Theory of incommensurate magnetic correlations across the insulator-superconductor transition in underdoped La_{2-x}Sr_xCuO_4
La_{2-x} Sr_xCuO_4的弹性中子散射的主要特征是存在位置从45度跳到0度的非公度峰。我们表明，螺旋状态的t-t '-t''-J模型与现实的参数完美地描述了这一数据。我们解释了为什么在绝缘体的峰值是在45度，而它切换到0度，正是在绝缘体-金属过渡。峰的计算位置与两个阶段的数据一致。
2004-12-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The same superconducting criticality for underdoped and overdoped La_{2-x}Sr_xCuO_4 single crystals
通过测量相同质量和大致相同转变温度的欠掺杂和过掺杂La_{2-x} Sr_xCuO_4单晶的超导抗磁矩，发现欠掺杂样品只有一个对应于H_{c2}的转变，而过掺杂样品有两个对应于H_{c2}的转变。进一步的研究揭示了相同的上临界场H_{c2}的两个样品，虽然总的电荷密度是非常不同的，表明一个非常直接和详细的等效的超导凝聚过程中的两个掺杂限制的可能性。过掺杂样品的第二次跃迁可以理解为宏观相分离产生的超导团簇之间的体耦合。
2000-03-31 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Strong diamagnetic response and specific heat anomaly above T_c in underdoped La_(2-x)Sr_xCuO_4
通过测量交流磁化率（<1 mG），发现低掺杂La_（2-x）Sr_xCuO_4（LASCO）样品在T_c以上直到T^* 的温度范围内是抗磁性的。这种行为仅在沿c轴的AC场中观察到，而对于ab平面中的场，没有检测到高于Tc的抗磁性。在0.1-10 kHz的频率范围内，抗磁性几乎与频率无关。在T* 的比热宽阶异常推断通过测量的弹性常数c33。我们认为所观察到的抗磁性和弹性常数的异常与Tc和T* 之间的相位非相干库珀对的存在有关。
2003-04-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Hole Doping Dependence of the Coherence Length in $La_{2-x}Sr_xCuO_4$ Thin Films
通过测量系统掺杂的$La_{2-x}Sr_xCuO_4$薄膜的磁化强度与磁场和温度的关系，确定了单涡旋蠕变区的临界电流密度$j_c(0)$和集体钉扎能$U_p(0)$。结合已发表的超流密度、凝聚能和各向异性数据，我们首次直接从低温数据导出了宽掺杂区相干长度或涡核尺寸与掺杂的关系。研究发现，随着空穴浓度的增加，相干长度在欠掺杂区下降，在过掺杂侧增加。在欠掺杂区的结果显然偏离了预期的预形成的配对模型，如果一个简单的关联的赝能隙的上临界场。
2003-05-13 cond-mat.supr-con
Measurements and analysis of the upper critical field $H_{c2}$ on an underdoped and overdoped $La_{2-x}Sr_xCuO_4$ compounds
上临界场$H_{c2}$是高$T_c$铜酸盐的许多非常规性质之一。$H_{c2}(T)$异常可能是由于$CuO_2$平面的局部电荷载流子密度$ρ$中存在不均匀性。为了研究这一点，我们已经使用湿化学方法制备了高质量的多晶$La_{2-x}Sr_xCuO_{4}$样品，该方法已经证明产生具有更好的阳离子分布的样品。特别地，我们研究了第二临界场$H_{c2}(T)$的温度依赖性，通过对具有相反的平均载流子浓度（$ρ_m=x$）和几乎相同的临界温度的两个样品，即$ρ_m = 0.08$（欠掺杂）和$ρ_m = 0.25$（过掺杂）的磁化测量。接近$T_c$的结果不遵循通常的Ginzburg-Landau理论，并解释了一个理论，考虑到非均匀性的影响。
2007-11-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pressure tuning of structure, superconductivity and novel magnetic order in the Ce-underdoped electron-doped cuprate T'-Pr_1.3-xLa_0.7Ce_xCuO_4 (x = 0.1)
本文报道了用高压中子粉末衍射、μ子自旋旋转和磁化强度研究欠掺Ce的电子掺杂铜酸盐超导体系T ′-Pr_1.3-xLa_0.7Ce_xCuO_4（x = 0.1）的结构、磁性和超导性质。在压力下观察到晶格常数a和c的强烈减少。然而，在最大压力p = 11 GPa下，没有观察到任何压力诱导的从T'结构到T结构的相变的迹象。在T ′-Pr_（1.3-x）La_（0.7）Ce_xCuO_4（x = 0.1）中，在压力作用下，短程磁有序温度T_（50）有较大的非线性增加。同时压力引起SC转变温度T_c的非线性下降。所有这些实验都证实了短程磁序是SC T ′-Pr_（1.2）La_（0.7）Ce_（0.1）CuO_4中的一个内禀相和一个新的竞争相。所观察到的压力效应可以解释在改进的嵌套条件，通过减少在静水压力的面内和面外的晶格常数。
2017-04-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Influence of doping level on the Hall coefficient and on the thermoelectric power in $Nd_{2-x}Ce_xCuO_4$
本文系统地研究了不同x值的单晶$Nd_{2-x}Ce_xCuO_{4+δ}$（NCCO）从欠掺杂到过掺杂的霍尔系数$R_H$和热电势TEP。随着掺杂水平的增加，$R_H$和TEP都减小，并且将它们的符号从负变为正。一个显著的特征是霍尔角的温度依赖性在欠掺杂区域遵循$T^4$行为，而在过掺杂区域遵循$T^2$行为。这些行为与ARPES观测到的费米面随掺杂水平的演化密切相关。
2005-10-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for a Transition in the Pairing Symmetry of the Electron-Doped Cuprates La_{2-x}Ce_xCuO_{4-y} and Pr_{2-x}Ce_xCuO_{4-y}
我们在三个Ce掺杂水平x下测量了Pr_{2-x} Ce_{x} CuO_{4-y}和La_{2-x} Ce_{x} CuO_{4-y}薄膜的磁穿透深度λ^{-2}（T），接近最佳值。最佳和过度掺杂的薄膜在质量和数量上都不同于欠掺杂的薄膜。例如，λ^{-2}（0）随着欠掺杂而迅速减小，但在最佳掺杂以上大致恒定。此外，在低T下的λ^{-2}（T）在最佳和过掺杂时是指数的，但在欠掺杂时是二次的。鉴于其他研究表明，在名义上最佳掺杂的样品中的d-和s-波配对对称性，我们的研究结果是从d-到s-波配对接近最佳掺杂的过渡的证据。
2002-05-07 cond-mat.supr-con
The mixed-state Hall conductivity of single-crystal films $Nd_{2-x}Ce_xCuO_{4+δ}$ (x=0.14)
研究了欠掺杂区（x=0.14）电子掺杂化合物$Nd_{2-x}Ce_xCuO_{4+δ}$的纵向电阻率和霍尔电阻率随磁场的变化关系。实验上建立了霍尔电导率$σ_{xy}(B)=C-b/B$在对应于从超导到电阻状态的转变的磁场区域中的强磁场依赖性。这一现象可以用准粒子和运动的Abrikosov涡旋对混合态超导体霍尔效应的贡献之和来解释。
2016-11-30 cond-mat.supr-con
Normal-state conductivity in underdoped La_{2-x}Sr_xCuO_4 thin films: Search for nonlinear effects related to collective stripe motion
本文详细研究了La_{2-x} Sr_xCuO_4薄膜在两种掺杂空穴浓度（x=0.01和0.06）下的正常态电导率随电场的变化关系。为了阐明高电场是否能够脱钉的带电条纹和诱导其集体运动，我们已经测量了电流-电压特性的各种取向的电场相对于晶轴。然而，即使对于最高可能的场（对于x=0.01 ~1000 V/cm和对于x=0.06 ~300 V/cm），除了与膜的常规焦耳加热相关的那些之外，我们也没有观察到非线性导电性特征。我们的分析表明，焦耳加热，而不是集体电子运动，也可能是负责在其他一些二维过渡金属氧化物中观察到的非线性导电性。我们讨论了一个可能的原因，为什么温和的电场未能引起集体条纹运动的层状氧化物是相当灵活和可压缩的带电条纹可以调整自己的晶格和个别杂质，这使得他们的钉扎比在传统的刚性电荷密度波的情况下更强。
2003-08-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The in-plane paraconductivity in La_{2-x}Sr_xCuO_4 thin film superconductors at high reduced-temperatures: Independence of the normal-state pseudogap
测量了欠掺杂（$x=0.10,0.12$）、最佳掺杂（$x=0.15$）和过掺杂（$x=0.20,0.25$）成分的$La_{2-x}Sr_xCuO_4$（LSxCO）超导薄膜的面内电阻率。这些薄膜生长在（100）SrTiO $_3$衬底上，并且具有约150 nm的厚度。从这些数据中提取了在约化温度范围内的$10^{-2}\lsimε\equiv\ln(T/\Tc)\lsim1$的超导转变以上的超导波动引起的面内电导率（所谓的面内次电导率，$Δσ_{ab}$）。这样一个$Δσ_{ab}(ε)$，然后分析的平均场-类高斯-金斯堡-朗道（GGL）的方法扩展到高$ε$区域通过引入总能量截止，它考虑到每个波动模式的动能和量子局域化能量。我们的研究结果强烈表明，在Tc以上的所有温度，包括高还原温度区域，掺杂主要影响LSxCO薄膜的正常状态的属性，其对超导波动的影响是相对温和的：即使在高$ε$区域，在平面内的亚导电性被发现是独立的赝能隙的正常状态下的欠掺杂薄膜的开口。
2003-05-01 cond-mat.supr-con
Far-infrared and submillimeter-wave conductivity in electron-doped cuprate La_{2-x}Ce_xCuO_4
在电子掺杂的铜氧化物La_{2-x} Ce_xCuO_4（x = 0.081）中进行了远红外和亚毫米波电导率实验（欠掺杂区，T_c = 25 K）。在超导状态下的吸收的发病率是逐渐的频率，是不一致的各向同性的s波间隙。相反，在零频率处观察到一个窄的准粒子峰，在有限频率处观察到第二个峰，这是d波超导体电导率的清晰指纹。远红外电导率峰可归因于4 Δ_0或2 Δ_0 + Δ_spin，其中Δ_spin是自旋波动的共振频率。在低于T_c时，红外电导率和准粒子散射率的抑制与空穴掺杂铜氧化物的结果定性相似。
2002-12-17 cond-mat.supr-con
Electronic specific heat and low energy quasiparticle excitations in superconducting state of $La_{2-x}Sr_xCuO_4$ single crystals
对一系列$La_{2-x}Sr_xCuO_4$单晶从欠掺杂到过掺杂的低温比热进行了测量和分析。从这些数据中的准粒子态密度（DOS）的混合状态的推导和比较的d波超导的预测标度律$C_{vol}/T\sqrt{H}=f(T/\sqrt{H})$。发现最佳掺杂样品（x=0.15）在（$T/\sqrt{H} \leq 8 K /\sqrt{T}$）的较宽区域内都能很好地遵循标度律。然而，该缩放的区域朝向更欠掺杂的区域变得越来越小：对于从x=0.15至0.069的样品可以看到明显的趋势。因此，一般来说，在$T/\sqrt{H}$的可缩放区域方面，欠掺杂样本的缩放质量变得更差。欠掺杂区域中的这种特征被解释为由于来自第二阶的低能量激发（例如，反铁磁相关、d密度波、自旋密度波或电荷密度波阶），其可以与超导性共存或竞争。令人惊讶的是，从d波标度定律的偏差也被发现过掺杂的样品（x=0.22）。当考虑纤芯尺寸效应时，过掺杂样品的标度律得到了调和。目前的工作的一个重要发现是，零温度数据遵循Volovik的关系$Δγ(T=0)=A\sqrt{H}$相当不错的所有样品在这里调查，虽然在有限的温度下的数据的d波标度律的适用性与掺杂空穴浓度。最后给出了剩余线性项$γ_0$、$α$值等参数与掺杂的关系.
2004-06-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Inherent Relation between Nernst Signal and Nodal Quasiparticle Transport in Pseudogap Region of Underdoped High Temperature Superconductors
在平行于c轴的磁场作用下，测量了三种$La_{2-x}Sr_xCuO_4$单晶（x= 0.09，0.11和0.145）的面内能斯特信号和电阻率。电阻率的二次温度依赖性，即，在低于特定温度$T_R$时观察到$ρ=ρ_0+aT^2$。发现能斯特信号$T_n$的上边界与$T_R$相一致，这表明能斯特信号异常与赝能隙区的节状准粒子输运之间存在着内在联系.最后给出了相图和赝能隙温度$T^*$，表明赝能隙区存在第二能级。
2004-10-03 cond-mat.supr-con
Dynamical Properties of Charged Stripes in La_{2-x}Sr_xCuO_4
本文报道了欠掺杂${\rm La_{2-x}Sr_xCuO_4}$（LSCO）单晶的非弹性光散射谱，为二维$\rm CuO_2$平面上准一维带电结构的形成提供了直接证据。在低能量和低温度下，“条纹”表现出类似德鲁德的峰值。选择规则允许我们确定方向在$x=0.02$处沿着对角线，在$x=0.10$处沿着主轴。电子-晶格相互作用决定了关联长度，在超导转变温度较低的化合物类中，关联长度较大。温度是在不同掺杂水平下的响应的唯一尺度，表明量子临界行为的重要性。
2006-06-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Onset of a boson mode at superconducting critical point of underdoped YBa2Cu3Oy
在$T \to 0$极限下测量了欠掺杂\Y的热导率$κ$，其作为跨超导临界点的空穴浓度$p$的函数，在$p_{SC}$ = 5.0%。"时间掺杂“被用来以高精度解决玻色子和费米子贡献的演化。对于$p \leqslant p_{SC}$，我们观察到一个额外的$T^3$贡献$κ$，我们属性的玻色子激发的相位与长程自旋或电荷顺序。费米子输运，表现为一个线性项在$κ$，被认为是持续不变，通过$p_{SC}$，显示状态下$p_{SC}$是一个热金属。在这种状态下，电阻率以log $(1/T)$变化，违反了Wiedemann-Franz定律。
2006-11-27 cond-mat.supr-con
Pseudogap, Superconducting Gap, and Fermi Arcs in Underdoped Cuprate Superconductors
通过测量零温极限下$La_{2-x}Sr_xCuO_4$的比热与磁场的关系，发现超导能隙的节斜率$v_Δ$与赝带隙温度$T^*$或值$Δ_p$具有非常相似的掺杂关系。由$v_Δ$导出的最大准粒子能隙与$T^*$相当接近。两者都表明赝能隙和超导电性之间的密切关系。计算还发现，在正常态比热系数的零温度值为$T_c \approx βv_Δγ_n(0)$的情况下，剩余费米弧$k_{arc}$的大小与正常态比热系数的零温度值成正比。这些观测结果模拟了基于一般共振价键（RVB）图像的SU（2）从玻色子理论的关键预测。
2005-02-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The electron-boson spectral density function of underdoped Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$ and YBa$_2$Cu$_3$O
利用Eliashberg理论研究了欠掺杂Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$（Bi-2212）和欠掺杂YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6.50}$（Y-123）中CuO $_2$面的电子玻色子谱密度函数$I^2χ(ω,T)$.我们应用一个新的（面内）赝隙模型来提取电子玻色子谱函数。为了提取谱函数，我们假设谱密度函数由两个分量组成：尖锐模式和宽Millis-Monien-Pines（MMP）模式。我们观察到，所得到的谱密度函数和赝能隙的强度都表现出很强的温度依赖性：锐模占据了函数的大部分谱权重，锐模的峰位置向低频移动，赝能隙的深度$1-\tilde{N}(0,T)$随着温度的降低而变深。我们还观察到，随着温度的降低，电子玻色子密度和质量增强系数的总谱权重增加。我们估计虚构的（最大）超导转变温度，$T_c(T)$，从提取的光谱函数在不同的温度下使用广义McMillan公式。估计的（最大）$T_c$也显示出很强的温度依赖性;在所有测量温度下，它都高于实际的$T_c$，并随温度降低而降低。由于赝能隙随温度的降低而变强，最大$T_c$变低，我们认为赝能隙可能抑制铜酸盐的超导电性。
2011-03-26 cond-mat.supr-con
Comment on "Onset of Boson Mode at the Superconducting Critical Point of Underdoped YBa2Cu3Oy"
在最近的一封信[物理。97，207001（2006）]，Doiron-Leyraud等人报道了在超导体-绝缘体边界上的欠掺杂YBa 2Cu 3 Oy的低温热导率的研究，并论证了新的玻色子模式以及电荷中性费米子。在这篇评论中，我们表明这两种说法都是可疑的。
2007-11-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Specific heat of underdoped cuprate superconductors from a phenomenological layered Boson-Fermion model
我们适应玻色子-费米子超导模型，包括分层系统，如欠掺杂的铜酸盐超导体。这些系统是由一个无限的分层结构，包含配对和非配对费米子的混合物。前者代表超导载流子，被认为是CuO $_2$平面中具有线性能量-动量色散关系的非相互作用零自旋复合玻色子，其中超导占主导地位，与未成对的费米子共存于堆叠板的图案中。板间可穿透的无限平面由狄拉克梳势产生，而成对和未成对的电子（或空穴）可以平行于平面自由移动。复合玻色子在一个临界温度下凝聚，在这个温度下它们的比热会发生跳跃。这两个值被假定为等于超导临界温度$T_c$和特定的热跳报道$_{2}$ $_{6.80}$，以固定我们的模型参数，即，平面不可穿透性和超导电荷载流子的分数。然后，我们计算等容和等压电子比热的温度低于$T_c$的复合玻色子和未配对的费米子，这符合最近的实验曲线。从后者，我们提取的线性系数（$γ_n$）在$T_c$，以及二次（$αT^2$）长期的低温。我们还计算晶格比热从ARPES声子谱，并将其添加到电子部分，再现实验总比热在$T_c$和低于$5 \%$误差范围内，从立方（$ßT^3$）项的低温。此外，我们表明，该模型再现了铜酸盐的质量各向异性。
2016-01-07 cond-mat.supr-con
Quantum-disordered slave-boson theory of underdoped cuprates
本文研究了欠掺杂铜氧化物的t-J模型U（1）从玻色子理论中自旋能隙相的稳定性。我们从超导态出发，通过在玻色子超流中引入涡旋，研究了零温下从玻色子的量子相变。在有限温度下，玻色子的性质不同于奇异金属相的性质，并导致修正的规范场涨落。结果，自旋能隙相位可以稳定在玻色子系统的量子临界和量子无序区。我们还表明，该制度的量子无序玻色子与配对费米子可以被视为最近提出的节点液体理论的强耦合版本。
2000-09-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Determination of boson spectrum from optical data in pseudogap phase of underdoped cuprates
在相关金属系统中起作用的主要非弹性过程的性质的信息可以从它们的AC光学响应的分析中获得。可以有效地提取电子玻色子谱密度。该密度与光散射率密切相关。然而，在高Tc铜酸盐相图的欠掺杂区域中，出现了新的能量尺度（赝能隙），这改变了光学散射，并且需要在任何数据拟合中考虑到。这可能会影响恢复的玻色子谱函数的形状和强度。在最佳掺杂的Bi-2212的扩展最大熵反演中包括赝能隙比如前所述被排除时与现有数据更一致。
2013-10-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pseudogap, Superconducting Energy Scale, and Fermi Arcs in Underdoped Cuprate Superconductors
通过测量零温极限下$La_{2-x}Sr_xCuO_4$的比热随磁场的变化，确定了准粒子能隙的节斜率$v_Δ$。发现$v_Δ$具有与赝隙温度$T^*$或值$Δ_p$非常相似的掺杂依赖性。同时，发现在改变掺杂浓度时，由$v_Δ$导出的（$π,0$）处的虚拟最大带隙遵循简单的关系式$Δ_q=0.46k_BT^*$。这有力地表明赝能隙和超导性之间的密切关系。进一步发现，超导转变温度由赝能隙相的剩余态密度和零温极限下的节隙斜率决定，即$T_c \approx βv_Δγ_n(0)$，其中$γ_n(0)$是提取的正常态比热系数的零温值，它与剩余费米弧$k_{arc}$的大小成正比.这表明超导电性可能是通过在$T_c$以下节点附近的费米弧上形成新的能隙而形成的。这些观测结果模拟了基于一般共振价键（RVB）图像的SU（2）从玻色子理论的关键预测。
2005-08-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Reply to comment by Y. Ando on "Onset of Boson Mode at the Superconducting Critical Point of Underdoped YBa$_2$Cu$_3$O$_y$" by N. Doiron-Leyraud et al
在最近的评论[arXiv：0711.4654]中，Y. Ando提出了两个有效的问题，我们的低温热输运研究的YBa $_2$ Cu $_3$ O $_y$通过绝缘体-超导体边界：1）在散射声子的孪晶界的可能作用; 2）从数据中提取一个费米子（线性）项的最佳拟合程序。在本回复中，我们表明，这两个问题可以放下休息1）使用新的数据，从一个tetratelysis（双自由）样品，2）使用分析，不涉及任何拟合。
2007-11-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Underdoped cuprates, manifestations of boson-fermion crossover, `quantum oscillations' and the robust fractional quantum Hall state nu = 2/5
来自各种欠掺杂HTSC系统和物理测量的量子振荡数据几乎普遍以非常经典的术语呈现，遵循费米-朗道准粒子的Lifshitz-Kosevich公式，在高施加磁场下量子化为涡旋和朗道能级。费米面总是出现在一个很小的分数的大的父费米面检测在较高的掺杂。这就需要费米面的重构，例如从带电密度波等。本文驳斥了这种倒易空间的方法，并表明，许多最近的详细工作，这条线是不符合的数据。几年前，本文作者对这些问题提出了另一种真实空间的解释。这是在涡流阵列与条纹阵列的相互作用方面，对后者使用2D建模。这一方法在此稍作修改，能够很好地处理各种各样的新数据。本文追求和证明的BEC/BCS，负U为基础的，两个子系统的建模主张较早，随着在一个强磁场收购条纹的强度和几何形状。各种各样的最近的实验进行了阐述，以产生一个全面的赞赏的情况下，远离适当的费米-朗道准粒子框架内处理。事实上，它表明，“QO”观测的普遍性来自分数量子霍尔效应。所有数据均指向填充因子nu = 2/5时的超稳态。这种状态在其起源和表达中发现与BEC/BCS交叉条件以及HTSC材料与Mott-安德森局域化的接近程度比任何模型都更符合这种高度相关的材料，这些材料呼吁良好的金属化费米-朗道准粒子物理学。
2011-11-04 cond-mat.supr-con
Massless Dirac Fermions, Gauge Fields, and Underdoped Cuprates
我们研究了2+1维无质量Dirac费米子和玻色子与U（1）规范场的耦合，作为欠掺杂铜氧化物的模型.我们发现，由于有限玻色子密度下唯一的无质量模式--横向规范场的涨落，使得均匀磁化率和比热系数都得到了数值上的增强（与线性T行为相比）.我们分析了现有的数据，并找到了很好的协议，在自旋间隙阶段。在我们的图象中，磁化率下降到超导T_c以下是由于规范涨落的抑制。
1997-02-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for a pseudogap in underdoped $Bi_2Sr_2CaCu_2O_{8+δ}$ and $YBa_2Cu_3O_{6.50}$ from in-plane optical conductivity measurements
欠掺杂Bi $_{2}$ Sr $_{2}$ CaCu $_{2}$ O $_{8+δ}$（Bi-2212）和ortho Ⅱ YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{6.5}$的面内光学自能数据的实部包含了关于赝能隙的新的重要信息。使用理论模型的方法，我们发现，在赝能隙$Δ_{pg}$以下的态密度损失伴随着一个堆积以上的能量。的堆积，随着一个尖锐的模式在玻色子光谱函数导致一个不寻常的快速增加的光散射率和一个典型的倾斜的峰值在实部的光学自能。这些特征在最佳掺杂和过掺杂样品中没有发现，并且代表了迄今为止在面内光学电导率中的赝隙开口的最清晰的签名。
2008-04-14 cond-mat.supr-con
Spin-charge split pairing in underdoped cuprate superconductors: support from low-$T$ specific heat
我们计算了晶格上弱相互作用的玻色子稀体系的比热，并表明它与在玻色子浓度为$ρ\sim x/2$的欠掺杂铜氧化物超导态下测得的电子比热是一致的，其中$ρ\sim x/2$是空穴（掺杂剂）浓度.通常，$T^3$项是由Goldstone声子引起的。零点能，通过它对凝聚密度的依赖性$ρ_0(T)$，解释了反常的$T$ -线性项。这些结果支持分裂配对机制，其中自旋子（纯自旋）在$T^*$处配对，而holon（纯电荷）在$T_p < T^*$处形成实空间对，产生电荷$+2e$和浓度$x/2$的规范耦合物理对，玻色在$T_c$以下凝聚，解释了观察到的相位。
2017-05-29 cond-mat.stat-mech cond-mat.supr-con
Fermi liquid behavior and spin-charge separation in underdoped cuprates
本文分析了在低掺杂区，玻色凝聚振幅消失驱动超导向正常（赝能隙相）转变时，从玻色平均场论的$t-J$模型中的高斯涨落。通过在线性响应区消除玻色子和约束场，我们证明了高斯理论描述的费米液体超导体从超导到正常的转变实际上是一个自旋-电荷分离的转变，其特征是朗道参数从超导相的$F_1>-1$变为赝能隙相的$F_1=-1$.这一建议的后果进行了讨论。
2006-02-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electron spectral function and algebraic spin liquid for the normal state of underdoped high $T_c$ superconductors
我们建议描述的自旋涨落在正常状态下的低掺杂高$T_{c}$超导体作为一个代数自旋液体的表现。我们已经在奴隶玻色子模型中进行了计算，以支持我们的建议。在自旋-电荷分离图中，正常态（自旋赝能隙相）由无质量的狄拉克费米子、带电玻色子和规范场描述。我们发现，规范相互作用是一个边缘微扰，并驱动平均场自由自旋子固定点到一个更复杂的自旋量子固定点-代数自旋液体，在那里的无隙激发相互作用在低能量。发现正常状态下的电子谱函数具有实验中观察到的类似Luttinger液体的线形。在超导态下得到的谱函数表明，当自旋和电荷复合时，相干准粒子峰是如何从非相干背景中出现的。
2001-05-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Screening in anisotropic superfluids and the superfluid density in underdoped cuprates
研究了强各向异性玻色子库仑相互作用系统中的集体激发性质。这样的系统在过去经常被用来模拟量子和经典相位波动对欠掺杂铜酸盐超流密度的影响。根据各向异性和相互作用的有效强度，我们发现四个不同的制度的温度依赖性的超流密度。库仑相互作用在欠掺杂铜氧化物被认为是有效的短程，并在适当定义的单位的统一秩序。
2005-07-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Theory of Quasi-Particles in the Underdoped High Tc Superconducting State
本文发展了SU（2）从玻色子模型中超导态的微观理论。我们展示了如何在正常状态的赝能隙和费米面（FS）段发展成一个d-波带隙的超导状态。即使超流密度是x（掺杂浓度）的顺序，低位准粒子的物理性质被发现类似于BCS理论。因此，微观理论奠定了基础，我们以前的唯象讨论不寻常的SC性质的欠掺杂铜酸盐。
1997-12-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
An SU(2) Formulation of the t-J model: Application to Underdoped Cuprates
我们发展了一个有限掺杂的t-J模型的从玻色子理论，它尊重SU（2）对称性-一种以前已知的在半填充时很重要的对称性。平均场相图被发现是一致的铜氧化物超导体中观察到的相，其中包括d波超导体，自旋能隙，奇怪的金属，和费米液相。自旋能隙相位最好理解为交错磁通相位，尽管如此，它对于物理量是不变性的。物理电子能谱函数表明，在低掺杂下，小的费米段在高掺杂浓度下不断演化成大的费米面。本文讨论了SU（2）与U（1）从玻色子理论之间的密切关系。导出了低起伏的低能有效理论，并识别出了新的低起伏模（在U（1）理论中被忽略了）。
1997-01-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superfluid weight vs. superconducting temperature based on a U(1) slave-boson approach to the t-J Hamiltonian
基于改进的U（1）从玻色子方法，我们研究了超流质量$n_s/m^*$（超导载流子密度/载流子有效质量）与超导温度$T_c$之间的关系。从目前的研究中，我们发现，在欠掺杂区，随着掺杂浓度的增加，$n_s/m^*$和$T_c$呈线性增加，在最佳掺杂附近出现饱和，而在过掺杂区，$n_s/m^*$和$T_c$均下降。$n_s/m^*$与$T_c$的“回飞镖”形轨迹随掺杂浓度从欠掺杂区到重掺杂区的增加的这种趋势被预测为与μ子自旋弛豫测量完全一致。回旋镖的行为被发现发生在相关的单重态配对（自旋配对）的顺序在重度过掺杂区域的sp减少。
2000-05-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Enhancement of the superconducting transition temperature in cuprate heterostructures
有没有可能通过构建铜氧化物异质结构来提高Tc，这种异质结构将低掺杂层的高配对能与邻近的过掺杂层的大载流子密度相结合？我们调查了这个问题，在一个模型双层系统中使用的掺杂莫特绝缘体的有效理论。有趣的是，这个问题取决于欠掺杂状态下超导态的基本性质。在一个普通的从属玻色子平均场论中，绝对没有Tc的增强。然而，当我们使用有效的低能量双层理论时，我们确实得到了适度的层间隧穿的实质性增强，在该理论中，欠掺杂制度中的有效准粒子电荷被作为一个独立的唯象参数。我们研究了Tc增强作为掺杂水平和层间隧穿的函数，并讨论了与Yuli等人最近的实验的可能联系。101，057005（2008）]。最后，我们预测了耦合层的零温相刚度的唯一顺磁降低，这取决于两种类型的层上准粒子携带的电流的差异，如（J1-J2）^[2]。
2009-04-05 cond-mat.supr-con
Two energy scales and close relationship between the pseudogap and superconductivity in underdoped cuprate superconductors
通过测量低温比热，导出并分析了系统掺杂La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$单晶的低能准粒子激发.对d波超导体预言的Volovik关系在宽掺杂范围内得到了很好的证明，为d波对对称性提供了有力的证据。进一步导出了超导能隙的节隙斜率$v_Δ$，发现节隙斜率与由ARPES和隧道测量得到的赝能隙的掺杂相关性相同。这有力地表明赝能隙和超导性之间的密切关系。在考虑熵守恒的情况下，我们认为赝能隙相的基态在零K下应该具有有限态密度的费米弧，并且输运数据表明它可能由于弱局域化而表现出绝缘体的性质.假间隙相的节点金属图不能解释这些数据。基于赝能隙相的费米弧图象，发现欠掺杂区的超导能标或$T_c$由最大能隙和费米弧的谱权共同决定。这表明存在两个能量标度：超导能量标度和赝能隙。超导电性可能是费米弧准粒子通过交换虚玻色子配对凝聚而形成的。
2007-09-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
On temperature versus doping phase diagram of high critiical temperature superconductors
本文试图描述高$T_{c}$超导体的临界温度与载流子密度的钟形关系。它的线性增加，在该区域的小密度（欠掺杂制度），提出解释的作用，序参量相二维波动，在这个密度增长变得更少。大载流子密度区域（过掺杂区域）的临界温度抑制与长波玻色子的基本阻尼的出现（由于掺杂）有关，长波玻色子在所提出的模型的框架中定义了间接干涉费米子吸引的机制。
1998-03-02 cond-mat.supr-con
A Consistent Theory of Underdoped Cuprates: Evolution of the RVB State From Half Filling
我们已经能够解决两个长期存在的问题，是中心的高Tc超导理论：（1）如何是掺杂区的物理连接到莫特绝缘体？(2)常态的二维性的起源是什么？具体来说，基于t-J模型，我们推导出一个重整化的哈密顿量来描述欠掺杂铜氧化物的性质。该理论被限制为同意在半填充的行为，这是很好地描述了玻色子RVB状态的Arovas和奥尔巴赫。移动的空穴被认为破坏了长程磁序，这导致了自旋能谱中的间隙。自旋间隙的存在使我们能够推导出一个约束的哈密顿量，它描述了子晶格保持跳跃的重整化holon和holon对，伴随着自旋单重流。在单重态凝聚，即赝能隙（与自旋能隙不同），温度T * 以下，holon形成无自旋费米液体，没有可观察到的小费米表面。在T * 以上，holon被定域化，产生一个（规范）绝缘体，我们将其与奇怪的金属相等同。Holon对跳跃导致了一个强大的d波超导体，它的对称性主要由半填充时RVB态的对称性决定。理论预测与核磁共振、隧穿和输运实验结果一致。值得注意的是，自旋能隙的存在为正常态的二维性提供了一个自然的解释。空穴掺杂和电子掺杂的铜氧化物之间的显着的不对称性也很容易解释。
2009-10-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Charge 2e Boson Underlies Two - Fluid Model of the Pseudogap in Cuprate Superconductors
从掺杂莫特绝缘体的有效低能理论出发，我们证明了欠掺杂区的有效载流子密度符合双流体描述。也就是说，它具有不同的与温度无关的热活化组分。我们确定的热激活组件作为一个空穴和电荷2e玻色子，这自然发生在有效理论的束缚态。这种状态的热激活解束缚导致奇怪的金属和随后的$T-$线性电阻率。我们发现，掺杂的结合能的依赖性是在很好的协议与实验确定的赝能隙尺度在铜氧化物超导体。
2009-06-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nernst Effect and Anomalous Transport in Cuprates: A Preformed-Pair Alternative to the Vortex Scenario
我们解决那些令人困惑的实验在欠掺杂的高$T_c$超导体已与正常状态的“涡旋”，并显示这些数据可以被理解为来自预形成的对与起始温度$T^* > T_c$。对于小磁场中的非关联玻色子，以及任意的$T^*/T_c$，我们给出了对\textit{all}输运系数的精确贡献。在过掺杂的制度，我们的结果减少到标准的波动理论（$T^*\approx T_c$）。半定量协议与能斯特，交流电导率和抗磁性测量是相当合理的。
2004-01-20 cond-mat.supr-con
Superconducting coherence lengths of hole-doped cuprates obtained from electron-boson spectral density functions
电子玻色子谱密度函数（EBSDF）可以使用各种光谱技术（包括光谱学）从测量的光谱中获得。EBSDF，被称为胶水功能，具有磁性起源。在这里，我们研究了EBSDF从测量的光谱的空穴掺杂的铜酸盐具有宽的掺杂水平，从欠掺杂到过掺杂的铜酸盐。EBSDF的平均频率提供了自旋涨落形成库珀对的时间尺度。这个时间尺度与电子之间的延迟相互作用直接相关。利用这个时间尺度和费米速度，可以提取出一个合理的超导相干长度，它反映了库珀对的大小。所获得的相干长度与通过其他实验技术测量的一致。因此，库珀对在铜酸盐中的形成可以用自旋涨落来解释，其时间尺度出现在EBSDF中。因此，EBSDF提供了重要的信息的时间尺度上的微观机制的库珀对形成。
2021-01-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
What can we learn from comparison between cuprates and He films ? : phase separation and fluctuating superfluidity
在高$T_{c}$铜氧化物超导体（HTSC）的欠掺杂、过掺杂、Zn掺杂或条带形成区中，在$T\to 0$处的超流密度$n_{s}/m^{*}$与$T_{c}$表现出普遍的相关性。$^{4}$ He薄膜在无孔或多孔介质中以及$^{4}$ He/ $^{3}$ He薄膜在多孔介质中的二维超流密度与超流转变温度之间存在类似的强相关性。基于HTSC和He膜系统之间的类比，我们提出了一个铜酸盐模型，其中：（1）过掺杂区域的特征在于类似于$^{4}$ He/ $^{3}$ He的相分离;和（2）对（玻色子）形成和波动的超导性发生在不同的温度高于$T_{c}$在欠掺杂区域。
2000-12-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Optical determination of the relation between the electron-boson coupling function and the critical temperature in high T$_c$ cuprates
利用自由载流子电导率和正常状态下胶函数之间的联系，从红外电导率重建了10种不同高Tc铜酸盐的胶谱，揭示了在50-60 meV范围内的鲁棒峰和在较高能量下的宽连续谱，所有测量的载流子浓度和温度高达290 K。我们观察到，强耦合的形式主义充分占已知的强温度依赖性的高Tc铜酸盐的光谱，除了强烈欠掺杂的样品。我们观察到实验胶光谱的掺杂趋势和临界温度之间的相关性。在相图的过掺杂侧获得的数据最终排除了电子-声子耦合作为超导配对的主要来源。
2009-04-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pseudogap phase formation in the crossover from Bose-Einstein condensation to BCS superconductivity
本文导出了二维金属在不同载流子密度下的相图。它包括一个正常相，其中没有序参量;一个所谓的"异常正常“相，其中也没有这个参数，但复合玻色子的平均数量（束缚对）超过自由费米子的平均数;一个赝能隙相，其中序参量的绝对值逐渐增加，但其相位是随机值，最后是超导（这里是Berezinskiii-Kosterlitz-无磁）相。得到了这些相之间的特征转变温度，并研究了化学势和顺磁磁化率随费米子密度和温度的变化规律。试图定性比较得到的相图与欠掺杂高$T_{c}$超导化合物的临界温度以上的功能。
1998-09-04 cond-mat.supr-con
Fermi liquid-like behaviour of cuprates in the pseudogap phase simulated via T-dependent electron-boson spectral density
本文通过引入温度依赖的赝能隙和电子-玻色子谱密度，结合广义Allen公式模拟并解释了欠掺杂铜氧化物赝能隙相中观测到的类费米液体光学行为。
2023-08-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping dependence of the electron-phonon and electron-spin fluctuation interactions in the high-$T_{c}$ superconductor Bi$_{2}$Sr$_{2}$CaCu$_{2}$O$_{8+δ}$
利用超快光学技术，我们检测到两种类型的玻色子强烈耦合到电子的家庭中的Bi $_{2}$ Sr $_{2}$ CaCu $_{2}$ O $_{8+δ}$从欠掺杂到过掺杂制度。电子-玻色子耦合强度的不同掺杂依赖性使我们能够将它们识别为声子和自旋波动：电子-声子耦合（$λ_{e-ph}$）在最佳掺杂时达到峰值，电子-自旋波动耦合（$λ_{e-sf}$）随着掺杂单调下降。这一观察结果与两个事实相一致：（1）在低掺杂下，超导性与反铁磁性非常接近;（2）在较大掺杂下，晶格重整化效应显著。
2012-04-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superfluid density in the slave-boson theory
尽管从玻色子理论成功地捕捉了铜酸盐等高温超导体的定性物理，但它未能再现超流密度的正确温度依赖行为，更不用说在空穴掺杂的铜酸盐的欠掺杂区域中线性温度项对掺杂的独立性，这是不同铜酸盐中常见的实验观察。尽管理论界对此进行了大量的研究，但至今仍是一个谜。对于电子掺杂的情况，目前还没有定性的研究报道。在这里，我们重新审视这些问题，并提供了一个替代的超流密度制剂，而不是采用顺磁电流的电流关联函数使用伦敦关系。该公式一方面提供了超流密度在整个温度范围内的正确的温度依赖行为，另一方面使线性温度项的掺杂依赖性大大减弱，并提出了其与掺杂无关的可能解释.作为应用，对电子掺杂的铜氧化物进行了研究，其结果与已有的实验定性一致，并成功地解释了$d$-波到各向异性$s$ -波跃迁的起源。我们的结果弥补了用从玻色子理论计算铜氧化物超流密度时的一些不足，并可能有助于理解其他强关联体系中的相关物理，例如Na $_{x}$ CoO $_{2}$ $\cdot$ yH $_{2}$ O和某些具有主导局部磁交换作用的铁基超导体.
2015-04-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Intrinsic temperature-dependent evolutions in the electron-boson spectral density obtained from optical data
我们研究了温度拖尾效应对电子玻色子谱密度函数（$I^2χ(ω)$）的影响。我们从两个简单的模型输入$I^2χ(ω)$开始，利用模型输入谱密度函数和推广的Allen公式计算在选定温度下的光散射率，然后利用最大熵方法（MEM）从计算的光散射率中提取出在每个温度下的$I^2χ(ω)$，该方法已用于分析包括铜酸盐在内的高温超导体的光学数据，最后将得到的$I^2χ(ω)$与输入的比较。从这种方法中，我们发现，反演过程中可以恢复输入$I^2χ(ω)$几乎完美的拟合质量是足够好的，也温度拖尾（或热展宽）的影响时出现在$I^2χ(ω)$的拟合质量不够好。我们发现，耦合常数和数值平均频率对温度拖尾效应和/或拟合质量具有鲁棒性。我们用这两个量的稳健性质作为检验实验数据是否具有内禀温度依赖演化的判据。我们仔细地将MEM应用于两种材料系统（一种最佳掺杂和另一种欠掺杂的铜酸盐），并得出结论，从光学数据中提取的$I^2χ(ω)$包含固有的温度依赖性演化。
2016-04-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Paired electron pockets in the hole-doped cuprates
我们提出了一个欠掺杂的空穴掺杂铜氧化物的理论，专注于在最近的实验中观察到的“反节二分法”。我们的理论开始于一个有序的反铁磁费米液体与电子和空穴口袋。我们认为，这是有用的，考虑量子跃迁时，反铁磁序的损失导致一个假设的金属“代数电荷液体”（ACL）与口袋的电荷-e和+e费米子，和一个新兴的U（1）规范场; ACL的不稳定性导致低温相的欠掺杂的铜氧化物。配对不稳定性导致超导体在-e费米口袋中具有最强的配对，电子的d波配对签名，以及布里渊区对角线附近的+e费米子的非常弱的端点配对。施加的磁场的影响进行了讨论，使用建议的相图作为场强和掺杂的函数。本文讨论了规范场和对涨落对光场诱导的正常态量子Shubnikov-de Haas振荡的影响。对于有限温度赝能隙区域，我们的理论与Geshkenbein，Ioffe和Larkin提出的-2 e玻色子和+e费米子的唯象双流体模型[cond-mat/9609209]有一些相似之处，该模型描述了磁场中横向输运的异常方面。
2009-03-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
C-Axis Tunneling Spectra in High-T$_c$ Superconductors in the Presence of a d Charge-Density Wave
$t-J$模型在大N（N为自旋分量数）时的最佳掺杂区和欠掺杂区由d波超导（SC）和d电荷密度波（d-CDW）的竞争所决定，讨论了d-CDW对费米面的部分破坏及其产生的态密度.此外，c轴电导的非相干和相干隧穿计算，考虑各向同性和各向异性的平面之间的跳跃矩阵元素的平面内动量依赖。电导上的自能效应的影响也被认为是使用一个模型，其中的电子相互作用的色散，低洼的玻色子分支。我们发现，从断裂结的隧穿光谱是最好的解释，假设他们从非相干隧穿与强烈的各向异性跳跃矩阵元素的形式建议由能带结构计算。电导谱的特征在于一个单峰，随着掺杂量的减少，从超导态到d-CDW态不断演化。另一方面，本征c轴隧穿谱最好用相干隧穿来解释。计算的光谱显示，在低温下，由于SC和d-CDW的两个峰。随着温度的升高，类BCS峰移向零电压，并在T $_c$处消失，这与实验结果完全一致，从而解释了断裂结和本征隧穿谱不同的原因。此外，他们支持的情况下，两个竞争的序参量在欠掺杂区的高T $_c$超导体。
2004-01-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Vortex structure in a $d$-wave superconductor obtained by a confinement transition from the pseudogap metal
本研究计算了从赝能隙金属经禁闭转变形成的d波超导体的涡旋结构，发现涡旋中心存在周期2电荷序，局域态密度无零偏峰但有反相调制的亚能隙峰，与铜氧化物实验观测相符。
2024-12-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Why the anti-nodal quasiparticle dispersion is so flat in the superconducting cuprates?
在$T_{c}$以下的波腹区出现的相干准粒子峰和峰-谷-峰结构的发展是欠掺杂高$T_{c}$铜氧化物最显著的非BCS特征，其中在$T_{c}$以上的波腹区不能定义相干准粒子。峰-谷-峰结构通常被解释为电子与某些玻色子模耦合的结果。然而，这样的电子-玻色子耦合图像并没有回答\textit{why the quasiparticle dispersion is so flat in the anti-nodal region}的问题，这是一个完全出乎Bogoliubov准粒子在d波BCS超导体中的行为。在这里，我们表明，尖锐的准粒子峰在反结区域应被理解为一个新的极点，在电子格林函数产生的强耦合的电子扩散自旋涨落周围的反铁磁波矢$\mathbf{Q}=(π,π)$，而不是一个几乎自由的Bogoliubov准粒子在d波BCS超导体。更具体地说，我们发现，从散射与扩散自旋起伏的电子的正常的自能表现出自己主要作为一个水平的排斥效应，是负责减少准粒子的色散和准粒子耗散率在波腹区域。我们认为，峰谷分离的反节谱不应该被解释为能量的配对胶。
2020-08-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Pseudogap and Kinetic Pairing Under Critical Differentiation of Electrons in Cuprate Superconductors
从莫特绝缘体的邻近性出发，讨论了铜氧化物的超导机制。在有限维系统的动量空间中，伴随着相干抑制的邻近以非均匀的方式发生。本文从一般的观点评述了由这类分化电子组成的金属在动量空间中的不稳定性研究。一个典型的例子是发现在二维正方形晶格上的动量$(π,0)$和$(0,π)$周围的准粒子色散的平坦化。这种平坦化甚至控制了金属-绝缘体转变的临界性。这种分化和抑制相干性随后导致超导态在强耦合展开的第二阶中不稳定。d-波配对相互作用产生于这样的本地，但动力学过程中的相干单粒子激发的干扰的情况下。超导机制出现从一个直接的动力学起源，这是从概念上不同的玻色子激发介导的配对机制，如在磁性，激子，BCS机制。在欠掺杂铜氧化物中广泛观察到的赝能隙现象可以从d波超导（dSC）涨落与反铁磁（AFM）涨落排斥耦合的模-模耦合中自然地理解。当我们假设存在一个强大的d-波通道排斥竞争与AFM波动下形成的平坦和阻尼单粒子分散体，我们再现的磁共振，中子散射，角分辨光电子能谱和隧道测量中看到的pseudogap的基本属性的铜酸盐。
2000-08-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Studies of doping and temperature dependences of superfluid weight and spectral function; Universal scaling behavior of pseudogap
利用我们最近发展的t-J哈密顿量的U（1）和SU（2）从玻色子方法，研究了超流质量和谱函数对掺杂和温度的依赖性，讨论了赝能隙的普适标度行为.结果表明，在低空穴掺杂浓度和低温下，超流重随温度线性下降，且与实验定性一致，超流重随温度线性下降的斜率与掺杂无关。它还表明，存在回飞镖行为，即Tc和超流重量增加与空穴掺杂浓度x在欠掺杂区，达到饱和（最大值）在空穴掺杂以上的最佳掺杂和减少超出饱和点在过掺杂区与mu-SR测量一致。我们进一步研究了谱函数的掺杂和温度依赖性，并讨论了赝能隙的标度行为的理论发现。此外，我们还讨论了高Tc铜氧化物光谱函数中出现峰和准粒子峰的原因。结果表明，在Tc以下观察到的准粒子峰的锐化归因于与观测一致的荷子对的玻色凝聚。从赝能隙与超导温度Tc和赝能隙温度T* 的预测比值分别作为空穴掺杂浓度x的函数，我们发现，存在着一个普遍的标度行为（样品无关性）的这些比值与掺杂，通过显示出非线性下降的行为和近掺杂无关的后者。
2004-11-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
