缘体-金属转变的浓度。
2002-11-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Structure, electric and magnetic properties of the electron-doped manganese oxide: La{sub(1-x)}Te{sub(x)}MnO{sub(3)}(x=0.1, 0.15)
本文研究了一种具有良好庞磁电阻（CMR）特性的新材料La{sub（1-x）}Te{sub（x）}MnO{sub（3）}（x=0.1，0.15）的电学和磁学性质。这些化合物具有菱面体结构。在该材料中，Te取代了部分La离子，导致晶格收缩和Mn-O-Mn键角加宽。X射线光电子能谱（XPS）分析表明，Te离子为四价态，Mn离子为Mn{sup（2+）}和Mn{Sup（3+）}的混合态。因此，该材料可以被视为电子掺杂的化合物。当x=0.1，0.15时，居里温度（Tc）分别为240 K和255 K。在200 K和40 kOe的磁场下，最大磁电阻比MR=[r（0）-r（H）]/r（0）约为51%.
2003-01-21 cond-mat.str-el
Suppression of charge order and antiferromagnetic to ferromagnetic switchover in Nd_0.5 Ca_0.5 MnO_3 nanoparticles
采用聚合物前驱体溶胶-凝胶法合成了平均粒径为20和40 nm的Nd0.5Ca0.5MnO3（NCMO）纳米粒子，并通过X射线衍射、透射电子显微镜（TEM）、选区电子衍射（SAED）、超导量子干涉仪（SQUID）磁强计和电阻率测量等手段对样品进行了表征。单晶和多晶颗粒都存在于样品中，并且发现它们保留了块状NCMO的正交结构。然而，最引人注目的是，在20 nm的颗粒中，在250 K和160 K下分别在体相中观察到的电荷有序（CO）和反铁磁相完全不存在。相反，在95 K下观察到铁磁（FM）转变，然后在75 K下观察到绝缘体到金属的转变。在40 nm的颗粒中，虽然观察到了微弱的残余CO相，但也发生了向FM态的转变，但温度略高，为110 K。磁化强度随着颗粒尺寸的减小而增大。
2005-12-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Anisotropic magnetoresistive properties of La_{1-x}Ca_{x}MnO_{3} (x \approx 1/3) film at temperatures far below the Curie temperature
垂直（H_{perp}）和平行（H_{par}）施加于膜平面的磁场的磁阻（MR）行为之间的明显区别被发现在磁致电阻膜La_{1-x} Ca_{x} MnO_{3}（x \approx 3）中。随着H_{perp}的增加，MR首先为负（H_{perp} < 4 kOe），然后为正（4 kOe < H_{perp} < 12 kOe），然后再次为负（H_{perp} > 12 kOe）。当H_{par}增加时，在H_{par} 6 kOe以下MR为正，在6 kOe以上MR为负，磁场均垂直于电流方向。这种各向异性行为只发生在低温（T < 18 K），与以往的研究结果有很大不同。
1999-07-08 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Huge Positive Magnetoresistance in Antiferromagnetic Double Perovskite Metals
具有大的正磁阻的金属是罕见的。我们证明，反铁磁金属状态，已经预测的双钙钛矿，是巨大的正磁阻的优秀候选人。外加场抑制长程反铁磁有序，导致产生强电子散射的短程反铁磁相关状态。在中等磁场下，在结构有序的系统中，场致电阻率可以超过十倍，并且即使在反位无序高达25%的系统中，场致电阻率仍然几乎是两倍。虽然我们明确的演示是在双钙钛矿的二维自旋费米子模型的背景下，我们发现的机制是更普遍的，互补的巨大的负磁阻过程，并将在其他本地的时刻金属，显示出非铁磁顺序的场驱动的抑制。
2011-07-05 cond-mat.str-el
Electron Paramagnetic Resonance Study of Phase Segregation in Nd$_{0.5}$Sr$_{0.5}$MnO$_3$
利用电子顺磁共振（EPR）研究了Nd $_{1-x}$ Sr $_x$ MnO $_3$（x = 0.5）在260 K时的顺磁-铁磁、绝缘体-金属转变（T $_c$）和在150 K时的反铁磁、电荷有序转变（T $_N$ = T $_{co}$）.这些结果进行了比较，在Nd $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_3$，它经历了过渡到一个均匀的A型反铁磁相在T $_N$ = 230 K和La $_{0.77}$ Ca $_{0.23}$ MnO $_3$，它经历了过渡到共存的铁磁金属和铁磁绝缘相。当x = 0.5时，低于TPDMATHABMP的EPR信号由两个洛伦兹分量组成，这归因于两相共存。通过对共振场和强度随温度变化的分析，我们得出结论：在混合相中，铁磁相和A型反铁磁相共存。x = 0.55的化合物在整个温度范围内显示出单一的洛伦兹。信号在T_N以下几度持续。的A型AFM相的行为进行了对比，在La $_{0.77}$ Ca $_{0.23}$ MnO $_3$中存在的两个铁磁相。在Nd $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_3$和Nd $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_3with the two FM phases of La$ _{0.77} $Ca$ _{0.23} $MnO$ _3 $, vis-a-vis the …
2003-11-11 cond-mat.str-el
Large Magnetoresistance Effects in $Ln$CoAsO with a Ferromagnetic-Antiferromagnetic Transition
在NdCoAsO和SmCoAsO的层状化合物中观察到了大的磁电阻（MR）效应，其中Co的铁磁有序巡回电子被$Ln^{3+}$的4个$f$ -电子夹在中间，低于铁磁-反铁磁转变（FAFT）温度$T_\mathrm{N}$，这与在其他FAFT化合物中观察到的相同.在SmCoAsO，大的MR效应也观察到居里温度$T_\mathrm{C}$，它被发现起源于另一个反铁磁相的存在下，在低磁场区域的铁磁相。
2011-12-07 cond-mat.str-el
Anisotropic magnetic properties and giant magnetocaloric effect in antiferromagnetic $R$MnO$_3$ crystals ($R$=Dy, Tb, Ho and Yb)
系统地研究了$R$ MnO $_3$（$R$ $=$ Dy，Tb，Ho，Yb）单晶的磁性和磁热效应。在外加磁场（$H_c$）的临界值以上，$R$ MnO $_3$在$R^{3+}$磁矩的有序温度（$T_{N}^{R}$）以下经历一阶反铁磁（AFM）到铁磁（FM）转变，在$T_{N}^{R}$以上经历二阶FM到顺磁（PM）转变。$M$的$H$和$T$依赖性表明，该系统在FM和PM状态下是高度各向异性的，因此，磁熵变（$ΔS_{M}$）对施加场的方向非常敏感，并且可以是负的（正常MCE）或正的（逆MCE）。对于六方晶系HoMnO $_3$和YbMnO $_3$系统，只有$H$平行于c轴时才观察到很小的逆MCE，且逆MCE随$H$的增大而减小，当$H$大于$H_c$时，逆MCE过渡到正MCE.另一方面，对于正交晶系的DyMnO $_3$和TbMnO $_3$，尽管逆MCE在$H_c$上方沿易磁化轴消失，但对于$T$ $\ll$ $T_{N}^{R}$，逆MCE随$H$沿难磁化轴迅速增加.除YbMnO $_3$外，在中等场强下，场致FM态的$ΔS_{M}$、相对冷却功率和沿易磁化轴的绝热温度变化都很大.这些参数的大值，加上可以忽略不计的滞后，表明多铁性锰氧化物可能是潜在的磁制冷在低温区的材料。
2011-11-29 cond-mat.str-el
Effect of "dipolar-biasing" on the tunability of tunneling magnetoresistance in transition metal oxide systems
我们在La $_{2/3}$ Sr $_{1/3}$ MnO $_{3}$与CoFe $_{2}$ O $_{4}$的复合物中观察到一种不寻常的隧穿磁电阻（TMR）现象，其中TMR随外加磁场的变化曲线表明了一种“负矫顽场”。追溯其起源到一个“偶极偏置”的La $_{2/3}$ Sr $_{1/3}$ MnO $_{3}$由CoFe $_{2}$ O $_{4}$，我们表明，即使是一个单一的复合材料的TMR可以连续调谐，使电阻峰值或最高灵敏度的TMR可以定位在任何地方的磁场轴与适当的磁历史的样品。TMR的这种前所未有的可调谐性的现象通常应该存在于所有这样的复合材料中。
2013-10-05 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Half Metallicity in Pr$_{0.75}$Sr$_{0.25}$MnO$_3$: A first Principle study
在本通讯中，我们提出了第一原理研究Pr $_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_3$与$x = 0.25$。虽然该系统的母体化合物是具有不同结构和磁基态的反铁磁绝缘体，但$x = 0.25$处于Pr $_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_3$相图的巨磁电阻区[C. Martin，A. Maignan，M.埃尔维尤湾Raveau，Phys.Rev.B60（1999）12191]。我们对端点化合物的能带结构计算与已有的理论和实验结果吻合得很好[C。Martin，A. Maignan，M.埃尔维尤湾Raveau，Phys.Rev.B60（1999）12191; Rune Sondena，P. Ravindran，Svein Stolen，Tor Grande，Michael Hanfland，Phys.Rev.B74（2006）144102]。有趣的是，我们的计算表明，Pr $_{0.75}$ Sr $_{0.25}$ MnO $_3$具有半金属特性，在少数带中具有2.8 eV的巨大带隙。我们相信，这一结果将燃料进一步感兴趣的一些这些特殊组合物的巨大磁阻锰氧化物，因为它们可能是潜在的候选人自旋电子器件。我们讨论了Pr $_{0.75}$ Sr $_{0.25}$ MnO $_3$的半金属性的变化，作为Sr掺杂PrMnO $_3$的结果的轨道杂化。此外，我们强调了半金…
2007-12-19 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Magnetocaloric properties of nanocrystalline La$_{0.125}$Ca$_{0.875}$MnO$_{3}$
最近的一些实验研究表明，当锰氧化物的颗粒尺寸减小到纳米尺度时，反铁磁转变是不可见的。在完全相反的情况下，我们已经观察到反铁磁转变的签名的磁热性能的纳米晶La $_{0.125}$ Ca $_{0.875}$ MnO $_{3}$的平均粒径为70和60纳米类似于其多晶散装形式。该系统在其多晶和纳米晶形式中表现出逆磁热效应。对于粒径为$\sim 60$ nm的样品，在低温下稳定了额外的铁磁相。
2009-06-14 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Glass-like recovery of antiferromagnetic spin ordering and dimensional crossover in a photo-excited manganite Pr$_{0.7}$Ca$_{0.3}$MnO$_3$
在许多强关联电子材料中观察到电荷、轨道和自旋的电子有序性，揭示它们的动力学是理解重要涌现现象的基础物理的关键一步。在这里，我们使用时间分辨共振软X射线散射光谱探测反铁磁自旋有序的锰氧化物Pr $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_3$超快光激发的动力学。我们的研究揭示了一个类似玻璃的自旋有序的恢复和交叉的恢复相互作用的维度从准一维在低泵注量的3D在高泵注量。这种行为源于光激发产生的亚稳态，这种状态的特征在于较大的电荷和自旋有序绝缘畴内的自旋无序金属液滴。与时间分辨电阻率测量的比较表明，自旋有序的崩溃与绝缘体到金属的过渡，但绝缘相的恢复不依赖于重新建立的自旋有序。
2014-01-17 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Colossal Magnetoresistance is a Griffiths Singularity
目前普遍认为，掺杂锰氧化物中表现出大磁电阻的磁转变是一种渗流效应。本文表明，过渡应被视为在格里菲斯阶段的上下文中出现时，无序抑制磁过渡。这种方法解释了La $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_{3}.$单晶的磁化率和热容数据的不寻常方面
2002-01-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Dzyaloshinskii-Moriya nature of ferroelectric ordering in magnetoelectric Gd$_{1-x}$Y$_{x}$MnO$_{3}$ system
这项工作报告的磁性，介电，热力学和磁电性能的Gd $_{1-x}$ Y $_{x}$ MnO $_{3}$，0 \leq x \leq 0.4，重点是（x，T）相图，对解开的作用，在稳定的磁性和铁电有序的驱动机制。（x，T）相图反映了由较小的$Y^{3+}$离子取代$Gd^{3+}$离子引起的晶格畸变的效果，其逐渐使反铁磁性与铁磁性交换相互作用不平衡，使得铁电性在较高浓度的钇中出现。对于$x \leq 0.1$，顺磁相之后是一个可能的无公度共线反铁磁相，然后在较低温度下建立了一个弱铁磁倾斜的A型反铁磁有序;对于$0.2 \leq x \leq 0.4$，得到了不同的相序列.倾斜的A型反铁磁排列不再稳定，而是在T $_{lock}$ $\approx$ 14 - 17 K以下稳定纯反铁磁有序，具有不适当的铁电特征。根据这些结果，提出了一个摆线调制的自旋安排在低温下，相应的逆Dzyaloshinskii Moriya模型。异常温度依赖性的偶极弛豫能和磁化强度的证据发生在$T* \approx 22 - 28 K$，为$0.1 \leq x \leq 0.4$的结构和磁性变化。
2014-12-18 cond-mat.str-el
Asymmetric magnetoresistance in 3$d$-5$d$ based La$_{0.67}$Ca$_{0.33}$MnO$_3$/SrIrO$_3$ bilayer: The role of unidirectional anisotropy
Jawaharlal Nehru University（贾瓦哈拉尔·尼赫鲁大学）；Indian Institute of Technology, Hauz Khaz（印度理工学院豪兹卡兹校区）；Special Centre for Nanoscience, Jawaharlal Nehru University（贾瓦哈拉尔·尼赫鲁大学纳米科学特别中心）；UGC-DAE Consortium for Scientific Research, Indore（印度古物与考古学联合会-原子能部科学研究中心）
本研究通过实验揭示3d铁磁/5d重金属双层膜中界面磁耦合诱导的不对称磁电阻，归因于单向各向异性与自旋散射调控，为功能异质结构设计提供新见解。
2026-09-24 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Giant magnetothermal conductivity and magnetostriction effect in charge ordered Nd$_{0.8}$Na$_{0.2}$MnO$_{3}$ compound
研究了电荷轨道有序反铁磁Nd $_{0.8}$ Na $_{0.2}$ MnO $_{3}$化合物的电阻率（$ρ$）、磁化强度（$M$）、热导率（$κ$）、磁致伸缩（$\frac{ΔL}{L(0)}$）和比热（$C_{p}$）.磁场诱导的反铁磁/电荷轨道有序绝缘到铁磁金属的转变导致巨磁热传导和磁致伸缩效应。$ρ$、$M$、$κ$和$\frac{ΔL}{L(0)}$的低温不可逆性是由场循环引起的，并且这些参数的场依赖性和温度依赖性具有惊人的相似性，这表明该化合物中存在强而复杂的自旋-电荷-晶格耦合。巨磁热导率主要归因于声子散射的抑制，由于自旋涨落的不稳定性和静态/动态Jahn-Teller失真的应用磁场。
2015-10-10 cond-mat.str-el
Magnetic and Orbital Order in ($R$MnO$_3$)$_n$/($A$MnO$_3$)$_{2n}$ Superlattices Studied via a Double-Exchange Model with Strain
采用双轨道双交换模型研究了（$R$ MnO $_3$）$_n$ /（$A$ MnO $_3$）$_{2n}$（$R$：稀土; $A$：碱土）超晶格的磁序和轨道序. A型反铁磁秩序观察到在一个广泛的区域的参数空间的情况下，SrTiO PDMATHAMN为衬底，在最近的实验和第一性原理计算，使用这些超晶格。此外，也是C型反铁磁状态被预测为稳定时，使用像LaAlO $_3$具有比SrTiO $_3$更小的晶格常数的基板，再次与第一原理的结果一致。稳定A-和C-磁跃迁的物理机制是由$x^2-y^2$和$3z^2-r^2$轨道的轨道分裂驱动的。这种分裂是由衬底引起的应变产生的Jahn-Teller畸变的$Q_3$模式引起的。除了（LaMnO $_3$）$_n$ /（SrMnO $_3$）$_{2n}$的特殊例子之外，我们的相图对于使用窄带宽锰氧化物制备超晶格的情况是有价值的。特别是，几个非均匀的磁性配置文件预计会发生在窄带宽超晶格，突出了在这个大多未探索的研究领域进行调查的重要性。
2012-11-08 cond-mat.str-el
Simultaneous achievement of record-breaking colossal magnetoresistance and angular magnetoresistance in an antiferromagnetic semiconductor EuSe2
本研究在反铁磁半导体 EuSe2 中同时实现了破纪录的场诱导庞磁阻和角度磁阻，该现象源于强磁各向异性及磁场诱导的反铁磁-铁磁相变导致的带隙闭合，为角度敏感自旋电子器件提供了潜在材料。
2024-12-23 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Conversion of glassy antiferromagnetic-insulating phase to equilibrium ferromagnetic-metallic phase by devitrification and recrystallization in Al substituted Pr${_{0.5}}$Ca$_{0.5}$MnO${_3}$
结果表明，Pr ${_{0.5}}$ Ca $_{0.5}$ MnO ${_3}$和La ${_{0.5}}$ Ca $_{0.5}$ MnO ${_3}$（LCMO）在低温下表现出定性相似且明显异常的M-H曲线。在磁场作用下，两种材料都发生了一个宽的一阶不可逆的反铁磁（AF）-绝缘（I）-铁磁（FM）-金属（M）相变，并产生了软FM态。而Pr $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ Mn $_{0.975}$ Al $_{0.025}$ O $_3$（PCMAO）的低温平衡态为FM-M，而LCMO的低温平衡态为AF-I。在这两个系统中，各自的平衡相共存的另一个阶段与相反的顺序，这是不平衡的，和冷却场可以调整的分数共存相。它表明较早的共存FM-M相的行为像“磁性玻璃”在LCMO。在这里，我们表明，从专门设计的测量协议的AF-I相的PCMAO具有磁性玻璃态的所有特征。它在加热时失透，并且在退火后再结晶为平衡FM-M相。这种玻璃状的AF-I相也显示出类似的有趣的功能，观察到在FM-M磁性玻璃态的LCMO，当开始共存的玻璃分数较大，连续退火的结果在较大的平衡相的分数。两个锰氧化物系统之间的这种相似性，与各自的玻璃相和平衡相的对比磁顺序指向一个可能的普遍性。
2008-05-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Tailoring exchange bias in half-metallic La$_{2/3}$Sr$_{1/3}$MnO$_{3}$ thin films for spin-valve applications
我们利用了La $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_{3}$与高自旋极化La $_{0.67}$ Sr $_{0.33}$ MnO $_{3}$的反铁磁性质和结构/化学相容性来制备外延交换偏置对。一个强大的交换偏置（EB）移动的磁化滞后与相关的界面交换能J $\approx$ 0.13 erg/cm $^2$在10 K随着增强的矫顽力的报告。在La $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_{3}$ /La $_{0.67}$ Sr $_{0.33}$ MnO $_{3}$ /SrTiO $_{3}$ /Co磁性隧道结中，设计了EB效应以在La $_{0.67}$ Sr $_{0.33}$ MnO $_{3}$和钴膜之间产生磁性对比。
2009-04-27 cond-mat.str-el
Effect of simultaneous application of field and pressure on magnetic transitions in La${_{0.5}}$Ca${_{0.5}}$MnO${_{3}}$
研究了静水压和磁场对La ${_{0.5}}$ Ca ${_{0.5}}$ MnO ${_{3}}$磁化强度的联合作用。我们没有观察到任何显着的影响，压力的顺磁铁磁过渡。然而，压力不对称地影响铁-反铁磁一级相变的热滞后，这具有很强的场依赖性。虽然过冷温度（T*）和过热温度（T**）随压力的增加而降低，5 K磁化强度（M $_{5K}$）随压力的增加而增加，但在0.68kbar的微小压力下，T* 和M $_{5K}$出现突变。这些异常随着磁场的增强而增强。在7 T磁场下，在0.68kbar时，向反铁磁相的转变消失，M $_{5K}$显著增加。此后，将压力增加到$\sim$ 10 kbar对磁化没有明显影响。
2010-07-21 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Comment on ``Magnetoresistance Anomalies in Antiferromagnetic YBa$_2$Cu$_3$O$_{6+x}$: Fingerprints of Charged Stripes''
在最近的一封信中，Ando等人（cond-mat/9905071）在空穴掺杂的反铁磁YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+x}$中发现了异常磁阻（MR），他们将其归因于带电条纹，即，将孔分离成线。在这篇评论中，我们表明，这些实验虽然有趣，但并不能证明条纹的存在。在我们看来，异常行为是由于（a，b）平面的电阻率的各向异性在散装和磁场相关的反铁磁（AF）域结构。畴壁不太可能是带电的条纹。
2000-05-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Exchange Splitting Mechanism of Negative Magnetoresistance in Layered Antiferromagnetic Semimetals
本文提出一种不依赖拓扑、缺陷或散射的新机制，通过交换劈裂解释层状反铁磁半金属中的负磁电阻，理论结果与实验定性一致。
2024-05-28 cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Thermopower peak in phase transition region of (1-x)La$_{2/3}$Ca$_{1/3}$MnO$_{3}$/xYSZ
测量了（1-x）La $_{2/3}$ Ca $_{1/3}$ MnO $_{3}$ /xYSZ（LCMO/YSZ）（x = 0，0.75%，1.25%，4.5%，13%，15%，80%YSZ）晶间磁电阻复合材料在300 ~ 77 K温度范围内的热电功率（TEP）和电阻率。对于x $>$ 0的样品，在相变期间出现明显的TEP峰，而对于x = 0未观察到TEP峰。我们认为这是由于LCMO/YSZ边界层引起的晶格应变引起的磁结构变化。由$dχ/dT$导出的温度转变宽度（$χ$为交流磁化率）支持了这一解释。
2004-06-17 cond-mat.str-el
Colossal magnetoresistance in a nonsymmorphic antiferromagnetic insulator
本文研究了反铁磁Eu $_{5}$ In $_{2}$ Sb $_{6}$的非对称Zintl相。我们的电输运数据表明，Eu $_{5}$ In $_{2}$ Sb $_{6}$是显着的绝缘，并表现出异常大的负磁阻，这是一致的磁极化子的存在。从{ \it ab initio}计算，在广义梯度近似（GGA）下，Eu $_{5}$ In $_{2}$ Sb $_{6}$的顺磁态是拓扑非平凡的半金属，而使用修正的Becke-Johnson势得到了具有平凡拓扑指数的绝缘态.值得注意的是，GGA+U计算表明Eu $_{5}$ In $_{2}$ Sb $_{6}$的反铁磁相可能具有轴子绝缘态。我们的研究结果提供了重要的反馈理论的拓扑分类和突出的潜力，实现清洁的磁窄隙半导体Zintl材料。
2020-07-17 cond-mat.str-el
Large negative magnetoresistance in the new antiferromagnetic rare-earth dichalcogenide EuTe$_2$
本文报道了稀土二硫属化合物EuTe $_2$的合成和表征。在T $_M$ = 11 K时发现反铁磁转变。反铁磁序可以通过施加磁场来调谐，以获得一阶自旋翻转跃迁和自旋翻转跃迁。这些转变与一个巨大的负磁电阻值接近100%。热容量的测量揭示了强烈的电子相关性和减少的磁熵。密度泛函理论计算表明，费米面附近的电子主要来自Te 5 $p$轨道，磁性主要由Eu 4 $f$轨道的定域电子决定.这些结果表明，在EuTe $_2$的磁性和大的负磁电阻中，局域磁矩和巡游电子之间的RKKY和Kondo相互作用起着至关重要的作用.
2019-09-18 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Impact of Charge Ordering on Magnetic Correlations in Perovskite (Bi,Ca)MnO_3
用中子散射、电子衍射和体磁测量研究了（Bi，Ca）MnO_3（74< %Ca <82）单晶。我们发现在高温下的动态铁磁自旋相关，这是由反铁磁自旋波动在伴随的电荷有序和结构转变所取代。我们的结果表明，热激活的Jahn-Teller活性电子的电子在这些绝缘材料中的跳跃，然而，通过双交换机制诱导铁磁相互作用。正是这些电荷的有序性与双交换铁磁金属态竞争。
1996-11-13 cond-mat.str-el
Phase separation and the effect of quenched disorder in $Pr_{0.5}Sr_{0.5}MnO_3$
通过对$Pr_{0.5}Sr_{0.5}MnO_3$中二阶顺磁-铁磁转变（$T_C$）和一阶铁磁-反铁磁转变（$T_N$）的线性和非线性磁化率和电阻率的测量，探讨了其相分离的本质.我们发现，铁磁（金属）集群，形成与长程序的系统中的发病在$T_C$，不断减少其大小随着温度的降低，并与非铁磁（绝缘）集群共存。这些非铁磁性的团簇被认为是反铁磁性的。值得注意的是，它表明，它们不会出现，因为过热效应的较低温度的第一阶转变。从而揭示了半掺杂周围锰氧化物中独特的相共存，包含两个长程序转变。铁磁和反铁磁团簇都在$T_C$处形成，并在远低于$T_N$的地方持续存在。在Mn位取代淬火无序（Ga）以铁磁性为代价促进反铁磁性，而不增加任何磁相互作用或引入任何显著的晶格畸变。此外，无序度的增加减小了铁磁团簇的尺寸，并且随着7.5%Ga替代，团簇尺寸减小到单畴极限。然而，所有的样品显示出显著的短程铁磁相互作用远高于$T_C$。电阻率测量也揭示了新的相共存的磁性测量确定。值得注意的是，无序度增加到7.5%时，低温反铁磁相的电阻率增加了约4个数量级。
2008-03-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Large magnetoresistance in the antiferromagnetic semi-metal NdSb
具有极强磁电阻（XMR）的拓扑半金属引起了人们极大的兴趣。这些包括缺乏反转对称性的材料，如TaAs，以及Dirac半金属，如Cd3As2。然而，最近有报道说，LaSb和LaBi也表现出XMR，即使这些材料的岩盐结构具有反转对称性，并且能带结构计算没有显示出狄拉克色散。在这里，我们提出的磁阻和比热测量NdSb，这是同构的LaSb。NdSb具有反铁磁基态，并且与镧铌酸盐类似，预期是拓扑非平凡的半金属。我们表明，NdSb的XMR为10^4%，即使在AFM状态，说明XMR可以发生独立的时间反演对称性破缺的情况下，在零磁场。XMR在磁系统中的持久性提供了将拓扑物质与电子相关性结合起来的新功能的希望。我们还发现，在低于尼尔温度的外加磁场中，存在一级跃迁，与以前的中子散射工作的证据相一致。
2016-06-12 cond-mat.str-el
Charge and Lattice Dynamics of Ordered State in La$_{1/2}$Ca$_{1/2}$MnO$_3$: Infrared Reflection Spectroscopy Study
我们报告了红外反射光谱研究的La $_{1/2}$钙$_{1/2}$ MnO $_3$在一个广泛的频率范围和温度区间，其中包括从高温顺磁铁磁和进一步冷却后，反铁磁相的转变。在T $_C$ =234 K时，伴随着铁磁有序的结构相变导致声子谱的富集.在Néel转变温度T $_N$ =163 K以下，形成电荷有序的反铁磁绝缘基态。这通过在激发光谱中形成电荷密度波和打开幅度为2 $Δ_0$ =（320 $\pm$ 15）cm $^{-1}$的间隙来证明。几个红外活性声子被发现表现出异常的频率软化。实验数据表明，在低温下铁磁和反铁磁相共存。
2004-08-09 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Verification of Anderson superexchange in MnO via magnetic pair distribution function analysis and \textit{ab initio} theory
我们提出了依赖于温度的原子和磁对分布函数（PDF）分析的中子总散射测量的反铁磁MnO，一个典型的强相关的过渡金属氧化物。已知的反铁磁基态结构与符合传统技术的精炼参数密切吻合，证实了新开发的磁性PDF方法的可靠性。在顺磁相进行的测量揭示了显着的短程磁相关的$\sim$ 1 nm的长度尺度上，从低温的长程自旋安排有很大的不同。\textit{Ab initio}计算使用自相互作用校正的局部自旋密度近似的密度泛函理论预测的磁相互作用占主导地位的安德森超交换和再现测量的短程磁关联的高精度。进一步的计算模拟从直接交换相互作用的额外贡献显示出更差的协议与数据。因此，MnO的Anderson超交换模型得到了实验验证和\textit{ab initio}理论的证实。
2016-05-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
