Local magnetism and magnetoelectric effect in HoMnO3 studied with muon-spin relaxation
我们提出的μ子自旋弛豫（muSR）测量六方晶系锰氧化物HoMnO 3的结果。在温度依赖的弛豫速率，λ的功能，与在76 K，38 K和34 K的磁转变。与Mn 3+矩的排序相关的最高温度转变对λ的影响最大。在低于T=50 K时施加E=10^4 Vm^-1的电场会导致λ的小幅降低，这表明在材料的有序状态下铁电畴壁和磁畴壁之间存在耦合。
2009-08-26 cond-mat.str-el
Quantum-critical spin dynamics in a Tomonaga-Luttinger liquid studied with muon-spin relaxation
我们证明了量子临界自旋动力学可以探测在高磁场中使用μ子自旋弛豫（$μ^{+}$ SR）。我们的模型系统是强支腿自旋梯形双（2，3-二甲基吡啶）四溴铜酸盐（DIMPY）。在无间隙Tomonaga-Luttinger液相中，我们观察到有限温度标度的$μ^{+}$ SR $1/T_1$松弛速率，这使我们能够确定Luttinger参数$K$。我们讨论的优点和局限性的本地探头相比，非弹性中子散射。
2017-01-23 cond-mat.str-el
Muon spin rotation and relaxation study on Nb$_{1-y}$Fe$_{2+y}$
利用μ子自旋旋转和弛豫（$μ$ SR）方法对弱铁磁/量子临界Nb $_{1-y}$ Fe $_{2+y}$的磁性进行了详细的研究.通过对顺磁态单晶在外加磁场中μ子自旋旋转信号的角相关研究，确定了NbFe $_2$晶格中μ子的停止位.在此基础上，我们建立了描述Nb $_{1-y}$ Fe $_{2+y}$的弱铁磁、自旋密度波和量子临界相中μ子自旋旋转和弛豫信号的模型，并拟合了相应的实验数据.特别是，我们量化的$μ$ SR响应的量子临界行为在Nb $_{1.0117}$ Fe $_{1.9883}$和提取的影响，残留的弱结构无序。从我们的分析，Nb $_{1-y}$ Fe $_{2+y}$出现是唯一适合于研究量子临界接近弱巡回铁磁秩序。
2022-10-07 cond-mat.str-el
Muon Spin Relaxation and Nonmagnetic Kondo State in PrInAg_2
在近藤化合物PrInAg_2中进行了μ子自旋弛豫实验。发现零场μ子弛豫率与0.1至10 K之间的温度无关，这排除了先前在\sim 0.5 K处观察到的比热异常的磁起源（自旋冻结或传统的近藤效应）。低温μ子弛豫与包括^{141}Pr核磁矩的超精细增强的核磁定量一致。这是反对Pr^{3+}电子磁矩的有力证据，也是重电子行为所需的Γ_3晶体电场分裂基态的有力证据。这些数据表明，在PrInAg_2中，相邻的Pr^{3+}离子之间存在着0.2 K量级的交换相互作用，这在PrInAg_2中的近藤近藤效应的完整理论中应该被考虑在内。
1998-09-17 cond-mat.str-el
Slow spin tunneling in the paramagnetic phase of the pyrochlore Nd2Sn2O7
绝缘烧绿石化合物Nd_2Sn_2 O_7在Tc ~ 0.91 K发生二级磁相变，形成非共面的Nd ~（3+）磁矩的全进全出磁结构。从中子背散射和μ子自旋弛豫（muSR）中已经证明了一个非常慢的顺磁自旋动力学。在muSR的情况下，这已经通过50 mT的纵向场对自旋-晶格弛豫速率的强烈影响而被揭示。在这里，最近成功的工作进行的Yb 2 Ti 2 O 7和Yb 2Sn 2 O 7的动机，分析的muSR纵向极化函数的形状，我们证实了在微秒的时间范围内的Nd 2Sn 2 O 7极慢的顺磁自旋动力学的存在。在1.7和7 K之间，这个时间尺度与温度无关。这表明一个双自旋翻转隧穿弛豫机制在起作用，可能涉及自旋子结构，如四面体。出乎意料的是，在μ子站点的场分布的标准偏差增加，作为系统被冷却。这种奇异的自旋动力学与100 K以上的动力学形成鲜明对比，该动力学由涉及单个Nd 3+磁矩的Orbach弛豫机制驱动。
2017-05-02 cond-mat.str-el
The effect of randomness on the quantum spin system Tl$_{1-x}$K$_x$CuCl$_3$ with ${\boldmath $x$}$ = 0.44 studied by the Zero-field Muon-Spin-Relaxation (ZF-$μ$SR) method
零场μ子自旋弛豫（ZF-{ \boldmath $μ$ }SR）测量在$x$ = 0.44的无规键系统Tl $_{1-x}$ K $_x$ CuCl $_3$上进行低至80 mK。时间谱与拉伸指数函数$\exp (-λt)^β$拟合良好。μ子自旋弛豫率$λ$随着温度的降低而迅速增加，$β$在80 mK时趋于0.5。$λ$的发散增加表明Cu-3{ \it d}自旋涨落的频率在80 mK以下向自旋冻结态临界减慢，时间谱的根指数样行为表明弛豫的起源可能是空间固定的波动稀释时刻。
2007-05-10 cond-mat.str-el
Muon-spin relaxation investigation of magnetic bistability in a crystalline organic radical compound
本研究利用μ子自旋弛豫技术探究HbimDTDA有机自由基晶体的磁双稳态，发现其在274±11K因结构相变产生磁滞开关，明确了两相的μ子位点差异与磁弛豫机制差异。
2022-11-28 cond-mat.str-el
Muon spin relaxation and hyperfine-enhanced 141Pr nuclear spin dynamic in Pr(Os,Ru)4Sb12 and (Pr,La)Os4Sb12
在合金系列Pr（Os 1-xRux）4Sb 12和Pr 1-yLayOs 4Sb 12中进行了零场和外场μ子自旋弛豫（MuSR）实验，以阐明在这些材料中观察到的异常动态μ子自旋弛豫.与这种弛豫相关的阻尼率随温度、外加磁场和掺杂剂浓度x和y的变化而变化，其变化方式与141 Pr核自旋的“超精细增强”一致，这是Bleaney在1973年首次讨论的。这一机制源于磁性Pr 3+晶体-电场-分裂激发态通过核超精细耦合进入单重态基态的Van Vleck混合，从而增加了141 Pr和μ子自旋之间以及141 Pr自旋系统内的自旋-自旋相互作用的强度。我们发现这种情况下，定性协议，并得出结论，电子自旋波动不直接参与动态μ子自旋弛豫。
2007-05-28 cond-mat.str-el
Muon spin relaxation and rotation study on the solid solution of the two spin-gap systems (CH3)2CHNH3-CuCl3 and (CH3)2CHNH3-CuBr3
对（CH $_3$）$_2$ CHNH $_3$ Cu（Cl $_x$ Br $_{1-x}$）$_3$（$x$ =0.85和0.95）进行了μ子自旋旋转和弛豫研究，它们是两个具有不同自旋带隙的同构自旋带隙系统（CH $_3$）$_2$ CHNH $_3$ CuCl $_3$和（CH $_3$）$_2$ CHNH $_3$ CuBr $_3$的固溶体. $x$ =0.85的样品在低于$T_{\rm N}$ = 11.65 K的零场下表现出明显的μ子自旋旋转，表明存在长程反铁磁有序。得到了超精细场的临界指数为$β$ =0.33，与三维伊辛模型一致.在另一个$x$ =0.95的样本中，在非常低的温度下观察到μ子自旋弛豫的异常增强，表明由于基态的磁不稳定性而出现临界减慢。
2006-09-13 cond-mat.str-el
Muon-spin relaxation measurements on the dimerized spin-1/2 chains NaTiSi2O6 and TiOCl
我们报告μ子自旋弛豫（muSR）和磁化率调查的两个Ti 3+链化合物，每个具有自旋间隙在低温下，NaTiSi 2 O 6和TiOCl。从这些我们得出结论，在NaTiSi 2 O 6的自旋间隙是温度无关的，与2*Delta=660（50）K，从轨道排序在Too = 210 K所产生的值;相关的结构波动激活μ子自旋弛豫率高达270 K以上的温度。在TiOCl中，我们发现热激活的自旋波动对应于自旋间隙2*Delta=420（40）K低于Tc 1 = 67 K。我们还比较了用于从muSR和磁化率数据中提取自旋间隙和样品内自由自旋浓度的方法。
2006-10-10 cond-mat.str-el
Muon spin relaxation investigation of magnetic ordering in the hybrid organic-inorganic perovskites [(CH3)2NH2]M(HCOO)3, M = Ni,Co,Mn,Cu
μ子自旋弛豫测量的二甲基铵金属甲酸盐样品含有磁性二价镍，钴，锰，铜离子。这些混合有机-无机钙钛矿表现出弱铁磁性，除了铜系统，多铁性分离的磁性和反铁电转变。我们使用μ子跟踪亚晶格磁化，观察低于TN的自旋重取向跃迁的效果和接近TN的临界性。多铁性样品具有三维反铁磁相互作用，但铜样品由于其Jahn-Teller扭曲结构而显示准一维行为，其链间和链内交换常数之比j/J=0.037。
2010-07-07 cond-mat.str-el
Short-range magnetic ordering process for the triangular lattice compound NiGa2S4: a positive muon spin rotation and relaxation study
利用正μ子自旋旋转和弛豫技术研究了三角晶格Heisenberg磁体NiGa_2S_4。我们揭示了三个温度区域：（i）在T_c = 9.2（2）K以下，在μ子位置观察到自发静态磁场，自旋动力学是可感知的：我们探测的模的时间尺度为~ 7 ns;（ii）当T_c < T < T_{cross}，其中T_{cross} = 12.6 K时，发现了一个非常规的拉伸指数弛豫函数，这是该温度范围的多通道弛豫的特征;（iii）高于T_{cross}，弛豫是常规化合物所预期的指数。T_c处的相变是连续型的。它发生在比比热在低温下显示最大值的温度稍小的温度下。这让人联想到Berezinskiii-Kosterlitz-Elderless转变的预期行为。我们认为这些结果反映了T_c以上拓扑缺陷的存在。
2008-03-06 cond-mat.str-el
Persistent dynamics in the S=1/2 quasi-one-dimensional chain compound Rb4Cu(MoO4)3 probed with muon-spin relaxation
本文报道了低维反铁磁体Rb_4Cu（MoO_4）_3的μ子自旋弛豫测量结果。在50 mK以下没有观察到长程磁序，这意味着T_N/J<0.005（其中J是沿自旋链的主要交换强度），链间交换与链内交换的有效比值为|J_perp/J| <2 x 10^-3，使该材料成为一维量子海森堡反铁磁体的一个极好的实现。我们探测了低温下的持续自旋激发，发现弹道自旋输运在0.3K以下的激发中占主导地位。
2012-03-06 cond-mat.str-el
Magnetic order in pyrochlore iridate Nd$_2$Ir$_2$O$_7$ probed by muon spin relaxation
报道了铱酸烧绿石Nd $_2$ Ir $_2$ O $_7$的μ子自旋弛豫结果。自发相干μ子自旋进动低于约33 K的金属-绝缘体转变（MIT）的温度下观察到，表明的外观的长程磁有序的Ir $^{4+}$时刻。随着温度的进一步降低，μ子位置处的内部场在低于约9 K时再次增加。内场的第二次增加表明Nd $^{3+}$矩的有序性，这与以前的中子实验是一致的。研究结果表明，在绝缘基态条件下，Ir 5 \textit{d}电子的自旋轨道耦合对MIT和IrPDMATHABMO磁矩的磁有序化机制起着关键作用.
2013-08-15 cond-mat.str-el
Magnetism in the high-Tc analogue Cs2AgF4 studied with muon-spin relaxation
我们提出的高Tc模拟材料Cs2 AgF 4的μ子自旋弛豫研究的结果。在T_C=13.95（3）K以下，我们发现了磁有序的明确证据。平面间耦合与平面内耦合的比率估计为|J'/J| =1.9 x 10^-2，而对序参量的温度依赖性的拟合揭示了临界指数β =0.292（3），这意味着在临界区域中纯二维和三维磁性之间的中间特征。在T_C以上，我们观察到由于线性F-mu-F键引起的偶极相互作用的信号特征，从而可以表征该化合物中的μ子停止位点。
2007-04-04 cond-mat.str-el
Magnetic order and spin dynamics in La2O2Fe2OSe2 probed by 57Fe-Moessbauer, 139La-NMR, and muon spin relaxation spectroscopy
我们提出了一个详细的本地探针研究的磁顺序在氧硫属化物La 2 O2 Fe 2 OSe 2利用57 Fe穆斯堡尔谱，139 La NMR和μ子自旋弛豫谱。该系统可作为铁砷化物和硫属化物超导体的绝缘参考系。从本地探针技术的组合，我们确定了一个非共线的磁性结构类似于Sr 2F 2Fe 2 OS 2。磁序参量的分析产生的有序温度TN = 90.1 K和β = 0.133的临界指数，这是接近的二维伊辛普适类中报道的相关氧硫族化物家庭。
2014-10-17 cond-mat.str-el
Muon-spin relaxation and heat capacity measurements on the magnetoelectric and multiferroic pyroxenes LiFeSi2O6 and NaFeSi2O6
两个辉石化合物LiFeSi2O6和NaFeSi2O6的μ子自旋弛豫和热容测量的结果表明，尽管其潜在的结构相似的磁有序是相当不同的。在LiFeSi2O6中，在TN以下观察到单个μ子旋进频率，这与热容量和相称的磁结构中TN处的单峰一致。在外加磁场中，热容峰一分为二。相比之下，对于天然NaFeSi2O6，在零磁场下观察到多铁性，观察到快速的高斯去极化，表明磁性结构更复杂。合成NaFeSi2O6显示出单一的μ子旋进频率，但具有比锂化合物大得多的阻尼率。热容量测量再现以前从其他技术得到的相图，并表明磁熵主要与准一维Fe 3+链中的相关性的建立有关。
2010-02-08 cond-mat.str-el
Muon-spin relaxation study of the double perovskite insulators Sr$_{2}B$OsO$_6$ ($B={\rm Fe, Y, In}$)
本文报道了双钙钛矿绝缘体SrPDMATHABMM OsO $_6$（$B={\rm Fe, Y, In}$）的零场μ子自旋弛豫测量结果。自发μ子自旋进动准静态长程磁有序的指示观察在Sr $_{2}$ FeOsO $_6$的AF 1反铁磁相的温度低于$T_{\rm N}=135 \pm 2~{\rm K}$。当冷却到低于$T_2 \approx 67~{\rm K}$时，由于AF 1和AF 2相的共存，振荡停止可分辨，这导致更宽范围的内部磁场。使用密度泛函计算，我们确定了一个候选的μ介子停止网站内的单位细胞，偶极场模拟表明是一致的建议的磁结构。讨论了温度低于$T_{\rm N}=53~{\rm K}$和25 K时Sr $_{2}$ YosO $_6$和Sr $_{2}$ InOsO $_6$的无公度磁有序的可能性。
2016-01-26 cond-mat.str-el
Novel magnetic ordering in LiYbO2 probed by muon spin relaxation
最近已经报道，拉伸的金刚石晶格材料LiYbO 2通过比热、磁化和中子散射测量显示出两个磁转变（$T_{N1} = 1.1 K$，$T_{N2} = 0.45 K$）[Bordelon等人，版本B 103，014420（2021）]。在这里，我们报告互补磁测量T = 0.28 K通过本地探测技术的μ子自旋弛豫。虽然我们观察到$T_{N1}$的零场μ子去极化率迅速增加，但我们没有观察到$T < T_{N1}$的任何自发μ子进动，这通常与长程磁有序有关。有序态的退极化率对沿初始自旋极化方向施加的磁场表现出惊人的敏感性。使用一个简单的一维模型，我们表明，这些结果是一致的不寻常的无规相位二分无公度磁结构提出的Bordelon等人。为中间温度范围$T_{N2} < T < T_{N1}$。我们还发现了与温度无关的磁波动持续到我们的最低温度的证据，但没有明显的过渡或自发μ子旋进的签名和低于TN2，分别。这个结果暗示了高度简并的基态中的量子动力学。
2022-08-11 cond-mat.str-el
Magnetic order in quasi-two-dimensional molecular magnets investigated with muon-spin relaxation
我们提出了一个μ子自旋弛豫（muSR）调查的结果，在几个家庭的层状准二维分子反铁磁体的基础上过渡金属离子，如S=1/2 Cu 2+桥有机配体，如吡嗪的磁有序。在许多这些材料中，磁有序很难用传统的磁探针检测。相比之下，muSR允许我们识别有序温度并研究接近T_N的临界行为。结合面内磁交换J的测量和量子蒙特卡罗模拟的预测，我们可以通过估计T_N时的有效层间交换耦合和层内相关长度来评估2D层的隔离程度。我们还确定了可能的金属离子矩的大小和μ介子停止网站在这些材料中，基于概率分析的磁性结构和μ介子氟偶极偶极耦合氟化材料。
2011-08-25 cond-mat.str-el
Static magnetic moments revealed by muon spin relaxation and thermodynamic measurements in quantum spin ice Yb$_2$Ti$_2$O$_7$
我们提出μ子自旋弛豫（$μ$ SR）和比热随温度的变化$C(T)$测量烧绿石磁体Yb $_2$ Ti $_2$ O $_7$的多晶和单晶样品。$C(T)$在单晶和多晶样品中分别在$T_\mathrm{C}$ = 0.21和0.26 K处出现一个尖锐的峰。对于这两种样品，在50 mK和30 K之间释放的磁熵相当于$R\ln2$/Yb。在温度低于$T_\mathrm{C}$，我们观察到一个陡峭的下降在短时间尺度的零场$μ$ SR时间谱的不对称性，以及去耦的μ子自旋从内部磁场中的纵向磁场$\leq0.25$ T的多晶和单晶样品。这些μ介子数据表示静态磁矩。我们的结果与Yb $_2$ Ti $_2$ O $_7$两种形式的长程磁序的起始是一致的。
2014-05-07 cond-mat.str-el
Spin fluctuations probed by NMR in paramagnetic spinel LiV$_2$O$_4$: a self-consistent renormalization theory
研究了稀有的3 $d$电子重费米子体系LiV $_2$ O $_4$的低频自旋涨落动力学.发展了一个参数化的自洽重整化（SCR）理论，并应用于描述该材料中低$T$核自旋-晶格弛豫速率$1/T_1$的温度和压力依赖性.的实验数据$1/T_1$可下降到$\sim 1$ K的SCR理论很好地再现，显示AFM自旋波动的发展，作为顺磁性金属的方法在施加的压力下的磁不稳定性。在最高压力4.74 GPa下，在低于0.6 K时探测到的$1/T_1T$的低$T$峰被解释为由于LiV $_2$ O $_4$样品中磁性缺陷的自旋冻结引起的核自旋弛豫效应.
2008-11-17 cond-mat.str-el
Magnetic phase diagram of La$_{2-x}$Sr$_{x}$CoO$_{4}$ revised using muon-spin relaxation
我们报告的μ子自旋弛豫（$μ$ SR）调查的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CoO $_{4}$，反铁磁绝缘系列已被证明支持电荷有序和磁条相和沙漏磁激发谱的结果。我们提出了一个修订的磁相图，这表明，磁有序温度的抑制是高度敏感的小浓度的空穴。在中间$x$范围（$0.2 \leq x \lesssim 0.6$）内的独特行为表明，假定的条纹有序相延伸到比以前认为的更低的$x$。进一步的电荷掺杂（$0.67 \leq x \leq 0.9$）阻止了$T \gtrsim 1.5~{\rm K}$的磁有序化
2015-10-21 cond-mat.str-el
Muon Spin Relaxation Study of (La, Ca)MnO3
本文报道了一系列钙掺杂LaMnO_3化合物的零场μ子自旋弛豫测量结果。本文系统地研究了La_{1-x} Ca_xMnO_3（x = 0.0，0.06，0.18，0.33，0.67和1.0）系列的自旋-晶格弛豫速率1/T_1和磁序参量。在LaMnO_3和CaMnO_3中，在Neel温度T_N附近发现了很窄的临界区，在T_N以上发现了与温度无关的1/T_1值。由LaMnO_3中的1/T_1导出交换积分J = 0.83meV，它与T_N的平均场表达式一致。除CaMnO_3外，所有掺杂锰氧化物在低于有序温度时都表现出缓慢的、空间不均匀的自旋-晶格弛豫。在铁磁（FM）绝缘La_{0.82} Ca_{0.18} MnO_3和铁磁导电La_{0.67} Ca_{0.33} MnO_3系统中，我们发现存在一个\muSR速率的双峰分布λ_f和λ_s，分别对应于相对“快”和“慢”的Mn涨落速率。一个物理图片是假设这些FM阶段，其中快速Mn率是由于过阻尼的自旋波特性的无序FM，和较慢的Mn弛豫速率来自不同的，相对绝缘的区域中的样品。最后，可能的μ子网站确定，并在这些材料中的μ子扩散的证据进行了讨论。
2000-09-15 cond-mat.str-el
Diluted paramagnetic impurities in nonmagnetic Ba$_2$YIrO$_6$
用局域探针技术、核磁共振（$^{89}$ Y NMR）和μ子自旋转动（μ SR）研究了立方双钙钛矿结构BaPDMATHABMM YIrO $_6$.这两种方法都证实了这种化合物中没有磁性长程有序，但发现了稀释的局部顺磁矩的证据。NMR自旋-晶格弛豫速率1/T1的测量表明，在低温下的本地化自旋力矩减慢。muSR自旋-晶格弛豫速率λ的增加证实了Ba $_2$ YIrO $_6$中存在弱磁性。然而，这些发现不能用最近提出的激子类型的磁性来解释。相反，它们指向少量的局部顺磁自旋中心，导致在5d $^4$的简单双基态（Ir $^{5+}$的$J=0)$电子构型）的背景下产生这种磁响应。
2017-10-06 cond-mat.str-el
Local spin structure of the $α$-RuCl$_3$ honeycomb-lattice magnet observed via muon spin rotation/relaxation
我们报道了一个μ子自旋旋转/弛豫（$μ$ SR）的$α$ -RuCl $_3$蜂窝磁铁，这被认为是一个模型化合物的Kitaev海森堡相互作用的单晶样品的研究。从磁化率和比热测量推断，本样品在不同的临界温度$T_{\rm N}$随着温度的降低表现出连续的磁转变，最终落入$T_{\rm N}=7$ K反铁磁（7 K）相，已观察到的只有单晶样品与最少的堆垛层错。通过在零外场下进行的$μ$ SR测量，我们表明，这种行为起源于由蜂窝状平面堆垛层错引起的相分离，产生具有不同$T_{\rm N}$的多个域。我们还进行了$μ$ SR测量下的顺磁相的横向场，以确定从μ子Ru超精细参数的μ子网站。基于实验和计算的内部领域的μ子网站的两种可能的自旋结构推断从中子衍射数据的比较，我们建议一个调制的锯齿形自旋结构的7 K相，与有序的磁矩的幅度显着减少，从预期的轨道淬火自旋1/2状态。
2018-04-17 cond-mat.str-el
Static magnetic order in Na$_{0.75}$CoO$_2$ detected by muon spin rotation and relaxation
用正μ子自旋旋转和弛豫（$μ^+$ SR）谱研究了富钠热电材料Na $_{0.75}$ CoO $_2$在22 K的磁转变性质.零场$μ$ SR测量表明在低于22 K的温度下存在静态内部磁场（= $T_{\rm m}$）。观测到的$T_{\rm m}$下方的μ子自旋进动信号由三个具有不同进动频率的分量组成，对应于Na $_{0.75}$ CoO $_2$晶格中三个不等价的μ子$^+$位点。三种组分的总体积分数估计为$\sim$ 21%，在2.5 K;因此，这种磁转变不是由杂质引起的，而是样品磁性的内在变化，尽管样品在其他方面是磁性不均匀的。另一方面，在Na $_{0.65}$ CoO $_2$样品上进行的类似实验在低至2.5 K时没有表现出磁性转变;这表明Co离子的平均价态是导致在22 K时磁性转变的原因。
2003-05-13 cond-mat.str-el
Local Magnetic Susceptibility of the Positive Muon in the Quasi 1D S=1/2 Antiferromagnet dichlorobis (pyridine) copper (II)
我们报告μ子自旋旋转测量的局部磁化率周围的正μ子在准一维自旋1/2反铁磁体二氯双（吡啶）铜（II）的顺磁状态。来自三个不同位置的信号被分辨，并且具有与磁化率显著不同的温度相关的频移。这种差异归因于μ子引起的自旋1/2链的扰动。所得到的频率偏移进行了比较与传输矩阵DMRG数值模拟。
2003-02-04 cond-mat.str-el
Observation of a level crossing in a molecular nanomagnet using implanted muons
利用μ子自旋弛豫，我们在分子纳米磁体（MNM）中观察到了电子能级交叉。这种效应，以前没有观察到，尽管几个μ子的MNM系统的研究，提供了进一步的证据表明，注入μ子的自旋弛豫是敏感的电子自旋的动力学。我们对含有8个Cr离子的开环MNM [ H_{2} N^{t}Bu^{is}Pr][ Cr_{8} CdF_{9}（O_{2} CC（CH_{3}）_{3}）_{18}]（以下简称Cr_{8} Cd）的测量表明，在B_{c} =2.3 T时发生S=0到S=1的跃迁。交叉观察到的平均正电子不对称性，也在μ子自旋弛豫率，这表明在过渡和S=1制度内的峰值为中心的幅度急剧增加的共振状下降。
2011-04-20 cond-mat.str-el
Magnetism of CuCr$_2$X$_4$ (X= S and Se) spinels studied with muon spin rotation and relaxation ($μ$SR)
本文利用μ子自旋旋转与弛豫（$μ$SR）技术研究了硫族尖晶石CuCr$_2$X$_4$（X= S和Se）的磁性，发现在Curie温度以下存在额外磁转变，这源于Cr价态系统从高温混合价态共线铁磁性向低温电荷有序态及不同铁磁结构的转变，揭示了其电子与自旋系统的复杂性。
2024-08-26 cond-mat.str-el
Determination of characteristic muon precession and relaxation signals in FeAs and FeAs2, possible impurity phases in pnictide superconductors
我们报告的μ子自旋弛豫测量高度均匀的样品的FeAs和FeAs 2，以前发现的杂质相在最近合成的磷属元素化物超导体的一些样品。我们在FeAs样品中观察到了定义良好的μ子旋进，在7.5 K下具有38.2（3）和22.7（9）MHz的两个旋进频率，大部分振幅对应于较低的频率分量。在FeAs 2中，我们证实了以前的测量结果表明，没有长程磁序发生在2 K以上，并测量μ子自旋弛豫率，这增加了冷却。我们的结果排除了以前的p族元素化物超导体的μ子自旋弛豫测量已经测量这些可能的杂质的影响的可能性。
2008-09-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The time dependence of muon spin relaxation spectra and spin correlation functions
发展了纵向几何中零场μ子退极化谱动力学贡献的微观解释的现有理论。根据两种形式的自旋关联函数计算了μ子退极化的弛豫。首先，当自旋关联函数具有与单个波矢相关的弛豫速率的指数形式被认为是，它表明，这种形式的自旋关联函数再现慢和快的波动极限的随机自旋理论，无论微观自旋模型的选择。其次，如果自旋关联函数是一个均匀的标度函数（如随时间的幂律衰减），如自旋动力学的模式耦合理论所建议的，这将导致μ子谱的拉伸指数弛豫。对于简单的自旋扩散，μ子谱表现为根指数形式的弛豫。
2005-11-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Megahertz dynamics in skyrmion systems probed with muon-spin relaxation
我们目前的磁场μ子自旋弛豫（LF $μ$ SR）测量两个系统，稳定的Skyrmion晶格（SkL）：铜$_2$ OSeO $_3$，和Co $_x$ Zn $_y$ Mn $_{20-x-y}$的$(x,y)~=~(10,10)$，$(8,9)$和$(8,8)$。我们发现，SkL阶段的铜$_2$ OSeO $_3$表现出紧急的动态行为，在兆赫频率，可能是由于集体激发，允许SkL被确定从$μ$ SR响应。从测量不同的冷却协议和计算的μ子停止网站，我们建议，亚稳态SkL是不是大多数相在整个大部分的这种材料在字段和温度，它是经常观察到的。散装钴$_8$锌$_9$锰$_3$的动力学很好地描述了$\simeq~2$ GHz的激发，减少在临界温度附近的频率，而在钴$_8$锌$_8$锰$_4$，我们观察到类似的行为在很宽的温度范围内，这意味着这种动力学持续超越SkL阶段。
2020-12-03 cond-mat.str-el
Muon spin relaxation and neutron diffraction investigations of quadrupolar and magnetically ordered states of YbRu2Ge2
利用零场μ子自旋弛豫（μSR）和中子衍射测量研究了多晶YbRu_2Ge_2的磁有序态和四极有序态.比热测量显示了三个连续的相变，在T0 ~ 10 K温度范围内从顺磁态到四极态，在T1 ~ 6.5 K温度范围内从四极态到磁态，在T2 ~ 5.5 K温度范围内磁基态可能发生变化。在零场μSR测量中观察到7 K以下磁转变的明确证据（8 K下的光谱显示顺磁状态），并且在5.8 K附近磁结构可能发生变化。然而，μSR数据在8 - 45 K温度范围内没有显示任何磁序特征。中子衍射测量结果进一步支持了这一结果，在低于8 K时观察到了清晰的磁布拉格峰，但在高于8 K时没有。低于8 K时，磁布拉格峰可以用无公度反铁磁有序来表征，其传播矢量q = [0.352，0，0]，Yb沿b轴的磁矩为2.9（3）μB。这些结果进行了讨论的四极有序和磁有序状态。
2011-10-19 cond-mat.str-el
Possible spin frustration in Nd$_2$Ti$_2$O$_7$ probed by muon spin relaxation
研究了Nd $_2$ Ti $_2$ O $_7$（NTO）和NdLaTi $_2$ O $_7$（NLTO）化合物的μ子自旋弛豫.这两种化合物的时间谱与高温下顺磁态的预期一致，但在100 K以下偏离指数函数。μ子自旋弛豫速率首先随温度的降低而增大，然后在低于10 K时趋于稳定，这使人联想到阻挫系统.在顺磁状态下的纵向场的弛豫速率的增强观察NTO，和消除的NLTO样品的磁稀释。这表明谱密度被磁稀释所改变，从而表明自旋的行为是合作的，而不是单独的。零场测量表明NTO的磁基态是铁磁的。
2014-10-17 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Direct evidence of long-range ordering of reduced magnetic moments in the spin-gap compound CeOs2Al10 through muon spin relaxation investigations
我们进行了中子衍射，μ子自旋弛豫（muSR）和非弹性中子散射研究的CeOs 2 Al 10的多晶样品的电阻率和热容的相变观察到的29 K附近的性质。我们的muSR数据清楚地揭示了低于28 K的相干频率振荡，表明在μ子站点存在内部场，这证实了低于28 K的Ce矩的长程磁序。当冷却样品低于15 K时，温度相关muSR频率的异常行为可能表明μ子位置的变化，与电子衍射中的超结构反射的观察一致，或者是有序磁结构的变化。中子衍射数据没有显示任何明确的迹象，无论是磁布拉格峰或超晶格反射。此外，非弹性中子散射（INS）的测量清楚地揭示了一个尖锐的非弹性激发附近11毫电子伏的5 K和26 K之间的存在下，由于在自旋激发谱，这转化为一个广泛的响应在30 K及以上的开放的差距。的自旋间隙（11毫电子伏）的幅度来自INS的峰值位置同意非常好的间隙值估计从散装的属性。
2010-08-20 cond-mat.str-el
Nd2Sn2O7: an all-in-all-out pyrochlore magnet with no divergence-free field and anomalously slow paramagnetic spin dynamics
我们报告的测量上进行的烧绿石化合物Nd 2Sn 2 O 7的多晶样品。在Tc ~ 0.91 K时发生二级磁相变，形成非共面的Nd 3+磁矩全进全出结构。低温比热指纹的热行为在三维晶格中具有线性色散的激发。在Tc以下测量到的与温度无关的自旋-晶格弛豫速率和在~ 30 Tc以下检测到的异常缓慢的顺磁自旋动力学被认为是由于一维自旋团簇中的磁性短程关联，即，旋转循环。在μ子自旋弛豫测量中观察到的自发场与最近预测的全进全出烧绿石磁体的基态不存在无发散场有关。
2015-11-03 cond-mat.str-el
Muon Spin Relaxation and Neutron Diffraction Studies of Cluster-Glass States in Sr1-xLaxRuO3
为了阐明Sr_（1-x）La_xRuO_3（0.3 ≤ x ≤ 0.5）团簇玻璃态的磁性，本文报道了μ子自旋弛豫（muSR）和中子粉末衍射测量结果. muSR实验表明，磁性团簇在交流磁化率的峰值温度T^* 以上开始发展。磁有序区的体积分数随着温度的降低而不断增加，在T^* 处没有显示出异常，并且在最低温度处接近100%。的体积分数的温度变化基本上是独立的La浓度在目前研究的x范围内，虽然直流磁化显着抑制与增加x。中子粉末衍射实验表明，x = 0.3时的基态为长程铁磁有序态。这些结果表明，随着温度的降低，Sr 1-xLaxRuO 3中的团簇玻璃态逐渐发展为长程铁磁有序态，并且磁有序过程与传统的二阶铁磁转变所预期的有显著的不同.
2016-03-07 cond-mat.str-el
^{139}La Spectrum and Spin-Lattice Relaxation Measurements of La_{2/3}Ca_{1/3}MnO_3 in the Paramagnetic State
本文报道了La_{2/3} Ca_{1/3} MnO_3在顺磁态和强磁场下的~（139）La NMR谱测量结果。对测得的高温光谱的分析表明，光谱是由晶格畸变的变化加宽的标准粉末图案。在较低的温度下，光谱发生位移并变宽。位移和加宽都表现出居里-外斯行为，表明位移测量了电子自旋系统的极化，加宽反映了磁化率的分布。这种分布可能是由于样品中局部磁化率的变化或粉末颗粒之间退磁因子的差异造成的。光谱还表明，晶格畸变不随温度降低而改变。光谱扩散测量表明，光谱形状的温度依赖性不会导致冻结的磁极化子的运动。核自旋-晶格弛豫在整个光谱中的变化表明，磁波动，而不是晶格振动，主导核弛豫。因此，核自旋-晶格弛豫测量了该系统中的电子自旋动力学。自旋-晶格弛豫的磁场依赖性表明，电子自旋-自旋关联函数在Tc附近呈现简单的单指数行为，与场无关的慢关联时间为10^{-8}秒.自旋-自旋关联函数在较高温度下改变形式，但保持缓慢。因此，自旋晶格弛豫表明在Tc以上存在极慢的动力学。
1999-01-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Ferromagnetism or slow paramagnetic relaxation in Fe-doped Li$_3$N?
我们报告的等温磁化，穆斯堡尔谱，磁致伸缩以及温度依赖的交流（ac）磁化率，比热，和热膨胀的单晶和多晶Li $_2$（Li $_{1-x}$ Fe $_x$）N与$x = 0$和$x \approx 0.30$。在低于$T \approx 50\,$ K的温度下出现磁滞现象，在$T = 2\,$ K下的磁感应强度高达$μ_0H = 11.6\,$ T，磁各向异性能为$310\,$ K（$27\,$ meV）。交流磁化率是强烈的频率依赖性（$f\,=\,10$ - $10,000\,$ Hz），并揭示了$ΔE \approx 1100\,$ K自旋反转的有效能垒。对于$T > 25\,$ K，弛豫时间遵循Arrhenius行为。然而，对于$T < 10\,$ K，$τ\approx 10^{10}\,$ s的弛豫时间仅是弱的温度依赖性的，指示量子隧穿过程而不是热激发的相关性。磁熵大于$25\,$ J mol $^{-1}_{\rm Fe}\,$ K $^{-1}$，其显著超过$R$ ln 2，即基态二重态熵的预期值。热膨胀和磁致伸缩表明弱磁弹性耦合按照缓慢弛豫的磁化。强调了Li $_2$（Li $_{1-x}$ Fe $_x$）N作为铁磁体的分类，并与高度各向异性和缓慢弛豫的顺磁行为进行了对比。
2017-12-21 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Muon-Spin Motion at the Crossover Regime between Gaussian and Lorentzian Distribution of Magnetic Fields
μ子自旋弛豫方法（μSR）是一种通过观测μ子上的局域磁场分布来探测材料电子态的强有力的微观工具。局部磁场的分布常常表现出介于高斯和洛伦兹形状之间的中间状态。为了一般地描述中间场分布，我们处理了两个各向同性分布在三维空间中的卷积，并导出了精确的μ子自旋弛豫函数，该函数可以应用于高斯和洛伦兹之间的所有交叉区域。
2022-07-16 cond-mat.str-el
Time-Reversal Symmetry-Breaking Superconductivity in Heavy Fermion PrOs4Sb12 detected by Muon Spin Relaxation
我们报道了4f^2基重费米子超导体填充方钴矿PrOs4Sb12的μ子自旋弛豫测量。结果揭示了静态内部磁场的超导转变温度以下的自发出现，超导状态的时间反演对称性的破坏提供了明确的证据。讨论了库珀对的自旋分量和轨道分量中哪一个动量不为零。
2003-08-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Spin dynamics in bulk MnNiGa and Mn$_{1.4}$Pt$_{0.9}$Pd$_{0.1}$Sn investigated by muon spin relaxation
我们报告的μ子自旋弛豫和磁学研究散装锰$_{1.4}$铂$_{0.9}$钯$_{0.1}$锡和MnNiGa，最近提出的两种材料，主机拓扑磁状态薄的薄片（反kyrmions锰$_{1.4}$铂$_{0.9}$钯$_{0.1}$锡和biskyrmions MnNiGa），并显示自旋重取向转变散装。这些测量揭示了围绕每种材料中的两个磁相变的磁动力学。特别是，我们表明，在这两个样品接近较高的温度转变的行为是最好的理解，通过考虑随温度的动态频率的缓慢下降，而不是急剧的临界减慢典型的二阶过渡。此外，在低温下，这两个样品都表现出自旋动力学在一个广泛的频率范围内，持续低于自旋重取向过渡。我们确定的动态行为提供了新的见解，这些材料的体磁性，可能有助于巩固稳定的拓扑非平凡的阶段，在薄lamerals。
2021-10-18 cond-mat.str-el
Muon spin rotation and relaxation in the superconducting ferromagnet UCoGe
我们报告零场μ子自旋旋转和弛豫测量超导铁磁体UCoGe。在居里温度$T_C = 3$ K以下，μ子自旋的自发进动频率可以检测到弱巡游铁磁序. $μ^+$旋进频率持续低于体超导转变温度$T_{sc} = 0.5$ K，在此它测量局部磁场$B_{loc} = 0.015$ T。$μ$ SR信号的幅度为整个样品体积中存在的铁磁性提供了明确的证据。在微观尺度上，我们得出铁磁性与超导性共存的结论。
2009-04-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quasi-local critical nature of cooperative paramagnetic fluctuations in CaRuO$_{3}$ metal
我们报道了在低于T $\simeq$ 22 K的CaRuO $_{3}$钙钛矿中与非费米液态共存的Ru $^{4+}$自旋的合作顺磁涨落的新观察。详细的电，磁和中子散射测量表明，Ru $^{4+}$离子驻留在磁场独立的随机域的动态特性，是让人想起的合作顺磁波动。动态极化率的线性（$E/T$）标度和平均弛豫时间的发散（$T$ $\rightarrow$ ~0 K）表明自旋涨落的准局域临界性质.我们认为，非费米液体行为的出现是由于量子临界性质的合作顺磁起伏的CaRuO $_{3}$
2015-04-24 cond-mat.str-el
Kubo spins in nano-scale aluminum grains: A muon spin relaxation study
我们报告的μ子自旋弛豫率测量的薄膜组成的铝颗粒具有几个纳米的尺寸，与一个大的能级分裂的数量级为100 K。薄膜的范围从弱金属到绝缘。在绝缘的情况下，低温弛豫速率与具有奇数个电子的晶粒中的单电子自旋的存在一致。弛豫速率的温度依赖性如下的激活法具有的能量尺度与平均能级分裂协议。在弱金属薄膜中，弛豫速率较小，并且随温度降低得更快。总的来说，我们的观察结果与由于量子尺寸效应而在Al纳米尺寸晶粒中存在Kubo自旋一致。
2018-03-08 cond-mat.other cond-mat.str-el
Long-range dynamical magnetic order and spin tunneling in the cooperative paramagnetic states of the pyrochlore analogous spinel antiferromagnets CdYb2X4 (X = S, Se)
在过去的二十年里，自旋位于角共享正四面体晶格上的磁系统对于发现新的磁态特别多产。烧绿石化合物为这些研究提供了场所，而很少有人关注稀土R占据相同子晶格的其他化合物，例如尖晶石硫属化合物CdR_2X_4（X = S，Se）。在这里，我们报告的粉末样品上进行的测量，这一系列的R = Yb使用比热，磁化率，中子衍射和μ子自旋弛豫测量。发现这两种化合物的磁性相似。它们长程序有序化为由Γ_5不可约表示描述的结构。低温下的磁矩大小，X = S和Se时分别为0.77（1）和0.62（1）μ B。在有序态中存在持续的自旋动力学。在μ介子位置的自发场非常小，表明磁矩碎裂。在10K以下的顺磁合作态中，提出了双自旋翻转隧穿弛豫机制。对一些传播波矢为零的绝缘化合物，给出了共角正四面体序系统的磁矩分布的磁空间群。
2017-10-03 cond-mat.str-el
Muon Spin Relaxation and fluctuating magnetism in the pseudogap phase of YBa$_{2}$Cu$_{3}$O$_{y}$
我们报告的μ子自旋弛豫研究的慢磁波动的赝隙相欠掺杂单晶YBa $_{2}$铜$_{3}$ O $_{y}$，$y = 6.77$和6.83的结果。动态μ子自旋弛豫速率与外加磁场的关系给出了μ子处涨落局域场的均方根幅度~ $B\mathrm{_{loc}^{rms}}$和关联时间~ $τ_c$。所观察到的弛豫速率不随温度的降低而降低~ $T$低于$T^\ast$处的赝能隙起始点，如对于常规磁转变所预期的那样; $B\mathrm{_{loc}^{rms}}$和$τ_c$在赝能隙相直至超导转变中大致恒定。相应的核磁共振弛豫速率估计是太小，无法观察到。我们的结果对YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{y}$中反常赝能隙磁性的理论提出了强有力的限制.
2020-08-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Ground State of Pr$_{0.89}$LaCe$_{0.11}$CuO$_{4+α-δ}$ with Varied Oxygen Depletion Probed by Muon Spin Relaxation
用μ子自旋旋转/弛豫（\msr）方法研究了电子掺杂铜氧化物超导体Pr $_{1-x}$ LaCe $_x$ CuO $_{4+α-δ}$（$x=0.11, α\simeq0.04$）在多种氧耗尽（$0.03\leδ\le0.12$）下的磁基态.在整个晶体体积的弱随机磁性的外观已被揭示由缓慢的指数弛豫。无规磁性的$δ$依赖性的缺失和μ子Knight位移在高场的多重态模式强烈地表明，无规矩与晶体电场下的激发Pr $^{3+}$离子有关。
2003-05-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Muon Spin Relaxation Studies of Superconductivity in a Crystalline Array of Weakly Coupled Metal Nanoparticles
本文报道了金属原子簇化合物Ga $\_{84}$ [N（SiMe $\_{3}$）$\_{2}$ ] $\_{20}$ -Li $\_{6}$ Br $\_{2}$（thf）$\_{20}\cdot $ 2甲苯在弱横场下的超导电性的μ子自旋弛豫研究。μ子自旋弛豫速率和奈特位移的温度和场依赖性清楚地证明了在$T\_{\text{c}}\approx7.8$ K以下的II型体超导性，具有$B\_{\text{c1}}\approx 0.06$ T、$B\_{\text{c2}}\approx 0.26 $ T、$κ\sim 2$和弱磁通钉扎。在干净的限制下，弱的电子-声子耦合的s波BCS模型很好地描述了数据。对这种新型窄带超导体的导电机制作了定性的解释。
2006-05-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Contrasting electron and hole doping effects on the spin gap of the caged type Kondo semimetal CeOs$_2$Al$_{10}$: A muon spin relaxation and inelastic neutron scattering investigation
用磁化强度、μ子自旋弛豫（$μ^+$ SR）和非弹性中子散射研究了Ce（Os $_{1-x}$ Ir $_x$）$_2$ Al $_{10}$（$x$ = 0.08和0.15）和CeOs $_{1.94}$ Re $_{0.06}$ Al $_{10}$多晶样品中电子（Ir）和空穴（Re）掺杂对杂化能隙和反铁磁有序的影响. $μ^+$ SR谱清楚地揭示了磁有序低于20和10 K的$x$ = 0.08和0.15样品分别与一个非常弱的签名的μ子初始不对称性的振荡在很短的时间尺度。我们的重要发现是，少量的电子掺杂（i）完全抑制了非弹性磁激发附近11 meV下降到2K，这是在未掺杂的化合物中观察到的，并转换为一个广泛的准弹性响应和（ii）在相应的μ子网站的内场是显着增强了约10倍，与母体化合物相比。另一方面，当空穴（3% Re）掺杂量较小时，11 meV附近的非弹性磁激发强度显著降低。观察到的掺杂效应的主要来源是与Os原子相比，Ir携带的额外5个$d$电子和Re携带的空穴。所获得的结果表明，载流子掺杂的灵敏度很高，并提供了额外的方法来研究它们的异常磁性。
2014-07-09 cond-mat.str-el
Inelastic neutron scattering and muon spin relaxation investigations of the deuterated Kondo lattices CeNiSnD$ _x $
本研究通过μ子自旋弛豫和非弹性中子散射，发现氘化CeNiSnD$_x$中氢化导致Ce-4$f$电子局域化并产生长程磁有序，提出了解释磁性质的CEF能级方案。
2024-03-14 cond-mat.str-el
Two-dimensional magnetism in the pnictide superconductor parent material SrFeAsF probed by muon-spin relaxation
我们报道了SrFeAsF的μ子自旋弛豫测量，SrFeAsF是一种新发现的铁砷氟化物系列超导材料的母体化合物。我们发现，这种材料具有非常相似的磁性LaFeAsO，如分离的磁性和结构转变（TN = 120 K，Ts = 175 K），对比SrFe_2As_2，它们是一致的。μ子振荡频率在TN处急剧下降，这表明层间的磁交换比类似的oxypnictide化合物弱。这与我们的比热测量结果一致，我们发现熵变S = 0.05 J/mol/K主要发生在结构转变处，TN处没有异常。
2008-11-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
NMR relaxation in spin ice due to diffusing emergent monopoles
在低温下，理想自旋冰中的自旋动力学主要是由于稀释的热激发的磁自旋激发。我考虑这些将如何影响核自旋的动力学（如果植入的μ子不扩散，则相同的理论适用于μ子自旋共振）。直到附近的单极子被重新排列的时间尺度，预期的弛豫函数的拉伸指数形式。我计算出该指数中的预期指数以及作为电子密度的函数的$T_1$（纵向）和$T_2$（退相）弛豫的公式。实验NMR与预测不一致，我认为是由于磁性杂质。
2012-10-30 cond-mat.str-el
