The magnetic structure of superconducting Eu(Fe0.82Co0.18)2As2 is unambiguously determined by single-crystal neutron diffraction. A long-range ferromagnetic order of the Eu2+ moments along the c-direction is revealed below the magnetic phase transition temperature Tc = 17 K. In addition, the antiferromagnetism of the Fe2+ moments still survives and the tetragonal-to-orthorhombic structural phase transition is also observed, although the transition temperatures of the Fe-spin density wave (SDW) order and the structural phase transition are significantly suppressed to Tn = 70 K and Ts = 90 K, respectively, compared to the parent compound EuFe2As2.We present the microscopic evidences for the coexistence of the Eu-ferromagnetism (FM) and the Fe-SDW in the superconducting crystal. The superconductivity (SC) competes with the Fe-SDW in Eu(Fe0.82Co0.18)2As2.Moreover, the comparison between Eu(Fe1-xCox)2As2 and Ba(Fe1-xCox)2As2 indicates a considerable influence of the rare-earth element Eu on the magnetism of the Fe sublattice.
Multimodal synchrotron X-ray diffraction across the superconducting transition of Sr$_{0.1}$Bi$_2$Se$_3$
在掺杂的拓扑绝缘体Sr $_x$ Bi $_2$ Se $_3$，一个明显的平面内的二重对称性观察到的电子性质低于超导转变温度$T_c \sim$ 3 K，尽管观察到的$R\bar{3}m$空间群的三重对称性。二重对称轴名义上被钉扎到三个旋转等效方向之一，晶体学应变被认为是这种钉扎的起源。我们进行了多峰同步辐射衍射和电阻率测量$\sim$ 0.68 K和磁场高达45 kG的单晶Sr $_{0.1}$ Bi $_2$ Se $_3$探测超导性对晶体畸变的影响。我们的结果表明，在$1x10^{-5}$水平上没有与超导转变相关的面内晶体学畸变。这些结果进一步支持了Sr $_x$ Bi $_2$ Sr $_3$的超导性质的大的二重面内各向异性不是结构起源而是电子起源的模型，即它是由Eu对称的超导电序参量引起的。
Interplay between Superconducting and Pseudogap States Revealed by Heating-Compensated Interlayer Tunneling Spectroscopy on Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+x}$
热补偿层间隧穿谱是在Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+x}$本征结的叠层上进行的。在温度和磁场变化的情况下，不考虑局部加热的高精度谱表明，形成超导相干峰的谱权主要来自赝能隙态驼峰结构的凹陷位置。观察到的U形子带隙结构与参考文献[17]中提出的结中Cu-O双层之间的加权波腹隧穿一致。
X-ray Diffraction and Electrical Transport Imaging of Superconducting Superhydride (La,Y)H10
University of Illinois Chicago（伊利诺伊大学芝加哥分校）；Argonne National Laboratory（阿贡国家实验室）；University of Chicago（芝加哥大学）；Lawrence Livermore National Laboratory（劳伦斯利弗莫尔国家实验室）
Persistence of superconducting condensate far above the critical temperature in YBa$_2$(Cu,Zn)$_3$O$_y$ revealed by $c$-axis optical conductivity measurements for several Zn concentrations and carrier doping levels
Superconducting Order Parameter and Bosonic Mode in Hydrogen-Substituted NdFeAsO$_{0.6}$H$_{0.36}$ Revealed by Multiple Andreev Reflection Spectroscopy
Superconductivity in LiOHFeS single crystals with a shrunk c-axis lattice constant
采用水热离子交换法，成功地生长了${T_c}$为2.8 K的LiOHFeS超导晶体。与姐妹样品（Li ${_{1-x}}$ Fe ${_x}$）OHFeSe不同，LiOHFeS的能量色散谱分析表明，其Fe/S比非常接近1：1，表明体系的FeS面几乎为电中性，电子掺杂较少。与非超导的LiOHFeS晶体相比，超导晶体的X射线衍射图的每个峰分裂为两个，且位于低反射角处的衍射峰与非超导晶体的衍射峰一致。具有较高反射角的其余衍射峰组对应于超导相，表明超导相可能具有收缩的c轴晶格常数。磁化强度测量表明，在弱磁场下，由于超导性而产生的磁屏蔽可以相当高。在不同磁场下的电阻率测量结果表明，该超导体的上临界磁场相当低，与四元FeS超导体相似。
Superconducting Order Parameters in overdoped BaFe$_{1.86}$Ni$_{0.14}$As$_2$ Revealed by Multiple Andreev Reflection Spectroscopy of Planar Break-Junctions
利用多次Andreev反射（MAR）谱研究了过掺杂磷属元素化物超导体BaFe $_{1.86}$ Ni $_{0.14}$ As $_2$（临界温度为$T_c \approx 12$ K）中超导体-正常金属-超导体（SnS）的半弹道接触和非相干输运.我们用特征比$2Δ_L^{\rm out}(0)/k_BT_c \approx 6$和$2Δ_L^{\rm in}(0)/k_BT_c \approx 4$直接确定了各向异性的大带隙，用$2Δ_S(0)/k_BT_c \approx 2$直接确定了几乎各向同性的小带隙，并确定了超导序参量的温度依赖性。在大间隙位置$2Δ_L$之上，观察到精细dI（V）/dV结构在$T_c$处完全消失，并且可能是由与玻色子模式的共振耦合引起的。
Tuning the superconducting and magnetic properties in Fe_ySe_0.25Te_0.75 by varying the Fe-content
用X射线衍射、SQUID磁强计、μ子自旋旋转和弹性中子衍射研究了Fe $_{y}$ Se $_{0.25}$ Te $_{0.75}$单晶（$0.9\leq y \leq1.1$）的超导和磁性。添加$y<1$的样品表现出体超导电性和无公度磁性的共存。$y\geq 1$的磁序仍然是无公度的，但随着Fe含量的增加，超导电性被抑制，磁相关长度增加。结果表明，Fe $_{y}$ Se $_{1-x}$ Te $_{x}$的超导性能和磁性能不仅可以通过改变Se/Te比来调节，而且可以通过改变Fe含量来调节。
Neutron powder diffraction study on the non-superconducting phases of ThFeAsN$_{1-x}$O$_x$ ($x=0.15, 0.6$) iron pnictide
用中子粉末衍射研究了ThFeAsNPDMATHABMMOPDMATHABMN与$x=0.15, 0.6$的非超导相。在我们以前对超导相ThFeAsN与$T_c=$ 30 K的结果中，通过冷却到6 K没有观察到磁转变，并且在氮位置处可能的氧占据显示在细化中（H. C. Mao \emph{et al.}，EPL，117，57005（2017））。在ThFeAsNPDMATHABMMOPDMATHABMN体系中，通过输运实验确定了两个超导区（$0\leqslant x \leqslant 0.1$和$0.25\leqslant x \leqslant 0.55$）。z. Li \emph{et al.}，物理学杂志：康登斯Matter 30，255602（2018））。然而，在我们的中子粉末衍射实验的分辨率范围内，无论是中间掺杂$x=0.15$还是重过掺杂化合物$x= 0.6$都没有显示出从300 K到4 K的任何磁序。因此，虽然它与大多数1111型铁基超导体一样具有两个超导圆顶的共同现象，但磁性有序的母体化合物可能不存在于这个氮化物家族中。
Possible Nodeless Superconducting Gaps in Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$ and YBa$_2$Cu$_3$O$_{7-x}$ Revealed by Cross-Sectional Scanning Tunneling Spectroscopy
铜氧化物高温超导体中的配对及其起源仍然是凝聚态物理学中最持久的谜团之一。利用截面扫描隧道显微镜/光谱，我们清楚地揭示了BiPDMATHABMM Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$（Bi 2212）和YBaPDMATHABMM Cu $_3$ O $_{7-x}$（YBCO）超导能隙结构沿其$c$ -轴的空间依赖性或不均匀性，其尺度小于层间距.通过对Bi 2212单晶和YBCO薄膜的（100）面隧穿，我们在每个样品的不同区域都观察到了具有扩展的平坦零电导底部的U形隧穿谱和V形带隙结构。在YBCO薄膜上，隧穿到（110）面的带隙为U形，没有零偏压峰。我们的分析表明，U形间隙可能是一个无节点的超导间隙。V形间隙具有非常小的幅度，并且可能是由具有较大U形间隙的区域引起的接近。
Fermi surfaces and orbital polarization in superconducting CeO$_{0.5}$F$_{0.5}$BiS$_{2}$ revealed by angle-resolved photoemission spectroscopy
利用偏振相关角分辨光电子能谱（ARPES）研究了BiSPDMATHABMM基CeO $_{0.5}$ F $_{0.5}$ BiS $_2$超导体的电子结构，并成功地阐明了费米面上的轨道特征.在X点周围的矩形费米口袋中，平行于$k_y$方向的直线部分由Bi $6p_x$特征主导。轨道极化表明BiS $_2$系统的准一维电子结构。此外，四边形排列的Bi上的扭曲可以引起带Jahn-Teller效应。
Sign reversal superconducting gaps revealed by phase referenced quasi-particle interference of impurity induced bound states in (Li$_{1-x}$Fe$_x$)OHFe$_{1-y}$Zn$_y$Se
通过测量Fe位上杂质附近微分电导的空间分布，获得了只有电子费米面的（Li $_{1-x}$ Fe $_x$）OHFe $_{1-y}$ Zn $_y$ Se超导体的准粒子干涉（QPI）花样.通过对这些图形进行傅里叶变换，我们研究了由折叠或杂化形成的两圈电子袋之间的散射特性。我们使用最近的理论方法[arXiv：1710.09089]，这是专门设计的杂质诱导的束缚态处理的数据。结果表明，两个电子袋上的超导能隙符号相反，这可以用相位参考QPI技术直接观察到，表明库珀对是由排斥相互作用引起的.我们的结果进一步表明，该方法也适用于多杂质的测量数据，这为非常规超导体的能隙函数的检测提供了一种简单可行的方法。
Pseudogap Behavior Revealed in Interlayer Tunneling in Overdoped Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+x}$
我们报告的热补偿层间隧道光谱（ITS）进行堆叠过掺杂的Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+x}$本征结，其中大部分的偏压引起的加热在ITS被消除。的赝能隙（PG）的起始温度，显示在驼峰结构的电子激发光谱，达到近室温的过掺杂本征结，这代表了真正的PG发病。在低于但接近$T_c$的温度下，超导相干峰和赝能隙峰共存，这意味着这两个能隙是不同的起源。在$T_c$以下的峰电压随着超导能隙电压的增加而增加，由此得出结论：在我们的ITS中，$T_c$以下的峰结构是由两种不同特征的准粒子谱权的联合贡献引起的：一种是超导态，另一种是靠近波腹区的PG态。
Antiferromagnetic order and superlattice structure in nonsuperconducting and superconducting RbyFe(1.6+x)Se2
本文用中子衍射方法研究了绝缘超导RbPDMATHABMM Fe $_{1.6+x}$ Se $_2$的晶格和磁结构。对于绝缘Rb $_{y}$ Fe $_{1.6+x}$ Se $_2$，中子极化分析和单晶中子衍射明确地证实了早先提出的$\sqrt{5}\times\sqrt{5}$块反铁磁结构。对于超导样品（$T_c=30$ K），我们发现除了在513 K时的四元$\sqrt{5}\times\sqrt{5}$超晶格结构转变外，在480 K的较低温度下，该材料还发展出一个独立的$\sqrt{2}\times \sqrt{2}$超晶格结构。这些结果表明，超导体Rb $_{y}$ Fe $_{1.6+x}$ Se $_2$是由$\sqrt{2}\times \sqrt{2}$和$\sqrt{5}\times\sqrt{5}$超晶格结构共存的相分离的。
Antiferromagnetic Spin Fluctuation above the Superconducting Dome and the Full-Gaps Superconducting State in LaFeAsO1-xFx Revealed by 75As-Nuclear Quadrupole Resonance
Variation in Superconducting Symmetry against Pressure on Noncentrosymmetric Superconductor Cd$_2$Re$_2$O$_7$ Revealed by $^{185/187}$Re Nuclear Quadrupole Resonance
利用$^{185/187}$ Re核四极共振（NQR）技术研究了非中心对称超导体Cd $_{2}$ Re $_{2}$ O $_{7}$在不同晶体结构下的超导性质.通过交流磁化率测量确定的超导转变温度$T_{\rm c}$的压力依赖性与以前的电阻率测量结果一致[T. C.小林$et al$ .，日本物理学会杂志80，023715（2011）.]。在2.2 GPa以下，在核自旋-晶格弛豫速率$1/T_{1}$中，在$T_{\rm c}$正下方观察到明显的相干峰，表明常规的$s$波超导性。与此相反，相干峰消失在3.1 GPa，这表明超导对称性的$p$波的优势状态对压力的变化。
Two component dynamics of the superconducting order parameter revealed by time-resolved Raman scattering
利用时间分辨抽运-探测喇曼实验研究了高$T_c$铜氧化物Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8-δ}$的超导序参量动力学.我们发现两种不同的耦合机制，同样有助于对破峰。一个耦合在2 ps时非常快地开始并且缓慢地松弛，而另一个耦合被延迟并且大约在5 ps时开始并且快速地松弛。通过声子耦合空穴的模型能够再现凝聚动力学的一部分，因此，我们认为空穴-自旋相互作用也是重要的。
Magnetic ground state of superconducting Eu(Fe0.88Ir0.12)2As2: A combined neutron diffraction and first-principles calculation study
用单晶中子衍射方法研究了最佳掺杂的Eu（Fe $_{1-x}$ Ir $_{x}$）$_{2}$ As $_{2}$（$\mathit{x}$ = 0.12）（超导转变温度$\mathit{T_{SC}}$ = 22 K）中Eu $^{2+}$自旋的磁序.发现Eu的$^{2+}$磁矩沿$\mathit{c}$ -方向排列，有序磁矩为7.0（1）$μ_{B}$远低于磁相变温度$\mathit{T_{C}}$ = 17 K.在实验的不确定性范围内，没有发现该化合物发生四方晶到正交晶结构相变的证据，铁亚晶格的自旋密度波（SDW）序被完全抑制，超导性得到充分发展。第一性原理密度泛函计算支持Eu（Fe $_{0.88}$ Ir $_{0.12}$）$_{2}$ As $_{2}$中Eu $^{2+}$自旋的铁磁基态.此外，Eu（Fe $_{0.875}$ Ir $_{0.125}$）$_{2}$ As $_{2}$和母体化合物EuFe $_{2}$ As $_{2}$之间的电子结构计算的比较表明，由于Ir取代，更强的杂化和更扩展的带宽，这与电子的引入一起可能不利于Fe-SDW，有利于超导电性。
